=I π xy. +I π xz. +I π yz. + I π yz

Podobne dokumenty
Mechanika teoretyczna

23. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA

Pręty silnie zakrzywione 1

TEORIA SPRĘŻYSTOŚCI 10

Momenty bezwładności figur płaskich - definicje i wzory

Mechanika kwantowa. Mechanika kwantowa. dx dy dz. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Równanie Schrödingera. zasada zachowania energii

11. STEREOMETRIA. V - objętość bryły D H. c p. Oznaczenia stosowane w stereometrii: - pole powierzchni całkowitej bryły - pole podstawy bryły

Przykład 2.5. Figura z dwiema osiami symetrii

Środek ciężkości bryły jednorodnej

PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:

9. PLANIMETRIA. Cięciwa okręgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okręgu

ZADANIA Z ZAKRESU SZKOŁY PODSTAWOWEJ, GIMNAZJUM I SZKOŁY ŚREDNIEJ

Całka oznaczona zastosowania (wykład 9; ) Definicja całki oznaczonej dla funkcji ciagłej

Zadania do rozdziału 7.

20 ELEKTROSTATYKA. PRAWO COULOMBA.

Klucz odpowiedzi do zadań zamkniętych i schemat oceniania zadań otwartych

Iloczyn skalarny

Odp.: F e /F g = 1 2,

2.2. ZGINANIE UKOŚNE

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ

ZADANIA DO SAMODZIELNEGO ROZWIĄZANIA

Ruch kulisty bryły. Kinematyka

J. Szantyr - Wykład 4 Napór hydrostatyczny Napór hydrostatyczny na ściany płaskie

14. Krzywe stożkowe i formy kwadratowe

lim = 0, gdzie d n oznacza najdłuższą przekątną prostokątów

Dr inż. Janusz Dębiński. Wytrzymałość materiałów zbiór zadań

Ruch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology

Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Matematyka I. WYKŁAD 8. UKŁADY RÓWNAŃ LINIOWYCH II Macierzowa Postać Eliminacji Gaussa. gdzie

Rozwiązania maj 2017r. Zadania zamknięte

Ruch obrotowy bryły sztywnej. Bryła sztywna - ciało, w którym odległości między poszczególnymi punktami ciała są stałe

Energia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)

P K. Położenie punktu na powierzchni kuli określamy w tym układzie poprzez podanie dwóch kątów (, ).

Blok I: Wyrażenia algebraiczne. dla xy = 1. (( 7) x ) 2 ( 7) 11 7 x c) x ( x 2) 4 (x 3 ) 3 dla x 0 d)

Wymagania edukacyjne matematyka klasa 2 zakres podstawowy 1. SUMY ALGEBRAICZNE

Środek masy i geometryczne momenty bezwładności figur płaskich 1

Wojewódzki Konkurs Przedmiotowy z Matematyki dla uczniów gimnazjów woj. śląskiego w roku szkolnym 2013/2014

6. Kinematyka przepływów

h a V. GEOMETRIA PŁASKA TRÓJKĄT :

GEOMETRIA ANALITYCZNA W PRZESTRZENI

G i m n a z j a l i s t ó w

PODSTAWY LINIOWEJ TEORII SPRĘŻYSTOŚCI

Równania różniczkowe opisujące ruch fotela z pilotem:

DODATEK 6. Pole elektryczne nieskończenie długiego walca z równomiernie rozłożonym w nim ładunkiem objętościowym. Φ = = = = = π

Znajdowanie analogii w geometrii płaskiej i przestrzennej

Projekt Era inżyniera pewna lokata na przyszłość jest współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

12 RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNEJ I. a=εr. 2 t. Włodzimierz Wolczyński. Przyspieszenie kątowe. ε przyspieszenie kątowe [ ω prędkość kątowa

WENTYLATORY PROMIENIOWE JEDNOSTRUMIENIOWE TYPU FK

GEOMETRIA PŁASZCZYZNY

LISTA ZADAŃ Z MECHANIKI OGÓLNEJ

ARKUSZ II

5. Mechanika bryły sztywnej

dz istnieje, e f V obszar jak w definicji całki potrójnej (ograniczony powierzchniami o mierze 0) T prostopadłościan nakrywający V ( V T )

ZASTOSOWANIA CAŁEK OZNACZONYCH

autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 13 RUCH OBROTOWY BRYŁY SZTYWNEJ. CZĘŚĆ 3

a) b) Rys Schemat ideowo-konstrukcyjny układu do przykładu 6.1 a) i jego schemat blokowy

RACHUNEK CAŁKOWY FUNKCJI DWÓCH ZMIENNYCH

KARTA WZORÓW MATEMATYCZNYCH. (a + b) c = a c + b c. p% liczby a = p a 100 Liczba x, której p% jest równe a 100 a p

ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ

Wymagania kl. 2. Uczeń:





EGZAMIN PRÓBNY Z ZAKRESU MATEMATYKI DLA II KLASY GIMNAZJUM GRUPA A I B

cz.2 Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321

Radomski Ośrodek Doskonalenia Nauczycieli, Radomski Oddział SNM Test diagnostyczny dla uczniów klas pierwszych szkół ponadgimnazjalnych Wersja A

WOJEWÓDZKI KONKURS Z FIZYKI DLA UCZNIÓW GIMNAZJUM ROK SZKOLNY 2017/2018 ETAP III FINAŁ

Zmiany w wydaniu drugim skryptu Konstrukcje stalowe. Przykłady obliczeń według PN-EN

3. WSPÓŁCZYNNIK ŚCINANIA (KOREKCYJNY)

Ćwiczenie M-2 Pomiar przyśpieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego Cel ćwiczenia: II. Przyrządy: III. Literatura: IV. Wstęp. l Rys.

EGZAMIN W KLASIE TRZECIEJ GIMNAZJUM W ROKU SZKOLNYM 2014/2015

ODLEGŁOŚĆ NA PŁASZCZYŹNIE - SPRAWDZIAN

PODSTAWY WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW (POWYM)

Dobór silnika serwonapędu. (silnik krokowy)

Krzywe stożkowe Lekcja II: Okrąg i jego opis w różnych układach współrzędnych

Analiza Matematyczna Praca domowa

Rozdział 22 Pole elektryczne

Fizyka I. Kolokwium

Obciążenia. Wartość Jednostka Mnożnik [m] oblicz. [kn/m] 1 ciężar [kn/m 2 ]

ELEMENTY RACHUNKU WEKTOROWEGO

POLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI




PEWNIK DEDEKINDA i jego najprostsze konsekwencje

Całki oznaczone. wykład z MATEMATYKI

dr inż. Zbigniew Szklarski

Rozwiązywanie belek prostych i przegubowych wyznaczanie reakcji i wykresów sił przekrojowych 6

Drgania. O. Harmoniczny

MATEMATYKA Przed próbną maturą. Sprawdzian 1. (poziom podstawowy) Rozwiązania zadań

mechanika analityczna 2 nierelatywistyczna L.D.Landau, E.M.Lifszyc Krótki kurs fizyki teoretycznej

v 6 i 7 j. Wyznacz wektora momentu pędu czaski względem początku układu współrzędnych.

1. Dane : DANE OGÓLNE PROJEKTU. Poziom odniesienia: 0,00 m.

Funkcje analityczne. Wykład 13. Zastosowanie rachunku residuów do rozwiązywania problemów analizy rzeczywistej. Paweł Mleczko

XXXI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie teoretyczne

KONKURS Z MATEMATYKI DLA UCZNIÓW SZKÓŁ PODSTAWOWYCH

MATURA 2014 z WSiP. Zasady oceniania zadań

Transkrypt:

GEMETRIA MAS moment ewłdności i dewicji Zsd ogólne: 1) Moment ewłdności wględem osi ówn jest sumie momentów ewłdności wględem dwóc postopdłc płscn wiejącc tę oś: I =I π + I π I =I π + I π I = I π +I π 2) Moment ewłdności wględem punktu ówn jest sumie momentów ewłdności wględem tec postopdłc płscn pecinjącc się w tm punkcie: I o =I π +I π + I π lu ówn jest połowie sum momentów ewłdności wględem tec postopdłc osi pecodącc pe ten punkt: I o 2 (I +I + I ) 3) Dl cił jednoodnc cli o stłm okłdie gęstości (lu ukłdu cił o jednkowej gęstości) msow moment ewłdności to ilocn gęstości cił i geometcnego momentu ewłdności: I = ρ I G A pejść msowego momentu n geometcn nleż moment msow podielić pe gęstość cił lu stąpić msę ojętością (ł 3D), polem powiecni (cienk płtk lu figu 2D), długością (cienki pęt-1d) (gęstość odpowiednio ojętościow, powiecniow, liniow). 4) W mecnice wkostuje się msowe moment ewłdności, jednostk [kg m^2], w wtmłości mteiłów (dl pekojów cił 2D) stosuje się geometcne moment ewłdności, jednostk [m^4]. 5) Moment ewłdności są wse dodtnie, moment dewicji mogą ć dodnie, ujemne lu ówne eo. 6) Twiedenie Steine dl momentów ewłdności Moment ewłdności cił wględem dnej osi ówn jest sumie momentu ewłdności cił wględem osi do niej ównoległej i pecodącej pe śodek ms cił (centlnej) o ilocnu ms cił pe kwdt odległości międ osimi, np. dl osi : I = I +me 2 Twiedenie to oowiąuje ównież dl płscn i punktu. 7) Twiedenie Steine dl momentów dewicji Moment dewicji cił wględem dwu postopdłc płscn ówn jest sumie momentu dewicji wględem dwu płscn ównoległc do dnc płscn i wiejącc śodek ms (centlnc) cił o ilocnu ms cił pe współędne okeśljące położenie ou płscn wględem płscn centlnc, np.: I = I π π =I +mek W ppdku figu płskic twiedenie to dotc momentów dewicji wględem osi. Ann Peek Mecnik ogóln pomoc ddktcn, mec 2014 st. 1

MMENTY BEZWŁADNŚI podstwowe wo dl cił jednoodnc GRANIASTSŁUP WALE I 12 m(2 +c 2 ) I = I 4 m2 + 1 12 m2 I 12 m(2 +c 2 ) I 12 m(2 + 2 ) I 2 m2 c I π 12 mc2 I π 12 m 2 I π 12 m2 I π 12 m2 I π =I π 4 m2 m = ρv =ρπ 2 I ' I ' I ' ' I ' I ' I ' ' IENKA PŁYTKA PRSTKĄTNA IENKA PŁYTKA KŁWA Rowiąnie dokłdne : I 12 m(2 + 2 ) I 12 m(2 + 2 ) I 12 m(2 + 2 ) le 0, stąd (owiąnie pliżone): I 12 m 2 Rowiąnie dokłdne : I = I 4 m2 + 1 12 m2 I 2 m2 le 0, stąd (owiąnie pliżone): I =I 4 m2 I =I 2 m2 I 12 m2 (oś skieown jest postopdle do płtki - do ns) I 12 m(2 + 2 ) m = ρv =ρπ 2 lu m = ρ A =ρ π 2 gdie ρ =ρ ρ [ kg/m 3 ] ; ρ [kg/m 2 ] PRSTKĄT [pekój (figu) --> moment geometcne] KŁ [pekój (figu) --> moment geometcne] I G 12 A2 12 3 I G 12 A2 12 3 I G =I G 4 A2 I G 2 A2 gdie : A= I ' I ' gdie : A=π 2 I ' Ann Peek Mecnik ogóln pomoc ddktcn, mec 2014 st. 2

GRANIASTSŁUP PRSTY (dowoln figu w podstwie) IENKI PRĘT Rowiąnie dokłdne : I = I 4 m2 + 1 12 m2 I 2 m2 c I π 12 m2 gdie : m = ρv =ρ A A pole powiecni podstw 2 le 0, stąd (owiąnie pliżone): I = I 12 m2 I =0 m = ρv =ρπ 2 lu m = ρ gdie ρ =ρ A=ρπ 2 ρ [kg/m 3 ] ; ρ [kg/m] STŻEK PRSTY TRÓJKĄT [pekój (figu) --> moment geometcne] I = I = 3 20 m2 + 1 10 m2 I = 3 10 m2 I G =1 6 A2 12 3 gdie : A 2 I π 10 m2 I π =I π = 3 20 m2 gdie : m = ρv 3 ρπ2 I G =1 6 A2 12 3 I G =1 6 A2 12 3 gdie : A 2 KULA PÓŁKULA I = I =I = 2 5 m2 I = I =I = 2 5 m2 I π =I π =I π 5 m2 I = 3 5 m2 I π =I π =I π 5 m2 I = 3 5 m2 gdie : m = ρv =ρ 4 3 π 3 gdie : m = ρv =ρ 1 2 ( 4 3 π 3 )=ρ 2 3 π 3 UWAGA: wote sme co dl kuli,le ms we woc o połowę mniejs, tem moment wjdieo połowę mniejs I I ' Ann Peek Mecnik ogóln pomoc ddktcn, mec 2014 st. 3

MASA SKUPINA PÓŁKLE [pekój (figu) --> moment geometcne] I G =I G 4 A2 oś ootu I G 2 A2 m I =m 2 UWAGA: ms skupion ciło o msie nie do pominięci, jednk o niewielkic wmic do pominięci gdie : A 2 (π 2 ) UWAGA: wo te sme codl koł, le pole powiecni we woc o połowę mniejse, temmoment wjdie o połowę mniejs I I ' PÓŁ WALA ĆWIERĆ WALA I = I 12 m2 + 1 4 m2 I 2 m2 I π 12 m2 I π =I π 4 m2 gdie : m = ρv =ρ( 1 2 π 2 ) UWAGA: wo te sme co dl wlc, le ms we woc o połowęmniejs, tem moment wjdieo połowę mniejs H=½ I = I 3 mh 2 + 1 4 m2 I 2 m2 I π 3 mh 2 I π =I π 4 m2 gdie : m = ρv =ρ( 1 2 π 2 )( 1 2 ) UWAGA: wote sme co dl wlc wględem ukłdu osi w podstwie, le ms we woc4 mniejs tem moment wjdie 4 mniejs I ' Ann Peek Mecnik ogóln pomoc ddktcn, mec 2014 st. 4

PRZYKŁADWE ZADANIA ZAD.1 Wncć moment ewłdności wględem osi i cienkiej jednoodnej płtki stlowej o gęstości ρ i guości, w kstłcie i wmic poknc n sunku. Dne: ρ=7.8 [g/m^3], =5[cm], =0.5 [cm]. Płtkę dielim n 3 cęści o postc kstłtc i nnc momentc ewłdności: [1] postokąt, [2] tójkąt, [3] półkole. Moment ewłdności płtki wględem dnej osi jest sumą momentów od kżdej cęści wględem tej osi: I =I 1 I 2 + I 3 4 [1] postokąt Z tw. Steine: I =I 1 I 2 +I 3 1 1 I 1 =I 1 +m(2) 2 I 1 12 m(4)2 I 1 12 m(4)2 +m(2) 2 =5 1 3 m 2 I 1 = I 1 +m() 2 I 1 12 m(2)2 I 1 12 m(2)2 +m() 2 =1 1 3 m 2 m=ρ A ρ =ρ A=(2)(4)=8 2 ρ=7.8[ g/cm 3 ]=7800[ kg/m 3 ] =0.5[ cm]=0.005[ m] ρ =7800[kg/m 3 ]0.005[m]=39[ kg/m 2 ] =0.05[m] m=39[kg/m 2 ]8(0.05) 2 [m 2 ]=0.78[kg] I 1 =5 1 3 0.78[kg] (0.05)2 [m 2 ]=0.0104[kgm 2 ] 1 4 1 I 1 =1 1 3 0.78[kg] (0.05)2 [ m 2 ]=0.0026[ kgm 2 ] I 1 =0.0104[kgm 2 ] I 1 =0.0026[kgm 2 ] [2] tójkąt 2 2 2 2 2 2 1/3 T Wiem, że dl płtki tójkątnej moment ewłdności wględem osi ( T ) wdłuż kwędi wnosi: I T 6 m2 gdie: m=ρ A=ρ 1 2 (2)=ρ =ρ 2 =39 (0.05) 2 =0.0975[kg] I T 6 0.0975 (0.05)2 =4.0625 10 5 [kgm 2 ] = 45 o 45 o I T =4.0625 10 5 [kgm 2 ] 4 A policć I 2 te dwukotnie skostć twiedeni Steine: I T =I 2 +m( 1 3 ) 2 I 2 = I T m( 1 3 ) 2 I 2 = I 2 +m(4+ 2 3 ) 2 I 2 = I T m( 1 3 ) 2 +m(4+ 2 3 ) 2 I 2 = I T 1 9 m 2 +m(4+ 2 3 ) 2 =I T 1 9 m2 + 196 9 m2 = I T +21 7 9 m2 Ann Peek Mecnik ogóln pomoc ddktcn, mec 2014 st. 5

I 2 =4.0625 10 5 +21 7 9 0.0975 (0.05)2 =5.349 10 3 [kgm 2 ] I 2 =5.349 10 3 [kgm 2 ] 2 A D Moment ewłdności tójkąt wględem osi (). Z tw. Steine: I 2 =I 2 +m 2 B A wncć moment wględem osi 2 podielm tójkąt n dw AB i BD, kżd o połowie ms cłego. Wted oś 2 ędie pecodił pe kwędź kżdego nic. I 2 ( jednego) 6 ( 1 2 m)2 I 2 =2 1 6 ( 1 2 m)2 6 m2 I 2 6 m2 6 0.0975 (0.05)2 =4.0625 10 5 [ kgm 2 ] I 2 =4.0625 10 5 +0.0975(0.05) 2 =2.8437 10 4 [kgm 2 ] [3] półkole 3 Wiem, e dl płtki w kstłcie półkol moment ewłdności wględem śednic (oś ) wnosi: I 4 m 2 2 3 m = ρ A =ρ 1 2 (π 2 )=39 1 2 (π 0.052 )=0.1531[kg] I 4 0.1531 0.052 =9.568 10 5 [kgm 2 ] I 3 =9.568 10 5 [kgm 2 ] Moment ewłdności tójkąt wględem osi (). Z tw. Steine: I 3 =I 3 +m 2 I 3 4 m 2 4 0.1531 0.052 =9.5687 10 5 [kgm 2 ] I 3 =9.5687 10 5 +0.1531 0.05 2 =4.7844 10 4 [ kgm 2 ] I 3 =4.7844 10 4 [kgm 2 ] łkowite moment ewłdności wnosą: I = I 1 I 2 + I 3 =0.0104 5.349 10 3 +9.568 10 5 =5.1467 10 3 [kgm 2 ] I =I 1 I 2 +I 3 =0.0026 2.8437 10 4 +4.7844 10 4 =2.7941 10 3 [kgm 2 ] osttecnie: I =5.1467 10 3 [kgm 2 ] I =2.7941 10 3 [ kgm 2 ] Ann Peek Mecnik ogóln pomoc ddktcn, mec 2014 st. 6