P O D S T A W Y E L E K T R O D Y N A M I K I Ć W I C Z E N I A Semestr zimowy r. ak. 2018/2019 PIERWSZE ZAJĘCIA ZADANIA
|
|
- Jerzy Smoliński
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 P O D S T W Y E L E K T R O D Y N M I K I Ć W I C Z E N I Semestr zimowy r ak 8/9 PIERWSZE ZJĘCI Ukła kartezjański, wektory jenostkowe wersory Skalary, wektory, tensory Iloczyn skalarny, iloczyn wektorowy 4 Konwencja sumacyjna Einsteina (KSE) 5 Delta Kroneckera (DK), sumowanie z eltą Kroneckera, śla, inne przykłay 6 Tensor Leviego-Civity (TLC), relacja sumacyjna la wóch tensorów 7 Graient, ywergencja, rotacja, iloczyn skalarny, iloczyn wektorowy zapis z wykorzystaniem KSE, DK, TLC Pokazać, że: ) iv rot =, ) rot gra f =, ) iv (gra f gra g) =, ZDNI gzie wektor i skalary f i g owolne funkcje różniczkowalne Wyznaczyć wartość wyrażenia B (B), gy B = y i x j + k, oraz gy B = y i + x j + k Poać inne przykłay B, takie że B (B) Niech (r) bęzie wektorem o stałym kierunku Uowonić, że rot jest wektorem ortogonalnym o 4 Wykazać tożsamości wektorowe (f, g oraz wektory, B owolne funkcje różniczkowalne): ) gra fg = f gra g + g gra f ) iv f = f iv + gra f ) rot f = f rot + (gra f) 4) iv B = B rot rot B 5) gra B = rot B + B rot + ( ) B + (B ) 6) gra iv = rot rot + iv gra 7) rot B = iv B B iv + (B ) ( ) B I 5 Wyrazić we współrzęnych kartezjańskich, cylinrycznych (walcowych) oraz sferycznych wektor wozący r oraz jego ługość, wykorzystując wektory jenostkowe określone w tych ukłaach współrzęnych 6 Wyznaczyć współczynniki Lamego U, V, W oraz element objętości la ukłaów: kartezjańskiego, cylinrycznego (walcowego), sferycznego 7 Obliczyć wektory jenostkowe wyrażone we współrzęnych kartezjańskich la ukłau cylinrycznego (walcowego) oraz sferycznego Wykazać ortogonalność tych wektorów Określić skrętność (parzystość) ukłau
2 P O D S T W Y E L E K T R O D Y N M I K I Ć W I C Z E N I Semestr zimowy r ak 8/9 8 Obliczyć gra f(r), gzie owolna różniczkowalna funkcja f(r) zależy tylko o ługości wektora r, we współrzęnych kartezjańskich, cylinrycznych (walcowych) oraz sferycznych 9 Sprawzić następujące operacje w różnych (kartezjańskim, cylinrycznym, sferycznym) ukłaach współrzęnych: gra r n = n r n- r, n=,+,+,, iv r=, rot r=, iv w = /r, rot w =, gzie w = r/r Obliczyć gra (er), gra(er/r ), (e ) r, iv(e r), rot(e r), e -stały wektor Obliczyć gra( B), iv(f), rot(f), gy, B i f zależą tylko o ługości wektora r Obliczyć we współrzęnych cylinrycznych i sferycznych: gra f(r), f(r), iv (r), rot (r), funkcje f(r) i (r) zależą tylko o r ( r = la współrzęnych cylinrycznych) Pokazać, że r r r r r r r 4 Wykazać, że la współrzęnych walcowych [z], ln = rot k, gzie k jest wersorem osi Z 5 Wykazać, że la owolnej zamkniętej powierzchni = 6 Posługując się twierzeniem Gaussa lub jego rozszerzeniami obliczyć całki I = r (n) S, I = (r) n S, gzie - stały wektor, oraz n S = S 7 Posługując się twierzeniem Gaussa wykazać la owolnych pól wektorowych i B, który związek jest prawziwy związek: B V B S czy B V B S gzie: B B i j i x j 8 W sferycznym ukłazie współrzęnych znaleźć rozwiązanie równania Laplace'a zależne jeynie o jenej współrzęnej r 9 Dana jest funkcja skalarna f=x + y + z oraz pole wektorowe = xi + yj + zk Obliczyć: f,, (f) Obliczyć całkę krzywoliniową, r wzłuż a) okręgu o promieniu a, la = xi yj + zk, b) boków kwaratu, którego wierzchołki znajują się w punktach (,), (,), (-,), (,-), la = i sin y + j (x cos y) W obu przypakach sprawzić, że rot = Znaleźć taką funkcję U, że gra U = Sprawzić wynik za pomocą twierzenia Stokesa
3 P O D S T W Y E L E K T R O D Y N M I K I Ć W I C Z E N I Semestr zimowy r ak 8/9 Niech wektor v = [a (x x) + b (z z)] j, gzie a, b, x, z stałe Wyznaczyć rotację wektora v Znaleźć ywergencję i rotację pola wektorowego: a) = (x + y )i + (y +x)j + (z +xy)k, b) = (xi + yj)/(x +y ), c) = yz i zx j + xy k, ) = sin x cosh y i cos x sinh y j + (x+y) k, e) = sin x sinh y i cos x cosh y j + xy k, f) = (z y) i + (x y) j + (x y) k Określić jakie są to wektory: biegunowy (polarny), osiowy (aksjalny), lub inne Obliczyć następujące całki: 6 a ( x x ) ( x ), b cos x ( x ), c x ( x ), ln( x ) ( x ) 5 II Wykazać, że ( kx) ( x) oraz k ( x) Obliczyć następujące całki: a x ( x ) b ( x ) (x), c ( x x ) ( x ), 9x (x ) e (x ax b) ( x b) 4 Wykazać, że (ε > ) a e k cos kx k x 5 Obliczyć granice (ε > ), gy x = albo x, oraz całkę ( x, ) exp( x / ) la ) ( x, ), ) ( x, ), x oraz granicę n, gy x = albo x la Stirlinga n! n n e - n (n )!! ( x, n) cosh n ( n )! n x Wykorzystać wzór
4 P O D S T W Y E L E K T R O D Y N M I K I Ć W I C Z E N I Semestr zimowy r ak 8/9 6 Korzystając z efinicji transformaty Fouriera (prostej i owrotnej) pokazać, że ikx sin kx ( x) e k, oraz korzystając z tej relacji wykazać, że ( x) lim k x 7 Wykorzystując rozwiązania równania falowego lemberta wyznaczyć relatywistyczny 4-potencjał (r,t) = [ (r,t), (r,t)] (potencjał Liénara-Wiecherta) wytwarzany przez jeen łaunek punktowy e wykonujący zaany ruch, określony równaniem r = r(t ) Najpierw przyjmując, że r(t) = r, wykazać związek: ( t t) t t c r r ( t) t t c r r ( t) t III Na postawie wzorów transformacji Lorentza określających przejście czterowektora μ w czterowektor μ wyznaczyć: ) zależności la ylatacji czasu, ) zależności la skrócenia oległości, tzw skrócenia Lorentza-Fitzgerala, ) relatywistyczne prawo skłaania prękości Wykazać, że element czaso-przestrzeni Ω = ctyz jest niezmiennikiem (inwariantem) transformacji Lorentza Wykonać transformacje Lorentza la: ) czterowektora prąu, ) czterowektora falowego 4 Wykazać, że łaunek q zawarty w przestrzeni V jest niezmiennikiem transformacji Lorentza 5 Czas własny rozpau mezonów π + wynosi tw =, -8 s Jakie są czasy rozpau tr tych cząstek poruszających się z prękościami (β = v/c) β =,6;,886;,99? Jakie rogi lr przelecą te cząstki w czasie tr? Jakie byłyby rogi ln, gyby nie uwzglęniać ylatacji czasu? 6 Ziemia krąży wokół Słońca z prękością v = 4 m/s Obliczyć o ile sekun ulega skrócenia czas ziemski po okrążeniach Ziemi wokół Słońca Przyjąć c = 8 m/s 7 Uwzglęniając, że transformacja obrotu C w 4-wymiarowej przestrzeni to transformacja liniowa taka, że: C i C inwariantem la transformacji obrotu ( ortogonalności: C C, oraz że kwarat 4-wektora 8 Na postawie poprzeniego zaania wykazać, że: C i kwarat 4-wektora jest ) wykazać, że spełniona jest relacja C jest inwariantem la transformacji obrotu ( że spełniona jest ruga relacja ortogonalności: C C 9 Uwzglęniając transformacje liniowe C, oraz relacje ortogonalności: oraz x C x C C oraz, oraz z faktu, że C, C, C C pokazać, że x ) wykazać, C C x 4
5 P O D S T W Y E L E K T R O D Y N M I K I Ć W I C Z E N I Semestr zimowy r ak 8/9 Wykazać, że wyrażenia postaci: Lorentza x czasoprzestrzeni, x j, oraz równanie ciągłości x i cechowanie są niezmiennicze wzglęem transformacji grupy obrotów w j 4-wektor prąu Sprawzić niezmienniczość wzglęem transformacji grupy obrotów w czasoprzestrzeni relatywistycznego równania Newtona (la nałaowanej cząstki w polu elektromagnetycznym, p e uwzglęniając siłę Lorentza) F u s c Wykazać niezmienniczość równań Maxwella wzglęem transformacji grupy obrotów w czasoprzestrzeni (zaanie 9) wykorzystując 4-wymiarową postać równań Maxwella: F 4 e F oraz j, x x c gzie F 4-tensor pola elektromagnetycznego, j 4-wektor prąu Wykazać niezmienniczość różniczkowych równań ciągłości la gęstości energii i gęstości pęu pola elektromagnetycznego wzglęem transformacji grupy obrotów w czasoprzestrzeni wykorzystując ich 4-wymiarowe postaci: T F j, x c gzie T 4-tensor energii i pęu pola elektromagnetycznego 4 Wykazać, że wyrażenia postaci: transformacji grupy obrotów 5 Wykazać, że równanie falowe lemberta F F i F F są niezmiennikami wzglęem 4 j, gzie µ = [, ] x x c jest niezmiennicze wzglęem transformacji grupy obrotów 6 Zakłaając, że obrót zachozi tylko w płaszczyźnie x x zefiniować postać tensora transformacji obrotu C, oraz wykorzystując relacje ortogonalności C C i C C wyznaczyć jawną postać szczególnej transformacji Lorentza Przyjąć, że C oraz zasaę, że zmiana znaku elementów tensora C ponoszeniu lub opuszczaniu ineksów przestrzennych (,,) C zachozi tylko przy IV Pokazać, że gy pole H = H k to = Hx j lub = - Hy i, oraz że gy E = E i to = - Ex, gzie pola H i E są stałe i jenorone 5
6 P O D S T W Y E L E K T R O D Y N M I K I Ć W I C Z E N I Semestr zimowy r ak 8/9 Znaleźć potencjały i rozważyć ich cechowanie we współrzęnych kartezjańskich i cylinrycznych a) H = Hz, H = const b) H = bt z, b = const Wyznaczyć energię potencjalną U jenoronie nałaowanej sfery o promieniu R i całkowitym łaunku Q (U = Q /R) 4 Wykorzystując wynik za wyznaczyć energię potencjalną ukłau wóch nałaowanych cząstek kul o promieniach r i R, i łaunkach q i Q, znajujących się w oległości ρ > r + R 5 Wykazać, że w nieskończonym ośroku (nieograniczonym) o skończonej (niezerowej) konuktywności nie może istnieć trwały i stały w czasie rozkła łaunków elektrycznych (wykorzystać j = E - prawo Ohma) 6 Wykazać, że la stałego pola magnetycznego H = Hz zamkniętego w nieskończonym solenoizie o promieniu R, potencjał we współrzęnych cylinrycznych wyraża się następująco: H R = z = oraz Y( R ) Y ( R), gzie Y(x) oznacza funkcję Heavisie'a Wyznaczyć natężenie pola magnetycznego wewnątrz i na zewnątrz solenoiu 7 Pokazać, że jeżeli wielkości fizyczne są określone za pomocą funkcji zespolonych np i t e t i E ( ) E oraz H ( t) H e t, gzie E i H są stałymi zespolonymi wektorami, to śrenia po czasie z iloczynu skalarnego ich części rzeczywistych wyraża się następująco: ReE( t ) ReH( t) ReE H *, w szczególności ReE( t ) ReE( t) E 8 Pole elektryczne w betatronie wyraża się wzorem E = z kt/, k stała, t czas, współrzęna cylinryczna Obliczyć pole magnetyczne Sprawzić, że H jest bezźrółowe i wirowe (iv H=, rot H ) Znaleźć potencjały la pól E i H 9 Określić ługość fali fotonu, którego energia opowiaa relatywistycznej energii spoczynkowej masy Ziemi Wyznaczyć potencjał i natężenie w punkcie P o jenoronie nałaowanego ocinka o zaanej ługości l Fala płaska o częstości rozchozi się w próżni w kierunku n: 4 n = (i + j + k )/ Wieząc, że E jest równoległe o płaszczyzny XY znaleźć równanie opisujące wektory fali E i H oraz Wypisać potencjał zespolony W jenoronego pola elektrycznego o natężeniu E Rozpatrzyć przypaek szczególny pola elektrycznego wytwarzanego przez powierzchnię o gęstości powierzchniowej łaunku Wykorzystując wzór m = er v wyznaczyć moment magnetyczny kołowej ramki o promieniu R, w której płynie prą o natężeniu I 4 Wypisać równanie różniczkowe, które spełnia potencjał V = q exp(-r/a)/r Wielkości q i a stałe 5 Znaleźć potencjał i siłę Coulomba w n-wymiarowej przestrzeni Objętość n-wymiarowej kuli wynosi n = R n n/ /(n/)!, powierzchnia jest równa Sn = n/r Ponato (½)! = 6 Rozwiązać równanie różniczkowe opisujące precesję Larmora M e ΩM, gzie Ω H jest częstością Larmora t mc Niech Y(x) oznacza funkcję Heavisie'a Obliczyć w sensie teorii ystrybucji: V 6
7 P O D S T W Y E L E K T R O D Y N M I K I Ć W I C Z E N I Semestr zimowy r ak 8/9 a) ( k) Y(x) e kx, b) ( + q )Y(x) sin (qx)/q, c) Obliczyć w sensie teorii ystrybucji wszystkie pochone Wykazać, że ( / x + i / y)/(x + iy) = π δ(x + iy) 4 Wykazać, że la n-wymiarowej przestrzeni R n : m m k k m x Y ( x) ( m )! x funkcji x n r 5 Wyznaczyć postać wyrażenia: la r, gzie oraz x ( n ) S ( r) n n r la n =, x n r x xn gzie S / ( n ) jest powierzchnią n-wymiarowej sfery n n 6 Przykłay z poręcznika III: rozz IX,, s 6, przykłay,,, 4 oraz rozz IX, 4, s 66, przykłay,, gzie t t c r r t) 7 Szereg trygonometryczny k x sin kx k ( jest zbieżny w klasycznym sensie o funkcji okresowej o okresie, określonej la < x < Wykorzystując funkcję Heavisie a Y(x) zapisz rezultat sumowania szeregu la owolnego x, < x < Znajź pochoną ystrybucyjną tej funkcji TEMTY DO OPRCOWNI Funkcje pola I 9 rozz 68, 69, 7, 7, 7, 7, 74 s 5-4 Funkcje pola we współrzęnych krzywoliniowych I 8 rozz 66, 67 s 9-9, I - 4 rozz, 4 s 5-9 Funkcje pola we współrzęnych krzywoliniowych c I 4 rozz5, 6, 7 s Funkcje pola we współrzęnych krzywoliniowych przykłay I 4 przykła,,, 4 s Dywergencja I rozz 78, 79, 8 s -6 i Wzory Greena i niezmienniki pola I rozz 8 i 8 s 6-7 i Rotacja (tylko na płaszczyźnie) I rozz i s 5-55 i Funkcja elta Diraca 7
8 P O D S T W Y E L E K T R O D Y N M I K I Ć W I C Z E N I Semestr zimowy r ak 8/9 II rozz 5 s 65-69, 7-7, III rozz s 4-9, III - oatek 6 s Równanie Poissona i jego rozwiązanie I 4 rozz s 88-9 Prękość światła IV par 4- s 4-47, V rozz 4 s Doświaczenie Michelsona i Morleya; przestrzeń czterowymiarowa III rozz, s 7-9, Interwał czasoprzestrzenny niezmiennik transformacji I II III IV VI rozz s 4-8 V rozz 5 s 6-64 (przykła) L I T E R T U R E Karaśkiewicz zarys teorii wektorów i tensorów DJ Griffiths Postawy elektroynamiki M Suffczyński elektroynamika D Holliay, R Resnick fizyka t II V W Bolton zarys fizyki, cz VI VII Uzupełnienia: VIII LD, Lanau, EM Lifszic teoria pola fizyka teoretyczna LD Lanau, EM Lifszic krótki kurs fizyki teoretycznej, tom mechanika, elektroynamika JD Jackson elektroynamika klasyczna IX B Konorski elementy teorii wzglęności, relatywistycznej mechaniki i elektroynamiki X XI XII XIII XIV XV XVI XVII J Górski, S Brychczy, T Czarliński, B Główczyńska, D Węglowska W Woźniak wybrane ziały matematyki stosowanej LG Grieczko, WI Sugarow, OF Tomasiewicz, M Fieorcienko zaania z fizyki teoretycznej Januszajtis fizyka la politechnik, t I cząstki Januszajtis fizyka la politechnik, t II pola F Rohrilch klasyczna teoria cząstek nałaowanych L Fetter, JD Walecka kwantowa teoria ukłaów wielu cząstek IN Bronsztejn, K Siemieniajew Matematyka poranik encyklopeyczny BF Schulz Wstęp o ogólnej teorii wzglęności XVIII K Meissner Klasyczna teoria pola XIX R Sikora teoria pola elektromagnetycznego Prowazący zajęcia: Prof r hab inż Ryszar Gonczarek 8
P O D S T A W Y E L E K T R O D Y N A M I K I Ć W I C Z E N I A Semestr zimowy r. ak. 2016/2017 ZADANIA
Semestr zimowy r ak 6/7 ZDNI I Pokazać, że iv rot =, rot gra f =, iv (gra f gra g) =, gzie wektor i skalary f i g owolne funkcje różniczkowalne Wykazać tożsamości wektorowe (f, g wektory, B owolne funkcje
Bardziej szczegółowoWYMAGANIA WSTĘPNE W ZAKRESIE WIEDZY, UMIEJĘTNOŚCI I INNYCH KOMPETENCJI
Zał. nr 4 do ZW WYDZIAŁ PODSTAWOWYCH PROBLEMÓW TECHNIKI KARTA PRZEDMIOTU Nazwa w języku polskim: Podstawy elektrodynamiki Nazwa w języku angielskim: Introduction to Electrodynamics Kierunek studiów (jeśli
Bardziej szczegółowoElektrodynamika. Część 2. Specjalne metody elektrostatyki. Ryszard Tanaś. Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektroynamika Część 2 Specjalne metoy elektrostatyki Ryszar Tanaś Zakła Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.phys.amu.eu.pl/\~tanas Spis treści 3 Specjalne metoy elektrostatyki 3 3. Równanie Laplace a....................
Bardziej szczegółowoPodstawy elektrodynamiki / David J. Griffiths. - wyd. 2, dodr. 3. Warszawa, 2011 Spis treści. Przedmowa 11
Podstawy elektrodynamiki / David J. Griffiths. - wyd. 2, dodr. 3. Warszawa, 2011 Spis treści Przedmowa 11 Wstęp: Czym jest elektrodynamika i jakie jest jej miejsce w fizyce? 13 1. Analiza wektorowa 19
Bardziej szczegółowoi j k Oprac. W. Salejda, L. Bujkiewicz, G.Harań, K. Kluczyk, M. Mulak, J. Szatkowski. Wrocław, 1 października 2015
WM-E; kier. MBM, lisa za. nr. p. (z kary przemiou): Rozwiązywanie zaań z zakresu: ransformacji ukłaów współrzęnych, rachunku wekorowego i różniczkowo-całkowego o kursu Fizyka.6, r. ak. 05/6; po koniec
Bardziej szczegółowoKsięgarnia PWN: David J. Griffiths - Podstawy elektrodynamiki
Księgarnia PWN: David J. Griffiths - Podstawy elektrodynamiki Spis treści Przedmowa... 11 Wstęp: Czym jest elektrodynamika i jakie jest jej miejsce w fizyce?... 13 1. Analiza wektorowa... 19 1.1. Algebra
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne magnesu w kształcie kuli
napisał Michał Wierzbicki Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli Rozważmy kulę o promieniu R, wykonaną z materiału ferromagnetycznego o stałej magnetyzacji M = const, skierowanej wzdłuż osi z. Gęstość
Bardziej szczegółowoPole elektromagnetyczne. Równania Maxwella
Pole elektromagnetyczne (na podstawie Wikipedii) Pole elektromagnetyczne - pole fizyczne, za pośrednictwem którego następuje wzajemne oddziaływanie obiektów fizycznych o właściwościach elektrycznych i
Bardziej szczegółowoFale elektromagnetyczne
Fale elektromagnetyczne dr inż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2012/13 Plan wykładu Spis treści 1. Analiza pola 2 1.1. Rozkład pola...............................................
Bardziej szczegółowoWykład Pole magnetyczne, indukcja elektromagnetyczna
Wykła 5 5. Pole magnetyczne, inukcja elektromagnetyczna Prawo Ampera Chcemy teraz znaleźć pole magnetyczne wytwarzane przez powszechnie występujące rozkłay prąów, takich jak przewoniki prostoliniowe, cewki
Bardziej szczegółowoRównania dla potencjałów zależnych od czasu
Równania dla potencjałów zależnych od czasu Potencjały wektorowy A( r, t i skalarny ϕ( r, t dla zależnych od czasu pola elektrycznego E( r, t i magnetycznego B( r, t definiujemy poprzez następujące zależności
Bardziej szczegółowoMechanika kwantowa ćwiczenia, 2007/2008, Zestaw II
1 Dane są następujące operatory: ˆD = x, ˆQ = π 0 x, ŝin = sin( ), ĉos = cos( ), ˆπ = π, ˆ0 = 0, przy czym operatory ˆπ oraz ˆ0 są operatorami mnożenia przez opowienie liczby (a) Wyznacz kwarat oraz owrotność
Bardziej szczegółowoPole temperatury - niestacjonarne (temperatura zależy od położenia elementu ciała oraz czasu) (1.1) (1.2a)
PODSAWY WYMIANY CIEPŁA. Postawowe pojęcia w wymianie ciepła Sposoby transportu ciepła: przewozenie konwekcja - swobona - wymuszona promieniowanie ransport ciepła w ciałach stałych obywa się na roze przewozenia.
Bardziej szczegółowo1. Podstawowe pojęcia w wymianie ciepła
PODSAWY WYMIANY CIEPŁA. Postawowe pojęcia w wymianie ciepła Sposoby transportu ciepła: przewozenie konwekcja - swobona - wymuszona promieniowanie ransport ciepła w ciałach stałych obywa się na roze przewozenia.
Bardziej szczegółowoELEKTROTECHNIKA Semestr 2 Rok akad / ZADANIA Z MATEMATYKI Zestaw Oblicz pochodne cząstkowe rzędu drugiego funkcji:
ZADANIA Z MATEMATYKI Zestaw. Oblicz pochodne cząstkowe funkcji: a) f(x, y) = x sin y x b) f(x, y) = e y +x 2 c) f(x, y, z) = z cos x+y z 2. Oblicz pochodne cząstkowe rzędu drugiego funkcji: 3. Wyznacz
Bardziej szczegółowoRÓWNANIA MAXWELLA. Czy pole magnetyczne może stać się źródłem pola elektrycznego? Czy pole elektryczne może stać się źródłem pola magnetycznego?
RÓWNANIA MAXWELLA Czy pole magnetyczne może stać się źródłem pola elektrycznego? Czy pole elektryczne może stać się źródłem pola magnetycznego? Wykład 3 lato 2012 1 Doświadczenia Wykład 3 lato 2012 2 1
Bardziej szczegółowoMETODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ
METODY MATEMATYCZNE I STATYSTYCZNE W INŻYNIERII CHEMICZNEJ Wykład 3 Elementy analizy pól skalarnych, wektorowych i tensorowych Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki Wrocławskiej 1 Analiza
Bardziej szczegółowo18. Siły bezwładności Siła bezwładności w ruchu postępowych Siła odśrodkowa bezwładności Siła Coriolisa
Kinematyka 1. Podstawowe własności wektorów 5 1.1 Dodawanie (składanie) wektorów 7 1.2 Odejmowanie wektorów 7 1.3 Mnożenie wektorów przez liczbę 7 1.4 Wersor 9 1.5 Rzut wektora 9 1.6 Iloczyn skalarny wektorów
Bardziej szczegółowoElektrodynamika #
Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego Nazwa przedmiotu Elektrodynamika Nazwa jednostki prowadzącej przedmiot Kod ECTS 13.2.0052 Instytut Fizyki Teoretycznej
Bardziej szczegółowoPole temperatury - niestacjonarne (temperatura zależy od położenia elementu ciała oraz czasu)
PODSAWY WYMIANY CIEPŁA. Postawowe pojęcia w wymianie ciepła Sposoby transportu ciepła: przewozenie konwekcja - swobona - wymuszona promieniowanie ransport ciepła w ciałach stałych obywa się na roze przewozenia.
Bardziej szczegółowoMetoda obrazów wielki skrypt przed poświąteczny, CZĘŚĆ POTRZEBNA DO OFa
Metoa obrazów wielki skrypt prze poświąteczny, CZĘŚĆ POTRZEBNA DO OFa 1. Równania i warunki brzegowe Dlaczego w ogóle metoa obrazów ziała? W elektrostatyce o policzenia wszystkiego wystarczą 2 rzeczy:
Bardziej szczegółowocz. 2. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 14: Pole magnetyczne cz.. dr inż. Zbigniew zklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.zklarski/ Prąd elektryczny jako źródło pola magnetycznego - doświadczenie Oersteda Kiedy przez
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/\~tanas Spis treści 1 Literatura 3 2 Elektrostatyka 4 2.1 Pole elektryczne......................
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 1 Elektrostatyka Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 1 Literatura 3 2 Elektrostatyka 4 2.1 Pole elektryczne....................
Bardziej szczegółowoFale elektromagnetyczne. Gradient pola. Gradient pola... Gradient pola... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek 2013/14
dr inż. Ireneusz Owczarek CNMiF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2013/14 1 dr inż. Ireneusz Owczarek Gradient pola Gradient funkcji pola skalarnego ϕ przypisuje każdemu punktowi
Bardziej szczegółowoNiektóre zastosowania całki krzywoliniowej niezorientowanej 1.Długość l łuku zwykłego gładkiego Γ
Niektóre zastosowania całki krzywoliniowej niezorientowanej 1.ługość l łuku zwykłego gładkiego l = 1dl = b a (x (t)) 2 + (y (t) 2 ) + (z (t)) 2 dt 2.Pole powierzchni walcowej = {(x, y, z) : (x, y), 0 z
Bardziej szczegółowoPrzekształcenie całkowe Fouriera
Przekształcenie całkowe Fouriera Postać zespolona szeregu Fouriera Niech ana bęzie funkcja f spełniająca w przeziale [, ] warunki Dirichleta. Wtey szereg Fouriera tej funkcji jest o niej zbieżny, tj. przy
Bardziej szczegółowoPole temperatury - niestacjonarne (temperatura zależy od położenia elementu ciała oraz czasu)
PODSAWY WYMIANY CIEPŁA. Postawowe pojęcia w wymianie ciepła Sposoby transportu ciepła: przewozenie konwekcja - swobona - wymuszona promieniowanie ransport ciepła w ciałach stałych obywa się na roze przewozenia.
Bardziej szczegółowoFizyka. dr Bohdan Bieg p. 36A. wykład ćwiczenia laboratoryjne ćwiczenia rachunkowe
Fizyka dr Bohdan Bieg p. 36A wykład ćwiczenia laboratoryjne ćwiczenia rachunkowe Literatura Raymond A. Serway, John W. Jewett, Jr. Physics for Scientists and Engineers, Cengage Learning D. Halliday, D.
Bardziej szczegółowoSpis treści. Przedmowa PRZESTRZEŃ I CZAS W FIZYCE NEWTONOWSKIEJ ORAZ SZCZEGÓLNEJ TEORII. 1 Grawitacja 3. 2 Geometria jako fizyka 14
Spis treści Przedmowa xi I PRZESTRZEŃ I CZAS W FIZYCE NEWTONOWSKIEJ ORAZ SZCZEGÓLNEJ TEORII WZGLĘDNOŚCI 1 1 Grawitacja 3 2 Geometria jako fizyka 14 2.1 Grawitacja to geometria 14 2.2 Geometria a doświadczenie
Bardziej szczegółowoIndukcja elektromagnetyczna
nukcja elektromagnetyczna Prawo inukcji elektromagnetycznej Faraaya Φ B N Φ B Dla N zwojów eguła enza eguła enza Prą inukowany ma taki kierunek, że wywołane przez niego pole magnetyczne przeciwstawia się
Bardziej szczegółowoPrzedmowa do wydania drugiego Konwencje i ważniejsze oznaczenia... 13
Przedmowa do wydania drugiego... 11 Konwencje i ważniejsze oznaczenia... 13 1. Rachunek i analiza wektorowa... 17 1.1. Wielkości skalarne i wektorowe... 17 1.2. Układy współrzędnych... 20 1.2.1. Układ
Bardziej szczegółowoELEKTROTECHNIKA Semestr 2 Rok akad. 2015 / 2016. ZADANIA Z MATEMATYKI Zestaw 1. 2. Oblicz pochodne cząstkowe rzędu drugiego funkcji:
ZADANIA Z MATEMATYKI Zestaw 1 1. Oblicz pochodne cząstkowe funkcji: a) f(x, y) = x sin y x b) f(x, y) = e y 1+x 2 c) f(x, y, z) = z cos x+y z 2. Oblicz pochodne cząstkowe rzędu drugiego funkcji: 3. Wyznacz
Bardziej szczegółowoELEKTROTECHNIKA Semestr 1 Rok akad / ZADANIA Z MATEMATYKI Zestaw Przedstaw w postaci algebraicznej liczby zespolone: (3 + 2j)(5 2j),
ELEKTROTECHNIKA Semestr Rok akad. / 5 ZADANIA Z MATEMATYKI Zestaw. Przedstaw w postaci algebraicznej liczby zespolone: (3 + j)(5 j) 3 j +j (5 + j) (3 + j) 3. Narysuj zbiory punktów na płaszczyźnie: +j
Bardziej szczegółowoElektrostatyka, cz. 1
Podstawy elektromagnetyzmu Wykład 3 Elektrostatyka, cz. 1 Prawo Coulomba F=k q 1 q 2 r 2 1 q1 q 2 Notka historyczna: 1767: John Priestley - sugestia 1771: Henry Cavendish - eksperyment 1785: Charles Augustin
Bardziej szczegółowoAby przygotować się do kolokwiów oraz do egzaminów należy ponownie przeanalizować zadania
Chemia Budowlana - Wydział Chemiczny - 1 Aby przygotować się do kolokwiów oraz do egzaminów należy ponownie przeanalizować zadania rozwiązywane na wykładzie, rozwiązywane na ćwiczeniach, oraz samodzielnie
Bardziej szczegółowoElektrodynamika. Część 9. Potencjały i pola źródeł zmiennych w czasie. Ryszard Tanaś
Elektrodynamika Część 9 Potencjały i pola źródeł zmiennych w czasie Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 10 Potencjały i pola źródeł zmiennych w
Bardziej szczegółowoAnaliza Matematyczna Praca domowa
Analiza Matematyczna Praca domowa J. de Lucas Zadanie 1. Pokazać, że dla wszystkich n naturalnych ( n ) exp kx k dx 1 dx n = 1 n (e k 1). (0,1) n k=1 n! k=1 Zadanie. Obliczyć dla dowolnego n. (0,1) n (x
Bardziej szczegółowo1 Postulaty mechaniki kwantowej
1 1.1 Postulat Pierwszy Stan ukłau kwantowomechanicznego opisuje funkcja falowa Ψ(r 1, r 2,..., r N, t) zwana także funkcją stanu taka, że kwarat jej moułu: Ψ 2 = Ψ Ψ pomnożony przez element objętości
Bardziej szczegółowo1 Relacje i odwzorowania
Relacje i odwzorowania Relacje Jacek Kłopotowski Zadania z analizy matematycznej I Wykazać, że jeśli relacja ρ X X jest przeciwzwrotna i przechodnia, to jest przeciwsymetryczna Zbadać czy relacja ρ X X
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017
Optyka Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Fale elektromagnetyczne Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017 Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 17 Plan Swobodne równania Maxwella Fale elektromagnetyczne
Bardziej szczegółowoMechanika. Wykład 2. Paweł Staszel
Mechanika Wykład 2 Paweł Staszel 1 Przejście graniczne 0 2 Podstawowe twierdzenia o pochodnych: pochodna funkcji mnożonej przez skalar pochodna sumy funkcji pochodna funkcji złożonej pochodna iloczynu
Bardziej szczegółowoFeynmana wykłady z fizyki. [T.] 1.1, Mechanika, szczególna teoria względności / R. P. Feynman, R. B. Leighton, M. Sands. wyd. 7.
Feynmana wykłady z fizyki. [T.] 1.1, Mechanika, szczególna teoria względności / R. P. Feynman, R. B. Leighton, M. Sands. wyd. 7. Warszawa, 2014 Spis treści Spis rzeczy części 2 tomu I O Richardzie P. Feynmanie
Bardziej szczegółowoOpis poszczególnych przedmiotów (Sylabus)
Opis poszczególnych przedmiotów (Sylabus) Nazwa Przedmiotu: Fizyka Kod przedmiotu: Typ przedmiotu: obowiązkowy Poziom przedmiotu: podstawowy Rok studiów, semestr: rok pierwszy, semestr VII (studia II stopnia)
Bardziej szczegółowoRozdział XV CAŁKI KRZYWOLINIOWE. CAŁKA STIELTJESA
Księgarnia PWN: Grigorij M. Fichtenholz Rachunek różniczkowy i całkowy. T. 3 Rozdział XV CAŁKI KRZYWOLINIOWE. CAŁKA STIELTJESA 1. Całki krzywoliniowe pierwszego rodzaju 543. Definicja całki krzywoliniowej
Bardziej szczegółowoPrzykładowe zadania na egzamin z matematyki - dr Anita Tlałka - 1
Przykładowe zadania na egzamin z matematyki - dr Anita Tlałka - 1 Zadania rozwiązywane na wykładzie Zadania rozwiązywane na ćwiczeniach Przy rozwiązywaniu zadań najistotniejsze jest wykazanie się rozumieniem
Bardziej szczegółowoSpis treści. Tom 1 Przedmowa do wydania polskiego 13. Przedmowa 15. Wstęp 19
Spis treści Tom 1 Przedmowa do wydania polskiego 13 Przedmowa 15 1 Wstęp 19 1.1. Istota fizyki.......... 1 9 1.2. Jednostki........... 2 1 1.3. Analiza wymiarowa......... 2 3 1.4. Dokładność w fizyce.........
Bardziej szczegółowoAnaliza matematyczna 2 zadania z odpowiedziami
Analiza matematyczna zadania z odpowiedziami Maciej Burnecki strona główna Spis treści I Całki niewłaściwe pierwszego rodzaju II Całki niewłaściwe drugiego rodzaju 5 III Szeregi liczbowe 6 IV Szeregi potęgowe
Bardziej szczegółowoMatematyka I. Bezpieczeństwo jądrowe i ochrona radiologiczna Semestr zimowy 2018/2019 Wykład 9
Matematyka I Bezpieczeństwo jądrowe i ochrona radiologiczna Semestr zimowy 2018/2019 Wykład 9 Przykład z fizyki Rozpatrzmy szeregowe połączenie dwu elementów elektronicznych: opornika i diody półprzewodnikowej.
Bardziej szczegółowoMoment pędu fali elektromagnetycznej
napisał Michał Wierzbicki Moment pędu fali elektromagnetycznej Definicja momentu pędu pola elektromagnetycznego Gęstość momentu pędu pola J w elektrodynamice definuje się za pomocą wzoru: J = r P = ɛ 0
Bardziej szczegółowoKinematyka, Dynamika, Elementy Szczególnej Teorii Względności
Kinematyka, Dynamika, Elementy Szczególnej Teorii Względności Fizyka wykład 2 dla studentów kierunku Informatyka Wydział Automatyki, Elektroniki i Informatyki Politechnika Śląska 15 października 2007r.
Bardziej szczegółowoRozważania rozpoczniemy od fal elektromagnetycznych w próżni. Dla próżni równania Maxwella w tzw. postaci różniczkowej są następujące:
Rozważania rozpoczniemy od fal elektromagnetycznych w próżni Dla próżni równania Maxwella w tzw postaci różniczkowej są następujące:, gdzie E oznacza pole elektryczne, B indukcję pola magnetycznego a i
Bardziej szczegółowoWYKŁAD nr Ekstrema funkcji jednej zmiennej o ciągłych pochodnych. xˆ ( ) 0
WYKŁAD nr 4. Zaanie programowania nieliniowego ZP. Ekstrema unkcji jenej zmiennej o ciągłych pochonych Przypuśćmy ze punkt jest punktem stacjonarnym unkcji gzie punktem stacjonarnym nazywamy punkt la którego
Bardziej szczegółowoFIZYKA-egzamin opracowanie pozostałych pytań
FIZYKA-egzamin opracowanie pozostałych pytań Andrzej Przybyszewski Michał Witczak Marcin Talarek. Definicja pracy na odcinku A-B 2. Zdefiniować różnicę energii potencjalnych gdy ciało przenosimy z do B
Bardziej szczegółowoTeoria pola elektromagnetycznego
Teoria pola elektromagnetycznego Odpowiedzialny za przedmiot (wykłady): prof. dr hab. inż. Stanisław Gratkowski Ćwiczenia i laboratoria: dr inż. Krzysztof Stawicki ks@zut.edu.pl e-mail: w temacie wiadomości
Bardziej szczegółowoPromieniowanie dipolowe
Promieniowanie dipolowe Potencjały opóźnione φ i A dla promieniowanie punktowego dipola elektrycznego wygodnie jest wyrażać przez wektor Hertza Z φ = ϵ 0 Z, spełniający niejednorodne równanie falowe A
Bardziej szczegółowoANALIZA MATEMATYCZNA 2 zadania z odpowiedziami
ANALIZA MATEMATYCZNA zadania z odpowiedziami Maciej Burnecki strona główna Spis treści Całki niewłaściwe pierwszego rodzaju Całki niewłaściwe drugiego rodzaju Szeregi liczbowe 4 4 Szeregi potęgowe 5 5
Bardziej szczegółowo1 Płaska fala elektromagnetyczna
1 Płaska fala elektromagnetyczna 1.1 Fala w wolnej przestrzeni Rozwiązanie równań Maxwella dla zespolonych amplitud pól przemiennych sinusoidalnie, reprezentujące płaską falę elektromagnetyczną w wolnej
Bardziej szczegółowoWyprowadzenie prawa Gaussa z prawa Coulomba
Wyprowadzenie prawa Gaussa z prawa Coulomba Natężenie pola elektrycznego ładunku punktowego q, umieszczonego w początku układu współrzędnych (czyli prawo Coulomba): E = Otoczmy ten ładunek dowolną powierzchnią
Bardziej szczegółowoPrędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie
napisał Michał Wierzbicki Prędkość fazowa i grupowa fali elektromagnetycznej w falowodzie Prędkość grupowa paczki falowej Paczka falowa jest superpozycją fal o różnej częstości biegnących wzdłuż osi z.
Bardziej szczegółowoRównania Maxwella. Wstęp E B H J D
Równania Maxwella E B t, H J D t, D, B 0 Równania materiałowe B 0 H M, D 0 E P, J E, gdzie: 0 przenikalność elektryczną próżni ( 0 8854 10 1 As/Vm), 0 przenikalność magetyczną próżni ( 0 4 10 7 Vs/Am),
Bardziej szczegółowoElektrodynamika Część 2 Specjalne metody elektrostatyki Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM
Elektrodynamika Część 2 Specjalne metody elektrostatyki Ryszard Tanaś Zakład Optyki Nieliniowej, UAM http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tanas Spis treści 3 Specjalne metody elektrostatyki 3 3.1 Równanie Laplace
Bardziej szczegółowoRóżniczkowe prawo Gaussa i co z niego wynika...
Różniczkowe prawo Gaussa i co z niego wynika... Niech ładunek będzie rozłożony w objętości V z ciągłą gęstością ρ(x,y,z). Wytworzone przez ten ładunek pole elektryczne będzie również zmieniać się w przestrzeni
Bardziej szczegółowoPODSTAWY MECHANIKI KWANTOWEJ
PODSTAWY MECHANIKI KWANTOWEJ De Broglie, na podstawie analogii optycznych, w roku 194 wysunął hipotezę, że cząstki materialne także charakteryzują się dualizmem korpuskularno-falowym. Hipoteza de Broglie
Bardziej szczegółowoPlan Zajęć. Ćwiczenia rachunkowe
Plan Zajęć 1. Termodynamika, 2. Grawitacja, Kolokwium I 3. Elektrostatyka + prąd 4. Pole Elektro-Magnetyczne Kolokwium II 5. Zjawiska falowe 6. Fizyka Jądrowa + niepewność pomiaru Kolokwium III Egzamin
Bardziej szczegółowoElementy fizyki relatywistycznej
Elementy fizyki relatywistycznej Transformacje Galileusza i ich konsekwencje Transformacje Lorentz'a skracanie przedmiotów w kierunku ruchu dylatacja czasu nowe składanie prędkości Szczególna teoria względności
Bardziej szczegółowoWykład 6: Reprezentacja informacji w układzie optycznym; układy liniowe w optyce; podstawy teorii dyfrakcji
Fotonika Wykład 6: Reprezentacja informacji w układzie optycznym; układy liniowe w optyce; podstawy teorii dyfrakcji Plan: pojęcie sygnału w optyce układy liniowe filtry liniowe, transformata Fouriera,
Bardziej szczegółowoStrumień Prawo Gaussa Rozkład ładunku Płaszczyzna Płaszczyzny Prawo Gaussa i jego zastosowanie
Problemy elektrodynamiki. Prawo Gaussa i jego zastosowanie przy obliczaniu pól ładunku rozłożonego w sposób ciągły. I LO im. Stefana Żeromskiego w Lęborku 19 marca 2012 Nowe spojrzenie na prawo Coulomba
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 17.02.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Równania Maxwella r-nie falowe
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ Wykład 6 2016/2017, zima 1 MOMENT PĘDU I ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PUNKTU MATERIALNEGO PO OKRĘGU Definicja momentu pędu L=mrv=mr 2 ω L=Iω I= mr 2 p L r ω Moment
Bardziej szczegółowoZagadnienia na egzamin ustny:
Zagadnienia na egzamin ustny: Wstęp 1. Wielkości fizyczne, ich pomiar i podział. 2. Układ SI i jednostki podstawowe. 3. Oddziaływania fundamentalne. 4. Cząstki elementarne, antycząstki, cząstki trwałe.
Bardziej szczegółowover teoria względności
ver-7.11.11 teoria względności interferometr Michelsona eter? Albert Michelson 1852 Strzelno, Kujawy 1931 Pasadena, Kalifornia Nobel - 1907 http://galileoandeinstein.physics.virginia.edu/more_stuff/flashlets/mmexpt6.htm
Bardziej szczegółowoWykłady z Hydrauliki- dr inż. Paweł Zawadzki, KIWIS WYKŁAD 3
WYKŁAD 3 3.4. Postawowe prawa hyroynamiki W analizie problemów przepływów cieczy wykorzystuje się trzy postawowe prawa fizyki klasycznej: prawo zachowania masy, zachowania pęu i zachowania energii. W większości
Bardziej szczegółowoAnaliza wektorowa. Teoria pola.
Analiza wektorowa. Teoria pola. Pole skalarne Pole wektorowe ϕ = ϕ(x, y, z) A = A x (x, y, z) i x + A y (x, y, z) i y + A z (x, y, z) i z Gradient grad ϕ = ϕ x i x + ϕ y i y + ϕ z i z Jeśli przemieścimy
Bardziej szczegółowoSkładowe wektora y. Długość wektora y
FIZYKA I Wykła II Rachunek Pojęcia postawowe wektorowy i (I) historia b a Skłaowe wektora y n = n cos(α) y n = n sin(α) y b Ԧa = a, y a a b = b, y b b a Długość wektora y Ԧa = a + y a y b b = b + y b b
Bardziej szczegółowoGeometria płaska - matura Przyprostokątne trójkąta prostokątnego mają długości 3 7cm poprowadzona z wierzchołka kąta prostego ma długość: 12
Geometria płaska - matura 010 1. Przyprostokątne trójkąta prostokątnego mają ługości 7cm i 4 7cm. Wysokość poprowazona z wierzchołka kąta prostego ma ługość: 1 5 A. 7cm B. cm C. 8 7cm D. 7 7cm 5 7. Miara
Bardziej szczegółowoCałki krzywoliniowe. SNM - Elementy analizy wektorowej - 1
SNM - Elementy analizy wektorowej - 1 Całki krzywoliniowe Definicja (funkcja wektorowa jednej zmiennej) Funkcją wektorową jednej zmiennej nazywamy odwzorowanie r : I R 3, gdzie I oznacza przedział na prostej,
Bardziej szczegółowoJan Awrejcewicz- Mechanika Techniczna i Teoretyczna. Statyka. Kinematyka
Jan Awrejcewicz- Mechanika Techniczna i Teoretyczna. Statyka. Kinematyka SPIS TREŚCI Przedmowa... 7 1. PODSTAWY MECHANIKI... 11 1.1. Pojęcia podstawowe... 11 1.2. Zasada d Alemberta... 18 1.3. Zasada prac
Bardziej szczegółowoREZONANSY : IDENTYFIKACJA WŁAŚCIWOŚCI PRZEZ ANALIZĘ FAL PARCJALNYCH, WYKRESY ARGANDA
REZONANSY : IDENTYFIKACJA WŁAŚCIWOŚCI PRZEZ ANALIZĘ FAL PARCJALNYCH, WYKRESY ARGANDA Opis układu cząsteczek w mechanice kwantowej: 1. Funkcja falowa, 2. Wektora stanu ψ. TRANSFORMACJE UKŁADU CZĄSTEK: 1.
Bardziej szczegółowoZagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych
Temat 7 Zagadnienia brzegowe dla równań eliptycznych Rozważmy płaski obszar R 2 ograniczony krzywą. la równania Laplace a (Poissona) stawia się trzy podstawowe zagadnienia brzegowe. Zagadnienie irichleta
Bardziej szczegółowoWykład 14: Indukcja cz.2.
Wykład 14: Indukcja cz.. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. -1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 10.05.017 Wydział Informatyki, Elektroniki i 1 Przykład
Bardziej szczegółowoMichał Praszałowicz, pok. 438. michal@if.uj.edu.pl strona www: th-www.if.uj.edu.pl/~michal wykład 3 godz. za wyjątkiem listopada Egzamin: esej max.
Michał Praszałowicz, pok. 438. michal@if.uj.edu.pl strona www: th-www.if.uj.edu.pl/~michal wykład 3 godz. za wyjątkiem listopada Egzamin: esej max. 10 stron na jeden z listy tematów + rozmowa USOS! 1 Model
Bardziej szczegółowoFunkcje wielu zmiennych
Funkcje wielu zmiennych Wykresy i warstwice funkcji wielu zmiennych. Granice i ciagłość funkcji wielu zmiennych. Pochodne czastkowe funkcji wielu zmiennych. Gradient. Pochodna kierunkowa. Różniczka zupełna.
Bardziej szczegółowoChemia teoretyczna. Postulaty mechaniki kwantowej. Katarzyna Kowalska-Szojda
Chemia teoretyczna Postulaty mechaniki kwantowej Katarzyna Kowalska-Szoja Spis treści 1 Postulaty mechaniki kwantowej 2 1.1 Postulat pierwszy.......................... 2 1.2 Postulat rugi.............................
Bardziej szczegółowoElementy elektrodynamiki klasycznej S XX
kierunek studiów: FIZYKA specjalność: FIZYKA s I WYDZIAŁ FIZYKI UwB KOD USOS: 0900 FS1 Karta przedmiotu Przedmiot grupa ECTS Elementy elektrodynamiki klasycznej S XX Formy zajęć wykład konwersatorium seminarium
Bardziej szczegółowoKinematyka płynów - zadania
Zadanie 1 Zadane jest prawo ruchu w zmiennych Lagrange a x = Xe y = Ye t 0 gdzie, X, Y oznaczają współrzędne materialne dla t = 0. Wyznaczyć opis ruchu w zmiennych Eulera. Znaleźć linię prądu. Pokazać,
Bardziej szczegółowoANALIZA MATEMATYCZNA 2.2B (2017/18)
ANALIZA MATEMATYCZNA.B (7/8) ANALIZA MATEMATYCZNA.A,.A LISTA. (na ćwiczenia) Całki niewłaściwe Część A. Zadania do samodzielnego rozwiązania, czyli to, co należy umieć z poprzedniego semestru... Podać
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki Współczesnej I. Blok I
Podstawy Fizyki Współczesnej I Podsumowanie wykładu (17.06.2008) Uwaga: zagadnienia oznaczone gwiazdką są nieco bardziej złożone i na ocenę dostateczną jest wymagana jedynie ich pobieżna znajomość. Zadania
Bardziej szczegółowo1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych. , u x1 x 2
Temat 1 Pojęcia podstawowe 1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych Równaniem różniczkowym cząstkowym rzędu drugiego o n zmiennych niezależnych nazywamy równanie postaci gdzie u = u (x 1, x,...,
Bardziej szczegółowoMechanika Kwantowa. Maciej J. Mrowiński. 24 grudnia Funkcja falowa opisująca stan pewnej cząstki ma następującą postać: 2 x 2 )
Mechanika Kwantowa Maciej J. Mrowiński 4 grudnia 11 Zadanie MK1 Funkcja falowa opisująca stan pewnej cząstki w chwili t = ma następującą postać: A(a Ψ(x,) = x ) gdy x [ a,a] gdy x / [ a,a] gdzie a +. Wyznacz
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ Wykład 7 2012/2013, zima 1 MOMENT PĘDU I ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PUNKTU MATERIALNEGO PO OKRĘGU Definicja momentu pędu L=mrv=mr 2 ω L=Iω I= mr 2 p L r ω Moment
Bardziej szczegółowoIX. MECHANIKA (FIZYKA) KWANTOWA
IX. MECHANIKA (FIZYKA) KWANTOWA IX.1. OPERACJE OBSERWACJI. a) klasycznie nie ważna kolejność, w jakiej wykonujemy pomiary. AB = BA A pomiar wielkości A B pomiar wielkości B b) kwantowo wartość obserwacji
Bardziej szczegółowoFotonika. Plan: Wykład 3: Polaryzacja światła
Fotonika Wykład 3: Polaryzacja światła Plan: Równania Maxwella w ośrodku optycznie liniowym Równania Maxwella dla fal monochromatycznych Polaryzacja światła Fala płaska spolaryzowana Polaryzacje liniowe,
Bardziej szczegółowoPDE. czyli równania różniczkowe cząstkowe [Partial Differential Equation(s)] wstęp do wstępu. Zbigniew Koza. Wydział Fizyki i Astronomii Wrocław, 2016
PDE czyli równania różniczkowe cząstkowe [Partial Differential Equation(s)] wstęp do wstępu Zbigniew Koza Wydział Fizyki i Astronomii Wrocław, 2016 WSTĘP Motywacja Dotychczas zajmowaliśmy się równaniami
Bardziej szczegółowoLiczby zespolone i ich zastosowanie do wyprowadzania tożsamości trygonometrycznych.
Jarosław Wróblewski Analiza Matematyczna, lato 016/17 Kolokwium nr 10: wtorek 6.06.017, godz. 1:15-1:45, materiał zad. 1 40. Liczby zespolone i ich zastosowanie do wyprowadzania tożsamości trygonometrycznych.
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM ELEKTROAKUSTYKI. ĆWICZENIE NR 1 Drgania układów mechanicznych
LABORATORIUM ELEKTROAKUSTYKI ĆWICZENIE NR Drgania układów mechanicznych Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z właściwościami układów drgających oraz metodami pomiaru i analizy drgań. W ramach
Bardziej szczegółowoWażny przykład oscylator harmoniczny
6.03.00 6. Ważny przykła oscylator harmoniczny 73 Rozział 6 Ważny przykła oscylator harmoniczny 6. Wprowazenie Klasyczny, jenowymiarowy oscylator harmoniczny opowiaa potencjałowi energii potencjalnej:
Bardziej szczegółowoWykład 9: Fale cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 9: Fale cz. 1 dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Klasyfikacja fal fale mechaniczne zaburzenie przemieszczające się w ośrodku sprężystym, fale elektromagnetyczne
Bardziej szczegółowoKO OF Szczecin:
XXXI OLIMPIADA FIZYCZNA (1981/198) Stopień III, zaanie teoretyczne T Źróło: Nazwa zaania: Działy: Słowa kluczowe: Komitet Główny Olimpiay Fizycznej; Anrzej Kotlicki; Anrzej Naolny: Fizyka w Szkole, nr
Bardziej szczegółowo