Krzysztof R bilas PAROWANIE. PARA NASYCONA. Rysunek 1: Nad powierzchni cieczy w zamknietym pojemniku powstaje para nasycona.
|
|
- Krystian Kołodziej
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 wiczenie 22 A. Wyznaczanie wilgotno±ci wzgl dnej owietrza metod sychrometru Assmanna (lub Augusta) B. Wyznaczanie wilgotno±ci bezwzgl dnej i wzgl dnej owietrza metod unktu rosy (higrometru Alluarda) Krzysztof R bilas PAROWANIE. PARA NASYCONA Przemiana fazowa zwana arowaniem to rzemiana cieczy w gaz. Parowanie olega na odrywaniu si od owierzchni cieczy cz steczek o najwi kszych energiach kinetycznych na tyle du»ych, aby okona siªy rzyci gania mi dzycz steczkowego (siªy van der Waalsa) anuj ce w cieczy. Poniewa» orzez arowanie ciecz ouszczaj cz - steczki o najwy»szych energiach, wi c je±li odczas arowania nie zostanie do cieczy dorowadzone z zewn trz cieªo, ciecz aruj ca ochªadza si. Ciecze aruj w ka»dej temeraturze i rzy ka»dym ci±nieniu, ale szybko± arowania wzrasta ze wzrostem temeratury (ro±nie bowiem wtedy energia kinetyczna cz steczek b d cych w cieczy), a tak»e wzrasta wraz z obni»eniem ci±nienia. Dlatego rzeªyw owietrza nad owierzchni aruj c zwi ksza szybko± arowania - oruszaj ce si owietrze orywa cz steczki fazy ciekªej i odrowadza je znad owierzchni aruj cej obni»aj c nieco ci±nienie nad owierzchni aruj c, orawiaj c w ten sosób warunki arowania. ak»e oczywistym jest,»e szybko± arowania jest roorcjonalna do wielko±ci aruj cej owierzchni oraz zale»y od siª oddziaªywania mi dzycz steczkowego, czyli od rodzaju cieczy. Cz steczki cieczy wyarowane w rzestrze«onad owierzchni cieczy ulegaj zderzeniom, zmieniaj kierunek ruchu i mog owróci do cieczy, któr wcze±niej ou±ciªy. Z tego wzgl du arowanie mo»e zachodzi w trojaki sosób: 1. Parowanie rowadz ce do wzrostu ilo±ci ary onad owierzchni cieczy - wtedy z cieczy wychodzi wi cej cz steczek ni» do niej wraca. 2. Skralanie (kondensacja) - wi cej cz steczek owraca do cieczy ni» z niej wyarowuje. 3. Stan równowagi fazowej (stan nasycenia) - ilo± wyarowuj cych cz steczek jest taka sama jak ilo± owracaj cych do cieczy. Je»eli arowanie cieczy odbywa si w rzestrzeni zamkni tej, wyeªnionej cz ±ciowo ciecz aruj c, to zostaje wkrótce osi gni ty stan równowagi fazowej. Znajduj ca si wtedy w naczyniu ara jest w równowadze ze swoj ciecz i nazywana jest ar nasycon. W danej temeraturze ara nasycona jest ar o maksymalnym mo»liwym ci±nieniu. o znaczy, ci±nienie ary nienasyconej (czyli nie b d cej w równowadze ze sw ciecz ) jest w Rysunek 1: Nad owierzchni cieczy w zamknietym ojemniku owstaje ara nasycona. danej temeraturze zawsze ni»sze ni» ci±nienie ary nasyconej. Obecno± gazów oboj tnych wzgl dem cieczy nad owierzchni cieczy nie wªywa na ci±nienie ary tej cieczy. Przestrze«zamkni ta nad ciecz zostaje w ka»dym rzyadku nasycona ar tak jakby byªa caªkiem usta, co jest sªuszne gdy r»no± gazów jest wzgl dnie maªa. Zale»no± ci±nienia (r»no±ci) ary nasyconej od temeratury jest dla wszystkich cieczy odobna. Najmniejsza r»no± ary nasyconej wyst uje w temeraturze krzeni cia. W miar odwy»szania temeratury r»- no± ary ro±nie wykªadniczo i osi ga warto± maksymaln w temeraturze krytycznej (or. ni»ej). Na Rys. 2 rzedstawiono zale»no± r»no±ci ary nasyconej od temeratury dla kilku ró»nych cieczy. Rysunek 2: Ci±nienie ary nasyconej kilku cieczy w funkcji temeratury.
2 2 PRZEMIANY PARY NIENASYCONEJ I NASYCONEJ Par nasycon mo»na otrzyma nie tylko orzez roces arowania cieczy w zamkni tym naczyniu. Maj c do dysozycji jedynie ar nienasycon mo»na uzyska ar nasycon w trojaki sosób: 1. Izotermiczne sr»anie czyli zmniejszanie obj to±ci ary nienasyconej w staªej temeraturze. Pocz tkowo (faza I na Rys. 3) odczas zmniejszania obj to±ci ci±nienie a- III II I gdzie: - ci±nienie (r»no± ) ary, V - obj to±, m masa ary zawartej w obj to±ci V, µ - masa molowa ary (dla wody µ = 18 g/mol), R - staªa gazowa, - temeratura wyra»ona w skali Kelvina. Wzrost ci±nienia ary nienasyconej ko«czy si w momencie, gdy uzyskane ci±nienie jest równe ci±nieniu ary nasyconej w danej temeraturze. Para nienasycona staje si wi c ar nasycon. Dalsze zmniejszanie obj to±ci (wci» w staªej temeraturze) nie rowadzi ju» do wzrostu ci±nienia ary (faza II na Rys. 3), bowiem mamy ju» do czynienia z ar nasycon, czyli ar o maksymalnym mo»liwym ci±nieniu w danej temeraturze. Zmniejszanie obj to±ci ary nasyconej skutkuje tym,»e cz ± masy ary zostaje skrolona na ±ciankach naczynia. Dzieje si tak a» do momentu caªkowitego skrolenia ary. Gdy w zbiorniku zostanie jedynie ciecz, dalsze zmniejszanie obj to±ci olega ju» na sr»aniu cieczy, co wi»e si z gwaªtownym wzrostem ci±nienia (faza III na Rys. 3). Gdyby±my odczas fazy II odwrócili roces i zacz li zwi ksza obj to± ary nasyconej, wówczas sowoduje to wyarowanie ewnej masy cieczy bez obni»enia ci±nienia ary nasyconej. Przedstawiona na Rys. 3 zale»no± (V ) sorz dzona dla = const nosi nazw izotermy ary. Na Rys. 4 okazano izotermy ary obrazuj ce oisany owy»ej roces izotermicznego sr»ania rzerowadzony w coraz wy»- szych temeraturach ( 3 > 2 > 1 ). Im wy»sza jest V V 1 2 V I III 3 k 4 IV II II 2 1 I III V Rysunek 3: Zale»no± ci±nienia od obj to±ci rzy izotermicznym sr»aniu: (I) ary nienasyconej, (II) ary nasyconej, (III) cieczy. ry nienasyconej ro±nie i dla stosunkowo niedu»ych ci±nie«rzemiana zachodzi zgodnie z równaniem Claeyrona: V = m R, (1) µ Rysunek 4: Izotermy ary dla ró»nych temeratur. temeratura tym wy»ej oªo»ona jest izoterma. Ci±nienie ary nasyconej wzrasta a dªugo± odcinka oziomego maleje - maleje wi c obj to± ary nasyconej (ro±nie obj to± cieczy owstaªej ze skrolenia ary nasyconej). W ewnej temeraturze obj to± i g sto± ary nasyconej staje si równa obj to±ci i g sto±ci cieczy. Odcinek oziomy izotermy redukuje si do unktu. emeratura w której to zachodzi jest to temeratura krytyczna k. Jest to górna granica zakresu temeratur, w których substancja mo»e wyst owa w stanie ciekªym. Ci±nienie ary nasyconej w tej temeraturze nazywamy ci±nieniem krytycznym. Izoterma rzechodz ca rzez unkt krytyczny nazywa si izoterm krytyczn. W temeraturach wy»szych od krytycznej r»no± fazy gazowej mo»e by dowolnie du»a (n. izoterma dla temeratury 4 na Rys. 4). Je»eli oª czymy krzyw rzerywan ko«ce odcinków
3 3 oziomych oszczególnych izoterm ªaszczyzna wykresu zostanie odzielona na cztery obszary: I - obszar istnienia ary nienasyconej (ograniczony od góry izoterm krytyczn ), II - obszar wsóªistnienia ary nasyconej i cieczy, III - obszar istnienia cieczy, IV - obszar fazy lotnej (od izotermy krytycznej w gór ). W temeraturach ni»szych od temeratury krytycznej energia wewn trzna cieczy owstaj cej ze skrolenia ary jest ni»sza od energii wewn trznej ary. Podczas skralania ukªad ciecz-ara nasycona musi kontaktowa si termicznie z otoczeniem, któremu nadmiar energii rzekazuje. Ilo± cieªa oddanego rzy skralaniu jednostki masy ary nasyconej jest to cieªo skralania. Cieªo skralania (a równie» cieªo arowania) jest tym mniejsze im temeratura w której zachodzi jest bli»sza temeraturze krytycznej. W temeraturze krytycznej k i od ci±nieniem krytycznym cieªo skralania ary nasyconej i cieªo arowania cieczy s równe zeru (energie wewn trzne jednostki masy cieczy i ary s sobie równe). 2. Kolejnym sosobem uzyskania ary nasyconej z nienasyconej jest izochoryczne ochªadzanie, czyli zmniejszanie temeratury ary nienasyconej w staªej obj to±ci. O mo»liwo±ci tej mo»na si rzekona na odstawie Rys. 4 (strzaªka ionowa). 3. rzecim sosobem jest izobaryczne ochªadzanie, czyli zmniejszanie temeratury ary nienasyconej w staªym ci- ±nieniu (onownie atrz Rys. 4 - strzaªka ozioma). Je±li b dziemy zmniejsza izobarycznie temeratur owstaªej ary nasyconej, zmniejsza si b dzie jej obj to± a cz ± ary zacznie si skrala na ±ciankach naczynia. emeratur, w której ara zaczyna si skrala, nazywamy temeratur unktu rosy. WILGONO BEZWZGL DNA I WZGL DNA POWIERZA W±ród ar ró»nych cieczy szczególn rol odgrywa ara wodna w atmosferze ziemskiej. Nie trudno wyja±ni sk d si ona bierze - aruj wszelkie naturalne zbiorniki wodne, rzeki, jeziora, oceany, sztuczne akweny. W rzyrodzie zauwa»amy naturalny obieg wody, który tak»e dostarcza lokalnie wilgoci w ostaci szronu, rosy, deszczu, gradu, ±niegu. Ze wzgl du na zdolno± ochªaniania romieniowania cielnego emitowanego z Ziemi zaobiega ona zbytniemu ozi bianiu si Ziemi w okresach nocnych. Zawarto± ary wodnej w owietrzu okre±la si za omoc oj cia wilgotno±ci. Wilgotno± bezwzgl dna to g sto± ary wodnej w owietrzu, czyli masa ary zawarta w jednostce obj to- ±ci owietrza: W b = m V ρ (2) (m oznacza mas ary znajduj cej si w obj to±ci V ). Wilgotno± bezwzgl dn wyra»amy najcz ±ciej w g/m 3. Wykorzystuj c równanie Claeyrona mo»emy obliczy g sto± ary wodnej zakªadaj c,»e znamy jej ci±nienie (ci±nienie ary wodnej zawartej w owietrzu jest jedynie ewnym uªamkiem caªkowitego ci±nienia atmosferycznego; omiar omówiony jest ni»ej). Dla ary wodnej masa molowa wynosi µ = 18 g/mol. emeratur w skali Kelvina stoj c w równaniu Claeyrona wyrazimy orzez temeratur t w stoniach Celsjusza: = 273 +t. Staªa gazowa R = 8,314 J/mol K. Po rzeksztaªceniu równania Claeyrona (1) otrzymujemy nast uj ce wyra»enie na g sto±c ary: ρ = µ R t co o odstawieniu warto±ci liczbowych daje: (3) [ ρ = 2165 g/m 3 ] (4) t W owy»szym wzorze ci±nienie ary nale»y odstawi w kiloaskalach [kpa]. Wilgotno± wzgl dna okre±lana jest jako stosunek ci±nienia ary wodnej zawartej w owietrzu do ci±nienia ary nasyconej maj cej t sam temeratur jaka anuje w owietrzu; i najcz ±ciej odawana jest w rocentach: W = lub W = 100% (5) Para wodna znajduj ca si w owietrzu ma stosunkowo niedu»e ci±nienie, dlatego mo»na do niej stosowa z dobrym rzybli»eniem równanie Claeyrona (1). Na jego odstawie widzimy,»e ci±nienie jest roorcjonalne do g sto±ci ( = ρ µ R ), wi c wilgotno± wzgl dn mo»na wyrazi równie» orzez stosunek g sto±ci ary ρ znajduj cej si w owietrzu do g sto±ci ary nasyconej ρ nas maj cej temeratur owietrza: W = ρ/ρ nas. W raktyce najcz ±ciej osªugujemy si oj ciem wilgotno±ci wzgl dnej, bowiem informuje nas ona o tym na ile ara wodna znajduj ca si aktualnie w owietrzu ró»- ni si od ary, która nasyciªaby owietrze w tej samej temeraturze. Ma to znaczenie o tyle,»e wskazuje jaka jest szybko± arowania wody w danych warunkach. Im wi ksza jest ró»nica mi dzy ci±nieniem (g sto±ci ) ary b d cej w owietrzu a ci±nieniem (g sto±ci ) ary nasyconej w tej samej temeraturze, tym wi ksza jest szybko± arowania. W zimie, kiedy temeratura owietrza jest niska, ju» maªa ilo± ary wodnej nasyca owietrze (jest wtedy zatem zwykle du»a wilgotno± wzgl dna) i
4 4 mokre ciaªa schn bardzo owoli. W lecie, w gor cym owietrzu, mo»e znajdowa si znacznie wi ksza ilo± ary, która jednak w tych warunkach nie nasyca owietrza (maªa wilgotno± wzgl dna) i wobec tego ciaªa mokre schn szybko. W szczególno±ci arowanie z owierzchni skóry czy te» owierzchni li±ci ro±lin zale»y od wilgotno±ci wzgl dnej. Za najkorzystniejsz dla czªowieka wilgotno± organizmu uznaje si wilgotno± wzgl dn okoªo 60 %, a douszczaln dla rawidªowego funkcjonowania organizmu wilgotno± wzgl dn w zakresie %. Powietrze suche wywoªuje zbyt szybkie arowanie skóry i rzez to gwaªtowne uczucie ragnienia. Poniewa» odczas arowania ochªaniane jest z otoczenia cieªo, arowanie ozwala na ochªodzenie organizmu. W owietrzu bardzo wilgotnym arowanie odbywa si zbyt wolno i odczuwa si dusz ce uczucie uaªu. Dlatego w warunkach troikalnych, gdzie wilgotno± wzgl dna si ga 100 %, uaªy s szczególnie dokuczliwe. Zbytnie zawilgocenie omieszcze«mo»e by rzyczyn chorób go± cowych (lub rzezi bieniowych), które rowadz do niebeziecznych stanów rzewlekªych w ukªadzie stawowo- ruchowym i oddechowym (nie»yty). Wilgotno± owietrza ma istotny wªyw na rzebieg wielu reakcji chemicznych i rocesów»yciowych. Na wielu roduktach»ywno±ciowych, wielu lekarstwach znajdujemy naisy rzechowywa w suchym i chªodnym miejscu bowiem du»a zawarto± ary wodnej w owietrzu srzyja rozwojowi bakterii, le±ni, rzysiesza reakcje utleniania, korozj metali. A. WYZNACZANIE WILGONO CI WZGL DNEJ POWIERZA MEOD PSYCHROMERU ASSMANNA (LUB AUGUSA) Zasada omiaru W celu wyznaczenia r»no±ci ary wodnej nienasyconej zawartej w owietrzu wykorzystuje si sychrometr Assmanna (bardziej ierwotny to sychrometr Augusta) - Rys. 5. Psychrometr jest ukªadem dwóch identycznych termometrów rt ciowych, z których jeden osiada zbiornik z rt ci owini ty tkanin, nasycon wod destylowan. Drugi termometr jest suchy. Uruchamiaj c wentylator (w okrywie sychrometru Assmanna) zwi ksza si szybko± arowania wody z tkaniny termometru wilgotnego - arowanie wody odbywa si rzy obieraniu cieªa z najbli»szego otoczenia, a wi c temeratura tkaniny aruj cej obni»a si i termometru równie» (termometr okazuje zawsze wªasn temeratur ). Wskazania termometrów o ewnym czasie ustalaj si i w tym momencie mo»na odczyta temeratur ka»dego z nich: suchego t s i wilgotnego t w. Na drodze óªemirycznej znaleziono wzór daj cy mo»liwo± obliczenia ci±nienia ary zawartej w owiea) b) Rysunek 5: a) Psychrometr Assmanna. b) Psychrometr Augusta. trzu na odstawie znajomo±ci temeratur rzez termometry suchy i wilgotny t s i t w : = w k a (t s t w ), (6) gdzie: w to ci±nienie ary nasyconej w temeraturze t w wskazywanej rzez termometr wilgotny, a - ci±nienie atmosferyczne, które nale»y odczyta z barometru, k - to staªa zale»na od tyu sychrometru. Maj c wyznaczone do±wiadczalnie t s i t w oraz ci- ±nienie atmosferyczne a wyra»one w kiloaskalach (kpa) mo»na wyliczy z odanego wzoru (6) szukane ci±nienie ary nienasyconej zawartej w owietrzu, a nast nie obliczy wilgotno± wzgl dn wedªug wzoru (5). Warto± r»no±ci ary wodnej nasyconej w w temeraturze t w oraz ci±nienie ary wodnej nasyconej w temeraturze otoczenia t s odczytuje si z abeli 1. abela 1: Zale»no± ci±nienia ary wodnej nasyconej od temeratury t. t( o C) (kpa) t( o C) (kpa) t( o C) (kpa) 1 0, , ,49 2 0, , ,69 3 0, , ,81 4 0, , ,98 5 0, , ,17 6 0, , ,36 7 1, , ,57 8 1, , ,75 9 1, , , , , ,24 Inn mo»liwo±ci znalezienia w i jest zastosowanie wielomianu okre±laj cego zale»no± ci±nienia ary nasyconej od temeratury w zakresie 0-30 o C: (t) = At 3 + bt 2 + ct + d, (7)
5 5 gdzie wsóªczynniki wyst uj ce w wielomianie maj warto± : a = 0, kpa/deg 3 b = 0, kpa/deg 2 c = 0,0483 kpa/deg d = 0,604 kpa. Wykonanie wiczenia 1. Wyj sychrometr Assmanna z udªa, ujmuj c go tylko za r czk i zawiesi na statywie. Probówk z olietylenu znajduj c si w udle naeªni wod destylowan i zaªo»y na zbiorniczek termometru oznaczonego kolorem niebieskim. Odczeka kilkana±cie sekund. Zbiorniczek z rt ci tego termometru (zwanego tu wilgotnym) jest owini ty tkanin, która nasyci si wod. 2. Zdj robówk z wod z termometru, odª - czy zasilacz wiatraczka sychrometru do sieci r du elektrycznego (zasilacz jest w udle sychrometru). Uruchomi wiatraczek wª cznikiem znajduj cym si na okrywie sychrometru. 3. Przez kilka minut obserwowa termometr wilgotny (oznaczony na niebiesko) i odczyta najni»sz wskazan temeratur. Jest to temeratura t w, któr nale»y zaisa. Zanotowa bª d maksymalny omiaru t w - najmniejsza dziaªka termometru. 4. Odczyta i zaisa temeratur wskazywan rzez termometr suchy t s. Zanotowa bª d maksymalny omiaru t s 5. Odczyta z barometru ci±nienie atmosferyczne a. Zaisa je odaj c w [kpa]. Oracowanie wyników omiarowych 1. Z abeli 1 odczyta warto±ci r»no±ci ary wodnej nasyconej w temeraturze t s i t w : i w. Obliczy wedªug wzoru (6). Staªa k = 0, /deg. 2. Obliczy r»no±ci ar nasyconych i w dla tych samych temeratur korzystaj c z wielomianu (7). Porówna z danymi z abeli Obliczy wilgotno± wzgl dn i rocentow wedªug wzoru (5). 4. Obliczy wilgotno± bezwzgl dn wedªug znalezionego wcze±niej wzoru (4), czyli: W b = t s (8) Powy»szy wzór daje nam g sto±ci ary (wyra»onej w g/m 3 ) w temeraturze owietrza t s maj cej ci±nienie (wyra»one w kp a). 5. Dyskusj bª dów rzerowadzi metod ró»niczki zueªnej: a) Warto± bª du maksymalnego w obliczamy metod ró»niczki zastosowan do wzoru (7): w = d w dt t w = (3at 2 w + 2bt w + c) t w (9) b) Bª d maksymalny obliczamy metod ró»niczki zueªnej zastosowanej do wzoru (6), czyli: = w w + t s t s + t w t w. (10) c) Metod z unktu a) zastosowa do wyliczenia bª du, zast uj c temeratur t w temeratur t s. d) Korzystaj c z wyników uzyskanych w unktach b) i c) obliczy bª d wilgotno±ci wzgl dnej W wedªug schematu: W = W + W. (11) B. WYZNACZANIE WILGONO CI BEZWZGL DNEJ I WZGL DNEJ POWIERZA MEOD PUNKU ROSY (ZMODYFIKOWANEGO HIGROMERU ALLUARDA) Zasada omiaru Pomiar wilgotno±ci owietrza t metod srowadza si do wyznaczenia temeratury unktu rosy, czyli temeratury, w której ara wodna znajduj ca si w otaczaj cym owietrzu staje si ar nasycon. Para zawarta w owietrzu (zwykle) nie jest ar nasycon. Wiemy jednak,»e izobaryczne ozi bienie ary nienasyconej srawia,»e staje si ona ar nasycon, a dalsze ochªadzanie owstaªej ary nasyconej rowadzi do jej cz ±ciowego skrolenia. Higrometr Alluarda (Rys. 6) to maªe ªaskie naczynie metalowe w ksztaªcie walca wykonane z wyolerowanej blachy z bardzo bªyszcz c owierzchni czoªow, tworz c rodzaj lustra metalowego. W naczyniu umieszczony jest termometr okazuj cy temeratur lustra. Lustro to jest ochªadzane (w higrometrze Alluarda orzez rzeomowywanie rzez naczynie zimnej wody) i obserwowane uwa»nie rzez szyb umieszczon rzed higrometrem. W bezo±rednim otoczeniu lustra owietrze
6 z wielomianu (7) ci±nienie ary nasyconej w temeraturze okojowej t (wcze±niej odczytanej z termometru), u»ywaj c wzoru (5) mo»emy wyznaczy wilgotno± wzgledn W. Uwaga: W zmodykowanym higrometrze Alluarda (Rys. 8) ochªadzanie lustra higrometru dokonujemy dzi ki ogniwu Peltiera rzymocowanemu z tyªu lustra. D¹wigni rzy zasilaczu higrometru regulujemy rzeªyw o C ERMOMER Rysunek 6: Higrometr Alluarda. LUSRO HIGROMERU ZASILACZ HIGROMERU GRZANIE KALORYMER CH ODZENIE ciœnienie nas skralanie ary nasyconej Rysunek 8: Zmodykowany higrometr Alluarda. r du rzez ogniwo Peltiera, co ozwala na ochªadzanie lub ogrzewanie lustra higrometru. r i znajduj ca si w owietrzu ara wodna o nieznanym ci- ±nieniu zostaje w sosób izobaryczny ochªodzona - Rys. 7. Przy ewnej temeraturze (temeraturze unktu rot r t temeratura Rysunek 7: Wykres rzedstawia zale»no± ci±nienia ary nasyconej od temeratury. Para nienasycona w temeraturze okojowej t, maj ca ci±nienie, o izobarycznym schªodzeniu staje si w temeraturze unktu rosy t r ar nasycon. Dalsze ochªadzanie ary (nasyconej) rowadzi do jej skrolenia. Dzieje si tak, bowiem oni»ej temeratury t r maksymalne mo»liwe ci±nienie ary jest mniejsze ni», w zwi zku z czym ci±nienie ary musi si zmniejszy i cz ± fazy gazowej zmienia si w ciecz (ros ). sy t r ) schªodzona ara wodna b d ca w obli»u lustra staje si ar nasycon. Dalsze obni»enie temeratury ary nasyconej owoduje jej skrolenie na owierzchni lustra, co rzejawia si zmatowieniem jego owierzchni rzez osadzaj ce si na nim bardzo drobne kroelki wody (ros ). Nale»y zaobserwowa temeratur, w której lustro zaczyna okrywa si mgieªk - jest to temeratura unktu rosy t r. Znaj c temeratur unktu rosy t r i korzystaj c z abeli 1 lub z wielomianu (7), mo»emy wyznaczy ci±nienie ary nasyconej r w temeraturze unktu rosy. Poniewa» ochªadzanie ary odbywaªo si w sosób izobaryczny, zatem znaleziona r»no± ary nasyconej r jest równa szukanemu ci±nieniu ary nienasyconej znajduj cej si w omieszczeniu w temeraturze okojowej ( r ). Odczytuj c z abeli 1 lub obliczaj c Wykonanie wiczenia 1. Wrzuci do kalorymetru kilka du»ych kawaªków lodu i zala je wod destylowan. Umocowa higrometr w kalorymetrze. 2. Wolno ochªadza higrometr osªuguj c si d¹wigni rzy zasilaczu ogniwa Peltiera. Uwa»nie obserwowa lustro higrometru oraz termometr i zanotowa temeratur t r1 w momencie ojawiania si zmatowienia (rosy) na owierzchni lustra. 3. Ogrza higrometr do temeratury wy»szej o 2-3 stoni owy»ej temeratury t r1 i owtórzy czynno± z unktu 2. Zaisa temeratur ojawiania si rosy t r2. 4. Ponownie ogrza higrometr do temeratury wy»szej o 2-3 stoni owy»ej temeratury t r2 i owtórzy czynno± z unktu 2. Zaisa temeratur ojawiania si rosy t r3. 5. Odczyta temeratur otoczenia z termometru znajduj cego si w najbli»szym s siedztwie higrometru t ( o C)- zaisa j. (Jako temeratur t mo»na wykorzysta temeratur t s znalezion w cz ±ci A do±wiadczenia). Zanotowa bª d maksymalny wskaza«termometru t.
7 Oracowanie wyników, dyskusja bª dów 1. Znaj c temeratur otoczenia t ( o C) obliczy z wielomianu (7) r»no± ary wodnej nasyconej w tej temeraturze. 2. Obliczy ±redni warto± temeratury unktu rosy t r jako ±redni arytmetyczn omiarów t r1, t r2, t r3. 3. Obliczy bª d maksymalny t r jako maksymalne odchylenie od warto±ci ±redniej t r, wyniku najbardziej ró»ni cego si od tej ±redniej. 4. Obliczy wedªug wzoru (7) r»no± ary wodnej nasyconej w temeraturze unktu rosy r. 5. Obliczy wilgotno± wzgl dn jako stosunek r»- no±ci ary wodnej r i i rocentow ze wzoru (5). 6. Dyskusj bª du rzerowadzi metod ochodnej logarytmicznej, uwzgl dniaj c wzór wielomianowy. Wskazówka do dyskusji bª du Przykªad: o wykonaniu serii omiarów otrzymano temeratur owietrza w laboratorium t = 21,7 o C oraz temeratur unktu rosy t r = 6,6 o C ± 0,75 o C. Podstawiaj c te warto±ci do wielomianu otrzymuje si nast uj ce r»no±ci ary wodnej nasyconej w tych temeraturach: - dla temeratury t, = a(21, 7)3 + b(21, 7)2 + c(21, 7) + d = 2, 60 kp a, - dla temeratury t r, r = a(6, 6)3 + b(6, 6)2 + c(6, 6) + d = 0, 98 kp a. Wilgotno± wzgl dna rocentowa W = r 100% = 38% Oszacowanie maksymalnego bª du tego wyniku wymaga obliczenia bª dów i r. Czynimy to wedªug wzoru (9) i odstawiaj c odowiednie warto±ci temeratur i bª dów omiaru temeratury otrzymamy: = d n dt t = [3a(21, 7)2 + 2b(21, 7) + c] 1 deg = 0, 16 kp a, r = d n dt t r = [3a(6, 6)2 + 2b(6, 6) + c] 0, 75 deg = 0, 05 kp a. Stosuj c metod ochodnej logarytmicznej obliczania bª du wzgl dnego wilgotno±ci wzgl dnej otrzymujemy W W = r r + Po odstawieniu do tego wyra»enia warto±ci r i, obliczonych wy»ej otrzymujemy bª d wzgl dny rocentowy = 11%. LIERAURA 1. Adamczewski I., wiczenia laboratoryjne z biozyki i zyki medycznej, PZWL, Warszawa, Blinowski J., rylski J., Fizyka, PWN, Warszawa, Buchowski H., Ufnalski W., Podstawy termodynamiki, WN, Warszawa, Buchowski H., Ufnalski W., Gazy, ciecze, ªyny, WN, Warszawa, Buchowski H., Ufnalski W., Roztwory, WN, Warszawa, Brdika R., Podstawy chemii zycznej, PWN, Warszawa, Danek A., Chemia zyczna cz. II., PWN, Warszawa, Elwell D., Pointon A.J., ermodynamika klasyczna, WN, Warszawa, Erndt A., Podstawy chemii ogólnej i nieorganicznej, Wyd. AR, Kraków, 1993, wyd. trzecie. 10. Pigo«K., Ruziewicz Z., Chemia zyczna cz.i, PWN, Warszawa, Szczeniowski Sz., Fizyka do±wiadczalna, cz.ii., PWN, Warszawa, Wanik B., Wykªady z Fizyki, t. 1, Wyd. AR Kraków,
Wstęp teoretyczny: Krzysztof Rębilas. Autorem ćwiczenia w Pracowni Fizycznej Zakładu Fizyki Akademii Rolniczej w Krakowie jest Barbara Wanik.
Ćwiczenie 22 A. Wyznaczanie wilgotności względnej owietrza metodą sychrometru Assmanna (lub Augusta) B. Wyznaczanie wilgotności bezwzględnej i względnej owietrza metodą unktu rosy (higrometru Alluarda)
Bardziej szczegółowoWstęp teoretyczny: Krzysztof Rębilas. Autorem ćwiczenia w Pracowni Fizycznej Zakładu Fizyki Akademii Rolniczej w Krakowie jest Barbara Wanik.
Ćwiczenie 22 A. Wyznaczanie wilgotności względnej owietrza metodą sychrometru Assmanna (lub Augusta) B. Wyznaczanie wilgotności bezwzględnej i względnej owietrza metodą unktu rosy (higrometru Alluarda)
Bardziej szczegółowoWstęp teoretyczny: Krzysztof Rębilas. Autorem ćwiczenia w Pracowni Fizycznej Zakładu Fizyki Akademii Rolniczej w Krakowie jest Barbara Wanik.
Ćwiczenie 22 A. Wyznaczanie wilgotności względnej owietrza metodą sychrometru Assmanna (lub Augusta) B. Wyznaczanie wilgotności bezwzględnej i względnej owietrza metodą unktu rosy (higrometru Alluarda)
Bardziej szczegółowoĆ W I C Z E N I E N R C-5
INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PRODUKCJI I TECHNOLOGII ATERIAŁÓW POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA PRACOWNIA ECHANIKI I CIEPŁA Ć W I C Z E N I E N R C-5 WYZNACZANIE CIEPŁA PAROWANIA WODY ETODĄ KALORYETRYCZNĄ
Bardziej szczegółowoTermodynamika poziom podstawowy
ermodynamika oziom odstawowy Zadanie 1. (1 kt) Źródło: CKE 2005 (PP), zad. 8. Zadanie 2. (2 kt) Źródło: CKE 2005 (PP), zad. 17. 1 Zadanie 3. (3 kt) Źródło: CKE 2005 (PP), zad. 19. 2 Zadanie 4. (2 kt) Źródło:
Bardziej szczegółowoĆ W I C Z E N I E N R C-6
INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PRODUKCJI I TECHNOLOGII MATERIAŁÓW POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA PRACOWNIA MECHANIKI I CIEPŁA Ć W I C Z E N I E N R C-6 WYZNACZANIE SPRAWNOŚCI CIEPLNEJ GRZEJNIKA ELEKTRYCZNEGO
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwiczenia: WYZNACZANIE WILGOTNOŚCI WZGLĘDNEJ I STOPNIA ZAWILŻENIA POWIETRZA HIGROMETREM
Bardziej szczegółowoTermodynamika techniczna
Termodynamika techniczna Wydział Geologii, Geofizyki i Ochrony Środowiska Ekologiczne Źródła Energii II rok Pomiar wilgotności owietrza Instrukcja do ćwiczenia Katedra Systemów Energetycznych i Urządzeń
Bardziej szczegółowo10. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI.
0. FALE, ELEMENY ERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI. 0.9. Podstawy termodynamiki i raw gazowych. Podstawowe ojęcia Gaz doskonały: - cząsteczki są unktami materialnymi, - nie oddziałują ze sobą siłami międzycząsteczkowymi,
Bardziej szczegółowoPomiar wilgotności względnej powietrza
Katedra Silników Salinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Pomiar wilgotności względnej owietrza - 1 - Wstę teoretyczny Skład gazu wilgotnego. Gazem wilgotnym nazywamy mieszaninę gazów, z których
Bardziej szczegółowoWFiIS Imi i nazwisko: Rok: Zespóª: Nr wiczenia: Fizyka Dominik Przyborowski IV 5 22 J drowa Katarzyna Wolska
WFiIS Imi i nazwisko: Rok: Zespóª: Nr wiczenia: Fizyka Dominik Przyborowski IV 5 22 J drowa Katarzyna Wolska Temat wiczenia: Wyznaczanie stosunku przekrojów czynnych na aktywacj neutronami termicznymi
Bardziej szczegółowo16 GAZY CZ. I PRZEMIANY.RÓWNANIE CLAPEYRONA
Włodzimierz Wolczyński 16 GAZY CZ. PRZEMANY.RÓWNANE CLAPEYRONA Podstawowy wzór teorii kinetyczno-molekularnej gazów N ilość cząsteczek gazu 2 3 ś. Równanie stanu gazu doskonałego ż ciśnienie, objętość,
Bardziej szczegółowoSkraplanie gazów metodą Joule-Thomsona. Wyznaczenie podstawowych parametrów procesu. Podstawy Kriotechniki. Laboratorium
Skralanie gazów metodą Joule-omsona. Wyznaczenie odstawowyc arametrów rocesu. Podstawy Kriotecniki Laboratorium Instytut ecniki Cielnej i Mecaniki Płynów Zakład Cłodnictwa i Kriotecniki 1. Skralarki (cłodziarki)
Bardziej szczegółowoĆwiczenia do wykładu Fizyka Statystyczna i Termodynamika
Ćwiczenia do wykładu Fizyka tatystyczna i ermodynamika Prowadzący dr gata Fronczak Zestaw 5. ermodynamika rzejść fazowych: równanie lausiusa-laeyrona, własności gazu Van der Waalsa 3.1 Rozważ tyowy diagram
Bardziej szczegółowoKalorymetria paliw gazowych
Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn i Urządzeń Cielnych W9/K2 Miernictwo energetyczne laboratorium Kalorymetria aliw gazowych Instrukcja do ćwiczenia nr 7 Oracowała: dr inż. Elżbieta Wróblewska Wrocław,
Bardziej szczegółowoOd redakcji. Symbolem oznaczono zadania wykraczające poza zakres materiału omówionego w podręczniku Fizyka z plusem cz. 2.
Od redakcji Niniejszy zbiór zadań powstał z myślą o tych wszystkich, dla których rozwiązanie zadania z fizyki nie polega wyłącznie na mechanicznym przekształceniu wzorów i podstawieniu do nich danych.
Bardziej szczegółowo18 TERMODYNAMIKA. PODSUMOWANIE
Włodzimierz Wolczyński 18 TERMODYNAMIKA. PODSUMOWANIE Zadanie 1 Oto cykl pracy pewnego silnika termodynamicznego w układzie p(v). p [ 10 5 Pa] 5 A 4 3 2 1 0 C B 5 10 15 20 25 30 35 40 V [ dm 3 ] Sprawność
Bardziej szczegółowoKatedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI. Pomiar ciepła spalania paliw gazowych
Katedra Silników Salinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Pomiar cieła salania aliw gazowych Wstę teoretyczny. Salanie olega na gwałtownym chemicznym łączeniu się składników aliwa z tlenem, czemu
Bardziej szczegółowoStany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23
Stany materii Masa i rozmiary cząstek Masą atomową ierwiastka chemicznego nazywamy stosunek masy atomu tego ierwiastka do masy / atomu węgla C ( C - izoto węgla o liczbie masowej ). Masą cząsteczkową nazywamy
Bardziej szczegółowoWłaściwości materii - powtórzenie
Przygotowano za pomocą programu Ciekawa fizyka. Bank zadań Copyright by Wydawnictwa Szkolne i Pedagogiczne sp. z o.o., Warszawa 2011 strona 1 Imię i nazwisko ucznia Data...... Klasa... Zadanie 1. Czy zjawisko
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA. Przedstaw cykl przemian na wykresie poniższym w układach współrzędnych przedstawionych poniżej III
Włodzimierz Wolczyński 44 POWÓRKA 6 ERMODYNAMKA Zadanie 1 Przedstaw cykl rzemian na wykresie oniższym w układach wsółrzędnych rzedstawionych oniżej Uzuełnij tabelkę wisując nazwę rzemian i symbole: >0,
Bardziej szczegółowosin θ, (2) sin θ Rθ cos θ. (3) L 2 R < 0. 1
Rozwi zanie zad 1 Rozstrzygni cia, czy oisane ustawienie rostoadªo±cianu jest stanem równowagi trwaªej mo»na dokona analizuj c rzemieszczenie ±rodka masy S odczas wychylenia (atrz rysunek) Zauwa»my,»e
Bardziej szczegółowoKinetyczna teoria gazów
Kinetyczna teoria gazów Gaz doskonaªy 1. Cz steczki gazu wzajemnie na siebie nie dziaªaj, a» do momentu zderzenia 2. Rozmiary cz steczek mo»na pomin, traktuj c je jako punkty Ka»da cz steczka gazu porusza
Bardziej szczegółowoDoświadczenie Joule a i jego konsekwencje Ciepło, pojemność cieplna sens i obliczanie Praca sens i obliczanie
Pierwsza zasada termodynamiki 2.2.1. Doświadczenie Joule a i jego konsekwencje 2.2.2. ieło, ojemność cielna sens i obliczanie 2.2.3. Praca sens i obliczanie 2.2.4. Energia wewnętrzna oraz entalia 2.2.5.
Bardziej szczegółowo= T. = dt. Q = T (d - to nie jest różniczka, tylko wyrażenie różniczkowe); z I zasady termodynamiki: przy stałej objętości. = dt.
ieło właściwe gazów definicja emiryczna: Q = (na jednostkę masy) T ojemność cielna = m ieło właściwe zależy od rocesu: Q rzy stałym ciśnieniu = T dq = dt rzy stałej objętości Q = T (d - to nie jest różniczka,
Bardziej szczegółowoMetrologia cieplna i przep ywowa
Metrologia cieplna i przep ywowa Systemy Maszyny i Urz dzenia Energetyczne IV rok Pomiar wilgotno ci powietrza za pomoc psychrometru Assmanna Instrukcja do wiczenia Katedra Systemów Energetycznych i Urz
Bardziej szczegółowoTermodynamika 1. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Termodynamika Projekt wsółfinansowany rzez Unię Euroejską w ramach Euroejskiego Funduszu Sołecznego Układ termodynamiczny Układ termodynamiczny to ciało lub zbiór rozważanych ciał, w którym obok innych
Bardziej szczegółowoTermodynamika 2. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
ermodynamika Projekt wsółfinansowany rzez Unię Euroejską w ramach Euroejskiego Funduszu Sołecznego Siik ciey siikach (maszynach) cieych cieło zamieniane jest na racę. Elementami siika są: źródło cieła
Bardziej szczegółowoWykład 2. Przemiany termodynamiczne
Wykład Przemiany termodynamiczne Przemiany odwracalne: Przemiany nieodwracalne:. izobaryczna = const 7. dławienie. izotermiczna = const 8. mieszanie. izochoryczna = const 9. tarcie 4. adiabatyczna = const
Bardziej szczegółowoWykład 3. Prawo Pascala
018-10-18 Wykład 3 Prawo Pascala Pływanie ciał Ściśliwość gazów, cieczy i ciał stałych Przemiany gazowe Równanie stanu gazu doskonałego Równanie stanu gazu van der Waalsa Przejścia fazowe materii W. Dominik
Bardziej szczegółowo1 Bª dy i arytmetyka zmiennopozycyjna
1 Bª dy i arytmetyka zmiennopozycyjna Liczby w pami ci komputera przedstawiamy w ukªadzie dwójkowym w postaci zmiennopozycyjnej Oznacza to,»e s one postaci ±m c, 01 m < 1, c min c c max, (1) gdzie m nazywamy
Bardziej szczegółowoWykład 4 Gaz doskonały, gaz półdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstępstwa gazów
Wykład 4 Gaz doskonały, gaz ółdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstęstwa gazów rzeczywistych od gazu doskonałego: stoień ściśliwości Z
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA. Termodynamika jest to dział nauk przyrodniczych zajmujący się własnościami
TERMODYNAMIKA Termodynamika jest to dział nauk rzyrodniczych zajmujący się własnościami energetycznymi ciał. Przy badaniu i objaśnianiu własności układów fizycznych termodynamika osługuje się ojęciami
Bardziej szczegółowoFunkcje wielu zmiennych
Funkcje wielu zmiennych Informacje pomocnicze Denicja 1 Niech funkcja f(x, y) b dzie okre±lona przynajmniej na otoczeniu punktu (x 0, y 0 ) Pochodn cz stkow pierwszego rz du funkcji dwóch zmiennych wzgl
Bardziej szczegółowoGAZ DOSKONAŁY. Brak oddziaływań między cząsteczkami z wyjątkiem zderzeń idealnie sprężystych.
TERMODYNAMIKA GAZ DOSKONAŁY Gaz doskonały to abstrakcyjny, matematyczny model gazu, chociaż wiele gazów (azot, tlen) w warunkach normalnych zachowuje się w przybliżeniu jak gaz doskonały. Model ten zakłada:
Bardziej szczegółowoPRAWA ZACHOWANIA. Podstawowe terminy. Cia a tworz ce uk ad mechaniczny oddzia ywuj mi dzy sob i z cia ami nie nale cymi do uk adu za pomoc
PRAWA ZACHOWANIA Podstawowe terminy Cia a tworz ce uk ad mechaniczny oddzia ywuj mi dzy sob i z cia ami nie nale cymi do uk adu za pomoc a) si wewn trznych - si dzia aj cych na dane cia o ze strony innych
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Teoria kinetyczna INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Teoria kinetyczna Kierunek Wyróżniony rzez PKA 1 Termodynamika klasyczna Pierwsza zasada termodynamiki to rosta zasada zachowania energii, czyli ogólna reguła
Bardziej szczegółowoĆwiczenie: "Ruch harmoniczny i fale"
Ćwiczenie: "Ruch harmoniczny i fale" Opracowane w ramach projektu: "Wirtualne Laboratoria Fizyczne nowoczesną metodą nauczania realizowanego przez Warszawską Wyższą Szkołę Informatyki. Zakres ćwiczenia:
Bardziej szczegółowoprzewidywania zapotrzebowania na moc elektryczn
do Wykorzystanie do na moc elektryczn Instytut Techniki Cieplnej Politechnika Warszawska Slide 1 of 20 do Coraz bardziej popularne staj si zagadnienia zwi zane z prac ¹ródªa energii elektrycznej (i cieplnej)
Bardziej szczegółowo11. Termodynamika. Wybór i opracowanie zadań od 11.1 do Bogusław Kusz.
ermodynamia Wybór i oracowanie zadań od do 5 - Bogusław Kusz W zamniętej butelce o objętości 5cm znajduje się owietrze o temeraturze t 7 C i ciśnieniu hpa Po ewnym czasie słońce ogrzało butelę do temeratury
Bardziej szczegółowoOptyka geometryczna. Soczewki. Marcin S. Ma kowicz. rok szk. 2009/2010. Zespóª Szkóª Ponadgimnazjalnych Nr 2 w Brzesku
skupiaj ce rozpraszaj ce Optyka geometryczna Zespóª Szkóª Ponadgimnazjalnych Nr 2 w Brzesku rok szk. 2009/2010 skupiaj ce rozpraszaj ce Spis tre±ci 1 Wprowadzenie 2 Ciekawostki 3 skupiaj ce Konstrukcja
Bardziej szczegółowoEntalpia swobodna (potencjał termodynamiczny)
Entalia swobodna otencjał termodynamiczny. Związek omiędzy zmianą entalii swobodnej a zmianami entroii Całkowita zmiana entroii wywołana jakimś rocesem jest równa sumie zmiany entroii układu i otoczenia:
Bardziej szczegółowoMetrologia cieplna i przepływowa
Metrologia cieplna i przepływowa Systemy, Maszyny i Urządzenia Energetyczne, I rok mgr Pomiar małych ciśnień Instrukcja do ćwiczenia Katedra Systemów Energetycznych i Urządzeń Ochrony Środowiska AGH Kraków
Bardziej szczegółowoprawa gazowe Model gazu doskonałego Temperatura bezwzględna tościowa i entalpia owy Standardowe entalpie tworzenia i spalania 4. Stechiometria 1 tość
5. Gazy, termochemia Doświadczalne rawa gazowe Model gazu doskonałego emeratura bezwzględna Układ i otoczenie Energia wewnętrzna, raca objęto tościowa i entalia Prawo Hessa i cykl kołowy owy Standardowe
Bardziej szczegółowo13) Na wykresie pokazano zależność temperatury od objętości gazu A) Przemianę izotermiczną opisują krzywe: B) Przemianę izobaryczną opisują krzywe:
) Ołowiana kula o masie kilograma sada swobodnie z wysokości metrów. Który wzór służy do obliczenia jej energii na wysokości metrów? ) E=m g h B) E=m / C) E=G M m/r D) Q=c w m Δ ) Oblicz energię kulki
Bardziej szczegółowoLekcja 9 - LICZBY LOSOWE, ZMIENNE
Lekcja 9 - LICZBY LOSOWE, ZMIENNE I STAŠE 1 Liczby losowe Czasami spotkamy si z tak sytuacj,»e b dziemy potrzebowa by program za nas wylosowaª jak ± liczb. U»yjemy do tego polecenia: - liczba losowa Sprawd¹my
Bardziej szczegółowoZEROWA ZASADA TERMODYNAMIKI
ERMODYNAMIKA Zerowa zasada termodynamiki Pomiar temeratury i skale temeratur Równanie stanu gazu doskonałego Cieło i temeratura Pojemność cielna i cieło właściwe Cieło rzemiany Przemiany termodynamiczne
Bardziej szczegółowoStechiometria równań reakcji chemicznych, objętość gazów w warunkach odmiennych od warunków normalnych (0 o C 273K, 273hPa)
Karta pracy I/2a Stechiometria równań reakcji chemicznych, objętość gazów w warunkach odmiennych od warunków normalnych (0 o C 273K, 273hPa) I. Stechiometria równań reakcji chemicznych interpretacja równań
Bardziej szczegółowoWYKŠAD 3. di dt. Ġ = d (r v) = r P. (1.53) dt. (1.55) Przyrównuj c stronami (1.54) i (1.55) otrzymujemy wektorowe równanie
WYKŠAD 3 Równania Gaussa dla e, I, Ω, ω, M. Ω, di 1.3.3 Od caªki ól do ė, W odró»nieniu od skalarnej caªki siª»ywych, wektorowa caªka ól mo»e nam osªu»y do otrzymania a» trzech kolejnych równa«gaussa.
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA TECHNICZNA I CHEMICZNA
TERMODYNAMIKA TECHNICZNA I CHEMICZNA WYKŁAD IX RÓWNOWAGA FAZOWA W UKŁADZIE CIAŁO STAŁE-CIECZ (krystalizacja) ADSORPCJA KRYSTALIZACJA, ADSORPCJA 1 RÓWNOWAGA FAZOWA W UKŁADZIE CIAŁO STAŁE-CIECZ (krystalizacja)
Bardziej szczegółowoStan wilgotnościowy przegród budowlanych. dr inż. Barbara Ksit
Stan wilgotnościowy rzegród budowlanych dr inż. Barbara Ksit barbara.ksit@ut.oznan.l Przyczyny zawilgocenia rzegród budowlanych mogą być nastęujące: wilgoć budowlana wrowadzona rzy rocesach mokrych odczas
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwiczenia: KONWEKCJA SWOBODNA W POWIETRZU OD RURY Konwekcja swobodna od rury
Bardziej szczegółowoLekcja 173, 174. Temat: Silniki indukcyjne i pierścieniowe.
Lekcja 173, 174 Temat: Silniki indukcyjne i pierścieniowe. Silnik elektryczny asynchroniczny jest maszyną elektryczną zmieniającą energię elektryczną w energię mechaniczną, w której wirnik obraca się z
Bardziej szczegółowoUdoskonalona wentylacja komory suszenia
Udoskonalona wentylacja komory suszenia Komora suszenia Kratka wentylacyjna Zalety: Szybkie usuwanie wilgoci z przestrzeni nad próbką Ograniczenie emisji ciepła z komory suszenia do modułu wagowego W znacznym
Bardziej szczegółowowiczenie nr 3 z przedmiotu Metody prognozowania kwiecie«2015 r. Metodyka bada«do±wiadczalnych dr hab. in». Sebastian Skoczypiec Cel wiczenia Zaªo»enia
wiczenie nr 3 z przedmiotu Metody prognozowania kwiecie«2015 r. wiczenia 1 2 do wiczenia 3 4 Badanie do±wiadczalne 5 pomiarów 6 7 Cel Celem wiczenia jest zapoznanie studentów z etapami przygotowania i
Bardziej szczegółowoANALIZA NUMERYCZNA. Grzegorz Szkibiel. Wiosna 2014/15
ANALIZA NUMERYCZNA Grzegorz Szkibiel Wiosna 2014/15 Spis tre±ci 1 Metoda Eulera 3 1.1 zagadnienia brzegowe....................... 3 1.2 Zastosowanie ró»niczki...................... 4 1.3 Output do pliku
Bardziej szczegółowoBadanie zależności temperatury wrzenia wody od ciśnienia
Ćwiczenie C2 Badanie zależności temperatury wrzenia wody od ciśnienia C2.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest pomiar zależności temperatury wrzenia wody od ciśnienia (poniżej ciśnienia atmosferycznego),
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA OGNIWA GALWANICZNEGO
Ćwiczenie nr 3 ERMODYNAMIKA OGNIWA GALWANICZNEGO I. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie zmian funkcji termodynamicznych dla reakcji biegnącej w ogniwie Clarka. II. Zagadnienia wrowadzające 1.
Bardziej szczegółowoWykªad 7. Ekstrema lokalne funkcji dwóch zmiennych.
Wykªad jest prowadzony w oparciu o podr cznik Analiza matematyczna 2. Denicje, twierdzenia, wzory M. Gewerta i Z. Skoczylasa. Wykªad 7. Ekstrema lokalne funkcji dwóch zmiennych. Denicja Mówimy,»e funkcja
Bardziej szczegółowoPara wodna najczęściej jest produkowana w warunkach stałego ciśnienia.
PARA WODNA 1. PRZEMIANY FAZOWE SUBSTANCJI JEDNORODNYCH Para wodna najczęściej jest produkowana w warunkach stałego ciśnienia. Przy niezmiennym ciśnieniu zmiana wody o stanie początkowym odpowiadającym
Bardziej szczegółowoZALEŻNOŚĆ CIŚNIENIA PARY NASYCONEJ WODY OD TEM- PERATURY. WYZNACZANIE MOLOWEGO CIEPŁA PARO- WANIA
ZALEŻNOŚĆ CIŚNIENIA PARY NASYCONEJ WODY OD TEM- PERATURY. WYZNACZANIE MOLOWEGO CIEPŁA PARO- WANIA I. Cel ćwiczenia: zbadanie zależności ciśnienia pary nasyconej wody od temperatury oraz wyznaczenie molowego
Bardziej szczegółowoWICZENIE NR II PODSTAWY PROCESÓW OBRÓBKI PLASTYCZNEJ WŁASNOCI MATERIAŁÓW KSZTAŁTOWANYCH PLASTYCZNIE - ANIZOTROPIA BLACH -
WICZENIE N II PODSTAWY POCESÓW OBÓBKI PLASTYCZNEJ WŁASNOCI MATEIAŁÓW KSZTAŁTOWANYCH PLASTYCZNIE. Cel wiczenia - ANIZOTOPIA BLACH - Celem wiczenia jest zaoznanie ze zjawiskiem, metod oceny i rodzajami anizotroii
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 6 BADANIE WYDAJNOŚCI KOMPRESOROWEJ POMPY CIEPŁA
Ćwiczenie nr 6 BADAIE WYDAJOŚCI KOMPRESOROWEJ POMPY CIEPŁA CEL I ZAKRES ĆWICZEIA Celem ćwiczenia jest badanie efektywności omy cieła. Ćwiczenie olega na dokonaniu omiarów temeratur i ciśnień odczas racy
Bardziej szczegółowoTemperatura i ciepło E=E K +E P +U. Q=c m T=c m(t K -T P ) Q=c przem m. Fizyka 1 Wróbel Wojciech
emeratura i cieło E=E K +E P +U Energia wewnętrzna [J] - ieło jest energią rzekazywaną między układem a jego otoczeniem na skutek istniejącej między nimi różnicy temeratur na sosób cielny rzez chaotyczne
Bardziej szczegółowoPOMIARY WILGOTNOŚCI POWIETRZA
Politechnika Lubelska i Napędów Lotniczych Instrukcja laboratoryjna POMIARY WILGOTNOŚCI POWIETRZA Pomiary wilgotności /. Pomiar wilgotności powietrza psychrometrem Augusta 1. 2. 3. Rys. 1. Psychrometr
Bardziej szczegółowoJest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność pracy i ciepła. Rozważmy proces adiabatyczny sprężania gazu od V 1 do V 2 :
I zasada termodynamiki. Jest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność racy i cieła. ozważmy roces adiabatyczny srężania gazu od do : dw, ad - wykonanie racy owoduje rzyrost energii wewnętrznej
Bardziej szczegółowoSzkice rozwi za«zada«z egzaminu 1
Egzamin - szkic rozwi za«sem. zimowy 06/07 AM, Budownictwo, IL PW Szkice rozwi za«zada«z egzaminu. Poda denicj granicy oraz ci gªo±ci funkcji. Def. (Heinego) Liczb g nazywamy granic funkcji f : D R w unkcie
Bardziej szczegółowo19 ROZSZERZALNOŚĆ TERMICZNA. PRZEMIANY FAZOWE
Włodzimierz Wolczyński 19 ROZSZERZALNOŚĆ TERMICZNA. PRZEMIANY FAZOWE Rozszerzalność termiczna objętościowa i liniowa = (1 + ) = (1 + ) V o, l o odpowiednio objętość początkowa i długość początkowa V, l
Bardziej szczegółowoRównania ró»niczkowe I rz du (RRIR) Twierdzenie Picarda. Anna D browska. WFTiMS. 23 marca 2010
WFTiMS 23 marca 2010 Spis tre±ci 1 Denicja 1 (równanie ró»niczkowe pierwszego rz du) Równanie y = f (t, y) (1) nazywamy równaniem ró»niczkowym zwyczajnym pierwszego rz du w postaci normalnej. Uwaga 1 Ogólna
Bardziej szczegółowoMODEL HAHNFELDTA I IN. ANGIOGENEZY NOWOTWOROWEJ Z UWZGL DNIENIEM LEKOOPORNO CI KOMÓREK NOWOTWOROWYCH
MODEL HAHNFELDTA I IN. ANGIOGENEZY NOWOTWOROWEJ Z UWZGL DNIENIEM LEKOOPORNO CI KOMÓREK NOWOTWOROWYCH Urszula Fory± Zakªad Biomatematyki i Teorii Gier, Instytut Matematyki Stosowanej i Mechaniki, Wydziaª
Bardziej szczegółowo1 Elektrostatyka. 1.1 Wst p teoretyczny
Elektrostatyka. Wst p teoretyczny Dwa ªadunki elektryczne q i q 2 wytwarzaj pole elektryczne i za po±rednictwem tego pola odziaªuj na siebie wzajemnie z pewn siª. Je»eli pole elektryczne wytworzone jest
Bardziej szczegółowo2 Liczby rzeczywiste - cz. 2
2 Liczby rzeczywiste - cz. 2 W tej lekcji omówimy pozostaªe tematy zwi zane z liczbami rzeczywistymi. 2. Przedziaªy liczbowe Wyró»niamy nast puj ce rodzaje przedziaªów liczbowych: (a) przedziaªy ograniczone:
Bardziej szczegółowoWyznaczenie sprawności grzejnika elektrycznego i ciepła właściwego cieczy za pomocą kalorymetru z grzejnikiem elektrycznym
Nr. Ćwiczenia: 215 Politechnika Łódzka FTIMS Kierunek: Informatyka rok akademicki: 2008/2009 sem. 2. Termin: 20 IV 2009 Temat Ćwiczenia: Wyznaczenie sprawności grzejnika elektrycznego i ciepła właściwego
Bardziej szczegółowoJanusz Adamowski METODY OBLICZENIOWE FIZYKI Zastosowanie eliptycznych równa«ró»niczkowych
Janusz Adamowski METODY OBLICZENIOWE FIZYKI 1 Rozdziaª 9 RÓWNANIA ELIPTYCZNE 9.1 Zastosowanie eliptycznych równa«ró»niczkowych cz stkowych 9.1.1 Problemy z warunkami brzegowymi W przestrzeni dwuwymiarowej
Bardziej szczegółowoChmura to kropelki wody, lub kryształki lodu zawieszone w powietrzu
Chmury Chmura to kropelki wody, lub kryształki lodu zawieszone w powietrzu Chmury piętra wysokiego Ich nazwy zaczynają się na Cirr- 1) Cirrus 2) Cirrostratus 3) Cirrocumulus Chmury piętra wysokiego Znajdują
Bardziej szczegółowoCAŠKOWANIE METODAMI MONTE CARLO Janusz Adamowski
III. CAŠKOWAIE METODAMI MOTE CARLO Janusz Adamowski 1 1 azwa metody Podstawowym zastosowaniem w zyce metody Monte Carlo (MC) jest opis zªo-»onych ukªadów zycznych o du»ej liczbie stopni swobody. Opis zªo»onych
Bardziej szczegółowoBadanie silnika asynchronicznego jednofazowego
Badanie silnika asynchronicznego jednofazowego Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie budowy i zasady funkcjonowania silnika jednofazowego. W ramach ćwiczenia badane są zmiany wartości prądu rozruchowego
Bardziej szczegółowoFLOP SYSTEM SP. Z O.O., Wrocław,ul. Kiełczowska 64 tel./fax (071) 325-34-00, 325-15-60, tel.0601 70-35-85 1/9
1/9 Spis treści 1.Wstęp... 3 2.Dlaczego warto?... 4 3.Uzyskiwane temperatury na wyjściu [3]... 4 4.Sposób doboru klimatyzatorów Port a cool... 5 5.Jak chłodnice ewaporacyjne działają... 5 6.Zastosowanie...
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TERMODYNAMIKI I TECHNIKI CIEPLNEJ. Pomiary temperatury, ciśnienia i wilgotności powietrza. dr inż. Witold Suchecki
LABORATORIUM TERMODYNAMIKI I TECHNIKI CIEPLNEJ Pomiary temeratury, ciśnienia i wilgotności owietrza dr inż. Witold Suchecki ZAKŁAD APARATURY PRZEMYSŁOWEJ POLITECHNIKA WARSZAWSKA WYDZIAŁ BMiP Płock, 2002
Bardziej szczegółowoFunkcje wielu zmiennych
dr Krzysztof yjewski Informatyka I rok I 0 in» 12 stycznia 2016 Funkcje wielu zmiennych Informacje pomocnicze Denicja 1 Niech funkcja f(x y) b dzie okre±lona przynajmniej na otoczeniu punktu (x 0 y 0 )
Bardziej szczegółowo40. Międzynarodowa Olimpiada Fizyczna Meksyk, 12-19 lipca 2009 r. ZADANIE TEORETYCZNE 2 CHŁODZENIE LASEROWE I MELASA OPTYCZNA
ZADANIE TEORETYCZNE 2 CHŁODZENIE LASEROWE I MELASA OPTYCZNA Celem tego zadania jest podanie prostej teorii, która tłumaczy tak zwane chłodzenie laserowe i zjawisko melasy optycznej. Chodzi tu o chłodzenia
Bardziej szczegółowoRozwi zanie równania ró»niczkowego metod operatorow (zastosowanie transformaty Laplace'a).
Rozwi zania zada«z egzaminu podstawowego z Analizy matematycznej 2.3A (24/5). Rozwi zanie równania ró»niczkowego metod operatorow (zastosowanie transformaty Laplace'a). Zadanie P/4. Metod operatorow rozwi
Bardziej szczegółowoOZNACZENIE WILGOTNOSCI POWIETRZA 1
OZNACZENIE WILGOTNOSCI POWIETRZA 1 PODSTAWOWE POJĘCIA I OKREŚLENIA Powietrze atmosferyczne jest mieszaniną gazową zawierającą zawsze pewną ilość pary wodnej. Zawartość pary wodnej w powietrzu atmosferycznym
Bardziej szczegółowoARYTMETYKA MODULARNA. Grzegorz Szkibiel. Wiosna 2014/15
ARYTMETYKA MODULARNA Grzegorz Szkibiel Wiosna 2014/15 Spis tre±ci 1 Denicja kongruencji i jej podstawowe wªasno±ci 3 2 Systemy pozycyjne 8 3 Elementy odwrotne 12 4 Pewne zastosowania elementów odwrotnych
Bardziej szczegółowoMetody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne. 1. Badanie przelewu o ostrej krawędzi
Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne 1. adanie rzelewu o ostrej krawędzi Wrowadzenie Przelewem nazywana jest cześć rzegrody umiejscowionej w kanale, onad którą może nastąić rzeływ.
Bardziej szczegółowoŚr Kin Ruchu Postępowego. V n R T R T. 3 3 R 3 E R T T k T, 2 N 2 B
Termodynamika Podstawowy wzór kinetyczno-molekularnej teorii budowy materii W oarciu o założenia dotyczące właściwości gazu doskonałego (molekuły to unkty materialne ozostające w ciągłym termicznym ruchu,
Bardziej szczegółowoDANE IDENTYFIKACYJNE OBIEKTU: GPZ nr pola.. lub Numer ID ciągu liniowego... Nazwa... Rodzaj uziomów przy słupach...
Załącznik nr 7 do SWZ... Nazwa firmy wykonującej omiary PROTOKÓŁ POMIAROWY nr... Z badania skuteczności ochrony rzeciworażeniowej w obiekcie... Data omiaru TYP OBIEKTU: INIA EEKTROENERGETYCZNA SN CZĘŚĆ
Bardziej szczegółowoWilgotność powietrza
Wilgotność powietrza Charakterystyki wilgotności 1. Ciśnienie pary wodnej (e) ciśnienie cząstkowe, jakie wywiera para wodna znajdująca się aktualnie w powietrzu, jednostka hpa 2. Ciśnienie maksymalne pary
Bardziej szczegółowoFunkcje, wielomiany. Informacje pomocnicze
Funkcje, wielomiany Informacje pomocnicze Przydatne wzory: (a + b) 2 = a 2 + 2ab + b 2 (a b) 2 = a 2 2ab + b 2 (a + b) 3 = a 3 + 3a 2 b + 3ab 2 + b 3 (a b) 3 = a 3 3a 2 b + 3ab 2 b 3 a 2 b 2 = (a + b)(a
Bardziej szczegółowoKoªo Naukowe Robotyków KoNaR. Plan prezentacji. Wst p Rezystory Potencjomerty Kondensatory Podsumowanie
Plan prezentacji Wst p Rezystory Potencjomerty Kondensatory Podsumowanie Wst p Motto W teorii nie ma ró»nicy mi dzy praktyk a teori. W praktyce jest. Rezystory Najwa»niejsze parametry rezystorów Rezystancja
Bardziej szczegółowoczyli: Rynek nansowy znajduje si w równowadze popyt na pieni dz równy jest poda»y pieni dza (L = M).
akroekonomia I, wiczenia 8-9 Jan Hagemejer odel IS-L Wst p Do tej pory analiza polityki gospodarczej abstraowaªa od sfery monetarnej. Analizowali±my wyª cznie polityk skaln. Co wi cej, uznawali±my,»e wszystkie
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 3. Wyznaczanie współczynnika Joule a-thomsona wybranych gazów rzeczywistych.
Termodynamika II ćwiczenia laboratoryjne Ćwiczenie nr 3 Temat: Wyznaczanie wsółczynnika Joule a-tomsona wybranyc gazów rzeczywistyc. Miejsce ćwiczeń: Laboratorium Tecnologii Gazowyc Politecniki Poznańskiej
Bardziej szczegółowoARYTMETYKA MODULARNA. Grzegorz Szkibiel. Wiosna 2014/15
ARYTMETYKA MODULARNA Grzegorz Szkibiel Wiosna 2014/15 Spis tre±ci 1 Denicja kongruencji i jej podstawowe wªasno±ci 3 2 Systemy pozycyjne 8 3 Elementy odwrotne 12 4 Pewne zastosowania elementów odwrotnych
Bardziej szczegółowoXXXV OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie teoretyczne
XXXV OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie teoretyczne Wybierz lub podaj prawidłowa odpowiedź (wraz z krótkim uzasadnieniem) na dowolnie wybrane przez siebie siedem z pośród poniższych dziesięciu punktów:
Bardziej szczegółowoTemat: Co to jest optymalizacja? Maksymalizacja objętości naczynia prostopadłościennego za pomocą arkusza kalkulacyjngo.
Konspekt lekcji Przedmiot: Informatyka Typ szkoły: Gimnazjum Klasa: II Nr programu nauczania: DKW-4014-87/99 Czas trwania zajęć: 90min Temat: Co to jest optymalizacja? Maksymalizacja objętości naczynia
Bardziej szczegółowoPhytophthora cactorum (Leb. & Cohn) Schröeter
PAŃSTWOWA INSPEKCJA OCHRONY ROŚLIN I NASIENNICTWA GŁÓWNY INSPEKTORAT PIORIN ul. Wspólna 30, 00-930 Warszawa tel: (22) 623 23 02, fax: (22) 623 23 04 www.piorin.gov.pl; e-mail gi@piorin.gov.pl Phytophthora
Bardziej szczegółowo3. (8 punktów) EGZAMIN MAGISTERSKI, Biomatematyka
EGZAMIN MAGISTERSKI, 26.06.2017 Biomatematyka 1. (8 punktów) Rozwój wielko±ci pewnej populacji jest opisany równaniem: dn dt = rn(t) (1 + an(t), b gdzie N(t) jest wielko±ci populacji w chwili t, natomiast
Bardziej szczegółowoMetodydowodzenia twierdzeń
1 Metodydowodzenia twierdzeń Przez zdanie rozumiemy dowolne stwierdzenie, które jest albo prawdziwe, albo faªszywe (nie mo»e by ono jednocze±nie prawdziwe i faªszywe). Tradycyjnie b dziemy u»ywali maªych
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE WIELKOŚCI KAPPA κ
Politechnika Warszawska Wydział Fizyki Laboratorium Fizyki I P Bogna Politechnika Frejlak Warszawska WYZNACZANIE WIELKOŚCI KAPPA κ = c c 6 6 1. Podstawy fizyczne Gazem doskonałym nazywamy wyidealizowaną
Bardziej szczegółowoEkstremalnie fajne równania
Ekstremalnie fajne równania ELEMENTY RACHUNKU WARIACYJNEGO Zaczniemy od ogólnych uwag nt. rachunku wariacyjnego, który jest bardzo przydatnym narz dziem mog cym posªu»y do rozwi zywania wielu problemów
Bardziej szczegółowo