Implementacja i badania parametrów metrologicznych różnicowego anemometru z falą cieplną w adaptacyjnym komputerowym systemie termoanemometrycznym
|
|
- Dawid Cieślik
- 4 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 87 ace Instytutu Mechaniki Góotwou AN Tom 7 n - (005) s Instytut Mechaniki Góotwou AN Implementacja i baania paametów metologicznych óżnicowego anemometu z falą cieplną w aaptacyjnym komputeowym systemie temoanemometycznym MAEK GAWO ANDZEJ ACHALSKI Instytut Mechaniki Góotwou AN ul. eymonta 7; Kaków Steszczenie zestawiono baania óżnicowego anemometu z falą cieplną pzy użyciu aaptacyjnego komputeowego systemu temoanemometycznego. Baania powazono w ukłazie z pojeynczym etektoem fali w tzech położeniach etektoa wzglęem naajnika: ównoległym postopałym i ukośnym. Zbaano pola amplituy i pzesunięcia fazowego fali cieplnej zaejestowane w wymienionych konfiguacjach ukłau naajnik-etekto la wybanych watości pękości pzepływu powietza w zakesie 0 300cm/s i częstotliwości fali w zakesie 5 90Hz. zepowazono analizę nieokłaności obliczania pękości za pomocą fal cieplnych pzy użyciu metoy stałej oległości i stałej częstotliwości z woma etektoami fali oaz metoy óżnicowej opatej na wyznaczaniu zależności pzesunięcia fazowego fali cieplnej o jej częstotliwości pzy zastosowaniu pojeynczego etektoa i wóch etektoów. Metoę óżnicową z jenym etektoem zastosowano o pomiau pękości pzepływu w óżnych konfiguacjach etektoa wzglęem naajnika fali. zestawione ezultaty wskazują na możliwość użycia nieównoległego ukłau naajnik-etekto w metozie óżnicowej pomiau pękości pzepływu gazu. Słowa kluczowe: metologia temoanemometia system pomiaowy anemomet falowy Lista symboli: Q intensywność źóła fali cieplnej T tempeatua a współczynnik kieunkowy postej egesji b wyaz wolny postej egesji c ciepło właściwe płynącego gazu oległość etektoa o źóła fali t czas bezwymiaowy paamet pękość pzepływu zeczywista C pękość pzepływu obliczona αζ zespolony agument δ funkcja Diaca δa stanaowa niepewność pochonej fazy po częstotliwości δ C stanaowa niepewność wyznaczonej pękości φ pzesunięcie fazy fali cieplnej wzglęem źóła φ pzesunięcie fazy fali na etektoach oległość mięzy etektoami I II III ε ε ε wzglęne błęy obliczonej pękości κ yfuzyjność cieplna gazu ρ gęstość gazu ω częstotliwość fali cieplnej opeato Laplace a
2 88 Maek Gawo Anzej achalski. Wstęp W acowni Metologii zepływów Instytutu Mechaniki Góotwou AN o lat powazone są baania temoanemometycznych meto pomiau pękości pzepływu płynów. Wynikiem tych pac są nowe metoy pomiaowe któe znalazły zastosowanie w skonstuowanych w acowni pzyząach pomiaowych. óżnooność stosowanych meto temoanemometycznych zoziła potzebę posiaania uniwesalnego nazęzia baawczego służącego o ekspeymentalnej weyfikacji nowych koncepcji pomiaowych. Opowiezią na to zapotzebowanie było zbuowanie aaptacyjnego komputeowego systemu pomiaowego. Szczegółowy opis systemu pzestawiono w pacy []. Należy zaznaczyć że istotną jego zaletą jest elastyczność któa umożliwia baania óżnych temoanemometycznych ukłaów pomiaowych; poza typowymi ukłaami stałotempeatuowymi mogą to być np. wielowłóknowe ukłay o pomiau wektoa pękości temoanemomet z moulowanym współczynnikiem nagzania wielowłókowe ukłay z oziaływaniem cieplnym i inne. Możliwe są też baania pól tempeatuy i pękości wokół umieszczonych w pzepływającym powietzu obiektów. Wśó pac jakie ostatnio pzepowazano pzy użyciu systemu znalazły się baania temoanemometu z falą cieplną. ezultatem powazonych pac było opacowanie óżnicowego anemometu z falą cieplną pzeznaczonego o bazo okłanych pomiaów pękości w zakesie 0 3 m/s. zestawione baania są kontynuacją pac powazonych w popzenim oku [] i polegały na zbaaniu możliwości zastosowania w ukłazie anemometu óżnicowego z falą cieplną i etektoa umieszczonego skośnie wzglęem naajnika fali. Spoziewaną zaletą takiego ozwiązania jest mniejszy wpływ pochozących o naajnika fali zakłóceń pola pękości na sygnał etektoa.. Analiza teoetyczna ozchozenie się fali cieplnej w gazie opływającym źóło z pękością opisuje ównanie pzewonictwa cieplnego: T t T T x Q() t c Jego ozwiązanie pzy założeniu stałych paametów płynącego gazu i postopałego napływu na nieskończone liniowe źóło o peioycznie zmiennej w czasie intensywności Q( t) Q0 ( x0) ( y0)exp( i t) zostało poane pzez Kiełbasę []: () Q x T c z 0 ( x y z t) exp i t exp( z) () Z ozwiązania () wyznaczyć można zależność amplituy i fazy fali cieplnej w funkcji czasu i oległości o źóła: 6 ( ) actan (3) gzie x y jest oległością o źóła fali. Aby zmiezyć pękość należy w baanym pzepływie umieścić źóło fali cieplnej oaz jeen lub więcej etektoów fali. Jeżeli położenie etektoa wzglęem naajnika jest stałe to mamy następujące możliwości:. pomia pzesunięcia fazowego fali mięzy źółem fali a umieszczonym w znanej o ległości etektoem. pomia pzesunięcia fazowego fali na wóch etektoach oległych wzajemnie o Δ 3. pomia metoą óżnicową z wykozystaniem o obliczenia pękości pochonej ( ) i w tym wypaku można ównież zastosować jeen lub wa etektoy. W pzypaku piewszym pękość można wyliczyć wpost ze wzou (3) (co jest w paktyce kłopotliwe) lub kozystając z jego asymptotycznego ozwinięcia. ostawiając otzymujemy:
3 89 ( ) actan () Bezwymiaowy paamet jest niewielki nawet la małych pękości. Na pzykła la powietza w tempeatuze pokojowej κ = 0. cm /s i la ω = 0π a/s = 30 cm/s otzymujemy = 0.0. omijając ugi wyaz sumy po pawej stonie oaz ozwijając wewnętzny piewiastek w szeeg i bioąc wa piewsze wyazy ozwinięcia ostajemy: ( ) C C (5) Wstawiono tu C w miejsce la zaznaczenia że mamy tu o czynienia nie z pękością zeczywistą lecz jej pzybliżeniem. Jest to związek zawsze pawziwy gy C jest pękością fazową fali. zybliżenie takie oznacza że zaniebano ozmycie kształtu fali spowoowane yfuzją cieplną co wiać we wzoze (5) gyż znika zależność pzesunięcia fazy o pzewonictwa tempeatuowego. owyższa analiza onosi się ównież o pzypaku ugiego z tą óżnicą że wyaz z actan znika o azu po obliczeniu wzglęnej óżnicy faz na wóch etektoach i otzymujemy: ( ) (6) Analizując tzeci pzypaek tzeba obliczyć pochoną pzesunięcia fazy po częstotliwości. Dla ustalonej watości pękości pzesunięcie fazy fali cieplnej jest tylko funkcją paametu więc pochona pzesunięcia fazowego opisanego zależnością () częstotliwości bęzie ówna: () () (7) Gy używamy wóch etektoów otzymujemy: ( ) ( ) (8) onieważ w paametze występuje częstotliwość fali to pochona zgonie z powyższym wzoem nie jest stała lecz zależy o częstotliwości. W ganicy gy zmieza o zea pochona osiąga ganicę ówną a więc nie zależy o częstotliwości i postawą o obliczenia pękości w metozie óżnicowej jest wyażenie: ( ) C (9) Obliczmy teaz nieokłaności pzestawionych pzybliżeń. Dla wóch etektoów pzy stałej częstotliwości z (5) i (6) otzymujemy że wzglęna óżnica ε I pomięzy pękością wyliczoną C a zeczywistą wynosi: I C I (0) W pzypaku metoy óżnicowej z woma etektoami błą pzybliżenia ε II otzymujemy poównując wzoy (8) i (9) i jest on any zależnością: II C II () Implementacja i baania paametów metologicznych óżnicowego anemometu z falą cieplną...
4 90 Maek Gawo Anzej achalski Jeżeli stosujemy metoę óżnicową z jenym etektoem z poównania wzoów (7) i (9) otzymujemy: III III C () W tab. pzestawiono watości wyażonych w pomilach wzglęnych błęów ε I ε II i ε III obliczonej pękości C la wybanych zeczywistej pękości pzepływu powietza i częstotliwości fali cieplnej. Jak wiać ze wzoów (0) i () ε I i ε II zależą o pękości pzepływu i częstotliwości fali popzez paamet natomiast w pzypaku ε III ochozi jeszcze bezpośenia zależność o pękości pzepływu. Wzglęne błęy pzestawionych pzybliżeń są niewielkie po waunkiem że stosujemy je w opowienich zakesach watości paametu. Jest oczywiste że zastosowanie wóch etektoów aje lepszą okłaność pzybliżenia z uwagi na znikanie wyazu z actan we wzoach na óżnicę faz fali cieplnej. Dokłaność metoy óżnicowej jest a pioi gosza jenak w paktyce pomia tą metoa jest okłaniejszy ponieważ pojeynczy pomia pzesunięcia fazy jest obaczony większą niepewnością niż pzestawione błęy. Obliczone watości błęu ε III wskazują że baania poównawcze ukłau pomiaowego z etektoem umieszczonym pionowo poziomo i ukośnie wzglęem naajnika można pzepowazić kozystając tylko z jenego etektoa. Tab.. Wzglęne nieokłaności obliczonej pękości metoą fal cieplnych w zależności o częstotliwości fali i pękości pzepływu: ε I metoa stałej oległości i stałej częstotliwości z woma etektoami fali ε II metoa óżnicowa z woma etektoami ε III metoa óżnicowa z jenym etektoem [cm/s] f [Hz] ε I 0 3 ε II 0 3 ε III <000 < <000 < <000 <000 < <000 <000 < <000 < <000 < Baania pól amplituy i pzesunięcia fazowego fali cieplnej Baania pzepowazono w powietzu w tempeatuze pokojowej. Zastosowano ukła temoanemometu z falą cieplną o wymuszeniu sinusoialnym. Śenia watość współczynnika nagzania naajnika wynosiła 5 a amplitua fali 5%. Geneowano fale w zakesie częstotliwości o 5 o 90 Hz. Baania
5 Implementacja i baania paametów metologicznych óżnicowego anemometu z falą cieplną... 9 pzepowazono la pękości o 00 o m/s. Jako naajnika użyto włókna z wolfamu o śenicy 8 μm i ługości 7 mm. Włókno etektoa wykonane z woflfamu miało ługość 5 mm i śenicę 5 μm. Wzajemne położenie etektoa i naajnika pzestawiono na ys.. Naajnik fali był umieszczony pionowo w płaszczyźnie postopałej o osi tunelu a tym samym o wektoa pękości. Detekto umieszczano tak że jego włókno było ównież położone postopale o wektoa pękości lecz zastosowano tzy waianty położenia: pionowe czyli ównoległe o włókna naajnika poziome oaz skośne po kątem 5 o osi pionowej. W położeniu pionowym etekto miezy zeczywistą watość amplituy i fazy fali w punkcie pzecięcia włókna etektoa z płaszczyzną poziomą. Dzieje się tak latego że w tym położeniu każy punkt włókna etektoa leży na tej samej izolinii amplituy i tempeatuy. Tylko w tym ukłazie możemy wyznaczyć pola amplituy i fazy fali cieplnej w płaszczyźnie poziomej. W położeniach poziomym i skośnym z uwagi na to że amplitua i faza sygnału ocieającego o etektoa jest óżna la óżnych punktów etektoa sygnał ejestowany pzez etekto jest uśeniany wzłuż ługości włókna. Na ys. pzestawiono pzykłaowe pole izolinii amplituy i fazy fali cieplnej za naajnikiem. Jak wiać poziome położenie etektoa zmniejsza amplituę ejestowanego sygnału natomiast w pzypaku fazy w miaę oalania się o naajnika nieokłaność etekcji fazy jest coaz mniejsza. ys. 3 pzestawia popzeczne ozkłay amplituy fali oaz pzesunięcia fazowego w óżnych oległościach o naajnika. Wiać ozmywanie się sygnału amplituy spowoowane yfuzją cieplną. W pzypaku fazy fali spłaszczenie sygnału w miaę zwiększania się oległości o naajnika wywołane jest efektem geometycznym. onieważ faza zależy o oległości o naajnika x y to gy współzęna x ośnie zmiana współzęnej y mniej wpływa na zmianę oległości. naajnik naajnik naajnik etekto v etekto v etekto 5 v a b c ys.. sytuowanie naajnika i etektoa fali cieplnej w baanym pzepływie: a położenie pionowe b położenie poziome c położenie skośne a b Y [mm] X [mm] Y [mm] X [mm] ys.. ole izolinii: a amplituy b fazy fali cieplnej w płaszczyźnie poziomej la pękości pzepływu 73 cm/s i częstotliwości fali 30 Hz. Naajnik fali znajuje się w punkcie (00) pękość skieowana wzłuż osi x
6 9 Maek Gawo Anzej achalski a b =30cm/s f=30hz =30cm/s f=30hz amplitua [au] Y [mm] x=mm x=3mm x=5mm x=8mm [a] Y [mm] x=mm x=3mm x=5mm x=8mm ys. 3. opzeczny ozkła: a amplituy b fazy fali tempeatuowej w zależności o oległości o naajnika la pękości pzepływu 73c m/s i częstotliwości fali 30 Hz Na ys. pzestawiono zmianę amplituy fali cieplnej wzłuż osi x w tzech położeniach etektoa fali la wybanych pękości i częstotliwości. Jak wiać największy sygnał jest w położeniu pionowym etektoa najmniejszy w poziomym. We wszystkich pzypakach amplitua maleje wykłaniczo ze wzostem oległości o naajnika. Im alej o naajnika tym óżnice mięzy sygnałami są coaz mniejsze. zyczyną tego jest coaz większe popzeczne ozmycie sygnału (jak to wiać na ys.3a) któe spawia że coaz większa część etektoa ułożonego poziomo bąź ukośnie jest w obszaze tej samej amplituy. Im większa pękość pzepływu tym większe óżnice sygnału unoszony sygnał ociea o etektoa w kótszym czasie a yfuzja cieplna uwiacznia się w mniejszym stopniu. Z pzestawionych na ys. 5 zaejestowanych zmian pzesunięcia fazy fali wiać że pzebiegają one poobnie. Zależność jest liniowa niezależnie o ułożenia etektoa. Stałe óżnice watości pzesunięcia fazy wywołane są niewielką zmianą położenia etektoa wzglęem naajnika w takcie jego obacania.. Weyfikacja nieównoległego ukłau naajnik-etekto w pomiaze pękości metoą óżnicową Na ys. 6-9 pzestawiono zależność pzesunięcia fazy fali cieplnej o jej częstotliwości w tzech óżnych położeniach etektoa wzglęem naajnika. onieważ okłaność pomiau częstotliwości jest większa niż okłaność pomiau pzesunięcia fazowego to o wyliczenia zgonie ze wzoem (5) pękości pzepływu posługujemy się pochoną pzesunięcia fazowego po częstotliwości. Wyznacza się ją opasowując linię postą o zmiezonych punktów chaakteystyki pzesunięcia fazowego o częstotliwości. Dla i-tego pomiau pzesunięcia fazowego zachozi φ i = aω i + b więc pochona pzesunięcia fazowego po częstotliwości bęzie ówna a stą pękość C = a. Obliczone watości pękości óżnią się niewiele ( ) w poszczególnych położeniach etektoa. Dokłane poównanie nie jest możliwe z powou nieokłaności w ustawieniu oległości o naajnika. Dla oientacji co o okłaności pomiau obliczono niepewność bezwzglęną wyznaczenia pękości δ C związaną z wyznaczeniem pochonej. Z metoy óżniczki zupełnej otzymujemy C a gzie δa jest stanaową niepewnością wyznaczenia pochonej. Jak wiać a w tab. la poszczególnych pękości watości niepewności nie zależą o oientacji etektoa. onieważ wielkość δa została obliczona metoą statystyczną to byłaby mniejsza gyby o pomiau użyto większej ilości punktów na skali częstotliwości.
7 Implementacja i baania paametów metologicznych óżnicowego anemometu z falą cieplną a 00 Dane: 030ampx.STA 6v * 07c b 06 Dane: 060ampx 6v * 07c amplitua [au] amplitua [au] c 08 Dane: 0330ampx 6v * 07c 0 Dane: 0360ampx 6v * 07c amplitua [au] amplitua [au] e 0 Dane: 0630ampx 6v * 07c f 0 Dane: 0660ampx 6v * 07c amplitua [au] amplitua [au] g 0 Dane: 030ampx 6v * 07c h 0 Dane: 060ampx 6v * 07c amplitua [au] amplitua [au] ys.. Zmiana amplituy fali cieplnej wzłuż osi x. a c e g częstotliwość fali 30 Hz; b f g częstotliwość fali 60 Hz; a b 3 cm/s; c 73 cm/s e f 30 cm/s; g h 0 cm/s.
8 9 Maek Gawo Anzej achalski a 55 Dane: 0360fazx 6v * 07c b 6 Dane: 060fazx 6v * 07c [au] [au] c 6 Dane: 030fazx.STA 6v * 07c 5 Dane: 0330fazx 6v * 07c [au] 3 [au] e 5 Dane: 0630fazx 6v * 07c f 5 Dane: 0660fazx 6v * 07c [au] 8 6 [au] g 5 Dane: 030fazx 6v * 07c h 5 Dane: 060fazx 6v * 07c [au] 50 8 [au] ys. 5. Zmiana fazy amplituy fali cieplnej wzłuż osi x. a c e g częstotliwość fali 30 Hz; b f g częstotliwość fali 60 Hz; a b 3 cm/s; c 73 cm/s; e f 30 cm/s; g h 0 cm/s.
9 Implementacja i baania paametów metologicznych óżnicowego anemometu z falą cieplną mm0vpio DFI = * F Koelacja: = [a] egesja 05mm0v5 DFI = * F Koelacja: = [a] egesja 05mm0vpio DFI = * F Koelacja: = [a] egesja ys. 6. Zależność pzesunięcia fazy fali cieplnej pomięzy naajnikiem a etektoem o częstotliwości fali. Oległość etektoa o naajnika 5 mm pękość powietza 03 cm/s
10 96 Maek Gawo Anzej achalski [a] [a] mm03vpioa DFI = * F Koelacja: = egesja [a] mm0v5a DFI = * F Koelacja: = egesja [a] mm03vpoza DFI = * F Koelacja: = egesja ys. 7. Zależność pzesunięcia fazy fali cieplnej pomięzy naajnikiem a etektoem o częstotliwości fali. Oległość etektoa o naajnika 5 mm pękość powietza 73 cm/s.
11 Implementacja i baania paametów metologicznych óżnicowego anemometu z falą cieplną mm06vpioa DFI = * F Koelacja: = [a] egesja 53 05mm06v5a DFI = * F Koelacja: = [a] egesja 5 05mm06vpoza DFI = * F Koelacja: = [a] egesja ys. 8. Zależność pzesunięcia fazy fali cieplnej pomięzy naajnikiem a etektoem o częstotliwości fali. Oległość etektoa o naajnika 5 mm pękość powietza 30 cm/s.
12 98 Maek Gawo Anzej achalski 5 05mm0vpio DFI = * F Koelacja: = [a] egesja 5 05mm0v5 DFI = * F Koelacja: = [a] egesja 5 05mm0vpoz DFI = * F Koelacja: = [a] egesja ys. 9. Zależność pzesunięcia fazy fali cieplnej pomięzy naajnikiem a etektoem o częstotliwości fali. Oległość etektoa o naajnika 5 mm pękość powietza 0 cm/s.
13 Implementacja i baania paametów metologicznych óżnicowego anemometu z falą cieplną Tab. Watości pękości C obliczonej metoą óżnicową oaz jej niepewność δ C w óżnych położeniach etektoa. Oległość etektoa naajnika 6 mm położenie ( ) ( ) etektoa C [cm/s] δ C [cm/s] pionowo o poziomo pionowo o poziomo pionowo o poziomo pionowo o poziomo Wnioski zepowazone baania wskazują że zmiana oientacji etektoa fali wzglęem naajnika z ównoległej na ukośną nie wpływa na watości pękości obliczonej metoą óżnicową. Liniowość chaakteystyki pozostaje w tym samym zakesie pękości pzepływu i częstotliwości fali zaowalająca. Wynika stą że możliwe jest zastosowanie nieównoległego ukłau naajnik-etekto w óżnicowej metozie pomiau pękości pzepływu gazu. W następnych pacach należałoby zbaać okłaność metoy z jenym etektoem uwzglęniając ównież zastosowanie etektoa o większej ługości włókna. W alszej pespektywie w baaniach bęzie można posłużyć się czujnikiem o skośnej konfiguacji wyposażonym w jeen i wa etektoy. Liteatua [] Kiełbasa J. i in.: Ekspeymentalna weyfi kacja wielokanałowego temoanemometycznego systemu pomiaowego jako anemometu z falą cieplną ace Instytutu Mechaniki Góotwou AN 00. [] Kiełbasa J.: Fale cieplne w pzepływie ustalonym. Waunki ich wykozystania o pomiau pękości pzepływu ustalonego Achiwum Gónictwa 005. The Implementation an Testing of Diffeence Type Anemomete with Themal Wave Embee in the Compute Themoanemometic System Abstact The pape pesents the esults of investigations of the iffeence anemomete with themal wave pefome by means of the compute themoanemometic system. The eseach wee ealise applying the system containing a single wave etecto. Thee iffeent oientations of the etecto with espect to tansmitte have been applie: paallel oientation pepenicula oientation an sloping oientation. Fo the tansmitte-etecto systems mentione above the fiel of amplitue an of phase shift of tempeatue waves wee etecte fo the ai velocity ange fom 0. to 3.0 m/s an fequency ange fom 5 to 90 Hz. The analysis of the accuacy fo the constant istance an constant fequency techniques have been pefome. Fo the iffeence metho the analysis of the accuacy has also been pefome. The iffeence metho fo vaious oientations of one etecto with espect to the wave tansmitte has been applie fo ecoing of the gas flow velocity. The esults pesente in the pape suggest the iffeence metho base on a non-paallel tansmitte-etecto system may be applie to eco the gas flow velocity. Keywos: metology hot-wie anemomety measuing system anemomete with themal wave ecenzował: pof. hab. Stanisław Gumuła Akaemia Góniczo-Hutnicza
Metoda odbić zwierciadlanych
Metoa obić zwiecialanych Pzypuśćmy, że łaunek punktowy (Rys ) umieszczony jest w oległości o nieskończonej powiezchni pzewozącej, umiejscowionej na płaszczyźnie X0Y Piewsze pytanie, jakie o azu się nasuwa
Bardziej szczegółowo1. SZCZEGÓLNE PRZYPADKI ŁUKÓW.
Olga Kopacz, Aam Łoygowski, Kzysztof Tymbe, ichał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsultacje naukowe: pof. hab. Jezy Rakowski Poznań /. SZCZEGÓLNE PRZYPADKI ŁUKÓW.. Łuk jenopzegubowy kołowy. Dla łuku jak
Bardziej szczegółowoWyznaczenie współczynnika dyfuzji cieplnej κ z rozkładu amplitudy fali cieplnej
ace Instytutu Mechanii Góotwou AN Tom 15, n 3-, gudzień 13, s. 69-75 Instytut Mechanii Góotwou AN Wyznaczenie współczynnia dyfuzji cieplnej κ z ozładu amplitudy fali cieplnej JAN KIEŁBASA Instytut Mechanii
Bardziej szczegółowoMETODA CIASNEGO (silnego) WIĄZANIA (TB)
MEODA CIASEGO silnego WIĄZAIA B W FE elektony taktujemy jak swobone, tylko zabuzone słabym peioycznym potencjałem; latego FE jest obym moelem metalu w B uważamy, że elektony są silnie związane z maciezystymi
Bardziej szczegółowoArkusze maturalne poziom podstawowy
Akusze matualne poziom postawowy zaania zamknięte N zaania 5 7 8 9 0 Pawiłowa opowieź a c a b c b a Liczba punktów zaania otwate N zaania Pawiłowa opowieź Punkty Q mg 00 N Z III zasay ynamiki wynika, że
Bardziej szczegółowoPrzejmowanie ciepła przy konwekcji swobodnej w przestrzeni ograniczonej (szczeliny)
inż. Michał Stzeszewski 0-006 Pzejowanie ciepła pzy konwekcji swobonej w pzestzeni oganiczonej (szczeliny) Zaania o saozielnego ozwiązania v. 0.. powazenie celu uposzczenia achunkowego ozwiązania zjawiska
Bardziej szczegółowoL(x, 0, y, 0) = x 2 + y 2 (3)
0. Małe dgania Kótka notatka o małych dganiach wyjasniające możliwe niejasności. 0. Poszukiwanie punktów ównowagi Punkty ównowagi wyznaczone są waunkami x i = 0, ẋi = 0 ( Pochodna ta jest ówna pochodnej
Bardziej szczegółowoKrystyna Gronostaj Maria Nowotny-Różańska Katedra Chemii i Fizyki, FIZYKA Uniwersytet Rolniczy do użytku wewnętrznego ĆWICZENIE 4
Kystyna Gonostaj Maia Nowotny-Różańska Katea Cheii i Fizyki, FIZYKA Uniwesytet Rolniczy o użytku wewnętznego ĆWICZENIE 4 WYZNACZANIE GĘSTOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY PRZY POMOCY PIKNOMETRU Kaków, 2004-2012
Bardziej szczegółowo23 PRĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2
Włodzimiez Wolczyński 23 PĄD STAŁY. CZĘŚĆ 2 zadanie 1 Tzy jednakowe oponiki, każdy o opoze =30 Ω i opó =60 Ω połączono ze źódłem pądu o napięciu 15 V, jak na ysunku obok. O ile zwiększy się natężenie pądu
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA PROCESOWA. Wykład V
ERMODYNAMIKA PROCESOWA Wykład V Równania stanu substancji czystych Równanie stanu gazu doskonałego eoia stanów odpowiadających sobie Równania wiialne Pof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny Politechniki
Bardziej szczegółowoMetoda odbić zwierciadlanych
Metoa obić zwiecialanych Pzyuśćmy, że łaunek unktowy (Rys ) umieszczony jest w oległości o nieskończonej owiezchni zewozącej, umiejscowionej na łaszczyźnie X0Y Piewsze ytanie, jakie o azu się nasuwa jest
Bardziej szczegółowoWyznaczanie profilu prędkości płynu w rurociągu o przekroju kołowym
1.Wpowadzenie Wyznaczanie pofilu pędkości płynu w uociągu o pzekoju kołowym Dla ustalonego, jednokieunkowego i uwastwionego pzepływu pzez uę o pzekoju kołowym ównanie Naviea-Stokesa upaszcza się do postaci
Bardziej szczegółowonależą do grupy odbiorników energii elektrycznej idealne elementy rezystancyjne przekształcają energię prądu elektrycznego w ciepło
07 0 Opacował: mg inż. Macin Wieczoek www.mawie.net.pl. Elementy ezystancyjne. należą do gupy odbioników enegii elektycznej idealne elementy ezystancyjne pzekształcają enegię pądu elektycznego w ciepło.
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POLITECHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI, ELEKTRONIKI I MIERNICTWA
WYDZIAŁ FIZYKI, MATEMATYKI I INFORMATYKI POITEHNIKI KRAKOWSKIEJ Instytut Fizyki ABORATORIUM PODSTAW EEKTROTEHNIKI, EEKTRONIKI I MIERNITWA ĆWIZENIE 7 Pojemność złącza p-n POJĘIA I MODEE potzebne do zozumienia
Bardziej szczegółowoPOMIAR PĘTLI HISTEREZY MAGNETYCZNEJ
POMAR PĘTL STEREZ MAGNETZNEJ 1. Opis teoetyczny do ćwiczenia zamieszczony jest na stonie www.wtc.wat.edu.pl w dziale DDAKTKA FZKA ĆZENA LABORATORJNE.. Opis układu pomiaowego Mateiały feomagnetyczne (feyt,
Bardziej szczegółowoZastosowanie złożonych wymuszeń fali temperaturowej w absolutnej metodzie pomiaru prędkości przepływu gazów
217 Prace Instytutu Mechaniki Górotworu PAN Tom 12, nr 1-4, (2010), s. 217-222 Instytut Mechaniki Górotworu PAN Zastosowanie złożonych wymuszeń fali temperaturowej w absolutnej metodzie pomiaru prędkości
Bardziej szczegółowoMIERNICTWO WIELKOŚCI ELEKTRYCZNYCH I NIEELEKTRYCZNYCH
Politechnika Białostocka Wydział Elektyczny Kateda Elektotechniki Teoetycznej i Metologii nstukcja do zajęć laboatoyjnych z pzedmiotu MENCTWO WEKOŚC EEKTYCZNYCH NEEEKTYCZNYCH Kod pzedmiotu: ENSC554 Ćwiczenie
Bardziej szczegółowoDYFRAKCJA NA POJEDYNCZEJ I PODWÓJNEJ SZCZELINIE
YFRAKCJA NA POJEYNCZEJ POWÓJNEJ SZCZELNE. Cel ćwiczenia: zapoznanie ze zjawiskiem yfrakcji światła na pojeynczej i powójnej szczelinie. Pomiar ługości fali światła laserowego, oległości mięzy śrokami szczelin
Bardziej szczegółowoA. POMIARY FOTOMETRYCZNE Z WYKORZYSTANIEM FOTOOGNIWA SELENOWEGO
10.X.010 ĆWCZENE NR 70 A. POMARY FOTOMETRYCZNE Z WYKORZYSTANEM FOTOOGNWA SELENOWEGO. Zestaw pzyządów 1. Ogniwo selenowe.. Źódło światła w obudowie 3. Zasilacz o wydajności pądowej min. 5A 4. Ampeomiez
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 3 REZONANS W OBWODACH ELEKTRYCZNYCH
ĆWZENE 3 EZONANS W OBWODAH EEKTYZNYH el ćwiczenia: spawdzenie podstawowych właściwości szeegowego i ównoległego obwodu ezonansowego pzy wymuszeniu napięciem sinusoidalnym, zbadanie wpływu paametów obwodu
Bardziej szczegółowoRównania Lagrange a II r.
Mechania Analityczna i Dgania Równania Lagange a II. pzyłay Równania Lagange a II. pzyłay mg inż. Sebastian Pauła Aaemia Góniczo-Hutnicza im. Stanisława Staszica w Kaowie Wyział Inżynieii Mechanicznej
Bardziej szczegółowoAnalityczne metody kinematyki mechanizmów
J Buśkiewicz Analityczne Metoy Kinematyki w Teorii Mechanizmów Analityczne metoy kinematyki mechanizmów Spis treści Współrzęne opisujące położenia ogniw pary kinematycznej Mechanizm korowo-wozikowy (crank-slier
Bardziej szczegółowo1. Podstawowe pojęcia w wymianie ciepła
PODSAWY WYMIANY CIEPŁA. Postawowe pojęcia w wymianie ciepła Sposoby transportu ciepła: przewozenie konwekcja - swobona - wymuszona promieniowanie ransport ciepła w ciałach stałych obywa się na roze przewozenia.
Bardziej szczegółowoModele odpowiedzi do arkusza Próbnej Matury z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony
Modele odpowiedzi do akusza Póbnej Matuy z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad 00 W kluczu są pezentowane pzykładowe pawidłowe odpowiedzi. Należy ównież uznać odpowiedzi ucznia, jeśli są inaczej
Bardziej szczegółowoJerzy Kabaciński Stowarzyszenie Ekspertów Morskich Szczecin
Jezy Kabaciński Stowazyszenie Ekspetów oskich Szczecin Wpływ okształcenia kałuba statku na okłaność poiau cieczy w zbionikach statkowych Wpływ okształcenia kałuba statku na jego wyponość jest powszechnie
Bardziej szczegółowoIV OGÓLNOPOLSKI KONKURS Z FIZYKI Fizyka się liczy część 2 ZADANIA 29 lutego 2012r.
V OGÓLNOPOLSK KONKS Z FZYK Fizyka się liczy część ZADANA 9 lutego 0.. Dwie planety obiegają Słooce po, w pzybliżeniu, kołowych obitach o pomieniach 50 0 km (Ziemia) i 080 km (Wenus). Znaleź stosunek ich
Bardziej szczegółowoPole temperatury - niestacjonarne (temperatura zależy od położenia elementu ciała oraz czasu) (1.1) (1.2a)
PODSAWY WYMIANY CIEPŁA. Postawowe pojęcia w wymianie ciepła Sposoby transportu ciepła: przewozenie konwekcja - swobona - wymuszona promieniowanie ransport ciepła w ciałach stałych obywa się na roze przewozenia.
Bardziej szczegółowoPole temperatury - niestacjonarne (temperatura zależy od położenia elementu ciała oraz czasu)
PODSAWY WYMIANY CIEPŁA. Postawowe pojęcia w wymianie ciepła Sposoby transportu ciepła: przewozenie konwekcja - swobona - wymuszona promieniowanie ransport ciepła w ciałach stałych obywa się na roze przewozenia.
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika wzorcowania przepływomierzy próbkujących z czujnikiem prostokątnym umieszczonym na cięciwie rurociągu
Wyznaczanie współczynnika wzocowania pzepływomiezy póbkujących z czujnikiem postokątnym umieszczonym na cięciwie uociągu Witold Kiese W pacy pzedstawiono budowę wybanych czujników stosowanych w pzepływomiezach
Bardziej szczegółowoMECHANIKA OGÓLNA (II)
MECHNIK GÓLN (II) Semest: II (Mechanika I), III (Mechanika II), ok akademicki 2017/2018 Liczba godzin: sem. II*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. sem. III*) - wykład 30 godz., ćwiczenia 30 godz. (dla
Bardziej szczegółowoINSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI ĆWICZENIE NR 5
INSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKUTYWACJI aboratorium z mechaniki płynów ĆWICZENIE NR 5 POMIAR WSPÓŁCZYNNIKA STRAT PRZEPŁYWU NA DŁUGOŚCI. ZASTOSOWANIE PRAWA HAGENA POISEU A 1. Cel
Bardziej szczegółowoSiła tarcia. Tarcie jest zawsze przeciwnie skierowane do kierunku ruchu (do prędkości). R. D. Knight, Physics for scientists and engineers
Siła tacia Tacie jest zawsze pzeciwnie skieowane do kieunku uchu (do pędkości). P. G. Hewitt, Fizyka wokół nas, PWN R. D. Knight, Physics fo scientists and enginees Symulacja molekulanego modelu tacia
Bardziej szczegółowoII.6. Wahadło proste.
II.6. Wahadło poste. Pzez wahadło poste ozumiemy uch oscylacyjny punktu mateialnego o masie m po dolnym łuku okęgu o pomieniu, w stałym polu gawitacyjnym g = constant. Fig. II.6.1. ozkład wektoa g pzyśpieszenia
Bardziej szczegółowoNAGRZEWANIE MIKROFALOWE
INSTYTUT INFORMATYKI STOSOWANEJ POLITECHNIKI ŁÓDZKIEJ Ćwiczenia N 1 NAGRZEWANIE MIKROFALOWE 1.WPROWADZENIE. W mikofalowych uzązeniach gzejnych efekt polayzacji (występujący w śoowiskach ielektycznych i
Bardziej szczegółowoRyzyko walutowe. Kursy walutowe spot i forward. Teorie kursów walutowych
Ryzyko walutowe. Kusy walutowe spot i owa. eoie kusów walutowych Postawowe pojęcia Deinicja yzyka walutowego - schemat z piewszego wykłau. Zazązanie yzykiem walutowym obejmuje wybó instumentów (aktywów)
Bardziej szczegółowoGeometria płaska - matura Przyprostokątne trójkąta prostokątnego mają długości 3 7cm poprowadzona z wierzchołka kąta prostego ma długość: 12
Geometria płaska - matura 010 1. Przyprostokątne trójkąta prostokątnego mają ługości 7cm i 4 7cm. Wysokość poprowazona z wierzchołka kąta prostego ma ługość: 1 5 A. 7cm B. cm C. 8 7cm D. 7 7cm 5 7. Miara
Bardziej szczegółowo3b. ELEKTROSTATYKA. r r. 4πε. 3.4 Podstawowe pojęcia. kqq0 E =
3b. LKTROTATYKA 3.4 Postawowe pojęcia Zasaa zachowania łaunku umayczny łaunek ukłau elektycznie izolowanego jest stały. Pawo Coulomba - siła oziaływania elektostatycznego 4 1 18 F C A s ˆ gzie : k 8,85*1
Bardziej szczegółowoINSTRUKCJA DO ĆWICZENIA
NSTRKJA DO ĆWZENA Temat: Rezonans w obwodach elektycznych el ćwiczenia elem ćwiczenia jest doświadczalne spawdzenie podstawowych właściwości szeegowych i ównoległych ezonansowych obwodów elektycznych.
Bardziej szczegółowom q κ (11.1) q ω (11.2) ω =,
OPIS RUCHU, DRGANIA WŁASNE TŁUMIONE Oga Kopacz, Adam Łodygowski, Kzysztof Tymbe, Michał Płotkowiak, Wojciech Pawłowski Konsutacje naukowe: pof. d hab. Jezy Rakowski Poznań 00/00.. Opis uchu OPIS RUCHU
Bardziej szczegółowoPRĄD ELEKTRYCZNY I SIŁA MAGNETYCZNA
PĄD LKTYCZNY SŁA MAGNTYCZNA Na ładunek, opócz siły elektostatycznej, działa ównież siła magnetyczna popocjonalna do pędkości ładunku v. Pzekonamy się, że siła działająca na magnes to siła działająca na
Bardziej szczegółowoPole temperatury - niestacjonarne (temperatura zależy od położenia elementu ciała oraz czasu)
PODSAWY WYMIANY CIEPŁA. Postawowe pojęcia w wymianie ciepła Sposoby transportu ciepła: przewozenie konwekcja - swobona - wymuszona promieniowanie ransport ciepła w ciałach stałych obywa się na roze przewozenia.
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM ELEKTRONIKI
LABOATOIUM ELEKTONIKI ĆWICENIE 2 DIODY STABILIACYJNE K A T E D A S Y S T E M Ó W M I K O E L E K T O N I C N Y C H 21 CEL ĆWICENIA Celem ćwiczenia jest paktyczne zapoznanie się z chaakteystykami statycznymi
Bardziej szczegółowoMETEMATYCZNY MODEL OCENY
I N S T Y T U T A N A L I Z R E I O N A L N Y C H w K i e l c a c h METEMATYCZNY MODEL OCENY EFEKTYNOŚCI NAUCZNIA NA SZCZEBLU IMNAZJALNYM I ODSTAOYM METODĄ STANDARYZACJI YNIKÓ OÓLNYCH Auto: D Bogdan Stępień
Bardziej szczegółowoModelowanie przepływu cieczy przez ośrodki porowate Wykład III
Modelowanie pzepływu cieczy pzez ośodki poowate Wykład III 6 Ogólne zasady ozwiązywania ównań hydodynamicznego modelu pzepływu. Metody ozwiązania ównania Laplace a. Wpowadzenie wielkości potencjału pędkości
Bardziej szczegółowoROZKŁAD NORMALNY. 2. Opis układu pomiarowego
ROZKŁAD ORMALY 1. Opis teoetyczny do ćwiczenia zamieszczony jest na stonie www.wtc.wat.edu.pl w dziale DYDAKTYKA FIZYKA ĆWICZEIA LABORATORYJE (Wstęp do teoii pomiaów). 2. Opis układu pomiaowego Ćwiczenie
Bardziej szczegółowoWERYFIKACJA DOŚWIADCZALNA MODELU HYDRODYNAMIKI REAKTORA AIRLIFT EXPERIMENTAL VERIFICATION OF HYDRODYNAMICS MODEL OF AIRLIFT REACTOR
ROBERT GRZYWACZ WERYFKACJA DOŚWADCZALNA MODELU HYDRODYNAMK REAKTORA ARLFT EXPERMENTAL VERFCATON OF HYDRODYNAMCS MODEL OF ARLFT REACTOR Steszczenie W atykule pzedstawiono weyfikację doświadczalną modelu
Bardziej szczegółowoSYSTEM DO POMIARU STRUMIENIA OBJĘTOŚCI WODY ZA POMOCĄ ZWĘŻKI
Postawy Metrologii i Technik Eksperymentu Laboratorium SYSTEM DO POMIARU STRUMIENIA OBJĘTOŚI WODY ZA POMOĄ ZWĘŻKI Instrukcja o ćwiczenia nr 6 Zakła Miernictwa i Ochrony Atmosfery Wrocław, listopa 2010
Bardziej szczegółowoLABOLATORIUM SZTUCZNYCH SIECI NEURONOWYCH
LABOLATORIUM SZTUCZNYCH SIECI NEURONOWYCH ĆWICZENIE 3 NEURONOWE STEROWANIE ROBOTEM Neuonowe steowanie ynamiką obota. Cel ćwiczenia należy zestawić ukła steowania amionami obota z wykozystaniem metoy owotnego
Bardziej szczegółowoWzmacniacze tranzystorowe prądu stałego
Wzmacniacze tanzystoo pądu stałego Wocław 03 kład Dalingtona (układ supe-β) C kład stosowany gdy potzebne duże wzmocnienie pądo (np. do W). C C C B T C B B T C C + β ' B B C β + ( ) C B C β β β B B β '
Bardziej szczegółowoROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ.
ROZWIĄZUJEMY PROBLEM RÓWNOWAŻNOŚCI MASY BEZWŁADNEJ I MASY GRAWITACYJNEJ. STRESZCZENIE Na bazie fizyki klasycznej znaleziono nośnik ładunku gawitacyjnego, uzyskano jedność wszystkich odzajów pól ( elektycznych,
Bardziej szczegółowoWielomiany Hermite a i ich własności
3.10.2004 Do. mat. B. Wielomiany Hermite a i ich własności 4 Doatek B Wielomiany Hermite a i ich własności B.1 Definicje Jako postawową efinicję wielomianów Hermite a przyjmiemy wzór Roriguesa n H n (x)
Bardziej szczegółowo( ) Praca. r r. Praca jest jednąz form wymiany energii między ciałami. W przypadku, gdy na ciało
Paca i enegia Paca Paca jest jenąz fom wymiany enegii mięzy ciałami. pzypaku, gy na ciało bęące punktem mateialnym ziała stała siła F const oaz uch ciała obywa się o punktu A o B po linii postej bez zawacania
Bardziej szczegółowoKURS GEOMETRIA ANALITYCZNA
KURS GEOMETRIA ANALITYCZNA Lekcja 2 Działania na wektoach w układzie współzędnych. ZADANIE DOMOWE www.etapez.pl Stona 1 Część 1: TEST Zaznacz popawną odpowiedź (tylko jedna jest pawdziwa). Pytanie 1 Któe
Bardziej szczegółowo11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO
11. DYNAMIKA RUCHU DRGAJĄCEGO Ruchem dgającym nazywamy uch, któy powtaza się peiodycznie w takcie jego twania w czasie i zachodzi wokół położenia ównowagi. Zespół obiektów fizycznych zapewniający wytwozenie
Bardziej szczegółowo4.3 Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2)
Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2)185 4.3 Wyznaczanie prędkości dźwięku w powietrzu metodą fali biegnącej(f2) Celem ćwiczenia jest wyznaczenie prędkości dźwięku w powietrzu
Bardziej szczegółowoTermoanemometr z pirometrem DT-8894 DT8894 produkcji CEM
Infomacje o podukcie Utwozo 30-12-2016 Temoanemomet z piometem DT-8894 DT8894 podukcji CEM Cena : 590,00 zł N katalogowy : DT-8894 Poducent : CEM Dostępność : Niedostępny Stan magazynowy : bak w magazynie
Bardziej szczegółowoPOMIARY MAKRONAPRĘŻEŃ METODĄ DYFRAKCJI PROMIENIOWANIA RENTGENOWSKIEGO
POMIARY MAKRONAPRĘŻEŃ METODĄ DYFRAKCJI PROMIENIOWANIA RENTGENOWSKIEGO Dominik SENCZYK Politechnika Poznańska E-mail: dominik.senczyk@put.poznan.pl Sebastian MORYKSIEWICZ. Cegielski Poznań S. A. E-mail:
Bardziej szczegółowoGEOMETRIA PŁASZCZYZNY
GEOMETRIA PŁASZCZYZNY. Oblicz pole tapezu ównoamiennego, któego podstawy mają długość cm i 0 cm, a pzekątne są do siebie postopadłe.. Dany jest kwadat ABCD. Punkty E i F są śodkami boków BC i CD. Wiedząc,
Bardziej szczegółowoKONKURS Z MATEMATYKI DLA UCZNIÓW SZKÓŁ PODSTAWOWYCH
Konkusy w województwie podkapackim w oku szkolnym 08/09 KONKURS Z MTEMTYKI L UZNIÓW SZKÓŁ POSTWOWYH ETP REJONOWY KLUZ OPOWIEZI Zasady pzyznawania punktów za każdą popawną odpowiedź punkt za błędną odpowiedź
Bardziej szczegółowoMatematyka ubezpieczeń majątkowych r.
Zadanie. W kolejnych okesach czasu t =,,3,... ubezpieczony, chaakteyzujący się paametem yzyka Λ, geneuje szkód. Dla danego Λ = λ zmienne N t N, N, N 3,... są waunkowo niezależne i mają (bzegowe) ozkłady
Bardziej szczegółowoPROBLEMY WYZNACZANIA PARAMETRÓW UKŁADU ZASTĘPCZEGO ODBIORNIKÓW ELEKTROENERGETYCZNYCH NA PODSTAWIE POMIARU SZCZEGÓLNYCH WARTOŚCI CHWILOWYCH PRZEBIEGÓW
Pace Naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiaów Elektycznych N 54 Politechniki Wocławskiej N 54 Studia i Mateiały N 23 2003 Układy zastępcze odbioników, paamety zastępcze, póbkowanie sygnałów. Jezy BAJOREK*,
Bardziej szczegółowoWYWAŻANIE MASZYN WIRNIKOWYCH W ŁOŻYSKACH WŁASNYCH
LABORATORIUM DRGANIA I WIBROAKUSTYKA MASZYN Wydział Budowy Maszyn i Zaządzania Zakład Wiboakustyki i Bio-Dynamiki Systemów Ćwiczenie n 4 WYWAŻANIE MASZYN WIRNIKOWYCH W ŁOŻYSKACH WŁASNYCH Cel ćwiczenia:
Bardziej szczegółowoKRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM. Matematyka Poziom rozszerzony
KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Póbna Matua z OPERONEM Matematyka Poziom ozszezony Listopad 0 W ni niej szym sche ma cie oce nia nia za dań otwa tych są pe zen to wa ne pzy kła do we po paw ne od po wie
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika sztywności drutu metodą dynamiczną.
Ćwiczenie M- Wyznaczanie współczynnika sztywności dutu metodą dynamiczną.. Ce ćwiczenia: pomia współczynnika sztywności da stai metodą dgań skętnych.. Pzyządy: dwa kążki metaowe, statyw, dut staowy, stope,
Bardziej szczegółowopodsumowanie (E) E l Eds 0 V jds
e-8.6.7 fale podsumowanie () Γ dl 1 ds ρ d S ε V D ds ρ d S ( ϕ ) 1 ρ ε D ρ D ρ V D ( D εε ) εε S jds V ρ d t j ρ t j σ podsumowanie (H) Bdl Γ μ S jds B μ j S Bds B ( B A) Hdl Γ S jds H j ( B μμ H ) ε
Bardziej szczegółowoKOOF Szczecin: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej. Andrzej Wysmołek Komitet Główny Olimpiady Fizycznej, IFD UW.
LVII OLIMPIADA FIZYCZNA (007/008). Stopień III, zadanie doświadczalne D Źódło: Auto: Nazwa zadania: Działy: Słowa kluczowe: Komitet Główny Olimpiady Fizycznej. Andzej Wysmołek Komitet Główny Olimpiady
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 1. W przypadku zbiornika zawierającego gaz, stan układu jako całości jest opisany przez: temperaturę, ciśnienie i objętość.
WYKŁAD 1 Pzedmiot badań temodynamiki. Jeśli chcemy opisać układ złożony z N cząstek, to możemy w amach mechaniki nieelatywistycznej dla każdej cząstki napisać ównanie uchu: 2 d i mi = Fi, z + Fi, j, i,
Bardziej szczegółowoPRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI
PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z MATEMATYKI ODPOWIEDZI DO ARKUSZA ROZSZERZONEGO Zadanie ( pkt) A Zadanie ( pkt) C Zadanie ( pkt) A, bo sinα + cosα sinα + cosα cos sinα sin cosα + π π + π sin α π A więc musi
Bardziej szczegółowoPOMIAR WSPÓŁCZYNNIKA PRZEWODNOŚCI CIEPLNEJ ALUMINIUM
POMIAR WSPÓŁCZYNNIKA PRZEWODNOŚCI CIEPLNEJ ALUMINIUM I. Cel ćwiczenia: pomiar współczynnika przewoności cieplnej aluminium. II. Przyrząy: III. Literatura: zestaw oświaczalny złożony z izolowanego aluminiowego
Bardziej szczegółowoGrzegorz Kornaś. Powtórka z fizyki
Gzegoz Konaś Powtóka z fizyki - dla uczniów gimnazjów, któzy chcą wiedzieć to co tzeba, a nawet więcej, - dla uczniów liceów, któzy chcą powtózyć to co tzeba, aby zozumieć więcej, - dla wszystkich, któzy
Bardziej szczegółowoPodstawowe układy pracy tranzystora bipolarnego
L A O A T O I U M P O D T A W L K T O N I K I I M T O L O G I I Podtawowe układy pacy tanzytoa bipolanego Ćwiczenie opacował Jacek Jakuz 4A. Wtęp Ćwiczenie umożliwia pomia i poównanie paametów podtawowych
Bardziej szczegółowoMODEL MATEMATYCZNY RUCHU GRANUL NAWOZU PO ZEJŚCIU Z TARCZY ROZSIEWAJĄCEJ
InŜynieria Rolnicza 6/006 Wojciech Przystupa Katera Zastosowań Matematyki Akaemia Rolnicza w Lublinie MODEL MATEMATYCZNY RUCHU GRANUL NAWOZU PO ZEJŚCIU Z TARCZY ROZSIEWAJĄCEJ Streszczenie W pracy zbaano
Bardziej szczegółowoKOOF Szczecin: www.of.szc.pl
LVIII OLIMPIADA FIZYCZNA (2008/2009). Stopień II, zaanie oświaczalne D. Źróło: Autor: Nazwa zaania: Działy: Słowa kluczowe: Komitet Główny Olimpiay Fizycznej. Ernest Groner Komitet Główny Olimpiay Fizycznej,
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE MOMENTU BEZWŁADNOSCI KRĄŻKA
Ćwiczenie -7 WYZNACZANE OENTU BEZWŁADNOSC KRĄŻKA. Cel ćwiczenia: zapoznanie się z teoią momentu bezwładności. Wyznaczenie momentu bezwładności były względem osi obotu z siłą tacia i bez tej siły, wyznaczenie
Bardziej szczegółowoZESZYTY NAUKOWE NR 11(83) AKADEMII MORSKIEJ W SZCZECINIE. Synteza sterowania nieliniowych układów śledzenia przy braku znajomości dynamiki obiektu
ISSN 17-8670 ZESZYTY NAUKOWE NR 11(8) AKAEMII MORSKIEJ W SZCZECINIE IV MIĘZYNAROOWA KONFERENCJA NAUKOWO-TECHNICZNA E X P L O - S H I P 2 0 0 6 Zenon Zwiezewicz, Piot Bokowski Synteza steowania nieliniowych
Bardziej szczegółowoObwody rezonansowe v.3.1
Politechnika Waszawska Instytut Radioelektoniki Zakład Radiokomunikacji WIEZOROWE STDIA ZAWODOWE ABORATORIM OBWODÓW I SYGNAŁÓW Obwody ezonansowe v.3. Opacowanie: d inż. Kaol Radecki Waszawa, kwiecień 008
Bardziej szczegółowoWeryfikacja numeryczna modelu propagacji fal cieplnych w płynącym gazie
Prace Instytutu Mechaniki Górotworu PAN Tom 6, nr -, czerwiec 0, s. 5-30 Instytut Mechaniki Górotworu PAN Weryfikacja numeryczna modelu propagacji fal cieplnych w płynącym gazie MACIEJ BUJALSKI, ANDRZEJ
Bardziej szczegółowoRozważymy nieskończony strumień płatności i obliczymy jego wartość teraźniejszą.
Renty wieczyste Rozważyy nieskończony stuień płatności i obliczyy jego watość teaźniejszą Najpiew ozważy entę wieczystą polegającą na wypłacie jp co ok Jeśli piewsza płatność jest w chwili to ówiy o encie
Bardziej szczegółowoι umieszczono ladunek q < 0, który może sie ι swobodnie poruszać. Czy środek okregu ι jest dla tego ladunku po lożeniem równowagi trwa lej?
ozwiazania zadań z zestawu n 7 Zadanie Okag o pomieniu jest na ladowany ze sta l a gestości a liniowa λ > 0 W śodku okegu umieszczono ladunek q < 0, któy może sie swobodnie pouszać Czy śodek okegu jest
Bardziej szczegółowoANALIZA PORÓWNAWCZA WYBRANYCH WSKAŹNIKÓW OCENY MIKROKLIMATU W GORĄCYCH MIEJSCACH PRACY KOPALŃ WĘGLA KAMIENNEGO
GÓRNICTWO I GEOLOGIA 2013 Tom 8 Zeszyt 4 Józef WACŁAWIK AGH, Akademia Góniczo-Hutnicza, Kaków Józef KNECHTEL, Lucjan ŚWIERCZEK Główny Instytut Gónictwa, Katowice ANALIZA PORÓWNAWCZA WYBRANYCH WSKAŹNIKÓW
Bardziej szczegółowoPRZEGLĄD KONSTRUKCJI OBWODÓW MAGNETYCZNYCH I UZWOJEŃ MASZYN ELEKTRYCZNYCH TARCZOWYCH
Zeszyty Poblemowe Maszyny Elektyczne N /4 () 89 Taeusz Glinka, Tomasz Wolnik Instytut Napęów i Maszyn Elektycznych KOMEL, Katowice PRZEGLĄD KONSTRUKCJI OWODÓW MAGNETYCZNYCH I UZWOJEŃ MASZYN ELEKTRYCZNYCH
Bardziej szczegółowoMECHANIKA PŁYNÓW LABORATORIUM
MECHANIKA PŁYNÓW LABORATORIUM Ćwiczenie nr 2 Wyznaczanie współczynnika oporów liniowych i współczynnika strat miejscowych w ruchu turbulentnym. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z laboratoryjną metoą
Bardziej szczegółowoKO OF Szczecin:
XXXI OLIMPIADA FIZYCZNA (1981/198) Stopień III, zaanie teoretyczne T Źróło: Nazwa zaania: Działy: Słowa kluczowe: Komitet Główny Olimpiay Fizycznej; Anrzej Kotlicki; Anrzej Naolny: Fizyka w Szkole, nr
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE W PRÓŻNI. W roku 1820 Oersted zaobserwował oddziaływanie przewodnika, w którym płynął
POLE MAGNETYCZNE W PÓŻNI W oku 8 Oested zaobsewował oddziaływanie pzewodnika, w któym płynął pąd, na igłę magnetyczną Dopowadziło to do wniosku, że pądy elektyczne są pzyczyną powstania pola magnetycznego
Bardziej szczegółowoOcena siły oddziaływania procesów objaśniających dla modeli przestrzennych
Michał Benad Pietzak * Ocena siły oddziaływania pocesów objaśniających dla modeli pzestzennych Wstęp Ekonomiczne analizy pzestzenne są ważnym kieunkiem ozwoju ekonometii pzestzennej Wynika to z faktu,
Bardziej szczegółowo15. STANOWISKOWE BADANIE MECHANIZMÓW HAMULCOWYCH Cel ćwiczenia Wprowadzenie
15. STANOWISKOWE BADANIE MECHANIZMÓW HAMULCOWYCH 15.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie na stanowisku podstawowyc zależności caakteyzującyc funkcjonowanie mecanizmu amulcowego w szczególności
Bardziej szczegółowoCieplne Maszyny Przepływowe. Temat 8 Ogólny opis konstrukcji promieniowych maszyn wirnikowych. Część I Podstawy teorii Cieplnych Maszyn Przepływowych.
Temat 8 Ogólny opis konstkcji 06 8. Wstęp Istnieje wiele typów i ozwiązań konstkcyjnych. Mniejsza wiedza dotycząca zjawisk pzepływowych Niski koszt podkcji Kótki cykl pojektowy Solidna konstkcja pod względem
Bardziej szczegółowoMetoda obrazów wielki skrypt przed poświąteczny, CZĘŚĆ POTRZEBNA DO OFa
Metoa obrazów wielki skrypt prze poświąteczny, CZĘŚĆ POTRZEBNA DO OFa 1. Równania i warunki brzegowe Dlaczego w ogóle metoa obrazów ziała? W elektrostatyce o policzenia wszystkiego wystarczą 2 rzeczy:
Bardziej szczegółowoAnaliza charakterystyk drgań gruntu wraz z funkcją przejścia drgań na budynki
CUPRUM Czasopismo Naukowo-Techniczne Gónictwa Rud 1 n 1 (70) 014, s. 1-35 Analiza chaakteystyk dgań guntu waz z funkcją pzejścia dgań na budynki Izabela Jaśkiewicz-Poć KGHM CUPRUM sp. z o.o. CBR, ul. Sikoskiego
Bardziej szczegółowoSiły centralne, grawitacja (I)
Pojęcia Gawitacja postawowe (I) i histoia Siły centalne, gawitacja (I) Enegia potencjalna E p B A E p ( ) E p A W ( ) F W ( A B) B A F Pawo gawitacji (siła gawitacji) - Newton 665 M N k F G G 6.6700 F,
Bardziej szczegółowoWykład: praca siły, pojęcie energii potencjalnej. Zasada zachowania energii.
Wykład: paca siły, pojęcie enegii potencjalnej. Zasada zachowania enegii. Uwaga: Obazki w tym steszczeniu znajdują się stonie www: http://www.whfeeman.com/tiple/content /instucto/inde.htm Pytanie: Co to
Bardziej szczegółowo29 Rozpraszanie na potencjale sferycznie symetrycznym - fale kuliste
9 Rozpaszanie na potencjae sfeycznie symetycznym - fae kuiste W ozdziae tym zajmiemy się ozpaszaniem na potencjae sfeycznie symettycznym V ). Da uchu o dodatniej enegii E = k /m adiane ównanie Schödingea
Bardziej szczegółowoWykład Pojemność elektryczna. 7.1 Pole nieskończonej naładowanej warstwy. σ-ładunek powierzchniowy. S 2 E 2 E 1 y. ds 1.
Wykład 9 7. Pojemność elektyczna 7. Pole nieskończonej naładowanej wastwy z σ σładunek powiezchniowy S y ds x S ds 8 maca 3 Reinhad Kulessa Natężenie pola elektycznego pochodzące od nieskończonej naładowanej
Bardziej szczegółowoPrzekształcenie całkowe Fouriera
Przekształcenie całkowe Fouriera Postać zespolona szeregu Fouriera Niech ana bęzie funkcja f spełniająca w przeziale [, ] warunki Dirichleta. Wtey szereg Fouriera tej funkcji jest o niej zbieżny, tj. przy
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA WARSZAWSKA Wydział Budownictwa, Mechaniki i Petrochemii Instytut Inżynierii Mechanicznej
PITECHNIKA WARSZAWSKA Wydział Budownictwa, Mechaniki i Petochemii Instytut Inżynieii Mechanicznej w Płocku Zakład Apaatuy Pzemysłowej ABRATRIUM TERMDYNAMIKI Instukcja stanowiskowa Temat: Analiza spalin
Bardziej szczegółowoU L T R A ZAKŁAD BADAŃ MATERIAŁÓW
U L T R A ZAKŁAD BADAŃ MATERIAŁÓW Zał 1 instr Nr02/01 str. 53-621 Wrocław, Głogowska 4/55, tel/fax 071 3734188 52-404 Wrocław, Harcerska 42, tel. 071 3643652 www.ultrasonic.home.pl tel. kom. 0 601 710290
Bardziej szczegółowoBADANIA SYMULACYJNE WŁAŚCIWOŚCI DYNAMICZNYCH SYNCHRONICZNEGO SILNIKA RELUKTANCYJNEGO
Zeszyty Poblemowe aszyny Elektyczne N 8/8 9 Raosław achlaz Politechnika Lubelska, Lublin BAANIA SYULACYJNE WŁAŚCIWOŚCI YNAICZNYCH SYNCHRONICZNEGO SILNIKA RELUKTANCYJNEGO SIULATION ANALYSIS OF TRANSIENT
Bardziej szczegółowoRozdział V WARSTWOWY MODEL ZNISZCZENIA POWŁOK W CZASIE PRZEMIANY WODA-LÓD. Wprowadzenie
6 Rozdział WARSTWOWY MODL ZNISZCZNIA POWŁOK W CZASI PRZMIANY WODA-LÓD Wpowadzenie Występujące po latach eksploatacji zniszczenia zewnętznych powłok i tynków budowli zabytkowych posiadają często typowo
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 41 WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA ZAŁAMANIA ŚWIATŁA ZA POMOCĄ MIKROSKOPU. Kraków, luty 2004 - kwiecień 2015
Józef Zapłotny, Maria Nowotny-Różańska Zakła Fizyki, Uniwersytet Rolniczy Do użytku wewnętrznego ĆWICZENIE 41 WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA ZAŁAMANIA ŚWIATŁA ZA POMOCĄ MIKROSKOPU Kraków, luty 2004 - kwiecień
Bardziej szczegółowoKształty żłobków stojana
Kztałty żłobów tojana Kztałty żłobów winia: a), b), c) lati olewane Al. ) - i) lati lutowane z pętów Cu Wymiay żłoba oplowego Kąt zbieżności ściane żłoba: Śenica mniejza: = π + h )in in ( b Śenica więza:
Bardziej szczegółowo