Struktury niskowymiarowwe. Nanostruktury druty i kropki kwantowe. Komentarz o paśmie przewodnictwa
|
|
- Kazimiera Pawlik
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Nanotruktury druty i kroki kwantowe Struktury nikowymiarowe Pełen Hamiltonian w nazym wzechświecie ma 3 wymiary rzetrzenne,,,, 2 Dla 2 mamy:,,,, Wzdłuż kierunków i mamy ruch wobodny:,, ex ex Można okazać (rzy tablicy!), że otatecznie energie włane otencjału ą w otaci: Struktury nikowymiarowwe,,,, ex ex,, ex, Komentarz o aśmie rzewodnictwa W zależności od ółrzewodnika dno ama rzewodnictwa może być zbudowane z różnych dolin ta ama hetereotruktura może być tudnią w jednym aśmie (n. Γ) i barierą w innym (n. )
2 Komentarz o aśmie walencyjnym Obecność tudni zmieni a ymetrię kryztału (n. tudnia kwantowa na kierunku [001] odowiada ciśnieniu jednooiowemu rzyłożonemu rotoadle do wartwy). Trzeba rozwiązać równanie (Chemla 1983): Komentarz o aśmie walencyjnym Obecność tudni zmieni a ymetrię kryztału (n. tudnia kwantowa na kierunku [001] odowiada ciśnieniu jednooiowemu rzyłożonemu rotoadle do wartwy). Trzeba rozwiązać równanie (Chemla 1983): Effect of biaxial train: decreae of the degeneracy of the valence band and change of the effective mae in the Ga x In 1 x A / Ga x In 1 x A y yp 1 y material ytem. 2 2 S.L. Chuang, Phy. Rev. B 43, (1991). 9, Potencjał harmoniczny Kroki kwantowe A e 2 1 A e wielomiany Hermite a / 2! ex
3 Struktury nikowymiarowwe Studnie 2D i 3D,,,, ex ex,, ex, Drut rotokątny rozwiązania tyu:, 2 Czątki A i B mają tę amą energię! htt://wn.com/2d_and_3d_tanding_wave Studnie 2D i 3D Studnie 2D i 3D Drut rotokątny rozwiązania tyu:, 2 Studnia cylindryczna (o niekończonych ścianach) 2 1 1,, 9 2 htt:// głębokość otencjału zależy od, ex Co daje rozwiązania w otaci f. Bela 0 2 /, ex, 2 ~ 2 co Miejca zerowe f. Beela ą w,
4 Studnie 2D i 3D Studnia Cylindryczna Studnie 2D i 3D Studnia Cylindryczna low temerature canning tunneling microcoe (STM) htt:// low temerature canning tunneling microcoe (STM) htt:// Studnie 2D i 3D Studnie 2D i 3D Marc Baldo MIT OenCoureWare Publication May 2011 htt://
5 Druty kwantowe Druty kwantowe Druty kwantowe Druty kwantowe htt:// halle.mg.de/~mbe/ Photo by Peidong Yang/UC Berkeley, courtey of Science Microelectronic Journal 39, 2008,
6 Druty kwantowe Druty kwantowe Miniband roertie of uerlattice quantum dot array fabricated by the edge defined nanowire Miniband roertie of uerlattice quantum dot array fabricated by the edge defined nanowire Microelectronic Journal 39, 2008, Microelectronic Journal 39, 2008, Druty kwantowe Druty kwantowe Marc Baldo MIT OenCoureWare Publication May 2011 Marc Baldo MIT OenCoureWare Publication May
7 Kroki kwantowe Potencjał harmoniczny Quantum Dot 0 cg e 0 1 X htt://hoebe.ifj.edu.l/wyklady/mk.df Potencjał harmoniczny EPITAXIAL LAYER (e.g. InA) Energy GaA InA InGaA QD GaA 50 nm SUBSTRATE (GaA) Iland formation Time GaA 20 nm InGaA QD InGaA 0.25µm x 0.25µm TEM Defect free emiconductor cluter on a 2D quantum well wetting layer nm GaA TEM J.Jaińki AFM IMS-NRC
8 Kroki kwantowe InGaA/GaA Double barrier heterotructure S.Raymond et al Phy. Rev. B 54; (1995) w kierunku i taka ama w Degeneracja?
9 Sektrokoia kroek kwantowych 1 2 w kierunku i taka ama w amle 1 2 7mm 1 Degeneracja? 1 laer beam, 0 (0,0) 1 (1,0) (0,1) 2 (2,0) (1,1) (0,2) 3 (3,0) (2,1) (1,2) (0,3) Sektrokoia kroek kwantowych Sektrokoia kroek kwantowych c575 T=300K Minimum te~50 nm Maximum te ~1 m T=4.2K Minimum te~5 nm Maximum te ~100 nm m PL Intenity (arb. unit) cza E=7meV 3,380 3,385 3,390 3,395 Energy (ev) time 100 X 16 A.Babinki, et al. Phyica E 26 (2005) m FUW Hoża 69 µpl- Katarzyna Surowiecka et al
10 CB Harmonic ocillator model:,, d, hell CB Harmonic ocillator model:,, d, hell Allowed interband tranition Allowed interband tranition VB PL Intenity d f Wetting layer 0.1mW 1mW 0.5 mw 5mW 10mW GaA ubtrate VB PL Intenity d f Wetting layer 0.1mW 1mW 0.5 mw 5mW 10mW GaA ubtrate Energy (mev) Energy (mev) Szkic dowodu Funkcja Blocha nośnika w kryztale:: Ψ,,, CB Dla elektronu: Ψ,,, Dla dziury: Ψ,,, /,/, /,/, Diolowe rzejścia otyczne międzyamowe: VB PL Intenity Zależność od mocy obudzania widm fotoluminecencji otrzymanych w temeraturze blikiej temeratury ciekłego helu (ok. 5 K) dla licznego (wielomilionowego) zbioru kroek kwantowych InA/GaA. Ψ Ψ,,,,,
11 PL Intenity (normalized) #2154 T = 4.2K B = 0T WL d Energy [ev] f Power The electronic tructure of a trained InA (110) yramidal quantum dot embedded within GaA. The train modified band offet are hown above the atomic tructure. They exhibit a well for both heavy hole and electron. Iourface lot of the four highet hole tate and four lowet electron tate, a obtained from eudootential calculation, aear on the left and right. CBM mean conduction band minimum and VBM valence band minimum Adam Babińki MRS Bulletin Vol. 23 No. 2,. 35 (1998) d+ d 0 d- Energy [ev] + - n, m = 0,1,2... L = n m (elektron) Angular Momentum -L Widmo fotoodbicia z temeratury okojowej dla truktury z krokami kwantowymi In A/GaA [W. Rudno Rudzińki, et al. Solid State Commun. 135, 232 (2005)] Zależność od mocy obudzania widm fotoluminecencji otrzymanych w temeraturze blikiej temeratury ciekłego helu (ok. 5 K) dla licznego (wielomilionowego) zbioru kroek kwantowych InA/GaA. Adam Babińki
12 Potencjał harmoniczny 3D w kierunku, i Ważny rzykład czątka w olu magnetycznym. Czętość cyklotronowa 3 2 Degeneracja? htt://www2.warwick.ac.uk/fac/ci/hyic/current/otgraduate/reg/mag/ex5/mag/ ocylacje Shubnikova de Haaa,, 0 (0,0,0) 1 (1,0,0) (0,1,0) (0,0,1) 2 (2,0,0) (0,2,0) (0,0,2) (1,1,0) (1,0,1) (0,1,1) 3 3x(3,0,0) 1x(1,1,1) 6x(2,0,1) Przerwa energetyczna w ferycznych krokach kwantowych [Bru, L. E. J. Phy. Chem. 1986, 90, 2555, Bru. L. E. J. Chem. Phy. 1984, 80, 4403] Przerwa energetyczna w ferycznych krokach kwantowych [Bru, L. E. J. Phy. Chem. 1986, 90, 2555, Bru. L. E. J. Chem. Phy. 1984, 80, 4403] średnica Lokalizacja kwantowa (quantum localization): mniejza czątka więcej wektorów otrzebnych do oiu tanu nośnika. Czyli czątka w tudni! ZWIĘKSZA energie rzerwy 2 2 Część kulombowka oddz. z uwzględnieniem olaryzacji (fera) OBNIŻA energię. Potencjał obliczony dla funkcji w otaci Ψ ( 1) : Ψ in htt://
13 Przerwa energetyczna w ferycznych krokach kwantowych [Bru, L. E. J. Phy. Chem. 1986, 90, 2555, Bru. L. E. J. Chem. Phy. 1984, 80, 4403] Przerwa energetyczna w ferycznych krokach kwantowych [Bru, L. E. J. Phy. Chem. 1986, 90, 2555, Bru. L. E. J. Chem. Phy. 1984, 80, 4403] średnica Lokalizacja kwantowa (quantum localization): mniejza czątka więcej wektorów otrzebnych do oiu tanu nośnika. Czyli czątka w tudni! ZWIĘKSZA energie rzerwy 2 2 Część kulombowka oddz. z uwzględnieniem olaryzacji (fera) OBNIŻA energię. Potencjał obliczony dla funkcji w otaci Ψ ( 1) : Ψ in Przerwa energetyczna CdSe htt:// htt:// medicine/gallery/icture/cientific icture.h Synthei Technique Vaor hae (molecular beam, flame ynthei etc Solution hae ynthei Aqueou Solution Nonaqueou Solution Tyically the raid reduction of organmetallic recuor in hot organic with urfactant Semiconductor Nanoarticle II VI: CdS, CdSe, PbS, ZnS III V: InP, InA MO: TiO 2, ZnO, Fe 2 O 3, PbO, Y 2 O
14 htt:// medicine/gallery/icture/cientific icture.h htt:// htt:// htt:// In vivo molecular and cellular imaging with quantum dot Xiaohu Gao Current Oinion in Biotechnology 2005, 16:63 72 Luminecent quantum dot for multilexed biological detection and imaging W. Chan et al. Current Oinion in Biotechnology 2002, 13:
15 Synthei of multi hell nanocrytal by a ingle te coating roce, Nanotechnology 2006 In vivo molecular and cellular imaging with quantum dot Xiaohu Gao Current Oinion in Biotechnology 2005, 16:63 72 Quantum Yield = wydajność kwantowa Wydajność kwantową fluorecencji definiuje ię jako tounek liczby wyemitowanych fotonów do liczby fotonów romieniowania wzbudzającego, ochłoniętych rzez ubtancję w tym amym czaie i tej amej objętości Current Oinion in Chemical Biology 2006, 10: Nanocale controlled elf aembled monolayer and quantum dot In vivo molecular and cellular imaging with quantum dot Xiaohu Gao Current Oinion in Biotechnology 2005, 16:
16 An Ancient Model Organim to Tet In Vivo Novel Functional Nanocrytal By Claudia Tortiglione "Biomedical Engineering From Theory to Alication", Edited by Reza Fazel Rezai, Figure 1. Anatomical tructure of Hydra vulgari Figure 18. Labelling Hydra with nanocrytal htt:// engineering from theory to alication/an ancientmodel organim to tet in vivo novel functional nanocrytal Jutin Galloway w biol med [1] Kawaaki et al. Nanotechnology, nanomedicine, and the develoment of new, effective theraie for cancer. Nanomedicine: Nanotechnology, Biology, and Medicine. 2005; 1:101, 109 [2] Aliviato, et al. Quantum dot a cellular robe. Annu. Rev. Biomed. Eng. 2005; 7: [3] Chan et al. Luminecent quantum dot for multilexed biological detection and imaging. Current oinion in biotechnology. 2002; 13:40 46 [4] Michalet et al. Quantum dot for live cell, in vivo imaging, and diagnotic. Science. 2005; 307(5709): [5] Aliviato A.P. Semiconductor cluter, nanocrytal, and quantum dot. Science. 1996; 271: [6] Gao et al. In vivo molecular and cellular imaging with quantum dot. Current oinion in biotechnology. 2005; 16: [7] Shin et al. Nanocale controlled elf aembled monolayer and quantum dot. Current oinion in chemical biology. 2006; 10(5): [8] Rogach et al. Infrared emitting colloidal nanocrytal: ynthei, aembly, ectrocoy, and alication. Small. 2007; 3(4): [9] Weng, et al. Luminecent quantum dot: a very attractive and romiing tool in biomedicine. Current medicinal chemitry. 2006; 13: [10] Fu, et al. Semiconductor nanoarticle for biological imaging. Current oinion in neural biology. 2005; 15: [11] Hardman R. A toxicologic review of quantum dot: toxicity deend on hyicochemical and environmental factor. Environmental Health Perective. 2006; 114(2):
Harmonic potential 2D. Nanostructures. Fermi golden rule Transition rate (probability of transition per unit time) : Harmonic oscillator model: CB p
Nanotructure Harmonic otential 2D Harmonic ocillator model: CB,, d, hell Allowed interband tranition VB PL Intenity d f Wetting layer 0.mW mw 0.5 mw 5mW 0mW GaA ubtrate 200 250 300 350 400 450 500 550
Bardziej szczegółowoStudnia skończona. Heterostruktury półprzewodnikowe studnie kwantowe (cd) Heterostruktury mogą mieć różne masy efektywne w różnych obszarach:
Heterostruktury półprzewodnikowe studnie kwantowe (cd) Studnia skończona Heterostruktury mogą mieć różne masy efektywne w różnych obszarach: V z Okazuje się, że zamiana nie jest dobrym rozwiązaniem problemu
Bardziej szczegółowopółprzewodniki Plan na dzisiaj Optyka nanostruktur Struktura krystaliczna Dygresja Sebastian Maćkowski
Plan na dzisiaj Optyka nanostruktur Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 półprzewodniki
Bardziej szczegółowoKarol Nogajewski. Wybrane aspekty nanotechnologii. Poziomy Landaua WIELKIE PODSUMOWANIE. Wydział Fizyki UW
Wybrane aspekty nanotechnologii Karol Nogajewski WIELKIE PODSUMOWANIE Wydział Fizyki UW Jacek.Szczytko@fuw.edu.pl 2013 02 27 2 Poziomy Landaua Poszerzenie poziomów na skutek rozproszeń Γ / to jednocząstkowy
Bardziej szczegółowoWspółczesna fizyka ciała stałego
Współczesna fizyka ciała stałego Struktury półprzewodnikowe o obniŝonej wymiarowości studnie kwantowe, druty kwantowe, kropki kwantowe fulereny, nanorurki, grafen Kwantowe efekty rozmiarowe Ograniczenie
Bardziej szczegółowoCo to jest kropka kwantowa? Kropki kwantowe - część I otrzymywanie. Co to jest ekscyton? Co to jest ekscyton? e πε. E = n. Sebastian Maćkowski
Co to jest kropka kwantowa? Kropki kwantowe - część I otrzymywanie Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Co to jest ekscyton? Co to jest ekscyton? h 2 2 2 e πε m* 4 0ε s Φ
Bardziej szczegółowoPlan. Kropki kwantowe - część III spektroskopia pojedynczych kropek kwantowych. Kropki samorosnące. Kropki fluktuacje szerokości
Plan Kropki kwantowe - część III spektroskopia pojedynczych kropek kwantowych Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika 1. Techniki pomiarowe 2. Podstawowe wyniki 3. Struktura
Bardziej szczegółowoKropki samorosnące. Optyka nanostruktur. Gęstość stanów. Kropki fluktuacje szerokości. Sebastian Maćkowski. InAs/GaAs QDs. Si/Ge QDs.
Kropki samorosnące Optyka nanostruktur InAs/GaAs QDs Si/Ge QDs Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon:
Bardziej szczegółowo2013 02 27 2 1. Jakie warstwy zostały wyhodowane w celu uzyskania 2DEG? (szkic?) 2. Gdzie było domieszkowanie? Dlaczego jako domieszek użyto w próbce atomy krzemu? 3. Jaki kształt miała próbka? 4. W jaki
Bardziej szczegółowoJak TO działa? Co to są półprzewodniki? TRENDY: Prawo Moore a. Google: Jacek Szczytko Login: student Hasło: *******
Co to są półprzewodniki? Jak TO działa? http://www.fuw.edu.pl/~szczytko/ Google: Jacek Szczytko Login: student Hasło: ******* Jacek.Szczytko@fuw.edu.pl Wydział Fizyki UW 2 TRENDY: Prawo Moore a TRENDY:
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 2 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowoDomieszki w półprzewodnikach
Domieszki w półprzewodnikach Niebieska optoelektronika Niebieski laser Nie można obecnie wyświetlić tego obrazu. Domieszkowanie m* O Neutralny donor w przybliżeniu masy efektywnej 2 2 0 2 * 2 * 13.6 *
Bardziej szczegółowoDomieszki w półprzewodnikach
Domieszki w półprzewodnikach Niebieska optoelektronika Niebieski laser Elektryczne pobudzanie struktury laserowej Unipress 106 unipress 8 Moc op ptyczna ( mw ) 6 4 2 0 0.0 0.5 1.0 1.5 2.0 Natężenie prądu
Bardziej szczegółowoJak TO działa? Nanotechnologia. TRENDY: Prawo Moore a. Kwietniowa Wiedza i Życie 2010
Nanotechnologia Jak TO działa? http://www.fuw.edu.pl/~szczytko/ Google: Jacek Szczytko Login: student Hasło: ******* Jacek.Szczytko@fuw.edu.pl Wydział Fizyki UW 2 Kwietniowa Wiedza i Życie 2010 TRENDY:
Bardziej szczegółowoMody sprzężone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych
Mody sprzężone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Mody sprzężone w półprzewodnikach polarnych + E E pl η = st α = E E pl ξ = p B.B. Varga,, Phys. Rev. 137,, A1896 (1965) A. Mooradian and B. Wright,
Bardziej szczegółowoRównanie falowe Schrödingera ( ) ( ) Prostokątna studnia potencjału o skończonej głębokości. i 2 =-1 jednostka urojona. Ψ t. V x.
Równanie falowe Schrödingera h Ψ( x, t) + V( x, t) Ψ( x, t) W jednym wymiarze ( ) ( ) gdy V x, t = V x x Ψ = ih t Gdy V(x,t)=V =const cząstka swobodna, na którą nie działa siła Fala biegnąca Ψ s ( x, t)
Bardziej szczegółowoMody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych
Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Mody sprzęŝone w półprzewodnikach polarnych + E E pl η = st α = E E pl ξ = p B.B. Varga, Phys. Rev. 137,, A1896 (1965) A. Mooradian and B. Wright,
Bardziej szczegółowoOperacje na spinie pojedynczego elektronu w zastosowaniu do budowy bramek logicznych komputera kwantowego
Stanisław Bednarek Zespół Teorii Nanostruktur i Nanourządzeń Katedra Informatyki Stosowanej i Fizyki Komputerowej WFiIS AGH Operacje na spinie pojedynczego elektronu w zastosowaniu do budowy bramek logicznych
Bardziej szczegółowoModele kp Studnia kwantowa
Modele kp Studnia kwantowa Przegląd modeli pozwalających obliczyć strukturę pasmową materiałów półprzewodnikowych. Metoda Fal płaskich Transformata Fouriera Przykładowe wyniki Model Kaine Hamiltonian z
Bardziej szczegółowoFizyka Laserów wykład 10. Czesław Radzewicz
Fizyka Laserów wykład 10 Czesław Radzewicz Struktura energetyczna półprzewodników Regularna budowa kryształu okresowy potencjał Funkcja falowa elektronu. konsekwencje: E ψ r pasmo przewodnictwa = u r e
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 2
D. Halliday, R. Resnick, J.Walker: Podstawy Fizyki, tom 5, PWN, Warszawa 2003. H. D. Young, R. A. Freedman, Sear s & Zemansky s University Physics with Modern Physics, Addison-Wesley Publishing Company,
Bardziej szczegółowoMody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych
Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Klasyczny przykład pośredniego oddziaływania pola magnetycznego na wzbudzenia fononowe Schemat: pole magnetyczne (siła Lorentza) nośniki (oddziaływanie
Bardziej szczegółowoOgniwa fotowoltaiczne
Ogniwa fotowoltaiczne Efekt fotowoltaiczny: Ogniwo słoneczne Symulacja http://www.redarc.com.au/solar/about/solarpanels/ Historia 1839: Odkrycie efektu fotowoltaicznego przez francuza Alexandre-Edmond
Bardziej szczegółowoInTechFun. Innowacyjne technologie wielofunkcyjnych materiałów i struktur dla nanoelektroniki, fotoniki, spintroniki i technik sensorowych
Innowacyjne technologie wielofunkcyjnych materiałów i struktur dla nanoelektroniki, fotoniki, spintroniki i technik sensorowych InTechFun Instytut Fizyki Polskiej Akademii Nauk Zbigniew R. Żytkiewicz IF
Bardziej szczegółowoAtom Mn: wielobit kwantowy. Jan Gaj Instytut Fizyki Doświadczalnej
Atom Mn: wielobit kwantowy Jan Gaj Instytut Fizyki Doświadczalnej Tomasz Kazimierczuk Mateusz Goryca Piotr Wojnar (IF PAN) Artur Trajnerowicz Andrzej Golnik Piotr Kossacki Jan Gaj Michał Nawrocki Ostrzeżenia
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 2 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoAbsorpcja związana z defektami kryształu
W rzeczywistych materiałach sieć krystaliczna nie jest idealna występują różnego rodzaju defekty. Podział najważniejszych defektów ze względu na właściwości optyczne: - inny atom w węźle sieci: C A atom
Bardziej szczegółowonp. dla elektronów w kryształach; V(x+d) = V(x), d - okres periodyczności = wielkość komórki elementarnej kryształu
Potencjały eriodyczne n. dla elektronów w kryształach; V(x+d) V(x), d - okres eriodyczności wielkość komórki elementarnej kryształu rzyadek kryształu jednowymiarowego sieci z bazą gdy w komórce elementarnej
Bardziej szczegółowoUkład okresowy Przewidywania teorii kwantowej
Przewiywania teorii kwantowej Chemia kwantowa - oumowanie Czątka w ule Atom wooru Równanie Schroeingera H ˆ = ˆ T e Hˆ = Tˆ e + Vˆ e j Chemia kwantowa - oumowanie rozwiązanie Czątka w ule Atom wooru Ψn
Bardziej szczegółowoPomiary widm fotoluminescencji
Fotoluminescencja (PL photoluminescence) jako technika eksperymentalna, oznacza badanie zależności spektralnej rekombinacji promienistej, pochodzącej od nośników wzbudzonych optycznie. Schemat układu do
Bardziej szczegółowoRepeta z wykładu nr 3. Detekcja światła. Struktura krystaliczna. Plan na dzisiaj
Repeta z wykładu nr 3 Detekcja światła Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 Konsultacje:
Bardziej szczegółowoFizyka Ciała Stałego
Fizyka Ciała Stałego c β γ α b a Kryształy.. A Cl - Na + Cl - A A A Na + Cl - Na + F - F - H - A A Cl - Na + Cl - A argon krystaliczny (siły Van der Waalsa) chlorek sodu (wiązanie jonowe) Wiązanie wodorowe
Bardziej szczegółowoNadprzewodnictwo w nanostrukturach metalicznych Paweł Wójcik Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej, AGH
Nadprzewodnictwo w nanostrukturach metalicznych Paweł Wójcik Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej, AGH Współpraca: Akademickie Centrum Materiałów i Nanotechnologii dr Michał Zegrodnik, prof. Józef Spałek
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE SPEKTROSKOPII NMR W MEDYCYNIE
ZASTOSOWANIE SPEKTROSKOPII NMR W MEDYCYNIE LITERATURA 1. K.H. Hausser, H.R. Kalbitzer, NMR in medicine and biology. Structure determination, tomography, in vivo spectroscopy. Springer Verlag. Wydanie polskie:
Bardziej szczegółowoWykład 12 V = 4 km/s E 0 =.08 e V e = = 1 Å
Wykład 12 Fale materii: elektrony, neutrony, lekkie atomy Neutrony generowane w reaktorze są spowalniane w wyniku zderzeń z moderatorem (grafitem) do V = 4 km/s, co odpowiada energii E=0.08 ev a energia
Bardziej szczegółowoStudnia kwantowa. Optyka nanostruktur. Studnia kwantowa. Gęstość stanów. Sebastian Maćkowski
Studnia kwantowa Optyka nanostruktur Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 Studnia kwantowa
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej. Mateusz Goryca
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Mateusz Goryca mgoryca@fuw.edu.pl Uniwersytet Warszawski 2015 Nanotechnologia Uniwersytet Warszawski 2015 T k E E e B c F e T m k n 2 3 2 0 * 2 2 T k E E
Bardziej szczegółowoWytwarzanie niskowymiarowych struktur półprzewodnikowych
Większość struktur niskowymiarowych wytwarzanych jest za pomocą technik epitaksjalnych. Najczęściej wykorzystywane metody wzrostu: - epitaksja z wiązki molekularnej (MBE Molecular Beam Epitaxy) - epitaksja
Bardziej szczegółowoWspółczesna fizyka ciała stałego
Współczesna fizyka ciała stałego Struktury półprzewodnikowe o obniżonej wymiarowości studnie kwantowe, druty kwantowe, kropki kwantowe.. fulereny, nanorurki, grafen. Kwantowe efekty rozmiarowe Ograniczenie
Bardziej szczegółowo6. Emisja światła, diody LED i lasery polprzewodnikowe
6. Emisja światła, diody LED i lasery polprzewodnikowe Typy rekombinacji Rekombinacja promienista Diody LED Lasery półprzewodnikowe Struktury niskowymiarowe OLEDy 1 Promieniowanie termiczne Rozkład Plancka
Bardziej szczegółowoRezonansowe jądrowego rozpraszanie promieniowania synchrotronowego czyli: Druga młodość efektu Mössbauera
Rezonansowe jądrowego rozpraszanie promieniowania synchrotronowego czyli: Druga młodość efektu Mössbauera 1 AGH T. Ślęzak W. Karaś K. Matlak M. Ślęzak M. Zając IKiFP Kraków N. Spiridis K. Freindl D. Wilgocka-Ślęzak
Bardziej szczegółowoZwiązek klasyfikacji ciał krystalicznych z charakterem wiązań atomowych
Związek klasyfikacji ciał krystalicznych z charakterem wiązań atomowych 5 tyów wiązań wodorowe A - H - A, jonowe ( n. KCl molekularne (omiędzy atomami gazów szlachetnych i małymi molekułami kowalencyjne
Bardziej szczegółowoWykład Budowa atomu 2
Wykład 7.12.2016 Budowa atomu 2 O atomach cd Model Bohra podsumowanie Serie widmowe O czym nie mówi model Bohra Wzbudzenie, emisja, absorpcja O liniach widmowych Kwantowomechaniczny model atomu sformułowanie
Bardziej szczegółowoMateriały w optoelektronice
Materiały w optoelektronice Materiał Typ Podłoże Urządzenie Długość fali (mm) Si SiC Ge GaAs AlGaAs GaInP GaAlInP GaP GaAsP InP InGaAs InGaAsP InAlAs InAlGaAs GaSb/GaAlSb CdHgTe ZnSe ZnS IV IV IV III-V
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 2 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2015/16
Bardziej szczegółowoEkscyton w morzu dziur
Ekscyton w morzu dziur P. Kossacki, P. Płochocka, W. Maślana, A. Golnik, C. Radzewicz and J.A. Gaj Institute of Experimental Physics, Warsaw University S. Tatarenko, J. Cibert Laboratoire de Spectrométrie
Bardziej szczegółowoNanostruktury i nanotechnologie
Nanostruktury i nanotechnologie Heterozłącza Efekty kwantowe Nanotechnologie Z. Postawa, "Fizyka powierzchni i nanostruktury" 1 Termin oddania referatów do 19 I 004 Zaliczenie: 1 I 004 Z. Postawa, "Fizyka
Bardziej szczegółowoMikroskopia polowa. Efekt tunelowy Historia odkryć Uwagi o tunelowaniu Zastosowane rozwiązania. Bolesław AUGUSTYNIAK
Mikroskopia polowa Efekt tunelowy Historia odkryć Uwagi o tunelowaniu Zastosowane rozwiązania Bolesław AUGUSTYNIAK Efekt tunelowy Efekt kwantowy, którym tłumaczy się przenikanie elektronu w sposób niezgodny
Bardziej szczegółowo1. Struktura pasmowa from bonds to bands
. Strutura pasmowa from bonds to bands Wiązania owalencyjne w cząsteczach Pasma energetyczne w ciałach stałych Przerwa energetyczna w półprzewodniach Dziura w paśmie walencyjnym Przybliżenie prawie swobodnego
Bardziej szczegółowoAtom wodoru w mechanice kwantowej. Równanie Schrödingera
Fizyka atomowa Atom wodoru w mechanice kwantowej Moment pędu Funkcje falowe atomu wodoru Spin Liczby kwantowe Poprawki do równania Schrödingera: struktura subtelna i nadsubtelna; przesunięcie Lamba Zakaz
Bardziej szczegółowod dz d dy e r d dx ψ = ψ(r, Θ, ϕ) = R n (r) Y l,m (Θ,ϕ) = ψ n,l,m E n 2 n NAJPROSTSZA CZĄSTECZKA - MOLEKUŁA H 2 Przypomnienie: atom wodoru
NAJPROSTSZA CZĄSTECZKA - MOLEKUŁA H Przomnienie: atom wodoru m d d d d d dz e r Ψ r EΨ r rz rzejściu do wółrzędnch fercznch r, Θ, ϕ ψ ψr, Θ, ϕ R n r Y l,m Θ,ϕ ψ n,l,m liczb kwantowe: n, l, m... l 0,...,n-,
Bardziej szczegółowoKwant przewodnictwa. Pola. Studnia trójkątna Metoda przybliżona WKB (Wentzel Krammers Brillouin) dla potencjału wolnozmiennego
Pola Kwant przewodnictwa 2, 2 2 38,7 To są różne definicje częściej jest z 2: 2 77,4 Wzór Landauera (Landauer formula) gdy mamy do czynienia z wieloma kanałami przewodnictwa Trzeba uważać na definicję!
Bardziej szczegółowoPrzejścia kwantowe w półprzewodnikach (kryształach)
Przejścia kwantowe w półprzewodnikach (kryształach) Rozpraszanie na nieruchomej sieci krystalicznej (elektronów, neutronów, fotonów) zwykłe odbicie Bragga (płaszczyzny krystaliczne odgrywają rolę rys siatki
Bardziej szczegółowoRÓWNANIE SCHRÖDINGERA NIEZALEŻNE OD CZASU
X. RÓWNANIE SCHRÖDINGERA NIEZALEŻNE OD CZASU Równanie Schrődingera niezależne od czasu to równanie postaci: ħ 2 2m d 2 x dx 2 V xx = E x (X.1) Warunki regularności na x i a) skończone b) ciągłe c) jednoznaczne
Bardziej szczegółowoNanoTechnologia Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego Zakład Fizyki Ciała Stałego
NanoTechnologia Jacek.Szczytko@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szczytko Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego Zakład Fizyki Ciała Stałego. Nanotechnologia na codzień 2. Jak działa komputer? a) Trochę
Bardziej szczegółowoWykład IV. Półprzewodniki samoistne i domieszkowe
Wykład IV Półprzewodniki samoistne i domieszkowe Półprzewodniki (Si, Ge, GaAs) Konfiguracja elektronowa Si : 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 2 = [Ne] 3s 2 3p 2 4 elektrony walencyjne Półprzewodnik samoistny Talent
Bardziej szczegółowoTunelowanie. Pola. Tunelowanie Przykłady: Tunelowanie. bariera. obszar 1 obszar 2. W drugą stronę: Poziomy nieskończonej anty studni! sin. sin.
Pola Tunelowanie bariera obszar obszar 2 0 / / / / 0 0 0 0 0 0 W drugą stronę: 0 / / / / 2 Tunelowanie Przykłady: Tunelowanie Poziomy nieskończonej anty studni! 4 4 sin sin 4 4 4 sinh 4 sinh exp 2 2 4
Bardziej szczegółowoFew-fermion thermometry
Few-fermion thermometry Phys. Rev. A 97, 063619 (2018) Tomasz Sowiński Institute of Physics of the Polish Academy of Sciences Co-authors: Marcin Płodzień Rafał Demkowicz-Dobrzański FEW-BODY PROBLEMS FewBody.ifpan.edu.pl
Bardziej szczegółowoFizyka 3. Konsultacje: p. 329, Mechatronika
Fizyka 3 Konsultacje: p. 39, Mechatronika marzan@mech.pw.edu.pl Zaliczenie: 1 sprawdzian 30 pkt 15.1 18 3.0 18.1 1 3.5 1.1 4 4.0 4.1 7 4.5 7.1 30 5.0 http:\\adam.mech.pw.edu.pl\~marzan Program: - elementy
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do struktur niskowymiarowych
Wprowadzenie do struktur niskowymiarowych W litym krysztale ruch elektronów i dziur nie jest ograniczony przestrzennie. Struktury niskowymiarowe pozwalają na ograniczenie (częściowe lub całkowite) ruchu
Bardziej szczegółowoPerydynina-chlorofil-białko. Optyka nanostruktur. Perydynina-chlorofil-białko. Rekonstytucja Chl a. Sebastian Maćkowski.
Perydynina-chlorofil-białko struktura (krystalografia promieni X) Optyka nanostruktur Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 3 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet
Bardziej szczegółowoSPM Scanning Probe Microscopy Mikroskopia skanującej sondy STM Scanning Tunneling Microscopy Skaningowa mikroskopia tunelowa AFM Atomic Force
SPM Scanning Probe Microscopy Mikroskopia skanującej sondy STM Scanning Tunneling Microscopy Skaningowa mikroskopia tunelowa AFM Atomic Force Microscopy Mikroskopia siły atomowej MFM Magnetic Force Microscopy
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE Nr 4 LABORATORIUM FIZYKI KRYSZTAŁÓW STAŁYCH. Badanie krawędzi absorpcji podstawowej w kryształach półprzewodników POLITECHNIKA ŁÓDZKA
POLITECHNIKA ŁÓDZKA INSTYTUT FIZYKI LABORATORIUM FIZYKI KRYSZTAŁÓW STAŁYCH ĆWICZENIE Nr 4 Badanie krawędzi absorpcji podstawowej w kryształach półprzewodników I. Cześć doświadczalna. 1. Uruchomić Spekol
Bardziej szczegółowoFizyka klasyczna. - Mechanika klasyczna prawa Newtona - Elektrodynamika prawa Maxwella - Fizyka statystyczna -Hydrtodynamika -Astronomia
Fizyka klasyczna - Mechanika klasyczna prawa Newtona - Elektrodynamika prawa Maxwella - Fizyka statystyczna -Hydrtodynamika -Astronomia Zaczniemy historię od optyki W połowie XiX wieku Maxwell wprowadził
Bardziej szczegółowoProposal of thesis topic for mgr in. (MSE) programme in Telecommunications and Computer Science
Proposal of thesis topic for mgr in (MSE) programme 1 Topic: Monte Carlo Method used for a prognosis of a selected technological process 2 Supervisor: Dr in Małgorzata Langer 3 Auxiliary supervisor: 4
Bardziej szczegółowoPytać! Nanotechnologie (II) Jeszcze o teoriach (nie tylko fizycznych)
Nanotechnologie (II) Jeszcze o teoriach (nie tylko fizycznych) Rys. źródło: Internet Jacek.Szczytko@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szczytko Półprzewodniki a.studnie i.studnie i ekscytony ii.lasery iii.dwuwymiarowe
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 4 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowoMetody analizy pierwiastków z zastosowaniem wtórnego promieniowania rentgenowskiego. XRF, SRIXE, PIXE, SEM (EPMA)
Metody analizy pierwiastków z zastosowaniem wtórnego promieniowania rentgenowskiego. XRF, SRIXE, PIXE, SEM (EPMA) Promieniowaniem X nazywa się promieniowanie elektromagnetyczne o długości fali od około
Bardziej szczegółowoPoprawa charakterystyk promieniowania diod laserowych dużej mocy poprzez zastosowanie struktur periodycznych w płaszczyźnie złącza
Poprawa charakterystyk promieniowania diod laserowych dużej mocy poprzez zastosowanie struktur periodycznych w płaszczyźnie złącza Grzegorz Sobczak, Elżbieta Dąbrowska, Marian Teodorczyk, Joanna Kalbarczyk,
Bardziej szczegółowoAtom wodoru. Model klasyczny: nieruchome jądro +p i poruszający się wokół niego elektron e w odległości r; energia potencjalna elektronu:
ATOM WODORU Atom wodoru Model klasyczny: nieruchome jądro +p i poruszający się wokół niego elektron e w odległości r; energia potencjalna elektronu: U = 4πε Opis kwantowy: wykorzystując zasadę odpowiedniości
Bardziej szczegółowoFALE MECHANICZNE C.D. W przypadku fal mechanicznych energia fali składa się z energii kinetycznej i energii
FALE MECHANICZNE CD Gętość energii ruchu alowego otencjalnej W rzyadku al mechanicznych energia ali kłada ię z energii kinetycznej i energii Energia kinetyczna Energia kinetyczna małego elementu ośrodka
Bardziej szczegółowoSTRUKTURA PASM ENERGETYCZNYCH
PODSTAWY TEORII PASMOWEJ Struktura pasm energetycznych Teoria wa Struktura wa stałych Półprzewodniki i ich rodzaje Półprzewodniki domieszkowane Rozkład Fermiego - Diraca Złącze p-n (dioda) Politechnika
Bardziej szczegółowoThe role of band structure in electron transfer kinetics at low dimensional carbons
The role of band structure in electron transfer kinetics at low dimensional carbons Paweł Szroeder Instytut Fizyki, Uniwersytet Mikołaja Kopernika, ul. Grudziądzka 5/7, 87-100 Toruń, Poland Reakcja przeniesienia
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 2 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet
Bardziej szczegółowoHeterostruktury półprzewodnikowe studnie kwantowe (cd) Studnia nieskończona Wewnątrz studni:
Heterostruktury półprzewodnikowe studnie kwantowe (cd) Studnia nieskończona Wewnątrz studni:, sin 013 0 7 Studnia nieskończona Wewnątrz studni: Studnia nieskończona Wewnątrz studni:, sin, sin 9 9 013 0
Bardziej szczegółowoTechniki próżniowe (ex situ)
Techniki próżniowe (ex situ) Oddziaływanie promieniowania X z materią rearrangement X-ray photon X-ray emission b) rearrangement a) photoemission photoelectron Auger electron c) Auger/X-ray emission a)
Bardziej szczegółowogęstością prawdopodobieństwa
Funkcja falowa Zgodnie z hipotezą de Broglie'a, cząstki takie jak elektron czy proton, mają własności falowe. Własności falowe cząstki (lub innego obiektu) w mechanice kwantowej opisuje tzw. funkcja falowa(,t)
Bardziej szczegółowoNanostruktury krystaliczne
Nanostruktury krystaliczne Jacek.Szczytko@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szczytko/nt 1. Nanotechnologia na codzień 2. Prawo Moora i jego konsekwencje a) Więcej! Szybciej! Taniej! b) Wyzwania i problemy
Bardziej szczegółowoIX. DIODY PÓŁPRZEWODNIKOWE Janusz Adamowski
IX. DIODY PÓŁPRZEWODNIKOWE Janusz Adamowski 1 1 Dioda na złączu p n Zgodnie z wynikami, otrzymanymi na poprzednim wykładzie, natężenie prądu I przepływającego przez złącze p n opisane jest wzorem Shockleya
Bardziej szczegółowoTEORIA PASMOWA CIAŁ STAŁYCH
TEORIA PASMOWA CIAŁ STAŁYCH Skolektywizowane elektrony w metalu Weźmy pod uwagę pewną ilość atomów jakiegoś metalu, np. sodu. Pojedynczy atom sodu zawiera 11 elektronów o konfiguracji 1s 2 2s 2 2p 6 3s
Bardziej szczegółowoTeoretyczna interpretacja widma elektroabsorpcji 2,2 :5,2 :5,2 - kwatertiofenu
Teoretyczna interpretacja widma elektroabsorpcji 2,2 :5,2 :5,2 - kwatertiofenu Kraków, 17.05.2006 Obiekt badań 2,2 :5,2 :5,2 - kwatertiofen α-tetratiofen (α-4t) Obiekt badań Faza niskotemperaturowa [7]
Bardziej szczegółowoNanofizyka co wiemy, a czego jeszcze szukamy?
Nanofizyka co wiemy, a czego jeszcze szukamy? Maciej Maśka Zakład Fizyki Teoretycznej UŚ Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego ...czyli dlaczego NANO
Bardziej szczegółowoMechanika klasyczna zasada zachowania energii. W obszarze I cząstka biegnie z prędkością v I, Cząstka przechodzi z obszaru I do II.
Próg potencjału Mecanika klasyczna zasada zacowania energii mvi mv E + V W obszarze I cząstka biegnie z prędkością v I, E > V w obszarze cząstka biegnie z prędkością v Cząstka przecodzi z obszaru I do.
Bardziej szczegółowoMateriały używane w elektronice
Materiały używane w elektronice Typ Rezystywność [Wm] Izolatory (dielektryki) Over 10 5 półprzewodniki 10-5 10 5 przewodniki poniżej 10-5 nadprzewodniki (poniżej 20K) poniżej 10-15 Model pasm energetycznych
Bardziej szczegółowoTHEORETICAL STUDIES ON CHEMICAL SHIFTS OF 3,6 DIIODO 9 ETHYL 9H CARBAZOLE
THEORETICAL STUDIES ON CHEMICAL SHIFTS OF 3,6 DIIODO 9 ETHYL 9H CARBAZOLE Teobald Kupkaa, Klaudia Radula-Janika, Krzysztof Ejsmonta, Zdzisław Daszkiewicza, Stephan P. A. Sauerb a Faculty of Chemistry,
Bardziej szczegółowoRepeta z wykładu nr 4. Detekcja światła. Dygresja. Plan na dzisiaj
Repeta z wykładu nr 4 Detekcja światła Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 Konsultacje:
Bardziej szczegółowoRozwiązania zadań z podstaw fizyki kwantowej
Rozwiązania zadań z podstaw fizyki kwantowej Jacek Izdebski 5 stycznia roku Zadanie 1 Funkcja falowa Ψ(x) = A n sin( πn x) jest zdefiniowana jedynie w obszarze
Bardziej szczegółowoS. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Półprzewodniki. Półprzewodniki
Półprzewodniki Definicja i własności Półprzewodnik materiał, którego przewodnictwo rośnie z temperaturą (opór maleje) i w temperaturze pokojowej wykazuje wartości pośrednie między przewodnictwem metali,
Bardziej szczegółowoPlan. 2. Fizyka heterozłącza a. proste modele kwantowe b. n-wymiarowy gaz elektronowy
Plan 1. Przegląd struktur niskowymiarowych a. studnie kwantowe, supersieci, wytwarzanie b. druty kwantowe, kropki kwantowe; wytwarzanie nanokryształy struktury samorosnące c. charakter widm optycznych
Bardziej szczegółowoLasery półprzewodnikowe. przewodnikowe. Bernard Ziętek
Lasery półprzewodnikowe przewodnikowe Bernard Ziętek Plan 1. Rodzaje półprzewodników 2. Parametry półprzewodników 3. Złącze p-n 4. Rekombinacja dziura-elektron 5. Wzmocnienie 6. Rezonatory 7. Lasery niskowymiarowe
Bardziej szczegółowoTytuł pracy w języku angielskim: Microstructural characterization of Ag/X/Ag (X = Sn, In) joints obtained as the effect of diffusion soledering.
Dr inż. Przemysław Skrzyniarz Kierownik pracy: Prof. dr hab. inż. Paweł Zięba Tytuł pracy w języku polskim: Charakterystyka mikrostruktury spoin Ag/X/Ag (X = Sn, In) uzyskanych w wyniku niskotemperaturowego
Bardziej szczegółowoW stronę plazmonowego wzmocnienia efektów magnetooptycznych
W stronę plazmonowego wzmocnienia efektów magnetooptycznych Joanna Papierska J. Suffczyński, M. Koperski, P. Nowicki, B. Witkowski, M. Godlewski, A. Navarro-Quezada, A. Bonanni Warsztaty NanoWorld 2011,
Bardziej szczegółowoFizyka silnie skorelowanych elektronów na przykładzie międzymetalicznych związków ceru
Fizyka silnie skorelowanych elektronów na przykładzie międzymetalicznych związków ceru Rafał Kurleto 4.3.216 ZFCS IF UJ Rafał Kurleto Sympozjum doktoranckie 4.3.216 1 / 15 Współpraca dr hab. P. Starowicz
Bardziej szczegółowoWłasności transportowe niejednorodnych nanodrutów półprzewodnikowych
Własności transportowe niejednorodnych nanodrutów półprzewodnikowych Maciej Wołoszyn współpraca: Janusz Adamowski Bartłomiej Spisak Paweł Wójcik Seminarium WFiIS AGH 13 stycznia 2017 Streszczenie nanodruty
Bardziej szczegółowoFaculty of Applied Physics and Mathematics -> Department of Solid State Physics. dydaktycznych, objętych planem studiów
Nazwa i kod przedmiotu Kierunek studiów Mechanika kwantowa, NAN1B0051 Nanotechnologia Poziom studiów I stopnia - inżynierskie Typ przedmiotu obowiąkowy Forma studiów stacjonarne Sposób realizacji na uczelni
Bardziej szczegółowoWstęp do astrofizyki I
Wstęp do astrofizyki I Wykład 8 Tomasz Kwiatkowski 24 listopad 2010 r. Tomasz Kwiatkowski, Wstęp do astrofizyki I, Wykład 8 1/24 Plan wykładu Efekt fotoelektryczny wewnętrzny Matryca CCD Budowa piksela
Bardziej szczegółowoKryształy, półprzewodniki, nanotechnologie. Dr inż. KAROL STRZAŁKOWSKI Instytut Fizyki UMK w Toruniu
Kryształy, półprzewodniki, nanotechnologie. Dr inż. KAROL STRZAŁKOWSKI Instytut Fizyki UMK w Toruniu skaroll@fizyka.umk.pl http://www.rk.kujawsko-pomorskie.pl/ Organizacja zajęć Kurs trwa 20 godzin lekcyjnych,
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ FIZYKI TECHNICZNEJ I MATEMATYKI STOSOWANEJ EKSCYTONY. Seminarium z Molekularnego Ciała a Stałego Jędrzejowski Jaromir
POLITECHNIKA GDAŃSKA WYDZIAŁ FIZYKI TECHNICZNEJ I MATEMATYKI STOSOWANEJ EKSCYTONY W CIAŁACH ACH STAŁYCH Seminarium z Molekularnego Ciała a Stałego Jędrzejowski Jaromir Co to sąs ekscytony? ekscyton to
Bardziej szczegółowoPowierzchnie cienkie warstwy nanostruktury. Józef Korecki, C1, II p., pok. 207
Powierzchnie cienkie warstwy nanostruktury Józef Korecki, C1, II p., pok. 207 korecki@uci.agh.edu.pl http://korek.uci.agh.edu.pl/priv/jk.htm Obiekty niskowymiarowe Powierzchnia Cienkie warstwy Wielowarstwy
Bardziej szczegółowo