Wykład 14: Indukcja. Dr inż. Zbigniew Szklarski. Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok

Podobne dokumenty
Wykład 15: Indukcja. Dr inż. Zbigniew Szklarski. Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok

Wykład 14: Indukcja cz.2.

RÓWNANIA MAXWELLA. Czy pole magnetyczne może stać się źródłem pola elektrycznego? Czy pole elektryczne może stać się źródłem pola magnetycznego?

cz. 2. dr inż. Zbigniew Szklarski

Fizyka współczesna. Zmienne pole magnetyczne a prąd. Zjawisko indukcji elektromagnetycznej Powstawanie prądu w wyniku zmian pola magnetycznego

Podstawy fizyki sezon 2 6. Indukcja magnetyczna

Wykład FIZYKA II. 4. Indukcja elektromagnetyczna. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Indukcja elektromagnetyczna

Pole elektromagnetyczne

Indukcja elektromagnetyczna. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Obwód składający się z baterii (źródła siły elektromotorycznej ) oraz opornika. r opór wewnętrzny baterii R- opór opornika

Elektrodynamika Część 6 Elektrodynamika Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Magnetyzm cz.ii. Indukcja elektromagnetyczna Równania Maxwella Obwody RL,RC

Elektrodynamika. Część 6. Elektrodynamika. Ryszard Tanaś. Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Podstawy fizyki sezon 2 5. Pole magnetyczne II

Pole magnetyczne. Magnes wytwarza wektorowe pole magnetyczne we wszystkich punktach otaczającego go przestrzeni.

Podstawy fizyki sezon 2 5. Indukcja Faradaya

autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 27 MAGNETYZM I ELEKTROMAGNETYZM. CZĘŚĆ 2

MAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY

Prądy wirowe (ang. eddy currents)

Zad. 2 Jaka jest częstotliwość drgań fali elektromagnetycznej o długości λ = 300 m.

MAGNETYZM, INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA. Zadania MODUŁ 11 FIZYKA ZAKRES ROZSZERZONY

Indukcyjność. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński

Temat XXIV. Prawo Faradaya

Wykłady z Fizyki. Elektromagnetyzm

POLE MAGNETYCZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYCZNEGO. Wykład 9 lato 2016/17 1

Fizyka 2 Wróbel Wojciech

) I = dq. Obwody RC. I II prawo Kirchhoffa: t = RC (stała czasowa) IR V C. ! E d! l = 0 IR +V C. R dq dt + Q C V 0 = 0. C 1 e dt = V 0.

Fizyka 2 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Podstawy fizyki sezon 2 7. Układy elektryczne RLC

Indukcja elektromagnetyczna Faradaya

Indukcja własna i wzajemna. Prądy wirowe

FIZYKA 2. Janusz Andrzejewski

Podstawy fizyki sezon 2 5. Pole magnetyczne II

Prawa Maxwella. C o p y rig h t b y p lec iu g 2.p l

Pole elektrostatyczne

Wykład 8 ELEKTROMAGNETYZM

Zakres pól magnetycznych: Źródło pola B B maks. [ T ] Pracujący mózg Ziemia Elektromagnes 2 Cewka nadprzewodząca. Cewka impulsowa 70

Indukcja elektromagnetyczna

Podstawy fizyki sezon 2 6. Równania Maxwella

POLE MAGNETYCZNE ŹRÓDŁA POLA MAGNETYCZNEGO

INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA

INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA; PRAWO FARADAYA

Fizyka 2 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

POLE MAGNETYCZNE Własności pola magnetycznego. Źródła pola magnetycznego

Momentem dipolowym ładunków +q i q oddalonych o 2a (dipola) nazwamy wektor skierowany od q do +q i o wartości:

Wykład 14. Część IV. Elektryczność i magnetyzm

30R4 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - IV POZIOM ROZSZERZONY

Plan Zajęć. Ćwiczenia rachunkowe

Kolokwium 2. Środa 14 czerwca. Zasady takie jak na pierwszym kolokwium

dr inż. Zbigniew Szklarski

Zwój nad przewodzącą płytą METODA ROZDZIELENIA ZMIENNYCH

Wykład FIZYKA II. 3. Magnetostatyka. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Pracownia fizyczna i elektroniczna. Wykład lutego Krzysztof Korona

29 PRĄD PRZEMIENNY. CZĘŚĆ 2

Dielektryki polaryzację dielektryka Dipole trwałe Dipole indukowane Polaryzacja kryształów jonowych

Indukcja magnetyczna pola wokół przewodnika z prądem. dr inż. Romuald Kędzierski

Kolokwium 2. Środa 14 czerwca. Zasady takie jak na pierwszym kolokwium

Podstawy fizyki sezon 2 2. Elektrostatyka 2

5. (2 pkt) Uczeń miał za zadanie skonstruował zwojnicę do wytwarzania pola magnetycznego o wartości indukcji

POLE MAGNETYCZNE Magnetyzm. Pole magnetyczne. Indukcja magnetyczna. Siła Lorentza. Prawo Biota-Savarta. Prawo Ampère a. Prawo Gaussa dla pola

Ładunki elektryczne. q = ne. Zasada zachowania ładunku. Ładunek jest cechąciała i nie można go wydzielićz materii. Ładunki jednoimienne odpychają się

Q t lub precyzyjniej w postaci różniczkowej. dq dt Jednostką natężenia prądu jest amper oznaczany przez A.

Indukcja elektromagnetyczna

FIZYKA 2. Janusz Andrzejewski

Wykład Drgania elektromagnetyczne Wstęp Przypomnienie: masa M na sprężynie, bez oporów. Równanie ruchu

Badanie transformatora

Pojęcie ładunku elektrycznego

Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM

Księgarnia PWN: David J. Griffiths - Podstawy elektrodynamiki

30P4 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - IV POZIOM PODSTAWOWY

Rozdział 4. Pole magnetyczne przewodników z prądem

II prawo Kirchhoffa Obwód RC Obwód RC Obwód RC

Drgania w obwodzie LC. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński

Pole magnetyczne Ziemi. Pole magnetyczne przewodnika z prądem

Fizyka 2 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku

Ferromagnetyki, paramagnetyki, diamagnetyki.

Badanie transformatora

Indukcja wzajemna. Transformator. dr inż. Romuald Kędzierski

Wymiana ciepła. Ładunek jest skwantowany. q=n. e gdzie n = ±1, ±2, ±3 [1C = 6, e] e=1, C

Magnetostatyka. Bieguny magnetyczne zawsze występują razem. Nie istnieje monopol magnetyczny - samodzielny biegun północny lub południowy.

ZAGADNIENIA DO EGZAMINU Z FIZYKI W SEMESTRZE LETNIM 2010/11

pobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego zadania fizyka, wzory fizyka, matura fizyka

Wykład Siły wynikające z prawa Lorentza i Biota-Savarta c.d Prądy polaryzacyjne w dielektrykach. 15. Magnetyczne własności materii

autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 26 MAGNETYZM I ELEKTROMAGNETYZM. CZĘŚĆ 1

2. Dany jest dipol elektryczny. Obliczyć potencjał V dla dowolnego punktu znajdującego się w odległości r znacznie większej od rozmiarów dipola.

SYSTEMY ELEKTROMECHANICZNE kier. Elektrotechnika, studia 2 stopnia stacjonarne, sem. 1, 1, 2012/2013 SZKIC DO WYKŁADÓW Cz. 3

Egzamin z fizyki Informatyka Stosowana

Fale elektromagnetyczne

cz.3 dr inż. Zbigniew Szklarski

Wykład FIZYKA II. 5. Magnetyzm

5) W czterech rogach kwadratu o boku a umieszczono ładunki o tej samej wartości q jak pokazano na rysunku. k=1/(4πε 0 )

3. Mechanika punktu materialnego, kinematyka (opis ruchu), dynamika (przyczyny ruchu).

26 MAGNETYZM. Włodzimierz Wolczyński. Indukcja magnetyczna a natężenie pola magnetycznego. Wirowe pole magnetyczne wokół przewodnika prostoliniowego

X L = jωl. Impedancja Z cewki przy danej częstotliwości jest wartością zespoloną

Pole magnetyczne. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Transkrypt:

Wykład 14: Indukcja Dr inż. Zbigniew zklarski Katedra Elektroniki, paw. -1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.zklarski/

Pole magnetyczne a prąd elektryczny Do tej pory omawiano skutki magnetyczne przepływu prądu: A czy pole magnetyczne może wywołać skutki elektryczne?

Prawo indukcji Faraday a zy pole magnetyczne może wywołać powstanie pola elektrycznego? Zmienny w czasie strumień pola magnetycznego B indukuje siłę elektromotoryczną. d - związany z regułą Lenza Im większa szybkość zmian B, tym większa wartość EM indukcji. B 3

Przypomnienie: trumień indukcji pola magnetycznego jest zdefiniowany jako całka po powierzchni : B B d a zatem istnieją trzy zasadnicze sposoby uzyskania indukowanej siły elektromotorycznej: zmiana indukcji pola B, zmiana powierzchni, zmiana kąta pomiędzy B i wektorem powierzchni (obrót ramki w polu magnetycznym prądnica) 4

Reguła Lenza d B Prąd indukowany płynie w takim kierunku, że pole magnetyczne wytworzone przez ten prąd przeciwdziała zmianie strumienia pola magnetycznego, która ten prąd indukuje. 5

Przykład 1. W prostoliniowym przewodniku płynie prąd elektryczny o natężeniu rosnącym liniowo. i ind Jaki będzie kierunek prądu, który wyindukuje się w kołowym przewodniku leżącym obok? B ind B p i ind i i ind 6

Przykład. Dwie zwojnice nawinięte tak jak pokazuje rysunek, tworzą obwód zamknięty. Do dolnej zwojnicy zbliżamy magnes. Określić kierunek prądu indukcyjnego w zwojnicach oraz zachowanie umocowanego na sprężynkach pierścienia. Poniższe wykresy przedstawiają zależność strumienia magnetycznego wytwarzanego wewnątrz przewodnika kołowego w funkcji czasu. Oblicz wartości wzbudzonych w przewodniku EM indukcji. 7

Indukcja bez przewodnika? Metalowy pierścień i E A teraz? o powodowało ruch elektronów? E E Powstanie wirowe pole elektryczne!! 8

Przypomnienie: siła elektromotoryczna jest pracą przypadającą na jednostkowy ładunek wykonaną przez pole elektryczne (pole magnetyczne nie wykonuje pracy) E dl E dl Indukowana siła elektromotoryczna jest związana z pracą indukowanego pola elektrycznego a zatem oraz E d l d B d B d Taka postać prawa Faraday a stanowi kolejne z równań Maxwella w postaci całkowej

Podsumujmy dotychczasowe równania: Prawo: dla ośrodka dla próżni Gaussa dla elektrostatyki Gaussa dla magnetyzmu Ampere a Faraday a E d B d E dl q 0 0 B dl μ o i d B E d 0 B d? E dl 0 d B 10

Własności EM indukcji Indukowana EM nie jest zlokalizowana, (np. pomiędzy biegunami źródła napięcia), lecz jest rozłożona w całym obwodzie. Można ją przedstawić jako całkę krzywoliniową po zamkniętym konturze z indukowanego pola elektrycznego. ałka ta jest różna od zera, więc indukowane pole elektryczne nie jest zachowawcze. Pole to nie ma potencjału ani powierzchni ekwipotencjalnych. Jeżeli w obszarze indukowanego pola elektrycznego umieścimy przewodnik i obwód zamkniemy, to zaobserwujemy indukowany prąd elektryczny. W przeciwnym przypadku można mówić tylko o sile elektromotorycznej. 11

Postać różniczkowa prawa Faraday a Z twierdzenia tokes a Z postaci całkowej prawa Faraday a Porównując prawe strony równań otrzymujemy: rot E dl E dl B E t ( rot E) d d B d Zmienne w czasie pole magnetyczne indukuje pole elektryczne (wirowe, zmienne w czasie, nie zachowawcze) 1

Przypomnienie: Prawo: Postać całkowa Postać różniczkowa Próżnia Gaussa dla elektrostatyki Gaussa dla magnetyzmu Ampere a Faraday a E d B d 0 B dl μ E dl o q 0 i d B div E rot ρ ε o div B 0 rot B μ o B E t j dive 0 div B 0 rot? B E t 13

Przykład 3. W kołowym obszarze o promieniu R istnieje jednorodne pole magnetyczne, którego wektor indukcji jest prostopadły do płaszczyzny rysunku. Wartość indukcji pola magnetycznego zmienia się w czasie z szybkością db/ >o. Jaka jest wartość i kierunek wektora pola elektrycznego indukowanego na płaszczyźnie tego obszaru kołowego w odległości r od jego środka? Rozważyć przypadki r<r i r>r. 14

Rozwiązanie: Z prawa Faraday a dla r < R strumień pola magnetycznego obliczamy krążenie pola elektrycznego E dl E d l d B d E B d B π r π r a zatem stąd E π r π r r db E db 15

Dla r > R strumień pola magnetycznego B d B π R krążenie pola elektrycznego E d l E π r a zatem E πr π R db stąd E R r db (dla r < R) r db E 16

Zadanie 1. Na metalowych szynach znajdujących się w prostopadłym doń polu magnetycznym leżą dwie metalowe poprzeczki jak na rysunku. Poprzeczka 1 jest przesuwana w prawo ze stała prędkością. Określ jak zachowa się poprzeczka. o się z nią stanie, gdy poprzeczka 1 będzie się przesuwać w lewo? B v 1 17

Zadanie. Obliczyć wartość siły elektromotorycznej indukowanej w obwodzie przedstawionym na rysunku. Pręt przesuwany jest w jednorodnym, stałym w czasie polu magnetycznym, ze stałą prędkością v. Pozostałe dane na rysunku. Obliczyć wartość prądu płynącego w obwodzie. Obliczyć moc wydzielaną na rezystancji R. 18

Zadanie 3. Pręt o długości L i masie m położono na dwóch równoległych, nachylonych pod kątem 30 0 do poziomu szynach. zyny znajdują się w pionowym, skierowanym do podłoża polu magnetycznym o indukcji B. Rozpatrzyć ruch pręta w przypadku, kiedy szyny są zwarte na jednych końcach oporem R oraz w przypadku szyn rozwartych. Dane g, tarcie i rezystancję pręta pominąć. 19

amoindukcja Jeżeli prąd w obwodzie zmienia się w czasie, strumień pola magnetycznego w cewce też jest zmienny i indukowana siła elektromotoryczna przeciwdziała zmianom prądu. wewnątrz idealnego solenoidu o N zwojach i długości l B μo N l i 0

trumień pola magnetycznego przez powierzchnię N (gdzie -powierzchnia jednego zwoju) Jednostka: 1H (henr) 1Wb/A B Li B N μo i l L indukcyjność koro występuje zmiana strumienia: d B N di μ o μo n l l L n- liczba zwojów na jednostkę długości, l długość solenoidu, pole powierzchni przekroju L d B L L di di Jest to iła Elektromotoryczna amoindukcji 1

Indukcyjność Definicja: L L Przypomnienie: pojemność di dla idealnego solenoidu N L μo l Q U dla kondensatora płaskiego o Indukcyjność podobnie jak pojemność zależy wyłącznie od parametrów geometrycznych cewki. Można ją zwiększyć przez wprowadzenie rdzenia ferromagnetycznego o przenikalności magnetycznej μ. N L μ oμ μoμ n l l d

Obwód L Z zasady zachowania energii: d E E L + E const Li q + 0 Li di + q dq 0 skoro dq di d q i oraz d q q d q 1 Li + i 0 + q 0 L 1 L ( + ) q qo sin t 3

Obwód R zasilany z ogniwa o EM Elementarna zmiana energii źródła oddającego ładunek dq: de źr dq R Elementarna zmiana energii ładowanego kondensatora: q de dq Elementarna energia wydzielana na oporniku R: Z zasady zachowania energii: de R q dq q dq dq i R + dq i R + ir + t t stąd q( t) 1 e R oraz i( t) e R R i R q 4

q i q max i max t t gdzie q max i max R 5

Obwód RL z II prawo Kirchoffa: U c +U R +U L 0 + ir + L 0 d q R dq 1 + + q L L podstawiając 0 0 1 L q c di R L otrzymujemy d q dq + + 0 q 0 t Rozwiązanie: q( t) q cos( ) 0e t + gdzie 0 6

logarytmiczny dekrement tłumienia: ln ln q A t q0e 0e A ( t+ T ) n n+ 1 T +q 0 q 0 e t R T L gdzie -q 0 T L czyli R L gdy 0 1 R L L R kryt L 7

Dygresja dekrementowa o to znaczy, że λ /100? czyli amplituda drgań zmniejszy się po 100 drganiach k razy: skoro λ const to dla dwóch dowolnych drgań m i n: m 1 n ln A A n m k A A n m e ( m n) e 0,0100 e 7,39 Po 100 drganiach amplituda zmniejszy się 7,39 razy 8

Prawo Amper a-maxwella zy podczas ładowania kondensatora coś przepływa między okładkami? Z prawa Gaussa wynika że Zmiana ładunku w kondensatorze d E 1 0 dq Prąd płynący przez kondensator to i prz 0 d E zmiana w czasie strumienia pola elektrycznego zachowana jest ciągłość prądu w obwodzie z kondensatorem Mogą istnieć równocześnie oba typy prądów prąd uogólniony E prąd przesunięcia i i + u i prz q 0 9

Podstawiając prąd uogólniony do prawa Amper a: d E Bdl 0iu Bdl 0i + 00 w postaci różniczkowej rotb j + 0 0 0 de Powodem powstania wirowego pola magnetycznego jest prąd elektryczny i/lub zmienne pole elektryczne Gdy kondensator zawiera dielektryk Bdl 0i + 00 rotb 0 j + 00 d de E 30

Równania Maxwell a Prawo: Postać całkowa Postać różniczkowa Próżnia Gaussa dla elektrostatyki Gaussa dla magnetyzmu Ampere a- Maxwella Faraday a E d B dl μ B d 0 o E dl i + ε o q 0 d d E B rot div E ρ ε o div B 0 B μ rot o ( j + ε o B E t E ) t dive 0 div B 0 rot rot B μ o ε o B E t E t 31