WYKORZYSTANIE PODSTAWOWYCH PRAW FIZYKI W MODELOWANIU WŁAŚCIWOŚCI MECHANICZNYCH MATERIAŁU
|
|
- Marcin Wojciechowski
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 MODELOWANIE INśYNIERSKIE ISSN X 5 s. -8 Gliwic 8 WYKORZYSTANIE PODSTAWOWYCH PRAW FIZYKI W MODELOWANIU WŁAŚCIWOŚCI MECHANICZNYCH MATERIAŁU TADEUSZ WEGNER DARIUSZ KURPISZ Instytut Mchaniki Stosowanj Politchnika Poznańska -mail: Tadusz.Wgnr@put.poznan.pl dark_kurpisz@o.pl Strszczni. W ninijszj pracy bazując na grunci zasady zachowania nrgii oraz gomtrycznj intrprtacji procsu odkształcnia przdstawionj w pracy [Wgnr T. Matmatyczn modlowani mchanicznych właściwości matriałów. Biultyn WAT Vol. LIV Nr 5 s. 5-5.] wyprowadzono wzór na funkcję gęstości nrgii wwnętrznj oraz zaproponowano sposób jj podziału na część objętościową i postaciową. Przyjęto takŝ inny sposób opisu wybranych właściwości matriału bazujący na intnsywności przyrostu funkcji gęstości nrgii wwnętrznj. Na podstawi tj koncpcji uzyskano związki pozwalając na wyznaczni zalŝności odkształcń poprzcznych od wzdłuŝnych w procsi iąŝania oraz składowych stanu odkształcnia po zakończniu tgo procsu. Całość rozwaŝań odnisiono do jdnoosiowgo rozciągania i poddano wryfikacji wykorzystując wyniki ksprymntu przprowadzongo dla aluminium w statycznj próbi rozciągania uzupłnionj o pomiary odkształcń poprzcznych do osi rozciągania.. WSTĘP Matmatyczny opis właściwości mchanicznych matriału bazujący na klarownych załoŝniach i trafnj intrprtacji fizycznj jst nizwykl istotny w badaniu zjawiska zniszcznia matriału. Większość modli właściwości fizycznych matriałów cytowanych powszchni w litraturz sprowadza się do aproksymacji ksprymntalnych zalŝności uzyskanych w próbi jdnoosiowgo rozciągania np. [5]. Tgo rodzaju modl ni stwarzają moŝliwości opisu właściwości matriału w złoŝonym stani napręŝnia. Budowa modli mchanicznych właściwości matriału dla trójosiowgo stanu napręŝnia jst trudnym zadanim zwłaszcza wtdy gdy właściwości t są niliniow. W takich przypadkach pomocn są modl nrgtyczn. Opirają się on na zdfiniowaniu wilkości skalarnj nazywanj funkcją gęstości nrgii wwnętrznj która wprowadza związk pomiędzy nizminnikami stanu odkształcnia a całkowitą nrgią zakumulowaną w odkształconym matrial. Wprowadzni takigo związku pomiędzy składowymi stanu odkształcnia a nrgią zgromadzoną w matrial pozwala na ocnę stanów
2 T. WEGNER D. KURPISZ nibzpicznych z względu na moŝliwość plastyczngo płynięcia bądź zniszcznia matriału. Enrgtyczn krytria nistabilności stosowan są między innymi w pracach [4] i [7]. Ni istnij ogólni obowiązująca postać funkcji gęstości nrgii która byłaby prawdziwa dla wszystkich matriałów. Znany jst jdnak zspół załoŝń który powinna spłniać prawidłowo dobrana funkcja gęstości nrgii wwnętrznj. Podają j min. Ogdn i Taylor w swojj pracy []. Wykorzystując t załoŝnia konstruuj się postać funkcji gęstości nrgii wwnętrznj aproksymującj właściwości matriału. Przdmiotm zaintrsowania są takŝ matriały anizotropow stąd podjmowan są próby wykorzystania modlu nrgtyczngo do opisu właściwości tych matriałów [] [6]. Zdcydowana większość modli nrgtycznych nizalŝni od przyjętych załoŝń cchuj się znacznym stopnim trudności matmatycznj tymczasm przyroda rządzi się prostymi prawami któr mogą skutczni pomóc w rozpatrywaniu skomplikowanych zagadniń. W ninijszj pracy co jst jj oryginalną częścią posługując się zasadą zachowania nrgii oraz fizyczną intrprtacją procsu iąŝania wyprowadzono związki matmatyczn pozwalając na dokonani podziału nrgii na część objętościową i postaciową. Wykorzystując pojęci intnsywności przyrostu funkcji gęstości nrgii wwnętrznj wyznaczono trajktorię obciąŝnia wzdłuŝ którj matriał wykazuj największą sztywność. Okrślono takŝ zalŝność odkształcń poprzcznych od wzdłuŝnych w procsi iąŝania oraz składow stanu odkształcnia po całkowitym iąŝniu lmntu. Tortyczn rozwaŝania przprowadzono dla statycznj próby jdnoosiowgo rozciągania przy załoŝniu izotropowości matriału oraz zminności współczynnika odkształcń poprzcznych. Uzyskan związki poddano wryfikacji na postawi wyników ksprymntu przprowadzongo dla aluminium.. PODSTAWOWE ZWIĄZKI MATEMATYCZNO FIZYCZNE Przyjmijmy zgodni z tokim rozumowania przdstawionym w pracy [7] Ŝ procs odkształcnia matriału poddango działaniu zwnętrznych obciąŝń moŝna przdstawić w przstrzni głównych składowych odkształcnia za pomocą linii którj punkty odpowiadają okrślonym stanom odkształcnia. Rys.. Procs jdnoosiowgo rozciągania matriału liniowo spręŝystgo w przstrzni głównych składowych odkształcnia x y z
3 WYKORZYSTANIE PODSTAWOWYCH PRAW FIZYKI W MODELOWANIU WŁAŚCIWOŚCI Przy odkształcniu czysto objętościowym linia ta jst pochylona pod jdnakowym kątm do wszystkich osi układu ink OO co oznacza Ŝ odlgłość mirzona wzdłuŝ tj linii moŝ być uznawana za miarę odkształcnia objętościowgo. ZałóŜmy dalj analogiczni Ŝ odlgłość mirzona w kirunku prostopadłym do tj linii okrślać będzi odkształcni postaciow. Oznaczając główn składow stanu odkształcnia przz zaś wspomnian odlgłości przz h i r otrzymujmy h + + I r [ ] I I gdzi I oraz I są nizminnikami stanu odkształcnia. Gwarantuj to ich nizalŝność od przyjętgo układu odnisinia dzięki czmu moŝmy od nich uzalŝnić funkcj gęstości nrgii wwnętrznj W h C. Przyrost wartości tj funkcji wyraŝa się wzorm dw dh+ dr. r Zakładając Ŝ mamy do czyninia z procsm statyczngo jdnoosiowgo rozciągania oraz przyjmując izotropowość matriału i znajomość aproksymacji jgo charaktrystyk ksprymntalnych otrzymujmy wzory transformacyjn h cosα + r sinα sinα cosα 4 okrślając zalŝność pomiędzy składowymi stanu odkształcnia h i r w przstrzni R H a wydłuŝnim względnym. Korzystając z faktu Ŝ dw σ 5 d na mocy związku otrzymujmy dh dr σ + 6 d r d który po wykorzystaniu związków 4 i wykonaniu kilku lmntarnych przkształcń przyjmuj postać równania róŝniczkowgo cząstkowgo gdzi cos sin + W σ h r α + h r α sinα h cosα 7 r σ h σ h cosα+ r sinα h hcosα+ r sin. α Rozwiązani ogóln równania 7 moŝna przdstawić w postaci
4 4 T. WEGNER D. KURPISZ F r cosα hsinα+ r h W r h σ d 8 gdzi F jst dowolną funkcją h cosα+ r sinα zaś h h cosα+ r sinα bądź równowaŝni w postaci cosα hsinα+ r h W h σ d+ G r 9 gdzi G jst dowolną funkcją zaś i h okrślon są tak jak wyŝj. W intrprtacji fizycznj funkcja G jst funkcją kary przyjmującą wartości nizrow poza ściŝką odkształcnia. Jst to bzpośrdnią konskwncją zasady zachowania nrgii. Zatm na ściŝc odkształcnia mamy W h σ d. W clu dokonania podziału nrgii na części objętościową i postaciową wystarczy powołać się na wyniki doświadczaln procsu iąŝania matriału. Korzystając z faktu Ŝ procs iąŝania przbiga wzdłuŝ prostj równolgłj do linii rprzntującj zalŝność napręŝnia od odkształcnia w początkowym tapi obciąŝania próbki oraz zakładając Ŝ odzyskiwana jst tylko część objętościowa nrgii otrzymujmy oraz W s W v σ E σ W E v s gdzi W i W oznaczają odpowidnio część objętościową i postaciową nrgii. Odwołując się do przdstawionj wczśnij intrprtacji składowych stanu odkształcnia oraz wykorzystując związki 4 po wykonaniu srii przkształcń otrzymujmy: gdzi W v σ g h h E g h hcosα + f hsin 4 α zaś r jst funkcją składowj h r f h wyznaczoną na podstawi związków 4. Podobni na podstawi zalŝności mamy W g r s σ g σ d 5 E gdzi g f cosα + r sinα 6 zaś f jst wyznaczoną na mocy związków 4 zalŝnością składowj h od r. r
5 WYKORZYSTANIE PODSTAWOWYCH PRAW FIZYKI W MODELOWANIU WŁAŚCIWOŚCI 5 Całkowita nrgia zgromadzona wwnątrz odkształcongo matriału wyraŝa się zatm za pomocą związku s v W h W + W h. 7. INTENSYWNOŚĆ PRZYROSTU FUNKCJI GĘSTOŚCI ENERGII WEWNĘTRZNEJ Przyjmując Ŝ związki 4 okrślają postać paramtryczną dowolnj krzywj C zawartj w płaszczyźni R H zaś W h jst klasy C na tj płaszczyźni pochodną kirunkową funkcji W h względm krzywj C moŝmy wyrazić związkim dw c o W 8 ds c c dr dh gdzi s jst długością łuku natomiast W. d d r Z drugij strony na mocy dfinicji iloczynu skalarngo związk 8 moŝmy przdstawić w postaci dw W cos c W. 9 ds Z otrzymango powyŝj związku wynika Ŝ o intnsywności przyrostu funkcji gęstości cos c W. W zalŝności od wartości nrgii wwnętrznj dcydował będzi przyjmowanj przz cos c W moŝmy wyróŝnić następując skrajn przypadki:. cos c W co odpowiada sytuacji w którj intnsywność przyrostu nrgii wwnętrznj jst maksymalna. Przkształcni związku 9 pozwala wyznaczyć w przstrzni RH równani róŝniczkow trajktorii stanów odkształcnia wzdłuŝ którj następuj najszybszy przyrost nrgii wwnętrznj a więc sztywność matriału jst największa. Równani tj trajktorii przyjmuj postać dh. dr r. cos l r W w wyniku czgo uzyskujmy zrową intnsywność przyrostu nrgii wwnętrznj co odpowiada brakowi obciąŝnia. v. cos c W gdzi mamy do czyninia z największą intnsywnością spadku części objętościowj nrgii. Odpowiada to procsowi iąŝnia lmntu. Wykorzystując związk 9 w odnisiniu do części objętościowj nrgii i wykonując kilka lmntarnych przkształcń otrzymujmy w przstrzni RH równani róŝniczkow trajktorii wzdłuŝ którj następuj procs iąŝania v dh. v dr r
6 6 T. WEGNER D. KURPISZ W clu wyznacznia zalŝności odkształcń poprzcznych od wzdłuŝnych w procsi iąŝania wystarczy tylko wykorzystać związki 4 i któr po wykonaniu przkształcń pozwalają zapisać σ d dh E dh. dr σ d E dr Z drugij strony dh +. dr Wykorzystując związki i oraz wykonując srię przkształcń otrzymujmy równani zalŝności odkształcń poprzcznych od wzdłuŝnych któr przyjmuj postać 4 gdzi jst składowa poprzczną stanu odkształcnia w chwili inicjacji procsu iąŝania. Składow wzdłuŝną i poprzczną po zakończniu procsu iąŝania moŝmy wyznaczyć z wzorów E σ od c oraz. Korzystając z dfinicji współczynnika odkształcń poprzcznych i związku 4 mamy ~ ν. 5 Otrzyman równani opisuj współczynnik odkształcń poprzcznych w trakci iąŝania lmntu. 4. WYKORZYSTANIE WYNIKÓW PRÓBY STATYCZNEGO JEDNOOSIOWEGO ROZCIĄGANIA DLA ALUMINIUM. Doświadczaln charaktrystyki zaczrpnięt z badań M. Obsta [] moŝna aproksymować funkcjami R dla σ 6 a + b+ c dla > oraz 4ν dla 4 ~ 6 ν ν xp dla < < ν xp 74 xp 74 dla 74 < R gdzi m R R a m R Rm R r b r c Rr 6 natomiast m m R 84 MPa Rm 8MPa są stałymi matriałowymi. Zstawini tych aproksymacji z wykrsami doświadczalnymi przdstawiają rysunki i. m
7 WYKORZYSTANIE PODSTAWOWYCH PRAW FIZYKI W MODELOWANIU WŁAŚCIWOŚCI 7 ~ ν 6 σ [MPa] 5 4 D 5 5 D Rys.. Aproksymacja wykrsu zalŝności napręŝnia od odkształcnia względngo w próbi jdnoosiowgo rozciągania dla aluminium Rys.. Aproksymacja zalŝności współczynnika odkształcń poprzcznych od wzdłuŝnych w próbi jdnoosiowgo rozciągania dla aluminium Na podstawi wprowadzonych aproksymacji 6 7 oraz wzorów i 5 otrzymujmy wykrsy części objętościowj i postaciowj nrgii P Rys. 4. Wykrs części objętościowj funkcji gęstości nrgii wwnętrznj w zalŝności od składowj h stanu odkształcnia Rys. 5. Wykrs części postaciowj funkcji gęstości nrgii wwnętrznj w zalŝności od składowj r stanu odkształcnia Punkt P na wykrsach i 4 okrśla początk procsu plastyczngo płynięcia który zachodzi wskutk poślizgów w sici krystalicznj na co wskazuj stałość części objętościowj nrgii przy zmiani składowj h stanu odkształcnia. Na podstawi charaktrystyk ksprymntalnych i wzorów 4 5 otrzymujmy wykrsy zalŝności odkształcń poprzcznych oraz współczynnika odkształcń poprzcznych od odkształcń wzdłuŝnych w procsi iąŝania lmntu obc Rys. 6. Wykrs przdstawiający zalŝność odkształcń poprzcznych od wzdłuŝnych w procsi obciąŝania i iąŝania matriału v~ obc Rys. 7. Wykrs przdstawiający zalŝność współczynnika odkształcń poprzcznych od odkształcń wzdłuŝnych w procsi obciąŝania i iąŝania matriału v~
8 8 T. WEGNER D. KURPISZ 5. WNIOSKI Zaproponowany w ninijszj pracy opis zjawisk zachodzących w odkształcanym matrial umoŝliwia wyznaczani zmian nrgii wwnętrznj odkształcnia objętościowgo i postaciowgo w procsi odkształcnia matriału. Przyjęty sposób podziału nrgii wwnętrznj jst koncpcją pomocną w opisi iąŝania lmntu. Enrgia odkształcnia objętościowgo zgromadzona w obciąŝonym matrial stanowi niwilką część całkowitj nrgii odkształcnia. W procsi plastyczngo płynięcia nrgia odkształcnia objętościowgo zachowuj stałą wartość Szybkość wzrostu współczynnika odkształcń poprzcznych w procsi iąŝania rys.6. jst stała. Zmiana współczynnika odkształcń poprzcznych w procsi iąŝania jst w przybliŝniu liniowa. LITERATURA. Kambouchv N Radovitzky R Frnandz J.: Anisotropic matrials which can b modld by polyconvx strain nrgy functions. 47th AIAA/ASME/ASCE/AHS/ASC Structurs Structural Dynamics and Matrials Confrnc 4 May 6 Nwport Rhod Island.. Obst M.: Enrgtyczny modl matriału o niliniowych właściwościach. Rozprawa doktorska pod kirunkim T. Wgnra. Poznań 7.. Ogdn R. W.: Non-linar lastic dformations. Dovr Publications Minola NY Ptryk H.: Th nrgy critria of instability in th tim-indpndnt inlastic solids. Archiwum Mchaniki Stosowanj s Rasmussn K.J.R.: Full-rang strss-strain curvs for stainlss stl alloys. Journal of Constructional Stl Rsarch 59 s Rovati M Talircio A.: A gnral approach for th valuation of strain nrgy xtrma in anisotropic lasticity. Th Frithiof Niordson Volum. 7. Wgnr T. Matmatyczn modlowani mchanicznych właściwości matriałów. Biultyn WAT Vol. LIV Nr 5 s APPLYING OF BASIC PHYSICAL PRINCIPLES IN MODELING OF MECHANICAL PROPERTIES OF MATERIAL Summary. Th physical modl of th matrial proprtis basd on physical laws was proposd by authors in this papr. Th consrvation nrgy principl was usd to build strain nrgy dnsity function. On th bas of this principl and dfinition of th strain nrgy incrmnt intnsity th division of nrgy was proposd what is important lmnt of this work. Th concption of nrgy splitting into volumtric and shar parts is accptd for dscription of matrial proprtis. All assumptions ar basd on uniaxial tnsion tst supportd by transvrs dformations masurmnts. Th rsults of uniaxial tnsion tst wr acquird from dissrtation [] whil gomtrical intrprtation of matrial dformation procss was takn from papr [7]. All considrations wr carrid out for aluminium.
Wykład VIII: Odkształcenie materiałów - właściwości sprężyste
Wykład VIII: Odkształcni matriałów - właściwości sprężyst JERZY LI Wydział Inżynirii Matriałowj i ramiki Katdra Tchnologii ramiki i Matriałów Ogniotrwałych Trść wykładu: 1. Właściwości matriałów wprowadzni
Bardziej szczegółowoENERGETYCZNE KRYTERIUM STANÓW GRANICZNYCH DLA MATERIAŁÓW KOMÓRKOWYCH
Strona z 9 ENERGETYCZNE KRYTERUM STANÓW GRANCZNYC DA MATERAŁÓW KOMÓRKOWYC Piotr Kordzikowki Małgorzata Janu-Michalka Ryzard B. Pęchrki Katdra Wytrzymałości Matriałów ntytut Mchaniki Budowli Wydział nżynirii
Bardziej szczegółowoZagadnienie statyki kratownicy płaskiej
Zagadnini statyki kratownicy płaskij METODY OBLICZENIOWE Budownictwo, studia I stopnia, smstr 6 Instytut L-5, Wydział Inżynirii Lądowj, Politchnika Krakowska Ewa Pabisk () Równania MES dla ustrojów prętowych
Bardziej szczegółowoPodstawowym prawem opisującym przepływ prądu przez materiał jest prawo Ohma, o makroskopowej postaci: V R (1.1)
11. Właściwości lktryczn Nizwykl istotnym aspktm funkcjonalnym matriałów, są ich właściwości lktryczn. Mogą być on nizwykl różnorodn, prdysponując matriały do nizwykl szrokij gamy zastosowań. Najbardzij
Bardziej szczegółowoSzeregowy obwód RC - model matematyczny układu
Akadmia Morska w Gdyni Katdra Automatyki Okrętowj Toria strowania Mirosław Tomra Na przykładzi szrgowgo obwodu lktryczngo składającgo się z dwóch lmntów pasywnych: rzystora R i kondnsatora C przdstawiony
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA OBCIĄŻENIOWA
Opracowani: dr inż. Ewa Fudalj-Kostrzwa CHARAKTERYSTYKA OBCIĄŻENIOWA Charaktrystyki obciążniow są wyznaczan w ramach klasycznych statycznych badań silników zarówno dla silników o zapłoni iskrowym jak i
Bardziej szczegółowoEkscytony Wanniera Motta
ozpatrzmy oddziaływani lktronu o wktorz falowym bliskim minimum pasma przwodnictwa oraz dziury z obszaru blisko wirzcołka pasma walncyjngo. Zakładamy, ż oba pasma są sfryczni symtryczn, a ic kstrma znajdują
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE REGRESJI LOGISTYCZNEJ DO OKREŚLENIA PRAWDOPODOBIEŃSTWA SPRZEDAŻY ZASOBU MIESZKANIOWEGO
ZASTOSOWANIE REGRESJI LOGISTYCZNEJ DO OKREŚLENIA PRAWDOPODOBIEŃSTWA SPRZEDAŻY ZASOBU MIESZKANIOWEGO Łukasz MACH Strszczni: W artykul przdstawiono procs budowy modlu rgrsji logistycznj, którgo clm jst wspomagani
Bardziej szczegółowo2009 ZARZĄDZANIE. LUTY 2009
Wybran zstawy gzaminacyjn kursu Matmatyka na Wydzial ZF Uniwrsyttu Ekonomiczngo w Wrocławiu w latach 009 06 Zstawy dotyczą trybu stacjonarngo Niktór zstawy zawirają kompltn rozwiązania Zakrs matriału w
Bardziej szczegółowoPRACA DOKTORSKA ANALIZA DYNAMICZNYCH I USTALONYCH STANÓW PRACY SILNIKA RELUKTANCYJNEGO MGR INŻ. JANUSZ KOŁODZIEJ ZE STRUMIENIEM POPRZECZNYM
POLITECHNIKA OPOLSKA WYDZIAŁ ELEKTROTECHNIKI, AUTOMATYKI I INFORMATYKI MGR INŻ. JANUSZ KOŁODZIEJ ANALIZA DYNAMICZNYCH I USTALONYCH STANÓW PRACY SILNIKA RELUKTANCYJNEGO ZE STRUMIENIEM POPRZECZNYM PRACA
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM PODSTAW SILNIKÓW I NAPĘDÓW SPALINOWYCH. Ćwiczenie 2 POMIARY PODSTAWOWYCH PARAMETRÓW PRACY SILNIKÓW SPALINOWYCH
Dr inŝ. Sławomir Makowski WYDZIAŁ MECHANICZNY POLITECHNIKI GDAŃSKIEJ KATEDRA SILNIKÓW SPALINOWYCH I SPRĘśAREK Kirownik katdry: prof. dr hab. inŝ. Andrzj Balcrski, prof. zw. PG LABORATORIUM PODSTAW SILNIKÓW
Bardziej szczegółowoPrzykład 1 modelowania jednowymiarowego przepływu ciepła
Przykład 1 modlowania jdnowymiarowgo przpływu cipła 1. Modl przpływu przz ścianę wilowarstwową Ściana składa się trzch warstw o różnych grubościach wykonana z różnych matriałów. Na jdnj z ścian zwnętrznych
Bardziej szczegółowoSieci neuronowe - uczenie
Sici nuronow - uczni http://zajcia.jakubw.pl/nai/ Prcptron - przypomnini x x x n w w w n wi xi θ y w p. p. y Uczni prcptronu Przykład: rozpoznawani znaków 36 wjść Wyjści:, jśli na wjściu pojawia się litra
Bardziej szczegółowoTemat: Pochodna funkcji. Zastosowania
Tmat: Pochodna funkcji. Zastosowania A n n a R a j f u r a, M a t m a t y k a s m s t r, W S Z i M w S o c h a c z w i Kody kolorów: Ŝółty now pojęci pomarańczowy uwaga A n n a R a j f u r a, M a t m a
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA GDAŃSKA Wydział Elektrotechniki i Automatyki Katedra Energoelektroniki i Maszyn Elektrycznych LABORATORIUM
POLITECHNIKA GDAŃSKA Wydział Elktrotchniki i Automatyki Katdra Enrgolktroniki i Maszyn Elktrycznych LABORATORIUM SYSTEMY ELEKTROMECHANICZNE TEMATYKA ĆWICZENIA MASZYNA SYNCHRONICZNA BADANIE PRACY W SYSTEMIE
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE METODY GRAFÓW WIĄZAŃ DO MODELOWANIA PRACY ZESPOŁU PRĄDOTWÓRCZEGO W SIŁOWNI OKRĘTOWEJ
Chybowski L. Grzbiniak R. Matuszak Z. Maritim Acadmy zczcin Poland ZATOOWANIE METODY GRAFÓW WIĄZAŃ DO MODELOWANIA PRACY ZEPOŁU PRĄDOTWÓRCZEGO W IŁOWNI OKRĘTOWEJ ummary: Papr prsnts issus of application
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE STATYCZNEJ PĘTLI HISTEREZY MATERIAŁU MAGNETYCZNIE MIĘKKIEGO
Zszyty Naukow WSInf Vol 9, Nr 3, 21 Zbigniw Gmyrk Wydział Informatyki I Zarządzania Wyższa Szkołą Informatyki w Łodzi MODELOWNIE STTYCZNEJ PĘTLI HISTEREZY MTERIŁU MGNETYCZNIE MIĘKKIEGO Strszczni Modlowani
Bardziej szczegółowo4) lim. lim. lim. lim. lim. x 3. e e. lim. lim x. lim. lim. lim. lim 2. lim. lim. lim. Zadanie 1 Wyznacz dziedziny następujących funkcji: log x.
Zastosowania matmatyki w konomii Tmat : Funkcj jdnj zminnj Zadani Wyznacz dzidziny następujących funkcji: ) f ) f 5) log 6 ) f ) f 7 Zadani Oblicz granic funkcji: log f 5 6) f 7 8 ) ) ) 8 7 ) 5) 6) 7)
Bardziej szczegółowoMetoda Elementów Skończonych w Modelowaniu Układów Mechatronicznych. Układy prętowe (Scilab)
Mtoda Elmntów Skończonych w Modlowaniu Układów Mchatronicznych Układy prętow (Scilab) str.1 I. MES 1D układy prętow. Podstawow informacj Istotą mtody lmntów skończonych jst sposób aproksymacji cząstkowych
Bardziej szczegółowoKomitet Główny Olimpiady Fizycznej, Waldemar Gorzkowski: Olimpiady fizyczne XXIII i XXIV. WSiP, Warszawa 1977.
XXV OLMPADA FZYCZNA (1974/1975). Stopiń, zadani doświadczaln D Źródło: Nazwa zadania: Działy: Słowa kluczow: Komitt Główny Olimpiady Fizycznj, Waldmar Gorzkowski: Olimpiady fizyczn XX i XXV. WSiP, Warszawa
Bardziej szczegółowoMES dla ustrojów prętowych (statyka)
MES dla ustrojów prętowych (statyka) Jrzy Pamin -mail: jpamin@l5.pk.du.pl Piotr Pluciński -mail: pplucin@l5.pk.du.pl Instytut Tchnologii Informatycznych w Inżynirii Lądowj Wydział Inżynirii Lądowj Politchniki
Bardziej szczegółowolim lim 4) lim lim lim lim lim x 3 e e lim lim x lim lim 2 lim lim lim Zadanie 1 Wyznacz dziedziny następujących funkcji: log x x 6x
Tmat : Funkcj jdnj zminnj Zadani Wyznacz dzidziny następujących funkcji: ) f ) f 5) log 6 ) f ) f 7 Zadani Oblicz granic funkcji: log f 5 6) f 7 8 ) ) ) 8 7 ) 5) 6) 7) 8) 9) 5 5 7 7 7 6 0) 6 ) ) 9) 0)
Bardziej szczegółowoFizyka promieniowania jonizującego. Zygmunt Szefliński
Fizyka prominiowania jonizującgo ygmunt Szfliński 1 Wykład 10 Rozpady Rozpady - warunki nrgtyczn Ściżka stabilności Nad ściżką znajdują się jądra prominiotwórcz, ulgając rozpadowi -, zaś pod nią - jądra
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE J15. Celem ćwiczenia jest zbadanie efektu Comptona poprzez pomiar zależności energii rozproszonych kwantów gamma od kąta rozproszenia.
ĆWICZNI J15 Badani fktu Comptona Clm ćwicznia jst zbadani fktu Comptona poprzz pomiar zalżności nrgii rozproszonych kwantów gamma od kąta rozprosznia. Wstęp fkt Comptona to procs nilastyczngo rozprosznia
Bardziej szczegółowocos(ωt) ω ( ) 1 cos ω sin(ωt)dt = sin(ωt) ω cos(ωt)dt i 1 = sin ω i ( 1 cos ω ω 1 e iωt dt = e iωt iω II sposób: ˆf(ω) = 1 = e iω 1 = i(e iω 1) i ω
Rachunk prawdopodobiństwa MAP6 Wydział Elktroniki, rok akad. 8/9, sm. ltni Wykładowca: dr hab. A. Jurlwicz Przykłady do listy : Transformata Fourira Przykłady do zadania. : Korzystając z dfinicji wyznaczyć
Bardziej szczegółowoUogólnione wektory własne
Uogólnion wktory własn m Dfinicja: Wktor nazywamy uogólnionym wktorm własnym rzędu m macirzy A do wartości własnj λ jśli ( A - I) m m- λ al ( A - λ I) Przykład: Znajdź uogólniony wktor własny rzędu do
Bardziej szczegółowoElektroniczne systemy bezpieczeństwa mogą występować w trzech rodzajach struktur. Są to struktury typu: - skupionego, - rozproszonego, - mieszanego.
A. Cl ćwicznia Clm ćwicznia jst zapoznani się z wskaźnikami nizawodnościowymi lktronicznych systmów bzpiczństwa oraz wykorzystanim ich do optymalizacji struktury nizawodnościowj systmu.. Część tortyczna
Bardziej szczegółowoWykład 6 Pochodna, całka i równania różniczkowe w praktycznych zastosowaniach w elektrotechnice.
Wykład 6 Pochodna, całka i równania różniczkow w prakycznych zasosowaniach w lkrochnic. Przypomnini: Dfinicja pochodnj: Granica ilorazu różnicowgo-przyros warości funkcji do przyrosu argumnów-przy przyrości
Bardziej szczegółowoPARCIE GRUNTU. Przykłady obliczeniowe. Zadanie 1.
MECHANIA GRUNTÓW ćwicznia, dr inż. Irnusz Dyka irunk studiów: Budownictwo Rok III, s. V Zadani. PARCIE GRUNTU Przykłady obliczniow Przdstawion zostały wyniki obliczń parcia czynngo i birngo (odporu) oraz
Bardziej szczegółowoFarmakokinetyka furaginy jako przykład procesu pierwszego rzędu w modelu jednokompartmentowym zawierającym sztuczną nerkę jako układ eliminujący lek
1 Matriał tortyczny do ćwicznia dostępny jst w oddzilnym dokumnci, jak równiż w książc: Hrmann T., Farmakokintyka. Toria i praktyka. Wydawnictwa Lkarski PZWL, Warszawa 2002, s. 13-74 Ćwiczni 6: Farmakokintyka
Bardziej szczegółowoEKONOMETRIA. Ekonometryczne modele specjalne. Zbigniew.Tarapata zbigniew.tarapata.akcja.pl/p_ekonometria/ tel.
EKONOMETRIA Tmat wykładu: Ekonomtryczn modl spcjaln Prowadzący: dr inż. Zbigniw TARAPATA -mail: Zbigniw.Tarapata Tarapata@isi.wat..wat.du.pl http:// zbigniw.tarapata.akcja.pl/p_konomtria/ tl.: 0-606-45-54-80
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH WYDZIAŁ MECHANICZNY TECHNOLOGICZNY. Optymalizacja układów powierzchniowych z wykorzystaniem algorytmów ewolucyjnych
POLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH WYDZIAŁ MECHANICZNY TECHNOLOGICZNY Katdra Wytrzymałości Matriałów i Mtod Komputrowych Mchaniki Rozprawa doktorska Tytuł: Optymalizacja układów powirzchniowych z wykorzystanim
Bardziej szczegółowoM10. Własności funkcji liniowej
M10. Własności funkcji liniowej dr Artur Gola e-mail: a.gola@ajd.czest.pl pokój 3010 Definicja Funkcję określoną wzorem y = ax + b, dla x R, gdzie a i b są stałymi nazywamy funkcją liniową. Wykresem funkcji
Bardziej szczegółowoDefinicja: Wektor nazywamy uogólnionym wektorem własnym rzędu m macierzy A
Uogólnion wktory własnw Dfinicja: Wktor nazywamy uogólnionym wktorm własnym rzędu m macirzy A m do wartości własnj λ jśli ( A - I) m m- λ al ( A - λ I) Przykład: Znajdź uogólniony wktor własny rzędu do
Bardziej szczegółowoFotometria i kolorymetria
. odstawow wilkości radio- i fotomtryczn (jdnostki nrgtyczn i świtln). rawa i zalżności fotomtrii (Lambrta, fotomtryczn, prawa odlgłości). http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fotomtria Mijsc i trmin konsultacji:
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIA POCHODNEJ
ZASTOSOWANIA POCODNEJ Ruła d l'ospitala. Nich, - różniczkowa w pwnym sąsidztwi punktu oraz lub istnij skończona lub niwłaściwa ranica wtdy Uwaa. Powyższ twirdzni jst równiż prawdziw dla ranic jdnostronnych
Bardziej szczegółowoPrzykład 4.1. Ściag stalowy. L200x100x cm 10 cm I120. Obliczyć dopuszczalną siłę P rozciagającą ściąg stalowy o przekroju pokazanym na poniższym
Przykład 4.1. Ściag stalowy Obliczyć dopuszczalną siłę P rozciagającą ściąg stalowy o przekroju pokazanym na poniższym rysunku jeśli naprężenie dopuszczalne wynosi 15 MPa. Szukana siła P przyłożona jest
Bardziej szczegółowoRozwiązanie równania różniczkowego MES
Rozwiązani równania różniczkowgo MES Jrzy Pamin -mail: jpamin@l5.pk.du.pl Instytut Tchnologii Informatycznych w Inżynirii Lądowj Wydział Inżynirii Lądowj Politchniki Krakowskij Strona domowa: www.l5.pk.du.pl
Bardziej szczegółowoQ n. 1 1 x. el = i. L [m] q [kn/m] P [kn] E [kpa], A [m 2 ] n-1 n. Sławomir Milewski
Ćwiczni a: Statyka rozciągango pręta - intrpolacja liniowa Dany jst pręt o długości L, zamocowany na lwym końcu, obciążony w sposób jdnorodny ciągły (obciążni q) i skupiony (siła P na prawym swobodnym
Bardziej szczegółowoOptymalne rozmieszczanie tłumików lepkosprężystych na ramie płaskiej. Maciej Dolny Piotr Cybulski
Optymaln rozmiszczani tłumików lpkosprężystych na rami płaskij Macij Dolny Piotr Cybulski Poznań 20 Spis trści. Wprowadzni 3.. Cl opracowania...3.2. Znaczni tłumików drgań.3 2. Omówini sposobu rozwiązania
Bardziej szczegółowoTENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY
TENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY Stan naprężenia jest niemożliwy do pomiaru, natomiast łatwo zmierzyć stan odkształcenia na powierzchni zewnętrznej badanej konstrukcji. Aby wyznaczyć stan naprężenia trzeba
Bardziej szczegółowoDYNAMICZNA ELIMINACJA DRGAŃ MECHANICZNYCH
LABORATORIUM DYNAMIKI MASZYN Wydział Budowy Maszyn i Zarządzania Instytut Mchaniki Stosowanj Zakład Wibroakustyki i Bio-Dynamiki Systmów Ćwiczni nr 3 Cl ćwicznia: DYNAMICZNA ELIMINACJA DRGAŃ MECHANICZNYCH
Bardziej szczegółowoAutomatyzacja Procesów Przemysłowych
Automatyzacja Procsów Przmysłowych Tmat: Układ rgulacji zamknięto-otwarty Zspół: Kirunk i grupa: Data: Mikuś Marcin Mizra Marcin Łochowski Radosław Politowski Dariusz Szymański Zbigniw Piwowarski Przmysław
Bardziej szczegółowoWprowadzenie Nieparametryczne metody analizy widmowej: periodogram (Schustera) i periodogram ważony Literatura uzupełniająca z analizy widmowej
LIZ WIDMOW Wprowadzni iparamtryczn mtody analizy widmowj: priodogram (Schustra) i priodogram ważony Litratura uzupłniająca z analizy widmowj Ewa Hrmanowicz, p.6, konsultacj: ponidziałk godz. :3 do 5:3,
Bardziej szczegółowoPodstawowe przypadki (stany) obciążenia elementów : 1. Rozciąganie lub ściskanie 2. Zginanie 3. Skręcanie 4. Ścinanie
Podstawowe przypadki (stany) obciążenia elementów : 1. Rozciąganie lub ściskanie 2. Zginanie 3. Skręcanie 4. Ścinanie Rozciąganie lub ściskanie Zginanie Skręcanie Ścinanie 1. Pręt rozciągany lub ściskany
Bardziej szczegółowoPYTANIA KONTROLNE STAN NAPRĘŻENIA, ODKSZTAŁCENIA PRAWO HOOKE A
PYTANIA KONTROLNE STAN NAPRĘŻENIA, ODKSZTAŁCENIA PRAWO HOOKE A TENSOMETRIA ZARYS TEORETYCZNY Stan naprężenia jest niemożliwy do pomiaru, natomiast łatwo zmierzyć stan odkształcenia na powierzchni zewnętrznej
Bardziej szczegółowo- Jeśli dany papier charakteryzuje się wskaźnikiem beta równym 1, to premia za ryzyko tego papieru wartościowego równa się wartości premii rynkowej.
Śrdni waŝony koszt kapitału (WACC) Spółki mogą korzystać z wilu dostępnych na rynku źródł finansowania: akcj zwykł, kapitał uprzywiljowany, krdyty bankow, obligacj, obligacj zaminn itd. W warunkach polskich
Bardziej szczegółowo2. Architektury sztucznych sieci neuronowych
- 8-2. Architktury sztucznych sici nuronowych 2.. Matmatyczny modl nuronu i prostj sici nuronowj Sztuczn sici nuronow są modlami inspirowanymi przz strukturę i zachowani prawdziwych nuronów. Podobni jak
Bardziej szczegółowoPodstawowe pojęcia wytrzymałości materiałów. Statyczna próba rozciągania metali. Warunek nośności i użytkowania. Założenia
Wytrzymałość materiałów dział mechaniki obejmujący badania teoretyczne i doświadczalne procesów odkształceń i niszczenia ciał pod wpływem różnego rodzaju oddziaływań (obciążeń) Podstawowe pojęcia wytrzymałości
Bardziej szczegółowo13. Optyka Polaryzacja przez odbicie.
13. Optyka 13.8. Polaryzaja przz odbii. x y z Fala lktromagntyzna, to fala poprzzna. Wktory E i są prostopadł do kirunku rozhodznia się fali. W wszystkih punktah wktory E (podobni jak ) są do sibi równolgł.
Bardziej szczegółowoPROTOKÓŁ POMIAROWY LABORATORIUM OBWODÓW I SYGNAŁÓW ELEKTRYCZNYCH Grupa Podgrupa Numer ćwiczenia
PROTOKÓŁ POMAROWY LABORATORM OBWODÓW SYGNAŁÓW ELEKTRYCNYCH Grupa Podgrupa Numr ćwicznia 4 Nazwisko i imię Data wykonania ćwicznia Prowadzący ćwiczni 3. Podpis 4. Data oddania 5. sprawozdania Tmat CWÓRNK
Bardziej szczegółowoSYMULACJA TŁOCZENIA ZAKRYWEK KORONKOWYCH SIMULATION OF CROWN CLOSURES FORMING
MARIUSZ DOMAGAŁA, STANISŁAW OKOŃSKI ** SYMULACJA TŁOCZENIA ZAKRYWEK KORONKOWYCH SIMULATION OF CROWN CLOSURES FORMING S t r e s z c z e n i e A b s t r a c t W artykule podjęto próbę modelowania procesu
Bardziej szczegółowoFunkcja nieciągła. Typy nieciągłości funkcji. Autorzy: Anna Barbaszewska-Wiśniowska
Funkcja niciągła. Typy niciągłości funkcji Autorzy: Anna Barbaszwska-Wiśniowska 2018 Funkcja niciągła. Typy niciągłości funkcji Autor: Anna Barbaszwska-Wiśniowska DEFINICJA Dfinicja 1: Funkcja niciągła
Bardziej szczegółowoODPOWIEDZI I SCHEMAT PUNKTOWANIA POZIOM PODSTAWOWY
ODPOWIEDZI I SCHEMAT PUNKTOWANIA POZIOM PODSTAWOWY Numer zadania Etapy rozwiązania zadania Liczba punktów. Zapisanie dziedziny funkcji f:,.. Podanie miejsc zerowych funkcji: Naszkicowanie wykresu funkcji
Bardziej szczegółowoODPOWIEDZI I SCHEMAT PUNKTOWANIA POZIOM PODSTAWOWY
ODPOWIEDZI I SCHEMAT PUNKTOWANIA POZIOM PODSTAWOWY Numer zadania Etapy rozwiązania zadania Liczba punktów Zapisanie dziedziny funkcji f:, Podanie miejsc zerowych funkcji: Naszkicowanie wykresu funkcji
Bardziej szczegółowo2 5 C). Bok rombu ma długość: 8 6
Zadanie 1 W trójkącie prostokątnym o przeciwprostokątnej 6 i przyprostokątnej sinus większego z kątów ostrych ma wartość: C) Zadanie Krótsza przekątna rombu o długości tworzy z bokiem rombu kąt 60 0. Bok
Bardziej szczegółowo6. Dynamika Stan równowagi. ρb(x, y, z) V n t d. Siły
6. Dynamika P.Pluciński 6. Dynamika 6.1. tan równowagi t ρb d x, y, z P ρüx, y, z ρbx, y, z z n t d x y iły ρb wktor gęstości sił masowych [N/m 3 ] ρb d wktor gęstości sił masowych tłuminia [N/m 3 ] ρü
Bardziej szczegółowoLUBELSKA PRÓBA PRZED MATURĄ 2015
1 MATEMATYKA - poziom podstawowy klasa 2 CZERWIEC 2015 Instrukcja dla zdającego Czas pracy: 170 minut 1. Sprawdź, czy arkusz zawiera 17 stron. 2. Rozwiązania zadań i odpowiedzi zamieść w miejscu na to
Bardziej szczegółowoWSTĘP DO TEORII PLASTYCZNOŚCI
13. WSTĘP DO TORII PLASTYCZNOŚCI 1 13. 13. WSTĘP DO TORII PLASTYCZNOŚCI 13.1. TORIA PLASTYCZNOŚCI Teoria plastyczności zajmuje się analizą stanów naprężeń ciał, w których w wyniku działania obciążeń powstają
Bardziej szczegółowoDRGANIA SWOBODNE UKŁADU O DWÓCH STOPNIACH SWOBODY. Rys Model układu
Ćwiczenie 7 DRGANIA SWOBODNE UKŁADU O DWÓCH STOPNIACH SWOBODY. Cel ćwiczenia Doświadczalne wyznaczenie częstości drgań własnych układu o dwóch stopniach swobody, pokazanie postaci drgań odpowiadających
Bardziej szczegółowoMODELE ROZWOJU KRAJOWEGO SYSTEMU ELEKTROENERGETYCZNEGO W UJĘCIU TEORII STEROWANIA I SYSTEMÓW
POZNAN UNIVE RSITY OF TE CHNOLOGY ACADE MIC JOURNALS No Elctrical Enginring Jrzy TCHÓRZEWSKI* MODELE ROZWOJU KRAJOWEGO SYSTEMU ELEKTROENERGETYCZNEGO W UJĘCIU TEORII STEROWANIA I SYSTEMÓW Do idntyfikacji
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM Z FIZYKI
Projekt Plan rozwoju Politechniki Częstochowskiej współfinansowany ze środków UNII EUROPEJSKIEJ w ramach EUROPEJSKIEGO FUNDUSZU SPOŁECZNEGO Numer Projektu: POKL.4.1.1--59/8 INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁINśYNIERII
Bardziej szczegółowoWyznaczanie przyspieszenia ziemskiego za pomocą wahadła prostego
Ćwiczenie M6 Wyznaczanie przyspieszenia ziemskiego za pomocą wahadła prostego M6.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie przyspieszenia ziemskiego poprzez analizę ruchu wahadła prostego. M6..
Bardziej szczegółowoSTATYCZNA PRÓBA SKRĘCANIA
Mechanika i wytrzymałość materiałów - instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego: Wprowadzenie STATYCZNA PRÓBA SKRĘCANIA Opracowała: mgr inż. Magdalena Bartkowiak-Jowsa Skręcanie pręta występuje w przypadku
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 4. Realizacja programowa dwupołożeniowej regulacji temperatury pieca elektrycznego
Ćwiczni 4 Ralizacja programowa dwupołożniowj rgulacji tmpratury pica lktryczngo. Cl ćwicznia Clm ćwicznia jst zaznajomini z podstawami rgulacji obiktów ciągłych na przykładzi strowania dwupołożniowgo komputrowgo
Bardziej szczegółowoModel Atomu Bohra. Część 2
Część Modl Atomu Bohra.1: Modl atomu Thomsona i Ruthrforda.: Modl Ruthrforda.3: Klasyczny Modl Atomu.4: Modl Bohra atomu wodoru.5: Liczby atomow a rntgnowski widma charaktrystyczn.6: Zasada korspondncji..7:
Bardziej szczegółowoRURY I KSZTAŁTKI TWS/GRP PIPES AND FITTINGS
RURY I KSZTAŁTKI TWS/GRP PIPES AND FITTINGS Plast Chm s.c. ul. Smolńska 41 85 871 Bydgoszcz tl/fax: 052/381 39 82 mail: plast-chm@o2.pl I Rury ciśniniow typ B/Prssur pips typ B 1. Rury/Pips...5 1.1. Kształtki/Fittings...6
Bardziej szczegółowoKINEMATYKA I DYNAMIKA CIAŁA STAŁEGO. dr inż. Janusz Zachwieja wykład opracowany na podstawie literatury
KINEMATYKA I DYNAMIKA CIAŁA STAŁEGO dr inż. Janusz Zachwieja wykład opracowany na podstawie literatury Funkcje wektorowe Jeśli wektor a jest określony dla parametru t (t należy do przedziału t (, t k )
Bardziej szczegółowoWPŁYW PARAMETRÓW OŚRODKA SPRĘŻYSTO-LEPKIEGO NA KONWERGENCJĘ POWIERZCHNIOWĄ PROSTOKĄTNEGO CHODNIKA NA PODSTAWIE BADAŃ MODELOWYCH
Górnictwo i Goinżyniria Rok 32 Zszyt 1 28 Agniszka Maj* WPŁYW PARAMETRÓW OŚRODKA SPRĘŻYSTO-LEPKIEGO NA KONWERGENCJĘ POWIERZCHNIOWĄ PROSTOKĄTNEGO CHODNIKA NA PODSTAWIE BADAŃ MODELOWYCH 1. Wstęp Obsrwacj
Bardziej szczegółowo9. PODSTAWY TEORII PLASTYCZNOŚCI
9. PODSTAWY TEORII PLASTYCZNOŚCI 1 9. 9. PODSTAWY TEORII PLASTYCZNOŚCI 9.1. Pierwsze kroki Do tej pory zajmowaliśmy się w analizie ciał i konstrukcji tylko analizą sprężystą. Nie zastanawialiśmy się, co
Bardziej szczegółowo3 Podstawy teorii drgań układów o skupionych masach
3 Podstawy teorii drgań układów o skupionych masach 3.1 Drgania układu o jednym stopniu swobody Rozpatrzmy elementarny układ drgający, nazywany też oscylatorem harmonicznym, składający się ze sprężyny
Bardziej szczegółowoAproksymacja. j<k. L 2 p[a, b] l 2 p,n X = Lemat 1. Wielomiany ortogonalne P 0,P 1,...,P n tworza przestrzeni liniowej Π n. Dowód.
Metody numeryczne Paweł Zieliński p. 1/19 Lemat 1. Wielomiany ortogonalne P 0,P 1,...,P n tworza bazę przestrzeni liniowej Π n. Dowód. Lemat 2. Dowolny wielomian Q j stopnia j niższego od k jest prostopadły
Bardziej szczegółowoWytrzymałość Materiałów
Wytrzymałość Materiałów Rozciąganie/ ściskanie prętów prostych Naprężenia i odkształcenia, statyczna próba rozciągania i ściskania, właściwości mechaniczne, projektowanie elementów obciążonych osiowo.
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 15 WYZNACZANIE (K IC )
POLITECHNIKA WROCŁAWSKA Imię i Nazwisko... WYDZIAŁ MECHANICZNY Wydzia ł... Wydziałowy Zakład Wytrzymałości Materiałów Rok... Grupa... Laboratorium Wytrzymałości Materiałów Data ćwiczenia... ĆWICZENIE 15
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM ELEKTROAKUSTYKI. ĆWICZENIE NR 1 Drgania układów mechanicznych
LABORATORIUM ELEKTROAKUSTYKI ĆWICZENIE NR Drgania układów mechanicznych Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z właściwościami układów drgających oraz metodami pomiaru i analizy drgań. W ramach
Bardziej szczegółowoMOCE I KOMPENSACJA REAKTANCYJNA W LINIOWYCH OBWODACH TRÓJFAZOWYCH. Leszek S. Czarnecki, IEEE Life Fellow Louisiana State University
MOCE I KOMPENSACJA REAKANCYJNA W LINIOWYCH OBWODACH RÓJFAZOWYCH Lszk S. Czarncki, IEEE Lif Fllow Louisiana Stat Univrsity Rys historyczny Pirwsz wnioski o nikorzystnym wpływi nizrównoważnia odbiornika
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA II. 9. Optyka - uzupełnienia. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA II 9. Optyka - uzupłninia Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politchniki Wrocławskij http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ PRZYRZĄDY OPTYCZNE - LUPA Lupa najprostszy przyrząd,
Bardziej szczegółowoRozdział 4. Pochodna funkcji jednej zmiennej 4.1. Pojęcie ilorazu różnicowego
Rozdział 4 Pocodna unkcji jdnj zminnj 4 Pojęci ilorazu różnicowo W rozdzial przdstawiono sytuację Boba i sposób przwidywania jo dołka inansowo W rozdzial 4 zostani szczółowo omówiony matmatyczny aparat
Bardziej szczegółowoMATEMATYCZNY MODEL PĘTLI HISTEREZY MAGNETYCZNEJ
ELEKTRYKA 014 Zeszyt 1 (9) Rok LX Krzysztof SZTYMELSKI, Marian PASKO Politechnika Śląska w Gliwicach MATEMATYCZNY MODEL PĘTLI ISTEREZY MAGNETYCZNEJ Streszczenie. W artykule został zaprezentowany matematyczny
Bardziej szczegółowoINTERPOLACJA I APROKSYMACJA FUNKCJI
Transport, studia niestacjonarne I stopnia, semestr I Instytut L-5, Wydział Inżynierii Lądowej, Politechnika Krakowska Ewa Pabisek Adam Wosatko Wprowadzenie Na czym polega interpolacja? Interpolacja polega
Bardziej szczegółowo3. KINEMATYKA Kinematyka jest częścią mechaniki, która zajmuje się opisem ruchu ciał bez wnikania w jego przyczyny. Oznacza to, że nie interesuje nas
3. KINEMATYKA Kinematyka jest częścią mechaniki, która zajmuje się opisem ruchu ciał bez wnikania w jego przyczyny. Oznacza to, że nie interesuje nas oddziaływanie między ciałami, ani też rola, jaką to
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 42 WYZNACZANIE OGNISKOWEJ SOCZEWKI CIENKIEJ. Wprowadzenie teoretyczne.
Ćwiczenie 4 WYZNACZANIE OGNISKOWEJ SOCZEWKI CIENKIEJ Wprowadzenie teoretyczne. Soczewka jest obiektem izycznym wykonanym z materiału przezroczystego o zadanym kształcie i symetrii obrotowej. Interesować
Bardziej szczegółowoPrzykład 4.2. Sprawdzenie naprężeń normalnych
Przykład 4.. Sprawdzenie naprężeń normalnych Sprawdzić warunki nośności przekroju ze względu na naprężenia normalne jeśli naprężenia dopuszczalne są równe: k c = 0 MPa k r = 80 MPa 0, kn 0 kn m 0,5 kn/m
Bardziej szczegółowoJANOWSCY. Wielkości geometryczne i statyczne figur płaskich. ZESPÓŁ REDAKCYJNY: Dorota Szafran Jakub Janowski Wincenty Janowski
anowsc s.c. ul. Krzwa /5, 8-500 Sanok NIP:687-1--79 www.janowsc.com ANOSCY projktowani w budownictwi ilkości gomtrczn i statczn figur płaskich ZESPÓŁ REDAKCYNY: Dorota Szafran akub anowski incnt anowski
Bardziej szczegółowoFotometria i kolorymetria
2. Podstawow wilkości radio- i fotomtryczn (jdnostki nrgtyczn i świtln). Prawa i zalżności fotomtrii (Lambrta, fotomtryczn, prawa odlgłości) http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ Mijsc konsultacji: pokój
Bardziej szczegółowo3. PŁASKI STAN NAPRĘŻENIA I ODKSZTAŁCENIA
3. PŁASKI STAN NAPRĘŻNIA I ODKSZTAŁCNIA 1 3. 3. PŁASKI STAN NAPRĘŻNIA I ODKSZTAŁCNIA Analizując płaski stan naprężenia posługujemy się składowymi tensora naprężenia w postaci wektora {,,y } (3.1) Za dodatnie
Bardziej szczegółowo1 n 0,1, exp n
8. Właścwośc trmczn cał stałych W trakc zajęć będzmy omawać podstawow własnośc trmczn cał stałych, a szczgóln skupmy sę na cpl właścwym. Klasyczna dfncja cpła właścwgo wygląda następująco: C w Q (8.) m
Bardziej szczegółowodx/dt = k x (1) Wyznaczanie stałej szybkości eliminacji i okresu półtrwania furazydyny w modelu zawierającym sztuczną nerkę jako układ eliminujący lek
1 Matriał tortyczny do ćwicznia dostępny jst w oddzilnym dokumnci Farmakokintyka jako dyscyplina widzy, jak równiż w książc: Hrmann T., Farmakokintyka. Toria i praktyka. Wydawnictwa Lkarski PZWL, Warszawa
Bardziej szczegółowoW-24 (Jaroszewicz) 22 slajdy Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego. Cząstka w studni potencjału. przykłady efektu tunelowego
Kyongju, Kora, April 999 W-4 (Jaroszwicz) slajdy Na podstawi przntacji prof. J. Rutowsigo Fizya wantowa 3 Cząsta w studni potncjału sończona studnia potncjału barira potncjału barira potncjału o sończonj
Bardziej szczegółowoIntegralność konstrukcji w eksploatacji
1 Integralność konstrukcji w eksploatacji Wykład 0 PRZYPOMNINI PODSTAWOWYCH POJĘĆ Z WYTRZYMAŁOŚCI MATRIAŁÓW Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Wytrzymałości, Zmęczenia Materiałów i Konstrukcji
Bardziej szczegółowoLUBELSKA PRÓBA PRZED MATURĄ poziom podstawowy MATEMATYKA LUTY Instrukcja dla zdającego. Czas pracy: 170 minut
MATEMATYKA LUTY 04 Instrukcja dla zdającego. Sprawdź, czy arkusz zawiera 4 stron.. Rozwiązania zadań i odpowiedzi zamieść w miejscu na to przeznaczonym.. W zadaniach od do są podane 4 odpowiedzi: A, B,
Bardziej szczegółowoWykład Przemiany gazu idealnego
Wykład 4 2.6 Przmiany gazu idalngo Zmiana stanu gazu idalngo moż odbywać się rzy różnych warunkach narzuconych na odstawow aramtry oisując stan gazu. Ogólną rzmianę gazu rzy zmiani rzynajmnij dwóch aramtrów
Bardziej szczegółowoADAPTACYJNA ANALIZA POWŁOK ZDOMINOWANYCH GIĘTNIE O ZŁOŻONYM OPISIE MECHANICZNYM
Mgr inż. Magdalna ZIELIŃSKA DOI: 10.17814/mchanik.2015.7.320 Uniwrsytt Warmińsko-Mazurski w Olsztyni, Wydział Nauk Tchnicznych Dr hab. inż. Grzgorz ZBOIŃSKI Instytut Maszyn Przpływowych PAN w Gdańsku ADAPTACYJNA
Bardziej szczegółowoRozwiązanie stateczności ramy MES
Rozwiązanie stateczności ramy MES Rozwiążemy stateczność ramy pokazanej na Rys.. λkn EA24.5 kn EI4kNm 2 d 5,r 5 d 6,r 6 2 d 4,r 4 4.m e e2 d 3,r 3 d,r X d 9,r 9 3 d 7,r 7 3.m d 2,r 2 d 8,r 8 Y Rysunek
Bardziej szczegółowoSTATYCZNA PRÓBA ROZCIĄGANIA
Mechanika i wytrzymałość materiałów - instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego: STATYCZNA PRÓBA ROZCIĄGANIA oprac. dr inż. Jarosław Filipiak Cel ćwiczenia 1. Zapoznanie się ze sposobem przeprowadzania statycznej
Bardziej szczegółowoOddziaływanie elektronu z materią
Oddiaływani lktronu matrią p p X-ray p wt wt A wt p - lktron pirwotny, 0-3000V. wt - lktron wtórny, 0-0 V. A- lktron Augr a, 0-000V. X-ray- proiowani X, 000-000V. - plamon, 0-80 V. - fonon, 0,0-0,5V. Zdrni
Bardziej szczegółowoWSKAZÓWKI DO WYKONANIA SPRAWOZDANIA Z WYRÓWNAWCZYCH ZAJĘĆ LABORATORYJNYCH
WSKAZÓWKI DO WYKONANIA SPRAWOZDANIA Z WYRÓWNAWCZYCH ZAJĘĆ LABORATORYJNYCH Dobrze przygotowane sprawozdanie powinno zawierać następujące elementy: 1. Krótki wstęp - maksymalnie pół strony. W krótki i zwięzły
Bardziej szczegółowoOptymalizacja reguł przejścia systemu bonus-malus
Optymalizaca rguł przścia systmu onus-malus Dr Marcin Topolwski Dr Michał Brnardlli Instytut Ekonomtrii Szkoła Główna Handlowa w Warszawi Plan: Inspiraca, motywaca, cl i zakrs adania Ryzyko Systm onus-malus
Bardziej szczegółowoRównanie Schrödingera
Równanie Schrödingera Maciej J. Mrowiński 29 lutego 2012 Zadanie RS1 Funkcja falowa opisująca stan pewnej cząstki w chwili t = 0 ma następującą postać: A(a Ψ(x,0) = 2 x 2 ) gdy x [ a,a] 0 gdy x / [ a,a]
Bardziej szczegółowo