1. MECHANIKA. (1.1.1) i. 2/ Suma zewnętrznych momentów sił działających na ciało wynosi zero (1.1.2). (1.1.2)
|
|
- Wacław Smoliński
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Mechania. MECHANIKA Mechania - t idee dnszące się d zzumienia i pisu wszelieg uchu. Wpwadzne tu pjęcia i wielści dają pstawy innym działm fizyi az mechanice technicznej. Mechania nie jest jednlitą dziedziną, i ta: Mechania lasyczna zawiea idee, tóe znajdują zastswanie d pisu zjawis zachdzących w sali czasu i pzestzeni blisiej człwiewi, t znaczy pzebiegają w czasie zbliżnym d czasu życia człwiea, w pzestzeni zbliżnej d jeg zmiaów, (czyli c najwyżej ila zędów więcej lub mniej). Mechania wantwa zawiea idee pzydatne w pisie zjawis pzebiegających w sali badz ótich dcinów czasu, w bębie badz małych zmiaów. Mechania elatywistyczna zawiea idee w bębie zjawis w sali dużych szybści i pzyśpieszeń. Pzy czym matematyczne idee mechanii elatywistycznej i mechanii wantwej nie są spzeczne z mechanią lasyczną - są d niej gólniejsze. Dydatya mechanii lasycznej sfmułwanej pzez Newtna wyształciła tzy części: statyę, inematyę i dynamię. Statya zajmuje się ciałami pzstającymi w bezuchu, a matematycznie są t ównania wyniające z bilansu sił i mmentów sił (zdział.). Kinematya t pisywanie uchu az wielściami ptzebnymi d analizy uchu (zdział.). Dynamia umżliwia pisanie uchu na bazie znajmści zładów sił i mmentów sił (zdział.). Rys... Działy mechanii. Rzłączne tatwanie inematyi i dynamii ma pzyczynę wyłącznie dydatyczną (stpniwanie tudnści), ja że dynamia bejmuje swim zaesem ównież inematyę (ys..). Matematya w inematyce t głównie óżniczwanie (częściw taże całwanie). Natmiast matematya w dynamice t pzede wszystim całwanie az eślanie stałych całwania na pdstawie waunów bzegwych (zdział.). NEWTON Isaac (64-77 W zdziale Mechania zważany jest jeden dzaj ciała fizyczneg była sztywna. Mechania innych ciał ja: mateiały plastyczne, pzedmity elastyczne, płyny ściśliwe i nieściśliwe, ciecze lepie, a taże media specjalne (np ciełe yształy, fesmay) mże być zważana dpie p zapznaniu się z mechanią były sztywnej (niniejszy pdęczni tych zagadnień nie uwzględnia)... Statya Statya zajmuje się analizą waunów, pzy jaich ciała pzstają w bezuchu. Chdzi bilans sił i mmentów sił: / Suma zewnętznych sił działających w ieunu śda masy ciała wynsi ze (..). / Suma zewnętznych mmentów sił działających na ciał wynsi ze (..). n i n i F 0 (..) i M 0 (..) Reguła.. az eguła.. dstaczają ównań, tóych związanie zawiea infmacje waunach pzstawania ciała (czy uładu ciał) w stanie statycznym (w bezuchu)... Kinematya Pdstawwym zagadnieniem w inematyce jest identyfiacja płżenia. W pzypadu uchu pstępweg jest t wet wsazujący płżenie puntu (np. śda masy) w pzestzeni (zdział...), natmiast w uchu btwym jest t ąt btu były (zdział..). Z płżenia mżna wyznaczyć szeeg wielści, np.: pędść, szybść, pzemieszczenie, dgę, pzyśpieszenie, szybść śednią, pędść śednią itd. i
2 Mechania... Kinematya w uchu pstępwym Dział inematya w uchu pstępwym uczy umiejętnści wyznaczania wielści inematycznych z upzedni zidentyfiwaneg płżenia (diagam na ys...). Rys.... Wielści inematyczne.... Płżenie Płżenie (t) t wetwa funcja czasu, pisująca uch puntu w pzestzeni. Pcząte płżenia znajduje się w pczątu uładu współzędnych, niec płżenia (stzała) wsazuje miejsce, gdzie w danym mmencie znajduje się punt (ys. ). Płżenie (t) mżna złżyć na sładwe x, y i z. Każda z tych sładwych daje się pzedstawić ja współzędna (x(t), y(t) lub z(t)) pmnżna pzez właściwy wes (i wzdłuż si x, j wzdłuż si y, wzdłuż si z): x x(t) i ; y y(t) j ; z z(t) Z teg względu płżenie (t) zapisuje się w pstaci sumy pszczególnych sładwych: (t) x(t) i + y(t) j + z(t) (...) Rys.... Płżenie. Współzędne x(t), y(t), z(t) (tzy funcje czasu) - z matematyczneg puntu widzenia - stanwią uład ównań paametycznych pisujący ształt zywej t uchu puntu. Płżenie, chciaż pisuje uch bietu idealneg czyli tzw. puntu mateialneg, nadaje się taże d pisu uchu tanslacyjneg były sztywnej. Ruch tanslacyjny występuje wtedy, gdy wszystie punty były puszają się p taich samych, ównległych tach (ys....). Rys.... Ruch tanslacyjny.
3 Mechania... Pzemieszczenie Pzemieszczenie (t t ) - wet, tóeg pcząte dtya miejsca, gdzie punt znajduje się w mmencie t, a niec w miejscu - gdzie punt znajduje się w mmencie t. Wet ów, t óżnica płżenia ńcweg i płżenia pczątweg (ys....). (t t ) (t ) (t ) (...) Rys.... Pzemieszczenie.... Pędść śednia Pędść śednia vś (t t ) w czasie d t d t t pzemieszczenie w czasie d t d t pzez czas weg pzemieszczania. ( t t ) vś ( t t ) (...) t t...4. Pędść Pędść (angielsie velcity ) pchdna płżenia względem czasu. v (t) jest wetwą funcją czasu eślającą szybść zmiany płżenia, czyli d(t) v(t) (...4.) Rys Pędść. d(t) d[x(t) i + y(t) j + z(t) ] dx(t) v(t) i + v x (t) i + v y (t) j + v z (t) dy(t) dz(t) j + (...4.) Z definicji pędści wynia, że jej ieune i zwt są taie same ja ieune i zwt elementaneg pzemieszczenia d. Zatem pędść jest wetem w ażdej chwili stycznym d tu uchu.
4 4 Mechania...5. Szybść Szybść v(t) (angielsie speed ) jest mdułem pędści: v(t) v (...5.) Pna, w wypadu gdy znana jest funcja dgi s(t) w zależnści d czasu, szybść mże być wyliczna z pchdnej dgi. ds(t) v(t) (...5.) Opeacyjna definicja szybści pzyjmuje pstać: Szybść w języu angielsim eśla słw speed, natmiast pędść velcity. v(t) + dx(t) dy(t) dz(t) ( ) + ( ) ( ) (...5.)...6. Dga Dga t długść tu, p jaim punt pusza się w eślnym czasie. W czasie d mmentu t d mmentu t punt pzebywa dgę ówną całce z szybści względem czasu w ganicach d t d t. t dx(t) dy(t) dz(t) s(t t ) ( ) + ( ) + ( (...6.) ) t Rys Dga. W matematyce istnieje pjęcie hdgaf, tóe eśla gemetyczne miejsce ńców wetów funcji wetwej, dmieznych z jedneg nieuchmeg puntu w pzestzeni (np. z pczątu współzędnych). Zatem dga t hdgaf płżenia. Zagadnienie dgi wat taże pównać z zagadnieniem długści łuu zywej w matematyce Szybść śednia Szybść śednia v ś w czasie d t d t t dga pzez czas, w jaim zstała pzebyta. s(tt ) v (t t ) (...7.) ś t t...8. Pzyśpieszenie Pzyśpieszenie a (t) szybść zmiany pędści (p angielsu: The acceleatin vect is the ate f change f the velcity ). dv(t) a(t) (...8.)...9. Pzyśpieszenie styczne Uwaga! Najpiew definicja mdułu pzyśpieszenia styczneg a s (t), czyli szybści (szybść t angielsie ate ) zmiany szybści v(t) (w tym pzypadu szybść t angielsie speed ; The acceleatin is the ate f change f the speed ): dv(t) a s (t) (...9.)
5 Mechania 5 Wes pzyśpieszenia styczneg jest tżsamy z wesem pędści(pnieważ wet pzyśpieszenia styczneg jest ównległy d weta pędści), zatem pzyśpieszenie styczne mżna wyazić następując: dv(t) a (t) v s (...9.) v...0. Pzyśpieszenie dśdwe Pzyśpieszenie dśdwe a d (t) jest pstpadłe d tu uchu. Suma pzyspieszenia styczneg i pzyspieszenia dśdweg t pzyspieszenie (wypadwe). Z teg względu pzyspieszenie dśdwe eśla następująca zależnść: a d (t) a(t) a s (t) (...0.)... Pmień zywizny Wyażenie na pmień zywizny zstał ustalne w paciu dświadczenie nabyte pdczas zważania uchu p ęgu. Teia uchu p ęgu Płżenie w uchu p ęgu wyaża się następując: (t) R csωt i + R sinωt j (...) Rys..8. Ruch p ęgu. Pędść pchdna płżenia - w uchu p ęgu pzyjmuje pstać: d(t) v (t) Rω sinωt i + Rω csωt j (...) dv(t) a(t) Rω csωt i Rω sinωt j (t) ω (...) Natmiast pzyśpieszenie pchdna pędści wyaża się następując: Zatem pzyśpieszenie ma ieune tai sam c płżenie, ale pzeciwny zwt, i jest siewane w ieunu d śda ęgu. Gdyby nie był t uch jednstajny, pzyspieszenie miałby inny ieune. W uchu p ęgu pędść jest pstpadła d płżenia, c mżna łatw spawdzić bliczając ilczyn salany tych wetów, i pzenując się, że wynsi n ze. W uchu jednstajnym p ęgu płżenie jest tżsame z pmieniem zywizny. Psługując się mdułami pmienia zywizny, pędści i pzyśpieszenia mżna sfmułwać następujący związe: v a ω (...4) Ugólniając wyażenie (...4) na dwlny uch zywliniwy tzymuje się: v v a ρω ρ (...5) a Uwzględniając fat, że wes pmienia zywizny ma zwt pzeciwny d zwtu wesa pzyśpieszenia, tzymujemy: v a d ρ(t) ( ) (...6) a d a d Pzyład nfiguacji pzestzennej płżenia, pzyśpieszeń, pędści i pmienia zywizny w uchu zywliniwym pzedstawiny jest na ys....
6 6 Mechania Rys.... Płżenie, pzyśpieszenia: a, a, a, pędść v, pmień zywizny ρ.... Kinematya w uchu btwym Ruch btwy pisywany jest w uładzie współzędnych biegunwych. W uładzie tym wszystie punty bacającej się były puszają się z tą samą pędścią ątwą, ta ja w uchu pstępwym wszystie punty puszają się z tą samą pędścią (liniwą). W niniejszym zdziale ganiczn się d uchu btweg wół nieuchmej si.... Płżenie ątwe Płżenie ątwe ϕ (t) jest wetem watści ównej ątwi, jai bóciła się była względem si biegunwej (ys....). Kieune teg weta jest tai sam ja ś btu, natmiast zwt wyznacza się zgdnie z egułą śuby pawsętnej. d s Rys.... Płżenie ątwe.... Pędść ątwa Pędść ątwa ω (t) jest szybścią zmian płżenia ątweg (wyażenie...). d ϕ ω(t) (...)... Pzyśpieszenie ątwe Pzyśpieszenie ątwe ε (t) jest szybścią zmian pędści ątwej (wyażenie...). dω ε(t) (...)
7 Mechania 7 Pzyład w zaesie inematyi uchu pstępweg Dane jest płżenie v (t) A t i + B cs(c t + D) j + E e gdzie A, B, D i E stałe. Wyznaczyć pędść, pzyśpieszenie i pędść śednią w czasie d t d t. Rzwiązanie: d(t) Definicja pędści: v(t) d F t v(t) (A t i + B cs(c t + D) j + E e ) F t A i BC sin(ct + D) j + EF e dv(t) Definicja pzyspieszenia: a(t) d F t a(t) (A i BC sin(ct + D) j + EF e ) F t i BC cs(ct + D) j + EF e (t ) (t) Definicja pędści śedniej: vś (t t ) t t A t v ś (t A t t A t ) i + B cs(c t + D) t t ) B (cs(ct i + i + B cs(c t + D) t t j + E e F t j + E e F t F t F t F t ( t t + D) cs(ct e t t t + D) E (e j + t t ).. Dynamia... Dynamia w uchu pstępwym W dynamice stsuje jest zasadę Newtna wyażającą pgląd, że ciał masie m pusza się z pzyśpieszeniem a ppcjnalnym d pzyłżnej siły F, a współczynniiem ppcjnalnści jest dwtnść masy. Jest t teść tzw. II zasady dynamii Newtna. W zasadzie tej mieści się taże I zasada dynamii Newtna, pnieważ ja łatw zauważyć gdy F 0 wówczas a 0, czyli ciał pusza się cały czas z pędścią pczątwą. Matematycznie wspmniana II zasada jest zapisywana następując: a(t) F(t) (..) Biąc pd uwagę pwyższą zasadę newtnwsiej dynamii az definicję pzyśpieszenia tzymujemy następujące ównanie óżniczwe: dv(t) m F(t) dv(t) m F(t) (..) Pzeem bwiązywała tzw. mechania aystteleswsa, w jaiej załadan, że ciał pusza się tyl wówczas, gdy pzyłżna jest d nieg siła. System Aysttelesa nie był zmatematyzwany stswan w nim lasyczną speulację lgiczną. m
8 8 Mechania Aystteles (84- p.n.e) W ezultacie bustnneg scałwania ównania (..) tzymujemy wyażenie na pędść (pzyład pniżej). Pzyład w bębie dynamii w uchu pstępwym Na masę m działa siła F A t, gdzie A jest stałą. Wyznaczyć zależnść pędści d czasu jeżeli pędść pczątwa wynsi v. Rzwiązanie: dv(t) A t m p bustnnym scałwaniu v(t) + C m A t + C pdstawiając C C C tzymujemy: v(t) m A t + C W chwili pczątwej v v, zatem v(t 0) A 0 + m C C v i wyażenie na szybść pzyjmuje pstać funcji: m A t v v(t) + Pwyższe związanie jest azją d pzypmnienia gólnej zasady dnśnie gemetycznej intepetacji funcji i ównania. Mianwicie: linia na wyesie dnsi się d funcji, natmiast punt na tej linii d ównania. W fizyce wszystie wyażenia są funcjami lub ównaniami. Wzy wpwadza się dpie w inżynieii pszczególnych dziedzin technicznych i pzydniczych. P wyznaczeniu v (t) mżna ustalić płżenie (t) pd wauniem, że znane jest płżenie pczątwe (t 0). Jesteśmy w stanie t uczynić zystając z definicji pędści, z tóej wynia: d(t) v(t) (..)
9 Mechania 9 Pzyład w zaesie dynamii w uchu pstępwym Na masę m działa siła F A t, gdzie A jest stałą. Wyznaczyć zależnść płżenia d czasu jeżeli pędść pczątwa wynsi v a współzędna pczątwa x. Rzwiązanie: Najpiew wyznaczamy pędść ta ja w zadaniu.. v(t) m A t + v Następnie adaptujemy definicję pędści d waunów zadania, tzn. płżenie zastępujemy współzędną, pnieważ mamy d czynienia z uchem jednwymiawym wystaczy psługiwać się współzędną usytuwaną wzdłuż ieunu uchu. dx v(t) dx ( m A t + v ) P bustnnym scałwaniu: x A t + v t + C m 6 x m A 0 + v 0 + C 6 C x x (t) A t + v t + x m 6 Pzyład w zaesie dynamii w uchu pstępwym t D masy 0 g pzyłżn siłę F 0 e i + 0 sin(t) j + 50 t Wyznaczyć płżenie, jeżeli Rzwiązanie.: a m F t a e i + sin(t) j + 5 t v ( e t v i + j i + sin(t + ) j + 5 t ) t 5 v ( e + A) i + [ cs(t) + B] j + [ t + C] A B C + A + B C t 5 v ( e + ) i + [ cs(t) + ] j + [ t ] ( i + j {( t 5 e + ) i + [ cs(t) + ] j + [ t ] } t 4 e D E F 5 4 t + D) i + [ sin(t) + t + E] j + [ t t F] t 5 4 ( e + t + ) i + [ sin(t) + t + ] j + [ t t ] Zasada zachwania pędu Zasada zachwania pędu jest inną fmą newtnwsiej zasady dynamii. D stwiedzenia teg pwadzi następujące zumwanie plegające na pzeształcaniu zasady dynamii: a(t) m F(t) (...) dv(t) m F(t) (...) m dv(t) F(t) (...) Ilczyn masy i elementanej zmiany pędści eśln ja elementaną zmianę pędu.
10 0 Mechania dp(t) F(t) (...4) Pwyższy zapis dczytuje się ta: elementana zmiana pędu jest ówna ilczynwi siły i elementanemu czaswi działania tej siły. Zapis...4 mżna spwadzić d fmy...5: dp(t) F(t) (...5) Pwyższe ównanie dczytuje się w spsób następujący: szybść zmiany pędu ciała lub uładu ciał jest ówna wypadwej sile zewnętznej. Jeżeli wypadwa siła zewnętzna jest ówna zeu, czyli pawa stna w ównaniu (...5) ówna jest zeu, wtedy pęd nie zmienia się (pnieważ óżniczwana wielść musi być wielścią stałą, s pchdna wynsi ze) c stanwi teść zasady zachwania pędu.... Dynamia w uchu btwym Newtnwsa zasada dynamii w dniesieniu d uchu btweg pzyjmuje następującą pstać: ε(t) M(t) (...) I gdzie: ε (t) pzyśpieszenie ątwe, I mment bezwładnści, M (t) mment siły Pzyśpieszenie ątwe, mment bezwładnści i mment siły dtyczą tej samej si btu.... Zasada zachwania mmentu pędu Zasada zachwania mmentu pędu t nsewencja pzeształcenia zasady dynamii (...) w uchu btwym: dω M(t) (...) I I dω M(t) (...) Ilczyn mmentu bezwładnści i elementanej zmiany pędści ątwej stanwi elementaną zmianę mmentu pędu. v dl M(t) (...4) dl M(t) (...5) Z ównania (...5) wypwadza się wnise analgiczny ja w pzypadu zasady zachwania pędu, mianwicie: z fatu M (t) 0 wynia, że L cnst c stanwi teść zasady zachwania mmentu pędu. Wat zauważyć, że ażde wiujące ciał (wiujące czyli bdazne mmentem pędu) musi zmieniać swój mment pędu w ieunu pzyłżneg zewnętzneg mmentu siły. Np. zabawa-bą p wpływem mmentu siły ciężści nie pzewaca się, lecz niec weta mmentu pędu w ażdej chwili pzemieszcza się w ieunu mmentu siły ciężści. W efecie, niec ów zaeśla ąg, a cały wet mmentu pędu pwiezchnię bczną dwócneg d góy stża. Efet zmiany ieunu weta mmentu pędu pd wpływem zewnętzneg mmentu siły zwane jest pecesją..4. Paca Pjęcie pacy występuje we wszystich działach fizyi i pzyjmuje óżne fmy. W ażdym pzypadu jest t adaptacja gólnej definicji pacy (zdział.4.)..4.. Ogólna definicja pacy Paca wynana pzez siłę pdczas elementaneg pzemieszczenia t ilczyn salany siły F( ) az elementaneg pzemieszczenia d. dw F() d (.4..) Rys Gaficzny mentaz d definicji pacy. Adaptacja gólnej definicji pacy d szczególnych pzypadów czyni ją zwyle pstszą. Na pzyład, jeżeli siła działa stale w tym samym ieunu i pzemieszczenie dbywa się ównież w tym ieunu, wówczas:
11 Mechania dw F(x) dx (.4..) gdzie x znacza współzędną usytuwaną w ieunu działania siły..4.. Paca w uchu btwym Paca wynana pzez mment siły pdczas elementaneg pzemieszczenia ątweg t ilczyn salany mmentu siły i elementaneg pzemieszczenia ątweg. dw M( ϕ) dϕ (.4..) Należy pamiętać, że jednstą ϕ jest adian, tóy - z lei - zgdnie z definicją miay ąta jest wyażny ja m/m (met na met)..4.. Paca pądu eletyczneg Definicja pacy w dniesieniu d pacy wynywanej pzez pzemieszczającą ładuni siłę pla eletyczneg pzyjmuje pstać: dw u(t) i(t) (.4..) gdzie: u(t) napięcie eletyczne; i(t) natężenie pądu eletyczneg. Rzwinięcie zagadnienia znajduje się w zdz Paca gazu Gaz zpężając się wynuje pacę. Elementana paca wynana pzez gaz pdczas elementanej zmiany jeg bjętści wyaża się następując: dw p(v) dv (.4.4.) gdzie: p(v) t zależnść ciśnienia d bjętści; dv - elementana zmiana bjętści.
Zbigniew Otremba, Fizyka cz.1: Mechanika 5
Zbigniew Otemba, Fizya cz.: Mechania 5. MECHANIKA Mechania - to idee odnoszące się do zozumienia i opisu wszeliego uchu. Wpowadzone tu pojęcia i wielości dają postawy innym działom fizyi oaz mechanice
Bardziej szczegółowoXXX OLIMPIADA FIZYCZNA (1980/1981). Stopień I, zadanie teoretyczne T4 1
XXX OLMPADA FZYCZNA (1980/1981). Stopień, zadanie teoetyczne T4 1 Źódło: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej; Waldema Gozowsi; Andzej Kotlici: Fizya w Szole, n 3, 1981.; Andzej Nadolny, Kystyna Pniewsa:
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE: PRAWO GAUSSA, B-S TRANSFORMACJE RELATYWIST. POLA E-M STACJONARNE RÓWNANIA MAXWELLA
POLE MAGNETYCZNE: PRAWO GAUSSA, -S TRANSFORMACJE RELATYWIST. POLA E-M STACJONARNE RÓWNANIA MAXWELLA Wpwadzenie Ple magnetyczne, jedna z pstaci pla elmg: wytwazane pzez zmiany pla elektyczneg w czasie,
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy. Wykład 6. Wrocław University of Technology
Wykład 6 Wocław Univesity of Technology Oboty - definicje Ciało sztywne to ciało któe obaca się w taki sposób, że wszystkie jego części są związane ze sobą dzięki czemu kształt ciała nie ulega zmianie.
Bardziej szczegółowoDYNAMIKA WÓD PODZIEMNYCH
DYNAMIKA WÓD PODZIEMNYCH ównanie Benullieg Spadek hydauliczny Współczynnik filtacji Paw Dacy`eg Pędkść filtacji, pędkść skuteczna Dpływ d wu Dpływ d studni zpatujemy 2 schematy: Dpływ z wastwy wdnśnej
Bardziej szczegółowoRama płaska metoda elementów skończonych.
Pzyład. Rama płasa metoda elementów sończonych. M p l A, EJ P p l A, EJ l A, EJ l l,5 l. Dysetyzacja Podział na elementy i węzły x st. sw. M 5 P Z X, M, V, H 7, M, H Y, V Element amy płasiej węzły, x stopni
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
negia kinetyczna i paca. negia potencjalna Wykład 4 Wocław Univesity of Technology 1 NRGIA KINTYCZNA I PRACA 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowoBlok 8: Moment bezwładności. Moment siły Zasada zachowania momentu pędu
Blo 8: Moent bezwładności Moent siły Zasada zachowania oentu pędu Moent bezwładności awiając uch postępowy ciała, posługujey się pojęciai pzeieszczenia, szybości, pzyspieszenia tego ciała oaz wypadowej
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!)
Podstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!) Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Kinematyka ruchu
Bardziej szczegółowo11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Bardziej szczegółowoGrzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki
Gzegoz Konaś Powtóka z fizyki - dla uczniów gimnazjów, któzy chcą wiedzieć to co tzeba, a nawet więcej, - dla uczniów liceów, któzy chcą powtózyć to co tzeba, aby zozumieć więcej, - dla wszystkich, któzy
Bardziej szczegółowoPODSTAWY FIZYKI DLA ELEKTRONIKÓW
WOJSKOWA AKADEMIA TECHNICZNA Antni Rgalski PODSTAWY FIZYKI DLA ELEKTRONIKÓW WARSZAWA 00 SPIS TREŚCI PRZEDMOWA 9 Rzdział. WPROWADZENIE 3.. Czym jest fizyka? 3.. Wstęp matematyczny 4... Pchdna funkcji 4...
Bardziej szczegółowoINSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 1
KATEDA EHANK STOSOWANEJ Wydział echaniczny POLTEHNKA LUBELSKA NSTUKJA DO ĆWZENA N PZEDOT TEAT OPAOWAŁ EHANKA UKŁADÓW EHANZNYH Badania analityczne układu mechaniczneg jednym stpniu swbdy D inż. afał usinek.
Bardziej szczegółowoTłumik rezystancyjny o minimalnych stratach ( dopasowany dzielnik napięcia )
Tłumi ezystancyjny minimalnych statach ( daswany dzielni naięcia ) in I I e(t) U U Niesymetyczny in I / I e(t) U U / Symetyczny Dane jetwe: in [Ω], [Ω] Szuane: [Ω], [Ω], [db] Waune daswania eneetyczne
Bardziej szczegółowoINDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA
INDUKJA ELEKTROMAGNETYZNA W 83 ku, p dziesięciu latach wytwałych pób, M. Faadaywi udał się wykazać i keślić w jaki spsób zmienne ple magnetyczne pwduje pwstanie pla elektyczneg. Wyknał ekspeyment, któy
Bardziej szczegółowoOddziaływania fundamentalne
Oddziaływania fundamentalne Siła gawitacji (siła powszechnego ciążenia, oddziaływanie gawitacyjne) powoduje spadanie ciał i ządzi uchem ciał niebieskich Księżyc Ziemia Słońce Newton Dotyczy ciał posiadających
Bardziej szczegółowoRównania Lagrange a II r.
Mechania Analityczna i Dgania Równania Lagange a II. pzyłay Równania Lagange a II. pzyłay mg inż. Sebastian Pauła Aaemia Góniczo-Hutnicza im. Stanisława Staszica w Kaowie Wyział Inżynieii Mechanicznej
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 68 POMIAR INDUKCJI MAGNETYCZNEJ ZA POMOCĄ TESLOMIERZA POLE MAGNETYCZNE
ĆWICZENIE 68 POMIAR INDUKCJI MAGNETYCZNEJ ZA POMOCĄ TESLOMIERZA POLE MAGNETYCZNE Wpwadzenie Ple magnetyczne występuje wkół magnesów twałych, pzewdników z pądem, uchmych ładunków elektycznych a także wkół
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA ŁÓDZKA INSTYTUT OBRABIAREK I TECHNOLOGII BUDOWY MASZYN. Ćwiczenie H-3 BADANIE SZTYWNOŚCI PROWADNIC HYDROSTATYCZNYCH
POLITECHNIK ŁÓDZK INSTYTUT OBBIEK I TECHNOLOGII BUDOWY MSZYN Ćwiczenie H- Temat: BDNIE SZTYWNOŚCI POWDNIC HYDOSTTYCZNYCH edacja i racwanie: dr inż. W. Frnci Zatwierdził: rf. dr ab. inż. F. Oryńsi Łódź,
Bardziej szczegółowoPęd, d zasada zac zasad a zac owan owan a p a p du Zgod Zg n od ie n ie z d r d u r g u im g pr p a r wem e N ew e tona ton :
Mechanika ogólna Wykład n 13 Zasady zachowania w dynamice. Dynamika były sztywnej. Dynamika układu punktów mateialnych. 1 Zasady zachowania w dynamice Zasada: zachowania pędu; zachowania momentu pędu (kętu);
Bardziej szczegółowoEnergia kinetyczna i praca. Energia potencjalna
Enegia kinetyczna i paca. Enegia potencjalna Wykład 4 Wocław Uniesity of Technology 1 5-XI-011 5.XI.011 Paca Kto wykonał większą pacę? Hossein Rezazadeh Olimpiada w Atenach 004 WR Podzut 63 kg Paul Andeson
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Paca Paca jest ówna iloczynowi pzemieszczenia oaz siły, któa te pzemieszczenie wywołuje. Paca jest wielkością skalaną wyażaną w dżulach (ang. Joul) [J] i w ogólności może być zdefiniowana
Bardziej szczegółowo6. POWIERZCHNIOWE MOMENTY BEZWŁADNOŚCI
6. POWERZCHNOWE MOMENTY BEZWŁADNOŚC Zadanie 6. Dla figury przedstawinej na rysunku 6.. wyznaczyć płżenie głównh centralnh si bezwładnści i kreślić względem nich główne centralne mmenty bezwładnści. Rys.6..
Bardziej szczegółowoPROPAGACJA BŁĘDU. Dane: c = 1 ± 0,01 M S o = 7,3 ± 0,1 g Cl 2 /1000g H 2 O S = 6,1 ± 0,1 g Cl 2 /1000g H 2 O. Szukane : k = k =?
PROPAGACJA BŁĘDU Zad 1. Rzpuszczalnść gazów w rztwrach elektrlitów pisuje równanie Seczenwa: S ln = k c S Gdzie S i S t rzpuszczalnści gazu w czystym rzpuszczalniku i w rztwrze elektrlitu stężeniu c. Obliczy
Bardziej szczegółowo1. WSTĘP DO MECHANIKI
1. WSTĘP DO MECHANIKI Mechanika jest działem fizyki, w jakim analizuje się stany materii w przestrzeni i czasie używając d teg elementarnych praw. W gruncie rzeczy, materiał kreślany jak wstęp d mechaniki,
Bardziej szczegółowoWyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym
1.Wpowadzenie Wyznaczanie pofilu pędkości płynu w uociągu o pzekoju kołowym Dla ustalonego, jednokieunkowego i uwastwionego pzepływu pzez uę o pzekoju kołowym ównanie Naviea-Stokesa upaszcza się do postaci
Bardziej szczegółowoLINIA PRZESYŁOWA PRĄDU STAŁEGO
oitechnia Białostoca Wydział Eetyczny Kateda Eetotechnii Teoetycznej i Metoogii nstucja do zajęć aboatoyjnych Tytuł ćwiczenia LNA RZEYŁOWA RĄD TAŁEGO Nume ćwiczenia E Auto: mg inŝ. Łuasz Zaniewsi Białysto
Bardziej szczegółowoMETODY HODOWLANE - zagadnienia
METODY HODOWLANE METODY HODOWLANE - zagadnienia 1. Mateatyczne pdstawy etd hdwlanych 2. Watść cechy ilściwej i definicje paaetów genetycznych 3. Metdy szacwania paaetów genetycznych 4. Watść hdwlana cechy
Bardziej szczegółowoA. Kanicki: Systemy elektroenergetyczne KRYTERIA NAPIĘCIOWE WYZNACZANIA STABILNOŚCI LOKALNEJ
. Kanici: Systemy eletrenergetyczne 94 5. KRYTERI NPIĘCIOWE WYZNCZNI STILNOŚCI LOKLNEJ dp Kryterium załada, że dbiry są mdelwane stałą impedancją a nie rzeczywistymi dδ charaterystyami dbirów. Nie pazuje
Bardziej szczegółowoZajęcia wyrównawcze z fizyki -Zestaw 3 dr M.Gzik-Szumiata
Prjekt Inżynier mehanik zawód z przyszłśią współfinanswany ze śrdków Unii Eurpejskiej w ramah Eurpejskieg Funduszu Spłezneg Zajęia wyrównawze z fizyki -Zestaw 3 dr M.Gzik-Szumiata Kinematyka,z.. Ruhy dwuwymiarwe:
Bardziej szczegółowoGRAWITACJA. przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną do kwadratu ich odległości r.
GRAWITACJA Pawo powszechnego ciążenia (pawo gawitacji) Dwa punkty mateialne o masach m 1 i m pzyciągają się wzajemnie siłą popocjonalną do iloczynu ich mas i odwotnie popocjonalną do kwadatu ich odległości.
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowo1. Ciało sztywne, na które nie działa moment siły pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem obrotowym jednostajnym.
Wykład 3. Zasada zachowania momentu pędu. Dynamika punktu mateialnego i były sztywnej. Ruch obotowy i postępowy Większość ciał w pzyodzie to nie punkty mateialne ale ozciągłe ciała sztywne tj. obiekty,
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki ruchu obrotowego
DYNAMIKA (cz.) Dynamika układu punktów Śodek masy i uch śodka masy Dynamika były sztywnej Moment bezwładności, siły i pędu Zasada zachowania momentu pędu Pawo Steinea Zasady dynamiki uchu obotowego Politechnika
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasady dynamiki Newtona I II Każde ciało twa w stanie spoczynku lub pousza się uchem postoliniowym i jednostajnym, jeśli siły pzyłożone nie zmuszają ciała do zmiany tego stanu Zmiana
Bardziej szczegółowo. Ilorazy amplitud wyznacza się zazwyczaj z kątów ψ r. t ΙΙ. = 2 2 r
ELIPSOMETRIA Celem elipsmetii jest wyznaczenie stałych ptycznych i stuktualnych cienkich wastw i płaskich pwiezchni pzez pmia elipsy playzacji światła dbiteg lub pzepuszczneg. Pzy baku dwójłmnści i aktywnści
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.
WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,
Bardziej szczegółowoMoment pędu w geometrii Schwarzshilda
Moent pędu w geoetii Schwazshilda Zasada aksyalnego stazenia się : Doga po jakiej pousza się cząstka swobodna poiędzy dwoa zdazeniai w czasopzestzeni jest taka aby czas ziezony w układzie cząstki był aksyalny.
Bardziej szczegółowoθ = s r, gdzie s oznacza długość łuku okręgu o promieniu r odpowiadającą kątowi 2. Rys Obrót ciała wokół osi z
IX. OBROTY 9.1. Zmienne obotowe W celu opisania uchu obotowego ciała wokół ustalonej osi (zwanej osią obotu) należy wybać linię postopadłą do osi obotu, któa jest związana z ciałem i któa obaca się waz
Bardziej szczegółowoSiła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers
Siła tacia Tacie jest zawsze pzeciwnie skieowane do kieunku uchu (do pędkości). P. G. Hewitt, Fizyka wokół nas, PWN R. D. Knight, Physics fo scientists and enginees Symulacja molekulanego modelu tacia
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowoCZAS ZDERZENIA KUL SPRAWDZENIE WZORU HERTZA
Ćwiczenie Nr CZAS ZDRZNIA KUL SPRAWDZNI WZORU HRTZA Literatura: Opracwanie d ćwiczenia Nr, czytelnia FiM LDLandau, MLifszic Kurs fizyki teretycznej, tm 7, Teria sprężystści, 9 (dstępna w biblitece FiM,
Bardziej szczegółowoMODYFIKACJA KOSZTOWA ALGORYTMU JOHNSONA DO SZEREGOWANIA ZADAŃ BUDOWLANYCH
MODYFICJ OSZTOW LGORYTMU JOHNSON DO SZEREGOWNI ZDŃ UDOWLNYCH Michał RZEMIŃSI, Paweł NOW a a Wydział Inżynierii Lądowej, Załad Inżynierii Producji i Zarządzania w udownictwie, ul. rmii Ludowej 6, -67 Warszawa
Bardziej szczegółowoDWUCZĘ STOTLIWOŚ CIOWY Ż YROSKOP LASEROWY POMIAR PARAMETRU NAWIGACYJNEGO
ZESZYTY NAUKOWE AKADEMII MARYNARKI WOJENNEJ ROK XLVII NR (64) 006 Tadeuz Dą brwi DWUCZĘ STOTLIWOŚ CIOWY Ż YROSKOP LASEROWY POMIAR PARAMETRU NAWIGACYJNEGO STRESZCZENIE W artyule przedtawin budwę, zaady
Bardziej szczegółowoLista zadań nr 1 - Wektory
Lista zadań n 1 - Wektoy Zad. 1 Dane są dwa wektoy: a = 3i + 4 j + 5k, b = i + k. Obliczyć: a) długość każdego wektoa, b) iloczyn skalany a b, c) kąt zawaty między wektoami,, d) iloczyn wektoowy a b e)
Bardziej szczegółowoFizyka. Wykład 2. Mateusz Suchanek
Fizyka Wykład Mateusz Suchanek Zadanie utwalające Ruch punktu na płaszczyźnie okeślony jest ównaniai paaetycznyi: x sin(t ) y cos(t gdzie t oznacza czas. Znaleźć ównanie tou, położenie początkowe punktu,
Bardziej szczegółowoPodstawy Automatyki Zbiór zadań dla studentów II roku AiR oraz MiBM
Aademia GórniczoHutnicza im. St. Staszica w Kraowie Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyi Katedra Automatyzacji Procesów Podstawy Automatyi Zbiór zadań dla studentów II rou AiR oraz MiBM Tomasz Łuomsi
Bardziej szczegółowoL(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)
0. Małe dgania Kótka notatka o małych dganiach wyjasniające możliwe niejasności. 0. Poszukiwanie punktów ównowagi Punkty ównowagi wyznaczone są waunkami x i = 0, ẋi = 0 ( Pochodna ta jest ówna pochodnej
Bardziej szczegółowoWPROWADZENIE. Czym jest fizyka?
WPROWADZENIE Czym jest fizyka? Fizyka odgywa dziś olę tego co dawniej nazywano filozofią pzyody i z czego zodziły się współczesne nauki pzyodnicze. Można powiedzieć, że fizyka stanowi system podstawowych
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE. Prawo Ampera. 2 4πε. Cyrkulacją wektorab r po okręgu. Kierunek wektora B r reguła prawej ręki.
POLE MAGNETYCZNE Paw Ampea Kieunek wekta eguła pawej ęki. l Cykulacją wekta p kęgu ds ds π 4πε c Mżna wykazać, że związek ten jest słuszny dla kntuu dwlneg kształtu bejmująceg pzewdnik. ds Rys. 6.. Całkę
Bardziej szczegółowoPole elektryczne w próżni
Kuala Lumul, Malesia, ebuay 04 W- (Jaszewicz według Rutwskieg) 9 slajdów Ple elektyczne w óżni LKTROSTTYK zagadnienia związane z ddziaływaniem ładunków elektycznych w sczynku 3/9 L.R. Jaszewicz Pdstawwe
Bardziej szczegółowoSkładowe przedmiotu MECHANIKA I MECHATRONIKA. mechanika techniczna podstawy konstrukcji maszyn mechatronika
Składowe pzedmiotu MECHANIKA I MECHATRONIKA mechanika techniczna podstawy konstukcji maszyn mechatonika mechanika techniczna mechanika ogólna (teoetyczna): kinematyka (badanie uchu bez wnikania w jego
Bardziej szczegółowo( ) σ v. Adam Bodnar: Wytrzymałość Materiałów. Analiza płaskiego stanu naprężenia.
Adam Bdnar: Wtrzmałść Materiałów Analiza płaskieg stanu naprężenia 5 ANALIZA PŁASKIEGO STANU NAPRĘŻENIA 5 Naprężenia na dwlnej płaszczźnie Jak pamiętam płaski stan naprężenia w punkcie cechuje t że wektr
Bardziej szczegółowom q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,
OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowoStanisław Jemioło, Marcin Gajewski Instytut Mechaniki Konstrukcji Inżynierskich
Stanisław Jemił, Marcin Gajewsi Instytut Mechanii Knstrucji Inżyniersich SYMULACJA MES OBRÓBKI CIEPLNEJ WYROBÓW STALOWYCH Z UWZGLĘDNIENIEM ZJAWISK TERMO-METALURGICZNYCH Część 1. Nieustalny przepływ ciepła
Bardziej szczegółowoPrzykład 2.1. Wyznaczanie prędkości i przyśpieszenia w ruchu bryły
Przykłd 1 Wyzncznie prędkści i przyśpieszeni w ruchu bryły Stżek kącie rzwrci twrzących i pdstwie, której prmień wynsi tczy się bez pślizgu p płszczyźnie Wektr prędkści śrdk pdstwy m stłą długść równą
Bardziej szczegółowobędzie momentem Twierdzenie Steinera
Wykład z fizyki, Piotr Posmykiewicz. Niech 90 oznacza moment bezwładności względem osi przechodzącej przez środek masy ciała o masie i niech będzie momentem bezwładności tego ciała względem osi równoległej
Bardziej szczegółowoMiBM sem. III Zakres materiału wykładu z fizyki
MiBM sem. III Zakres materiału wykładu z fizyki 1. Dynamika układów punktów materialnych 2. Elementy mechaniki relatywistycznej 3. Podstawowe prawa elektrodynamiki i magnetyzmu 4. Zasady optyki geometrycznej
Bardziej szczegółowoOcena jakości układu regulacji automatycznej
WOJSKOWA AKADEMIA TECHNICZNA im. Jaława Dąbwieg Ćwiczenie achunwe Ocena jaści uładu egulacji autmatycznej mg inż. Batz BRZOZOWSKI Wazawa 7 Cel ćwiczenia achunweg Pdcza ćwiczenia puzane będą natępujące
Bardziej szczegółowoWAHADŁO SPRĘŻYNOWE. POMIAR POLA ELIPSY ENERGII.
ĆWICZENIE 3. WAHADŁO SPRĘŻYNOWE. POMIAR POLA ELIPSY ENERGII. 1. Oscylator harmoniczny. Wprowadzenie Oscylatorem harmonicznym nazywamy punt materialny, na tóry,działa siła sierowana do pewnego centrum,
Bardziej szczegółowoWykład 9. Fizyka 1 (Informatyka - EEIiA 2006/07)
Wyład 9 Fizya 1 (Informatya - EEIiA 006/07) 9 11 006 c Mariusz Krasińsi 006 Spis treści 1 Ruch drgający. Dlaczego właśnie harmoniczny? 1 Drgania harmoniczne proste 1.1 Zależność między wychyleniem, prędością
Bardziej szczegółowoZadania do rozdziału 4. Zad.4.1. względem osi obrotu krążka o promieniu
Zadaia d rzdziału. Zad... Obliczyć et siły M dla siły r0 c, jeżeli działa a styczie d rąża. Rzwiązaie: F 0 N względe si brtu rąża prieiu M r x F M M r F si α α 90 si α M r F 0 N 0, M N Wetr etu siły M
Bardziej szczegółowoXXXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne
XXXVII OIMPIADA FIZYCZNA ETAP III Zadanie doświadczalne ZADANIE D Nazwa zadania: Obacający się pęt swobodnie Długi cienki pęt obaca się swobodnie wokół ustalonej pionowej osi, postopadłej do niego yc.
Bardziej szczegółowoWykłady z Hydrauliki- dr inż. Paweł Zawadzki, KIWIS WYKŁAD 8
WYKŁAD 8 8. RUCH WÓD GRUNTOWYCH 8.1. Właściwści gruntu, praw Darcy Ruch wód gruntwych w śrdku prwatym nazywamy filtracją. D śrdków prwatych zaliczamy grunt, skały, betn itp. Wda zawarta w gruncie występuje
Bardziej szczegółowoStatystyka - wprowadzenie
Statystyka - wprwadzenie Obecnie pjęcia statystyka używamy aby mówić : zbirze danych liczbwych ukazujących kształtwanie się kreślneg zjawiska jak pewne charakterystyki liczbwe pwstałe ze badań nad zbirwścią
Bardziej szczegółowo3. Kinematyka podstawowe pojęcia i wielkości
3. Kinematya odstawowe ojęcia i wielości Kinematya zajmuje się oisem ruchu ciał. Ruch ciała oisujemy w ten sosób, że odajemy ołożenie tego ciała w ażdej chwili względem wybranego uładu wsółrzędnych. Porawny
Bardziej szczegółowoKinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Fizyka I (B+C) Wykład IV: Ruch jednostajnie przyspieszony Ruch harmoniczny Ruch po okręgu Klasyfikacja ruchów Ze względu na tor wybrane przypadki szczególne prostoliniowy, odbywajacy
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM OBRÓBKI SKRAWANIEM
AKADEMIA TECHNICZNO-HUMANISTYCZNA w Bielsku-Białej Katedra Technlgii Maszyn i Autmatyzacji Ćwiczenie wyknan: dnia:... Wyknał:... Wydział:... Kierunek:... Rk akadem.:... Semestr:... Ćwiczenie zaliczn: dnia:
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 Zasada zachowania pędu p Δp i 0 p i const. Zasady zachowania: pęd W układzie odosobnionym całkowity pęd (suma pędów wszystkich ciał) jest wielkością stałą. p 1p + p p + = p 1k + p
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Pocesów Konstukcj Inżyneskch Ruch obotowy Keunek Wyóżnony pzez PKA 1 Ruch jednostajny po okęgu Ruch cząstk nazywamy uchem jednostajnym po okęgu jeśl pousza sę ona po okęgu lub kołowym łuku z pędkoścą
Bardziej szczegółowoNierelatywistyczne równania ruchu = zasady dynamiki Newtona
DYNAMIKA: siły ównania uchu uch Nieelatywistyczne ównania uchu zasady dynaiki Newtona Pojęcia podstawowe dla punktu ateialnego Masa - iaa bezwładności Pęd iaa ilości uchu v v p v p v v v Siła wywołuje
Bardziej szczegółowo00502 Podstawy kinematyki D Część 2 Iloczyn wektorowy i skalarny. Wektorowy opis ruchu. Względność ruchu. Prędkość w ruchu prostoliniowym.
1 00502 Kinematyka D Dane osobowe właściciela akusza 00502 Podstawy kinematyki D Część 2 Iloczyn wektoowy i skalany. Wektoowy opis uchu. Względność uchu. Pędkość w uchu postoliniowym. Instukcja dla zdającego
Bardziej szczegółowoInformacje. Danuta Kruk. Pokój: D2/20. Telefon:
Infomacje Danuta Ku danuta.u@matman.uwm.edu.pl Poój: D/0 Telefon: 89 54 6011 Konsultacje: poniedziałe: 11-14, wtoe: 1-15, śoda: 1-15, czwate 13.30-15.30 inne teminy jeśli Państwu badziej odpowiadają -
Bardziej szczegółowoElementy rachunku różniczkowego i całkowego
Elementy rachunku różniczkowego i całkowego W paragrafie tym podane zostaną elementarne wiadomości na temat rachunku różniczkowego i całkowego oraz przykłady jego zastosowania w fizyce. Małymi literami
Bardziej szczegółowoTEORIA OBWODÓW I SYGNAŁÓW LABORATORIUM
EORI OBWODÓW I SYGNŁÓW LBORORIUM KDEMI MORSK Katedra eleomuniacji Morsiej Ćwiczenie nr 2: eoria obwodów i sygnałów laboratorium ĆWICZENIE 2 BDNIE WIDM SYGNŁÓW OKRESOWYCH. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia
Bardziej szczegółowoNagrzewnica indukcyjna cylindryczna, wzory na parametr tłumienia i dobroć
di:0.599/48.05.07.9 Rman EROŃS AGH Aademia Gónicz-Hutnicza w awie, ateda Enegeletnii i Autmatyi Systemów Pzetwazania Enegii agzewnica inducyjna cylindyczna, wzy na paamet tłumienia i dbć Steszczenie. Wypwadzn
Bardziej szczegółowoWARUNEK WYTRZYMAŁOŚCIOWY NA ŚCINANIE
WARUNEK WYTRZYMAŁOŚCIOWY NA ŚCINANIE Rzeczywise napężenia syczne napężenia dpuszczalneg k, czyli: w pzekju ścinanym S nie mgą być większe d gdzie: (1) S napężenia syczne pzy ścinaniu [Pa], siła ścinająca
Bardziej szczegółowoWymagania edukacyjne z przedmiotu Pracownia Baz danych dla klasy 3iA Nauczyciel: Mariusz Walendzewicz Rok szkolny: 2015/2016
Dział Wymagania edukacyjne z przedmitu Pracwnia Baz danych dla klasy 3iA Nauczyciel: Mariusz Walendzewicz Rk szklny: 2015/2016 Uczeń trzymuje cenę dpuszczającą lub dstateczną, jeśli : Przestrzega zasad
Bardziej szczegółowoFIZYKA 2. Janusz Andrzejewski
FIZYKA 2 wykład 4 Janusz Andzejewski Pole magnetyczne Janusz Andzejewski 2 Pole gawitacyjne γ Pole elektyczne E Definicja wektoa B = γ E = Indukcja magnetyczna pola B: F B F G m 0 F E q 0 qv B = siła Loentza
Bardziej szczegółowo4. Elementy teorii powierzchni. Odwzorowanie powierzchni na powierzchnię.
Katogafia matematyczna. ementy teoii powiezchni. Odwzoowanie powiezchni na powiezchnię. 4. ementy teoii powiezchni. Odwzoowanie powiezchni na powiezchnię. 4.. Powiezchnie Powiezchnią w geometii óŝniczowej
Bardziej szczegółowoWYMAGANIA EDUKACYJNE Z PRZEDMIOTU SIECI KOMPUTEROWE. dla klasy 2
WYMAGANIA EDUKACYJNE Z PRZEDMIOTU SIECI KOMPUTEROWE dla klasy 2 Dział I. Pdstawy lkalnych sieci kmputerwych Uczeń trzymuje cenę dpuszczającą lub dstateczną, jeśli ptrafi: zidentyfikwać pdstawwe pjęcia
Bardziej szczegółowoNa skutek takiego przemieszcznia ładunku, energia potencjalna układu pole-ładunek zmienia się o:
E 0 Na ładunek 0 znajdujący się w polu elektycznym o natężeniu E działa siła elektostatyczna: F E 0 Paca na pzemieszczenie ładunku 0 o ds wykonana pzez pole elektyczne: dw Fds 0E ds Na skutek takiego pzemieszcznia
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKI MECHANICZNE ELEKTRYCZNEGO UKŁADU ROZRUCHOWEGO SILNIKA SPALINOWEGO
Józef PSZCZÓŁKOWSKI CHARAKTERYSTYKI MECHANICZNE ELEKTRYCZNEGO UKŁADU ROZRUCHOWEGO SILNIKA SPALINOWEGO W atykule schaakteyzwan napędzanie wału kbweg pzez zusznik jak pces diagnstyczny. Omówin waunki pacy
Bardziej szczegółowoKINEMATYKA I DYNAMIKA CIAŁA STAŁEGO. dr inż. Janusz Zachwieja wykład opracowany na podstawie literatury
KINEMATYKA I DYNAMIKA CIAŁA STAŁEGO dr inż. Janusz Zachwieja wykład opracowany na podstawie literatury Funkcje wektorowe Jeśli wektor a jest określony dla parametru t (t należy do przedziału t (, t k )
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Newtona
Zasady dynamiki Newtona Każde ciało trwa w stanie spoczynku lub porusza się ruchem prostoliniowym i jednostajnym, jeśli siły przyłożone nie zmuszają ciała do zmiany tego stanu Jeżeli na ciało nie działa
Bardziej szczegółowoKinematyka, Dynamika, Elementy Szczególnej Teorii Względności
Kinematyka, Dynamika, Elementy Szczególnej Teorii Względności Fizyka wykład 2 dla studentów kierunku Informatyka Wydział Automatyki, Elektroniki i Informatyki Politechnika Śląska 15 października 2007r.
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w popzednim odcinku 1 8 gudnia KOLOKWIUM W pzyszłym tygodniu więcej infomacji o pytaniach i tym jak pzepowadzimy te kolokwium 2 Moment bezwładności Moment bezwładności masy punktowej m pouszającej się
Bardziej szczegółowoMetody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyi i Informatyi Stosowanej Aademia Górniczo-Hutnicza Wyład 12 M. Przybycień (WFiIS AGH Metody Lagrange a i Hamiltona... Wyład 12
Bardziej szczegółowo8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI
8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8. 8. PŁASKIE ZAGADNIENIA TEORII SPRĘŻYSTOŚCI 8.. Płaski stan napężenia Tacza układ, ustój ciągły jednoodny, w któym jeden wymia jest znacznie mniejszy od pozostałych,
Bardziej szczegółowoROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ.
ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ. STRESZCZENIE Na bazie fizyki klasycznej znaleziono nośnik ładunku gawitacyjnego, uzyskano jedność wszystkich odzajów pól ( elektycznych,
Bardziej szczegółowoX. PODSTAWOWA MATEMATYKA REKONSTRUKCJI TOMOGRAFICZNYCH
X. PODSTAWOWA MATEMATYKA REKONSTRUKCJI TOMOGRAFICZNYCH 1.1 Definice; metoda wsteczne poeci w tomogafii tansmisyne Rys. 1.1 Pzyład dwóch zutów pzedmiotu złożonego z dwóch cylindycznych obietów Z czysto
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Isaak Newton (1686 r.)
Zasady dynamiki Isaak Newton (1686 r.) I (zasada bezwładności) Istnieje taki układ odniesienia, w którym ciało pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem jednostajnym prostoliniowym, jeśli nie działają
Bardziej szczegółowoPSO matematyka I gimnazjum Szczegółowe wymagania edukacyjne na poszczególne oceny
PSO matematyka I gimnazjum Szczegółwe wymagania edukacyjne na pszczególne ceny POZIOM WYMAGAŃ EDUKACYJNYCH: K knieczny cena dpuszczająca spsób zakrąglania liczb klejnść wyknywania działań pjęcie liczb
Bardziej szczegółowomagnetyzm cd. ver
ve-28.6.7 magnetyzm cd. paca pzemieszczenia obwodu w polu F F Ιl j ( ) (siła Ampee a) dw Φ Fdx Ι ldx ΙdS ds ds dφ ds dw ΙdΦ ( Ι ds) stumień dx dla obwodu: W Ι dφ Ι ( Φ ) 2 Φ 1 paca wykonana jest kosztem
Bardziej szczegółowoRys. 1. Ilustracja modelu. Oddziaływanie grawitacyjne naszych ciał z masą centralną opisywać będą wektory r 1
6 FOTON 6, Wiosna 0 uchy Księżyca Jezy Ginte Uniwesytet Waszawski Postawienie zagadnienia Kiedy uczy się o uchach ciał niebieskich na pozioie I klasy liceu, oawia się najczęściej najpiew uch Ziei i innych
Bardziej szczegółowoWYMAGANIA EDUKACYJNE Z FIZYKI
WYMAGANIA EDUKACYJNE Z FIZYKI KLASA I Budowa materii Wymagania na stopień dopuszczający obejmują treści niezbędne dla dalszego kształcenia oraz użyteczne w pozaszkolnej działalności ucznia. Uczeń: rozróżnia
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Prowadzący: dr Krzysztof Polko PLAN WYKŁADÓW 1. Podstawy kinematyki 2. Ruch postępowy i obrotowy bryły 3. Ruch płaski bryły 4. Ruch złożony i ruch względny 5. Ruch kulisty i ruch ogólny bryły
Bardziej szczegółowo