Uproszczony ilościowy opis procesu wymiany ciepła w otworze wiertniczym pomiędzy cyrkulującą płuczką a górotworem
|
|
- Władysław Filipiak
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 NAFTA-GAZ, OK LXIX, N / 03 Tadeus Spuna, Paeł Budak Instytut Nafty i Gau Uposcony ilościoy opis pocesu ymiany ciepła otoe ietnicym pomiędy cykulującą płucką a góotoem W atykule podano opis modelu matematycnego ymiany ciepła pomiędy cykulującą otoe ietnicym płucką a góotoem dla ustalonego stanu tego pocesu. ónania modelu ypoadono, układając bilans pyjmoanych i oddaanych ilości ciepła pe elementany pieścień pesteni pieścienioej oa płytkę peodu ietnicego o gubości d pomiędy chilą t a t +. Założono, że tempeatua góotou na ścianie otou ietnicego óna jest tempeatue ynikającej gadientu geotemicnego, nane są tempeatuy płucki płyającej i ypłyającej otou oa natężenie pepłyu, ciepło łaście i seeg innych paametó płucki. Skonstuoano pogam oblicenioy poalający na okeślenie okładu tempeatu płucki peodie i pesteni pieścienioej funkcji głębokości, a celu eyfikacji popaności modelu ykonano oblicenia dla jednego otoó ieconych na Niżu Polskim. Stiedono adoalającą godność tempeatu pomieonych obliconymi. Słoa klucoe: bilans cieplny, spółcynnik penikania ciepła, ciepło łaście, peodność cieplna. A simplified quantitative appoach to the poblem of stationay heat exchange in boeholes The pape pesents a simple mathematical model of the heat exchange pocess beteen ellboe ocks and mud ciculating in dill pipe and annulus. The equations of the model ee deived by consideing the amount of heat accepted and tansfeed fom the elementay ing element of mud in annulus and the elementay plate of mud in the dill pipe, having thickness d, beteen moment t, t +. It as assumed that: ellboe all tempeatue is the linea function of depth and emains constant, tempeatues of mud enteing and leaving the ellboe ae knon, mud flo ate and othe mud paametes ae also knon. A compute pogam based on the pesented model as used to check the viability of the pesented appoach. The calculation esults fo one of the ells dilled in the Polish Loland aea indicated acceptable compatibility beteen calculated and measued tempeatues of mud ciculating in the ell. Key ods: heat balance, heat tansmission coefficient, specific heat value, themal conductivity. Wstęp Wiecenie głębokich otoó, łasca ejonach o ysokim gadiencie geotemicnym, ymaga użycia spętu, płucek ietnicych oa acynó cementoych odponych na oddiałyanie ysokich tempeatu []. Oddiałyanie takie scególnie silnie może odbić się na funkcjonoaniu cęści niemetalicnych yposażenia głębnego, takich jak uscelnienia, elementy gumoe pakeó i tym podobne. Znajomość tempeatuy, na któą mogą być naażone takie elementy, jest koniecna dla ich łaściego dobou. Płucka atłacana pe pompy do otou nagea się podcas uchu dół peodie ietnicym, pejmując ciepło od płucki o yżsej tempeatue pesteni pie- 84
2 atykuły ścienioej. Pekayanie ciepła odbya się pe ściankę peodu ietnicego, a ilość pekayanego ciepła ależy od spółcynnika pejmoania ciepła, cyli od peodności cieplnej stali, chaakteu pepłyu pesteni pieścienioej i peodie oa paametó płucki i natężenia pepłyu. Wpłyając do pesteni, płucka nadal ogea się, pejmując ciepło od nieouoanego góotou lub pope płasc cementoy i uy okładinoe. Podobnie jak pypadku płucki peodie ilość pekayanego ciepła ależy od óżnicy tempeatu pomiędy płucką a góotoem na danej głębokości, od chaakteu pepłyu płucki oa od jej paametó. Płucka o podyżsonej tempeatue, płynąc góę pesteni pieścienioej, cały cas oddaje ciepło do płucki peodie, pobieając je ónoceśnie od góotou, a na penej głębokości napotyka na asty góotou o tempeatue niżsej od sojej i acyna pekayać ciepło do góotou, cyli mienia się kieunek pepłyu ciepła. Tak ięc stanie ustalonym ymiany ciepła płucka osiąga najyżsą tempeatuę pesteni pieścienioej na penej głębokości ponad dnem otou. Opacoanie metody okeślania ielkości mian tempeatuy płucki otoe funkcji głębokości, gadientu geotemicnego oa natężenia pepłyu płucki, podobnie jak okeślenie casu, po jakim tempeatua otoe ośnie do ielkości, jaką można toleoać, ma asadnice nacenie py doboe okeślonej eceptuy płucki do iecenia danego otou, scególnie pypadku, gdy tempeatua ynikająca gadientu geotemicnego jest byt ysoka do utymania stabilności paametó tej płucki. Uaga ta dotycy scególnie sytuacji, gdy tempeatua płucki cykulującej otoe nie pooduje miany jej paametó eologicnych stanie ustalonym ymiany ciepła, natomiast apestanie cykulacji pooduje, po penym casie, podniesienie się jej tempeatuy yniku ymiany ciepła góotoem do poiomu, któym ystępuje żeloanie oa utata stabilności, yniku któych płucka pestaje spełniać soje adania. Zmiana paametó eologicnych na skutek oddiałyania ysokich tempeatu może spoodoać ypadanie mateiału obciążającego, niemożność ynosenia uobku i konsekencji poażne aaie ietnice. Sposób okeślania tempeatuy płucki otoe funkcji głębokości, gadientu geotemicnego, konstukcji otou oa natężenia pepłyu aunkach stanu ustalonego ymiany ciepła elem niniejsego atykułu jest podanie postego sposobu ynacania tempeatuy płucki na okeślonej głębokości podcas jej cykulacji otoe. W tym celu opatujemy sytuację pedstaioną poglądoo na ysunku. ys.. Schemat elementanego odcinka otou Płucka atłacana do peodu ietnicego płynie dół, a następnie płya do pesteni pieścienioej, gdie mienia kieunek pepłyu i ypłya otou. Pe cały cas pebyania otoe ymienia ona ciepło otoceniem. Wymiana ciepła ma miejsce aóno pomiędy płucką a góotoem, jak i pomiędy płucką pesteni pieścienioej i płucką peodie ietnicym. Tempeatuę płucki podcas cykulacji można okeślić, opatując ilości ciepła pyjmoane i oddaane do elementanej płytki pomiędy głębokością i + d oa pomiędy chilą t i t + (ysunek ). Zakładamy, że e ględu na nieskońcenie dużą pojemność cieplną góotou na ścianie otou poa uami panuje nieabuona tempeatua ynikająca gadientu geotemicnego T go () = a + T 0 lub okład tej tempeatuy jest nany i można go apoksymoać naną funkcją, na pykład ielomianem. Zakładamy ónież, że tempeatuy płucki pesteni pieścienioej φ oa peodie φ są funkcjami głębokości i casu t. Bilans pyjętych i oddaanych ilości ciepła dla elementanego pieścienia pesteni pieścienioej oa elementanej płytki płucki peodie pomiędy głębokością i + d oa chilą t i t + można sfomułoać następująco: Ilość ciepła pekayana od góotou do elementanego pieścienia płucki pesteni pieścienioej otou o gubości d pomiędy chilą t a t + óna jest: Nafta-Ga, n /03 85
3 NAFTA-GAZ [T go () φ (,t)]d () gdie: yaża się oem, a óne jest: () o c ln s ln gdie: λ c spółcynnik peodności płasca cementoego [W/m stopień], λ s spółcynnik peodności cieplnej stali u okładinoych [W/m stopień], α spółcynnik penikalności cieplnej od enętnej ścianki uy [W/m stopień], o pomień otou lub pomień enętny płasca cementoego [m], pomień enętny kolumny u okładinoych [m], pomień enętny kolumny u okładinoych [m]. Ilość ciepła magaynoaną elementanym pieścieniu o objętości dν = π( )d pomiędy chilą t a t + można yaić oem: c d c c dv t (3) t Jeżeli jest funkcją t, to φ (,t) ależy tylko od : d t t c ciepło łaście płucki, ρ gęstość płucki, a jest to pędkość pyostu tempeatuy pieścieniu t płynu o gubości d podcas uchu płynu e śednią pędkością v. Ilość ciepła dopoadana yniku peodenia do elementanego pieścienia płynu pe jego podstaę kieunku uchu płucki casie óna jest: (4) K (5) d gdie K spółcynnik peodności cieplnej płucce. Podobnie yażenie: K (6) óne jest ilości ciepła odpoadanego pe góną poiechnię pieścienia kieunku uchu płucki casie. Możemy atem pyjąć, że pieścieniu ostaje atymane ciepło óne óżnicy (5) i (6) cyli: d K (7) Ilość ciepła pekayaną od elementu pieścienioego dv = π( ω )d płucki do elementanej płytki peodie ietnicym pomiędy chilą t a t + można yaić oem: gdie = /, (φ φ )d (8) (9) s ln gdie: α spółcynnik penikania ciepła od enętnej ścianki u okładinoych [W/m stopień], pomień enętny u płuckoych [m], pomień enętny u płuckoych [m], α spółcynnik penikania ciepła od enętnej ścianki uy [W/m stopień]. ónanie bilansu ciepła dopoadonego do i odpoadanego elementanego pieścienia pesteni pieścienioej otou pomiędy a + d oa pomiędy chilą t i t + można sfomułoać następująco: iepło pekayane lub oddaane pe góotó do elementanego pieścienia płucki pesteni pieścienioej minus ciepło odpoadone yniku peodenia óne jest ciepłu atymanemu pieścieniu plus ciepłu odpoadonemu tego pieścienia, co można apisać: T go ( ) (, t) d K ( )( c ( ) d ( ) d t ) d (0) Uględniając ó (4) oa pyjmując, że dla cąstecki płucki pousającej się ku góe achodi: otymamy (0): d () v T go ( ) (, t) K ( )( ) c( v ) ( ) t () 86 Nafta-Ga, n /03
4 atykuły Podobnie można skonstuoać bilans pyjętych i oddanych ilości ciepła dla elementanej płytki o gubości d peodie ietnicym pomiędy chilą t i t +. Ilość ciepła atymana elemencie dv = π d pomiędy chilą t i t + jest óna: c ( ) c dv c d t (3) t Ilość ciepła, któa peniknęła pomiędy chilą t a t + od płucki pesteni do płytki peodie ietnicym, jest óna: gdie: )d (4) ( ; (5) Z Z s ln Ilość ciepła odpoadona yniku peodenia pe góną poiechnię płytki pomiędy t a t + jest óna: Podobnie yażenie: K (6) K (7) d okeśla ilość ciepła penikającego pe podstaę elementanej płytki kieunku pepłyu płucki pomiędy casem t a t +, a atem ciepło atymane płytce można yaić oem: K (8) jako óżnicę (6) i (7). ónanie bilansu cieplnego dla elementanej płytki ma atem postać: c d t d K d (9) Jeżeli jest funkcją t, to φ = φ (,t) jest tylko funkcją t i słusny jest ó: d d t (0) la cąstecki płucki pousającej się dół oboiąuje ależność: d v () a ięc podstaiając () do (0) i do (9), otymamy: c v K () t ónanie () dla stanu ustalonego ymiany ciepła ma atem postać: cv K (3) d ónania () i () stanoią matematycny opis pocesu ustalonej ymiany ciepła pomiędy płucką pesteni a góotoem oa pomiędy płucką pesteni a płucką peodie. Ponieaż opatujemy stan ustalony, atem 0. Zakładamy ónież, że ilości ciepła atymane elementanej płytce peodie i elementanym t t pieścieniu pesteni pieścienioej otou yniku peodenia kieunku uchu płucki są pomijalnie małe, d jak pyjęto np. [6], a atem ielkości K oa d d K można pominąć i ónania (3) i () d uposcą się do postaci: T go ( ) ( ) ( d cv ) d d d (4) cv (5) Pyjmujemy, że okład tempeatuy na ścianie otou pod płascem cementoym i uami okładinoymi jest linioy i można go apoksymoać oem: T go = a + T 0 (6) gdie: a gadient geotemicny [K/m], T 0 tempeatua iechnich ast góotou [K]. Słusna jest ónież ależność: v v Q (7) Oblicając φ () ónania (5) i podstaiając do (4), otymamy, uględniając (7), poste ónanie óżnickoe: d d d d a T0 (8) Nafta-Ga, n /03 87
5 NAFTA-GAZ któego oiąaniem jest: gdie: e e a T 0 a (9) 4 (30) 4 (3) 3 J kg m a Q, gdie J = W s, natomiast godnie 3 kg stopien m s (5): Z Z e e T a 0 (3) Stałe i ynacamy, akładając, że (A): tempeatua płucki płyającej do otou jest nana: φ ( = 0) = T in ( K) (33) na spodie otou tempeatuy płucki peodie i pesteni są sobie óne acji kontaktu: gdie: [m] głębokość otou. φ () = φ () (34) la takich aunkó begoych stałe i óne są: Tin T0 a (35) Tin T0 a e a (36) e e Jeżeli natomiast ałożymy, że (B): tempeatuy płucki płyającej i ypłyającej otou są nane pomiaó, cyli: φ ( = 0) = T in (37) φ ( = 0) = T out (38) to dla takiego pypadku stałe i óne będą: Tin T0 a (39) T T T T out 0 in 0 (40) a Sensone byłyby ónież ałożenia, że (): nana jest tempeatua płucki ypłyającej otou: φ (0) = T out (4) na spodie otou tempeatuy płucki peodie i pesteni są sobie óne: φ () = φ () (4) takim pypadku stałe i yażają się oami: oa a e T out T out T0 e e T 0 (43) (44) Uagi dotycące ynikó obliceń okładu tempeatu otoe W tablicy podano podstaoe dane dotycące tempeatu pomieonych na spodie jednego otoó ieconych na Niżu Polskim inteale m, a odpoiadającymi im tempeatuami płucki płyającej i ypłyającej otou dla podanego natężenia pepłyu płucki. Na ysunku pokaano pykładoo ykes pebiegu tempeatuy funkcji głębokości stanie ustalonym ymiany, oblicony na podstaie peentoanego modelu, gdy głębokość otou ynosiła 4436 m. Oblicenia ykonano a pomocą pogamu komputeoego TemPog, skonstuoanego na baie podanego atykule modelu. Zdaniem autoó oblicone miany tempeatu płucki pesteni pieścienioej i peodie funkcji głębokości, pokaane na ysunku, należy unać a sensone i pybliżeniu godne ynikami pomiaó. Istotnie płucka o nanej pomieonej tempeatue T in płya do peodu ietnicego i ogea się podcas uchu dół, pobieając pe ściankę peodu ciepło od 88 Nafta-Ga, n /03
6 atykuły Głębokość Natężenie pepłyu płucki Tablica. ane dotycące tempeatu płucki Oblicona tempeatua płucki płyającej ypłyającej Gęstość płucki Maksymalna mieona tempeatua otoe [m] [l/min] [ K] [ K] [kg/m 3 ] [ K] ,4 336, 343, ,9 334,0 343, ,9 333, 34, , 334,6 345, , 335,4 344, ,3 336, 344, ,6 338, 347, ,8 337,6 347, ,6 335,6 346, ,6 336,0 348, ,3 336,7 347, ,8 337,5 348, , 343,9 350, , 344,7 35, ,7 347,5 35, ,9 347,7 35, , 346, 350, , 347,5 35, , 348, 35, , 347,0 35, , 347, 35, goącej płucki pesteni pieścienioej. Intensyność pobou ciepła ależy od peodności stali peodu, któa jest ysoka, oa od licby eynoldsa, a atem natężenia pepłyu i lepkości, od licby Panla, śednicy peodu itp. Każda miana śednicy peodu mienia atem ielkość spółcynnika pejmoania ciepła pe płuckę peodie i płya na jej tempeatuę. Spadek tempeatuy płucki na głębokości 600 metó ynika e miany spółcynnika pejmoania ciepła, co iąane jest e mianą śednicy otou, a atem licby eynoldsa, Panla itp. Podcas uchu dół płucka peodie cały cas ogea się, pobieając ciepło od płucki pesteni pe ściankę peodu ietnicego. Po dopłynięciu do spodu otou płucka płya do pesteni pieścienioej na ogół do nieauoanego odcinka otou gdie jej tempeatua nadal podnosi się miaę pemiescania się ku góe yniku ymiany ciepła nieosłoniętym góotoem. Genealnie intensyność ymiany ciepła, cyli nageania się płucki, jest najyżsa pypadku nieauoanego góotou. Pemiescając się dalej ku góe, płucka, nagana głębokich astach, napotyka na mniejsych głębokościach na asty o tempeatue niżsej od sojej, co pooduje, że oddaje ciepło aóno do góotou, jak i do płucki peodie, yniku cego jej tempeatua acyna się obniżać. Wynika stąd, że na ogół płucka pesteni pieścienioej osiąga najyżsą tempeatuę penej głębokości ponad spodem otou ( tym pypadku do 600 metó), któa ależy od seegu cynnikó omóionych opacoaniu. W momencie płyu płucki do pesteni pieścienioej na odcinku auoanym obseoany jest sybki spadek tempeatuy płucki, gdyż dopły ciepła góotou ostaje dastycnie mniejsony yniku spadku spółcynnika pejmoania ciepła spoodoanego ostem śednicy otou, a atem spadkiem licby eynoldsa, oa odioloaniem góotou pe uy i płasc cementoy. Płucka pesteni pieścienioej auoanego otou paktycnie nie pobiea ciepła od góotou, natomiast intensynie oddaje ciepło do płucki peodie ietnicym na skutek dastycnego ostu spółcynnika penikania ciepła, spoodoanego ostem licby eynoldsa, Panla itp., yniku cego jej tempeatua gałtonie spada. W momencie ypłyu na Nafta-Ga, n /03 89
7 NAFTA-GAZ Głębokość [m] poiechnię tempeatua płucki ypłyającej pesteni pieścienioej jest o kilka do naet kilkudiesięciu stopni yżsa od tempeatuy płucki tłacanej do peodu. Wielkość tego ostu tempeatuy ależy od seegu cynnikó omóionych atykule oa od ielkości gadientu geotemicnego. Oblicone na podstaie peentoanego modelu tempeatuy są o kilkanaście stopni niżse od pomieonych (tablica ), co można yjaśnić sposób następujący: ped pomiaem tempeatuy podciągano peód na odcinku około 50 metó oa apuscano temomet, cyli pomia tempeatuy ykonyany był po penym casie, co poodoało dodatkoe nageanie się płucki; bak jest danych na temat casu, pe jaki płucka poostaała otoe be cykulacji, obliceniach pyjęto ciepło łaście dla ody, któe jest ysokie; pyjęcie niżsej atości ciepła łaściego spai, że oblicone tempeatuy będą yżse. Model matematycny ymiany ciepła opato na modelu opisanym pacy [7], do któego poadono seeg modyfikacji oa pyjęto odmienne ałożenia. Tempeatua [K] peodie pesteni ys.. Tempeatua płucki otoe funkcji głębokości Posimy cytoać jako: Nafta-Ga 03, n 0, s Atykuł postał na podstaie lec. 63/SI/; n ach. K-400-9/, finansoanego pe MNiSW. Liteatua [] ebinska.: Ocena dialania dodatko oponiających cas iaania acyno cementoych na podstaie badan laboatoyjnych. Nafta-Ga 0, n 4, s [] oble T.: uch ciepla i ymienniki. Wasaa, PWN, 968. [3] Kabi. S., asan A.. i in.: etemining ciculating fluid tempeatue in dilling, okove and ell-contol opeations. SP illing & ompletion 996, vol., no.. [4] Kelle.., ouch. J i in.: Tempeatue distibution in ciculating mud column. SP Jounal 973, vol. 3, no.. [5] aymond L..: Tempeatue distibution in a ciculating dilling fluid. Jounal of Petoleum Technology 969, vol., no. 3. [6] Saka Z., Bobak.: etemination of the tempeatue distibution in a ciculating dilling fluid. Geoscience and ngineeing 0, vol., no., s [7] Spuna T.: Analitycne ujecie poblemu ustalonej ymiany ciepla otoach ietnicych. Achium Gónicta 979, t. 4,.. [8] Tagesse A. F., afod P. B. i in.: A method fo calculating ciculating tempeatues. Jounal of Petoleum Technology 967, vol. 9, no.. inż. Tadeus Spuna Adiunkt Zakładie Inżynieii Naftoej. Instytut Nafty i Gau ul. Lubic 5A Kakó -mail: spuna@inig.pl Mg inż. Paeł Budak Stasy specjalista naukoo-badacy, kieonik Zakładu Inżynieii Naftoej. Instytut Nafty i Gau ul. Lubic 5A Kakó -mail: budak@inig.pl 80 Nafta-Ga, n /03
Wycena europejskiej opcji kupna model ciągły
Henyk Kogie Uniesytet ceciński Wycena euopejskiej opcji kupna model ciągły tescenie elem tego atykułu jest ukaanie paktycnego ykoystania metody matyngałoej dla pocesó ciągłych do yceny euopejskiej opcji
Bardziej szczegółowoPrzykładowe zadania zaliczeniowe z Mechaniki Płynów
Pykładoe adania alicenioe Mechaniki Płynó kieunek: Inżynieia Biomedycna 1. Wynacyć atość oa kieunek całkoitego napou hydostatycnego, jaki yiea ciec o ciężae łaściym γ = 9810 [N/m 3 ], na ścianę ABCD bionika.
Bardziej szczegółowoDODATEK 6. Pole elektryczne nieskończenie długiego walca z równomiernie rozłożonym w nim ładunkiem objętościowym. Φ = = = = = π
DODATEK 6 Pole elektycne nieskońcenie długiego walca ównomienie ołożonym w nim ładunkiem objętościowym Nieskońcenie długi walec o pomieniu jest ównomienie naładowany ładunkiem objętościowym o stałej gęstości
Bardziej szczegółowoWyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym
1.Wpowadzenie Wyznaczanie pofilu pędkości płynu w uociągu o pzekoju kołowym Dla ustalonego, jednokieunkowego i uwastwionego pzepływu pzez uę o pzekoju kołowym ównanie Naviea-Stokesa upaszcza się do postaci
Bardziej szczegółowo1. Wnikanie ciepła podczas wrzenia pęcherzykowego na zewnętrznej powierzchni rur W (1.1)
nikanie_ciepla Wnikanie ciepła 1. Wnikanie ciepła podcas renia pęcherykoego na enętrnej poierchni rur Zależność Rohsenoa q 1/ g c pt W r (1.1) n C rr s m n = 1,0 dla ody n = 1,7 dla innych ciecy 3 Współcynnik
Bardziej szczegółowoSYMULACJA NUMERYCZNA JAMY SKURCZOWEJ W KRZEPNĄCYM ODLEWIE STALIWNYM
3/4 Achies of Foundy, Yea 00, Volume, 4 Achiwum Odlewnictwa, Rok 00, Rocnik, N 4 PAN Katowice PL ISSN 164-5308 SYULACJA NUERYCZNA JAY SKURCZOWEJ W KRZEPNĄCY ODLEWIE STALIWNY L. SOWA 1 Instytut echaniki
Bardziej szczegółowoWYBRANE ZAGADNIENIA ODKSZTAŁCEŃ NAPĘDOWEGO KOŁA PNEUMATYCZNEGO CIĄGNIKA ROLNICZEGO. Bronisław Kolator
MOTROL, 26, 8, 118 124 WBRANE ZAGADNIENIA ODKSZTAŁCEŃ NAPĘDOWEGO KOŁA PNEUMATCZNEGO CIĄGNIKA ROLNICZEGO Bonisław Kolato Kateda Eksploatacji Pojadów i Masyn, Uniwesytet Wamińsko-Mauski w Olstynie Stescenie.
Bardziej szczegółowoPRZENIKANIE PRZEZ ŚCIANKĘ PŁASKĄ JEDNOWARSTWOWĄ. 3. wnikanie ciepła od ścianki do ośrodka ogrzewanego
PRZENIKANIE W pzemyśle uch ciepła zachodzi ównocześnie dwoma lub tzema sposobami, najczęściej odbywa się pzez pzewodzenie i konwekcję. Mechanizm tanspotu ciepła łączący wymienione sposoby uchu ciepła nazywa
Bardziej szczegółowoPRAWO FOURIERA - KIRCHOFFA WYKŁAD 12
PRAWO FOURIERA - KIRCHOFFA WYKŁAD Daius Mikielewic Politechnika Gdańska Wydiał Mechanicny Kateda echniki Cieplnej Pawo Fouiea-Kichhoa Założenia upascające ównanie F-K:. agadnienie stacjonane, /τ. agadnienie
Bardziej szczegółowoKINEMATYKA. Pojęcia podstawowe
KINEMTYK Pojęcia podstawowe Kinematka jest diałem mechaniki ajmującm się badaniem uchu ciał be uwględniania pcn wwołującch ten uch. Jej celem jest opis tego uchu. Ruchem nawam mianę położenia ciała w odniesieniu
Bardziej szczegółowoSYMULACJA NUMERYCZNA KRZEPNIĘCIA ODLEWU OSIOWO-SYMETRYCZNEGO WYPEŁNIANEGO OD DOŁU Z DOLEWANIEM DO NADLEWU
36/ Achies of Foundy Yea 001 Volume 1 1 (/) Achiwum Odlewnictwa Rok 001 Rocnik 1 N 1 (/) PAN Katowice PL ISSN 164-5308 SYULACJA NUERYCZNA KRZEPNIĘCIA ODLEWU OSIOWO-SYETRYCZNEGO WYPEŁNIANEGO OD DOŁU Z DOLEWANIE
Bardziej szczegółowoW płaszczowo-rurowych wymiennikach ciepła pęczek rur umieszczany jest w płaszczu najczęściej o przekroju kołowym.
Wnikanie ciepła pry opłyie pęcka rur 1. Wdłużny opły pęcka W płascoo-ruroych ymiennikach ciepła pęcek rur umiescany jest płascu najcęściej o prekroju kołoym. Rys. 1-1. Wymiennik płascoo-ruroy, rónoległo
Bardziej szczegółowoPOMIAR PĘTLI HISTEREZY MAGNETYCZNEJ
POMIAR PĘTLI ITEREZY MAGNETYZNEJ 1. Opis teoetyczny do ćiczenia zamieszczony jest na stonie.tc.at.edu.pl dziale DYDAKTYKA FIZYKA ĆWIZENIA LAORATORYJNE.. Opis układu pomiaoego Mateiały feomagnetyczne (feyt,
Bardziej szczegółowoSiła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers
Siła tacia Tacie jest zawsze pzeciwnie skieowane do kieunku uchu (do pędkości). P. G. Hewitt, Fizyka wokół nas, PWN R. D. Knight, Physics fo scientists and enginees Symulacja molekulanego modelu tacia
Bardziej szczegółowoPodstawy Konstrukcji Maszyn
Podstay Konstukcji Maszyn Wykład 8 Pzekładnie zębate część D inŝ. Jacek zanigoski Klasyfikacja pzekładni zębatych. Ze zględu na miejsce zazębienia O zazębieniu zenętznym O zazębieniu enętznym Klasyfikacja
Bardziej szczegółowoTHE INFLUENCE OF GROUT USED IN BOREHOLE VERTICAL GROUND HEAT EXCHANGERS ON HEAT FLUX FROM THE GROUND
ANNA JUREK Kielce Univesity of Technology e-mail: anna.juek85@o.pl THE INFLUENCE OF GROUT USED IN BOREHOLE VERTICAL GROUND HEAT EXCHANGERS ON HEAT FLUX FROM THE GROUND A b s t a c t This pape descibes
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA
WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia
Bardziej szczegółowoOptyka wiązek - Wiązka Gaussowska
Optyka wiąek - iąka Gaussowska iąka Gaussowska Rokład espolonego pola optycnego } exp{ ik U jest espolonym okładem pola któy musi być owiąaniem ównania Helmholt a: Gdie k jest licbą alową chaakteyującą
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowoCzarnodziurowy Wszechświat a ziemska grawitacja
biniew Osiak Canodiuowy a iemska awitacja 07.06.08 Canodiuowy a iemska awitacja biniew Osiak -mail: biniew.osiak@mail.com http://ocid.o/0000-000-007-06x http://vixa.o/autho/biniew_osiak tescenie Pedstawiono
Bardziej szczegółowoKONKURS Z MATEMATYKI DLA UCZNIÓW SZKÓŁ PODSTAWOWYCH
Konkusy w województwie podkapackim w oku szkolnym 08/09 KONKURS Z MTEMTYKI L UZNIÓW SZKÓŁ POSTWOWYH ETP REJONOWY KLUZ OPOWIEZI Zasady pzyznawania punktów za każdą popawną odpowiedź punkt za błędną odpowiedź
Bardziej szczegółowoTECHNIKI INFORMATYCZNE W ODLEWNICTWIE
ECHNIKI INFORMAYCZNE W ODLEWNICWIE Janusz LELIO Paweł ŻAK Michał SZUCKI Faculty of Foundy Engineeing Depatment of Foundy Pocesses Engineeing AGH Univesity of Science and echnology Kakow Data ostatniej
Bardziej szczegółowoOptymalizacja parametrów transportu ciepła w sieciach hydraulicznych dalekiego zasięgu
SKOWROŃSKI Marek 1 SZULC Premysła 2 MACHALSKI Artur 3 Optymaliacja parametró transportu ciepła sieciach hydraulicnych dalekiego asięgu 1. DEFINICJA PARAMETRÓW TRANSPORTU CIEPŁA Transport ciepła na duże
Bardziej szczegółowoDynamika punktu materialnego
Naa -Japonia W-3 (Jaosewic 1 slajdów Dynamika punku maeialnego Dynamika Układ inecjalny Zasady dynamiki: piewsa asada dynamiki duga asada dynamiki; pęd ciała popęd siły ecia asada dynamiki (pawo akcji
Bardziej szczegółowoDZIAŁ: HYDRODYNAMIKA ĆWICZENIE B: Wyznaczanie oporów przy przepływie płynów [OMÓWIENIE NAJWAŻNIEJSZYCH ZAGADNIEŃ] opracowanie: A.W.
DZIAŁ: HYDRODYNAMIKA ĆWICZENIE B: Wynacanie ooró ry rełyie łynó [OMÓWIENIE NAJWAŻNIEJSZYCH ZAGADNIEŃ] oracoanie: A.W. rys.. Rokład rędkości rekroju rury dla rełyu laminarnego i turbulentnego LICZBY KRYTERIALNE:
Bardziej szczegółowoZakład Procesów Chemicznych i Biochemicznych Politechniki Wrocławskiej. Termodynamika Procesowa Laboratorium. Wyznaczanie współczynników dyfuzji
Zakład Pocesów Chemicnych i Biochemicnych Politechniki Wocławskiej Temodynamika Pocesowa Laboatoium Wynacanie współcynników dyfuji Wocław 007 . Cel ćwicenia Celem ćwicenia jest wynacenie współcynnika dyfuji
Bardziej szczegółowo2. Określenie składowych tensora naprężenia i odkształcenia
Górnicto i Geoinżynieria ok Zesyt /1 9 Marek Cała*, Marian Paluch*, Antoni Tajduś* NIELINIWA DEFMACJA IZTPWEJ SFEY GUBŚCIENNEJ 1. Wproadenie Palia ciekłe i gaoe lub inne płyny mogą być magaynoane naiemnych
Bardziej szczegółowoDocument: Exercise-03-manual --- 2014/12/10 --- 8:54--- page 1 of 8 INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 3. Optymalizacja wielowarstwowych płyt laminowanych
Document: Exercise-03-manual --- 2014/12/10 --- 8:54--- page 1 of 8 PRZEDMIOT TEMAT KATEDRA MECHANIKI STOSOWANEJ Wydiał Mechanicny POLITECHNIKA LUBELSKA INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 3 1. CEL ĆWICZENIA Wybrane
Bardziej szczegółowoWykład 17. 13 Półprzewodniki
Wykład 17 13 Półpzewodniki 13.1 Rodzaje półpzewodników 13.2 Złącze typu n-p 14 Pole magnetyczne 14.1 Podstawowe infomacje doświadczalne 14.2 Pąd elektyczny jako źódło pola magnetycznego Reinhad Kulessa
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIEII ŚODOWISKA I ENEGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTUKCJA LABOATOYJNA Temat ćwiczenia: WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA WNIKANIA CIEPŁA PZY KONWEKCJI SWOBODNEJ W WODZIE
Bardziej szczegółowoRozdział V WARSTWOWY MODEL ZNISZCZENIA POWŁOK W CZASIE PRZEMIANY WODA-LÓD. Wprowadzenie
6 Rozdział WARSTWOWY MODL ZNISZCZNIA POWŁOK W CZASI PRZMIANY WODA-LÓD Wpowadzenie Występujące po latach eksploatacji zniszczenia zewnętznych powłok i tynków budowli zabytkowych posiadają często typowo
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.
WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,
Bardziej szczegółowoPRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:
PRW ZCHOWNI Pawa achowania nabadie fundamentalne pawa: o ewnętne : pawo achowania pędu, pawo achowania momentu pędu, pawo achowania enegii; o wewnętne : pawa achowania np. całkowite licb nukleonów w eakci
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM ELEKTRONIKI
LABOATOIUM ELEKTONIKI ĆWICENIE 2 DIODY STABILIACYJNE K A T E D A S Y S T E M Ó W M I K O E L E K T O N I C N Y C H 21 CEL ĆWICENIA Celem ćwiczenia jest paktyczne zapoznanie się z chaakteystykami statycznymi
Bardziej szczegółowoBłędy obliczeń w analizach systemów obsługi funkcjonujące na budowie
Błędy obliceń w analiach systemów obsługi funkcjonujące na budowie D inż. Andej Więckowski, Politechnika Kakowska Populane modele teoii kolejek opisują funkcjonowanie systemów obsługi w nieskońconym pediale
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁASKICH
Politecnika Rzeszowska Wydział Budowy Maszyn i Lotnictwa Kateda Samolotów i Silników Lotniczyc Pomoce dydaktyczne Wytzymałość Mateiałów CHRKTERYSTYKI GEOMETRYCZNE FIGUR PŁSKICH Łukasz Święc Rzeszów, 18
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął
POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego
Bardziej szczegółowoAtom (cząsteczka niepolarna) w polu elektrycznym
Dieektyki Dieektyki substancje, w któych nie występują swobodne nośniki ładunku eektycznego (izoatoy). Może być w nich wytwozone i utzymane bez stat enegii poe eektyczne. dieektyk Faaday Wpowadzenie do
Bardziej szczegółowo11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology
Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowo9. 1. KOŁO. Odcinki w okręgu i kole
9.. KOŁO Odcinki w okęgu i kole Cięciwa okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu d Śednica okęgu (koła) odcinek łączący dwa dowolne punkty okęgu pzechodzący pzez śodek okęgu (koła) Pomień
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA. Poszukiwanie optymalnej średnicy rurociągu oraz grubości izolacji
POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA Instytut Maszyn Cieplnych Optymalizacja Procesów Cieplnych Ćwiczenie nr 3 Poszukiwanie optymalnej średnicy rurociągu oraz grubości izolacji Częstochowa 2002 Wstęp. Ze względu
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa. Mechanika kwantowa. dx dy dz. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Równanie Schrödingera. zasada zachowania energii
Mecnik kwntow Jk opisć tom wodou? Jk opisć inne cąstecki? Mecnik kwntow Równnie Scödinge Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ opeto óżnickow Hmilton enegi funkcj flow d d d + + m d d d opeto enegii kinetcn enegi kinetcn elektonu
Bardziej szczegółowoJak mierzyć i jak liczyć efekty cieplne reakcji? Energia. Zdolność do wykonywania pracy lub produkowania ciepła
Jak miezyć i jak liczyć efekty cieplne eakcji? Enegia Zdolność do wykonywania pacy lub podukowania ciepła Paca objętościowa paca = siła odległość 06_73 P = F A W = F h N m = J P = F A Aea = A ciśnienie
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowoFunkcje analityczne. Wykład 13. Zastosowanie rachunku residuów do rozwiązywania problemów analizy rzeczywistej. Paweł Mleczko
Funkcje analitycne Wykład 3. Zastosowanie achunku esiduów do owiąywania poblemów analiy ecywistej Paweł Mlecko Funkcje analitycne ok akademicki 8/9 Plan wykładu W casie wykładu omawiać będiemy astosowanie
Bardziej szczegółowomagnetyzm ver
e-8.6.7 agnetyz pądy poste pądy elektyczne oddziałują ze soą. doświadczenie Apèe a (18): Ι Ι 1 F ~ siła na jednostkę długości pzewodów pądy poste w póżni jednostki w elektyczności A ape - natężenie pądu
Bardziej szczegółowoOsadzanie się zanieczyszczeń na powierzchniach wewnętrznych wymienników
Osadanie się aniecysceń na poierchniach enętrnych ymiennió 1. Wstęp Podcas pracy ymiennia ciepła cęsto dochodi do osadania się sustancji stałych lu gęstych płynó jego nętru, tym na poierchniach ymiany
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE PRĘDKOŚCI KĄTOWYCH CIAŁ NA PODSTAWIE TWIERDZENIA O POCHODNEJ KRĘTU
5.. el ćiczenia Ćiczenie 5 WYZNAZANIE PRĘDŚI ĄTWYH IAŁ NA PDSTAWIE TWIERDZENIA PHDNE RĘTU elem ćiczenia jest dośiadczalna eyfikacja zależności teoetycznych ynikających z tiedzenia o pochodnej zględem czasu
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 5: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Enegia a paca Enegia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele
Bardziej szczegółowoWykład 3 Zjawiska transportu Dyfuzja w gazie, przewodnictwo cieplne, lepkość gazu, przewodnictwo elektryczne
Wykład 3 Zjawiska transportu Dyfuzja w gazie, przewodnictwo cieplne, lepkość gazu, przewodnictwo elektryczne W3. Zjawiska transportu Zjawiska transportu zachodzą gdy układ dąży do stanu równowagi. W zjawiskach
Bardziej szczegółowoCoba, Mexico, August 2015
Coba, Meico, August 015 W-6 (Jaosewic) 10 sladów Pola siłowe i ich chaaktestka Pola siłowe: poęcie i odae pól siłowch, wielkości chaakteuące pola siłowe Pola achowawce Pole gawitacne: uch w polu gawitacnm
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN X 38, s , Gliwice 2009
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 1896-771X 38, s. 19-114, Gliwice 9 ZASOSOWANIE MEODY HYBRYDOWEJ DO ROZWIĄZANIA ZAGADNIENIA ODWRONEGO WYKORZYSANEGO W WYZNACZANIU KIERUNKOWCH WŁAŚCIWOŚCI CIEPLNYCH CIAŁ OROROPOWYCH
Bardziej szczegółowoMETEMATYCZNY MODEL OCENY
I N S T Y T U T A N A L I Z R E I O N A L N Y C H w K i e l c a c h METEMATYCZNY MODEL OCENY EFEKTYNOŚCI NAUCZNIA NA SZCZEBLU IMNAZJALNYM I ODSTAOYM METODĄ STANDARYZACJI YNIKÓ OÓLNYCH Auto: D Bogdan Stępień
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika przenikania ciepła lutni elastycznych. 1. Wstęp PROJEKTOWANIE I BADANIA
Wyznaczanie współczynnika przenikania ciepła lutni elastycznych dr inż. Marek Jedziniak Instytut Techniki Górniczej KOMAG Streszczenie: Przedstawiono budowę stanowiska badawczego oraz metodykę z procedurą
Bardziej szczegółowoPozyskiwanie danych przestrzennych, wykorzystywanie map numerycznych i analogowych, posługiwanie się systemami GIS
Poskiwanie danch pesennch, wkoswanie map numecnch i analogowch, posługiwanie się ssemami GIS Maeiał ddakcne dla eneów wasaów ealiowanch w amach pojeku "Naucciel na pakkach. Pogam doskonalenia awodowego
Bardziej szczegółowoPływanie ciał w wirującej cieczy akcelerometr
48 Płyanie ciał iującej cieczy akceleomet Bogdan Bogacz, Renata Gagula, Andzej Fudyma Paconia Technicznych Śodkó Nauczania Zakład Metodyki Nauczania i Metodologii Fizyki, Instytut Fizyki UJ I. Uogólnione
Bardziej szczegółowo25P3 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - III POZIOM PODSTAWOWY
25P3 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - III Hydrostatyka Gazy Termodynamika Elektrostatyka Prąd elektryczny stały POZIOM PODSTAWOWY Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych
Bardziej szczegółowoRuch kulisty bryły. Kinematyka
Ruch kulist bł. Kinematka Ruchem kulistm nawam uch, w casie któego jeden punktów bł jest stale nieuchom. Ruch kulist jest obotem dookoła chwilowej osi obotu (oś ta mienia swoje położenie w casie). a) b)
Bardziej szczegółowoZjawisko termoelektryczne
34 Zjawisko Peltiera polega na tym, że w obwodzie składającym się z różnych przewodników lub półprzewodników wytworzenie różnicy temperatur między złączami wywołuje przepływ prądu spowodowany różnicą potencjałów
Bardziej szczegółowoDS-WPZN-MJ-420/208/2010 Warszawa,xpaździernika 2010 r.
DS-WPZN-MJ-420/208/2010 Warsaa,xpaźdiernika 2010 r. Pan Rysard Proksa Preodnicący Sekcji Krajoej Ośiaty i Wychoania NSZZ Solidarność" ul. Wały Piastoskie 24 80-855 Gdańsk Sanony Panie Preodnicący, Odpoiadając
Bardziej szczegółowos s INSTRUKCJA STANOWISKOWA
INSTKCJA STANOWISKOWA Wstęp. Przewodzenie ciepła zachodzi w obszarze jednego ciała, w którym istnieją różnice temperatur. Ciepło płynie od miejsca o temperaturze wyższej do miejsca o temperaturze niższej.
Bardziej szczegółowoRozciąganie i ściskanie prętów projektowanie 3
Rozciąganie i ściskanie pętó pojektoanie 3 Sposób oziązyania pętó ozciąganych/ściskanych został omóiony ozziale. Zaania pojektoe spoazają się o okeślenia ymiaó pzekoju popzecznego pęta na postaie aunku
Bardziej szczegółowoZrobotyzowany system docierania powierzchni płaskich z zastosowaniem plików CL Data
MECHANIK NR 8-9/2015 25 Zobotyzowany system docieania powiezcni płaskic z zastosowaniem plików CL Data Robotic system fo flat sufaces lapping using CLData ADAM BARYLSKI NORBERT PIOTROWSKI * DOI: 10.17814/mecanik.2015.8-9.335
Bardziej szczegółowoBilans cieplny suszarni teoretycznej Termodynamika Techniczna materiały dla studentów
Bilans cieplny suszarni teoretycznej Termodynamika Techniczna materiały dla studentó K. Kyzioł, J. Szczerba Bilans cieplny suszarni teoretycznej Na rysunku 1 przedstaiono przykładoy schemat suszarni jednostopnioej
Bardziej szczegółowoGEOMETRIA PŁASZCZYZNY
GEOMETRIA PŁASZCZYZNY. Oblicz pole tapezu ównoamiennego, któego podstawy mają długość cm i 0 cm, a pzekątne są do siebie postopadłe.. Dany jest kwadat ABCD. Punkty E i F są śodkami boków BC i CD. Wiedząc,
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 27 Przepływy w kanałach otwartych I
J. Szantyr Wykład nr 7 Przepływy w kanałach otwartych Przepływy w kanałach otwartych najczęściej wymuszane są działaniem siły grawitacji. Jako wstępny uproszczony przypadek przeanalizujemy spływ warstwy
Bardziej szczegółowoMaria Dems. T. Koter, E. Jezierski, W. Paszek
Sany niesalone masyn synchonicnych Maia Dems. Koe, E. Jeieski, W. Pasek Zwacie aowe pąnicy synchonicnej San wacia salonego, wany akże waciem nomalnym lb pomiaowym yskje się pe wacie acisków wonika (j (sojana
Bardziej szczegółowoSiła. Zasady dynamiki
Siła. Zasady dynaiki Siła jest wielkością wektoową. Posiada okeśloną watość, kieunek i zwot. Jednostką siły jest niuton (N). 1N=1 k s 2 Pzedstawienie aficzne A Siła pzyłożona jest do ciała w punkcie A,
Bardziej szczegółowoĆw. 4. Określenie momentu i pracy tarcia w złącznych sprzęgłach ciernych. 1. Wprowadzenie do zagadnienia.
aboaoium Podsaw Konsukcji asyn Ćw. 4. Okeślenie momenu i pacy acia w łącnych spęgłach cienych. 1. Wpowadenie do agadnienia. Spęgłem naywamy espół słuŝący do łącenia wałów. Dięki asosowaniu spęgła moŝna
Bardziej szczegółowoUKŁADY TENSOMETRII REZYSTANCYJNEJ
Ćwicenie 8 UKŁADY TESOMETII EZYSTACYJEJ Cel ćwicenia Celem ćwicenia jest ponanie: podstawowych właściwości metrologicnych tensometrów, asad konstrukcji pretworników siły, ora budowy stałoprądowych i miennoprądowych
Bardziej szczegółowoAparatura Chemiczna i Biotechnologiczna Projekt: Filtr bębnowy próżniowy
Aparatura Chemiczna i Biotechnologiczna Projekt: Filtr bębnowy próżniowy Opracowanie: mgr inż. Anna Dettlaff Obowiązkowa zawartość projektu:. Strona tytułowa 2. Tabela z punktami 3. Dane wyjściowe do zadania
Bardziej szczegółowoTransformator Φ M. uzwojenia; siła elektromotoryczna indukowana w i-tym zwoju: dφ. = z1, z2 liczba zwojów uzwojenia pierwotnego i wtórnego.
Transformator Φ r Φ M Φ r i i u u Φ i strumień magnetycny prenikający pre i-ty wój pierwsego uwojenia; siła elektromotorycna indukowana w i-tym woju: dφ ei, licba wojów uwojenia pierwotnego i wtórnego.
Bardziej szczegółowoDYNAMICZNE DZIAŁANIE PÓL: ELEKTRYCZNEGO I MAGNETYCZNEGO W ELEKTROTECHNOLOGIACH (NA PRZYKŁADZIE SEPARACJI) *)
Antoni CIEŚLA DYNAMICZNE DZIAŁANIE PÓL: ELEKTRYCZNEGO I MAGNETYCZNEGO W ELEKTROTECHNOLOGIACH (NA PRZYKŁADZIE SEPARACJI) *) STRESZCZENIE Statyczne pola elektyczne i magnetyczne są wykozystywane m. in. w
Bardziej szczegółowoPrzewodnictwo jonowe ( )
Konspekt ykładu: Pzeodnito jonoe () 1. Szybkość jonó oztoze (v). Wyznazanie szybkośi jonó oztoze 3. Ruhliość jonó (u) 4. Pzeodnito jonoe () 5. Metoda pomiau pzeodnit oztou (mostek Wheatstone`a) 6. Pzeodnito
Bardziej szczegółowoPola siłowe i ich charakterystyka
W-6 (Jaosewic) 10 slajdów Pola siłowe i ich chaaktestka Pola siłowe: pojęcie i odaje pól siłowch, wielkości chaakteujące pola siłowe Pola achowawce Pole gawitacjne: uch w polu gawitacjnm 3/10 L.R. Jaosewic
Bardziej szczegółowoPowłoki osiowosymetryczne
yymałść maeiałów i knsukcji ykład 1 Pwłki siwsymeycne Pykłady D inż. Pi Maek Zad.1. Zbinik łżny cęści sżkwej, walcwej i kulisej, day na ieścieniu, wyełniny jes ciecą d imu łącenia walca kulą. Pwyżej ciecy
Bardziej szczegółowocz.2 dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 11: Gawitacja cz. d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Pawo Gaussa - PZYKŁADY: Masa punktowa: ds Powiezchnia Gaussa M g g S g ds S g ds 0 cos180 S gds
Bardziej szczegółowo= ± Ne N - liczba całkowita.
POL LKTRYCZN W PRÓŻNI Ładunek - elementany Nieodłączna własność niektóych cząstek elementanych, [n. elektonu (-e), otonu (+e)], zejawiająca się w oddziaływaniu elektomagnetycznym tych cząstek. e =,6-9
Bardziej szczegółowoWŁAŚCIWOŚCI DYNAMICZNE POLOWO ZORIENTOWANEGO UKŁADU STEROWANIA SILNIKA INDUKCYJNEGO Z OBSERWATOREM STRUMIENIA I ESTYMATOREM PRĘDKOŚCI WIRNIKA
Pace Naukoe Instytutu Maszyn, Napędó i Pomiaó Elektycznych N 56 Politechniki Wocłaskiej N 56 Studia i Mateiały N 24 24 Teesa ORŁOWSKA-KOWALSKA *, Mateusz DYBKOWSKI * Silnik indukcyjny, obseato stumienia
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 26 Przepływy w przewodach zamkniętych II
J. Szantyr Wykład nr 6 Przepływy w przewodach zamkniętych II W praktyce mamy do czynienia z mniej lub bardziej złożonymi rurociągami. Jeżeli strumień płynu nie ulega rozgałęzieniu, mówimy o rurociągu prostym.
Bardziej szczegółowoLaboratorium odnawialnych źródeł energii
Laboratorium odnawialnych źródeł energii Ćwiczenie nr 3 Temat: Wyznaczanie współczynników efektywności i sprawności pompy ciepła. Politechnika Gdańska Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej
Bardziej szczegółowoANALIZA PORÓWNAWCZA WYBRANYCH WSKAŹNIKÓW OCENY MIKROKLIMATU W GORĄCYCH MIEJSCACH PRACY KOPALŃ WĘGLA KAMIENNEGO
GÓRNICTWO I GEOLOGIA 2013 Tom 8 Zeszyt 4 Józef WACŁAWIK AGH, Akademia Góniczo-Hutnicza, Kaków Józef KNECHTEL, Lucjan ŚWIERCZEK Główny Instytut Gónictwa, Katowice ANALIZA PORÓWNAWCZA WYBRANYCH WSKAŹNIKÓW
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
ykład 5: Paca i enegia d inż. Zbigniew Szklaski szkla@agh.edu.pl http://laye.uci.agh.edu.pl/z.szklaski/ Enegia a paca Enegia jest to wielkość skalana, okeślająca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele
Bardziej szczegółowo8. Hydrostatyka i hydrodynamika
8 Hydrostatyka i hydrodynamika Hydrostatyka Ciśnienie hydrostatyczne Jest to ciśnienie yołane ciężarem cieczy Ciśnienie hydrostatyczne zależy tylko od ysokości słupa cieczy, tj od głębokości, na której
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE MOMENTU BEZWŁADNOSCI KRĄŻKA
Ćwiczenie -7 WYZNACZANE OENTU BEZWŁADNOSC KRĄŻKA. Cel ćwiczenia: zapoznanie się z teoią momentu bezwładności. Wyznaczenie momentu bezwładności były względem osi obotu z siłą tacia i bez tej siły, wyznaczenie
Bardziej szczegółowoBadanie kotła parowego
Badanie kotła aoego Instukcja do ćiczenia n 14 Badanie maszyn - laboatoium Oacoał: d inŝ. Andzej Tataek Zakład Mienicta i Ochony Atmosfey Wocła, gudzień 2006. 1. Cel i zakes ćiczenia Celem ćiczenia jest
Bardziej szczegółowoNa skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:
E 0 Na ładunek 0 znajdujący się w polu elektycznym o natężeniu E działa siła elektostatyczna: F E 0 Paca na pzemieszczenie ładunku 0 o ds wykonana pzez pole elektyczne: dw Fds 0E ds Na skutek takiego pzemieszcznia
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA GDAŃSKA LABORATORIUM MASZYNY ELEKTRYCZNE
POLTECHNKA GDAŃSKA WYDZAŁ ELEKTROTECHNK ATOMATYK KATEDRA ENERGOELEKTRONK MASZYN ELEKTRYCZNYCH LABORATORM MASZYNY ELEKTRYCZNE ĆWCZENE (M) MASZYNY NDKCYJNE/ASYNCHRONCZNE TRÓJFAZOWE BADANE CHARAKTERYSTYK:
Bardziej szczegółowoCieplne Maszyny Przepływowe. Temat 8 Ogólny opis konstrukcji promieniowych maszyn wirnikowych. Część I Podstawy teorii Cieplnych Maszyn Przepływowych.
Temat 8 Ogólny opis konstkcji 06 8. Wstęp Istnieje wiele typów i ozwiązań konstkcyjnych. Mniejsza wiedza dotycząca zjawisk pzepływowych Niski koszt podkcji Kótki cykl pojektowy Solidna konstkcja pod względem
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika wzorcowania przepływomierzy próbkujących z czujnikiem prostokątnym umieszczonym na cięciwie rurociągu
Wyznaczanie współczynnika wzocowania pzepływomiezy póbkujących z czujnikiem postokątnym umieszczonym na cięciwie uociągu Witold Kiese W pacy pzedstawiono budowę wybanych czujników stosowanych w pzepływomiezach
Bardziej szczegółowoMateriałowe i technologiczne uwarunkowania stanu naprężeń własnych i anizotropii wtórnej powłok cylindrycznych wytłaczanych z polietylenu
POLITECHNIKA ŚLĄSKA ZESZYTY NAUKOWE NR 1676 SUB Gottingen 7 217 872 077 Andrzej PUSZ 2005 A 12174 Materiałowe i technologiczne uwarunkowania stanu naprężeń własnych i anizotropii wtórnej powłok cylindrycznych
Bardziej szczegółowoUKŁADY REGULACJI PID DOBÓR NASTAW
UŁADY REGULACJI PID DOBÓR NASAW. CEL ĆWICZENIA Celem ćwicenia jest ponanie właściwości i funcji egulatoów PID w uładie e spężeniem wotnym. W aes ćwicenia wchodi: - badanie odpowiedi casowych na so jednostowy
Bardziej szczegółowoANALIZA WYMIANY CIEPŁA OŻEBROWANEJ PŁYTY GRZEWCZEJ Z OTOCZENIEM
Wymiana ciepła, żebro, ogrzewanie podłogowe, komfort cieplny Henryk G. SABINIAK, Karolina WIŚNIK* ANALIZA WYMIANY CIEPŁA OŻEBROWANEJ PŁYTY GRZEWCZEJ Z OTOCZENIEM W artykule przedstawiono sposób wymiany
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA ŁÓDZKA ZAKŁADZIE BIOFIZYKI Ćwiczenie 7 KALORYMETRIA
POLITECHNIKA ŁÓDZKA INSTRUKCJA Z LABORATORIUM W ZAKŁADZIE BIOFIZYKI Ćiczenie 7 KALORYMETRIA I. WSTĘP TEORETYCZNY Kalorymetria jest działem fizyki zajmującym się metodami pomiaru ciepła ydzielanego bądź
Bardziej szczegółowo23. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA
. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA Płat powiechniow o ównaniach paametcnch: ( ) ( ) ( ) () gdie oba jet obaem eglanm nawam płatem gładkim (płatem eglanm) gd w każdm pnkcie tego płata itnieje płacna
Bardziej szczegółowoWzmacniacze tranzystorowe prądu stałego
Wzmacniacze tanzystoo pądu stałego Wocław 03 kład Dalingtona (układ supe-β) C kład stosowany gdy potzebne duże wzmocnienie pądo (np. do W). C C C B T C B B T C C + β ' B B C β + ( ) C B C β β β B B β '
Bardziej szczegółowo