HYDRAULIKA I PNEUMATYKA

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "HYDRAULIKA I PNEUMATYKA"

Transkrypt

1 Poliehnika Łódka Wydiał ehaniny Zakład ayn Roboyh, Naędów i Serowania Jery TOCZYK HYDRAULIKA I PNEUATYKA C. I - HYDRAULIKA Łódź, 5

2 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego Krok : Układ naędowy - hea I q l l4 r B A l3 l d w d v F D F Krok : odel fiyny kład P q v f l Q l F I T a v Q F ~ Q h Q f

3 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego Krok 3: Równania fiyne kład Równanie rh eoł ilnik - oa P q v f l dv d F l F f v g I Q T a v l Q F F Równanie rh eoł iłownik obiążnik: ~ Q h Q f I dω d Równanie reływ re awór iśnieniowy: T dq d Q h l 3 Krok 4: Prekałenia i oi aeayny w rereni iennyh an

4 4 Zienne an,,..., n. Dla = o warośi oąkowe iennyh, o,..., n o.... n... r 5... g 6 ],,...,,,,,...,,,,...,, [... ],,...,,,,...,,,,...,, [ ],,...,,,,...,,,,...,, [ f f f g r n n n g r n g r n 7. Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego

5 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego f,,, f,,, f,,, f n,,, 8 Układ nieajonarny 9 f,,, f,, f,, f,, f n,, Układ ajonarny f,,

6 ... y y y y,,...,,,,...,,,,...,,......,,...,,,,...,,,,...,,,,...,,,,...,,,,...,, y y y g r n g r n g r n ,,,,,,,,,,,, 4,,, y 5,, y 6 Równania wyjśiowe - kład nieajonarny Układ nieajonarny Układ ajonarny. Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego

7 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego eoda Elera ałkowania nerynego. Warość oąkowa: dla = =. n. =. h krok ałkowania n. h =, [] ω f dωi gα dωi i i i h i dωi h d yna d i i i +h α i Δ Δ i i +Δ d 3 d d... n 3 h n h h d h n... n n Po rejśi kład do rh alonego ryroy rędkośi kąowej d =. d różnika fnkji 7 8

8 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego Prykład: harakeryyka ehanina ilnika klakowego I = n yn k n I odel fiyny kład naędowego. d d k k 9 k d d I yn yn yn k 3 yn - yn - n Charakeryyka ehanina klakowego ilnika indkyjnego. 4

9 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego Prykład : harakeryyka ehanina ilnika klakowego Dane ehnine: - ilnik klakowy: N n = 4 kw ; n = 53,4 rad/; yn = 57,8 rad/; n = 9,3 N; =,5 n = 8,4 N; =,8 n ; = 64,6 N; - oen ayny redkowany na -y wał ilnika: =73,6 N; - aowy oen bewładnośi redkowany na -y wał ilnika : I =,786 kg ; - wikoyny wółynnik aria: =,44 [N /rad] Oblienia neryne: Dane: Oblienia: N n = 4 W ω n = 53,4 rad/ n = 9,56 N n = 9,56 N ω yn = 57,8 rad/ n n = 465 obr/in = 8,4 N n yn = 5 obr/in I =,786 kg =,5 = 73,6 N 8,4,5 =,8 Δ = 6,3 N I w =,8 kg = 79,9 N Ψ=,44 N/rad = 64,6 N 64,65,8 k k yn k k yn yn yn k =,455 k =,35 k =,5 rad/ N N N N ω / k k / / k k / / k k / n 64,6,,357,45 4,7,,85749,35 8,5,,5 9,6 65,7,9873,37,435 43,698,99,87646, ,9,99,974535, ,6 4 67,,9745,98,436 45,49,97, , ,39,97,9497,5365 9,6 6 68,7,968,68,449 46,64,96,7488, ,735,96,9366, ,6 8 7,,949,38, ,3,95,7698, ,59,95,8984,5683 9,6 7,74,9363,9, ,647,94,67555, ,59,94,87676, ,6 73,8,936,79,46 5,95,9,638873, ,7,9,847, ,6 4 74,85,99,43,4666 5,769,9,64949, ,469,9,8746, ,6 6 76,4,898,3, ,367,9,56667, ,95,9,7968, ,6 8 78,,8854,83,48 55,99,89,597384, ,365,89,7787,5647 9,6

10 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego Prykład : harakeryyka ehanina ilnika klakowego ω [rad/] ω n k =, k =,455 k =,5 n [N] Wynik oblień nerynyh - harakeryyka ehanina ilnika klakowego

11 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae q l l4 r B A l d d v F D F l3 w Dane: = 5 kg; D = 8 ; d = 4; N n = 5 kw; n n = 4 obr/in; n = 5 obr/in; q = 3,6-6 3 /rad; h =,96; h =,99; v =,95; v =,; vl,; l =,5 Pa.; l =,3 [Pa] ; l3 =,3 [Pa] ; l4 =,5 [Pa] ; = -,5 [Pa] ; w =, [Pa] ; r =,3 [Pa] ; = [Pa] ;

12 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae q l l4 r B A l3 l d w Obliyć:. Dla odnoenia ładnk o aie rhe alony: =? ; =?; =? ; =?; N =?; v =?;. Dla oania ładnk rhe alony: Sadek iśnienia na awore dławiąy d =? aki aby h =, [Pa] ora h =?; h =? ; h =?; N h =?; v h =?; 3. o raoną i bilan ielny ykl ray kład ry naęjąyh ałożeniah: F =,84 owierhnia śian biornika żebrowanie, = 5 C ; o = C eerara iey roboej i ooenia, k = W - C - wółynnik reływ ieła iędy śiankai biornika i ooenie, T = 6 ałkowiy a ykl roboego obejjąy a odnoenia i oania ay ora ay anilayjne i reoj. d v F D F

13 . Dla odnoenia ładnk o aie rhe alony: =? ; =?; =? ; =?; N =?; v =?;. Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae F g l4 Δ η h r Δ l F g ΔΔl4 Δr F η h Δ l F,7 Pa Δ w Δ l3 Δ r Δ l Δ Pa v ω N η q h 37,75 N ω ω ωn ω q F η v n ω 5,5 /in - 5,53 kw 46,6 rad/

14 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego. Dla oania ładnk rhe alony: Sadek iśnienia na awore dławiąy d =? aki aby h =, [Pa] ora h =?; h =? ; h =?; N h =?; v h =?; d l3 r Δl4F g hf ηh Δ.. Naęd o obieg owary erowany rodielae d h g F h h F η Δ l h Δ Δ r l3 Δ r Δ Δ l4 Δ 9,46 Pa,3 Pa hq h h 7,4 N ωh ω ω ωn η h n 55 rad/ N h h ω h -,5 kw v h ω h q F η v 7,4 /in

15 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego 3. o raoną i bilan ielny ykl ray kład ry naęjąyh ałożeniah: F =,84 owierhnia śian biornika żebrowanie, = 5 C ; o = C eerara iey roboej i ooenia, k = W - C - wółynnik reływ ieła iędy śiankai biornika i ooenie, T = 6 ałkowiy a ykl roboego obejjąy a odnoenia i oania ay ora ay anilayjne i reoj. h =,5 wyokość odnoenia ładnk. N N.. Naęd o obieg owary erowany rodielae N r N N N Qh Ca rorh ry odnoeni ładnk: r v r F F g F v g F l l Δ l4 Δ l4,4 N r Tylko rhy alone r h v N śr h T 7, Qh g v η,7765 N N r N η 36,7 W

16 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego N N.. Naęd o obieg owary erowany rodielae Oanie ładnk: N r N N N Qh E h h h v h gh,5,35, J N r r Φ o h N rśr Qh T o k F 66 W N rśr N rh N r E h h N T rh N rśr 59, [W] h 657,9 W 59, W r N k rśr F o 47 C

17 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae I q l l4 r B A l3 l d d v F D F w = 5, E- [5 N - ] redkowana ojeność hydralina kład; a v = 4,78E- [5 N - - ] wółynnik naężenia reływ w nieelnośiah wewnęrnyh kład; f = [N - ] wółynnik oorów wikoynyh kład odnoenia; =,973 [N - ] - wółynnik oorów wikoynyh oy; T =, [] ała aowa awor iśnieniowego; h = 6, [ 5 N - - ] wółynnik wonienia awor iśnieniowego; I =,7 [kg ] aowy oen bewładnośi ilnika elekrynego i oy;

18 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae r v l B l d I q l4 A l3 d F D F w. Wykonaj roone oblienia analiyne kład naędowego wynaają dla rorh odnoonego ładnk be diał awor iśnieniowego warość iśnienia akyalnego w iłownik: =?. Wyna ęośi i okrey drgań włanyh i łionyh: o [rad/] =?; [H] =? ; T [] =? ; [rad/] =?; [H} =? ; T [] =? ; 3. Oraj odel fiyny kład naędowego akładają kokową ianę ołożenia waka rodielaa i forłj równania iennyh an, warnki oąkowe i bregowe ora równania wielkośi wyjśiowyh.

19 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae. Wykonaj roone oblienia analiyne kład naędowego wynaają dla rorh odnoonego ładnk be diał awor iśnieniowego warość iśnienia akyalnego w iłownik: =?. Wyna ęośi i okrey drgań włanyh i łionyh: DP o [rad/] =?; [H] =? ; T [] =? ; [rad/] =?; [H} =? ; T [] =? ; DP Analogia kład hydralinego i ehaninego α D F v D 3,46 Pa α π α ν π F α ν F a v f DV 3,77 rad/ 5,57 - k Q k d d V F V B d d ΔP F ; Q d dv d ; FΔ,977 3,7 rad/ 5,45 -,98 T ΔP ν T ν F Δ ; ; ; ; k α ; ΔP k Δ ;

20 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae q odel fiyny kład naędowego. v P l f Q l F q n ~ yn yn I n T Q h yn n a v yn n Q f yn I Q F dω n n d ω q q q l l Δ l Δ l Δ l3 Δ r Δ w,3 Pa

21 I q dω ~ I Q T Q h a v l Q f Q v f n yn n ω q q l d yn n yn n dω. Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego d.. Naęd o obieg owary erowany rodielae I yn n n k ω P q I F l F nωyn q ΔΔ Δ l I ω ω yn n n a I ω ψ yn ω n a 5 q I I yn n yn n q - 4,54 rad N , ,4 rad - ω l dω d a ω a5 k d d ω

22 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae q v P Δ l Δ l Δ r Δ l4, Pa ~ I Q T Q h a v l Q f Q f F l F F a35 Δl F k3 g,48-6 kg - a33-4, - -,639 - f dv d F l F f v g dv F f l F v d g dv d a 33 v a 35 k 3 3 d d v 4

23 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego q.. Naęd o obieg owary erowany rodielae ~ I Q T Q h a v l Q f d q ω Q a v l F v d Q v f P F l F q a5 F a53 a v a55 a 56 k 5 a v Δ 63 N - l -, 9 N -3 -, , N -5 -,4 6 N - - d d q ω F v a v Q a v l d d a 5 ω a 53 v a 55 a 56 Q k 5 5

24 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego q T.. Naęd o obieg owary erowany rodielae ~ I dq d Q Q T Q h a v l Q f h l d Q h h l Q d T T T Q v f P F F l k 6 a 65 h h T Δ T 6, N - a 65 - T - l - 6,3-3 - dq d a 65 a 66 Q k 6 6

25 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae P q v Q l f l F Warośi oąkowe dla hwili =. ~ I T Q h a v Q f Q F q Δ qδδl Δr Δl4 Δ ψω ω ωyn ωyn ω n n = ;v = ; = ; yn 55,49 rad/ =5,7 N = łok oary na dnie ylindra ; Q = awór aknięy Warnki bregowe: v jeżeli v <, o v = jeżeli v < i < v, o v = Q jeżeli Q <, o Q =

26 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae P q v l f ~ Q I T Q h a v l Q f Q F F Zienne wyjśiowe: i = i- +d n yn n ω yn n yn n N = 3 N = g v 4 η N N 5 N r = N - N 6 N rśr N r d 7

27 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae Sylaja rebieg rorh be diał awor iśnieniowego 4 [a] v [/in] ,5,5,5 [] Prebiegi iśnienia i rędkośi iłownika

28 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae Sylaja rebieg rorh be diał awor iśnieniowego ω [rad/] ω =57,8 [rad/] [],,8,6 54,4 5,, 5,8 48,6 46,4 44, 4,,,3,4,5,6,7,8,9,,,3,4,5,6,7,8,9,,,3,4,5 [] Prebiegi rędkośi kąowej wał ilnika elekrynego i reieenia iłownika

29 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae Sylaja rebieg rorh diałe awor iśnieniowego 4 [a] v [/in] ,,,3,4,5,6,7,8,9 [] Prebiegi iśnienia i rędkośi iłownika

30 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae Sylaja rebieg rorh diałe awor iśnieniowego 4 [a] Q [l/in] 4,,, 8 8, 6 6, 4 4,,,,3,4,5,6,7,8,9 [],, Prebieg iśnienia w iłownik i naężenia reływ re awór iśnieniowy

31 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae Sylaja rebieg rorh diałe awor iśnieniowego 8 N [kw] N [kw] [N] ,,,3,4,5,6,7,8,9 [] 5 Prebiegi oy i oen obroowego ilnika ierwonego ora oy iłownika n yn n ω 3 4 N = N = g v yn n yn n

32 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae Sylaja rebieg rorh diałe awor iśnieniowego 6 58 ω [rad/] [], 56 ω =57,8 [rad/], 54,8 5,6 5 48, , [],,,3,4,5,6,7,8,9,,,3,4,5 Prebiegi rędkośi kąowej wał ilnika elekrynego i reieenia iłownika

33 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae Sylaja rebieg rorh diałe awor iśnieniowego,,8 η,6,4,,,,,3,4,5,6,7,8,9 [] N η 5 N Prebieg rawnośi ałkowiej kład naędowego

34 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae Sylaja rebieg rorh diałe awor iśnieniowego 8 N r [kw] v [/in] 8 7 N rśr [kw] nainanie więi 4 3 3,,,3,4,5,6,7,8,9 [] Prebieg oy raonej, oy raonej średniej i rędkośi iłownika N r = N - N 6 N rśr N r d 7

35 . Dynaika i ylaja ray naęd hydroaynego.. Naęd o obieg owary erowany rodielae Sylaja rebieg rorh diałe awor iśnieniowego 8 6 [a] =,8 [a] Q [l/in] be awor T =, [] T =,5 [] T =, [] T =, [] [],,,3,4,5,6,7,8, Wływ ałej aowej awor na rebieg iśnienia dla kład o ałej ojenośi hydralinej =,5 - [ 5 N - ]

Instalacje pompowe. Zadania do samodzielnego rozwiązania v ,1. dr inż. Michał Strzeszewski,

Instalacje pompowe. Zadania do samodzielnego rozwiązania v ,1. dr inż. Michał Strzeszewski, dr inż. Michał Stresewski, 00-008 Instalacje omowe Zadania do samodielnego rowiąania v. 1.5 Zadanie 1 Obli wymaganą wydajność omy obiegowej ry nastęujących ałożeniach: oblieniowa moc cielna instalacji

Bardziej szczegółowo

FALE MATERII. De Broglie, na podstawie analogii optycznych, w roku 1924 wysunął hipotezę, że

FALE MATERII. De Broglie, na podstawie analogii optycznych, w roku 1924 wysunął hipotezę, że FAL MATRII De Broglie, na podstawie analogii optycznych, w roku 194 wysunął hipotezę, że cząstki materialne także charakteryzują się dualizmem korpuskularno-falowym. Hipoteza de Broglie a Cząstce materialnej

Bardziej szczegółowo

Ćw. 22: Pomiary magnetyczne

Ćw. 22: Pomiary magnetyczne Wydiał: EAIiE Kierune: Iię i naio (e ail): Ro:. (00/0) Grua: Zeół: Data yonania: Zalienie: odi roadąego: agi: LABORATORIM METROLOGII Ć. : oiary agnetyne Wtę Cele ćienia jet aonanie ię etodai oiaru ybrany

Bardziej szczegółowo

PRZYCZYNY I SKUTKI ZMIENNOŚCI PARAMETRÓW MASZYN INDUKCYJNYCH

PRZYCZYNY I SKUTKI ZMIENNOŚCI PARAMETRÓW MASZYN INDUKCYJNYCH LV SESJA STUENCKICH KÓŁ NAUKOWYCH PRZYCZYNY I SKUTKI ZMIENNOŚCI PARAMETRÓW MASZYN INUKCYJNYCH Wykonali: Michał Góki, V ok Elektotechnika Maciej Boba, V ok Elektotechnika Oiekun naukowy efeatu: d hab. inż.

Bardziej szczegółowo

NAPĘD HYDROSTATYCZNY

NAPĘD HYDROSTATYCZNY Poliechnika Łódka Wydiał echanicny Kaedra ayn Robocych, Naędów i Serowania Jery TOCZYK NAPĘD HYDROSTATYCZNY Łódź, 3 NAPĘD HYDROSTATYCZNY Lieraura redmiou Podawowa:. Cink J. Tomcyk J. Wolki T.: Hydroaycne

Bardziej szczegółowo

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 9 M. Przybycień (WFiIS AGH) Metody Lagrange a i Hamiltona... Wykład

Bardziej szczegółowo

Zasada zachowania pędu i krętu 5

Zasada zachowania pędu i krętu 5 Zasada zachowania pęd i krę 5 Wprowadzenie Zasada zachowania pęd pnk aerialnego Jeżeli w przedziale, sa sił działających na pnk aerialny kład pnków aerialnych jes równa zer, o pęd pnk aerialnego kład pnków

Bardziej szczegółowo

drgania h armoniczne harmoniczne

drgania h armoniczne harmoniczne ver-8..7 drgania harmoniczne drgania Fourier: częsość podsawowa + składowe harmoniczne () An cos( nω + ϕ n ) N n Fig (...) analiza Fouriera małe drgania E p E E k E p ( ) jeden sopień swobody: -A A E p

Bardziej szczegółowo

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Meody Lagrange a i Hamilona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informayki Sosowanej Akademia Górniczo-Hunicza Wykład 7 M. Przybycień (WFiIS AGH) Meody Lagrange a i Hamilona... Wykład 7 1 /

Bardziej szczegółowo

( Shibata and Uchida 1986)

(  Shibata and Uchida 1986) 10 40 (http://home.hiroshima-u.ac.jp/hasc/news/3c279/index.html, Shibata and Uchida 1986) 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

Bardziej szczegółowo

Ś Ń ź Ś ź Ś Ś Ś Ś Ś Ś Ś Ą Ś Ż ż ż Ż ć ć ź ź ÓĆ ć Ż Ą ć Ż ż ć Ą Ł Ś Ń ć Ś Ą Ą ż Ż Ą ź Ą ź Ą ż Ś Ń Ł Ś Ś Ó Ą ż ż Ś Ń Ł Ś ż ź ź Ą ć ż ż ć ć ż ć ż Ą ż Ł ż ć ż ż Ż ż ż ż ć Ąć ż ż ż Ż Ż ż ż ć ż ć ż ż ż Ż ż ż

Bardziej szczegółowo

Mechanika Analityczna

Mechanika Analityczna Mechanika Analityczna Wykład 2 - Zasada prac przygotowanych i ogólne równanie dynamiki Politechnika Wrocławska, Wydział Mechaniczny, Katedra Mechaniki i Inżynierii Materiałowej 29 lutego 2016 Plan wykładu

Bardziej szczegółowo

Doświadczenie B O Y L E

Doświadczenie B O Y L E Wprowadzenie teoretyczne Doświadczenie Równanie Clapeyrona opisuje gaz doskonały. Z dobrym przybliżeniem opisuje także gazy rzeczywiste rozrzedzone. p V = n R T Z równania Clapeyrona wynika prawo Boyle'a-Mario

Bardziej szczegółowo

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus listopada 07r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej

Bardziej szczegółowo

ANALIZA DYNAMICZNA ZDERZAKA BEZWŁADNOŚCIOWEGO W ZASTOSOWANIU DO POJAZDÓW BADANIA MODELOWE

ANALIZA DYNAMICZNA ZDERZAKA BEZWŁADNOŚCIOWEGO W ZASTOSOWANIU DO POJAZDÓW BADANIA MODELOWE MODELOWANIE INŻYNIERSKIE nr 49, ISSN 1896-771X ANALIA DYNAMICNA DERAKA BEWŁADNOŚCIOWEGO W ASTOSOWANIU DO POADÓW BADANIA MODELOWE Marian Witalis Dobry Instytut Mehaniki Stosowanej, Politehnika Ponańska

Bardziej szczegółowo

W-9 (Jaroszewicz) 15 slajdów. Równanie fali płaskiej parametry fali Równanie falowe prędkość propagacji, Składanie fal fale stojące

W-9 (Jaroszewicz) 15 slajdów. Równanie fali płaskiej parametry fali Równanie falowe prędkość propagacji, Składanie fal fale stojące Jucaan, Meico, Februar 005 W-9 (Jaroszewicz) 5 slajdów Ruch falow, ośrodek sprężs ę Pojęcie ruchu falowego rodzaje fal Równanie fali płaskiej paraer fali Równanie falowe prędkość propagacji, energia i

Bardziej szczegółowo

:36 G:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Drgwym2001.doc Drgania i fale II rok Fizyk BC. Oscylator pod działaniem zmiennej w czasie siły:

:36 G:\WYKLAD IIIBC 2001\FIN2001\Drgwym2001.doc Drgania i fale II rok Fizyk BC. Oscylator pod działaniem zmiennej w czasie siły: Dgania wyuzone. Rezonan Ocylao pod działanie ziennej w czaie iły: (a) iła pzyłożona bezpośednio do ay, (b) uch punku zaczepienia pężyny (np. aywny obiek połączony pężyście z eleene dgający). Niech () co

Bardziej szczegółowo

Fizyka 2 Wróbel Wojciech

Fizyka 2 Wróbel Wojciech Fizyka w poprzednim odcinku 1 Prawo Faradaya Fizyka B Bd S Strumień magnetyczny Jednostka: Wb (Weber) = T m d SEM B Siła elektromotoryczna Praca, przypadająca na jednostkę ładunku, wykonana w celu wytworzenia

Bardziej szczegółowo

UKŁAD AUTOMATYCZNEJ REGULACJI SILNIKA SZEREGOWEGO PRĄDU STAŁEGO KONFIGUROWANY GRAFICZNIE

UKŁAD AUTOMATYCZNEJ REGULACJI SILNIKA SZEREGOWEGO PRĄDU STAŁEGO KONFIGUROWANY GRAFICZNIE UKŁAD AUOMAYCZNEJ REGULACJI SILNIKA SZEREGOWEGO PRĄDU SAŁEGO KONFIGUROWANY GRAFICZNIE Konrad Jopek (IV rok) Opiekun naukowy referatu: dr inż. omasz Drabek Streszczenie: W pracy przedstawiono układ regulacji

Bardziej szczegółowo

ń ę ń ę ń ę ń ę ę ę ę ę ź ń ź Ś ę Ł ń ę ę ń ę ń ę ę ę ę ę ę ź ę ę Ż ę ŚĆ ę Ż ń ń ę ń ę ę ę ę ę ź ę ę Ś Ś Ś Ś ź ę ń ę ę Ź ń Ś Ś ę ń ę ę ę ę ę ź ń ŚĆ Ś ń ń ń Ą ń ę ę ŚĆ ę Ż ę ń ę ę ę ę ę ź ń Ś Ś ź Ś Ł ę

Bardziej szczegółowo

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Kinematyka

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Kinematyka Podawy Proceów i Konrukcji Inżynierkich Kinemayka Prowadzący: Kierunek Wyróżniony rzez PKA Mechanika Kinemayka Dynamika Bada ruch ciał nie wnikając w rzyczyny warunkujące en ruch Bada ruch w związku z

Bardziej szczegółowo

Wyprowadzenie prawa Gaussa z prawa Coulomba

Wyprowadzenie prawa Gaussa z prawa Coulomba Wyprowadzenie prawa Gaussa z prawa Coulomba Natężenie pola elektrycznego ładunku punktowego q, umieszczonego w początku układu współrzędnych (czyli prawo Coulomba): E = Otoczmy ten ładunek dowolną powierzchnią

Bardziej szczegółowo

Sygnały zmienne w czasie

Sygnały zmienne w czasie Sygnały zmienne w czasie a) b) c) A = A = a A = f(+) d) e) A d = A = A sinω / -A -A ys.. odzaje sygnałów: a)sały, b)zmienny, c)okresowy, d)przemienny, e)sinusoidalny Sygnały zmienne okresowe i ich charakerysyczne

Bardziej szczegółowo

ver b drgania harmoniczne

ver b drgania harmoniczne ver-28.10.11 b drgania harmoniczne drgania Fourier: częsość podsawowa + składowe harmoniczne N = n=1 A n cos nω n Fig (...) analiza Fouriera małe drgania E p E E k jeden sopień swobody: E p -A E p A 0

Bardziej szczegółowo

J. Szantyr - Wykład 3 Równowaga płynu

J. Szantyr - Wykład 3 Równowaga płynu J. Szantyr - Wykład 3 Równowaga płynu Siły wewnętrzne wzajemne oddziaływania elementów mas wydzielonego obszaru płynu, siły o charakterze powierzchniowym, znoszące się parami. Siły zewnętrzne wynik oddziaływania

Bardziej szczegółowo

SZKIC ODPOWIEDZI I SCHEMAT OCENIANIA ROZWIĄZAŃ ZADAŃ W ARKUSZU I. Informacje dla oceniających

SZKIC ODPOWIEDZI I SCHEMAT OCENIANIA ROZWIĄZAŃ ZADAŃ W ARKUSZU I. Informacje dla oceniających SZKIC ODPOWIEDZI I SCHEMAT OCENIANIA ROZWIĄZAŃ ZADAŃ W ARKUSZU I Inormacje dla oceniających. Rozwiązania poszczególnych zadań i poleceń oceniane są na podstawie punktowych kryteriów oceny poszczególnych

Bardziej szczegółowo

SZKIC ODPOWIEDZI I SCHEMAT OCENIANIA ROZWIĄZAŃ ZADAŃ W ARKUSZU I. Informacje dla oceniających

SZKIC ODPOWIEDZI I SCHEMAT OCENIANIA ROZWIĄZAŃ ZADAŃ W ARKUSZU I. Informacje dla oceniających SZKIC ODPOWIEDZI I SCHEMAT OCENIANIA ROZWIĄZAŃ ZADAŃ W ARKUSZU I Inormacje dla oceniających. Rozwiązania poszczególnych zadań i poleceń oceniane są na podstawie punktowych kryteriów oceny poszczególnych

Bardziej szczegółowo

2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego. = f(x, t) dla x R, t > 0, (2.1)

2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego. = f(x, t) dla x R, t > 0, (2.1) Wykład 2 Sruna nieograniczona 2.1 Zagadnienie Cauchy ego dla równania jednorodnego Równanie gań sruny jednowymiarowej zapisać można w posaci 1 2 u c 2 2 u = f(x, ) dla x R, >, (2.1) 2 x2 gdzie u(x, ) oznacza

Bardziej szczegółowo

CEL PRACY ZAKRES PRACY

CEL PRACY ZAKRES PRACY CEL PRACY. Analiza energetycznych kryteriów zęczenia wieloosiowego pod względe zastosowanych ateriałów, rodzajów obciążenia, wpływu koncentratora naprężenia i zakresu stosowalności dla ałej i dużej liczby

Bardziej szczegółowo

Drgania i fale II rok Fizyk BC

Drgania i fale II rok Fizyk BC 00--07 5:34 00\FIN00\Drgzlo00.doc Drgania złożone Zasada superpozycji: wychylenie jest sumą wychyleń wywołanych przez poszczególne czynniki osobno. Zasada wynika z liniowości związku między wychyleniem

Bardziej szczegółowo

SK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego

SK-7 Wprowadzenie do metody wektorów przestrzennych SK-8 Wektorowy model silnika indukcyjnego, klatkowego Ćwiczenia: SK-7 Wpowadzenie do metody wektoów pzetzennych SK-8 Wektoowy model ilnika indukcyjnego, klatkowego Wpowadzenie teoetyczne Wekto pzetzenny definicja i poawowe zależności. Dowolne wielkości kalane,

Bardziej szczegółowo

Ruch falowy, ośrodek sprężysty

Ruch falowy, ośrodek sprężysty W-9 (Jaroszewicz) 5 slajdów Ruch falow, ośrodek sprężs ę Pojęcie ruchu falowego rodzaje fal Równanie fali płaskiej paraer fali Równanie falowe prędkość propagacji, energia i pęd przenoszone przez falę

Bardziej szczegółowo

Fale rzeczywiste. dudnienia i prędkość grupowa

Fale rzeczywiste. dudnienia i prędkość grupowa Fale rzezywiste dudnienia i rędkość gruowa Czysta fala harmonizna nie istnieje. Rzezywisty imuls falowy jest skońzony w zasie i w rzestrzeni: Rzezywisty imuls falowy (iąg falowy) można rzedstawić jako

Bardziej szczegółowo

Podstawy Akustyki. Drgania normalne a fale stojące Składanie fal harmonicznych: Fale akustyczne w powietrzu Efekt Dopplera.

Podstawy Akustyki. Drgania normalne a fale stojące Składanie fal harmonicznych: Fale akustyczne w powietrzu Efekt Dopplera. W-1 (Jaroszewicz) 14 slajdów Podstawy Akustyki Drgania normalne a fale stojące Składanie fal harmonicznych: prędkość grupowa, dyspersja fal, superpozycja Fouriera, paczka falowa Fale akustyczne w powietrzu

Bardziej szczegółowo

Obwody prądu zmiennego

Obwody prądu zmiennego Obwody prądu zmiennego Prąd stały ( ) ( ) i t u t const const ( ) u( t) i t Prąd zmienny, dowolne funkcje czasu i( t) t t u ( t) t t Natężenie prądu i umowny kierunek prądu Prąd stały Q t Kierunek poruszania

Bardziej szczegółowo

INSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI ĆWICZENIE NR 4 OKREŚLENIE WSPÓŁCZYNNIKA STRAT LOEKALNYCH

INSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI ĆWICZENIE NR 4 OKREŚLENIE WSPÓŁCZYNNIKA STRAT LOEKALNYCH INSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI Laboratorium z mechaniki płynów ĆWICZENIE NR 4 OKREŚLENIE WSPÓŁCZYNNIKA STRAT LOEKALNYCH . Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest doświadczalne

Bardziej szczegółowo

MODEL MATEMATYCZNY I ANALIZA UKŁADU NAPĘDOWEGO SILNIKA INDUKCYJNEGO Z DŁUGIM ELEMENTEM SPRĘŻYSTYM DLA PARAMETRÓW ROZŁOŻONYCH

MODEL MATEMATYCZNY I ANALIZA UKŁADU NAPĘDOWEGO SILNIKA INDUKCYJNEGO Z DŁUGIM ELEMENTEM SPRĘŻYSTYM DLA PARAMETRÓW ROZŁOŻONYCH Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Naędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 66 Politechniki Wrocławskiej Nr 66 Studia i Materiały Nr 3 1 Andriy CZABAN*, Marek LIS** zasada Hamiltona, równanie Euler Lagrange a,

Bardziej szczegółowo

ψ przedstawia zależność

ψ przedstawia zależność Ruch falowy 4-4 Ruch falowy Ruch falowy polega na rozchodzeniu się zaburzenia (odkszałcenia) w ośrodku sprężysym Wielkość zaburzenia jes, podobnie jak w przypadku drgań, funkcją czasu () Zaburzenie rozchodzi

Bardziej szczegółowo

v! są zupełnie niezależne.

v! są zupełnie niezależne. Zasada ekwiartyji energii 7-7. Zasada ekwiartyji energii ównowaga termizna układów Zerowa zasada termodynamiki Jeżeli układy A i B oraz A i są arami w równowadze termiznej, to również układy B i są w równowadze

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA 2. Drgania punktu materialnego. Wykład Nr 8. Prowadzący: dr Krzysztof Polko

MECHANIKA 2. Drgania punktu materialnego. Wykład Nr 8. Prowadzący: dr Krzysztof Polko MECHANIKA 2 Wykład Nr 8 Drgania punktu materialnego Prowadzący: dr Krzysztof Polko Wstęp Drgania Okresowe i nieokresowe Swobodne i wymuszone Tłumione i nietłumione Wstęp Drgania okresowe ruch powtarzający

Bardziej szczegółowo

Równania różniczkowe cząstkowe drugiego rzędu

Równania różniczkowe cząstkowe drugiego rzędu Równania różniczkowe cząstkowe drugiego rzędu Marcin Orchel Spis treści 1 Wstęp 1 1.1 Metoda faktoryzacji (rozdzielania zmiennych)................ 5 1.2 Metoda funkcji Greena.............................

Bardziej szczegółowo

Studia magisterskie ENERGETYKA. Jan A. Szantyr. Wybrane zagadnienia z mechaniki płynów. Ćwiczenia 6. Wyznaczanie przepływu przez rurociągi II

Studia magisterskie ENERGETYKA. Jan A. Szantyr. Wybrane zagadnienia z mechaniki płynów. Ćwiczenia 6. Wyznaczanie przepływu przez rurociągi II Sia maiserskie ENERGETYKA Jan A. Sanyr Wyrane aanienia meaniki płynów Ćwienia 6 Wynaanie prepływ pre rroiąi II Prykła W owarym iornik najje się prosokąny owór o serokośi i wysokośi, amykany aswą. Olełość

Bardziej szczegółowo

DRGANIA SWOBODNE UKŁADU O DWÓCH STOPNIACH SWOBODY. Rys Model układu

DRGANIA SWOBODNE UKŁADU O DWÓCH STOPNIACH SWOBODY. Rys Model układu Ćwiczenie 7 DRGANIA SWOBODNE UKŁADU O DWÓCH STOPNIACH SWOBODY. Cel ćwiczenia Doświadczalne wyznaczenie częstości drgań własnych układu o dwóch stopniach swobody, pokazanie postaci drgań odpowiadających

Bardziej szczegółowo

Fizyka 12. Janusz Andrzejewski

Fizyka 12. Janusz Andrzejewski Fizyka 1 Janusz Andrzejewski Przypomnienie: Drgania procesy w których pewna wielkość fizyczna na przemian maleje i rośnie Okresowy ruch drgający (periodyczny) - jeżeli wartości wielkości fizycznych zmieniające

Bardziej szczegółowo

Krzywe stożkowe Lekcja VI: Parabola

Krzywe stożkowe Lekcja VI: Parabola Krzywe stożkowe Lekcja VI: Parabola Wydział Matematyki Politechniki Wrocławskiej Czym jest parabola? Parabola jest krzywą stożkową powstałą przez przecięcie stożka płaszczyzną pod kątem β = α (gdzie α

Bardziej szczegółowo

Projekt budowlano-wykonawczy budowy węzła cieplnego trzyfunkcyjnego we Wrocławiu, ul. Weigla 5III

Projekt budowlano-wykonawczy budowy węzła cieplnego trzyfunkcyjnego we Wrocławiu, ul. Weigla 5III 7 OBLICZENIA DO DOBORU WĘZŁA CIEPLNEO TRZYFUNKCYJNEO.o. +.w.u. w układzie szeregowo-równoległym + wentylaja 1. DANE WYJŚCIOWE Oblizeniowe zaotrzebowanie ieła na otrzeby entralnego ogrzewania: Q CO 5,0

Bardziej szczegółowo

Kolokwium 2. Środa 14 czerwca. Zasady takie jak na pierwszym kolokwium

Kolokwium 2. Środa 14 czerwca. Zasady takie jak na pierwszym kolokwium Fizyka Kolokwium Środa 14 czerwca Zasady takie jak na pierwszym kolokwium 1 Fizyka w poprzednim odcinku Prawo Faradaya Fizyka B Bd S Strumień magnetyczny Jednostka: Wb (Weber) = T m d SEM dt B Siła elektromotoryczna

Bardziej szczegółowo

Instytut Techniki Lotniczej i Mechaniki Stosowanej Wydział Mechaniczny Energetyki i Lotnictwa Politechnika Warszawska

Instytut Techniki Lotniczej i Mechaniki Stosowanej Wydział Mechaniczny Energetyki i Lotnictwa Politechnika Warszawska Seminarium ZMiFP, IPPT PAN, Warszawa 6 grudnia 29. Niestateczność hydrodynamiczna przepływu w szczelinie w poprzecznie pofalowanymi ścianami Jacek Szumbarski Instytut Techniki Lotniczej i Mechaniki Stosowanej

Bardziej szczegółowo

W tym miejscu wstawić podział strony

W tym miejscu wstawić podział strony ZADANIE. repisać i sformatować poniżsy tekst awierający akapity numerowane ora konspekty numerowane (treść akapitów można astąpić słowem tekst wklejanym wielokrotnie) Lista pierwsa. To jest pierwsy punkt

Bardziej szczegółowo

Aerodynamika I Efekty lepkie w przepływach ściśliwych.

Aerodynamika I Efekty lepkie w przepływach ściśliwych. Aerodynamika I Efekty lepkie w przepływach ściśliwych. przepłw wokół profilu RAE-2822 (M = 0.85, Re = 6.5 10 6, α = 2 ) Efekty lepkie w przepływach ściśliwych Równania ruchu lepkiego płynu ściśliwego Całkowe

Bardziej szczegółowo

Projekt silnika bezszczotkowego prądu przemiennego. 1. Wstęp. 1.1 Dane wejściowe. 1.2 Obliczenia pomocnicze

Projekt silnika bezszczotkowego prądu przemiennego. 1. Wstęp. 1.1 Dane wejściowe. 1.2 Obliczenia pomocnicze projekt_pmsm_v.xmcd 01-04-1 Projekt silnika bezszczotkowego prądu przemiennego 1. Wstęp Projekt silnika bezszczotkowego prądu przemiennego - z sinusoidalnym rozkładem indukcji w szczelinie powietrznej.

Bardziej szczegółowo

Entropia i druga zasada termodynamiki

Entropia i druga zasada termodynamiki Entroia-drga zasada- Entroia i drga zasada termodynamiki.9.6 :5: Entroia-drga zasada- Przemiana realizowana w kładzie rzedstawionym na rys. 3.7 jest równowagową rzemianą beztariową. Jest ona wię odwraalna.

Bardziej szczegółowo

Arkusz 6. Elementy geometrii analitycznej w przestrzeni

Arkusz 6. Elementy geometrii analitycznej w przestrzeni Arkusz 6. Elementy geometrii analitycznej w przestrzeni Zadanie 6.1. Obliczyć długości podanych wektorów a) a = [, 4, 12] b) b = [, 5, 2 2 ] c) c = [ρ cos φ, ρ sin φ, h], ρ 0, φ, h R c) d = [ρ cos φ cos

Bardziej szczegółowo

PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA. Ruch cząstki nieograniczony z klasycznego punktu widzenia. mamy do rozwiązania równanie 0,,

PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA. Ruch cząstki nieograniczony z klasycznego punktu widzenia. mamy do rozwiązania równanie 0,, PRZYKŁADY ROZWIAZAŃ STACJONARNEGO RÓWNANIA SCHRӦDINGERA Ruch cząstki ieograiczoy z klasyczego puktu widzeia W tym przypadku V = cost, przejmiemy V ( x ) = 0, cząstka porusza się wzdłuż osi x. Rozwiązujemy

Bardziej szczegółowo

Układy cząstek i bryła sztywna. Matematyka Stosowana

Układy cząstek i bryła sztywna. Matematyka Stosowana Układy cząstek i bryła sztywna Matematyka Stosowana Jak odpowiesz na pytania? Honda CRV uderza w Hondę Civic jak będzie wyglądał wypadek? Niewiele wiemy zwykle o siłach Układy zachowawcze i dyssypatywne

Bardziej szczegółowo

Kinematyka: opis ruchu

Kinematyka: opis ruchu Kinematyka: opis ruchu Fizyka I (B+C) Wykład IV: Ruch jednostajnie przyspieszony Ruch harmoniczny Ruch po okręgu Klasyfikacja ruchów Ze względu na tor wybrane przypadki szczególne prostoliniowy, odbywajacy

Bardziej szczegółowo

3. KINEMATYKA Kinematyka jest częścią mechaniki, która zajmuje się opisem ruchu ciał bez wnikania w jego przyczyny. Oznacza to, że nie interesuje nas

3. KINEMATYKA Kinematyka jest częścią mechaniki, która zajmuje się opisem ruchu ciał bez wnikania w jego przyczyny. Oznacza to, że nie interesuje nas 3. KINEMATYKA Kinematyka jest częścią mechaniki, która zajmuje się opisem ruchu ciał bez wnikania w jego przyczyny. Oznacza to, że nie interesuje nas oddziaływanie między ciałami, ani też rola, jaką to

Bardziej szczegółowo

w7 58 Prąd zmienny Generator Napięcie skuteczne Moc prądu Dodawanie prądów zmiennych Opór bierny

w7 58 Prąd zmienny Generator Napięcie skuteczne Moc prądu Dodawanie prądów zmiennych Opór bierny 58 Prąd zienny Generator Napięcie skuteczne Moc prądu Dodawanie prądów ziennych Opór bierny Prąd zienny Prąd zienny 3 Prąd zienny 4 Prąd zienny 5 Prąd zienny Przy stałej prędkości kątowej ω const pola

Bardziej szczegółowo

w5 58 Prąd d zmienny Generator Napięcie skuteczne Moc prądu Dodawanie prądów w zmiennych Opór r bierny Podstawy elektrotechniki

w5 58 Prąd d zmienny Generator Napięcie skuteczne Moc prądu Dodawanie prądów w zmiennych Opór r bierny Podstawy elektrotechniki 58 Prąd d zienny Generator Napięcie skuteczne Moc prądu Dodawanie prądów w ziennych Opór r bierny Prąd d zienny Prąd d zienny 3 Prąd d zienny 4 Prąd d zienny 5 Prąd d zienny Przy stałej prędkości kątowej

Bardziej szczegółowo

REZONANSY : IDENTYFIKACJA WŁAŚCIWOŚCI PRZEZ ANALIZĘ FAL PARCJALNYCH, WYKRESY ARGANDA

REZONANSY : IDENTYFIKACJA WŁAŚCIWOŚCI PRZEZ ANALIZĘ FAL PARCJALNYCH, WYKRESY ARGANDA REZONANSY : IDENTYFIKACJA WŁAŚCIWOŚCI PRZEZ ANALIZĘ FAL PARCJALNYCH, WYKRESY ARGANDA Opis układu cząsteczek w mechanice kwantowej: 1. Funkcja falowa, 2. Wektora stanu ψ. TRANSFORMACJE UKŁADU CZĄSTEK: 1.

Bardziej szczegółowo

ρ - gęstość ładunku j - gęstość prądu FALE ELEKTROMAGNETYCZNE W PRÓŻNI: Równania Maxwella: -przenikalność elektryczna próżni=8,8542x10-12 F/m

ρ - gęstość ładunku j - gęstość prądu FALE ELEKTROMAGNETYCZNE W PRÓŻNI: Równania Maxwella: -przenikalność elektryczna próżni=8,8542x10-12 F/m -- G:\AA_Wklad \FIN\DOC\em.do Drgania i fale III rok Fiki C FAL LKTROMAGNTYCZN W PRÓŻNI: Równania Mawella: di ρ ε ρ di j ρ - gęsość ładunku j - gęsość prądu ro di ro j ε ε -prenikalność elekrna próżni8854

Bardziej szczegółowo

Rozdział 1. Nazwa i adres Zamawiającego Rozdział 2. Informacja o trybie i stosowaniu przepisów Rozdział 3. Przedmiot zamówienia

Rozdział 1. Nazwa i adres Zamawiającego Rozdział 2. Informacja o trybie i stosowaniu przepisów Rozdział 3. Przedmiot zamówienia Z n a k s p r a w y G O S I R D Z P I 2 7 1 0 1 0 2 0 1 4 S P E C Y F I K A C J A I S T O T N Y C H W A R U N K Ó W Z A M Ó W I E N I A f S p r z» t a n i e i u t r z y m a n i e c z y s t o c i g d y

Bardziej szczegółowo

MECHANIKA II. Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej

MECHANIKA II. Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej MECHANIKA II. Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej Daniel Lewandowski Politechnika Wrocławska, Wydział Mechaniczny, Katedra Mechaniki i Inżynierii Materiałowej http://kmim.wm.pwr.edu.pl/lewandowski/

Bardziej szczegółowo

Układ okresowy. Przewidywania teorii kwantowej

Układ okresowy. Przewidywania teorii kwantowej Przewidywania teorii kwantowej 1 Chemia kwantowa - podsumowanie Cząstka w pudle Atom wodoru Równanie Schroedingera H ˆ = ˆ T e Hˆ = Tˆ e + Vˆ e j Chemia kwantowa - podsumowanie rozwiązanie Cząstka w pudle

Bardziej szczegółowo

Dynamika punktu materialnego nieswobodnego

Dynamika punktu materialnego nieswobodnego Dynaika punktu aterianego nieswobodnego dr inż. Sebastian Pakuła Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Mechaniki i Wibroakustyki ai: spakua@agh.edu.p www: hoe.agh.edu.p/~spakua/ dr inż. Sebastian

Bardziej szczegółowo

Spis treści. Zadania z rozwiązaniem krok po kroku Arkusz maturalny przykładowy zestaw zadań Odpowiedzi do zadań Indeks...

Spis treści. Zadania z rozwiązaniem krok po kroku Arkusz maturalny przykładowy zestaw zadań Odpowiedzi do zadań Indeks... Spis treści 3 Spis treści I. Liczby rzeczywiste 1. Liczby naturalne, całkowite, wymierne... 5. Pierwiastki, liczby niewymierne... 11 3. Potęga o wykładniku naturalnym, całkowitym, wymiernym... 15 4. Wyrażenia

Bardziej szczegółowo

1. Obciążenie statyczne

1. Obciążenie statyczne . Obciążenie statyczne.. Obliczenie stopnia kinematycznej niewyznaczalności n = Σ ϕ + Σ = + = p ( ) Σ = w p + d u = 5 + 5 + 0 0 =. Schemat podstawowy metody przemieszczeń . Schemat odkształceń łańcucha

Bardziej szczegółowo

Janusz Adamowski METODY OBLICZENIOWE FIZYKI Kwantowa wariacyjna metoda Monte Carlo. Problem własny dla stanu podstawowego układu N cząstek

Janusz Adamowski METODY OBLICZENIOWE FIZYKI Kwantowa wariacyjna metoda Monte Carlo. Problem własny dla stanu podstawowego układu N cząstek Janusz Adamowski METODY OBLICZENIOWE FIZYKI 1 Rozdział 20 KWANTOWE METODY MONTE CARLO 20.1 Kwantowa wariacyjna metoda Monte Carlo Problem własny dla stanu podstawowego układu N cząstek (H E 0 )ψ 0 (r)

Bardziej szczegółowo

Prędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie

Prędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie napisał Michał Wierzbicki Prędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie Prędkość grupowa paczki falowej Paczka falowa jest superpozycją fal o różnej częstości biegnących wzdłuż osi z.

Bardziej szczegółowo

Instalacje pompowe. Zadania do samodzielnego rozwiązania v = = dr inż. Michał Strzeszewski,

Instalacje pompowe. Zadania do samodzielnego rozwiązania v = = dr inż. Michał Strzeszewski, dr inż Michał Stresewski, 00-005 Instalacje pompowe Zadania do samodielnego rowiąania 1 Zadanie 1 Obli wymaganą wydajność pompy obiegowej pry następujących ałożeniach: oblieniowa moc cieplna instalacji

Bardziej szczegółowo

Nieustalony wypływ cieczy ze zbiornika przewodami o różnej średnicy i długości

Nieustalony wypływ cieczy ze zbiornika przewodami o różnej średnicy i długości LABORATORIUM MECHANIKI PŁYNÓW Nieustalony wypływ cieczy ze zbiornika przewodami o różnej średnicy i długości dr inż. Jerzy Wiejacha ZAKŁAD APARATURY PRZEMYSŁOWEJ POLITECHNIKA WARSZAWSKA, WYDZ. BMiP, PŁOCK

Bardziej szczegółowo

Zasada prac przygotowanych

Zasada prac przygotowanych 1 Ćwiczenie 20 Zasada prac przygotowanych 20.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z praktycznym zastosowaniem zasady prac przygotowanych przy rozpatrywaniu równowagi układu o dwóch stopniach

Bardziej szczegółowo

Maszyny Elektryczne Ćwiczenia

Maszyny Elektryczne Ćwiczenia Maszyny Elektryczne Ćwiczenia Mgr inż. Maciej Gwoździewicz Silniki indukcyjne Po co ćwiczenia? nazwa uczelni wykład ćwiczenia laboratorium projekt suma Politechnika Wrocławska 45 0 45 0 90 Politechnika

Bardziej szczegółowo

Przepływy laminarne - zadania

Przepływy laminarne - zadania Zadanie 1 Warstwa cieczy o wysokości = 3mm i lepkości v = 1,5 10 m /s płynie równomiernie pod działaniem siły ciężkości po płaszczyźnie nachylonej do poziomu pod kątem α = 15. Wyznaczyć: a) Rozkład prędkości.

Bardziej szczegółowo

J. Szantyr Wykład nr 25 Przepływy w przewodach zamkniętych I

J. Szantyr Wykład nr 25 Przepływy w przewodach zamkniętych I J. Szantyr Wykład nr 5 Przeływy w rzewodach zamkniętych I Przewód zamknięty kanał o dowonym kształcie rzekroju orzecznego, ograniczonym inią zamkniętą, całkowicie wyełniony łynem (bez swobodnej owierzchni)

Bardziej szczegółowo

Całka podwójna po prostokącie

Całka podwójna po prostokącie Całka podwójna po prostokącie Rozważmy prostokąt = {(x, y) R : a x b, c y d}, gdzie a, b, c, d R, oraz funkcję dwóch zmiennych f : R ograniczoną w tym prostokącie. rostokąt dzielimy na n prostokątów i

Bardziej szczegółowo

Rozkład Maxwell a prędkości cząsteczek gazu Prędkości poszczególnych cząsteczek mogą być w danej chwili dowolne

Rozkład Maxwell a prędkości cząsteczek gazu Prędkości poszczególnych cząsteczek mogą być w danej chwili dowolne Rozkład Maxwll a rędkośi ząstzk gazu 9-9. Rozkład Maxwll a rędkośi ząstzk gazu Prędkośi oszzgólnyh ząstzk ogą być w danj hwili dowoln 3 a tylko rędkość śrdnia kwadratowa wynosi sk. Można się jdnak sodziwać,

Bardziej szczegółowo

Wzory z fizyki. 3, m- masa w kg, V- objętość w m. - Ciężar ciała w N, m- masa w kg, g- przyspieszenie ziemskie w

Wzory z fizyki. 3, m- masa w kg, V- objętość w m. - Ciężar ciała w N, m- masa w kg, g- przyspieszenie ziemskie w www.afiz34.republika.pl. Gęość ciała, ( ρ- czyaj ro) V r- gęość w 3, - aa w, V- objęość w 3. Ciężar ciała g ( lub Q g ) F g Fg - Ciężar ciała w N, - aa w, g- przypiezeie ziekie w 3. Ciśieie hydroaycze

Bardziej szczegółowo

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 10 M. Przybycień (WFiIS AGH) Metody Lagrange a i Hamiltona... Wykład

Bardziej szczegółowo

2 p. d p. ( r y s. 4 ). dv dt

2 p. d p. ( r y s. 4 ). dv dt M O D E L O W A N I E I N Y N I E R S K I E n r 4 7, I S S N 1 8 9 6-7 7 1 X N U M E R Y C Z N Y O P I W Y S T R Z E L E N I A S I A T K I S P R O C E S U W A S P E K C I E I N T E R A K C J I D Y N A

Bardziej szczegółowo

Obliczanie naprężeń stycznych wywołanych momentem skręcającym w przekrojach: kołowym, pierścieniowym, prostokątnym 7

Obliczanie naprężeń stycznych wywołanych momentem skręcającym w przekrojach: kołowym, pierścieniowym, prostokątnym 7 Obiczanie naprężeń tycznych wywołanych momentem kręcającym w przekrojach: kołowym, pierścieniowym, protokątnym 7 Wprowadzenie Do obiczenia naprężeń tycznych wywołanych momentem kręcającym w przekrojach

Bardziej szczegółowo

Politechnika Poznańska, Katedra Sterowania i Inżynierii Systemów Wykłady 5,6, str. 1

Politechnika Poznańska, Katedra Sterowania i Inżynierii Systemów Wykłady 5,6, str. 1 Poliechnika Poznańska, Kaedra Serowania i Inżynierii Sysemów Wykłady 5,6, sr. 1 18. Klasyfikacja UR ze wzgl. na posać sygn. wejściowego a) regulacja sałowarościowa y () = cons b) regulacja programowa c)

Bardziej szczegółowo

Zasady oceniania karta pracy

Zasady oceniania karta pracy Zadanie 1.1. 5) stosuje zasadę zachowania energii oraz zasadę zachowania pędu do opisu zderzeń sprężystych i niesprężystych. Zderzenie, podczas którego wózki łączą się ze sobą, jest zderzeniem niesprężystym.

Bardziej szczegółowo

1.7 Zagadnienia szczegółowe związane z równaniem ruchu Moment bezwładności i moment zamachowy

1.7 Zagadnienia szczegółowe związane z równaniem ruchu Moment bezwładności i moment zamachowy .7 Zagadnna zczgółow zwązan z równan ruchu.7. ont bzwładnośc ont zaachowy Równan równowag ł dzałających na lnt ay d poazany na ry..8 będz ało potać: df a tąd lntarny ont dynaczny: d d ϑ d r * d d ϑ r d

Bardziej szczegółowo

2. Załadowany pistolet spręŝynowy ustawiono pionowo w górę i oddano strzał. SpręŜyna

2. Załadowany pistolet spręŝynowy ustawiono pionowo w górę i oddano strzał. SpręŜyna Energia potencjalna pręŝytości 1. W kontrukcji pitoletu pręŝynowego uŝyto pręŝyny o wpółczynniku pręŝytości 100. Jaką aę a pocik pitoletu, jeśli odkztałcona o 6 c pręŝyna nadaje pocikowi w trakcie trzału

Bardziej szczegółowo

STATYKA Z UWZGLĘDNIENIEM DUŻYCH SIŁ OSIOWYCH

STATYKA Z UWZGLĘDNIENIEM DUŻYCH SIŁ OSIOWYCH Część. STATYKA Z UWZGLĘDNIENIEM DUŻYCH SIŁ OSIOWYCH.. STATYKA Z UWZGLĘDNIENIEM DUŻYCH SIŁ OSIOWYCH Rozwiązując układy niewyznaczalne dowolnie obciążone, bardzo często pomijaliśmy wpływ sił normalnych i

Bardziej szczegółowo

Bryła sztywna. Matematyka Stosowana

Bryła sztywna. Matematyka Stosowana Bryła sztywna Matematyka Stosowana Prawdziwe obiekty fizyczne Można przesuwać (punkt materialny też!) Można obracać (punktu materialnego nie!) Można ściskać, rozciągać, skręcać, wyginać, Mechanika ośrodków

Bardziej szczegółowo

Zad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji.

Zad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji. Zad. 1.1. Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji. Zad. 1.1.a. Funkcja: ϕ = sin2x Zad. 1.1.b. Funkcja: ϕ = e x 2 2 Operator: f = d2 dx

Bardziej szczegółowo

Podstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!)

Podstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!) Podstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!) Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Kinematyka ruchu

Bardziej szczegółowo

NM, NMD BUDOWA ZASTOSOWANIA WARUNKI PRACY POMPY SILNIK. Materiały WYKONANIA SPECJALNE NA ŻĄDANIE. Wykres obrotów n 2900 obr/min

NM, NMD BUDOWA ZASTOSOWANIA WARUNKI PRACY POMPY SILNIK. Materiały WYKONANIA SPECJALNE NA ŻĄDANIE. Wykres obrotów n 2900 obr/min , D UDOW, Silnik elektryczny z przedłużony wałe, na który osadzony jest wirnik () lub wirniki (D), : popy z wirnikie pojedynczy, D: popy z dwoa wirnikai osadzonyi plecai do siebie. Króćce: gwintowane zgodnie

Bardziej szczegółowo

Wydajność konwersji energii słonecznej:

Wydajność konwersji energii słonecznej: Wykład II E we Wydajność konwersji energii słonecznej: η = E wy E we η całkowite = η absorpcja η kreacja η dryft/dyf η separ η zbierania E wy Jednostki fotometryczne i energetyczne promieniowania elektromagnetycznego

Bardziej szczegółowo

Fizykaatmosfergwiazdowych

Fizykaatmosfergwiazdowych Krzysztof Gęsicki Fizykaatmosfergwiazdowych Wykład kursowy dla studentów astronomii 2 stopnia wykład 6 atom trójpoziomowy itp. pamiętamy z poprzedniego wykładu: Bliżej powierzchni gwiazdy fotony mogą przez

Bardziej szczegółowo

28 maja, Problem Dirichleta, proces Wienera. Procesy Stochastyczne, wykład 14, T. Byczkowski, Procesy Stochastyczne, PPT, Matematyka MAP1126

28 maja, Problem Dirichleta, proces Wienera. Procesy Stochastyczne, wykład 14, T. Byczkowski, Procesy Stochastyczne, PPT, Matematyka MAP1126 Problem Dirichleta, proces Wienera Procesy Stochastyczne, wykład 14, T. Byczkowski, Procesy Stochastyczne, PPT, Matematyka MAP1126 28 maja, 2012 Funkcje harmoniczne Niech będzie operatorem Laplace a w

Bardziej szczegółowo

Sprawność η [%] Współczynnik mocy cos φ IE1. Sprawność η [%] Współczynnik mocy cos φ IE1. Sprawność η [%] Współczynnik mocy cos φ IE1

Sprawność η [%] Współczynnik mocy cos φ IE1. Sprawność η [%] Współczynnik mocy cos φ IE1. Sprawność η [%] Współczynnik mocy cos φ IE1 SIIKI IUKCYJ JOOW -600034-1 yp oc [kw] rędkość orotowa [min ¹ ] rąd [] przy 230 Sprawność η [%] I1 Współczynnik mocy cos φ oment znamionowy n [m] prądu Ir/In 3000 min ¹ (2 iegunowe) momentu r/n Kondensator

Bardziej szczegółowo

Symulacja sygnału czujnika z wyjściem częstotliwościowym w stanach dynamicznych

Symulacja sygnału czujnika z wyjściem częstotliwościowym w stanach dynamicznych XXXVIII MIĘDZYUCZELNIANIA KONFERENCJA METROLOGÓW MKM 06 Warszawa Białobrzegi, 4-6 września 2006 r. Symulacja sygnału czujnika z wyjściem częstotliwościowym w stanach dynamicznych Eligiusz PAWŁOWSKI Politechnika

Bardziej szczegółowo