Wykład 15. Obwody magnetyczne i podstawy elektromechaniki

Transkrypt

1 Elektrotechnika elektronika miernictwo Franciszek Gołek Wykład 15. Obwody magnetyczne i podstawy elektromechaniki

2 Wstęp. W tym wykładzie omówimy podstawy elektromechaniki, między innymi opiszemy obwody magnetyczne i wyprowadzimy wyrażenie na siłę jaka działa w elektromagnesach. Zaczniemy od określenia siły występującej między okładkami naładowanego kondensatora gdzie istotne jest tylko pole elektryczne. Siłę F rozumiemy jako stosunek zmiany energii W do zmiany położenia x, a dokładniej: F = dw/dx (15.1) Zgodnie z (15.1) najpierw znajdziemy takie wyrażenie na energię W = W(x), które zawiera zmienną x określającą odległość między (najlepiej dwoma) mogącymi się przemieszczać częściami układu a następnie wyciągniemy z tego pochodną. Gdy wyrażenie (15.1) ma wartość dodatnią to znaczy, że ze wzrostem x rośnie energia. Czyli dodatnia siła F to siła którą my musimy przyłożyć i popracować na drodze dx by powiększyć energię układu. Natomiast ujemna wartość siły oznacza, że to układ pracuje i traci swoja energię!

3 Policzmy zatem siłę z jaką przyciągają się okładki kondensatora pod napięciem. Aby obliczyć energię kondensatora założymy, że jego okładki o powierzchni S są od siebie oddalone o dystans x. Ładując kondensator będziemy gromadzić energię wykonywać prace dw przenosząc porcyjki ładunku dq z jednej okładki na drugą w aktualnym polu elektrycznym E, które oczywiście zależy od aktualnego napięcia U na kondensatorze. Zgodnie z definicją napięcia U mamy: U = dw/dq (15.2) dw = UdQ (15.3) Zanim zabierzemy się do obliczenia W, czyli całkowania (15.3) musimy poznać jak U zależy od zmienianej wartości Q. Tę zależność znamy z definicji pojemności C: C = Q/U (15.4)

4 Podstawiając U = Q/C do (15.3) otrzymamy: dw = (1/C)QdQ (15.5) Całka po zmiennej Q z (15.5) jest prosta i wynosi: W = Q 2 /2C (15.6) W = CU 2 /2 (15.7) Mamy już energię kondensatora W jako funkcję ładunku i pojemności lub jako funkcje napięcia i pojemności, zróżniczkujemy po zmiennej x wyrażenie (15.6) bo jest dobre w sytuacji gdy kondensator został naładowany ładunkiem Q i odłączony od zasilacza. W takiej sytuacji mamy bowiem stałą wartość Q niezależną od x odległości między okładkami. W dobrym przybliżeniu pojemność kondensatora płaskiego z powietrzem między okładkami jako izolatorem wyraża się przez: C = Aε r ε 0 /x (15.8) gdzie: A powierzchnia jednej strony okładki, x odległość między okładkami, ε 0 = 8, C/Vm przenikalność elektryczna próżni ε r przenikalność względna, dla powietrza ε r 1. Zatem W = Q 2 /2C = xq 2 /2Aε 0 (15.9) F = dw/dx = Q 2 /2Aε 0 (15.10)

5 F x = dw/dx = Q 2 /2Aε 0 (15.10) F -x = dw/(-dx) = -Q 2 /2Aε 0 < 0 (15.11) Widać, że siła jest stała i ujemna dla pomniejszania x, co oznacza przyciąganie się okładek (dążenie do zmniejszenia odległości x). Policzmy ile wynosi ta siła gdy okładki o powierzchni 1 m 2 znajdą się w odległości 1 mm i przyłożymy do nich napięcie 100 V: F = Q 2 /2Aε 0 = (CU) 2 /2Aε 0 = (Aε 0 /xu)2 /2Aε 0 = Aε 0 U 2 /x 2 2 F = [1 (m 2 ) 8, (C/Vm) (V 2 )]/[ (m 2 )] F 0,044 CV/m = 0,044 N. Niestety taką siłą samochodu nie podniesiemy, ale przykładowo głośniki mogą działać na tej zasadzie całkiem dobrze! Sytuację nieco poprawiłaby warstwa dielektryka o dużej przenikalności względnej ε r. Ten wynik oznacza jednak, że w przetwornikach elektromechanicznych korzystamy raczej z energii i siły magnetycznej.

6 Przetworniki elektromechaniczne spotykamy w wielu dziedzinach techniki (od technik w medycynie do technik związanych z eksploracją kosmosu). Zagadnienie obwodów magnetycznych jest jednym z fundamentalnych w opisie działania i przy projektowaniu przetworników elektromechanicznych. Stałe pola magnetyczne wytwarzane są przez ładunek elektryczny w ruchu stacjonarnym, a ich efekt ujawnia się poprzez siłę jaką wywierają na każdy poruszający się ładunek elektryczny. Zmienne pola magnetyczne, generowane przez niestacjonarny ruch ładunku działają na każdy, również nieruchomy, ładunek elektryczny.

7 W projektowaniu maszyn elektrycznych podstawę stanowią: prawo Faradaya prawo Ampère a i wzór Lorentza Dla obliczenia napięcia indukowanego w uzwojeniach maszyny stosujemy prawo Faradaya. Ma ono zastosowanie również do obliczania strat związanych z prądami wirowymi. Siła elektromotoryczna SEM czyli siła wymuszająca ruch ładunku elektrycznego w uzwojeniu zawierającym N zwoi wynosi: gdzie, Φ strumień magnetyczny, Ψ = NΦ strumień skojarzony (flux linkage), współczynnik k w < 1 uwzględnia fakt nie idealnego przenikania strumienia magnetycznego przez wszystkie zwoje.

8 Wyjaśnienie dlaczego indukcję magnetyczną nazywamy też gęstością strumienia magnetycznego.

9 Przykład Zmienne pole magnetyczne o amplitudzie B max = 1 T, częstotliwości 50 Hz przenika 100-zwojowe uzwojenie o powierzchni przekroju S = 0,01 m 2 i współczynniku uzwojenia k w = 0,9. Oblicz wartość siły elektromotorycznej indukowanej w uzwojeniu. Rozw. Z prawa Faradaya w postaci: mamy związek: SEM = -k w N(d/dt)(B max Ssinωt) = -0,9 100(d/dt)(1Vs/m 2 0,01m 2 sin(2π50 rad s -1 t)) = (-90π V)cos(314 rad s -1 t) = -283cos(314rad s -1 t) V. Amplituda indukowanego napięcia wynosi zatem 283 V, a wartość skuteczna 283/2 0,5 V = 200 V.

10 Proste związki między jednostkami Jednostką strumienia magnetycznego jest Weber (1Wb), wyraźmy go przy pomocy innych jednostek: dφ/dt = d(b S)/dt = SEM -> T m 2 /s = V -> T = V s/m 2 Wb = [Φ] = [B] [S] = T m 2 = (V s/m 2 ) m 2 = V s. Widać też, że: T = Wb/m 2 = V s/m 2 ale również 1T mamy ze wzoru Lorentza: F = Qv B -> B = F/Qv > [B] = T = N/(C m/s) = (J/m)/(A m) = (J)/(A m 2 ) = (V A s)/(a m 2 ) = V s/m 2, zgadza się!

11 Uogólnione przez Maxwella prawo Ampère a zawiera pochodną czasową ze strumienia indukcji elektrycznej D: Składnik stanowi tzw. prąd przesunięcia Maxwella, który w analizie maszyn elektrycznych pracujących przy niskich częstotliwościach jest zwykle pomijany.

12 Przykład Oblicz prąd przesunięcia w warstwie izolacyjnej (między uzwojeniem a rdzeniem) o przenikalności ε r = 3, o grubości 0,3 mm i powierzchni 0,01 m 2. Rdzeń jest uziemiony a w uzwojeniu pojawia się potencjału = 400Vsin(2π50/s t). ε o = 8, F/m. Rozwiązanie. E max = 400V/0,3 mm = 1333 kv/m, D = εe = ε r ε o E, D max = 3 8, As/Vm 1333 kv/m = 3, As/m 2 = 3, C/m 2 Ψ D = S D = 0,01m 2 3, As/m 2 sin(314t) = 3, As sin(314t) dψ D /dt = 314 3, A cos(314t) = Acos(314t) = 111 µacos(314t), Wartość skuteczna prądu przesunięcia przez izolację wynosi: 111µA/2 0,5 = 78,6 µa niewiele (mała pojemność i niska częstotliwość to i małe prądy przeładowywania a przez to też małe prądy przesunięcia!).

13 Przykład Obliczmy siłę oddziaływania dwóch Prostoliniowych i równoległych przewodów z prądem. Jeżeli w przewodzie o powierzchni przekroju S i długości l gęstość poruszającego się ładunku wynosi ρ tworząc prąd o natężeniu I to mamy relację że: qv = ρslv = ρsvl = Il Ponieważ linie pola magnetycznego wytwarzanego przez każdy z przewodów z osobna są symetrycznymi kołami możemy łatwo uzyskać z prawa Ampère a równość: 2πrB 12 = µ o I 1 i podobnie 2πrB 21 = µ o I 2. Siła działająca na przewód z prądem I 2 wyniesie F 12 = B 12 I 2 l po podstawieniu µ o = 4π10-7 H/m i wartości B 12 = µ o I 1 /(2πr) otrzymamy: F 12 = 2I 1 I 2 l 10-7 /r N. Identycznie otrzymujemy F 21, jej wartość jest identyczna z F 12 ale zwrot przeciwny (i nic dziwnego, akcja równa jest reakcji ze znakiem przeciwnym).

14 Obwód Magnetyczny Obwodem magnetycznym nazywa się zamkniętą drogę, po której przebiega strumień magnetyczny, drogą tą zwykle jest materiał o dużej przenikalności magnetycznej przyczyniając się do uzyskania dużej indukcji magnetycznej. Analizując układ w którym prąd przesunięcia dd/dt jest zerowy lub do pominięcia możemy korzystać z prawa Ampère a w postaci bez tego członu: z której wynika, że całka po krzywej zamkniętej z natężenia pola magnetycznego równa jest sumie (całce z) prądów przenikających powierzchnię rozpiętą na tej krzywej. W przypadku uzwojeń maszyn elektrycznych sumą tą jest tzw. przepływ Θ = NI, nazywany też siłą magnetomotoryczną (SMM = MMF = F m ) i wyrażany w amperach A (czasem w amperozwojach Az) bo N liczba zwoi jest wielkością niemianowaną. Jest to iloczyn natężenia prądu i ilości zwoi z tym prądem otoczonych krzywą całkowania pola H. Stwierdzenie to nazywamy prawem przepływu.

15 Pomiędzy natężeniem pola magnetycznego H i indukcją magnetyczną B istnieje związek: B = µh = µ r µ 0 H [Wb/m 2 lub T] gdzie µ o = 4π10-7 H/m przenikalność próżni, a µ r - przenikalność względna materiału (względem próżni). Olbrzymia wartość µ r materiałów ferromagnetycznych oznacza możliwość uzyskiwania dużych gęstości strumienia magnetycznego B przy małym prądzie w strukturach elektromagnetycznych. W konsekwencji wiele elektromechanicznych urządzeń zawiera rdzenie wykonane z takich materiałów celem osiągnięcia odpowiednio dobrych parametrów. Koncentrowanie się silnego pola indukcji B w materiałach o dużej przenikalności jest analogiczne do koncentrowania się natężenia prądu elektrycznego w materiałach (i obwodach) o dużej przewodności.

16 W prawie przepływu można całkę z H podzielić na takie odcinki całkowania, że całka zamienia się na sumę iloczynów: Prosty obwód magnetyczny

17 Do uproszczonego prawa przepływu NI = H 1 l 1 + H 2 l (jeszcze nie p. Ohma) wprowadzimy strumień Φ (coś na podobieństwo prądu w obwodach elektrycznych). Ciągłość strumienia Φ (podobnie jak ciągłość prądu) można zapisać: Φ = B 1 S 1 = B 2 S 2 =... = µ 1 H 1 S 1 = µ 2 H 2 S 2 =... Jeżeli dla każdego n H n S n to: Φ = B 1 S 1 = B 2 S 2 =... = µ 1 H 1 S 1 = µ 2 H 2 S 2 =... Otrzymana równość jest już prawem Ohma dla obwodu magnetycznego, w którym R m = NI/Φ nazywamy reluktancją, [R m ] = [NI/Φ] = A/Vs = 1/H G m = Φ/NI nazywamy permeancją, jest to odwrotność reluktancji.

18 Dla średniej linii indukcji magnetycznej (linia przerywana na rysunku) prawo przepływu w postaci: H 1 l 1 + H 2 l H n l n = NI = Θ, przypomina napięciowe prawo Kirchhoffa. Podobieństwo takie upoważnia do tego, że H n l n nazywamy spadkami potencjału (napięcia) magnetycznego, NI (SMM) jest siłą magnetomotoryczną, Podstawiając Φ/(µ n S n ) za H n otrzymaliśmy prawo Ohma dla obwodu magnetycznego. Strumień Φ jest tu odpowiednikiem natężenia prądu. Z prawa Ohma dla obwodu magnetycznego wynika, że dla danego przepływu Θ = NI duży strumień Φ w obwodzie uzyskujemy przy małych wartościach R m. Małe wartości R m wykazują materiały o dużym współczynniku przenikalności magnetycznej µ. Zatem nic dziwnego, że głównym oporem magnetycznym, reluktancją, w obwodach magnetycznych są szczeliny powietrzne.

19 Analogie między obwodami elektrycznymi i magnetycznymi W uproszczonej i często stosowanej analizie przyjmowane są następujące założenia: a) Strumień znajduje się całkowicie w rdzeniu i wszystkie zwoje obejmują cały strumień magnetyczny. b) Gęstość strumienia magnetycznego (indukcja magnetyczna) jest stała na poprzecznym przekroju rdzenia. Analogia do powszechnie znanych obwodów elektrycznych ułatwia inżynierię obwodów magnetycznych. 3 proste przykład poniżej:

20 Przykład Oblicz strumień Φ, gęstość strumienia B i natężenie pola magnetycznego H w obwodzie magnetycznym pokazanym na rysunku, z rdzeniem o przenikalności µ r = Obliczamy stosując założenia, że pole w rdzeniu jest jednorodne i nie opuszcza rdzenia przenika wszystkie zwoje. Rozwiązanie. Siła magnetomotoryczna F m = Ni = 500 0,1 A = 50 Az (albo 50 A). Średnia droga strumienia magnetycznego l = 4 0,09 m = 0,36 m. Pole przekroju poprzecznego rdzenia A = 0,01 m 0,01 m = 0,0001 m 2 Reluktancja R m = l/(µa) = l/(µ r µ 0 A) = 0,36/(1000 4π ,0001) = 2, Az/Wb. Strumień magnetyczny Φ = F m /R m = (50 Az)/(2, Az/Wb) = 1, Wb. Gęstość strumienia B = Φ/A = (1, Wb)/(0,0001 m 2 ) = 0,175 Wb/m 2 = 0,157 T. Natężenie pola magnetycznego H = B/µ = B/µ r µ 0 = (0,175 Wb/m 2 )/(1000 4π 10-7 H/m) = 139 Az/m. Zastosowane uproszczenia jak widać pozwalają na łatwe wyliczenie przybliżonych wielkości i analizę układu. W projektowaniu wymagana jest jednak większa precyzja i rozwiązywanie równań 3-wymiarowych.

21 Przykład Oblicz prąd w uzwojeniu zawierającym 95 zwoi, zapewniający amplitudę indukcji magnetycznej (przebiegu sinusoidalnego) w szczelinie powietrznej B sz = 0,82 T w pewnej maszynie elektrycznej. W obliczeniach założyć, że przenikalność rdzenia magnetycznego jest µ Fe = nieskończona w porównaniu z przenikalnością powietrza µ 0 =4π 10-7 H/m. Szerokość szczeliny wynosi 3,5 mm. Obliczyć reluktancję szczeliny przy a = b = 0,1 m. Rozwiązanie. Przy założeniu µ Fe =, reluktancja rdzenia wynosi zero, podobnie spadki potencjału magnetycznego H n l n w obszarze rdzenia są równe zero. Zatem cała siła magnetomotoryczna NI = Θ odkłada się w szczelinie: Θ = NI = H sz l sz = (B sz /µ sz )l sz (B sz /µ sz )l sz = (0,82/(4π10-7 )) (3, ) A (lub Az) I = Θ/N = (0,82/(4π )) 3,510-3 = 24 A - jest to amplituda natężenia prądu. Aby obliczyć reluktancję szczelin należy oszacować efektywny jej przekrój, w tym celu przyjmuje się, że przekrój szczeliny S sz = (a + l sz ) (b + l sz ) -> R m sz = l sz /(µ 0 S sz ) W praktyce od około 70 do 90% całej siły magnetomotorycznej spada w szczelinie, zatem dla dokładnych obliczeń jednak należy uwzględniać pozostałe 10 do 30% spadku mającego miejsce w

22 Przykład Mając układ magnetyczny z dwoma szczelinami jak na rysunku, przedstawić układ zastępczy. Rozwiązanie. Przy założeniu µ =>, reluktancja rdzenia jest do zaniedbania wynosi zero. Siła magnetomotoryczna F m = SMM = Ni, Reluktancje wynoszą: R m sz1 = l sz1 /(µ 0 S sz1 ), R m sz2 = l sz2 /(µ 0 S sz2 ), Strumień magnetyczny w szczelinie 1: Φ 1 = Ni/R m sz1 = Niµ 0 S sz1 /l sz1 Φ 2 = Ni/R m sz2 = Niµ 0 S sz2 /l sz2 Całkowity strumień: Φ = Φ + Φ

23 Energia w obwodach magnetycznych Jeżeli potrafimy wyznaczyć energię obwodu magnetycznego w funkcji odległości między jego elementami to pochodna energii po odległości między dwoma elementami daje wyrażenie na siłę z jaką się one przyciągają, może to być siła udźwigu elektromagnesu. Oczywiście kierunek działania tej siły to taki, dla którego pochodna energii jest najbardziej ujemna (energia najszybciej maleje).

24 Przykład Posługując się układem na rysunku i prawami Kirchhoffa wyprowadzić wzór na energię gromadzoną w indukcyjności L. Rozwiązanie. Z definicji indukcyjności mamy: U L = L(di/dt). Po włączeniu wyłącznika W, z napięciowego prawa KIrchhoffa mamy: U = Ri + L(di/dt). Mnożąc tę równość stronami przez idt otrzymujemy: Uidt = Ri 2 dt + Lidi. Iloczyn Uidt jest porcją energii traconej przez źródło napięcia U w czasie dt, iloczyn Ri 2 dt jest energią zamienianą na ciepło w rezystorze R w czasie dt, iloczyn Lidi jest energią gromadzoną w indukcyjności L w czasie dt. Całkowitą energię zgromadzoną w polu magnetycznym cewki W L otrzymamy całkując iloczyn Lidi od zerowej wartości prądu do wartości ustalonej I = U/R. Wymiar [W L ] = [L][I 2 ] = 1 (Vs/A) A 2 = 1 VAs = 1 J. Warto przy okazji odnotować, że podobieństwo wzoru na energię W L do wzorów na energię kinetyczną w układach mechanicznych mv 2 /2 lub Jω 2 /2 jest podstawą do modelowania analogowego (symulacji) układów mechanicznych za pomocą układów elektrycznych. Indukcyjność w obwodzie elektrycznym jest elementem wykazującym inercję (bezwładność).

25 Siła przyciągania elektromagnesu W wielu urządzeniach elektromagnesy są stosowane w celu wytworzenia odpowiedniej siły. Spotykamy elektromagnesy w podnośnikach elektromagnetycznych służących do podnoszenia ciężarów czy w stycznikach i przekaźnikach do przesterowania styków. Podczas przemieszczania zwory wykonywana jest praca z użyciem pewnej siły F. Praca ta równa jest zmianie energii pola magnetycznego elektromagnesu. Energia pola magnetycznego wyraża się przez: W m = Li 2 /2. Indukcyjność z definicji występuje w wyrażeniu na indukowaną siłę elektromotoryczną E = -L(di/dt), ale też z prawa Faradaya otrzymujemy E = - N(dΦ/dt), gdzie N jest liczbą zwoi otaczających strumień Φ. Z analizy obwodów magnetycznych pamiętamy, że Φ = Ni/R m = NiµS/l - dla prostego układu bez szczelinym. Zatem możemy zapisać E = -L(di/dt) = - N(dΦ/dt) = -(N 2 µs/l)(di/dt), z czego wynika, że L = N 2 µs/l. Więc energia pola magnetycznego daje się zapisać jako W m = (N 2 µs/l) i 2 /2. Wykorzystajmy jeszcze związek między indukcją magnetyczną B a prądem i : µ H = µ Ni/l; B = µ Ni/l i wstawmy za i wyrażenie i = Bl/(µ N) do wzoru na W m. W m = (N 2 µs/2l) (Bl) 2 /(µ N) 2 = B 2 Sl/(2µ) = B 2 V/(2µ) = HBV/2. Warto odnotować, że energia pola magnetycznego to iloczyn B 2 i objętości przestrzeni, w której rezyduje indukcja B, podzielony przez 2µ.. Aby z tego wyrażenia obliczyć siłę zastosujmy rozumowanie: dw = (dw/dl)dl = -Fdl: -F = dw m /dl. Moduł siły to: 2

26 Siła przyciągania elektromagnesu gdy szczelina jest wyzerowana

27 Siła przyciągania elektromagnesu gdy szczelina jest mała ale nie zerowa.

28 Indukcja wzajemna określa sprzężenie magnetyczny między uzwojeniami powodowane ich wzajemną bliskością i orientacją. Indukcja wzajemna oznaczana jest symbolem M i zdefiniowana równością: u b = Mdi a /dt Kropki na rysunku (i na schematach) oznaczają końcówki cewek o zgodnej polaryzacji (zgodnej fazie napięć). W cewce, gdy płynie przez nią prąd zmienny, indukowane jest też napięcie za sprawą samoindukcji. u a = L a di a /dt Zatem napięcie wymuszające prąd i a gdy zaciski uzwojenia wtórnego są rozwarte spełnia równość: u a = ir + L a di a /dt. Gdy w uzwojeniu wtórnym popłynie prąd to napięcie wymuszające ma do pokonania jeszcze jedno obciążenie i w zakresie liniowym całego układu mamy u a = ir + L a di a /dt + Mdi b /dt.

29 Czy można analizować układy sprzężone przy pomocy układów zastępczych? Owszem, można to robić stosując tzw. źródła zależne (źródła sterowane): ε 1 = - L 1 di 1 /dt ± Mdi 2 /dt ε 2 = - L 2 di 2 /dt ± Mdi 1 /dt Pierwszy człon po prawej stronie obu równań pochodzi od samoindukcji danej cewki, a drugi od jej indukcyjności wzajemnej z drugą cewką. Znak drugiego członu, zależnie od sposobu w jaki strumień magnetyczny jednej cewki przenika drugą. Oczywiście w obszarze liniowym napięć i prądów analizowanego układu dopisywane równania (np. jak zależy dana siła EM od prądu w innej części układu) są liniowe. Dla przebiegów sinusoidalnych, w zapisie zespolonym mamy: ± MdI 2 /dt = ±jωmi 2 ± MdI 1 /dt =±jωmi 1

30 Na marginesie dodajmy, że oprócz indukcyjności wzajemnej mogą też występować pojemności wzajemne. Taką sytuację można spotkać w wiązkach przewodów elektrycznych czy w lampach elektronowych, gdzie występuje wiele elektrod jedna obok drugiej. Jeżeli na jedną z takich elektrod wprowadzany jest ładunek elektryczny to jego pole wyindukuje pewien rozkład ładunku na pozostałych i będzie wpływać na ich potencjały elektryczne. W układach wysokich częstotliwości takie pojemności mogą stanowić małą impedancję (1/jωC i znaczną konduktancję: jωc) odpowiedzialną za przenikanie sygnałów pomiędzy obwodami elektrycznymi. Innymi słowy pojemności wzajemne (czasem bardzo niepożądane) mogą sprzęgać ze sobą odizolowane od siebie obwody elektryczne.

31 Liniowy sensor położenia z transformatorem różnicowym. W układzie obok od położenia ruchomego rdzenia zależą wartości indukcji wzajemnych dwóch uzwojeń wtórnych z uzwojeniem pierwotnym - M 1 i M 2. Uzwojenia wtórne 1 i 2 są połączone szeregowo ale w taki sposób, że ich siły elektromotoryczne są w przeciwfazie: u out = (M 1 M 2 )di/dt. Gdy w uzwojeniu pierwotnym mamy wymuszenie sinusoidalne to amplituda sygnału wyjściowego u out będzie zależała od położenia rdzenia. W pozycji zerowej u out będzie równe zeru. Sensory położenia tego typu są projektowane tak aby M 1 M 2 było liniową funkcja przemieszczenia.

32 Reluktancyjny sensor przemieszczenia i prędkości. Bardzo prostym w działaniu jest sensor w postaci magnesu trwałego z nawiniętym na nim uzwojeniem. Kiedy ferromagnetyczne klocki przelatują między biegunami magnesu trwałego zmienia się strumień magnetyczny. Dzieje się tak ponieważ reluktancja obwodu magnetycznego maleje gdy klocek ferromagnytyczny zmniejsza rozmiary szczeliny i rośnie gdy klocek opuszcza bieguny magnesu trwałego. W uzwojeniu pojawia się siła elektromotoryczna zgodnie z prawem Faradaya: e = -dφ/dt.

33 Energia i ko-energia W praktyce często (zwłaszcza w zakresie większych natężeń pola magnetycznego) zależność pomiędzy strumieniem skojarzonym Ψ a natężeniem prądu jest nieliniowe. Wynika to z faktu, że materiały ferromagnetyczne (z których wykonywane są rdzenie magnetyczne) mają w tym względzie nieliniowe charakterystyki. W konsekwencji indukcyjność L, nie może być stała, ale zależy od natężenia pola magnetycznego i proste wyrażenie U = Ldi/dt ze stałym L nie może być stosowane swobodnie. Wówczas dogodniej jest opierać analizę na bilansie energetycznym. Energia magnetyczna W mag możemy wyrazić jako całkę z mocy p = ei, gdzie siła elektromotoryczna e = dψ/dt, e = d(k w NΦ)/dt, czyli: W mag = eidt lub: W mag = (dψ/dt)idt = idψ W mag = i Ψ - W mag to dopełnienie do i Ψ nazywamy ko-energią

34 Energia i ko-energia Okazuje się, że energia i ko-energia są sobie równe gdy zależność między Ψ a i (czy między Φ a F m ) może być uznana za liniową (lub liniową w przybliżeniu). Natomiast małe zmiany energii i ko-energii, można przyjąć, że są sobie równe nawet przy nieliniowej zależności: strumień skojarzony natężenie prądu.

35 Przykład Wyliczyć energię i ko-energię oraz przyrostową liniową indukcyjność L cewki z rdzeniem. Wyliczyć również napięcie na zaciskach cewki mając dane: zależność między prądem a strumieniem skojarzonym Ψ w postaci i = Ψ + 0,5 Ψ 2 ; nominalną wartość Ψ = Ψ o = 0,5 Vs; R = 1 Ω; i(t) = 0, ,01sin(400t). Rozwiązanie. 1) Energia i ko-energia: W mag = idψ = (Ψ + 0,5Ψ 2 )dψ = Ψ 2 /2 + Ψ 3 /6, podstawiając do tego wyrażenia nominalną wartość strumienia skojarzonego Ψ 0 = 0,5 Vs otrzymujemy: W mag (Ψ = Ψ 0 ) = 0,5 2 /2 + 0,5 3 /6 = 0,1458 J. W mag = iψ W mag, i = Ψ 0 + 0,5 Ψ 0 2 = 0,5 + 0,5(0,5) 2 = 0,625 A. Zatem W mag = 0,625(0,5) - 0,1458 = 0,1667 J. 2) Indukcyjność przyrostowa L = dψ/di = 1/(di/d Ψ) = 1/[(d/dΨ)(Ψ + 0,5Ψ 2 ) = 1/(1 + Ψ) w otoczeniu Ψ 0 = 0,5 Vs, L = 1/(1 + 0,5) = 0,667 H (w otoczeniu i = 0,625 A). 3) u = ir + L di/dt = [0, ,01sin(400t)] 1 + 0,667 4cos(400t) = 0, ,01sin(400t) + 2,667sin(400t + 90 ) = 0, ,667sin(400t + 89,8 ). Ten przykład ilustruje możliwość linearyzacji równań w zagadnieniach, w których zmiany pewnej wielkości (tu prądu i = 0,01 A) są małe w porównaniu do wartości stałej wokół której te zmiany zachodzą (tu i 0 = 0,625 A).

36 E-E-M. Lista-15 1) Wychodząc z wyrażeń na napięcie na zaciskach uzwojenia: u = NdΦ/dt i u = Ldi/dt pokazać, że L = N 2 /R m. Gdzie reluktancja R m = Ni/Φ. 2) Mając dane układu magnetycznego pokazanego obok: N = 1000 zwoi, i = 10 A, µ r ->, l sz = 0,01m, S sz = 0,1 m 2. Oblicz strumień magnetyczny i gęstość strumienia w szczelinie. 3) Określić indukcyjność i magazynowaną energię magnetyczną w układzie obok. 4) Zakładając, że w szczelinie układu z zadania 3 występuje indukcja magnetyczna (gęstość strumienia magnetycznego) B(t) = 0,6 sin(314t) Wb/m 2, Oblicz indukowane napięcie na uzwojeniu. 5) Oblicz siłę z jaką układ z zadania 3 stara się zmniejszyć szczelinę.