PRAWO FOURIERA - KIRCHOFFA WYKŁAD 12
|
|
- Beata Kowalik
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 PRAWO FOURIERA - KIRCHOFFA WYKŁAD Daius Mikielewic Politechnika Gdańska Wydiał Mechanicny Kateda echniki Cieplnej
2 Pawo Fouiea-Kichhoa Założenia upascające ównanie F-K:. agadnienie stacjonane, /τ. agadnienie iobaycne, p const 3. bak geneacji wewnętnych źódeł ciepła, q v 4. ciało w stanie stałym, w 5. stałe watości własności iycnych ciała, c p,µ,λ,ρ Bado cęsto mamy do cynienia agadnieniem ciała w stanie stałym, pocesem iobaycnym, gdie własności iycne są stałe. Gęstość stumienia ciepła q-λ gad ρ c p τ ( q q) v
3 Pawo Fouiea Pawo Fouiea-Kichhoa Kichhoa ( ) ( ) ( ) p w p q q w c v p τ τ ρ. Równanie Fouiea a y x a τ. Równanie Poissona 3. Równanie Laplace a λ q v
4 Pawo Fouiea Pawo Fouiea-Kichhoa Kichhoa Układ walcowy θ θ Układ seycny sin sin sin sin φ θ θ θ θ φ θ θ θ θ θ ctg
5 Pawo Fouiea-Kichhoa Waunki jednonacności poblemu Chaakteystycne własności jawiska wa ównaniem óżnickowym to waunki jednonacności poblemu. Waunki te obejmują okład tempeatuy w chwili pocątkowej, geometię ciała oa wajemne oddiaływanie cieplne oważanego układu otoceniem. Opis okładu tempeatuy w obsae w chwili opocęcia analiy nosi nawę waunków pocątkowych. Rokład tempeatuy na begach analiowanego obsau nosi nawę waunków begowych. Dodatkowo, agadnienia konwekcji opisane są ponadto ównaniami ciągłości stugi i ównaniami stanu.
6 Pawo Fouiea-Kichhoa Zagadnienia niestacjonane waunek Cauchy ego, dla τ ( ) ( ), W pypadkach, gdy tempeatua ciała w chwili pocątkowej τ jest stała ( ), const Waunki begowe opisujące wymianę ciepła na begu opatywanego obsau, deiniowane są w jeden cteech następujących sposobów: Okeślony jest okład tempeatuy na begu A w dowolnej chwili, waunek begowy piewsego odaju, waunek Diichleta: ( A, τ ) ( τ ) Okeślona jest watość gęstości stumienia cieplnego na begu A w dowolnej chwili, waunek begowy dugiego odaju, waunek Neumana: λ q( τ ) n A
7 Pawo Fouiea Pawo Fouiea-Kichhoa Kichhoa Okeślona jest tempeatua otacającego ośodka oa ależność, któa opisuje wymianę ciepła pomiędy ciałem a otoceniem na dode konwekcji i pomieniowania, waunek begowy teciego odaju, waunek Newtona: ( ) w A n α λ Okeślone są ówne sobie tempeatuy układu i otocenia na ich styku wówcas na begu układu achodi ówność gęstości stumieni ciepła dla układu i stykającego się nim otocenia, waunek begowy cwatego odaju: '' '' ' ' A A n n λ λ
8 PRZEWODZENIE CIEPŁA W CIAŁACH O MAŁYM OPORZE PRZEWODZENIA WYKŁAD 4 Daius Mikielewic Politechnika Gdańska Wydiał Mechanicny Kateda echniki Cieplnej
9 Pewodenie w ciałach o małym opoe Pewodenie w ciałach o małym opoe cieplnym (Lumped Capacity Method) jest potężnym naędiem w obliceniach niestacjonanej wymiany ciepła. Pyjmijmy, że ciało ma objętość V, powiechnię A, gęstość właściwą ρ, oa ciepło właściwe c. Jego tempeatua, jest jednakowa w całej objętości, i mienia się na skutek wymiany ciepła otacającym je płynem o stałej w casie tempeatue. powiechnia A objętość, V ρ, c, (t) du dt olej w temp. qa U V c( ) q α( ) ρ
10 Pewodenie w ciałach o małym opoe Podstawiając powyżse wyażenia do ównania bilansu enegii: Waunki begowe: Vρc d dt ( ) Aα dla t Po pekstałceniach: d αa ρcv dt d αa ρcv τ dt Rowiąanie ównania ma postać: ln αa τ ρcv e αa τ ρcv e τ τ Cieplna stała casowa: τ ρcv αa
11 Pewodenie w ciałach o małym opoe Zdeiniujmy bewymiaową tempeatuę oa cas: * * τ αaτ τ τ ρcv * Umożliwia to nam analię pypadków gdie występuje gwałtowna miana tempeatuy * τ αaτ τ τ ρcv Aby teoia pewodenia ciepła miała astosowanie musi być spełniony waunek, że opó pewodenia w ciele stałym musi być dużo mniejsy od opou pejmowania ciepła na ewnąt
12 Pewodenie w ciałach o małym opoe Ciała stałe opó pewodenia wewnąewn L / opó konwekcji na ewnąewn / ( λa) αl ( αa) λ Zdeiniujmy bewymiaową licbę Biota: αl Bi λ Wymia chaakteystycny, l, jest wyażony stosunkiem V/A eoię można stosować w pypadku, gdy Bi<. dla płaskich płyt, walców, kul. Wymiay chaakteystycne dla óżnych pypadków:. Płyta o gubości l: Ll/. Walec o pomieniu R: LR/ 3. Kula o pomieniu R LR/3 4. Seścian o kawędi l Ll/6
13 Pewodenie w ciałach o małym opoe Równanie można pedstawić w postaci ależności pomiędy licbami podobieństwa. W tym celu wykładnik licby e należy pekstałcić do postaci: αaτ c ρv p αl aτ l ( Bi)( Fo) λ l V A l L αl Zdeiniujmy bewymiaową licbę Biota: Bi i Fouiea λ Fo aτ l Wymia chaakteystycny, l, jest wyażony stosunkiem V/A eoię można stosować w pypadku, gdy Bi<. dla płaskich płyt, walców, kul ( Bi) ( Fo) l / L e
14 Pewodenie w ciałach o małym opoe Wynacmy jesce stumień ciepła pepływający pe powiechnię ciała. Jest on mienny w casie, gdyż pomimo stałej watości współcynnika wnikania ciepła α, ulega mianie óżnica tempeatu pomiędy ciałem a otacającym je płynem na skutek miany tempeatuy ciała. Chwilowy stumień ciepła: Q& c p ρv d d τ d αa ( ) dτ c ρv p e αa τ c ρv p Całkowita ilość ciepła wymienioną pe ciało, w casie do dowolnej chwili: Q Qd & τ αa( ) e l ( Bi)( Fo) L
15 Pewodenie w ciałach o małym opoe Hatowanie płyty stalowej Płyta stalowa o gubości cm ostaje wyjęta pieca o tempeatue 6 C i wucona do kąpieli olejowej o tempeatue 3 C. Jeżeli współcynnik pejmowania ciepła ma watość 4 W/m K, ile casu poteba aby schłodić płytę do tempeatuy C? Założyć własności iycne mateiału λ, ρ, c jak dla stali, cyli 5 W/mK, 78 kg/m 3, oa 45 J/kg K, odpowiednio. Dane: Sukane: Założenia: Płyta stalowa hatowana w oleju. Cas schłodenia 6 C do C. Ciało o małym opoe pewodenia.
16 Pewodenie w ciałach o małym opoe Spawdamy watość licby Biota: V/AWHL/WHL/ Biα(L/)/λ4*.5/5.4 cyli Bi.4 <. Wynika stąd, że ciało ma mały opó cieplny pewodenia i można skoystać omawianej teoii
17 Pewodenie w ciałach o małym opoe Znajdźmy stałą casową agadnienia Podstawiając dane adania, tj.: 6 o C, inal o C, 3 o C Rowiąujemy e wględu na cas:
18 Pewodenie w ciałach o małym opoe Końcówka temopay, któą można modelować a pomocą kulki, jest używana do pomiau tempeatuy w pepływie gau. Współcynnik pejmowania ciepła pomiędy powiechnią końcówki a gaem wynosi α4 W/m K. Własności temoiycne końcówki wynosą λ W/mK, c4 J/kgK, ρ85 km/m 3. Wynacyć śednicę końcówki temopay tak aby miała ona stałą casową ówną s. Zakładając, że pocątkowo końcówka ma tempeatuę 5 o C i następnie jest użyta do pomiau tempeatuy gau o tempeatue o C, ile casu ajmie wskaanie pe końcówkę tempeatuy 99 o C? końcówki temopay α łące temopay λ
19 Pewodenie w ciałach o małym opoe Założenia:. empeatua końcówki stała w każdej chwili casu. Radiacyjna wymiana ciepła otoceniem do pominięcia 3. Pewodenie ciepła pe końcówki do pominięcia 4. Stałe własności temoiycne końcówki ρπd τ αa απd 6 ( ρcv ) c 3 V A 6ατ D ρc 3 πd D π D 6 αd Bi 6 λ τ τ αa ( ρcv ) i ln 4 ρdc i n 6α 4 5 ln 5.s 5τ 99
20 PRZEWODZENIE CIEPŁA W SANACH USALONYCH PRĘY I ŻEBRA WYKŁAD 5 Daius Mikielewic Politechnika Gdańska Wydiał Mechanicny Kateda echniki Cieplnej
21 Wstęp CEL SOSOWALNOŚCI ŻEBER Bioąc pod uwagę akt, że wymiana ciepła popawia się wa e więksaniem powiechni wymiany ciepła, jak ównież bioąc pod uwagę akt że opó cieplny pomiędy powiechnią wymiany ciepła oa otoceniem jest cęsto dużo więksy od poostałych opoów cieplnych to celem intensyikacji wymiany ciepła cęsto używa się żebe.
22 Wstęp
23 Wstęp
24 Zastosowania w elektonice
25 eoia pętów najpostsego żeba Pęt umocowany do powiechni ciała stałego celem owinięcia powiechni
26 eoia pętów αp x (- )
27 eoia pętów Ropatmy bilans ciepła dla elementanej objętości kontolnej x qa qa dq A x αp x dx ( ) Wykoystując pawo Fouiea, q-λ gad, oa akładając stałą watość λ: d λa αp dx ( ) Otymujemy ównanie óżnickowe dugiego ędu e stałymi współcynnikami: d dx m ( ) Można je owiąać akładając następujące waunki begowe: m α P λ A x d λ α x dx x L ( ) L lub d dx x
28 eoia pętów Dla waunków begowych dla xl mamy następujące okłady tempeatuy: d λ α x dx x L ( ) L d dx x x x
29 eoia pętów Mając do owiąania ównanie óżnickowe dugiego ędu, wpowadamy mienną: d dx m ( ) Ogólna postać ównania do owiąania: m α P λ A d ϑ ϑ m dx Postać ogólna owiąania otymujemy metodą pewidywań: ϑ lub ϑ ϑ Ce mx De mx ( mx) F cosh( mx) E sinh
30 eoia pętów Zakładając, że gadient tempeatuy na końcu pęta pyjmuje watość, żebo doskonale aiolowane, mamy dla x: ϑ C D Zakładając, że żebo jest nieskońcenie długie: ϑ L Ce ml De ml Rokład tempeatuy w żebe pybiea postać: ϑ ϑ cosh cosh [ m( L x) ] ( ml) m α P λ A
31 eoia pętów stumień ciepła Ciepło wymieniane pe żebo na dode pewodenia ciepła: L Q & α P ( dx ) Podstawiając poil tempeatuy dla żeba doskonale aiolowanego: ϑ ϑ cosh cosh Otymujemy: L αp( ) Q& cosh ( ml) [ m( L x) ] ( ml) cosh ( ml)( L x) Aby owiąać powyżse ównanie należy wykonać podstawienie: ( L x) ξ m Rowiąanie końcowe: ( ) αp L Q& m cosh( ml) ( cosh( ξ ) dξ ) αp m cosh ( ) ( ml) sinh dx dξ dx m ( ) sinh( ml) cosh( ml) αp m ( ) tgh( ml)
32 eoia pętów stumień ciepła Podobne owiąanie można uyskać deinicji stumienia ciepła: Q& λa d dx x λa λa [ ] dx cosh( ml) x ( msinh[ m( L x) ]) cosh( ml) d cosh m ( ) ( L x) ( ) Jest to ównoważne apisem popednio wypowadonym: x λa ( ) tgh( ml) ( ) tgh( ml) A( ) tgh( ml) P Q& α λ m m α P λ A
33 eoia pętów spawność żeba Wymiana ciepła jest najwięksa jest najwięksa jeżeli żebo jest utymywane w tempeatue podstawy. Spawność żeba to stosunek ecywistego stumienia ciepła wymienianego pe żebo do stumienia ciepła, któe odpowiadałoby stumieniowi ciepła żeba utymywanego w stałej tempeatue podstawy. η Q& Q& ideal Q& αpl ( ) αp m α ( ) tgh( ml) PL( ) tgh( ml) ml tgh( ml) η ml ml
34 Żebo postokątne W paktyce inżynieskiej występuje seeg innych odajów żebe. Poniżej ostanie omówionych kilka pykładów: W paktyce inżynieskiej można koystać e woów wypowadonych dla pypadków pęta, py wpowadeniu onaceń jak obok: R th αp tgh ml m Opó cieplny żeba: αplη ( )
35 Spawność powiechni ożebowanej α( A A ) αaη R i R i Całkowita spawność powiechni ożebowanej: t ( A A ) ηa Aη Rowiąując e wględu na spawność całkowitą: A ( ) ηt η A Opó cieplny powiechni ożebowanej: R th αaη t Q& A δ A λ α η α A
36 Celowość stosowania żebe Stosowanie żebe jest celowe tylko w pypadku, gdy pe ożebowanie powiechni osiąga się więksenie stumienia pejmowanego ciepła. Dla wypowadenia kyteium celowości stosowania żebe chłodących należy pyównać do ea pochodną dq/dh. Celowość stosowania żebe okeśla teoetycnie waunek, Biαδ/λ< W paktyce aleca się stosowanie żebe gdy Bi<.4
37 Celowość stosowania żebe Spawdić celowość stosowania żebe w pypadku cienkich żebe stalowych omywanych gaem (δmm, λ45 W/mK, α5w/m K) oa żebe odlewanych omywanych wodą (δ mm, α W/m K). Dla pypadku, Biαδ/λ5*./45.3 Dla pypadku, Biαδ/λ*./45.44 WNIOSEK: Stosowanie żebe ma sens w pypadku
38 Celowość stosowania żebe W podsumowaniu oważań dotycących powiechni ożebowanych należy stwiedić że: stosowanie żebowania powiechni jest celowe, gdy współcynnik wnikania ciepła po tej stonie pegody jest mały, dla żebe postych o pekoju postokątnym, ożebowanie powoduje więksenie ilości wnikającego ciepła jeżeli spełniony jest waunek, gdie onaca połowę gubości żeba, stosowanie ożebowania powiechni jest wykle badiej asadne w pypadku wymiany ciepła pomiędy pegodą a gaem niż pomiędy pegodą a ciecą, py doboe kstałtu żebe należy bać pod uwagę wględy konstukcyjne, oa akt, że ożebowanie powiechni powoduje więksenie opou pepływu cynnika omywającego tę powiechnie, ożebowanie powiechni powoduje więksenie użycia mateiału na wykonanie elementu powiechnią ożebowaną.
39 Żeba o miennym pekoju Elementany bilans enegii: Upascając: Podstawiając pawo Fouiea: q ( ) t q( π ) ( tq) d π t 4π d α d d d d ( tq) α ( ) d d β ( ) ( ) π ( ) α P β m λ A Robimy podstawienie: ϑ β
40 Żeba o miennym pekoju Żeba o miennym pekoju ( ) d d d d β A P m λ α β Równanie pewodenia ciepła: Podstawienie: ϑ β ϑ ϑ ϑ d d d d Otymujemy ównanie: Waunki begowe: ϑ β d d d d ϑ β Możliwe jest naleienie owiąania analitycnego w ależności od unkcji Bessela: ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ),,, K I K I F K F I I F K ϑ ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) / K I I K K I I K β β β β β β β β β η Spawność żeba okągłego:
41 Żeba o miennym pekoju
42 Żeba o miennym pekoju
DODATEK 6. Pole elektryczne nieskończenie długiego walca z równomiernie rozłożonym w nim ładunkiem objętościowym. Φ = = = = = π
DODATEK 6 Pole elektycne nieskońcenie długiego walca ównomienie ołożonym w nim ładunkiem objętościowym Nieskońcenie długi walec o pomieniu jest ównomienie naładowany ładunkiem objętościowym o stałej gęstości
Bardziej szczegółowoFunkcje analityczne. Wykład 13. Zastosowanie rachunku residuów do rozwiązywania problemów analizy rzeczywistej. Paweł Mleczko
Funkcje analitycne Wykład 3. Zastosowanie achunku esiduów do owiąywania poblemów analiy ecywistej Paweł Mlecko Funkcje analitycne ok akademicki 8/9 Plan wykładu W casie wykładu omawiać będiemy astosowanie
Bardziej szczegółowoOptyka wiązek - Wiązka Gaussowska
Optyka wiąek - iąka Gaussowska iąka Gaussowska Rokład espolonego pola optycnego } exp{ ik U jest espolonym okładem pola któy musi być owiąaniem ównania Helmholt a: Gdie k jest licbą alową chaakteyującą
Bardziej szczegółowoTECHNIKI INFORMATYCZNE W ODLEWNICTWIE
ECHNIKI INFORMAYCZNE W ODLEWNICWIE Janusz LELIO Paweł ŻAK Michał SZUCKI Faculty of Foundy Engineeing Depatment of Foundy Pocesses Engineeing AGH Univesity of Science and echnology Kakow Data ostatniej
Bardziej szczegółowoZakład Procesów Chemicznych i Biochemicznych Politechniki Wrocławskiej. Termodynamika Procesowa Laboratorium. Wyznaczanie współczynników dyfuzji
Zakład Pocesów Chemicnych i Biochemicnych Politechniki Wocławskiej Temodynamika Pocesowa Laboatoium Wynacanie współcynników dyfuji Wocław 007 . Cel ćwicenia Celem ćwicenia jest wynacenie współcynnika dyfuji
Bardziej szczegółowoDynamika punktu materialnego
Naa -Japonia W-3 (Jaosewic 1 slajdów Dynamika punku maeialnego Dynamika Układ inecjalny Zasady dynamiki: piewsa asada dynamiki duga asada dynamiki; pęd ciała popęd siły ecia asada dynamiki (pawo akcji
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN X 38, s , Gliwice 2009
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 1896-771X 38, s. 19-114, Gliwice 9 ZASOSOWANIE MEODY HYBRYDOWEJ DO ROZWIĄZANIA ZAGADNIENIA ODWRONEGO WYKORZYSANEGO W WYZNACZANIU KIERUNKOWCH WŁAŚCIWOŚCI CIEPLNYCH CIAŁ OROROPOWYCH
Bardziej szczegółowoPręty silnie zakrzywione 1
Pęt silnie akwione. DEFIICJ Pętem silnie akwionm nawam pęt, któego oś jest płaską kwą, a stosunek wmiau pekoju popecnego (leżącego w płascźnie kwin) do pomienia kwin osi ciężkości () pęta spełnia waunek.
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Bardziej szczegółowogazów lub cieczy, wywołanym bądź różnicą gęstości (różnicą temperatur), bądź przez wymuszenie czynnikami zewnętrznymi.
WYMIANA (TRANSPORT) CIEPŁA Trzy podstawowe mechanizmy transportu ciepła (wymiany ciepła):. PRZEWODZENIE - przekazywanie energii od jednej cząstki do drugiej, za pośrednictwem ruchu drgającego tych cząstek.
Bardziej szczegółowoPRZENIKANIE PRZEZ ŚCIANKĘ PŁASKĄ JEDNOWARSTWOWĄ. 3. wnikanie ciepła od ścianki do ośrodka ogrzewanego
PRZENIKANIE W pzemyśle uch ciepła zachodzi ównocześnie dwoma lub tzema sposobami, najczęściej odbywa się pzez pzewodzenie i konwekcję. Mechanizm tanspotu ciepła łączący wymienione sposoby uchu ciepła nazywa
Bardziej szczegółowoCzarnodziurowy Wszechświat a ziemska grawitacja
biniew Osiak Canodiuowy a iemska awitacja 07.06.08 Canodiuowy a iemska awitacja biniew Osiak -mail: biniew.osiak@mail.com http://ocid.o/0000-000-007-06x http://vixa.o/autho/biniew_osiak tescenie Pedstawiono
Bardziej szczegółowoRównanie przewodnictwa cieplnego (II)
Wykład 5 Równanie przewodnictwa cieplnego (II) 5.1 Metoda Fouriera dla pręta ograniczonego 5.1.1 Pierwsze zagadnienie brzegowe dla pręta ograniczonego Poszukujemy rozwiązania równania przewodnictwa spełniającego
Bardziej szczegółowoPubliczne Gimnazjum w Miechowicach Wielkich 1 września na i rozumie pojęcie potęgi o wykładniku naturalnym,
Pblicne Gimnajm w Miechowicach Wielkich 1 weśnia 2010 Dopscający na i omie pojęcie potęgi o wykładnik natalnym, mie apisać potęgę w postaci ilocyn, mie apisać ilocyn jednakowych cynników w postaci potęgi,
Bardziej szczegółowogazów lub cieczy, wywołanym bądź różnicą gęstości (różnicą temperatur), bądź przez wymuszenie czynnikami zewnętrznymi.
WYMIANA (TRANSPORT) CIEPŁA Trzy podstawowe mechanizmy transportu ciepła (wymiany ciepła): 1. PRZEWODZENIIE - przekazywanie energii od jednej cząstki do drugiej, za pośrednictwem ruchu drgającego tych cząstek.
Bardziej szczegółowoTEORIA SPRĘŻYSTOŚCI 10
W YKŁ ADY Z T EOII S ĘŻYSTOŚCI ZADANIE BOUSSINESQA I FLAMANTA olitechnika onańska Kopac, Kawck, Łodgowski, łotkowiak, Świtek, Tmpe Olga Kopac, Kstof Kawck, Adam Łodgowski, Michał łotkowiak, Agnieska Świtek,
Bardziej szczegółowoGrawitacja: - wiąże wszystkie masy we Wszechświecie, - jest najsłabszą wśród znanych nam sił, - działa na wszystkich odległościach,
POLE GAWITACYJNE Fakt odkycia pe Newtona Pawa Gawitacji Powsechnej (naywanej też pawem Ciążenia Powsechnego) miał dla owoju ludkości nacnie więkse nacenie niż to sobie awycaj wyobażamy Jest to spowodowane
Bardziej szczegółowoWażną rolę odgrywają tzw. funkcje harmoniczne. Przyjmujemy następującą definicję. u = 0, (6.1) jest operatorem Laplace a. (x,y)
Wykład 6 Funkcje harmoniczne Ważną rolę odgrywają tzw. funkcje harmoniczne. Przyjmujemy następującą definicję. e f i n i c j a Funkcję u (x 1, x 2,..., x n ) nazywamy harmoniczną w obszarze R n wtedy i
Bardziej szczegółowoSYMULACJA NUMERYCZNA KRZEPNIĘCIA ODLEWU OSIOWO-SYMETRYCZNEGO WYPEŁNIANEGO OD DOŁU Z DOLEWANIEM DO NADLEWU
36/ Achies of Foundy Yea 001 Volume 1 1 (/) Achiwum Odlewnictwa Rok 001 Rocnik 1 N 1 (/) PAN Katowice PL ISSN 164-5308 SYULACJA NUERYCZNA KRZEPNIĘCIA ODLEWU OSIOWO-SYETRYCZNEGO WYPEŁNIANEGO OD DOŁU Z DOLEWANIE
Bardziej szczegółowoSYMULACJA NUMERYCZNA JAMY SKURCZOWEJ W KRZEPNĄCYM ODLEWIE STALIWNYM
3/4 Achies of Foundy, Yea 00, Volume, 4 Achiwum Odlewnictwa, Rok 00, Rocnik, N 4 PAN Katowice PL ISSN 164-5308 SYULACJA NUERYCZNA JAY SKURCZOWEJ W KRZEPNĄCY ODLEWIE STALIWNY L. SOWA 1 Instytut echaniki
Bardziej szczegółowoPola siłowe i ich charakterystyka
W-6 (Jaosewic) 10 slajdów Pola siłowe i ich chaaktestka Pola siłowe: pojęcie i odaje pól siłowch, wielkości chaakteujące pola siłowe Pola achowawce Pole gawitacjne: uch w polu gawitacjnm 3/10 L.R. Jaosewic
Bardziej szczegółowoFizyka dla Informatyki Stosowanej
Fiyka dla nfomatyki Stosowanej Jacek Golak Semest imowy 018/019 Wykład n 1 Na ostatnim wykładie wkocyliśmy w magnetym, omawiając Definicję pola magnetycnego (wó Loenta) Linie pola magnetycnego Siłę diałającą
Bardziej szczegółowoGuanajuato, Mexico, August 2015
Guanajuao Meico Augus 15 W-3 Jaosewic 1 slajdów Dnamika punku maeialnego Dnamika Układ inecjaln Zasad dnamiki: piewsa asada dnamiki duga asada dnamiki pęd ciała popęd sił ecia asada dnamiki pawo akcji
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład 11 Równanie Naviera-Stokesa
J. Sant Wkład Równanie Naviea-Stokesa Podstawienie ależności wnikającch model łn Newtona do ównania achowania ęd daje ównanie nane jako ównanie Naviea-Stokesa. Geoge Stokes 89 903 Clade Navie 785-836 Naviea-Stokesa.
Bardziej szczegółowo23. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA
. CAŁKA POWIERZCHNIOWA NIEZORIENTOWANA Płat powiechniow o ównaniach paametcnch: ( ) ( ) ( ) () gdie oba jet obaem eglanm nawam płatem gładkim (płatem eglanm) gd w każdm pnkcie tego płata itnieje płacna
Bardziej szczegółowoBłędy obliczeń w analizach systemów obsługi funkcjonujące na budowie
Błędy obliceń w analiach systemów obsługi funkcjonujące na budowie D inż. Andej Więckowski, Politechnika Kakowska Populane modele teoii kolejek opisują funkcjonowanie systemów obsługi w nieskońconym pediale
Bardziej szczegółowoAnaliza uchybowa układów dyskretnych
Akademia Moska w Gdyni ateda Automatyki Okętowej eoia steowania Analia uchybowa układów dysketnych Miosław omea. WPOWADZENIE Analia uchybowa eowadona w tym oacowaniu oganicona jest tylko do układów jednostkowym
Bardziej szczegółowoLaboratorium komputerowe z wybranych zagadnień mechaniki płynów
ANALIZA PRZEKAZYWANIA CIEPŁA I FORMOWANIA SIĘ PROFILU TEMPERATURY DLA NIEŚCIŚLIWEGO, LEPKIEGO PRZEPŁYWU LAMINARNEGO W PRZEWODZIE ZAMKNIĘTYM Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia będzie obserwacja procesu formowania
Bardziej szczegółowoZagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych
Temat 7 Zagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych Rozważmy płaski obszar R 2 ograniczony krzywą. la równania Laplace a (Poissona) stawia się trzy podstawowe zagadnienia brzegowe. Zagadnienie irichleta
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA. Poszukiwanie optymalnej średnicy rurociągu oraz grubości izolacji
POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA Instytut Maszyn Cieplnych Optymalizacja Procesów Cieplnych Ćwiczenie nr 3 Poszukiwanie optymalnej średnicy rurociągu oraz grubości izolacji Częstochowa 2002 Wstęp. Ze względu
Bardziej szczegółowoAerodynamika I. wykład 3: Ściśliwy opływ profilu. POLITECHNIKA WARSZAWSKA - wydz. Mechaniczny Energetyki i Lotnictwa A E R O D Y N A M I K A I
Aerodynamika I Ściśliwy opływ profilu transoniczny przepływ wokół RAE-8 M = 0.73, Re = 6.5 10 6, α = 3.19 Ściśliwe przepływy potencjalne Teoria pełnego potencjału Wprowadźmy potencjał prędkości (zakładamy
Bardziej szczegółowoGranica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej
Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus listopada 07r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej
Bardziej szczegółowoKatedra Geotechniki i Budownictwa Drogowego. WYDZIAŁ NAUK TECHNICZNYCH Uniwersytet Warmińsko-Mazurski
Katedra Geotechniki i Budownictwa Drogowego WYDZIAŁ NAUK TECHNICZNYCH Uniwersytet Warmińsko-Maurski Mechanika Gruntów dr inż. Ireneus Dyka http://pracownicy.uwm.edu.pl/i.dyka e-mail: i.dyka@uwm.edu.pl
Bardziej szczegółowoAtom wodoru. -13.6eV. Seria Lymana. od 91 nm to 122 nm. n = 2, 3,... Seria Paschena n = 4, 5,... n = 5, 6,... Seria Bracketta.
Atom wodou -3.6eV Seia Lmana n 2, 3,... od 9 nm to 22 nm Seia Paschena n 4, 5,... Seia Backetta n 5, 6,... Ogólnie: n 2, 2, 3; n (n 2 + ), (n 2 + 2),... Atom wodou We współędnch sfecnch: metoda odielania
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowoMaria Dems. T. Koter, E. Jezierski, W. Paszek
Sany niesalone masyn synchonicnych Maia Dems. Koe, E. Jeieski, W. Pasek Zwacie aowe pąnicy synchonicnej San wacia salonego, wany akże waciem nomalnym lb pomiaowym yskje się pe wacie acisków wonika (j (sojana
Bardziej szczegółowom q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,
OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU
Bardziej szczegółowoTransformator Φ M. uzwojenia; siła elektromotoryczna indukowana w i-tym zwoju: dφ. = z1, z2 liczba zwojów uzwojenia pierwotnego i wtórnego.
Transformator Φ r Φ M Φ r i i u u Φ i strumień magnetycny prenikający pre i-ty wój pierwsego uwojenia; siła elektromotorycna indukowana w i-tym woju: dφ ei, licba wojów uwojenia pierwotnego i wtórnego.
Bardziej szczegółowo- substancje zawierające swobodne nośniki ładunku elektrycznego:
Pzewodniki - substancje zawieające swobodne nośniki ładunku elektycznego: elektony metale, jony wodne oztwoy elektolitów, elektony jony zjonizowany gaz (plazma) pzewodnictwo elektyczne metali pzewodnictwo
Bardziej szczegółowoWYMIANA (TRANSPORT) CIEPŁA
WYMIANA CIEPŁA WYMIANA (TRANSPORT) CIEPŁA PRZEWODZENIE (KONDUKCJA) - przekazywanie energii od jednej cząstki do drugiej, za pośrednictwem ruchu drgającego tych cząstek. Proces ten trwa dopóty, dopóki temperatura
Bardziej szczegółowoWOJSKOWA AKADEMIA TECHNICZNA Wydział Mechaniczny Katedra Pojazdów Mechanicznych i Transportu LABORATORIUM TERMODYNAMIKI TECHNICZNEJ
WOJSKOWA AKADEMIA TECHNICZNA Wydział Mechaniczny Katedra Pojazdów Mechanicznych i Transportu LABORATORIUM TERMODYNAMIKI TECHNICZNEJ Instrukcja do ćwiczenia T-06 Temat: Wyznaczanie zmiany entropii ciała
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.
WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,
Bardziej szczegółowoWYBRANE ZAGADNIENIA ODKSZTAŁCEŃ NAPĘDOWEGO KOŁA PNEUMATYCZNEGO CIĄGNIKA ROLNICZEGO. Bronisław Kolator
MOTROL, 26, 8, 118 124 WBRANE ZAGADNIENIA ODKSZTAŁCEŃ NAPĘDOWEGO KOŁA PNEUMATCZNEGO CIĄGNIKA ROLNICZEGO Bonisław Kolato Kateda Eksploatacji Pojadów i Masyn, Uniwesytet Wamińsko-Mauski w Olstynie Stescenie.
Bardziej szczegółowo1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych. , u x1 x 2
Temat 1 Pojęcia podstawowe 1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych Równaniem różniczkowym cząstkowym rzędu drugiego o n zmiennych niezależnych nazywamy równanie postaci gdzie u = u (x 1, x,...,
Bardziej szczegółowoWykład 15. Reinhard Kulessa 1
Wykład 5 9.8 Najpostsze obwody elektyczne A. Dzielnik napięcia. B. Mostek Wheatstone a C. Kompensacyjna metoda pomiau siły elektomotoycznej D. Posty układ C. Pąd elektyczny w cieczach. Dysocjacja elektolityczna.
Bardziej szczegółowoZad 1. Obliczyć ilość ciepła potrzebnego do nagrzania stalowego pręta o promieniu r = 3cm długości l = 6m. C do temperatury t k
Zad 1. Obliczyć ilość ciepła potrzebnego do nagrzania stalowego pręta o promieniu r = 3cm i długości l = 6m od temperatury t 0 = 20 C do temperatury t k = 1250 C. Porównać uzyskaną wartość energii z energią
Bardziej szczegółowoCoba, Mexico, August 2015
Coba, Meico, August 015 W-6 (Jaosewic) 10 sladów Pola siłowe i ich chaaktestka Pola siłowe: poęcie i odae pól siłowch, wielkości chaakteuące pola siłowe Pola achowawce Pole gawitacne: uch w polu gawitacnm
Bardziej szczegółowoPodstawy elektrodynamiki 1
Wstęp Podstawy eektodynamiki Zakes wykładu Podęcniki Waunki aicenia D hab. inż. Włodimie Zieniutyc, pof. nadw. PG, pok. 74, e-mai: w@eti.pg.gda.p Zakes wykładu Zakes wykładu cd. Wstęp Matematycne naędia
Bardziej szczegółowoWyznaczenie współczynników przejmowania ciepła dla konwekcji wymuszonej
LABORATORIUM TERMODYNAMIKI INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ I MECHANIKI PŁYNÓW WYDZIAŁ MECHANICZNO-ENERGETYCZNY POLITECHNIKI WROCŁAWSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwiczenia 18 Wyznaczenie współczynników
Bardziej szczegółowoMasa centralna a krzywa rotacji dysków akrecyjnych w układach samograwitujących
Masa centalna a kywa otacji dysków akecyjnych w układach samogawitujących Masa centalna a kywa otacji dysków akecyjnych w układach samogawitujących Michał Pióg Instytut Fiyki im. Maiana Smoluchowskiego
Bardziej szczegółowoKINEMATYKA. Pojęcia podstawowe
KINEMTYK Pojęcia podstawowe Kinematka jest diałem mechaniki ajmującm się badaniem uchu ciał be uwględniania pcn wwołującch ten uch. Jej celem jest opis tego uchu. Ruchem nawam mianę położenia ciała w odniesieniu
Bardziej szczegółowoModelowanie i obliczenia techniczne. Modelowanie matematyczne Metody modelowania
Modelowanie i oblicenia technicne Modelowanie matematycne Metody modelowania Modelowanie matematycne procesów w systemach technicnych Model może ostać tworony dla całego system lb dla poscególnych elementów
Bardziej szczegółowoRównanie przewodnictwa cieplnego (I)
Wykład 4 Równanie przewodnictwa cieplnego (I) 4.1 Zagadnienie Cauchy ego dla pręta nieograniczonego Rozkład temperatury w jednowymiarowym nieograniczonym pręcie opisuje funkcja u = u(x, t), spełniająca
Bardziej szczegółowoSiła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers
Siła tacia Tacie jest zawsze pzeciwnie skieowane do kieunku uchu (do pędkości). P. G. Hewitt, Fizyka wokół nas, PWN R. D. Knight, Physics fo scientists and enginees Symulacja molekulanego modelu tacia
Bardziej szczegółowoWycena europejskiej opcji kupna model ciągły
Henyk Kogie Uniesytet ceciński Wycena euopejskiej opcji kupna model ciągły tescenie elem tego atykułu jest ukaanie paktycnego ykoystania metody matyngałoej dla pocesó ciągłych do yceny euopejskiej opcji
Bardziej szczegółowoPRZENIKANIE CIEPŁA W CHŁODNICY POWIETRZNEJ
1. Wprowadzenie PRZENIKANIE CIEPŁA W CHŁODNICY POWIERZNEJ Ruch ciepła między dwoma ośrodkami gazowymi lub ciekłymi przez przegrodę z ciała stałego nosi nazwę przenikania ciepła. W pojęciu tym mieści się
Bardziej szczegółowoTeoria Względności. Czarne Dziury
Teoia Względności Zbigniew Osiak Czane Dziuy 11 Zbigniew Osiak (Tekst) TEORIA WZGLĘD OŚCI Czane Dziuy Małgozata Osiak (Ilustacje) Copyight by Zbigniew Osiak (tt) and Małgozata Osiak (illustations) Wszelkie
Bardziej szczegółowoPrzykład 6.3. Uogólnione prawo Hooke a
Prkład 6 Uogónione prawo Hooke a Zwiąki międ odkstałceniami i naprężeniami w prpadku ciała iotropowego opisuje uogónione prawo Hooke a: ] ] ] a Rowiąując równania a wgędem naprężeń otrmujem wiąki: b W
Bardziej szczegółowoMIESZANY PROBLEM POCZĄTKOWO-BRZEGOWY W TEORII TERMOKONSOLIDACJI. ZAGADNIENIE POCZĄTKOWE
Górnictwo i Geoinżynieria ok 33 Zesyt 1 9 Jan Gasyński* MIESZANY POBLEM POCZĄKOWO-BZEGOWY W EOII EMOKONSOLIDACJI. ZAGADNIENIE POCZĄKOWE 1. Wstęp Analia stanów naprężenia i odkstałcenia w gruncie poostaje
Bardziej szczegółowoZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH LICZBY ZESPOLONE
. Oblicyć: ZADANIA Z FUNKCJI ANALITYCZNYCH a) ( 7i) ( 9i); b) (5 i)( + i); c) 4+3i ; LICZBY ZESPOLONE d) 3i 3i ; e) pierwiastki kwadratowe 8 + i.. Narysować biór tych licb espolonych, które spełniają warunek:
Bardziej szczegółowoL(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)
0. Małe dgania Kótka notatka o małych dganiach wyjasniające możliwe niejasności. 0. Poszukiwanie punktów ównowagi Punkty ównowagi wyznaczone są waunkami x i = 0, ẋi = 0 ( Pochodna ta jest ówna pochodnej
Bardziej szczegółowoWybrane stany nieustalone transformatora:
Wybrane stany nieustalone transformatora: Założenia: - amplituda napięcia na aciskach pierwotnych ma wartość stałą nieależnie od jawisk achodących w transformatore - warcie występuje równoceśnie na wsystkich
Bardziej szczegółowoCieplne Maszyny Przepływowe. Temat 8 Ogólny opis konstrukcji promieniowych maszyn wirnikowych. Część I Podstawy teorii Cieplnych Maszyn Przepływowych.
Temat 8 Ogólny opis konstkcji 06 8. Wstęp Istnieje wiele typów i ozwiązań konstkcyjnych. Mniejsza wiedza dotycząca zjawisk pzepływowych Niski koszt podkcji Kótki cykl pojektowy Solidna konstkcja pod względem
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology
Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.
Bardziej szczegółowoANALIZA WYTRZYMAŁOŚCIOWA STROPU BĘDĄCEGO W KONTAKCIE DWUPARAMETROWYM Z POKŁADEM PRZY EKSPLOATACJI NA ZAWAŁ
Górnictwo i Geoinżynieria Rok 3 Zesyt 008 Marian Paluch*, Antoni Tajduś* ANALIZA WYTRZYMAŁOŚCIOWA STROPU BĘDĄCEGO W KONTAKCIE DWUPARAMETROWYM Z POKŁADEM PRZY EKSPLOATACJI NA ZAWAŁ. Wstęp Zajmować będiemy
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika wnikania ciepła dla konwekcji swobodnej
Kateda Silników Salinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Wyznaczanie wsółczynnika wnikania cieła dla konwekcji swobodnej - - Pojęcia odstawowe Konwekcja- zjawisko wymiany cieła między owiezchnią
Bardziej szczegółowoDWUCZĘŚCIOWE ŁOŻYSKO POROWATE
PROBLEMY NIEKONWENCJONALNYCH UKŁADÓW ŁOŻYSKOWYCH Łódź, 1 14 maja 1999 r. Karol Kremiński Politechnika Warsawska DWUCZĘŚCIOWE ŁOŻYSKO POROWATE SŁOWA KLUCZOWE: łożysko śligowe, tuleja porowata, prepuscalność
Bardziej szczegółowo= ± Ne N - liczba całkowita.
POL LKTRYCZN W PRÓŻNI Ładunek - elementany Nieodłączna własność niektóych cząstek elementanych, [n. elektonu (-e), otonu (+e)], zejawiająca się w oddziaływaniu elektomagnetycznym tych cząstek. e =,6-9
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA FENOMENOLOGICZNA
TERMODYNAMIKA FENOMENOLOGICZNA Przedmiotem badań są własności układów makroskopowych w zaleŝności od temperatury. Układ makroskopowy Np. 1 mol substancji - tyle składników ile w 12 gramach węgla C 12 N
Bardziej szczegółowoWSPÓŁCZYNNIK PRZEJMOWANIA CIEPŁA PRZEZ KONWEKCJĘ
INSYU INFORMAYKI SOSOWANEJ POLIECHNIKI ŁÓDZKIEJ Ćwiczenie Nr2 WSPÓŁCZYNNIK PRZEJMOWANIA CIEPŁA PRZEZ KONWEKCJĘ 1.WPROWADZENIE. Wymiana ciepła pomiędzy układami termodynamicznymi może być realizowana na
Bardziej szczegółowoPRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:
PRW ZCHOWNI Pawa achowania nabadie fundamentalne pawa: o ewnętne : pawo achowania pędu, pawo achowania momentu pędu, pawo achowania enegii; o wewnętne : pawa achowania np. całkowite licb nukleonów w eakci
Bardziej szczegółowoRównanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru Równanie niezależne od czasu w trzech wymiarach współrzędne prostokątne
Równanie Schrödingera dla elektronu w atomie wodoru Równanie nieależne od casu w trech wymiarach współrędne prostokątne ψ ψ ψ h V m + + x y + ( x, y, ) ψ = E ψ funkcja falowa ψ( x, y, ) Energia potencjalna
Bardziej szczegółowoWykład 4. Zasada zachowania energii. Siły zachowawcze i niezachowawcze
Wład 4 Zasada achowania enegii Sił achowawce i nieachowawce Wsstie istniejące sił możem podielić na sił achowawce i sił nie achowawce. Siła jest achowawca jeżeli paca tóą wonuję ta siła nad puntem mateialnm
Bardziej szczegółowoStudia magisterskie ENERGETYKA. Jan A. Szantyr. Wybrane zagadnienia z mechaniki płynów. Ćwiczenia 2. Wyznaczanie reakcji hydrodynamicznych I
Studia magisteskie ENERGETYK Jan. Szanty Wybane zagadnienia z mehaniki płynów Ćwizenia Wyznazanie eakji hydodynamiznyh I Pzykład 1 Z dyszy o śedniah =80 [mm] i d=0 [mm] wypływa woda ze śednią pędkośią
Bardziej szczegółowoTermodynamika i technika cieplna Wymiana ciepła, masy i pędu w procesach metalurgicznych i odlewniczych
2R TTT88A Termod.TechCieplna WymCiepMasyPędu Teor- Zad-Lab (29zadań plus prosta krzyżówka techniczna) Konspekt do ćwiczeń audytoryjnych i laboratoryjnych z przedmiotów Termodynamika i technika cieplna
Bardziej szczegółowoAerodynamika I Efekty lepkie w przepływach ściśliwych.
Aerodynamika I Efekty lepkie w przepływach ściśliwych. przepłw wokół profilu RAE-2822 (M = 0.85, Re = 6.5 10 6, α = 2 ) Efekty lepkie w przepływach ściśliwych Równania ruchu lepkiego płynu ściśliwego Całkowe
Bardziej szczegółowoSzeregi funkcyjne. Szeregi potęgowe i trygonometryczne. Katedra Matematyki Wydział Informatyki Politechnika Białostocka
Szeregi funkcyjne Szeregi potęgowe i trygonometryczne Małgorzata Wyrwas Katedra Matematyki Wydział Informatyki Politechnika Białostocka Szeregi funkcyjne str. 1/36 Szereg potęgowy Szeregiem potęgowym o
Bardziej szczegółowos s INSTRUKCJA STANOWISKOWA
INSTKCJA STANOWISKOWA Wstęp. Przewodzenie ciepła zachodzi w obszarze jednego ciała, w którym istnieją różnice temperatur. Ciepło płynie od miejsca o temperaturze wyższej do miejsca o temperaturze niższej.
Bardziej szczegółowowymiana energii ciepła
wymiana energii ciepła Karolina Kurtz-Orecka dr inż., arch. Wydział Budownictwa i Architektury Katedra Dróg, Mostów i Materiałów Budowlanych 1 rodzaje energii magnetyczna kinetyczna cieplna światło dźwięk
Bardziej szczegółowoI. Pochodna i różniczka funkcji jednej zmiennej. 1. Definicja pochodnej funkcji i jej interpretacja fizyczna. Istnienie pochodnej funkcji.
I. Pochodna i różniczka funkcji jednej zmiennej. 1. Definicja pochodnej funkcji i jej interpretacja fizyczna. Istnienie pochodnej funkcji. Niech x 0 R i niech f będzie funkcją określoną przynajmniej na
Bardziej szczegółowoGranica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej
Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus 3 listopada 06r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika przenikania ciepła dla przegrody płaskiej
Katedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Wyznaczanie współczynnika przenikania ciepła dla przegrody płaskiej - - Wstęp teoretyczny Jednym ze sposobów wymiany ciepła jest przewodzenie.
Bardziej szczegółowoInformacja o przestrzeniach Sobolewa
Wykład 11 Informacja o przestrzeniach Sobolewa 11.1 Definicja przestrzeni Sobolewa Niech R n będzie zbiorem mierzalnym. Rozważmy przestrzeń Hilberta X = L 2 () z iloczynem skalarnym zdefiniowanym równością
Bardziej szczegółoworozwarcia 2α porusza sie wzd luż swojej osi (w strone
Zadanie Pocisk w kszta lcie stożka o polu podstawy S i kacie ozwacia 2α pousza sie z pedkości a v wzd luż swojej osi w stone wiezcho lka) w badzo ozzedzonym jednoatomowym gazie. Tempeatua gazu jest na
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 2 BADANIE TRANSPORTU CIEPŁA W WARUNKACH STACJONARNYCH
ĆWICZENIE BADANIE TRANSPORTU CIEPŁA W WARUNKACH STACJONARNYCH Cel ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z podstawowymi zjawiskami fizycznymi towarzyszącymi wymianie ciepła w warunkach stacjonarnych
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do zagadnienia procesu przewodzenia ciepła w warunkach ustalonych
Rok - Termodynamika i technika cieplna Materiały do ćwiczeń audytoryjnych - teoria i zadania ( opr. dr inż. A. Gradowski, 3. 01. 010 ) Plik: Z-1zadan-R-G3-w6 Wprowadzenie do zagadnienia procesu przewodzenia
Bardziej szczegółowoRozdział V WARSTWOWY MODEL ZNISZCZENIA POWŁOK W CZASIE PRZEMIANY WODA-LÓD. Wprowadzenie
6 Rozdział WARSTWOWY MODL ZNISZCZNIA POWŁOK W CZASI PRZMIANY WODA-LÓD Wpowadzenie Występujące po latach eksploatacji zniszczenia zewnętznych powłok i tynków budowli zabytkowych posiadają często typowo
Bardziej szczegółowoW takim modelu prawdopodobieństwo konfiguracji OR wynosi. 0, 21 lub , 79. 6
achunek prawdopodobieństwa MP6 Wydiał Elektroniki, rok akad. 8/9, sem. letni Wykładowca: dr hab.. Jurlewic Prykłady do listy : Prestreń probabilistycna. Prawdopodobieństwo klasycne. Prawdopodobieństwo
Bardziej szczegółowoFizyka statystyczna Termodynamika bliskiej nierównowagi. P. F. Góra
Fizyka statystyczna Termodynamika bliskiej nierównowagi P. F. Góra http://th-www.if.uj.edu.pl/zfs/gora/ 2015 Nasze wszystkie dotychczasowe rozważania dotyczyły układów w równowadze termodynamicznej lub
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 10 7.XII Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Fizyka - Mechanika Wykład 0 7.XII.07 Zygmunt Szefliński Śodowiskowe Laboatoium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Pawo powszechnego ciążenia F G mm Opisuje zaówno spadanie jabłka
Bardziej szczegółowoFIZYKA BUDOWLI. wilgoć w przegrodach budowlanych. przyczyny zawilgocenia przegród budowlanych
FIZYKA BUDOWLI zagadnienia cieplno-wilgotnościowe pzegód budowlanych 1 wilgoć w pzegodach budowlanych pzyczyny zawilgocenia pzegód budowlanych wilgoć technologiczna związana z pocesem wytwazania i podukcji
Bardziej szczegółowoWykład VI. Badanie przebiegu funkcji. 2. A - przedział otwarty, f D 2 (A) 3. Ekstrema lokalne: 4. Punkty przegięcia. Uwaga!
Wykład VI Badanie przebiegu funkcji 1. A - przedział otwarty, f D A x A f x > 0 f na A x A f x < 0 f na A 2. A - przedział otwarty, f D 2 (A) x A f x > 0 fwypukła ku górze na A x A f x < 0 fwypukła ku
Bardziej szczegółowoSymulacja przepływu ciepła dla wybranych warunków badanego układu
Symulacja przepływu ciepła dla wybranych warunków badanego układu I. Część teoretyczna Ciepło jest formą przekazywana energii, która jest spowodowana różnicą temperatur (inną formą przekazywania energii
Bardziej szczegółowov = v i e i v 1 ] T v =
v U = e i,..., e n ) v = n v i e i i= e i i v T v = = v v n v n U v v v +q 3q +q +q b c d XY X +q Y 3q r +q = r 3q = r +q = r +q = r 3q = r +q = E = E +q + E 3q + E +q = k q r+q 3 + k 3q r 3q 3 b V = kq
Bardziej szczegółowoUwagi: LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW. Ćwiczenie nr 16 MECHANIKA PĘKANIA. ZNORMALIZOWANY POMIAR ODPORNOŚCI MATERIAŁÓW NA PĘKANIE.
POLITECHNIKA KRAKOWSKA WYDZIAŁ MECHANZNY INSTYTUT MECHANIKI STOSOWANEJ Zakład Mechaniki Doświadczalnej i Biomechaniki Imię i nazwisko: N gupy: Zespół: Ocena: Uwagi: Rok ak.: Data ćwicz.: Podpis: LABORATORIUM
Bardziej szczegółowoMetody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 9 M. Przybycień (WFiIS AGH) Metody Lagrange a i Hamiltona... Wykład
Bardziej szczegółowoWnikanie ciepła przy konwekcji swobodnej. 1. Wstęp
Wnikanie ciepła przy konwekcji swobodnej 1. Wstęp Współczynnik wnikania ciepła podczas konwekcji silnie zależy od prędkości czynnika. Im prędkość czynnika jest większa, tym współczynnik wnikania ciepła
Bardziej szczegółowo