Dlaczego wymyślono karwing?

Podobne dokumenty
Dla dobrego trzymania i ślizgu nart, nie ważna jest tylko ostrość krawędzi, ale również ich struktura i smarowanie.

Pierwsze dwa podpunkty tego zadania dotyczyły równowagi sił, dla naszych rozważań na temat dynamiki ruchu obrotowego interesujące będzie zadanie 3.3.

NARCIARSTWO KARWING STROMIZNY MULDY PUCH DLA ZAAWANSOWANYCH

Elementy dynamiki klasycznej - wprowadzenie. dr inż. Romuald Kędzierski

Mechanika ogólna / Tadeusz Niezgodziński. - Wyd. 1, dodr. 5. Warszawa, Spis treści

STATYCZNA PRÓBA SKRĘCANIA

Ćw. nr 31. Wahadło fizyczne o regulowanej płaszczyźnie drgań - w.2

Ćwiczenie M-2 Pomiar przyśpieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego Cel ćwiczenia: II. Przyrządy: III. Literatura: IV. Wstęp. l Rys.

MECHANIKA PRĘTÓW CIENKOŚCIENNYCH

Wyboczenie ściskanego pręta

Zasady dynamiki Newtona. dr inż. Romuald Kędzierski

Materiały pomocnicze 5 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej

Etap 1. Rysunek: Układy odniesienia

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Dynamika

WYZNACZANIE MODUŁU YOUNGA METODĄ STRZAŁKI UGIĘCIA

Definicja obrotu: Definicja elementów obrotu:

Błędy -definicja. Nieprawidłowości w sylwetce (postawie), ruchu, czynności ruchowej prowadzące do zaburzenia procesu nauczania danej techniki.

MECHANIKA 2. Zasady pracy i energii. Wykład Nr 12. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

13. WYZNACZANIE CHARAKTERYSTYK ORAZ PRZEŁOŻENIA UKŁADU KIEROWNICZEGO

J. Szantyr Wykład nr 27 Przepływy w kanałach otwartych I

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

BADANIE DRGAŃ TŁUMIONYCH WAHADŁA FIZYCZNEGO

Mechanika ogólna. Kinematyka. Równania ruchu punktu materialnego. Podstawowe pojęcia. Równanie ruchu po torze (równanie drogi)

Praca. Siły zachowawcze i niezachowawcze. Pole Grawitacyjne.

Geometria Struny Kosmicznej

WYZNACZANIE MODUŁU SZTYWNOŚCI METODĄ DYNAMICZNĄ

MECHANIKA 2. Praca, moc, energia. Wykład Nr 11. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

WYDZIAŁ LABORATORIUM FIZYCZNE

VII.1 Pojęcia podstawowe.

Wyznaczanie współczynnika sprężystości sprężyn i ich układów

Mechanika ruchu / Leon Prochowski. wyd. 3 uaktual. Warszawa, Spis treści

Politechnika Białostocka INSTRUKCJA DO ĆWICZEŃ LABORATORYJNYCH

Bryła sztywna Zadanie domowe

Opis ćwiczenia. Cel ćwiczenia Poznanie budowy i zrozumienie istoty pomiaru przyspieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego Henry ego Katera.

PRACA Pracą mechaniczną nazywamy iloczyn wartości siły i wartości przemieszczenia, które nastąpiło zgodnie ze zwrotem działającej siły.

wiczenie 15 ZGINANIE UKO Wprowadzenie Zginanie płaskie Zginanie uko nie Cel wiczenia Okre lenia podstawowe

ĆWICZENIE 7 Wykresy sił przekrojowych w ustrojach złożonych USTROJE ZŁOŻONE. A) o trzech reakcjach podporowych N=3

Olga Kopacz, Adam Łodygowski, Krzysztof Tymber, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Poznań 2002/2003 MECHANIKA BUDOWLI 1

Geometria. Rozwiązania niektórych zadań z listy 2

STEREOMETRIA. Poziom podstawowy

Wyznaczanie stosunku e/m elektronu

5. METODA PRZEMIESZCZEŃ - PRZYKŁAD LICZBOWY

Tarcie poślizgowe

w jednym kwadrat ziemia powietrze równoboczny pięciobok

Wektory, układ współrzędnych

3. KINEMATYKA Kinematyka jest częścią mechaniki, która zajmuje się opisem ruchu ciał bez wnikania w jego przyczyny. Oznacza to, że nie interesuje nas

5.1. Powstawanie i rozchodzenie się fal mechanicznych.

Zasady dynamiki Newtona. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński

Wykład FIZYKA I. 3. Dynamika punktu materialnego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Defi f nicja n aprę r żeń

Bąk wirujący wokół pionowej osi jest w równowadze. Momenty działających sił są równe zero (zarówno względem środka masy S jak i punktu podparcia O).

Wstęp. Ruch po okręgu w kartezjańskim układzie współrzędnych

będzie momentem Twierdzenie Steinera

Przykład 1 Dany jest płaski układ czterech sił leżących w płaszczyźnie Oxy. Obliczyć wektor główny i moment główny tego układu sił.

Wykład FIZYKA I. 5. Energia, praca, moc. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Stożkiem nazywamy bryłę obrotową, która powstała przez obrót trójkąta prostokątnego wokół jednej z jego przyprostokątnych.

ĆWICZENIE 41 POMIARY PRZY UŻYCIU GONIOMETRU KOŁOWEGO. Wprowadzenie teoretyczne

Odgłosy z jaskini (10) Kamień, ptak i drzewo

MECHANIKA 2. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

J. Szantyr - Wykład 3 Równowaga płynu

MECHANIKA 2 Wykład 7 Dynamiczne równania ruchu

autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 13 RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNEJ. CZĘŚĆ 3

INSTRUKCJA DO ĆWICZEŃ LABORATORYJNYCH Nr ćwiczenia : 7

3. RÓWNOWAGA PŁASKIEGO UKŁADU SIŁ

wszystkie elementy modelu płaskiego są w jednej płaszczyźnie, zwanej płaszczyzną modelu

MATEMATYKA 8. Funkcje trygonometryczne kąta ostrego (α < 90 ). Stosunki długości boków trójkąta prostokątnego nazywamy funkcjami trygonometrycznymi.

DYNAMIKA dr Mikolaj Szopa

R o z w i ą z a n i e Przy zastosowaniu sposobu analitycznego należy wyznaczyć składowe wypadkowej P x i P y

Theory Polish (Poland) Przed rozpoczęciem rozwiązywania przeczytaj ogólne instrukcje znajdujące się w osobnej kopercie.

Mechanika teoretyczna

Grzegorz Sadowski NA NARTACH BIEGOWYCH

Układ kierowniczy. Potrzebę stosowania układu kierowniczego ze zwrotnicami przedstawia poniższy rysunek:

Zadania i funkcje skrzyń biegów. Opracował: Robert Urbanik Zespół Szkół Mechanicznych w Opolu

Rozdział 2. Krzywe stożkowe. 2.1 Elipsa. Krzywe stożkowe są zadane ogólnym równaniem kwadratowym na płaszczyźnie

Bryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXI: Statyka Prawa ruchu Moment bezwładności Energia ruchu obrotowego

Nazwisko i imię: Zespół: Data: Ćwiczenie nr 1: Wahadło fizyczne. opis ruchu drgającego a w szczególności drgań wahadła fizycznego

Fizyka 1- Mechanika. Wykład 4 26.X Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów

OBOZY NARCIARSKO NAUKOWE w I LO w Lesznie

Od redakcji. Symbolem oznaczono zadania wykraczające poza zakres materiału omówionego w podręczniku Fizyka z plusem cz. 1.

Praca, moc, energia. 1. Klasyfikacja energii. W = Epoczątkowa Ekońcowa

4.1. Modelowanie matematyczne

Zadanie na egzamin 2011

Fizyka dla Informatyków Wykład 8 Mechanika cieczy i gazów

Bryła sztywna. Wstęp do Fizyki I (B+C) Wykład XXI:

Wyznaczanie przyspieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego (Katera)

Równa Równ n a i n e i ru r ch u u ch u po tor t ze (równanie drogi) Prędkoś ędkoś w ru r ch u u ch pros pr t os ol t i ol n i io i wym

Wytrzymałość Konstrukcji I - MEiL część II egzaminu. 1. Omówić wykresy rozciągania typowych materiałów. Podać charakterystyczne punkty wykresów.

MECHANIKA II. Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej

Wyznaczanie modułu Younga metodą strzałki ugięcia

Podstawowe przypadki (stany) obciążenia elementów : 1. Rozciąganie lub ściskanie 2. Zginanie 3. Skręcanie 4. Ścinanie

Mechanika i Wytrzymałość Materiałów. Wykład nr 1 Wprowadzenie i podstawowe pojęcia. Rachunek wektorowy. Wypadkowa układu sił. Równowaga.

Podstawy robotyki wykład VI. Dynamika manipulatora

PL B1. BRIDGESTONE/FIRESTONE TECHNICAL CENTER EUROPE S.p.A., Rzym, IT , IT, TO2001A001155

Theory Polish (Poland)

(12) TŁUMACZENIE PATENTU EUROPEJSKIEGO (19) PL (11) PL/EP (96) Data i numer zgłoszenia patentu europejskiego:

Trajektoria rzuconego ukośnie granatu w układzie odniesienia skręcającego samolotu

Politechnika Poznańska Wydział Elektryczny. Metoda Elementów Skończonych

Ruch obrotowy bryły sztywnej. Bryła sztywna - ciało, w którym odległości między poszczególnymi punktami ciała są stałe

Transkrypt:

6 FOTON 96, Wiosna 007 Dlaczego wymyślono karwing? Grażyna Siemieniec-Oziębło Obserwatorium Astronomiczne UJ W przypadku karwingu trudno powiedzieć, że potrzeba była matką wynalazku. Technika klasyczna (równoległa) bardzo dobrze sprawdzała się przez ostatnie kilkadziesiąt lat zarówno w narciarstwie sportowym jak i reeacyjnym. Bodźcem rozwoju w zaesie technik narciarskich stał się popularny wśród młodzieży snowboard. Atrakcyjność tej techniki, pomijając względy ideologiczne, związana jest z ciasnymi, ciętymi sętami, którym towarzyszą radykalnie duże pochylenia. Dostarczyło to pomysłu na modyfikację techniki narciarskiej polegającej, podobnie jak w snowboardzie, na jeździe na awędziach nart. Sęt karwingowy (cięty),,wycinany jest przez awędzie nart. W skali kilku lat technika ta zyskała wielu zwolenników. Można chyba stwierdzić, że wprowadzenie jej ma charakter procesu ewolucyjnego. Niezbyt pospiesznego (przez pewne środowiska narciarskie, a zwłaszcza przez FIS, przyjęta wręcz z dużymi oporami), ale którego walory sprowadzają się głównie do łatwego przystosowania techniki zarówno w narciarstwie amatorskim jak i sportowym. Równoczesne z samą zmianą techniki sętu było wdrożenie do masowego użycia zmienionych konstrukcyjnie nart. Narty, które same sęcają Modernizacja nart polegała na zmianie zarówno ich geometrii, technologii jak i materiału używanego do konstrukcji. Dzięki tym zmianom narty karwingowe posiadają charakterystyczne cechy, które pozwalają im sęcać samoistnie. Decyduje o tym linia boczna narty oraz jej podłużna i poprzeczna sztywność. Tradycyjne narty miały prawie prostoliniowy kształt awędzi. Krawędzie nart karwingowych charakteryzują się tzw. taliowaniem (rys. 1). Rozmiar ich bocznego wycięcia to najważniejszy parametr konstrukcyjny. Jego głębokość oeśla promień wycięcia, typowo rzędu kilkunastu metrów (np. narty przeznaczone do slalomu mają promień w zaesie 11 14 m). Taka geometria umożliwia ustawienie wygiętej narty na awędzi. Za jej podłużne ugięcie odpowiada, zmniejszona w stosunku do narty klasycznej, sztywność. Pozwala to łatwiej ją wyginać, dopasowując do planowanego promienia sętu (rys. i 7). Z kolei zdecydowanie zwiększona sztywność poprzeczna decyduje o skutecznym wcinaniu narty w śnieg na całej długości awędzi, tj. udaremnia wypłaszczanie tyłów lub dziobów nart.

FOTON 96, Wiosna 007 7 Rys. 1. Widok narty z góry Rys.. Siła reakcji śniegu działająca na ugiętą, zaawędziowaną nartę Dodatkowo, długość nart karwingowych jest mniejsza od ich klasycznych odpowiedników. To również pomaga w utrzymaniu cylindrycznej powierzchni zaawędziowanych ślizgów. Co wywołuje sęt? Sęty na nartach wykonujemy wykorzystując moment sił zewnętrznych działających na narty. Powodem jest siła reakcji śniegu (opór boczny), która jest prostopadła do awędzi nart. To ona a ściślej, jej składowa prostopadła do kierunku pędu umożliwia zmianę kierunku ruchu W tradycyjnej technice, wywołanie sętu na płaskich odciążonych nartach następuje w wyniku impulsu rotacyjnego. Niezerowy moment siły wywołany pochyleniem do przodu z jednoczesnym pchnięciem tyłów nart na zewnątrz sętu pociąga za sobą obrót narty. Sytuacja jest nieco inna w przypadku sętu karwingowego. Sęcenie nart związane z pojawieniem się momentu sił wywołane jest samą geometrią nart. Narta ułożona na wygiętej w łuk awędzi (rys. ) odczuwa mniejszy opór ślizgając się wzdłuż linii kontaktu ze śniegiem niż wzdłuż swojej osi. W wyciętym rowku inicjuje sęt. Ten wymuszony ruch po łuku przypomina ruch kulki po cylindrycznej powierzchni szklanki. Podobnie jak powierzchnia walca na kulkę, śnieg wywiera siłę reakcji na nartę powodując zmianę jej kierunku. W tym sensie mówimy, że narta samoistnie sęca. Te wszystkie cechy powodują, że zaawędziowana narta w trakcie ruchu do przodu sama sęca. Rysunek schematycznie pokazuje boczną linię (linia pogrubiona to wygięta awędź) zaawędziowanej narty. Śnieg wywiera większą siłę reakcji (prostopadle do awędzi) na przednią część narty niż na tylną, co powoduje, że narta obraca się wokół swojego środka ciężkości podczas ru-

8 FOTON 96, Wiosna 007 chu w przód. Im linia boczna ma mniejszy promień wycięcia, tym samosterowność narty jest większa. Impuls sętny wywołany ugiętą i zaawędziowaną nartą inicjuje sęt karwingowy. W porównaniu ze sętem klasycznym, którego istotnym elementem jest zepchnięcie-ślizg płasko ustawionych tyłów nart na zewnątrz sętu, sęt cięty odbywa się z definicji bez ześlizgu. Linia kontaktu narty z ziemią rysuje łuk oęgu. Oznacza to, że każdy punkt awędzi narty przechodzi przez to samo miejsce, tj. śledzi tę samą trajektorię. Natomiast w technice tradycyjnej przód narty ma trajektorię ciaśniejszą niż tył. Tutaj, w każdej chwili promień sętu korygowany jest przez rotacyjny ruch pięt prowadzący do ześlizgu. Różnice w obu typach śladów dobrze widać na rys. 3. Rys. 3. Porównanie śladów sętu karwingowego i ślizgowego Reasumując, modernizacja nart umożliwiła nie tylko skuteczne awędziowanie i w konsekwencji samoprowadzenie nart, ale również ich dużą sprężystość i zwrotność. Z praktycznego punktu widzenia, jasne stają się powody, dla których karwing staje się dominującą techniką narciarską, redukując jednocześnie czas wykonania sętu (brak ześlizgu) jak i wyraźnie dynamizując jazdę (oddana energia sprężystości nart). W konsekwencji odpowiada za łatwość i skuteczność wykonanego sętu. Fizyka karwingu Skąd bierze się ta łatwość ciętego sętu i co determinuje fakt, że nowa technika jest bardziej korzystna zarówno w edukacji i umasowieniu dyscypliny jak i sportowych osiągnięciach zawodników? Tu wyjaśnienia dostarcza elementarna fizyka. Poniżej przedstawimy schemat rachunku prowadzącego do wyrażenia pokazującego zależność między podstawowymi zmiennymi,,opisującymi narciar-

FOTON 96, Wiosna 007 9 ski sęt. Do opisu poruszającego się po łuku narciarza użyjemy bardzo prostego modelu statycznego. Zaniedbujemy tym samym zarówno opór aerodynamiczny jak i siły dynamicznego tarcia wzdłuż trajektorii ruchu. Rozważmy zatem siły, które działają na narciarza w sęcie, zapewniając mu stabilność. Dla uproszczenia, ograniczymy się do płaszczyzny prostopadłej do toru ruchu, tj. zakładamy, że trajektoria narciarza jest horyzontalna. Zgodnie z rys. 4, w układzie związanym z poruszającym się narciarzem, wypadkowa siła N (będąca sumą siły odśrodkowej F i grawitacyjnej G) równoważona jest siłą reakcji R podłoża. Wartości tych sił to odpowiednio F = mv/r G = mg N = mg/sinα R siła reakcji Rys. 4. Siły działające na narciarza gdzie g przyspieszenie ziemskie, r promień sętu, v prędkość narciarza, a α to jego kąt pochylenia oeślony stosunkiem siły odśrodkowej do ciężaru ( F / G = ctgα ). Wynika stąd zależność v tgα = g = const, (1) r która wiąże wszystkie parametry sętu. Można więc powiedzieć, że kąt pochylenia narciarza α jest w ogólności funkcją dwu zmiennych: jego prędkości i promienia sętu r. Jedynie w przypadku jazdy na awędziach nart możliwa okazuje się redukcja ilości zmiennych w tym wyrażeniu. Poniżej pokażemy, dlaczego tak jest. Idea polega na tym, że właśnie w tym przypadku możliwe staje się wyrażenie promienia sętu przez kąt zaawędziowania α i parametr charakteryzujący geometrię nart. Promień sętu przestanie więc być zmienną niezależną. Aby zaawędziowana narta nie ześlizgiwała się, siła wypadkowa jaką do niej przykładamy musi być prostopadła do ślizgu. Wynika z tego (patrz rys. 4

30 FOTON 96, Wiosna 007 i 6), że jedynie w przypadku jazdy na awędziach, kąty pochylenia narciarza α i zaawędziowania α (między ślizgiem a podłożem) pozostają w prostym związku: α = 90 α. Możliwość redukcji ilości parametrów w relacji (1) pokażemy w trzech okach. 1. Najpierw wyrażamy wycięcie boczne narty y przez długość awędzi L i jej promień zywizny R. Wzory w ramce i rys. 5 pokazują jak y wyraża się przez parametry charakteryzujące geometrię nart. Rδ = L y = R( 1 cos( δ / )) Rδ /8 = L /8R Rys. 5. Opis geometrii płasko leżącej narty. Następnie wiążemy ugięcie narty w sęcie z promieniem sętu. Aby awędź narty na całej swojej długości kontaktowała się ze śniegiem, narta musi się ugiąć. Ugięcie to rośnie wraz z kątem zaawędziowania α, rys. 7. Analogicznie jak powyżej wyrażaliśmy wycięcie boczne y (taliowanie) narty płaskiej przez inne wielkości geometryczne, wiążemy teraz ugięcie narty z z pewnym promieniem charakterystycznym R flex (rys. 8 i 9). Ugięcie z przedstawione na rys. 6 i 9 wynosi (wzór przy rys. 9) z = L /(8 R flex ). z = tgα y R flex = R / tg α Rys. 6. Widok z przodu ugiętej narty (porównaj, widok z boku, rys. 9)

FOTON 96, Wiosna 007 31 Zależy ono od kąta α (rys. 7), który jest miarą obrotu między układem odniesienia zdefiniowanego przez nartę płaską, a układem związanym z nartą ugiętą. Zgodnie z rys. 8, nartę ugiętą dobrze modeluje wirtualny cylinder o promieniu R flex i osi równoległej do poprzecznej osi narty OY (rys. 1). Przecięcie tego cylindra z podłożem wyznacza elipsę, rys. 10, o półosiach a, b. Rys. 7. Kąt zaawędziowania α a ugięcie narty i promień sętu Rys. 8. Przecięcie wirtualnego cylindra zawierającego powierzchnię narty z podłożem z = R β / 8 L = R flex flex β Rys. 9. Opis geometrii narty ugiętej poprzeczny przeój cylindra R flex a = sinα b = R flex Rys. 10. Przecięcie cylindra (rys. 8) z podłożem wyznacza elipsę o osiach a, b Narta znajduje się zawsze w jej wierzchołku, wycinając łuk o promieniu równym promieniowi zywizny elipsy r = b /a. Wzory w ramce powyżej pozwalają zatem wyrazić promień sętu r = b a = R flex sinα

3 FOTON 96, Wiosna 007 3. Ostatni ok to powiązanie parametrów nart z promieniem sętu. W tym celu wystarczy wyliczyć ugięcie narty i następnie zgodnie z rys. 5, 6, 9 wyeliminować R flex. W konsekwencji dostajemy ostatecznie promień sętu wyrażony przez geometrię nart i kąt α. r = Rcosα Wyrażenie jest zilustrowane poniżej. Rys. 11. Promień sętu w funkcji kąta zaawędziowania α dla nart o różnym promieniu wycięcia R Co z tego wynika? Kilka interesujących wniosków: uzyskanie na wybranych nartach odpowiedniego promienia sętu zależy (w modelu czystego karwingu) wyłącznie od kąta zaawędziowania nart; promienie te stają się ciaśniejsze dla nart o większym taliowaniu. Wzór (1) przyjmuje teraz postać v Rsinα = g i dla danej prędkości narciarza dopuszcza precyzyjnie oeśloną wartość zaawędziowania. Rys. 1 pokazuje jak ten kąt zależy od prędkości narciarza dla trzech nart o różnym taliowaniu. W szczególności graniczna prędkość przejazdu sętu przy nierealistycznie dużych pochyleniach wynosi v 1/ max (Rg) () Rys. 1. Uzyskiwany kąt zaawędziowania w funkcji prędkości dla nart o różnym promieniu R

FOTON 96, Wiosna 007 33 Prezentowana wyżej idealizacja powinna być zastąpiona modelem bardziej rzeczywistym, uwzględniającym przede wszystkim nachylenie stoku φ. Pomijając tutaj nieco bardziej żmudny rachunek przedstawimy jedynie uogólniony odpowiednik wzoru () v = grcosϕ sinα Podobnie jak w przypadku horyzontalnego przybliżenia sętu, powyższy wzór pokazuje zależność prędkości od zaawędziowania na stoku o stałym nachyleniu. Konkluzje Powyższa dyskusja miała na celu wyprowadzenie podstawowej relacji opisującej sęt cięty. Wiąże ona prędkość i pochylenie narciarza z promieniem wykonywanej przez niego trajektorii. Stosuje się jedynie w przypadku jazdy idealnym karwingiem. A zatem wymaga szczególnych warunków zewnętrznych. W praktyce bliskich tym, jakie mamy w trakcie zawodów slalomowych, czyli płaskie i twarde podłoże, sztywne poprzecznie narty i zawodnicza technika pozbawiona ześlizgu. Względna prostota tej techniki wynika z faktu, że omawiany związek jest relacją o zredukowanej liczbie parametrów. Oznacza to, że prędkość narciarza jest funkcją wyłącznie jego pochylenia/zaawędziowania. Uzyskiwane w slalomie prędkości osiągają zgodnie z wyesem wartości ~50 km/h. Opis karwingu w kategoriach eksperymentu fizycznego pozwala wprawdzie zrozumieć przyczyny jego popularności, nie ułatwia nam jednak opanowania trudności zasadniczej braku... fizycznego przygotowania. Poza dobrym sprzętem, zwłaszcza ten deficyt wymaga specjalnej troski. Duże pochylenia to przede wszystkim duże przeciążenia dla mięśni, których skutki odczuwamy. Literatura [1] U. Jentschura, F. Farbach, Physics of Skiing, 004, arxiv: physics/0310086. [] K. Rybarczyk, Carving a fizyka, 001/00, Program Nauczania Nowoczesnego Narciarstwa NTN, Stowarzyszenie SPORT XXI. [3] Z. Stanisławski, Narty, Wydawnictwo,,Dla Szkoły, Wilkowice 005.