Hałas - klasyfikacja i podział

Transkrypt

1 Hałas Mykola Shopa

2 Hałas definicja Hałas - są to wszelkie niepożądane, nieprzyjemne, uciążliwe, dokuczliwe lub szkodliwe drgania ośrodka sprężystego, oddziaływujące za pośrednictwem powietrza na narząd słuchu i inne zmysły oraz elementy organizmu człowieka, Hałas - oznacza każdy dźwięk, który może doprowadzić do utraty słuchu albo może być szkodliwy dla zdrowia lub zwiększać ryzyko wypadku

3 Hałas - klasyfikacja i podział 1) ze względu na środowisko występowania: hałas przemysłowy, hałas komunalny (w pomieszczeniach mieszkalnych), hałas komunikacyjny. 2) ze na przebieg czasowy: hałas ciągły ustalony, hałas ciągły nieustalony, hałas przerywany, hałas impulsowy.

4 Charakterystyki hałasu

5 Hałas - klasyfikacja i podział 3) ze względu na częstotliwość: infradźwiękowy f <20Hz słyszalny 20Hz< f< Hz ultradźwiękowy Hz< f < Hz

6 Słuch w liczbach ponad 500 milionów ludzi na całym świecie niedosłyszy ponad 80 milionów Europejczyków cierpi z powodu utraty słuchu. około 450 milionów Europejczyków (65% całej populacji) jest narażonym na hałas rzędu 55 db, co może przyczynić się do pojawienia się uczucia niepokoju oraz wystąpienia zakłóceń związanych ze snem 117 milionów (17% populacji) jest narażonych na hałas rzędu 65 db, co może wpływać negatywnie na ich psychiczne, jak i fizyczne samopoczucie 9,7 milionów (1,4%) żyje na co dzień w hałasie przekraczającym poziom 75 db

7 Słuch w liczbach trwały hałas pochodzący z zabawek mechanicznych (pozytywek lub robotów) jest rzędu db. niektóre rodzaje pistoletów na baterie dla dzieci potrafią wywołać hałas rzędu 110 do 135 db, co odpowiada hałasowi wytworzonemu przez dużą ciężarówkę bądź hałasowi mierzonemu podczas koncertu rockowego lub startu samolotu. w trakcie ulicznych badań przeprowadzonych wśród użytkowników mp3 w Sydney i Melbourne okazało się, że 25% uczestników badania słuchało muzyki na tyle głośno, że mogło to grozić uszkodzeniem słuchu. Średni poziom głośności wynosił aż 79,8 db.

8 Słuch w liczbach nauczyciele cierpią w wyniku istniejącego wokół hałasu. Dotyczy to prawie 70% nauczycieli uczących w klasach oraz 80% nauczycieli i doradców nauczania początkowego i opiekujących się zajęciami pozaszkolnymi. w czasie ulicznych godzin szczytu notuje się średni hałas rzędu db - może być denerwujący, nie stanowi zagrożenia, pod warunkiem, ze nie przebywasz pod jego wpływem przez długi czas. Nikt nie powinien jednak być narażony na hałas rzędu 110 db dłużej niż 1 minutę i 29 sekund podczas jednego dnia. szacuje, że do 2025 roku więcej niż 900 milionów ludzi na całym świecie będzie cierpieć powodu ubytku słuchu większej niż 25 db.

9 Istota zagrożenia Ujemne skutki oddziaływania hałasu na organizm człowieka: słuchowe, pozasłuchowe. Podstawowym skutkiem oddziaływania hałasu na narząd słuchu jest czasowe lub trwałe przesunięcie progu słyszenia. Hałasy o wysokich szczytowych poziomach ciśnienia akustycznego, rzędu db (szczególnie hałasy impulsowe), stają się czynnikiem niebezpiecznym środowiska pracy, może dojść do uszkodzenia struktur anatomicznych słuchu

10 Istota zagrożenia Do trwałych ubytków słuchu dochodzi najczęściej w wyniku długotrwałego narażenia na hałas o poziomach dźwięku przekraczających 80 db. Substancje chemiczne ototoksyczne Potęgują prawdopodobieństwo utraty słuchu

11 Oddziaływanie hałasu na organizm człowieka Odczucia, jakie doznaje człowiek poddany działaniu hałasu, zależne są między innymi od: poziomu ciśnienia akustycznego, czasu działania hałasu, fizycznych cech (częstotliwości), warunków zdrowotnych (typu budowy ciała, ogólnego stanu zdrowia i przebytych chorób), postawy osoby narażonej na hałas.

12 Szkodliwy wpływ hałasu na zdrowie człowieka Klasyfikacja hałasu pod względem jego szkodliwego wpływu na zdrowie człowieka przedstawia się następująco: hałas o natężeniu poniżej 35 decybeli - brak znacznego szkodliwego działania na zdrowie człowieka, jednak może być denerwujący i utrudniać skupienie uwagi; hałas o natężeniu od 35 decybeli do 70 decybeli - działają negatywnie na ośrodkowy układ nerwowy, co w konsekwencji prowadzi do obniżenia wydajności organizmu czy uczucia zmęczenia;

13 Szkodliwy wpływ hałasu na zdrowie człowieka hałas o natężeniu od 70 decybeli do 85 decybeli - jeśli jest trwały, powoduje obniżenie produktywności w pracy, może na stałe osłabić słuch, jest przyczyną bólów głowy, działa krzywdząco na układ nerwowy, hałas o natężeniu od 85 decybeli do 130 decybeli - w znaczny sposób uszkadza narząd słuchu i powoduje wiele różnych schorzeń innych układów (krwionośnego, nerwowego), może się przyczynić do zaburzeń równowagi, a nawet uniemożliwić czytelność i przystępność mowy,

14 Szkodliwy wpływ hałasu na zdrowie człowieka hałas o natężeniu od 130 decybeli do 150 decybeli - wywołują drgania poszczególnych narządów wewnętrznych w organizmie ludzkim, uszkadzając je przy tym trwale, wywołując liczne schorzenia; przebywanie w takim hałasie wiąże się jednoznacznie z trwałym uszkodzeniem słuchu, hałas o natężeniu powyżej 150 decybeli - wystarczy niespełna 5 minut, by taki hałas sparaliżował organizm; wywołuje mdłości, zaburzenia błędnika czy całkowicie zaburzył koordynację ruchową (głównie kończyn).

15 Szkodliwy wpływ hałasu na narząd słuchu Wiąże się z następującymi cechami i okolicznościami narażenia: długotrwałym oddziaływaniem hałasu o równoważnym poziomie dźwięku A > 80 db, hałas o widmie z przewagą częstotliwości średnich i wysokich, długi czas oddziaływania hałasu, ekspozycja na hałas ciągły, hałas impulsowy, osobnicza podatność na uszkadzający wpływ hałasu.

16 Fizjologiczne ubytki słuchu Wiek człowieka Ubytek słuchu 20 lat 1,3 db 30 lat 7,4 db 40 lat 12,7 db 50 lat 18,0 db 60 lat 27,4 db 70 lat 36,7 db 80 lat 44,0 db

17 Ryzyko utraty słuchu podczas pracy w hałasie Równoważny poziom A dźwięku [db] Ryzyko utraty słuchu % Ekspozycja lata

18 Podstawy akustyki Rozważmy nieruchomy, jednorodny ośrodek o gęstości r 0, w którym panuje ciśnienie p 0 Lokalna fluktuacja ciśnienia p 0 + p(r,t) rozchodzi się w ośrodku z prędkością c 0 Pojawia się funkcja gęstości r 0 + r(r,t), a prędkość przemieszczania się grup cząsteczek ośrodka jest równa u(r,t) Wywołuje to zaburzenie akustyczne, w którym p << p 0 i r << r 0

19 Przykład rozchodzenia się zaburzenia: W cylindrze z prawej jest substancja a z lewej tłok. Tłok porusza się w prawo z prędkością u, ściska nieco gaz i zmusza wszystkie małe grupy cząsteczek powietrza, które przylegają do jego prawej strony, by poruszały się z taką samą prędkością u. Fluktuacje gęstości poruszają się z prędkością c 0 >> u, prawy brzeg ściśniętego powietrza porusza się szybciej niż tłok (b i c). Po zatrzymaniu tłoka zaburzenie nadal porusza się w prawo. Bez tarcia wszystkie małe grupy cząsteczek powietrza mają prędkość u.

20 Podstawy akustyki W bardziej złożonym układzie tłok wykonałby pełny cykl drgania harmonicznego. Ruch tłoka opisują równania: x t = A sin ωt, u t = ωa cos ωt. W tym wypadku zaburzenie składa się ze zgęszczenia, rozrzedzenia i ponownie zgęszczenia. W chwili t = T = (2π)/ω, tłok ponownie znalazł się w swoim położeniu początkowym, a czoło zaburzenia przemieściło się o odcinek l = c 0 T

21 Harmoniczne zaburzenie akustyczne.

22 Poziom ciśnienia akustycznego wyrażony w decybelach Pole ciśnienia akustycznego przestawia się poprzez pierwiastek jego wartości średniej kwadratowej p rms : p2 rms = p 2 1 t = lim p 2 t dt T T T/2 W praktyce wartości p rms są zawarte w przedziale Pa. Dlatego w celu zdefiniowania poziomu ciśnienia akustycznego L p korzysta się ze skali logarytmicznej: 2 p rms p rms L p = 10log 10 2 = 20log 10 p odn p odn Jako ciśnienie odniesienia bierze się wartość p odn = Pa T/2

23 Typowe wartości fluktuacji ciśnienia p rms i odpowiadające im poziomy ciśnienia akustycznego L p p rms [Pa] 3 m od silnika odrzutowego Młot pneumatyczny Klakson z odległości 1 m Zespół rockowy Warsztat mechaniczny; samochód ciężarowy Pociąg jadący z prędkością 120 km/h; orkiestra 0,6 90 Odkurzacz; blisko autostrady 0,2 80 TV 0,06 70 Rozmowa 0,02 60 Szum biurowy 0, Biblioteka 0, Szpital 0, Studio radiowe 0, Spadające liście 0, Próg słyszalności dźwięku o częstości 1 khz 0, L p [db]

24 Prędkość dźwięku Znowu rozważamy tłok jednowymiarowy. W czasie t tłok przesuwa się o odcinek ut. Prawy brzeg części sprężanej jest w miejscu c 0 t Masa objętości zaznaczonej jest r 0 c 0 t S, gdzie S jest polem przekroju tłoka. ps = d dt ρ 0c 0 tsu = ρ 0 c 0 Su p = ρ 0 c 0 u

25 Prędkość dźwięku Impedancja akustyczna - zależność między fluktuacją ciśnienia p i prędkością przemieszczania się grupy cząsteczek substancji u z x = p(x) u(x) W omawianym przykładzie z = ρ 0 c 0 Z zasady zachowania masy (masy w górnej i dolnej części rysunku powinny być jednakowe): ρ 0 c 0 ts = ρ 0 + ρ c 0 t ut S Lub ρ 0 c 0 = ρ 0 + ρ c 0 u

26 Prędkość dźwięku Ponieważ r << r 0 i u << c 0 iloczyn r u można zaniedbać: u = ρc 0 ρ 0 c 0 2 = p ρ Fluktuacje ciśnienia zachodzą bardzo szybko, dlatego stan grupy cząsteczek powietrza zmienia się adiabatycznie: pv κ = const, albo pρ 1 = const

27 Prędkość dźwięku pρ 1 = (p 0 + p)(ρ 0 + ρ) 1 Podzielimy to równanie przez ρ 0 κ i rozwiniemy w szereg Taylora względem ρ ρ 0 i ograniczymy się do pierwszego wyrazu rozwinięcia: p 0 = p 0 + p 1 + ρ ρ 0 κ p 0 + p 1 κ ρ ρ 0 Co daje: Ostatecznie: p = κ ρp 0 ρ 0 c 0 2 = κp 0 ρ 0

28 Prędkość dźwięku w powietrzu Powietrze o temperaturze 20 C i ciśnieniu p 0 = 1, Pa ma gęstość r 0 = 1,205 kg m -3. Zatem dla k = 1,4 prędkość dźwięku w powietrzu c 0 = 343 m s -1 Ludzkie ucho jest czułe na dźwięki o częstościach f = 1/T z przedziału Hz. Długości fal odpowiadające temu zakresowi częstości zmieniają się od 17 m do 17 mm. Charakterystyczna impedancja akustyczna z = ρ 0 c 0 w powietrzu ma wartość 413 kg m-2 s-1

29

30 Prędkość dźwięku Temperatura [ C] Prędkość [m/s] 306,5 312,9 319,3 325,6 331,8 337,8 340,3 343,8 349,6 355,3 W środowiskach ciekłych oraz stałych prędkość dźwięku jest większa niż w gazach. W izotropowych ciałach stałych: Gdzie E jest modułem Younga W cieczach: c 0 2 = E ρ 0 Gdzie K jest modułem ściśliwości c 0 2 = K ρ 0

31 Liczba Macha Liczba Macha liczba podobieństwa, wyrażająca: stosunek prędkości przepływu płynu w danym miejscu do prędkości dźwięku w tym płynie w tym samym miejscu; stosunek prędkości obiektu poruszającego się w płynie do prędkości dźwięku w tym płynie, niezakłóconym ruchem obiektu, czyli formalnie w nieskończoności. v prędkość przepływu lub obiektu M = v c c prędkość dźwięku w płynie w danym miejscu

32 Liczba Macha Schematy rozchodzenia się fali dźwiękowej wytwarzanej przez ruchome źródło w ruchu jednostajnym z prędkością niższą niż prędkość dźwięku, prędkością dźwięku i prędkością naddźwiękową.

33 Liczba Macha Ważnym zagadnieniem jest opływ powietrza wokół profilu skrzydła samolotu. W obrębie prędkości okołodźwiękowych pole przepływającego strumienia ma części poddźwiękowe oraz naddźwiękowe. Strumień wchodzi w region okołodźwiękowy, kiedy w pewnym miejscu profilu pojawia się prędkość naddźwiękowa (Ma > 1). Nazywa się to tak zwaną lokalną prędkością dźwięku. Prędkość przepływającego strumienia następnie maleje gwałtownie w fali uderzeniowej do prędkości poddźwiękowej (Ma < 1). Fala w miarę wzrostu prędkości przesuwa się w kierunku krawędzi spływu płatu (przypadek a). Kiedy prędkość rośnie, obszar przepływu ponaddźwiękowego rozszerza się w stronę krawędzi przedniej (natarcia) i tylnej (spływu) płata. Kiedy przekroczona zostaje bariera dźwięku, szybkość przepływu maleje w przedniej fali uderzeniowej, ale pozostaje ponaddźwiękowa. Jedynym obszarem poddźwiękowym jest niewielki obszar w przedniej części profilu, przy krawędzi natarcia (przypadek b).

34 Liczba Macha Fale uderzeniowe rozchodzą się w kierunku tylnym i zewnętrznym obiektu (tworząc tzw. stożek Macha). Im wyższa prędkość tym stożek węższy. Przy prędkości Ma = 1 stożek staje się prawie całkowicie płaski. Im wyższa wartość liczby Macha, tym większa intensywność fali uderzeniowej. Kiedy przepływ płynu przecina falę uderzeniową, jego prędkość spada, a temperatura, gęstość oraz ciśnienie tego płynu wzrasta. Im wyższa wartość liczby Macha, tym różnice są większe. W skrajnych przypadkach temperatura wzrasta tak znacznie, że cząsteczki gazu wokół fali uderzeniowej ulegają jonizacji i dysocjacji. Taki przepływ nazywamy hiperdźwiękowym.

35 Równanie falowe Grupa cząsteczek powietrza, która doznaje fluktuacji ciśnienia, spełnia równania ruchu falowego: du ρ + ρ 0 dt = (p + p 0) Przyspieszenie ruchu cząsteczek powietrza: du dt = u + u u t Ponieważ w większości przypadków prędkości u są bardzo małe, możemy pominąć ostatni wyraz równania po prawej stronie i ρ: u ρ 0 t + p = 0

36 Równanie falowe Korzystając z prawa zachowania masy (gęstość nie zależy ani od położenia ani od czasu) ostatecznie mamy: ρ + ρ 0 u = t ρ + ρ 0 Prawa strona opisuje zmniejszenie masy jednostki objętości, a lewa opisuje masę wypływającą. Ponownie pomijając ρ w wyrażeniu po prawej otrzymujemy ρ 0 u + ρ t = 0

37 Równanie falowe u Po obliczeniu dywergencji równania ρ 0 + p = 0 i podstawieniu do t równania z poprzedniego slajdu otrzymamy: 2 ρ t p = 0 Podstawiając fluktuację p = c 2 0 ρ: 2 p 1 c p t 2 = 0

38 Równanie falowe W ogólnym przedstawieniu rozwiązanie równania falowego: p r, t = p r e iωt = p r e i(ωt+φ) Podstawiając do równania falowego: 2 p + ω c 0 2 p = 0 Lub 2 p + k 2 p = 0

39 Superpozycja fal p r, t = p 1 r, t + p 2 r, t Jeżeli częstości są takie same to: p r = p 1 r + p 2 r Zmniejszanie hałasu przez dodanie sygnału p 2 (r) do sygnału p 1 (r), który chcemy wyciszyć: p 1 r = p 1 exp iφ 1, p 2 r = p 2 exp iφ 2 Znajdujemy: L p,sum = L p, log p 2 cos φ p 2 φ 1 + p p 1 2

40 Wzrost poziomu ciśnienia akustycznego wskutek dodania dźwięku o module p 2 i fazie F 2

41 Nąteżenie fali akustycznej Energia kinetyczna zawarta w objętości: Energia potencjalna: E p = V 0 W przybliżeniu dv V 0 ρ 0 dρ V E k = 1 2 ρ 0V 0 u 2 pdv = dρ = dp /c 0 2 = 0 p pv0 dp ρ 0 c 0 2 = 1 2 p 2 ρ 0 c 0 2 V 0

42 Nąteżenie fali akustycznej Gęstość energii ε = (E k + E p )/V 0 : ε = 1 2 ρ 0u ρ 0 c 0 Natężenie fali akustycznej (energia opuszczająca element objętości w jednostce czasu przez jednostkę powierzchni) o jednej częstości w: p 2 T/2 I = 1 T T/2 p r, t u r, t dt

43 Nąteżenie fali akustycznej Dla harmonicznej fali płaskiej I = p rms [W m 2 ] ρ 0 c 0 W skali logarytmicznej: L I = 10log I Gdzie I odn = W m -2 2 I odn

44 Moc akustyczna Moc akustyczna moc wyjściowa pewnego urządzenia lub źródła hałasu. W = 4πr2 p(r) 2 2 2π A = 2ρ 0 c 0 ρ 0 c 0 Przyjmuje wartości od 10-9 do 10 4 W. Zatem ponownie używamy skali logarytmicznej: L W = 10log W W odn = W W odn

45 Moc akustyczna Typowe wartości poziomu mocy akustycznej Moc wyjsciowa [W] L W [db] Silnik odrzutowy Piła łańcuchowa Krzyk Głośna rozmowa Zwyczajna rozmowa Szept Wyjściowa moc akustyczna jest cecha charakterystyczną danego urządzenia

46 Zdolność percepcyjna człowieka i kryteria hałasu Krzywe jednakowego poziomu głośności. Krzywe te łącza punkty odpowiadające różnym częstościom i poziomom cisnienia akustycznego, które są odczuwane jako jednakowo głosne. Dla częstości 1 khz głośność jest wyrażona w fonach; odpowiednie wartości są podane nad krzywymi

47 Głośność Głośność N sygnału o określonej częstości f powinna być zdefioniowana tak, aby podwojenie głośności oznaczało podwojenie wartości N. N = 0, L N/30 (przykład prawa zdolności psychofizycznej) Doświadczalna zależność między głośnością N wyrażoną w sonach i poziomem głośności L N wyrażonym w fonach.

48 Oktawy Nałożenie się dwóch sygnałów o bliskich częstościach daje efekt dudnienia z częstością f 1 - f 2. Ludzki mózg posiada właściwość odbierać podobne dudnienia w przypadku, gdy stosunek częstości f 2 / f 1 jest dokładnie równy lub bliski stosunkowi liczb całkowitych (2/1, 3/2 itp.). Kilka stosunków liczb całkowitych ludzie odczuwają jako dysonans, np 4/3. Stosunek f 2 / f 1 = 2/1 określa się jako oktawę. Stosunek f 2 / f 1 = 2 1/3 nazywa się 1/3 oktawy, w muzycę tercją. Częstość środkowa: f c = f 1 f 2

49 Skala dba Zgodnie z prawem Webera-Fechnera postrzeganie głośności dźwięku przez człowieka związane jest ze względną zmianą bodźca. Zatem z pojęciem głośności związane jest pojęcie poziomu natężenia dźwięku L I oraz poziomu ciśnienia akustycznego L p. db(a) jednostka natężenia dźwięku. Przy pomiarze wykorzystuje się częstotliwościową charakterystykę korekcyjną A, która optymalizuje pomiar ze względu na charakterystykę słuchu człowieka.

50 Krzywa poprawek dba. Na górze podane częstość f c środków oktaw. Poprawki D są przedstawione na krzywej zarówno dla oktaw, jaki i dla 1/3 oktaw. W celu znalezienia wartości dba sygnału z danego pasma, należy dodać odpowiednią wartość D do zmierzonej wielkości L p w db.

51 Tony Instrumenty muzyczne generują szereg dyskretnych częstości, z których kazdy ma własny poziom cisnienia akustycznego. Można zobaczyc, że czyste tony (g 0 dla skrzypiec i c 0 dla klarnetu) składaja sie z tonów podstawowych i szeregu ich wyższych harmonicznych (owertonów). Taki zbiór wartości poziomów ciśnienia akustycznego określa barwę dźwięku instrumentu muzycznego

52 Tony Ze względu na częstotliwość przyjął się podział na: basy (ang. bass), czyli tony niskie o częstotliwościach od 20 do ok. 300 Hz, tony średnie (ang. mid-tones) od ok. 300 do ok Hz, soprany (ang. treble), czyli tony wysokie o częstotliwościach od ok do 20 khz.

53 Tony Nazwa tonu h c 1 cis 1 d 1 dis 1 e 1 f 1 fis 1 g 1 gis 1 a 1 ais 1 h 1 c 2 cis 2 d 2 Częstotliwość (Hz) 246,9 261,63 277,18 293,66 311,13 329,63 349,23 369, , ,16 493,88 523,25 554,4 587,3 Nazwa tonu dis 2 e 2 f 2 fis 2 g 2 gis 2 a 2 ais 2 h 2 c 3 cis 3 d 3 dis 3 e 3 f 3 fis 3 g 3 Częstotliwość (Hz) 622,3 659,3 698, , ,3 987,8 1046,5 1108,7 1174,7 1244,5 1318,5 1396, Kamerton nastrojony na stałe na dźwięk a 1 = 440 Hz

54 Tony Pole akustyczne składa się z ciśnienia p jako funkcji zmieniającej się w psoób ciągły częstości f, czyli p = p(f). W praktyce mamy do czynienia z dyskretnymi wartościami częstości. Gęstość ciśnienia 2 f = p rms p rms 2 (f) Gęstość natężenia I f = I f W skali decybelowej obie wielkości można zapisać jak: f L p f = 10log p 2 rms(f) f p 2, L I f = 10log I(f) f odn I odn

55 Wielkości fizyczne wyrażone w db i ich definicje Zmienna Wielkość Wartość Re Ciśnienie p rms L p Pa Natężenie I L I W m -2 Moc W L W W Gęstość ciśnienia p rms (f) L p (f) Pa Gęstość natężenia I(f) L I (f) W m -2

56 Tony reprezentowane przez wąskie maksima na ciągłym tle. Histogram oktawy zawiera tony Ciągły rozkład L p (f) w db mozna zredukować do wartości L p rozłożonych w oktawie przez scałkowanie równania p2 rms f df L p = 10log 2 p odn po całym paśmie, co prowadzi do histogramu pokazanego na rysunku.

57 Tony Pojedynczy ton o częstości 250 Hz i L p = 60 db na stałym tle o L p (f) = 40 db na calej szerokości w = 178 Hz oktawy o częstości 250 Hz. Dla szerokości w i stałej wartości gęstości ciśnienia 2 2 akustycznego p rms f = p rms znajdujemy, że: L p = L p f + 10log w Pojedynczy ton jest zdefiniowany na szerokosci Df = w = 1 Hz, więc jego poziom gęstości ciśnienia L p (f) jest równy jego poziomowi ciśnienia akustycznego L p. Mozna obliczyć że dla tła L p = 62,5 db, a L p (f) = 42 db. Dodawanie niezależnych poziomów ciśnienia akustycznego: L p = 10log p ,rms + p 2,rms + p 3,rms + 2 p odn W naszym przypadku dla tła 62,5 db i tony 60 db otzymuje się 64,5 db. Udział tego pasma w ważonej względem A wartości poziomu ciśnienia akustycznego L A można znaleźć jako równy (64,5 8,6) db = 55,9 dba

58 Kryteria hałasu Stopień zrozumienia mowy na tle szumu. Procent słów i zdań poprawnie zidentyfikowanych na tle szumu. Tutaj sygnał odnosi sie zarówno do poziomu ciśnienia akustycznego ważonego względem A dla mowy, jak i dla szumu. Stosunek tych ciśnień odpowiada różnicy poziomów cisnienia akustycznego.

59 Kryteria hałasu Poziomy oktaw uzywane do określenia poziomu szumu w pokoju wyrażone w jednostkach PNC (preferred noise criteria). Linie ciągle odpowiadają standardom, a linia przerywana wynika z pomiaru. Przecięcie krzywej pomiarowej z najwyższą krzywą standardową definiuje wartość PNC, w tym wypadku jest oto PNC = 40.

60 Kryteria hałasu Kryterium szumu (NC) Sala koncertowa, studio nagraniowe Pokój muzyczny, sala teatralna, klasa Kościół, sala sądowa, sala konferencyjna, szpital, sypialnia Biblioteka, biuro, salon Restauracja, kino Sklep, bank Gimnazjum, plebania Warsztaty i garaże Akceptowalne poziomy szumu w pustych pokojach

61 Kryteria hałasu Uciążliwość spowodowana hałasem zależy od pory dnia i od czasu trwania hałasu, jedna liczba nie wystarcza i jest potrzebny cały szereg kryteriów. Jako punkt wyjscia w okresleniu kryterium zwykle przyjmuje się poziom szumu ważony A. Uśrednienie po czasie może obejmować niezależnie godziny dnia (7:00-19:00), wieczoru (19:00-23:00) i nocy (23:00-7:00). Aby otrzymać jedną liczbę, można zdefioniować całkowity poziom dźwięku L dwn dla dniawieczoru-nocy jako najwyższy wsród następujacych trzech liczb: Dzienny poziom dźwięku w dba, wieczorny poziom dźwięku plus 5 dba i nocny poziom dźwięku plus 10 dba.