Różnorodność uporządkowania cząsteczek materii miękkiej w kontekście ich dynamiki wewnętrznej

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "Różnorodność uporządkowania cząsteczek materii miękkiej w kontekście ich dynamiki wewnętrznej"

Transkrypt

1 Różnorodność uporządkowania cząsteczek materii miękkiej w kontekście ich dynamiki wewnętrznej Ewa Juszyńska-Gałązka IFJ PAN, Oddział Fizyki Materii Skondensowanej, Zakład Badań Materii Miękkiej

2 Plan wystąpienia: Cel i motywacja prowadzonych badań. Obiekty badań. Otrzymane wyniki badań polimorfizmu i dynamiki wybranych związków polarnych o: - wydłużonych i - globularnych kształtach molekuł przy zastosowaniu komplementarnych metod eksperymentalnych wspartych obliczeniami teoretycznymi Podsumowanie

3 Cel i motywacja # 1/ Jaki jest stopień uporządkowania molekuł materii miękkiej (wydłużony kształt molekuł ciekłe - kryształy i alkohole polarne globularne molekuły) - określenie rodzaju faz i ich funkcji termodynamicznych, występujących w badanych związkach (witryfiakcja, natura krystalizacja, etc.)? # 2/ Jaki jest wpływ długości łańcuchów alkilowych i ich zmian konformacyjnych na polimorfizm i zmiany dynamiki? # 3/ Jaki jest wpływ podstawników fluorowych na polimorfizm i zmiany dynamiki? # 4/ Jak zmienia się dynamika wewnętrzna i oddziaływania miedzymolekularne w odpowiednich fazach termodynamicznych?

4 Substancje będące przedmiotem badań 4O.8 (BBOA) tj. N-(4-n-butyloxybenzylidene)-4 -n -octylaniline 8CFPB tj. 4-cyano-3-fluorophenyl 4 -n-octylbenzoate 4ABO5* tj. 4-ethyl-4 -octylazoxybenzene EBPA tj. N-P-(ethoxybenzylidene) p -propylaniline 4BCT tj. 4-n-butyl-isothiocyanatobiphenyl BEP tj. 2-phenylbutan-1-ol, 2TFMP tj. 2-(trifluoromethyl)phenethyl alcohol i 4TFMP tj. 4-(trifluoromethyl)phenethyl alcohol

5 molekuły pręto-podobne - polimorfizm Fazy cieczo-podobne: N, Sm A and SmC Fazy kryształo-podobne: Sm B, Sm I, Sm F, Sm J, Sm G, Sm E, Sm K, Sm H mezofazy Kryształ SmE SmA N SmB IL D SmE-SmB S ~ 10 J K -1 mol -1 D SmB-SmA S ~ 10 J K -1 mol -1 D N-IL S ~ 3 J K -1 mol -1 D SmA-IL S > 10 J K -1 mol -1 (McMillan; SmA-IL S > 14 J K -1 mol -1 ) Y. Yamamura, et. all, J. Phys. Chem. B 116, 9255 (2012).

6 molekuły globularne - polimorfizm CIECZ PRZECHŁODZONA CIECZ PLASTYCZNY KRYSZTAŁ uruchomienie translacyjnych stopni swobody uruchomienie rotacyjnych i translacyjnych stopni swobody SZKŁO CIECZY Makroskopowo szkło ciało stałe o sprężystej sztywności ze względu na odkształcenie. Mikroskopowo szkło - amorficzne ciało stałe bez uporządkowania dalekiego zasięgu. UPORZĄDKOWANY KRYSZTAŁ jednoczesne uruchomienie translacyjnych i rotacyjnych stopni swobody SZKŁO KRYSZTAŁU Kryształ - uporządkowanie dalekiego zasięgu, anizotropowość uruchomienie rotacyjnych stopni swobody

7 Wpływ szybkości ochładzania na polimorfizm DS ciecz przechłodzona ciecz nieuporządkowane szkło uporządkowany kryształ T o T g2 T g1 T c

8 Metody eksperymentalne Do badania dynamiki posłużyły mi następujące metody: spektroskopia absorpcyjna w podczerwieni (FT-IR) szerokopasmowa spektroskopia dielektryczna (BDS) spektroskopia niespójnego, nieelastycznego rozpraszania neutronów (IINS) i kwazielastyczne rozpraszanie neutronów (QENS) spektroskopia czasu życia pozytonów (PALS) W celu pełniejszego opisu dynamiki wewnętrznej wsparcia w analizie doświadczalnych widm spektroskopowych FT-IR i IINS dostarczają obliczeniami ab initio. Szczegółów w zakresie polimorfizmu badanych substancji dostarczyły: w zakresie parametrów termodynamicznych przemian fazowych: - różnicowa kalorymetria skaningowa (DSC) - kalorymetria adiabatyczna - mikroskopia optyczna w świetle spolaryzowanym (POM) - dyfrakcja promieni X (XRD)

9

10 Wpływ szybkości ochładzania na polimorfizm BBOA C p T -3 / mjk -4 mol po szybkim ochadzaniu SmB po szybkim ochadzaniu IL Cr B Cr A Cr SmB: -18 K/min IL: -12 K/ min T / K E. Juszyńska, M. Jasiurkowska, M. Massalska-Arodź, D. Takajo, A. Inaba, Mol. Cryst. Liq. Cryst. 540 (2011)

11 Tekstury BBOA tekstura domenowa SmA tekstura domenowa SmB tekstura mozaikowa Nematyka tekstura mozaikowa na granicy nematyka i cieczy kryształ, przed rasowaniem kryształ, po rasowaniu

12 8CFPB X t T T T 0 dh dt dt T T 0 dh dt dt X t - względny stopień krystaliczności w czasie t R c - szybkość zmian temperatury E. Juszyńska-Gałązka, M. Massalska-Arodź, A. Budziak, N. Osiecka, D. Madej, D. Majda, Vib. Spectrosc. 92 (2017)

13 8CFPB E. Juszyńska-Gałązka, M. Massalska-Arodź, A. Budziak, N. Osiecka, D. Madej, D. Majda, Vib. Spectrosc. 92 (2017)

14 Ruchy molekularne Skale czasowe ruchów molekularnych: s dla reorientacji wokół osi krótkiej s dla reorientacji wokół osi długiej ~ps dla przeskoków międzykonformacyjnych w łańcuchach alkilowych, reorientacja fragmentów molekuł, stochastyczne libracje Liczba możliwych konformacji fragmentów molekuł rośnie wraz z liczbą atomów węgla n w łańcuchu alkilowym i jest proporcjonalna do 3n-1.

15 4ABO5* IL (299.6K) Ch (285.2 K) Cr (277.7 K) Ch (298.8 K) IL Phase Mode E a [kj/mol] ruch kolektywne flip-flop t 3 t 2 t 1 Cr Ch IL Cr Ch IL Ch cooling heating cooling heating cooling heating cooling heating cooling heating cooling heating cooling heating wokół osi długiej E. Juszyńska-Gałązka, M. Gałązka, M. Massalska-Arodź, A. Bąk, K. Chłędowska, W. Tomczyk, J. Phys. Chem. B 118 (2014)

16 Widmo absorpcyjne Cr5 - IL 8CFPB prawdopodobieństwo przejść absorpcyjnych współczynnik Einsteina, moment przejścia E. Juszyńska-Gałązka, M. Massalska-Arodź, A. Budziak, N. Osiecka, D. Madej, D. Majda, Vib. Spectrosc. 92 (2017)

17 8CFPB 1056 cm -1 (wh-c-h; bc-c-c; bh-c-c), 1744 cm -1 (nc=o),

18 Rozpraszanie neutronów elastyczne (hw=0) nieelastyczne (hw0) dyfrakcja SANS reflektometria koherentne niekoherentne koherentne QENS dyspersja fononowa spektroskopia wibracyjna duży niekoherentny przekrój czynny na protony geometria ruchu: EISF (Elastic Incoherent Intensywność I elast. (Q) składowej elastycznej Structure Factor ) Intensywność składowej kwazielsatycznej Szerokość składowej kwazielastycznej ---> charakterystyczna skala czasowa ruchu

19 Intensywność drgań normalnych w spektroskopii IR jest zdefiniowany przez zmiany energii oscylacji, momentu dipolowego, podczas gdy w widmach IINS jest proporcjonalna do sumy kwadratów amplitud drgań atomów oraz od przekroju czynnego na rozpraszanie. Ponadto, krzywe gęstości stanów wibracyjnych dostarczają informacji o wszystkich pasmach i są wyśredniowane po całej strefie Brillouina, podczas gdy widma IR odpowiadają zerowemu przekazowi pędu. IINS, QENS ) ( ) / exp( 1 ) 2 exp( ) ( ),, ( w w w G T k W M b E E Q E E E B n n inc n f i i f

20 Średnie wychylenie protonów uzyskane z badań neutronowych ogrzewanie ochladzanie przechłodzenie ochladzanie <u 2 > [A 2 ] T g = 223 K Witryfikacja fazy ODIC <u 2 > [A 2 ] Zamrożenie rot Cr T [K] 3,3-DM-2 Stopniowe wygaszanie ruchu grup CH T [K] ,3-DM-2 20

21 QENS dla 4dBT S (Q,w) / a.u dBT 125 K 150 K 175 K 200 K 225 K 250 K 290 K Vanad S (Q,wa.u model curve subfunctions base line Cr SmE at K SmE IL at K Energy transfer / mev Q = 1Å -1 Energy transfer / mev S. Ishimaru, K. Saito, S. Ikeuchi, M. Massalska-Arodź, W. Witko, J. Phys. Chem. B 105 (2005) E. Juszyńska-Gałązka, W. Zając, Phase Transit. 89 (2016) Drgania molekuł w fazie SmE: Ea=18 kj mol -1 drgania pierścieni fenylowych Ea= 20 kj mol -1 rotacja molekuły wokół osi długiej Ea=95 kj mol -1 reorientacja molekuły wokół osi krótkiej (głowa - ogon) Ea=9 kj mol -1 reorientacja grupy metylowej

22 S Q, w AQ w 1 AQ A Lorentzian Chain axis B EISF A tot Nbut Ncore ( Q) A ( Q) A ( Q) Elastic Incoherent Structure Factor (EISF): I EL( Q) EISF ( Q) I ( Q) I ( Q) a a a N EISF tot Q EL but Apparent EISF Protonowy benzen Q /Å -1 AQ QEL N tot CH 3 core HWHM [mev] HWHM kwazielastyczna Przeskoki CH 3 w potencjale trójkrotnym DH=7.8 kj/mol t s Temperatura [K] C Libracje CH 3 E. Juszyńska-Gałązka, W. Zając, Phase Transit. 89 (2016)

23 Absorbance [a.u.] 2TFMP FT-IR IINS monomer - left-down monomer - left-up monomer - right-down monomer - right-up G(n) Wavenumber [cm -1 ] cc-pvtz - Triple-zeta

24 IINS, gęstość stanów fononowych G (n) 4 2 2FTMP 3FTMP 4FTMP 58; 81; 86; 108; 118; 131; 140; 163; 173; 198; 239; 253; 285; 335; 407; 483; 509; 539; 608; 654*; (665); (670); 695; 740*; (738); 809; 844*; (847); (901); 969; (953); Pik Bozonowy (992) Kruche szkło = mała intensywność PB BEP 2TFMP 4TFMP phenyl out-ofplane 29; 51; 67; 77; 93; 123; 136; 154; 179; 193; 215; 264; 330; 359; 404;44 2;480; 524; 607; 658; 784; ; 174; 186; 202; 254; 261;281 ; 293;316 ; 349;413 ; 473;527 ; 596; 626; 748; 847; ; 689; 856; 977 phenyl inplane 1027; 1083; 1161; 1344; 1461; 1550 *butyl-1-ol n [cm -1 ] E. Juszyńska-Gałązka, W. Zając, Y. Yamamura, K. Saito, N. Juruś, Phase Transit., 91 (2018)

25 FT-IR bep 2tfmp

26 FT-IR E. Juszyńska-Gałązka, W. Zając, Y. Yamamura, K. Saito, N. Juruś, Phase Transit., 91 (2018)

27 E. Juszyńska-Gałązka, W. Zając, Y. Yamamura, K. Saito, N. Juruś, Phase Transit., 91 (2018)

28 E. Juszyńska-Gałązka, W. Zając, Y. Yamamura, K. Saito, N. Juruś, Phase Transit., 91 (2018)

29 80 BEP Częstości / cm -1 Opis drgań G(n) n / cm -1 22DM1B BEP Kalk. Eksp γ (Ph) + t HCH γ (Ph) + ω HCH + γ HOC γ (Ph) + ω HCH+ γ HOC+ γ COH γ (Ph) + ω HCH γ (Ph) + t HCH γ (Ph) γ (Ph)+ ω HCH+ t HCH+ γ CHO γ (Ph)+ t HCH 787 γ (Ph)+ ω HCH+ t HCH+ γ COH γ (Ph) ω HCH + t HCH+ γ (Ph) γ (Ph) 936 ω HCH + ν CC + t HCH + γ COH γ (Ph) + ω HCH+ γ COH 967 ω HCH + t HCH+ γ (Ph) + γ CHO 972 γ (Ph) γ (Ph) ν OH + t CH + t HCH n rozciągające, w wachlarzowe, t skręcające, γ - poza płaszczyznowe. C6H6: 401, 600, 689, 856, 977, 1027, 1083

30 Podsumowanie Polimorfizm, struktura i dynamika związków zależą od długości łańcucha węglowodorowego oraz obecności atomów fluoru. Szybkość zmian temperatury silnie wpływa na polimorfizm, zakres występowania faz, jak i temperatury przemian faz termodynamicznych. Dla globularnych alkoholi wykryte zostało szkło cieczy izotropowej oraz zimna krystalizacja. Podczas gdy dla 8CFPB została wykryta witryfikacja dla fazy ODIC oraz istnienie zimnej krystalizacji. Metody spektroskopii w podczerwieni, neutronowej oraz dielektrycznej dobrze opisują dynamikę molekularną zarówno globularnych molekuł jak i tych o wydłużonym kształcie molekuł. Ponadto wspomniane metody są komplementarne (do siebie). Dobra zgodność widm eksperymentalnych IINS i FT-IR oraz wyników obliczeń DFT. Wiązania wodorowego sprzyja witryfikacji. Obserwacja mikroskopowa pokazała charakterystyczne obrazy tekstur faz ciekłokrystalicznych i krystalicznych - zgodne z wynikami kalorymetrycznymi. Niskotemperaturowe badania kalorymetryczne widzą pik bozonowy. Spektroskopia netronowa (IINS) pozwala na obserwację piku bozonowego będącego sygnaturą stanu szklistego.

31 [A1] E. Juszyńska, M. Jasiurkowska, M. Massalska-Arodź, D. Takajo, A. Inaba, Phase transition and structure studies of a liquid crystalline schiff-base compound (4O.8), Mol. Cryst. Liq. Cryst. 540 (2011) [A2] E. Juszyńska-Gałązka, M. Gałązka, M. Massalska-Arodź, A. Bąk, K. Chłędowska, W. Tomczyk, Phase behavior and dynamics of the liquid crystal 4 -butyl-4-(2- methylbutoxy)azoxybenzene(4abo5*), J. Phys. Chem. B 118 (2014) [A3] E. Juszyńska-Gałązka, W. Zając, QENS study of molecular motions in partially deuterated liquid crystal 4BT, Phase Transit. 89 (2016) [A4] E. Juszyńska-Gałązka, M. Massalska-Arodź, A. Budziak, N. Osiecka, D. Madej, D. Majda, Polymorphism, structure and dynamics investigations of 4-cyano-3-fluorophenyl 4 -noctylbenzoate (8CFPB) liquid crystal, Vib. Spectrosc. 92 (2017) [A5] E. Juszyńska-Gałązka, N. Osiecka, A. Budziak, Fourier transform infrared spectroscopy and X-ray diffraction studies of the molecular motions and structure changes of liquid crystal N- P-(Ethoxybenzylidene) p -propylaniline (EBPA), Vib. Spectrosc. 92 (2017) [A6] E. Dryzek, E. Juszyńska, R. Zaleski, B. Jasińska, M. Gorgol, M. Massalska-Arodź, Positron annihilation studies of 4-n-butyl-4 -isothiocyanato-1,1 -biphenyl, Phys. Rev. E 88 (2013) [A7] E. Dryzek, E. Juszyńska-Gałązka, Positronium formation and annihilation in liquid crystalline smectic-e phase revisited, Phys. Rev. E 93 (2016) [A8] E. Juszyńska-Gałązka, W. Zając, Y. Yamamura, K. Saito, N. Juruś, Vibrational dynamics of glass forming: 2-phenylbutan-1-ol (BEP), 2-(trifluoromethyl)phenethyl alcohol (2TFMP) and 4-(trifluoromethyl)phenethyl alcohol (4TFMP) in their thermodynamic phases, Phase Transit., 91 (2018)

32 NO3 - IFJ PAN dr hab. Wojciech M. ZAJĄC Prof. dr hab. Maria MASSALSKA-ARODŹ mgr inż. Jan Jacek ŚCIESIŃSKI dr Małgorzata JASIURKOWSKA-DELAPOTRE dr hab. Ewa DRYZEK dr Natalia OSIECKA-DREWNIAK dr hab. Andrzej BUDZIAK dr hab. Mirosław GAŁĄZKA dr hab. Jan KRAWCZYK Dziękuję Pisa University & CNR Prof. Marco GEPPI dr. Lucia CALUCCI dr. Claudia FORTE dr. Elisa CARIGNANI FLNP JINR dr Dorota CHUDOBA dr Alexander BELUSHKIN Osaka University Prof. Akira INABA dr. Takayo DAYTSUKE dr. MIYAZAKI dr. Hal SUZUKI Tsukuba University Prof. Kazuya SAITO dr Yasuhisa YAMAMURA oraz dr hab. Robert PODGAJNY (WCH-UJ) dr Renata BUJAKIEWICZ-KOROŃSKA (UP) dr Paweł BILSKI (UAM & FLN Dubna)

A U T O R E F E R A T

A U T O R E F E R A T A U T O R E F E R A T dr Ewa Juszyńska-Gałązka Zakład Badań Materii Miękkiej Oddział Fizyki Materii Skondensowanej Instytut Fizyki Jądrowej Polskiej Akademii Nauk ul. Radzikowskiego 152, 31-342 Kraków,

Bardziej szczegółowo

Wykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego

Wykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego Wykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego W5. Energia molekuł Przemieszczanie się całych molekuł w przestrzeni - Ruch translacyjny - Odbywa się w fazie gazowej i ciekłej, w fazie stałej

Bardziej szczegółowo

Dr hab. Tomasz Martyński, prof. nadzw. Poznań, 27 czerwca 2014 r. tel.:

Dr hab. Tomasz Martyński, prof. nadzw. Poznań, 27 czerwca 2014 r.   tel.: Wydział Fizyki Technicznej tel.: 61 6653200, faks: 61 6653201, e-mail: office_dtpf@put.poznan.pl Katedra Spektroskopii Optycznej tel.: 61 6653164, faks: 61 6653164, e-mail: office_cos@put.poznan.pl Dr

Bardziej szczegółowo

Szkła specjalne Przejście szkliste i jego termodynamika Wykład 5. Ryszard J. Barczyński, 2017 Materiały edukacyjne do użytku wewnętrznego

Szkła specjalne Przejście szkliste i jego termodynamika Wykład 5. Ryszard J. Barczyński, 2017 Materiały edukacyjne do użytku wewnętrznego Szkła specjalne Przejście szkliste i jego termodynamika Wykład 5 Ryszard J. Barczyński, 2017 Materiały edukacyjne do użytku wewnętrznego Czy przejście szkliste jest termodynamicznym przejściem fazowym?

Bardziej szczegółowo

Czym się różni ciecz od ciała stałego?

Czym się różni ciecz od ciała stałego? Szkła Czym się różni ciecz od ciała stałego? gęstość Czy szkło to ciecz czy ciało stałe? Szkło powstaje w procesie chłodzenia cieczy. Czy szkło to ciecz przechłodzona? kryształ szkło ciecz przechłodzona

Bardziej szczegółowo

SPEKTROSKOPIA IR I SPEKTROSKOPIA RAMANA JAKO METODY KOMPLEMENTARNE

SPEKTROSKOPIA IR I SPEKTROSKOPIA RAMANA JAKO METODY KOMPLEMENTARNE 1 SPEKTROSKOPIA IR I SPEKTROSKOPIA RAMANA JAKO METODY KOMPLEMENTARNE 2 Promieniowanie o długości fali 2-50 μm nazywamy promieniowaniem podczerwonym. Absorpcja lub emisja promieniowania z tego zakresu jest

Bardziej szczegółowo

ZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS

ZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS ZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS LABORATORIUM - MBS 1. ROZWIĄZYWANIE WIDM kolokwium NMR 25 kwietnia 2016 IR 30 maja 2016 złożone 13 czerwca 2016 wtorek 6.04 13.04 20.04 11.05 18.05 1.06 8.06 coll coll

Bardziej szczegółowo

Spektroskopia. Spotkanie pierwsze. Prowadzący: Dr Barbara Gil

Spektroskopia. Spotkanie pierwsze. Prowadzący: Dr Barbara Gil Spektroskopia Spotkanie pierwsze Prowadzący: Dr Barbara Gil Temat rozwaŝań Spektroskopia nauka o powstawaniu i interpretacji widm powstających w wyniku oddziaływań wszelkich rodzajów promieniowania na

Bardziej szczegółowo

komplementarne w badaniach faz komplementarne w badaniach faz skondensowanych, IX Ogólnopolska skondensowanych, IX Ogólnopolska Konferencja, Chlewiska

komplementarne w badaniach faz komplementarne w badaniach faz skondensowanych, IX Ogólnopolska skondensowanych, IX Ogólnopolska Konferencja, Chlewiska Referaty na konferencjach 2015 Lp. Tytuł Imię i nazwisko data konferencja Tytuł referatu dr Artur Birczyński 7 11.06 Rozpraszanie neutronów i metody Dynamika molekuł w ograniczonej przestrzeni badana 1

Bardziej szczegółowo

A U T O R E F E R A T

A U T O R E F E R A T dr Mirosław Gałązka Kraków, 02.06.2017 Zakład Badań Strukturalnych Odział Fizyki Materii Skondensowanej Instytut Fizyki Jądrowej Polskiej Akademii Nauk ul. Radzikowskiego 152, 31-342 Kraków, Polska e-mail:

Bardziej szczegółowo

SPEKTROSKOPIA IR I SPEKTROSKOPIA RAMANA JAKO METODY KOMPLEMENTARNE

SPEKTROSKOPIA IR I SPEKTROSKOPIA RAMANA JAKO METODY KOMPLEMENTARNE SPEKTROSKOPIA IR I SPEKTROSKOPIA RAMANA JAKO METODY KOMPLEMENTARNE Promieniowanie o długości fali 2-50 μm nazywamy promieniowaniem podczerwonym. Absorpcja lub emisja promieniowania z tego zakresu jest

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie: Spektroskopia kształtu pasma

Ćwiczenie: Spektroskopia kształtu pasma Ćwiczenie: Spektroskopia kształtu pasma Przed przystąpieniem do ćwiczeń proszę zapoznać się z literaturą obowiązującą oraz informacjami zawartymi we wprowadzeniu. Studenci chcący poszerzyć wiedzę dotyczącą

Bardziej szczegółowo

Jan Krawczyk Kraków, Instytut Fizyki Jądrowej im. H. Niewodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk

Jan Krawczyk Kraków, Instytut Fizyki Jądrowej im. H. Niewodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk Jan Krawczyk Kraków, 10.12.2012 Instytut Fizyki Jądrowej im. H. Niewodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk Rozpraszanie neutronów zimnych i termicznych jest metodą eksperymentalną bardzo dobrze nadającą

Bardziej szczegółowo

Ciekłe kryształy. Wykład dla liceów Joanna Janik Uniwersytet Jagielloński

Ciekłe kryształy. Wykład dla liceów Joanna Janik Uniwersytet Jagielloński Ciekłe kryształy Wykład dla liceów 26.04.2006 Joanna Janik Uniwersytet Jagielloński Zmiany stanu skupienia czyli przejścia fazowe temperatura topnienia temperatura parowania ciało stałe ciecz para - gaz

Bardziej szczegółowo

Spektroskopia molekularna. Spektroskopia w podczerwieni

Spektroskopia molekularna. Spektroskopia w podczerwieni Spektroskopia molekularna Ćwiczenie nr 4 Spektroskopia w podczerwieni Spektroskopia w podczerwieni (IR) jest spektroskopią absorpcyjną, która polega na pomiarach promieniowania elektromagnetycznego pochłanianego

Bardziej szczegółowo

WYKŁAD 2 Podstawy spektroskopii wibracyjnej, model oscylatora harmonicznego i anharmonicznego. Częstość oscylacji a struktura molekuły Prof. dr hab.

WYKŁAD 2 Podstawy spektroskopii wibracyjnej, model oscylatora harmonicznego i anharmonicznego. Częstość oscylacji a struktura molekuły Prof. dr hab. WYKŁAD 2 Podstawy spektroskopii wibracyjnej, model oscylatora harmonicznego i anharmonicznego. Częstość oscylacji a struktura molekuły Prof. dr hab. Halina Abramczyk POLITECHNIKA ŁÓDZKA Wydział Chemiczny

Bardziej szczegółowo

EWA PIĘTA. Streszczenie pracy doktorskiej

EWA PIĘTA. Streszczenie pracy doktorskiej EWA PIĘTA Spektroskopowa analiza struktur molekularnych i procesu adsorpcji fosfinowych pochodnych pirydyny, potencjalnych inhibitorów aminopeptydazy N Streszczenie pracy doktorskiej wykonanej na Wydziale

Bardziej szczegółowo

Podczerwień bliska: cm -1 (0,7-2,5 µm) Podczerwień właściwa: cm -1 (2,5-14,3 µm) Podczerwień daleka: cm -1 (14,3-50 µm)

Podczerwień bliska: cm -1 (0,7-2,5 µm) Podczerwień właściwa: cm -1 (2,5-14,3 µm) Podczerwień daleka: cm -1 (14,3-50 µm) SPEKTROSKOPIA W PODCZERWIENI Podczerwień bliska: 14300-4000 cm -1 (0,7-2,5 µm) Podczerwień właściwa: 4000-700 cm -1 (2,5-14,3 µm) Podczerwień daleka: 700-200 cm -1 (14,3-50 µm) WIELKOŚCI CHARAKTERYZUJĄCE

Bardziej szczegółowo

Badania polimorfizmu i dynamiki izomerów neoheksanolu

Badania polimorfizmu i dynamiki izomerów neoheksanolu Badania polimorfizmu i dynamiki izomerów neoheksanolu Ewa Juszyńska Praca na stopień doktora nauk fizycznych wykonana pod kierunkiem Prof. dr hab. Marii Massalskiej - Arodź Instytut Fizyki Jądrowej im.

Bardziej szczegółowo

WŁASNOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY

WŁASNOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY WŁASNOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY Polimery Sieć krystaliczna Napięcie powierzchniowe Dyfuzja 2 BUDOWA CIAŁ STAŁYCH Ciała krystaliczne (kryształy): monokryształy, polikryształy Ciała amorficzne (bezpostaciowe)

Bardziej szczegółowo

3. Przejścia fazowe pomiędzy trzema stanami skupienia materii:

3. Przejścia fazowe pomiędzy trzema stanami skupienia materii: Temat: Zmiany stanu skupienia. 1. Energia sieci krystalicznej- wielkość dzięki której można oszacować siły przyciągania w krysztale 2. Energia wiązania sieci krystalicznej- ilość energii potrzebnej do

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie 2 Przejawy wiązań wodorowych w spektroskopii IR i NMR

Ćwiczenie 2 Przejawy wiązań wodorowych w spektroskopii IR i NMR Ćwiczenie 2 Przejawy wiązań wodorowych w spektroskopii IR i NMR Szczególnym i bardzo charakterystycznym rodzajem oddziaływań międzycząsteczkowych jest wiązanie wodorowe. Powstaje ono między molekułami,

Bardziej szczegółowo

była obserwowana poniżej temperatury 200. Dla wyższych temperatur widać redukcję drugiego momentu M^ w zakresie (1.5-2) [G*].

była obserwowana poniżej temperatury 200. Dla wyższych temperatur widać redukcję drugiego momentu M^ w zakresie (1.5-2) [G*]. PL9801017 DYNAMIKA GRUP CH ORAZ CH OH W POLIKRYSTALICZNYCH a 2 METYLOPYRANOZYDACH E.Knop. L.Latanowicz. S.Idziak Instytut Fizyki Uniwersytetu im.a.mickiewicza. Poznań Instytut Fizyki Molekularnej PAN.

Bardziej szczegółowo

Widma w podczerwieni (IR)

Widma w podczerwieni (IR) Spektroskopowe metody identyfikacji związków organicznych Widma w podczerwieni (IR) dr 2 Widmo w podczerwieni Liczba drgań zależy od liczby atomów w cząsteczce: cząsteczka nieliniowa o n atomach ma 3n-6

Bardziej szczegółowo

Spektroskopia charakterystycznych strat energii elektronów EELS (Electron Energy-Loss Spectroscopy)

Spektroskopia charakterystycznych strat energii elektronów EELS (Electron Energy-Loss Spectroscopy) Spektroskopia charakterystycznych strat energii elektronów EELS (Electron Energy-Loss Spectroscopy) Oddziaływanie elektronów ze stałą, krystaliczną próbką wstecznie rozproszone elektrony elektrony pierwotne

Bardziej szczegółowo

Oddział Fizyki Materii Skondensowanej. Instytutu Fizyki Jądrowej Polskiej Akademii Nauk

Oddział Fizyki Materii Skondensowanej. Instytutu Fizyki Jądrowej Polskiej Akademii Nauk Oddział Fizyki Materii Skondensowanej Instytutu Fizyki Jądrowej Polskiej Akademii Nauk 15 grudnia 2015 Badane układy materia miękka magnetyki klasyczne i molekularne Juszynska-Gałazka 2014 materiały o

Bardziej szczegółowo

Reakcje jądrowe. X 1 + X 2 Y 1 + Y b 1 + b 2

Reakcje jądrowe. X 1 + X 2 Y 1 + Y b 1 + b 2 Reakcje jądrowe X 1 + X 2 Y 1 + Y 2 +...+ b 1 + b 2 kanał wejściowy kanał wyjściowy Reakcje wywołane przez nukleony - mechanizm reakcji Wielkości mierzone Reakcje wywołane przez ciężkie jony a) niskie

Bardziej szczegółowo

Instytut Fizyki Jądrowej im. Henryka Niewodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk Zakład Badań Materii Miękkiej. Praca doktorska

Instytut Fizyki Jądrowej im. Henryka Niewodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk Zakład Badań Materii Miękkiej. Praca doktorska Instytut Fizyki Jądrowej im. Henryka Niewodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk Zakład Badań Materii Miękkiej Praca doktorska Wpływ ciśnienia na polimorfizm i dynamikę w 4-butylobenzoesanie 4-cyjano-3-fluorofenylu

Bardziej szczegółowo

S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Dyfrakcja na kryształach. Dyfrakcja na kryształach

S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Dyfrakcja na kryształach. Dyfrakcja na kryształach S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Dyfrakcja na kryształach Dyfrakcja na kryształach Warunki dyfrakcji źródło: Ch. Kittel Wstęp do fizyki..., rozdz. 2, rys. 6, str. 49 Konstrukcja Ewalda

Bardziej szczegółowo

Temat 3. BADANIA FAZY SKONDENSOWANEJ MATERII

Temat 3. BADANIA FAZY SKONDENSOWANEJ MATERII Temat 3. BADANIA FAZY SKONDENSOWANEJ MATERII Prace eksperymentalne w tej dziedzinie prowadzone były w Zakładach NZ31, NZ32, a teoretyczne w NZ33 i NZ31. Wyniki badań fazy skondensowanej materii zaowocowały

Bardziej szczegółowo

Uniwersytet Jagielloński w Krakowie Wydział Chemii

Uniwersytet Jagielloński w Krakowie Wydział Chemii Uniwersytet Jagielloński w Krakowie Wydział Chemii Autoreferat Przejścia fazowe i reorientacja molekularna w wybranych krystalicznych jonowych związkach koordynacyjnych z dynamicznym orientacyjnym nieuporządkowaniem

Bardziej szczegółowo

Oddział Fizyki Materii Skondensowanej

Oddział Fizyki Materii Skondensowanej Oddział Fizyki Materii Skondensowanej Prof. Dr hab. Piotr Zieliński prezentacja Zakładu Badań Strukturalnych Prof. Dr hab. Zdzisław Lalowicz prezentacja Zakładu Spektroskopii Rezonansu Magnetycznego Dr

Bardziej szczegółowo

Jądra o wysokich energiach wzbudzenia

Jądra o wysokich energiach wzbudzenia Jądra o wysokich energiach wzbudzenia 1. Utworzenie i rozpad jądra złożonego a) model statystyczny 2. Gigantyczny rezonans dipolowy (GDR) a) w jądrach w stanie podstawowym b) w jądrach w stanie wzbudzonym

Bardziej szczegółowo

1. Od czego i w jaki sposób zależy szybkość reakcji chemicznej?

1. Od czego i w jaki sposób zależy szybkość reakcji chemicznej? Tematy opisowe 1. Od czego i w jaki sposób zależy szybkość reakcji chemicznej? 2. Omów pomiar potencjału na granicy faz elektroda/roztwór elektrolitu. Podaj przykład, omów skale potencjału i elektrody

Bardziej szczegółowo

Temat 3. BADANIA FAZY SKONDENSOWANEJ MATERII

Temat 3. BADANIA FAZY SKONDENSOWANEJ MATERII Temat 3. BADANIA FAZY SKONDENSOWANEJ MATERII Prace eksperymentalne w tej dziedzinie prowadzone były w Zakładach NZ31, NZ32, a teoretyczne w NZ33 i NZ31. Wyniki badań fazy skondensowanej materii zaowocowały

Bardziej szczegółowo

Jak analizować widmo IR?

Jak analizować widmo IR? Jak analizować widmo IR? Literatura: W. Zieliński, A. Rajca, Metody spektroskopowe i ich zastosowanie do identyfikacji związków organicznych. WNT. R. M. Silverstein, F. X. Webster, D. J. Kiemle, Spektroskopowe

Bardziej szczegółowo

KRYSTALIZACJA METALI I STOPÓW. Publikacja współfinansowana ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

KRYSTALIZACJA METALI I STOPÓW. Publikacja współfinansowana ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego KRYSTALIZACJA METALI I STOPÓW Publikacja współfinansowana ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego Krzepnięcie przemiana fazy ciekłej w fazę stałą Krystalizacja przemiana

Bardziej szczegółowo

S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Fonony. Fonony

S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Fonony. Fonony Fonony Drgania płaszczyzn sieciowych podłużne poprzeczne źródło: Ch. Kittel Wstęp do fizyki..., rozdz. 4, rys. 2, 3, str. 118 Drgania płaszczyzn sieciowych Do opisu drgań sieci krystalicznej wystarczą

Bardziej szczegółowo

SPEKTROSKOPIA RAMANA. Laboratorium Laserowej Spektroskopii Molekularnej PŁ

SPEKTROSKOPIA RAMANA. Laboratorium Laserowej Spektroskopii Molekularnej PŁ SPEKTROSKOPIA RAMANA Laboratorium Laserowej Spektroskopii Molekularnej PŁ WIDMO OSCYLACYJNE Zręby atomowe w molekule wykonują oscylacje wokół położenia równowagi. Ruch ten można rozłożyć na 3n-6 w przypadku

Bardziej szczegółowo

Warunki izochoryczno-izotermiczne

Warunki izochoryczno-izotermiczne WYKŁAD 5 Pojęcie potencjału chemicznego. Układy jednoskładnikowe W zależności od warunków termodynamicznych potencjał chemiczny substancji czystej definiujemy następująco: Warunki izobaryczno-izotermiczne

Bardziej szczegółowo

Differential Scaning Calorimetry D S C. umożliwia bezpośredni pomiar ciepła przemiany

Differential Scaning Calorimetry D S C. umożliwia bezpośredni pomiar ciepła przemiany Różnicowa kalorymetria skaningowa DSC Differential Scaning Calorimetry D S C umożliwia bezpośredni pomiar ciepła przemiany Próbkę badaną i próbkę odniesienia ogrzewa się (chłodzi) wg założonego programu

Bardziej szczegółowo

Model uogólniony jądra atomowego

Model uogólniony jądra atomowego Model uogólniony jądra atomowego Jądro traktowane jako chmura nukleonów krążąca w średnim potencjale Średni potencjał może być sferyczny ale także trwale zdeformowany lub może zależeć od czasu (wibracje)

Bardziej szczegółowo

Spektrometria w bliskiej podczerwieni - zastosowanie w cukrownictwie. Radosław Gruska Politechnika Łódzka Wydział Biotechnologii i Nauk o Żywności

Spektrometria w bliskiej podczerwieni - zastosowanie w cukrownictwie. Radosław Gruska Politechnika Łódzka Wydział Biotechnologii i Nauk o Żywności Spektrometria w bliskiej podczerwieni - zastosowanie w cukrownictwie Radosław Gruska Politechnika Łódzka Wydział Biotechnologii i Nauk o Żywności Spektroskopia, a spektrometria Spektroskopia nauka o powstawaniu

Bardziej szczegółowo

Uniwersytet Jagielloński w Krakowie Wydział Chemii

Uniwersytet Jagielloński w Krakowie Wydział Chemii Uniwersytet Jagielloński w Krakowie Wydział Chemii Autoreferat Komplementarne badania przemian fazowych i reorientacji molekularnej w krystalicznych związkach kompleksowych Ba 2+, Ca 2+, Mg 2+, Mn 2+ z

Bardziej szczegółowo

PODSTAWY METODY SPEKTROSKOPI W PODCZERWIENI ABSORPCJA, EMISJA

PODSTAWY METODY SPEKTROSKOPI W PODCZERWIENI ABSORPCJA, EMISJA PODSTAWY METODY SPEKTROSKOPI W PODCZERWIENI ABSORPCJA, EMISJA Materia może oddziaływać z promieniowaniem poprzez absorpcję i emisję. Procesy te polegają na pochłonięciu lub wyemitowaniu fotonu przez cząstkę

Bardziej szczegółowo

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 6 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15

Bardziej szczegółowo

AUTOREFERAT. Załącznik 1. Autoreferat 1. Elżbieta Szostak Wydział Chemii Uniwersytet Jagielloński. Kraków 2017

AUTOREFERAT. Załącznik 1. Autoreferat 1. Elżbieta Szostak Wydział Chemii Uniwersytet Jagielloński. Kraków 2017 AUTOREFERAT Elżbieta Szostak Wydział Chemii Uniwersytet Jagielloński Kraków 2017 Autoreferat 1 Spis treści Część A: Informacje o przebiegu kariery naukowej habilitanta... 4 A.1. Dane Osobowe... 4 A.2.

Bardziej szczegółowo

Zaawansowane Metody Badań Strukturalnych. Badania strukturalne materiałów Badania właściwości materiałów

Zaawansowane Metody Badań Strukturalnych. Badania strukturalne materiałów Badania właściwości materiałów Zaawansowane Metody Badań Strukturalnych Badania strukturalne materiałów Badania właściwości materiałów Zaawansowane Metody Badań Strukturalnych 1. Struktura próbki a metoda badań strukturalnych 2. Podział

Bardziej szczegółowo

Metody badań - ANALIZA TERMICZNA

Metody badań - ANALIZA TERMICZNA Metody badań - ANALIZA TERMICZNA Wykład - kolokwium Laboratorium zaliczenie Dr hab. inż. Barbara Małecka, prof. AGH B6, pok. 307 ANALIZA TERMICZNA Analiza termiczna to zespół metod służących do śledzenia

Bardziej szczegółowo

I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona

I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona r. akad. 004/005 I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona Jan Królikowski Fizyka IVBC 1 r. akad. 004/005 0.01 nm=0.1 A

Bardziej szczegółowo

PROCESY KRYSTALIZACJI I WITRYFIKACJI W ANIZOTROPOWYCH CIECZACH

PROCESY KRYSTALIZACJI I WITRYFIKACJI W ANIZOTROPOWYCH CIECZACH PROCESY KRYSTALIZACJI I WITRYFIKACJI W ANIZOTROPOWYCH CIECZACH TOMASZ ROZWADOWSKI ZAKŁAD BADAŃ MATERII MIĘKKIEJ ODDZIAŁ FIZYKI FAZY SKONDENSOWANEJ 17.11.2016 Plan 1. Mezofazy - ciekłe kryształy niezwykły

Bardziej szczegółowo

1) Rozmiar atomu to około? Która z odpowiedzi jest nieprawidłowa? a) 0, m b) 10-8 mm c) m d) km e) m f)

1) Rozmiar atomu to około? Która z odpowiedzi jest nieprawidłowa? a) 0, m b) 10-8 mm c) m d) km e) m f) 1) Rozmiar atomu to około? Która z odpowiedzi jest nieprawidłowa? a) 0,0000000001 m b) 10-8 mm c) 10-10 m d) 10-12 km e) 10-15 m f) 2) Z jakich cząstek składają się dodatnio naładowane jądra atomów? (e

Bardziej szczegółowo

3.1. Równowagi fazowe układach jednoskładnikowych 3.2. Termodynamika równowag fazowych 3.3. Równowagi fazowe układach dwuskładnikowych 3.4.

3.1. Równowagi fazowe układach jednoskładnikowych 3.2. Termodynamika równowag fazowych 3.3. Równowagi fazowe układach dwuskładnikowych 3.4. Równowagi fazowe w układach jedno- i wieloskładnikowych jedno- lub wielofazowych 3.1. Równowagi fazowe układach jednoskładnikowych 3.2. Termodynamika równowag fazowych 3.3. Równowagi fazowe układach dwuskładnikowych

Bardziej szczegółowo

Podstawy fizyki subatomowej. 3 kwietnia 2019 r.

Podstawy fizyki subatomowej. 3 kwietnia 2019 r. Podstawy fizyki subatomowej Wykład 7 3 kwietnia 2019 r. Atomy, nuklidy, jądra atomowe Atomy obiekt zbudowany z jądra atomowego, w którym skupiona jest prawie cała masa i krążących wokół niego elektronów.

Bardziej szczegółowo

Stany skupienia materii

Stany skupienia materii Stany skupienia materii Ciała stałe Ciecze Płyny Gazy Plazma 1 Stany skupienia materii Ciała stałe - ustalony kształt i objętość - uporządkowanie dalekiego zasięgu - oddziaływania harmoniczne Ciecze -

Bardziej szczegółowo

Kwazi-elastyczne rozpraszanie neutronów (QENS) Badanie ruchów molekularnych

Kwazi-elastyczne rozpraszanie neutronów (QENS) Badanie ruchów molekularnych Kwazi-elasyczne ozaszanie neuonów QENS Badanie uchów molekulanych Jan Kawczyk Insyu Fizyki Jądowej im. Henyka Niewodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk Kaków Rozaszanie neuonów zimnych i emicznych Meoda

Bardziej szczegółowo

Optyka. Optyka geometryczna Optyka falowa (fizyczna) Interferencja i dyfrakcja Koherencja światła Optyka nieliniowa

Optyka. Optyka geometryczna Optyka falowa (fizyczna) Interferencja i dyfrakcja Koherencja światła Optyka nieliniowa Optyka Optyka geometryczna Optyka falowa (fizyczna) Interferencja i dyfrakcja Koherencja światła Optyka nieliniowa 1 Optyka falowa Opis i zastosowania fal elektromagnetycznych w zakresie widzialnym i bliskim

Bardziej szczegółowo

SPEKTROSKOPIA MOLEKULARNA 2015/16 nazwa przedmiotu SYLABUS A. Informacje ogólne

SPEKTROSKOPIA MOLEKULARNA 2015/16 nazwa przedmiotu SYLABUS A. Informacje ogólne SPEKTROSKOPIA MOLEKULARNA 2015/16 nazwa SYLABUS A. Informacje ogólne Elementy składowe sylabusu Nazwa jednostki prowadzącej kierunek Nazwa kierunku studiów Poziom kształcenia Profil studiów Forma studiów

Bardziej szczegółowo

Funkcje błon biologicznych

Funkcje błon biologicznych Funkcje błon biologicznych Tworzenie fizycznych granic - kontrola składu komórki Selektywna przepuszczalność - transport ograniczonej liczby cząsteczek Stanowienie granic faz przekazywanie sygnałów chemicznych

Bardziej szczegółowo

CIEPLNE I MECHANICZNE WŁASNOŚCI CIAŁ

CIEPLNE I MECHANICZNE WŁASNOŚCI CIAŁ CIEPLNE I MECHANICZNE WŁASNOŚCI CIAŁ Ciepło i temperatura Pojemność cieplna i ciepło właściwe Ciepło przemiany Przejścia między stanami Rozszerzalność cieplna Sprężystość ciał Prawo Hooke a Mechaniczne

Bardziej szczegółowo

Krystalografia. Analiza wyników rentgenowskiej analizy strukturalnej i sposób ich prezentacji

Krystalografia. Analiza wyników rentgenowskiej analizy strukturalnej i sposób ich prezentacji Krystalografia Analiza wyników rentgenowskiej analizy strukturalnej i sposób ich prezentacji Opis geometrii Symetria: kryształu: grupa przestrzenna cząsteczki: grupa punktowa Parametry geometryczne współrzędne

Bardziej szczegółowo

Technologie wytwarzania metali. Odlewanie Metalurgia proszków Otrzymywanie monokryształów Otrzymywanie materiałów superczystych Techniki próżniowe

Technologie wytwarzania metali. Odlewanie Metalurgia proszków Otrzymywanie monokryształów Otrzymywanie materiałów superczystych Techniki próżniowe Technologie wytwarzania metali Odlewanie Metalurgia proszków Otrzymywanie monokryształów Otrzymywanie materiałów superczystych Techniki próżniowe KRYSTALIZACJA METALI I STOPÓW Krzepnięcie - przemiana fazy

Bardziej szczegółowo

Technologie wytwarzania metali. Odlewanie Metalurgia proszków Otrzymywanie monokryształów Otrzymywanie materiałów superczystych Techniki próżniowe

Technologie wytwarzania metali. Odlewanie Metalurgia proszków Otrzymywanie monokryształów Otrzymywanie materiałów superczystych Techniki próżniowe Technologie wytwarzania metali Odlewanie Metalurgia proszków Otrzymywanie monokryształów Otrzymywanie materiałów superczystych Techniki próżniowe KRYSTALIZACJA METALI I STOPÓW Krzepnięcie - przemiana fazy

Bardziej szczegółowo

Temat 3. BADANIA FAZY SKONDENSOWANEJ MATERII

Temat 3. BADANIA FAZY SKONDENSOWANEJ MATERII Temat 3. BADANIA FAZY SKONDENSOWANEJ MATERII Prace eksperymentalne w tej dziedzinie prowadzone były w Zakładach NZ31, NZ32, NZ53, a teoretyczne w NZ33. Wyniki badań fazy skondensowanej materii zaowocowały

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie modułu sztywności metodą Gaussa

Wyznaczanie modułu sztywności metodą Gaussa Ćwiczenie M13 Wyznaczanie modułu sztywności metodą Gaussa M13.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie wartości modułu sztywności stali metodą dynamiczną Gaussa. M13.2. Zagadnienia związane z

Bardziej szczegółowo

Reflekcyjno-absorpcyjna spektroskopia w podczerwieni RAIRS (IRRAS) Reflection-Absorption InfraRed Spectroscopy

Reflekcyjno-absorpcyjna spektroskopia w podczerwieni RAIRS (IRRAS) Reflection-Absorption InfraRed Spectroscopy Reflekcyjno-absorpcyjna spektroskopia w podczerwieni RAIRS (IRRAS) Reflection-Absorption InfraRed Spectroscopy Odbicie promienia od powierzchni metalu E n 1 Równania Fresnela E θ 1 θ 1 r E = E odb, 0,

Bardziej szczegółowo

PRODUKTY CHEMICZNE Ćwiczenie nr 3 Oznaczanie zawartości oksygenatów w paliwach metodą FTIR

PRODUKTY CHEMICZNE Ćwiczenie nr 3 Oznaczanie zawartości oksygenatów w paliwach metodą FTIR PRODUKTY CHEMICZNE Ćwiczenie nr 3 Oznaczanie zawartości oksygenatów w paliwach metodą FTIR WSTĘP Metody spektroskopowe Spektroskopia bada i teoretycznie wyjaśnia oddziaływania pomiędzy materią będącą zbiorowiskiem

Bardziej szczegółowo

Tytuł pracy w języku angielskim: Physical properties of liquid crystal mixtures of chiral and achiral compounds for use in LCDs

Tytuł pracy w języku angielskim: Physical properties of liquid crystal mixtures of chiral and achiral compounds for use in LCDs Dr inż. Jan Czerwiec Kierownik pracy: dr hab. Monika Marzec Tytuł pracy w języku polskim: Właściwości fizyczne mieszanin ciekłokrystalicznych związków chiralnych i achiralnych w odniesieniu do zastosowań

Bardziej szczegółowo

Szkło. T g szkła używanego w oknach katedr wynosi ok. 600 C, a czas relaksacji sięga lat. FIZYKA 3 MICHAŁ MARZANTOWICZ

Szkło. T g szkła używanego w oknach katedr wynosi ok. 600 C, a czas relaksacji sięga lat. FIZYKA 3 MICHAŁ MARZANTOWICZ Szkło Przechłodzona ciecz, w której ruchy uległy zamrożeniu Tzw. przejście szkliste: czas potrzebny na zmianę konfiguracji cząsteczek (czas relaksacji) jest rzędu minut lub dłuższy T g szkła używanego

Bardziej szczegółowo

Powierzchnie cienkie warstwy nanostruktury. Józef Korecki, C1, II p., pok. 207

Powierzchnie cienkie warstwy nanostruktury. Józef Korecki, C1, II p., pok. 207 Powierzchnie cienkie warstwy nanostruktury Józef Korecki, C1, II p., pok. 207 korecki@uci.agh.edu.pl http://korek.uci.agh.edu.pl/priv/jk.htm Obiekty niskowymiarowe Powierzchnia Cienkie warstwy Wielowarstwy

Bardziej szczegółowo

Recenzja Dorobku Naukowego nauk chemicznych chemia Michała H. Jamroza,

Recenzja Dorobku Naukowego nauk chemicznych chemia Michała H. Jamroza, Dr hab. inż. Dariusz Pogocki, prof. IChTJ. Warszawa, 16.10.2014 Centrum Badań i Technologii Radiacyjnych Instytut Chemii i Techniki Jądrowej ul. Dorodna 16, 03-195 Warszawa E-mail: d.pogocki@ichtj.waw.pl

Bardziej szczegółowo

TEKSTURY TERMOTROPOWYCH CIEKŁYCH KRYSZTAŁÓW TEXTURE OF THERMOTROPIC LIQUID CRYSTALS

TEKSTURY TERMOTROPOWYCH CIEKŁYCH KRYSZTAŁÓW TEXTURE OF THERMOTROPIC LIQUID CRYSTALS WOJCIECH OTOWSKI, GABRIELA PABIAN TEKSTURY TERMOTROPOWYCH CIEKŁYCH KRYSZTAŁÓW TEXTURE OF THERMOTROPIC LIQUID CRYSTALS S t r e s z c z e n i e A b s t r a c t W artykule przedstawiono obrazy mikroskopowe

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie stopnia krystaliczności wybranych próbek polimerów wykorzystanie programu WAXSFIT

Wyznaczanie stopnia krystaliczności wybranych próbek polimerów wykorzystanie programu WAXSFIT 1 ĆWICZENIE 3 Wyznaczanie stopnia krystaliczności wybranych próbek polimerów wykorzystanie programu WAXSFIT Do wyznaczenia stopnia krystaliczności wybranych próbek polimerów wykorzystany zostanie program

Bardziej szczegółowo

Zastosowanie spektroskopii w podczerwieni w jakościowej i ilościowej analizie organicznej

Zastosowanie spektroskopii w podczerwieni w jakościowej i ilościowej analizie organicznej Zastosowanie spektroskopii w podczerwieni w jakościowej i ilościowej analizie organicznej dr Alina Dubis Zakład Chemii Produktów Naturalnych Instytut Chemii UwB Tematyka Spektroskopia - podział i zastosowanie

Bardziej szczegółowo

Ciekłe kryształy. - definicja - klasyfikacja - własności - zastosowania

Ciekłe kryształy. - definicja - klasyfikacja - własności - zastosowania Ciekłe kryształy - definicja - klasyfikacja - własności - zastosowania Nota biograficzna: Odkrywcą był austriacki botanik F. Reinitzer (1888), który został zaskoczony nienormalnym, dwustopniowym sposobem

Bardziej szczegółowo

Transport jonów: kryształy jonowe

Transport jonów: kryształy jonowe Transport jonów: kryształy jonowe Jodek srebra AgI W 420 K strukturalne przejście fazowe I rodzaju do fazy α stopiona podsieć kationowa. Fluorek ołowiu PbF 2 zdefektowanie Frenkla podsieci anionowej, klastry

Bardziej szczegółowo

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 6 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka, Michał Karpiński Wydział

Bardziej szczegółowo

Krystalizacja Polimerów Istotny Aspekt Procesu Przetwórstwa

Krystalizacja Polimerów Istotny Aspekt Procesu Przetwórstwa Krystalizacja Polimerów Istotny Aspekt Procesu Przetwórstwa dr hab. inż. Przemysław Postawa, prof. PCz Zakład Przetwórstwa Polimerów Politechniki Częstochowskiej Zakład Przetwórstwa Polimerów Politechnika

Bardziej szczegółowo

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 3 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14

Bardziej szczegółowo

Transport jonów: kryształy jonowe

Transport jonów: kryształy jonowe Transport jonów: kryształy jonowe Jodek srebra AgI W 420 K strukturalne przejście fazowe I rodzaju do fazy α stopiona podsieć kationowa. Fluorek ołowiu PbF 2 zdefektowanie Frenkla podsieci anionowej, klastry

Bardziej szczegółowo

Spektroskopowe metody identyfikacji związków organicznych

Spektroskopowe metody identyfikacji związków organicznych Spektroskopowe metody identyfikacji związków organicznych Wstęp Spektroskopia jest metodą analityczną zajmującą się analizą widm powstających w wyniku oddziaływania promieniowania elektromagnetycznego

Bardziej szczegółowo

Jądra o wysokich energiach wzbudzenia

Jądra o wysokich energiach wzbudzenia Jądra o wysokich energiach wzbudzenia 1. Utworzenie i rozpad jądra złożonego a) model statystyczny 2. Gigantyczny rezonans dipolowy (GDR) a) w jądrach w stanie podstawowym b) w jądrach w stanie wzbudzonym

Bardziej szczegółowo

Piotr Zieliński Kraków, Instytut Fizyki Jądrowej im. Henryka Niweodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk w Krakowie.

Piotr Zieliński Kraków, Instytut Fizyki Jądrowej im. Henryka Niweodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk w Krakowie. Piotr Zieliński Kraków, 27.11.2015 Instytut Fizyki Jądrowej im. Henryka Niweodniczańskiego Polskiej Akademii Nauk w Krakowie Załącznik nr 5 Wykaz opublikowanych prac naukowych oraz informacja o osiągnięciach

Bardziej szczegółowo

ekranowanie lokx loky lokz

ekranowanie lokx loky lokz Odziaływania spin pole magnetyczne B 0 DE/h [Hz] bezpośrednie (zeemanowskie) 10 7-10 9 pośrednie (ekranowanie) 10 3-10 6 spin spin bezpośrednie (dipolowe) < 10 5 pośrednie (skalarne) < 10 3 spin moment

Bardziej szczegółowo

Wykład 4. Przypomnienie z poprzedniego wykładu

Wykład 4. Przypomnienie z poprzedniego wykładu Wykład 4 Przejścia fazowe materii Diagram fazowy Ciepło Procesy termodynamiczne Proces kwazistatyczny Procesy odwracalne i nieodwracalne Pokazy doświadczalne W. Dominik Wydział Fizyki UW Termodynamika

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie 5. Wyznaczanie widm IR i Ramana formaldehydu oraz obliczenia za pomocą pakietu Gaussian 03W

Ćwiczenie 5. Wyznaczanie widm IR i Ramana formaldehydu oraz obliczenia za pomocą pakietu Gaussian 03W Ćwiczenie 5 Wyznaczanie widm IR i Ramana formaldehydu oraz obliczenia za pomocą pakietu Gaussian 03W Co powinieneś umieć przed zajęciami Jak obliczyć energię oscylatora harmonicznego, klasycznego i kwantowego?

Bardziej szczegółowo

INŻYNIERIA BIOMEDYCZNA

INŻYNIERIA BIOMEDYCZNA INŻYNIERIA BIOMEDYCZNA 19.01.2019 1 Stan materii a stan skupienia Stan materii podział z punktu widzenia mikroskopowego (struktury jakie tworzą atomy, cząsteczki, jony) Stan skupienia - forma występowania

Bardziej szczegółowo

Klasyfikacja przemian fazowych

Klasyfikacja przemian fazowych Klasyfikacja przemian fazowych Faza- jednorodna pod względem własności część układu, oddzielona od pozostałej częsci układu powierzchnią graniczną, po której przekroczeniu własności zmieniaja się w sposób

Bardziej szczegółowo

Wzrost fazy krystalicznej

Wzrost fazy krystalicznej Wzrost fazy krystalicznej Wydzielenie nowej fazy może różnić się of fazy pierwotnej : składem chemicznym strukturą krystaliczną orientacją krystalograficzną... faza pierwotna nowa faza Analogia elektryczna

Bardziej szczegółowo

MATERIAŁOZNAWSTWO Wydział Mechaniczny, Mechatronika, sem. I. dr inż. Hanna Smoleńska

MATERIAŁOZNAWSTWO Wydział Mechaniczny, Mechatronika, sem. I. dr inż. Hanna Smoleńska MATERIAŁOZNAWSTWO Wydział Mechaniczny, Mechatronika, sem. I dr inż. Hanna Smoleńska UKŁADY RÓWNOWAGI FAZOWEJ Równowaga termodynamiczna pojęcie stosowane w termodynamice. Oznacza stan, w którym makroskopowe

Bardziej szczegółowo

Badanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów.

Badanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów. Badanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów. prof. dr hab. Marta Kicińska-Habior Wydział Fizyki UW Zakład Fizyki Jądra Atomowego e-mail: Marta.Kicinska-Habior@fuw.edu.pl

Bardziej szczegółowo

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 3 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet

Bardziej szczegółowo

Kiedy przebiegają reakcje?

Kiedy przebiegają reakcje? Kiedy przebiegają reakcje? Thermodynamics lets us predict whether a process will occur but gives no information about the amount of time required for the process. CH 4(g) + 2O 2(g) substraty 2(g) egzotermiczna

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie 3 Pomiar równowagi keto-enolowej metodą spektroskopii IR i NMR

Ćwiczenie 3 Pomiar równowagi keto-enolowej metodą spektroskopii IR i NMR Ćwiczenie 3 Pomiar równowagi keto-enolowej metodą spektroskopii IR i NMR 1. Wstęp Związki karbonylowe zawierające w położeniu co najmniej jeden atom wodoru mogą ulegać enolizacji przez przesunięcie protonu

Bardziej szczegółowo

Wykład 1. Anna Ptaszek. 5 października Katedra Inżynierii i Aparatury Przemysłu Spożywczego. Chemia fizyczna - wykład 1. Anna Ptaszek 1 / 36

Wykład 1. Anna Ptaszek. 5 października Katedra Inżynierii i Aparatury Przemysłu Spożywczego. Chemia fizyczna - wykład 1. Anna Ptaszek 1 / 36 Wykład 1 Katedra Inżynierii i Aparatury Przemysłu Spożywczego 5 października 2015 1 / 36 Podstawowe pojęcia Układ termodynamiczny To zbiór niezależnych elementów, które oddziałują ze sobą tworząc integralną

Bardziej szczegółowo

spektroskopia IR i Ramana

spektroskopia IR i Ramana spektroskopia IR i Ramana oscylacje (wibracje) 3N-6 lub 3N-5 drgań normalnych nie wszystkie drgania obserwuje się w IR - nieaktywne w IR gdy nie zmienia się moment dipolowy - pasma niektórych drgań mają

Bardziej szczegółowo

TERMODYNAMIKA I TERMOCHEMIA

TERMODYNAMIKA I TERMOCHEMIA TERMODYNAMIKA I TERMOCHEMIA Termodynamika - opisuje zmiany energii towarzyszące przemianom chemicznym; dział fizyki zajmujący się zjawiskami cieplnymi. Termochemia - dział chemii zajmujący się efektami

Bardziej szczegółowo

Stałe siłowe. Spektroskopia w podczerwieni. Spektrofotometria w podczerwieni otrzymywanie widm

Stałe siłowe. Spektroskopia w podczerwieni. Spektrofotometria w podczerwieni otrzymywanie widm Spektroskopia w podczerwieni Spektrofotometria w podczerwieni otrzymywanie widm absorpcyjnych substancji o różnych stanach skupienia. Powiązanie widm ze strukturą pozwala na identyfikację związku. Widmo

Bardziej szczegółowo

Drgania i fale II rok Fizyk BC

Drgania i fale II rok Fizyk BC 00--07 5:34 00\FIN00\Drgzlo00.doc Drgania złożone Zasada superpozycji: wychylenie jest sumą wychyleń wywołanych przez poszczególne czynniki osobno. Zasada wynika z liniowości związku między wychyleniem

Bardziej szczegółowo

Reakcje jądrowe. kanał wyjściowy

Reakcje jądrowe. kanał wyjściowy Reakcje jądrowe X 1 + X 2 Y 1 + Y 2 +...+ b 1 + b 2 kanał wejściowy kanał wyjściowy Reakcje wywołane przez nukleony - mechanizm reakcji Wielkości mierzone Reakcje wywołane przez ciężkie jony a) niskie

Bardziej szczegółowo