1100-1BO15, rok akademicki 2016/17
|
|
- Joanna Kaczmarek
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 00-BO5, rok akademicki 06/7
2
3 Dr Jacek Piewski, Zakład Optyki Iformacyjej Telefo: (0) Kosultacje: Warszawa, Pasteura 7, pok. 58, wtorki, czwartki po umówieiu via . Stroa WWW: (będzie owa iedługo) (wykład) (ćwiczeia)
4 Sprawy formale Czym jest światło? Czym jest optyka? Cechy materiałowe szkła Załamaie i odbicie światła Płytka płasko-rówoległa Pryzmat Zwierciadło płaskie Pojedycza powierzchia sferycza Zwierciadła sferycze Cieka i gruba soczewka Pukty i płaszczyzy główe Pukty węzłowe Układy soczewek Aberracje Na styku z optyką falową Wergecja Głębia ostrości Przysłoa aperturowa Przysłoa polowa Rozdzielczość Lupa Lueta Mikroskop Układy ideale a rzeczywiste
5 SEMESTR ZIMOWY zajęcia dydaktycze wakacje zimowe zajęcia dydaktycze c.d X/06 XI/06 XII/06 I/
6 J. Nowak, M. Zając, Optyka kurs elemetary. Oficya Wydawicza Politechiki Wrocławskiej, Wrocław 998. M. Zając, Optyka w zadaiach dla optometrystów. Dolośląskie Wydawictwo Edukacyje, Wrocław 0 (dostępa w bibliotece). F. Ratajczyk, Istrumety optycze. Oficya Wydawicza Politechiki Wrocławskiej, Wrocław, 005. Ćwiczeia laboratoryje z fizyki. Optyka. Oficya Wydawicza Politechiki Wrocławskiej, Wrocław 999. R. Jóźwicki: Optyka istrumetala. WNT, Warszawa 970. (reprity Fudacji Wspieraia i Rozwoju Techik Optyczych: I 993, II 997). A.H. Tuacliffe, A.G. Hirst, Optics. ABDO College of Educatio; d editio 007. Saleh B.E. A., Teich M.C.: Fudametals of Photoics (dowole wydaie). Halliday D., Resick R., Walker J.: Podstawy fizyki (dowole wydaie). Keatig M. P.: Geometric, Physical, ad Visual Optics, Butterworth-Heiema 988 (dostępa w bibliotece). Móstwo dobrych źródeł iteretowych, p.: [NIKON] (ostrożie!)
7 . Obecość a zajęciach (dopuszczale ieusprawiedliwioe ieobecości).. Zaliczeie co ajmiej /3 kartkówek. 3. Zaliczeie dwóch kolokwiów ( oraz ) a oceę co ajmiej Uzyskaie mi. 50% puktów z końcowego egzamiu pisemego, ocea końcowa jest wypadkową oce z kolokwiów i z egzamiu.
8 Czym jest światło?
9 Fala elektromagetycza wektory E i H składowe pola e.m. propagacja i oddziaływaie z materią opisywae przez rówaia Maxwella w przypadku światła iteresuje as praktyczie tylko wektor pola elektryczego E propagację pola E moża opisać wzorem E k r t E cost k r, 0 0, k wektor falowy detektory (także oko ludzkie) rejestrują tylko atężeie pola elektryczego I E 0 w próżi długość fali jest związaa z częstotliwością λν = c
10 commos.wikimedia.org
11 kilometr km 0 3 decymetr dm 0 cetymetr cm 0 milimetr mm 0 3 mikrometr µm 0 6 aometr m 0 9 agstrem Å 0 0
12 W przypadku typowych źródeł światła (termiczych, wyładowczych, itp.) wektor pola elektryczego drga w różych kierukach prostopadłych do kieruku propagacji. Mówimy, że światło jest iespolaryzowae. Przy polaryzacji liiowej drgaia wektora pola E odbywają się w określoej płaszczyźie, w kieruku prostopadłym do kieruku rozchodzeia się fali. Liiowo spolaryzowaą falę płaską rozchodzącą się w kieruku z moża przedstawić jako złożeie (superpozycję) dwóch fal spolaryzowaych liiowo w kierukach x i y, przy czym mogą oe być zgode lub przeciwe w fazie. Kieruek polaryzacji jest określay przez stosuek amplitud drgań w kierukach składowych. Światło widziale spolaryzowae moża otrzymać p. poprzez wycięcie jedej ze składowych pola E (pochłaiaie wzdłuż określoego kieruku), poprzez odbicie (kąt Brewstera), rozpraszaie. wikipedia.org
13 Powstaje przez złożeie dwóch fal spolaryzowaych liiowo w płaszczyzach prostopadłych do siebie, których faza różi się o π /. Koiec wektora E zatacza spiralę wokół osi wyzaczającej kieruek propagacji. E ( z, t) E cos( kz t) x 0 E ( z, t) E si( kz t) y 0 wikipedia.org
14 W pewych sytuacjach światło może być traktowae jak strumień cząstek (kwatów) o eergii zależej od częstotliwości, w iych zaś jak fala. Eergia kwatu światła jest wprost proporcjoala do częstotliwości, stałą proporcjoalości jest stała Placka h 6, J s. Eergia kwatu E = hν = hc/λ. Im miejsza długość fali tym większa eergia kwatu światła (UV jest bardziej eergetycze iż IR).
15 Kiedy Kto Ile [km/s] 675 Rømer i Huyges, księżyce Jowisza James Bradley, aberracja światła Hippolyte Fizeau, koło zębate Léo Foucault, zwierciadło obrotowe ± Rosa i Dorsey, stałe EM ± Albert Michelso, zwierciadło obrotowe ± Esse i Gordo-Smith, węka rezoasowa 99 79,5 ± 3,0 958 K.D. Froome, radioiterferometria 99 79,50 ± 0,0 97 Eveso et al., iterferometria laserowa 99 79,456 ± 0, th CGPM, defiicja metra 99 79,458 (dokładie) wikipedia.org
16 Promieiowaie Czerekowa promieiowaie elektromagetycze emitowae, gdy aładowaa cząstka (p. elektro) porusza się w ośrodku materialym z prędkością większą od prędkości fazowej światła w tym ośrodku. Fala elektromagetycza jest emitowaa tylko w ściśle określoym kieruku leżącym pod kątem ostrym do kieruku ruchu cząstki. Nazwa tego typu promieiowaia pochodzi od azwiska rosyjskiego fizyka Pawła A. Czerekowa, który opisał to zjawisko.
17 (bardzo podstawowe)
18 Pochłaiaie fali elektromagetyczej w ośrodku Mechaizm: foto o eergii E = hν może oddziaływać z elektroem walecyjym w atomie lub molekule wewątrz ośrodka materialego. Jeżeli eergia fotou jest rówa różicy eergii pomiędzy dowolym staem wzbudzoym elektrou a staem podstawowym, wówczas foto zostaie pochłoięty. Gdy eergia fotou ie pasuje do żadej różicy eergii staów, wówczas foto albo przechodzi przez ośrodek materialy bez przeszkód albo jest rozpraszay. W wyiku absorpcji fotou atom lub molekuła przechodzi w sta wzbudzoy o wyższej eergii. Wzbudzoe atomy lub molekuły wracają do stau podstawowego emitując jedocześie foto o takiej samej lub miejszej eergii.
19 pw.pl
20
21 Zjawisko oddziaływaia światła z materią, w wyiku którego astępuje zmiaa kieruku rozchodzeia się światła, ie (zjawisko) iż odbicie i załamaie światła. Rozpraszaie światła może być sprężyste (bez zmiay eergii/częstotliwości) lub iesprężyste (ze zmiaą eergii/częstotliwości). Przyczya: iejedorodościami układu, w którym zachodzi propagacja fal (cząsteczki substacji, pyły, aerozole, zmiay gęstości itp.). Przykład: rozpraszaie Rayleigha w powietrzu, które zachodzi, gdy cząsteczki są małe w porówaiu z długością fali elektromagetyczej.
22
23
24 Szybkość z jaką światło propaguje się w materii (dielektrykach) jest zależa od siły oddziaływaia z aładowaymi molekułami tworzącymi medium. Bezwzględy współczyik załamaia jest miarą szybkości propagacji, zdefiioway jako = c/v, gdzie v jest szybkością propagacji w medium. Względy współczyik załamaia to stosuek współczyika załamaia materiału do współczyika załamaia iego materiału, zwykle powietrza. Współczyik jest praktyczie zawsze większy iż. W większości typowych materiałów przezroczystych, współczyik załamaia jest izotropowy, czyli iezależy od kieruku propagacji. Może być zależy od położeia (p. soczewka oka, soczewka gradietowa).
25 Współczyik załamaia jest zwykle zależy od częstotliwości padającej fali elektromagetyczej. Prowadzi to do zmiay długości fali w medium λ() = λ/ Zjawisko to zwie się dyspersją chromatyczą i jest m.i. odpowiedziale za powstawaie tęczy, czy rozmycie impulsów w światłowodach. Dla szkła optyczego i wielu typowych materiałów zależość (λ) może być opisywaa empiryczymi wzorami:
26 współczyik dyspersji liczba Abbego (dyspersja względa) dyspersja cząstkowa λ F = 486, m λ C = 656,3 m λ d = 589,3 m F C C F d C F F P
27 Dostępe w dawych latach lampy gazowe emitowały światło o liiach widmowych zależych od cech gazu. λ [m] Symbol liii Źródło światła Zakres widmowy i Hg UV h Hg violet g Hg blue F' Cd blue F H blue e Hg gree d He yellow D Na yellow C' Cd red C H red r He red 768. A' K red 85. s Cs IR t Hg IR
28 Jak widać, dyspersja chromatycza jest powszecha i dla fal widzialych przebiega w podoby sposób dla wielu materiałów (współczyik załamaia światła w materiale zmiejsza się wraz ze wzrostem długości fali padającego światła).
29
30 Froty falowe i promieie
31 Każdy pukt ośrodka, do którego dotarło czoło fali moża uważać za źródło owej fali kulistej. Fale te (fale cząstkowe) iterferują ze sobą, tworząc wypadkową powierzchię falową.
32
33
34
35 Promień liia wskazująca kieruek rozchodzeia się eergii promieiowaia, prostopadła do powierzchi falowej. Wiele zjawisk optyczych ie wymaga aalizy światła jako fali elektromagetyczej i do ich opisu wystarcza operowaie pojęciem promieia świetlego, który jest odbijay lub załamyway a różych powierzchiach. W optyce geometryczej zwykle zaiedbujemy zjawiska pochłaiaia fali. Zakładamy, że długość fali e-m jest bardzo mała w porówaiu z rozmiarami elemetów tworzących aalizoway układ optyczy. Wiązka światła jest obiektem rzeczywistym. Aaliza propagacji wiązki polega a aalizie biegu promiei ją tworzących. Pęk promiei wiązka promiei wychodząca (przechodząca) z jedego puktu. Droga optycza L = droga geometrycza
36 Zmiaa kieruku propagacji fali e-m. Zjawisko zae i opisywae aukowo poad 000 lat temu (Ib Sahl). Odbicie światła może być róże w zależości od rodzaju powierzchi odbijającej. si si
37 Spośród wielu możliwych dróg, światło biegie po takiej, aby czas poruszaia się po iej był ekstremaly (zwykle ajkrótszy). si si 0 i i x d b x d x a x x d x d b x x a dx dl x d b x a L i i
38 Spośród wielu możliwych dróg, światło biegie po takiej, aby czas poruszaia się po iej był ekstremaly (zwykle ajkrótszy). si ; si 0 0 x s d x s i x h x i x s d x s x h x dx dt c x s d x h t v x s d v x h t i i si si
39 Każdy pukt ośrodka do którego dotarła fala e-m staje się owym (puktowym) źródłem fali sferyczej. Należy rozważyć wiązkę promiei rówoległych. i = CAC = AC A = i
40 si i AA ; AC AA v ; si i CC v ; CC ; AC si si i i i v i v si si AA CC
41 Przy przechodzeiu światła z ośrodka o większym do ośrodka o miejszym, może astąpić sytuacja, gdy kąt załamaia sięga 90, co zaczy, że światło ie może przedostać się przez graicę ośrodków. Zjawisko to azywa się całkowitym wewętrzym odbiciem i jest powszeche w przyrodzie oraz szeroko wykorzystywae w techice. TIR (ag. Total Iteral Reflectio)
42
43
44 Wzory Fresela wskazują, jaka część eergii padającej fali światła jest odbita a graicy ośrodków o różym współczyiku załamaia. Współczyiki odbicia R s i R p zależą od polaryzacji światła.
45 commos.wikimedia.org
46 Łatwo zauważyć, że dla małych kątów różica współczyika odbicia dla różych polaryzacji staje się mała, czyli obie polaryzacje są odbijae iemal jedakowo. Im większa różica współczyików załamaia, tym większe odbicie.
47 Optyka geometrycza (promień świetly, załamaie, odbicie) Optyka falowa (iterferecja, dyfrakcja, polaryzacja) Optyka kwatowa (foto, eergia, pęd, ciśieie światła)
48
49 Najprostszy elemet optyczy. Wprowadza przesuięcie promieia światła Δ, bez zmiay kieruku propagacji. Przesuięcie Δ zależy od współczyika załamaia materiału, z którego jest wykoaa płytka. Dla światła polichromatyczego astępuje dodatkowo rozszczepieie światła, spowodowae dyspersją. d si i d cosi cosi si si i i Dla malych i : d Podiesieie obrazu
50 i i d l Δ
51 l d Δ i i si si si si cos d l si cos l d cos z prawa załamaia si si si cos cossi l d si cos cossi cos si si d cos d cossi d si d si cos si cos si d si si z jedyki trygoometryczej si d si 0 d cos si si z odpowiedich trójkątów
52 Pryzmat ośrodek ograiczoy dwiema ierówoległymi płaszczyzami. Krawędź łamiąca prosta powstała z przecięcia obu płaszczyz. Kąt łamiący kąt między płaszczyzami. Odchyleie promieia jest ajmiejsze, gdy światło biegie przez pryzmat symetryczie (δ mi ). mi si si Kli gdy mały kąt łamiący. k
53 si arcsi si si si arcsi si si si arcsi si arcsi si arcsi si arcsi si arcsi si arcsi
54 mi si si si si mi mi mi
55 Dla małych kątów: Przyjmując : ; Otrzymujemy
56 L d D p d [cm] 00 tg L[m] p.: D p.: D p p cm m 3 cm m dprism,5 dprism,5
57 Powierzchię soczewki moża przybliżać za pomocą pryzmatów o kącie łamiącym określoym iezależie dla każdego puktu powierzchi soczewki. Reguła Pretice a: pryzmatyczość daej soczewki jest wprost proporcjoala do decetracji, a współczyikiem proporcjoalości jest moc soczewki. (Moc soczewki P w dioptriach, a wartość przesuięcia w stosuku do osi optyczej d układu w cetymetrach). D p Pd
58 Pryzmat -odbiciowy jest zwykle stosoway do zamiay lewej i prawej stroy obrazu. Pryzmat -odbiciowy zmieia kieruek promieia o 80. Promień wychodzący jest rówoległy do wchodzącego. Obraz ie jest odwrócoy względem przedmiotu.
59 Powszechie stosoway jako elemet odblaskowy, także dla iych zakresów długości fal iż optycze. Promień odbity jest rówoległy do promieia padającego.
60 Stosowae do odwracaia obrazu o 80. Wykorzystywae p. w luetach Keplera, mikroskopach stereoskopowych.
61 Padające światło, odbija się od płaszczyz, achyloych do siebie pod kątem 45 stopi, dzięki czemu otrzymujemy obraz prosty. Wykorzystyway w węgielicach optyczych i aparatach fotograficzych.
62 Pryzmat te zmieia symetrię obrazu względem przedmiotu. Jeśli pryzmat obrócimy o kąt α. to obraz obróci się o kąt α. Stosoway m.i. do kompesacji obrotu w ruchomych urządzeiach optyczych.
63 Rozszczepieie światła przez pryzmat jest często zjawiskiem iepożądaym. Moża zbudować układ dwóch pryzmatów, które odchylają wiązkę światła bez rozszczepieia. Dla małego kąta padaia i małego kąta łamiącego φ odchyleie δ dla dwóch kolejych pryzmatów (, ) oraz dwóch długości fali (C i F) wyosi (dla małego kąta łamiącego): δ C = ( C )φ odchyleie promieia C a pierwszym pryzmacie δ F = ( F )φ odchyleie promieia F a pierwszym pryzmacie δ C = ( C )φ odchyleie promieia C a drugim pryzmacie δ F = ( F )φ odchyleie promieia F a drugim pryzmacie Łącze odchyleie dla obu barw (C i F): δ C = δ C δ C odchyleie promieia C δ F = δ F δ F odchyleie promieia F
64 Żądamy, aby oba odchyleia były takie same: δ C = δ F δ C δ C = δ F δ F ( C )φ ( C )φ = ( F )φ ( F )φ Dzieląc obie stroy przez φ i przeosząc dostajemy [φ /φ ] ( F C + ) = ( F C + ) [φ /φ ] ( F C ) = ( F C ) W wyiku otrzymujemy waruek achromatyzacji pryzmatu [φ / φ ] = ( F C )/( F C )
65 Pryzmat prostego widzeia ie odchyla promiei (dokładie: jedego), a tylko je rozszczepia. Używay m.i. w przeośych spektrometrach.
66 Dwa sklejoe podstawami pryzmaty tworzą pryzmat Fresela, o zmieej separacji obrazu. Stosowae m.i. w optometrii, jako elemet keratometru.
67 Podstawowy typ układu do badaia widma światła. Cetralym elemetem jest pryzmat rozszczepiający światło, które jest skupiae a ekraie często fukcję ekrau pełi fotodioda lub liijka fotodiod.
1100-1BO15, rok akademicki 2017/18
00-BO5, rok akademicki 07/8 Dr hab. Jacek Piewski, Zakład Optyki Iformacyjej E-mail: j.piewski@uw.edu.pl Telefo: (0) 55 3 036 Kosultacje: Warszawa, Pasteura 5 (B), pok. 4.36 po umówieiu via e-mail. Materiały
Bardziej szczegółowoProjekt Inżynier mechanik zawód z przyszłością współfinansowany ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Zajęcia wyrówawcze z fizyki -Zestaw 5 -Teoria Optyka geometrycza i optyka falowa. Prawo odbicia i prawo załamaia światła, Bieg promiei świetlych w pryzmacie, soczewki i zwierciadła. Zjawisko dyfrakcji
Bardziej szczegółowosin sin ε δ Pryzmat Pryzmat Pryzmat Pryzmat Powierzchnia sferyczna Elementy optyczne II sin sin,
Wykład XI Elemety optycze II pryzmat kąt ajmiejszego odchyleia powierzchia serycza tworzeie obrazów rówaie soczewka rodzaje rówaia szliierzy i Gaussa kostrukcja obrazów moc optycza korekcja wad wzroku
Bardziej szczegółowoELEMENTY OPTYKI GEOMETRYCZNEJ
ELEMENTY OPTYKI GEOMETRYCZNEJ Optyka to dział fizyki, zajmujący się badaiem atury światła, początkowo tylko widzialego, a obecie rówież promieiowaia z zakresów podczerwiei i adfioletu. Optyka - geometrycza
Bardziej szczegółowoPodstawowe pojęcia optyki geometrycznej. c prędkość światła w próżni v < c prędkość światła w danym ośrodku
Optyka geometrycza Podstawowe pojęcia optyki geometryczej Bezwzględy współczyik załamaia c prędkość światła w próżi v < c prędkość światła w daym ośrodku c v > 1 Aksjomaty Światło w ośrodku jedorodym propaguje
Bardziej szczegółowo= arc tg - eliptyczność. Polaryzacja światła. Prawo Snelliusa daje kąt. Co z amplitudą i polaryzacją? Drgania i fale II rok Fizyka BC
4-0-0 G:\AA_Wyklad 000\FIN\DOC\Polar.doc Drgaia i fale II rok Fizyka C Polaryzacja światła ( b a) arc tg - eliptyczość Prawo Selliusa daje kąt. Co z amplitudą i polaryzacją? 4-0-0 G:\AA_Wyklad 000\FIN\DOC\Polar.doc
Bardziej szczegółowoMetody Optyczne w Technice. Wykład 3 Optyka geometryczna
Metody Optycze w Techice Wykład 3 Optyka geometrycza Promień świetly Potraktujmy światło jako trumień czątek eergii podróżujących w przetrzei Trajektorie takich czątek to promieie świetle W przypadku wiązki
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
00-BO5, rok akademicki 08/9 OPTYKA GOMTRYCZNA I INSTRUMNTALNA dr hab. Raał Kasztelaic Wykład 5 Bieg promiei przez powierzchię Przedmiot w ieskończoości 3 Odległość przedmiot-obraz D = a + b d = D a = b
Bardziej szczegółowoTemat: PRAWO SNELLIUSA. WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA ZAŁAMANIA W SZKLE I PLEKSIGLASIE.
W S E i Z WYDZIAŁ. L A B O R A T O R I U M F I Z Y C Z N E Nr ćwicz. 9 Temat: PRAWO SNELLIUSA. WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA ZAŁAMANIA W SZKLE I PLEKSIGLASIE. Semestr Grupa Zespół Ocea Data / Podpis Warszawa,
Bardziej szczegółowoPrawo odbicia i załamania. Autorzy: Zbigniew Kąkol Piotr Morawski
Prawo odbicia i załamaia Autorzy: Zbigiew Kąkol Piotr Morawski 207 Prawo odbicia i załamaia Autorzy: Zbigiew Kąkol, Piotr Morawski Jeżeli światło pada a graicę dwóch ośrodków, to ulega zarówo odbiciu a
Bardziej szczegółowoν = c/λ [s -1 = Hz] ν = [cm -1 ] ZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS c = m/s cos x H = H o E = E o cos x c = λν 1 ν = _ λ
ZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS LABORATORIUM Z MBS. ROZWIĄZYWANIE WIDM kolokwium NMR 23 kwietia 208 IR maja 208 złożoe czerwca 208 poiedziałek czwartek piątek 9.3 22.3 23.3 26.3 5. 6. 9. 2. 3. H NMR 23.
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
00-BO5, rok akademicki 08/9 OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA dr hab. Rafał Kasztelaic Wykład Światło a materia - dyspersja szybkość propagacji światła w materii zależy od częstotliwości padającej fali
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA ZAŁAMANIA ŚWIATŁA METODĄ SZPILEK I ZA POMOCĄ MIKROSKOPU. Wprowadzenie. = =
WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA ZAŁAMANIA ŚWIATŁA METODĄ SZPILEK I ZA POMOCĄ MIKROSKOPU Wprowadzeie. Przy przejśiu światła z jedego ośrodka do drugiego występuje zjawisko załamaia zgodie z prawem Selliusa siα
Bardziej szczegółowoPodstawowe pojęcia optyki geometrycznej. c prędkość światła w próżni v < c prędkość światła w danym ośrodku
Optyka geometrycza Podstawowe pojęcia optyki geometryczej Bezwzględy współczyik załamaia c prędkość światła w próżi v < c prędkość światła w daym ośrodku = c v > 1 Aksjomaty Światło w ośrodku jedorodym
Bardziej szczegółowoVII MIĘDZYNARODOWA OLIMPIADA FIZYCZNA (1974). Zad. teoretyczne T3.
KOOF Szczeci: www.of.szc.pl VII MIĘDZYNAODOWA OLIMPIADA FIZYCZNA (1974). Zad. teoretycze T3. Źródło: Komitet Główy Olimpiady Fizyczej; Olimpiada Fizycza XXIII XXIV, WSiP Warszawa 1977 Autor: Waldemar Gorzkowski
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA II. 7. Optyka geometryczna. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA II 7. Optyka geometryczna Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ WSPÓŁCZYNNIK ZAŁAMANIA Współczynnik załamania ośrodka opisuje zmianę prędkości fali
Bardziej szczegółowoMATERIAŁY POMOCNICZE DO WYKŁADU Z PODSTAW ZASTOSOWAŃ ULTRADŹWIĘKÓW W MEDYCYNIE (wyłącznie do celów dydaktycznych zakaz rozpowszechniania)
MATRIAŁY POMOCNICZ DO WYKŁADU Z PODSTAW ZASTOSOWAŃ ULTRADŹWIĘKÓW W MDYCYNI (wyłączie do celów dydaktyczych zakaz rozpowszechiaia) 4. Drgaia brył prętów, membra i płyt. ****************************************************************
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
1100-1BO15, rok akademicki 2018/19 OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA dr hab. Rafał Kasztelanic Wykład 3 Pryzmat Pryzmaty w aparatach fotograficznych en.wikipedia.org/wiki/pentaprism luminous-landscape.com/understanding-viewfinders
Bardziej szczegółowoElementy optyki. Odbicie i załamanie fal Zasada Huygensa Zasada Fermata Interferencja Dyfrakcja Siatka dyfrakcyjna
Elemety optyki Odbiie i załamaie fal Zasada Huygesa Zasada Fermata Iterfereja Dyfrakja Siatka dyfrakyja Frot fali złązeie promień padająy Odbiie i załamaie fal elektromagetyzyh a graiah dwóh ośrodków Normala
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 8
Podstawy fizyki wykład 8 Dr Piotr Sitarek Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr Optyka geometryczna Polaryzacja Odbicie zwierciadła Załamanie soczewki Optyka falowa Interferencja Dyfrakcja światła D.
Bardziej szczegółowoModel Bohra atomu wodoru
Model Bohra atomu wodoru Widma liiowe pierwiastków. wodór hel eo tle węgiel azot sód Ŝelazo Aby odpowiedzieć a pytaie dlaczego wodór i ie pierwiastki ie emitują wszystkich częstotliwości fal elektromagetyczych
Bardziej szczegółowoElementy optyki. Odbicie i załamanie fal. Siatka dyfrakcyjna. Zasada Huygensa Zasada Fermata. Interferencja Dyfrakcja
Elemety optyki Odbiie i załamaie fal Zasada Huygesa Zasada Fermata Iterfereja Dyfrakja Siatka dyfrakyja Frot fali złązeie promień padająy Odbiie i załamaie fal elektromagetyzyh a graiah dwóh ośrodków Normala
Bardziej szczegółowoPOMIARY OPTYCZNE 1. Wykład 1. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
POMIARY OPTYCZNE Wykład Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej Pokój 8/ bud. A- http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ OPTYKA GEOMETRYCZNA Codzienne obserwacje: światło
Bardziej szczegółowoOptyka geometryczna MICHAŁ MARZANTOWICZ
Optyka geometryczna Optyka geometryczna światło jako promień, opis uproszczony Optyka falowa światło jako fala, opis pełny Fizyka współczesna: światło jako cząstka (foton), opis pełny Optyka geometryczna
Bardziej szczegółowoO2. POMIARY KĄTA BREWSTERA
O. POMIARY KĄTA BREWSTERA tekst opracowała: Bożea Jaowska-Dmoch Polaryzacja światła jest zjawiskiem, które potwierdza falową aturę światła. Światło jest falą elektromagetyczą, w której cyklicze zmiay pól
Bardziej szczegółowoO2. POMIARY KĄTA BREWSTERA
O. POMIARY KĄTA BREWSTERA tekst opracowały: Bożea Jaowska-Dmoch i Jadwiga Szydłowska Polaryzacja światła jest zjawiskiem, które potwierdza falową aturę światła. Światło jest falą elektromagetyczą, w której
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE PRĘDKOŚCI DŹWIĘKU W POWIE- TRZU METODĄ FALI STOJĄCEJ
Ć w i c z e i e 6 WYZNACZANIE PRĘDKOŚCI DŹWIĘKU W POWIE- TRZU METODĄ FALI STOJĄCEJ 6.1 Opis teoretyczy W ośrodkach sprężystych wytrąceie pewego obszaru z położeia rówowagi powoduje drgaia wokół tego położeia.
Bardziej szczegółowoPrawa optyki geometrycznej
Optyka Podstawowe pojęcia Światłem nazywamy fale elektromagnetyczne, o długościach, na które reaguje oko ludzkie, tzn. 380-780 nm. O falowych własnościach światła świadczą takie zjawiska, jak ugięcie (dyfrakcja)
Bardziej szczegółowoOptyka kurs wyrównawczy optyka geometryczna przyrządy optyczne, aberracje. 2011 r.
Optyka kurs wyrówawczy optyka geometrycza przyrządy optycze, aberracje 0 r. Przyrządy do obserwcji okiem Gdy obserwujemy okiem, to waże jest powiększeie kątowe Powiększeie liiowe w przypadku teleskopu
Bardziej szczegółowoZasada działania, właściwości i parametry światłowodów. Sergiusz Patela Podstawowe właściwości światłowodów 1
Zasada działaia, właściwości i parametry światłowodów Sergiusz Patela 1999-003 Podstawowe właściwości światłowodów 1 Parametry światłowodów - klasyfikacja Parametry włókie światłowodowych: 1. Optycze tłumieie,
Bardziej szczegółowoSzczegółowe kryteria oceniania z fizyki w gimnazjum. kl. III
Szczegółowe kryteria oceniania z fizyki w gimnazjum kl. III Semestr I Drgania i fale Rozpoznaje ruch drgający Wie co to jest fala Wie, że w danym ośrodku fala porusza się ze stałą szybkością Zna pojęcia:
Bardziej szczegółowoDr Piotr Sitarek. Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska
Podstawy fizyki Wykład 11 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska D. Halliday, R. Resnick, J.Walker: Podstawy Fizyki, tom 3, Wydawnictwa Naukowe PWN, Warszawa 2003. K.Sierański, K.Jezierski,
Bardziej szczegółowoFala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu
Ruch falowy Fala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu Fala rozchodzi się w przestrzeni niosąc ze sobą energię, ale niekoniecznie musi
Bardziej szczegółowoĆw. 20. Pomiary współczynnika załamania światła z pomiarów kąta załamania oraz kąta granicznego
0 KATEDRA FIZYKI STOSOWANEJ PRACOWNIA FIZYKI Ćw. 0. Pomiary współczyika załamaia światła z pomiarów kąta załamaia oraz kąta graiczego Wprowadzeie Światło widziale jest promieiowaiem elektromagetyczym o
Bardziej szczegółowoWykład 17: Optyka falowa cz.2.
Wykład 17: Optyka falowa cz.2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Interferencja w cienkich warstwach Załamanie
Bardziej szczegółowoFalowa natura światła
Falowa natura światła Christiaan Huygens Thomas Young James Clerk Maxwell Światło jest falą elektromagnetyczną Barwa światło zależy od jej długości (częstości). Optyka geometryczna Optyka geometryczna
Bardziej szczegółowoNatura światła. W XVII wieku ścierały się dwa, poglądy na temat natury światła. Isaac Newton
Natura światła W XVII wieku ścierały się dwa, poglądy na temat natury światła. Isaac Newton W swojej pracy naukowej najpierw zajmował się optyką. Pierwsze sukcesy odniósł właśnie w optyce, konstruując
Bardziej szczegółowoWYMAGANIA EDUKACYJNE Z FIZYKI
WYMAGANIA EDUKACYJNE Z FIZYKI KLASA III Drgania i fale mechaniczne Wymagania na stopień dopuszczający obejmują treści niezbędne dla dalszego kształcenia oraz użyteczne w pozaszkolnej działalności ucznia.
Bardziej szczegółowo1. WSPÓŁCZNNIK ZAŁAMANIA ŚWIATŁA ORAZ WSPÓŁCZYNNIK DYSPERSJI SZKŁA. a) Bezwzględny współczynnik załamania światła
. WSPÓŁCZNNIK ZAŁAMANIA ŚWIATŁA ORAZ WSPÓŁCZYNNIK DYSPERSJI SZKŁA a) Bezwzględy współczyik załamaia światła Bezwzględy współczyik załamaia światła b dla daego ośrodka to stosuek prędkości rozchodzeia się
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 10/11. Holografia syntetyczna - płytki strefowe.
Ćwiczeie 10/11 Holografia sytetycza - płytki strefowe. Wprowadzeie teoretycze W klasyczej holografii optyczej, gdzie hologram powstaje w wyiku rejestracji pola iterferecyjego, rekostruuje się jedyie takie
Bardziej szczegółowo+OPTYKA 3.stacjapogody.waw.pl K.M.
Zwierciadło płaskie, prawo odbicia. +OPTYKA.stacjapogody.waw.pl K.M. Promień padający, odbity i normalna leżą w jednej płaszczyźnie, prostopadłej do płaszczyzny zwierciadła Obszar widzialności punktu w
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
1100-1BO15, rok akademicki 2018/19 OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA dr hab. Rafał Kasztelanic Wykład 7 Dystorsja Zależy od wielkości pola widzenia. Dystorsja nie wpływa na ostrość obrazu lecz dokonuje
Bardziej szczegółowoPRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA. Ruch cząstki nieograniczony z klasycznego punktu widzenia. mamy do rozwiązania równanie 0,,
PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA Ruch cząstki ieograiczoy z klasyczego puktu widzeia W tym przypadku V = cost, przejmiemy V ( x ) = 0, cząstka porusza się wzdłuż osi x. Rozwiązujemy
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład VII Krzysztof Golec-Biernat. Prawa odbicia i załamania. Uniwersytet Rzeszowski, 22 listopada 2017
Optyka Wykład VII Krzysztof Golec-Biernat Prawa odbicia i załamania Uniwersytet Rzeszowski, 22 listopada 2017 Wykład VII Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 20 Plan Zachowanie pola elektromagnetycznego
Bardziej szczegółowoZwierciadło kuliste stanowi część gładkiej, wypolerowanej powierzchni kuli. Wyróżniamy zwierciadła kuliste:
Fale świetlne Światło jest falą elektromagnetyczną, czyli rozchodzącymi się w przestrzeni zmiennymi i wzajemnie przenikającymi się polami: elektrycznym i magnetycznym. Szybkość światła w próżni jest największa
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład IX Krzysztof Golec-Biernat. Optyka geometryczna. Uniwersytet Rzeszowski, 13 grudnia 2017
Optyka Wykład IX Krzysztof Golec-Biernat Optyka geometryczna Uniwersytet Rzeszowski, 13 grudnia 2017 Wykład IX Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 16 Plan Dyspersja chromatyczna Przybliżenie optyki geometrycznej
Bardziej szczegółowoFale elektromagnetyczne cd
Fale elektromagetycze cd Falami elektromagetyczymi azywamy rozchodzące się zaburzeia pola elektromagetyczego (tz. zmiee pole elektromagetycze). Twierdzeie o istieiu fal elektromagetyczych wyika bezpośredio
Bardziej szczegółowou t 1 v u(x,t) - odkształcenie, v - prędkość rozchodzenia się odkształceń (charakterystyczna dla danego ośrodka) Drgania sieci krystalicznej FONONY
Drgaia sieci krystaliczej FONONY 1. model klasyczy (iekwatowy) a) model ośrodka ciągłego (model Debye a) - przypadek jedowymiarowy - drgaia struy drgaia mogą być podłuże (guma, sprężya) i dwie prostopadłe
Bardziej szczegółowoPromieniowanie atomów wzbudzonych
Achorage, USA, May 2002 W-27 (Jaroszewicz) 23 slajdy Na podstawie prezetacji prof. J. Rutkowskiego Promieiowaie atomów wzbudzoych Promieiowaie spotaicze Promieiowaie wymuszoe Promieiowaie retgeowskie 3/23-W27
Bardziej szczegółowoTemat ćwiczenia: Optyczne podstawy fotografii.
Uiwerstet Rolicz w Krakowie Wdział Iżierii Środowiska i Geodezji Katedra Fotogrametrii i Teledetekcji Temat ćwiczeia: Otcze odstaw otograii. Podział układów otczch Pojęcie układów otczch Podział układów
Bardziej szczegółowoRysunek 1: Fale stojące dla struny zamocowanej na obu końcach; węzły są zaznaczone liniami kropkowanymi, a strzałki przerywanymi
Aaliza fal złożoych Autorzy: Zbigiew Kąkol, Bartek Wiedlocha Przyjrzyjmy się drgaiu poprzeczemu struy. Jeżeli strua zamocowaa a obu końcach zostaie ajpierw wygięta, a astępie puszczoa, to wzdłuż struy
Bardziej szczegółowoOptyka 2012/13 powtórzenie
strona 1 Imię i nazwisko ucznia Data...... Klasa... Zadanie 1. Słońce w ciągu dnia przemieszcza się na niebie ze wschodu na zachód. W którym kierunku obraca się Ziemia? Zadanie 2. Na rysunku przedstawiono
Bardziej szczegółowoBadanie zjawisk optycznych przy użyciu zestawu Laser Kit
LABORATORIUM OPTOELEKTRONIKI Ćwiczenie 5 Badanie zjawisk optycznych przy użyciu zestawu Laser Kit Cel ćwiczenia: Zapoznanie studentów ze zjawiskami optycznymi. Badane elementy: Zestaw ćwiczeniowy Laser
Bardziej szczegółowoRozważania rozpoczniemy od fal elektromagnetycznych w próżni. Dla próżni równania Maxwella w tzw. postaci różniczkowej są następujące:
Rozważania rozpoczniemy od fal elektromagnetycznych w próżni Dla próżni równania Maxwella w tzw postaci różniczkowej są następujące:, gdzie E oznacza pole elektryczne, B indukcję pola magnetycznego a i
Bardziej szczegółowo17. Który z rysunków błędnie przedstawia bieg jednobarwnego promienia światła przez pryzmat? A. rysunek A, B. rysunek B, C. rysunek C, D. rysunek D.
OPTYKA - ĆWICZENIA 1. Promień światła padł na zwierciadło tak, że odbił się od niego tworząc z powierzchnią zwierciadła kąt 30 o. Jaki był kąt padania promienia na zwierciadło? A. 15 o B. 30 o C. 60 o
Bardziej szczegółowoPrawo odbicia światła. dr inż. Romuald Kędzierski
Prawo odbicia światła dr inż. Romuald Kędzierski Odbicie fal - przypomnienie Kąt padania: Jest to kąt pomiędzy tzw. promieniem fali padającej (wskazującym kierunek i zwrot jej propagacji), a prostą prostopadłą
Bardziej szczegółowoBUDOWA I PROMIENIOWANIE ATOMÓW
BUDOWA I PROMIENIOWANIE ATOMÓW FALE ELEKTROMAGNEYCZNE WIDMO FAL ELEKTROMAGNETYCZNYCH Teoria orpusulara foto hν E hν, p c hc E, E ~ stała Placa h 6,6 0-34 J s J 0,6 9 ev Prędość fal świetlych w próżi c
Bardziej szczegółowoOptyka. Optyka falowa (fizyczna) Optyka geometryczna Optyka nieliniowa Koherencja światła
Optyka Optyka falowa (fizyczna) Optyka geometryczna Optyka nieliniowa Koherencja światła 1 Optyka falowa Opis i zastosowania fal elektromagnetycznych w zakresie widzialnym i bliskim widzialnemu Podstawowe
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład XI Krzysztof Golec-Biernat. Równania zwierciadeł i soczewek. Uniwersytet Rzeszowski, 3 stycznia 2018
Optyka Wykład XI Krzysztof Golec-Biernat Równania zwierciadeł i soczewek Uniwersytet Rzeszowski, 3 stycznia 2018 Wykład XI Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 16 Plan Równanie zwierciadła sferycznego i
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
1100-1BO15, rok akademicki 2018/19 OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA dr hab. Rafał Kasztelanic OPTYKA GEOMETRYCZNA i INSTRUMENTALNA program ogólny Czym jest światło? Czym jest optyka? różne optyki Światło
Bardziej szczegółowo- Strumień mocy, który wpływa do obszaru ograniczonego powierzchnią A ( z minusem wpływa z plusem wypływa)
37. Straty na histerezę. Sens fizyczny. Energia dostarczona do cewki ferromagnetykiem jest znacznie większa od energii otrzymanej. Energia ta jest tworzona w ferromagnetyku opisanym pętlą histerezy, stąd
Bardziej szczegółowo- 1 - OPTYKA - ĆWICZENIA
- 1 - OPTYKA - ĆWICZENIA 1. Promień światła padł na zwierciadło tak, że odbił się od niego tworząc z powierzchnią zwierciadła kąt 30 o. Jaki był kąt padania promienia na zwierciadło? A. 15 o B. 30 o C.
Bardziej szczegółowoUwzględniając związek między okresem fali i jej częstotliwością T = prędkość fali można obliczyć z zależności:
1. Fale elektromagnetyczne. Światło. Fala elektromagnetyczna to zaburzenie pola elektromagnetycznego rozprzestrzeniające się w przestrzeni ze skończoną prędkością i unoszące energię. Fale elektromagnetyczne
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 12 (44) Wyznaczanie długości fali świetlnej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej
Ćwiczenie 12 (44) Wyznaczanie długości fali świetlnej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej Wprowadzenie Światło widzialne jest to promieniowanie elektromagnetyczne (zaburzenie poła elektromagnetycznego rozchodzące
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoWyznaczanie zależności współczynnika załamania światła od długości fali światła
Ćwiczenie O3 Wyznaczanie zależności współczynnika załamania światła od długości fali światła O3.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zbadanie zależności współczynnika załamania światła od długości fali
Bardziej szczegółowoWykład XI. Optyka geometryczna
Wykład XI Optyka geometryczna Jak widzimy? Aby przedmiot był widoczny, musi wysyłać światło w wielu kierunkach. Na podstawie światła zebranego przez oko mózg lokalizuje położenie obiektu. Niekiedy promienie
Bardziej szczegółowoOptyka 1. Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Optyka Projekt współfiasoway przez Uię Europejską w ramach Europejskiego Fuuszu Społeczego Optyka I Światło to fala elektromagetycza (rozchozące się w przestrzei zaburzeie pola elektryczego i magetyczego),
Bardziej szczegółowoOPTYKA. Leszek Błaszkieiwcz
OPTYKA Leszek Błaszkieiwcz Ojcem optyki jest Witelon (1230-1314) Zjawisko odbicia fal promień odbity normalna promień padający Leszek Błaszkieiwcz Rys. Zjawisko załamania fal normalna promień padający
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ.. LABORATORIUM FIZYCZNE
WSEiZ W WARSZAWIE WYDZIAŁ.. LABORATORIUM FIZYCZNE Ćw. nr 8 BADANIE ŚWIATŁA SPOLARYZOWANEGO: SPRAWDZANIE PRAWA MALUSA Warszawa 29 1. Wstęp Wiemy, że fale świetlne stanowią niewielki wycinek widma fal elektromagnetycznych
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
1100-1BO15, rok akademicki 2018/19 OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA dr hab. Rafał Kasztelanic Wykład 6 Optyka promieni 2 www.zemax.com Diafragmy Pęk promieni świetlnych, przechodzący przez układ optyczny
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 2. Kinematyka punktu materialnego. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Dr hab. iż. Władysław Arur Woźiak Wykład FIZYKA I. Kiemayka puku maerialego Dr hab. iż. Władysław Arur Woźiak Isyu Fizyki Poliechiki Wrocławskiej hp://www.if.pwr.wroc.pl/~woziak/fizyka1.hml Dr hab. iż.
Bardziej szczegółowopobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - http://fizyka.dk - zadania z fizyki, wzory fizyczne, fizyka matura
12. Fale elektromagnetyczne zadania z arkusza I 12.5 12.1 12.6 12.2 12.7 12.8 12.9 12.3 12.10 12.4 12.11 12. Fale elektromagnetyczne - 1 - 12.12 12.20 12.13 12.14 12.21 12.22 12.15 12.23 12.16 12.24 12.17
Bardziej szczegółowoFizyka elektryczność i magnetyzm
Fizyka elektryczność i magnetyzm W5 5. Wybrane zagadnienia z optyki 5.1. Światło jako część widma fal elektromagnetycznych. Fale elektromagnetyczne, które współczesny człowiek potrafi wytwarzać, i wykorzystywać
Bardziej szczegółowoProwadzący: Kamil Fedus pokój nr 569 lub 2.20 COK konsultacje: środy
Prowadzący: Kamil Fedus pokój nr 569 lub 2.20 COK konsultacje: środy 12 00-14 00 e-mail: kamil@fizyka.umk.pl Istotne informacje 20 spotkań (40 godzin lekcyjnych) wtorki (s. 22, 08:00-10:00), środy (s.
Bardziej szczegółowoPDF stworzony przez wersję demonstracyjną pdffactory
gdzie: vi prędkość fali w ośrodku i, n1- współczynnik załamania światła ośrodka 1, n2- współczynnik załamania światła ośrodka 2. Załamanie (połączone z częściowym odbiciem) promienia światła na płaskiej
Bardziej szczegółowoP π n π. Równanie ogólne płaszczyzny w E 3. Dane: n=[a,b,c] Wówczas: P 0 P=[x-x 0,y-y 0,z-z 0 ] Równanie (1) nazywamy równaniem ogólnym płaszczyzny
Rówaie ogóle płaszczyzy w E 3. ae: P π i π o =[A,B,C] P (,y,z ) Wówczas: P P=[-,y-y,z-z ] P π PP PP= o o Rówaie () azywamy rówaiem ogólym płaszczyzy A(- )+B(y-y )+C(z-z )= ( ) A+By+Cz+= Przykład
Bardziej szczegółowoWykład XI. Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation (LASER) laser półprzewodnikowy
Wykład XI Light Amplificatio by Stimulated Emissio of Radiatio (LASER) laser półprzewodikowy Emisja spotaicza Emisja spotaicza i wymuszoa Fotoy emitowae są we wszystkich kierukach z jedakowym prawdopodobieństwem
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017
Optyka Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Fale elektromagnetyczne Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017 Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 17 Plan Swobodne równania Maxwella Fale elektromagnetyczne
Bardziej szczegółowoOptyka. Optyka geometryczna Optyka falowa (fizyczna) Interferencja i dyfrakcja Koherencja światła Optyka nieliniowa
Optyka Optyka geometryczna Optyka falowa (fizyczna) Interferencja i dyfrakcja Koherencja światła Optyka nieliniowa 1 Optyka falowa Opis i zastosowania fal elektromagnetycznych w zakresie widzialnym i bliskim
Bardziej szczegółowoElementy nieliniowe w modelach obwodowych oznaczamy przy pomocy symboli graficznych i opisu parametru nieliniowego. C N
OBWODY SYGNAŁY 1 5. OBWODY NELNOWE 5.1. WOWADZENE Defiicja 1. Obwodem elektryczym ieliiowym azywamy taki obwód, w którym występuje co ajmiej jede elemet ieliiowy bądź więcej elemetów ieliiowych wzajemie
Bardziej szczegółowoFale elektromagnetyczne i optyka
Fale elekromageycze i opyka Pole elekrycze i mageycze Powsaie siły elekromooryczej musi być związae z powsaiem wirowego pola elekryczego Zmiee pole mageycze wywołuje w kaŝdym pukcie pola powsawaie wirowego
Bardziej szczegółowoRodzaje fal. 1. Fale mechaniczne. 2. Fale elektromagnetyczne. 3. Fale materii. dyfrakcja elektronów
Wykład VI Fale t t + Dt Rodzaje fal 1. Fale mechaniczne 2. Fale elektromagnetyczne 3. Fale materii dyfrakcja elektronów Fala podłużna v Przemieszczenia elementów spirali ( w prawo i w lewo) są równoległe
Bardziej szczegółowoXXV OLIMPIADA FIZYCZNA (1975/1976). Stopień III, zadanie teoretyczne T3.
5OF_ III_T KO OF Szczeci: www.of.szc.pl XXV OLIMPIADA FIZYCZNA (1975/1976). Stopień III zadaie teoretycze T. Źródło: Komitet Główy Olimpiady Fizyczej; Adrzej Szymacha: Olimpiady Fizycze XXV-XXVI WSiP Warszawa
Bardziej szczegółowoOPTYKA W INSTRUMENTACH GEODEZYJNYCH
OPTYKA W INSTRUMENTACH GEODEZYJNYCH Prawa Euklidesa: 1. Promień padający i odbity znajdują się w jednej płaszczyźnie przechodzącej przez prostopadłą wystawioną do powierzchni zwierciadła w punkcie odbicia.
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 17.02.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Równania Maxwella r-nie falowe
Bardziej szczegółowoMateriały pomocnicze 14 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej
Materiały pomocnicze 4 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej. Zwierciadło płaskie. Zwierciadło płaskie jest najprostszym przyrządem optycznym. Jest to wypolerowana płaska powierzchnia
Bardziej szczegółowoŚWIATŁO I JEGO ROLA W PRZYRODZIE
ŚWIATŁO I JEGO ROLA W PRZYRODZIE I. Optyka geotermalna W tym rozdziale poznasz właściwości światła widzialnego, prawa rządzące jego rozchodzeniem się w przestrzeni oraz sposoby wykorzystania tych praw
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
1100-1BO15, rok akademicki 2018/19 OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA dr hab. Raał Kasztelanic Wykład 4 Obliczenia dla zwierciadeł Równanie zwierciadła 1 1 2 1 s s r s s 2 Obliczenia dla zwierciadeł
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 5. Modulator PLZT
Laboratorium techniki laserowej Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 006 1.Wstęp Rozwój techniki optoelektronicznej spowodował poszukiwania nowych materiałów
Bardziej szczegółowoRys. 1 Geometria układu.
Ćwiczenie 9 Hologram Fresnela Wprowadzenie teoretyczne Holografia umożliwia zapis pełnej informacji o obiekcie optycznym, zarówno amplitudowej, jak i fazowej. Dzięki temu można m.in. odtwarzać trójwymiarowe
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ.. LABORATORIUM FIZYCZNE
W S E i Z W WARSZAWIE WYDZIAŁ LABORATORIUM FIZYCZNE Ćwiczenie Nr 6 Temat: WYZNACZANIE DYSPERSJI OPTYCZNEJ PRYZMATU METODĄ POMIARU KĄTA NAJMNIEJSZEGO ODCHYLENIA Warszawa 009 WYZNACZANIE DYSPERSJI OPTYCZNEJ
Bardziej szczegółowoELEMENTY OPTYKI Fale elektromagnetyczne Promieniowanie świetlne Odbicie światła Załamanie światła Dyspersja światła Polaryzacja światła Dwójłomność
ELEMENTY OPTYKI Fale elektromagnetyczne Promieniowanie świetlne Odbicie światła Załamanie światła Dyspersja światła Polaryzacja światła Dwójłomność Holografia FALE ELEKTROMAGNETYCZNE Fale elektromagnetyczne
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 06.10.2017 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek Radosław Łapkiewicz Równania Maxwella r-nie
Bardziej szczegółowoWidmo fal elektromagnetycznych
Czym są fale elektromagnetyczne? Widmo fal elektromagnetycznych dr inż. Romuald Kędzierski Podstawowe pojęcia związane z falami - przypomnienie pole falowe część przestrzeni objęta w danej chwili falą
Bardziej szczegółowo18 K A T E D R A F I ZYKI STOSOWAN E J
18 K A T E D R A F I ZYKI STOSOWAN E J P R A C O W N I A F I Z Y K I Ćw. 18. Wyznaczanie długości fal świetlnych diody laserowej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej Wprowadzenie Światło jest promieniowaniem
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 42 WYZNACZANIE OGNISKOWEJ SOCZEWKI CIENKIEJ. Wprowadzenie teoretyczne.
Ćwiczenie 4 WYZNACZANIE OGNISKOWEJ SOCZEWKI CIENKIEJ Wprowadzenie teoretyczne. Soczewka jest obiektem izycznym wykonanym z materiału przezroczystego o zadanym kształcie i symetrii obrotowej. Interesować
Bardziej szczegółowoFIZYKA KLASA III GIMNAZJUM
2016-09-01 FIZYKA KLASA III GIMNAZJUM SZKOŁY BENEDYKTA Treści nauczania Tom III podręcznika Tom trzeci obejmuje następujące punkty podstawy programowej: 5. Magnetyzm 6. Ruch drgający i fale 7. Fale elektromagnetyczne
Bardziej szczegółowoOptyka stanowi dział fizyki, który zajmuje się światłem (także promieniowaniem niewidzialnym dla ludzkiego oka).
Optyka geometryczna Optyka stanowi dział fizyki, który zajmuje się światłem (także promieniowaniem niewidzialnym dla ludzkiego oka). Założeniem optyki geometrycznej jest, że światło rozchodzi się jako
Bardziej szczegółowo