ĆWICZENIE 6 BADANIE OBWODÓW MAGNETYCZNYCH
|
|
- Henryka Filipiak
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 ĆWCZENE 6 BADANE OBWODÓW MAGNETYCZNYCH Cel ćwiczenia: poznanie procesów fizycznych zachodzących, w cewce nieliniowej i jej własności, przez wyznaczenie rezystancji oraz indukcyjności cewki w różnych warunkach pracy. 6.1 Podstawy teoretyczne ćwiczenia ndukcyjność własna cewki z rdzeniem ferromagnetycznym ndukcyjność własną definiuje się wzorem ψ z ϕ L = =, i i θ z ϕ = =, R R l R = (6.1) S gdzie: ψ- strumień magnetyczny skojarzony; i - natężenie prądu. Na podstawie wzoru (6.1), indukcyjność cewki z rdzeniem toroidalnym (rys.6.1), o równomiernie nawiniętym uzwojeniu, przy założeniu, że stosunek zewnętrznej do wewnętrznej średnicy toroidu mało różni się od jedności, można określić z zależności z S L = (6.) l gdzie: µ - przenikalność magnetyczna rdzenia; z - liczba zwojów cewki; S - przekrój poprzeczny rdzenia; l - średnia długość linii pola magnetycznego w rdzeniu. l i S Rys.6.1. Cewka z rdzeniem toroidalnym ndukcyjność własna cewki ze szczeliną powietrzną jest w przybliżeniu równa indukcyjności cewki
2 toroidalnej (zależność (6.)) w przypadku, gdy pole przekroju szczeliny powietrznej przenikanej strumieniem magnetycznym jest znacznie większe od poprzecznego przekroju rdzenia (wybrzuszenie linii pola magnetycznego w szczelinie). Taka sytuacja ma miejsce gdy długość szczeliny przekracza pięciokrotnie najmniejszy z wymiarów rdzenia l min( a, b) 5. ndukcyjność własna cewki z rdzeniem i szczeliną powietrzną jest wprost proporcjonalna do iloczynu przenikalności magnetycznej µ rdzenia, liczby zwojów cewki z, jej poprzecznego przekroju S oraz odwrotności długości l rdzenia cewki. Wynika stąd wniosek co do charakteru indukcyjności własnej L cewki, w zależności od rodzaju materiału rdzenia, W przypadku rdzenia wykonanego z materiału diamagnetycznego (np. miedź) lub paramagnetycznego (np. powietrze, glin), którego przenikalność magnetyczna jest wielkością stałą, indukcyjność cewki jest stała i taka cewka stanowi element liniowy. W przypadku rdzenia ferromagnetycznego, ze względu na nieliniową zależność indukcji magnetycznej B od natężenia pola magnetycznego H (rys.6.), przenikalność magnetyczna jest wielkością zmienną, zależną od natężenia pola magnetycznego H, które jest funkcją natężenia prądu i. W związku z tym indukcyjność własna cewki jest także zmienna i zależna od natężenia pola magnetycznego H, a tym samym od natężenia prądu i. Cewka o takich własnościach jest cewką nieliniową. Na podstawie charakterystyki magnesowania dla materiału ferromagnetycznego można wyznaczyć różne wartości przenikalności magnetycznych. Do najczęściej stosowanych należą: przenikalność statyczna µ st ; przenikalność dynamiczna µ d ; przenikalność skuteczna µ sk. Przenikalność magnetyczną statyczną określa się stosunkiem indukcji magnetycznej B i natężenia pola magnetycznego H, w danym punkcie pracy na krzywej magnesowania (rys. 6.3.). B [T] H [A/m] Rys.6.. Wykres zależności indukcyjności magnetycznej B w funkcji natężenia pola magnetycznego H (krzywa magnesowania) B st =, dla B = B A, i H = H A (6.3) H Na rys.6.3 pokazano, że przenikalność statyczna jest proporcjonalna do tangensa kąta nachylenia prostej
3 przechodzącej przez początek układu współrzędnych i dany punkt pracy (A) na krzywej magnesowania, tj. = k tgα (6.4) st przy czym k µ jest współczynnikiem proporcjonalności zależnym od skali współrzędnych wykresu. B A B B A C β C A C H A H β Α H Rys.6.3. Sposób wyznaczania st Rys.6.4. Sposób wyznaczania d Przenikalność magnetyczna dynamiczna uwzględniana jest w tych przypadkach, gdy ważna jest znajomość zależności przyrostu indukcji magnetycznej od wywołującej ją zmiany natężenia pola magnetycznego lim ΔB db d = = (6.5) ΔH ΔH dh Z równania (6.5) wynika, że przenikalność dynamiczna w danym punkcie pracy A (rys.6.4) jest proporcjonalna do tangensa kąta nachylenia stycznej do krzywej magnesowania w tym punkcie, tj. = k tgβ (6.6) d przy czym k µ - współczynnik proporcjonalności zależny od skali współrzędnych wykresu. Przenikalność magnetyczna skuteczna ma duże znaczenie w przypadku obwodów nieliniowych dla prądu przemiennego. Z definicji = B sk H (6.7) gdzie B i H są wartościami skutecznymi indukcji magnetycznej i natężenia pola magnetycznego w materiale ferromagnetycznym, magnesowanym prądem przemiennym. Przy zasilaniu cewki z rdzeniem ferromagnetycznym napięciem sinusoidalnie zmiennym (rys.6.5), indukcję magnetyczną w rdzeniu można wyznaczyć, (pomijając rezystancję uzwojenia) z równości ( t) db( t) d u = ψ = z S (6.8) dt dt
4 a stąd B = 1 z S dt () t u i (6.9) u Ψ Zakładając, że Rys.6.5. Cewka z rdzeniem ferromagnetycznym π u = m sin ωt + (6.1) otrzymuje się z zależności (6.9) wyrażenie () t B sin t B = m ω (6.11) gdzie m Bm = (6.1) z S ω Okazuje się, że przebieg indukcji magnetycznej B(t) jest, tak jak napięcie u sinusoidalnie zmienne, a więc wartość skuteczną indukcji magnetycznej można określić ze wzoru Bm B = = m z S ω Wartość skuteczną natężenia pola magnetycznego H wyznacza się z zależności (6.13) H = 1 T T [ H () t ] dt (6.14) W celu obliczenia wartości skutecznej H należy znać funkcję H(t). stnieje wiele metod pozwalających w przybliżony sposób określić tę funkcję, jeśli znana jest indukcja B(t). Metody te opierają się na aproksymacji krzywej magnesowania lub na aproksymacji pętli histerezy rdzenia ferromagnetycznego.
5 6.1.. Cewka liniowa Cewkę liniową można przedstawić przy pomocy szeregowego schematu zastępczego, złożonego z rezystancji R Cu oraz indukcyjności L (rys.6.6) Jeżeli do zacisków cewki liniowej zostanie doprowadzone napięcie o dowolnym przebiegu wartości chwilowej u, to zgodnie z prawem Kirchhoffa, w każdej chwili słuszne będzie równanie di = R i + L (6.15) dt u Cu w którym: i - wartość chwilowa prądu w cewce; R Cu - stała rezystancja uzwojenia cewki; L - stała indukcyjność własna cewki. i u R Cu L Rys.6.6. Cewka liniowa Przy założeniu, że przyłożone do cewki napięcie u ma przebieg sinusoidalnie zmienny i uwzględnieniu stałości parametrów (R Cu, L ) jej schematu zastępczego dochodzi się do wniosku, że wartość chwilowa prądu i ma także przebieg sinusoidalnie zmienny Cewka nieliniowa Jeżeli do cewki nieliniowej doprowadzi się napięcie sinusoidalnie zmienne wyrażone równaniem (6.1), to uwzględniając wzór (6.11) otrzymuje się strumień magnetyczny rdzenia w postaci () t sin t φ = φ ω (6.16) m Natomiast prąd w uzwojeniu cewki będzie odkształcony. Odkształcenie krzywej prądu jest spowodowane nieliniową charakterystyką magnesowania B(H) rdzenia ferromagnetycznego. Można przy tym wyróżnić
6 dwa zasadnicze przypadki odkształcenia prądu: - przy pominięciu zjawiska histerezy magnetycznej; - przy uwzględnieniu zjawiska histerezy magnetycznej. B φ φ = B S 3 φ 3φ u φ φ (t) i 1 i i 3 H, i φ 1 t 1 t t 3 u(t) t i t 1 t t 3 θ = H dl l Prawo przepływu z = H l i(t) t Rys.6.7. Zobrazowanie odkształcenia prądu spowodowanego nieliniową ch-ką magnesowania B(H) Konstrukcję graficzną, wyjaśniającą powstawanie odkształcenia prądu w pierwszym przypadku, pokazano na rys.6.7. Charakterystyka magnesowania B(H) dla danego obwodu magnetycznego wyraża w innej skali zależności φ (i), gdyż strumień magnetyczny jest wtedy proporcjonalny do indukcji magnetycznej B, a zgodnie z prawem przepływu zależność istniejąca pomiędzy natężeniem pola magnetycznego H oraz prądem i cewki jest również w przybliżeniu, proporcjonalna. Aby wykreślić przebieg prądu i, dla wybranych chwil czasu t 1, t, t 3, wyznacza się wartości strumienia magnetycznego φ 1, φ, φ 3. Punkty o współrzędnych (t 1, φ 1 ), (t, φ ), (t 3, φ 3 ) przerzutowane na charakterystykę magnesowania, określają wartości chwilowe prądu i 1, i, i 3,. Przyporządkowując otrzymanym wartościom prądów odpowiednie chwile czasowe uzyskuje się przebieg wartości chwilowej prądu i(t) w zwojeniu cewki. Prąd ten jest odkształcony i tym bardziej odbiega od przebiegu sinusoidalnego, im bardziej nieliniowa jest charakterystyka φ (i), a dla danej charakterystyki φ (i) zależy od amplitudy m napięcia.
7 6 B 5 φ H, i φ u t t 1 t t 3 t 4 t 5 t 6 6 t u(t) i φ (t) t t 1 t t 3 t 4 t 5 i(t) t 6 t Rys.6.8. Zobrazowanie odkształcenia prądu spowodowanego zjawiskiem histerezy magnetycznej W podobny sposób znajduje się krzywą prądu i(t) w przypadku uwzględnienia zjawiska histerezy magnetycznej (rys.6.8). Krzywa prądu magnesującego jest antysymetryczna, a więc przy rozwinięciu tej funkcji w szereg Fouriera otrzymuje się jedynie nieparzyste harmoniczne. Biorąc pod uwagę stosunkowo małą wartość amplitudy trzeciej i wyższych harmonicznych dopuszcza się, dla uproszczenia rozważań, uwzględnienie tylko składowej podstawowej prądu. Widoczna na rys.6.7 zgodność w czasie punktów ekstremalnych oraz punktów zerowania się prądu i strumienia magnetycznego pozwala przyjąć zgodność faz tego strumienia i składowej prądu. Występujące na rys.6.8 przesunięcie czasowe punktów zerowania się prądu i strumienia magnetycznego wskazuje na przesunięcie fazowe prądu i strumienia magnetycznego, w przypadku uwzględnienia zjawiska histerezy magnetycznej Straty histerezowe i wiroprądowe w rdzeniu ferromagnetycznym Na podstawie analizy rys.6.7. oraz rys.6.8. można wywnioskować, że w przypadku pominięcia zjawiska histerezy magnetycznej i prądów wirowych, w uzwojeniu cewki jest tylko prąd wytwarzający strumień magnetyczny w rdzeniu. Prąd ten nazywa się prądem magnesującym, a jego wartość chwilową oznacza się przez iµ. W rzeczywistości, na skutek zjawiska histerezy magnetycznej, występują w rdzeniu straty energii, które noszą nazwę strat histerezowych; ich miarą w czasie trwania okresu jest pole powierzchni ograniczonej pętlą histerezy. Składowa prądu uzwojenia, odpowiadająca tym stratom, nazywa się prądem π histerezowym, a jego wartość chwilową oznacza się przez i h. Prąd i h wyprzedza w fazie o kąt radianów strumień magnetyczny φ (t). Zatem prąd histerezowy wyprzedza również o kąt π radianów prąd
8 magnesujący i µ, który jest w fazie ze strumieniem magnetycznym. Rozkład prądu uzwojenia na prąd magnesujący i µ oraz prąd histerezowy i h ma charakter teoretyczny, gdyż w rzeczywistości w uzwojeniu występuje tylko prąd i. Ponadto na uwagę zasługuje jeszcze jedno zjawisko występujące w rdzeniu ferromagnetycznym. Zmienny strumień magnetyczny indukuje w rdzeniu prądy zwane prądami wirowymi. Prądy te są powodem strat zwanych stratami wiroprądowymi. W celu ograniczenia prądów wirowych wykonuje się rdzenie nie z jednolitego materiału, lecz z cienkich blach izolowanych od siebie. Zwiększa się w ten sposób rezystancję na drodze prądów wirowych, co wpływa na ich znaczne ograniczenie. Ze stratami wiroprądowymi jest związane zjawisko dodatkowego prądu w uzwojeniu cewki. Prąd ten oznacza się przez i w i jest on w fazie z prądem histerezowym. Sumę strat histerezowych i wiroprądowych nazywa się stratami w rdzeniu ferromagnetycznym; ich miarą jest moc strat oznaczona przez P Fe. Często operuje się pojęciem jednostkowej mocy strat P Fe, która wyraża się stosunkiem mocy strat do ciężaru rdzenia. Jednostkowa moc strat histerezowych jest proporcjonalna do częstotliwości P, = σ f B (6.17) Fe h przy czym σ h - współczynnik zależny od gatunku materiału f - częstotliwość;. BBm - amplituda indukcji magnetycznej w rdzeniu: n - wykładnik potęgi równy: 1,6 przy,1 T< B m < l T, przy 1T <B m < 1,6T. Jednostkowa moc strat wiroprądowych jest proporcjonalna do kwadratu częstotliwości P Fe, w w m h n m = σ f B (6.18) przy czym σ w oznacza współczynnik zależny od gatunku materiału i grubości blachy. Stosowalność wzorów (6.17) i (6.18) jest ograniczona do pewnego zakresu częstotliwości. Dla bardzo dużych częstotliwości wzory ulegają modyfikacjom.
9 Schemat zastępczy i wykres wektorowy cewki nieliniowej Własności cewki z rdzeniem ferromagnetycznym analizuje się po wprowadzeniu pewnych uproszczeń. Przebieg odkształcony zastępuje się jego składową podstawową, pomijając wyższe harmoniczne rozminięcia w szereg Fouriera. W pewnych przypadkach wprowadza się tzw. równoważny przebieg sinusoidalnie zmienny, którego wartość skuteczna jest równa wartości skutecznej przebiegu odkształconego. Dzięki temu do rozważań można stosować metodę symboliczną. Takie uproszczenie jest dopuszczalne dla dławika w zakresie leżącym na charakterystyce magnesowania poniżej nasycenia, gdzie zależność B(H) można uważać w przybliżeniu jako liniową. φ g u i φ r Rys Cewka z rdzeniem stalowym Gdy do zacisków cewki z rdzeniem stalowym (rys.6.9.) doprowadzone zostanie napięcie u sinusoidalnie zmienne, w uzwojeniu cewki pojawi się prąd i, z którym związany jest zmienny strumień magnetyczny φ. Przeważająca część strumienia, zwana strumieniem głównym φ g zamknie się w obwodzie magnetycznym rdzenia, gdyż reluktancja rdzenia jest mała w porównaniu z reluktancją na drodze linii magnetycznych zamykających się poprzez otaczające cewkę powietrze. Część strumienia, która zamyka się w powietrzu, nazywa się strumieniem rozproszenia φ r. Napięcie doprowadzone do zacisków jest równoważone przez trzy składowe: - spadek napięcia na rezystancji uzwojenia u R = R i (6.19) - napięcie indukowane przez strumień główny, zwane napięciem magnesującym Cu ( t) - napięcie indukowane przez strumień rozproszenia d u = φ g z dt (6.) u r ( t) gdzie z jest to liczba zwojów uzwojenia cewki, a zatem dφr = z (6.1) dt
10 u = u + u + (6.) R u r Prąd n uzwojenia można traktować jako sumę prądu magnesującego i µ, prądu histerezowego i h oraz prądu odpowiadającego stratom wiroprądowym i w, zatem przy czym i + = i + ih + iw = i ife (6.3) i = i + i (6.4) Fe h w jest prądem odpowiadającym stratom mocy w stali. Zgodnie z przyjętymi założeniami, zarówno strumień jak i prąd traktuje się jako sinusoidalnie zmienne. Po podstawieniu do równania (6.) napięć składowych, określonych równaniami (6.19), (6.) i (6.1) otrzymuje się zależność określającą przyłożone do cewki napięcie u = R Cu dφg i + z dt ( t) dφ ( t) + z r dt (6.5) Stosując metodę symboliczną w odniesieniu do wartości skutecznych można równanie (6.5) napisać w postaci = R i + jω z φ + jω z φ (6.6) Cu g r gdzie φ g, φ r są to wartości skuteczne, odpowiednio strumienia głównego i strumienia rozproszenia. Strumień rozproszenia φ g jest proporcjonalny do prądu czyli gdzie L r oznacza indukcyjność skuteczną rozproszenia. z φ = L (6.7) r r Wielkość jω z φ g = (6.8) nazywa się symbolicznym napięciem magnesującym. względniając zależności (6.7) i (6.8) otrzymuje się równanie, napięć cewki nieliniowej w postaci = R + jω L (6.9) Cu r + ndukcyjności rozproszenia odpowiada reaktancja rozproszenia X = ω (6.3) r L r Moduł napięcia magnesującego wyraża się zależnością
11 φmg = πf z = 4, 44 f z φmg (6.31) Zależność między symbolicznymi wartościami skutecznymi prądów można zapisać w postaci + + (6.3) = + Fe = Równaniom (6.9) oraz (6.3) odpowiada schemat zastępczy przedstawiony na rys.6.1a. Występująca na tym schemacie rezystancja R Fe ilustruje straty mocy w rdzeniu cewki, a nieliniowa indukcyjność L µ - zjawiska związane z magnesowaniem rdzenia. Na rys.6.11b przedstawiony jest wykres wskazowy prądów i napięć. h w L r R cu Fe X r R Fe L R Cu Fe Φ g Rys.6.1a Schemat zastępczy cewki z rdzeniem Rys.6.1b Wykres wskazowy prądów i napięć Schemat zastępczy cewki z rdzeniem, jak na rys.6.1a, zawiera elementy odpowiadające zasadniczym zjawiskom fizycznym, występującym podczas pracy cewki nieliniowej w obwodzie prądu przemiennego. Rezystancja R Cu uzwojenia cewki nieliniowej jest wyznaczona ze stosunku napięcia do prądu stałego (element liniowy) R Cu = (6.33) Rezystancję nieliniową R Fe określa moc strat w rdzeniu (przy prądzie przemiennym} według wzoru R Fe = = = P Fe Fe P Fe Fe (6.34) Moc całkowita cewki o rdzeniu ferromagnetycznym wynosi P = cos ϕ = P Cu + P Fe (6.35) gdzie
12 P Cu = R Cu (6.36) więc moc strat w rdzeniu ferromagnetycznym P Fe = P RCu (6.37) ndukcyjność skuteczna rozproszenia L r jest określona strumieniem rozproszenia φ r i nie zależy od prądu. ndukcyjność skuteczna główna L µ jest określona strumieniem głównym φ g i jest zależna od prądu. Jej wartość można wyznaczyć ze wzoru L 1 1 = X = (6.38) ω ω Lr R Cu R1 R`Fe R L` L Rys.6.11a. Szeregowy schemat zastępczy cewki z rdzeniem Rys.6.11b. Schemat uproszczony Schemat zastępczy cewki z rdzeniem ferromagnetycznym można przedstawić również w postaci szeregowej, jak na rys.6.11a. Wartości elementów szeregowego schematu zastępczego wyznacza się przekształcając schemat z rys.6.11a na równoważny według rys.6.11a, przy czym ' P R = Fe Fe (6.39) X = Z Fe R Fe ' ' ' (6.4) Z ' Fe = (6.41)
13 L X ' ' 1 ' ' = = (6.4) ω ω Z Fe R Fe praszczając schemat z rys.6.11a można otrzymać schemat jak na rys.6.11b, w którym ' PFe P R = RCu + RFe = RCu + = (6.43) X = ω L = Z R (6.44) Z = (6.45) ndukcyjność skuteczną cewki z rdzeniem oblicza się z zależności X 1 L = = ω ω Z R (6.46) Należy szczególnie podkreślić fakt, że parametry zastępcze cewki z rdzeniem ferromagnetycznym określa się dla danej wartości prądu w cewce, ponieważ są one funkcjami prądu Wpływ szczeliny powietrznej rdzenia na własności cewki nieliniowej Na podstawie prawa przepływu można dla obwodu magnetycznego cewki z rdzeniem stalowym i ze szczeliną powietrzną napisać równanie θ = z = H l H σ (6.47) Fe Fe + w którym: Ɵ siła magnetomotoryczna (przepływ); µ - wartość skuteczna prądu magnesującego; H Fe - wartość skuteczna natężenia pola magnetycznego w rdzeniu; H - wartość skuteczna natężenia pola magnetycznego w szczelinie powietrznej; l Fe - średnia długość drogi strumienia magnetycznego w rdzeniu (o jednakowym przekroju); σ - długość szczeliny powietrznej; H σ - napięcie magnetyczne w szczelinie powietrznej, odgrywające decydującą rolę w obwodzie magnetycznym. Reluktancja rozpatrywanego obwodu wynosi lfe σ R = R + R = + Fe S (6.48) S przy czym S oznacza przekrój poprzeczny obwodu magnetycznego. Reluktancja rdzenia Rµ Fe i szczeliny powietrznej Rµ mają na ogół wartości współmierne, bowiem przy Fe
14 znacznie mniejszej przenikalności szczeliny powietrznej od przenikalności rdzenia ferromagnetycznego (µ < µ Fe ) długość drogi strumienia magnetycznego w rdzeniu jest dato większa od długości szczeliny (l Fe << σ). Wprowadzenie szczeliny powietrznej powoduje linearyzację parametrów cewki z rdzeniem ferromagnetycznymi gdyż reluktancja szczeliny Rµ jest liniowa.
15 LABORATORM ELEKTROTECHNK ELEKTRONK Grupa Podgrupa Numer ćwiczenia 6 Lp. Nazwisko i imię Ocena Data wykonania 1. ćwiczenia. Podpis prowadzącego 3. zajęcia Temat BADANA OBWODÓW MAGNETYCZNYCH Wykaz przyrządów Tabela 6.1. Oznaczenia Nazwa i typ elementu Dane Nr fabr. wagi Zasilacz R 1 R d AT L-R L -R Cu Zasilacz regulowany Rezystor suwakowy Rezystor suwakowy Autotransformator Nieliniowa cewka indukcyjna Liniowa cewka indukcyjna A Amperomierz magnetoelektryczny A Amperomierz elektrodynamiczny V V V 1 f W Woltomierz magnetoelektryczny Woltomierz elektrodynamiczny Woltomierz elektrodynamiczny częstościomierz Wyłącznik dwubiegunowy
16 6... Przebieg pomiarów a) W układzie pomiarowym przedstawionym na rys.6.1 wykonać pomiary napięcia dla kilku założonych wartości prądu. Wyniki pomiarów wpisać do tabeli 6.. stalić i wpisać do tabeli wartość rezystancji wewnętrznej R V woltomierza na wykorzystywanym zakresie pomiarowym. + Zasilacz - W R 1 A R A V R V L R V Rys.6.1. Schemat wyznaczania rezystancji uzwojenia cewki R Cu Tabela 6.. Wyniki pomiarów Wyniki obliczeń Lp R V R Cu R Cu śr A V Ω Ω Ω Σ R Cu = b) W układzie pomiarowym przedstawionym na rys.6.13 wykonać pomiary napięcia i częstotliwości dla kilku założonych wartości prądu. Wyniki pomiarów wpisać do tabeli 6.3. stalić i wpisać do tabeli wartość rezystancji wewnętrznej R A amperomierza na wykorzystywanym zakresie pomiarowym.
17 W A R A ~3V/5Hz f AT V L R Cu Rys Schemat wyznaczania impedancji z i indukcyjności L cewki bez rdzenia Tabela 6.3. Wyniki pomiarów Wyniki obliczeń Lp f R A Z L A V Hz Ω Ω mh c) W układzie pomiarowym przedstawionym na rys.6.14 wykonać pomiary prądu napięć dla cewki nieliniowej bez szczeliny i ze szczeliną. Wyniki pomiarów wpisać do tabeli 6.4. R d W ~3V/5Hz AT V 1 A L R V Rys Schemat wyznaczania parametrów cewki z rdzeniem ferromagnetycznym
18 Tabela 6.4. Wyniki pomiarów Wyniki obliczeń Lp σ 1 cosφ sinφ P Z R L mm A V V V - - W Ω Ω mh 1 3., Opracowanie wyników a) Na podstawie wyników pomiarów umieszczonych w tabeli 6. obliczyć rezystancję uzwojenia cewki nieliniowej, Korzystając ze wzoru R Cu = (6.49) R V wyniki obliczeń wpisać do tabeli 6.. b) Na podstawie wyników pomiarów umieszczonych w tabeli 6.3 obliczyć indukcyjność skuteczną cewki bez rdzenia. Do obliczeń użyć wzoru 1 L ( ) = RCu śr + R A (6.5) π f Wyniki obliczeń wpisać do tabeli 6.3, c) Korzystając z wyników pomiarów prądu i napięć wykonanych w pkt.6..c (tabela 6.4) obliczyć współczynnik mocy cosφ, moc strat P, impedancję Z, rezystancję R oraz ndukcyjność L cewki nieliniowej. Współczynnik mocy cosφ wyznacza się z zależności cos ( ) ϕ = 1 (6.51)
19 gdzie = R d (6.5) Zależność (6.51) wynika z analizy wykresu wskazowego przed stawionego na rys i twierdzenia Carnota. Pozostałe wielkości wyznacza się ze wzorów P = cosϕ (6.53) Z = (6.54) R = Z cosϕ (6.55) 1 L = Z sinϕ (6.56) πf przy czym sinϕ = 1 cosϕ (6.57) 18-1 Wyniki obliczeń zestawić w tabeli 6.4, Rys Wykres wskazowy d) Na podstawie wyników obliczeń umieszczonych w tabeli 6.3 przedstawić wykreślnie zależność indukcyjności L cewki powietrznej od prądu L = f ( ) e) Na podstawie wyników pomiarów i obliczeń umieszczonych w tabeli 6.4 przedstawić wykresy zależności: napięcia na cewce nieliniowej, impedancji Z, współczynnika mocy cosφ, mocy strat P, rezystancji R oraz indukcyjności L od prądu cewki = f ( ), Z = f (), cosϕ = f ( ), P = f ( ), R = f (), L = f ( ) Wykresy sporządzić dla cewki z rdzeniem bez szczeliny (σ = ) oraz ze szczeliną (σ = mm). f) W oparciu o wyniki obliczeń zamieszczone w tabeli 6.4 narysować szeregowy schemat zastępczy cewki nieliniowej dla dwóch wybranych wartości prądu, g) zasadnić otrzymane wykresy. Wyjaśnić różnice między indukcyjnościami cewki powietrznej (bez rdzenia) oraz cewki nieliniowej bez szczeliny i ze szczeliną..
INSTRUKCJA LABORATORIUM ELEKTROTECHNIKI BADANIE TRANSFORMATORA. Autor: Grzegorz Lenc, Strona 1/11
NSTRKCJA LABORATORM ELEKTROTECHNK BADANE TRANSFORMATORA Autor: Grzegorz Lenc, Strona / Badanie transformatora Celem ćwiczenia jest poznanie zasady działania transformatora oraz wyznaczenie parametrów schematu
Bardziej szczegółowoOBWODY MAGNETYCZNE SPRZĘśONE
Obwody magnetyczne sprzęŝone... 1/3 OBWODY MAGNETYCZNE SPRZĘśONE Strumień magnetyczny: Φ = d B S (1) S Strumień skojarzony z cewką: Ψ = w Φ () Indukcyjność własna: L Ψ = (3) i Jeśli w przekroju poprzecznym
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 4 WYZNACZANIE INDUKCYJNOŚCI WŁASNEJ I WZAJEMNEJ
Ćwiczenie 4 WYZNCZNE NDUKCYJNOŚC WŁSNEJ WZJEMNEJ Celem ćwiczenia jest poznanie pośrednich metod wyznaczania indukcyjności własnej i wzajemnej na podstawie pomiarów parametrów elektrycznych obwodu. 4..
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 7. Badanie wybranych elementów i układów z rdzeniami ferromagnetycznymi
Ćwiczenie nr 7 Badanie wybranych elementów i układów z rdzeniami ferromagnetycznymi. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest badanie dławika jako elementu nieliniowego, wyznaczenie jego parametrów zastępczych
Bardziej szczegółowoBadanie transformatora
Ćwiczenie 14 Badanie transformatora 14.1. Zasada ćwiczenia Transformator składa się z dwóch uzwojeń, umieszczonych na wspólnym metalowym rdzeniu. Do jednego uzwojenia (pierwotnego) przykłada się zmienne
Bardziej szczegółowoH a. H b MAGNESOWANIE RDZENIA FERROMAGNETYCZNEGO
MAGNESOWANIE RDZENIA FERROMAGNETYCZNEGO Jako przykład wykorzystania prawa przepływu rozważmy ferromagnetyczny rdzeń toroidalny o polu przekroju S oraz wymiarach geometrycznych podanych na Rys. 1. Załóżmy,
Bardziej szczegółowoBadanie transformatora
Ćwiczenie 14 Badanie transformatora 14.1. Zasada ćwiczenia Transformator składa się z dwóch uzwojeń, umieszczonych na wspólnym metalowym rdzeniu. Do jednego uzwojenia (pierwotnego) przykłada się zmienne
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI Badanie transformatora jednofazowego
Ćwiczenie 5 Wydział Geoinżynierii, Górnictwa i Geologii LABORATORIUM PODSTAW ELEKTROTECHNIKI Badanie transformatora jednofazowego Opracował: Grzegorz Wiśniewski Zagadnienia do przygotowania Rodzaje transformatorów.
Bardziej szczegółowoPRAWO OHMA DLA PRĄDU PRZEMIENNEGO
ĆWICZENIE 53 PRAWO OHMA DLA PRĄDU PRZEMIENNEGO Cel ćwiczenia: wyznaczenie wartości indukcyjności cewek i pojemności kondensatorów przy wykorzystaniu prawa Ohma dla prądu przemiennego; sprawdzenie prawa
Bardziej szczegółowoBadanie transformatora
POLITECHIKA ŚLĄSKA WYDIAŁ IŻYIERII ŚRODOWISKA I EERGETYKI ISTYTUT MASY I URĄDEŃ EERGETYCYCH LABORATORIUM ELEKTRYCE Badanie transformatora (E 3) Opracował: Dr inż. Włodzimierz OGULEWIC 3. Cel ćwiczenia
Bardziej szczegółowoENS1C BADANIE DŁAWIKA E04
Politechnika Białostocka Wydział Elektryczny Katedra Elektrotechniki Teoretycznej i Metrologii Instrukcja do zajęć laboratoryjnych ENS00 03 BADANIE DŁAWIKA Numer ćwiczenia E04 Opracowanie: Dr inż. Anna
Bardziej szczegółowoBADANIE TRANSFORMATORA I.
BADANIE TRANSFORMATORA I. Cel ćwiczenia: zapoznanie się z budową i działaniem transformatora w trybie stanu jałowego oraz stanu obciążenia (roboczego), wyznaczenie przekładni transformatora, jego sprawności
Bardziej szczegółowoPOMIARY CHARAKTERYSTYKI CZĘSTOTLIWOŚCIOWEJ IMPEDANCJI ELEMENTÓW R L C
ĆWICZENIE 4EMC POMIARY CHARAKTERYSTYKI CZĘSTOTLIWOŚCIOWEJ IMPEDANCJI ELEMENTÓW R L C Cel ćwiczenia Pomiar parametrów elementów R, L i C stosowanych w urządzeniach elektronicznych w obwodach prądu zmiennego.
Bardziej szczegółowoWyznaczanie przenikalności magnetycznej i krzywej histerezy
Ćwiczenie 13 Wyznaczanie przenikalności magnetycznej i krzywej histerezy 13.1. Zasada ćwiczenia W uzwojeniu, umieszczonym na żelaznym lub stalowym rdzeniu, wywołuje się przepływ prądu o stopniowo zmienianej
Bardziej szczegółowoObwody sprzężone magnetycznie.
POLITECHNIKA ŚLĄSKA WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI INSTYTT MASZYN I RZĄDZEŃ ENERGETYCZNYCH LABORATORIM ELEKTRYCZNE Obwody sprzężone magnetycznie. (E 5) Opracował: Dr inż. Włodzimierz OGLEWICZ
Bardziej szczegółowoPRAWO OHMA DLA PRĄDU PRZEMIENNEGO
ĆWICZENIE 53 PRAWO OHMA DLA PRĄDU PRZEMIENNEGO Cel ćwiczenia: wyznaczenie wartości indukcyjności cewek i pojemności kondensatorów przy wykorzystaniu prawa Ohma dla prądu przemiennego; sprawdzenie prawa
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM PODSTAWY ELEKTROTECHNIKI
LABORATORIUM PODSTAWY ELEKTROTECHNIKI CHARAKTERYSTYKI TRANSFORMATORA JEDNOFAZOWEGO Badanie właściwości transformatora jednofazowego. Celem ćwiczenia jest poznanie budowy oraz wyznaczenie charakterystyk
Bardziej szczegółowoWartość średnia półokresowa prądu sinusoidalnego I śr : Analogicznie określa się wartość skuteczną i średnią napięcia sinusoidalnego:
Ćwiczenie 27 Temat: Prąd przemienny jednofazowy Cel ćwiczenia: Rozróżnić parametry charakteryzujące przebieg prądu przemiennego, oszacować oraz obliczyć wartości wielkości elektrycznych w obwodach prądu
Bardziej szczegółowoTemat: Analiza pracy transformatora: stan jałowy, obciążenia i zwarcia.
Temat: Analiza pracy transformatora: stan jałowy, obciążenia i zwarcia. Transformator może się znajdować w jednym z trzech charakterystycznych stanów pracy: a) stanie jałowym b) stanie obciążenia c) stanie
Bardziej szczegółowo13 K A T E D R A F I ZYKI S T O S O W AN E J
3 K A T E D R A F I ZYKI S T O S O W AN E J P R A C O W N I A P O D S T A W E L E K T R O T E C H N I K I I E L E K T R O N I K I Ćw. 3. Wyznaczenie elementów L C metoda rezonansu Wprowadzenie Obwód złożony
Bardziej szczegółowoIndukcja wzajemna. Transformator. dr inż. Romuald Kędzierski
Indukcja wzajemna Transformator dr inż. Romuald Kędzierski Do czego służy transformator? Jest to urządzenie (zwane też maszyną elektryczną), które wykorzystując zjawisko indukcji elektromagnetycznej pozwala
Bardziej szczegółowoĆw. 27. Wyznaczenie elementów L C metoda rezonansu
7 K A T E D R A F I ZYKI S T O S O W AN E J P R A C O W N I A F I Z Y K I Ćw. 7. Wyznaczenie elementów L C metoda rezonansu Wprowadzenie Obwód złożony z połączonych: kondensatora C cewki L i opornika R
Bardziej szczegółowoĆ W I C Z E N I E nr 9 BADANIE TRANSFORMATORA JEDNOFAZOWEGO
Ć W I C Z E N I E nr 9 BADANIE TRANSFORMATORA JEDNOFAZOWEGO CEL ĆWICZENIA: poznanie zasady działania, budowy, właściwości i metod badania transformatora. PROGRAM ĆWICZENIA. Wiadomości ogólne.. Budowa i
Bardziej szczegółowoBADANIE PRZEKŁADNIKÓW PRĄDOWYCH
1. Podstawy teoretyczne ĆWCENE NR 4 BADANE PREKŁADNKÓW PRĄDOWYCH Przekładnik prądowy jest to urządzenie elektryczne transformujące sinusoidalny prąd pierwotny na prąd wtórny o wartości dogodnej do zasilania
Bardziej szczegółowoEUROELEKTRA Ogólnopolska Olimpiada Wiedzy Elektrycznej i Elektronicznej Rok szkolny 2014/2015
EROELEKTR Ogólnopolska Olimpiada Wiedzy Elektrycznej i Elektronicznej Rok szkolny 014/015 Zadania z elektrotechniki na zawody II stopnia (grupa elektryczna) Zadanie 1 W układzie jak na rysunku 1 dane są:,
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 3 BADANIE OBWODÓW PRĄDU SINUSOIDALNEGO Z ELEMENTAMI RLC
Ćwiczenie 3 3.1. Cel ćwiczenia BADANE OBWODÓW PRĄD SNSODANEGO Z EEMENTAM RC Zapoznanie się z własnościami prostych obwodów prądu sinusoidalnego utworzonych z elementów RC. Poznanie zasad rysowania wykresów
Bardziej szczegółowoGenerator. R a. 2. Wyznaczenie reaktancji pojemnościowej kondensatora C. 2.1 Schemat układu pomiarowego. Rys Schemat ideowy układu pomiarowego
PROTOKÓŁ POMAROWY LABORATORUM OBWODÓW SYGNAŁÓW ELEKTRYCZNYCH Grupa Podgrupa Numer ćwiczenia 3 Nazwisko i imię Data wykonania ćwiczenia Prowadzący ćwiczenie Podpis Data oddania sprawozdania Temat BADANA
Bardziej szczegółowoPracownia Elektrotechniki
BADANIE TRANSFORMATORA I. Cel ćwiczenia: zapoznanie się z budową i działaniem transformatora w trybie stanu jałowego oraz stanu obciążenia (roboczego), wyznaczenie przekładni i sprawności transformatora.
Bardziej szczegółowoCharakterystyki częstotliwościowe elementów pasywnych
Charakterystyki częstotliwościowe elementów pasywnych Parametry elementów pasywnych; reaktancji indukcyjnej (XLωL) oraz pojemnościowej (XC1/ωC) zależą od częstotliwości. Ma to istotne znaczenie w wielu
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 2. BADANIE DWÓJNIKÓW NIELINIOWYCH STANOWISKO I. Badanie dwójników nieliniowych prądu stałego
Laboratorium elektrotechniki 19 Ćwiczenie BDNE DWÓJNKÓW NELNOWYCH STNOWSKO Badanie dwójników nieliniowych prądu stałego W skład zestawu ćwiczeniowego wchodzą dwa zasilacze stałoprądowe (o regulowanym napięciu
Bardziej szczegółowoPROTOKÓŁ POMIARY W OBWODACH PRĄDU PRZEMIENNEGO
PROTOKÓŁ POMIAROWY LABORATORIUM OBWODÓW I SYGNAŁÓW ELEKTRYCZNYCH Grupa Podgrupa Numer ćwiczenia 4 Lp. Nazwisko i imię Data wykonania ćwiczenia Prowadzący ćwiczenie Podpis Data oddania sprawozdania Temat
Bardziej szczegółowoBADANIE ELEKTRYCZNEGO OBWODU REZONANSOWEGO RLC
Ćwiczenie 45 BADANE EEKTYZNEGO OBWOD EZONANSOWEGO 45.. Wiadomości ogólne Szeregowy obwód rezonansowy składa się z oporu, indukcyjności i pojemności połączonych szeregowo i dołączonych do źródła napięcia
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 6 OBWODY NIELINIOWE PRĄDU STAŁEGO Podstawy teoretyczne ćwiczenia
ĆWCZENE 6 OBWODY NELNOWE RĄD STAŁEGO Cel ćwiczenia: poznanie podstawowych zjawisk zachodzących w nieliniowych obwodach elektrycznych oraz pomiar parametrów charakteryzujących te zjawiska. 6.1. odstawy
Bardziej szczegółowoZwój nad przewodzącą płytą
Zwój nad przewodzącą płytą Z potencjału A można też wyznaczyć napięcie u0 jakie będzie się indukować w pojedynczym zwoju cewki odbiorczej: gdzie: Φ strumień magnetyczny przenikający powierzchnię, której
Bardziej szczegółowoWykład Drgania elektromagnetyczne Wstęp Przypomnienie: masa M na sprężynie, bez oporów. Równanie ruchu
Wykład 7 7. Drgania elektromagnetyczne Wstęp Przypomnienie: masa M na sprężynie, bez oporów. Równanie ruchu M d x kx Rozwiązania x = Acost v = dx/ =-Asint a = d x/ = A cost przy warunku = (k/m) 1/. Obwód
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM PRZEKŁADNIKÓW
Politechnika Łódzka, Wydział Elektrotechniki, Elektroniki, nformatyki i Automatyki nstytut Elektroenergetyki, Zakład Przekładników i Kompatybilności Elektromagnetycznej Grupa dziekańska... Rok akademicki...
Bardziej szczegółowoWyznaczanie przenikalności magnetycznej i krzywej histerezy
Ćwiczenie E8 Wyznaczanie przenikalności magnetycznej i krzywej histerezy E8.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest pomiar zależności B(I) dla cewki z rdzeniem stalowym lub żelaznym, wykreślenie krzywej
Bardziej szczegółowo29 PRĄD PRZEMIENNY. CZĘŚĆ 2
Włodzimierz Wolczyński 29 PRĄD PRZEMIENNY. CZĘŚĆ 2 Opory bierne Indukcyjny L - indukcyjność = Szeregowy obwód RLC Pojemnościowy C pojemność = = ( + ) = = = = Z X L Impedancja (zawada) = + ( ) φ R X C =
Bardziej szczegółowoLaboratorium Podstaw Elektrotechniki i Elektroniki
Politechnika Gdańska Wydział Elektrotechniki i utomatyki 1) Wstęp st. stacjonarne I st. inżynierskie, Energetyka Laboratorium Podstaw Elektrotechniki i Elektroniki Ćwiczenie nr 3 OBWODY LINIOWE PRĄDU SINUSOIDLNEGO
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ PPT / KATEDRA INŻYNIERII BIOMEDYCZNE D-1 LABORATORIUM Z MIERNICTWA I AUTOMATYKI Ćwiczenie nr 14. Pomiary przemieszczeń liniowych
Cel ćwiczenia: Poznanie zasady działania czujników dławikowych i transformatorowych, w typowych układach pracy, określenie ich podstawowych parametrów statycznych oraz zbadanie ich podatności na zmiany
Bardziej szczegółowoWIROWYCH. Ćwiczenie: ĆWICZENIE BADANIE PRĄDÓW ZAKŁ AD ELEKTROENERGETYKI. Opracował: mgr inż. Edward SKIEPKO. Warszawa 2000
SZKOŁA GŁÓWNA SŁUŻBY POŻARNICZEJ KATEDRA TECHNIKI POŻARNICZEJ ZAKŁ AD ELEKTROENERGETYKI Ćwiczenie: ĆWICZENIE BADANIE PRĄDÓW WIROWYCH Opracował: mgr inż. Edward SKIEPKO Warszawa 000 Wersja 1.0 www.labenergetyki.prv.pl
Bardziej szczegółowoI. Cel ćwiczenia: Poznanie własności obwodu szeregowego, zawierającego elementy R, L, C.
espół Szkół Technicznych w Skarżysku-Kamiennej Sprawozdanie PAOWNA EEKTYNA EEKTONNA imię i nazwisko z ćwiczenia nr Temat ćwiczenia: BADANE SEEGOWEGO OBWOD rok szkolny klasa grupa data wykonania. el ćwiczenia:
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE INDUKCYJNOŚCI WŁASNEJ I WZAJEMNEJ
POLITECHNIKA BIAŁOSTOCKA KATEDRA ZARZĄDZANIA PRODUKCJĄ Instrukcja do zajęć laboratoryjnych z przedmiotu: Fizyka Kod przedmiotu: ISO73, INO73 Ćwiczenie Nr 7 WYZNACZANIE INDUKCYJNOŚCI WŁASNEJ I WZAJEMNEJ
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM PRZEKŁADNIKÓW
Politechnika Łódzka, Wydział Elektrotechniki, Elektroniki, nformatyki i Automatyki nstytut Elektroenergetyki, Zakład Przekładników i Kompatybilności Elektromagnetycznej Grupa dziekańska... Rok akademicki...
Bardziej szczegółowoBadanie transformatora
Ćwiczenie E9 Badanie transformatora E9.1. Cel ćwiczenia Transformator składa się z dwóch uzwojeń, umieszczonych na wspólnym metalowym rdzeniu. W ćwiczeniu przykładając zmienne napięcie do uzwojenia pierwotnego
Bardziej szczegółowoMetodę poprawnie mierzonego prądu powinno się stosować do pomiaru dużych rezystancji, tzn. wielokrotnie większych od rezystancji amperomierza: (4)
OBWODY JEDNOFAZOWE POMIAR PRĄDÓW, NAPIĘĆ. Obwody prądu stałego.. Pomiary w obwodach nierozgałęzionych wyznaczanie rezystancji metodą techniczną. Metoda techniczna pomiaru rezystancji polega na określeniu
Bardziej szczegółowoLekcja 59. Histereza magnetyczna
Lekcja 59. Histereza magnetyczna Histereza - opóźnienie w reakcji na czynnik zewnętrzny. Zjawisko odkrył i nazwał James Alfred Ewing w roku 1890. Najbardziej znane przypadki histerezy występują w materiałach
Bardziej szczegółowoLaboratorium Wirtualne Obwodów w Stanach Ustalonych i Nieustalonych
ĆWICZENIE 1 Badanie obwodów jednofazowych rozgałęzionych przy wymuszeniu sinusoidalnym Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest Poznanie podstawowych elementów pasywnych R, L, C, wyznaczenie ich wartości na
Bardziej szczegółowo5. POMIARY POJEMNOŚCI I INDUKCYJNOŚCI ZA POMOCĄ WOLTOMIERZY, AMPEROMIERZY I WATOMIERZY
5. POMY POJEMNOŚC NDKCYJNOŚC POMOCĄ WOLTOMEY, MPEOMEY WTOMEY Opracował:. Czajkowski Na format elektroniczny przetworzył:. Wollek Niniejszy rozdział stanowi część skryptu: Materiały pomocnicze do laboratorium
Bardziej szczegółowoInduktor i kondensator. Warunki początkowe. oraz ciągłość warunków początkowych
Termin AREK73C Induktor i kondensator. Warunki początkowe Przyjmujemy t, u C oraz ciągłość warunków początkowych ( ) u ( ) i ( ) i ( ) C L L Prąd stały i(t) R u(t) u( t) Ri( t) I R RI i(t) L u(t) u() t
Bardziej szczegółowoI. Cel ćwiczenia: Poznanie własności obwodu szeregowego zawierającego elementy R, L, C.
espół Szkół Technicznych w Skarżysku-Kamiennej Sprawozdanie PAOWNA EEKTYNA EEKTONNA imię i nazwisko z ćwiczenia nr Temat ćwiczenia: BADANE SEEGOWEGO OBWOD rok szkolny klasa grupa data wykonania. el ćwiczenia:
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 2 BADANIE TRANSFORMATORA JEDNOFAZOWEGO
ĆWICZENIE BADANIE TRANSFORMATORA JEDNOFAZOWEGO Cel ćwiczenia: poznanie budowy, zasady działania i własności transformatora oraz zachodzących w nim zjawisk w stanie jałowym, przy próbie zwarcia i obciążeniu.1.
Bardziej szczegółowoWpływ nieliniowości elementów układu pomiarowego na błąd pomiaru impedancji
Wpływ nieliniowości elementów układu pomiarowego na błąd pomiaru impedancji Wiesław Miczulski* W artykule przedstawiono wyniki badań ilustrujące wpływ nieliniowości elementów układu porównania napięć na
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 1. Badanie obwodów jednofazowych RLC przy wymuszeniu sinusoidalnym
Ćwiczenie nr Badanie obwodów jednofazowych RC przy wymuszeniu sinusoidalnym. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z rozkładem napięć prądów i mocy w obwodach złożonych z rezystorów cewek i
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 5 BADANIE PRZENIKALNOŚCI MATERIAŁÓW FERROMAGNETYCZNYCH. Laboratorium Inżynierii Materiałowej
Ćwiczenie 5 BADANIE PRZENIKALNOŚCI MATERIAŁÓW FERROMAGNETYCZNYCH Laboratorium Inżynierii Materiałowej 1. CEL ĆWICZENIA Celem ćwiczenia jest badanie zależności przenikalności magnetycznej od warunków magnesowania
Bardziej szczegółowo4.8. Badania laboratoryjne
BOTOIUM EEKTOTECHNIKI I EEKTONIKI Grupa Podgrupa Numer ćwiczenia 4 p. Nazwisko i imię Ocena Data wykonania ćwiczenia Podpis prowadzącego zajęcia 4. 5. Temat Wyznaczanie indukcyjności własnej i wzajemnej
Bardziej szczegółowoX L = jωl. Impedancja Z cewki przy danej częstotliwości jest wartością zespoloną
Cewki Wstęp. Urządzenie elektryczne charakteryzujące się indukcyjnością własną i służące do uzyskiwania silnych pól magnetycznych. Szybkość zmian prądu płynącego przez cewkę indukcyjną zależy od panującego
Bardziej szczegółowoLaboratorium Elektroenergetycznej Automatyki Zabezpieczeniowej Instrukcja laboratoryjna LABORATORIUM ELEKTROENERGETYCZNEJ AUTOMATYKI ZABEZPIECZENIOWEJ
nstrukcja laboratoryjna - 1 - LABORATORUM ELEKTROENERGETYCZNEJ AUTOMATYK ZABEZPECZENOWEJ BADANE PRZEKŁADNKA PRĄDOWEGO TYPU ASK10 1. Cel ćwiczenia Poznanie budowy, zasady działania, danych znamionowych
Bardziej szczegółowoPomiar mocy czynnej, biernej i pozornej
Pomiar mocy czynnej, biernej i pozornej 1. Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z różnymi metodami pomiaru mocy w obwodach prądu przemiennego.. Wprowadzenie: Wykonując pomiary z wykorzystaniem
Bardziej szczegółowo2.Rezonans w obwodach elektrycznych
2.Rezonans w obwodach elektrycznych Celem ćwiczenia jest doświadczalne sprawdzenie podstawowych właściwości szeregowych i równoległych rezonansowych obwodów elektrycznych. 2.1. Wiadomości ogólne 2.1.1
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM POMIARÓW WIELKOŚCI NIEELEKTRYCZNYCH. Pomiary statycznych parametrów indukcyjnościowych przetworników przemieszczenia liniowego
LABORATORIUM POMIARÓW WIELKOŚCI NIEELEKTRYCZNYCH Pomiary statycznych parametrów indukcyjnościowych przetworników przemieszczenia liniowego Wrocław 1994 1 Pomiary statycznych parametrów indukcyjnościowych
Bardziej szczegółowoĆ wiczenie 2 POMIARY REZYSTANCJI, INDUKCYJNOŚCI I POJEMNOŚCI
37 Ć wiczenie POMIARY REZYSTANCJI, INDUKCYJNOŚCI I POJEMNOŚCI 1. Wiadomości ogólne 1.1. Rezystancja Zasadniczą rolę w obwodach elektrycznych odgrywają przewodniki metalowe, z których wykonuje się przesyłowe
Bardziej szczegółowoĆwiczenie: "Obwody prądu sinusoidalnego jednofazowego"
Ćwiczenie: "Obwody prądu sinusoidalnego jednofazowego" Opracowane w ramach projektu: "Informatyka mój sposób na poznanie i opisanie świata realizowanego przez Warszawską Wyższą Szkołę Informatyki. Zakres
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 4 STAN JAŁOWY I ZWARCIE TRANSFORMATORA
WYKŁAD 4 STA JAŁOWY ZWARCE TRASFORMATORA 4.. Moc pozorna transformatora jednofazowego. Rozpatrzmy transformator jednofazowy z rdzeniem płaszczowym pokazany na rys.4.. Przekrój kolumny rdzenia wynosi S
Bardziej szczegółowoĆwiczenie: "Obwody ze sprzężeniami magnetycznymi"
Ćwiczenie: "Obwody ze sprzężeniami magnetycznymi" Opracowane w ramach projektu: "Informatyka mój sposób na poznanie i opisanie świata realizowanego przez Warszawską Wyższą Szkołę Informatyki. Zakres ćwiczenia:
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 3 OBWODY LINIOWE PRĄDU SINUSOIDALNEGO
Politechnika Gdańska Wydział Elektrotechniki i Automatyki 1. Wstęp st. stacjonarne I st. inżynierskie, Mechatronika (WM) Laboratorium Elektrotechniki Ćwiczenie nr 3 OBWODY LINIOWE PRĄDU SINUSOIDALNEGO
Bardziej szczegółowoz ćwiczenia nr Temat ćwiczenia: BADANIE RÓWNOLEGŁEGO OBWODU RLC (SYMULACJA)
Zespół Szkół Technicznych w Skarżysku-Kamiennej Sprawozdanie PAOWNA EEKTYZNA EEKTONZNA imię i nazwisko z ćwiczenia nr Temat ćwiczenia: BADANE ÓWNOEGŁEGO OBWOD (SYMAJA) rok szkolny klasa grupa data wykonania.
Bardziej szczegółowoPomiar indukcyjności.
Pomiar indukcyjności.. Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z metodami pomiaru indukcyjności, ich wadami i zaletami, wynikającymi z nich błędami pomiarowymi, oraz umiejętnością ich właściwego
Bardziej szczegółowoLaboratorium Podstaw Elektrotechniki i Elektroniki
Politechnika Gdańska Wydział Elektrotechniki i utomatyki 1. Wstęp st. stacjonarne I st. inżynierskie, Energetyka Laboratorium Podstaw Elektrotechniki i Elektroniki Ćwiczenie nr 3 OBWODY LINIOWE PĄDU SINUSOIDLNEGO
Bardziej szczegółowoĆwiczenie: "Silnik indukcyjny"
Ćwiczenie: "Silnik indukcyjny" Opracowane w ramach projektu: "Wirtualne Laboratoria Fizyczne nowoczesną metodą nauczania realizowanego przez Warszawską Wyższą Szkołę Informatyki. Zakres ćwiczenia: Zasada
Bardziej szczegółowoMetody mostkowe. Mostek Wheatstone a, Maxwella, Sauty ego-wiena
Metody mostkowe Mostek Wheatstone a, Maxwella, Sauty ego-wiena Rodzaje przewodników Do pomiaru rezystancji rezystorów, rezystancji i indukcyjności cewek, pojemności i stratności kondensatorów stosuje się
Bardziej szczegółowoPrąd d zmienny. prąd zmienny -(ang.:alternating current, AC) prąd elektryczny, którego natężenie zmienia się w czasie.
Prąd d zmienny prąd zmienny -(ang.:alternating current, AC) prąd elektryczny, którego natężenie zmienia się w czasie. 1 Oś wartości natężenia prądu Oś czasu 2 Definicja natężenia prądu zmiennego i dq =
Bardziej szczegółowoPrąd przemienny - wprowadzenie
Prąd przemienny - wprowadzenie Prądem zmiennym nazywa się wszelkie prądy elektryczne, dla których zależność natężenia prądu od czasu nie jest funkcją stałą. Zmienność ta może związana również ze zmianą
Bardziej szczegółowoOddziaływanie wirnika
Oddziaływanie wirnika W każdej maszynie prądu stałego, pracującej jako prądnica lub silnik, może wystąpić taki szczególny stan pracy, że prąd wirnika jest równy zeru. Jedynym przepływem jest wówczas przepływ
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM INŻYNIERII MATERIAŁOWEJ
Politechnika Lubelska Wydział Elektrotechniki i Informatyki Katedra Urządzeń Elektrycznych i TWN 20-618 Lublin, ul. Nadbystrzycka 38A www.kueitwn.pollub.pl LABORATORIUM INŻYNIERII MATERIAŁOWEJ Protokół
Bardziej szczegółowoWyznaczenie parametrów schematu zastępczego transformatora
Wyznaczenie parametrów schematu zastępczego transformatora Wprowadzenie Transformator jest statycznym urządzeniem elektrycznym działającym na zasadzie indukcji elektromagnetycznej. adaniem transformatora
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 4. Badanie filtrów składowych symetrycznych prądu i napięcia
Ćwiczenie nr 4 Badanie filtrów składowych symetrycznych prądu i napięcia 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z metodą składowych symetrycznych, pomiarem składowych w układach praktycznych
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM PRZEKŁADNIKÓW
Politechnika Łódzka, Wydział Elektrotechniki, Elektroniki, nformatyki i Automatyki nstytut Elektroenergetyki, Zakład Przekładników i Kompatybilności Elektromagnetycznej Grupa dziekańska... Rok akademicki...
Bardziej szczegółowoĆwiczenie: "Właściwości wybranych elementów układów elektronicznych"
Ćwiczenie: "Właściwości wybranych elementów układów elektronicznych" Opracowane w ramach projektu: "Informatyka mój sposób na poznanie i opisanie świata realizowanego przez Warszawską Wyższą Szkołę Informatyki.
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 3 Sprawdzenie prawa Ohma.
Ćwiczenie nr 3 Sprawdzenie prawa Ohma. 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest praktyczne wykazanie i potwierdzenie słuszności zależności określonych prawem Ohma. Zastosowanie prawa Ohma dla zmierzenia oporności
Bardziej szczegółowoII. Elementy systemów energoelektronicznych
II. Elementy systemów energoelektronicznych II.1. Wstęp. Główne grupy elementów w układach impulsowego przetwarzania mocy: elementy bierne bezstratne (kondensatory, cewki, transformatory) elementy przełącznikowe
Bardziej szczegółowoMostek Wheatstone a, Maxwella, Sauty ego-wiena. Publikacja współfinansowana ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Mostek Wheatstone a, Maxwella, Sauty ego-wiena Publikacja współfinansowana ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego 2 Do pomiaru rezystancji rezystorów, rezystancji i indukcyjności
Bardziej szczegółowoIndukcyjność. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński
Indukcyjność Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński 2019 Indukcyjność Autorzy: Zbigniew Kąkol, Kamil Kutorasiński Powszechnie stosowanym urządzeniem, w którym wykorzystano zjawisko indukcji elektromagnetycznej
Bardziej szczegółowo1) Wyprowadź wzór pozwalający obliczyć rezystancję R AB i konduktancję G AB zastępczą układu. R 1 R 2 R 3 R 6 R 4
1) Wyprowadź wzór pozwalający obliczyć rezystancję B i konduktancję G B zastępczą układu. 1 2 3 6 B 4 2) Wyprowadź wzór pozwalający obliczyć impedancję (Z, Z) i admitancję (Y, Y) obwodu. Narysować wykres
Bardziej szczegółowoPodstawy Elektrotechniki i Elektroniki. Opracował: Mgr inż. Marek Staude
Podstawy Elektrotechniki i Elektroniki Opracował: Mgr inż. Marek Staude Część 2 Analiza obwodów w stanie ustalonym przy wymuszeniu sinusoidalnym Przypomnienie ostatniego wykładu Prąd i napięcie Podstawowe
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 25. Temat: Obwód prądu przemiennego RC i RL. Cel ćwiczenia
Temat: Obwód prądu przemiennego RC i RL. Cel ćwiczenia Ćwiczenie 25 Poznanie własności obwodu szeregowego RC w układzie. Zrozumienie znaczenia reaktancji pojemnościowej, impedancji kąta fazowego. Poznanie
Bardziej szczegółowoKatedra Elektroniki ZSTi. Lekcja 12. Rodzaje mierników elektrycznych. Pomiary napięći prądów
Katedra Elektroniki ZSTi Lekcja 12. Rodzaje mierników elektrycznych. Pomiary napięći prądów Symbole umieszczone na przyrządzie Katedra Elektroniki ZSTiO Mierniki magnetoelektryczne Budowane: z ruchomącewkąi
Bardziej szczegółowoINSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 7. Pomiar mocy czynnej, biernej i cosφ
INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 7 Pomiar mocy czynnej, biernej i cosφ Wstęp Układy elektryczne w postaci szeregowego połączenia RL, podczas zasilania z sieci napięcia przemiennego, pobierają moc czynną, bierną
Bardziej szczegółowoWielkości opisujące sygnały okresowe. Sygnał sinusoidalny. Metoda symboliczna (dla obwodów AC) - wprowadzenie. prąd elektryczny
prąd stały (DC) prąd elektryczny zmienny okresowo prąd zmienny (AC) zmienny bezokresowo Wielkości opisujące sygnały okresowe Wartość chwilowa wartość, jaką sygnał przyjmuje w danej chwili: x x(t) Wartość
Bardziej szczegółowo2.3. Praca samotna. Rys Uproszczony schemat zastępczy turbogeneratora
E Rys. 2.11. Uproszczony schemat zastępczy turbogeneratora 2.3. Praca samotna Maszyny synchroniczne może pracować jako pojedynczy generator zasilający grupę odbiorników o wypadkowej impedancji Z. Uproszczony
Bardziej szczegółowoWyznaczanie sił działających na przewodnik z prądem w polu magnetycznym
Ćwiczenie 11A Wyznaczanie sił działających na przewodnik z prądem w polu magnetycznym 11A.1. Zasada ćwiczenia W ćwiczeniu mierzy się przy pomocy wagi siłę elektrodynamiczną, działającą na odcinek przewodnika
Bardziej szczegółowoPAŃSTWOWA WYŻSZA SZKOŁA ZAWODOWA W ELBLAGU
PAŃSTWOWA WYŻSZA SZKOŁA ZAWODOWA W ELBLAGU INSTRUKCJA LABORATORIUM ELEKTROTECHNIKI Dla studentów II roku kierunku MECHANIKI I BUDOWY MASZYN Spis treści. POMIAR PRĄDÓW I NAPIĘĆ W OBWODZIE PRĄDU STAŁEGO....
Bardziej szczegółowoNAGRZEWANIE INDUKCYJNE CZĘSTOTLIWOŚCIĄ SIECIOWĄ
INSTYTUT INFORMATYKI STOSOWANEJ POLITECHNIKI ŁÓDZKIEJ Ćwiczenia Nr 9 NAGRZEWANIE INDUKCYJNE CZĘSTOTLIWOŚCIĄ SIECIOWĄ 1.WPROWADZENIE. Nagrzewanie indukcyjne jest bezpośrednią metodą grzejną, w której energia
Bardziej szczegółowoPracownia Automatyki i Elektrotechniki Katedry Tworzyw Drzewnych Ćwiczenie 1. Połączenia szeregowe oraz równoległe elementów RC
Pracownia Automatyki i Elektrotechniki Katedry Tworzyw Drzewnych Ćwiczenie ĆWICZENIE Połączenia szeregowe oraz równoległe elementów C. CEL ĆWICZENIA Celem ćwiczenia jest praktyczno-analityczna ocena wartości
Bardziej szczegółowo) I = dq. Obwody RC. I II prawo Kirchhoffa: t = RC (stała czasowa) IR V C. ! E d! l = 0 IR +V C. R dq dt + Q C V 0 = 0. C 1 e dt = V 0.
Obwody RC t = 0, V C = 0 V 0 IR 0 V C C I II prawo Kirchhoffa: " po całym obwodzie zamkniętym E d l = 0 IR +V C V 0 = 0 R dq dt + Q C V 0 = 0 V 0 R t = RC (stała czasowa) Czas, po którym prąd spadnie do
Bardziej szczegółowotransformatora jednofazowego.
Badanie transformatora jednofazowego. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z budową, zasadami działania oraz podstawowymi właściwościami transformatora jednofazowego pracującego w stanie jałowym, zwarcia
Bardziej szczegółowoOBWODY MAGNETYCZNIE SPRZĘŻONE
Politechnika Białostocka Wydział Elektryczny Katedra Elektrotechniki Teoretycznej i Metrologii Instrukcja do zajęć laboratoryjnych Tytuł ENS1C200 013 ćwiczenia OBWODY MAGNETYCZNIE SPRZĘŻONE Numer ćwiczenia
Bardziej szczegółowoElementy i obwody nieliniowe
POLTCHNKA ŚLĄSKA WYDZAŁ NŻYNR ŚRODOWSKA NRGTYK NSTYTT MASZYN RZĄDZŃ NRGTYCZNYCH LABORATORM LKTRYCZN lementy i obwody nieliniowe ( 3) Opracował: Dr inż. Włodzimierz OGLWCZ 3 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia
Bardziej szczegółowoŹródła zasilania i parametry przebiegu zmiennego
POLIECHNIKA ŚLĄSKA WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGEYKI INSYU MASZYN I URZĄDZEŃ ENERGEYCZNYCH LABORAORIUM ELEKRYCZNE Źródła zasilania i parametry przebiegu zmiennego (E 1) Opracował: Dr inż. Włodzimierz
Bardziej szczegółowoElementy indukcyjne. Konstrukcja i właściwości
Elementy indukcyjne Konstrukcja i właściwości Zbigniew Usarek, 2018 Politechnika Gdańska, Wydział FTiMS, Katedra Fizyki Ciała Stałego Materiały dydaktyczne do użytku wewnętrznego Elementy indukcyjne Induktor
Bardziej szczegółowo