100 29,538 21,223 38,112 29, ,118 24,803 49,392 41,077
|
|
- Adam Janowski
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 . Jak określa się ilość substancji? Ile kilogramów substancji zawiera mol wody?. Zbiornik zawiera 5 kmoli CO. Ile kilogramów CO znajduje się w zbiorniku? 3. Jaka jest definicja I zasady termodynamiki dla systemów zamkniętych. W zbiorniku o objętości V= [m 3 ] znajduje się n=5 0-3 [kmol] trójatomowego gazu doskonałego. W wyniku doprowadzenia ciepła z zewnątrz temp. gazu w zbiorniku wzrosła o 00 [K]. Oblicz ile ciepła zostało doprowadzonego, przyrost energii wewnętrznej oraz ciśnienie końcowe w zbiorniku. 4. Jak zdefiniowana jest praca techniczna i bezwzględna płynu ściśliwego. Oblicz pracę techniczną 3 i bezwzględną dla następujących danych: p ( V ) =, V. = [m 3 ], V =3 [dm 3 ]. Przedstaw V interpretację graficzną tych prac w układzie p-v. 5. Czy istnieje jakiś związek między ~ c p i ~ c v oraz c p i c v dla gazów doskonałych? Obliczyć c p i c v oraz ~ c p i ~ c v dla dwuatomowego gazu doskonałego o masie cząsteczkowej M=3. 6. W jaki sposób moŝna określić średnie ciepło właściwe dowolnej substancji. Mieszanina gazów półdoskonałych zawiera :, kmole CO, kg O. Oblicz ~ c p i ~ c v tej mieszaniny w zakresie temperatur : 00, 000 [ o C]. (T o =0 o C) T [ o C] c p T o kmol K O CO c v T c o kmol K p T o kmol K c v T o kmol K 00 9,538,3 38, 9, ,8 4,803 49,39 4, Pewna ilość gazu pod ciśnieniem p o i o temperaturze T o zajmuje objętość V o. gaz rozpręŝa się do objętości V : a) w stałej temperaturze, b) przy stałym ciśnieniu. Podczas którego procecu wykonana praca bezwzględna jest większa. 8. Czy moŝna jednoznacznie stwierdzić na jakiej ciało uzyskało określony przyrost energii wewnętrznej: przez doprowadzenie ciepła czy teŝ poprzez wykonanie pracy? 9. W jaki sposób naleŝy obliczyć ciepło pochłonięte przez system termodynamiczny? Podaj definicję średniego ciepła właściwego. 0. Podaj termiczne równanie stanu dla gazów doskonałych. Na podstawie prawa Boyle a-mariotte a i Gay Lussaca udowodnij równanie pv T = const.. Co to jest obieg? Jaka jest róŝnica między obiegiem prawobieŝnym a lewobieŝnym? Co wynika z zastosowania I zasady termodynamiki do obiegów? Układ termodynamiczny realizuje zespół przemian przedstawionych na rysunku. Oblicz ciepło i pracę obiegu. Uzupełnij tabelę. L L t p [kpa] V [m 3 ]
2 . Gaz doskonały w czasie rozpręŝania jest utrzymywany w stałej temperaturze. Wykonuje on pracę zewnętrzną. Czy energia wewnętrzna podczas tego procesu ulega zmianie. JeŜeli tak, to oblicz jej zmianę. JeŜeli nie, to co jest źródłem energii potrzebnej do wykonania pracy. 3. O czym mówi prawo Avogadro. 4. WykaŜ, Ŝe dla przemiany adiabatycznej (odwracalnej) gazu doskonałego obowiązuje zaleŝność : pv κ =idem, gdzie κ=c p /c v. 5. Udowodnij, Ŝe sprawność silnika Carnota, w którym czynnikiem roboczym jest gaz doskonały T T określona jest następującą zaleŝnością : η tc =, gdzie T >T. Narysuj obieg Carnota w T układzie p-v i T-S. 6. WykaŜ, Ŝe dla gazu doskonałego w układzie p-v adiabaty są bardziej nachylone względem osi odciętych od izoterm. 7. Czy moŝna całkowicie zamienić :a) pracę na ciepło c) ciepło na pracę. JeŜeli tak, to dlaczego? 8. Jaka jest definicja sprawności termicznej lewobieŝnego obiegu chłodniczego? Udowodnij, Ŝe dla T lewobieŝnego chłodniczego obiegu Carnota słuszny jest wzór : ε chc =, T >T. T T 9. Dwie jednakowe próbki gazu doskonałego o tej samej temperaturze spręŝono odwracalnie, jedną izotermicznie a drugą adiabatycznie od objętości Vdo V/. W której próbce będzie większe ciśnienie końcowe? Który z procesów spręŝania jest bardziej ekonomiczny (jest mniejsza praca)? 0. Jaką pracę naleŝy wykonać aby przenieść [J] ciepła ze źródła o temperaturze 0 [ o C] do źródła o temperaturze 0 [ o C] przy wykorzystaniu maszyny realizującej lewobieŝny cykl Carnota.. Dlaczego podczas adiabatycznej przemiany nieodwracalnej przyrost entropii jest dodatni? Wyjaśnij to w oparciu o zasadę wzrostu entropii.. Udowodnij, Ŝe przyrost entropii gazu doskonałego wyraŝa się następującą zaleŝnością : T V S = n ~ c v ln + nr u ln. T V 3. Oblicz przyrost entropii mola CO (gaz doskonały) jeŝeli dane są następujące parametry : p = [bar], p =.5 [bar], t =00 [ o C], t =0 [ o C]. 4. Czy praca zaleŝy od drogi przejścia między stanem początkowym a końcowym podczas realizacji procesu termodynamicznego? Przedstaw dowód. 5. Układ termodynamiczny realizuje dowolny nieodwracalny obieg termodynamiczny. Przyrost entropii dla pełnego cyklu tego obiegu wynosi: a) S=0 6. b) S>0 d) S<0. Uzasadnij odpowiedź. 7. Wyjaśnij, dlaczego temperatura końcowa w nieodwracalnej przemianie adiabatycznej jest zawsze wyŝsza niŝ w przemianie izentropowej (przedstaw przemianę na rysunku w ukł. T-S i p-v).. Sprawność wewnętrzna spręŝarki wynosi 88 % a czynnikiem roboczym jest trójatomowy gaz doskonały. SpręŜ spręŝarki wynosi π=5 a temperatura gazu przed spręŝarką t =0 [ o C]. 8. Gaz doskonały jest rozpręŝany adiabatycznie nieodwracalnie od stanu o parametrach p, T ; do stanu o parametrach p, T. Obliczyć temperaturę T wiedząc, Ŝe sprawność wewnętrzna przemiany nieodwracalnej jest równa 0,9; natomiast T = 0 o C, T S = 0 o C. 9. Udowodnij, Ŝe dla przemiany politropowej gazu doskonałego słuszna jest zaleŝność pv z =idem.
3 30. System termodynamiczny zamknięty realizuje dowolną przemianę odwracalną. Podczas tej przemiany wystąpił ujemny przyrost entropii tego systemu. O czym to świadczy. Przedstaw przemianę w układzie T-s. 3. W jakiej odwracalnej przemianie termodynamicznej w wyniku straty ciepła na rzecz otoczenia temperatura czynnika termodynamicznego moŝe rosnąć? 3. Jak jest zdefiniowana sprawność termiczna dla lewobieŝnego obiegu grzejnego? Pompa ciepła przenosi ciepło z zewnątrz gdzie panuje temperatura -5 [ o C] do wnętrza domu, gdzie panuje temperatura 0 [ o C]. Ile dŝuli ciepła na kaŝdy dŝul włoŝonej pracy dostarcza pompa do domu przy załoŝeniu, Ŝe sprawność termiczna osiąga swoją największą wartość w podanym zakresie termperatur. 33. Układ termodynamiczny realizuje dowolny obieg. Przyrost energii wewnętrznej dla pełnego cyklu wyniesie : a) U>0, 34. b) U<0, 35. c) U=0. Wybierz prawidłową odpowiedź i uzasadnij ją. 36. Podaj równanie bilansu energii dla systemu otwartego. Poziomym kanałem o stałym przekroju przepływa azot (gaz doskonały). Do gazu doprowadzany jest stały strumień ciepła Q & tak, Ŝe jego temperatura wzrasta do t =000 [ o C]. Parametry początkowe wynoszą odpowiednio t =500 [ o C],. Oblicz strumień doprowadzonego ciepła. 37. Wyjaśnij pojęcie stanu ustalonego w odniesieniu do zamkniętego i otwartego systemu termodynamicznego. 38. O czym mówi zasada wzrostu entropii. 39. O czym mówi twierdzenie Carnota. Jaki obieg termodynamiczny ma największą sprawność i dlaczego? 40. Podaj zasadę wzrostu entropii dla systemu termodynamicznego otwartego. 4. Udowodnij, Ŝe w układzie współrzędnych T-s izochora jest bardziej stroma od izobary. n 4. Dla mieszaniny udowodnij zaleŝność: R m,i = Rij g j. Oblicz indywidualną stałą gazową j= mieszaniny gazów o udziałach molowych y CO = 0. 5, y NO = 0. 5, reszta CO. 43. mol dwuatomowego gazu doskonałego został spręŝony adiabatycznie odwracalnie od ciśnienia p = [bar ] do p =5 [bar]. Temperatura początkowa gazu wynosi t =0 [ o C]. Oblicz prace techniczną i bezwzględną. Przedstaw je na wykresie w układzie P V, T-S. 44. Trójatomowy gaz doskonały realizuje odwracalny obieg Otto. Oblicz sprawność obiegu jeŝeli wiadomo, Ŝe podczas kompresji izentropowej temperatura gazu wzrosła 6-krotnie. Przedstaw obieg w układzie p-v i T-s. 45. Na podstawie zasady wzrostu entropii udowodnij słuszność stwierdzenia : Nie moŝna zbudować cyklicznie działającego silnika, który całkowicie zamienia ciepło na pracę. 46. W oparciu o zasadę wzrostu entropii udowodnij, Ŝe ciepło nie moŝe samorzutnie przejść ze źródła o temperaturze niŝszej do źródła o temperaturze wyŝszej. 47. Wyjaśnij na czym polega carnotyzacja (regeneracja) obiegu. Jaki warunek musi być spełniony aby moŝliwe było zastosowanie carnotyzacji w obiegu Braytona? 48. W zbiorniku o objętości V= [m 3 ] znajduje się n= [kmol] mieszaniny gazów doskonałych o udziałach masowych : go = 0. 5, gco = 0. 5, g 0. 5 N =. W wyniku ogrzania gazu nastąpił wzrost temperatury od t =0 do t =500 [ o C]. Oblicz ile doprowadzono ciepła do gazu oraz pracę techniczną. Przedstaw przemianę w układzie p-v i T-S.
4 49. Udowodnij, Ŝe sprawność obiegu Braytona wyraŝa się zaleŝnością : obieg w układzie p-v i T-s. tb.przedstaw π η = κ κ 50. Udowodnij, Ŝe sprawność obiegu Otto wyraŝa się zaleŝnością: η to =.Przedstaw obieg w ε κ układzie p-v i T-s. 5. Udowodnij, Ŝe zastępcza mas cząsteczkowa mieszaniny wyraŝa się zaleŝnością M = y M. n m i i i= 5. Jaka jest definicja sprawności wewnętrznej dla spręŝania adiabatycznego. Przedstaw tą przemianę w układzie p-v i T-S. Trójatomowy gaz doskonały został spręŝony adiabatycznie nieodwracalnie od temperatury 00 do 800 [ o C]. Ciśnienie gazu wzrosło od do 5 [bar]. Oblicz sprawność wewnętrzną procesu spręŝania. 53. Jaka jest definicja sprawności wewnętrznej dla rozpręŝania adiabatycznego. Przedstaw przemianę w układzie p-v i T-S. Jednoatomowy gaz doskonały został rozpręŝony adiabatycznie nieodwracalnie. Dal następujących danych : p =6 [bar], p = bar, t =000 [ o C], t =00 [ o C] oblicz sprawność wewnętrzną. 54. Przedstaw dowód na to, Ŝe temperatura gazu doskonałego podczas dławienia izentalpowego nie ulega zmianie. 55. W jaki sposób naleŝy obliczyć pracę techniczną i bezwzględną gazu doskonałego w przemianie izobarycznej. Przedstaw interpretację graficzną pracy w tej przemianie w układzie p-v. mol H O (g. doskonały) został ogrzany izobarycznie (p=000 [kpa] ) tak, Ŝe jego temperatura wzrosła od 00 do 800 [ o C]. Oblicz pracę techniczną i bezwzględną oraz końcową objętość. 56. W jaki sposób naleŝy obliczyć pracę techniczną i bezwzględną gazu doskonałego w przemianie izochorycznej. Przedstaw interpretację graficzną pracy w tej przemianie w układzie p-v. mol CO (gaz doskonały) został ogrzany izochorycznie (V=[m 3 ] ) tak, Ŝe jego temperatura wzrosła od 00 do 800 [ o C]. Oblicz pracę techniczną i bezwzględną oraz o ile wzrosło ciśnienie. 57. Wyprowadź wzór na przyrost entropii gazu doskonałego w przemianie izotermicznej. czy moŝe on być stosowany do obliczania entropii gazów półdoskonałych. mole CO (g. półdoskonały) został spręŝony izotermicznie (t=00 [ o C] ) tak, Ŝe ciśnienie wzrosło od do 7 bar. Oblicz przyrost entropii. 58. Udowodnij, Ŝe dla przemiany adiabatycznej odwracalnej g. doskonałego słuszne jest równanie L t =κl. 59. Wyprowadź wzór na zaleŝność T=T(S) dla przemiany izobarycznej gazu doskonałego. 60. Wyprowadź wzór na zaleŝność T=T(S) dla przemiany izochorycznej gazu doskonałego. 6. Udowodnij, Ŝe w układzie współrzędnych T-S izochora jest bardziej stroma od izobary. 6. Przedstaw przemianę izobaryczną pary wodnej na wykresach w układzie p-v, T-s, h-s. Oblicz ciepło pochłonięte przez [kg] pary wodnej oraz oblicz pracę techniczną i bezwzględną jeŝeli parametry pary zmieniły się od v =.4 [m 3 /kg], p = [bar] do t =500 [ o C]. Zinterpretuj graficznie na wykresach ciepło i pracę. 63. Przedstaw przemianę izotermiczną pary wodnej w układzie p-v, T-s, h-s. Oblicz ciepło pochłonięte przez [kg] oraz oblicz pracę techniczną i bezwzględną jeŝeli parametry pary zmieniły się od stanu p =5 [bar], x = do p =0.5 [ bar]. Zinterpretuj graficznie na wykresach ciepło i pracę.
5 64. Przedstaw przemianę izochoryczną pary wodnej na wykresach w układzie p-v, T-s, h-s. Oblicz ciepło, pracę techniczną i bezwzględną, jeŝeli parametry [kg] pary wodnej zmieniły się od stanu p =5 [bar], x =0.9 do stanu t =00 [ o C]. Przedstaw interpretację graficzną pracy i ciepła. 65. Przedstaw przemianę izentropową pary wodnej na rysunkach w układzie p-v, T-s, h-s. Oblicz ciepło, pracę techniczną i bezwzględną dla [kg] pary wodnej, której parametry zmieniły się od p =0.0 [bar], x =0.86 do p =50 bar. 66. Narysuj schemat klasycznej siłowni parowej realizującej obieg Clausiusa - Rankine a oraz wymień realizowane przemiany i przedstaw je na rys. w układzie p-v, T-s, h-s. Oblicz sprawność obiegu Clausiusa - Rankine a dla następujących danych : ciśnienie i temperatura pary za kotłem p=3 [MPa], t=500 [ o C], ciśnienie pary w skraplaczu p=0.005 [MPa]. 67. Oblicz moc potrzebną do napędu pompy zasilającej kocioł parowy, jeŝeli pompa spręŝa izentropowo wodę od ciśnienia p=0.005 [MPa] do p=3 [MPa], a masowe natęŝenie przepływu wody przez pompę wynosi 0 [kg/s]. 68. Narysuj schemat lewobieŝnego spręŝarkowego obiegu chłodniczego realizującego obieg Lindego oraz przedstaw przemiany występujące w tym obiegu na wykresach w układzie p-v, T-s, h-s, lgp-h 69. Suche powietrze zostało nawilŝone wodą w ilości 0 g H O na kg powietrza suchego i ma następujące parametry : p= [bar], t=40 [ o C]. Określ wilgotność względną i zawartość wilgoci. 70. Suche powietrze zostało nawilŝone wodą w ilości 0 g H O na kg powietrza suchego i ma następujące parametry : p= [bar], t=40 [ o C]. Określ temperaturę punktu rosy. 7. Suche powietrze zostało nawilŝone wodą w ilości 0 g H O na kg powietrza suchego i ma następujące parametry : p= [bar], t=40 [ o C]. Określ wilgotność bezwzględną oraz ciśnienie cząstkowe pary wodnej zawartej w powietrzu. 7. Podaj definicję temperatury punktu rosy. 73. Na podstawie wykresu h-x (Moliera) dla powietrza oraz temperatury termometru suchego i mokrego, które wynoszą odpowiednio t s =30 [ o C], t m =0 [ o C], określ wilgotność względną, zawartość wilgoci oraz temperaturę punktu rosy.
Obiegi gazowe w maszynach cieplnych
OBIEGI GAZOWE Obieg cykl przemian, po przejściu których stan końcowy czynnika jest identyczny ze stanem początkowym. Obrazem geometrycznym obiegu jest linia zamknięta. Dla obiegu termodynamicznego: przyrost
Spis treści. PRZEDMOWA. 11 WYKAZ WAśNIEJSZYCH OZNACZEŃ. 13 I. POJĘCIA PODSTAWOWE W TERMODYNAMICE. 19
Spis treści PRZEDMOWA. 11 WYKAZ WAśNIEJSZYCH OZNACZEŃ. 13 I. POJĘCIA PODSTAWOWE W TERMODYNAMICE. 19 Wykład 1: WPROWADZENIE DO PRZEDMIOTU 19 1.1. Wstęp... 19 1.2. Metody badawcze termodynamiki... 21 1.3.
1. 1 J/(kg K) nie jest jednostką a) entropii właściwej b) indywidualnej stałej gazowej c) ciepła właściwego d) pracy jednostkowej
1. 1 J/(kg K) nie jest jednostką a) entropii właściwej b) indywidualnej stałej gazowej c) ciepła właściwego d) pracy jednostkowej 2. 1 kmol każdej substancji charakteryzuje się taką samą a) masą b) objętością
4. 1 bar jest dokładnie równy a) Pa b) 100 Tr c) 1 at d) 1 Atm e) 1000 niutonów na metr kwadratowy f) 0,1 MPa
1. Adiatermiczny wymiennik ciepła to wymiennik, w którym a) ciepło płynie od czynnika o niższej temperaturze do czynnika o wyższej temperaturze b) nie ma strat ciepła na rzecz otoczenia c) czynniki wymieniające
Spis treści. Przedmowa WPROWADZENIE DO PRZEDMIOTU... 11
Spis treści Przedmowa... 10 1. WPROWADZENIE DO PRZEDMIOTU... 11 2. PODSTAWOWE OKREŚLENIA W TERMODYNAMICE... 13 2.1. Układ termodynamiczny... 13 2.2. Wielkości fizyczne, układ jednostek miary... 14 2.3.
3. Przyrost temperatury gazu wynosi 20 C. Ile jest równy ten przyrost w kelwinach?
1. Która z podanych niżej par wielkości fizycznych ma takie same jednostki? a) energia i entropia b) ciśnienie i entalpia c) praca i entalpia d) ciepło i temperatura 2. 1 kj nie jest jednostką a) entropii
Zadania domowe z termodynamiki I dla wszystkich kierunków A R C H I W A L N E
Zadania domowe z termodynamiki I dla wszystkich kierunków A R C H I W A L N E ROK AKADEMICKI 2015/2016 Zad. nr 4 za 3% [2015.10.29 16:00] Ciepło właściwe przy stałym ciśnieniu gazu zależy liniowo od temperatury.
Przemiany termodynamiczne
Przemiany termodynamiczne.:: Przemiana adiabatyczna ::. Przemiana adiabatyczna (Proces adiabatyczny) - proces termodynamiczny, podczas którego wyizolowany układ nie nawiązuje wymiany ciepła, lecz całość
4. Przyrost temperatury gazu wynosi 20 C. W kelwinach przyrost ten jest równy
1. Która z podanych niżej par wielkości fizycznych ma takie same jednostki? a) energia i entropia b) ciśnienie i entalpia c) praca i entalpia d) ciepło i temperatura 2. 1 bar jest dokładnie równy a) 10000
Temodynamika Roztwór N 2 i Ar (gazów doskonałych) ma wykładnik adiabaty κ = 1.5. Określić molowe udziały składników. 1.7
Temodynamika Zadania 2016 0 Oblicz: 1 1.1 10 cm na stopy, 60 stóp na metry, 50 ft 2 na metry. 45 m 2 na ft 2 g 40 cm na uncję na stopę sześcienną, na uncję na cal sześcienny 3 60 g cm na funt na stopę
Termodynamika. Część 5. Procesy cykliczne Maszyny cieplne. Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ
Termodynamika Część 5 Procesy cykliczne Maszyny cieplne Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Z pierwszej zasady termodynamiki: Procesy cykliczne du = Q el W el =0 W cyklu odwracalnym (złożonym z procesów
Wykład FIZYKA I. 14. Termodynamika fenomenologiczna cz.ii. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I 14. Termodynamika fenomenologiczna cz.ii Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.html GAZY DOSKONAŁE Przez
Opis efektów kształcenia dla modułu zajęć
Nazwa modułu: Podstawy termodynamiki Rok akademicki: 2015/2016 Kod: MIC-1-206-s Punkty ECTS: 5 Wydział: Inżynierii Metali i Informatyki Przemysłowej Kierunek: Inżynieria Ciepła Specjalność: - Poziom studiów:
GAZ DOSKONAŁY. Brak oddziaływań między cząsteczkami z wyjątkiem zderzeń idealnie sprężystych.
TERMODYNAMIKA GAZ DOSKONAŁY Gaz doskonały to abstrakcyjny, matematyczny model gazu, chociaż wiele gazów (azot, tlen) w warunkach normalnych zachowuje się w przybliżeniu jak gaz doskonały. Model ten zakłada:
Projekt Inżynier mechanik zawód z przyszłością współfinansowany ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Zajęcia wyrównawcze z fizyki -Zestaw 4 -eoria ermodynamika Równanie stanu gazu doskonałego Izoprzemiany gazowe Energia wewnętrzna gazu doskonałego Praca i ciepło w przemianach gazowych Silniki cieplne
Lewobieżny obieg gazowy Joule a a obieg parowy Lindego.
Lewobieżny obieg gazowy Joule a a obieg parowy Lindego. Adam Nowaczyk IM-M Semestr II Gdaosk 2011 Spis treści 1. Obiegi termodynamiczne... 2 1.1 Obieg termodynamiczny... 2 1.1.1 Obieg prawobieżny... 3
Gaz rzeczywisty zachowuje się jak modelowy gaz doskonały, gdy ma małą gęstość i umiarkowaną
F-Gaz doskonaly/ GAZY DOSKONAŁE i PÓŁDOSKONAŁE Gaz doskonały cząsteczki są bardzo małe w porównaniu z objętością naczynia, które wypełnia gaz cząsteczki poruszają się chaotycznie ruchem postępowym i zderzają
TERMODYNAMIKA. przykłady zastosowań. I.Mańkowski I LO w Lęborku
TERMODYNAMIKA przykłady zastosowań I.Mańkowski I LO w Lęborku 2016 UKŁAD TERMODYNAMICZNY Dla przykładu układ termodynamiczny stanowią zamknięty cylinder z ruchomym tłokiem, w którym znajduje się gaz tak
Zadania domowe z termodynamiki dla wszystkich kierunków A R C H I W A L N E. Zadania domowe z termodynamiki I dla wszystkich kierunków
Zadania domowe z termodynamiki I dla wszystkich kierunków A R C H I W A L N E Zadania domowe z termodynamiki dla wszystkich kierunków ROK AKADEMICKI 2017/2018 Zad. nr 10 za 3% [2018.01.26 13:30] Obieg
I. KARTA PRZEDMIOTU CEL PRZEDMIOTU
I. KARTA PRZEDMIOTU. Nazwa przedmiotu: TERMODYNAMIKA 2. Kod przedmiotu: Sdt 3. Jednostka prowadząca: Wydział Mechaniczno-Elektryczny 4. Kierunek: Mechanika i budowa maszyn 5. Specjalność: Eksploatacja
TERMODYNAMIKA Zajęcia wyrównawcze, Częstochowa, 2009/2010 Ewa Mandowska
1. Bilans cieplny 2. Przejścia fazowe 3. Równanie stanu gazu doskonałego 4. I zasada termodynamiki 5. Przemiany gazu doskonałego 6. Silnik cieplny 7. II zasada termodynamiki TERMODYNAMIKA Zajęcia wyrównawcze,
Janusz Walczak, Termodynamika techniczna
Pr z e d m o wa Termodynamika jest nauką zajmującą się przemianami różnych postaci energii. W podręczniku, który przekazujemy Państwu, ograniczyliśmy się do opisu przemian energii zachodzących w różnych
liczba Materiał realizowany na zajęciach: zajęć
Podręcznik (także w wersji elektronicznej!): Foltańska-Werszko Danuta Teoria systemów cieplnych: termodynamika-podstawy Plan ćwiczeń rachunkowych: Nr liczba Materiał realizowany na zajęciach: zajęć godz.
I. KARTA PRZEDMIOTU CEL PRZEDMIOTU
I. KARTA PRZEDMIOTU 1. Nazwa przedmiotu: TERMODYNAMIKA 2. Kod przedmiotu: Sdt 3. Jednostka prowadząca: Wydział Mechaniczno-Elektryczny 4. Kierunek: Mechanika i budowa maszyn 5. Specjalność: Eksploatacja
Lewobieżny obieg gazowy Joule a a obieg parowy Lindego.
Lewobieżny obieg gazowy Joule a a obieg parowy Lindego. Wojciech Głąb Techniki niskotemperaturowe Inżynieria Mechaniczno-Medyczna st. II sem. I Spis treści 1. Obieg termodynamiczny... 3 2. Obieg lewobieżny
= = Budowa materii. Stany skupienia materii. Ilość materii (substancji) n - ilość moli, N liczba molekuł (atomów, cząstek), N A
Budowa materii Stany skupienia materii Ciało stałe Ciecz Ciała lotne (gazy i pary) Ilość materii (substancji) n N = = N A m M N A = 6,023 10 mol 23 1 n - ilość moli, N liczba molekuł (atomów, cząstek),
Wykład 7: Przekazywanie energii elementy termodynamiki
Wykład 7: Przekazywanie energii elementy termodynamiki dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ emperatura Fenomenologicznie wielkość informująca o tym jak ciepłe/zimne
Zadanie 1. Zadanie: Odpowiedź: ΔU = 2,8663 10 4 J
Tomasz Lubera Zadanie: Zadanie 1 Autoklaw zawiera 30 dm 3 azotu o temperaturze 15 o C pod ciśnieniem 1,48 atm. Podczas ogrzewania autoklawu ciśnienie wzrosło do 3800,64 mmhg. Oblicz zmianę energii wewnętrznej
Rozwiązanie: Rozwiązanie najlepiej rozpocząć od sporządzenia szkicu, który jest pierwszym stopniem zrozumienia opisywanego procesu (serii przemian).
Nowe zadania z termodynamiki. 06.0.00. Zadanie. 0/8, moli gazu azotu (traktować jako gaz doskonały), znajdującego się początkowo (stan ) w warunkach T =00K, =0 a, przechodzi następującą serię przemian
Temperatura jest wspólną własnością dwóch ciał, które pozostają ze sobą w równowadze termicznej.
1 Ciepło jest sposobem przekazywania energii z jednego ciała do drugiego. Ciepło przepływa pod wpływem różnicy temperatur. Jeżeli ciepło nie przepływa mówimy o stanie równowagi termicznej. Zerowa zasada
Zadanie 1. Zadanie: Odpowiedź: ΔU = 2, J
Tomasz Lubera Zadanie: Zadanie 1 Autoklaw zawiera 30 dm 3 azotu o temperaturze 15 o C pod ciśnieniem 1,48 atm. Podczas ogrzewania autoklawu ciśnienie wzrosło do 3800,64 mmhg. Oblicz zmianę energii wewnętrznej
Państwowa Wyższa Szkoła Zawodowa w Koninie. Janusz Walczak
Państwowa Wyższa Szkoła Zawodowa w Koninie Janusz Walczak Te r m o d y n a m i k a t e c h n i c z n a Konin 2008 Tytuł Termodynamika techniczna Autor Janusz Walczak Recenzja naukowa dr hab. Janusz Wojtkowiak
Para wodna najczęściej jest produkowana w warunkach stałego ciśnienia.
PARA WODNA 1. PRZEMIANY FAZOWE SUBSTANCJI JEDNORODNYCH Para wodna najczęściej jest produkowana w warunkach stałego ciśnienia. Przy niezmiennym ciśnieniu zmiana wody o stanie początkowym odpowiadającym
Termodynamika. Część 4. Procesy izoparametryczne Entropia Druga zasada termodynamiki. Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ
Termodynamika Część 4 Procesy izoparametryczne Entropia Druga zasada termodynamiki Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Pierwsza zasada termodynamiki procesy kwazistatyczne Zgodnie z pierwszą zasadą termodynamiki,
Przemiany gazowe. 4. Który z poniższych wykresów reprezentuje przemianę izobaryczną: 5. Który z poniższych wykresów obrazuje przemianę izochoryczną:
Przemiany gazowe 1. Czy możliwa jest przemiana gazowa, w której temperatura i objętość pozostają stałe, a ciśnienie rośnie: a. nie b. jest możliwa dla par c. jest możliwa dla gazów doskonałych 2. W dwóch
I. KARTA PRZEDMIOTU CEL PRZEDMIOTU
I. KARTA PRZEDMIOTU 1. Nazwa przedmiotu: TERMODYNAMIKA TECHNICZNA 2. Kod przedmiotu: Sd 3. Jednostka prowadząca: Wydział Mechaniczno-Elektryczny 4. Kierunek: Mechanika i budowa maszyn 5. Specjalność: Eksploatacja
DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI
DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI Procesy odwracalne i nieodwracalne termodynamicznie, samorzutne i niesamorzutne Proces nazywamy termodynamicznie odwracalnym, jeśli bez spowodowania zmian w otoczeniu możliwy
Termodynamika. Cel. Opis układu niezależny od jego struktury mikroskopowej Uniwersalne prawa. William Thomson 1. Baron Kelvin
Cel Termodynamika Opis układu niezależny od jego struktury mikroskopowej Uniwersalne prawa Nicolas Léonard Sadi Carnot 1796 1832 Rudolf Clausius 1822 1888 William Thomson 1. Baron Kelvin 1824 1907 i inni...
DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI
DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI Procesy odwracalne i nieodwracalne termodynamicznie, samorzutne i niesamorzutne Proces nazywamy termodynamicznie odwracalnym, jeśli bez spowodowania zmian w otoczeniu możliwy
Wykład Temperatura termodynamiczna 6.4 Nierówno
ykład 8 6.3 emperatura termodynamiczna 6.4 Nierówność Clausiusa 6.5 Makroskopowa definicja entropii oraz zasada wzrostu entropii 6.6 Entropia dla czystej substancji 6.8 Cykl Carnota 6.7 Entropia dla gazu
TERMODYNAMIKA FENOMENOLOGICZNA
TERMODYNAMIKA FENOMENOLOGICZNA Przedmiotem badań są własności układów makroskopowych w zaleŝności od temperatury. Układ makroskopowy Np. 1 mol substancji - tyle składników ile w 12 gramach węgla C 12 N
Podstawowe pojęcia Masa atomowa (cząsteczkowa) - to stosunek masy atomu danego pierwiastka chemicznego (cząsteczki związku chemicznego) do masy 1/12
Podstawowe pojęcia Masa atomowa (cząsteczkowa) - to stosunek masy atomu danego pierwiastka chemicznego (cząsteczki związku chemicznego) do masy 1/12 atomu węgla 12 C. Mol - jest taką ilością danej substancji,
Wykład 2. Przemiany termodynamiczne
Wykład Przemiany termodynamiczne Przemiany odwracalne: Przemiany nieodwracalne:. izobaryczna = const 7. dławienie. izotermiczna = const 8. mieszanie. izochoryczna = const 9. tarcie 4. adiabatyczna = const
Wykład 6: Przekazywanie energii elementy termodynamiki
Wykład 6: Przekazywanie energii elementy termodynamiki dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Temperatura Fenomenologicznie wielkość informująca o tym jak
Wykład 6: Przekazywanie energii elementy termodynamiki
Wykład 6: Przekazywanie energii elementy termodynamiki dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Temperatura Fenomenologicznie wielkość informująca o tym jak
WYKŁAD 2 TERMODYNAMIKA. Termodynamika opiera się na czterech obserwacjach fenomenologicznych zwanych zasadami
WYKŁAD 2 TERMODYNAMIKA Termodynamika opiera się na czterech obserwacjach fenomenologicznych zwanych zasadami Zasada zerowa Kiedy obiekt gorący znajduje się w kontakcie cieplnym z obiektem zimnym następuje
Obieg Ackeret Kellera i lewobieżny obieg Philipsa (Stirlinga) podstawy teoretyczne i techniczne możliwości realizacji
Obieg Ackeret Kellera i lewobieżny obieg Philipsa (Stirlinga) podstawy teoretyczne i techniczne możliwości realizacji Monika Litwińska Inżynieria Mechaniczno-Medyczna GDAŃSKA 2012 1. Obieg termodynamiczny
Techniki niskotemperaturowe w medycynie
INŻYNIERIA MECHANICZNO-MEDYCZNA WYDZIAŁ MECHANICZNY POLITECHNIKA GDAŃSKA Techniki niskotemperaturowe w medycynie Temat: Lewobieżny obieg gazowy Joule a a obieg parowy Lindego Prowadzący: dr inż. Zenon
T 1 > T 2 U = 0. η = = = - jest to sprawność maszyny cieplnej. ε = 1 q. Sprawność maszyn cieplnych. Z II zasady termodynamiki wynika:
Sprawność maszyn cieplnych. Z II zasady termodynamiki wynika: Zamiana ciepła na pracę przez cyklicznie działającą maszynę cieplną jest możliwa tylko przy wykorzystaniu dwóch zbiorników ciepła o różnych
b) Wybierz wszystkie zdania prawdziwe, które odnoszą się do przemiany 2.
Sprawdzian 8A. Gaz doskonały przeprowadzono ze stanu P do stanu K dwoma sposobami: i, tak jak pokazano na rysunku. Poniżej napisano kilka zdań o tych przemianach. a) Wybierz spośród nich wszystkie zdania
K raków 26 ma rca 2011 r.
K raków 26 ma rca 2011 r. Zadania do ćwiczeń z Podstaw Fizyki na dzień 1 kwietnia 2011 r. r. dla Grupy II Zadanie 1. 1 kg/s pary wo dne j o ciśnieniu 150 atm i temperaturze 342 0 C wpada do t urbiny z
GAZ DOSKONAŁY W TERMODYNAMICE TO POJĘCIE RÓŻNE OD GAZU DOSKONAŁEGO W HYDROMECHANICE (ten jest nielepki)
Właściwości gazów GAZ DOSKONAŁY Równanie stanu to zależność funkcji stanu od jednoczesnych wartości parametrów koniecznych do określenia stanów równowagi trwałej. Jest to zwykle jednowartościowa i ciągła
ZADANIA Z FIZYKI - TERMODYNAMIKA
ZADANIA Z FIZYKI - TERMODYNAMIKA Zad 1.(RH par 22-8 zad 36) Cylinder jest zamknięty dobrze dopasowanym metalowym tłokiem o masie 2 kg i polu powierzchni 2.0 cm 2. Cylinder zawiera wodę i parę o temperaturze
(1) Równanie stanu gazu doskonałego. I zasada termodynamiki: ciepło, praca.
(1) Równanie stanu gazu doskonałego. I zasada termodynamiki: ciepło, praca. 1. Aby określić dokładną wartość stałej gazowej R, student ogrzał zbiornik o objętości 20,000 l wypełniony 0,25132 g gazowego
Podstawowe pojęcia 1
Tomasz Lubera Podstawowe pojęcia 1 Układ część przestrzeni wyodrębniona myślowo lub fizycznie z otoczenia Układ izolowany niewymieniający masy i energii z otoczeniem Układ zamknięty wymieniający tylko
Termodynamika Techniczna dla MWT, wykład 4. AJ Wojtowicz IF UMK
Wykład 4. Gazy.. Gaz doskonały, półdoskonały i rzeczywisty.. Równanie stanu gazu doskonałego; uniwersalna stała gazowa.3. RównowaŜne sformułowania równania stanu gazu doskonałego; stała gazowa.4. Odstępstwa
Maszyny cieplne substancja robocza
Maszyny cieplne cel: zamiana ciepła na pracę (i odwrotnie) pracują cyklicznie pracę wykonuje substancja robocza (np.gaz, mieszanka paliwa i powietrza) która: pochłania ciepło dostarczane ze źródła ciepła
[1] CEL ĆWICZENIA: Identyfikacja rzeczywistej przemiany termodynamicznej poprzez wyznaczenie wykładnika politropy.
[1] CEL ĆWICZENIA: Identyfikacja rzeczywistej przemiany termodynamicznej poprzez wyznaczenie wykładnika politropy. [2] ZAKRES TEMATYCZNY: I. Rejestracja zmienności ciśnienia w cylindrze sprężarki (wykres
Podstawy termodynamiki
Podstawy termodynamiki Temperatura i ciepło Praca jaką wykonuje gaz I zasada termodynamiki Przemiany gazowe izotermiczna izobaryczna izochoryczna adiabatyczna Co to jest temperatura? 40 39 38 Temperatura
Wykład 7 Entalpia: odwracalne izobaryczne rozpręŝanie gazu, adiabatyczne dławienie gazu dla przepływu ustalonego, nieodwracalne napełnianie gazem
Wykład 7 Entalpia: odwracalne izobaryczne rozpręŝanie gazu, adiabatyczne dławienie gazu dla przepływu ustalonego, nieodwracalne napełnianie gazem pustego zbiornika rzy metody obliczeń entalpii gazu doskonałego
1. PIERWSZA I DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI TERMOCHEMIA
. PIERWSZA I DRUGA ZASADA ERMODYNAMIKI ERMOCHEMIA Zadania przykładowe.. Jeden mol jednoatomowego gazu doskonałego znajduje się początkowo w warunkach P = 0 Pa i = 300 K. Zmiana ciśnienia do P = 0 Pa nastąpiła:
Chłodnictwo i Kriogenika - Ćwiczenia Lista 4
Chłodnictwo i Kriogenika - Ćwiczenia Lista 4 dr hab. inż. Bartosz Zajączkowski bartosz.zajaczkowski@pwr.edu.pl Politechnika Wrocławska Wydział Mechaniczno-Energetyczny Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn
Spis treści. PRZEDMOWA.. 11 WYKAZ WAśNIEJSZYCH OZNACZEŃ.. 13
Spis treści PRZEDMOWA.. 11 WYKAZ WAśNIEJSZYCH OZNACZEŃ.. 13 Wykład 16: TERMODYNAMIKA POWIETRZA WILGOTNEGO ciąg dalszy 21 16.1. Izobaryczne chłodzenie i ogrzewanie powietrza wilgotnego.. 22 16.2. Izobaryczne
SILNIK TURBINOWY ANALIZA TERMO-GAZODYNAMICZNA OBIEGU SILNIKA IDEALNEGO
SILNIK TURBINOWY ANALIZA TERMO-GAZODYNAMICZNA OBIEGU SILNIKA IDEALNEGO Dr inŝ. Robert JAKUBOWSKI Wydział Budowy Maszyn i Lotnictwa PRz Pok. 5 bud L 33 E-mail robert.jakubowski@prz.edu.pl WWW www.jakubowskirobert.sd.prz.edu.pl
Termodynamika techniczna / Jan Szargut. - wyd. 7. Gliwice, Spis treści PRZEDMOWA 13 PODSTAWOWE OZNACZENIA 15 WSTĘP 19
Termodynamika techniczna / Jan Szargut. - wyd. 7. Gliwice, 2013 Spis treści PRZEDMOWA 13 PODSTAWOWE OZNACZENIA 15 WSTĘP 19 1. POJĘCIA PODSTAWOWE I JEDNOSTKI MIAR 21 1. 1 Układy jednostek 21 1.2. Podstawowe
10. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI.
0. FALE, ELEMENY ERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI. 0.9. Podstawy termodynamiki i raw gazowych. Podstawowe ojęcia Gaz doskonały: - cząsteczki są unktami materialnymi, - nie oddziałują ze sobą siłami międzycząsteczkowymi,
Energetyka odnawialna i nieodnawialna
Energetyka odnawialna i nieodnawialna Repetytorium Podstawy termodynamiczne Wykład WSG Bydgoszcz Prowadzący: prof. Andrzej Gardzilewicz gar@imp. imp.gda.pl, 601-63 63-22-84 Materiały y uzupełniaj niające:
Termodynamika Wykazać, Ŝe sprawność silnika Carnota, w którym substancją roboczą jest gaz doskonały, wynosi η = (T 1 -T 2 )/T 1.
Termodynamika 1 1. Niech zaleŝność ciepła właściwego od temperatury ma postać: c=a+bt 2, gdzie A i B są stałymi, a T temperaturą w skali Celsjusza. Porównać ciepło właściwe tej substancji w zakresie temperatur
Ciepła tworzenia i spalania (3)
Ciepła tworzenia i spalania (3) Standardowa entalpia tworzenia jest standardową entalpią związku 0 0 H = H Dla pierwiastków: Dla związków: H H 98 tw,98 0 tw, = C p ( ) d 98 0 0 tw, = Htw,98 + C p ( ) 98
Ćwiczenie 5: Wymiana masy. Nawilżanie powietrza.
1 Część teoretyczna Powietrze wilgotne układ złożony z pary wodnej i powietrza suchego, czyli mieszaniny azotu, tlenu, wodoru i pozostałych gazów Z punktu widzenia różnego typu przemian skład powietrza
Chłodnictwo i Kriogenika - Ćwiczenia Lista 3
Chłodnictwo i Kriogenika - Ćwiczenia Lista 3 dr hab. nż. Bartosz Zajączkowski bartosz.zajaczkowski@pwr.edu.pl Politechnika Wrocławska Wydział Mechaniczno-Energetyczny Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn
Karta (sylabus) modułu/przedmiotu Transport Studia I stopnia
Karta (sylabus) modułu/przedmiotu Transport Studia I stopnia Przedmiot: Termodynamika Rodzaj przedmiotu: Podstawowy/obowiązkowy Kod przedmiotu: TR 1 N 0 3 30-0_1 Rok: II Semestr: 3 Forma studiów: Studia
autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 19 TERMODYNAMIKA CZĘŚĆ 2. I ZASADA TERMODYNAMIKI
autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 19 TERMODYNAMIKA CZĘŚĆ 2. I ZASADA TERMODYNAMIKI Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych miejscach pod treścią zadania Zadanie 1 1 punkt
Obieg Ackereta-Kellera i lewobieżny obieg Philipsa(Stirlinga)
Obieg Ackereta-Kellera i lewobieżny obieg Philipsa(Stirlinga) Opracowała: Natalia Strzęciwilk nr albumu 127633 IM-M sem.01 Gdańsk 2013 Spis treści 1. Obiegi gazowe 2. Obieg Ackereta-Kellera 2.1. Podstawy
Podstawowe prawa opisujące właściwości gazów zostały wyprowadzone dla gazu modelowego, nazywanego gazem doskonałym (idealnym).
Spis treści 1 Stan gazowy 2 Gaz doskonały 21 Definicja mikroskopowa 22 Definicja makroskopowa (termodynamiczna) 3 Prawa gazowe 31 Prawo Boyle a-mariotte a 32 Prawo Gay-Lussaca 33 Prawo Charlesa 34 Prawo
Termodynamika Termodynamika
Termodynamika 1. Wiśniewski S.: Termodynamika techniczna, WNT, Warszawa 1980, 1987, 1993. 2. Jarosiński J., Wiejacki Z., Wiśniewski S.: Termodynamika, skrypt PŁ. Łódź 1993. 3. Zbiór zadań z termodynamiki
b) Wybierz wszystkie zdania prawdziwe, które odnoszą się do przemiany 2.
Fizyka Z fizyką w przyszłość Sprawdzian 8B Sprawdzian 8B. Gaz doskonały przeprowadzono ze stanu P do stanu K dwoma sposobami: i, tak jak pokazano na rysunku. Poniżej napisano kilka zdań o tych przemianach.
Doświadczenie B O Y L E
Wprowadzenie teoretyczne Doświadczenie Równanie Clapeyrona opisuje gaz doskonały. Z dobrym przybliżeniem opisuje także gazy rzeczywiste rozrzedzone. p V = n R T Z równania Clapeyrona wynika prawo Boyle'a-Mario
Jednostki podstawowe. Tuż po Wielkim Wybuchu temperatura K Teraz ok. 3K. Długość metr m
TERMODYNAMIKA Jednostki podstawowe Wielkość Nazwa Symbol Długość metr m Masa kilogramkg Czas sekunda s Natężenieprąduelektrycznego amper A Temperaturatermodynamicznakelwin K Ilość materii mol mol Światłość
Wykład 6 Ciepło właściwe substancji prostych Ciepło właściwe gazów doskonałych Molowe ciepło właściwe gazu doskonałego przy stałej objętości (C )
Wykład 6 Ciepło właściwe substancji prostych Ciepło właściwe gazów doskonałych Molowe ciepło właściwe gazu doskonałego przy stałej objętości (C ) ZaleŜność stosunku R od temperatury dla gazu doskonałego
Warunki izochoryczno-izotermiczne
WYKŁAD 5 Pojęcie potencjału chemicznego. Układy jednoskładnikowe W zależności od warunków termodynamicznych potencjał chemiczny substancji czystej definiujemy następująco: Warunki izobaryczno-izotermiczne
POLITECHNIKA RZESZOWSKA
POLITECHNIKA RZESZOWSKA Katedra Termodynamiki Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego pt. WYZNACZANIE WYKŁADNIKA ADIABATY Opracowanie: Robert Smusz 1. Cel ćwiczenia Podstawowym celem niniejszego ćwiczenia
Chłodnictwo i klimatyzacja / Kazimierz M. Gutkowski, Dariusz J. Butrymowicz. wyd. 2-1 dodr. (PWN). Warszawa, cop
Chłodnictwo i klimatyzacja / Kazimierz M. Gutkowski, Dariusz J. Butrymowicz. wyd. 2-1 dodr. (PWN). Warszawa, cop. 2016 Spis treści Przedmowa do wydania w języku angielskim 11 Przedmowa do drugiego wydania
W pierwszym doświadczeniu nastąpiło wrzenie wody spowodowanie obniżeniem ciśnienia.
Termodynamika - powtórka 1. Cząsteczki wodoru H 2 wewnątrz butli mają masę około 3,32 10 27 kg i poruszają się ze średnią prędkością 1220. Oblicz temperaturę wodoru w butli. 2. 1,6 mola gazu doskonałego
Obieg Ackeret-Kellera i lewobieżny obieg Philipsa (Stirlinga) - podstawy teoretyczne i techniczne możliwości realizacji.
Obieg Ackeret-Kellera i lewobieżny obieg Philipsa (Stirlinga) - podstawy teoretyczne i techniczne możliwości realizacji. Wykonała: Anna Grzeczka Kierunek: Inżynieria Mechaniczno-Medyczna sem. II mgr Przedmiot:
Termodynamika 2. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
ermodynamika Projekt wsółfinansowany rzez Unię Euroejską w ramach Euroejskiego Funduszu Sołecznego Siik ciey siikach (maszynach) cieych cieło zamieniane jest na racę. Elementami siika są: źródło cieła
Druga zasada termodynamiki, odwracalność przemian, silniki cieplne, obiegi
Druga zasada termodynamiki, odwracalność przemian, silniki cieplne, obiegi STAN RÓWNOWAGI TERMODYNAMICZNEJ Jeżeli w całej swojej masie, we wszystkich punktach swojej objętości gaz ma jednakowe parametry:
Układ termodynamiczny Parametry układu termodynamicznego Proces termodynamiczny Układ izolowany Układ zamknięty Stan równowagi termodynamicznej
termodynamika - podstawowe pojęcia Układ termodynamiczny - wyodrębniona część otaczającego nas świata. Parametry układu termodynamicznego - wielkości fizyczne, za pomocą których opisujemy stan układu termodynamicznego,
Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w poprzednim odcinku 1 Kinetyczna teoria gazów AZ DOSKONAŁY Liczba rozważanych cząsteczek gazu jest bardzo duża. Średnia odległość między cząsteczkami jest znacznie większa niż ich rozmiar. Cząsteczki
Konspekt Obieg Ackeret-Kellera i lewobieżny obieg Philipsa (Stirlinga) podstawy teoretyczne i techniczne możliwości realizacji.
Konspekt Obieg Ackeret-Kellera i lewobieżny obieg Philipsa (Stirlinga) podstawy teoretyczne i techniczne możliwości realizacji. Wykonała: KATARZYNA ZASIŃSKA Kierunek: Inżynieria Mechaniczno-Medyczna Studia/Semestr:
Stany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23
Stany materii Masa i rozmiary cząstek Masą atomową ierwiastka chemicznego nazywamy stosunek masy atomu tego ierwiastka do masy / atomu węgla C ( C - izoto węgla o liczbie masowej ). Masą cząsteczkową nazywamy
termodynamika fenomenologiczna
termodynamika termodynamika fenomenologiczna własności termiczne ciał makroskopowych uogólnienie licznych badań doświadczalnych opis makro i mikro rezygnacja z przyczynowości znaczenie praktyczne p układ
Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Teoria kinetyczna INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Teoria kinetyczna Kierunek Wyróżniony rzez PKA 1 Termodynamika klasyczna Pierwsza zasada termodynamiki to rosta zasada zachowania energii, czyli ogólna reguła
Podstawy termodynamiki
Podstawy termodynamiki Organizm żywy z punktu widzenia termodynamiki Parametry stanu Funkcje stanu: U, H, F, G, S I zasada termodynamiki i prawo Hessa II zasada termodynamiki Kierunek przemian w warunkach
Fizyka 14. Janusz Andrzejewski
Fizyka 14 Janusz Andrzejewski Egzaminy Egzaminy odbywają się w salach 3 oraz 314 budynek A1 w godzinach od 13.15 do 15.00 I termin 4 luty 013 poniedziałek II termin 1 luty 013 wtorek Na wykład zapisanych
Termodynamika. Energia wewnętrzna ciał
ermodynamika Energia wewnętrzna ciał Cząsteczki ciał stałych, cieczy i gazów znajdują się w nieustannym ruchu oddziałując ze sobą. Sumę energii kinetycznej oraz potencjalnej oddziałujących cząsteczek nazywamy
OBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (rzeczywistego) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH. Opracował. Dr inż. Robert Jakubowski
OBLICZENIA SILNIKA TURBINOWEGO ODRZUTOWEGO (rzeczywistego) PRACA W WARUNKACH STATYCZNYCH DANE WEJŚCIOWE : Opracował Dr inż. Robert Jakubowski Parametry otoczenia p H, T H Spręż sprężarki, Temperatura gazów
Skraplarki Claude a oraz Heylandta budowa, działanie, bilans cieplny oraz charakterystyka techniczna
POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ MECHANICZNY Skraplarki Claude a oraz Heylandta budowa, działanie, bilans cieplny oraz charakterystyka techniczna Wykonała: Alicja Szkodo Prowadzący: dr inż. W. Targański 2012/2013
Materiały pomocnicze do laboratorium z przedmiotu Metody i Narzędzia Symulacji Komputerowej
Materiały pomocnicze do laboratorium z przedmiotu Metody i Narzędzia Symulacji Komputerowej w Systemach Technicznych Symulacja prosta dyszy pomiarowej Bendemanna Opracował: dr inż. Andrzej J. Zmysłowski
PRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE
Nazwa przedmiotu: Technika cieplna Thermal Technology Kierunek: inżynieria środowiska Rodzaj przedmiotu: Poziom przedmiotu: obieralny, moduł 5.5 I stopnia Rodzaj zajęć: Liczba godzin/tydzień: wykład, ćwiczenia