PRACOWNIA FIZYCZNA I
|
|
- Ewa Rogowska
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Skrypt do laboratorium PRACOWNIA FIZYCZNA I Ćwiczenie 5: Wyznaczanie rozmiarów szczelin i obiektów za pomocą światła laserowego. Opracowanie: mgr Tomasz Neumann Gdańsk, 2011 Projekt Przygotowanie i realizacja kierunku inżynieria biomedyczna - studia międzywydziałowe współfinansowany ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego.
2 USTALENIA WSTĘPNE Wymagania wstępne: Zapoznanie się z wiadomościami teoretycznymi oraz przebiegiem ćwiczenia zawartymi w instrukcji do ćwiczenia. Cele ćwiczenia: 1. Usystematyzowanie wiadomości z korpuskularno-falowej natury światła. 2. Zapoznanie studentów z metodą pomiaru obiektów o bardzo małych rozmiarach, rzędu mikro metrów. 3. Wykonanie pomiaru rozmiaru szczelin, włosów, odległości pomiędzy włóknami w tkaninach, itp.. 4. Analiza zebranych danych pomiarowych, błędów pomiarowych oraz wykonanie odpowiednich wyliczeń. 5. Oszacowanie niepewności pomiarowych. 6. Sformułowanie wniosków. Wykaz przyrządów niezbędnych do wykonania ćwiczenia: Rys. 1: Układ pomiarowy: 1 - ława optyczna ; 2 - źródło światła laserowego ; 3 - badany obiekt ; 4 - ekran. Wykaz literatury podstawowej: 1. D. Halliday, R. Resnick, J. Walker - Podstawy fizyki. 2. M. Skorko - Fizyka dla studentów wyższych technicznych studiów zawodowych. 3. K. A. Tsokos - Physics for IB diploma. 4. K. Kozłowski, A. Zieliński - I Laboratorium z fizyki. 5. A. Zagórski - Metody matematyczne fizyki. 2
3 WPROWADZENIE DO ĆWICZENIA Fala elektromagnetyczna padająca na przeszkodę ulega ugięciu, a następnie promienie świetlne nakładają się na siebie. Dlatego wyznaczanie rozmiarów szczelin lub przeszkód za pomocą światła oparte jest na zjawiskach dyfrakcji i interferencji fal świetlnych. Obraz za pojedynczą szczeliną Na rysunku 2 przedstawiona została pojedyncza szczelina o szerokości d oddalona od ekranu o L, na którą pada prostopadła fala płaska. W świetle ugiętym docierającym do Rys. 2: Warunek na wystąpienie pierwszego minimum w obrazie dyfrakcyjnym. ekranu obserwacyjnego, fale pochodzące z różnych punktów szczeliny interferują ze sobą i wytwarzają na ekranie obraz dyfrakcyjny, złożony z jasnych i ciemnych prążków. W punkcie P 0 obserwować będziemy maksimum interferencyjne, gdyż wszystkie promienie świetlne wychodzące ze szczeliny w myśl zasady Huygensa będą w tej samej fazie. Aby wyznaczyć położenie minimum interferencyjne, rozważmy punkt P 1 (rys. 2), do którego dociera promień świetlny r 1 wychodzący z góry szczeliny oraz promień świetlny r 2 który wychodzi ze środka szczeliny. Jeżeli odległość r będzie równa połowie długości fali λ wówczas promień r 1 będzie w przeciwnej fazie niż promień r 2 i w punkcie P 1 nastąpi całkowite wygaszenie wiązki. W związku z tym każdy promień świetlny z górnej połowy szczeliny będzie się znosił z promieniem świetlnym oddalonym o d/2 z dolnej części szczeliny. Warunek na wygaszenie dla przybliżenia dalekiego pola można zapisać w postaci a po uproszczeniu 1 2 d sin ϕ = m1 λ, (1) 2 d sin ϕ = mλ, (2) w których m = 1, 2, 3,..., odpowiada kolejnym rzędom minimów interferencyjnych. W przybliżeniu w połowie odległości między każdą parą sąsiadów minimów interferencyjnych 3
4 występować będą maksima interferencyjne, które spełniają warunek d sin ϕ = (2m + 1) λ, m = 1, 2, 3,.... (3) 2 Względne natężenie światła obserwowane na ekranie w obrazie dyfrakcyjnym pojedynczej szczeliny jest opisane zależnością I(ϕ) I m = ( sin α ) 2, (4) α w której α jest parametrem zależnym od szerokości szczeliny a, długości fali λ oraz kąta położenia ϕ w postaci α = πa sin Θ. (5) λ Zgodnie z równaniem 4 minima dyfrakcyjne wystąpią, gdy spełniony będzie warunek Rys. 3: Względne natężenie światła w obrazie dyfrakcyjnym pojedynczej szczeliny dla różnych szerokości szczeliny. α = mπ m = 1, 2, 3,..., (6) który po podstawieniu do równania 5 daje warunek na minimum dyfrakcyjne pojedynczej szczeliny opisany równaniem 2. Należy pamiętać, że względne natężenie centralnego maksimum wynosi ponad 90% całego obrazu. Pierwsze minimum boczne stanowi około 4, 5%, drugie około 1, 6%, a trzecie mniej niż 1%. Dyfrakcja na otworze kołowym Przepuszczając wiązkę światła przez otwór kołowy nie uzyskamy obrazu punktowego zgodnie z prawami optyki geometrycznej lecz na przemian występujące wzmocnienia i wygaszenia 4
5 Rys. 4: a) Obraz dyfrakcyjny powstały na ekranie za otworem kołowym; b) rozkład natężeń światła w obrazie. fali świetlnej. Obraz dyfrakcyjny otworu kołowego składa się z centralnego krążka (tzw. krążek Airy ego), otoczonego na przemian ciemnymi i jasnymi pierścieniami. Rozmiar dysku Airy ego wyznaczony jest przez położenie pierwszego minimum natężenia w obrazie dyfrakcyjnym, które jest opisane za pomocą równania sin Θ = 1, 22 λ d, (7) w którym d jest oznacza średnicę otworu. Zależność 7 można uogólnić do postaci sin Θ = k i λ d, (8) w której k i jest wyrazem skalującym dla kolejnych minimów (wartości k i dla kolejnych 5 minimów zostały umieszczone w tabeli 1) Jeżeli znamy odległość L przeszkody z otworem i-te minimum k i 1,22 2,33 3,24 4,24 5,24 Tablica 1: Wartości czynnika skalującego k i. kołowym do ekranu oraz możemy skorzystać z przybliżenia sin ϕ = tg ϕ = ϕ, to promienie ciemnych pierścieni możemy wyznaczyć z zależności r i = k i λl d. (9) W takim przybliżeniu, rozkład natężenia światła w obrazie dyfrakcyjnym od otworu kołowego opisuje zależność J ( πdr ) 2 1 I(x, y) = I 0 λl, (10) πdr λl w którym J 1 jest funkcją Bessela pierwszego rzędu i rodzaju. W centralnym dysku skupia się około 84% całkowitego natężenia wiązki. 5
6 Dyfrakcja na dwóch szczelinach. Na rysunku 5 przedstawione zostały dwie szczeliny odległe o d od siebie, znajdujące się w odległości L od ekranu, na które pada prostopadła fala płaska. Na każdej szczelinie światło Rys. 5: Warunek na wystąpienie pierwszego maksimum w obrazie dyfrakcyjnym od dwóch szczelin. będzie ulegać ugięciu a po czym nastąpi ich nakładanie się. W świetle ugiętym docierającym do ekranu, falę pochodzące ze szczelin interferują ze sobą tworząc obraz dyfrakcyjny złożony z jasnych i ciemnych prążków. W punkcie P 0 obserwować będziemy maksimum interferencyjne, gdyż promienie świetlne dochodzące do tego punktu ze szczelin będą zgodne w fazie. Również w punkcie P 1, obserwować będziemy maksimum interferencyjne, jeżeli odległość r dwóch interferujących promieni ze szczelin będzie odpowiadała całkowitej wielokrotności długości fali λ. Warunek wzmocnienia w punkcie P 1 stosując przybliżenie dalekiego pola może być zapisany w postaci mλ = d sin ϕ, m = 1, 2, 3,..., (11) gdzie d oznacza odległość pomiędzy szczelinami. Pomiędzy kolejnymi wzmocnieniami będą występować minima interferencyjne. Warunek wygaszenia w obrazie interferencyjnym od dwóch szczelin możemy zapisać w postaci (2m 1) λ 2 = d sin ϕ, m = 1, 2, 3,..., (12) Wypadkowe natężenie światła przenoszone przez fale z dwóch szczelin można wyrazić wzorem sin 2 (ϕ) I = I 0 sin 2 (ϕ/2) 22 I 0 = 4I 0. (13) Z zależności 13 wynikałoby, że wszystkie maksima powinny mieć takie samo natężenie. Musimy jednak zwrócić uwagę, że rozważaliśmy jedynie pojedynczy promień świetlny wychodzący ze szczeliny, a więc zaniedbaliśmy szerokość szczeliny. W rzeczywistości warunek ten 6
7 nie jest spełniony i należy uwzględnić dyfrakcję na pojedynczej szczelinie. Natężenie światła ugiętego na pojedynczej szczelinie w takim przypadku przyjmuje postać I dyf = I 0 sin 2 (α/2) (α/2) 2, (14) w której α oznacza różnicę faz między promieniami pochodzącymi z dwóch brzegów szczeliny. Ostatecznie względne natężenie obrazu interferencyjnego dwu szczelin wynosi I = sin2 (α/2) sin 2 (ϕ) I 0 (α/2) 2 sin 2 (α/2). (15) Rys. 6: Obrazy interferencyjne uzyskane od dwóch szczelin różniących się szerokością - czerwona krzywa obrazuje szczelinę o znikomych rozmiarach, zielona szczelinę o rozmiarach d/3, niebieska szczelinę o rozmiarach d/2. Siatka dyfrakcyjna. Siatka dyfrakcyjna jest jednym z najbardziej użytecznych narzędzi do badania światła i obiektów, które emitują lub absorbują światło. Urządzenie to posiada N równoodległych szczelin, które przy N = 2 odpowiada układowi dwóch szczelin. Jeżeli do oświetlenia siatki dyfrakcyjnej użyjemy światła monochromatycznego i będziemy przechodzić stopniowo do coraz większej liczby N, to wykres natężenia światła będzie się zmieniał jak na rysunku 7. Z powyższego rysunku widać, że natężenie centralnego maksimum wzrasta proporcjonalnie do kwadratu liczby szczelin. Aby wyznaczyć warunek na maksimum kolejnego rzędu musimy postępować jak w przypadku układu dwóch szczelin, powtarzając rozumowanie analogicznie do wszystkich par szczelin. Ostatecznie dla przybliżenia dalekiego pola uzyskamy warunek d sin ϕ = mλ m = 1, 2, 3,..., (16) 7
8 Rys. 7: Obrazy interferencyjne uzyskane dla siatek o różnej liczbie szczelin z uwzględnieniem dyfrakcji na pojedynczej szczelinie. w którym d jest odległością pomiędzy szczelinami i nosi nazwę stałej siatki. Jeżeli równanie 16 przekształcimy do postaci ϕ = arc sin mλ d, (17) to zauważymy, że położenie kątowe każdej linii zależy od długości fali światła padającego na siatkę. Dlatego też, jeżeli na siatkę pada światło o nieznanej długości fali, to pomiar kątów ϕ dla linii wyższych rzędów pozwala na wyznaczenie, za pomocą równania 16, długości fali tego światła. W obrazie interferencyjnym dwóch szczelin jasne prążki odpowiadające różnym długościom fali tak silnie nakładają się na siebie, że nie można ich rozróżnić. Przydatność siatki dyfrakcyjnej do rozróżniania bliskich siebie długości fali światła określona jest przez dyspersję kątową, zdefiniowaną jako odległość kątową między dwiema liniami ϕ, których długości fali różnią się o λ D = ϕ λ. (18) Im większe jest D, tym większa jest odległość pomiędzy dwiema liniami, których długości fali różnią się o λ. Dyspersja kątowa siatki dyfrakcyjnej wiąże się z kątem ϕ zależnością D = m d cos ϕ. (19) Aby uzyskać największą dyspersję, należy używać siatki o małej wartości stałej siatki i brać pod uwagę wyższe rzędy w obrazie interferencyjnym, nie zależy jednak od liczby szczelin N. Jednostką dyspersji w układzie SI jest radian na metr. Żeby rozdzielić linie, których długości fali są bliskie siebie, powinny one być możliwie jak 8
9 największe, czyli siatka powinna mieć dużą zdolność rozdzielczą R, która jest zdefiniowana jako rozróżnialna średnia długość fali λ śr do różnicy długości fal jeszcze rozróżnianych λ Zdolność rozdzielcza siatki dyfrakcyjnej jest opisana zależnością R = λ śr λ. (20) R = Nm, (21) czyli jest zależna od liczby szczelin. Typowe siatki dyfrakcyjne mają 200, 600, 1200 lub 2400 rys na milimetr. Obraz interferencyjny siatki o 600 szczelinach na milimetr przedstawia poniższy rysunek Rys. 8: Obrazy interferencyjne uzyskane dla siatek o różnej liczbie szczelin z uwzględnieniem dyfrakcji na pojedynczej szczelinie. Zasadniczym warunkiem uzyskania wyraźnego i niezakłóconego obrazu interferencyjnego jest spójność (koherencja) światła tzn. musi występować zgodność między fazami w różnych punktach wiązki światła lub w różnych wiązkach światła. Rozróżnia się spójność światła przestrzenną i czasową. Spójność czasową określa zgodność fazowa między wiązkami światła wychodzącymi z jednego punktu źródła rozciągłego po przebyciu przez nie pewnej drogi optycznej l c, zwanej długością spójności. Charakteryzuje ją również czas spójności τ, tj. najdłuższy przedział czasu, w którym zachowana jest zgodność fazowa między tymi wiązkami. Spójność światła przestrzenna jest to zgodność fazowa między wiązkami światła pochodzącymi z dwóch różnych punktów źródła rozciągłego. Zwykłe termiczne źródła światła wykazują bardzo mały stopień spójności przestrzennej. Stopień spójności wiąże się bezpośrednio z monochromatycznością światła - światło spójne musi być monochromatyczne. Jeżeli 9
10 światło monochromatyczne ma szerokość widmową µ, to czas spójności wynosi 1/ µ, a długość spójności c/ µ. Wynika stąd, że im mniejsza szerokość spektralna µ, tym większy czas spójności. Oznacza to, że światło idealnie monochromatyczne ( µ = 0) jest całkowicie spójne. Światło spójne możemy uzyskać następującymi sposobami a) przepuszczając wiązkę światła niespójnego przez mały otwór - długość spójności rośnie w miarę zmniejszania średnicy otworu. Ten sposób zastosowano w doświadczeniu Younga (spójność przestrzenna); b) rozdzielając wiązkę światła na cienkiej warstwie, a następnie zbierając po pewnym czasie rozdzielone wiązki w jednym punkcie. Ten sposób zastosowano w interferometrze Michelsona (spójność czasowa); c) używając laserów pracujących przy wykorzystaniu zjawiska emisji wymuszonej, zapewniających wysoki stopień spójności emitowanego światła. Lasery są jedynymi źródłami światła zapewniającymi, przy doskonałej monochromatyczności, możliwie największą długość i czas spójności przy dużym natężeniu światła. Typowe lasery gazowe pracujące w sposób ciągły mają szerokość widmową µ 10 2 s 1, co zapewnia długość spójności około 3000 km! (dla zwykłego termicznego źródła zaledwie 3 m). Tak więc, przy użyciu światła laserowego doświadczenie Younga można przeprowadzić, przesuwając dwie szczeliny bezpośrednio do lasera. Wszystkie przeszkody znajdujące się na drodze fal świetlnych powodują zakłócenie kształtu powierzchni falowych, co prowadzi do zjawiska ugięcia, czyli dyfrakcji światła. PRZEBIEG ĆWICZENIA Podczas pracy z laserem należy zwracać uwagę na to, aby skolimowana wiązka światła nie wpadła do oka. Nawet wiązka o małej mocy, rzędu mw, w przypadku zogniskowania jej na siatkówce, może wywołać lokalne uszkodzenie receptorów wzrokowych. Wyznaczanie długości fali światła laserowego Wiązkę światła z lasera kierujemy na siatkę dyfrakcyjną o znanej stałej siatki, ustawioną w odległości l od ekranu. Siatka i ekran powinny być prostopadłe do wiązki. Na ekranie dokonujemy pomiarów położeń maksimów obrazu dyfrakcyjnego. Jeżeli przez x 1, x 2,..., x k oznaczymy odległości pomiędzy maksimami 1, 2, k tego rzędu, to długość fali możemy obliczyć z warunku dla maksimum przy interferencji światła ugiętego przez siatkę dyfrakcyjną o następującej zależności λ = 2kl ax k 1 + x2 k 4l 2, (22) w którym a oznacza stałą siatki dyfrakcyjnej. Jeżeli spełniony jest warunek dalekiego pola, 10
11 tj. x k l, to równanie 22 można uprościć do postaci Wyznaczanie średnic drucików i szerokości szczelin λ = ax k 2kl. (23) Wiązkę światła laserowego kierujemy na badany drucik lub szczelinę i na ekranie, ustawionym prostopadle do wiązki w odległości l od badanego obiektu, mierzymy położenie jasnych plamek. Należy zwracać uwagę na numerację rzędów plamek. Plamka rzędu zerowego na tle śladu silnej wiązki nieugiętej może być błędnie uważana za dwie symetrycznie położone plamki rzędu pierwszego. Średnice drucików lub szerokość szczeliny wyznaczamy za pomocą zależności opisanej wzorem 3. Wyznaczanie średnic otworków Wiązkę światła laserowego przepuszczamy przez badany otworek o średnicy mniejszej niż przekrój wiązki. Na ekranie powstaje obraz dyfrakcyjny z jasnym krążkiem o średnicy d, który otoczony jest jasnymi i ciemnymi pierścieniami. Średnicę otworu wyznaczamy za pomocą wzoru 8 Zadania 1. Wyznaczyć długość fali światła lasera, wykorzystując siatkę dyfrakcyjną o znanej stałej siatki a. 2. Wyznaczyć szerokość pojedynczej szczeliny. 3. Wyznaczyć średnicę cienkiego drucika lub włosa. 4. Wyznaczyć średnicę przeszkody z otworem kołowym. OPRACOWANIE DANYCH POMIAROWYCH Niepewność wszystkich pomiarów oceniamy metodą różniczki logarytmicznej dla niepewności systematycznych. Względna niepewność pomiarów długości fali δ λ światła laserowego wynosi δ λ = λ = x + l. (24) λ x l Względna niepewność pomiaru grubości drucików, szerokości szczeliny oraz średnicy przeszkody kołowej możemy obliczyć z zależności δ d = d d = x + l + λ. (25) x l λ SPRAWDŹ CZY ROZUMIESZ. ZADANIA PROBLEMOWE 1. Na siatkę dyfrakcyjną o m = 100 rys/mm pada prostopadle promieniowanie o długościach fal λ 1 = 5890, 0 Å i λ 2 = 5895, 9 Å, obserwowane następnie na ekranie jako dwa leżące bardzo blisko siebie (lecz jeszcze rozróżnialne) maksima pierwszego rzędu. (a) Pod jakim kątem będą występować maksima pierwszego rzędu dla tych 11
12 fal? (b) Ile nacięć musiałaby mieć ta siatka, aby za jej pomocą można było rozróżnić linie w widmie trzeciego rzędu? Ile wynosiłaby wówczas stała tej siatki? ODP. a) α 1 = 3, 377, α 2 = 3, 380 ; b) m. 2. Wiązka promieniowania lasera o długości λ = 653 nm pada prostopadle na zapisaną standardową płytę CD. Po odbiciu na ekranie ustawionym w odległości L = 1, 2 m zaobserwowano rząd plamek. Odległość między centralną plamką i sąsiednimi wynosi x = 0, 5 m. Oblicz odległość między ścieżkami zapisu. ODP. d = 1, 7 µm. 12
13 PRACOWNIA FIZYCZNA I - KARTA POMIARÓW WYZNACZANIE ROZMIARÓW SZCZELIN I OBIEKTÓW ZA POMOCĄ ŚWIATŁA LASEROWEGO nazwisko i imię data wykonania 1) Wyznaczenie długości fali światła laserowego x ij l i l 1 =...[ ] l 2 =...[ ] l 3 =...[ ] x 1j x 2j x 3j x 4j Stała siatki a=...[ ], x =...; l =...;;. 2) Wyznaczenie szerokości szczeliny x ij l i l 1 =...[ ] l 2 =...[ ] l 3 =...[ ] x 1j x 2j x 3j x 4j x =...; l =...;; 3) Wyznaczenie rozmiaru przeszkody x ij l i l 1 =...[ ] l 2 =...[ ] l 3 =...[ ] x 1j x 2j x 3j x 4j 3) Wyznaczenie rozmiaru otworu kołowego. x =...; l =...;; 13
14 x ij l i l 1 =...[ ] l 2 =...[ ] l 3 =...[ ] x 1j x 2j x 3j x 4j x =...; l =...;;... podpis prowadzącego zajęcia 14
Wyznaczanie rozmiarów szczelin i przeszkód za pomocą światła laserowego
Ćwiczenie O5 Wyznaczanie rozmiarów szczelin i przeszkód za pomocą światła laserowego O5.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wykorzystanie zjawiska dyfrakcji i interferencji światła do wyznaczenia rozmiarów
Bardziej szczegółowoPomiar długości fali świetlnej i stałej siatki dyfrakcyjnej.
POLITECHNIKA ŚLĄSKA WYDZIAŁ CHEMICZNY KATEDRA FIZYKOCHEMII I TECHNOLOGII POLIMERÓW LABORATORIUM Z FIZYKI Pomiar długości fali świetlnej i stałej siatki dyfrakcyjnej. Wprowadzenie Przy opisie zjawisk takich
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE
LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE Ćwiczenie nr 6 Temat: Wyznaczenie stałej siatki dyfrakcyjnej i dyfrakcja światła na otworach kwadratowych i okrągłych. 1. Wprowadzenie Fale
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ
ĆWICZENIE 84 WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ Cel ćwiczenia: Wyznaczenie długości fali emisji lasera lub innego źródła światła monochromatycznego, wyznaczenie stałej siatki
Bardziej szczegółowoWykład 17: Optyka falowa cz.1.
Wykład 17: Optyka falowa cz.1. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Zasada Huyghensa Christian Huygens 1678 r. pierwsza
Bardziej szczegółowoProblemy optyki falowej. Teoretyczne podstawy zjawisk dyfrakcji, interferencji i polaryzacji światła.
. Teoretyczne podstawy zjawisk dyfrakcji, interferencji i polaryzacji światła. Rozwiązywanie zadań wykorzystujących poznane prawa I LO im. Stefana Żeromskiego w Lęborku 27 luty 2012 Dyfrakcja światła laserowego
Bardziej szczegółowoDyfrakcja. interferencja światła. dr inż. Romuald Kędzierski
Dyfrakcja i interferencja światła. dr inż. Romuald Kędzierski Zasada Huygensa - przypomnienie Każdy punkt ośrodka, do którego dotarło czoło fali można uważać za źródło nowej fali kulistej. Fale te zwane
Bardziej szczegółowoPomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła
Politechnika Gdańska WYDZIAŁ ELEKTRONIKI TELEKOMUNIKACJI I INFORMATYKI Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego
Bardziej szczegółowo18 K A T E D R A F I ZYKI STOSOWAN E J
18 K A T E D R A F I ZYKI STOSOWAN E J P R A C O W N I A F I Z Y K I Ćw. 18. Wyznaczanie długości fal świetlnych diody laserowej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej Wprowadzenie Światło jest promieniowaniem
Bardziej szczegółowoWykład XIV. wiatła. Younga. Younga. Doświadczenie. Younga
Wykład XIV Poglądy na naturęświat wiatła Dyfrakcja i interferencja światła rozwój poglądów na naturę światła doświadczenie spójność światła interferencja w cienkich warstwach interferometr Michelsona dyfrakcja
Bardziej szczegółowoBADANIE I ACHROMATYZACJA PRĄŻKÓW INTERFERENCYJNYCH TWORZONYCH ZA POMOCĄ ZWIERCIADŁA LLOYDA
BADANIE I ACHROMATYZACJA PRĄŻKÓW INTERFERENCYJNYCH TWORZONYCH ZA POMOCĄ ZWIERCIADŁA LLOYDA Celem ćwiczenia jest: 1. demonstracja dużej liczby prążków w interferometrze Lloyda z oświetleniem monochromatycznym,
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 12 (44) Wyznaczanie długości fali świetlnej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej
Ćwiczenie 12 (44) Wyznaczanie długości fali świetlnej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej Wprowadzenie Światło widzialne jest to promieniowanie elektromagnetyczne (zaburzenie poła elektromagnetycznego rozchodzące
Bardziej szczegółowoInterferencja. Dyfrakcja.
Interferencja. Dyfrakcja. Wykład 8 Wrocław University of Technology 05-05-0 Światło jako fala Zasada Huygensa: Wszystkie punkty czoła fali zachowują się jak punktowe źródła elementarnych kulistych fal
Bardziej szczegółowoZADANIE 111 DOŚWIADCZENIE YOUNGA Z UŻYCIEM MIKROFAL
ZADANIE 111 DOŚWIADCZENIE YOUNGA Z UŻYCIEM MIKROFAL X L Rys. 1 Schemat układu doświadczalnego. Fala elektromagnetyczna (światło, mikrofale) po przejściu przez dwie blisko położone (odległe o d) szczeliny
Bardziej szczegółowoBADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA
Celem ćwiczenia jest: BADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA 1. poznanie podstawowych właściwości interferometru z podziałem czoła fali w oświetleniu monochromatycznym i świetle białym, 2. demonstracja możliwości
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA II 8. Optyka falowa Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ Nakładanie się fal nazywamy ogólnie superpozycją. Nakładanie
Bardziej szczegółowoOPTYKA FALOWA I (FTP2009L) Ćwiczenie 2. Dyfrakcja światła na szczelinach.
OPTYKA FALOWA I (FTP2009L) Ćwiczenie 2. Dyfrakcja światła na szczelinach. Zagadnienia, które należy znać przed wykonaniem ćwiczenia: Dyfrakcja światła to zjawisko fizyczne zmiany kierunku rozchodzenia
Bardziej szczegółowoWyznaczanie rozmiarów przeszkód i szczelin za pomocą światła laserowego
Ćwiczenie Equation Chapter 1 Section 1v.X3.1.16 Wyznaczanie rozmiarów przeszkód i szczelin za pomocą światła laserowego 1 Wstęp teoretyczny Wyznaczanie rozmiarów szczelin i przeszkód za pomocą światła
Bardziej szczegółowoInterferencja i dyfrakcja
Podręcznik zeszyt ćwiczeń dla uczniów Interferencja i dyfrakcja Politechnika Gdańska, Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej ul. Narutowicza 11/12, 80-233 Gdańsk, tel. +48 58 348 63 70 http://e-doswiadczenia.mif.pg.gda.pl
Bardziej szczegółowoOPTYKA FALOWA. W zjawiskach takich jak interferencja, dyfrakcja i polaryzacja światło wykazuje naturę
OPTYKA FALOWA W zjawiskach takich jak interferencja, dyfrakcja i polaryzacja światło wykazuje naturę falową. W roku 8 Thomas Young wykonał doświadczenie, które pozwoliło wyznaczyć długość fali światła.
Bardziej szczegółowoFizyka elektryczność i magnetyzm
Fizyka elektryczność i magnetyzm W5 5. Wybrane zagadnienia z optyki 5.1. Światło jako część widma fal elektromagnetycznych. Fale elektromagnetyczne, które współczesny człowiek potrafi wytwarzać, i wykorzystywać
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA II. 8. Optyka falowa
Wykład FIZYKA II 8. Optyka falowa Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Katedra Optyki i Fotoniki Wydział Podstawowych Problemów Techniki Politechnika Wrocławska http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka.html
Bardziej szczegółowoInterferencja i dyfrakcja
Podręcznik metodyczny dla nauczycieli Interferencja i dyfrakcja Politechnika Gdańska, Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej ul. Narutowicza 11/12, 80-233 Gdańsk, tel. +48 58 348 63 70 http://e-doswiadczenia.mif.pg.gda.pl
Bardziej szczegółowoRys. 1 Interferencja dwóch fal sferycznych w punkcie P.
Ćwiczenie 4 Doświadczenie interferencyjne Younga Wprowadzenie teoretyczne Charakterystyczną cechą fal jest ich zdolność do interferencji. Światło jako fala elektromagnetyczna również może interferować.
Bardziej szczegółowoZjawisko interferencji fal
Zjawisko interferencji fal Interferencja to efekt nakładania się fal (wzmacnianie i osłabianie się ruchu falowego widoczne w zmianach amplitudy i natężenia fal) w którym zachodzi stabilne w czasie ich
Bardziej szczegółowoĆwiczenie: "Zagadnienia optyki"
Ćwiczenie: "Zagadnienia optyki" Opracowane w ramach projektu: "Wirtualne Laboratoria Fizyczne nowoczesną metodą nauczania realizowanego przez Warszawską Wyższą Szkołę Informatyki. Zakres ćwiczenia: 1.
Bardziej szczegółowoFalowa natura promieniowania elektromagnetycznego.
Zadanie 1. Falowa natura promieniowania elektromagnetycznego. W telefonii komórkowej poziom bezpieczeństwa (w odniesieniu do szkodliwości oddziaływania promieniowania na materię żywą) określany jest za
Bardziej szczegółowoINTERFERENCJA WIELOPROMIENIOWA
INTERFERENCJA WIELOPROMIENIOWA prof. dr hab. inż. Krzysztof Patorski W tej części wykładu rozważymy przypadek koherentnej superpozycji większej liczby wiązek niż dwie. Najważniejszym interferometrem wielowiązkowym
Bardziej szczegółowoDYFRAKCJA NA POJEDYNCZEJ I PODWÓJNEJ SZCZELINIE
Ćwiczenie O-9 YFRAKCJA NA POJEYNCZEJ POWÓJNEJ SZCZELNE. Cel ćwiczenia: zapoznanie ze zjawiskiem dyfrakcji światła na pojedynczej i podwójnej szczelinie. Pomiar długości fali światła laserowego i szerokości
Bardziej szczegółowoBADANIE INTERFERENCJI MIKROFAL PRZY UŻYCIU INTERFEROMETRU MICHELSONA
ZDNIE 11 BDNIE INTERFERENCJI MIKROFL PRZY UŻYCIU INTERFEROMETRU MICHELSON 1. UKŁD DOŚWIDCZLNY nadajnik mikrofal odbiornik mikrofal 2 reflektory płytka półprzepuszczalna prowadnice do ustawienia reflektorów
Bardziej szczegółowoWyznaczanie długości fali świetlnej metodą pierścieni Newtona
Politechnika Łódzka FTIMS Kierunek: Informatyka rok akademicki: 2008/2009 sem. 2. grupa II Termin: 26 V 2009 Nr. ćwiczenia: 412 Temat ćwiczenia: Wyznaczanie długości fali świetlnej metodą pierścieni Newtona
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 4. Doświadczenie interferencyjne Younga. Rys. 1
Ćwiczenie 4 Doświadczenie interferencyjne Younga Wprowadzenie teoretyczne Charakterystyczną cechą fal jest ich zdolność do interferencji. Światło jako fala elektromagnetyczna również może interferować.
Bardziej szczegółowoBadanie zjawisk optycznych przy użyciu zestawu Laser Kit
LABORATORIUM OPTOELEKTRONIKI Ćwiczenie 5 Badanie zjawisk optycznych przy użyciu zestawu Laser Kit Cel ćwiczenia: Zapoznanie studentów ze zjawiskami optycznymi. Badane elementy: Zestaw ćwiczeniowy Laser
Bardziej szczegółowoDr Piotr Sitarek. Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska
Podstawy fizyki Wykład 11 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska D. Halliday, R. Resnick, J.Walker: Podstawy Fizyki, tom 3, Wydawnictwa Naukowe PWN, Warszawa 2003. K.Sierański, K.Jezierski,
Bardziej szczegółowoNatura światła. W XVII wieku ścierały się dwa, poglądy na temat natury światła. Isaac Newton
Natura światła W XVII wieku ścierały się dwa, poglądy na temat natury światła. Isaac Newton W swojej pracy naukowej najpierw zajmował się optyką. Pierwsze sukcesy odniósł właśnie w optyce, konstruując
Bardziej szczegółowoWykład III. Interferencja fal świetlnych i zasada Huygensa-Fresnela
Wykład III Interferencja fal świetlnych i zasada Huygensa-Fresnela Interferencja fal płaskich Na kliszy fotograficznej, leżącej na płaszczyźnie z=0 rejestrujemy interferencję dwóch fal płaskich, o tej
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład XII Krzysztof Golec-Biernat. Dyfrakcja. Laser. Uniwersytet Rzeszowski, 17 stycznia 2018
Optyka Wykład XII Krzysztof Golec-Biernat Dyfrakcja. Laser Uniwersytet Rzeszowski, 17 stycznia 2018 Wykład XII Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 23 Plan Dyfrakcja na jednej i dwóch szczelinach Dyfrakcja
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ
ĆWICZENIE 8 WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ. Wykaz przyrządów Transmisyjne siatki dyfrakcyjne (S) : typ A -0 linii na milimetr oraz typ B ; Laser lub inne źródło światła
Bardziej szczegółowoWyznaczanie zależności współczynnika załamania światła od długości fali światła
Ćwiczenie O3 Wyznaczanie zależności współczynnika załamania światła od długości fali światła O3.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zbadanie zależności współczynnika załamania światła od długości fali
Bardziej szczegółowoĆ W I C Z E N I E N R O-6
INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PRODUKCJI I TECHNOLOGII MATERIAŁÓW POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA PRACOWNIA OPTYKI Ć W I C Z E N I E N R O-6 WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FAL PODSTAWOWYCH BARW W WIDMIE ŚWIATŁA BIAŁEGO
Bardziej szczegółowoĆwiczenie O3-A3 BADANIE DYFRAKCJI NA SZCZELINIE I SIAT- CE DYFRAKCYJNEJ Wstęp teoretyczny
Ćwiczenie O3-A3 BADANIE DYFRAKCJI NA SZCZELINIE I SIAT- CE DYFRAKCYJNEJ Wstęp teoretyczny Rozważania dotyczące natury światła, doprowadziły do odkrycia i opisania wielu zjawisk związanych z jego rozchodzeniem
Bardziej szczegółowoGWIEZDNE INTERFEROMETRY MICHELSONA I ANDERSONA
GWIEZNE INTERFEROMETRY MICHELSONA I ANERSONA Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zestawienie i demonstracja modelu gwiezdnego interferometru Andersona oraz laboratoryjny pomiar wymiaru sztucznej gwiazdy.
Bardziej szczegółowoWyznaczanie długości fali świetlnej za pomocą spektrometru siatkowego
Politechnika Łódzka FTIMS Kierunek: Informatyka rok akademicki: 2008/2009 sem. 2. grupa II Termin: 19 V 2009 Nr. ćwiczenia: 413 Temat ćwiczenia: Wyznaczanie długości fali świetlnej za pomocą spektrometru
Bardziej szczegółowoOptyka falowa. dr inż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ 2012/13
Optyka falowa dr inż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2012/13 Plan wykładu Spis treści 1. Fale elektromagnetyczne 2 1.1. Model falowy światła...........................................
Bardziej szczegółowoNa ostatnim wykładzie
Na ostatnim wykładzie Falę elektromagnetyczną możemy przedstawić podając jej kierunek rozchodzenia się (promień) albo czoła fali (umowne powierzchnie, na których wartość natężenia pola elektrycznego jest
Bardziej szczegółowoMikroskop teoria Abbego
Zastosujmy teorię dyfrakcji do opisu sposobu powstawania obrazu w mikroskopie: Oświetlacz typu Köhlera tworzy równoległą wiązkę światła, padającą na obserwowany obiekt (płaszczyzna 0 ); Pole widzenia ograniczone
Bardziej szczegółowoDyfrakcja. Dyfrakcja to uginanie światła (albo innych fal) przez drobne obiekty (rozmiar porównywalny z długością fali) do obszaru cienia
Dyfrakcja 1 Dyfrakcja Dyfrakcja to uginanie światła (albo innych fal) przez drobne obiekty (rozmiar porównywalny z długością fali) do obszaru cienia uginanie na szczelinie uginanie na krawędziach przedmiotów
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM Z FIZYKI Ć W I C Z E N I E N R 2 ULTRADZWIĘKOWE FALE STOJACE - WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FAL
Projekt Plan rozwoju Politechniki Częstochowskiej współfinansowany ze środków UNII EUROPEJSKIEJ w ramach EUROPEJSKIEGO FUNDUSZU SPOŁECZNEGO Numer Projektu: POKL.4.1.1--59/8 INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII
Bardziej szczegółowo9. Optyka Interferencja w cienkich warstwach. λ λ
9. Optyka 9.3. nterferencja w cienkich warstwach. Światło odbijając się od ośrodka optycznie gęstszego ( o większy n) zienia fazę. Natoiast gdy odbicie zachodzi od powierzchni ośrodka optycznie rzadszego,
Bardziej szczegółowoOdgłosy z jaskini (11) Siatka odbiciowa
64 FOTON 103, Zima 2008 Odgłosy z jaskini (11) Siatka odbiciowa Adam Smólski Tym razem będą to raczej odblaski z jaskini. Przed opuszczeniem lwiątkowej piwniczki na Bednarskiej postanowiłem przebadać jeszcze
Bardziej szczegółowoZjawisko interferencji fal
Zjawisko interferencji fal Interferencja to efekt nakładania się fal (wzmacnianie i osłabianie się ruchu falowego widoczne w zmianach amplitudy i natężenia fal) w którym zachodzi stabilne w czasie ich
Bardziej szczegółowoG:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\FRAUN1.doc. "Drgania i fale" ii rok FizykaBC. Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: ia λ
Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: U iω t [ e ] ( t) Re U ( ) ;. c t U ( ; t) oraz [ + ] U ( ) k. U ia s ( ) A e ik r ( rs + r ) cos( n, ) cos( n, s ) ds s r. Dyfrakcja Fresnela (a) a dyfrakcja Fraunhofera
Bardziej szczegółowoPrawa optyki geometrycznej
Optyka Podstawowe pojęcia Światłem nazywamy fale elektromagnetyczne, o długościach, na które reaguje oko ludzkie, tzn. 380-780 nm. O falowych własnościach światła świadczą takie zjawiska, jak ugięcie (dyfrakcja)
Bardziej szczegółowoWŁASNOŚCI FAL ELEKTROMAGNETYCZNYCH: INTERFERENCJA, DYFRAKCJA, POLARYZACJA
WŁASNOŚCI FAL ELEKTROMAGNETYCZNYCH: INTERFERENCJA, DYFRAKCJA, POLARYZACJA 1. Interferencja fal z dwóch źródeł 2. Fale koherentne i niekoherentne 3. Interferencja fal z wielu źródeł 4. Zasada Huygensa 5.
Bardziej szczegółowoĆwiczenie Nr 11 Fotometria
Instytut Fizyki, Uniwersytet Śląski Chorzów 2018 r. Ćwiczenie Nr 11 Fotometria Zagadnienia: fale elektromagnetyczne, fotometria, wielkości i jednostki fotometryczne, oko. Wstęp Radiometria (fotometria
Bardziej szczegółowoGŁÓWNE CECHY ŚWIATŁA LASEROWEGO
GŁÓWNE CECHY ŚWIATŁA LASEROWEGO Światło może być rozumiane jako: Strumień fotonów o energii E Fala elektromagnetyczna. = hν i pędzie p h = = hν c Najprostszym przypadkiem fali elektromagnetycznej jest
Bardziej szczegółowoMetody Optyczne w Technice. Wykład 5 Interferometria laserowa
Metody Optyczne w Technice Wykład 5 nterferometria laserowa Promieniowanie laserowe Wiązka monochromatyczna Duża koherencja przestrzenna i czasowa Niewielka rozbieżność wiązki Duża moc Największa możliwa
Bardziej szczegółowoWOJSKOWA AKADEMIA TECHNICZNA
WOJSKOWA AKADEMIA TECHNICZNA WYDZIAŁ NOWYCH TECHNOLOGII I CHEMII FIZYKA Ćwiczenie laboratoryjne nr 44 WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FAL ŚWIETLNYCH ŹRÓDEŁ BARWNYCH ( DIODY LED ) 1 Autor dr inż. Waldemar Larkowski
Bardziej szczegółowoDyfrakcja światła na otworze kołowym, czyli po co fizykowi całkowanie numeryczne?
FOTON 117, Lato 01 35 Dyfrakcja światła na otworze kołowym, czyli po co fizykowi całkowanie numeryczne? Jerzy Ginter Uniwersytet Warszawski Postawienie problemu Światło ma naturę falową, ulega więc dyfrakcji.
Bardziej szczegółowoWyznaczenie długości fali świetlnej metodą pierścieni Newtona
Politechnika Łódzka FTIMS Kierunek: Informatyka rok akademicki: 2008/2009 sem. 2. Termin: 23 III 2009 Nr. ćwiczenia: 412 Temat ćwiczenia: Wyznaczenie długości fali świetlnej metodą pierścieni Newtona Nr.
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 8
Podstawy fizyki wykład 8 Dr Piotr Sitarek Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr Optyka geometryczna Polaryzacja Odbicie zwierciadła Załamanie soczewki Optyka falowa Interferencja Dyfrakcja światła D.
Bardziej szczegółowopobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - http://fizyka.dk - zadania z fizyki, wzory fizyczne, fizyka matura
12. Fale elektromagnetyczne zadania z arkusza I 12.5 12.1 12.6 12.2 12.7 12.8 12.9 12.3 12.10 12.4 12.11 12. Fale elektromagnetyczne - 1 - 12.12 12.20 12.13 12.14 12.21 12.22 12.15 12.23 12.16 12.24 12.17
Bardziej szczegółowoPonadto, jeśli fala charakteryzuje się sferycznym czołem falowym, powyższy wzór można zapisać w następujący sposób:
Zastosowanie laserów w Obrazowaniu Medycznym Spis treści 1 Powtórka z fizyki Zjawisko Interferencji 1.1 Koherencja czasowa i przestrzenna 1.2 Droga i czas koherencji 2 Lasery 2.1 Emisja Spontaniczna 2.2
Bardziej szczegółowoInterferencja jest to zjawisko nakładania się fal prowadzące do zwiększania lub zmniejszania amplitudy fali wypadkowej. Interferencja zachodzi dla
Interferencja jest to zjawisko nakładania się fal prowadzące do zwiększania lub zmniejszania amplitudy fali wypadkowej. Interferencja zachodzi dla wszystkich rodzajów fal, we wszystkich ośrodkach, w których
Bardziej szczegółowoTECHNIKI OBSERWACYJNE ORAZ METODY REDUKCJI DANYCH
TECHNIKI OBSERWACYJNE ORAZ METODY REDUKCJI DANYCH Arkadiusz Olech, Wojciech Pych wykład dla doktorantów Centrum Astronomicznego PAN luty maj 2006 r. Wstęp do spektroskopii Wykład 7 2006.04.26 Spektroskopia
Bardziej szczegółowoWykład 16: Optyka falowa
Wykład 16: Optyka falowa Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Zasada Huyghensa Christian Huygens 1678 r. pierwsza falowa
Bardziej szczegółowoHologram gruby (objętościowy)
Hologram gruby (objętościowy) Wprowadzenie teoretyczne Holografia jest bardzo rozległą dziedziną optyki i na pewno nie dziwi fakt, że istnieją hologramy różnego typu. W zależności od metody zapisu hologramu,
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 53. Soczewki
Ćwiczenie 53. Soczewki Małgorzata Nowina-Konopka, Andrzej Zięba Cel ćwiczenia Pomiar ogniskowych soczewki skupiającej i układu soczewek (skupiająca i rozpraszająca), obliczenie ogniskowej soczewki rozpraszającej.
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 42 WYZNACZANIE OGNISKOWEJ SOCZEWKI CIENKIEJ. Wprowadzenie teoretyczne.
Ćwiczenie 4 WYZNACZANIE OGNISKOWEJ SOCZEWKI CIENKIEJ Wprowadzenie teoretyczne. Soczewka jest obiektem izycznym wykonanym z materiału przezroczystego o zadanym kształcie i symetrii obrotowej. Interesować
Bardziej szczegółowoLaboratorium TECHNIKI LASEROWEJ. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny
Laboratorium TECHNIKI LASEROWEJ Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny Katedra Metrologii i Optoelektroniki WETI Politechnika Gdańska Gdańsk 2018 1. Wstęp Ogromne zapotrzebowanie na informację oraz dynamiczny
Bardziej szczegółowoWłasności światła laserowego
Własności światła laserowego Cechy światła laserowego: rozbieżność (równoległość) wiązki, pasmo spektralne, gęstość mocy oraz spójność (koherencja). Równoległość wiązki Dyfrakcyjną rozbieżność kątową awkącie
Bardziej szczegółowoWSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ
1100-4BW1, rok akademicki 018/19 WSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ dr hab. Rafał Kasztelanic Wykład 4 Przestrzeń swobodna jako filtr częstości przestrzennych Załóżmy, że znamy rozkład pola na fale monochromatyczne
Bardziej szczegółowo= sin. = 2Rsin. R = E m. = sin
Natężenie światła w obrazie dyfrakcyjnym Autorzy: Zbigniew Kąkol, Piotr Morawski Chcemy teraz znaleźć wyrażenie na rozkład natężenia w całym ekranie w funkcji kąta θ. Szczelinę dzielimy na N odcinków i
Bardziej szczegółowoWykład 16: Optyka falowa
Wykład 16: Optyka falowa Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Zasada Huyghensa Christian Huygens 1678 r. pierwsza
Bardziej szczegółowofalowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi
Zjawisko interferencji fal Interferencja to efekt nakładania się fal (wzmacnianie i osłabianie się ruchu falowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi stabilne w czasie ich
Bardziej szczegółowoFala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu
Ruch falowy Fala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu Fala rozchodzi się w przestrzeni niosąc ze sobą energię, ale niekoniecznie musi
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ
ĆWICZEIE 8 WYZACZAIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJEJ Opis teoretyczny do ćwiczenia zamieszczony jest na stronie www.wtc.wat.edu.pl w dziale DYDAKTYKA FIZYKA ĆWICZEIA LABORATORYJE. Opis
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 2. Badanie profilu wiązki laserowej 1. Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wstęp Pomiar profilu wiązki
Bardziej szczegółowoLaboratorium Optyki Falowej
Marzec 2019 Laboratorium Optyki Falowej Instrukcja do ćwiczenia pt: Filtracja optyczna Opracował: dr hab. Jan Masajada Tematyka (Zagadnienia, które należy znać przed wykonaniem ćwiczenia): 1. Obraz fourierowski
Bardziej szczegółowoprzenikalność atmosfery ziemskiej typ promieniowania długość fali [m] ciało o skali zbliżonej do długości fal częstotliwość [Hz]
ELEMENTY OPTYKI Fale elektromagnetyczne Promieniowanie świetlne Odbicie światła Załamanie światła Dyspersja światła Tęcza pierwotna i wtórna Dyfrakcja i interferencja światła Politechnika Opolska Opole
Bardziej szczegółowoZjawisko interferencji fal
Zjawisko interferencji fal Interferencja to efekt nakładania się fal (wzmacnianie i osłabianie się ruchu falowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi stabilne w czasie ich
Bardziej szczegółowoOPTYKA. Leszek Błaszkieiwcz
OPTYKA Leszek Błaszkieiwcz Ojcem optyki jest Witelon (1230-1314) Zjawisko odbicia fal promień odbity normalna promień padający Leszek Błaszkieiwcz Rys. Zjawisko załamania fal normalna promień padający
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny
Laboratorium techniki laserowej Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wstęp Ogromne zapotrzebowanie na informację
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
1100-1BO15, rok akademicki 2018/19 OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA dr hab. Rafał Kasztelanic Wykład 7 Dystorsja Zależy od wielkości pola widzenia. Dystorsja nie wpływa na ostrość obrazu lecz dokonuje
Bardziej szczegółowoOpis matematyczny odbicia światła od zwierciadła kulistego i przejścia światła przez soczewki.
Opis matematyczny odbicia światła od zwierciadła kulistego i przejścia światła przez soczewki. 1. Równanie soczewki i zwierciadła kulistego. Z podobieństwa trójkątów ABF i LFD (patrz rysunek powyżej) wynika,
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA WIĄZKI GENEROWANEJ PRZEZ LASER
CHARATERYSTYA WIĄZI GENEROWANEJ PRZEZ LASER ształt wiązki lasera i jej widmo są rezultatem interferencji promieniowania we wnęce rezonansowej. W wyniku tego procesu powstają charakterystyczne rozkłady
Bardziej szczegółowoRys. 1 Geometria układu.
Ćwiczenie 9 Hologram Fresnela Wprowadzenie teoretyczne Holografia umożliwia zapis pełnej informacji o obiekcie optycznym, zarówno amplitudowej, jak i fazowej. Dzięki temu można m.in. odtwarzać trójwymiarowe
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika załamania światła
Ćwiczenie O2 Wyznaczanie współczynnika załamania światła O2.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie współczynnika załamania światła dla przeźroczystych, płaskorównoległych płytek wykonanych z
Bardziej szczegółowoMGR 10. Ćw. 1. Badanie polaryzacji światła 2. Wyznaczanie długości fal świetlnych 3. Pokaz zmiany długości fali świetlnej przy użyciu lasera.
MGR 10 10. Optyka fizyczna. Dyfrakcja i interferencja światła. Siatka dyfrakcyjna. Wyznaczanie długości fali świetlnej za pomocą siatki dyfrakcyjnej. Elektromagnetyczna teoria światła. Polaryzacja światła.
Bardziej szczegółowoWykład 17: Optyka falowa cz.2.
Wykład 17: Optyka falowa cz.2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Interferencja w cienkich warstwach Załamanie
Bardziej szczegółowoO3. BADANIE WIDM ATOMOWYCH
O3. BADANIE WIDM ATOMOWYCH tekst opracowała: Bożena Janowska-Dmoch Większość źródeł światła emituje promieniowanie elektromagnetyczne złożone z wymieszanych ze sobą fal o wielu częstotliwościach (długościach).
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE. Ćwiczenie nr 3 Temat: Wyznaczenie ogniskowej soczewek za pomocą ławy optycznej.
LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE Ćwiczenie nr 3 Temat: Wyznaczenie ogniskowej soczewek za pomocą ławy optycznej.. Wprowadzenie Soczewką nazywamy ciało przezroczyste ograniczone
Bardziej szczegółowoCiało doskonale czarne absorbuje całkowicie padające promieniowanie. Parametry promieniowania ciała doskonale czarnego zależą tylko jego temperatury.
1 Ciało doskonale czarne absorbuje całkowicie padające promieniowanie. Parametry promieniowania ciała doskonale czarnego zależą tylko jego temperatury. natężenie natężenie teoria klasyczna wynik eksperymentu
Bardziej szczegółowoPaństwowa Wyższa Szkoła Zawodowa w Kaliszu
Państwowa Wyższa Szkoła Zawodowa w Kaliszu Ć wiczenia laboratoryjne z fizyki Ćwiczenie 4 Dyfrakcja na szczelinie przy użyciu lasera relacja Heisenberga Kalisz, luty 2005 r. Opracował: Ryszard Maciejewski
Bardziej szczegółowo13. Optyka Interferencja w cienkich warstwach. λ λ
3. Optyka 3.3. nterferencja w cienkich warstwach. Światło odbijając się od ośrodka optycznie gęstszego ( o większy n) zienia fazę. Natoiast gdy odbicie zachodzi od powierzchni ośrodka optycznie rzadszego,
Bardziej szczegółowoI PRACOWNIA FIZYCZNA, UMK TORUŃ
I PRACOWNIA FIZYCZNA, UMK TORUŃ Instrukcja do ćwiczenia nr 59 WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA ZAŁAMANIA ŚWIATŁA W SZKLE METODĄ KĄTA NAJMNIEJSZEGO ODCHYLENIA Instrukcje wykonali: G. Maciejewski, I. Gorczyńska
Bardziej szczegółowoPOMIAR WIELKOŚCI KOMÓREK
POLITECHNIKA ŁÓDZKA INSTRUKCJA Z LABORATORIUM W ZAKŁADZIE BIOFIZYKI Ćwiczenie 4 POMIAR WIELKOŚCI KOMÓREK PRZY UŻYCIU MIKROSKOPU ŚWIETLNEGO I. WSTĘP TEORETYCZNY Do obserwacji bardzo małych obiektów, np.
Bardziej szczegółowoWyznaczanie wartości współczynnika załamania
Grzegorz F. Wojewoda Zespół Szkół Ogólnokształcących nr 1 Bydgoszcz Wyznaczanie wartości współczynnika załamania Jest dobrze! Nareszcie można sprawdzić doświadczalnie wartości współczynników załamania
Bardziej szczegółowo