Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Podobne dokumenty
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Optyka kwantowa wprowadzenie. Początki modelu fotonowego Detekcja pojedynczych fotonów Podstawowe zagadnienia optyki kwantowej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Repeta z wykładu nr 11. Detekcja światła. Fluorescencja. Eksperyment optyczny. Sebastian Maćkowski

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Mody sprzężone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych

Współczesna fizyka ciała stałego

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Pomiary widm fotoluminescencji

Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Plan. Kropki kwantowe - część III spektroskopia pojedynczych kropek kwantowych. Kropki samorosnące. Kropki fluktuacje szerokości

Kropki samorosnące. Optyka nanostruktur. Gęstość stanów. Kropki fluktuacje szerokości. Sebastian Maćkowski. InAs/GaAs QDs. Si/Ge QDs.

Atom Mn: wielobit kwantowy. Jan Gaj Instytut Fizyki Doświadczalnej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Optyka. Optyka geometryczna Optyka falowa (fizyczna) Interferencja i dyfrakcja Koherencja światła Optyka nieliniowa

Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Własności optyczne półprzewodników

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek

Optyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017

Własności optyczne półprzewodników

I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona

Charakteryzacja właściwości elektronowych i optycznych struktur AlGaN GaN Dagmara Pundyk

Wstęp do astrofizyki I

Początek XX wieku. Dualizm korpuskularno - falowy

Spektroskopia Ramanowska

Stałe : h=6, Js h= 4, eVs 1eV= J nie zależy

Cel wykładu. Detekcja światła. Cel wykładu. Światło. Sebastian Maćkowski

Spektroskopowe metody identyfikacji związków organicznych

Wstęp do astrofizyki I

Widmo promieniowania

SPEKTROSKOPIA ATOMOWA ATOMOWA SPEKTROMETRIA ABSORPCYJNA ATOMOWA SPEKTROMETRIA EMISYJNA FLUORESCENCJA ATOMOWA ATOMOWA SPEKTROMETRIA MAS

ZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 13, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz

Piotr Kowalczuk Natura rozpuszczonej materii organicznej w morzach szelfowych w świetle najnowszych zastosowań spektroskopii fluorescencyjnej

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 11, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Perydynina-chlorofil-białko. Optyka nanostruktur. Perydynina-chlorofil-białko. Rekonstytucja Chl a. Sebastian Maćkowski.

Podstawy Fizyki III Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 11, Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do optyki i fizyki materii skondensowanej. O: Wojciech Wasilewski FMS: Mateusz Goryca

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 13, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Informacje ogólne. 45 min. test na podstawie wykładu Zaliczenie ćwiczeń na podstawie prezentacji Punkty: test: 60 %, prezentacja: 40 %.

Podsumowanie W9. Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12 1

Analiza spektralna widma gwiezdnego

Metody badań spektroskopowych

Domieszki w półprzewodnikach

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

V.6.6 Pęd i energia przy prędkościach bliskich c. Zastosowania

półprzewodniki Plan na dzisiaj Optyka nanostruktur Struktura krystaliczna Dygresja Sebastian Maćkowski

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 22, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Własności falowe materii

Wprowadzenie do ekscytonów

6. Emisja światła, diody LED i lasery polprzewodnikowe

Przejścia kwantowe w półprzewodnikach (kryształach)

Ekscyton w morzu dziur

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 4, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Metody badania kosmosu

2. Metody, których podstawą są widma atomowe 32

Spektroskopia charakterystycznych strat energii elektronów EELS (Electron Energy-Loss Spectroscopy)

Domieszki w półprzewodnikach

Rodzaje fal. 1. Fale mechaniczne. 2. Fale elektromagnetyczne. 3. Fale materii. dyfrakcja elektronów

Podstawy fizyki kwantowej

Optyka kwantowa wprowadzenie

2. Całkowita liczba modów podłużnych. Dobroć rezonatora. Związek między szerokością linii emisji wymuszonej a dobrocią rezonatora

Kwantowe własności promieniowania, ciało doskonale czarne, zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne.

UMO-2011/01/B/ST7/06234

Falowa natura materii

Metody optyczne w medycynie

Dyfrakcja. Dyfrakcja to uginanie światła (albo innych fal) przez drobne obiekty (rozmiar porównywalny z długością fali) do obszaru cienia

Badanie dynamiki rekombinacji ekscytonów w zawiesinach półprzewodnikowych kropek kwantowych PbS

Wykład Budowa atomu 1

Fluorescencyjna detekcja śladów cząstek jądrowych przy użyciu kryształów fluorku litu

Identyfikacja cząstek

Ćwiczenie nr 2 : Badanie licznika proporcjonalnego fotonów X

n n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A / B 2 1 hν exp( ) 1 kt (24)

ĆWICZENIE 44 BADANIE DYSPERSJI. I. Wprowadzenie teoretyczne.

Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii

JAK ZMIERZYĆ ILOŚĆ KWASÓW NUKLEINOWYCH PO IZOLACJI? JAK ZMIERZYĆ ILOŚĆ KWASÓW NUKLEINOWYCH PO IZOLACJI?

Oddziaływanie atomu z kwantowym polem E-M: C.D.

Wysokowydajne falowodowe źródło skorelowanych par fotonów

Właściwości optyczne. Oddziaływanie światła z materiałem. Widmo światła widzialnego MATERIAŁ

ĆWICZENIE Nr 4 LABORATORIUM FIZYKI KRYSZTAŁÓW STAŁYCH. Badanie krawędzi absorpcji podstawowej w kryształach półprzewodników POLITECHNIKA ŁÓDZKA

Spektroskop, rurki Plückera, cewka Ruhmkorffa, aparat fotogtaficzny, źródło prądu

Transkrypt:

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 2 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15

Plan 1 Widmo światła 2 Podstawy spektroskopii 3 Spektroskopia w zastosowaniach

Widmo światła Rozkład pola elektrycznego na fale płaskie: Amplitudy spektralne: E(t) = 1 2π Ẽ(ω) = Ẽ(ω)e iωt dω E(t)e iωt dt Widmo = ile mocy (energii) przypada na przedział częstości dω w okolicy częstości ω Ĩ(ω) Ẽ(ω) 2 (Przypomnienie: natężenie światła I(t) E(t) 2 ) (Szczegóły na tablicy)

Pomiar widma światła Spektrometr siatkowy źródło światła detektor (kamera CCD, linijka fotodiod) siatka dyfrakcyjna zwierciadła α β Interferencja konstruktywna: d(sin α sin β) = mλ d [Wikimedia Commons] m - rzad interferencji

Pomiar widma światła Spektrometr siatkowy Praktyczna realizacja miniaturowego spektrometru (Ocean Optics) [Ocean Optics]

Pomiar widma światła Spektrometr pryzmatyczny Współczynnik załamania pryzmatu zależy od długości fali [Wikimedia Commons] n = n(λ) Dlaczego? O tym na kolejnych wykładach [http://vuihocly.freevnn.com]

Jednostki w spektroskopii Częstość kołowa: ω [1/s] Częstotliwość: ν = 1 T = ω 2π [Hz] Długość fali: λ = c ν [µm, nm] Energia: E = hν [J, ev, mev] Liczba falowa: ν = 1 λ [cm 1 ]

Spektroskopia emisyjna i absorpcyjna I0(ν) Badana próbka I(ν) ν ν 2 źródło światła Iem(ν) 1 absorpcja emisja spontaniczna A(ν) = log I(ν) I0(ν) ν widmo emisji ν widmo absorpcji

Pomiar widma absorpcji Spektrometr absorpcyjny Varian Cary 300

Pomiar widma fluorescencji Spektrometr fluorescencyjny Quanta Master 40 (Serlabo Technologies)

[patlah.ru Badania struktury energetycznej Źródło informacji o budowie materii

Spektroskopia absorpcyjna Badania struktury energetycznej A portion of the polarisation spectrum of KCs recorded with circularly polarised pump laser beam [...] The IPA potential curve of the 4 1 Π state in KCs (circles) [...] [J. Szczepkowski, A. Grochola, W. Jastrzębski, P. Kowalczyk, Chem. Phys. Lett. 576, 10 (2013)]

Spektroskopia absorpcyjna Analiza składu gazów Analiza spalin silnika samochodowego K.-P. Mollmann, M. Vollmer 2013 Eur. J. Phys. 34. S123

Spektroskopia absorpcyjna Analiza składu gazów Spaliny samochodu z lat 40-tych:

Spektroskopia absorpcyjna Sensory chemiczne Variation in the absorption spectra of 1 in water with increasing concentration of ATP [C. Li et al. Chem., Int. Ed., 2005, 44, 6371]

Spektroskopia absorpcyjna Sensory chemiczne Changes in the UV-vis absorption spectra of (A) sensor N2 and (B) sensor N3 (20 µm) in HEPES buffered aqueous solution (20 mm, ph = 7.0) with increasing concentrations of Ag+ (0 200 µm) [T.Raj et al, RSC Adv., 2014, 4, 5316]

Spektroskopia w astronomii Badanie atmosfer gwiazd Fraunhofer i jego spektroskop zbudowany w 1814 roku [http://www.jvfg-cham.de]

Spektroskopia w astronomii Badanie atmosfer gwiazd Widmo Słońca opisane przez Fraunhofera [American Institute of Physics]

Spektroskopia w astronomii Typy widmowe gwiazd [http://astrocosmosci.files.wordpress.com]

Spektroskopia w astronomii Oznaczanie wieku gwiazd The spectrum of SMSS 0313-6708 shows and absence of detectable Fe I lines (a) and is dominated by molecular features of CH (c). Panel b shows the vicinity of what should be one of the strongest iron lines in the UV/optical wavelength region. Brak linii absorpcyjnych żelaza pozwolił stwierdzić, że jest to najstarsza znana obecnie gwiazda [S. C. Keller et al, Nature 2014, 09.02.2014]

Spektroskopia w astronomii Badanie składu gazu międzygwiezdnego [tutorvista.com]

Spektroskopia w astronomii Badanie składu atmosfery planety pozasłonecznej [NASA]

Widmo s wiatła Podstawy spektroskopii Spektroskopia w zastosowaniach Zastosowania spektroskopii fluorescencyjnej Detekcja s ladowych ilos ci substancji Wykrywanie materiałów wybuchowych Fluorescamine 2,4-DAT [Horiba Jobin-Yvon] Excitation and emission spectra of 2,4DAT + fluorescamine at various dilutions, blanksubtracted, and all bandpasses = 10 nm.

Widmo s wiatła Podstawy spektroskopii Spektroskopia w zastosowaniach Zastosowania spektroskopii fluorescencyjnej Charakteryzacja materiałów nanorurki weglowe [United States Patent 7074310] [Ceclilia Noguez, http://www.fisica.unam.mx] [Horiba Jobin-Yvon]

Zastosowania spektroskopii fluorescencyjnej Medycyna - identyfikacja nowotworów Porównanie widm tkanki zdrowej i nowotworowej: [B. Mayinger, Am. J. Gastroenterol. 96, 2616 (2001)]

Luminescencja w ciele stałym PL intensity (arb. units) dot E X X - s QD Ga 1-x Al x As x < 0.33 XX 12.4 nm X Ga 0.67 Al 0.33 As p E Γ Γ 2D bilayer Al As GaAs 2.4nm d EΓ X XY 10 nm 100xP 0 3xP 0 X P exc =P 0 Fotoluminescencja kropki kwantowej dla różnej liczby ekscytonów w kropce kwantowej. X pojedynczy ekscyton, XX dwa zwiazane ekscytony, X trion = dwa elektrony + dziura. s,p,d kolejne powłoki w kropce kwantowej oznaczane analogicznie do stanów wzbudzonych atomu wodoru. [B. Piętka et al, Phys. Rev. B 87, 035310 (2013)] 1.59 1.60 1.61 1.62 1.63 1.64 Energy (ev)

Luminescencja w ciele stałym Widma luminescencji polarytonów ekscytonowych Polaryton ekscytonowy = foton silnie sprzężony z ekscytonem w mikrownęce półprzewodnikowej. W wyniku sprzężenia dostajemy górny i dolny polaryton (górny o wyższej i dolny o niższej energii). Na widmach widoczna jest luminescencja dla różnych katów emisji (pędów polarytonu). [B. Piętka]