Radosław Chrapkiewicz, Piotr Migdał (SKFiz UW) Optyczny wzmacniacz parametryczny jako źródło splątanych par fotonów

Podobne dokumenty
Wysokowydajne falowodowe źródło skorelowanych par fotonów

Wstęp do optyki i fizyki materii skondensowanej. O: Wojciech Wasilewski FMS: Mateusz Goryca

Optyka kwantowa wprowadzenie. Początki modelu fotonowego Detekcja pojedynczych fotonów Podstawowe zagadnienia optyki kwantowej

WYBRANE TECHNIKI SPEKTROSKOPII LASEROWEJ ROZDZIELCZEJ W CZASIE prof. Halina Abramczyk Laboratory of Laser Molecular Spectroscopy

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Optyczny dualizm przestrzenno-czasowy: zastosowania w optyce kwantowej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

PODSTAWY FIZYKI LASERÓW Wstęp

OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki

OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 24, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Niezwykłe światło. ultrakrótkie impulsy laserowe. Piotr Fita

fotony i splątanie Jacek Matulewski Karolina Słowik Jarosław Zaremba Jacek Jurkowski MECHANIKA KWANTOWA DLA NIEFIZYKÓW

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Tak określił mechanikę kwantową laureat nagrody Nobla Ryszard Feynman ( ) mechanika kwantowa opisuje naturę w sposób prawdziwy, jako absurd.

OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki

Optyka. Optyka geometryczna Optyka falowa (fizyczna) Interferencja i dyfrakcja Koherencja światła Optyka nieliniowa

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 22, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

interpretacje mechaniki kwantowej fotony i splątanie

Protokół teleportacji kwantowej

VI. Elementy techniki, lasery

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

bity kwantowe zastosowania stanów splątanych

półprzewodniki Plan na dzisiaj Optyka nanostruktur Struktura krystaliczna Dygresja Sebastian Maćkowski

IV. Transmisja. /~bezet

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

12. Wymagania wstępne w zakresie wiedzy, umiejętności i kompetencji społecznych dla przedmiotu/modułu oraz zrealizowanych przedmiotów

Piotr Targowski i Bernard Ziętek GENERACJA II HARMONICZNEJ ŚWIATŁA

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Właściwości światła laserowego

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Kwantowe stany splątane. Karol Życzkowski Instytut Fizyki, Uniwersytet Jagielloński 25 kwietnia 2017

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 12, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

LASERY NA CIELE STAŁYM BERNARD ZIĘTEK

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 3, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Wielcy fizycy XX wieku

n n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A / B 2 1 hν exp( ) 1 kt (24)

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Informatyka kwantowa. Karol Bartkiewicz

Pomiary jasności nieba z użyciem aparatu cyfrowego. Tomek Mrozek 1. Instytut Astronomiczny UWr 2. Zakład Fizyki Słońca CBK PAN

Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 12, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz

bity kwantowe zastosowania stanów splątanych

Własności światła laserowego

Repeta z wykładu nr 4. Detekcja światła. Dygresja. Plan na dzisiaj

Liniowe i nieliniowe własciwości optyczne chromoforów organiczych. Summer 2012, W_12

Informatyka kwantowa i jej fizyczne podstawy Rezonans spinowy, bramki dwu-kubitowe

Efekt Comptona. Efektem Comptona nazywamy zmianę długości fali elektromagnetycznej w wyniku rozpraszania jej na swobodnych elektronach

Splątanie a przesyłanie informacji

Autorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

W5. Komputer kwantowy

Efekt Halla i konforemna teoria pola

Optyka kwantowa wprowadzenie

Optyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017

Miary splątania kwantowego

Stałe : h=6, Js h= 4, eVs 1eV= J nie zależy

E104. Badanie charakterystyk diod i tranzystorów

Zał. nr 4 do ZW. Wykład Ćwiczenia Laboratorium Projekt Seminarium

Rekapitulacja. Detekcja światła. Rekapitulacja. Rekapitulacja

Kwantowe stany splątane w układach wielocząstkowych. Karol Życzkowski (UJ / CFT PAN) 44 Zjazd PTF Wrocław, 12 września 2017

Laboratorium FAMO. Laboratorium ultrazimnej. Laboratorium małych zespołów jonów Laboratorium inżynierii kwantowej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Strategie kwantowe w teorii gier

I. PROMIENIOWANIE CIEPLNE

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek

Atomowa budowa materii

Wzmacniacze optyczne ZARYS PODSTAW

Własności jąder w stanie podstawowym

Różnorodne zjawiska w rezonatorze Fala stojąca modu TEM m,n

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

AKADEMIA GÓRNICZO-HUTNICZA Wydział Matematyki Stosowanej ROZKŁAD NORMALNY ROZKŁAD GAUSSA

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Ψ(x, t) punkt zamocowania liny zmienna t, rozkład zaburzeń w czasie. x (lub t)

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 27, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Dział: 7. Światło i jego rola w przyrodzie.

) I = dq. Obwody RC. I II prawo Kirchhoffa: t = RC (stała czasowa) IR V C. ! E d! l = 0 IR +V C. R dq dt + Q C V 0 = 0. C 1 e dt = V 0.

Model oscylatorów tłumionych

Ponadto, jeśli fala charakteryzuje się sferycznym czołem falowym, powyższy wzór można zapisać w następujący sposób:

Fizyka współczesna Co zazwyczaj obejmuje fizyka współczesna (modern physics)

Elementy optyki relatywistycznej

Technika laserowa. dr inż. Sebastian Bielski. Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej PG

Sprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5)

6. Emisja światła, diody LED i lasery polprzewodnikowe

Modelowanie Preferencji a Ryzyko. Dlaczego w dylemat więźnia warto grać kwantowo?

Źródła promieniowania X. ciąg dalszy

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

FALE MATERII. De Broglie, na podstawie analogii optycznych, w roku 1924 wysunął hipotezę, że

2. Całkowita liczba modów podłużnych. Dobroć rezonatora. Związek między szerokością linii emisji wymuszonej a dobrocią rezonatora

- wiązki pompująca & próbkująca oddziaływanie selektywne prędkościowo widma bezdopplerowskie T. 0 k. z L 0 k. L 0 k

o pomiarze i o dekoherencji

Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych

Zjawisko interferencji fal

gęstością prawdopodobieństwa

Poziom nieco zaawansowany Wykład 2

Internet kwantowy. (z krótkim wstępem do informatyki kwantowej) Jarosław Miszczak. Instytut Informatyki Teoretycznej i Stosowanej PAN

Jak wygrywać w brydża znając mechanikę kwantową?

kondensat Bosego-Einsteina

Zwiększanie losowości

Transkrypt:

Optyczny wzmacniacz parametryczny jako źródło splątanych par fotonów Radosław Chrapkiewicz, Piotr Migdał (SKFiz UW) VII OSKNF 8 XI 2008

Plan Po co nam optyka kwantowa? Czerwony + Czerwony = Niebieski? Procesy parametryczne. Czy foton może się rozpaść? Optyczny wzmacniacz parametryczny terawaty mocy. Jak wycisnąć coś z niczego? A co autorzy mają z tym wszystkim wspólnego?

Po co nam optyka kwantowa? Światło o nieklasycznych własnościach. Zastosowanie: Kryptografia (działa!) Teleportacja (działa!) A może kiedyś komputer kwantowy? Czy zawsze kwanty są po naszej stronie?

Po co nam optyka kwantowa? Światło o nieklasycznych własnościach. Zastosowanie: Kryptografia (działa!) Teleportacja (działa!) A może kiedyś komputer kwantowy? Czy zawsze kwanty są po naszej stronie?

Po co nam optyka kwantowa? Światło o nieklasycznych własnościach. Zastosowanie: Kryptografia (działa!) Teleportacja (działa!) A może kiedyś komputer kwantowy? Czy zawsze kwanty są po naszej stronie?

Po co nam optyka kwantowa? Światło o nieklasycznych własnościach. Zastosowanie: Kryptografia (działa!) Teleportacja (działa!) A może kiedyś komputer kwantowy? Czy zawsze kwanty są po naszej stronie?

Powtórka z optyki nieliniowej Nieliniowe zjawiska optyczne. P = χ (1) E

Powtórka z optyki nieliniowej Nieliniowe zjawiska optyczne. P = χ (1) E + χ (2) E 2

Powtórka z optyki nieliniowej Nieliniowe zjawiska optyczne. P = χ (1) E + χ (2) E 2 +...

Powtórka z optyki nieliniowej Nieliniowe zjawiska optyczne. P = χ (1) E + χ (2) E 2 +... Generacja drugiej harmonicznej. E = E 0 e iωt + c.c. ( ) P = χ (1) E + χ (2) E 0 2 e 2iωt + e 2iωt + 2 +...

Powtórka z optyki nieliniowej Nieliniowe zjawiska optyczne. P = χ (1) E + χ (2) E 2 +... Generacja drugiej harmonicznej. E = E 0 e iωt + c.c. ( ) P = χ (1) E + χ (2) E 0 2 e 2iωt + e 2iωt + 2 +... Suma częstości, różnica częstości, trzecia harmoniczna itd.

Czerwone + Czerwone = Niebieskie Klasycznie

Czerwone + Czerwone = Niebieskie Klasycznie Kwantowo (naiwnie)

Czy foton może się rozpaść? W fizyce kwantowej każdy proces ma swój proces odwrotny.

Czy foton może się rozpaść? W fizyce kwantowej każdy proces ma swój proces odwrotny. Fluorescencja parametryczna.

Optyczny wzmacniacz parametryczny Rodzaj emisji wymuszonej. Brak strat termicznych. Szerokie pasmo wzmocnienia.

Optyczny wzmacniacz parametryczny zastosowanie Wzmacnianie sygnałów. Terawaty mocy. Przyspieszanie elektronów i protonów. Generacja wysokich harmonicznych. Femtosekundowe impulsy roentgenowskie.

Optyczny wzmacniacz parametryczny zastosowanie Wzmacnianie sygnałów. Terawaty mocy. Przyspieszanie elektronów i protonów. Generacja wysokich harmonicznych. Femtosekundowe impulsy roentgenowskie.

Optyczny wzmacniacz parametryczny zastosowanie Wzmacnianie sygnałów. Terawaty mocy. Przyspieszanie elektronów i protonów. Generacja wysokich harmonicznych. Femtosekundowe impulsy roentgenowskie.

Optyczny wzmacniacz parametryczny zastosowanie Wzmacnianie sygnałów. Terawaty mocy. Przyspieszanie elektronów i protonów. Generacja wysokich harmonicznych. Femtosekundowe impulsy roentgenowskie.

Optyczny wzmacniacz parametryczny zastosowanie Wzmacnianie sygnałów. Terawaty mocy. Przyspieszanie elektronów i protonów. Generacja wysokich harmonicznych. Femtosekundowe impulsy roentgenowskie.

Szum kwantowy Na wyjściu wzmacniacza obserwujemy zaszumiony sygnał. Bierze się ze spontanicznego rozpadu fotonów pompy. Zarówno wzmocnienie sygnału jak i spontaniczną fluorescencję można ująć w jeden proces ściskania.

Szum kwantowy Na wyjściu wzmacniacza obserwujemy zaszumiony sygnał. Bierze się ze spontanicznego rozpadu fotonów pompy. Zarówno wzmocnienie sygnału jak i spontaniczną fluorescencję można ująć w jeden proces ściskania.

Szum kwantowy Na wyjściu wzmacniacza obserwujemy zaszumiony sygnał. Bierze się ze spontanicznego rozpadu fotonów pompy. Zarówno wzmocnienie sygnału jak i spontaniczną fluorescencję można ująć w jeden proces ściskania.

Pole elektromagnetyczne w ujęciu kwantowym Klasycznie B Pomiar pola elektrycznego E = A cos(ωt) + B sin(ωt) Zasada nieoznaczoności. A B 1 A

Pole elektromagnetyczne w ujęciu kwantowym Kwantowo B Pomiar pola elektrycznego E = A cos(ωt) + B sin(ωt) Zasada nieoznaczoności. A B 1 A

Jak wycisnąć coś z niczego? Ściskanie sygnału E(z) = Ae ζz cos(ωt) + Be ζz sin(ωt) B B A A

Jak wycisnąć coś z niczego? Kwantowe ściskanie próżni B B A A

Kwantowe korelacje przy stratach Korelacje czasowe we fluorescencji parametrycznej w obecności strat. Stacjonarne stany kwantowe Brak strat. Wysycanie zasady nieoznaczoności. Straty. Stan puchnie.

Stan ściśnięty a splątanie Ściskając próżnię otrzymujemy... LUB LUB LUB LUB squeezed = ) 1 r ( 0, 2 0 + r 1, 1 + r 2 2, 2 +... squeezed ψ ϕ Mamy do czynienia ze stanem splątanym. Kontrolowane źródło fotonów.

Stan ściśnięty a splątanie Ściskając próżnię otrzymujemy... LUB LUB LUB LUB squeezed = ) 1 r ( 0, 2 0 + r 1, 1 + r 2 2, 2 +... squeezed ψ ϕ Mamy do czynienia ze stanem splątanym. Kontrolowane źródło fotonów.

Stan ściśnięty a splątanie Ściskając próżnię otrzymujemy... LUB LUB LUB LUB squeezed = ) 1 r ( 0, 2 0 + r 1, 1 + r 2 2, 2 +... squeezed ψ ϕ Mamy do czynienia ze stanem splątanym. Kontrolowane źródło fotonów.

Stan ściśnięty a splątanie Ściskając próżnię otrzymujemy... LUB LUB LUB LUB squeezed = ) 1 r ( 0, 2 0 + r 1, 1 + r 2 2, 2 +... squeezed ψ ϕ Mamy do czynienia ze stanem splątanym. Kontrolowane źródło fotonów.

Jak świecić we wzmacniacz? Świecenie jakkolwiek - źle. Używając charakterystycznego modu - optymalne wzmocnienie, łatwa redukacja szumów, dobre własności kwantowe. Funkcje Hermite a-gaussa.

Podsumowanie Optyczny wzmacniacz parametryczny zastosowanie klasyczne i kwantowe. Obecność fluorescencji parametrycznej w obu zastosowaniach. Spontaniczny rozpad fotonu / ściskanie stanu próżni.

Bibliografia Wojciech Wasilewski. Źródła fotonów w łączności kwantowej. http://www.fuw.edu.pl/ wwasil/ I. Bialynicki-Birula and Z. Bialynicka-Birula. QED: Quantum theory of the electromagnetic field. Encyclopedia of Modern Optics, Ed. Bob D. Guenther (Elsevier, Amsterdam, 2004), p. 211. http://www.cft.edu.pl/ birula/ Wojciech Wasilewski, A. I. Lvovsky, Konrad Banaszek, Czeslaw Radzewicz, Pulsed squeezed light: simultaneous squeezing of multiple modes, Phys. Rev. A 73, 063819 (2006). Samuel L. Braunstein. Squeezing as an irreducible resource. Physical Review A 71, 055801-1/4 (2005). http://arxiv.org/pdf/quant-ph/9904002

Dziękujemy za uwagę W prezentacji pominęliśmy klika innych makroskopowych efektów kwantowych.

Dziękujemy za uwagę W prezentacji pominęliśmy klika innych makroskopowych efektów kwantowych. ;)

Dziękujemy za uwagę W prezentacji pominęliśmy klika innych makroskopowych efektów kwantowych. ;)