Podobne dokumenty
Wykład FIZYKA II. 8. Optyka falowa

POMIARY OPTYCZNE 1. Wykład 5 Interferencyjne pomiary współczynnika załamania. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Zjawisko interferencji fal

OPTYKA FALOWA. W zjawiskach takich jak interferencja, dyfrakcja i polaryzacja światło wykazuje naturę

ZADANIE 111 DOŚWIADCZENIE YOUNGA Z UŻYCIEM MIKROFAL

Fizyka elektryczność i magnetyzm

Zjawisko interferencji fal

Dr Piotr Sitarek. Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska

Optyka. Optyka falowa (fizyczna) Optyka geometryczna Optyka nieliniowa Koherencja światła

Wykład 17: Optyka falowa cz.1.

Problemy optyki falowej. Teoretyczne podstawy zjawisk dyfrakcji, interferencji i polaryzacji światła.

Ćwiczenie 12 (44) Wyznaczanie długości fali świetlnej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej

Dyfrakcja. interferencja światła. dr inż. Romuald Kędzierski

18 K A T E D R A F I ZYKI STOSOWAN E J

Zjawisko interferencji fal

Ćwiczenie 4. Doświadczenie interferencyjne Younga. Rys. 1

Optyka. Optyka geometryczna Optyka falowa (fizyczna) Interferencja i dyfrakcja Koherencja światła Optyka nieliniowa

POMIARY OPTYCZNE Współczynnik załamania #2. Damian Siedlecki

falowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi

Rys. 1 Interferencja dwóch fal sferycznych w punkcie P.

Prawa optyki geometrycznej

Podstawy fizyki sezon 2 8. Fale elektromagnetyczne

Interferencja jest to zjawisko nakładania się fal prowadzące do zwiększania lub zmniejszania amplitudy fali wypadkowej. Interferencja zachodzi dla

Wykład XIV. wiatła. Younga. Younga. Doświadczenie. Younga

Wykład FIZYKA I. 11. Fale mechaniczne. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

Wykład III. Interferencja fal świetlnych i zasada Huygensa-Fresnela

Optyka falowa. dr inż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ 2012/13

Wykład 16: Optyka falowa

WŁASNOŚCI FAL ELEKTROMAGNETYCZNYCH: INTERFERENCJA, DYFRAKCJA, POLARYZACJA

Interferencja. Dyfrakcja.

Wykład 17: Optyka falowa cz.2.

Pomiar długości fali świetlnej i stałej siatki dyfrakcyjnej.

Własności światła laserowego

INTERFERENCJA WIELOPROMIENIOWA

Wykład 16: Optyka falowa

Wyznaczanie rozmiarów szczelin i przeszkód za pomocą światła laserowego

WSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ

Podstawy fizyki wykład 8

Ćwiczenie 363. Polaryzacja światła sprawdzanie prawa Malusa. Początkowa wartość kąta 0..

BADANIE INTERFERENCJI MIKROFAL PRZY UŻYCIU INTERFEROMETRU MICHELSONA

Fala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu

I. PROMIENIOWANIE CIEPLNE

OPTYKA FALOWA I (FTP2009L) Ćwiczenie 2. Dyfrakcja światła na szczelinach.

Ponadto, jeśli fala charakteryzuje się sferycznym czołem falowym, powyższy wzór można zapisać w następujący sposób:

Natura światła. W XVII wieku ścierały się dwa, poglądy na temat natury światła. Isaac Newton

Metody Optyczne w Technice. Wykład 5 Interferometria laserowa

LASERY I ICH ZASTOSOWANIE

Przedmiot: Fizyka. Światło jako fala. 2016/17, sem. letni 1

WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ

Badanie zjawisk optycznych przy użyciu zestawu Laser Kit

2.6.3 Interferencja fal.

Ć W I C Z E N I E N R O-7

BADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA

Optyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017

Mikroskop teoria Abbego

LASERY I ICH ZASTOSOWANIE

Rozważania rozpoczniemy od fal elektromagnetycznych w próżni. Dla próżni równania Maxwella w tzw. postaci różniczkowej są następujące:

Krzysztof Łapsa Wyznaczenie prędkości fal ultradźwiękowych metodami interferencyjnymi

OPTYKA. Leszek Błaszkieiwcz

LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE

LASERY I ICH ZASTOSOWANIE W MEDYCYNIE

Wykład 9: Fale cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski

Podstawy fizyki wykład 7

Ćwiczenie: "Zagadnienia optyki"

Laboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 3. Pomiar drgao przy pomocy interferometru Michelsona

G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\FRAUN1.doc. "Drgania i fale" ii rok FizykaBC. Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: ia λ

Światło jako fala Fala elektromagnetyczna widmo promieniowania Czułość oka ludzkiego w zakresie widzialnym

ŚWIATŁO. Czym jest światło? 8.1. Elementy optyki geometrycznej odbicie, załamanie światła

Widmo fal elektromagnetycznych

Wyznaczanie rozmiarów przeszkód i szczelin za pomocą światła laserowego

POLARYZACJA ŚWIATŁA. Uporządkowanie kierunku drgań pola elektrycznego E w poprzecznej fali elektromagnetycznej (E B). światło niespolaryzowane

Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła

Dyfrakcja. Dyfrakcja to uginanie światła (albo innych fal) przez drobne obiekty (rozmiar porównywalny z długością fali) do obszaru cienia

Na ostatnim wykładzie

Optyka Ośrodków Anizotropowych. Wykład wstępny

Falowa natura promieniowania elektromagnetycznego.

Fala EM w izotropowym ośrodku absorbującym

Fizyka. dr Bohdan Bieg p. 36A. wykład ćwiczenia laboratoryjne ćwiczenia rachunkowe

Wykład I Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 16

Feynmana wykłady z fizyki. [T.] 1.2, Optyka, termodynamika, fale / R. P. Feynman, R. B. Leighton, M. Sands. wyd. 7. Warszawa, 2014.

Ciało doskonale czarne absorbuje całkowicie padające promieniowanie. Parametry promieniowania ciała doskonale czarnego zależą tylko jego temperatury.

Laboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 5. Modulator PLZT

Wykład 9: Fale cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski

Interferometr Macha-Zehndera. Zapis sinusoidalnej siatki dyfrakcyjnej i pomiar jej okresu przestrzennego.

przenikalność atmosfery ziemskiej typ promieniowania długość fali [m] ciało o skali zbliżonej do długości fal częstotliwość [Hz]

LABORATORIUM OPTYKI GEOMETRYCZNEJ

= sin. = 2Rsin. R = E m. = sin

GŁÓWNE CECHY ŚWIATŁA LASEROWEGO

- Strumień mocy, który wpływa do obszaru ograniczonego powierzchnią A ( z minusem wpływa z plusem wypływa)

DYFRAKCJA NA POJEDYNCZEJ I PODWÓJNEJ SZCZELINIE

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 11, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Polaryzacyjne metody zmiany fazy w interferometrii dwuwiązkowej

WYDZIAŁ.. LABORATORIUM FIZYCZNE

n n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A / B 2 1 hν exp( ) 1 kt (24)

Interferencja i dyfrakcja

OPTYKA INSTRUMENTALNA

POMIARY OPTYCZNE 1. Wykład 1. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

9. Optyka Interferencja w cienkich warstwach. λ λ

Transkrypt:

Wykład FIZYKA II 8. Optyka falowa Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/

Nakładanie się fal nazywamy ogólnie superpozycją. Nakładanie się spójne (koherentne) fal interferencja. Źródła spójne drgające zgodnie w fazie albo takie, dla których fazy wiążą się ze sobą w określony sposób są skorelowane (przesunięcia fazowe między wiązkami nie powinny podlegać zbyt szybkim zmianom). Interferencja polega na nałożeniu się dwóch fal z ich fazami i amplitudami koherentne (spójne) - w odróżnieniu od zwykłego nałożenia się natężeń tych fal w przypadku źródeł niespójnych.

Światło jako fala elektromagnetyczna ma częstotliwość tak dużą, że każdy detektor rejestruje uśrednioną w czasie (< >) wartość natężenia I, proporcjonalną do modułu wektora Poyntinga S: I S E EE * oznacza liczbę zespoloną sprzężoną Jeśli nakładające się fale nie są w żaden sposób zgodne w fazie, średnia czasowa traci informację o fazach tych fal.

Każde rzeczywiste źródło światła emituje foton = kwant promieniowania elektromagnetycznego, którego odpowiednikiem falowym jest paczka falowa = ograniczony w czasie i przestrzeni zbiór fal sinusoidalnych. Żeby takie paczki mogły się nałożyć (interferować) muszą na siebie trafić! L

Istnieje pewna charakterystyczna dla danego źródła promieniowania różnica dróg L 0 pomiędzy dwiema interferującymi paczkami falowymi, żeby mogły one jeszcze ze sobą interferować. Nazywamy ją długością koherencji (albo drogą koherencji). Wielkość ta odpowiada z kolei różnicy czasu między paczkami czasowi koherencji t 0 związanemu z drogą wzorem: t L 0 0 c Jeżeli źródło światła promieniuje fale elektromagnetyczne w pewnym zakresie częstości f, zwanym szerokością widma, to czas koherencji t 0 tego źródła jest związany z tą szerokością wzorem: ft 1 0

Jednym z warunków koniecznych spójności źródła fali jest więc jego wysoka monochromatyczność (czyli jak najmniejsza szerokość f albo inaczej: jak najdokładniej określona długość fali wysyłanego przezeń promieniowania). Praktycznie spójność obu źródeł realizuje się poprzez podział fali z jednego źródła (np. otwory w doświadczeniu Younga lub płytka/kostka światłodzieląca w interferometrze Michelsona). Należy jednak ciągle zadbać o to, aby różnica dróg między tak podzielonymi składowymi nie przekraczała drogi koherencji!

Interferencja fal z dwóch źródeł punktowych: Rozważmy dwa jednakowe punktowe źródła fal EM (sinusoidalnych), odległe od siebie o d. Wypadkowe pole EM obserwujemy na ekranie, dostatecznie oddalonym od obu źródeł (tzn. odległość między źródłami jest dużo mniejsza od odległości źródła-ekran). Pole w punkcie P: E P E t kr E t kr 1 E E0 cos 1 0 cos

Po przekształceniu: E P k r r cos t kr E0 cos 1 gdzie: r r1 r r1 r Natężenie I fali wypadkowej jest proporcjonalne do średniej czasowej modułu kwadratu amplitudy (inaczej: iloczynu fali i fali sprzężonej), więc ostatecznie: gdzie: I I0 E 0 k r r I 1 kr 4I r 0 cos 1 0 cos 1

Jeżeli odległość od ekranu jest dostatecznie duża, to: r r1 d sin Jest to tzw. przybliżenie Fraunhofera (przybliżenie dalekiego pola). Wtedy: I I 1 cos kd sin 0 W przypadku, gdy odległość od ekranu nie jest wystarczająco duża, korzystamy z innego przybliżenia, tzw. przybliżenia Fresnela.

I Jeśli spełniony jest warunek: albo inaczej: kiedy różnica dróg, przebytych przez fale z obu źródeł jest wielokrotnością długości fali: to w punkcie P fale spotkają się w fazach zgodnych i po nałożeniu wzmocnią się. Dla punktów, dla których: k r r I 1 kr 4I r 0 cos 1 0 cos k r1 r n r 1 r r 1 r n n 1 nastąpi wygaszenie, ponieważ fale będą miały fazę przeciwną. 1

Doświadczenie Younga (180): Można wyznaczyć długość fali: L d Doświadczenie Pohla:

Interferencja w płytce płasko-równoległej prążki równego nachylenia Różnica dróg optycznych między promieniami, odbitymi obu powierzchni płytki: Jeśli: dncos m nastąpi wzmocnienie Przykład: barwy interferencyjne baniek mydlanych.

Interferencja w klinie prążki równej grubości d d l nl 1 Odmiana prążków równej grubości: pierścienie Newtona r m 1 R

Przyrządy do pomiarów przy wykorzystaniu interferencji: interferometry: - Michelsona; - Macha-Zehndera; - Twymana-Greena; - Fabry-Perrota; I inne. Interferometr Michelsona dawna definicja wzorca długości: 1 m =1 650 763,73 długości fali czerwonej linii 86 36 Kr

Interferencja fal z wielu źródeł siatka dyfrakcyjna Układ równoległych, równoodległych szczelin (niekoniecznie szczelin...), w którym odległość d między szczelinami, tzw. stała siatki jest porównywalna z długością fali. Natężenie na ekranie: I I 0 sin N sin gdzie: kd sin Maksima dla: sin n d

DYFRAKCJA Dyfrakcja to inaczej ugięcie światła na przesłonie, której wymiary są porównywalne z długością fali. Dyfrakcja na pojedynczej prostokątnej szczelinie: Natężenie światła za szczeliną: I I 0 sin gdzie: kasin

DYFRAKCJA Dyfrakcja na kołowym otworze: Amplituda promieniowania ugiętego pod kątem : otwóra cos kr da Funkcja Bessela pierwszego rzędu: krążek Airy ego

POLARYZACJA Światło = fala elektromagnetyczna = wzajemnie prostopadłe pola E i H (w swobodnej przestrzeni: oba wektory prostopadłe do kierunku rozchodzenia się fali = fala poprzeczna) Światło naturalne = źródła termiczne = izotropowy rozkład poprzecznego pola elektrycznego (i magnetycznego) = światło NIESPOLARYZOWANE POLARYZACJA = UKIERUNKOWANIE UPORZĄDKOWANIE

POLARYZACJA Z równań Mawella: (fala biegnie w kierunku z!) Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak + podobne równanie na E y ( o i oy oznaczają fazy w początku układu a i y w płaszczyźnie z=const) Po dodaniu (cofnięcie początku biegu czasu!) w płaszczyźnie z=const dostajemy: t i m c z t i m E ep ep 0 t m E cos t m E y y cos gdzie: = - y = o - oy.

POLARYZACJA Eliminując w powyższych równań czas: Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Jest to równanie elipsy. sin cos y y y y m E m m E E m E

POLARYZACJA Wielkości określające stan polaryzacji światła: Kąt azymutu : kąt między dużą osią elipsy stanu polaryzacji a osią układu współrzędnych. Kąt przekątnej : przekątna prostokąta, wyznaczonego przez amplitudy m i m y. tg m m y Eliptyczność: iloraz małej i dużej osi elipsy. Kąt eliptyczności: tg b a e b Skrętność: patrząc od strony źródła światła, fala na rysunku jest prawoskrętna (zgodna z ruchem wskazówek zegara). a

POLARYZACJA Płaszczyzna drgań: (pojęcie odnosi się do polaryzacji liniowej!) płaszczyzna drgań wektora E. Płaszczyzna polaryzacji: płaszczyzna drgań wektora H.

POLARYZACJA Metody polaryzacji światła: załamanie i odbicie, rozpraszanie, selektywne pochłanianie, dwójłomność. selektywne pochłanianie - polaroidy załamanie i odbicie - kąt Brewstera tg B n