n [2, 11] 1.5 ( G. Pick 1899).

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "n [2, 11] 1.5 ( G. Pick 1899)."

Transkrypt

1 1. / / 2. R 4k / 7. /n 8. n 1 / / Z d ( R d ) d P Z d R d R d? n > 0 n 1.1. R 2 6 n 5 n [Scherrer 1946] d 3 R (Schoenberg 1937). d 3 R d n n = 3, 4, d 3 R d 1.3. θ θ/π < θ < π/2 cos θ θ = π/3 θ/π [2, 11] 1.5 ( G. Pick 1899). I B I + B/2 1 1

2 I + B = 4 I + B = 3 1/2 2 R 4k 2.1 (Lagrange 4 ). [5, 12] 2.2 (M 1995). n = 2 n = 4k (k 1) P Z n R n f : R n R n { f(o) = O, f(p ) = (, 0,..., 0) f(z n ) Z n.. (a, b) (0, 0) (x, y, z, w) (0, 0, 0, 0) ( ) x y z w a b [[a, b]] =, [[x, y, z, w]] = y x w z b a z w x y w z y x R 2, R 4 Z 2 P = (a, b) (, 0), Z 4 (x, y, z, w) (, 0, 0, 0) ( ) [[x, y, z, w]] 0 n = 8 P = (..., x, y, z, w) 8 8 (p, q, r, s, m, 0, 0, 0) ( 0 ) [[x, y, z, w]] [[p, q, r, s]] mi 8 8 mi [[p, q, r, s]] t (, 0,..., 0) R 8 n = M (M M t = λi) P (, 0..., 0) λ ( ) = a 2 + b 2 + c 2 + d 2 a, b, c, d Z [[a, b, c, d]] 0 P (,,,,, 0,..., 0) 0 M (, 0..., 0) f < n 0 (mod 4) X Z 4k R 4k (k 1) R 4k X Z 4k 1 R 4k 1. X P P 2.2 f X 2.1. R 4 R n = 4k 1 R n n 2.2. R n n [Schoenberg 1937] n n+1 n 1 (mod 4) n + 1 n 3 (mod 4) 2

3 m 0 8m + 7 = b2 +c 2 +d 2 a 2 a, b, c, d Z. a, b, c, d a, b, c, d a b n n 2 0, 1, 4 (mod 8) a a 2 (8m + 7) 7, b 2 + c 2 + d 2 7 (mod 8) a a 2 (8m + 7) 0 (mod 4), b 2 + c 2 + d 2 0 (mod 4) 3.1. a 2 (8m + 7) 3.1 (Legendre ). n n 4 i (8m + 7) (i, m 0) A, B, C Z n ABC Z n Θ n Θ n (Beeson 1992). 1. θ Θ 2 θ = π/2 or tan θ Q Θ n = {θ θ = ABC, A, B, C Z n } 2. θ Θ 4 θ = π/2 or tan 2 θ = a2 +b 2 +c 2 d 2 (a, b, c, d Z) 3. θ Θ 5 cos 2 θ Q 4. Θ 2 Θ 3 = Θ 4 Θ 5 = Θ 6 = θ Θ n cos 2 θ Q. cos 2 θ Q tan 2 θ Q θ Θ 5 4. π/3 Θ 3 \Θ 2, arctan 7 Θ 5 \Θ Θ 3 = Θ 4. θ Θ n cos 2 θ Q θ Θ 5. 4 T T 1, 7, T T θ Θ 5 cos 2 θ Q Θ 5 3

4 4.1. v 1,..., v k a ij = v i v j det(a ij ) v 1,..., v k v 1,..., v k Gram 4.2. S = A 1... A k F S A i F 2 Q (i = 1..., k) F. A 1 F = x 2 A 1 A x k A 1 A k A 1 A i A 1 F x 2 A 1 A 2 A 1 A i + + x k A 1 A k A 1 A i = A 1 F A 1 A i (i = 2,..., k) (1) A 1 F A 1 A i = ( A 1 F 2 + A 1 A i 2 F A i 2 )/2 Q A 1 A i A 1 A j Q (1) (1) x 2,..., x k Q F 4.1. T d d 1 d < k d = k T = A 0 A 1... A k T R n+4 (n > k) A 1,..., A k R n {(0, 0, 0, 0)} A 0 A i 2 Q (i = 1, 2,..., k) A 0 S := A 1... A k F h = A 0 F T T 2 S (k 1) S 2 T = 1 k S h h2 = A 0 F 2 Q i A i F 2 Q 4.2 F Q n {(0, 0, 0, 0)} T F = (0,..., 0) Q n+4 h 2 h 2 = a2 +b 2 +c 2 +d 2 e a, b, c, d, e Z A 2 0 = (0,..., 0, a e, b e, c e, d e ) Qn+4 A 0, A 1,..., A k T T 4.2 (M 1995). X (1) X ( AB 2 (2) A, B, C X BC ) Q. (3) A, B, C X ABC Θ 5.. (1) (2) (3) (3) (1): X k k 2 X k T T X (1) (2) (2) X A, B, C AB BC Q 4.1. Y Y R ABC Θ 5 A = α π 2 4

5 (1) ABC R 5 (2) α Θ 3 ABC R 3 (3) α Θ 2 ABC R k = 2, 3 π 2 Θ k Θ k 5 T Z d T Z d? n n Z d d δ(n) 4.2 δ(n) n ( 1998). n T T Q n+3 ( R n+3 ) n Lagrange a, b, c, d, e ax 2 = by 2 + cz 2 + du 2 + ev 2 (x, y, z, u, v) [Meyer 1884] rank 5 R Q T = A 0 A 1 A 2... A n v i := A 0 A i (i = 1, 2,..., n) Schmidt u 1 = v 1, u 2 = v 2 v 2 u 1 u 1 u 1 u 1, u 3 = v 3 v 3 u 1 u 1 u 1 u 1 v 3 u 2 u 2 u 2 u 2,.... B 0 = A 0, B 0 B i = u i (i = 1, 2,..., n) B 0 B 1 B 2... B n A T Z d T Z d 5.2. Θ 4 5

6 . ξ, η, ζ (ξη) 2 (ξ/η) 2 = (ξη) 2 /η 4 ξ, η Θ 4 (ξη) 2, (ηζ) 2 4 i (8k + 7) (mod 8) (ξη 2 ζ) 2 (ξ/ζ) 2 (b 2 + c 2 + d 2 )/a 2 (a, b, c, d Z) ξ, ζ Θ Θ Θ (M 1998). Z 5. OABC OA, OB, OC 5.2 OAB, OBC, OCA Z 4 O, A, B Z 4, O = (0, 0, 0, 0) OC = η η 2 = x 2 +y 2 +z 2 +w 2 x, y, z, w Z [[x, y, z, w]] OAB η OA B O, A, B Z 4 Z 4 {0} Z 5 C = (0, 0, 0, 0, η 2 ) OA B C OABC Z 5 δ(1) = 1, δ(2) = δ(3) = n 3 δ(n) n Z 4 Z 3 Θ 3 Z 4 6 / f : S S f f = id f S (involution) 6.1. S f : S S [f ] S mod 2. { n 6.1. n N n = n {n } a n/a {n } 6.1 ( ). p = 4k + 1 p = a 2 + b 2 (a, b N). D. Zagier 5 = = = 9 k > 2 S = {(x, y, z) N 3 x 2 + 4yz = p} A = {(x, y, z) S x < y z} B = {(x, y, z) S y z < x < 2y} C = {(x, y, z) S 2y < x} 6

7 < = (1, k, 1) A, (1, 1, k) B, (3, 1, k 2) C A, B, C S = A B C(disjoint union) A (x, y, z) (x + 2z, z, y x z) C A = C B (x, y, z) (2y x, y, x y + z) B B (1, 1, k) B S S S (x, y, z) (x, z, y) S (x, y, y) p = x 2 + 4y 2 = x 2 + (2y) 2 x, y N 7 /n? 1957) n > 0 n 7.1 (Sierpinski). ( 2, 1 3 ) R2 n? n N n 7.2. p 1 (mod 4) w w = p k w Z[i] 4(k + 1). p = a 2 + b 2 p = (a + bi)(a bi) w w = p k = (a + bi) k (a bi) k a + bi, a bi Z[i] w u(a + bi) s (a bi) k s (s = 0, 1, 2,... k, u = ±1, ±i) w w = p k w Z[i] 4(k + 1) 7.1 (M+ 1998). p p 1(mod 4), p k 1 (mod 8) (4x 1) 2 + (4y) 2 = p k k X 2 + Y 2 = p k (X, Y ) 4(k + 1) ( ) 2 0, 1, 4 (mod 8) X 2 + Y 2 1 (mod 8) X 2 1, Y 2 0 (mod 8) X 2 0, Y 2 1 (mod 8) X 2 + Y 2 = p k X ±1; Y 0 (mod 4) X 0; Y ±1 (mod 4) (4x 1) 2 + (4y) 2 = p k (x, y) X 2 + Y 2 = p k, X 1 (mod 4) (2) (X, Y ) X 2 +Y 2 = p k (±A, B), (B, ±A) (B 0 mod 4) 1 (2) (4x 1) 2 + (4y) 2 = p k 4(k + 1)/4 = k n n 7.2. p 1 (mod 4) (2x 1) 2 + (2y) 2 = p k 2k n = 3, 4, 5,..., 10 n 7.1, 7.2 7

8 8 n 8.1. R 3 (4x 1) 2 + (4y) 2 + (4z 2) 2 = 17 k + 2 k + 1 z = 0? n 4 R 3 ( ) { n ( ) 8.1 (M 2006). n > d 2 n R d n d 8.1. M 1, M 2,..., M s a 1, a 2,..., a s Z s a i Z a i Z, i = 1, 2,..., s. M i M i d = 5 k 0 + k 1 + k 2 + k = n, k 0 2 k i p 0, p 1, p 2, p 3, M 1, M 2, M 3 p 0 p 1 p 2 p 3 1 (mod 8) p k pk pk 3 3 < p k0 0 < M 1 < M 2 < M 3 Dirichlet τ i = 2M i + pk i i p k 0 0 (i = 1, 2, 3) R 5 (x, y, z 1, z 2, z 3 ) 8M i Σ (4x 1) 2 + (4y) 2 + (4z 1 τ 1 ) 2 + (4z 2 τ 2 ) 2 + (4z 3 τ 3 ) 2 = p k τ τ τ 2 3. n (x, y, j 1, j 2, j 3 ) Σ (4x 1) 2 + (4y) 2 = p k τi 2 (4j i τ i ) 2 = p k 0 0 (16ji 2 8j i τ i ) = p k (ji 2 j i M i ) + j i (p k i i p k 0 0 ) M i j i = s i M i (s i Z) (4x 1) 2 + (4y) 2 = p k M i 2(s2 i s i) + 3 s i(p k i i p k 0 0 ) s i = 0, 1 (4x 1) 2 + (4y) 2 = p k0 0 + s i (p ki i p k0 0 ) = pk0 < 2p k 0 0 (s 1 + s 2 + s 3 )p k s i p ki i (s 1 + s 2 + s 3 )p k0 0 s 1 + s 2 + s 3 1 (s 1, s 2, s 3 ) (0, 0, 0), (1, 0, 0), (0, 1, 0), (0, 0, 1) (4x 1) 2 + (4y) 2 = p k i i (i = 0, 1, 2, 3) k i + 1 Σ n n (,, 0, 0, 0), (,, 0, 0, 0), (,, 0, 0, 0), (,, M 1, 0, 0), (,, 0, M 2, 0), (,, 0, 0, M 3 ) 5 8

9 8.1. n 4 R 3 ( ) 8.1. n 4 R 3 n n [1] M. J. Beeson, Triangles with vertices on lattice points, Amer. Math. Monthly 99(1992) [2] P. Frankl [3] W. W. Funkenbusch, From Euler s formula to Pick s formula using an edge theorem, Amer. Math. Monthly, 81(1974) [4] H. Hadwiger and H. Debrunner (Translated by Victor Klee), Combinatorial Geometry in the Plane, Holt, Rinehart and Winston, New York [5] A. Y. Khinchin [6] T. Kumada, Isometric embedding of metric Q-vector space into Q N, Europ. J. Combin. 19(1998) [7] H. Maehara, Embedding a polytope in a lattice, Discrete Comput Geom 13(1995) [8] H. Maehara, Embedding a set of rational points in lower dimensions, Discrete Math. 192(1998) [9] H. Maehara and M. Matsumoto, Is there a circle that passes through a given number of lattice points?, European J. Combin. 19(1998) [10] H. Maehara, On a sphere that passes through n lattice points, to appear. [11] I. Niven, Numbers: Rational and Irrational, MAA, [12] I. Niven and H. S. Zuckerman, An Introduction to the Theory of Numbers, Wiley, New York [13] W. Scherrer, Die Einlangerung eines regularen Vielecks in ein Gitter, Elemente der Math. 1(1946) [14] I. J. Schoenberg, Regular simplices and quadratic forms, J. London Math. Soc. 12(1937) [15] I. J [16] H [17] H. Steinhaus, One Hundred Problems in Elementary Mathematics, Dover Publications, Inc. New York [18] [19] D. Zagier, A one sentence proof that every prime p 1 (mod 4) is a sum of two squares, Amer. Math. Monthly 97(1990),

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywistej Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus 3 listopada 06r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej

Bardziej szczegółowo

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej

Granica i ciągłość funkcji. 1 Granica funkcji rzeczywistej jednej zmiennej rzeczywsitej Wydział Matematyki Stosowanej Zestaw zadań nr 3 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie WEiP, energetyka, I rok Elżbieta Adamus listopada 07r. Granica i ciągłość funkcji Granica funkcji rzeczywistej jednej

Bardziej szczegółowo

Mixed-integer Convex Representability

Mixed-integer Convex Representability Mixed-integer Convex Representability Juan Pablo Vielma Massachuse=s Ins?tute of Technology Joint work with Miles Lubin and Ilias Zadik INFORMS Annual Mee?ng, Phoenix, AZ, November, 2018. Mixed-Integer

Bardziej szczegółowo

#$%&"!' ()*+$,% -$)%.)/ 01! *0,,2* %2, 40,-7 $$$

#$%&!' ()*+$,% -$)%.)/ 01! *0,,2* %2, 40,-7 $$$ M NM O *+ 62-3B6 8 -C 6-B7 6 * *+5 2 B9 A: 6:!"#$% '!"#$%' ()* +,-. $/0(1()*$ +,!' + -.+ -/ (* +,!' + - / +,!'0!" $(1 234.56789: $(1 ;. *; ' +,!' 1 $% )# ?@ABCDE!6 9: $(1 FGH IJ!" $/0(1 IJKL

Bardziej szczegółowo

Proponowane tematy prac magisterskich (wersja polskojęzyczna): Tytuł: Operacje Kuratowskiego w zakresie skończenie wielu topologii na jednym

Proponowane tematy prac magisterskich (wersja polskojęzyczna): Tytuł: Operacje Kuratowskiego w zakresie skończenie wielu topologii na jednym Proponowane tematy prac magisterskich (wersja polskojęzyczna): Tytuł: Operacje Kuratowskiego w zakresie skończenie wielu topologii na jednym zbiorze. [1] T. Banakh, O. Chervak, T. Martynyuk, M. Pylypovych,

Bardziej szczegółowo

Dupin cyclides osculating surfaces

Dupin cyclides osculating surfaces Paweł Walczak, Uniwersytet Łódzki, Dijon, 25 stycznia 2012 Colaborators: Remi Langevin (UdeB), Adam Bartoszek, Szymon Walczak (UŁ) What is extrinsic conformal geometry? Conformal transformations = transformations

Bardziej szczegółowo

Helena Boguta, klasa 8W, rok szkolny 2018/2019

Helena Boguta, klasa 8W, rok szkolny 2018/2019 Poniższy zbiór zadań został wykonany w ramach projektu Mazowiecki program stypendialny dla uczniów szczególnie uzdolnionych - najlepsza inwestycja w człowieka w roku szkolnym 2018/2019. Składają się na

Bardziej szczegółowo

Weronika Mysliwiec, klasa 8W, rok szkolny 2018/2019

Weronika Mysliwiec, klasa 8W, rok szkolny 2018/2019 Poniższy zbiór zadań został wykonany w ramach projektu Mazowiecki program stypendialny dla uczniów szczególnie uzdolnionych - najlepsza inwestycja w człowieka w roku szkolnym 2018/2019. Tresci zadań rozwiązanych

Bardziej szczegółowo

PEWNE ZASTOSOWANIA TEORII DYSTRYBUCJI I RACHUNKU OPERATOROWEGO W TEORII RÓWNAŃ RÓŻNICZKOWYCH

PEWNE ZASTOSOWANIA TEORII DYSTRYBUCJI I RACHUNKU OPERATOROWEGO W TEORII RÓWNAŃ RÓŻNICZKOWYCH PEWNE ZASTOSOWANIA TEORII DYSTRYBUCJI I RACHUNKU OPERATOROWEGO W TEORII RÓWNAŃ RÓŻNICZKOWYCH WŁADYSŁAW KIERAT Oliver Heaviside w latach 1893-1899 opublikował trzytomową monografię: Elektromagnetic Theory,

Bardziej szczegółowo

TENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY

TENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY TENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY Stan naprężenia jest niemożliwy do pomiaru, natomiast łatwo zmierzyć stan odkształcenia na powierzchni zewnętrznej badanej konstrukcji. Aby wyznaczyć stan naprężenia trzeba

Bardziej szczegółowo

Twierdzenie o liczbach pierwszych i hipoteza Riemanna

Twierdzenie o liczbach pierwszych i hipoteza Riemanna o liczbach pierwszych i hipoteza Riemanna Artur Ulikowski Politechnika Gdańska 10 marca 2009 o liczbach pierwszych Legendre, badając rozkład liczb pierwszych, postawił następującą hipotezę: Niech π(x)

Bardziej szczegółowo

PYTANIA KONTROLNE STAN NAPRĘŻENIA, ODKSZTAŁCENIA PRAWO HOOKE A

PYTANIA KONTROLNE STAN NAPRĘŻENIA, ODKSZTAŁCENIA PRAWO HOOKE A PYTANIA KONTROLNE STAN NAPRĘŻENIA, ODKSZTAŁCENIA PRAWO HOOKE A TENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY Stan naprężenia jest niemożliwy do pomiaru, natomiast łatwo zmierzyć stan odkształcenia na powierzchni zewnętrznej

Bardziej szczegółowo

Tra r n a s n fo f rm r a m c a ja a na n p a rę r ż ę eń e pomi m ę i d ę zy y uk u ł k a ł d a am a i m i obr b ó r cony n m y i m

Tra r n a s n fo f rm r a m c a ja a na n p a rę r ż ę eń e pomi m ę i d ę zy y uk u ł k a ł d a am a i m i obr b ó r cony n m y i m Wytrzymałość materiałów Naprężenia główne na przykładzie płaskiego stanu naprężeń 1 Tensor naprężeń Naprężenia w stanie przestrzennym: τ τxz τ yx τ yz τzx τzy zz Układ współrzędnych jest zwykle wybrany

Bardziej szczegółowo

Wielomiany dodatnie na zwartych zbiorach semialgebraicznych

Wielomiany dodatnie na zwartych zbiorach semialgebraicznych Uniwersytet Śląski w Katowicach Wydział Matematyki, Fizyki i Chemii Kierunek matematyka Praca dyplomowa magisterska Wielomiany dodatnie na zwartych zbiorach semialgebraicznych Promotor: dr Paweł Gładki

Bardziej szczegółowo

Steeple #3: Gödel s Silver Blaze Theorem. Selmer Bringsjord Are Humans Rational? Dec RPI Troy NY USA

Steeple #3: Gödel s Silver Blaze Theorem. Selmer Bringsjord Are Humans Rational? Dec RPI Troy NY USA Steeple #3: Gödel s Silver Blaze Theorem Selmer Bringsjord Are Humans Rational? Dec 6 2018 RPI Troy NY USA Gödels Great Theorems (OUP) by Selmer Bringsjord Introduction ( The Wager ) Brief Preliminaries

Bardziej szczegółowo

harmonic functions and the chromatic polynomial

harmonic functions and the chromatic polynomial harmonic functions and the chromatic polynomial R. Kenyon (Brown) based on joint work with A. Abrams, W. Lam The chromatic polynomial with n colors. G(n) of a graph G is the number of proper colorings

Bardziej szczegółowo

Twierdzenie Hilberta o nieujemnie określonych formach ternarnych stopnia 4

Twierdzenie Hilberta o nieujemnie określonych formach ternarnych stopnia 4 Twierdzenie Hilberta o nieujemnie określonych formach ternarnych stopnia 4 Strona 1 z 23 Andrzej Sładek, Instytut Matematyki UŚl sladek@math.us.edu.pl Letnia Szkoła Instytutu Matematyki 20-23 września

Bardziej szczegółowo

EXAMPLES OF CABRI GEOMETRE II APPLICATION IN GEOMETRIC SCIENTIFIC RESEARCH

EXAMPLES OF CABRI GEOMETRE II APPLICATION IN GEOMETRIC SCIENTIFIC RESEARCH Anna BŁACH Centre of Geometry and Engineering Graphics Silesian University of Technology in Gliwice EXAMPLES OF CABRI GEOMETRE II APPLICATION IN GEOMETRIC SCIENTIFIC RESEARCH Introduction Computer techniques

Bardziej szczegółowo

XVII-wieczne metody w optymalizacji XXI wieku

XVII-wieczne metody w optymalizacji XXI wieku XVII-wieczne metody w optymalizacji XXI wieku cykl wykładów Okno na podwórze Maria Michalska 19 stycznia 2012 Zarys 1 Wstęp 2 SOS optymalizacja 3 Wielomiany ograniczone 4 XXI wiek - SDP 5 XVII wiek - Newton

Bardziej szczegółowo

Jak rozwiązać równanie diofantyczne o skończonej liczbie rozwiązań całkowitych?

Jak rozwiązać równanie diofantyczne o skończonej liczbie rozwiązań całkowitych? Jak rozwiązać równanie diofantyczne o skończonej liczbie rozwiązań całkowitych? Apoloniusz TYSZKA, Kraków Thoralf Skolem udowodnił, że każde równanie diofantyczne może być algorytmicznie przekształcone

Bardziej szczegółowo

METODY SZTUCZNEJ INTELIGENCJI algorytmy ewolucyjne

METODY SZTUCZNEJ INTELIGENCJI algorytmy ewolucyjne METODY SZTUCZNEJ INTELIGENCJI algorytmy ewolucyjne dr hab. inż. Andrzej Obuchowicz, prof. UZ Instytut Sterowania i Systemów Informatycznych Uniwersytet Zielonogórski A. Obuchowicz: MSI - algorytmy ewolucyjne

Bardziej szczegółowo

R Z N C. p11. a!b! = b (a b)!b! d n dx n [xn sin x] = x n(n k) (sin x) (n) = n(n 1) (n k + 1) sin(x + kπ. n(n 1) (n k + 1) sin(x + lπ 2 )

R Z N C. p11. a!b! = b (a b)!b! d n dx n [xn sin x] = x n(n k) (sin x) (n) = n(n 1) (n k + 1) sin(x + kπ. n(n 1) (n k + 1) sin(x + lπ 2 ) 5 Z N p ) a a + b)! b ) a!b! a a! b a b)!b! p n n k nn k) n ) n k) d n d n [n sin ] n nn k) sin ) n) k n nn ) n k + ) sin + lπ ) k d n d n [n sin ] n k ) n n ) n k) sin ) k) k n k ) n nn ) n k + ) sin

Bardziej szczegółowo

GAL 80 zadań z liczb zespolonych

GAL 80 zadań z liczb zespolonych GAL 80 zadań z liczb zespolonych Postać algebraiczna liczby zespolonej 1 Sprowadź wyrażenia do postaci algebraicznej: (a) ( + i)(3 i) + ( + 31)(3 + 41), (b) (4 + 3i)(5 i) ( 6i), (5 + i)(7 6i) (c), 3 +

Bardziej szczegółowo

Rozdział 1. Nazwa i adres Zamawiającego Rozdział 2. Informacja o trybie i stosowaniu przepisów Rozdział 3. Przedmiot zamówienia

Rozdział 1. Nazwa i adres Zamawiającego Rozdział 2. Informacja o trybie i stosowaniu przepisów Rozdział 3. Przedmiot zamówienia Z n a k s p r a w y G O S I R D Z P I 2 7 1 0 1 0 2 0 1 4 S P E C Y F I K A C J A I S T O T N Y C H W A R U N K Ó W Z A M Ó W I E N I A f S p r z» t a n i e i u t r z y m a n i e c z y s t o c i g d y

Bardziej szczegółowo

Zespół Szkół Technicznych. Badanie wyświetlaczy LCD

Zespół Szkół Technicznych. Badanie wyświetlaczy LCD Zespół Szkół Technicznych Badanie wyświetlaczy LCD WYŚWIETLACZE LCD CZĘSC TEORETYCZNA ZALETY: ) mały pobór mocy, 2) ekonomiczność pod względem zużycia energii (pobór prądu przy 5V mniejszy niż 2mA), 3)

Bardziej szczegółowo

system opracowywania dokumentów L A T E X

system opracowywania dokumentów L A T E X system opracowywania dokumentów L A T E X 29 października 2007 spis treści 1 polecenia wprowadzające otoczenie math - wzór umieszczony w tekście \begin{math}... \end{math} \(... \) $... $ otoczenie displaymath

Bardziej szczegółowo

Standardized Test Practice

Standardized Test Practice Standardized Test Practice 1. Which of the following is the length of a three-dimensional diagonal of the figure shown? a. 4.69 units b. 13.27 units c. 13.93 units 3 d. 16.25 units 8 2. Which of the following

Bardziej szczegółowo

I. KARTA PRZEDMIOTU CEL PRZEDMIOTU

I. KARTA PRZEDMIOTU CEL PRZEDMIOTU I. KARTA PRZEDMIOTU 1. Nazwa przedmiotu: MATEMATYKA STOSOWANA II 2. Kod przedmiotu: Ma2 3. Jednostka prowadząca: Wydział Mechaniczno-Elektryczny 4. Kierunek: Mechatronika 5. Specjalność: Zastosowanie informatyki

Bardziej szczegółowo

General Certificate of Education Ordinary Level ADDITIONAL MATHEMATICS 4037/12

General Certificate of Education Ordinary Level ADDITIONAL MATHEMATICS 4037/12 UNIVERSITY OF CAMBRIDGE INTERNATIONAL EXAMINATIONS General Certificate of Education Ordinary Level www.xtremepapers.com *6378719168* ADDITIONAL MATHEMATICS 4037/12 Paper 1 May/June 2013 2 hours Candidates

Bardziej szczegółowo

Różne rozkłady prawdopodobieństwa

Różne rozkłady prawdopodobieństwa Różne rozłady prawdopodobieństwa. Rozład dwupuntowy D(p). Zmienna losowa ξ ma rozład D(p), jeżeli P p {ξ = 0} = p oraz P p {ξ = } = p. Eξ = p D ξ = p( p). Rozład dwumianowy Bin(n, p). Zmienna losowa ξ

Bardziej szczegółowo

Rachunek lambda, zima

Rachunek lambda, zima Rachunek lambda, zima 2015-16 Wykład 2 12 października 2015 Tydzień temu: Własność Churcha-Rossera (CR) Jeśli a b i a c, to istnieje takie d, że b d i c d. Tydzień temu: Własność Churcha-Rossera (CR) Jeśli

Bardziej szczegółowo

Symbole Numer Nazwa Opis Znaczenie Wygląd. Latin small "f" with hook (function, florin) Greek capital letter "alpha"

Symbole Numer Nazwa Opis Znaczenie Wygląd. Latin small f with hook (function, florin) Greek capital letter alpha Symbole Numer Nazwa Opis Znaczenie Wygląd ƒ Litery greckie ƒ Latin small "f" with hook (function, florin) Łacińskie małe "f" z "haczykiem" (funkcja, floren) Α Α "alpha" Grecka wielka litera "alfa" Α Β

Bardziej szczegółowo

T = Z t T t T t T t T t T : Z N (s i ) n i=1 n n S S = {(s i ) n i=1 N n : s j + j s k + k ( n), n N}. 1 j k n (s 1, s 2,..., s n ) s 1 s 2... s n m = s 1 s 2... s n m s i m i = 1,..., n S m S m = {(s

Bardziej szczegółowo

(Arithmetic Invariant Theory) 1 (Geometric Invariant Theory, GIT) GIT

(Arithmetic Invariant Theory) 1 (Geometric Invariant Theory, GIT) GIT ( 1 2) Gauss ( 3) 1 (Arithmetic Invariant Theory) 1 (Geometric Invariant Theory, GIT) GIT 2 2 V = Sym 2 C 2 := { f(x, y) = ax 2 + bxy + cy 2 a, b, c C } G = GL 2 (C) ( ) g = ( p r ) q G, s f(x, y) = ax

Bardziej szczegółowo

UWAGI O WŁAŚCIWOŚCIACH LICZBY ZNIEWOLENIA DLA GRAFÓW

UWAGI O WŁAŚCIWOŚCIACH LICZBY ZNIEWOLENIA DLA GRAFÓW PRACE WYDZIAŁU NAWIGACYJNEGO nr 19 AKADEMII MORSKIEJ W GDYNI 2006 SAMBOR GUZE Akademia Morska w Gdyni Katedra Matematyki UWAGI O WŁAŚCIWOŚCIACH LICZBY ZNIEWOLENIA DLA GRAFÓW W pracy zdefiniowano liczbę

Bardziej szczegółowo

O pewnym twierdzeniu S. Łojasiewicza, J. Wloki, Z. Zieleżnego

O pewnym twierdzeniu S. Łojasiewicza, J. Wloki, Z. Zieleżnego O pewnym twierdzeniu S. Łojasiewicza, J. Wloki, Z. Zieleżnego Jan Ligęza Instytut Matematyki Wisła Letnia Szkoła Instytutu Matematyki wrzesień 2010 r. [1] S. Łojasiewicz, J. Wloka, Z. Zieleżny; Über eine

Bardziej szczegółowo

4. P : P SO P Spin, π : P M: 6. F = P Spin Spin(n) S, F ± = P Spin Spin(n) S ± 7. ω: Levi-Civita, R:, K:

4. P : P SO P Spin, π : P M: 6. F = P Spin Spin(n) S, F ± = P Spin Spin(n) S ± 7. ω: Levi-Civita, R:, K: /, Dirac,, Bismut[B]., [B], [B],, [K], [T], [W].,,,,, /.,.,,,..,.. M, g): n = l,. P SO : T M, M SOn) 3. P Spin : M Spinn), P SO 4. P : P SO P Spin, π : P M: 5. S = S + S : Spinn) l S +, S l ) 6. F = P

Bardziej szczegółowo

y = The Chain Rule Show all work. No calculator unless otherwise stated. If asked to Explain your answer, write in complete sentences.

y = The Chain Rule Show all work. No calculator unless otherwise stated. If asked to Explain your answer, write in complete sentences. The Chain Rule Show all work. No calculator unless otherwise stated. If asked to Eplain your answer, write in complete sentences. 1. Find the derivative of the functions y 7 (b) (a) ( ) y t 1 + t 1 (c)

Bardziej szczegółowo

Wyk lad z Algebry Liniowej dla studentów WNE UW. Rok akademicki 2017/2018. Przyk lady zadań na ćwiczenia. 1. Które z cia

Wyk lad z Algebry Liniowej dla studentów WNE UW. Rok akademicki 2017/2018. Przyk lady zadań na ćwiczenia. 1. Które z cia Wyk lad z Algebry Liniowej dla studentów WNE UW. Rok akademicki 2017/2018. Przyk lady zadań na ćwiczenia. 1. Które z cia gów: ( 1, 1, 1, 1), (2, 3, 1, 4), (4, 3, 2, 1), (4, 0, 3, 1) sa rozwia 2 zaniami

Bardziej szczegółowo

Algebra liniowa II. Lista 1. 1 u w 0 1 v 0 0 1

Algebra liniowa II. Lista 1. 1 u w 0 1 v 0 0 1 Algebra liniowa II Lista Zadanie Udowodnić, że jeśli B b ij jest macierzą górnotrójkątną o rozmiarze m m, to jej wyznacznik jest równy iloczynowi elementów leżących na głównej przekątnej: det B b b b mm

Bardziej szczegółowo

Dyskretna teoria Morse a

Dyskretna teoria Morse a Dyskretna teoria Morse a Toruńska Letnia Szkoła Matematyki 2011 Michał Kukieła Uniwersytet Mikołaja Kopernika w Toruniu θ R θ Klasyczna teoria Morse a M n - zwarta rozmaitość gładka bez brzegu, f : M n

Bardziej szczegółowo

Modern methods of statistical physics

Modern methods of statistical physics Modern methods of statistical physics František Slanina Institute of Physics, Academy of Sciences of the Czech Republic, Prague slanina@fzu.cz www.fzu.cz/ slanina Ising model Renormalisation group Modern

Bardziej szczegółowo

deep learning for NLP (5 lectures)

deep learning for NLP (5 lectures) TTIC 31210: Advanced Natural Language Processing Kevin Gimpel Spring 2019 Lecture 6: Finish Transformers; Sequence- to- Sequence Modeling and AJenKon 1 Roadmap intro (1 lecture) deep learning for NLP (5

Bardziej szczegółowo

Układy równań i równania wyższych rzędów

Układy równań i równania wyższych rzędów Rozdział Układy równań i równania wyższych rzędów Układy równań różniczkowych zwyczajnych Wprowadzenie W poprzednich paragrafach zajmowaliśmy się równaniami różniczkowymi y = f(x, y), których rozwiązaniem

Bardziej szczegółowo

Sumy kwadratów. Twierdzenie Fermata-Eulera. Lemat Minkowskiego

Sumy kwadratów. Twierdzenie Fermata-Eulera. Lemat Minkowskiego Sumy kwadratów TWIERDZENIE LAGRANGE A Każda liczba naturalna da się przedstawić w postaci sumy czterech kwadratów. Twierdzenie Fermata-Eulera Każda liczba pierwsza postaci 4k + 1 daje się przedstawić w

Bardziej szczegółowo

I V. N a d z ó r... 6

I V. N a d z ó r... 6 C h o r ą g i e w D o l n o l ą s k a Z H P Z a ł ą c z n i k 1 d o U c h w a ł y n r 2 2. / I X / 2 0 1 5 K o m e n d y C h o r ą g w i D o l n o 6 l ą s k i e j Z H P z d n i a 0 8. 0 62. 0 1 5 r. P

Bardziej szczegółowo

Wykład 2 Układ współrzędnych, system i układ odniesienia

Wykład 2 Układ współrzędnych, system i układ odniesienia Wykład 2 Układ współrzędnych, system i układ odniesienia Prof. dr hab. Adam Łyszkowicz Katedra Geodezji Szczegółowej UWM w Olsztynie adaml@uwm.edu.pl Heweliusza 12, pokój 04 Spis treści Układ współrzędnych

Bardziej szczegółowo

Podróże po Imperium Liczb

Podróże po Imperium Liczb Podróże po Imperium Liczb Część 03. Liczby Kwadratowe Rozdział 3 3. Sumy dwóch kwadratów Andrzej Nowicki 27 kwietnia 2013, http://www.mat.uni.torun.pl/~anow Spis treści 3 Sumy dwóch kwadratów 49 3.1 Warunki

Bardziej szczegółowo

Ś Ń ź Ś ź Ś Ś Ś Ś Ś Ś Ś Ą Ś Ż ż ż Ż ć ć ź ź ÓĆ ć Ż Ą ć Ż ż ć Ą Ł Ś Ń ć Ś Ą Ą ż Ż Ą ź Ą ź Ą ż Ś Ń Ł Ś Ś Ó Ą ż ż Ś Ń Ł Ś ż ź ź Ą ć ż ż ć ć ż ć ż Ą ż Ł ż ć ż ż Ż ż ż ż ć Ąć ż ż ż Ż Ż ż ż ć ż ć ż ż ż Ż ż ż

Bardziej szczegółowo

Kwantowa implementacja paradoksu Parrondo

Kwantowa implementacja paradoksu Parrondo Kwantowa implementacja paradoksu Parrondo Jarosław Miszczak Instytut Informatyki Teoretycznej i Stosowanej PAN, Gliwice oraz Zakład Fizyki Teoretycznej, Uniwersytet Śląski, Katowice 7 Czerwca 2005 Plan

Bardziej szczegółowo

adasalai.org POWERS OF IMAGINARY UNIT = i i 2001 Division algorithm : n = 4(q) + r

adasalai.org     POWERS OF IMAGINARY UNIT = i i 2001 Division algorithm : n = 4(q) + r .COMPLEX NUMBERS Pai POWERS OF IMAGINARY UNIT i =, i = i, i 4 = Division algorithm : n = 4(q) + r i n = (i) 4q+r = (i) 4q (i) r = (i 4 ) q (i) r if r = 0, i n = ; if r =, i n = i; if r =, i n = ; if r

Bardziej szczegółowo

Twierdzenie Levy-Steiniza i zbiory osi galne szeregów warun

Twierdzenie Levy-Steiniza i zbiory osi galne szeregów warun Twierdzenie Levy-Steiniza i zbiory osi galne szeregów warunkowo zbie»nych Jacek Marchwicki (praca wspólna z Szymonem Gª bem) 21.05.2017 Konopnica Wprowadzenie Wprowadzenie Zbiór osi galny A(x n ) = { n=1

Bardziej szczegółowo

2 1 3 c c1. e 1, e 2,..., e n A= e 1 e 2...e n [ ] M. Przybycień Matematyczne Metody Fizyki I

2 1 3 c c1. e 1, e 2,..., e n A= e 1 e 2...e n [ ] M. Przybycień Matematyczne Metody Fizyki I Liniowa niezależno ność wektorów Przykład: Sprawdzić czy następujące wektory z przestrzeni 3 tworzą bazę: e e e3 3 Sprawdzamy czy te wektory są liniowo niezależne: 3 c + c + c3 0 c 0 c iei 0 c + c + 3c3

Bardziej szczegółowo

Podstawy robotyki wykład V. Jakobian manipulatora. Osobliwości

Podstawy robotyki wykład V. Jakobian manipulatora. Osobliwości Podstawy robotyki Wykład V Jakobian manipulatora i osobliwości Robert Muszyński Janusz Jakubiak Instytut Informatyki, Automatyki i Robotyki Politechnika Wrocławska Metoda bezpośrednia uzyskania macierzy

Bardziej szczegółowo

Aerodynamics I Compressible flow past an airfoil

Aerodynamics I Compressible flow past an airfoil Aerodynamics I Compressible flow past an airfoil transonic flow past the RAE-8 airfoil (M = 0.73, Re = 6.5 10 6, α = 3.19 ) Potential equation in compressible flows Full potential theory Let us introduce

Bardziej szczegółowo

Kilka spraw praktycz-

Kilka spraw praktycz- Kilka spraw praktycz- MES2 2 nych Część I Uproszczenia, cd. Symetria konstrukcji Zasada nr. Uwzględniamy symetrię rakz -displ. y-displ.=z-displ. z z y y z y rak z-displ. rak z-displ. W tym przypadku wystarczy

Bardziej szczegółowo

Fizyka Laserów wykład 5. Czesław Radzewicz

Fizyka Laserów wykład 5. Czesław Radzewicz Fizyka Laserów wykład 5 Czesław Radzewicz rezonatory optyczne, optyczne wnęki rezonansowe rezonatory otwarte: Fabry-Perot E t E 0 R 0.99 T 1 0 E r R R R 0. R 0.9 E t = TE 0 e iδφ R 0.5 R 0.9 E t Gires-Tournois

Bardziej szczegółowo

Wektory w przestrzeni

Wektory w przestrzeni Wektory w przestrzeni Informacje pomocnicze Denicja 1. Wektorem nazywamy uporz dkowan par punktów. Pierwszy z tych punktów nazywamy pocz tkiem wektora albo punktem zaczepienia wektora, a drugi - ko«cem

Bardziej szczegółowo

Matematyczne Metody Fizyki I

Matematyczne Metody Fizyki I Matematyczne Metody Fizyki I Dr hab. inż.. Mariusz Przybycień Matematyka dla przyrodników i inżynierów, D.A. McQuarrie, PWN, Warszawa 005. Wybrane rozdziały matematycznych metod fizyki, A. Lenda, B. Spisak,

Bardziej szczegółowo

New Roads to Cryptopia. Amit Sahai. An NSF Frontier Center

New Roads to Cryptopia. Amit Sahai. An NSF Frontier Center New Roads to Cryptopia Amit Sahai An NSF Frontier Center OPACity Panel, May 19, 2019 New Roads to Cryptopia What about all this space? Cryptography = Hardness* PKE RSA MPC DDH ZK Signatures Factoring IBE

Bardziej szczegółowo

Matematyczne Metody Fizyki I Dr hab. inż. Mariusz Przybycień

Matematyczne Metody Fizyki I Dr hab. inż. Mariusz Przybycień Matematyczne Metody Fizyki I Dr hab. inż. Mariusz Przybycień Matematyka dla przyrodników i inżynierów, D.A. McQuarrie, PWN, Warszawa 005. Wybrane rozdziały matematycznych metod fizyki, A. Lenda, B. Spisak,

Bardziej szczegółowo

Eksperymenty reaktorowe drugiej generacji wyznaczenie ϑ 13

Eksperymenty reaktorowe drugiej generacji wyznaczenie ϑ 13 Eksperymenty reaktorowe drugiej generacji wyznaczenie ϑ 13 v Przypomnienie wyniku eksperymentu KamLAND - weryfikującego oscylacje neutrin słonecznych v Formuły na prawdopodobieństwo disappearance antyneutrin

Bardziej szczegółowo

(8) Oblicz wyznacznik dowolnie wybranej macierzy stopnia czwartego. (9) Rozwi aż podany układ równań stosuj ac wzory Cramera:

(8) Oblicz wyznacznik dowolnie wybranej macierzy stopnia czwartego. (9) Rozwi aż podany układ równań stosuj ac wzory Cramera: Zadania przygotowuj ace do kolokwium (budownictwo, studia niestacjonarne, drugi semestr, 209) [7III] () Podaj przykład dowolnej macierzy A drugiego stopnia Oblicz A A T + A T A (2) Podaj przykład dowolnej

Bardziej szczegółowo

ALGEBRA LINIOWA. Wykład 2. Analityka gospodarcza, sem. 1. Wydział Zarządzania i Ekonomii Politechnika Gdańska

ALGEBRA LINIOWA. Wykład 2. Analityka gospodarcza, sem. 1. Wydział Zarządzania i Ekonomii Politechnika Gdańska ALGEBRA LINIOWA Wykład 2 Analityka gospodarcza, sem 1 Wydział Zarządzania i Ekonomii Politechnika Gdańska dr inż Natalia Jarzębkowska, CNMiKnO semzimowy 2018/2019 2/17 Macierze Niech M = {1, 2,, m} i N

Bardziej szczegółowo

Machine Learning for Data Science (CS4786) Lecture 11. Spectral Embedding + Clustering

Machine Learning for Data Science (CS4786) Lecture 11. Spectral Embedding + Clustering Machine Learning for Data Science (CS4786) Lecture 11 Spectral Embedding + Clustering MOTIVATING EXAMPLE What can you say from this network? MOTIVATING EXAMPLE How about now? THOUGHT EXPERIMENT For each

Bardziej szczegółowo

Convolution semigroups with linear Jacobi parameters

Convolution semigroups with linear Jacobi parameters Convolution semigroups with linear Jacobi parameters Michael Anshelevich; Wojciech Młotkowski Texas A&M University; University of Wrocław February 14, 2011 Jacobi parameters. µ = measure with finite moments,

Bardziej szczegółowo

#09. Systemy o złożonej strukturze

#09. Systemy o złożonej strukturze #09 Systemy o złożonej strukturze system składa się z wielu elementów, obiekty (podsystemy) wchodzące w skład systemu są ze sobą połączone i wzajemnie od siebie zależne mogą wystąpić ograniczenia w dostępności

Bardziej szczegółowo

MAGNESY KATALOG d e s i g n p r o d u c e d e l i v e r

MAGNESY KATALOG d e s i g n p r o d u c e d e l i v e r MAGNESY KATALOG design produce deliver MAGNET 0,4 / 0,75MM owal, prostokąt, koło, kwadrat od 50 sztuk Flexible magnet 0.4 = strength example: able to hold one A4 sheet. 0.75 = strength example: able to

Bardziej szczegółowo

1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych. , u x1 x 2

1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych. , u x1 x 2 Temat 1 Pojęcia podstawowe 1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych Równaniem różniczkowym cząstkowym rzędu drugiego o n zmiennych niezależnych nazywamy równanie postaci gdzie u = u (x 1, x,...,

Bardziej szczegółowo

2017 R. Robert Gajewski: Mathcad Prime 4. Solution of examples Rozwiązania przykładów

2017 R. Robert Gajewski: Mathcad Prime 4. Solution of examples Rozwiązania przykładów 07 R. Robert Gajewski: Mathcad Prime 4 0. Calculate numerically and present results in different formats and precision. 0. Oblicz numerycznie i przedstaw wyniki w różnych formatach i z różną precyzją.

Bardziej szczegółowo

tum.de/fall2018/ in2357

tum.de/fall2018/ in2357 https://piazza.com/ tum.de/fall2018/ in2357 Prof. Daniel Cremers From to Classification Categories of Learning (Rep.) Learning Unsupervised Learning clustering, density estimation Supervised Learning learning

Bardziej szczegółowo

Instytut Techniki Lotniczej i Mechaniki Stosowanej Wydział Mechaniczny Energetyki i Lotnictwa Politechnika Warszawska

Instytut Techniki Lotniczej i Mechaniki Stosowanej Wydział Mechaniczny Energetyki i Lotnictwa Politechnika Warszawska Seminarium ZMiFP, IPPT PAN, Warszawa 6 grudnia 29. Niestateczność hydrodynamiczna przepływu w szczelinie w poprzecznie pofalowanymi ścianami Jacek Szumbarski Instytut Techniki Lotniczej i Mechaniki Stosowanej

Bardziej szczegółowo

ń ę ń ę ń ę ń ę ę ę ę ę ź ń ź Ś ę Ł ń ę ę ń ę ń ę ę ę ę ę ę ź ę ę Ż ę ŚĆ ę Ż ń ń ę ń ę ę ę ę ę ź ę ę Ś Ś Ś Ś ź ę ń ę ę Ź ń Ś Ś ę ń ę ę ę ę ę ź ń ŚĆ Ś ń ń ń Ą ń ę ę ŚĆ ę Ż ę ń ę ę ę ę ę ź ń Ś Ś ź Ś Ł ę

Bardziej szczegółowo

Homogeneous hypersurfaces

Homogeneous hypersurfaces Differential Geometry Seminar, ANU p. 1/14 Homogeneous hypersurfaces Michael Eastwood [based on joint work with Vladimir Ezhov] Australian National University Differential Geometry Seminar, ANU p. 2/14

Bardziej szczegółowo

F-Theory duals of heterotic K3 orbifolds

F-Theory duals of heterotic K3 orbifolds F-Theory duals of heterotic K3 orbifolds Fabian Ruehle Deutsches Elektronensynchrotron DESY Hamburg String Pheno 2014 07/08/2014 Based on Ludeling, Ruehle: [1405.2928] T 4 /Z 2 Orbifold 2 2 2 2 2 2 2 2

Bardziej szczegółowo

Egzamin poprawkowy z Analizy II 11 września 2013

Egzamin poprawkowy z Analizy II 11 września 2013 Egzamn poprawkowy z nalzy II 11 wrześna 13 Uwag organzacyjne: każde zadane rozwązujemy na osobnej kartce Każde zadane należy podpsać menem nazwskem własnym oraz prowadzącego ćwczena Na wszelk wypadek prosmy

Bardziej szczegółowo

Struktury Geometryczne Mechaniki

Struktury Geometryczne Mechaniki Struktury Geometryczne Mechaniki Paweł Urbański u rb a n ski@fuw.ed u.p l Kat edra Met od Mat ematycznych Fizyki Uniwersyt et Warszawski Sympozjum IFT, 08.12.2007 p. 1/23 MOTYWACJE Dlaczego mechanika (analityczna)?

Bardziej szczegółowo

Macierze. Dziaªania na macierzach. 1. Niech b d dane macierze , D = , C = , B = 4 12 A = , F = , G = , H = E = a) Obliczy A + B, 2A 3B,

Macierze. Dziaªania na macierzach. 1. Niech b d dane macierze , D = , C = , B = 4 12 A = , F = , G = , H = E = a) Obliczy A + B, 2A 3B, Macierze Dziaªania na macierzach Niech b d dane macierze A = E = [ 2 3 0 3 2 3 2 0 [ 0 8, B = 4 2, F = [ 2 3, C = 3 2 2 3 0 0 0 4 0 6 3 0, G =, D = 0 2 0 2 0 3 0 3 0 2 0 0 2 2 0 0 5 0 2,, H = 0 0 4 0 0

Bardziej szczegółowo

Spektroskopia mionów w badaniach wybranych materiałów magnetycznych. Piotr M. Zieliński NZ35 IFJ PAN

Spektroskopia mionów w badaniach wybranych materiałów magnetycznych. Piotr M. Zieliński NZ35 IFJ PAN Spektroskopia mionów w badaniach wybranych materiałów magnetycznych Piotr M. Zieliński NZ35 IFJ PAN 1. Fundamenty spektroskopii mionów. Typowy eksperyment 3. Cel i obiekty badań 4. Przykłady otrzymanych

Bardziej szczegółowo

WOJEWÓDZKI IN S P EKT OR A T OC H R ON Y ŚR ODOWIS KA W KR A KOWIE M 2 0 0 2 U RAPORT O STANIE ŚRODOWISK A W WOJ EWÓ DZ TWIE AŁ OPOL SK IM W ROK BIBLIOTEKA MON ITOR IN G U ŚR OD OW IS KA K r a k ó w 2003

Bardziej szczegółowo

CS 6170: Computational Topology, Spring 2019 Lecture 09

CS 6170: Computational Topology, Spring 2019 Lecture 09 CS 6170: Computtionl Topology, Spring 2019 Lecture 09 Topologicl Dt Anlysis for Dt Scientists Dr. Bei Wng School of Computing Scientific Computing nd Imging Institute (SCI) University of Uth www.sci.uth.edu/~beiwng

Bardziej szczegółowo

Sekantooptyki owali i ich własności

Sekantooptyki owali i ich własności Sekantooptyki owali i ich własności Magdalena Skrzypiec Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki Uniwersytet Marii Curie-Skłodowskiej 19 października 2009r. Informacje wstępne Definicja Owalem nazywamy

Bardziej szczegółowo

The Lorenz System and Chaos in Nonlinear DEs

The Lorenz System and Chaos in Nonlinear DEs The Lorenz System and Chaos in Nonlinear DEs April 30, 2019 Math 333 p. 71 in Chaos: Making a New Science by James Gleick Adding a dimension adds new possible layers of complexity in the phase space of

Bardziej szczegółowo

O pewnych klasach funkcji prawie okresowych (niekoniecznie ograniczonych)

O pewnych klasach funkcji prawie okresowych (niekoniecznie ograniczonych) (niekoniecznie ograniczonych) Wydział Matematyki i Informatyki Uniwersytet im. Adama Mickiewicza, Poznań Będlewo, 25-30 maja 2015 Funkcje prawie okresowe w sensie Bohra Definicja Zbiór E R nazywamy względnie

Bardziej szczegółowo

Zestaw 2. Definicje i oznaczenia. inne grupy V 4 grupa czwórkowa Kleina D n grupa dihedralna S n grupa symetryczna A n grupa alternująca.

Zestaw 2. Definicje i oznaczenia. inne grupy V 4 grupa czwórkowa Kleina D n grupa dihedralna S n grupa symetryczna A n grupa alternująca. Zestaw 2 Definicja grupy Definicje i oznaczenia grupa zbiór z działaniem łącznym, posiadającym element neutralny, w którym każdy element posiada element odwrotny grupa abelowa (przemienna) grupa, w której

Bardziej szczegółowo

Ę Ć Ę Ó Ą ź Ó Ń Ń Ć Ó Ó Ł Ź Ł Ą Ł ć Ł ć Ź Ź ź Ń Ń Ź ć ć Ó Ą ź ć ć Ż ć ć Ź ć Ą ź Ł Ł Ę ć ć Ł Ś ć Ź ć Ł ć ć ć Ż Ó Ś Ł ć ź ć Ć ć ź ć Ź Ź Ł ć ć ć ź ź Ż Ą ź Ł ć ć ć Ó Ś Ć Ń ć Ń ć ć ź ć ć ć ć Ą Ł Ń ć Ł ć Ę Ą

Bardziej szczegółowo

Ć ń ń Ę Ó ń Ę ć ć ź Ę ć Ź ć ń ń ń ń ć ń ń ń Ę ć Ą Ę Ź ć ć ń Ą ź Ó ź ń Ę ć ć ń Ó Ą Ą ź ź Ę Ć Ę ć Ó ź Ą ć ć Ę ź ć Ź ć Ę ć Ź Ź ć ć ć ć Ł Ę ć Ć Ę Ź ć Ż Ę ń Ź Ę ć ń ć ń Ź Ź ń Ę ń ć Ó Ó Ź ć ń Ź ń Ż ć ź ź Ą Ć

Bardziej szczegółowo

Ł Ł Ń Ń Ś Ń Ń ź Ń Ą Ż Ł Ę Ł Ś Ą Ą Ś Ł Ń Ś Ą Ń ć Ą Ą Ą Ą Ł Ś Ę Ś Ń Ż Ż Ś Ć Ź ć Ę Ś Ą Ź Ś Ś Ś Ś Ż Ś Ź Ą Ż Ć Ą Ś Ź Ż Ź Ź Ź Ś Ą ć Ś Ść Ś Ść Ż Ź Ź ć Ź Ź Ź Ż Ż Ź Ś Ś Ż Ż ć Ź Ż Ż ć Ś Ś Ą Ź ć Ś ć ć Ś Ś ć Ż Ż Ą

Bardziej szczegółowo

Ą Ą ć Ż ć ć ź ć ć ć ć ć ć ć ć ć Ą ć ć Ą ć ć Ó Ź ć Ą ć ć ć ć ć Ą ć ć Ą Ź ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć Ą ć Ą Ż ć Ź ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć ć Ż ć ć Ż ć ć ć ć ć Ą ź ć Ę ć ć ć ć Ź ć ć ź ć ć ć

Bardziej szczegółowo

Ą Ą Ą ń ż Ę Ż ż ń ż ć ż ż ć Ń Ż ż ż Ź Ą ń Ż Ę Ń ż Ą ń ż ć Ź ć ć ż ć ż ć ż Ż ż ż ż ć ż ń ż ć ń ż ż ż ć ć ń ń ż ć ż ćż ż ż ń ż ń ż ż Ę ż Ę Ą ż ż Ęć ż ż Ę ż ć ć ć ż ń ź ń ń Ź ż Ę Ę ń Ź Ź ć Ż ć ź ż ż ż ź Ę

Bardziej szczegółowo

Ę Ę Ń ć Ź ć Ź Ń Ę Ó Ź Ę Ź Ń Ń ć Ź ź Ą Ź ć Ę Ą Ę Ź Ź Ź Ę Ź Ą Ź Ź Ą Ó Ó Ź Ą ć Ń Ą ć ć ć Ż Ą Ą Ż Ą Ą Ą ć Ź Ź Ę Ą Ą Ę Ź Ń ź Ś ź Ż Ż Ż Ą ć Ś Ą ć Ą Ż Ń Ż Ą Ź Ź ć Ń Ś Ń Ź Ź Ą Ź Ż Ą ź ć ć Ę Ź Ź Ź ź Ę ź Ę Ń Ź Ę

Bardziej szczegółowo

Ł Ł Ś Ł Ń Ń Ł Ę ć ć Ż ć Ż Ę ć ć ć Ę Ę ć Ż ź Ż ć Ż Ą Ę Ę Ż Ę ź Ś ć ć Ę ź Ą ć Ł Ę Ę ź Ż ć ć Ę Ę Ż Ż ć Ż Ę ć Ę Ę ć ź Ą ć ć ć Ę ć ć ź ć ć ź ć Ś Ż ć ć Ż ć Ż ć Ż ć ź Ż Ż Ę Ę ź Ę ć Ż Ż Ę Ż Ę Ż Ą ć ć ć Ż ź Ż ć

Bardziej szczegółowo

ć ź ć ź ć ć Ź ć ć ć ć ź ć ć ź ć ć Ź Ł ć ć ć Ż ć Ż ć ć Ź ź Ć Ą Ź Ż Ż Ź Ż Ć Ł Ł Ź Ź ź Ą ź Ą Ć Ź Ł Ź ć Ź ćź Ź Ź Ą Ź ć Ź ć Ł ć Ł ć ć Ł ć Ą ć ć ć ź ź ć ć ć ć ź ć ć ć ź ć ć ć ć ć ć ć ć Ł Ź ć ź ć Ą ć ć Ą Ć

Bardziej szczegółowo

Strings on Celestial Sphere. Stephan Stieberger, MPP München

Strings on Celestial Sphere. Stephan Stieberger, MPP München Strings on Celestial Sphere Stephan Stieberger, MPP München String Theory from a Worldsheet Perspective Galileo Galilei Institute, Firenze April 15-19, 2019 based on: St.St., T.R. Taylor: Strings on Celestial

Bardziej szczegółowo

Teoria rugownika i wyróżnik ciała. Projekt zaliczeniowy: Algebraiczna Teoria Liczb I

Teoria rugownika i wyróżnik ciała. Projekt zaliczeniowy: Algebraiczna Teoria Liczb I Teoria rugownika i wyróżnik ciała. Projekt zaliczeniowy: Algebraiczna Teoria Liczb I Bazyli Klockiewicz 22 czerwca 2014 1 Rugownik pary wielomianów oraz wyróżnik wielomianu. Poniższe stwierdzenia opisują

Bardziej szczegółowo

Relaxation of the Cosmological Constant

Relaxation of the Cosmological Constant Relaxation of the Cosmological Constant with Peter Graham and David E. Kaplan The Born Again Universe + Work in preparation + Work in progress aaab7nicdvbns8nafhypx7v+vt16wsycp5kioseifw8ekthwaepzbf7apztn2n0ipfrhepggifd/jzf/jzs2brudwbhm5rhvtzakro3rfjqlpewv1bxyemvjc2t7p7q719zjphi2wcisdr9qjyjlbblubn6ncmkccoweo6vc7zyg0jyrd2acoh/tgeqrz9ryqdo7sdgq9qs1t37m5ibu3v2qqvekpqyfmv3qry9mwbajnexqrbuemxp/qpxhtoc00ss0ppsn6ac7lkoao/yns3wn5mgqiykszz80zkz+n5jqwotxhnhktm1q//zy8s+vm5nowp9wmwygjzt/fgwcmitkt5oqk2rgjc2hthg7k2fdqigztqgklwfxkfmfte/qnuw3p7xgzvfhgq7gei7bg3nowdu0oqumrvaiz/dipm6t8+q8zamlp5jzhx9w3r8agjmpzw==

Bardziej szczegółowo