I zasada termodynamiki



Podobne dokumenty
v! są zupełnie niezależne.

Podstawy termodynamiki

PLAN WYKŁADU. Ciepło właściwe Proces adiabatyczny Temperatura potencjalna II zasada termodynamiki. Procesy odwracalne i nieodwracalne 1 /35

Jest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność pracy i ciepła. Rozważmy proces adiabatyczny sprężania gazu od V 1 do V 2 :

Doświadczenie Joule a i jego konsekwencje Ciepło, pojemność cieplna sens i obliczanie Praca sens i obliczanie

Wykład 2. Przemiany termodynamiczne

10. FALE, ELEMENTY TERMODYNAMIKI I HYDRODY- NAMIKI.

Ć W I C Z E N I E N R C-3

LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ

ZADANIA Z CHEMII Efekty energetyczne reakcji chemicznej - prawo Kirchhoffa

Entropia i druga zasada termodynamiki

Termodynamika 2. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Temperatura i ciepło E=E K +E P +U. Q=c m T=c m(t K -T P ) Q=c przem m. Fizyka 1 Wróbel Wojciech

Temat:Termodynamika fotonów.

ZADANIE 9.5. p p T. Dla dwuatomowego gazu doskonałego wykładnik izentropy = 1,4 (patrz tablica 1). Temperaturę spiętrzenia obliczymy następująco

Fizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej

TERMODYNAMIKA. Termodynamika jest to dział nauk przyrodniczych zajmujący się własnościami

Kalorymetria paliw gazowych

= T. = dt. Q = T (d - to nie jest różniczka, tylko wyrażenie różniczkowe); z I zasady termodynamiki: przy stałej objętości. = dt.

Stan równowagi chemicznej

Układ jednostek miar SI

u (1.2) T Pierwsza zasada termodynamiki w formie różniczkowej ma postać (1.3)

TERMODYNAMIKA PROCESOWA

Fizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej. Wykład V Charakterystyka ośrodków termodynamicznych

UZUPEŁNIENIA DO WYKŁADÓW D, E

Katedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI. Wyznaczanie ciepła właściwego c p dla powietrza

Katedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI. Pomiar ciepła spalania paliw gazowych

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Teoria kinetyczna INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

Maszyny cieplne i II zasada termodynamiki

Maszyny cieplne i II zasada termodynamiki

Podstawowe przemiany cieplne

Wykład 4 Gaz doskonały, gaz półdoskonały i gaz rzeczywisty Równanie stanu gazu doskonałego uniwersalna stała gazowa i stała gazowa Odstępstwa gazów

Turbinowy silnik odrzutowy obieg rzeczywisty. opracował Dr inż. Robert Jakubowski

Fizykochemiczne podstawy inżynierii procesowej. Wykład IV Proste przemiany cd: Przemiana adiabatyczna Przemiana politropowa

Jak osiągnąć 100% wydajności reakcji?

Ćwiczenie 2 Reakcje chemiczne

11. Termodynamika. Wybór i opracowanie zadań od 11.1 do Bogusław Kusz.

SILNIK TURBINOWY ANALIZA TERMO-GAZODYNAMICZNA OBIEGU SILNIKA IDEALNEGO

Entalpia swobodna (potencjał termodynamiczny)

Wykład 7. Energia wewnętrzna jednoatomowego gazu doskonałego wynosi: 3 R . 2. Ciepło molowe przy stałym ciśnieniu obliczymy dzięki zależności: nrt

Termodynamika fenomenologiczna i statystyczna

Stany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23

prawa gazowe Model gazu doskonałego Temperatura bezwzględna tościowa i entalpia owy Standardowe entalpie tworzenia i spalania 4. Stechiometria 1 tość

ZEROWA ZASADA TERMODYNAMIKI

Efektywność energetyczna systemu ciepłowniczego z perspektywy optymalizacji procesu pompowania

Przeanalizujmy układ termodynamiczny przedstawiony na rysunku 1. - początkowa, przejściowa i końcowa objętość kontrolnej ilości gazu w naczyniu.

TERMODYNAMIKA FENOMENOLOGICZNA

TERMODYNAMIKA. Przedstaw cykl przemian na wykresie poniższym w układach współrzędnych przedstawionych poniżej III

Płytowe wymienniki ciepła. 1. Wstęp

3. Przyrost temperatury gazu wynosi 20 C. Ile jest równy ten przyrost w kelwinach?

Elementy dynamiki relatywistycznej r r

II zasada termodynamiki

Ćwiczenie nr 3. Wyznaczanie współczynnika Joule a-thomsona wybranych gazów rzeczywistych.

Bada zaleŝno. nie zaleŝą. od ilości substancji. Funkcja stanu to taka wielkość. a mały y 10 cm, to: = F2 F 1 = 0,01 F 2.

Ćwiczenia do wykładu Fizyka Statystyczna i Termodynamika

POLITECHNIKA WROCŁAWSKA INSTYTUT TECHNIKI CIEPLNEJ I MECHANIKI PŁYNÓW ZAKŁAD TERMODYNAMIKI

Pomiar wilgotności względnej powietrza

Termodynamika 1. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

BADANIE PROCESU POLIMORFIZMU LOSARTANU METODAMI KALORYMETRY

POLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cieplnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cieplnych

Krzywa izobarycznego ogrzewania substancji rzeczywistej. p=const. S wrz. S top. Ttop. Twrz. T dt. top. top. Równanie Clausiusa-Clapeyrona (1)

Jak osiągnąć 100% wydajności reakcji?

Ć W I C Z E N I E N R C-5

1. Cykl odwrotny Carnota reprezentują poniższe diagramy w zmiennych p-v ( ) i T-S

TERMODYNAMIKA TECHNICZNA I CHEMICZNA

TERMODYNAMIKA PROCESOWA I TECHNICZNA

Projekt budowlano-wykonawczy budowy węzła cieplnego trzyfunkcyjnego we Wrocławiu, ul. Weigla 5III

PGC 9000 / PGC 9000 VC

termodynamika fenomenologiczna

Sposoby badania efektywności układu suszącego maszyn tissue

4. 1 bar jest dokładnie równy a) Pa b) 100 Tr c) 1 at d) 1 Atm e) 1000 niutonów na metr kwadratowy f) 0,1 MPa

II zasada termodynamiki.

Fale rzeczywiste. dudnienia i prędkość grupowa

1. 1 J/(kg K) nie jest jednostką a) entropii właściwej b) indywidualnej stałej gazowej c) ciepła właściwego d) pracy jednostkowej

WYZNACZANIE WIELKOŚCI KAPPA κ

A - przepływ laminarny, B - przepływ burzliwy.

C V dla róŝnych gazów. Widzimy C C dla wszystkich gazów jest, zgodnie z przewidywaniami równa w

Termodynamika Techniczna dla MWT, wykład 6. AJ Wojtowicz IF UMK

Wykład 6 Ciepło właściwe substancji prostych Ciepło właściwe gazów doskonałych Molowe ciepło właściwe gazu doskonałego przy stałej objętości (C )

Rozdział 8. v v p p --~ 3: :1. A B c D

nieciągłość parametrów przepływu przyjmuje postać płaszczyzny prostopadłej do kierunku przepływu

Rozkład Maxwell a prędkości cząsteczek gazu Prędkości poszczególnych cząsteczek mogą być w danej chwili dowolne

Mechanika cieczy. Ciecz jako ośrodek ciągły. 1. Cząsteczki cieczy nie są związane w położeniach równowagi mogą przemieszczać się na duże odległości.

f s moŝna traktować jako pracę wykonaną przez siłę tarcia nad ślizgającym się klockiem. Porównując

LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ




Projekt Inżynier mechanik zawód z przyszłością współfinansowany ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

REAKCJE CHEMICZNE. syntezy. analizy. wymiany AB A + B. rodzaje reakcji chemicznych reakcje: H 2 SO NaOH A + B AB 2 H 2 + O 2 = 2H 2 O

Do działań przyczyniających się do minimalizacji odpadów możemy zaliczyć:

Termodynamika poziom podstawowy

Temperatura, ciepło, oraz elementy kinetycznej teorii gazów

MODELOWANIE POŻARÓW. Ćwiczenia laboratoryjne. Ćwiczenie nr 1. Obliczenia analityczne parametrów pożaru

Podstawowe pojęcia Masa atomowa (cząsteczkowa) - to stosunek masy atomu danego pierwiastka chemicznego (cząsteczki związku chemicznego) do masy 1/12

WYKŁAD 14 PROSTOPADŁA FALA UDERZENIOWA

czyli politropa jest w tym przypadku przemianą przy stałym ciśnieniu nazywaną izobarą. Równanie przemiany izobarycznej ma postać (2.

Śr Kin Ruchu Postępowego. V n R T R T. 3 3 R 3 E R T T k T, 2 N 2 B

2.5. Ciepło właściwe gazów doskonałych

Wykład 7 Entalpia: odwracalne izobaryczne rozpręŝanie gazu, adiabatyczne dławienie gazu dla przepływu ustalonego, nieodwracalne napełnianie gazem

Transkrypt:

W3 30 Układ termodynamizny ównowaga termodynamizna Praa I zasada dla układu zamkniętego Entalia I zasada dla układu otwartego Cieło o właśiwew К Srawność

jest zastosowaniem zasady zahowania energii do układu termodynamiznego układ termodynamizny otoznie (układu termodynamiznego) osłona

ozróŝniamy układy termodynamizne; zamknięte ilość substanji w układzie jest stała a (rzez osłon onę nie rzeływa substanja) otwarte ilość substanji w układzie moŝe e się zmieniać (rzez osłon onę rzeływa substanja) 3

4

5

Układ izolowany (odosobniony) jest to układ, w którym rzez osłon onę nie rzeływa ani substanja, ani energia Układ izolowany ielnie lub adiabatyzny jest to układ, w którym moŝna wykonywać raę,, a rzez osłon onę nie moŝe e rzeływa ywać substanja i ieło 6

7

ównowaga termodynamizna jest to taki stan układu termodynamiznego, w którym arametry termodynamizne w ałym układzie nie zmieniają wartośi W układzie odizolowanym od otoznia równowaga r termodynamizna oznaza brak róŝni r temeratur i iśnie nień wewnątrz układu Stan taki ustala się samorzutnie o ewnym zasie od odizolowania układu Jeśli układ nie jest izolowany, to równowaga r termodynamizna oznaza stały y rzeływ substanji lub energii i stałą temeraturę i iśnienie w danym miejsu układu 8

Przeływ energii rzez osłon onę oznaza zmianę energii układu. Bez rzeływu substanji rzez osłon onę mogą rzeływa ywać dwa rodzaje energii: ieło jest to energia wewnętrzna (energia kinetyzna ząstek) rzekazywana między otozeniem, a układem raa 9

L<0 (raa oddane/wykonana) układ termodynamizny Q<0 (ieło oddane) Q>0 (ieło obrane) L>0 (raa obrana) 0

Q Q q q U U u u dq du dl dq du d l L V Q L U U L Q Q ( L ) ( U )

W układzie otwartym w bilansie energetyznym naleŝy y uwzględni dnić nastęuj ująe energie związane zane z rzeływem substanji i energii rzez osłon onę: raa wrowadzenia substanji do układu raa usunięia substanji z układu energię substanji wrowadzanej do układu energie substanji usuwanej z układu ieło o obrane rzez układ raę wykonaną rzez układ zmianę energii substanji znajdująej się w układzie

Q Q dq di Vd q q I I i i V dq di d l L t t, T, V Q T V L t 3

4 4 w3 ( ) ( ) d du d di d du d d d du d d du d u d d di V U V I L U L U U V L V V U V U V L V I I L I t ) (

Przeływ ieła a zaleŝy y od róŝniy r temeratur. Ilość wymienianego ieła a jest w związku zku z tym roorjonalna do róŝniy r temeratur, rzy której zahodzi wymiana Q q m T T dq dt 5

q T Q m n T, kj kg K kmol kj K 6

Tonst lim T 0 lim T 0 q T q Q0 0 0 T T 7

q q i i T onst T i i 0 i T 8

q, u u 0 u q u u T T Vonst T 9

q q T u T l T T T 0

w3 T T T T T T

m m m

Zgodnie z zasada ekwiartyji energii dostarzane ieło o będzie b równomiernie r rozkładane na wszystkie stonie swobody ząstek gazu Gaz jednoatomowy będzie b miał trzy stonie swobody, gaz dwuatomowy będzie b miał ięć stoni swobody, a gazy trzy- i więej ej- atomowe będąb miały y sześć stoni swobody Na kaŝdy stoień swobody rzyada energia ½ 3

f f f 4

f f f f f 5

Dla gazów jednoatomowyh (He, Ne, Ar) Dla gazów dwuatomowyh (O, N, H, CO) Dla gazów w trzy- i więej ej-atomowyh (H O, CO, CH 4, NH 3 ) 5,67 3 3 7 5 5,4 4,33 6 3 6

7 7 w3 µ µ m m f f f

η Srawność zamiany ieła a w raę rzy izobaryznym dostarzaniu ieła l q T T T 8

9 9 w3 40% 5 3 5 3 5 3 5 8,6% 7 5 7 5 7 5 7 5% 4 3 4 3 4 3 4 η η η η T T T q l

Najlesze własnow asnośi termodynamizne osiadają gazy szlahetne (gazy jednoatomowe) Najgorsze własnow asnośi termodynamizne mają ara wodna (H O) i saliny (CO H ON ) 30