Moment pędu w atomach wieloelektronowych
|
|
- Natalia Szymczak
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Moment pędu w atomach weloelektronowych Podsumowane: Operator Hamltona w zerowym przyblżenu ma postać: 2 H h = + U( r 2m ) U(r ) reprezentuje całkowty centralny potencjał tzn. potencjał jądra + centralna część potencjału ekranującego Funkcja falowa w tym przyblżenu jest kombnacją lnową jednoelektronowych funkcj falowych rozdzelonych na część radalną, kątową spnową ψ = R nlm m l s nl ml ( r) Yl ( θ, φ) χ( ms )
2 - konfguracje określone przez n 1 l 1 n 2 l 2 mają różne energe - występuje degeneracja (zwyrodnene) ze względu na m l m s (wele stanów o określonej konfguracj: n 1 l 1 m l1 m s1,n 2 l 2 m l2 m s2,...> ma tą samą energę ) Pomnęty w przyblżenu pola centralnego wyraz reprezentujący słę necentralną można potraktować jako małe zaburzene H 1 H 1 = e r 2 > j j Ze r + U ( r ) Oraz uwzględnamy oddzaływane spn-orbta: H = ξ( 2 r )l s
3 Interesuje nas struktura pojedynczej konfguracj wynkająca z obecnośc H 1 H 2 traktowanych jako zaburzena Czyl nteresują nas różnce energ wewnątrz pojedynczej konfguracj zwązane z lkwdacją zwyrodnena a ne przesunęce energ konfguracj jako całośc. Perwsze przyblżene: berze sę pod uwagę dagonalne elementy macerzowe operatorów H 1 H 2. 2 e Można pokazać, że oddzaływane: r Mędzy elektronem walencyjnym l o lczbach kwantowych nlm l m s j elektronem j z zapełnonej powłok ne zależy od m l m s zatem oddzaływane ne prowadz do rozszczepena tylko przesuwa energę całej konfguracj. W efekce rozszczepene energ konfguracj wynkające z oddzaływań elektrostatycznych zależy od oddzaływań mędzy param elektronów walencyjnych: Podobne dla jednoelektronowych operatorów ch suma po zapełnonych powłokach jest zerem 1 j H > j e 2 rj = ξ( 2 Wnosek: także oddzaływane spn orbta berze pod uwagę tylko elektrony walencyjne r )l s
4 Pozostaje zatem zaburzene: H e H = 2 + > j rj ξ( r )l s Gdze sumowane rozcąga sę jedyne na elektrony walencyjne Chcemy użyć funkcj falowych zerowego przyblżena w takm przedstawenu aby zaburzene było dagonalne czyl należy przeanalzować stałe ruchu; > j e 2 rj Komutuje z L 2 oraz składowym L (w tym z L z ), gdze L=Σ l całkowty orbtalny moment pędu (oddzaływane zachodz wewnątrz układu orbtalnego ne może zmenać orbtalnego momentu układu jako całośc) Komutuje z operatoram spnu S 2 S z, gdze S= Σ S spnowy moment pędu całkowty
5 Tworzymy całkowty moment pędu elektronów walencyjnych: J = L + S =Σ l + Σ S = Σ j gdze j = l + s jest całkowtym momentem pedu pojedynczego elektronu e 2 W takej sytuacj operator (1) jest przemenny z J 2 J z (gdyż jest > j rj przemenny za składowym L S oddzelne) Natomast ne jest przemenny z l z. Oznacza to, że ne dzała na elektrony jako całość zewnętrzny moment sły całkowty moment pędu jest stałą ruchu natomast na ndywdualny elektron dzała moment sły wynkający z oddzaływana z nnym elektronem. W drugm przyblżenu ndywdualne orbtalne momenty pędu mogą równeż zmenać swoje welkośc pod wpływem odpychana elektrostatycznego. Pomjając ten efekt pojedyncza konfguracja odzolowana od nnych ma ustalone n l W przypadku kedy następuje meszane konfguracj (ze względu na relacje przemennośc) operator (1) może meszać wyłączne stany o tych samych L, S, J o tej samej parzystośc danej przez (-1) Σ l
6 Operator spn-orbta ξ ( r )l neprzemenny z l z s z oddzelne. s jest przemenny z j j2 j z =l z +s z ale jest Jest przemenny z J 2 J z, poneważ jest to oddzaływane wewnątrzatomowe w danej powłoce, ale jest neprzemenny z L 2, L z, S 2, S z. W różnych sytuacjach są realzowane następujące przypadk: oddzaływane spn-orbta: małe, porównywalne lub duże w porównanu z resztkowym oddzaływanam kulombowskm Np. Dla Helu 3 S 1 S jest rzędu 1000 cm -1, rozszczepene spn orbta ~1cm -1 Wapń (Z=20) 3 P 1 P (4s4p) ~ 8000 cm -1, rozszczepene termu 3 P ~ 150cm -1 German (Z=32) trzy termy 3 P, 1 D, 1 S konfguracj podstawowej 4s4p obejmują obszar cm -1, a struktura subtelna termu 3 P ne przekracza 1500 cm -1. Przyblżene w którym pomja sę oddzaływane spn-orbta w porównanu z resztkowym oddzaływanem kulombowskm nazywa sę przyblżenem sprzężena LS, poneważ L S są dobrym lczbam kwantowym reprezentującym stałe ruchu w obecnośc zaburzena e 2 /r 12
7 Aby zapsać stan konfguracyjny potrzebne są wskaźnk zwązane ze stałym ruchu. Dla układu N-elektronowego potrzeba 4N nezaleznych wskaźnków. Dla układu 2-elektronowego wybrane możlwośc mogą być następujące: a) (nlm l m s ) 1 (nlm l m s ) 2 b) (nl) 1 (nl) 2 LSM L M S c) (nl) 1 (nl) 2 LSJM J d) (nl) 1 (nl) 2 (jm j ) 1 (jm j ) 2 e) (nl) 1 (nl) 2 j 1 j 2 J M J... Dla pojedynczej konfguracj sprzężena LS odpowednm przedstawenem jest b) lub c) czyl przy ustalonych (nl) 1 (nl) 2 L S są określone albo z M L M s albo z J M J Przy przedstawenu b) przesunęce energ (1-sze przybl.) dane jest wzorem: E=<(nl) 1 (nl) 2 LSM L M S e 2 /r 12 nl) 1 (nl) 2 LSM L M S >
8 Poneważ energa ne może zależeć od wyboru orentacj os układu współrzędnych w laboratorum E ne zależy od wartośc M L M S. Stąd wynka (2L+1)(2S+1)-krotne zwyrodnene ze względu na M L M S. Układ (2L+1)(2S+1) stanów oznaczonych przez L S nazywamy termem Jeśl wyberzemy przedstawene c) czyl (nl) 1 (nl) 2 LSJM J L + S J = L S energa ne zależy od J M J występuje ( 2 J + 1) - krotne zwyrodnene. L + S J = L S ( 2 J + 1) jest dokładne równa (2L+1)(2S+1) poneważ lczba stanów danego termu mus być zachowana czyl nezależna od wyboru przedstawena. Stan LSJM J > można wyrazć jako lnową kombnację stanów LSM L M S > mających to samo L S ale różne możlwe M L M S. Aby polczyć przesunęce energ trzeba znać radalne funkcje falowe pojedynczych elektronów. Uwaga: Dokładność oblczeń ne dorównuje dokładnośc z jaką pozomy energetyczne można wyznaczyć dośwadczalne.
9 Termy dozwolone w sprzężenu LS Dla konfguracj składającej sę z elektronów nerównoważnych, dozwolone wartośc L S otrzymujemy z reguł składana momentu pędu. Zaczynamy od wypełnonej powłok dodajemy po jednym elektrone walencyjnym: Zamknęta powłoka tworzy term 1 S. Dodając elektron nl dostajemy term 2 L, czyl S=1/2 L=l. Po dodanu następnego elektronu n l mamy konfgurację nln l wszystke możlwe termy wynkające z dodawana wektorowego S =S+s L =L+l Część spnowa daje S =S±1/2 a poneważ s=1/2 mamy S=0,1 czyl snglety tryplety. Przykład: konfguracja npn d. Pojedynczy elektron np tworzy term 2 P (L=l=1). Dodane elektronu n d (l =2) prowadz do sngletów trypletów, każdy z L =L+ l,..., L- l a węc w tym przypadku L = 3,2,1 Stąd dozwolonym termam konfguracj npn d są 1 F, 1 D, 1 P, 3 F, 3 D, 3 P Term 2 P konfguracj np nazywany jest termem wyjścowym - macerzystym
10 Struktura subtelna w sprzężenu LS Resztkowe oddzaływane kulombowske rozszczepa pojedynczą konfgurację na termy; Dobrym lczbam kwantowym reprezentującym stałe ruchu są: L S oraz M L, M S albo J, M J, z których dla wygody wybralśmy LS M L M S. Dodając oddzaływane spn-orbta jako małe zaburzene: H = ξ( 2 r )l s 2 h ξ( r) = 2 2mc Małe zaburzene oznacza, że rozszczepene to jest dużo mnejsze od odległośc mędzy termam; pojedynczy term można uznać za układ zolowany. Wtedy L S w dalszym cągu można uznać za dobre lczby kwantowe ; w perwszym rzędze rachunku zaburzeń rozpatrujemy tylko elementy macerzowe dagonalne ze względu na L S oraz szukamy przedstawena w którym zaburzene jest dagonalne. Podobne jak dla atomu wodoru odpowednm przedstawenem jest γlsjm J gdze γ określa konfgurację. 1 r dv dr l Przesunęce energ w perwszym przyblżenu będze wtedy: E=< γ LSJM J Σξ(r )l s γ LSJM J >
11 Dla dwóch elektronów w sprzężenu LS, l 1 l 2 tworzą wypadkowy wektor L Wyobrażając to klasyczne zachodz szybka precesja składowych wektorów wokół L, podobne s 1 s 2 wykonują szybką precesję wokół S. Precesja L S wokół wypadkowej J jest dużo wolnejsza. Jest to zgodne z założenem, że rozszczepene spn-orbta jest dużo mnejsze nż wynkające z resztkowego oddzaływana elektrostatycznego z elementam wymany. Wtedy klasyczny ruch układu orbtalnego L= l 1 + l 2 jest prawe nezależny od ruchu układu spnowego S= s 1 + s 2, a L S reprezentują w tym przyblżenu stałe ruchu. Klasyczny model wektorowy wąże sę z uśrednenem po czase: składowa l 1 która jest prostopadła do L uśredna sę do 0 po welu cyklach szybkej precesj zachodzących w czase jednego cyklu precesj L wokół J. Rozpatruje sę węc tylko składową l 1 skerowaną wzdłuż L. Podobne jest z s 1.
12 Oblczane średnej czasowej z l 1 s 1 ze względu na szybk ruch precesyjny daje L S jest stałe, węc gdze Zasada jest następująca: należy najperw rozpatrzyć najszybszy ruch precesyjny zrzutować każdy z pojedynczych wektorów, na wypadkową. Przy przejścu do mechank kwantowej welkośc L 2 S 2 zastępuje sę wartoścam oczekwanym. Mechanka kwantowa daje ten sam wynk, zamast średnch po czase oblczane są elementy macerzowe. Otrzymujemy: E=< γ LSJM J Σξ(r )l s γ LSJM J > = ½ ξ(l,s){ j(j+1) L(L+1)-S(S+1)} Wynk zależy od J co oznacza, że zwyrodnene ze względu na J zostało usunęte.
13 E= ½ ξ(l,s){ J(J+1) L(L+1)-S(S+1)} Każdą składową subtelną (L,S,J) termu (L,S) nazywamy pozomem. Energa każdego pozomu wcąż ne zależy od M J czyl występuje (2J+1) krotna degeneracja ze względu ma M J. Oddzaływane spn-orbta ne rozszczepa termów sngletowych. Gdy S=0 wtedy J=L E =0. Także termy S są nerozszczepone: L=0 J=S Na przykład term 3 P, ma S=1, L=1, J może meć wartość: 2, 1, 0. Energe pozomów 3 P 2, 3 P 1, 3 P 0, są przesunęte w stosunku do energ termu 3 P o: E( 3 P 2 ) = ξ( 3 P) E( 3 P 1 ) = - ξ( 3 P) E( 3 P 0 ) = - 2ξ( 3 P) ξ( 3 P) może być dodatne (multplet regularny normalny) lub ujemne multplet odwrócony. Odstępy energetyczne są w stosunku 2:1
14 Różnca energ mędzy sąsednm pozomam wynos E(J) - E(J-1) = ½ ξ {J(J+1) (J-1)J} = ξj Jest to reguła nterwałów w sprzężenu LS: różnca medzy pozomam jest proporcjonalna do wększej wartośc J. Odstępstwa od tej reguły wskazują na stnene nnych oddzaływań; czasem są oznaką, że ne można stosować przyblżena LS. Nawet dla danego perwastka dla różnych termów można obserwować różne zachowana: Konfguracja podstawowa 3p 2 krzemu, Zgodność z teorą bardzo dobra: ( ): ( ) = 1.48 Struktura subtelna termu 3p 2 3 P jest znaczne mnejsza nż dla konfguracj 3p4p
15 Przyblżene sprzężena j-j nne typy sprzężeń Przypadek gdy oddzaływane spn-orbta jest duże w porównanu z resztkowym oddzaływanem kulombowskm. Ma mejsce dla nektórych konfguracj w cężkch perwastkach nazywa sę sprzężenem j-j Jeśl możemy pomnąć resztkowe oddzaływane elektrostatyczne mędzy elektronam, poruszają sę one w polu centralnym nezależne od sebe, każdy z nch podlega oddzaływanu spn-orbta. Odpowednm przedstawenem jest: (l s j m j ) gdze j = l + s jak w atome jednoelektronowym.momenty pędu l s tworzą wypadkową j, która jest stałą ruchu, poneważ na elektron ne dzałają momenty sł od pozostałych. Zgodne z modelem wektorowym każde l s wykonuje szybk ruch precesyjny wokół wypadkowej j. Resztkowe oddzaływane elektrostatyczne, traktowane jako małe zaburzene, powoduje dużo wolnejszą precesję j wokół wypadkowej J. J jest stałą ruchu jak w sprzężenu LS ale tutaj welkośc L S ne mają fzycznego znaczena
16 Dla szeregu np(n+1)s w marę przechodzena od lekkch do cężkch perwastków ( C(2p3s), S(3p4s), Ge(4p5s), Sn(5p6s) zachodz przejśce od sprzężena LS do j-j, przy czym ze względu na brak oddzaływna spn-orbta dla elektronu n s należałoby raczej mówć o sprzężenu j-s. German Ge(4p5s) jest przykładem sprzężena pośrednego, w którym an L, S an j 1, j 2 ne są dobrym lczbam kwantowym. Oba zaburzena są tego samego rzędu Mogą występować także nne rodzaje sprzężeń np. W atomach gazów szlachetnych gdy jeden z elektronów zapełnonych powłok jest wzbudzony do wyższego stanu np. w argone 3p 5 4f. Konfgurację 3p 5 dobrze opsują L 1,S 1, J 1 Dające rozszczepene pozomów J 1 rzędu 1400 cm -1. Oddzaływane elektrostatyczne mędzy odległym elektronem 4f elektronam 3p jest zbyt słabe by przestało być J 1 dobrą lczbą kwantową. Pozostawa sę wtedy J 1 tworzy nowa lczbę kwantową K, K= J 1 + l, l jest orbtalnym momentem elektronu zewnętrznego (4f). To małe elektrostatyczne oddzaływane powoduje rozszczepene rzędu 20cm -1 pomędzy róznym pozomam K dla danego J 1 : K=J 1 + l, J 1 + l 1,..., J 1 l Mówmy wtedy o sprzężenu J-l.
17 Zadana: L S Pokazać, że + ( 2 J + 1) = (2L+1)(2S+1), czyl, że lczba nezwyrodnałych J = L S stanów termu w przedstawenu (LSJM J ) w przedstawenu (LSM L M S ) jest jednakowa. Zastosować regułę składana momentów pędu do wypsana termów konfguracj npn dn p. Termy o danym L, S pojawą sę węcej nż raz. Należy je odróżnć podając termy wyjścowe. Korzystając z reguły, że w przypadku dwóch równoważnych elektronów S+L mus być parzyste, wypsać dozwolone termy konfguracj nd 2, nf 2, ng 2
18 Oddzaływane ze stałym zewnętrznym polem magnetycznym Pole zewnętrzne sprawa, że z staje sę osą wyróżnoną w przestrzen. Możemy oczekwać, że zwyrodnene ze względu na magnetyczną lczbę kwantową ulegne całkowtej lub częścowej lkwdacj. Oddzaływane z zewnętrznym polem magnetycznym B nazywa sę Zjawskem Zeemana. Oddzaływane traktujemy jak małe zaburzene zapsujemy w klasycznej postac: H M = - µ B µjest całkowtym momentem magnetycznym elektronów można je powązać z orbtalnym spnowym momentam magnetycznym: H M = (Σ µ B l + Σ g s µ B s ) B orbtalne spnowe czynnk g, g l 1, g s 2 są tu z defncj dodatne. Znak µ l w stosunku do l, µ l = - µ B l, µ s w stosunku do s, µ s = - g s µ B s jest wyraźne określony ne wchodz do czynnka g
19 Chcemy określć welkość zaburzena H M w porównanu z nnym wyrazam w operatorze Hamltona. W przyblżenu słabego pola, zakładamy, że jest ono dużo mnejsze od resztkowego oddzaływana elektrostatycznego mnejsze od oddzaływana spn-orbta (w dalszym cągu obowązuje sprzężene LS). Oznacza to, że zewnętrzne pole jest słabsze od wewnętrzneho pola magnetycznego atomu. W takm przypadku można sę zajmować jednym pozomem struktury subtelnej (γlsj) uważając że jest on odzolowany od nnych pozomów (γlsj ) W perwszym przyblżenu rachunku zaburzeń zemanowske przesunęce energ wynos: E=< γ LSJM J H M LSJM J > Przy czym H M można przedstawć w postac efektywnej H M = µ B (L + g s S) B = µ B B(L z + g s S z ) Odpowednej w przypadku sprzężena LS
OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII
WYKŁAD 8 OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII E E0 sn( ωt kx) ; k π ; ω πν ; λ T ν E (m c 4 p c ) / E +, dla fotonu m 0 p c p hk Rozkład energ w stane równowag: ROZKŁAD BOLTZMANA!!!!! P(E) e E / kt N E N E/
Bardziej szczegółowoElementy Fizyki Jądrowej
Elementy Fzyk Jądrowej Wykład własnośc jąder atomowych deuter 1 1 H - wodór 1 H - deuter 3 1 H - tryt m d = 1875 MeV < m p + m p = 1878 MeV m 3 MeV słabo zwązany układ dwóch nukleonów Energa wązana E B
Bardziej szczegółowoMetody symulacji w nanostrukturach (III - IS)
Metody symulacj w nanostrukturach (III - IS) W. Jaskólsk - modelowane nanostruktur węglowych Cz.I wprowadzene do mechank kwantowej Nektóre przyczyny konecznośc pojawena sę kwantowej teor fzycznej (fzyka
Bardziej szczegółowoKwantowa natura promieniowania elektromagnetycznego
Efekt Comptona. Kwantowa natura promenowana elektromagnetycznego Zadane 1. Foton jest rozpraszany na swobodnym elektrone. Wyznaczyć zmanę długośc fal fotonu w wynku rozproszena. Poneważ układ foton swobodny
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.
RUCH OBROTOWY Można opsać ruch obrotowy ze stałym przyspeszenem ε poprzez analogę do ruchu postępowego jednostajne zmennego. Ruch postępowy a const. v v at s s v t at Ruch obrotowy const. t t t Dla ruchu
Bardziej szczegółowoI. Elementy analizy matematycznej
WSTAWKA MATEMATYCZNA I. Elementy analzy matematycznej Pochodna funkcj f(x) Pochodna funkcj podaje nam prędkość zman funkcj: df f (x + x) f (x) f '(x) = = lm x 0 (1) dx x Pochodna funkcj podaje nam zarazem
Bardziej szczegółowoWłaściwości chemiczne i fizyczne pierwiastków powtarzają się w pewnym cyklu (zebrane w grupy 2, 8, 8, 18, 18, 32 pierwiastków).
Właściwości chemiczne i fizyczne pierwiastków powtarzają się w pewnym cyklu (zebrane w grupy 2, 8, 8, 18, 18, 32 pierwiastków). 1925r. postulat Pauliego: Na jednej orbicie może znajdować się nie więcej
Bardziej szczegółowoWykład Budowa atomu 3
Wykład 14. 12.2016 Budowa atomu 3 Model atomu według mechaniki kwantowej Równanie Schrödingera dla atomu wodoru i jego rozwiązania Liczby kwantowe n, l, m l : - Kwantowanie energii i liczba kwantowa n
Bardziej szczegółowoII.6 Atomy w zewnętrznym polu magnetycznym
II.6 Atomy w zewnętrznym polu magnetycznym 1. Kwantowanie przestrzenne w zewnętrznym polu magnetycznym. Model wektorowy raz jeszcze 2. Zjawisko Zeemana Normalne zjawisko Zeemana i jego wyjaśnienie w modelu
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne. Za wytworzenie pola magnetycznego odpowiedzialny jest ładunek elektryczny w ruchu
Pole magnetyczne Za wytworzene pola magnetycznego odpowedzalny jest ładunek elektryczny w ruchu Źródła pola magnetycznego Źródła pola magnetycznego I Sła Lorentza - wektor ndukcj magnetycznej Sła elektryczna
Bardziej szczegółowoDiagonalizacja macierzy kwadratowej
Dagonalzacja macerzy kwadratowej Dana jest macerz A nân. Jej wartośc własne wektory własne spełnają równane Ax x dla,..., n Każde z równań własnych osobno można zapsać w postac: a a an x x a a an x x an
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 4 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowoW praktyce często zdarza się, że wyniki obu prób możemy traktować jako. wyniki pomiarów na tym samym elemencie populacji np.
Wykład 7 Uwaga: W praktyce często zdarza sę, że wynk obu prób możemy traktować jako wynk pomarów na tym samym elemence populacj np. wynk x przed wynk y po operacj dla tego samego osobnka. Należy wówczas
Bardziej szczegółowoZaawansowane metody numeryczne Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 1. Układy równań liniowych
Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analza zagadneń różnczkowych 1. Układy równań lnowych P. F. Góra http://th-www.f.uj.edu.pl/zfs/gora/ semestr letn 2006/07 Podstawowe fakty Równane Ax = b, x,
Bardziej szczegółowoINDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA. - Prąd powstający w wyniku indukcji elektro-magnetycznej.
INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA Indukcja - elektromagnetyczna Powstawane prądu elektrycznego w zamknętym, przewodzącym obwodze na skutek zmany strumena ndukcj magnetycznej przez powerzchnę ogranczoną tym obwodem.
Bardziej szczegółowoZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ
ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BYŁY SZTYWNEJ 1. Welkośc w uchu obotowym. Moment pędu moment sły 3. Zasada zachowana momentu pędu 4. uch obotowy były sztywnej względem ustalonej os -II
Bardziej szczegółowoLiczby kwantowe elektronu w atomie wodoru
Liczby kwantowe elektronu w atomie wodoru Efekt Zeemana Atom wodoru wg mechaniki kwantowej ms = magnetyczna liczba spinowa ms = -1/2, do pełnego opisu stanu elektronu potrzebna jest ta liczba własność
Bardziej szczegółowoWidmo sodu, serie. p główna s- ostra d rozmyta f -podstawowa
Widmo sodu, serie p główna s- ostra d rozmyta f -podstawowa Przejścia dozwolone w Na Reguły wyboru: l =± 1 Diagram Grotriana dla sodu, z lewej strony poziomy energetyczne wodoru; należy zwrócić uwagę,
Bardziej szczegółowody dx stąd w przybliżeniu: y
Przykłady do funkcj nelnowych funkcj Törnqusta Proszę sprawdzć uzasadnć, które z podanych zdań są prawdzwe, a które fałszywe: Przykład 1. Mesęczne wydatk na warzywa (y, w jednostkach penężnych, jp) w zależnośc
Bardziej szczegółowoPrąd elektryczny U R I =
Prąd elektryczny porządkowany ruch ładunków elektrycznych (nośnków prądu). Do scharakteryzowana welkośc prądu służy natężene prądu określające welkość ładunku przepływającego przez poprzeczny przekrój
Bardziej szczegółowoV. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA
46. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA ermodynamka jako nauka powstała w XIX w. Prawa termodynamk są wynkem obserwacj welu rzeczywstych procesów- są to prawa fenomenologczne modelu rzeczywstośc..
Bardziej szczegółowoAtom wodoru. Model klasyczny: nieruchome jądro +p i poruszający się wokół niego elektron e w odległości r; energia potencjalna elektronu:
ATOM WODORU Atom wodoru Model klasyczny: nieruchome jądro +p i poruszający się wokół niego elektron e w odległości r; energia potencjalna elektronu: U = 4πε Opis kwantowy: wykorzystując zasadę odpowiedniości
Bardziej szczegółowoSpektroskopia magnetyczna
Spektroskopia magnetyczna Literatura Zbigniew Kęcki, Podstawy spektroskopii molekularnej, PWN W- wa 1992 lub nowsze wydanie Przypomnienie 1) Mechanika ruchu obrotowego - moment bezwładności, moment pędu,
Bardziej szczegółowoFizyka cząstek elementarnych
ykład XI Rozpraszane głęboko neelastyczne partonowy model protonu Jak już było wspomnane współczesna teora kwarkowej budowy hadronów ma dwojake pochodzene statyczne dynamczne. Koncepcja kwarków była z
Bardziej szczegółowoLaboratorium ochrony danych
Laboratorum ochrony danych Ćwczene nr Temat ćwczena: Cała skończone rozszerzone Cel dydaktyczny: Opanowane programowej metody konstruowana cał skończonych rozszerzonych GF(pm), poznane ch własnośc oraz
Bardziej szczegółowoSiła jest przyczyną przyspieszenia. Siła jest wektorem. Siła wypadkowa jest sumą wektorową działających sił.
1 Sła jest przyczyną przyspeszena. Sła jest wektorem. Sła wypadkowa jest sumą wektorową dzałających sł. Sr Isaac Newton (164-177) Jeśl na cało ne dzała żadna sła lub sły dzałające równoważą sę, to cało
Bardziej szczegółowoBudowa atomów. Atomy wieloelektronowe Układ okresowy pierwiastków
Budowa atomów Atomy wieloelektronowe Układ okresowy pierwiastków Model atomu Bohra atom zjonizowany (ciągłe wartości energii) stany wzbudzone jądro Energia (ev) elektron orbita stan podstawowy Poziomy
Bardziej szczegółowoWeryfikacja hipotez dla wielu populacji
Weryfkacja hpotez dla welu populacj Dr Joanna Banaś Zakład Badań Systemowych Instytut Sztucznej Intelgencj Metod Matematycznych Wydzał Informatyk Poltechnk Szczecńskej 5. Parametryczne testy stotnośc w
Bardziej szczegółowoSTATYSTYKA MATEMATYCZNA WYKŁAD 5 WERYFIKACJA HIPOTEZ NIEPARAMETRYCZNYCH
STATYSTYKA MATEMATYCZNA WYKŁAD 5 WERYFIKACJA HIPOTEZ NIEPARAMETRYCZNYCH 1 Test zgodnośc χ 2 Hpoteza zerowa H 0 ( Cecha X populacj ma rozkład o dystrybuance F). Hpoteza alternatywna H1( Cecha X populacj
Bardziej szczegółowoStara i nowa teoria kwantowa
Stara i nowa teoria kwantowa Braki teorii Bohra: - podane jedynie położenia linii, brak natężeń -nie tłumaczy ilości elektronów na poszczególnych orbitach - model działa gorzej dla atomów z więcej niż
Bardziej szczegółowoELEKTROCHEMIA. ( i = i ) Wykład II b. Nadnapięcie Równanie Buttlera-Volmera Równania Tafela. Wykład II. Równowaga dynamiczna i prąd wymiany
Wykład II ELEKTROCHEMIA Wykład II b Nadnapęce Równane Buttlera-Volmera Równana Tafela Równowaga dynamczna prąd wymany Jeśl układ jest rozwarty przez elektrolzer ne płyne prąd, to ne oznacza wcale, że na
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamk Temperatura cepło Praca jaką wykonuje gaz I zasada termodynamk Przemany gazowe zotermczna zobaryczna zochoryczna adabatyczna Co to jest temperatura? 40 39 38 Temperatura (K) 8 7 6
Bardziej szczegółowo65120/ / / /200
. W celu zbadana zależnośc pomędzy płcą klentów ch preferencjam, wylosowano kobet mężczyzn zadano m pytane: uważasz za lepszy produkt frmy A czy B? Wynk były następujące: Odpowedź Kobety Mężczyźn Wolę
Bardziej szczegółowoProjekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE
Inormatyka Podstawy Programowana 06/07 Projekt 6 6. ROZWIĄZYWANIE RÓWNAŃ NIELINIOWYCH CAŁKOWANIE NUMERYCZNE 6. Równana algebraczne. Poszukujemy rozwązana, czyl chcemy określć perwastk rzeczywste równana:
Bardziej szczegółowoStanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Wykład 6
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Wykład 6 1 1. Zastosowane modelu potęgowego Przekształcene Boxa-Coxa 2. Zmenne cągłe za zmenne dyskretne 3. Interpretacja parametrów przy zmennych dyskretnych 1. Zastosowane
Bardziej szczegółowoAtomy w zewnętrznym polu magnetycznym i elektrycznym
Atomy w zewnętrznym polu magnetycznym i elektrycznym 1. Kwantowanie przestrzenne momentów magnetycznych i rezonans spinowy 2. Efekt Zeemana (normalny i anomalny) oraz zjawisko Paschena-Backa 3. Efekt Starka
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa. Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki?
Mechanika kwantowa Jak opisać atom wodoru? Jak opisać inne cząsteczki? Mechanika kwantowa Elektron fala stojąca wokół jądra Mechanika kwantowa Równanie Schrödingera Ĥ E ψ H ˆψ = Eψ operator różniczkowy
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA Wykład Nr 10 MOMENT BEZWŁADNOŚCI Prowadzący: dr Krzysztof Polko Defncja momentu bezwładnośc Momentem bezwładnośc punktu materalnego względem płaszczyzny, os lub beguna nazywamy loczyn masy punktu
Bardziej szczegółowoStanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Wykład 7
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Wykład 7 1 1. Zmenne cągłe a zmenne dyskretne 2. Interpretacja parametrów przy zmennych dyskretnych 1. Zmenne cągłe a zmenne dyskretne 2. Interpretacja parametrów przy
Bardziej szczegółowo24 Spin i efekty relatywistyczne
4 Spin i efekty relatywistyczne 4. Doświadczenie Sterna Gerlacha Zauważmy, że klasycznie na moment magnetyczny µ w stałym polu magnetycznym B działa moment siły N = µ B. (4.) Efektem tego oddziaływania
Bardziej szczegółowoIII.1 Atom helu i zakaz Pauliego. Atomy wieloelektronowe. Układ okresowy
III.1 Atom helu i zakaz Pauliego. Atomy wieloelektronowe. Układ okresowy r. akad. 2004/2005 1. Atom helu: struktura poziomów, reguły wyboru, 2. Zakaz Pauliego, 3. Moment pędu w atomach wieloelektronowych:
Bardziej szczegółowoProces narodzin i śmierci
Proces narodzn śmerc Jeżel w ewnej oulacj nowe osobnk ojawają sę w sosób losowy, rzy czym gęstość zdarzeń na jednostkę czasu jest stała w czase wynos λ, oraz lczba osobnków n, które ojawły sę od chwl do
Bardziej szczegółowoAtomy mają moment pędu
Atomy mają moment pędu Model na rysunku jest modelem tylko klasycznym i jak wiemy z mechaniki kwantowej, nie odpowiada dokładnie rzeczywistości Jednakże w mechanice kwantowej elektron nadal ma orbitalny
Bardziej szczegółowoSpin jądra atomowego. Podstawy fizyki jądrowej - B.Kamys 1
Spin jądra atomowego Nukleony mają spin ½: Całkowity kręt nukleonu to: Spin jądra to suma krętów nukleonów: Dla jąder parzysto parzystych, tj. Z i N parzyste ( ee = even-even ) I=0 Dla jąder nieparzystych,
Bardziej szczegółowoZestaw zadań 4: Przestrzenie wektorowe i podprzestrzenie. Liniowa niezależność. Sumy i sumy proste podprzestrzeni.
Zestaw zadań : Przestrzene wektorowe podprzestrzene. Lnowa nezależność. Sumy sumy proste podprzestrzen. () Wykazać, że V = C ze zwykłym dodawanem jako dodawanem wektorów operacją mnożena przez skalar :
Bardziej szczegółowo26 Okresowy układ pierwiastków
26 Okresowy układ pierwiastków Przyjmując procedurę Hartree ego otrzymujemy poziomy numerowane, jak w atomie wodoru, liczbami kwantowymi (n, l, m) z tym, że degeneracja ze względu na l na ogół już nie
Bardziej szczegółowoNatalia Nehrebecka. Zajęcia 4
St ł Cchock Stansław C h k Natala Nehrebecka Zajęca 4 1. Interpretacja parametrów przy zmennych zerojedynkowych Zmenne 0 1 Interpretacja przy zmennej 0 1 w modelu lnowym względem zmennych objaśnających
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 7 16.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
zyka - Mechanka Wykład 7 6.XI.07 Zygunt Szeflńsk Środowskowe Laboratoru Cężkch Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Zasada zachowana pędu Układ zolowany Każde cało oże w dowolny sposób oddzaływać
Bardziej szczegółowoSTARE A NOWE KRAJE UE KONKURENCYJNOŚĆ POLSKIEGO EKSPORTU
Ewa Szymank Katedra Teor Ekonom Akadema Ekonomczna w Krakowe ul. Rakowcka 27, 31-510 Kraków STARE A NOWE KRAJE UE KONKURENCYJNOŚĆ POLSKIEGO EKSPORTU Abstrakt Artykuł przedstawa wynk badań konkurencyjnośc
Bardziej szczegółowoTEORIA PASMOWA CIAŁ STAŁYCH
TEORIA PASMOWA CIAŁ STAŁYCH Skolektywizowane elektrony w metalu Weźmy pod uwagę pewną ilość atomów jakiegoś metalu, np. sodu. Pojedynczy atom sodu zawiera 11 elektronów o konfiguracji 1s 2 2s 2 2p 6 3s
Bardziej szczegółowoStany atomu wieloelektronowego o określonej energii. być przypisywane elektrony w tym stanie atomu.
Notatki do wyk ladu VI Stany atomu wieloelektronowego o określonej energii. Konfiguracja elektronowa atomu - zbiór spinorbitali, wykorzystywanych do konstrukcji funkcji falowej dla danego stanu atomu;
Bardziej szczegółowo) będą niezależnymi zmiennymi losowymi o tym samym rozkładzie normalnym z następującymi parametrami: nieznaną wartością 1 4
Zadane. Nech ( X, Y ),( X, Y ), K,( X, Y n n ) będą nezależnym zmennym losowym o tym samym rozkładze normalnym z następującym parametram: neznaną wartoścą oczekwaną EX = EY = m, warancją VarX = VarY =
Bardziej szczegółowoPODSTAWA WYMIARU ORAZ WYSOKOŚĆ EMERYTURY USTALANEJ NA DOTYCHCZASOWYCH ZASADACH
PODSTAWA WYMIARU ORAZ WYSOKOŚĆ EMERYTURY USTALANEJ NA DOTYCHCZASOWYCH ZASADACH Z a k ł a d U b e z p e c z e ń S p o ł e c z n y c h Wprowadzene Nnejsza ulotka adresowana jest zarówno do osób dopero ubegających
Bardziej szczegółowoTRANZYSTOR BIPOLARNY CHARAKTERYSTYKI STATYCZNE
POLITHNIKA RZSZOWSKA Katedra Podstaw lektronk Instrkcja Nr4 F 00/003 sem. letn TRANZYSTOR IPOLARNY HARAKTRYSTYKI STATYZN elem ćwczena jest pomar charakterystyk statycznych tranzystora bpolarnego npn lb
Bardziej szczegółowoMoment siły (z ang. torque, inna nazwa moment obrotowy)
Moment sły (z ang. torque, nna nazwa moment obrotowy) Sły zmenają ruch translacyjny odpowednkem sły w ruchu obrotowym jest moment sły. Tak jak sła powoduje przyspeszene, tak moment sły powoduje przyspeszene
Bardziej szczegółowoModele wieloczynnikowe. Modele wieloczynnikowe. Modele wieloczynnikowe ogólne. α β β β ε. Analiza i Zarządzanie Portfelem cz. 4.
Modele weloczynnkowe Analza Zarządzane Portfelem cz. 4 Ogólne model weloczynnkowy można zapsać jako: (,...,,..., ) P f F F F = n Dr Katarzyna Kuzak lub (,...,,..., ) f F F F = n Modele weloczynnkowe Można
Bardziej szczegółowoStanisław Cichocki Natalia Nehrebecka. Zajęcia 4
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Zajęca 4 1. Interpretacja parametrów przy zmennych zerojedynkowych Zmenne 0-1 Interpretacja przy zmennej 0 1 w modelu lnowym względem zmennych objaśnających Interpretacja
Bardziej szczegółowoTwierdzenie Bezouta i liczby zespolone Javier de Lucas. Rozwi azanie 2. Z twierdzenia dzielenia wielomianów, mamy, że
Twerdzene Bezouta lczby zespolone Javer de Lucas Ćwczene 1 Ustal dla których a, b R można podzelć f 1 X) = X 4 3X 2 + ax b przez f 2 X) = X 2 3X+2 Oblcz a b Z 5 jeżel zak ladamy, że f 1 f 2 s a welomanam
Bardziej szczegółowotermodynamika fenomenologiczna p, VT V, teoria kinetyczno-molekularna <v 2 > termodynamika statystyczna n(v) to jest długi czas, zachodzi
fzka statstczna stan makroskopow układ - skończon obszar przestrzenn (w szczególnośc zolowan) termodnamka fenomenologczna p, VT V, teora knetczno-molekularna termodnamka statstczna n(v) stan makroskopow
Bardziej szczegółowoBADANIA OPERACYJNE. Podejmowanie decyzji w warunkach niepewności. dr Adam Sojda
BADANIA OPERACYJNE Podejmowane decyzj w warunkach nepewnośc dr Adam Sojda Teora podejmowana decyzj gry z naturą Wynk dzałana zależy ne tylko od tego, jaką podejmujemy decyzję, ale równeż od tego, jak wystąp
Bardziej szczegółowoWspółczynniki aktywności w roztworach elektrolitów. W.a. w roztworach elektrolitów (2) W.a. w roztworach elektrolitów (3) 1 r. Przypomnienie!
Współczynnk aktywnośc w roztworach elektroltów Ag(s) ½ (s) Ag (aq) (aq) Standardowa molowa entalpa takej reakcj jest dana wzorem: H H H r Przypomnene! tw, Ag ( aq) tw, ( aq) Jest ona merzalna ma sens fzyczny.
Bardziej szczegółowo-Macierz gęstości: stany czyste i mieszane (przykłady) -równanie ruchu dla macierzy gęstości -granica klasyczna rozkładów kwantowych
WYKŁAD 4 dla zanteresowanych -Macerz gęstośc: stany czyste meszane (przykłady) -równane ruchu dla macerzy gęstośc -granca klasyczna rozkładów kwantowych Macerz gęstośc (przypomnene z poprzednch wykładów)
Bardziej szczegółowoWspółczynniki aktywności w roztworach elektrolitów
Współczynnk aktywnośc w roztworach elektroltów Ag(s) + ½ 2 (s) = Ag + (aq) + (aq) Standardowa molowa entalpa takej reakcj jest dana wzorem: H r Przypomnene! = H tw, Ag + + ( aq) Jest ona merzalna ma sens
Bardziej szczegółowoStanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Wykład 6
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Wykład 6 1 1. Interpretacja parametrów przy zmennych objaśnających cągłych Semelastyczność 2. Zastosowane modelu potęgowego Model potęgowy 3. Zmenne cągłe za zmenne dyskretne
Bardziej szczegółowo0. Powtórka podstawowych wiadomości z fizyki kwntowej - I
Mechanka kwantowa (cz. II) 0. Powtórka podstawowych wadomośc z fzyk kwntowej - I - hstoryczna droga do fzyk mechank kwantowej PCDC, efekt fotoelektryczny, dośwadczena Francka-Hertza, dyfrakcja cząstek;
Bardziej szczegółowoAnaliza danych. Analiza danych wielowymiarowych. Regresja liniowa. Dyskryminacja liniowa. PARA ZMIENNYCH LOSOWYCH
Analza danych Analza danych welowymarowych. Regresja lnowa. Dyskrymnacja lnowa. Jakub Wróblewsk jakubw@pjwstk.edu.pl http://zajeca.jakubw.pl/ PARA ZMIENNYCH LOSOWYCH Parę zmennych losowych X, Y możemy
Bardziej szczegółowoSZTUCZNA INTELIGENCJA
SZTUCZNA INTELIGENCJA WYKŁAD 15. ALGORYTMY GENETYCZNE Częstochowa 014 Dr hab. nż. Grzegorz Dudek Wydzał Elektryczny Poltechnka Częstochowska TERMINOLOGIA allele wartośc, waranty genów, chromosom - (naczej
Bardziej szczegółowoANALIZA KORELACJI WYDATKÓW NA KULTURĘ Z BUDŻETU GMIN ORAZ WYKSZTAŁCENIA RADNYCH
Potr Mchalsk Węzeł Centralny OŻK-SB 25.12.2013 rok ANALIZA KORELACJI WYDATKÓW NA KULTURĘ Z BUDŻETU GMIN ORAZ WYKSZTAŁCENIA RADNYCH Celem ponższej analzy jest odpowedź na pytane: czy wykształcene radnych
Bardziej szczegółowoKURS STATYSTYKA. Lekcja 6 Regresja i linie regresji ZADANIE DOMOWE. www.etrapez.pl Strona 1
KURS STATYSTYKA Lekcja 6 Regresja lne regresj ZADANIE DOMOWE www.etrapez.pl Strona 1 Część 1: TEST Zaznacz poprawną odpowedź (tylko jedna jest prawdzwa). Pytane 1 Funkcja regresj I rodzaju cechy Y zależnej
Bardziej szczegółowoStanisław Cichocki. Natalia Nehrebecka. Wykład 7
Stansław Cchock Natala Nehrebecka Wykład 7 . Zmenne dyskretne Kontrasty: efekty progowe, kontrasty w odchylenach Interakcje. Przyblżane model nelnowych Stosowane do zmennych dyskretnych o uporządkowanych
Bardziej szczegółowoWykład Turbina parowa kondensacyjna
Wykład 9 Maszyny ceplne turbna parowa Entropa Równane Claususa-Clapeyrona granca równowag az Dośwadczena W. Domnk Wydzał Fzyk UW ermodynamka 08/09 /5 urbna parowa kondensacyjna W. Domnk Wydzał Fzyk UW
Bardziej szczegółowoMATEMATYKA POZIOM ROZSZERZONY Kryteria oceniania odpowiedzi. Arkusz A II. Strona 1 z 5
MATEMATYKA POZIOM ROZSZERZONY Krytera ocenana odpowedz Arkusz A II Strona 1 z 5 Odpowedz Pytane 1 2 3 4 5 6 7 8 9 Odpowedź D C C A B 153 135 232 333 Zad. 10. (0-3) Dana jest funkcja postac. Korzystając
Bardziej szczegółowoZaawansowane metody numeryczne
Wykład 9. jej modyfkacje. Oznaczena Będzemy rozpatrywać zagadnene rozwązana następującego układu n równań lnowych z n newadomym x 1... x n : a 11 x 1 + a 12 x 2 +... + a 1n x n = b 1 a 21 x 1 + a 22 x
Bardziej szczegółowoPokazać, że wyżej zdefiniowana struktura algebraiczna jest przestrzenią wektorową nad ciałem
Zestaw zadań : Przestrzene wektorowe. () Wykazać, że V = C ze zwykłym dodawanem jako dodawanem wektorów operacją mnożena przez skalar : C C C, (z, v) z v := z v jest przestrzeną lnową nad całem lczb zespolonych
Bardziej szczegółowoALGEBRY HALLA DLA POSETÓW SKOŃCZONEGO TYPU PRINJEKTYWNEGO
ALGEBRY HALLA DLA POSETÓW SKOŃCZONEGO TYPU PRINJEKTYWNEGO NA PODSTAWIE REFERATU JUSTYNY KOSAKOWSKIEJ. Moduły prnjektywne posety skończonego typu prnjektywnego Nech I będze skończonym posetem. Przez max
Bardziej szczegółowoOkreślanie mocy cylindra C w zaleŝności od ostrości wzroku V 0 Ostrość wzroku V 0 7/5 6/5 5/5 4/5 3/5 2/5 Moc cylindra C 0,5 0,75 1,0 1,25 1,5 > 2
T A R C Z A Z E G A R O W A ASTYGMATYZM 1.Pojęca ogólne a) astygmatyzm prosty (najbardzej zgodny z pozomem) - najbardzej płask połudnk tzn. o najmnejszej mocy jest pozomy b) astygmatyzm odwrotny (najbardzej
Bardziej szczegółowoOddziaływanie atomu z kwantowym polem E-M: C.D.
Oddziaływanie atomu z kwantowym polem E-M: C.D. 1 atom jakoźródło 1 fotonu. Emisja spontaniczna wg. złotej reguły Fermiego. Absorpcja i emisja kolektywna ˆ E( x,t)=i λ Powtórzenie d 3 ω k k 2ǫ(2π) 3 e
Bardziej szczegółowoII.5 Sprzężenie spin-orbita - oddziaływanie orbitalnych i spinowych momentów magnetycznych
r. akad. 004/005 II.5 Sprzężenie spin-orbita - oddziaływanie orbitalnych i spinowych momentów magnetycznych Sprzężenie spin - orbita jest drugim, po efektach relatywistycznych, źródłem rozszczepienia subtelnego
Bardziej szczegółowoANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI
ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI ANALIZA ŚLADÓW METODA ICP-OES Optyczna spektroskopia emisyjna ze wzbudzeniem w indukcyjnie sprzężonej plazmie WYKŁAD 4 Rodzaje widm i mechanizm ich powstania PODSTAWY SPEKTROSKOPII
Bardziej szczegółowop Z(G). (G : Z({x i })),
3. Wykład 3: p-grupy twerdzena Sylowa. Defncja 3.1. Nech (G, ) będze grupą. Grupę G nazywamy p-grupą, jeżel G = dla pewnej lczby perwszej p oraz k N. Twerdzene 3.1. Nech (G, ) będze p-grupą. Wówczas W
Bardziej szczegółowoTemat 13. Rozszerzalność cieplna i przewodnictwo cieplne ciał stałych.
Temat 13. Rozszerzalność ceplna przewodnctwo ceplne cał stałych. W temace 8 wykazalśmy przy wykorzystanu warunków brzegowych orna-karmana, że wyraz lnowy w rozwnęcu energ potencjalnej w szereg potęgowy
Bardziej szczegółowoEnergia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)
1 Enega potencjalna jest enegą zgomadzoną w układze. Enega potencjalna może być zmenona w nną omę eneg (na pzykład enegę knetyczną) może być wykozystana do wykonana pacy. Sumę eneg potencjalnej knetycznej
Bardziej szczegółowoProcedura normalizacji
Metody Badań w Geograf Społeczno Ekonomcznej Procedura normalzacj Budowane macerzy danych geografcznych mgr Marcn Semczuk Zakład Przedsęborczośc Gospodark Przestrzennej Instytut Geograf Unwersytet Pedagogczny
Bardziej szczegółowoFizyka 3.3 WYKŁAD II
Fizyka 3.3 WYKŁAD II Promieniowanie elektromagnetyczne Dualizm korpuskularno-falowy światła Fala elektromagnetyczna Strumień fotonów o energii E F : E F = hc λ c = 3 10 8 m/s h = 6. 63 10 34 J s Światło
Bardziej szczegółowo5. Pochodna funkcji. lim. x c x c. (x c) = lim. g(c + h) g(c) = lim
5. Pocodna funkcj Defncja 5.1 Nec f: (a, b) R nec c (a, b). Jeśl stneje granca lm x c x c to nazywamy ją pocodną funkcj f w punkce c oznaczamy symbolem f (c) Twerdzene 5.1 Jeśl funkcja f: (a, b) R ma pocodną
Bardziej szczegółowoXLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie teoretyczne
XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadane teoretyczne Rozwąż dowolne rzez sebe wybrane dwa sośród odanych nże zadań: ZADANIE T Nazwa zadana: Protony antyrotony A. Cząstk o mase równe mase rotonu, ale
Bardziej szczegółowoStatystyki klasyczne i kwantowe
0-06- Statystyk klasyczne kwantowe Fzyka II dla lektronk, lato 0 Problem welu cząstek Ze wzrostem lczby elementów układu fzycznego, przechodząc od atomów jednoelektronowych, poprzez weloelektronowe, aż
Bardziej szczegółowoWykład 16: Atomy wieloelektronowe
Wykład 16: Atomy wieloelektronowe Funkcje falowe Kolejność zapełniania orbitali Energia elektronów Konfiguracja elektronowa Reguła Hunda i zakaz Pauliego Efektywna liczba atomowa Reguły Slatera Wydział
Bardziej szczegółowoVIII. VIII.1. ORBITALNY MOMENT MAGNETYCZNY ELEKTRONU, L= r p (VIII.1.1) p=m v (VIII.1.2) L= L =mvr (VIII.1.1a) r v. r=v (VIII.1.3)
VIII. VIII.1. ORBITALNY MOMENT MAGNETYCZNY ELEKTRONU, L= r p (VIII.1.1) p=m v (VIII.1.2) Z (VIII.1.1) i (VIII.1.2) wynika (VIII.1.1a): L= L =mvr (VIII.1.1a) r v r=v (VIII.1.3) Z zależności (VIII.1.1a)
Bardziej szczegółowoII.4 Kwantowy moment pędu i kwantowy moment magnetyczny w modelu wektorowym
II.4 Kwantowy moment pędu i kwantowy moment magnetyczny w modelu wektorowym Jan Królikowski Fizyka IVBC 1 II.4.1 Ogólne własności wektora kwantowego momentu pędu Podane poniżej własności kwantowych wektorów
Bardziej szczegółowoBadanie współzależności dwóch cech ilościowych X i Y. Analiza korelacji prostej
Badane współzależnośc dwóch cech loścowych X Y. Analza korelacj prostej Kody znaków: żółte wyróżnene nowe pojęce czerwony uwaga kursywa komentarz 1 Zagadnena 1. Zwązek determnstyczny (funkcyjny) a korelacyjny.
Bardziej szczegółowoOPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 2006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Równania optyki półklasycznej Posłużymy się teraz równaniem (2.4), i Ψ t = ĤΨ ażeby wyprowadzić
Bardziej szczegółowoElementy teorii powierzchni metali
prof. dr hab. Adam Kiejna Elementy teorii powierzchni metali Wykład 4 v.16 Wiązanie metaliczne Wiązanie metaliczne Zajmujemy się tylko metalami dlatego w zasadzie interesuje nas tylko wiązanie metaliczne.
Bardziej szczegółowoElektronowa struktura atomu
Elektronowa struktura atomu Model atomu Bohra oparty na teorii klasycznych oddziaływań elektrostatycznych Elektrony mogą przebywać tylko w określonych stanach, zwanych stacjonarnymi, o określonej energii
Bardziej szczegółowoAtom wodoru w mechanice kwantowej. Równanie Schrödingera
Fizyka atomowa Atom wodoru w mechanice kwantowej Moment pędu Funkcje falowe atomu wodoru Spin Liczby kwantowe Poprawki do równania Schrödingera: struktura subtelna i nadsubtelna; przesunięcie Lamba Zakaz
Bardziej szczegółowoWykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego
Wykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego W5. Energia molekuł Przemieszczanie się całych molekuł w przestrzeni - Ruch translacyjny - Odbywa się w fazie gazowej i ciekłej, w fazie stałej
Bardziej szczegółowoPomiar widm emisyjnych He, Na, Hg, Cd oraz Zn
Ćwiczenie 33 Pomiar widm emisyjnych He, Na, Hg, Cd oraz Zn 33.1. Zasada ćwiczenia W ćwiczeniu mierzone są widma emisyjne atomów helu(he), sodu(na), rtęci (Hg), kadmu(cd) i cynku(zn). Pomiar widma helu
Bardziej szczegółowoexp jest proporcjonalne do czynnika Boltzmanna exp(-e kbt (szerokość przerwy energetycznej między pasmami) g /k B
Koncentracja nośnów ładunu w półprzewodnu W półprzewodnu bez domesz swobodne nośn ładunu (eletrony w paśme przewodnctwa, dzury w paśme walencyjnym) powstają tylo w wynu wzbudzena eletronów z pasma walencyjnego
Bardziej szczegółowoOPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 2006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Rezonansowe oddziaływanie układu atomowego z promieniowaniem "! "!! # $%&'()*+,-./-(01+'2'34'*5%.25%&+)*-(6
Bardziej szczegółowoTeoria niepewności pomiaru (Rachunek niepewności pomiaru) Rodzaje błędów pomiaru
Pomary fzyczne - dokonywane tylko ze skończoną dokładnoścą. Powodem - nedoskonałość przyrządów pomarowych neprecyzyjność naszych zmysłów borących udzał w obserwacjach. Podawane samego tylko wynku pomaru
Bardziej szczegółowo