Ćwiczenia # 8: Reakcje rodnikowe Kopolimeryzacja germylenu i chinonu
|
|
- Maria Marciniak
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Ćwiczenia # 8: Reakcje rodnikowe Kopolimeryzacja germylenu i chinonu Opis ten znajdziesz w sieci pod adresem: Uwagi lub/i zapytania prosz e kierować na adres mradon@chemia.uj.edu.pl 1 Wst ep Dwupodstawnikowe zwiazki pierwiastków grupy 14, jak CH 2 (metylen) i GeH 2 (germylen), posiadaja dwa blisko leżace stany elektronowe: singlet i tryplet. Zajmiemy sie tutaj bardziej skomplkowanym germylenem o wzorze Ge[N(SiH 3 ) 2 ] 2. Za pomoca spektroskopii elektronowego rezonansu paramagnetycznego (EPR) pokazano, że stan podstawowy rozważanego germylenu to singlet (zamknietopow lokowy). Stwierdzono eksperymentalnie, że zamknietopow lokowy germylen zaskakujaco latwo ulega reakcji kopolimeryzacji z chinonem O C 6 H 4 O już w bardzo niskich temperaturach ( 78 C) i przy braku katalizatorów. Spektroskopia EPR pokazuje, że w czasie reakcji pojawiaja sie wolne rodniki: na każdej rosnacej czasteczce kopolimeru znajduja sie dwa niesparowane elektrony. Taka strukture elektronowa określamy mianem dwurodnikowej. W ćwiczeniu zbadamy pierwszy etap kopolimeryzacji: asocjacje dwóch czasteczek zamknietopow lokowych z wytworzeniem dwurodnika (rys. 1). W szczególności bedziemy śledzić zmiane struktury elektronowej w czasie reakcji, oszacujemy bariere reakcji i jej efekt energetyczny 1. Rysunek 1: Postulowany mechanizm pierwszego etapu kopolimeryzacji asocjacja czaste- czek zamknietopow lokowych z wytworzeniem dwurodnika. Przypomnijmy, jak w mechanice kwantowej opisuje sie strukture dwurodnikowa, czyli co to jest otwartopow lokowy singlet. W tym celu znajdźmy różne stany elektronowe wynikajace z alternatywnych rozmieszczeń 2 elektronów w obrebie pary orbitali HOMO i LUMO (rys. 2). Funkcje 1 Ψ 0 oraz 1 Ψ 2 z dwoma elektronami sparowanymi na tym samym orbitalu to typowe, zamknietopow lowokowe singlety. Latwo też zidentyfikować dwie sk ladowe stanu 1 Można podejrzewać, że do l aczanie kolejnych jednostek germylenu i chinonu do dwurodnikowego dimeru 1
2 LUMO HOMO Rysunek 2: Stany singletowe i trypletowe wywodzace sie z różnych rozmieszczeń 2 elektronów w obrebie orbitali HOMO i LUMO. Pominieto pozosta le, podwójnie zajete orbitale. trypletowego: 3 Ψ 1 o rzucie spinu w góre (M = +1) i w dó l (M = 1). Każda z tych jednowyznacznikowych konfiguracji elektronowych jest funkcja w lasna operatora kwadratu spinu Ŝ2 (do jakich wartości w lasnych?) Natomiast dwa pozosta le wyznaczniki Slatera przedstawione na rys. 2 Φ (1) i Φ (2) nie sa funkcjami w lasnymi Ŝ2 (czyli nie opisuja ani singletu, ani trypletu). Jednak w laśnie z ich kombinacji liniowej uzyskuje sie poszukiwany otwartopow- lokowy singlet ( 1 Ψ 1 ). Druga kombinacja (z przeciwnym znakiem) daje brakujac a sk ladowa trypletu 3 Ψ 1 z M = 0. Oczywiście, w ramach przybliżenia RHF opisanie otwartopow lokowego singletu jest niemożliwe z tych obliczeń możemy dostać tylko singlet zamknietopow lokowy ( 1 Ψ 0 ). W pe lni poprawny opis dwurodnikowej struktury elektronowej jest możliwy w ramach metody wielokonfiguracyjnego SCF-u (Multi Configurational SCF, czyli w skrócie MC-SCF). W metodzie tej fukcja wariacyjna jest liniowa kombinacja różnych wyznaczników Slatera, dzieki czemu można opisać stan ze swojej natury dwuwyznacznikowy, jakim jest otwartopow lokowy singlet. Pewne przybliżenie stanu dwurodnikowego można też otrzymać z podejścia UHF. Oczywiście, UHF jako metoda jednowyznacznikowa opisuje interesujacy nas stan dwurodnikowy w sposób bardzo zgrubny jako pojedynczy wyznacznik, np. Φ (1). Jak wspomniano taka funkcja jest kombinacja singletu i sk ladowej trypletu, nie może być wiec funkcja w lasna Ŝ2 nawet w przybliżeniu! Mimo tej wady, ścieżki reakcji wyznaczone z użyciem funkcji falowej typu UHF moga dawać rozsadn a energetyke i dlatego sa wykorzystywane w modelowaniu molekularnym, zw laszcza że obliczenia UHF sa znacznie szybsze niż MC-SCF. bedzie przebiegać już bez wiekszych zmian w strukturze elektronowej, a zatem praktycznie bezbarierowo. Te dalsze etapy nie sa wiec aż tak interesujace jak pierwszy. 2
3 2 Wykonanie ćwiczenia 2.1 Idea ćwiczenia Obliczenia wykonamy w programie MOPAC 2 do obliczeń pó lempirycznych, używajac metody MNDO 3. Potrzebne pliki inputowe można pobrać z sieci; krótkie wyjaśnienie ich struktury oraz sposobu uruchamiania obliczeń znajduje sie w uzupe lnieniu (sekcja 3). Bedziemy modelować ścieżke reakcji wzgledem wybranej wspó lrz ednej, za która przyjmiemy odleg lość Ge O (odleg lość ta opisuje zbliżanie sie do siebie obu reagujacych czasteczek, czyli dobrze sie nadaje do mierzenia postepu reakcji). Sama ścieżka (lub profilem) reakcji nazywamy wykres zależności energii ca lkowitej od wspó lrz ednej reakcji. Na tak otrzymanej krzywej minima odpowiadaja strukturom reagentów, a maksima stanom przejściowym (TS). Wyznaczenie ścieżki reakcji polega na przeprowadzeniu szeregu optymalizacji geometrii dla różnych wartości wspó lrz ednej reakcji, przy czym w każdej z optymalizacji wspó lrzedna ta jest zamrożona (pozosta le wspó lrz edne optymalizujemy). Z uwagi na brak pe lnej procedury MC-SCF w programie MOPAC, do opisu stanu dwurodnikowego zastosujemy podjeście uproszczone: metode oddzia lywania konfiguracji (CI) z orbitalami optymalizowanymi dla konfiguracji otwartopow lokowego singletu. Poczatkowym stanem reagentów jest jednak zamknietopow lokowy singlet, który otrzymujemy z obliczeń RHF. Dlatego efektywny profil reakcji otrzymamy poprzez sklejenie ścieżki zamknietopow lokowej (poczatkowy odcinek) ze ścieżka dwurodnikowa (końcowy odcinek) w ich punkcie przecie- cia. Przy tej interpretacji po lożenie stanu przejściowego wyznacza przeciecie obu krzywych. Procedure te ilustruje rys Przebieg obliczeń Pliki wejściowe prosz e pobrać ze strony www. 1. Wykonaj optymalizacje Ge[N(SiH 3 ) 2 ] 2 w stanie singletowym i trypletowym (dla trypletu dodaj s lowa kluczowe UHF i TRIPLET). Który ze stanów jest stanem podstawowym? Zwróć uwage na spora różnice w geometriach równowagowych. 2. Wykonaj obliczenia ścieżki reakcji germylenu z chinonem w kana lach zamkni etopow lokowym i dwurodnikowym. W tym celu: Obejrzyj plik inputowy dla ścieżki zamknietopow lokowej (w przybliżeniu RHF). Odczytaj, która wspó lrz edna pe lni tu role wspó lrzednej reakcji i po jakich wartościach tej wspó lrz ednej skanujemy. Na podstawie tego inputu sporzadź drugi, do badania ścieżki dwurodnikowej (dopisz s lowo kluczowe BIRADICAL). Wygeneruj obie ścieżki w MOPAC i obejrzyj pliki *.log w MOLDEN (w celu wyświetlenia ścieżki kliknij na Geom. Conv.). 2 Skrót od: Molecular Orbital PACkage 3 Jest to wariant przybliżenia ZDO: Modified Neglect of Differential Overlap 3
4 TS BIRADICAL RHF Efektywny profil reakcji Rysunek 3: Schemat sklejenia krzywych: RHF (czarna) i BIRADICAL (niebieska) w efektywny profil reakcji (czerwony). Zaznaczono też punkt przeci ecia krzywych (przybliżenie stanu przejściowego). Dla ścieżki zamkni etopow lokowej odczytaj wysokość bariery ( E # ) i efekt energetyczny reakcji ( E r ) oraz przy jakiej odleg lości r # Ge O wyst epuje bariera i jaka odleg lość r 0 Ge O odpowiada produktowi reakcji. Czy ścieżka singletowa przewiduje w ogóle przebieg reakcji w kierunku od substratów do produktów (wskazówka: porównaj wysokości barier energetyczych w obu kierunkach)? Przedstaw obie scieżki na jednym wykresie. W tym celu z plików *.log lub *.out odczytaj energie dla poszczególnych odleg lości r Ge O i wykonaj wykres dowolnym programem (Excel, GNUPLOT,... ). Jak już powiedziano, najlepszym przybliżeniem poprawnej ścieżki reakcji jest sklejenie obu krzywych w punkcie przecie- cia: poczatek jest opisany krzywa z RHF, druga po lowa krzywa z BIRADICAL. Przy takiej interpretacji punkt przeciecia wyznacza TS. Dla tak sklejonej ścieżki określ E #, E r, r # i r 0. Czy tym razem przewidujemy przebieg reakcji w kierunku od substratów do produktów? 3. Wykonaj obliczenia ścieżki reakcji metoda UHF (sporzadź trzeci plik inputowy, dopisujac s lowo kluczowe UHF). Obejrzyj profil w MOLDEN i określ jak poprzednio E #, E r, r # i r 0. Dodatkowo odczytaj wartość kwadratu spinu (S**2) dla trzech geometrii: bliskiej rozseparowanym substratom, w pobliżu TS i dla produktu reakcji. Jakie jest zanieczyszczenie spinowe w każdym przypadku i dlaczego? 4
5 2.3 Co powinno znaleźć si e w sprawozdaniu? Jaka metoda wykonano obliczenia? Wyniki obliczeń dla germylenu Ge[N(SiH 3 ) 2 ] 2, ustalenie stanu podstawowego, krótki komentarz. Wyniki ( E #, E r, r #, r 0 ) dla 3 policzonych scieżek: zamknietopow lokowej, sklejonej i tej z UHF. Wykres ilustrujacy sklejenie ścieżek (z zaznaczonym po lożeniem TS dla tej procedury). Które ścieżki przewiduja przebieg reakcji w kierunku od substratów do produktów? Czy użycie samej metody RHF pozwala na uchwycenie mechanizmu reakcji? Wartości kwadratu spinu dla trzech geometrii w metodzie UHF (jak opisano wyżej). Krótki komentarz, co do wielkości i pochodzenia zanieczyszczenia spinowego (w tym konkretnym przypadku). 3 Uzupe lnienie obliczenia w programie MOPAC 3.1 Uruchamianie obliczeń W linii poleceń: runmopac nazwa gdzie plik inputowy to nazwa.inp. Tym razem nie podajemy znaku przekierowania (>), gdyż wyniki same trafia do pliku nazwa.out (ponadto plik nazwa.log zawiera skrócone wyniki obliczeń). Pliki *.log lub *.out można otworzyć w MOLDEN w celu wizualizacji wyników. 3.2 Przyk ladowy input Przyk ladowy input do programu MOPAC przedstawia rys. 4. W pierwszej linii umieszczamy s lowa kluczowe określajace sposób wykonywania obliczeń. Domyślny tryb dzia lania programu MOPAC to optymalizacja geometrii w RHF. MNDO to specyfikacja używanej metody pó lempirycznej (metoda ta posiada predefiniowana baze, dlatego nie specyfikujemy bazy). Komenda SYMMETRY bedzie wyjaśniona dalej. Druga linia to opis obliczeń przeznaczony dla użytkownika, trzecia linia pozostaje pusta. Dalej znajduje sie macierz Z. Macierz Z w formacie MOPAC wyglada troche inaczej niż w formacie używanym w GAMESS w kolejnych liniach mamy: symbol atomu d lugość wiazania, kat, kat dwuścienny (plus flagi 0, 1, 1, o których za chwile... ) numery 3 atomów użytych do zdefiniowania powyższych zmiennych wewn etrznych 5
6 MNDO SYMMETRY alkohol metylowy... optymalizacja geometrii z wi ezami O H C H H H Rysunek 4: Przyk ladowy input dla programu MOPAC. Na rys. 4 także dla pierwszego, drugiego i trzeciego atomu podano komplet zmiennych wewnetrznych, choć niektóre z nich nie sa zdefiniowane. Jak widać, niezdefiniowanym wspó lrzednym (i punktom zaczepienia) przypisano wartość zero; sa one ignorowane przez program MOPAC. Jak wspominano, wartości każdej ze wspó lrzednych towarzyszy flaga 0, 1 lub 1. Oznacza ona sposób traktowania danej wspó lrz ednej w procesie optymalizacji geometrii: 1: wspó lrz edna podlega optymalizacji 0: wspó lrz edna nie podlega optymalizacji (wspó lrz edna zamrożona ) 1: wewnetrzna pe lni role wspó lrz ednej reakcji (skanujemy po jej wartościach, które musza w takim wypadku być podane na końcu inputu). W przyk ladzie powyżej zamroziliśmy kat dwuścienny H(4)-C(3)-O(1)-H(2) (zero pojawiajace sie po wartości 180). Za pomoca s lowa kluczowego SYMMETRY i 2 linii nastepuj acych bezpośrednio po macierzy Z, narzuciliśmy też wiezy symetrii. Sk ladnia linii kodujacych omawiane wiezy (np ) jest nastepuj aca: najpierw podajemy nr atomu referencyjnego ( 4 ), potem typ wie- zu (kodowany nastepuj aco: 1 =równość odleg lości, 2 =równość katów), a na końce liste atomów, których warunek dotyczy ( 5 6 ). Zatem w powyższym przyk ladzie odleg lość definiujaca atom H(4) ma być taka sama, jak odleg lość definiujaca atomy H(5) i H(6). Podobny warunek narzucamy też na katy p laskie ( odkoduj go). Zwróćmy uwage, że wspó lrz edne, których wartości ustalane sa przez wiezy symetrii sa również oznaczone jako zamrożone. Zamrażanie mniej istotnych stopni swobody (np. rotacje grup bocznych SiH 3 germylenu) wykorzystamy w naszych obliczeniach w celu zmniejszenia ilości potrzebnych kroków (skrócenie czasu obliczeń) oraz poprawienia numerycznej stabilności procedur optymalizacyjnych programu MOPAC. 6
7 3.3 Poszukiwanie energii w plikach *.log Fragment pliku *.log dla ścieżki reakcji przedstawia rys. 5. HEAT OF FORMATION = KCAL ELECTRONIC ENERGY = EV CORE-CORE REPULSION = EV GRADIENT NORM = FOR REACTION COORDINATE = ANGSTROMS REACTION GRADIENT = KCAL/ANGSTROM DIPOLE = DEBYE NO. OF FILLED LEVELS = 40 AND NO. OF OPEN LEVELS = 2 IONIZATION POTENTIAL = EV MOLECULAR WEIGHT = SCF CALCULATIONS = 10 COMPUTATION TIME = SECONDS Rysunek 5: Fragment pliku *.log z wynikami obliczeń ścieżki reakcji. Przydatne informacje to zw laszcza: FOR REACTION COORDINATE określa aktualna wartość wspó lrz ednej reakcji. HEAT OF FORMATION określa ciep lo tworzenia (czyli energie uk ladu mierzona wzgle- dem rozseparowanych atomów). 7
Ćwiczenie 3. Spektroskopia elektronowa. Etylen. Trypletowe przejścia elektronowe *
Ćwiczenie 3 Spektroskopia elektronowa. Etylen. Trypletowe przejścia elektronowe * 1 Ćwiczenie 3 Spektroskopia elektronowa. Etylen. Trypletowe przejścia elektronowe * I. Narysuj etylen a) Wybierz Default
Bardziej szczegółowoNotatki do wyk ladu IV (z 27.10.2014)
Dla orbitalnego momentu p edu (L): Notatki do wyk ladu IV (z 7.10.014) ˆL ψ nlm = l(l + 1) ψ nlm (1) ˆL z ψ nlm = m ψ nlm () l + 1 możliwych wartości rzutu L z na wyróżniony kierunek w przestrzeni (l -liczba
Bardziej szczegółowoMetoda Hartree-Focka (Hartree ego-focka)
Notatki do wyk ladu V Metoda Hartree-Focka (Hartree ego-focka) Metoda wariacyjna, w której przyjmuje sie, że przybliżona funkcja falowa, opisujaca stan uk ladu n-elektronowego ma postać wyznacznika Slatera,
Bardziej szczegółowoStany atomu wieloelektronowego o określonej energii. być przypisywane elektrony w tym stanie atomu.
Notatki do wyk ladu VI Stany atomu wieloelektronowego o określonej energii. Konfiguracja elektronowa atomu - zbiór spinorbitali, wykorzystywanych do konstrukcji funkcji falowej dla danego stanu atomu;
Bardziej szczegółowoNotatki do wyk ladu V (z ) Metoda Hartree-Focka (Hartree ego-focka)
Notatki do wyk ladu V (z 03.11.014) Metoda Hartree-Focka (Hartree ego-focka) Metoda wariacyjna, w której przyjmuje sie, że przybliżona funkcja falowa, opisujaca stan uk ladu n-elektronowego ma postać wyznacznika
Bardziej szczegółowoStruktura elektronowa czasteczek. przybliżenie Borna-Oppenheimera. równania Schrödingera dla elektronów przy ustalonym po lożeniu jader
Notatki do wyk ladu VII Struktura elektronowa czasteczek przybliżenie Borna-Oppenheimera rozwiazanie równania Schrödingera dla elektronów przy ustalonym po lożeniu jader przybliżenie jednoelektronowe metoda
Bardziej szczegółowoNotatki do wyk ladu IV (z ) Metoda Hartree-Focka (Hartree ego-focka)
Notatki do wyk ladu IV (z 1.11.01) Metoda Hartree-Focka (Hartree ego-focka) Metoda wariacyjna, w której przyjmuje sie, że przybliżona funkcja falowa opisujac a stan uk ladu n-elektronowego ma postać wyznacznika
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 4: Modelowanie reakcji chemicznych. Stan przejściowy.
Ćwiczenie 4: Modelowanie reakcji chemicznych. Stan przejściowy. Celem ćwiczenia jest wymodelowanie przebiegu reakcji chemicznej podstawienia nukleofilowego zachodzącego zgodnie z mechanizmem SN2. Wprowadzenie:
Bardziej szczegółowoZastosowanie Robotów. Ćwiczenie 6. Mariusz Janusz-Bielecki. laboratorium
Zastosowanie Robotów laboratorium Ćwiczenie 6 Mariusz Janusz-Bielecki Zak lad Informatyki i Robotyki Wersja 0.002.01, 7 Listopada, 2005 Wst ep Do zadań inżynierów robotyków należa wszelkie dzia lania
Bardziej szczegółowoSymbol termu: edu (sumy ca lkowitego orbitalnego momentu edu i ca lkowitego spinu) Przyk lad: 2 P 3. kwantowa
Notatki do wyk ladu VI (z 18.11.2013) Symbol termu: 2S+1 L (1) L -liczba kwantowa ca lkowitego orbitalnego momentu pedu Duże litery S, P, D, F, itd. dla L=0, 1, 2, 3, itd. 2S+1 - multipletowość; S - liczba
Bardziej szczegółowoTeoria Orbitali Molekularnych. tworzenie wiązań chemicznych
Teoria Orbitali Molekularnych tworzenie wiązań chemicznych Zbliżanie się atomów aż do momentu nałożenia się ich orbitali H a +H b H a H b Wykres obrazujący zależność energii od odległości atomów długość
Bardziej szczegółowoSymetria w obliczeniach molekularnych
Zak lad Metod Obliczeniowych Chemii UJ 15 marca 2005 1 2 Możliwości przyspieszenia obliczeń 3 GAMESS 2004 4 Zastosowania symetrii Zmniejszenie zapotrzebowania na zasoby (procesor, pami eć, dysk) Utrzymanie
Bardziej szczegółowoUklady modelowe III - rotator, atom wodoru
Wyk lad 5 Uklady modelowe III - rotator, atom wodoru Model Separacja ruchu środka masy R = m 1r 1 + m 2 r 2 m 1 + m 2 Ĥ = Ĥ tr (R) + Ĥ rot (r) Ĥ tr 2 (R) = 2(m 1 + m 2 ) R [ Ψ E tr (R; t) = exp i (k R
Bardziej szczegółowoCHEMIA KWANTOWA MONIKA MUSIA L METODA HÜCKLA. Ćwiczenia. http://zcht.mfc.us.edu.pl/ mm
CHEMIA KWANTOWA MONIKA MUSIA L METODA HÜCKLA Ćwiczenia Zwi azki organiczne zawieraj ace uk lady π-elektronowe Sprzȩżony uk lad wi azań podwójnych: -C=C-C=C-C=C-C=C- Skumulowany uk lad wi azań podwójnych:
Bardziej szczegółowoOddzia lywania miedzycz. jony molekularne lub atomy. edzy A i B:
Notatki do wyk ladu XIII Oddzia lywania miedzycz asteczkowe A i B zamknietopow lokowe czasteczki, jony molekularne lub atomy. Energia oddzia lywania E oddz mi edzy A i B: E oddz = E AB (E A + E B ) ()
Bardziej szczegółowoże w wyniku pomiaru zmiennej dynamicznej A, której odpowiada operator αˆ otrzymana zostanie wartość 2.41?
TEST. Ortogonalne i znormalizowane funkcje f i f są funkcjami własnymi operatora αˆ, przy czym: α ˆ f =. 05 f i α ˆ f =. 4f. Stan pewnej cząstki opisuje 3 znormalizowana funkcja falowa Ψ = f + f. Jakie
Bardziej szczegółowoWyznaczanie krzywych energii potencjalnej dla wybranych cząsteczek dwuatomowych
Wyznaczanie krzywych energii potencjalnej dla wybranych cząsteczek dwuatomowych Wstęp Krzywa energii potencjalnej 1 to wykres zależności energii potencjalnej cząsteczek od długości wiązania (czyli od wzajemnej
Bardziej szczegółowoi elektronów w czasteczkach (laboratoryjnym) operator Hamiltona dla czasteczki dwuatomowej (jadra 2M b a i b; m -masa elektronu e 2 r ij
Notatki do wyk ladu IX Rozdzielenie ruchu jader i elektronów w czasteczkach W dowolnym uk ladzie wspó lrzednych (laboratoryjnym) operator Hamiltona dla czasteczki dwuatomowej (jadra a i b)ma postać: Ĥ
Bardziej szczegółowoJEDNOSTKI ATOMOWE =1, m e =1, e=1, ; 1 E 2 h = 4, J. Energia atomu wodoru lub jonu wodoropodobnego w jednostkach atomowych:
do wyk ladu z 1.10.13 Atom wodoru i jon wodoropodobny Ze - ladunek jadra, e - ladunek elektronu, µ - masa zredukowana µ = mem j m e+m j ( µ m e ) M j - masa jadra, m e - masa elektronu, ε 0 - przenikalność
Bardziej szczegółowoGrupa Moniki Musiał. Uniwersytet Śląski Instytut Chemii Zakład Chemii Teoretycznej
Wieloreferencyjna metoda sprzężonych klasterów w dwuwalencyjnych sektorach przestrzeni Focka oraz metoda równań ruchu w zastosowaniu do opisu stanów wzbudzonych Grupa Moniki Musiał Uniwersytet Śląski Instytut
Bardziej szczegółowoModelowanie molekularne
Ck08 Modelowanie molekularne metodami chemii kwantowej Dr hab. Artur Michalak Zakład Chemii Teoretycznej Wydział Chemii UJ Wykład 10 http://www.chemia.uj.edu.pl/~michalak/mmod2007/ Podstawowe idee i metody
Bardziej szczegółowoc) prawdopodobieństwo znalezienia cząstki między x=1.0 a x=1.5 jest równe
TEST 1. Ortogonalne i znormalizowane funkcje f 1 i f są funkcjami własnymi operatora, przy czym: f 1 =1.05 f 1 i f =.41 f. Stan pewnej cząstki opisuje znormalizowana funkcja 1 3 falowa = f1 f. Jakie jest
Bardziej szczegółowoModelowanie molekularne
Modelowanie molekularne metodami chemii kwantowej Dr hab. Artur Michalak Zakład Chemii Teoretycznej Wydział Chemii UJ Wykład 4 http://www.chemia.uj.edu.pl/~michalak/mmod2007/ Podstawowe idee i metody chemii
Bardziej szczegółowoGeometria cząsteczek wieloatomowych. Hybrydyzacja orbitali atomowych.
Geometria cząsteczek wieloatomowych. Hybrydyzacja orbitali atomowych. Geometria cząsteczek Geometria cząsteczek decyduje zarówno o ich właściwościach fizycznych jak i chemicznych, np. temperaturze wrzenia,
Bardziej szczegółowoWYK LAD 5: GEOMETRIA ANALITYCZNA W R 3, PROSTA I P LASZCZYZNA W PRZESTRZENI R 3
WYK LAD 5: GEOMETRIA ANALITYCZNA W R 3, PROSTA I P LASZCZYZNA W PRZESTRZENI R 3 Definicja 1 Przestrzenia R 3 nazywamy zbiór uporzadkowanych trójek (x, y, z), czyli R 3 = {(x, y, z) : x, y, z R} Przestrzeń
Bardziej szczegółowoĆwiczenie # 1. Plik wejściowy dla czasteczki N 2. Omówienie elementów pliku wejściowego
Ćwiczenie # 1. Obliczenia metoda Hartree-Focka dla czasteczek N 2 i O 2 Wykonamy dziś obliczenia energii elektronowej dla cząsteczek N 2 i O 2 metodą Hartree-Focka (HF). Dla zamkniętopowłokowej cząsteczki
Bardziej szczegółowoBudowa atomu. Izotopy
Budowa atomu. Izotopy Zadanie. atomu lub jonu Fe 3+ atomowa Z 9 masowa A Liczba protonów elektronów neutronów 64 35 35 36 Konfiguracja elektronowa Zadanie 2. Atom pewnego pierwiastka chemicznego o masie
Bardziej szczegółowoHierarchia baz gaussowskich (5)
Hierarchia baz gaussowskich (5) Bazy split-valence czyli VDZ, VTZ, etc. (np. bazy Pople a 6-31G, 6-311G, etc) Bazy split-valence spolaryzowane VDZP, VTZP, etc. Bazy bazy Dunninga (konsystentne korelacyjnie)
Bardziej szczegółowoElementy chemii obliczeniowej i bioinformatyki Zagadnienia na egzamin
Elementy chemii obliczeniowej i bioinformatyki Zagadnienia na egzamin 1. Zapisz konfigurację elektronową dla atomu helu (dwa elektrony) i wyjaśnij, dlaczego cząsteczka wodoru jest stabilna, a cząsteczka
Bardziej szczegółowoRotacje i drgania czasteczek
Rotacje i drgania czasteczek wieloatomowych Gdy znamy powierzchnie energii potencjalnej V( R 1, R 2,..., R N ) to możemy obliczyć poziomy energetyczne czasteczki. Poziomy te sa w ogólności efektem: rotacji
Bardziej szczegółowopo lożenie cz astki i od czasu (t). Dla cz astki, która może poruszać siȩ tylko w jednym wymiarze (tu x)
Stan czastki określa funkcja falowa Ψ zależna od wspó lrzȩdnych określaj acych po lożenie cz astki i od czasu (t). Dla cz astki, która może poruszać siȩ tylko w jednym wymiarze (tu x) Wartości funkcji
Bardziej szczegółowopo lożenie cz astki i od czasu (t). Dla cz astki, która może poruszać siȩ tylko w jednym wymiarze (tu x)
Stan czastki określa funkcja falowa Ψ zależna od wspó lrzȩdnych określaj acych po lożenie cz astki i od czasu (t). Dla cz astki, która może poruszać siȩ tylko w jednym wymiarze (tu x) Wartości funkcji
Bardziej szczegółowoParadygmaty programowania. Paradygmaty programowania
Paradygmaty programowania Paradygmaty programowania Dr inż. Andrzej Grosser Cz estochowa, 2013 2 Spis treści 1. Zadanie 2 5 1.1. Wprowadzenie.................................. 5 1.2. Wskazówki do zadania..............................
Bardziej szczegółowoWyk lad 3 Wyznaczniki
1 Określenie wyznacznika Wyk lad 3 Wyznaczniki Niech A bedzie macierza kwadratowa stopnia n > 1 i niech i, j bed a liczbami naturalnymi n Symbolem A ij oznaczać bedziemy macierz kwadratowa stopnia n 1
Bardziej szczegółowoAtomy wieloelektronowe
Wiązania atomowe Atomy wieloelektronowe, obsadzanie stanów elektronowych, układ poziomów energii. Przykładowe konfiguracje elektronów, gazy szlachetne, litowce, chlorowce, układ okresowy pierwiastków,
Bardziej szczegółowoMonika Musia l. METODA MIESZANIA KONFIGURACJI Configuration Interaction (CI) (ujȩcie wyznacznikowe)
Monika Musia l METODA MIESZANIA KONFIGURACJI Configuration Interaction (CI) (ujȩcie wyznacznikowe) ĤΨ i = E i Ψ i W metodzie mieszania konfiguracji wariacyjna funkcja falowa, jest liniow a kombinacj a
Bardziej szczegółowoModelowanie molekularne
Modelowanie molekularne metodami chemii kwantowej Dr hab. Artur Michalak Zakład Chemii Teoretycznej Wydział Chemii UJ Wykład 4 http://www.chemia.uj.edu.pl/~michalak/mmod2007/ Podstawowe idee i metody chemii
Bardziej szczegółowoMetody obliczeniowe chemii kwantowej oparte na funkcji falowej. Dla uk ladu N elektronów i K j ader atomowych hamiltonian przyjmuje postać:
Metody obliczeniowe chemii kwantowej oparte na funkcji falowej Równanie Schrödingera: ĤΨ = EΨ Dla uk ladu N elektronów i K j ader atomowych hamiltonian przyjmuje postać: Ĥ = h 2 K α=1 1 2M α 2 α h2 2m
Bardziej szczegółowoKARTA PRZEDMIOTU. Informacje ogólne WYDZIAŁ MATEMATYCZNO-PRZYRODNICZY. SZKOŁA NAUK ŚCISŁYCH UNIWERSYTET KARDYNAŁA STEFANA WYSZYŃSKIEGO W WARSZAWIE
1 2 4 5 6 7 8 8.0 Kod przedmiotu Nazwa przedmiotu Jednostka Punkty ECTS Język wykładowy polski Poziom przedmiotu podstawowy K_W01 2 wiedza Symbole efektów kształcenia K_U01 2 umiejętności K_K01 11 kompetencje
Bardziej szczegółowoStruktura elektronowa σ-kompleksu benzenu z centrum aktywnym Fe IV O cytochromu P450
Struktura elektronowa σ-kompleksu benzenu z centrum aktywnym Fe IV O cytochromu P450 Modelowanie metodami DFT, CASSCF i CASPT2 Andrzej Niedziela 1 1 Wydział Chemii Uniwersytet Jagielloński 14.01.2009 /Seminarium
Bardziej szczegółowoTeoria miary WPPT IIr. semestr zimowy 2009 Wyk lady 6 i 7. Mierzalność w sensie Carathéodory ego Miara Lebesgue a na prostej
Teoria miary WPPT IIr. semestr zimowy 2009 Wyk lady 6 i 7. Mierzalność w sensie Carathéodory ego Miara Lebesgue a na prostej 27-28/10/09 ZBIORY MIERZALNE WZGLȨDEM MIARY ZEWNȨTRZNEJ Niech µ bȩdzie miar
Bardziej szczegółowoTeoria funkcjona lu g
Notatki do wyk ladu XI Teoria funkcjona lu g estości Density Functional Theory - DFT Czy znajomość funkcji falowej jest niezb edna? Ψ(1,, 3,..., N) dla uk ladu N-elektronowego zależy od 4N zmiennych (dla
Bardziej szczegółowoJeden przyk lad... czyli dlaczego warto wybrać MIESI.
Jeden przyk lad... czyli dlaczego warto wybrać MIESI. Micha l Ramsza Szko la G lówna Handlowa Micha l Ramsza (Szko la G lówna Handlowa) Jeden przyk lad... czyli dlaczego warto wybrać MIESI. 1 / 13 Dlaczego
Bardziej szczegółowoChemia kwantowa makroczasteczek dla III roku biofizyki; kurs WBt-ZZ28
Chemia kwantowa makroczasteczek konspekt wyk ladu dla III roku biofizyki; kurs WBt-ZZ28 Mariusz Radoń (ostatnia aktualizacja: 5 czerwca 2017) Z uwagi na roboczy charakter niniejszych notatek moga sie w
Bardziej szczegółowoWyk lad 7 Metoda eliminacji Gaussa. Wzory Cramera
Wyk lad 7 Metoda eliminacji Gaussa Wzory Cramera Metoda eliminacji Gaussa Metoda eliminacji Gaussa polega na znalezieniu dla danego uk ladu a x + a 2 x 2 + + a n x n = b a 2 x + a 22 x 2 + + a 2n x n =
Bardziej szczegółowoANALIZA II 15 marca 2014 Semestr letni. Ćwiczenie 1. Czy dan a funkcjȩ da siȩ dookreślić w punkcie (0, 0) tak, żeby otrzymana funkcja by la ci ag la?
Ci ag lość i norma Ćwiczenie. Czy dan a funkcjȩ da siȩ dookreślić w punkcie (0, 0) tak, żeby otrzymana funkcja by la ci ag la? f (x, y) = x2 y 2 x 2 + y 2, f 2(x, y) = x2 y x 2 + y 2 f 3 (x, y) = x2 y
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE PRZEMIESZCZEŃ SOLDIS
WYZNACZANIE PRZEMIESZCZEŃ SOLDIS W programie SOLDIS-PROJEKTANT przemieszczenia węzła odczytuje się na końcu odpowiednio wybranego pręta. Poniżej zostanie rozwiązane przykładowe zadanie, które również zostało
Bardziej szczegółowoRóżne typy wiązań mają ta sama przyczynę: energia powstającej stabilnej cząsteczki jest mniejsza niż sumaryczna energia tworzących ją, oddalonych
Wiązania atomowe Atomy wieloelektronowe, obsadzanie stanów elektronowych, układ poziomów energii. Przykładowe konfiguracje elektronów, gazy szlachetne, litowce, chlorowce, układ okresowy pierwiastków,
Bardziej szczegółowoOptymalizacja Rozpoczniemy od przedstawienia kilku charakterystycznych przyk ladów zadań optymalizacji liniowej.
Optymalizacja Rozpoczniemy od przedstawienia kilku charakterystycznych przyk ladów zadań optymalizacji liniowej. Zagadnienie diety. Jak wymieszać wymieszać pszenice, soje i maczk e rybna by uzyskać najtańsza
Bardziej szczegółowoPostulaty mechaniki kwantowej
Wyk lad 2 Postulaty mechaniki kwantowej 1 wymiar Postulat Stan czastki określa funkcja falowa Ψ = Ψ(x, t) zależna od po lożenia czastki x oraz czasu t. Interpretacje fizyczna ma jedynie kwadrat modu lu
Bardziej szczegółowoAlgorytm określania symetrii czasteczek
O czym to b Podzi 21 września 2007 O czym to b O czym to b Podzi 1 2 3 O czym to b Podzi W lasności symetrii hamiltonianu: zmniejszenie z lożoności obliczeń i wymagań pami eciowych, utrzymanie tożsamościowych
Bardziej szczegółowoRozwój i zastosowanie wieloreferencyjnych metod sprzężonych klasterów w opisie stanów podstawowych i wzbudzonych układów atomowych i molekularnych
Rozwój i zastosowanie wieloreferencyjnych metod sprzężonych klasterów w opisie stanów podstawowych i wzbudzonych układów atomowych i molekularnych Justyna Cembrzyńska Zakład Mechaniki Kwantowej Uniwersytet
Bardziej szczegółowoTestowanie hipotez statystycznych
Testowanie hipotez statystycznych Wyk lad 9 Natalia Nehrebecka Stanis law Cichocki 28 listopada 2018 Plan zaj eć 1 Rozk lad estymatora b 2 3 dla parametrów 4 Hipotezy l aczne - test F 5 Dodatkowe za lożenie
Bardziej szczegółowoWyk lad 7 Baza i wymiar przestrzeni liniowej
Wyk lad 7 Baza i wymiar przestrzeni liniowej 1 Baza przestrzeni liniowej Niech V bedzie przestrzenia liniowa. Powiemy, że podzbiór X V jest maksymalnym zbiorem liniowo niezależnym, jeśli X jest zbiorem
Bardziej szczegółowoDrzewa podstawowe poj
Drzewa podstawowe poj ecia drzewo graf reprezentujacy regularna strukture wskaźnikowa, gdzie każdy element zawiera dwa lub wiecej wskaźników (ponumerowanych) do takich samych elementów; wez ly (albo wierzcho
Bardziej szczegółowoUruchamianie SNNS. Po uruchomieniu. xgui & lub snns & pojawia si e okno. programu. Symulator sztucznych sieci neuronowych SNNS 1
Uruchamianie SNNS Ca ly pakiet SNNS sk lada si e z programu interfejsu graficznego xgui, oraz z szeregu programów sk ladowych: analyze isnns netlearn snnsbat batchman linknets netperf td_bignet convert2snns
Bardziej szczegółowoUkłady wieloelektronowe
Układy wieloelektronowe spin cząstki nierozróżnialność cząstek a symetria funkcji falowej fermiony i bozony przybliżenie jednoelektonowe wyznacznik Slatera konfiguracje elektronowe atomów ciało posiadające
Bardziej szczegółowoWykład 5: Cząsteczki dwuatomowe
Wykład 5: Cząsteczki dwuatomowe Wiązania jonowe i kowalencyjne Ograniczenia teorii Lewisa Orbitale cząsteczkowe Kombinacja liniowa orbitali atomowych Orbitale dwucentrowe Schematy nakładania orbitali Diagramy
Bardziej szczegółowoWyk lad 8 macierzy i twierdzenie Kroneckera-Capellego
Wyk lad 8 Rzad macierzy i twierdzenie Kroneckera-Capellego 1 Określenie rz edu macierzy Niech A bedzie m n - macierza Wówczas wiersze macierzy A możemy w naturalny sposób traktować jako wektory przestrzeni
Bardziej szczegółowoPodstawowe metody i przybliżenia: metoda wariacyjna, rachunek zaburzeń
Wyk lad 6 Podstawowe metody i przybliżenia: metoda wariacyjna, rachunek zaburzeń Uk lady modelowe czastka swobodna czastka na barierze potencja lu czastka w pudle oscylator harmoniczny oscylator Morse
Bardziej szczegółowoSuma i przeciȩcie podprzestrzeń, suma prosta, przestrzeń ilorazowa Javier de Lucas
Suma i przeciȩcie podprzestrzeń suma prosta przestrzeń ilorazowa Javier de Lucas Ćwiczenie 1 W zależności od wartości parametru p podaj wymiar przestrzeni W = v 1 v v 3 gdzie p 0 v 1 = 1 + p 3 v = 5 3
Bardziej szczegółowoBudowa atomu Poziom: rozszerzony Zadanie 1. (2 pkt.)
Budowa atomu Poziom: rozszerzony Zadanie 1. (2 pkt.) Zadanie 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 Punkty Okres połowiczego rozpadu pewnego radionuklidu wynosi 16 godzin. a) Określ, ile procent atomów tego izotopu rozpadnie
Bardziej szczegółowoWyk lad 6 Podprzestrzenie przestrzeni liniowych
Wyk lad 6 Podprzestrzenie przestrzeni liniowych 1 Określenie podprzestrzeni Definicja 6.1. Niepusty podzbiór V 1 V nazywamy podprzestrzeni przestrzeni liniowej V, jeśli ma on nastepuj ace w lasności: (I)
Bardziej szczegółowoSTRUKTURA ELEKTRONOWA CZA STECZEK: METODA ORBITALI MOLEKULARNYCH (MO) Ćwiczenia. Monika Musia l
STRUKTURA ELEKTRONOWA CZA STECZEK: METODA ORBITALI MOLEKULARNYCH (MO) Ćwiczenia Monika Musia l Uk lad zamkniȩtopow lokowy: N elektronów; N 2 elektronowa: Ψ = 1 N! orbitali. Funkcja falowa N- φ 1 (1)α(1)
Bardziej szczegółowoZastosowanie Robotów. Ćwiczenie 4. Mariusz Janusz-Bielecki. laboratorium
Zastosowanie Robotów laboratorium Ćwiczenie 4 Mariusz Janusz-Bielecki Zak lad Informatyki i Robotyki Wersja 0.001.00, 11 Listopada, 2005 Wst ep Do zadań inżynierów robotyków należa wszelkie dzia lania
Bardziej szczegółowo1. Przesłanki doświadczalne mechaniki kwantowej.
1 Pytania egzaminacyjne: 1. Przesłanki doświadczalne mechaniki kwantowej. 2. Efekt fotoelektryczny- interpretacja Einsteina. 3. Efekt fotoelektryczny: jak skorelowana jest liczba wybijanych elektronów
Bardziej szczegółowoTEORIA FUNKCJONA LÓW. (Density Functional Theory - DFT) Monika Musia l
TEORIA FUNKCJONA LÓW GȨSTOŚCI (Density Functional Theory - DFT) Monika Musia l PRZEDMIOT BADAŃ Uk lad N elektronów + K j ader atomowych Przybliżenie Borna-Oppenheimera Zamiast funkcji falowej Ψ(r 1,σ 1,r
Bardziej szczegółowoWFiIS CEL ĆWICZENIA WSTĘP TEORETYCZNY
WFiIS LABORATORIUM Z ELEKTRONIKI Imię i nazwisko: 1. 2. TEMAT: ROK GRUPA ZESPÓŁ NR ĆWICZENIA Data wykonania: Data oddania: Zwrot do poprawy: Data oddania: Data zliczenia: OCENA CEL ĆWICZENIA Ćwiczenie
Bardziej szczegółowoRzędy wiązań chemicznych
Seminarium Magisterskie Rzędy wiązań chemicznych w ujęciu Teorii Komunikacji Opracowanie Dariusz Szczepanik Promotor Dr hab. Janusz Mrozek Rzędy wiązań chemicznych w ujęciu Teorii Komunikacji Plan prezentacji
Bardziej szczegółowoUniwersytet Śląski w Katowicach str. 1 Wydział Matematyki, Fizyki i Chemii
Uniwersytet Śląski w Katowicach str. 1 Kierunek i poziom studiów: Chemia, drugi Sylabus modułu: Chemia teoretyczna (023) 1. Informacje ogólne koordynator modułu dr hab. Monika Musiał, prof. UŚ rok akademicki
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 2 - Rysowanie precyzyjne
Ćwiczenie nr 2 - Rysowanie precyzyjne Materiały do kursu Skrypt CAD AutoCAD 2D strony: 37-46. Wprowadzenie Projektowanie wymaga budowania modelu geometrycznego zgodnie z określonymi wymiarami, a to narzuca
Bardziej szczegółowoFUNKCJA KWADRATOWA. Zad 1 Przedstaw funkcję kwadratową w postaci ogólnej. Postać ogólna funkcji kwadratowej to: y = ax + bx + c;(
Zad Przedstaw funkcję kwadratową w postaci ogólnej Przykład y = ( x ) + 5 (postać kanoniczna) FUNKCJA KWADRATOWA Postać ogólna funkcji kwadratowej to: y = ax + bx + c;( a 0) Aby ją uzyskać pozbywamy się
Bardziej szczegółowoWyk lad 11 1 Wektory i wartości w lasne
Wyk lad 11 Wektory i wartości w lasne 1 Wektory i wartości w lasne Niech V bedzie przestrzenia liniowa nad cia lem K Każde przekszta lcenie liniowe f : V V nazywamy endomorfizmem liniowym przestrzeni V
Bardziej szczegółowoWyk lad 5 W lasności wyznaczników. Macierz odwrotna
Wyk lad 5 W lasności wyznaczników Macierz odwrotna 1 Operacje elementarne na macierzach Bardzo ważne znaczenie w algebrze liniowej odgrywaja tzw operacje elementarne na wierszach lub kolumnach macierzy
Bardziej szczegółowoStatystyka w analizie i planowaniu eksperymentu
5 marca 2011 Zasady 10 wyk ladów; egzamin pisemny; Literatura 1 A. Lomnicki Wprowadzenie do statystyki dla przyrodników PWN 1999. 2 W. Krysicki, J. Bartos, W. Dyczka, K. Królikowska, M. Wasilewski Rachunek
Bardziej szczegółowoOrbitale typu σ i typu π
Orbitale typu σ i typu π Dwa odpowiadające sobie orbitale sąsiednich atomów tworzą kombinacje: wiążącą i antywiążącą. W rezultacie mogą powstać orbitale o rozkładzie przestrzennym dwojakiego typu: σ -
Bardziej szczegółowoKorelacja elektronowa
Korelacja elektronowa oraz metody jej uwzgl edniania oparte na funkcji falowej Mariusz Radoń 04.04.2017 11.04.2017 Wymiana i korelacja kulombowska W metodzie HF Elektrony o jednakowych spinach nie moga
Bardziej szczegółowoĆw. nr 31. Wahadło fizyczne o regulowanej płaszczyźnie drgań - w.2
1 z 6 Zespół Dydaktyki Fizyki ITiE Politechniki Koszalińskiej Ćw. nr 3 Wahadło fizyczne o regulowanej płaszczyźnie drgań - w.2 Cel ćwiczenia Pomiar okresu wahań wahadła z wykorzystaniem bramki optycznej
Bardziej szczegółowoROZWIĄZYWANIE UKŁADÓW RÓWNAŃ NIELINIOWYCH PRZY POMOCY DODATKU SOLVER PROGRAMU MICROSOFT EXCEL. sin x2 (1)
ROZWIĄZYWANIE UKŁADÓW RÓWNAŃ NIELINIOWYCH PRZY POMOCY DODATKU SOLVER PROGRAMU MICROSOFT EXCEL 1. Problem Rozważmy układ dwóch równań z dwiema niewiadomymi (x 1, x 2 ): 1 x1 sin x2 x2 cos x1 (1) Nie jest
Bardziej szczegółowo3. Cząsteczki i wiązania
3. Cząsteczki i wiązania Elektrony walencyjne Wiązania jonowe i kowalencyjne Wiązanie typu σ i π Hybrydyzacja Przewidywanie kształtu cząsteczek AX n Orbitale zdelokalizowane Cząsteczki związków organicznych
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 9 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoFizyka laboratorium 1
Rozdzia l Fizyka laboratorium.. Elementy analizy matematycznej Funkcje Zmienna y nazywa sie zmienna zależna albo funkcja zmiennej x, jeżeli przyjmuje ona określone wartości dla każdej wartości zmiennej
Bardziej szczegółowoParadygmaty programowania
Paradygmaty programowania Programowanie generyczne w C++ Dr inż. Andrzej Grosser Cz estochowa, 2016 2 Spis treści 1. Zadanie 3 5 1.1. Wprowadzenie.................................. 5 1.2. Obiekty funkcyjne................................
Bardziej szczegółowoPodstawy chemii obliczeniowej
Podstawy chemii obliczeniowej Anna Kaczmarek Kędziera Katedra Chemii Materiałów, Adsorpcji i Katalizy Wydział Chemii UMK, Toruń Elementy chemii obliczeniowej i bioinformatyki 2015 Plan wykładu 15 godzin
Bardziej szczegółowoLiczby kwantowe n, l, m l = 0 l =1 l = 2 l = 3
Liczby kwantowe Rozwiązaniem równania Schrödingera są pewne funkcje własne, które można scharakteryzować przy pomocy zestawu trzech liczb kwantowych n, l, m. Liczby kwantowe nie mogą być dowolne, muszą
Bardziej szczegółowo2a )2 a b2. = 2 4a ====== x + b. nawias
Wielomiany kwadratowe Wielomian a + + c nazywamy kwadratowym lu wielomianem drugiego stopnia, jeśli a jest licza różna od 0. W dalszym cia gu zak ladamy, że a i a 0. Możemy napisać a + + c = a ( + a )
Bardziej szczegółowoDyskretne modele populacji
Dyskretne modele populacji Micha l Machtel Adam Soboczyński 19 stycznia 2007 Typeset by FoilTEX Dyskretne modele populacji [1] Wst ep Dyskretny opis modelu matematycznego jest dobry dla populacji w których
Bardziej szczegółowoSpektroskopia Analiza rotacyjna widma cząsteczki N 2. Cel ćwiczenia: Wyznaczenie stałych rotacyjnych i odległości między atomami w cząsteczce N 2
Spektroskopia Analiza rotacyjna widma cząsteczki N 2 Cel ćwiczenia: Wyznaczenie stałych rotacyjnych i odległości między atomami w cząsteczce N 2 w stanach B 2 v=0 oraz X 2 v=0. System B 2 u - X 2 g cząsteczki
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?
Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Elektron fala stojąca wokół jądra Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkowy
Bardziej szczegółowoFunkcje systemu Unix
Funkcje systemu Unix Witold Paluszyński witold@ict.pwr.wroc.pl http://sequoia.ict.pwr.wroc.pl/ witold/ Copyright c 2002 2005 Witold Paluszyński All rights reserved. Niniejszy dokument zawiera materia ly
Bardziej szczegółowoRys Wykres kosztów skrócenia pojedynczej czynności. k 2. Δk 2. k 1 pp. Δk 1 T M T B T A
Ostatnim elementem przykładu jest określenie związku pomiędzy czasem trwania robót na planowanym obiekcie a kosztem jego wykonania. Związek ten określa wzrost kosztów wykonania realizacji całego przedsięwzięcia
Bardziej szczegółowoRJC. Wiązania Chemiczne & Slides 1 to 39
Wiązania Chemiczne & Struktura Cząsteczki Teoria Orbitali & ybrydyzacja Slides 1 to 39 Układ okresowy pierwiastków Siły występujące w cząsteczce związku organicznego Atomy w cząsteczce związku organicznego
Bardziej szczegółowoAlgebra i jej zastosowania ćwiczenia
Algebra i jej zastosowania ćwiczenia 14 stycznia 2013 1 Kraty 1. Pokazać, że każda klasa kongruencji kraty (K, +, ) jest podkrata kraty (K, +, ). 2. Znaleźć wszystkie kongruencje kraty 2 3, gdzie 2 jest
Bardziej szczegółowoPODSTAWOWE W LASNOŚCI W ZBIORZE LICZB RZECZYWISTYCH
PODSTAWOWE W LASNOŚCI DZIA LAŃ I NIERÓWNOŚCI W ZBIORZE LICZB RZECZYWISTYCH W dalszym cia gu be dziemy zajmować sie g lównie w lasnościami liczb rzeczywistych, funkcjami określonymi na zbiorach z lożonych
Bardziej szczegółowoMetoda Hückla. edzy elektronami π. Ĥ ef (i) (1) i=1. kinetyczna tego elektronu oraz energie
Notatki do wyk ladu X (z 08.12.2014) Metoda Hückla Uproszczona wersja metody orbitali molekularnych (MO) w przybliżeniu liniowej kombinacji orbitali atomowych (LCAO) stosowana do opisu struktury elektronowej
Bardziej szczegółowoStatystyka w analizie i planowaniu eksperymentu
23 kwietnia 2014 Korelacja - wspó lczynnik korelacji 1 Gdy badamy różnego rodzaju rodzaju zjawiska (np. przyrodnicze) możemy stwierdzić, że na każde z nich ma wp lyw dzia lanie innych czynników; Korelacja
Bardziej szczegółowoTEORIA PASMOWA CIAŁ STAŁYCH
TEORIA PASMOWA CIAŁ STAŁYCH Skolektywizowane elektrony w metalu Weźmy pod uwagę pewną ilość atomów jakiegoś metalu, np. sodu. Pojedynczy atom sodu zawiera 11 elektronów o konfiguracji 1s 2 2s 2 2p 6 3s
Bardziej szczegółowob) Pierwiastek E tworzy tlenek o wzorze EO 2 i wodorek typu EH 4, a elektrony w jego atomie rozmieszczone są na dwóch powłokach elektronowych
1. Ustal jakich trzech różnych pierwiastków dotyczą podane informacje. Zapisz ich symbole a) W przestrzeni wokółjądrowej dwuujemnego jonu tego pierwiastka znajduje się 18 e. b) Pierwiastek E tworzy tlenek
Bardziej szczegółowoXI. REALIZACJA FIZYCZNA OBLICZEŃ KWANTOWYCH Janusz Adamowski
XI. REALIZACJA FIZYCZNA OBLICZEŃ KWANTOWYCH Janusz Adamowski 1 Rysunek 1: Elektrody (bramki) definiujące elektrostatyczną boczną kropkę kwantową. Fotografia otrzymana przy użyciu elektronowego mikroskopu
Bardziej szczegółowoMetody obliczeniowe chemii teoretycznej
Metody obliczeniowe chemii teoretycznej mechanika kwantowa mechanika klasyczna ւ ց WFT DFT MM FFM metody bazuj ace na metody bazuj ace na Mechanika Molekularna funkcji falowej gȩstości elektronowej Wave
Bardziej szczegółowo