Szum w urzadzeniu półprzewodnikowym przeszkoda czy szansa?
|
|
|
- Jan Tomasz Ciesielski
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Szum w urzadzeniu półprzewodnikowym przeszkoda czy szansa? szczegółowe zastosowania kwantowego szumu śrutowego J. Tworzydło Instytut Fizyki Teoretycznej Uniwersytet Warszawski Sympozjum Instytutu Fizyki Teoretycznej, Warszawa J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 1 / 23
2 Szum w urzadzeniu mezoskopowym przeszkoda czy szansa? szczegółowe zastosowania kwantowego szumu śrutowego J. Tworzydło Instytut Fizyki Teoretycznej Uniwersytet Warszawski Sympozjum Instytutu Fizyki Teoretycznej, Warszawa J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 1 / 23
3 Plan Plan 1 Wprowadzenie Urzadzenia mezoskopowe Koherentny, kwantowy transport elektronów 2 Szum Układ eksperymentalny Ładunek elementarny elektronu (kwaziczastki) Otwarte kanały transmisji 3 Zastosowania Zgadanienie przejścia kwantowo klasycznego Detekcja stanów splecionych J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 2 / 23
4 Plan Plan 1 Wprowadzenie Urzadzenia mezoskopowe Koherentny, kwantowy transport elektronów 2 Szum Układ eksperymentalny Ładunek elementarny elektronu (kwaziczastki) Otwarte kanały transmisji 3 Zastosowania Zgadanienie przejścia kwantowo klasycznego Detekcja stanów splecionych J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 2 / 23
5 Plan Plan 1 Wprowadzenie Urzadzenia mezoskopowe Koherentny, kwantowy transport elektronów 2 Szum Układ eksperymentalny Ładunek elementarny elektronu (kwaziczastki) Otwarte kanały transmisji 3 Zastosowania Zgadanienie przejścia kwantowo klasycznego Detekcja stanów splecionych J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 2 / 23
6 Plan Wprowadzenie 1 Wprowadzenie Urzadzenia mezoskopowe Koherentny, kwantowy transport elektronów 2 Szum Układ eksperymentalny Ładunek elementarny elektronu (kwaziczastki) Otwarte kanały transmisji 3 Zastosowania Zgadanienie przejścia kwantowo klasycznego Detekcja stanów splecionych J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 3 / 23
7 Wprowadzenie Urzadzenia mezoskopowe Kontakt punktowy i kropka kwantowa heterostruktura na GaAs, napylone elektrody kwantowy kontakt punktowy balistyczna, chaotyczna kropka kwantowa Oberholzer et al. PRL 01 J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 4 / 23
8 Druty kwantowe Wprowadzenie Urzadzenia mezoskopowe dyfuzyjny drut kwantowy Henny et al. PRB 99 balistyczny/dyfuzyjny drut kwantowy z mikromagnesami filtr spinowy Wróbel et al. PRL 04 J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 5 / 23
9 Wprowadzenie Charakterystyczne skale długości Urzadzenia mezoskopowe Fermi wavelength Mean free path System size Decoherence length λ l Obszar naszych zainteresowań ważne efekty kwantowe koniecznie wymagane: L < L φ Układy: kontakt punktowy w λ F dyfuzyjny drut l free < L balistyczna kropka l free > L L L φ J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 6 / 23
10 Wprowadzenie Charakterystyczne skale długości Urzadzenia mezoskopowe Fermi wavelength Mean free path System size Decoherence length λ l Obszar naszych zainteresowań ważne efekty kwantowe koniecznie wymagane: L < L φ Układy: kontakt punktowy w λ F dyfuzyjny drut l free < L balistyczna kropka l free > L L L φ J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 6 / 23
11 Wprowadzenie Koherentny, kwantowy transport elektronów Kwantowe stopnie przewodniości G = I/V wielkościa fundamentalna (G σw /L) kwantowy kontakt punktowy (QPC) G w funkcji V gate Przewodniość jako transmisja G = 2e2 h T n, prawd. transmisji T n. n J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 7 / 23
12 Plan Szum 1 Wprowadzenie Urzadzenia mezoskopowe Koherentny, kwantowy transport elektronów 2 Szum Układ eksperymentalny Ładunek elementarny elektronu (kwaziczastki) Otwarte kanały transmisji 3 Zastosowania Zgadanienie przejścia kwantowo klasycznego Detekcja stanów splecionych J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 8 / 23
13 Co to jest szum? zależy kogo spytać... Szum Układ eksperymentalny J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 9 / 23
14 Szum Układ eksperymentalny Jak zmierzyć? pomiar korelacyjny wzmocnionych sygnałów.. do analizatora spektralnego Analiza spektralna sygnału AC nowe układy: J. Przybytek (Hoża), J. Wróbel (IF PAN) J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 10 / 23
15 Cechy szumu śrutowego Szum Układ eksperymentalny Gęstość spektralna szumu S I = δi(ν) 2 / ν Funkcja korelacji S I (ν) = dt e 2πiνt δi(t)δi(0) filtrami kontrolujemy ν 1/f szum 10kHz szum niezależny od ν 10kHz Fundamentalne źródła szumu: termiczne fluktuacje obsadzeń dyskretna natura ładunku J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 11 / 23
16 Szum kuleczek Szum Ładunek elementarny elektronu (kwaziczastki) Argument statystyki Poissona m kolejnych prób, z prawd. T w czasie τ prawdopodobieństwo transmisji n czastek p m (n) = ( ) n m T n (1 T ) m n wtedy n = mt oraz ( n) 2 = n (dla n 1, mt = const.) prad I = ne/τ, fluktuacja δi 2 = e I /τ gęstość spektralna szumu (dla ν τ 1 ) S I = 2e I J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 12 / 23
17 Szum kuleczek Szum Ładunek elementarny elektronu (kwaziczastki) Argument statystyki Poissona m kolejnych prób, z prawd. T w czasie τ prawdopodobieństwo transmisji n czastek p m (n) = ( ) n m T n (1 T ) m n wtedy n = mt oraz ( n) 2 = n (dla n 1, mt = const.) prad I = ne/τ, fluktuacja δi 2 = e I /τ gęstość spektralna szumu (dla ν τ 1 ) S I = 2e I J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 12 / 23
18 Szum kuleczek Szum Ładunek elementarny elektronu (kwaziczastki) Argument statystyki Poissona m kolejnych prób, z prawd. T w czasie τ prawdopodobieństwo transmisji n czastek p m (n) = ( ) n m T n (1 T ) m n wtedy n = mt oraz ( n) 2 = n (dla n 1, mt = const.) prad I = ne/τ, fluktuacja δi 2 = e I /τ gęstość spektralna szumu (dla ν τ 1 ) S I = 2e I J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 12 / 23
19 Szum kuleczek Szum Ładunek elementarny elektronu (kwaziczastki) Argument statystyki Poissona m kolejnych prób, z prawd. T w czasie τ prawdopodobieństwo transmisji n czastek p m (n) = ( ) n m T n (1 T ) m n wtedy n = mt oraz ( n) 2 = n (dla n 1, mt = const.) prad I = ne/τ, fluktuacja δi 2 = e I /τ gęstość spektralna szumu (dla ν τ 1 ) S I = 2e I J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 12 / 23
20 Szum Ładunek elementarny elektronu (kwaziczastki) Szum śrutowy Shottky ego Wzór Shottky ego 1918 S I = 2eI zastosowanie do wyznaczania ładunku w triodzie (Am. Jour. Phys. 63, 932 (1995)) Reznikov et al. PRL 95 dla bariery tunelowej J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 13 / 23
21 Ładunek ułamkowy Szum Ładunek elementarny elektronu (kwaziczastki) Kwaziczastki w ułamkowym zjawisku Halla (FQHE): e = e/3 Saminadayar et al. PRL 97 J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 14 / 23
22 Szum Otwarte kanały transmisji Formalizm Landauera i redukcja szumu granica niskiej temperatury, kwazi-równowaga (ev k B T ): S shot = 2e I F czastki niezależne F = 1, typowo F < 1 dla elektronów Czynnik Fano redukcja szumu wobec zakazu Pauliego Przewodniość G = G 0 n T n F = n T n (1 T n )/ n T n Review: Blanter and Büttiker, Phys. Rep. 00 J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 15 / 23
23 Otwarte mody transmisji Szum Otwarte kanały transmisji G = N/2 w obu przypadkach F = 1 3 kwantowy drut dyfuzyjny Steinbach, Devoret PRL 96 F = 1 4 kropka kwantowa Oberholzer PRL 01 J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 16 / 23
24 Plan Zastosowania 1 Wprowadzenie Urzadzenia mezoskopowe Koherentny, kwantowy transport elektronów 2 Szum Układ eksperymentalny Ładunek elementarny elektronu (kwaziczastki) Otwarte kanały transmisji 3 Zastosowania Zgadanienie przejścia kwantowo klasycznego Detekcja stanów splecionych J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 17 / 23
25 Zastosowania Zgadanienie przejścia kwantowo klasycznego Dualizm korpuskularno falowy Beenakker, van Houten 91 Agam, Aleiner, Larkin Phys. Rev. Lett. 85, 3153 (00) Klasycznie: deterministyczne trajektorie. Kwantowo: nieoznaczoność szum. Kropka chaotyczna opisana: czasem życia t D = t flight V circumference V opening J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 18 / 23
26 Zastosowania Zgadanienie przejścia kwantowo klasycznego Eksperyment dla balistycznej kropki kwantowej grupa z Bazylei Oberholzer et al. Nature 01 fale chaotyczne, rozpraszanie stochastyczne deterministyczne czastki J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 19 / 23
27 Zastosowania Zgadanienie przejścia kwantowo klasycznego Wyniki: J. Tworzydło et al. PRB 03 model klasycznie chaotycznej kropki kwantowej ustalony czas życia t D = M 2N, zmieniamy eff = 1/M Fano factor dwell time M - dimension of the Hilbert space redukcja szumu w kwantowym układzie chaotycznym J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 20 / 23
28 Zastosowania Zgadanienie przejścia kwantowo klasycznego Wyniki: J. Tworzydło et al. PRB 03 model klasycznie chaotycznej kropki kwantowej ustalony czas życia t D = M 2N, zmieniamy eff = 1/M Fano factor dwell time M - dimension of the Hilbert space zgodność z teoria pół-klasyczna (bez dopasowania) J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 20 / 23
29 Zastosowania Detekcja stanów splecionych Najprostszy układ spinowy Lebedev, Lesovik, and Blatter PRB 05 spinowy stopień swody elektronu spintornika długie czasy koherencji, ale... musimy mierzyć prad, source lead : emisja par singletowych C ij = dt e2πiνt δi i (t)δi j (0), gdzie i, j = 1, 2, 3, 4 J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 21 / 23
30 Zastosowania Testowanie stanów splecionych Detekcja stanów splecionych Korelacja pomiaru spinu 1 el. w kierunku a z pomiarem 2 el. w kierunku b: C ab = (C 12 + C 34 C 14 C 32 )/(C 12 + C 34 + C 14 + C 32 ) Wtedy nierówność CHSH (Clauser-Horne-Shimony-Holt) C ab + C ab + C a b C a b 2 jest naruszona dla splatanych stanów elekronowych (spinowych st. swobody). J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 22 / 23
31 Summary Podsumowanie szum (fundamentalny) jako sygnał szum śrutowy: póbkuje własności kwantowe klasyczne nadzieje na detekcję stanów splatanych J. Tworzydło (Katedra fiz. mat. skond.) Szum w urzadzeniu mezoskopowym Sympozjum IFT 23 / 23
Nanostruktury i nanotechnologie
Nanostruktury i nanotechnologie Heterozłącza Efekty kwantowe Nanotechnologie Z. Postawa, "Fizyka powierzchni i nanostruktury" 1 Termin oddania referatów do 19 I 004 Zaliczenie: 1 I 004 Z. Postawa, "Fizyka
Optyka kwantowa wprowadzenie. Początki modelu fotonowego Detekcja pojedynczych fotonów Podstawowe zagadnienia optyki kwantowej
Optyka kwantowa wprowadzenie Początki modelu fotonowego Detekcja pojedynczych fotonów Podstawowe zagadnienia optyki kwantowej Krótka (pre-)historia fotonu (1900-1923) Własności światła i jego oddziaływania
Efekt Comptona. Efektem Comptona nazywamy zmianę długości fali elektromagnetycznej w wyniku rozpraszania jej na swobodnych elektronach
Efekt Comptona. Efektem Comptona nazywamy zmianę długości fali elektromagnetycznej w wyniku rozpraszania jej na swobodnych elektronach Efekt Comptona. p f Θ foton elektron p f p e 0 p e Zderzenia fotonów
Fizyka silnie skorelowanych elektronów na przykładzie międzymetalicznych związków ceru
Fizyka silnie skorelowanych elektronów na przykładzie międzymetalicznych związków ceru Rafał Kurleto 4.3.216 ZFCS IF UJ Rafał Kurleto Sympozjum doktoranckie 4.3.216 1 / 15 Współpraca dr hab. P. Starowicz
Operacje na spinie pojedynczego elektronu w zastosowaniu do budowy bramek logicznych komputera kwantowego
Stanisław Bednarek Zespół Teorii Nanostruktur i Nanourządzeń Katedra Informatyki Stosowanej i Fizyki Komputerowej WFiIS AGH Operacje na spinie pojedynczego elektronu w zastosowaniu do budowy bramek logicznych
2008/2009. Seweryn Kowalski IVp IF pok.424
2008/2009 seweryn.kowalski@us.edu.pl Seweryn Kowalski IVp IF pok.424 Plan wykładu Wstęp, podstawowe jednostki fizyki jądrowej, Własności jądra atomowego, Metody wyznaczania własności jądra atomowego, Wyznaczanie
Szczegółowy wgląd w proces chłodzenia jedno-wymiarowego gazu bozonów
Szczegółowy wgląd w proces chłodzenia jedno-wymiarowego gazu bozonów Piotr Deuar (IF PAN) Emilia Witkowska, Mariusz Gajda (IF PAN) Kazimierz Rzążewski (CFT PAN) Cover of Phys. Rev. Lett., 1 Apr 2011 E.
Efekt Halla i konforemna teoria pola
Efekt Halla i konforemna teoria pola 19.01.2012 / Seminarium UJ O czym będziemy mówić? Efekt Halla Wstępne informacje Klasycznie i kwantowo Rozwiazanie Laughlina Mini wprowadzenie Laughlin w Dalsza perspektywa
Fizyka kwantowa. promieniowanie termiczne zjawisko fotoelektryczne. efekt Comptona dualizm korpuskularno-falowy. kwantyzacja światła
W- (Jaroszewicz) 19 slajdów Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego Fizyka kwantowa promieniowanie termiczne zjawisko fotoelektryczne kwantyzacja światła efekt Comptona dualizm korpuskularno-falowy
VI. KORELACJE KWANTOWE Janusz Adamowski
VI. KORELACJE KWANTOWE Janusz Adamowski 1 1 Korelacje klasyczne i kwantowe Zgodnie z teorią statystyki matematycznej współczynnik korelacji definiujemy jako cov(x, y) corr(x, y) =, (1) σ x σ y gdzie x
Repeta z wykładu nr 8. Detekcja światła. Przypomnienie. Efekt fotoelektryczny
Repeta z wykładu nr 8 Detekcja światła Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 przegląd detektorów
Początek XX wieku. Dualizm korpuskularno - falowy
Początek XX wieku Światło: fala czy cząstka? Kwantowanie energii promieniowania termicznego postulat Plancka efekt fotoelektryczny efekt Comptona Fale materii de Broglie a Dualizm korpuskularno - falowy
Fizyka 3.3 WYKŁAD II
Fizyka 3.3 WYKŁAD II Promieniowanie elektromagnetyczne Dualizm korpuskularno-falowy światła Fala elektromagnetyczna Strumień fotonów o energii E F : E F = hc λ c = 3 10 8 m/s h = 6. 63 10 34 J s Światło
WYKŁAD 15. Gęstość stanów Zastosowanie: oscylatory kwantowe (ª bosony bezmasowe) Formalizm dla nieoddziaływujących cząstek Bosego lub Fermiego
WYKŁAD 15 Gęstość stanów Zastosowanie: oscylatory kwantowe (ª bosony bezmasowe) Formalizm dla nieoddziaływujących cząstek Bosego lub Fermiego 1 Statystyka nieoddziaływujących gazów Bosego i Fermiego Bosony
Rekapitulacja. Detekcja światła. Rekapitulacja. Rekapitulacja
Rekapitulacja Detekcja światła Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 Konsultacje: czwartek
Szumy układów elektronicznych, wzmacnianie małych sygnałów
Szumy układów elektronicznych, wzmacnianie małych sygnałów Ryszard J. Barczyński, 2016 Politechnika Gdańska, Wydział FTiMS, Katedra Fizyki Ciała Stałego Materiały dydaktyczne do użytku wewnętrznego Szumy
Radosław Chrapkiewicz, Piotr Migdał (SKFiz UW) Optyczny wzmacniacz parametryczny jako źródło splątanych par fotonów
Optyczny wzmacniacz parametryczny jako źródło splątanych par fotonów Radosław Chrapkiewicz, Piotr Migdał (SKFiz UW) VII OSKNF 8 XI 2008 Plan Po co nam optyka kwantowa? Czerwony + Czerwony = Niebieski?
Chłodzenie jedno-wymiarowego gazu bozonów
Chłodzenie jedno-wymiarowego gazu bozonów Piotr Deuar (IF PAN) Emilia Witkowska, Mariusz Gajda (IF PAN) Kazimierz Rzążewski (CFT PAN) Cover of Phys. Rev. Lett., 1 Apr 2011 E. Witkowska, PD, M. Gajda, K.
Kwantowe własności promieniowania, ciało doskonale czarne, zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne.
Kwantowe własności promieniowania, ciało doskonale czarne, zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne. DUALIZM ŚWIATŁA fala interferencja, dyfrakcja, polaryzacja,... kwant, foton promieniowanie ciała doskonale
Własności transportowe niejednorodnych nanodrutów półprzewodnikowych
Własności transportowe niejednorodnych nanodrutów półprzewodnikowych Maciej Wołoszyn współpraca: Janusz Adamowski Bartłomiej Spisak Paweł Wójcik Seminarium WFiIS AGH 13 stycznia 2017 Streszczenie nanodruty
o pomiarze i o dekoherencji
o pomiarze i o dekoherencji Jacek Matulewski Karolina Słowik Jarosław Zaremba Jacek Jurkowski MECHANIKA KWANTOWA DLA NIEFIZYKÓW pomiar dekoherencja pomiar kolaps nieoznaczoność paradoksy dekoherencja Przykładowy
Nanofizyka co wiemy, a czego jeszcze szukamy?
Nanofizyka co wiemy, a czego jeszcze szukamy? Maciej Maśka Zakład Fizyki Teoretycznej UŚ Projekt współfinansowany przez Unię Europejską w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego ...czyli dlaczego NANO
Mody sprzężone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych
Mody sprzężone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Mody sprzężone w półprzewodnikach polarnych + E E pl η = st α = E E pl ξ = p B.B. Varga,, Phys. Rev. 137,, A1896 (1965) A. Mooradian and B. Wright,
Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych
Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Klasyczny przykład pośredniego oddziaływania pola magnetycznego na wzbudzenia fononowe Schemat: pole magnetyczne (siła Lorentza) nośniki (oddziaływanie
interpretacje mechaniki kwantowej fotony i splątanie
mechaniki kwantowej fotony i splątanie Jacek Matulewski Karolina Słowik Jarosław Zaremba Jacek Jurkowski MECHANIKA KWANTOWA DLA NIEFIZYKÓW Twierdzenie o nieklonowaniu Jak sklonować stan kwantowy? klonowanie
Podstawy informatyki kwantowej
Wykład 6 27 kwietnia 2016 Podstawy informatyki kwantowej dr hab. Łukasz Cywiński lcyw@ifpan.edu.pl http://info.ifpan.edu.pl/~lcyw/ Wykłady: 6, 13, 20, 27 kwietnia oraz 4 maja (na ostatnim wykładzie będzie
Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych
Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Mody sprzęŝone w półprzewodnikach polarnych + E E pl η = st α = E E pl ξ = p B.B. Varga, Phys. Rev. 137,, A1896 (1965) A. Mooradian and B. Wright,
Statystyka nieoddziaływujących gazów Bosego i Fermiego
Statystyka nieoddziaływujących gazów Bosego i Fermiego Bozony: fotony (kwanty pola elektromagnetycznego, których liczba nie jest zachowana mogą być pojedynczo pochłaniane lub tworzone. W konsekwencji,
Informatyka kwantowa i jej fizyczne podstawy Rezonans spinowy, bramki dwu-kubitowe
Wykład 4 29 kwietnia 2015 Informatyka kwantowa i jej fizyczne podstawy Rezonans spinowy, bramki dwu-kubitowe Łukasz Cywiński lcyw@ifpan.edu.pl http://info.ifpan.edu.pl/~lcyw/ Dobra lektura: Michel Le Bellac
Cząstki i siły. Piotr Traczyk. IPJ Warszawa
Cząstki i siły tworzące nasz wszechświat Piotr Traczyk IPJ Warszawa Plan Wstęp Klasyfikacja cząstek elementarnych Model Standardowy 2 Wstęp 3 Jednostki, konwencje Prędkość światła c ~ 3 x 10 8 m/s Stała
13.1 Układy helopodobne (trójcząstkowe układy dwuelektronowe)
Janusz Adamowski METODY OBLICZENIOWE FIZYKI 1 Rozdział 13 UKŁADY KILKU CZĄSTEK W MECHANICE KWANTOWEJ 13.1 Układy helopodobne (trójcząstkowe układy dwuelektronowe) Zajmiemy się kwantowym opisem atomu He
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 2 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Termodynamika. Część 11. Układ wielki kanoniczny Statystyki kwantowe Gaz fotonowy Ruchy Browna. Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ
Termodynamika Część 11 Układ wielki kanoniczny Statystyki kwantowe Gaz fotonowy Ruchy Browna Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Układ otwarty rozkład wielki kanoniczny Rozważamy układ w równowadze termicznej
Wykład 12. Rozkład wielki kanoniczny i statystyki kwantowe
Wykład 12 Rozkład wielki kanoniczny i statystyki kwantowe dr hab. Agata Fronczak, prof. PW Wydział Fizyki, Politechnika Warszawska 1 stycznia 2017 dr hab. A. Fronczak (Wydział Fizyki PW) Wykład: Elementy
ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI
ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI ANALIZA ŚLADÓW METODA ICP-OES Optyczna spektroskopia emisyjna ze wzbudzeniem w indukcyjnie sprzężonej plazmie WYKŁAD 4 Rodzaje widm i mechanizm ich powstania PODSTAWY SPEKTROSKOPII
Repeta z wykładu nr 5. Detekcja światła. Plan na dzisiaj. Złącze p-n. złącze p-n
Repeta z wykładu nr 5 Detekcja światła Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 Konsultacje:
Spis treści. Przedmowa Obraz makroskopowy Ciepło i entropia Zastosowania termodynamiki... 29
Przedmowa... XI 1. Obraz makroskopowy... 1 1.1. Termodynamika... 1 1.2. Parametry termodynamiczne... 2 1.3. Granica termodynamiczna... 3 1.4. Procesy termodynamiczne... 4 1.5. Klasycznygazdoskonały...
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych
FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych Wykład 1 własności jąder atomowych Odkrycie jądra atomowego Rutherford (1911) Ernest Rutherford (1871-1937) R 10 fm 1908 Skala przestrzenna jądro
Wykład 12 V = 4 km/s E 0 =.08 e V e = = 1 Å
Wykład 12 Fale materii: elektrony, neutrony, lekkie atomy Neutrony generowane w reaktorze są spowalniane w wyniku zderzeń z moderatorem (grafitem) do V = 4 km/s, co odpowiada energii E=0.08 ev a energia
Stanisław Bednarek ZFTiK WFiIS AGH. Indukton, czyli. Soliton elektronowy w nanostrukturach półprzewodnikowych.
Stanisław Bednarek ZFTiK WFiIS AGH Indukton, czyli Soliton elektronowy w nanostrukturach półprzewodnikowych. Indukton, A: I do not believe that this paper has any scientific value. czyli Soliton elektronowy
Korelacje przestrzenne między nośnikami uwięzionymi w półprzewodnikowych kropkach kwantowych. Bartłomiej Szafran
Korelacje przestrzenne między nośnikami uwięzionymi w półprzewodnikowych kropkach kwantowych (wybrane wyniki z rozprawy habilitacyjnej) Kraków 12.05.2006 Bartłomiej Szafran Półprzewodnikowe kropki kwantowe
PODSTAWY MECHANIKI KWANTOWEJ
PODSTAWY MECHANIKI KWANTOWEJ De Broglie, na podstawie analogii optycznych, w roku 194 wysunął hipotezę, że cząstki materialne także charakteryzują się dualizmem korpuskularno-falowym. Hipoteza de Broglie
2013 02 27 2 1. Jakie warstwy zostały wyhodowane w celu uzyskania 2DEG? (szkic?) 2. Gdzie było domieszkowanie? Dlaczego jako domieszek użyto w próbce atomy krzemu? 3. Jaki kształt miała próbka? 4. W jaki
Fizyka wykład dla studentów kierunku Informatyka Wydział Automatyki, Elektroniki i Informatyki Politechniki Śląskiej
Fizyka wykład dla studentów kierunku Informatyka Wydział Automatyki, Elektroniki i Informatyki Politechniki Śląskiej Jacek Pawlyta Zakład Zastosowań Radioizotopów Instytut Fizyki, Politechnika Śląska,
Podstawy fizyki kwantowej
Podstawy fizyki kwantowej Fizyka kwantowa - co to jest? Światło to fala czy cząstka? promieniowanie termiczne efekt fotoelektryczny efekt Comptona fale materii de Broglie a równanie Schrodingera podstawa
Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii
Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii prof. dr hab. Aleksander Filip Żarnecki Zakład Cząstek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wykład 12 9 stycznia 2017 A.F.Żarnecki Podstawy
VII. CZĄSTKI I FALE VII.1. POSTULAT DE BROGLIE'A (1924) De Broglie wysunął postulat fal materii tzn. małym cząstkom przypisał fale.
VII. CZĄSTKI I FALE VII.1. POSTULAT DE BROGLIE'A (1924) De Broglie wysunął postulat fal materii tzn. małym cząstkom przypisał fale. Światło wykazuje zjawisko dyfrakcyjne. Rys.VII.1.Światło padające na
Fizyka statystyczna ludzi i zwierząt. Andrzej Pawlak, 2006
Fizyka statystyczna ludzi i zwierząt Andrzej Pawlak, 2006 Plan Wprowadzenie Zachowania stadne Panika Meksykańska Fala Ruch pieszych Podsumowanie Wprowadzenie Ludzie, zwierzęta jako cząsteczki (agenci)
V. RÓWNANIA MECHANIKI KWANTOWEJ
V. RÓWNANIA MECHANIKI KWANTOWEJ 1 1 Postulaty mechaniki kwantowej Istota teorii kwantowej może być sformułowana za pomocą postulatów, których spełnienie postulujemy i których nie można wyprowadzić z żadnych
Wykład FIZYKA II. 11. Optyka kwantowa. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA II 11. Optyka kwantowa Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ FIZYKA KLASYCZNA A FIZYKA WSPÓŁCZESNA Fizyka klasyczna
S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Gaz Fermiego elektronów swobodnych. Gaz Fermiego elektronów swobodnych
Gaz Fermiego elektronów swobodnych charakter idea Teoria metali Paula Drudego Teoria metali Arnolda (1900 r.) Sommerfelda (1927 r.) klasyczna kwantowa elektrony przewodnictwa elektrony przewodnictwa w
Optyka kwantowa wprowadzenie
Optyka kwantowa wprowadzenie Klasyczny obraz światła Początki modelu fotonowego Detekcja pojedynczych fotonów O czym jest optyka kwantowa? Struktury półprzewodnikowe - zarys Optyka klasyczna Optyka geometryczna
GAZ ELEKTRONOWY W KWANTUJĄCYM POLU MAGNETYCZNYM
Nauczanie Fizyki w Uczelniach Technicznych XV Konferencja, Kraków 2-4 lipca 2007 GAZ ELEKTRONOWY W KWANTUJĄCYM POLU MAGNETYCZNYM Arkadiusz Wójs Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska arkadiusz.wojs@pwr.wroc.pl
Laboratorium z Krystalografii. 2 godz.
Uniwersytet Śląski Instytut Chemii Zakład Krystalografii Laboratorium z Krystalografii 2 godz. Zbadanie zależności intensywności linii Ka i Kb promieniowania charakterystycznego X emitowanego przez anodę
Lasery półprzewodnikowe. przewodnikowe. Bernard Ziętek
Lasery półprzewodnikowe przewodnikowe Bernard Ziętek Plan 1. Rodzaje półprzewodników 2. Parametry półprzewodników 3. Złącze p-n 4. Rekombinacja dziura-elektron 5. Wzmocnienie 6. Rezonatory 7. Lasery niskowymiarowe
Fizyka do przodu w zderzeniach proton-proton
Fizyka do przodu w zderzeniach proton-proton Leszek Adamczyk (KOiDC WFiIS AGH) Seminarium WFiIS March 9, 2018 Fizyka do przodu w oddziaływaniach proton-proton Fizyka do przodu: procesy dla których obszar
Spintronika fotonika: analogie
: analogie Paweł Wójcik, Maciej Wołoszyn, Bartłomiej Spisak W oparciu o wykład wygłoszony podczas konferencji 2nd World Congress of Smart Materials, Singapur, March 2-6, 2016 Wprowadzenie dla niespecjalistów
Elementy Fizyki Jądrowej. Wykład 3 Promieniotwórczość naturalna
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 3 Promieniotwórczość naturalna laboratorium Curie troje noblistów 1903 PC, MSC 1911 MSC 1935 FJ, IJC Przemiany jądrowe He X X 4 2 4 2 A Z A Z e _ 1 e X X A Z A Z e 1 e
FALE MATERII. De Broglie, na podstawie analogii optycznych, w roku 1924 wysunął hipotezę, że
FAL MATRII De Broglie, na podstawie analogii optycznych, w roku 194 wysunął hipotezę, że cząstki materialne także charakteryzują się dualizmem korpuskularno-falowym. Hipoteza de Broglie a Cząstce materialnej
Badanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów.
Badanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów. prof. dr hab. Marta Kicińska-Habior Wydział Fizyki UW Zakład Fizyki Jądra Atomowego e-mail: Marta.Kicinska-Habior@fuw.edu.pl
Stara i nowa teoria kwantowa
Stara i nowa teoria kwantowa Braki teorii Bohra: - podane jedynie położenia linii, brak natężeń -nie tłumaczy ilości elektronów na poszczególnych orbitach - model działa gorzej dla atomów z więcej niż
Tomasz Szumlak WFiIS AGH 03/03/2017, Kraków
Oddziaływanie Promieniowania Jonizującego z Materią Tomasz Szumlak WFiIS AGH 03/03/2017, Kraków Labs Prowadzący Tomasz Szumlak, D11, p. 111 Konsultacje Do uzgodnienia??? szumlak@agh.edu.pl Opis przedmiotu
dr inż. Andrzej Skorupski Wydział Elektroniki i Technik Informacyjnych Politechnika Warszawska
dr inż. Andrzej Skorupski Wydział Elektroniki i Technik Informacyjnych Politechnika Warszawska Zasilacz pierwszego polskiego komputera UMC1 produkowanego seryjnie w ELWRO opracowanego w katedrze kierowanej
półprzewodniki Plan na dzisiaj Optyka nanostruktur Struktura krystaliczna Dygresja Sebastian Maćkowski
Plan na dzisiaj Optyka nanostruktur Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 półprzewodniki
Doświadczenie Younga Thomas Young. Dyfrakcja światła na dwóch szczelinach Światło zachowuje się jak fala - interferencja
Doświadczenie Younga 1801 Thomas Young Dyfrakcja światła na dwóch szczelinach Światło zachowuje się jak fala - interferencja Doświadczenie Younga c.d. fotodetektor + głośnik fala ciągły sygnał o zmiennym
Repeta z wykładu nr 4. Detekcja światła. Dygresja. Plan na dzisiaj
Repeta z wykładu nr 4 Detekcja światła Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 Konsultacje:
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 2 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet
fotony i splątanie Jacek Matulewski Karolina Słowik Jarosław Zaremba Jacek Jurkowski MECHANIKA KWANTOWA DLA NIEFIZYKÓW
fotony i splątanie Jacek Matulewski Karolina Słowik Jarosław Zaremba Jacek Jurkowski MECHANIKA KWANTOWA DLA NIEFIZYKÓW wektory pojedyncze fotony paradoks EPR Wielkości wektorowe w fizyce punkt zaczepienia
Atom wodoru w mechanice kwantowej. Równanie Schrödingera
Fizyka atomowa Atom wodoru w mechanice kwantowej Moment pędu Funkcje falowe atomu wodoru Spin Liczby kwantowe Poprawki do równania Schrödingera: struktura subtelna i nadsubtelna; przesunięcie Lamba Zakaz
Zad Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji.
Zad. 1.1. Sprawdzić, czy dana funkcja jest funkcją własną danego operatora. Jeśli tak, znaleźć wartość własną funkcji. Zad. 1.1.a. Funkcja: ϕ = sin2x Zad. 1.1.b. Funkcja: ϕ = e x 2 2 Operator: f = d2 dx
Wysokowydajne falowodowe źródło skorelowanych par fotonów
Wysokowydajne falowodowe źródło skorelowanych par fotonów Michał Karpioski * Konrad Banaszek, Czesław Radzewicz * * Instytut Fizyki Doświadczalnej, Instytut Fizyki Teoretycznej Wydział Fizyki Uniwersytet
Atomowa budowa materii
Atomowa budowa materii Wszystkie obiekty materialne zbudowane są z tych samych elementów cząstek elementarnych Cząstki elementarne oddziałują tylko kilkoma sposobami oddziaływania wymieniając kwanty pól
Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii
Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii prof. dr hab. Aleksander Filip Żarnecki Zakład Cząstek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wykład 13 8 stycznia 2018 A.F.Żarnecki Podstawy
FIZYKA II. Podstawy Fizyki Współczesnej 15h (R.Bacewicz) Fizyka Urządzeń Półprzewodnikowych 15 h (M.Igalson) Laboratorium Fizyki II 15h
FIZYKA II Podstawy Fizyki Współczesnej 15h (R.Bacewicz) Fizyka Urządzeń Półprzewodnikowych 15 h (M.Igalson) Laboratorium Fizyki II 15h (35 pkt., min. 17 pkt.) (35 pkt) (30 pkt) Podstawy Fizyki Współczesnej
II.4 Kwantowy moment pędu i kwantowy moment magnetyczny w modelu wektorowym
II.4 Kwantowy moment pędu i kwantowy moment magnetyczny w modelu wektorowym Jan Królikowski Fizyka IVBC 1 II.4.1 Ogólne własności wektora kwantowego momentu pędu Podane poniżej własności kwantowych wektorów
Zasada nieoznaczoności Heisenberga. Konsekwencją tego, Ŝe cząstki mikroświata mają takŝe własności falowe jest:
Zasada nieoznaczoności Heisenberga Konsekwencją tego, Ŝe cząstki mikroświata mają takŝe własności falowe jest: Pewnych wielkości fizycznych nie moŝna zmierzyć równocześnie z dowolną dokładnością. Iloczyn
Wprowadzenie do struktur niskowymiarowych
Wprowadzenie do struktur niskowymiarowych W litym krysztale ruch elektronów i dziur nie jest ograniczony przestrzennie. Struktury niskowymiarowe pozwalają na ograniczenie (częściowe lub całkowite) ruchu
Wykłady z Mechaniki Kwantowej
Wykłady z Mechaniki Kwantowej Mechanika Kwantowa, Relatywistyczna Mechanika Kwantowa Wykład dla doktorantów (2017) Wykład 3 Fakty nie są najważniejsze. Zresztą, aby je poznać, nie trzeba studiować na
Rozpad alfa. albo od stanów wzbudzonych (np. po rozpadzie beta) są to tzw. długozasięgowe cząstki alfa
Rozpad alfa Samorzutny rozpad jądra (Z,A) na cząstkę α i jądro (Z-2,A-4) tj. rozpad 2-ciałowy, stąd Widmo cząstek α jest dyskretne bo przejścia zachodzą między określonymi stanami jądra początkowego i
Spis treści 3 SPIS TREŚCI
Spis treści 3 SPIS TREŚCI PRZEDMOWA... 1. WNIOSKOWANIE STATYSTYCZNE JAKO DYSCYPLINA MATEMATYCZNA... Metody statystyczne w analizie i prognozowaniu zjawisk ekonomicznych... Badania statystyczne podstawowe
Optyczne elementy aktywne
Optyczne elementy aktywne Źródła optyczne Diody elektroluminescencyjne Diody laserowe Odbiorniki optyczne Fotodioda PIN Fotodioda APD Generowanie światła kontakt metalowy typ n GaAs podłoże typ n typ n
Badanie uporządkowania magnetycznego w ultracienkich warstwach kobaltu w pobliżu reorientacji spinowej.
Tel.: +48-85 7457229, Fax: +48-85 7457223 Zakład Fizyki Magnetyków Uniwersytet w Białymstoku Ul.Lipowa 41, 15-424 Białystok E-mail: vstef@uwb.edu.pl http://physics.uwb.edu.pl/zfm Praca magisterska Badanie
Wszechświat Cząstek Elementarnych dla Humanistów Diagramy Faynmana
Wszechświat Cząstek Elementarnych dla Humanistów Aleksander Filip Żarnecki Wykład ogólnouniwersytecki 27 listopada 2018 A.F.Żarnecki WCE Wykład 8 27 listopada 2018 1 / 28 1 Budowa materii (przypomnienie)
Kryształy, półprzewodniki, nanotechnologie. Dr inż. KAROL STRZAŁKOWSKI Instytut Fizyki UMK w Toruniu
Kryształy, półprzewodniki, nanotechnologie. Dr inż. KAROL STRZAŁKOWSKI Instytut Fizyki UMK w Toruniu skaroll@fizyka.umk.pl Plan ogólny Kryształy, półprzewodniki, nanotechnologie, czyli czym będziemy się
Cząstki elementarne i ich oddziaływania III
Cząstki elementarne i ich oddziaływania III 1. Przekrój czynny. 2. Strumień cząstek. 3. Prawdopodobieństwo procesu. 4. Szybkość reakcji. 5. Złota Reguła Fermiego 1 Oddziaływania w eksperymencie Oddziaływania
Efekt fotoelektryczny. 18 października 2017
Efekt fotoelektryczny 18 października 2017 Treść wykładu Promieniowanie ciała doskonale czarnego wzór Plancka Efektu fotoelektryczny foton (kwant światła) promieniowanie termiczne fakt znany od wieków:
IX. DIODY PÓŁPRZEWODNIKOWE Janusz Adamowski
IX. DIODY PÓŁPRZEWODNIKOWE Janusz Adamowski 1 1 Dioda na złączu p n Zgodnie z wynikami, otrzymanymi na poprzednim wykładzie, natężenie prądu I przepływającego przez złącze p n opisane jest wzorem Shockleya
Cząstki elementarne. Składnikami materii są leptony, mezony i bariony. Leptony są niepodzielne. Mezony i bariony składają się z kwarków.
Cząstki elementarne Składnikami materii są leptony, mezony i bariony. Leptony są niepodzielne. Mezony i bariony składają się z kwarków. Cząstki elementarne Leptony i kwarki są fermionami mają spin połówkowy
Fizyka współczesna Co zazwyczaj obejmuje fizyka współczesna (modern physics)
Fizyka współczesna Co zazwyczaj obejmuje fizyka współczesna (modern physics) Koniec XIX / początek XX wieku Lata 90-te XIX w.: odkrycie elektronu (J. J. Thomson, promienie katodowe), promieniowania Roentgena
Autokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych. autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny
Autokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny Systemy koherentne wstęp Systemy transmisji światłowodowej wykorzystujące podczas procesu transmisji światło
Teoria pasmowa ciał stałych
Teoria pasmowa ciał stałych Poziomy elektronowe atomów w cząsteczkach ulegają rozszczepieniu. W kryształach zjawisko to prowadzi do wytworzenia się pasm. Klasyfikacja ciał stałych na podstawie struktury
6. Emisja światła, diody LED i lasery polprzewodnikowe
6. Emisja światła, diody LED i lasery polprzewodnikowe Typy rekombinacji Rekombinacja promienista Diody LED Lasery półprzewodnikowe Struktury niskowymiarowe OLEDy 1 Promieniowanie termiczne Rozkład Plancka
Własności światła laserowego
Własności światła laserowego Cechy światła laserowego: rozbieżność (równoległość) wiązki, pasmo spektralne, gęstość mocy oraz spójność (koherencja). Równoległość wiązki Dyfrakcyjną rozbieżność kątową awkącie
Światło fala, czy strumień cząstek?
1 Światło fala, czy strumień cząstek? Teoria falowa wyjaśnia: Odbicie Załamanie Interferencję Dyfrakcję Polaryzację Efekt fotoelektryczny Efekt Comptona Teoria korpuskularna wyjaśnia: Odbicie Załamanie
Podstawy mechaniki kwantowej / Stanisław Szpikowski. - wyd. 2. Lublin, Spis treści
Podstawy mechaniki kwantowej / Stanisław Szpikowski. - wyd. 2. Lublin, 2011 Spis treści Przedmowa 15 Przedmowa do wydania drugiego 19 I. PODSTAWY I POSTULATY 1. Doświadczalne podłoŝe mechaniki kwantowej
Atom wodoru i jony wodoropodobne
Atom wodoru i jony wodoropodobne dr inż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2012/13 Spis treści Spis treści 1. Model Bohra atomu wodoru 2 1.1. Porządek
Stany skupienia materii
Stany skupienia materii Ciała stałe - ustalony kształt i objętość - uporządkowanie dalekiego zasięgu - oddziaływania harmoniczne Ciecze -słabo ściśliwe - uporządkowanie bliskiego zasięgu -tworzą powierzchnię
1.6. Falowa natura cząstek biologicznych i fluorofullerenów Wstęp Porfiryny i fluorofullereny C 60 F
SPIS TREŚCI Przedmowa 11 Wprowadzenie... 13 Część I. Doświadczenia dyfrakcyjno-interferencyjne z pojedynczymi obiektami mikroświata.. 17 Literatura... 23 1.1. Doświadczenia dyfrakcyjno-interferencyjne
Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii
Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii prof. dr hab. Aleksander Filip Żarnecki Zakład Cząstek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wykład 2 9 października 2017 A.F.Żarnecki
Metoda największej wiarygodności
Metoda największej wiarygodności Próbki w obecności tła Funkcja wiarygodności Iloraz wiarygodności Pomiary o różnej dokładności Obciążenie Informacja z próby i nierówność informacyjna Wariancja minimalna