0 gdy x s R i Jest równe tylko 0

Transkrypt

1 ZESZYTY NAUKOWE POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ Seria: ELEKTRYKA z Nr kol. 820 Lesław TOPÓR-KAMIŃSKI Instytut Podstawowych Problemów Elektrotechniki i Energoelektroniki Politechnika Ślęska POŁĄCZENIA ELEMENTÓW OSOBLIWYCH Z DWÓONIKAMI KLASYCZNYMI Streszczenie. Opisano charakterystyczne dla sieci osobliwych reguły rozdzielności połączeń szeregowych i równoległych względem siebie. Przedstawiono sposób określania dwójnika zastępczego przy połęczeniach mieszanych elementów osobliwych i klasycznych, llustrujęc go analizę podstawowych dwójników układów z przełączanymi kondensatorami. 1. Wstęp Dwójniki elektryczne, na zaciskach których pręd i napięcie mogę być tylko zerowe lub dowolne w pewnym obszarze wartości, nazywane sę elementami osobliwymi. Oo zbioru tych elementów oprócz wprowadzonych przez Cerlina i Youla'ę [i] nullatora i noratora, można także zaliczyć przerwę i zwarcie [ 2 ], uogólnione komutatory [3 ], źródła autonomiczne [4 ] oraz idealne elementy diodowe [5]. Sak pokazano w pracach [3, 4, 5 ], elementy te można opisywać za pomocę formuł boolowsklch, korzystając z transformacji N przekształcającej zbiór R liczb rzeczywistych w zbiór dwuelsmentowy 0, 1r według definicji: Nx 0 gdy x s R i Jest równe tylko 0 1 gdy x g R 1 Jest dowolne Formuły te maję ogólnę postać: A i B u 0, ( 2 ) w których: A, B - sę operatorami logicznymi o wartościach ze zbioru j0 *1)«które mogę być stałe, zależne od czasu lub od obszarów zmienności prędu i napięcia, - sę odpowiednio logicznymi działaniami koniunkcji, alternatywy i równoważności.

2 56 L. Topór-Kamlńskl Natomiast i, u sę N-transformacjaml prędu i napięcia. Własności opisywanego przez formułę (2) dwójnika osobliwego określone sę jednoznacznie przez operatory A i 8, gdyż pręd i napięcie mogę przyjmować tylko takie wartości, dla których formuła ta jest spełniona.^ 2. Charakterystyczne własności aieci elementów oaobllwycti W pracach [3 ], [4 ], [5 ] pokazano sposób poszukiwania dwójników osobliwych równoważnych do danej sieci osobliwej widzianej między dwoma wybranymi węzłami. Sprowadza się on do wykonania odpowiednich działań logicznych na operatorach opisujęcych poprzez formuły boolowskle typu (2 ) elementy składowe tej sieci. Dla połęczeń szeregowego i równoległego dwóch elementów opisanych parami operatorów A lt B 1 oraz j A 2, B2 J, elementy zastępcze opisuję odpowiednio formuły: (Aj + A2 )i + (Bj. B2 )u * 0 (3) (AŁ. A2 )i + (B1 t B2)u» O (4) Korzystajęc z podanych zwięzków można wykazać równoważność tak zwanych połęczeń mieszanych trzech dwójników osobliwych przedstawionych na rys. 1 oraz rys. 2. b) (U h : ^3 ( Ą A ) d '3 a.3 Rys. 1 aj di bj dj d3 i L - d$ ( H I H L h (_l H " U I i Rys. 2

3 Połączenia elementów osobliwych z dwójnlkaml klasycznymi 57 I tak układy a) i b) z rys. 1 opisują odpowiednio formuły boolowskie: [(A, + A2 )A3J l + [BjBg + b J u - O (5) [A, Aj + A 2A3] i + ^(Bx + B3) (B )]u - 0 (6) Dwa dwójnlkl osobliwe możne uważać za równoważne jeżeli operatory logiczne w opisujących je formułach boolowskich są sobia równe, co dla relacji (5) i (6) można łatwo pokazać na podstawie reguł rozdzielności dodawania względem mnożenia (operatory A) oraz rozdzielności mnożenia względem dodawania (operatory B ), obowiązujących w algebrze Boole's [7J. Wykazaną równoważność układów a) 1 b) z rys. 1 można nazwać regułą rozdzielności połączenia szeregowego względem równoległego elementu osobliwego, natomiast równoważność układów z rya. 2 regułą rozdzielności połączenia równoległego względem dwójnika osobliwego szeregowego. Pokazane reguły rozdzielności nie obowiązują dla połączeń dwójnlków klasycznych (nieosobliwych), które opisują prewa algebry klasycznej ^8J. 3. Połączenia elementów osobliwych z dwójnlkami klasycznymi Rozpatrywane będą podstawowe połączenia, przedstawione na rys. 3, dwójnika osobliwego dq opisanego formułą (2) z dwójnikiem klasycznym d^ opisanym zależnością funkcyjną algebry klasycznej wiąłącą Jego zmienne zaciskowe. Rys. 3 W obu przypadkach dwójnik zastępczy może być osobliwym lub > klasycznym, przy czym uzależnione to jest wyłącznie od wartości operatorów.w {a. b opisujących element osobliwy. Aby to rozstrzygnąć należy badać ić die polączenia szeregowego wartość relacji (7), a dla równoległego wartość relacji (8), które są funkcjami logicznymi typu iloczyn z zakazem. Eg» A B (7) Er = AB (8)

4 58 L. Topór-Kamińskl Wartość operatora E dla odpowiedniego połączenia dwójnlków poprzez relację (9) decyduje o rodzaju dwójnika zastępczego d. dz ' doe + dke (9) Ola dwójnlków osobliwych zmiennych w czasie (np. typu komutator) należy relacje (7), (8) i (9 ) rozpatrywać w odpowiednich przedziałach czasowych, natomiast dla dwójnlków osobliwych nieliniowych (np. elementy diodowe) dla odpowiednich przedziałów zmiennych zaciskowych. Przykładem ilustrującym powyższe zależności (7) (8) (9 ) mogą być układy połączeń idealnej diody Zenera z rezystancją i konduktancją (rys. 4).. DZ. R Lo DZ Z k U o G Rys. 4 Ola obu połączeń diody Zenera szeregowego i równoległego wartości odpowiednich operatorów według relacji (7) (8) (9) przedstawiono w tablicy i oraz zilustrowano zależnościami geometrycznymi na płaszczyźnie i - u, pokazanymi na rys. 5. Rys. 5

5 Połączenia elementów osobliwych z dwójnikami klasycznymi 59 Tablica 1 i O u o A B S B r dzs dzr > f 0 d k d 0 0 Uz ro do d k < 0 o d k d o 4. Układy SC lako przykład połączeń elementów klasycznych Układy SC są typowym przykładem połączeń komutatorów sterowanych określonymi dyskretnymi funkcjami czasu cp. jako elementów osobliwych oraz kondensatorów jako elementów klasycznych. Modele podstawowych bloków SC można przedstawić ogólnie w postaci schematu podanego na rys. 6, przy czym źródło e reprezentuje zmienny w czasie sygnał wejściowy Uj. ( y Sieć L a L-s? komuiaiom =c d V* i s b e ) b a a Rys. 6 Rys. 7 f Źródło e wraz z siecią 1 komutatorów tworzą dwójnik osobliwy d z kondensatowldziany z zacisków ab (rys. 7). Układ wypadkowy dodk trywany Jako połączenie szeregowe dwójnika wypadkowego będzie rozpa- rem C (rys. 8). Jeżeli komutatory S^ do S^ będą sterowane dyskretnymi funkcjami czasu do i ich negacjami (pj do to elementy sieci komutatorowej łącznie ze źródłem e opisują formuły:

6 60 L. Topór- Kamlńskl e: O i t l(u^e) = 0 (ll) a h ^? [ - f Formułę (ll) można inaczej zapisać Jako (12) " dla przesuniętego o e jjkładu współrzędnych. ~ V ^ o[2 ot+l<e>u=0 (12) o V_ Rys- 6 w układach SC zawsze z sygnałem wejściowym u 1 (czyli źródłem e) występuje w połęczeniu szeregowym jeden z komutatorów S^, pełnięc ę ^ rolę elementu kwantyzujęcego napięcie Uj w * czasie [9]. Powoduje to występowanie w sieci osobliwej dq gałęzi o strukturze podanej na y, rys. 9 opisanej formułę (13). 0* Rys. 9 dk : «pk i + i»k < e > u = 0 (13) Obliczajęc zastępczy osobliwy dwójnik całej sieci komutatorowej dq otrzymuje się formułę (14), w której operatory A i B sę funkcjami boolowskimi operatorów zmiennych w czasie ^ do oraz ich negacji. A [^l-..pl.p i-.-pji 8 [?Ji- 'V i = 0 (14) Konsekwencję powyższego Jtet takze zalezność relacji (7) i (9) od funkcji czasowych do dla całego dwójnika dz z rys. 8. Napięcia przed naładowaniem kondensatora u1 i po Jego naładowaniu u" w ogólnym przypadku będę funkcjami dyskretnymi przebiegów do <p^ oraz napięcia e. u «f'( ą..,ip 1,e) (15) u = f " ( ^... Ą. e ) (16) Dla koncepcji układów SC przedstawionej przez Fettweisa Qlo] zbiór dwójników podstawowych, które sę odpowiednikami dwójników klasycznych C, R i L pokazany jest na rys. 10, a odpowiadajęce im sieci osobliwe na rys. 11. Pracę kluczy Sj do S4 opisuję dyskretne funkcje czasu będęce okresowymi cięgami impulsów zerojedynkowych opisanych wraz z ich transformatami z przez relacje: * 1 - {1010} 4 6 *1 [ * * - 4 m (17)

7 Połączenia elementów osobliwych z dwójnlkaml klasycznymi 61 '1 Ca H h b ) c) s3. JSc U l s2 3*" S s ' u 1 Rys. 10 Joa Rys. 11 lo c * i0101} 4 5? 2 * v ; - ś r * 7 ^ (18) >3 - {l000}4 fi i3 = ipj. (19) ^ 4 = {o i }4 ą 4.-2 ( 20) Klucze do S4 opisywane są zatem formułami! S l! ^2 ^ + ^1 0 ( 21) Sg! ipj i + <pz u * O ( 22) s3! </>3 i + <pa u - O (23) S4 : ^4 1 + * 0 (24)

8 62 L. Topór-Kamlński \ Natomiast dwójnlki osobliwe z rys. 11 formułami: dq a : tpz i + <(>i < e > u» O (25) do b! O i + [ <f>2 ^ < e>] u» O (26) dq c : O f + < > + >3 < - e > ] u «O (27) Odpowiadające im relacje typu (9) mają postać: dza * d0pi < «> + dki i < > dzb dk [ * 2 < 0 > +?1 < 0 > ] (29) dzc dk [? 4 < e > + ^ 3 <- >] (30) Dla dwójnika dza w momentach n 2 k zachodzi: d za(2k) * do + dk1 < e > d k (31) Zatem kondensator ładuje się do napięcia e bowiem prąd mole być dowolny, gdyż A > <p = o. W momentach n = 2k + 1 zachodzi: dze(2k+l) do 1 < e> + dk 0 " do (32) Lecz dq Jest wtedy przerwą, a zatem uc pozostaje takie samo Jak dla poprzedzającego momentu parzystego. Napięcia na kondensatorze Ca wynoszą: ua (n) = 'y ip1 (k)e(n-k) (33) u"8 (n) = ^Jpjik-Zjein-k) O Stąd transformata Z ładunku dopływającego:

9 Przełączenia elementów osobliwych z dwójnlkami klasycznymi 63 czyli: 1-2 Q.(z) - C E (z)1 ~ (36) a a 1 + z * Prąd można określić Jako: I(z) - (37) gdzie T» 21', a 1 Jest odstępem kwantyzacji dyskretnych funkcji czasu. Impedancja Z(z) wynosi zatem: k (3'> Analogicznie dla dwójnika clz5 > P zwarciu punktów af (rys. 8), kondensator ładuje się kolejno do napięć e i 0. Pręd ładowania może być dowolny, gdyż dla dqb operator A zawsze Jest równy 0. Dla relacji (29) można napisać: Pj <p2 - {ioio)4 + {oioi]4 - {i lj2 - y>0 (39) Stęd jej transformata Z: -1 - ł- - S- -. l(z) (40) 1 - z' - Napięcia na wynoszę: n u b (n)» ^ ^ 0 (k)e(n-k) (41) O n ub (n) - L ^ o ^ 1)0 0 (42' S t ę d : Q b (z) - CbE(z)y -- L y = CbE(z)l(z) (43) Natomiast: Z b (z) = ^ (44)

10 64 L. Topór-Kamlóakl Dla trzeciego dwójnlka dzc po zwarciu punktów af kondensator ładuje się na przemian do napięć e i -e. Dla relacji (30) moina napisać i ^ 3 * * 4 {1010}4 (10) 2 *1 (45) Napięcia na kondensatorze Cc wynoszę i n uć (n) ^ < i i( )e(n-k) <4 6 > 0 n u';(n) - ^(pjik-zi^-ein-k)] <4 7 ) Stęd : Qc (*) - CcE(z) fiiz) ^ ( z i z -2] <48) Czyli: Q (*) - C^eU)1 * ZX (49) 1 - z S t ę d : *.<*> i 1 z Deżell dla lmpedancji Z(z) opisanych relacjami (38). (44) 1 (50) wprowadzić przekształcenia: z2 - w <51> Ti> (52) W 1 * to otrzymuje się relacje: T_ 1 (53) a

11 Połączenia elementów osobliwych z dwójnlkaml klasycznymi 65 które opisuję odpowiedniki elementów C, R i L ne płaszczyźnie lj). 5. Uwagi końcowe Przedstawiony sposób opisu połączeń układów elementów osobliwych z dwójniksmi klasycznymi daje dla prostych przykładów wyniki zgodne z otrzymanymi poprzez metody klasyczne. Wydeje się takie, Ze opia ten może być duzym ułatwieniem przy snalizle układów bardziej złozonych, które mozna by rozwiązywać z zastosowaniem przekształceń macierzy boolowsklch [ć] w miejsce operatorów A 1 B. LITERATURA f l] Carlln H.O., Youla D. C. : Network synthesis with negative resistors. Proc. IRE, 49, \_2~\ Davies A.C.: The Significance of Nullators, Nora tors and Nullore in Active - network Theory. The Rsdlo and Electr. Engln. Nov f 3] Topór-Kamirtski L. :Elementy osobliwe i rozszerzenie pojęcia komutacji w obwodach elektrycznych. V SPETO, Ustroń 1981, ZN Politechniki śląskiej. Elektryka z. 79; [ 4] Topór-Kamlńekl L. : Wprowadzenia Idealnych Źródeł autonomicznych 1 Zródlatora do zbioru elementów osobliwych. ZN Politechniki śląskiej. Automatyka z. 71, [ 5] Topór-Kamińskl L. : Diodowe elementy osobliwe. VI SPETO, Ustroń [ 6^ Topór-Kamlński L. : Ansllze obwodów osobliwych metodą mscierzowych formuł boolowsklch. ZN Politechniki śląskiej, Automstyka (przyjęte do druku). [ 7] Grzegorczyk A.: Zarys logiki matematycznej. PWN, Werszawe [ 8 3 Opial Z.: Algebra wyzsza. PWN, Warszawa [ 9 3 Nossek O.A.: Switched - Cepacitor - Filterrs: A Comparison of the Basic Design Principles. ECCTD, Warszawa [l03 Tettwels A. : Basic Principles of Switched Capscltor - Filters Using Voltage Inverter Switches. Arch. Elektron, u. Übertragungstechnik, 33, Recenzent: doc. dr InZ. Maria Oastrzębska Wpłynęło do redakcji dnie 10 maja 1984 r.

12 66 L. Topór-Kamlrtskl C O Iili,H H E H H E AHOMAJIBHfciX 9 J IE M E H T O B C KJIACCHHECKHMH AByXIlOJUOCHMKAMK P e 3 10 m e B c x a x b e o i r a c a H u l a a a H H u e A i m a H o u a j i b H H x o e i e f t n p a B n a a p a c n p e A e j i e H H H c o e ^ H H e H H a n o c x e A O B a T e x b H u x h n a p a A A e x b H u x o i H O C H i e j i b H O c e f i a. I l p e A C T a B x e H M e x o i o n p e A e j i e H H a 3 a M e H n i e x b H o r o A B y x n o x i o c H H K a A i m c u e m a H H H x c o e A H H e H H t t a H O M a u ib H H x h K a a o o H s e o K H X a x e u e H x o B a x a a j c e n p H B e A ë H a H a x H 3 o o h o b h u x A B y x - nojd O C H H K O B B ë M K O C X H O -K jn O 'le B H X U e O H X. CONNECTIONS OF SINGULAR ELEMENTS WITH CONVENTIONAL ELEMENTS S u m m a r y The characteristic dlstrlbutlvlty rules of series and parallel connections for singular networks are described. The method of determining of the equivalent one-part for mixed connections of singular and convencional elements is shown snd ilustrated by means of the analysis of basic one parts with switched capacitors.