Fizyka Laserów wykład 6. Czesław Radzewicz
|
|
- Edward Bednarski
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Fizyka Laserów wykład 6 Czesław Radzewicz
2 wzmacniacz laserowy (długie impulsy) - przypomnienie 2 bilans obsadzeń: σ 21 N 2 F s σ 21 N 2 F ħω 12 dn 2 dt = σ 21N 1 F σ 21 N 2 F + σ 21 N 1 F 1 dn 1 dt = F in ΔN 0, σ 21 γ 0 = σ 21 ΔN 0 F out strumień fotonów: σ 21, τ 21 F s = σ 21 τ 21 1 z F = γ 0F 1 + F/F s z = 0 z = l wzmacniacz nienasycony: wzmacniacz nasycony: z F = γ 0F F z ΔN z = ΔN 0 (z) = F(0) e γ 0z z F = ΔN z γ 0F 1 + F/F s F z = =
3 próg akcji laserowej l założenia: stan stacjonarny R 1 F R 2 stabilny rezonator optyczny F + L γ 0, F s straty: (1) lustra, (2) pozostałe stały rozkład natężenia w pł. osi jednorodna inwersja obsadzeń bilans zmiany strumienia fotonów na 1 obieg rezonatora: F l = R 2 F + l F 0 = F l e γ0l = R 2 F + l e γ 0l F + 0 = R 1 F 0 warunek progowy (bez strat): R 1 R 2 e 2γ 0l 1 F + l = F + 0 e γ 0l = R 1 R 2 e 2γ 0l F + l progowe wzmocnienie nienasycone: γ 0 t = 1 2l ln R 1R 2 Inne straty opisujemy współczynnikiem strat rozłożonych. Bez wzmocnienia i R 1 = R 2 = 1 natężenie po pełnym obiegu maleje o czynnik e 2al. Całkowity bilans zmiany natężenia to R 1 R 2 e 2γ 0l e 2aL a warunek progowy ma postać R 1 R 2 e 2 γ 0 a l 1 co daje γ 0 t = 1 2l ln R 1R 2 + a.
4 przykład liczbowy: l R 1 F R 2 F + γ 0, F s L Laser He-Ne: l = 0.5 m, R 1 = 1, R 2 = 0.99, a 0, σ cm 2 γ 0 t = 1 2l ln R 1R cm 1 progowa inwersja obsadzeń: ΔN t = γ 0 t gęstość atomów Ne N cm 3 σ 109 cm 3 bardzo mała inwersja obsadzeń: ΔNt N
5 warunek progowy: analiza założeń założenia: stan stacjonarny OK stabilny rezonator optyczny OK straty = lustra + inne OK stały rozkład natężenia w pł. oś NIE jednorodna inwersja obsadzeń??? z z + l mod rezonatora F x, y, z rozkład wzmocnienia γ 0 x, y, z R 1 γ 0, F s R 2 krótki ośrodek wzmacniający dla TEM mn mamy z 0 l, wtedy pomijamy zmianę L rozkładu natężenia w obszarze wzmacniacza F x, y, z + l e γ0(x,y) F x, y, z R 1 l γ 0, F s R 2 długi ośrodek wzmacniający; nie możemy oddzielić wzmacniania od propagacji bo zmienia się rozmiar wiązki w ośrodku wzmacniającym trudne L całkowanie
6 moc wyjściowa lasera pr. ciągła, rez. pierśc. R 1 R 2 l R γ 0, F s, a założenia: długość rezonatora L R 1 = R 2 = 1, T = 1 R współczynnik strat rozproszonych a wymuszamy pracę w jednym kierunku stały rozkład natężenia w pł. oś, pole przekroju wiązki S jednorodna inwersja obsadzeń poszerzenie jednorodne, praca jednomodowa gęsty rezonator T 1 strumień fotonów wewnątrz wnęki F(z) stan stacjonarny df dt = 0 γ t 0 = 1 l lnr + a 1 1 R + a = T l l + a natężenie jest w przybliżeniu takie samo w każdym miejscu rezonatora F z γ 0 γ z = = γ 1 + F int /F s t stan stacjonarny: γ = γ 0 γ 0 = T 1 + F int /F s l + a F γ 0 l int = F s T + al 1 = F int const czyli
7 moc wyjściowa lasera pr. ciągła, rez. pierśc. R 1 l γ 0, F s, a R założenia jak poprzednio F int = F s γ 0 l T + al 1 nowe parametry: g 0 γ 0 l, s 0 al R 2 F int = F s g 0 T + s 0 1 F out = T F int = TF s g 0 T + s 0 1 moc wyjściowa lasera: P = TI s g 0 T + s 0 1 S
8 optymalna transmisja lustra wyjściowego, optymalna moc lasera pr. ciągł. rez. pierś. R 1 l γ 0, F s, a R P = TI s g 0 T + s 0 1 S szukamy maksimum P w funkcji T: R 2 dp dt g 0 T + s 0 1 g 0 T + s 0 2 = 0 T + s 0 2 g 0 s 0 = 0 T opt = g 0 s 0 s 0 P out opt = g 0 s 0 s 0 I s g 0 g 0 s 0 1 S = 2 = I s S g 0 s 0 2 = I s Sγ 0 l 1 a γ 0
9 P out /γ 0 li s S T/γ 0 l P out /γ 0 li s S a/γ 0 = 0 optymalna transmisja lustra wyjściowego, optymalna moc lasera pr. ciągł. a/γ 0 = 0.01 a/γ 0 = 0.1 P = TI s γ 0 l T + al 1 S a/γ 0 = 0.5 T/γ 0 l T opt = g 0 s 0 s 0 2 P out opt = I s Sγ 0 l 1 a γ 0 a/γ 0 straty we wnęce są bardzo bolesne! a/γ 0
10 moc wyjściowa lasera pr. ciągła, rez. liniowy, gęsty założenia: R 1 = 1, T = 1 R R 1 F + l γ 0, F s, a 2 strumienie fotonów wewnątrz wnęki F + (z) oraz F (z) stan stacjonarny df + dt = df dt = 0 F R współczynnik strat rozproszonych a stały rozkład natężenia w pł. oś, pole przekroju wiązki S jednorodna inwersja obsadzeń poszerzenie jednorodne, praca jednomodowa gęsty rezonator T 1 γ 0 t = 1 2l lnr + a 1 2l 1 R + a = T 2l + a natężenie jest w przybliżeniu takie samo w każdym miejscu rezonatora F + z γ 0 γ 0 γ z = γ = 1 + F+ + F = F 1 + 2F + s Fs Dalej tak samo jak w rezonatorze pierścieniowym: γ F + = T /F s l + a F+ = 1 2 F γ 0 l s T + al 1 = F (z) const czyli T opt = 2 g 0 s 0 s 0, P out opt = 1 2 I ssγ 0 l 1 a γ 0 2 uwaga: fala stojąca w rezonatorze
11 moc wyjściowa lasera pr. ciągła, rez. liniowy, rzadki założenia: R 1 l γ 0, F s, a L R R 1 = 1, T = 1 R współczynnik strat rozproszonych a stały rozkład natężenia w pł. oś, pole przekroju wiązki S jednorodna inwersja obsadzeń poszerzenie jednorodne, praca jednomodowa F F + F z w ośrodku wzmacniającym 1 df + F + = γ z a dz 1 df F = a γ z dz zauważamy, że: d dz F+ F = F + F 1 df df F + dz F dz zatem 1 df + F + dz = γ F+ + F a = F s 1 df F dz = γ F + C/F a F s + warunki brzegowe = 0 czyli F + F = C γ F+ + C/F + F s a rachunki F out = TF + F out = 1 2 Tln 1 T s 0 1 T + s 0 g 0 ln 1 T s 0 1 1
12 moc wyjściowa lasera vs moc pompy R 1 l γ 0, F s, a R F out = T F int = TF s γ 0 l T + s 0 1 L rozważmy ośrodek 4-poziomowy, pompowany wiązką innego lasera; z wykładu 4: ΔN 0 = P τ 21 τ P(τ 21 + τ 1 ) N jeśli pompowanie jest umiarkowanie szybkie P τ 21 + τ 1 1 to γ 0 = σδn 0 P a P jest proporcjonalne do mocy lasera pompującego P P P out F out = κ P P 1 P t P t - progowa moc lasera pompującego P t P P próg (ang. threshold)??? (ang. slope efficiency) podawane w %
13 widmo lasera pracy ciągłej, posz. jedn. w pracy ciągłej wzmocnienie = straty dowód przez sprowadzenie do absurdu poniżej progu akcji laserowej γ 0 < γ 0 t ν m 2 ν m 3 ν m 1 ν m ν m+1 ν m+2 γ 0 (ν) ν m+3 γ 0 t ν γ 0 t próg akcji laserowej t γ 0 ν m = γ 0 γ 0 (ν) ν ν m Pytania: czy rzeczywiście mamy pracę jednomodową? jaka jest szerokość spektralna wiązki laserowej? akcja laserowa t γ 0 ν m = γ 0 ν m γ(ν) γ 0 t ν
14 widmo lasera pracy ciągłej, posz. jedn. R 1 l R 2 wypalanie dziur w przestrzennym profilu wzmocnienia γ 0, F s Jak dostać pracę jednomodową? λ I m I n n, m - indeksy modów wnęki γ 1 γ0 = 1 + F/F s wnęka pierścieniowa nie ma fali stojącej, np. laser szafirowy ośrodek aktywny blisko jednego z luster, np. laser półprzewodnikowy z zewnętrzną wnęką
15 widmo lasera pracy ciągłej, posz. niejedn. wypalanie dziur w widmowym profilu wzmocnienia γ(ν) γ 0 t ν ν m γ 0 (ν) γ 0 t ν m ν γ 0 t γ(ν) ν m+1 ν ν m praca jednomodowa: o o krótki rezonator - linia ok. 1.5 GHz dodatkowa selekcja częstości filtry wewnątrz-wnękowe γ 0 t γ(ν) ν m 1 ν m ν m+1 ν
16 szerokość spektralna modu laserowego FSR Δν c ν ν m 1 ν m ν m+1 dla symetrycznej wnęki Fabry-Perot mamy FSR = c 2L, Δν c = FSR F, F = π R 1 R jeśli wnęka ma wysokie finesse to F π 1 R c(1 R) Δν c = = 1 2πL 2πτ c łatwo sprawdzić, że τ c = 2L to czas życia fotonu we wnęce c(1 R) akcja laserowa oznacza klonowanie fotonów równoważne τ c czyli Δν c 0. Ale klonowanie nie może być doskonałe!! Mamy emisję spontaniczną
17 szerokość spektralna modu laserowego Δν laser = πhν Δν c 2 P out gdzie: Δν c - szerokość spektralna (pasywnego) modu wnęki P out - moc lasera (moc wiązki laserowej) przykładowe liczby: λ = 1μm ν = Hz, h J s, L = 0.15m, R = 0.97 Δν c 10 7 Hz, P = 0.1 W: Δν laser mhz Δν laser ν laser
18 reżim jedmomodowy w laserze pracy ciągłej wykład 5: ν l00 ν l10 ν l02 ν l03 l 1 ν l01 ν l20 ν l30 l + 1 ν l11 ν l12 ν Trzeba zmusić laser do pracy w pojedynczym modzie; najlepiej TEM l00 wybrać mod poprzeczny wybrać mod podłużny selekcja modu poprzecznego - wykład 5: straty dyfrakcyjne najniższe dla modu TEM l00 ; trzeba aperturować mod wnęki laserowej: apertura twarda apertura miękka wiązka pompująca TEM 00
19 reżim jedmomodowy w laserze pracy ciągłej selekcja modu podłużnego: krótka wnęka - c 2L Δν Δν ν m γ 0 t γ 0 (ν) przykłady: krótki He-Ne, Δν 1.5 GHz, L = 15 cm c 2L = 1 GHz VCSEL (ang. Vertical-cavity surface-emitting laser) L μm długa wnęka - c 2L Δν Δν ν ν m ν m+1 iloczyn transmisji filtrów filtr gruby filtr dokładny ν ν ν m ν m+1
20 reżim jedmomodowy w laserze pracy ciągłej 3-płytkowy filtr Lyotta (filtr zgrubny) selekcja modu podłużnego, długa wnęka. Przykład laser szafirowy MBR-110, Coherent, Inc. USA Fabry-Perot (filtr dokładny)
21 reżim jedmomodowy w laserze pracy ciągłej selekcja modu podłużnego, długa wnęka. Przykład laser światłowodowy, model Koheras Basic, NKT Photonics, Dania 240 mm
22 stabilizacja częstości lasera jednomodowego potrzebny wzorzec częstości: względny, najczęściej wnęka Fabry-Perot bezwzględny, przejście w atomie bądź cząsteczce laser izolator modulator fazy polaryzator wnęka F-P wzmacniacz servo generator λ 4 Δφ fotodetektor schemat układu PHD (Pond, Drever, Hall) filtr dolnoprzepustowy mieszacz
23 laser izolator modulator fazy polaryzator wnęka F-P PHD lock wzmacniacz servo generator λ 4 fotodetektor filtr Δφ mieszacz za modulatorem i ωt+βsinωt E in = E 0 e E 0 J 0 β e iωt + J 1 β e i ω+ω t i ω Ω t J 1 β e moc: P C = J 0 2 (β) P 0, P S = J 1 2 (β) P 0 odbicie od Fabry-Perot F ω = r eiφ 1 2ωL 1 r 2, φ = eiφ c, r = E r E in amplitudowy współczynnik odbicia dla luster fala odbita E ref = F(ω) E in sygnał fotodetektora = moc fali odbitej P ref = E ref 2 = P C F ω 2 + P S F ω + Ω 2 + F ω Ω P C P S Re F ω F ω + Ω F ω F ω Ω cosωt + Im F ω F ω + Ω F ω F ω Ω sinωt + (wyższe rzędy) mieszacz wybiera jedną kwadraturę (sinωt) zatem sygnał to: S = 2 P C P S Im F ω F ω + Ω F ω F ω Ω
24 laser izolator modulator fazy polaryzator wnęka F-P PHD lock wzmacniacz servo generator λ 4 fotodetektor Δφ filtr mieszacz S Im F ω F ω + Ω F ω F ω Ω S szerokość krzywej dyspersyjnej skaluje się jak 1 F φ F = 100, Ω = 0.04 FSR,
25 PHD lock w KL FAMO (Roman Ciuryło)
26 Prometeus (Innolight)
27 spektroskopia transferu modulacji (STM) laser jednomodowy izolator schemat układu absorpcja modulator fazy I I s ω m I I s komórka absorpcyjna dyspersja 2 ħω 12 1
28 stabilizacja częstości lasera He-Ne do rezonansu atomowego z użyciem STM G. Galzerano, F. Bertinetto and E. Bava, Metrologia 37, (2000)
29 Prometeus, stabilizacja do I 2
30
31 ograniczenie stabilności rezonatora ruchy Browna
32 konstrukcja i wyniki
PODSTAWY FIZYKI LASERÓW Wstęp
PODSTAWY FIZYKI LASERÓW Wstęp LASER Light Amplification by Stimulation Emission of Radiation Składa się z: 1. ośrodka czynnego. układu pompującego 3.Rezonator optyczny - wnęka rezonansowa Generatory: liniowe
Bardziej szczegółowoFizyka Laserów wykład 15. Czesław Radzewicz
Fizyka Laserów wykład 15 Czesław Radzewicz architektura Optycznego Zegara Atomowego (OZA) ν 0 = 10 14 10 15 Hz Δν 1 Hz niski szum fazowy ν 0 = 10 14 10 15 Hz Δν 1 Hz stabilność długoczas. laser wzorzec
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2015/16
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 7 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoTechnika laserowa, otrzymywanie krótkich impulsów Praca impulsowa
Praca impulsowa Impuls trwa określony czas i jest powtarzany z pewną częstotliwością; moc w pracy impulsowej znacznie wyższa niż w pracy ciągłej (pomiędzy impulsami może magazynować się energia) Ablacja
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 28, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz
Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 8, 5.01.018 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz Radosław Łapkiewicz Wykład 6 - przypomnienie
Bardziej szczegółowoVI. Elementy techniki, lasery
Światłowody VI. Elementy techniki, lasery BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet a) Sprzęgacze czołowe 1. Sprzęgacze światłowodowe (czołowe, boczne, stałe, rozłączalne) Złącza,
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 27, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 7, 04.06.01 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wykład 6 - przypomnienie doświadczenie
Bardziej szczegółowoLASERY NA CIELE STAŁYM BERNARD ZIĘTEK
LASERY NA CIELE STAŁYM BERNARD ZIĘTEK TEK Lasery na ciele stałym lasery, których ośrodek czynny jest: -kryształem i ciałem amorficznym (również proszkiem), - dielektrykiem i półprzewodnikiem. 2 Podział
Bardziej szczegółowoWłaściwości światła laserowego
Właściwości światła laserowego Cechy charakterystyczne światła laserowego: rozbieżność (równoległość) wiązki, pasmo spektralne, gęstość mocy spójność (koherencja). Równoległość wiązki Dyfrakcyjną rozbieżność
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 7 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet
Bardziej szczegółowoMoc wyjściowa laserów
Moc wyjściowa laserów Wstęp Optymalizacja polega na dobraniu takich warunków, by moc wyjściowa lasera była jak największa. Spróbujemy zoptymalizować straty promieniste. W tym celu zapiszmy wyrażenie na
Bardziej szczegółowoRóżnorodne zjawiska w rezonatorze Fala stojąca modu TEM m,n
Różnorodne zjawiska w rezonatorze Fala stojąca modu TEM m,n -z z w płaszczyzna przewężenia Propaguję się jednocześnie dwie fale w przeciwbieżnych kierunkach Dla kierunku 2 kr 2R ( r,z) exp i kz s Φ exp(
Bardziej szczegółowo2. Całkowita liczba modów podłużnych. Dobroć rezonatora. Związek między szerokością linii emisji wymuszonej a dobrocią rezonatora
. Całkowita liczba modów podłużnych. Dobroć rezonatora. Związek między szerokością linii emisji wymuszonej a dobrocią rezonatora Gdy na ośrodek czynny, który nie znajduje się w rezonatorze optycznym, pada
Bardziej szczegółowoIV. Transmisja. /~bezet
Światłowody IV. Transmisja BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet 1. Tłumienność 10 7 10 6 Tłumienność [db/km] 10 5 10 4 10 3 10 2 10 SiO 2 Tłumienność szkła w latach (za A.
Bardziej szczegółowon n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A / B 2 1 hν exp( ) 1 kt (24)
n n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A 1 2 / B hν exp( ) 1 kt (24) Powyższe równanie określające gęstość widmową energii promieniowania
Bardziej szczegółowoTrzy rodzaje przejść elektronowych między poziomami energetycznymi
Trzy rodzaje przejść elektronowych między poziomami energetycznymi absorpcja elektron przechodzi na wyższy poziom energetyczny dzięki pochłonięciu kwantu o energii równej różnicy energetycznej poziomów
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoPonadto, jeśli fala charakteryzuje się sferycznym czołem falowym, powyższy wzór można zapisać w następujący sposób:
Zastosowanie laserów w Obrazowaniu Medycznym Spis treści 1 Powtórka z fizyki Zjawisko Interferencji 1.1 Koherencja czasowa i przestrzenna 1.2 Droga i czas koherencji 2 Lasery 2.1 Emisja Spontaniczna 2.2
Bardziej szczegółowoFizyka Laserów wykład 5. Czesław Radzewicz
Fizyka Laserów wykład 5 Czesław Radzewicz rezonatory optyczne, optyczne wnęki rezonansowe rezonatory otwarte: Fabry-Perot E t E 0 R 0.99 T 1 0 E r R R R 0. R 0.9 E t = TE 0 e iδφ R 0.5 R 0.9 E t Gires-Tournois
Bardziej szczegółowoIII.3 Emisja wymuszona. Lasery
III.3 Emisja wymuszona. Lasery 1. Wyprowadzenie wzoru Plancka metodą Einsteina. Emisja wymuszona 2. Koherencja ciągów falowych. Laser jako źródło koherentnego promieniowania e-m 3. Zasada działania lasera.
Bardziej szczegółowo1. FALE ELEKTROMAGNETYCZNE: WŁASNOŚCI I PARAMETRY.
1. FALE ELEKTROMAGNETYCZNE: WŁASNOŚCI I PARAMETRY. 1. Napisz układ równań Maxwella w postaci: a) różniczkowej b) całkowej 2. Podaj trzy podstawowe równania materiałowe wiążące E z D, B z H, E z j 3. Zapisz
Bardziej szczegółowoLasery półprzewodnikowe. przewodnikowe. Bernard Ziętek
Lasery półprzewodnikowe przewodnikowe Bernard Ziętek Plan 1. Rodzaje półprzewodników 2. Parametry półprzewodników 3. Złącze p-n 4. Rekombinacja dziura-elektron 5. Wzmocnienie 6. Rezonatory 7. Lasery niskowymiarowe
Bardziej szczegółowoWłasności optyczne półprzewodników
Własności optyczne półprzewodników Andrzej Wysmołek Wykład przygotowany w oparciu o wykłady prowadzone na Wydziale Fizyki UW przez prof. Mariana Grynberga oraz prof. Romana Stępniewskiego Klasyfikacja
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowoOTRZYMYWANIE KRÓTKICH IMPULSÓW LASEROWYCH
OTRZYMYWANIE KRÓTKICH IMPULSÓW LASEROWYCH Impulsowe lasery na ciele stałym są najbardziej ważnymi i szeroko rozpowszechnionymi systemami laserowymi. Np laser Nd:YAG jest najczęściej stosowany do znakowania,
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA WIĄZKI GENEROWANEJ PRZEZ LASER
CHARATERYSTYA WIĄZI GENEROWANEJ PRZEZ LASER ształt wiązki lasera i jej widmo są rezultatem interferencji promieniowania we wnęce rezonansowej. W wyniku tego procesu powstają charakterystyczne rozkłady
Bardziej szczegółowoLASERY PODSTAWY FIZYCZNE część 1
Politechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki dr inż. Jerzy Andrzej Kęsik LASERY PODSTAWY FIZYCZNE część 1 SPIS TREŚCI 1. Wstęp. Mechanizm fizyczny wzmacniania
Bardziej szczegółowoLasery. Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów
Lasery Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów Lasery Laser - nazwa utworzona jako akronim od Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation - wzmocnienie światła poprzez
Bardziej szczegółowoOscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] -częstotliwość.
Akusto-optyka Fala akustyczna jest falą mechaniczną Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem ( x, t) S cos( Ωt qx) s Częstotliwość kołowa Ω πf Długość fali
Bardziej szczegółowoWSTĘP DO ELEKTRONIKI
WSTĘP DO ELEKTRONIKI Część IV Czwórniki Linia długa Janusz Brzychczyk IF UJ Czwórniki Czwórnik (dwuwrotnik) posiada cztery zaciski elektryczne. Dwa z tych zacisków uważamy za wejście czwórnika, a pozostałe
Bardziej szczegółowoII. WYBRANE LASERY. BERNARD ZIĘTEK IF UMK www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet
II. WYBRANE LASERY BERNARD ZIĘTEK IF UMK www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet Laser gazowy Laser He-Ne, Mechanizm wzbudzenia Bernard Ziętek IF UMK Toruń 2 Model Bernard Ziętek IF UMK Toruń 3 Rozwiązania stacjonarne
Bardziej szczegółowoGŁÓWNE CECHY ŚWIATŁA LASEROWEGO
GŁÓWNE CECHY ŚWIATŁA LASEROWEGO Światło może być rozumiane jako: Strumień fotonów o energii E Fala elektromagnetyczna. = hν i pędzie p h = = hν c Najprostszym przypadkiem fali elektromagnetycznej jest
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 3 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowoVI AKCJA LASEROWA. IFAiIS UMK, Toruń
VI AKCJA LASEROWA BERNARD ZIĘTEK, IFAiIS UMK, Toruń Sekwencja wydarzeń w układzie lasera 1. Emisja spontaniczna 2. Inwersja obsadzeń 3. Wzmocniona emisja spontaniczna 4. Zwierciadło kieruje do wzmacniacza
Bardziej szczegółowoOscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] - częstotliwość.
Akusto-optyka Fala akustyczna jest falą mechaniczną Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem ( x, t) S cos( Ωt qx) s Częstotliwość kołowa Ω πf Długość fali
Bardziej szczegółowoRezonatory ze zwierciadłem Bragga
Rezonatory ze zwierciadłem Bragga Siatki dyfrakcyjne stanowiące zwierciadła laserowe (zwierciadła Bragga) są powszechnie stosowane w laserach VCSEL, ale i w laserach z rezonatorem prostopadłym do płaszczyzny
Bardziej szczegółowow obszarze linii Podziały z różnych punktów widzenia lasery oscylatory (OPO optical parametric oscillator)
Rodzaj przestrajania Lasery przestrajalne dyskretne wybór linii widmowej wyższe harmoniczne w obszarze linii szerokie szerokie pasmo Podziały z różnych punktów widzenia lasery oscylatory (OPO optical parametric
Bardziej szczegółowoOptyczne elementy aktywne
Optyczne elementy aktywne Źródła optyczne Diody elektroluminescencyjne Diody laserowe Odbiorniki optyczne Fotodioda PIN Fotodioda APD Generowanie światła kontakt metalowy typ n GaAs podłoże typ n typ n
Bardziej szczegółowoNiezwykłe światło. ultrakrótkie impulsy laserowe. Piotr Fita
Niezwykłe światło ultrakrótkie impulsy laserowe Laboratorium Procesów Ultraszybkich Zakład Optyki Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego Światło Fala elektromagnetyczna Dla światła widzialnego długość
Bardziej szczegółowoTechnika laserowa. dr inż. Sebastian Bielski. Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej PG
Technika laserowa dr inż. Sebastian Bielski Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej PG Technika laserowa Zakres materiału (wstępnie przewidywany) 1. Bezpieczeństwo pracy z laserem 2. Własności
Bardziej szczegółowoUNIWERSYTET MARII CURIE-SKŁODOWSKIEJ W LUBLINIE
UNIWERSYTET MARII CURIE-SKŁODOWSKIEJ W LUBLINIE Projekt Zintegrowany UMCS Centrum Kształcenia i Obsługi Studiów, Biuro ds. Kształcenia Ustawicznego telefon: +48 81 537 54 61 Podstawowe informacje o przedmiocie
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 6, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 6, 0.03.01 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wykład 5 - przypomnienie ciągłość
Bardziej szczegółowoBernard Ziętek OPTOELEKTRONIKA
Uniwersytet Mikołaja Kopernika Bernard Ziętek OPTOELEKTRONIKA Wydanie III, uzupełnione i poprawione Toruń 2011 SPIS TREŚCI PRZEDMOWA DO III WYDANIA 1 PRZEDMOWA DO II WYDANIA 3 PRZEDMOWA DO I WYDANIA 4
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 3 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet
Bardziej szczegółowoOgólne cechy ośrodków laserowych
Ogólne cechy ośrodków laserowych Gazowe Cieczowe Na ciele stałym Naturalna jednorodność Duże długości rezonatora Małe wzmocnienia na jednostkę długości ośrodka czynnego Pompowanie prądem (wzdłużne i poprzeczne)
Bardziej szczegółowoPodsumowanie W11. Nierównowagowe rozkłady populacji pompowanie optyczne (zachowanie krętu atom-pole EM)
Podsumowanie W Obserw. przejść wymusz. przez pole EM tylko, gdy różnica populacji. ymczasem w zakresie fal radiowych poziomy są ~ jednakowo obsadzone. En. I det ħ m=+/ m=-/ B B A B h 8 3 Nierównowagowe
Bardziej szczegółowoELEMENTY SIECI ŚWIATŁOWODOWEJ
ELEMENTY SIECI ŚWIATŁOWODOWEJ MODULATORY bezpośrednia (prąd lasera) niedroga może skutkować chirpem do 1 nm (zmiana długości fali spowodowana zmianami gęstości nośników w obszarze aktywnym) zewnętrzna
Bardziej szczegółowoParametry i technologia światłowodowego systemu CTV
Parametry i technologia światłowodowego systemu CTV (Światłowodowe systemy szerokopasmowe) (c) Sergiusz Patela 1998-2002 Sieci optyczne - Parametry i technologia systemu CTV 1 Podstawy optyki swiatlowodowej:
Bardziej szczegółowoWzmacniacze optyczne ZARYS PODSTAW
Wzmacniacze optyczne ZARYS PODSTAW REGENERATOR konwertuje sygnał optyczny na elektryczny, wzmacnia sygnał elektryczny, a następnie konwertuje wzmocniony sygnał elektryczny z powrotem na sygnał optyczny
Bardziej szczegółowoUMO-2011/01/B/ST7/06234
Załącznik nr 7 do sprawozdania merytorycznego z realizacji projektu badawczego Szybka nieliniowość fotorefrakcyjna w światłowodach półprzewodnikowych do zastosowań w elementach optoelektroniki zintegrowanej
Bardziej szczegółowoWłasności światła laserowego
Własności światła laserowego Cechy światła laserowego: rozbieżność (równoległość) wiązki, pasmo spektralne, gęstość mocy oraz spójność (koherencja). Równoległość wiązki Dyfrakcyjną rozbieżność kątową awkącie
Bardziej szczegółowoWysokowydajne falowodowe źródło skorelowanych par fotonów
Wysokowydajne falowodowe źródło skorelowanych par fotonów Michał Karpioski * Konrad Banaszek, Czesław Radzewicz * * Instytut Fizyki Doświadczalnej, Instytut Fizyki Teoretycznej Wydział Fizyki Uniwersytet
Bardziej szczegółowoOPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Równania (3.7), pomimo swojej prostoty, nie posiadają poza nielicznymi przypadkami ścisłych rozwiązań,
Bardziej szczegółowoWzmacniacze optyczne
Wzmacniacze optyczne Wzmocnienie sygnału optycznego bez konwersji na sygnał elektryczny. Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim.
Bardziej szczegółowoFizyka Laserów wykład 11. Czesław Radzewicz
Fizyka Laserów wykład 11 Czesław Radzewicz Lasery na ciele stałym (prócz półprzewodnikowych) matryca + domieszki izolatory=kryształy+szkła+ceramika metale przejściowe metale ziem rzadkich Matryca: kryształy
Bardziej szczegółowoA21, B21, B12 współczynniki wprowadzone przez Einsteina w 1917 r.
Absorpcja i emisja fotonu przez atom, który ma dwa poziomy energii hν=e2-e1 h=6,63 10-34 J s Emisja spontaniczna A21 prawdopodobieństwo emisji fotonu przez atom w stanie E2 w ciągu sekundy Absorpcja (wymuszona)
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do optyki nieliniowej
Wprowadzenie do optyki nieliniowej Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone pod warunkiem podania
Bardziej szczegółowoIM-26: Laser Nd:YAG i jego podstawowe elementy
IM-26: Laser Nd:YAG i jego podstawowe elementy Materiały przeznaczone dla studentów kierunku Zaawansowane Materiały i Nanotechnologia w IF UJ rok akademicki 2016/2017 Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest
Bardziej szczegółowoFIZYKA LASERÓW. AKCJA LASEROWA (dynamika) TEK, IFAiIS UMK, Toruń
FIZYKA LASERÓW AKCJA LASEROWA (dynamika) BERNARD ZIĘTEK, TEK, IFAiIS UMK, Toruń 1. Oscylacje relaksacyjne Równania wyjściowe Dynamika laserów Załóżmy, że Zaniedbujemy wyrazy wyższego niż II rząd Bernard
Bardziej szczegółowoOPTOELEKTRONIKA II. Podstawy fizyki laserów
OPTOELEKTRONIKA II Podstawy fizyki laserów 1. ABSORPCJA i EMISJA ŚWIATŁA Prawdopodobieństwo: - emisji spontanicznej - emisji wymuszonej - absorpcji gdzie -gęstość energii fotonów Bernard Ziętek IF UMK
Bardziej szczegółowoLaboratorium TECHNIKI LASEROWEJ. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny
Laboratorium TECHNIKI LASEROWEJ Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny Katedra Metrologii i Optoelektroniki WETI Politechnika Gdańska Gdańsk 2018 1. Wstęp Ogromne zapotrzebowanie na informację oraz dynamiczny
Bardziej szczegółowoŚwiatłowodowy pierścieniowy laser erbowy
Marcin M. Kożak *, Tomasz P. Baraniecki *, Elżbieta M. Pawlik, Krzysztof M. Abramski, Instytut Telekomunikacji i Akustyki, Politechnika Wrocławska, Wrocław Światłowodowy pierścieniowy laser erbowy Przedstawiono
Bardziej szczegółowoOPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 2006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Rezonansowe oddziaływanie układu atomowego z promieniowaniem "! "!! # $%&'()*+,-./-(01+'2'34'*5%.25%&+)*-(6
Bardziej szczegółowoOPTOELEKTRONIKA. I Podstawy fizyki laserów
OPTOELEKTRONIKA I Podstawy fizyki laserów 1. ABSORPCJA i EMISJA ŚWIATŁA Prawdopodobieństwo: - emisji spontanicznej - emisji wymuszonej - absorpcji gdzie -gęstość energii fotonów Bernard Ziętek IF UMK Toruń
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 13, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz
Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 13, 16.11.017 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz Radosław Łapkiewicz Wykład 1 - przypomnienie
Bardziej szczegółowoKształtowanie wiązki laserowej przez układy optyczne
Kształtowanie wiązki laserowej przez układy optyczne W przestrzeni przyosiowej, dla układu bezaberracyjnego i nie przycinającego wiązki gaussowskiej płaszczyzna przewężenia n = 1 n = 1 w w F F w w π π
Bardziej szczegółowoŚwiatłowodowe Sensory interferencyjne: zasady pracy i konfiguracje
Światłowodowe Sensory interferencyjne: zasady pracy i konfiguracje Sensory interferencyjne Modulacja fazy: Int. Mach-Zehndera Int. Sagnacą Int. Michelsona RF włókna odniesienia SF włókno sygnałowe Int.
Bardziej szczegółowoSpektroskopia modulacyjna
Spektroskopia modulacyjna pozwala na otrzymanie energii przejść optycznych w strukturze z bardzo dużą dokładnością. Charakteryzuje się również wysoką czułością, co pozwala na obserwację słabych przejść,
Bardziej szczegółowoPrędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie
napisał Michał Wierzbicki Prędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie Prędkość grupowa paczki falowej Paczka falowa jest superpozycją fal o różnej częstości biegnących wzdłuż osi z.
Bardziej szczegółowoInstytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Politechniki Warszawskiej. Zakład Optoelektroniki
Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Politechniki Warszawskiej Zakład Optoelektroniki Instrukcja do ćwiczenia: Badanie parametrów wzmacniacza światłowodowego EDFA Ostatnie dwie dekady to okres niezwykle
Bardziej szczegółowoPL B1. POLITECHNIKA WROCŁAWSKA, Wrocław, PL
PL 217542 B1 RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 217542 (13) B1 Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (21) Numer zgłoszenia: 395085 (22) Data zgłoszenia: 01.06.2011 (51) Int.Cl.
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 13, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 13, 6.03.01 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wykład 1 - przypomnienie stosy
Bardziej szczegółowoLASERY I ICH ZASTOSOWANIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 13 Temat: Biostymulacja laserowa Istotą biostymulacji laserowej jest napromieniowanie punktów akupunkturowych ciągłym, monochromatycznym
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE. ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej
LABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie metody
Bardziej szczegółowoOptyczny dualizm przestrzenno-czasowy: zastosowania w optyce kwantowej
Sympozjum IFD, 28.11.2016 Optyczny dualizm przestrzenno-czasowy: zastosowania w optyce kwantowej Michał Karpiński Zakład Optyki IFD UW Optical Quantum Technologies Group, Clarendon Laboratory, University
Bardziej szczegółowoFIZYKA LASERÓW XIII. Zastosowania laserów
FIZYKA LASERÓW XIII. Zastosowania laserów 1. Grzebień optyczny Częstość światła widzialnego Sekunda to Problemy dokładności pomiaru częstotliwości optycznych Grzebień optyczny linijka częstotliwości Laser
Bardziej szczegółowoSPEKTROSKOPIA IR I SPEKTROSKOPIA RAMANA JAKO METODY KOMPLEMENTARNE
SPEKTROSKOPIA IR I SPEKTROSKOPIA RAMANA JAKO METODY KOMPLEMENTARNE Promieniowanie o długości fali 2-50 μm nazywamy promieniowaniem podczerwonym. Absorpcja lub emisja promieniowania z tego zakresu jest
Bardziej szczegółowoSystemy transmisji o bardzo dużych zasięgach i przepływnościach Wykład 19 SMK
Systemy transmisji o bardzo dużych zasięgach i przepływnościach Wykład 19 SMK Literatura: J. Siuzdak, Wstęp do telekomunikacji światłowodowej, WKŁ W-wa 1999 W nowoczesnych systemach transmisji (transoceanicznych)
Bardziej szczegółowoO2B Optyczny wzmacniacz światłowodowy EDFA
Pracownia Metod Fizycznych Biologii (PMFB), O2B 1 O2B Optyczny wzmacniacz światłowodowy EDFA Cel ćwiczenia Ćwiczenie jest eksperymentem z dziedziny fotoniki i fizyki laserów i dotyczy działania oraz własności
Bardziej szczegółowo1. Wzmacniacze wiatłowodowe oparte na zjawisku emisji wymuszonej (lasery bez sprz enia zwrotnego).
Wzmacniacze światłowodowe, Wykład 9 SMK J. Siuzdak, Wstęp do współczesnej telekomunikacji światłowodowej, WKŁ W-wa 1999 1. Wzmacniacze światłowodowe oparte na zjawisku emisji wymuszonej (lasery bez sprzężenia
Bardziej szczegółowoUniwersytet Warszawski Wydział Fizyki. Światłowody
Uniwersytet Warszawski Wydział Fizyki Marcin Polkowski 251328 Światłowody Pracownia Fizyczna dla Zaawansowanych ćwiczenie L6 w zakresie Optyki Streszczenie Celem wykonanego na Pracowni Fizycznej dla Zaawansowanych
Bardziej szczegółowoAutokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych. autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny
Autokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny Systemy koherentne wstęp Systemy transmisji światłowodowej wykorzystujące podczas procesu transmisji światło
Bardziej szczegółowoI. PROMIENIOWANIE CIEPLNE
I. PROMIENIOWANIE CIEPLNE - lata '90 XIX wieku WSTĘP Widmo promieniowania elektromagnetycznego zakres "pokrycia" różnymi rodzajami fal elektromagnetycznych promieniowania zawartego w danej wiązce. rys.i.1.
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 17.02.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Równania Maxwella r-nie falowe
Bardziej szczegółowoPolitechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki. dr inż. Jerzy Kęsik LASERY
Politechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki dr inż. Jerzy Kęsik LASERY PODSTAWY FIZYCZNE Opracowanie zmodernizował Marcin Osiniak student III roku Wydziału
Bardziej szczegółowoSYLABUS DOTYCZY CYKLU KSZTAŁCENIA / /20 (skrajne daty)
SYLABUS DOTYCZY CYKLU KSZTAŁCENIA... 2016/17-2019/20 (skrajne daty) 1.1. PODSTAWOWE INFORMACJE O PRZEDMIOCIE/MODULE Nazwa przedmiotu/ modułu Techniki laserowe Kod przedmiotu/ modułu* Wydział (nazwa jednostki
Bardziej szczegółowoOddziaływanie promieniowania X z materią. Podstawowe mechanizmy
Oddziaływanie promieniowania X z materią Podstawowe mechanizmy Promieniowanie od oscylującego elektronu Rozpraszanie Thomsona Dyspersja podejście klasyczne Fala padająca Wymuszony, tłumiony oscylator harmoniczny
Bardziej szczegółowoLasery półprzewodnikowe historia
Lasery półprzewodnikowe historia GaAs typu p GaAs typu n zasilanie prądem 1962 homozłącze w pokojowej temperaturze progowy prąd - dziesiątki ka/cm 2 bez zastosowania AlGaAs p AlGaAs n Cienka warstwa GaAs
Bardziej szczegółowoOśrodki dielektryczne optycznie nieliniowe
Ośrodki dielektryczne optycznie nieliniowe Równania Maxwella roth rot D t B t = = przy czym tym razem wektor indukcji elektrycznej D ε + = ( ) Wektor polaryzacji jest nieliniową funkcją natężenia pola
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 19, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 19, 27.04.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wykład 18 - przypomnienie
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 06.10.2017 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek Radosław Łapkiewicz Równania Maxwella r-nie
Bardziej szczegółowoPodsumowanie W9. Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12 1
Podsumowanie W9 Obserwacja przejść rezonansowych wymuszonych przez pole EM jest moŝliwa tylko, gdy istnieje róŝnica populacji. Tymczasem w zakresie fal radiowych poziomy są prawie jednakowo obsadzone.
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 6 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 20, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 20, 07.05.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wykład 19 - przypomnienie
Bardziej szczegółowoWłasności optyczne półprzewodników
Własności optyczne półprzewodników Andrzej Wysmołek Wykład przygotowany w oparciu o wykłady prowadzone na Wydziale Fizyki Uniwersytetu Warszawakiego przez prof. Mariana Grynberga oraz prof. Romana Stępniewskiego
Bardziej szczegółowoDyspersja światłowodów Kompensacja i pomiary
Dyspersja światłowodów Kompensacja i pomiary Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone pod warunkiem
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wstęp Ogromne zapotrzebowanie na informację
Bardziej szczegółowoSprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5)
Wojciech Niwiński 30.03.2004 Bartosz Lassak Wojciech Zatorski gr.7lab Sprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5) Zadanie laboratoryjne miało na celu zaobserwowanie różnic
Bardziej szczegółowoPolaryzatory/analizatory
Polaryzatory/analizatory Polaryzator eliptyczny element układu optycznego lub układ optyczny, za którym światło jest spolaryzowane eliptycznie i o parametrach ściśle określonych przez polaryzator zazwyczaj
Bardziej szczegółowo