Fizyka 1- Mechanika. Wykład Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
|
|
- Maja Wójcik
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Fizka - Mehanika Wkład..7 Zgmun Szefliński Środowiskowe Laboraorium Ciężkih Jonów szef@fuw.edu.pl hp://
2 Transformaja Galileusza Wbór układu odniesienia Dwa idenzne działa usawione są pionowo: jedno na peronie, a drugie na wagonie. Dla obserwaora na peronie ruh w pionie jes idenzn. v Peron wsk. Cz ruh pionow będzie idenzn?..7 Fizka - Wkład v u Wagon wsk. Ruh poziom jes jednakże różn. u v g
3 Transformaja Galileusza Wbór układu odniesienia Dwa idenzne działa usawione są pionowo: jedno na peronie, a drugie na wagonie. u v Peron wsk. W kierunku pionowm ruh jes idenzn...7 Fizka - Wkład v Wagon wsk. Dla obserwaora na wagonie eraz porusza się peron. u Ruh pionow nie zmienia się. v g
4 Transformaja Galileusza Rozważm dwa układ odniesienia związane z obserwaorami O i O poruszająe się względem siebie ruhem jednosajnm, prosoliniowm. Przjmijm, że osie układów są równoległe i ruh względn zahodzi w kierunku osi X. W hwili = = poząki układów pokrwał się. Obserwują en sam ruh obserwaorz mierzą inną zależność położenia od zasu. Jeśli wiem jak obserwaorz poruszają się względem siebie, znam V powinniśm mó wznazć ransformaje: (,, z) (,, z )..7 Fizka - Wkład
5 Transformaja Galileusza Transformaja współrzędnh przesrzennh Transformaja Galileusza z V z Transformaja Galileusza prowadzi do wzoru na składanie prędkośi. Czas w obdwu układah jes idenzn =,a jes o podsawowe założenie fizki klasznej (Newona). d d d d V d d v v V Gdzie V - prędkość względna..7 Fizka - Wkład
6 Transformaja Galileusza Transformaja Galileusza zapewnia niezmiennizość klasznh praw ruhu (zasad dnamiki Newona) prz zmianie układu odniesienia! W roku 64 Galileusz sformułował zasadę względnośi: Wszskie układ odniesienia poruszająe się względem siebie ze sałą prędkośią są równoważne Zasada względnośi nie oznaza wale, że nie isnieje wróżnion układ odniesienia. Obserwaje mikrofalowego promieniowania ła, pozosałośi Wielkiego Wbuhu, w kórm powsał Wszehświa, pozwalają wskazać związan z nim układ odniesienia. Cz lko ransformaja Galileusza jes zgodna z zasadą względnośi?!..7 Fizka - Wkład
7 Zdarzenia i zasoprzesrzeń Zdarzenie Zdarzenie: jednozesne określenie zasu i położenia. Zjawisko zahodząe w pewnm miejsu w przesrzeni i w pewnej hwili zasu. Przkład: obserwaja (pomiar) położenia jabłka (w danej hwili zasu) zderzenie kulek (zaniedbują ih rozmiar) rozszzepienie jądra aomowego sar rakie lądowanie rakie na Księżu wsłanie lub rejesraja impulsu laserowego, ząski ip. ZDARZENIE = CZAS + POŁOŻENIE Od pierwszego wkładu zajmowaliśm się różnego pu zdarzeniami Fizka - Wkład
8 Wkres Minkowskiego Obserwujem jakiś obiek i rejesrujem w sposób iągł zmian jego położenia w zasie. Mam iągłą serię pomiarów. Zbiór zdarzeń opisująh ruh konkrenego iała nazwam "linią świaa" ego iała. W wmiarah przesrzennh linia świaa o po prosu or. Znają linię świaa wiem dokładnie jak poruszało się dane iało. Ozwiśie kszał linii świaa zależ od wbranego układu odniesienia..7 Fizka - Wkład
9 Prędkość świała Hisoria pomiarów Już Galileusz zasanawiał się nad prędkośią rozhodzenia się świała. Jako pierwsz zaproponował pomiar prędkośi świała meodą zasu przelou. Jednak prz ówzesnh dokładnośiah pomiarów (L m, s) bło o niewkonalne. Nie w warunkah ziemskih... W676 Ole Rømer zauważł, że obserwowan na Ziemi zas zaćmień saeli Io Jowisza zależ od położenia Ziemi względem Jowisza. Maksmalne opóźnienie zasu zaćmienia wnosi około 6 minu. Według ówzesnh pomiarów orbi Ziemi oszaował = 4 km/s W 77 William Bradle wznazł prędkość świała z aberraji gwiazd. Gwiazd zmieniają w iągu roku swoje położenie na sferze niebieskiej o ok..5 sekund łuku, o jes wwołane przez ruh Ziemi dookoła Słońa (prz skońzonej prędkośi rozhodzenia się świała). Na ej podsawie wznazł = 3 km/s..7 Fizka - Wkład
10 Prędkość świała - Romer Zdjęie Jowisza i jego księża Io wkonane przez eleskop Hubble a. Ciemna plama o ień Io...7 Fizka - Wkład
11 Okres obiegu Jowisza o,9 la. Maksmalne opóźnienie zasu zaćmienia wnosi około 6 minu Prędkość świała - Romer Dzisiejsza średnia orbi Ziemi o ok. 3 mln km km 3 km 3 3 km / 66s 96s s..7 Fizka - Wkład
12 Prędkość świała W laah 7-h XX wieku prędkość świała zmierzono z dokładnośią do około m/s! Mierzono eż prędkośi rozhodzenia się fal elekromagneznh w innh zakresah zęsośi (od fal radiowh, = 7 Hz do promieniowania, = 4 Hz). Brak różni w graniah błędów pomiarowh. Dziś już nie mierzm prędkośi świała! W 983 roku prędkość świała zosała zdefiniowana jako = m/s (dokładnie) wbrana warość zgodna z wześniejszmi pomiarami Teraz mer jes zdefiniowan jako odległość jaką pokonuje świało w próżni w zasie równm / sekund..7 Fizka - Wkład
13 Pomiar prędkośi świała laser deekor s lusro Użwam do pomiaru prędkośi świała laser impulsow, płka dwudzielna i foodeekor. Impuls deekora rejesrujem prz pomo osloskopu, kór mierz opóźnienie impulsu odbiego od lusra względem impulsu biegnąego bezpośrednio z lasera. Dodakowa droga świała l=s, a prędkość świała wznazm ze wzoru: s..7 Fizka - Wkład
14 Prędkość świała Z równań Mawella wnika, że prędkość świała zależ jednie od sałh opisująh oddziałwania magnezne i elekrzne (prawo Ampera i prawo Coulomba). Z ransformaji Galileusza wnika, że powinna zależeć od układu odniesienia! Ale en sam problem możem dosrze w przpadku dźwięku. Prędkość rozhodzenia się dźwięku wraża się przez paramer ośrodka (!). Z definiji jes wię usalona lko względem ośrodka (w układzie w kórm ośrodek spozwa).dzięki emu nie ma sprzeznośi z ransformają Galileusza i jego prawem dodawania prędkośi. Podobnie mogłob bć w przpadku świała: jeśli jeseśm w sanie wskazać ośrodek w kórm świało się rozhodzi, o równania Mawella nie są sprzezne z ransformają Galileusza. Poszukiwan ośrodek nazwano eerem Fizka - Wkład
15 Doświadzenie Mihelsona-Morlea..7 Fizka - Wkład Kierunek ruhu względem eeru jes wróżnion! v L v L v L v L z z Z Z ; L v L Z 887 Pomiar prędkośi Ziemi względem eeru. Czas przelou świała w ramionah inerferomeru:! Ekspermen nie powierdzał przewidwań
16 Doświadzenie Mihelsona-Morlea Wniki Negawn wnik doświadzenia Mihelsona-Morlea wskazwał, że Ziemia nie porusza się względem ośrodka, w kórm rozhodzi się świało. Doświadzenia ego pu powarzano wielokronie, akże w dłuższh okresah (ab wkorzsać zmianę kierunku prędkośi Ziemi w ruhu orbialnm) zawsze z wnikiem negawnm. Wszskie wniki wskazwał, że prędkość świała jes sała (względem źródła) i nie zależ od układu odniesienia w kórm jes mierzona. W świele h wników Równania Mawella nie dawał się pogodzić z Transformają Galileusza (posulaem uniwersalnośi zasu)...7 Fizka - Wkład
17 Posula Einseina W roku 95 Einsein opublikował praę O elekrodnamie iał w ruhu. Zawarł w niej dwa posula, kóre wsarzają do podania prosej, wolnej od sprzeznośi elekrodnamiki iał w ruhu, oparej na eorii Mawella.... prawa fizki są idenzne w układah będąh względem siebie w ruhu jednosajnm prosoliniowm (zasada względnośi). prędkość świała w próżni,, jes jednakowa w każdm kierunku we wszskih inerjalnh układah odniesienia, niezależnie od wzajemnego ruhu obserwaora i źródła (uniwersalność prędkośi świała) Drugi posula oznaza odrzuenie ransformaji Galileusza na rzez równań Mawella. Okazuje się że ransformaja Galileusza nie jes jedną ransformają, kóra zgodna jes z zasadą względnośi. Jeśli odrzuim posula uniwersalnośi zasu isnieje drugie rozwiązanie Transformaja Lorenza...7 Fizka - Wkład
18 Uniwersalność prędkośi świała nie da się pogodzić z uniwersalnośią zasu! Rozważm obserwaora O, kór porusza się z prędkośią v względem układu O: Obserwaor O odmierza przedział zasu: Względność zasu L Dla obserwaora O świało ma dłuższą drogę: L L v L..7 Fizka - Wkład L L v Dla obserwaora O zegar w O hodzi wolniej!
19 Względność zasu..7 Fizka - Wkład L Dla obserwaora O świało ma dłuższą drogę: v L L v L L L Dla obserwaora O zegar w O hodzi wolniej!
20 Teoria względnośi Einseina Dla obserwaora O zegar w poząku układu O hodzi wolniej: Układ powinn bć równoważne!? Pozorn paradoks wnika z faku, że pomiar narusza smerię międz układami: obserwujem zegar, kór jes związan z konkrenm układem odniesienia. Obserwaor O swierdzi Obserwaor O swierdzi że w układzie O : że w układzie O: zegar nie są poprawnie zsnhronizowane wszskie obe zegar hodzą wolniej niż powinn pełna smeria..7 Fizka - Wkład
21 Transformaja Lorenza Transformaja liniowa Ab zahować niezmiennizość praw przrod względem przesunięć w zasie i przesrzeni, ransformaja współrzędnh międz układami powinna mieć posać: L z z Wmiar poprzezne Rozważm jednoskowe prę umieszzone w obu układah wzdłuż osi Y (lub Z). Z smerii zagadnienia, żaden obserwaor nie może swierdzić, że jego prę jes dłuższ, lub krósz...7 Fizka - Wkład z z Gdzie L jes maierzą 44
22 Transformaja Lorenza Szukam wię ransformaji w ogólnej posai: A B C D gdzie,, v Lub w posai maierzowej: Dlaaja zasu Przjmijm, że w obu układah pierwsze knięie zegara świelnego ma współrzędne (,,, ). Drugie knięie w układzie O : ma współrzędne (,,, ) W układzie O drugie knięie : Gd = mam: v A C A C B D..7 Fizka - Wkład
23 Transformaja Lorenza Pierwsze knięie zegara świelnego ma współrzędne w obdwu układah (,,, ), W hwili = = z poząku układów emiowane są dwa impuls świała, zgodnie i przeiwnie do v. Dla obu obserwaorów rozhodzą się one z prędkośią. Pierwsz impuls Drugi impuls O O C D C D A B C D A B A B Mam już A i C, wznazam B i D. Dodają i odejmują sronami mam: Dodają sronami: Odejmują sronami: C B D A C D B A B..7 Fizka - Wkład
24 Transformaja Lorenza Pierwsze knięie zegara świelnego ma współrzędne w obdwu układah (,,, ), A B C D W obdwu układah emisja dwu impulsów świała, zgodnie i przeiwnie do v O O Pierwsz impuls Drugi impuls O O C D C D A B A B Mam już A i C, wznazam B i D. Dodają sronami mam: Odejmują sronami mam: C B D A C D C B D A A B B..7 Fizka - Wkład
25 Transformaja Lorenza..7 Fizka - Wkład z z Osaeznie orzmujem: D C B A A D C B C A D C B A
26 Transformaja Lorenza..7 Fizka - Wkład Osaeznie orzmujem: Lub w zapisie maierzowm: z z z Uproszzon zapis maierzow: z z z z
27 Odwrona ransformaja Lorenza TL w zapisie maierzowm: Osaeznie OTL w zapisie maierzowm:..7 Fizka - Wkład
28 Wkres Minkowskiego Grafizna reprezenaja ransformaji Lorenza Osie układu O nahlone są do osi O pod kąem: an v Długośi jednosek osi układu O widziane w układzie O są wdłużone o znnik. Ale akże obserwaor O widzi wdłużenie osi układu O!..7 Fizka - Wkład
29 Wkres Minkowskiego Oś układu ma równanie = Oś układu ma równanie = Nahlenia osi primowanh względem i o..7 Fizka - Wkład
30 Transformaja Lorenza..7 Fizka - Wkład W ogólnośi Transformaja Lorenza opisuje ransformaję różni współrzędnh: Lub w zapisie maierzowm: z z z
31 Inerwał zasoprzesrzenn Inerwał zasoprzesrzenn międz dwoma zdarzeniami definiujem jako: s ab z Inerwał jes niezmiennikiem ransformaji Lorenza! To odległość w zasoprzesrzeni. Nie zależ od układu odniesienia, w kórm go mierzm. Przznowość Jeśli S ab > o można znaleźć aki układ odniesienia, w kórm zdarzenia A i B będą zahodzić w m samm miejsu. s ab określa odsęp zasu międz zdarzeniami w m układzie. Jeśli zdarzenia A i B związane są z ruhem jakiejś ząski zas własn..7 Fizka - Wkład
32 O - u i eraz S OA i bezwzględna przszłość: zdarzenia na kóre możem mieć wpłw A Przznowość zdarzenia bez związku przznowego S OA S OA i bezwzględna przeszłość: zdarzenia, kóre mogł mieć wpłw na nas A..7 Fizka - Wkład
33 Inerwał zasoprzesrzenn..7 Fizka - Wkład Inerwał zasoprzesrzenn o niezmiennik ransformaji Lorenza! z s ab z z s ab s ab s ab s ab
34 Dlaaja zasu Czas żia ząsek Czas żia mionu (w spoznku): =, μs Gdb nie bło dlaaji zasu: średni zasięg L=v = =659 m Mion produkowane w górnh warswah amosfer mają jednak bardzo duże energie: (E ~3 GeV ) ~3, ale = Bez problemu doierają do powierzhni Ziemi: średni zasięg ~ km..7 Fizka - Wkład
Elementy mechaniki relatywistycznej
Podstawy Proesów i Konstrukji Inżynierskih Elementy mehaniki relatywistyznej 1 Czym zajmuje się teoria względnośi? Teoria względnośi to pomiary zdarzeń ustalenia, gdzie i kiedy one zahodzą, a także jaka
Bardziej szczegółowoWykład 3: Kinematyka - względność ruchów. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 3: Kinemayka - względność ruhów dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl hp://layer.ui.agh.edu.pl/z.szklarski/ Wzgledność ruhów Każdy ruh opisujemy względem jakiegoś układu odniesienia W hwili
Bardziej szczegółowo7. Szczególna teoria względności. Wybór i opracowanie zadań : Barbara Kościelska Więcej zadań z tej tematyki znajduje się w II części skryptu.
7 Szzególna eoria względnośi Wybór i opraowanie zadań 7-79: Barbara Kośielska Więej zadań z ej emayki znajduje się w II zęśi skrypu 7 Czy można znaleźć aki układ odniesienia w kórym Chrzes Polski i Biwa
Bardziej szczegółowoWykład 4: Względność ruchów. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 4: Względność ruhów dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl hp://layer.ui.agh.edu.pl/z.szklarski/ Wzgledność ruhów Każdy ruh opisujemy względem jakiegoś układu odniesienia W hwili 0 rusza samohód
Bardziej szczegółowoKinematyka relatywistyczna
Kinematyka relatywistyczna Fizyka I (B+C) Wykład V: Prędkość światła historia pomiarów doświadczenie Michelsona-Morleya prędkość graniczna Teoria względności Einsteina Dylatacja czasu Prędkość światła
Bardziej szczegółowoKinematyka relatywistyczna
Kinematyka relatywistyczna Fizyka I (B+C) Wykład VI: Prędkość światła historia pomiarów doświadczenie Michelsona-Morleya prędkość graniczna Teoria względności Einsteina Dylatacja czasu Prędkość światła
Bardziej szczegółowoELEMENTY SZCZEGÓLNEJ TEORII WZGLĘDNOŚCI. I. Zasada względności: Wszystkie prawa przyrody są takie same we wszystkich
ELEMENTY SZCZEGÓLNEJ TEORII WZGLĘDNOŚCI Postulaty Einsteina (95 r) I Zasada względnośi: Wszystkie prawa przyrody są takie same we wszystkih inerjalnyh układah odniesienia lub : Równania wyrażająe prawa
Bardziej szczegółowoTransformacja Galileusza ( )
Tansfomaja Galileusza (564-64) z z y y Zasada względnośi Galileusza: pawa mehaniki są jednakowe we wszyskih inejalnyh układah odniesienia. F F a a Uwaga: newonowskie dodawanie pędkośi: u u S S, S S Poblem
Bardziej szczegółowoFIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA 2 wykład 9 Janusz Andrzejewski Albert Einstein ur. 14 marca 1879 w Ulm, Niemcy, zm. 18 kwietnia 1955 w Princeton, USA) niemiecki fizyk żydowskiego pochodzenia, jeden z największych fizyków-teoretyków
Bardziej szczegółowoMECHANIKA RELATYWISTYCZNA TRANFORMACJA LORENTZA
Wdiał EAIiE Kierunek: ELEKTRONIKA I TELEKOMUNIKACJA Predmio: Fika II MECHANIKA RELATYWISTYCZNA TRANFORMACJA LORENTZA 0/0, lao SZCZEGÓLNA TEORIA WZGLĘDNOŚCI Fika relawisna jes wiąana pomiarem miejsa i asu
Bardziej szczegółowoPodwaliny szczególnej teorii względności
W-6 (Jarosewi) 7 slajdów Na podsawie preenaji prof. J. Rukowskiego Podwalin sególnej eorii wględnośi asada wględnośi Galileusa ekspermen Mihelsona i Morle a ransformaja Lorena pierwsa spreność współesnej
Bardziej szczegółowoPowstanie i rola Szczególnej Teorii Względności (STW)
Powsanie i rola Szzególnej Teorii Względnośi (STW Co znał Einsein przed 905 rokiem? Równania Maxwella, Problem eeru (doświadzenie Mihelsona Morleya?, Aberaje świała, Wlezenia eeru Fresnela, Znał praę orenza
Bardziej szczegółowoSzczególna teoria względności
Szczególna teoria względności Wykład II: Transformacja Galileusza prof. dr hab. Aleksander Filip Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Ogólna postać transformacji
Bardziej szczegółowo5. Równania Maxwella. 5.1 Równania Maxwella 5.2 Transformacja pól 5.3 Fala elektromagnetyczna
5 Równania Maxwella 5 Równania Maxwella 5 Transformaja pól 53 ala eleromagnezna 86 5 Równania Maxwella Wśród poazanh uprzednio równań Maxwella znajduje się prawo Ampere a j Jedna można pozać, że posać
Bardziej szczegółowoSzczególna teoria względności
Szczególna teoria względności Zdarzenia i czasoprzestrzeń Zdarzenia Doświadczenie to (najczęściej) pomiar jakiejś wielkości fizycznej lub (rzadziej) obserwacja jakiegoś zjawiska (np. zmiany stanu skupienia).
Bardziej szczegółowoψ przedstawia zależność
Ruch falowy 4-4 Ruch falowy Ruch falowy polega na rozchodzeniu się zaburzenia (odkszałcenia) w ośrodku sprężysym Wielkość zaburzenia jes, podobnie jak w przypadku drgań, funkcją czasu () Zaburzenie rozchodzi
Bardziej szczegółowoFig. 1. Interferometr A. A. Michelsona.
Efek Sagnaa dr Janusz. Kępka Wsęp. Jednym z najbardziej reklamowanyh eksperymenów był i jes eksperymen lbera brahama Mihelsona zapoząkowany w 88, i nasępnie powarzany po roku 880 we współpray z Ewardem
Bardziej szczegółowoTransformacja Galileusza ( )
Tansfomaja Galileusza (564-64) z z y y Zasada względnośi Galileusza: pawa mehaniki są jednakowe we wszyskih inejalnyh układah odniesienia. F F a a Uwaga: newonowskie dodawanie pędkośi: u u S S, S S Poblem
Bardziej szczegółowoAlbert Einstein SZCZEGÓLNA I OGÓLNA TEORIA WZGLĘDNOŚCI. Szczególna Teoria Względności
Szzególna Teoria Względnośi SZCZEGÓLNA I OGÓLNA TEORIA WZGLĘDNOŚCI Albert Einstein 1879 1955 1905 szzególna teoria względnośi 1915 ogólna teoria względnośi (teoria grawitaji) PRZESTRZEŃ CZAS ŚWIATŁO MASA
Bardziej szczegółowoSzkoła z przyszłością. szkolenie współfinansowane przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Szkoła z przyszłośią szkolenie współfinansowane przez Unię Europejską w ramah Europejskiego Funduszu Społeznego Narodowe Cenrum Badań Jądrowyh, ul. Andrzeja Sołana 7, 05-400 Owok-Świerk ĆWICZENIE a L A
Bardziej szczegółowoZwiązek między ruchem harmonicznym a ruchem jednostajnym po okręgu
Związek międz ruchem harmonicznm a ruchem jednosajnm po okręgu Rozważm rzu Q i R punku P na osie i : Q cos v r R sin R Q P δ Q cos ( δ ) R sin ( δ ) Jeżeli punk P porusza się ruchem jednosajnm po okręgu,
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 2. Kinematyka punktu materialnego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I. Kinemayka punku maerialnego Kaedra Opyki i Fooniki Wydział Podsawowych Problemów Techniki Poliechnika Wrocławska hp://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.hml Miejsce konsulacji: pokój
Bardziej szczegółowoSzczególna teoria względności
Fizyka:Wykład z Fizyki I/Kinematyka relatywistyczna 1 Fizyka:Wykład z Fizyki I/Kinematyka relatywistyczna Szczególna teoria względności Home Zdarzenia i czasoprzestrzeń Zdarzenia Doświadczenie to (najczęściej)
Bardziej szczegółowoElementy fizyki relatywistycznej
Elementy fizyki relatywistycznej Transformacje Galileusza i ich konsekwencje Transformacje Lorentz'a skracanie przedmiotów w kierunku ruchu dylatacja czasu nowe składanie prędkości Szczególna teoria względności
Bardziej szczegółowoSzczególna Teoria Względności
Szzególna Teoria Względnośi Prędkość światła klzowa dla fndamentalnyh pytań o natrę Wszehświata Starożytność bardzo dża lb prędkość dźwięk określona (IV w. B.C. Arystoteles = ) XI w. A.D. Arabowie (Awienna)
Bardziej szczegółowoKinematyka relatywistyczna
Kinematyka relatywistyczna Fizyka I (Mechanika) Wykład IX: Zdarzenia i czasoprzestrzeń Transformacja Galileusza Prędkość światła Postulaty Einsteina Transformacja Lorentza Zdarzenia i czasoprzestrzeń Doświadczenie
Bardziej szczegółowoCechy szeregów czasowych
energecznch Cech szeregów czasowch Rozdział Modelowanie szeregów czasowch 7 proces deerminisczn proces kórego warość może bć preczjnie określona w dowolnm czasie =T+τ = a +b T T+τ czas = sin(ω) T T+τ czas
Bardziej szczegółowoteoria wzgl wzgl dności
ver-8.6.7 teoria względnośi interferometr Mihelsona eter? Albert Mihelson 85 Strzelno, Kujawy 93 Pasadena, Kalifornia Nobel - 97 http://galileoandeinstein.physis.virginia.edu/more_stuff/flashlets/mmexpt6.htm
Bardziej szczegółowoSzczególna teoria względności i jej konsekwencje
W-7 (Jaroszewiz) slajdy Na odsawie rezenaji rof. J. Ruowsiego Szzególna eoria względnośi i jej onsewenje Szzególna eoria względnośi Konsewenje wyniająe z ransformaji Lorenza: względność równozesnośi dylaaja
Bardziej szczegółowoZasady względności w fizyce
Zasady względności w fizyce Mechanika nierelatywistyczna: Transformacja Galileusza: Siły: Zasada względności Galileusza: Równania mechaniki Newtona, określające zmianę stanu ruchu układów mechanicznych,
Bardziej szczegółowoElementy szczególnej teorii względności
Elementy szzególnej teorii względnośi Podstawowe założenia szzególnej teorii względnośi: Albert Einstein 195 Prawa fizyzne są takie same dla wszystkih obserwatorów któryh kłady odniesienia porszają się
Bardziej szczegółowooznacza przyrost argumentu (zmiennej niezależnej) x 3A82 (Definicja). Granicę (właściwą) ilorazu różnicowego funkcji f w punkcie x x x e x lim x lim
WYKŁAD 9 34 Pochodna nkcji w pnkcie Inerpreacja geomerczna pochodnej Własności pochodnch Twierdzenia Rolle a Lagrange a Cach ego Regla de lhôspiala Niech ( ) O( ) będzie nkcją określoną w pewnm ooczeni
Bardziej szczegółowoKrzywe na płaszczyźnie.
Krzwe na płaszczźnie. Współrzędne paramerczne i biegunowe. Współrzędne biegunowe. Dan jes punk O, zwan biegunem, kór sanowi począek półprosej, zwanej półosią. Dowoln punk P na płaszczźnie można opisać
Bardziej szczegółowoOryginalna metoda wyprowadzania transformacji dla kinematyk z uniwersalnym układem odniesienia
Oryginalna meoda wyprowadzania ransformaji dla kinemayk z uniwersalnym układem odniesienia Roman Szosek Poliehnika Rzeszowska Kaedra Meod Ilośiowyh Rzeszów Polska rszosek@prz.edu.pl Sreszzenie: Arykuł
Bardziej szczegółowoWyprowadzenie wszystkich transformacji liniowych spełniających wyniki eksperymentu Michelsona-Morleya oraz dyskusja o podstawach relatywistyki
Wprowadenie wsskih ransformaji liniowh spełniająh wniki ekspermenu Mihelsona-Morlea ora dskusja o podsawah relawiski Roman Sosek Poliehnika Resowska, Kaedra Meod Ilośiowh, Resów, Polska rsosek@pr.edu.pl
Bardziej szczegółowoMechanika relatywistyczna
Mehanika relatywistyzna Konepja eteru Eter kosmizny miał być speyfiznym ośrodkiem, wypełniająym ałą przestrzeń, który miał być nośnikiem fal świetlnyh (później w ogóle pola elektromagnetyznego). W XIX
Bardziej szczegółowoRuch płaski. Bryła w ruchu płaskim. (płaszczyzna kierująca) Punkty bryły o jednakowych prędkościach i przyspieszeniach. Prof.
Ruch płaski Ruchem płaskim nazywamy ruch, podczas kórego wszyskie punky ciała poruszają się w płaszczyznach równoległych do pewnej nieruchomej płaszczyzny, zwanej płaszczyzną kierującą. Punky bryły o jednakowych
Bardziej szczegółowoWyprowadzenie ogólnej postaci kinematyki z uniwersalnym układem odniesienia
Wprowadenie ogólnej posai kinemaki uniwersalnm układem odniesienia Karol Sosek Poliehnika Resowska Kaedra Termodnamiki i Mehaniki Płnów al. Powsańów Warsaw, 35-959 Resów, Poland ksosek@pr.edu.pl Roman
Bardziej szczegółowoCZAS I PRZESTRZEŃ EINSTEINA. Szczególna teoria względności. Spotkanie I (luty, 2013)
CZAS I PRZESTRZEŃ EINSTEINA Szczególna teoria względności Spotkanie I (luty, 2013) u Wyprowadzenie transformacji Lorentza u Relatywistyczna transformacja prędkości u Dylatacja czasu u Skrócenie długości
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych
Wykład II lementy szzególnej teorii względnośi W fizye ząstek elementarnyh mamy zwykle do zynienia z obiektami oruszająymi się z rędkośiami orównywalnymi z rędkośią światła o owoduje koniezność stosowania
Bardziej szczegółowoKinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Pojęcia podstawowe Punkt materialny Ciało, którego rozmiary można w danym zagadnieniu zaniedbać. Zazwyczaj przyjmujemy, że punkt materialny powinien być dostatecznie mały. Nie jest
Bardziej szczegółowoCzym zajmuje się teoria względności
Teoria względności Czym zajmuje się teoria względności Głównym przedmiotem zainteresowania teorii względności są pomiary zdarzeń (czegoś, co się dzieje) ustalenia, gdzie i kiedy one zachodzą, a także jaka
Bardziej szczegółowoVII.5. Eksperyment Michelsona-Morleya.
Janusz. Kępka Ruch absoluny i względny VII.5. Eksperymen Michelsona-Morleya. Zauważmy że pomiar ruchu absolunego jakiegokolwiek obieku maerialnego z założenia musi odnosić się do prędkości fali świelnej
Bardziej szczegółowoSzczególna Teoria Eteru
Sególna Teoria Eeru dowolnm skróeniem poprenm Karol Sosek Roman Sosek www.se.om.pl Coprigh b Karol Sosek and Roman Sosek Resów wresień 6 Sosek Karol & Sosek Roman Spis reśi. WSTĘP... 3. CZAS I ROGA PRZEPŁYWU
Bardziej szczegółowo9.6. Promieniowanie rentgenowskie. Dyfrakcja promieniowania rentgenowskiego (prawo Bragga).
9. Optyka 9.6. Promieniowanie rentgenowskie. yfrakja promieniowania rentgenowskiego (prawo Bragga). Shemat budowy lampy rentgenowskiej. Przyspieszone do dużej prędkośi elektrony uderzają w antykatodę zmniejszają
Bardziej szczegółowoWyprowadzenie ogólnej postaci kinematyki z uniwersalnym układem odniesienia
Wprowadenie ogólnej posai kinemaki uniwersalnm układem odniesienia Karol Sosek Poliehnika Resowska Kaedra Termodnamiki i Mehaniki Płnów al. Powsańów Warsaw, 35-959 Resów, Poland ksosek@pr.edu.pl Roman
Bardziej szczegółowoPodstawy elektrotechniki
Wydział Mechaniczno-Energeyczny Podsawy elekroechniki Prof. dr hab. inż. Juliusz B. Gajewski, prof. zw. PWr Wybrzeże S. Wyspiańskiego 27, 50-370 Wrocław Bud. A4 Sara kołownia, pokój 359 Tel.: 71 320 3201
Bardziej szczegółowowięc powyższy warunek będzie zapisany jako dy dt
Meo maemaczne w echnologii maeriałów Krzszof Szszkiewicz Wprowadzenie DEFINICJA. Równaniem różniczkowm zwczajnm rzędu pierwszego nazwam równanie posaci gdzie f : f (, ), () U jes daną funkcją. Rozwiązaniem
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 9
D. Halliday, R. Resnick, J.Walker: Podstawy Fizyki, tom 4, PWN, Warszawa 2003. H. D. Young, R. A. Freedman, Sear s & Zemansky s University Physics with Modern Physics, Addison-Wesley Publishing Company,
Bardziej szczegółowoPrognozowanie i symulacje
Prognozowanie i smulacje Lepiej znać prawdę niedokładnie, niż dokładnie się mlić. J. M. Kenes dr Iwona Kowalska ikowalska@wz.uw.edu.pl Prognozowanie meod naiwne i średnie ruchome Meod naiwne poziom bez
Bardziej szczegółowoSzczególna teoria względności
Szczególna teoria względności Wykład III: prof. dr hab. Aleksander Filip Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Postulaty Einsteina i transformacja Lorenza
Bardziej szczegółowoKinematyka w Szczególnej Teorii Eteru
Arkuł ukaał się w jęku angielskim w asopiśmie Mosow Uniersi Phsis Bullein The deriaion of he general form of kinemais wih he uniersal referene ssem Resuls in Phsis, ol. 8, 8, 43-4, ISSN: -3797 hps:link.springer.omarile.33s73498436
Bardziej szczegółowoWyprowadzenie ogólnej postaci kinematyki z uniwersalnym układem odniesienia
Arkuł ukaał się w jęku angielskim w owarm dosępie w asopiśmie Resuls in Phsis Sosek Karol, Sosek Roman 08 The deriaion of he general form of kinemais wih he uniersal referene ssem Resuls in Phsis, Vol.
Bardziej szczegółowoWyprowadzenie ogólnej postaci kinematyki z uniwersalnym układem odniesienia
Arkuł ukaał się w jęku angielskim w owarm dosępie w asopiśmie Resuls in Phsis Sosek Karol, Sosek Roman 08 The deriaion of he general form of kinemais wih he uniersal referene ssem Resuls in Phsis, Vol.
Bardziej szczegółowoCzęść I. MECHANIKA. Wykład KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO. Ruch jednowymiarowy Ruch na płaszczyźnie i w przestrzeni.
Część I. MECHANIKA Wykład.. KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO Ruch jednowymiarowy Ruch na płaszczyźnie i w przesrzeni 1 KINEMATYKA PUNKTU MATERIALNEGO KINEMATYKA zajmuje się opisem ruchu ciał bez rozparywania
Bardziej szczegółowoANEMOMETRIA LASEROWA
1 Wstęp ANEMOMETRIA LASEROWA Anemometria laserowa pozwala na bezdotykowy pomiar prędkośi zastezek (elementów) rozpraszajayh światło Źródłem światła jest laser, którego wiazka jest dzielona się nadwiewiazki
Bardziej szczegółowoKinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Wstęp do Fizyki I (B+C) Wykład III: Pojęcia podstawowe punkt materialny, układ odniesienia, układ współrzędnych tor, prędkość, przyspieszenie Ruch jednostajny Pojęcia podstawowe
Bardziej szczegółowoIII.1 Ruch względny. III.1 Obserwacja położenia z dwóch różnych układów odniesienia. Pchnięcia (boosts) i obroty.metoda radarowa. Wykres Minkowskiego
III.1 Ruch względny III.1 Obserwacja położenia z dwóch różnych układów odniesienia. Pchnięcia (boosts) i obroty.metoda radarowa. Wykres Minkowskiego Jan Królikowski Fizyka IBC 1 III.1 Obserwacja położenia
Bardziej szczegółowoWygładzanie metodą średnich ruchomych w procesach stałych
Wgładzanie meodą średnich ruchomch w procesach sałch Cel ćwiczenia. Przgoowanie procedur Średniej Ruchomej (dla ruchomego okna danch); 2. apisanie procedur do obliczenia sandardowego błędu esmacji;. Wizualizacja
Bardziej szczegółowoInterwał, geometria czasoprzestrzeni Konsekwencje tr. Lorentza: dylatacja czasu i kontrakcja długości
III.3 Transformacja Lorentza położenia i pędu cd. Interwał, geometria czasoprzestrzeni Konsekwencje tr. Lorentza: dylatacja czasu i kontrakcja długości Jan Królikowski Fizyka IBC 1 Geometria czasoprzestrzeni-
Bardziej szczegółowoSzczególna i ogólna teoria względności (wybrane zagadnienia)
Szzególna i ogólna teoria względnośi (wybrane zagadnienia) Mariusz Przybyień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górnizo-Hutniza Wykład 1 M. Przybyień (WFiIS AGH) Szzególna Teoria Względnośi
Bardziej szczegółowoWstęp do szczególnej teorii względności.
Wsęp do szzególne eorii względnośi. o o nam szzególna eoria względnośi?? Drogi Uzni! omiaą aspeky nakowe akie ak na przykład fale elekromagneyzne, ząski elemenarne, asrofizyka, mehanika kwanowa, fizyka
Bardziej szczegółowoZ przedstawionych poniżej stwierdzeń dotyczących wartości pędów wybierz poprawne. Otocz kółkiem jedną z odpowiedzi (A, B, C, D lub E).
Zadanie 1. (0 3) Podczas gry w badmintona zawodniczka uderzyła lotkę na wysokości 2 m, nadając jej poziomą prędkość o wartości 5. Lotka upadła w pewnej odległości od zawodniczki. Jest to odległość o jedną
Bardziej szczegółowoAkademia Świętokrzyska fizyka kierunek studiów
Dominik Kaniszewski Sebastian Gajos mię i nazwisko Ćw.: Badanie efektu alla Akademia Świętokrzska fizka kierunek studiów 3 rok rok studiów 24.03.2005 data Temat ćwizenia oena podpis Cel ćwizenia Wznazanie
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 9. Ruch drgający swobodny. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Dr hab. inż. Władsław rtur Woźniak Wkład FIZYK I 9. Ruch drgając swobodn Dr hab. inż. Władsław rtur Woźniak Insttut Fizki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizka.html Dr hab.
Bardziej szczegółowoRuch po równi pochyłej
Sławomir Jemielit Ruch po równi pochłej Z równi pochłej o kącie nachlenia do poziomu α zsuwa się ciało o masie m. Jakie jest przspieszenie ciała, jeśli współcznnik tarcia ciała o równię wnosi f? W jakich
Bardziej szczegółowoMECHANIKA RELATYWISTYCZNA
MCHANIKA RLATYWISTYCZNA MCHANIKA RLATYWISTYCZNA (SZCZGÓLNA TORIA WZGLĘDNOŚCI TRANSFORMACJA LORNTZA WSPÓŁRZĘDNYCH CZĄSTKI (93r. Rys.. S y y S z z z Układy S i S są inerjalnymi kładami odniesienia z ( m
Bardziej szczegółowo( 3 ) Kondensator o pojemności C naładowany do różnicy potencjałów U posiada ładunek: q = C U. ( 4 ) Eliminując U z równania (3) i (4) otrzymamy: =
ROZŁADOWANIE KONDENSATORA I. el ćwiczenia: wyznaczenie zależności napięcia (i/lub prądu I ) rozładowania kondensaora w funkcji czasu : = (), wyznaczanie sałej czasowej τ =. II. Przyrządy: III. Lieraura:
Bardziej szczegółowoII.1. Zagadnienia wstępne.
II.1. Zagadnienia wsępne. Arysoeles ze Sagiry wyraźnie łączy ruch z czasem: A jes niemożliwe, żeby zaczął się albo usał ruch, gdyż jak powiedzieliśmy ruch jes wieczny, a ak samo i czas, bo czas jes albo
Bardziej szczegółowoIII.2 Transformacja Lorentza położenia i czasu.
III.2 Transformacja Lorentza położenia i czasu. Transformacja Lorentza Geometria czasoprzestrzeni interwał. Konsekwencje transformacji Lorentza: dylatacja czasu i skrócenie długości. Jan Królikowski Fizyka
Bardziej szczegółowoU.1 Elementy szczególnej teorii względności
UZUPEŁNIENIE Uzupełnienie Elementy szzególnej teorii względnośi U.1 Elementy szzególnej teorii względnośi Mehanika klasyzna oparta na zasadah dynamiki Newtona poprawnie opisuje zjawiska, w któryh prędkośi
Bardziej szczegółowoSzczególna teoria względności
Szczególna teoria względności Rakieta zbliża się do Ziemi z prędkością v i wysyła sygnały świetlne (ogólnie w postaci fali EM). Z jaką prędkością sygnały te docierają do Ziemi? 1. Jeżeli światło porusza
Bardziej szczegółowo2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego. = f(x, t) dla x R, t > 0, (2.1)
Wykład 2 Sruna nieograniczona 2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego Równanie gań sruny jednowymiarowej zapisać można w posaci 1 2 u c 2 2 u = f(x, ) dla x R, >, (2.1) 2 x2 gdzie u(x, ) oznacza
Bardziej szczegółowoFizyka 3. Janusz Andrzejewski
Fizka 3 Ruch ciała Oaz się obaca Cegła się pzesuwa 6 meów Cz ważne jes o, ab opócz faku pzesunięcia się cegł uwzględnić eż obó cegł? Punk maeialn Punk maeialn-ciało, kóego ozmia i kszał w danm zagadnieniu
Bardziej szczegółowoPrzemieszczeniem ciała nazywamy zmianę jego położenia
1 Przemieszczeniem ciała nazywamy zmianę jego położenia + 0 k k 0 Przemieszczenie jes wekorem. W przypadku jednowymiarowym możliwy jes ylko jeden kierunek, a zwro określamy poprzez znak. Przyjmujemy, że
Bardziej szczegółowoAlgebra WYKŁAD 9 ALGEBRA
Algebra WYKŁAD 9 Krzwe sożkowe Definicja Prosa sczna do krzwej K w punkcie P jes o prosa, będąca granicznm położeniem siecznch s k przechodzącch przez punk P i P k gd punk P k dąż zbliża się do punku P
Bardziej szczegółowoKinematyka relatywistyczna
Kinematyka relatywistyczna Fizyka I (Mechanika) Wykład III: Zdarzenia i czasoprzestrzeń Transformacja Galileusza Prędkość światła Postulaty Einsteina Transformacja Lorentza Zdarzenia i czasoprzestrzeń
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 9. Ruch drgający swobodny
Wkład FIZYK I 9. Ruch drgając swobodn Katedra Optki i Fotoniki Wdział Podstawowch Problemów Techniki Politechnika Wrocławska http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizka.html RUCH DRGJĄCY Drganie (ruch drgając)
Bardziej szczegółowoWSTĘP DO ELEKTRONIKI
WSTĘP DO ELEKTRONIKI Część I Napięcie, naężenie i moc prądu elekrycznego Sygnały elekryczne i ich klasyfikacja Rodzaje układów elekronicznych Janusz Brzychczyk IF UJ Elekronika Dziedzina nauki i echniki
Bardziej szczegółowoPRZEDMIOTOWY SYSTEM OCENIANIA Z FIZYKI WYMAGANIA EDUKACYJNE DLA UCZNIÓW KLAS I
PRZEDMIOTOWY SYSTEM OCENIANIA Z FIZYKI WYMAGANIA EDUKACYJNE DLA UCZNIÓW KLAS I Wymagania konieczne ocena dopuszczająca wie że długość i odległość mierzymy w milimerach cenymerach merach lub kilomerach
Bardziej szczegółowoCZAS I PRZESTRZEŃ EINSTEINA. Szczególna teoria względności. Spotkanie II ( marzec/kwiecień, 2013)
CZAS I PRZESTRZEŃ EINSTEINA Szczególna teoria względności Spotkanie II ( marzec/kwiecień, 013) u Masa w szczególnej teorii względności u Określenie relatywistycznego pędu u Wyprowadzenie wzoru Einsteina
Bardziej szczegółowoELEMENTY MECHANIKI RELATYWISTYCZNEJ
ELEMENTY MECHANIKI RELATYWISTYCZNEJ Wykład 9 Pamiętaj, że najmniejszy krok w stronę elu jest więej wart niż maraton dobryh hęi. H. J. Brown ELEMENTY MECHANIKI RELATYWISTYCZNEJ Szzególna teoria względnośi
Bardziej szczegółowoW-9 (Jaroszewicz) 15 slajdów. Równanie fali płaskiej parametry fali Równanie falowe prędkość propagacji, Składanie fal fale stojące
Jucaan, Meico, Februar 005 W-9 (Jaroszewicz) 5 slajdów Ruch falow, ośrodek sprężs ę Pojęcie ruchu falowego rodzaje fal Równanie fali płaskiej paraer fali Równanie falowe prędkość propagacji, energia i
Bardziej szczegółowoRuch falowy, ośrodek sprężysty
W-9 (Jaroszewicz) 5 slajdów Ruch falow, ośrodek sprężs ę Pojęcie ruchu falowego rodzaje fal Równanie fali płaskiej paraer fali Równanie falowe prędkość propagacji, energia i pęd przenoszone przez falę
Bardziej szczegółowoII.5 Prędkość światła jako prędkość graniczna
II.5 Prędkość światła jako prędkość graniczna Pomiary prędkości światła Doświadczalne dowody na to, że c jest prędkością graniczną we Wszechświecie Od 1983 prędkość światła jest powiązana ze wzorcem metra
Bardziej szczegółowoG:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Ruch falowy2001.doc. Drgania i fale II rok Fizyki BC
3-- G:\WYKLAD IIIBC \FIN\Ruh falow.do Drgania i fale II ro Fii BC Ruh falow: Fala rohodąe się w presreni aburenie lub odsałenie (pole). - impuls lub drgania. Jeśli rohodi się prędośią o po asie : ( r)
Bardziej szczegółowoρ - gęstość ładunku j - gęstość prądu FALE ELEKTROMAGNETYCZNE W PRÓŻNI: Równania Maxwella: -przenikalność elektryczna próżni=8,8542x10-12 F/m
-- G:\AA_Wklad \FIN\DOC\em.do Drgania i fale III rok Fiki C FAL LKTROMAGNTYCZN W PRÓŻNI: Równania Mawella: di ρ ε ρ di j ρ - gęsość ładunku j - gęsość prądu ro di ro j ε ε -prenikalność elekrna próżni8854
Bardziej szczegółowoKinematyka relatywistyczna
Kinematyka relatywistyczna Fizyka I (B+C) Wykład VIII: Paradoks bliźniat Relatywistyczny efekt Dopplera Przypomnienie Transformacja Lorenza dla różnicy współrzędnych dwóch wybranych zdarzeń A i B: t x
Bardziej szczegółowoI. KINEMATYKA I DYNAMIKA
piagoras.d.pl I. KINEMATYKA I DYNAMIKA KINEMATYKA: Położenie ciała w przesrzeni można określić jedynie względem jakiegoś innego ciała lub układu ciał zwanego układem odniesienia. Ruch i spoczynek są względne
Bardziej szczegółowoZestaw zadań 12: Przekształcenia liniowe. Macierze przekształceń liniowych. z z + 2 2x + y. x y z. x y + 2t 2x + 3y + 5z t x + z t
Zesaw adań : Preksałcenia liniowe. Maciere preksałceń liniowch () Kóre podanch niżej preksałceń ϕ : K n K m są preksałceniami liniowmi: a) n = m = 3, ϕ( + ) = +, b) n = m = 3, ϕ( ) = +, 3 + + + +, d) n
Bardziej szczegółowoZajęcia 2. Estymacja i weryfikacja modelu ekonometrycznego
Zajęcia. Esmacja i werfikacja modelu ekonomercznego Celem zadania jes oszacowanie liniowego modelu opisującego wpłw z urski zagranicznej w danm kraju w zależności od wdaków na urskę zagraniczną i liczb
Bardziej szczegółowoPowierzchnie stopnia drugiego
Algebra WYKŁAD 3 Powierchnie sopnia drugiego Deinicja Powierchnią sopnia drugiego kwadrką nawam biór punków presreni rójwmiarowej, spełniającch równanie A B C D E F G H I K gdie A, B,, K są sałmi i prnajmniej
Bardziej szczegółowoWektory, układ współrzędnych
Wektory, układ współrzędnych Wielkości występujące w przyrodzie możemy podzielić na: Skalarne, to jest takie wielkości, które potrafimy opisać przy pomocy jednej liczby (skalara), np. masa, czy temperatura.
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA II. 10. Szczególna teoria względności. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYK II 10. Szzególna teoria względnośi Dr hab. inż. Władysław rtur Woźniak Instytut Fizyki Politehniki Wroławskiej http://www.if.pwr.wro.pl/~wozniak/ MECHNIK RELTYWISTYCZN Mehanika newtonowska
Bardziej szczegółowoPrzedziały ufności i testy parametrów. Przedziały ufności dla średniej odpowiedzi. Interwały prognoz (dla przyszłych obserwacji)
Wkład 1: Prosta regresja liniowa Statstczn model regresji liniowej Dane dla prostej regresji liniowej Przedział ufności i test parametrów Przedział ufności dla średniej odpowiedzi Interwał prognoz (dla
Bardziej szczegółowoPOMIAR PARAMETRÓW SYGNAŁOW NAPIĘCIOWYCH METODĄ PRÓKOWANIA I CYFROWEGO PRZETWARZANIA SYGNAŁU
Pomiar paramerów sygnałów napięciowych. POMIAR PARAMERÓW SYGNAŁOW NAPIĘCIOWYCH MEODĄ PRÓKOWANIA I CYFROWEGO PRZEWARZANIA SYGNAŁU Cel ćwiczenia Poznanie warunków prawidłowego wyznaczania elemenarnych paramerów
Bardziej szczegółowoOpis ćwiczenia. Cel ćwiczenia Poznanie budowy i zrozumienie istoty pomiaru przyspieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego Henry ego Katera.
ĆWICZENIE WYZNACZANIE PRZYSPIESZENIA ZIEMSKIEGO ZA POMOCĄ WAHADŁA REWERSYJNEGO Opis ćwiczenia Cel ćwiczenia Poznanie budowy i zrozumienie istoty pomiaru przyspieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego
Bardziej szczegółowoFIZYKA-egzamin opracowanie pozostałych pytań
FIZYKA-egzamin opracowanie pozostałych pytań Andrzej Przybyszewski Michał Witczak Marcin Talarek. Definicja pracy na odcinku A-B 2. Zdefiniować różnicę energii potencjalnych gdy ciało przenosimy z do B
Bardziej szczegółowoBlok 2: Zależność funkcyjna wielkości fizycznych
Blok : Zależność funkcjna wielkości fizcznch I. Odcztwanie informacji z wkreu co tak naprawdę na nim ię znajduje. Chcąc odcztać informacje z wkreu funkcji, muim dokładnie wiedzieć, jaka wielkość fizczna
Bardziej szczegółowo