n [2, 11] 1.5 ( G. Pick 1899).
|
|
- Milena Mucha
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 1. / / 2. R 4k / 7. /n 8. n 1 / / Z d ( R d ) d P Z d R d R d? n > 0 n 1.1. R 2 6 n 5 n [Scherrer 1946] d 3 R (Schoenberg 1937). d 3 R d n n = 3, 4, d 3 R d 1.3. θ θ/π < θ < π/2 cos θ θ = π/3 θ/π [2, 11] 1.5 ( G. Pick 1899). I B I + B/2 1 1
2 I + B = 4 I + B = 3 1/2 2 R 4k 2.1 (Lagrange 4 ). [5, 12] 2.2 (M 1995). n = 2 n = 4k (k 1) P Z n R n f : R n R n { f(o) = O, f(p ) = (, 0,..., 0) f(z n ) Z n.. (a, b) (0, 0) (x, y, z, w) (0, 0, 0, 0) ( ) x y z w a b [[a, b]] =, [[x, y, z, w]] = y x w z b a z w x y w z y x R 2, R 4 Z 2 P = (a, b) (, 0), Z 4 (x, y, z, w) (, 0, 0, 0) ( ) [[x, y, z, w]] 0 n = 8 P = (..., x, y, z, w) 8 8 (p, q, r, s, m, 0, 0, 0) ( 0 ) [[x, y, z, w]] [[p, q, r, s]] mi 8 8 mi [[p, q, r, s]] t (, 0,..., 0) R 8 n = M (M M t = λi) P (, 0..., 0) λ ( ) = a 2 + b 2 + c 2 + d 2 a, b, c, d Z [[a, b, c, d]] 0 P (,,,,, 0,..., 0) 0 M (, 0..., 0) f < n 0 (mod 4) X Z 4k R 4k (k 1) R 4k X Z 4k 1 R 4k 1. X P P 2.2 f X 2.1. R 4 R n = 4k 1 R n n 2.2. R n n [Schoenberg 1937] n n+1 n 1 (mod 4) n + 1 n 3 (mod 4) 2
3 m 0 8m + 7 = b2 +c 2 +d 2 a 2 a, b, c, d Z. a, b, c, d a, b, c, d a b n n 2 0, 1, 4 (mod 8) a a 2 (8m + 7) 7, b 2 + c 2 + d 2 7 (mod 8) a a 2 (8m + 7) 0 (mod 4), b 2 + c 2 + d 2 0 (mod 4) 3.1. a 2 (8m + 7) 3.1 (Legendre ). n n 4 i (8m + 7) (i, m 0) A, B, C Z n ABC Z n Θ n Θ n (Beeson 1992). 1. θ Θ 2 θ = π/2 or tan θ Q Θ n = {θ θ = ABC, A, B, C Z n } 2. θ Θ 4 θ = π/2 or tan 2 θ = a2 +b 2 +c 2 d 2 (a, b, c, d Z) 3. θ Θ 5 cos 2 θ Q 4. Θ 2 Θ 3 = Θ 4 Θ 5 = Θ 6 = θ Θ n cos 2 θ Q. cos 2 θ Q tan 2 θ Q θ Θ 5 4. π/3 Θ 3 \Θ 2, arctan 7 Θ 5 \Θ Θ 3 = Θ 4. θ Θ n cos 2 θ Q θ Θ 5. 4 T T 1, 7, T T θ Θ 5 cos 2 θ Q Θ 5 3
4 4.1. v 1,..., v k a ij = v i v j det(a ij ) v 1,..., v k v 1,..., v k Gram 4.2. S = A 1... A k F S A i F 2 Q (i = 1..., k) F. A 1 F = x 2 A 1 A x k A 1 A k A 1 A i A 1 F x 2 A 1 A 2 A 1 A i + + x k A 1 A k A 1 A i = A 1 F A 1 A i (i = 2,..., k) (1) A 1 F A 1 A i = ( A 1 F 2 + A 1 A i 2 F A i 2 )/2 Q A 1 A i A 1 A j Q (1) (1) x 2,..., x k Q F 4.1. T d d 1 d < k d = k T = A 0 A 1... A k T R n+4 (n > k) A 1,..., A k R n {(0, 0, 0, 0)} A 0 A i 2 Q (i = 1, 2,..., k) A 0 S := A 1... A k F h = A 0 F T T 2 S (k 1) S 2 T = 1 k S h h2 = A 0 F 2 Q i A i F 2 Q 4.2 F Q n {(0, 0, 0, 0)} T F = (0,..., 0) Q n+4 h 2 h 2 = a2 +b 2 +c 2 +d 2 e a, b, c, d, e Z A 2 0 = (0,..., 0, a e, b e, c e, d e ) Qn+4 A 0, A 1,..., A k T T 4.2 (M 1995). X (1) X ( AB 2 (2) A, B, C X BC ) Q. (3) A, B, C X ABC Θ 5.. (1) (2) (3) (3) (1): X k k 2 X k T T X (1) (2) (2) X A, B, C AB BC Q 4.1. Y Y R ABC Θ 5 A = α π 2 4
5 (1) ABC R 5 (2) α Θ 3 ABC R 3 (3) α Θ 2 ABC R k = 2, 3 π 2 Θ k Θ k 5 T Z d T Z d? n n Z d d δ(n) 4.2 δ(n) n ( 1998). n T T Q n+3 ( R n+3 ) n Lagrange a, b, c, d, e ax 2 = by 2 + cz 2 + du 2 + ev 2 (x, y, z, u, v) [Meyer 1884] rank 5 R Q T = A 0 A 1 A 2... A n v i := A 0 A i (i = 1, 2,..., n) Schmidt u 1 = v 1, u 2 = v 2 v 2 u 1 u 1 u 1 u 1, u 3 = v 3 v 3 u 1 u 1 u 1 u 1 v 3 u 2 u 2 u 2 u 2,.... B 0 = A 0, B 0 B i = u i (i = 1, 2,..., n) B 0 B 1 B 2... B n A T Z d T Z d 5.2. Θ 4 5
6 . ξ, η, ζ (ξη) 2 (ξ/η) 2 = (ξη) 2 /η 4 ξ, η Θ 4 (ξη) 2, (ηζ) 2 4 i (8k + 7) (mod 8) (ξη 2 ζ) 2 (ξ/ζ) 2 (b 2 + c 2 + d 2 )/a 2 (a, b, c, d Z) ξ, ζ Θ Θ Θ (M 1998). Z 5. OABC OA, OB, OC 5.2 OAB, OBC, OCA Z 4 O, A, B Z 4, O = (0, 0, 0, 0) OC = η η 2 = x 2 +y 2 +z 2 +w 2 x, y, z, w Z [[x, y, z, w]] OAB η OA B O, A, B Z 4 Z 4 {0} Z 5 C = (0, 0, 0, 0, η 2 ) OA B C OABC Z 5 δ(1) = 1, δ(2) = δ(3) = n 3 δ(n) n Z 4 Z 3 Θ 3 Z 4 6 / f : S S f f = id f S (involution) 6.1. S f : S S [f ] S mod 2. { n 6.1. n N n = n {n } a n/a {n } 6.1 ( ). p = 4k + 1 p = a 2 + b 2 (a, b N). D. Zagier 5 = = = 9 k > 2 S = {(x, y, z) N 3 x 2 + 4yz = p} A = {(x, y, z) S x < y z} B = {(x, y, z) S y z < x < 2y} C = {(x, y, z) S 2y < x} 6
7 < = (1, k, 1) A, (1, 1, k) B, (3, 1, k 2) C A, B, C S = A B C(disjoint union) A (x, y, z) (x + 2z, z, y x z) C A = C B (x, y, z) (2y x, y, x y + z) B B (1, 1, k) B S S S (x, y, z) (x, z, y) S (x, y, y) p = x 2 + 4y 2 = x 2 + (2y) 2 x, y N 7 /n? 1957) n > 0 n 7.1 (Sierpinski). ( 2, 1 3 ) R2 n? n N n 7.2. p 1 (mod 4) w w = p k w Z[i] 4(k + 1). p = a 2 + b 2 p = (a + bi)(a bi) w w = p k = (a + bi) k (a bi) k a + bi, a bi Z[i] w u(a + bi) s (a bi) k s (s = 0, 1, 2,... k, u = ±1, ±i) w w = p k w Z[i] 4(k + 1) 7.1 (M+ 1998). p p 1(mod 4), p k 1 (mod 8) (4x 1) 2 + (4y) 2 = p k k X 2 + Y 2 = p k (X, Y ) 4(k + 1) ( ) 2 0, 1, 4 (mod 8) X 2 + Y 2 1 (mod 8) X 2 1, Y 2 0 (mod 8) X 2 0, Y 2 1 (mod 8) X 2 + Y 2 = p k X ±1; Y 0 (mod 4) X 0; Y ±1 (mod 4) (4x 1) 2 + (4y) 2 = p k (x, y) X 2 + Y 2 = p k, X 1 (mod 4) (2) (X, Y ) X 2 +Y 2 = p k (±A, B), (B, ±A) (B 0 mod 4) 1 (2) (4x 1) 2 + (4y) 2 = p k 4(k + 1)/4 = k n n 7.2. p 1 (mod 4) (2x 1) 2 + (2y) 2 = p k 2k n = 3, 4, 5,..., 10 n 7.1, 7.2 7
8 8 n 8.1. R 3 (4x 1) 2 + (4y) 2 + (4z 2) 2 = 17 k + 2 k + 1 z = 0? n 4 R 3 ( ) { n ( ) 8.1 (M 2006). n > d 2 n R d n d 8.1. M 1, M 2,..., M s a 1, a 2,..., a s Z s a i Z a i Z, i = 1, 2,..., s. M i M i d = 5 k 0 + k 1 + k 2 + k = n, k 0 2 k i p 0, p 1, p 2, p 3, M 1, M 2, M 3 p 0 p 1 p 2 p 3 1 (mod 8) p k pk pk 3 3 < p k0 0 < M 1 < M 2 < M 3 Dirichlet τ i = 2M i + pk i i p k 0 0 (i = 1, 2, 3) R 5 (x, y, z 1, z 2, z 3 ) 8M i Σ (4x 1) 2 + (4y) 2 + (4z 1 τ 1 ) 2 + (4z 2 τ 2 ) 2 + (4z 3 τ 3 ) 2 = p k τ τ τ 2 3. n (x, y, j 1, j 2, j 3 ) Σ (4x 1) 2 + (4y) 2 = p k τi 2 (4j i τ i ) 2 = p k 0 0 (16ji 2 8j i τ i ) = p k (ji 2 j i M i ) + j i (p k i i p k 0 0 ) M i j i = s i M i (s i Z) (4x 1) 2 + (4y) 2 = p k M i 2(s2 i s i) + 3 s i(p k i i p k 0 0 ) s i = 0, 1 (4x 1) 2 + (4y) 2 = p k0 0 + s i (p ki i p k0 0 ) = pk0 < 2p k 0 0 (s 1 + s 2 + s 3 )p k s i p ki i (s 1 + s 2 + s 3 )p k0 0 s 1 + s 2 + s 3 1 (s 1, s 2, s 3 ) (0, 0, 0), (1, 0, 0), (0, 1, 0), (0, 0, 1) (4x 1) 2 + (4y) 2 = p k i i (i = 0, 1, 2, 3) k i + 1 Σ n n (,, 0, 0, 0), (,, 0, 0, 0), (,, 0, 0, 0), (,, M 1, 0, 0), (,, 0, M 2, 0), (,, 0, 0, M 3 ) 5 8
9 8.1. n 4 R 3 ( ) 8.1. n 4 R 3 n n [1] M. J. Beeson, Triangles with vertices on lattice points, Amer. Math. Monthly 99(1992) [2] P. Frankl [3] W. W. Funkenbusch, From Euler s formula to Pick s formula using an edge theorem, Amer. Math. Monthly, 81(1974) [4] H. Hadwiger and H. Debrunner (Translated by Victor Klee), Combinatorial Geometry in the Plane, Holt, Rinehart and Winston, New York [5] A. Y. Khinchin [6] T. Kumada, Isometric embedding of metric Q-vector space into Q N, Europ. J. Combin. 19(1998) [7] H. Maehara, Embedding a polytope in a lattice, Discrete Comput Geom 13(1995) [8] H. Maehara, Embedding a set of rational points in lower dimensions, Discrete Math. 192(1998) [9] H. Maehara and M. Matsumoto, Is there a circle that passes through a given number of lattice points?, European J. Combin. 19(1998) [10] H. Maehara, On a sphere that passes through n lattice points, to appear. [11] I. Niven, Numbers: Rational and Irrational, MAA, [12] I. Niven and H. S. Zuckerman, An Introduction to the Theory of Numbers, Wiley, New York [13] W. Scherrer, Die Einlangerung eines regularen Vielecks in ein Gitter, Elemente der Math. 1(1946) [14] I. J. Schoenberg, Regular simplices and quadratic forms, J. London Math. Soc. 12(1937) [15] I. J [16] H [17] H. Steinhaus, One Hundred Problems in Elementary Mathematics, Dover Publications, Inc. New York [18] [19] D. Zagier, A one sentence proof that every prime p 1 (mod 4) is a sum of two squares, Amer. Math. Monthly 97(1990),
Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej
Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus 3 listopada 06r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej
Bardziej szczegółowoGranica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej
Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus listopada 07r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej
Bardziej szczegółowoMixed-integer Convex Representability
Mixed-integer Convex Representability Juan Pablo Vielma Massachuse=s Ins?tute of Technology Joint work with Miles Lubin and Ilias Zadik INFORMS Annual Mee?ng, Phoenix, AZ, November, 2018. Mixed-Integer
Bardziej szczegółowo#$%&"!' ()*+$,% -$)%.)/ 01! *0,,2* %2, 40,-7 $$$
M NM O *+ 62-3B6 8 -C 6-B7 6 * *+5 2 B9 A: 6:!"#$% '!"#$%' ()* +,-. $/0(1()*$ +,!' + -.+ -/ (* +,!' + - / +,!'0!" $(1 234.56789: $(1 ;. *; ' +,!' 1 $% )# ?@ABCDE!6 9: $(1 FGH IJ!" $/0(1 IJKL
Bardziej szczegółowoProponowane tematy prac magisterskich (wersja polskojęzyczna): Tytuł: Operacje Kuratowskiego w zakresie skończenie wielu topologii na jednym
Proponowane tematy prac magisterskich (wersja polskojęzyczna): Tytuł: Operacje Kuratowskiego w zakresie skończenie wielu topologii na jednym zbiorze. [1] T. Banakh, O. Chervak, T. Martynyuk, M. Pylypovych,
Bardziej szczegółowoDupin cyclides osculating surfaces
Paweł Walczak, Uniwersytet Łódzki, Dijon, 25 stycznia 2012 Colaborators: Remi Langevin (UdeB), Adam Bartoszek, Szymon Walczak (UŁ) What is extrinsic conformal geometry? Conformal transformations = transformations
Bardziej szczegółowoHelena Boguta, klasa 8W, rok szkolny 2018/2019
Poniższy zbiór zadań został wykonany w ramach projektu Mazowiecki program stypendialny dla uczniów szczególnie uzdolnionych - najlepsza inwestycja w człowieka w roku szkolnym 2018/2019. Składają się na
Bardziej szczegółowoWeronika Mysliwiec, klasa 8W, rok szkolny 2018/2019
Poniższy zbiór zadań został wykonany w ramach projektu Mazowiecki program stypendialny dla uczniów szczególnie uzdolnionych - najlepsza inwestycja w człowieka w roku szkolnym 2018/2019. Tresci zadań rozwiązanych
Bardziej szczegółowoPEWNE ZASTOSOWANIA TEORII DYSTRYBUCJI I RACHUNKU OPERATOROWEGO W TEORII RÓWNAŃ RÓŻNICZKOWYCH
PEWNE ZASTOSOWANIA TEORII DYSTRYBUCJI I RACHUNKU OPERATOROWEGO W TEORII RÓWNAŃ RÓŻNICZKOWYCH WŁADYSŁAW KIERAT Oliver Heaviside w latach 1893-1899 opublikował trzytomową monografię: Elektromagnetic Theory,
Bardziej szczegółowoTENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY
TENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY Stan naprężenia jest niemożliwy do pomiaru, natomiast łatwo zmierzyć stan odkształcenia na powierzchni zewnętrznej badanej konstrukcji. Aby wyznaczyć stan naprężenia trzeba
Bardziej szczegółowoTwierdzenie o liczbach pierwszych i hipoteza Riemanna
o liczbach pierwszych i hipoteza Riemanna Artur Ulikowski Politechnika Gdańska 10 marca 2009 o liczbach pierwszych Legendre, badając rozkład liczb pierwszych, postawił następującą hipotezę: Niech π(x)
Bardziej szczegółowoPYTANIA KONTROLNE STAN NAPRĘŻENIA, ODKSZTAŁCENIA PRAWO HOOKE A
PYTANIA KONTROLNE STAN NAPRĘŻENIA, ODKSZTAŁCENIA PRAWO HOOKE A TENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY Stan naprężenia jest niemożliwy do pomiaru, natomiast łatwo zmierzyć stan odkształcenia na powierzchni zewnętrznej
Bardziej szczegółowoTra r n a s n fo f rm r a m c a ja a na n p a rę r ż ę eń e pomi m ę i d ę zy y uk u ł k a ł d a am a i m i obr b ó r cony n m y i m
Wytrzymałość materiałów Naprężenia główne na przykładzie płaskiego stanu naprężeń 1 Tensor naprężeń Naprężenia w stanie przestrzennym: τ τxz τ yx τ yz τzx τzy zz Układ współrzędnych jest zwykle wybrany
Bardziej szczegółowoWielomiany dodatnie na zwartych zbiorach semialgebraicznych
Uniwersytet Śląski w Katowicach Wydział Matematyki, Fizyki i Chemii Kierunek matematyka Praca dyplomowa magisterska Wielomiany dodatnie na zwartych zbiorach semialgebraicznych Promotor: dr Paweł Gładki
Bardziej szczegółowoSteeple #3: Gödel s Silver Blaze Theorem. Selmer Bringsjord Are Humans Rational? Dec RPI Troy NY USA
Steeple #3: Gödel s Silver Blaze Theorem Selmer Bringsjord Are Humans Rational? Dec 6 2018 RPI Troy NY USA Gödels Great Theorems (OUP) by Selmer Bringsjord Introduction ( The Wager ) Brief Preliminaries
Bardziej szczegółowoharmonic functions and the chromatic polynomial
harmonic functions and the chromatic polynomial R. Kenyon (Brown) based on joint work with A. Abrams, W. Lam The chromatic polynomial with n colors. G(n) of a graph G is the number of proper colorings
Bardziej szczegółowoTwierdzenie Hilberta o nieujemnie określonych formach ternarnych stopnia 4
Twierdzenie Hilberta o nieujemnie określonych formach ternarnych stopnia 4 Strona 1 z 23 Andrzej Sładek, Instytut Matematyki UŚl sladek@math.us.edu.pl Letnia Szkoła Instytutu Matematyki 20-23 września
Bardziej szczegółowoEXAMPLES OF CABRI GEOMETRE II APPLICATION IN GEOMETRIC SCIENTIFIC RESEARCH
Anna BŁACH Centre of Geometry and Engineering Graphics Silesian University of Technology in Gliwice EXAMPLES OF CABRI GEOMETRE II APPLICATION IN GEOMETRIC SCIENTIFIC RESEARCH Introduction Computer techniques
Bardziej szczegółowoXVII-wieczne metody w optymalizacji XXI wieku
XVII-wieczne metody w optymalizacji XXI wieku cykl wykładów Okno na podwórze Maria Michalska 19 stycznia 2012 Zarys 1 Wstęp 2 SOS optymalizacja 3 Wielomiany ograniczone 4 XXI wiek - SDP 5 XVII wiek - Newton
Bardziej szczegółowoJak rozwiązać równanie diofantyczne o skończonej liczbie rozwiązań całkowitych?
Jak rozwiązać równanie diofantyczne o skończonej liczbie rozwiązań całkowitych? Apoloniusz TYSZKA, Kraków Thoralf Skolem udowodnił, że każde równanie diofantyczne może być algorytmicznie przekształcone
Bardziej szczegółowoMETODY SZTUCZNEJ INTELIGENCJI algorytmy ewolucyjne
METODY SZTUCZNEJ INTELIGENCJI algorytmy ewolucyjne dr hab. inż. Andrzej Obuchowicz, prof. UZ Instytut Sterowania i Systemów Informatycznych Uniwersytet Zielonogórski A. Obuchowicz: MSI - algorytmy ewolucyjne
Bardziej szczegółowoR Z N C. p11. a!b! = b (a b)!b! d n dx n [xn sin x] = x n(n k) (sin x) (n) = n(n 1) (n k + 1) sin(x + kπ. n(n 1) (n k + 1) sin(x + lπ 2 )
5 Z N p ) a a + b)! b ) a!b! a a! b a b)!b! p n n k nn k) n ) n k) d n d n [n sin ] n nn k) sin ) n) k n nn ) n k + ) sin + lπ ) k d n d n [n sin ] n k ) n n ) n k) sin ) k) k n k ) n nn ) n k + ) sin
Bardziej szczegółowoGAL 80 zadań z liczb zespolonych
GAL 80 zadań z liczb zespolonych Postać algebraiczna liczby zespolonej 1 Sprowadź wyrażenia do postaci algebraicznej: (a) ( + i)(3 i) + ( + 31)(3 + 41), (b) (4 + 3i)(5 i) ( 6i), (5 + i)(7 6i) (c), 3 +
Bardziej szczegółowoRozdział 1. Nazwa i adres Zamawiającego Rozdział 2. Informacja o trybie i stosowaniu przepisów Rozdział 3. Przedmiot zamówienia
Z n a k s p r a w y G O S I R D Z P I 2 7 1 0 1 0 2 0 1 4 S P E C Y F I K A C J A I S T O T N Y C H W A R U N K Ó W Z A M Ó W I E N I A f S p r z» t a n i e i u t r z y m a n i e c z y s t o c i g d y
Bardziej szczegółowoZespół Szkół Technicznych. Badanie wyświetlaczy LCD
Zespół Szkół Technicznych Badanie wyświetlaczy LCD WYŚWIETLACZE LCD CZĘSC TEORETYCZNA ZALETY: ) mały pobór mocy, 2) ekonomiczność pod względem zużycia energii (pobór prądu przy 5V mniejszy niż 2mA), 3)
Bardziej szczegółowosystem opracowywania dokumentów L A T E X
system opracowywania dokumentów L A T E X 29 października 2007 spis treści 1 polecenia wprowadzające otoczenie math - wzór umieszczony w tekście \begin{math}... \end{math} \(... \) $... $ otoczenie displaymath
Bardziej szczegółowoStandardized Test Practice
Standardized Test Practice 1. Which of the following is the length of a three-dimensional diagonal of the figure shown? a. 4.69 units b. 13.27 units c. 13.93 units 3 d. 16.25 units 8 2. Which of the following
Bardziej szczegółowoI. KARTA PRZEDMIOTU CEL PRZEDMIOTU
I. KARTA PRZEDMIOTU 1. Nazwa przedmiotu: MATEMATYKA STOSOWANA II 2. Kod przedmiotu: Ma2 3. Jednostka prowadząca: Wydział Mechaniczno-Elektryczny 4. Kierunek: Mechatronika 5. Specjalność: Zastosowanie informatyki
Bardziej szczegółowoGeneral Certificate of Education Ordinary Level ADDITIONAL MATHEMATICS 4037/12
UNIVERSITY OF CAMBRIDGE INTERNATIONAL EXAMINATIONS General Certificate of Education Ordinary Level www.xtremepapers.com *6378719168* ADDITIONAL MATHEMATICS 4037/12 Paper 1 May/June 2013 2 hours Candidates
Bardziej szczegółowoRóżne rozkłady prawdopodobieństwa
Różne rozłady prawdopodobieństwa. Rozład dwupuntowy D(p). Zmienna losowa ξ ma rozład D(p), jeżeli P p {ξ = 0} = p oraz P p {ξ = } = p. Eξ = p D ξ = p( p). Rozład dwumianowy Bin(n, p). Zmienna losowa ξ
Bardziej szczegółowoRachunek lambda, zima
Rachunek lambda, zima 2015-16 Wykład 2 12 października 2015 Tydzień temu: Własność Churcha-Rossera (CR) Jeśli a b i a c, to istnieje takie d, że b d i c d. Tydzień temu: Własność Churcha-Rossera (CR) Jeśli
Bardziej szczegółowoSymbole Numer Nazwa Opis Znaczenie Wygląd. Latin small "f" with hook (function, florin) Greek capital letter "alpha"
Symbole Numer Nazwa Opis Znaczenie Wygląd ƒ Litery greckie ƒ Latin small "f" with hook (function, florin) Łacińskie małe "f" z "haczykiem" (funkcja, floren) Α Α "alpha" Grecka wielka litera "alfa" Α Β
Bardziej szczegółowoT = Z t T t T t T t T t T : Z N (s i ) n i=1 n n S S = {(s i ) n i=1 N n : s j + j s k + k ( n), n N}. 1 j k n (s 1, s 2,..., s n ) s 1 s 2... s n m = s 1 s 2... s n m s i m i = 1,..., n S m S m = {(s
Bardziej szczegółowo(Arithmetic Invariant Theory) 1 (Geometric Invariant Theory, GIT) GIT
( 1 2) Gauss ( 3) 1 (Arithmetic Invariant Theory) 1 (Geometric Invariant Theory, GIT) GIT 2 2 V = Sym 2 C 2 := { f(x, y) = ax 2 + bxy + cy 2 a, b, c C } G = GL 2 (C) ( ) g = ( p r ) q G, s f(x, y) = ax
Bardziej szczegółowoUWAGI O WŁAŚCIWOŚCIACH LICZBY ZNIEWOLENIA DLA GRAFÓW
PRACE WYDZIAŁU NAWIGACYJNEGO nr 19 AKADEMII MORSKIEJ W GDYNI 2006 SAMBOR GUZE Akademia Morska w Gdyni Katedra Matematyki UWAGI O WŁAŚCIWOŚCIACH LICZBY ZNIEWOLENIA DLA GRAFÓW W pracy zdefiniowano liczbę
Bardziej szczegółowoO pewnym twierdzeniu S. Łojasiewicza, J. Wloki, Z. Zieleżnego
O pewnym twierdzeniu S. Łojasiewicza, J. Wloki, Z. Zieleżnego Jan Ligęza Instytut Matematyki Wisła Letnia Szkoła Instytutu Matematyki wrzesień 2010 r. [1] S. Łojasiewicz, J. Wloka, Z. Zieleżny; Über eine
Bardziej szczegółowo4. P : P SO P Spin, π : P M: 6. F = P Spin Spin(n) S, F ± = P Spin Spin(n) S ± 7. ω: Levi-Civita, R:, K:
/, Dirac,, Bismut[B]., [B], [B],, [K], [T], [W].,,,,, /.,.,,,..,.. M, g): n = l,. P SO : T M, M SOn) 3. P Spin : M Spinn), P SO 4. P : P SO P Spin, π : P M: 5. S = S + S : Spinn) l S +, S l ) 6. F = P
Bardziej szczegółowoy = The Chain Rule Show all work. No calculator unless otherwise stated. If asked to Explain your answer, write in complete sentences.
The Chain Rule Show all work. No calculator unless otherwise stated. If asked to Eplain your answer, write in complete sentences. 1. Find the derivative of the functions y 7 (b) (a) ( ) y t 1 + t 1 (c)
Bardziej szczegółowoWyk lad z Algebry Liniowej dla studentów WNE UW. Rok akademicki 2017/2018. Przyk lady zadań na ćwiczenia. 1. Które z cia
Wyk lad z Algebry Liniowej dla studentów WNE UW. Rok akademicki 2017/2018. Przyk lady zadań na ćwiczenia. 1. Które z cia gów: ( 1, 1, 1, 1), (2, 3, 1, 4), (4, 3, 2, 1), (4, 0, 3, 1) sa rozwia 2 zaniami
Bardziej szczegółowoAlgebra liniowa II. Lista 1. 1 u w 0 1 v 0 0 1
Algebra liniowa II Lista Zadanie Udowodnić, że jeśli B b ij jest macierzą górnotrójkątną o rozmiarze m m, to jej wyznacznik jest równy iloczynowi elementów leżących na głównej przekątnej: det B b b b mm
Bardziej szczegółowoDyskretna teoria Morse a
Dyskretna teoria Morse a Toruńska Letnia Szkoła Matematyki 2011 Michał Kukieła Uniwersytet Mikołaja Kopernika w Toruniu θ R θ Klasyczna teoria Morse a M n - zwarta rozmaitość gładka bez brzegu, f : M n
Bardziej szczegółowoModern methods of statistical physics
Modern methods of statistical physics František Slanina Institute of Physics, Academy of Sciences of the Czech Republic, Prague slanina@fzu.cz www.fzu.cz/ slanina Ising model Renormalisation group Modern
Bardziej szczegółowodeep learning for NLP (5 lectures)
TTIC 31210: Advanced Natural Language Processing Kevin Gimpel Spring 2019 Lecture 6: Finish Transformers; Sequence- to- Sequence Modeling and AJenKon 1 Roadmap intro (1 lecture) deep learning for NLP (5
Bardziej szczegółowoUkłady równań i równania wyższych rzędów
Rozdział Układy równań i równania wyższych rzędów Układy równań różniczkowych zwyczajnych Wprowadzenie W poprzednich paragrafach zajmowaliśmy się równaniami różniczkowymi y = f(x, y), których rozwiązaniem
Bardziej szczegółowoSumy kwadratów. Twierdzenie Fermata-Eulera. Lemat Minkowskiego
Sumy kwadratów TWIERDZENIE LAGRANGE A Każda liczba naturalna da się przedstawić w postaci sumy czterech kwadratów. Twierdzenie Fermata-Eulera Każda liczba pierwsza postaci 4k + 1 daje się przedstawić w
Bardziej szczegółowoI V. N a d z ó r... 6
C h o r ą g i e w D o l n o l ą s k a Z H P Z a ł ą c z n i k 1 d o U c h w a ł y n r 2 2. / I X / 2 0 1 5 K o m e n d y C h o r ą g w i D o l n o 6 l ą s k i e j Z H P z d n i a 0 8. 0 62. 0 1 5 r. P
Bardziej szczegółowoWykład 2 Układ współrzędnych, system i układ odniesienia
Wykład 2 Układ współrzędnych, system i układ odniesienia Prof. dr hab. Adam Łyszkowicz Katedra Geodezji Szczegółowej UWM w Olsztynie adaml@uwm.edu.pl Heweliusza 12, pokój 04 Spis treści Układ współrzędnych
Bardziej szczegółowoPodróże po Imperium Liczb
Podróże po Imperium Liczb Część 03. Liczby Kwadratowe Rozdział 3 3. Sumy dwóch kwadratów Andrzej Nowicki 27 kwietnia 2013, http://www.mat.uni.torun.pl/~anow Spis treści 3 Sumy dwóch kwadratów 49 3.1 Warunki
Bardziej szczegółowoŚ Ń ź Ś ź Ś Ś Ś Ś Ś Ś Ś Ą Ś Ż ż ż Ż ć ć ź ź ÓĆ ć Ż Ą ć Ż ż ć Ą Ł Ś Ń ć Ś Ą Ą ż Ż Ą ź Ą ź Ą ż Ś Ń Ł Ś Ś Ó Ą ż ż Ś Ń Ł Ś ż ź ź Ą ć ż ż ć ć ż ć ż Ą ż Ł ż ć ż ż Ż ż ż ż ć Ąć ż ż ż Ż Ż ż ż ć ż ć ż ż ż Ż ż ż
Bardziej szczegółowoKwantowa implementacja paradoksu Parrondo
Kwantowa implementacja paradoksu Parrondo Jarosław Miszczak Instytut Informatyki Teoretycznej i Stosowanej PAN, Gliwice oraz Zakład Fizyki Teoretycznej, Uniwersytet Śląski, Katowice 7 Czerwca 2005 Plan
Bardziej szczegółowoadasalai.org POWERS OF IMAGINARY UNIT = i i 2001 Division algorithm : n = 4(q) + r
.COMPLEX NUMBERS Pai POWERS OF IMAGINARY UNIT i =, i = i, i 4 = Division algorithm : n = 4(q) + r i n = (i) 4q+r = (i) 4q (i) r = (i 4 ) q (i) r if r = 0, i n = ; if r =, i n = i; if r =, i n = ; if r
Bardziej szczegółowoTwierdzenie Levy-Steiniza i zbiory osi galne szeregów warun
Twierdzenie Levy-Steiniza i zbiory osi galne szeregów warunkowo zbie»nych Jacek Marchwicki (praca wspólna z Szymonem Gª bem) 21.05.2017 Konopnica Wprowadzenie Wprowadzenie Zbiór osi galny A(x n ) = { n=1
Bardziej szczegółowo2 1 3 c c1. e 1, e 2,..., e n A= e 1 e 2...e n [ ] M. Przybycień Matematyczne Metody Fizyki I
Liniowa niezależno ność wektorów Przykład: Sprawdzić czy następujące wektory z przestrzeni 3 tworzą bazę: e e e3 3 Sprawdzamy czy te wektory są liniowo niezależne: 3 c + c + c3 0 c 0 c iei 0 c + c + 3c3
Bardziej szczegółowoPodstawy robotyki wykład V. Jakobian manipulatora. Osobliwości
Podstawy robotyki Wykład V Jakobian manipulatora i osobliwości Robert Muszyński Janusz Jakubiak Instytut Informatyki, Automatyki i Robotyki Politechnika Wrocławska Metoda bezpośrednia uzyskania macierzy
Bardziej szczegółowoAerodynamics I Compressible flow past an airfoil
Aerodynamics I Compressible flow past an airfoil transonic flow past the RAE-8 airfoil (M = 0.73, Re = 6.5 10 6, α = 3.19 ) Potential equation in compressible flows Full potential theory Let us introduce
Bardziej szczegółowoKilka spraw praktycz-
Kilka spraw praktycz- MES2 2 nych Część I Uproszczenia, cd. Symetria konstrukcji Zasada nr. Uwzględniamy symetrię rakz -displ. y-displ.=z-displ. z z y y z y rak z-displ. rak z-displ. W tym przypadku wystarczy
Bardziej szczegółowoFizyka Laserów wykład 5. Czesław Radzewicz
Fizyka Laserów wykład 5 Czesław Radzewicz rezonatory optyczne, optyczne wnęki rezonansowe rezonatory otwarte: Fabry-Perot E t E 0 R 0.99 T 1 0 E r R R R 0. R 0.9 E t = TE 0 e iδφ R 0.5 R 0.9 E t Gires-Tournois
Bardziej szczegółowoWektory w przestrzeni
Wektory w przestrzeni Informacje pomocnicze Denicja 1. Wektorem nazywamy uporz dkowan par punktów. Pierwszy z tych punktów nazywamy pocz tkiem wektora albo punktem zaczepienia wektora, a drugi - ko«cem
Bardziej szczegółowoMatematyczne Metody Fizyki I
Matematyczne Metody Fizyki I Dr hab. inż.. Mariusz Przybycień Matematyka dla przyrodników i inżynierów, D.A. McQuarrie, PWN, Warszawa 005. Wybrane rozdziały matematycznych metod fizyki, A. Lenda, B. Spisak,
Bardziej szczegółowoNew Roads to Cryptopia. Amit Sahai. An NSF Frontier Center
New Roads to Cryptopia Amit Sahai An NSF Frontier Center OPACity Panel, May 19, 2019 New Roads to Cryptopia What about all this space? Cryptography = Hardness* PKE RSA MPC DDH ZK Signatures Factoring IBE
Bardziej szczegółowoMatematyczne Metody Fizyki I Dr hab. inż. Mariusz Przybycień
Matematyczne Metody Fizyki I Dr hab. inż. Mariusz Przybycień Matematyka dla przyrodników i inżynierów, D.A. McQuarrie, PWN, Warszawa 005. Wybrane rozdziały matematycznych metod fizyki, A. Lenda, B. Spisak,
Bardziej szczegółowoEksperymenty reaktorowe drugiej generacji wyznaczenie ϑ 13
Eksperymenty reaktorowe drugiej generacji wyznaczenie ϑ 13 v Przypomnienie wyniku eksperymentu KamLAND - weryfikującego oscylacje neutrin słonecznych v Formuły na prawdopodobieństwo disappearance antyneutrin
Bardziej szczegółowo(8) Oblicz wyznacznik dowolnie wybranej macierzy stopnia czwartego. (9) Rozwi aż podany układ równań stosuj ac wzory Cramera:
Zadania przygotowuj ace do kolokwium (budownictwo, studia niestacjonarne, drugi semestr, 209) [7III] () Podaj przykład dowolnej macierzy A drugiego stopnia Oblicz A A T + A T A (2) Podaj przykład dowolnej
Bardziej szczegółowoALGEBRA LINIOWA. Wykład 2. Analityka gospodarcza, sem. 1. Wydział Zarządzania i Ekonomii Politechnika Gdańska
ALGEBRA LINIOWA Wykład 2 Analityka gospodarcza, sem 1 Wydział Zarządzania i Ekonomii Politechnika Gdańska dr inż Natalia Jarzębkowska, CNMiKnO semzimowy 2018/2019 2/17 Macierze Niech M = {1, 2,, m} i N
Bardziej szczegółowoMachine Learning for Data Science (CS4786) Lecture 11. Spectral Embedding + Clustering
Machine Learning for Data Science (CS4786) Lecture 11 Spectral Embedding + Clustering MOTIVATING EXAMPLE What can you say from this network? MOTIVATING EXAMPLE How about now? THOUGHT EXPERIMENT For each
Bardziej szczegółowoConvolution semigroups with linear Jacobi parameters
Convolution semigroups with linear Jacobi parameters Michael Anshelevich; Wojciech Młotkowski Texas A&M University; University of Wrocław February 14, 2011 Jacobi parameters. µ = measure with finite moments,
Bardziej szczegółowo#09. Systemy o złożonej strukturze
#09 Systemy o złożonej strukturze system składa się z wielu elementów, obiekty (podsystemy) wchodzące w skład systemu są ze sobą połączone i wzajemnie od siebie zależne mogą wystąpić ograniczenia w dostępności
Bardziej szczegółowoMAGNESY KATALOG d e s i g n p r o d u c e d e l i v e r
MAGNESY KATALOG design produce deliver MAGNET 0,4 / 0,75MM owal, prostokąt, koło, kwadrat od 50 sztuk Flexible magnet 0.4 = strength example: able to hold one A4 sheet. 0.75 = strength example: able to
Bardziej szczegółowo1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych. , u x1 x 2
Temat 1 Pojęcia podstawowe 1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych Równaniem różniczkowym cząstkowym rzędu drugiego o n zmiennych niezależnych nazywamy równanie postaci gdzie u = u (x 1, x,...,
Bardziej szczegółowo2017 R. Robert Gajewski: Mathcad Prime 4. Solution of examples Rozwiązania przykładów
07 R. Robert Gajewski: Mathcad Prime 4 0. Calculate numerically and present results in different formats and precision. 0. Oblicz numerycznie i przedstaw wyniki w różnych formatach i z różną precyzją.
Bardziej szczegółowotum.de/fall2018/ in2357
https://piazza.com/ tum.de/fall2018/ in2357 Prof. Daniel Cremers From to Classification Categories of Learning (Rep.) Learning Unsupervised Learning clustering, density estimation Supervised Learning learning
Bardziej szczegółowoInstytut Techniki Lotniczej i Mechaniki Stosowanej Wydział Mechaniczny Energetyki i Lotnictwa Politechnika Warszawska
Seminarium ZMiFP, IPPT PAN, Warszawa 6 grudnia 29. Niestateczność hydrodynamiczna przepływu w szczelinie w poprzecznie pofalowanymi ścianami Jacek Szumbarski Instytut Techniki Lotniczej i Mechaniki Stosowanej
Bardziej szczegółowoń ę ń ę ń ę ń ę ę ę ę ę ź ń ź Ś ę Ł ń ę ę ń ę ń ę ę ę ę ę ę ź ę ę Ż ę ŚĆ ę Ż ń ń ę ń ę ę ę ę ę ź ę ę Ś Ś Ś Ś ź ę ń ę ę Ź ń Ś Ś ę ń ę ę ę ę ę ź ń ŚĆ Ś ń ń ń Ą ń ę ę ŚĆ ę Ż ę ń ę ę ę ę ę ź ń Ś Ś ź Ś Ł ę
Bardziej szczegółowoHomogeneous hypersurfaces
Differential Geometry Seminar, ANU p. 1/14 Homogeneous hypersurfaces Michael Eastwood [based on joint work with Vladimir Ezhov] Australian National University Differential Geometry Seminar, ANU p. 2/14
Bardziej szczegółowoF-Theory duals of heterotic K3 orbifolds
F-Theory duals of heterotic K3 orbifolds Fabian Ruehle Deutsches Elektronensynchrotron DESY Hamburg String Pheno 2014 07/08/2014 Based on Ludeling, Ruehle: [1405.2928] T 4 /Z 2 Orbifold 2 2 2 2 2 2 2 2
Bardziej szczegółowoEgzamin poprawkowy z Analizy II 11 września 2013
Egzamn poprawkowy z nalzy II 11 wrześna 13 Uwag organzacyjne: każde zadane rozwązujemy na osobnej kartce Każde zadane należy podpsać menem nazwskem własnym oraz prowadzącego ćwczena Na wszelk wypadek prosmy
Bardziej szczegółowoStruktury Geometryczne Mechaniki
Struktury Geometryczne Mechaniki Paweł Urbański u rb a n ski@fuw.ed u.p l Kat edra Met od Mat ematycznych Fizyki Uniwersyt et Warszawski Sympozjum IFT, 08.12.2007 p. 1/23 MOTYWACJE Dlaczego mechanika (analityczna)?
Bardziej szczegółowoMacierze. Dziaªania na macierzach. 1. Niech b d dane macierze , D = , C = , B = 4 12 A = , F = , G = , H = E = a) Obliczy A + B, 2A 3B,
Macierze Dziaªania na macierzach Niech b d dane macierze A = E = [ 2 3 0 3 2 3 2 0 [ 0 8, B = 4 2, F = [ 2 3, C = 3 2 2 3 0 0 0 4 0 6 3 0, G =, D = 0 2 0 2 0 3 0 3 0 2 0 0 2 2 0 0 5 0 2,, H = 0 0 4 0 0
Bardziej szczegółowoSpektroskopia mionów w badaniach wybranych materiałów magnetycznych. Piotr M. Zieliński NZ35 IFJ PAN
Spektroskopia mionów w badaniach wybranych materiałów magnetycznych Piotr M. Zieliński NZ35 IFJ PAN 1. Fundamenty spektroskopii mionów. Typowy eksperyment 3. Cel i obiekty badań 4. Przykłady otrzymanych
Bardziej szczegółowoWOJEWÓDZKI IN S P EKT OR A T OC H R ON Y ŚR ODOWIS KA W KR A KOWIE M 2 0 0 2 U RAPORT O STANIE ŚRODOWISK A W WOJ EWÓ DZ TWIE AŁ OPOL SK IM W ROK BIBLIOTEKA MON ITOR IN G U ŚR OD OW IS KA K r a k ó w 2003
Bardziej szczegółowoCS 6170: Computational Topology, Spring 2019 Lecture 09
CS 6170: Computtionl Topology, Spring 2019 Lecture 09 Topologicl Dt Anlysis for Dt Scientists Dr. Bei Wng School of Computing Scientific Computing nd Imging Institute (SCI) University of Uth www.sci.uth.edu/~beiwng
Bardziej szczegółowoSekantooptyki owali i ich własności
Sekantooptyki owali i ich własności Magdalena Skrzypiec Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki Uniwersytet Marii Curie-Skłodowskiej 19 października 2009r. Informacje wstępne Definicja Owalem nazywamy
Bardziej szczegółowoThe Lorenz System and Chaos in Nonlinear DEs
The Lorenz System and Chaos in Nonlinear DEs April 30, 2019 Math 333 p. 71 in Chaos: Making a New Science by James Gleick Adding a dimension adds new possible layers of complexity in the phase space of
Bardziej szczegółowoO pewnych klasach funkcji prawie okresowych (niekoniecznie ograniczonych)
(niekoniecznie ograniczonych) Wydział Matematyki i Informatyki Uniwersytet im. Adama Mickiewicza, Poznań Będlewo, 25-30 maja 2015 Funkcje prawie okresowe w sensie Bohra Definicja Zbiór E R nazywamy względnie
Bardziej szczegółowoZestaw 2. Definicje i oznaczenia. inne grupy V 4 grupa czwórkowa Kleina D n grupa dihedralna S n grupa symetryczna A n grupa alternująca.
Zestaw 2 Definicja grupy Definicje i oznaczenia grupa zbiór z działaniem łącznym, posiadającym element neutralny, w którym każdy element posiada element odwrotny grupa abelowa (przemienna) grupa, w której
Bardziej szczegółowoĘ Ć Ę Ó Ą ź Ó Ń Ń Ć Ó Ó Ł Ź Ł Ą Ł ć Ł ć Ź Ź ź Ń Ń Ź ć ć Ó Ą ź ć ć Ż ć ć Ź ć Ą ź Ł Ł Ę ć ć Ł Ś ć Ź ć Ł ć ć ć Ż Ó Ś Ł ć ź ć Ć ć ź ć Ź Ź Ł ć ć ć ź ź Ż Ą ź Ł ć ć ć Ó Ś Ć Ń ć Ń ć ć ź ć ć ć ć Ą Ł Ń ć Ł ć Ę Ą
Bardziej szczegółowoĆ ń ń Ę Ó ń Ę ć ć ź Ę ć Ź ć ń ń ń ń ć ń ń ń Ę ć Ą Ę Ź ć ć ń Ą ź Ó ź ń Ę ć ć ń Ó Ą Ą ź ź Ę Ć Ę ć Ó ź Ą ć ć Ę ź ć Ź ć Ę ć Ź Ź ć ć ć ć Ł Ę ć Ć Ę Ź ć Ż Ę ń Ź Ę ć ń ć ń Ź Ź ń Ę ń ć Ó Ó Ź ć ń Ź ń Ż ć ź ź Ą Ć
Bardziej szczegółowoŁ Ł Ń Ń Ś Ń Ń ź Ń Ą Ż Ł Ę Ł Ś Ą Ą Ś Ł Ń Ś Ą Ń ć Ą Ą Ą Ą Ł Ś Ę Ś Ń Ż Ż Ś Ć Ź ć Ę Ś Ą Ź Ś Ś Ś Ś Ż Ś Ź Ą Ż Ć Ą Ś Ź Ż Ź Ź Ź Ś Ą ć Ś Ść Ś Ść Ż Ź Ź ć Ź Ź Ź Ż Ż Ź Ś Ś Ż Ż ć Ź Ż Ż ć Ś Ś Ą Ź ć Ś ć ć Ś Ś ć Ż Ż Ą
Bardziej szczegółowoĄ Ą ć Ż ć ć ź ć ć ć ć ć ć ć ć ć Ą ć ć Ą ć ć Ó Ź ć Ą ć ć ć ć ć Ą ć ć Ą Ź ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć Ą ć Ą Ż ć Ź ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć Ż ć ć Ż ć ć ć ć ć Ą ź ć Ę ć ć ć ć Ź ć ć ź ć ć ć
Bardziej szczegółowoĄ Ą Ą ń ż Ę Ż ż ń ż ć ż ż ć Ń Ż ż ż Ź Ą ń Ż Ę Ń ż Ą ń ż ć Ź ć ć ż ć ż ć ż Ż ż ż ż ć ż ń ż ć ń ż ż ż ć ć ń ń ż ć ż ćż ż ż ń ż ń ż ż Ę ż Ę Ą ż ż Ęć ż ż Ę ż ć ć ć ż ń ź ń ń Ź ż Ę Ę ń Ź Ź ć Ż ć ź ż ż ż ź Ę
Bardziej szczegółowoĘ Ę Ń ć Ź ć Ź Ń Ę Ó Ź Ę Ź Ń Ń ć Ź ź Ą Ź ć Ę Ą Ę Ź Ź Ź Ę Ź Ą Ź Ź Ą Ó Ó Ź Ą ć Ń Ą ć ć ć Ż Ą Ą Ż Ą Ą Ą ć Ź Ź Ę Ą Ą Ę Ź Ń ź Ś ź Ż Ż Ż Ą ć Ś Ą ć Ą Ż Ń Ż Ą Ź Ź ć Ń Ś Ń Ź Ź Ą Ź Ż Ą ź ć ć Ę Ź Ź Ź ź Ę ź Ę Ń Ź Ę
Bardziej szczegółowoŁ Ł Ś Ł Ń Ń Ł Ę ć ć Ż ć Ż Ę ć ć ć Ę Ę ć Ż ź Ż ć Ż Ą Ę Ę Ż Ę ź Ś ć ć Ę ź Ą ć Ł Ę Ę ź Ż ć ć Ę Ę Ż Ż ć Ż Ę ć Ę Ę ć ź Ą ć ć ć Ę ć ć ź ć ć ź ć Ś Ż ć ć Ż ć Ż ć Ż ć ź Ż Ż Ę Ę ź Ę ć Ż Ż Ę Ż Ę Ż Ą ć ć ć Ż ź Ż ć
Bardziej szczegółowoć ź ć ź ć ć Ź ć ć ć ć ź ć ć ź ć ć Ź Ł ć ć ć Ż ć Ż ć ć Ź ź Ć Ą Ź Ż Ż Ź Ż Ć Ł Ł Ź Ź ź Ą ź Ą Ć Ź Ł Ź ć Ź ćź Ź Ź Ą Ź ć Ź ć Ł ć Ł ć ć Ł ć Ą ć ć ć ź ź ć ć ć ć ź ć ć ć ź ć ć ć ć ć ć ć ć Ł Ź ć ź ć Ą ć ć Ą Ć
Bardziej szczegółowoStrings on Celestial Sphere. Stephan Stieberger, MPP München
Strings on Celestial Sphere Stephan Stieberger, MPP München String Theory from a Worldsheet Perspective Galileo Galilei Institute, Firenze April 15-19, 2019 based on: St.St., T.R. Taylor: Strings on Celestial
Bardziej szczegółowoTeoria rugownika i wyróżnik ciała. Projekt zaliczeniowy: Algebraiczna Teoria Liczb I
Teoria rugownika i wyróżnik ciała. Projekt zaliczeniowy: Algebraiczna Teoria Liczb I Bazyli Klockiewicz 22 czerwca 2014 1 Rugownik pary wielomianów oraz wyróżnik wielomianu. Poniższe stwierdzenia opisują
Bardziej szczegółowoRelaxation of the Cosmological Constant
Relaxation of the Cosmological Constant with Peter Graham and David E. Kaplan The Born Again Universe + Work in preparation + Work in progress aaab7nicdvbns8nafhypx7v+vt16wsycp5kioseifw8ekthwaepzbf7apztn2n0ipfrhepggifd/jzf/jzs2brudwbhm5rhvtzakro3rfjqlpewv1bxyemvjc2t7p7q719zjphi2wcisdr9qjyjlbblubn6ncmkccoweo6vc7zyg0jyrd2acoh/tgeqrz9ryqdo7sdgq9qs1t37m5ibu3v2qqvekpqyfmv3qry9mwbajnexqrbuemxp/qpxhtoc00ss0ppsn6ac7lkoao/yns3wn5mgqiykszz80zkz+n5jqwotxhnhktm1q//zy8s+vm5nowp9wmwygjzt/fgwcmitkt5oqk2rgjc2hthg7k2fdqigztqgklwfxkfmfte/qnuw3p7xgzvfhgq7gei7bg3nowdu0oqumrvaiz/dipm6t8+q8zamlp5jzhx9w3r8agjmpzw==
Bardziej szczegółowo