l. Wprowadzenie Jadwiga Kidawa- Kukla WLEWKA I WLEWNICY O PRZEKROJU WIELOKĄTA FOREMNEGO
|
|
- Stanisława Ciesielska
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Krzepnięcie meta i i i stopów t IX PL ISSN ISBN X Ossoineum 1985 Jadwiga Kidawa- Kuka WPŁYW SZCZELINY SKURCZOWEJ NA FOLE TEMPERATUR WLEWKA I WLEWNICY O PRZEKROJU WIELOKĄTA FOREMNEGO. Wprowadzenie.. Roę szczeiny skurczowej dostrzega się szczegónie w procesie przekazywania ciepła od krzepnącego, a później stygnącego odewu do metaowej formy odewniczej. W początkowym okresie krzepnięcia, kiedy powier zchnia odewu ściśe przyega do formy odewniczej, bezpośr ednio ub poprzez warstwę pokrycia izoacyjnego, współczynnik wymiany ciepła między odewem a formą jest maksymany. Szczeina skurczowa, która tworzy się pomiędzy odewem a formą metaową, zmniejsza tę wymianę. Opór ciepny szczeiny skurczowej uwarunkowany jest grubością i własnościami warstwy izoacyjnej pokrywającej kokię, jak również zm i eniającą się w trakcie krzepnięcia i stygnięcia wiekością szczeiny, składem chemicznym i własnościami gazów wypełniających szczeinę. W opisie matematycznym procesu krzepnięcia szczeg~nie wa żny jest warunek ciągłości na powierzchni styku odewu z formą odewniczą. Właściwie jego sformułowanie powinno uwzgędniać rqę szczeiny skurczowej w pr zepływie ciepła z odewu do formy odewniczej. Na ogół w warunkach ciągłości nie uwzgędniono zmiennego w czasie oporu ciepnego szczeiny skurczowej [,3,14]. W niniejszej pracy uw zgędniono wpływ wi ekoś ci szczeiny skurczowej na poe temperatur odewu i formy. Rzeczywisty opór ciepny szczeiny zastąpiono ekwiwaentnie oporem ciepnym powietrza.
2 110 Jadwiga Kidawa- Kuka Uwzgędnienie w obiczeniach kinetyki krzepnięcia odewu zmiennego oporu ciepnego spowodowanego pojawiającą się szczeiną skurczową, pozwaa na pełniejszą anaizę procesu krzepnięcia. Dotyczy to zwłaszcza poło żenia frontu krzepnięcia i poa tempęratur odewu i formy odewniczej. Warunki przewodzenia c iepła w obszarze styku odewu z formą odewniczą ustaone są na ogół eksperymentanie [1-3, 14,15 J. Prowadzone badania w tym zakresie dotyczą anaizy zjawisk ciepno-chemicznych w obszarze styku odewu i formy odewniczej. Z badaj} tych wynika, że ze wzrostem grubości pokrycia wydłuża się czas krzepnięcia odewu oraz z mniej sza nierównomierność rozkładu temperatur [ 3, 9, 14 J. W zrost szczeiny skurczowej prowadzi do zmniejszenia intensywności wymiany ciepła na powierzchni styku odewu i kokii [1, 9, 14 J. Pomiary temperatury powierzchni kokii. stykającej się z odewem wykazały, że na początku krzepnięcia w okresie kontaktu odewu i formy odewniczej następuj e wzrost t emperatury, po czym zaś niewieki spadek temp eratury, a następnie nieznaczny jej wzrost. Zjawisko obniżania się temperatury powierzchni roboczej kokii autorzy tłumaczą faktem powstawania i wzrostu szczeiny skurczowej. Po osiągnięciu p ewnej wartości wieikość szczeiny zmienia się bardzo wono, co w rezutacie daje ponowny niewieki wzrost temperatury powierzchni kokii. Podobne wahania temperatury występują również na powierzchni odewu. Po początkowym spadku temperatury następuje niewieki w zrost temperatury powierzchni odewu, a nast ę pnie powony jej spadek. Zjawisko to jest ściśe związane z pojawieniem się szczeiny skurczowej i zmianą int e nsywności wymiany cie'pła pomiędzy wewkiem i w ewnicą. Dość iczne wyniki badań doświadczanych pozwaają uzae żnić opór ciepny szczeiny od rodzaju i grubości pokrycia ochronnego oraz od wiekości szczeiny skurczowej tworzącej się pomiędzy wewkiem i wewnicą. W spółczynnik wymiany ciepła w szczeinie skurczowej okreśony jest wzor em [ 5, 6] gdzie: f3= X _E Ą p + (3gaz. ( )
3 Wpływ szczeiny skurczowej. na poe temperatur wewka wewnicy 111 X - grubość powłoki izoacyjnej, p "-p - współczynnik przewodzenia ciepła powłoki izoacyjnej, r>. - współczynnik wymiany ciepła w szczeinie gazowej. 1 ~gaz. W spółczynnik (3 okreśony jest wzorem gaz. (O gaz. ~ ó + ce, ( ) gdzie ( T p + 73 ) T p - T p + 73 ) ( 100 T p 4 (3 ) przy czym A. - współczynnik przewodzenia ciepła gazu wypełniającego szczegaz. inę skurczową, c:f - szerokość szczeiny skurczowej, c c o - sprowadzony współczynnik promieniowania, c ' c - współczynniki promieniowania powierzchni odewu oraz powierzchni powłoki izoacyjnej, C 0 - stała promieniowania ciała doskonae czarnego, T p - temperatura powierzchni wewka ( C ), T p temperatura powierzchni wewnicy, ( C )... Sformułowanie zagadnienia W pracy okreśono poe temperatur układu wewek;wewnica o przekroju wieokąta foremnego. Wykorzystując symetrię układu rozważania ograniczono do części układu przedstawionego na rys.. Punktem wyjścia do okreśenia poa temperatur wewka i wewnicy są równania różniczkowe nieustaonego przewodzenia ciepła w postaci: [1]
4 11 Jadwiga Kidawa-Kuka t3t. d 't' d T. a. (--1 ax (4 ) gdzie h1 o =o 1,,3 r : T. (x,y,'t' ) - poe temperatur wewnicy (i=o), poe temperatur wewka w fazie ciekłej poe temperatur w ewką (i=o)' w fazie s ta ej (i=3 ) ' a. - współczynniki przewodzenia temperatury materiału wewnicy (i= ), odewu w fazie cie kłej (i= ) i odewu w fazie (i=3 ) stałej. 1-1-c,_, gdzie 7 i Rys. r i k Przyjęto, że ciepło oddawane przez odew jest przejmowane całkowicie przez formę odewniczą. Stąd na powierzchni styku fazy płynnej z formą odewniczą spełniony jest warunek oraz da styku fazy stałej formą odewnic zą A. 1, A., A- 3 - współczynniki przewodzenia ciepła odpowiednio da z (6). materiału wewnicy ( ) oraz fazy ciekł e j () i. stałej wewka (3). W rozważaniach przyjmuje się, że pokrycie bądź pojawiająca się szczeina skurczowa pomię dzy wewkiem i wewnicą nie a_1umuuje ciepła. Wynikają stąd następujące związki
5 Wpływ szczeiny skurczowej na poe temperatur wewka i -wewnicy Ą d T ay (3 (T - T )'- (7 ) - Ą at 1 (3 (T 3- T t )' (8 ) a;= gdzie (3 - współczynnik wymiany ciepła ( szczeinie skurczowej. Na. granicy wewnicy i otoczenia zachodzi wymiana ciepła w e dług prawa Newtona gdzie a. (T 1-T t ) ' o (9 ) a. - współczynnik przejmowania ciepła, T - temperatura ośro'dka otacz~jącego układ. ot 1 Na froncte krzepnięcia warunek brzegowy przyjm~je postać gdzie _M_ + d't L 93, (10 ) prędkość przemieszczania się powierzchni krzepnięcia, - ci epło krz epnięcia, - gęstość fazy staej odewu. Rozważony obszar ograni.czony.j est ponadto płaszczy z nami symetrii, na których obowiązuj e warunek ót. a x co s <p. +.;JT. ay sin <j1 =O i= 1,,3. (11 )" Układ równań różni~zkowych (4 ), (5 ), (6 ) i warunków brzegowych (7) (8 ), (9 ), (10 ), (11 ) uzupełniają warunki brzegowe w postaci T(x,y,O ) --- ~ ' T(x,y,O ) = 1; ' (1 ),..
6 114 Jadwiga Kidawa- Kuka oraz warunek na froncie krzepnięcia T(x,y,'t' ) T kr. (13 ) Przedstawiony układ równań różniczkowych wraz z warunkami brzegowymi zastępujemy równaniami różnicowymi [ 7, 8, 13]. Rozważany obszar wewnicy i wewka dzieimy..s!atką prostokątną o wymiarach h i k (rys. ) związanych zaeżnością: h = k tgcp. (14 ) Niewiadomymi są tutaj temperatury w węzłach siatki. Wiekość s zczeiny skurczowej okreśono jako różnicę przemieszczeń wewnicy i wewka [4,10,11]. W tym ceu rozważany układ modeowano ramami zamkniętymi współdziałającymi poprzez wię zy jednostronne z tarciem. Szc zeina skurczowa tworzy się z chwią zaniku odd-ziaoyań wewk:j. i wewnicy. Rozważany układ jest statycznie niewyznaczany. Równania równowagi- da wewka i wewnicy, warunki przemieszczeniowe wynikające z symetrii układu oraz warunki ciągłości na powierzchniach styku wewka i wewnicy pozwaają wyznaczyć siły wewnętrzne w płaszczyznach symetrii. Z otrzymanego układu równań po wieu przekształceniach uzyskano równanie Fredhoma pierwszego rodzaju, w którym funkcją szukaną są oddziaływania pomiędzy wewkein i. ~ ew nicą [ 4]. Znając wi e k ości tych oddziaływań okreśono pr ~ emieszczen ia wewnicy wewka, a tym samym wie1kość szczeiny skurczowej. 3. Obiczenia numeryczne Obiczenia poa t emp eratur da od ewu staiwnego i wewnicy staowej o P!_Zekroju kwadratowym 50 x 50 mm i grubości ścianki 5 mm,. Do obicz e ń przyjęto stałe wartości ciepła właś ciw ego formy odewniczej c' fazy ciekłej odewu c i formy stałej odewu c3' a ta}cże tośd gęstości mat~riału wewnicy '? i wewka S' z oraz 9 3. również:?tałe wartości współczynników przewodzenia ciepła stałe war- Przyjęto [ 6]. Da eementów wewka będących w stadium krzepnięcia przyjęto
7 Wpływ szczeiny skurczowej na poe temperatur wewka i wewnicy 115 zmienną wartość wsp6łc zynń ika przewodzenia ciepła s A. ij (15 ) gdzie n.. - udział fazy stałej w e emencie w ewka.., J. Wartości współc zynnika wymiany ciepła (3 w szczeinie skurczowej uzaeżniono od rodzaju i grubości pokrycia ochronnego oraz od wi ekości szczeiny skurczowej tworzącej się pomiędzy wewkiem i w ewnic ą ( ).. P r zeprowadzono także obiczenia da stałego współczynnika (3, tzn. nie uwzgędniając wpływu wie kości szczeiny skurczowej na wartość tego współczynnika. Dane do obiczeń zestawiono w tab., Tab.. Forma odewni~za od.ew - fa:za ciekła O znac zenia odew- faza stała c 3 L r;= :..r_ X p T ot ()(. t t Wartość '50 3, Wymiar w mk E_ 3.m kg K Jkg K K
8 116 Jadwiga Kidawa- Kuka 4. Anaiza wyników Rez~taty obiczeń ziustrowano na rys. -5. Na rys. pokazano kinetykę krzepnięc ia wewka, gdy w układ zie tworzy się szczeina skurczon5 75,0 3'1, 5 75,0 't' s 't' - 50 s wa (inia dągła ) oraz gdy w procesie wymiany ciepła między wewkiem a wewnicą roę szczeiny pomija się (inia przerywana ). Uwzgędniając w obiczeniach szczeinę skurczową grubość zakrzepłej warstwy wewka jest bardziej równomierna na ~a e j długości wewka. Założenie zaś stałego oporu między odewem i formą odewniczą daje znacznie więks zą grubość zakrzepłej T (.:) Rys. Jzo k [ixxz" 93k CXJ(] wm 1 t:'t<enne -( wfmk: stote warstwy ;;;-Hórym LICzano temperoturę OL 5~0'--' ~ ::':0-:------:~50=--t:~(-s) Rys. 3
9 Wpływ szczeiny.skurczowej na poe temperatur wewka i wewnicy 117 Rysunek 3 obrazuje wpływ zmiany wiekości szczeiny' skurczowej na zmianę t emperatury wewka. W przypadku uwzgędnienia tej zmiany temperatura wewka spada woniej (inia ciągła na rys. 6). Po początkowym spadku temperatury w idoczny jest niewieki jej w zrost, a następ- nic powony spadek temperatury 't 56 s ,; ' 't 6 s o _...~...,. L. _ Rys. 4 I'C '----~~--~----L----L---~~ Jim Rys. 5 Rysunek 4 przedstawia temperaturę powierzchni odewu stykającej się z formą odewniczą da czasu 't' = 66s i 't = 6s. Obiczenia przeprowadzono da stałego w spółczynnika ~ (inia przerywana) i da w spółczynnika (3 zmiennego wraz z wiekością sżc zeiny skurczowej. Da cza
10 118 Jadwiga Kidawa- Kuka su 't = 66s, gdy szczeina skurczowa zaczyna się ' dopiero tworżyć, współczynnik f3 zmienia się nieznacznie i zmiany temperatury są niewiekie. W miarę w zrostu szczeiny skurczowej ('t' = 6s ), wpływ jej wiekości na wartość współc zynnika (3 jest znaczny. T emperatura powierzchni odewu spada znacznie woniej (inia ciągła) niż w przypadku stałego współczynnika (3 Na rysunku 4 pokazano wpływ zmiany wiekości szczeiny skurczowej na temperaturę powierzc hni kokii stykającej się z odewem. Jeśi w spół-, czynnik f' jest uzaeżniony od wiekości szczeiny, temperatura kokii rośnie wonie j (inia ciągła). Literatura [.!.] Diener A., Drasik A., Haumann W.: Eisenh!tten, Heft 7, 43 (197). [] vancov G. P.: Tiepłoobmen mieżdu s itkom i izłożnicej, Mietaurgizdat, Moskwa [ 3] }esman, R. J., Z ma kin N. P., Su b L. J. : Rasczety processow: it' ja. Mińsk, yszejszaja Szkoła, [ 4] Kidawa- Kuk a J.: Anaiza oddziaływań mechanicznych wewnicy i wewka o przekroju wieokąta foremnego, Praca doktorska, Częstochowa 1983; nie pubikowana. [5] Longa W.: Przegąd Odewnictwa, 1011(1980 ). [6] Longa W.: Krzepnięcie odewów w forłach piaskowych, Wydawnictwo Śąsk [7 ] Michin S.G., Smoicki G. L.: Metody przybiżone rozwiązywania równań ró żniczkowych i całkowych PWN, Warszawa 197. [8] Nikiten:ko N. J.: Issedowanije. proce ssow tiepomietodom~setok, Naukova Dumka, Kijew massoobmiena [9] Oeters F., Rittigerk., Seenz H.J.: Warmetibergang beim Bockguss Komission der Europiischen Ge,!einschanen nformationstagung, Giessen und Erstarren von Stah, Luxemburg rio] Parkitny )<..: Anaiza oddziaływań mech'anicznych.odewu i formy odewniczej przy odewaniu pod ciśnieniem. Materiały I Krajowej Konferenc ji Odewnictwa, Częstoc howa - F raszka
11 Wpływ szczeiny skurczowej na poe temperatur wewka wewnicy 119 [11] Parkitny R., Bokota A., Kidawa- Kuka J.: Krzep:r;ięcie metai i.._ stopów, z. 4, (1981 ). [1] Staniszewski B. : Wymiana ciepła, PWN, Warszawa [13] Szargut J., Mochnacki B.~ Energetyka, 39 (1973). [14] ejnik A..: Lit'e v Koki Masinostroenie Moskva [15] Woźniacki J.; Gawroński J.: Wpływ pokrycia ochronnego i szczeiny gazowej na wymianę ciepła między odewem a formą metaową_, Pra ce Instytutu Odewnictwa 1965.
Teoria cieplna procesów odlewniczych
Ćw. aboratoryjne nr 4 Teoria ciepna procesów odewniczych Wyznaczanie współczynnika wymiany ciepła podczas chłodzenie form metaowych (koki) w warunkach konwekcji naturanej I. Wprowadzenie SYSTEMY CHŁODZENIA
Bardziej szczegółowoTeoria cieplna procesów odlewniczych
Teoria ciepna procesów odewniczych Ćw. aboratoryjne nr 5 Okreśanie stopnia zwiżania powietrza oraz entapii właściwej powietrza wigotnego I. Wprowadzenie ENTALPIA WILGOTNEGO POWIETRZA Entapię wigotnego
Bardziej szczegółowoPrzykłady (twierdzenie A. Castigliano)
23 Przykłady (twierdzenie A. Castigiano) Zadanie 8.4.1 Obiczyć maksymane ugięcie beki przedstawionej na rysunku (8.2). Do obiczeń przyjąć następujące dane: q = 1 kn m, = 1 [m], E = 2 17 [Pa], d = 4 [cm],
Bardziej szczegółowoANALIZA NUMERYCZNA WPŁYWU EFEKTYWNOSC JEGO ZASILANIA
Krzepnięcie meta i i stopów t. IX PL ISSN 0208 9386 ISBN 83 04 2019-X Ossoineum 1985 W ojciec h Kapturkiewicz ANALIZA NUMERYCZNA WPŁYWU EFEKTYWNOSC EGO ZASILANIA ZBIEŻNOSCI WLEWKA NA Typow: obecnie technoogią
Bardziej szczegółowoANALIZA WYMIANY CIEPŁA OŻEBROWANEJ PŁYTY GRZEWCZEJ Z OTOCZENIEM
Wymiana ciepła, żebro, ogrzewanie podłogowe, komfort cieplny Henryk G. SABINIAK, Karolina WIŚNIK* ANALIZA WYMIANY CIEPŁA OŻEBROWANEJ PŁYTY GRZEWCZEJ Z OTOCZENIEM W artykule przedstawiono sposób wymiany
Bardziej szczegółowo33/28 BADANIA MODELOWE CERAMICZNYCH FILTRÓW PIANKOWYCH. PIECH Krystyna ST ACHAŃCZYK Jerzy Instytut Odlewnictwa Kraków, ul.
33/28 Soidifikation or Metais and Aoys, No. 33, 1997 Krzcrmięcic Metai i Stopów, Nr 33, 1997 PAN- Oddział Katowice PL ISSN 020!1-9386 BADANIA MODELOWE CERAMICZNYCH FILTRÓW PIANKOWYCH PIECH Krystyna ST
Bardziej szczegółowoOPORY PRZEPŁYWU TRANSPORTU PNEUMATYCZNEGO MATERIAŁÓW WILGOTNYCH
/39 Soidification of Metas and Aoys, Year 999, Voume, Book No. 39 Krzepnięcie Metai i Stopów, Rok 999, Rocznik, Nr 39 PAN Katowice PL ISSN 008-9386 OPORY PRZEPŁYWU TRANSPORTU PNEUMATYCZNEGO MATERIAŁÓW
Bardziej szczegółowoRozwiązanie stateczności ramy MES
Rozwiązanie stateczności ramy MES Rozwiążemy stateczność ramy pokazanej na Rys.. λkn EA24.5 kn EI4kNm 2 d 5,r 5 d 6,r 6 2 d 4,r 4 4.m e e2 d 3,r 3 d,r X d 9,r 9 3 d 7,r 7 3.m d 2,r 2 d 8,r 8 Y Rysunek
Bardziej szczegółowoSYMULACJA PROCESU KIERUNKOWEGO l JEDNOCZESNEGO
Soidifiaction of Metais and Aoys Krzepnięcie Metai i Stopów, 18 PL ISSN 0208-9386 SYMULACJA PROCESU KIERUNKOWEGO JEDNOCZESNEGO KRZEPNIĘCIA DLA ODLEWNICZYCH STOPÓW CYNKU Adam Micker Wydział Meczaicmy, Wyższa
Bardziej szczegółowoWSPÓŁCZYNNIK PRZEJMOWANIA CIEPŁA PRZEZ KONWEKCJĘ
INSYU INFORMAYKI SOSOWANEJ POLIECHNIKI ŁÓDZKIEJ Ćwiczenie Nr2 WSPÓŁCZYNNIK PRZEJMOWANIA CIEPŁA PRZEZ KONWEKCJĘ 1.WPROWADZENIE. Wymiana ciepła pomiędzy układami termodynamicznymi może być realizowana na
Bardziej szczegółowoLaboratorium Dynamiki Maszyn
Laboratorium Dynamiki Maszyn Laboratorium nr 5 Temat: Badania eksperymentane drgań wzdłużnych i giętnych układów mechanicznych Ce ćwiczenia:. Zbudować mode o jednym stopniu swobody da zadanego układu mechanicznego.
Bardziej szczegółowopowierzchnia rozdziału - dwie fazy ciekłe - jedna faza gazowa - dwa składniki
Przejścia fazowe. powierzchnia rozdziału - skokowa zmiana niektórych parametrów na granicy faz. kropeki wody w atmosferze - dwie fazy ciekłe - jedna faza gazowa - dwa składniki Przykłady przejść fazowych:
Bardziej szczegółowoProjekt Inżynier mechanik zawód z przyszłością współfinansowany ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego
Zajęcia wyrównawcze z fizyki -Zestaw 4 -eoria ermodynamika Równanie stanu gazu doskonałego Izoprzemiany gazowe Energia wewnętrzna gazu doskonałego Praca i ciepło w przemianach gazowych Silniki cieplne
Bardziej szczegółowoZMODYFIKOWANA PRÓBA JOMINY ".J-M"
32/23 Soiditikation of Metais nnd Aoys, No. 32, 1997 Krzepnięcie Metai i Stopów, Nr 32, 1997 PAN- Oddział Katowice PL ISSN 0201!-9386 ZMODYFIKOWANA PRÓBA JOMINY ".J-M" JURA Stanisaw, JURA Zbigniew, LABĘCKI
Bardziej szczegółowom Jeżeli do końca naciągniętej (ściśniętej) sprężyny przymocujemy ciało o masie m., to będzie na nie działała siła (III zasada dynamiki):
Ruch drgający -. Ruch drgający Ciało jest sprężyste, jeżei odzyskuje pierwotny kształt po ustaniu działania siły, która ten kształt zmieniła. Właściwość sprężystości jest ograniczona, to znaczy, że przy
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKI KINEMATYCZNE MECHANIZMÓW PŁASKICH PODSTAWY SYNTEZY GEOMETRYCZNEJ MECHANIZMÓW PŁASKICH.
Podstawy modeowania i syntezy mechanizmów. CHARAKTERYSTYKI KINEMATYCZNE MECHANIZMÓW PŁASKICH PODSTAWY SYNTEZY GEOMETRYCZNEJ MECHANIZMÓW PŁASKICH. Charakterystyki kinematyczne to zapis parametrów ruchu
Bardziej szczegółowoProjekt 9: Dyfuzja ciepła - metoda Cranck-Nicloson.
Projekt 9: Dyfuzja ciepła - metoda Cranck-Nicoson. Tomasz Chwiej stycznia 9 Wstęp n y ρ j= i= n x Rysunek : Siatka węzłów użyta w obiczeniach z zaznaczonymi warunkami brzegowymi: Diricheta (czerwony) i
Bardziej szczegółowoSYMULACJA NUMERYCZNA KRZEPNIĘCIA Z UWZGLĘDNIENIEM RUCHÓW KONWEKCYJNYCH W STREFIE CIEKŁEJ I STAŁO-CIEKŁEJ
73/14 Archive of Foundry, Year 2004, Voume 4, 14 Archiwum O dewnictwa, Rok 2004, Rocznik 4, Nr 14 PAN Katowice PL ISSN 1642-5308 SYMULACJA NUMERYCZNA KRZEPNIĘCIA Z UWZGLĘDNIENIEM RUCHÓW KONWEKCYJNYCH W
Bardziej szczegółowoWOJSKOWA AKADEMIA TECHNICZNA Wydział Mechaniczny Katedra Pojazdów Mechanicznych i Transportu LABORATORIUM TERMODYNAMIKI TECHNICZNEJ
WOJSKOWA AKADEMIA TECHNICZNA Wydział Mechaniczny Katedra Pojazdów Mechanicznych i Transportu LABORATORIUM TERMODYNAMIKI TECHNICZNEJ Instrukcja do ćwiczenia T-06 Temat: Wyznaczanie zmiany entropii ciała
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA. Poszukiwanie optymalnej średnicy rurociągu oraz grubości izolacji
POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA Instytut Maszyn Cieplnych Optymalizacja Procesów Cieplnych Ćwiczenie nr 3 Poszukiwanie optymalnej średnicy rurociągu oraz grubości izolacji Częstochowa 2002 Wstęp. Ze względu
Bardziej szczegółowoUTRATA STATECZNOŚCI. O charakterze układu decyduje wielkośćobciążenia. powrót do pierwotnego położenia. stabilnego do stanu niestabilnego.
Metody obiczeniowe w biomechanice UTRATA STATECZNOŚCI STATECZNOŚĆ odpornośćna małe zaburzenia. Układ stabiny po małym odchyeniu od stanu równowagi powrót do pierwotnego położenia. Układ niestabiny po małym
Bardziej szczegółowoSTOPU ODLEWNICZEGO NA BAZIE PEWNEJ METODY KOLLOKACYJNEJ
Krzepnięcie metai i stopów t. VI PL ISSN 0208-9386 ISBN 83-04-01501-3 Ossoineum 1983 Małgorzata Biedrońska, Bohdan Mochnacki, Józef Suchy SYMULACJA KINETYKI KRZEPNIĘCIA STOPU ODLEWNICZEGO NA BAZIE PEWNEJ
Bardziej szczegółowoz wykorzystaniem pakiet MARC/MENTAT.
KAEDRA WYRZYMAŁOŚCI MAERIAŁÓW I MEOD KOMPUEROWYCH MECHANIKI Wydział Mechaniczny echnologiczny POIECHNIKA ŚĄSKA W GIWICACH PRACA DYPOMOWA MAGISERSKA emat: Modelowanie procesu krzepnięcia żeliwa z wykorzystaniem
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM ELEKTROAKUSTYKI. ĆWICZENIE NR 1 Drgania układów mechanicznych
LABORATORIUM ELEKTROAKUSTYKI ĆWICZENIE NR Drgania układów mechanicznych Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z właściwościami układów drgających oraz metodami pomiaru i analizy drgań. W ramach
Bardziej szczegółowowymiana energii ciepła
wymiana energii ciepła Karolina Kurtz-Orecka dr inż., arch. Wydział Budownictwa i Architektury Katedra Dróg, Mostów i Materiałów Budowlanych 1 rodzaje energii magnetyczna kinetyczna cieplna światło dźwięk
Bardziej szczegółowoPodstawowe przypadki (stany) obciążenia elementów : 1. Rozciąganie lub ściskanie 2. Zginanie 3. Skręcanie 4. Ścinanie
Podstawowe przypadki (stany) obciążenia elementów : 1. Rozciąganie lub ściskanie 2. Zginanie 3. Skręcanie 4. Ścinanie Rozciąganie lub ściskanie Zginanie Skręcanie Ścinanie 1. Pręt rozciągany lub ściskany
Bardziej szczegółowogazów lub cieczy, wywołanym bądź różnicą gęstości (różnicą temperatur), bądź przez wymuszenie czynnikami zewnętrznymi.
WYMIANA (TRANSPORT) CIEPŁA Trzy podstawowe mechanizmy transportu ciepła (wymiany ciepła): 1. PRZEWODZENIIE - przekazywanie energii od jednej cząstki do drugiej, za pośrednictwem ruchu drgającego tych cząstek.
Bardziej szczegółowoZadania przykładowe z przedmiotu WYMIANA CIEPŁA na II roku studiów IŚ PW
YMIANA CIEPŁA zadania przykładowe Zadania przykładowe z przedmiotu YMIANA CIEPŁA na II roku studiów IŚ P Zad. 1 Obliczyć gęstość strumienia ciepła, przewodzonego przez ściankę płaską o grubości e=10cm,
Bardziej szczegółowoPrzykład 7.3. Belka jednoprzęsłowa z dwoma wspornikami
Przykład.. eka jednoprzęsłowa z dwoma wspornikami Narysować wykresy sił przekrojowych da poniższej beki. α Rozwiązanie Rozwiązywanie zadania rozpocząć naeży od oznaczenia punktów charakterystycznych, składowych
Bardziej szczegółowoBADANIE WYMIENNIKA CIEPŁA TYPU RURA W RURZE
BDNIE WYMIENNIK CIEPŁ TYPU RUR W RURZE. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie z konstrukcją, metodyką obliczeń cieplnych oraz poznanie procesu przenikania ciepła w rurowych wymiennikach ciepła..
Bardziej szczegółowoASSESSMENT OF ANALYTICAL MATHODS OF SOLIDIFICATION PROCESS AND INGOT FEEDHEAD SIZE DETERMINATION
1/37 Solidification of Metals and Alloys, No. 37, 1998 Krzepnięcie Metali i Stopów, nr 37, 1998 PAN Katowice PL ISSN 0208-9386 ASSESSMENT OF ANALYTICAL MATHODS OF SOLIDIFICATION PROCESS AND INGOT FEEDHEAD
Bardziej szczegółowoPROJEKT METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH
PROJEKT METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH z wykorzystaniem programu COMSOL Multiphysics 3.4 Prowadzący: Dr hab. prof. Tomasz Stręk Wykonali: Nieścioruk Maciej Piszczygłowa Mateusz MiBM IME rok IV sem.7 Spis
Bardziej szczegółowo( ) Płaskie ramy i łuki paraboliczne. η =. Rozważania ograniczymy do łuków o osi parabolicznej, opisanej funkcją
..7. Płaskie ramy i łuki paraboiczne Wstęp W bieżącym podpunkcie omówimy kika przykładów zastosowania metody sił do obiczeń sił wewnętrznych w płaskich ramach i łukach paraboicznych statycznie niewyznaczanych,
Bardziej szczegółowoStatyka płynów - zadania
Zadanie 1 Wyznaczyć rozkład ciśnień w cieczy znajdującej się w stanie spoczynku w polu sił ciężkości. Ponieważ na cząsteczki cieczy działa wyłącznie siła ciężkości, więc składowe wektora jednostkowej siły
Bardziej szczegółowoPole temperatury - niestacjonarne (temperatura zależy od położenia elementu ciała oraz czasu) (1.1) (1.2a)
PODSAWY WYMIANY CIEPŁA. Postawowe pojęcia w wymianie ciepła Sposoby transportu ciepła: przewozenie konwekcja - swobona - wymuszona promieniowanie ransport ciepła w ciałach stałych obywa się na roze przewozenia.
Bardziej szczegółowoWystępują dwa zasadnicze rodzaje skraplania: skraplanie kroplowe oraz skraplanie błonkowe.
Wymiana ciepła podczas skraplania (kondensacji) 1. Wstęp Do skraplania dochodzi wtedy, gdy para zostaje ochłodzona do temperatury niższej od temperatury nasycenia (skraplania, wrzenia). Ma to najczęściej
Bardziej szczegółowol. Wprowadzenie W zagadnieniach odwrotnych chodzi nie tyle o wyznaczenie rozwiązania obszaru ograniczonego brzegiem, na którym zadane są
Krzepnięcie meta i i stopów t. IX P ISSN 0208-9386 ISBN 83-04-2019-X Ossoineum 1985 Radosław Grzymkowski PRZYBLIŻONA METODA ANALIZY WYMIANY CIEPŁA NA POWIERZCHNI WLEWKA CIĄGŁEGO. Wprowadzenie W praktyce
Bardziej szczegółowoKATEDRA WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW I METOD KOMPUTEROWYCH MECHANIKI. Wydział Mechaniczny Technologiczny POLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH
KATEDRA WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW I METOD KOMPUTEROWYCH MECHANIKI Wydział Mechaniczny Technologiczny POLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH PRACA DYPLOMOWA MAGISTERSKA Obliczenie rozkładu temperatury generującego
Bardziej szczegółowoPole temperatury - niestacjonarne (temperatura zależy od położenia elementu ciała oraz czasu)
PODSAWY WYMIANY CIEPŁA. Postawowe pojęcia w wymianie ciepła Sposoby transportu ciepła: przewozenie konwekcja - swobona - wymuszona promieniowanie ransport ciepła w ciałach stałych obywa się na roze przewozenia.
Bardziej szczegółowoWnikanie ciepła przy konwekcji swobodnej. 1. Wstęp
Wnikanie ciepła przy konwekcji swobodnej 1. Wstęp Współczynnik wnikania ciepła podczas konwekcji silnie zależy od prędkości czynnika. Im prędkość czynnika jest większa, tym współczynnik wnikania ciepła
Bardziej szczegółowoWstęp. Numeryczne Modelowanie Układów Ciągłych Podstawy Metody Elementów Skończonych. Warunki brzegowe. Elementy
Wstęp Numeryczne Modeowanie Układów Ciągłych Podstawy Metody Eementów Skończonych Metoda Eementów Skończonych służy do rozwiązywania probemów początkowo-brzegowych, opisywanych równaniami różniczkowymi
Bardziej szczegółowo1. Podstawowe pojęcia w wymianie ciepła
PODSAWY WYMIANY CIEPŁA. Postawowe pojęcia w wymianie ciepła Sposoby transportu ciepła: przewozenie konwekcja - swobona - wymuszona promieniowanie ransport ciepła w ciałach stałych obywa się na roze przewozenia.
Bardziej szczegółowoOBLICZANIE POZIOMU CIEKŁEGO METALU W NADLEWACH ZA
Solidification of Metais and Alloys Krzepnięcie Metali i Stopów, 18 PL ISSN 0208-9386 OBLICZANIE POZIOMU CIEKŁEGO METALU W NADLEWACH ZA SILAJĄCYCH ODLEWY KRZEPNĄCE W FORMACH METALOWYCH Władysław Longa
Bardziej szczegółowo1. Wprowadzenie: dt q = - λ dx. q = lim F
PAŃSTWOWA WYŻSZA SZKOŁA ZAWODOWA W PILE INSTYTUT POLITECHNICZNY Zakład Budowy i Eksploatacji Maszyn PRACOWNIA TERMODYNAMIKI TECHNICZNEJ INSTRUKCJA Temat ćwiczenia: WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA PRZEWODNOŚCI
Bardziej szczegółowoV. MODELE MATEMATYCZNE KIERUNKOWEJ. KRYST ALlZACJl STOPÓW
Krzepnięcie metai i stopciw t. VII PL ISSN 0208-9386 ISBN 83-0 4-01 500-5 Os s o i neum 198 4 Bohdan Mochnacki V. MODELE MATEMATYCZNE KIERUNKOWEJ KRYST ALZACJ STOPÓW Tematem niniejszego rozdziału. są metody
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do WK1 Stan naprężenia
Wytrzymałość materiałów i konstrukcji 1 Wykład 1 Wprowadzenie do WK1 Stan naprężenia Płaski stan naprężenia Dr inż. Piotr Marek Wytrzymałość Konstrukcji (Wytrzymałość materiałów, Mechanika konstrukcji)
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika przenikania ciepła dla przegrody płaskiej
Katedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Wyznaczanie współczynnika przenikania ciepła dla przegrody płaskiej - - Wstęp teoretyczny Jednym ze sposobów wymiany ciepła jest przewodzenie.
Bardziej szczegółowoVII. Elementy teorii stabilności. Funkcja Lapunowa. 1. Stabilność w sensie Lapunowa.
VII. Elementy teorii stabilności. Funkcja Lapunowa. 1. Stabilność w sensie Lapunowa. W rozdziale tym zajmiemy się dokładniej badaniem stabilności rozwiązań równania różniczkowego. Pojęcie stabilności w
Bardziej szczegółowoKRAWĘDŹ G wartość temperatury w węzłach T=100 C; KRAWĘDŹ C wartość strumienia cieplnego q=15,5 W/m^2;
PODZIAŁ MODELU NA GRUPY MATERIAŁOWE ORAZ OZNACZENIE KRAWĘDZI MODELU ZALEŻNOŚĆ PRZEWODNOŚCI CIEPLNEJ MIEDZI OD TEMPERATURY Wartość temperatury Wartość przewodności cieplnej miedzi deg W/m*deg 0 386 100
Bardziej szczegółowoĆ W I C Z E N I E N R M-2
INSYU FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PRODUKCJI I ECHNOLOGII MAERIAŁÓW POLIECHNIKA CZĘSOCHOWSKA PRACOWNIA MECHANIKI Ć W I C Z E N I E N R M- ZALEŻNOŚĆ OKRESU DRGAŃ WAHADŁA OD AMPLIUDY Ćwiczenie M-: Zależność
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 2 Wpływ budowy skraplacza na wymianę ciepła
Andrzej Grzebielec 2009-11-12 wersja 1.1 Laboratorium Chłodnictwa Ćwiczenie nr 2 Wpływ budowy skraplacza na wymianę ciepła 1 2 Wpływ budowy skraplacza na wymianę ciepła 2.1 Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia
Bardziej szczegółowoPole temperatury - niestacjonarne (temperatura zależy od położenia elementu ciała oraz czasu)
PODSAWY WYMIANY CIEPŁA. Postawowe pojęcia w wymianie ciepła Sposoby transportu ciepła: przewozenie konwekcja - swobona - wymuszona promieniowanie ransport ciepła w ciałach stałych obywa się na roze przewozenia.
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE OKRĄGŁEGO OŻEBROWANIA RUR GRZEWCZYCH W OGRZEWANIU PODŁOGOWYM
Karolina WIŚNIK, Henryk Grzegorz SABINIAK* wymiana ciepła, żebro okrągłe, ogrzewanie podłogowe, gradient temperatury, komfort cieplny ZASTOSOWANIE OKRĄGŁEGO OŻEBROWANIA RUR GRZEWCZYCH W OGRZEWANIU PODŁOGOWYM
Bardziej szczegółowoWyznaczanie wartości współczynnika przewodzenia ciepła wybranych materiałów ceramicznych
Wyznaczanie wartości współczynnika przewodzenia ciepła wybranych materiałów ceramicznych I. Część teoretyczna 1.1. Procesy cieplne zachodzące w czasie krzepnięcia wlewka ze szczególnym uwzględnieniem pracy
Bardziej szczegółowoLaboratorium komputerowe z wybranych zagadnień mechaniki płynów
FORMOWANIE SIĘ PROFILU PRĘDKOŚCI W NIEŚCIŚLIWYM, LEPKIM PRZEPŁYWIE PRZEZ PRZEWÓD ZAMKNIĘTY Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia będzie analiza formowanie się profilu prędkości w trakcie przepływu płynu przez
Bardziej szczegółowoRÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 4
RÓWNANIA RÓŻNICZKOWE WYKŁAD 4 Obszar określoności równania Jeżeli występująca w równaniu y' f ( x, y) funkcja f jest ciągła, to równanie posiada rozwiązanie. Jeżeli f jest nieokreślona w punkcie (x 0,
Bardziej szczegółowoWstęp do równań różniczkowych
Wstęp do równań różniczkowych Wykład 1 Lech Sławik Instytut Matematyki PK Literatura 1. Arnold W.I., Równania różniczkowe zwyczajne, PWN, Warszawa, 1975. 2. Matwiejew N.M., Metody całkowania równań różniczkowych
Bardziej szczegółowoKarta (sylabus) modułu/przedmiotu Transport Studia I stopnia
Karta (sylabus) modułu/przedmiotu Transport Studia I stopnia Przedmiot: Termodynamika Rodzaj przedmiotu: Podstawowy/obowiązkowy Kod przedmiotu: TR 1 N 0 3 30-0_1 Rok: II Semestr: 3 Forma studiów: Studia
Bardziej szczegółowoSYMULACJA NUMERYCZNA KRZEPNIĘCIA KIEROWANEGO OCHŁADZALNIKAMI ZEWNĘTRZNYMI I WEWNĘTRZNYMI
31/4 Archives of Foundry, Year 2002, Volume 2, 4 Archiwum Odlewnictwa, Rok 2002, Rocznik 2, Nr 4 PAN Katowice PL ISSN 1642-5308 SYMULACJA NUMERYCZNA KRZEPNIĘCIA KIEROWANEGO OCHŁADZALNIKAMI ZEWNĘTRZNYMI
Bardziej szczegółowoTEORIA DRGAŃ Program wykładu 2016
TEORIA DRGAŃ Program wykładu 2016 I. KINEMATYKA RUCHU POSTE POWEGO 1. Ruch jednowymiarowy 1.1. Prędkość (a) Prędkość średnia (b) Prędkość chwilowa (prędkość) 1.2. Przyspieszenie (a) Przyspieszenie średnie
Bardziej szczegółowo3. Przejścia fazowe pomiędzy trzema stanami skupienia materii:
Temat: Zmiany stanu skupienia. 1. Energia sieci krystalicznej- wielkość dzięki której można oszacować siły przyciągania w krysztale 2. Energia wiązania sieci krystalicznej- ilość energii potrzebnej do
Bardziej szczegółowoBADANIE PARAMETRÓW PROCESU SUSZENIA
BADANIE PARAMETRÓW PROCESU SUSZENIA 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie budowy i zasady działania suszarki konwekcyjnej z mikrofalowym wspomaganiem oraz wyznaczenie krzywej suszenia dla suszenia
Bardziej szczegółowoUkłady równań liniowych. Krzysztof Patan
Układy równań liniowych Krzysztof Patan Motywacje Zagadnienie kluczowe dla przetwarzania numerycznego Wiele innych zadań redukuje się do problemu rozwiązania układu równań liniowych, często o bardzo dużych
Bardziej szczegółowoWykład 4. Przypomnienie z poprzedniego wykładu
Wykład 4 Przejścia fazowe materii Diagram fazowy Ciepło Procesy termodynamiczne Proces kwazistatyczny Procesy odwracalne i nieodwracalne Pokazy doświadczalne W. Dominik Wydział Fizyki UW Termodynamika
Bardziej szczegółowopowstałego w roztworach o ph 4-13, przeprowadzonego przed analizą w anion wodorowęglanowy HCO 3
46 4.1.3. Stacjonarna γ-radioiza z detekcją chromatograficzną Wyznaczenie wydajności chemoradiacyjnych dekarboksyacji i fragmentacji, wykonałem oznaczając iość dwutenku węga i odpowiedniego adehydu (octowego
Bardziej szczegółowo4.2 Analiza fourierowska(f1)
Analiza fourierowska(f1) 179 4. Analiza fourierowska(f1) Celem doświadczenia jest wyznaczenie współczynników szeregu Fouriera dla sygnałów okresowych. Zagadnienia do przygotowania: szereg Fouriera; sygnał
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 19 Warstwy przyścienne i ślady 1
J. Szantyr Wykład nr 19 Warstwy przyścienne i ślady 1 Warstwa przyścienna jest to część obszaru przepływu bezpośrednio sąsiadująca z powierzchnią opływanego ciała. W warstwie przyściennej znaczącą rolę
Bardziej szczegółowoRozdział 3: Badanie i interpretacja drgań na płaszczyźnie fazowej. Część 1 Odwzorowanie drgań oscylatora liniowego na płaszczyźnie fazowej
WYKŁAD 5 Rozdział 3: Badanie i interpretacja drgań na płaszczyźnie fazowej Część 1 Odwzorowanie drgań oscyatora iniowego na płaszczyźnie fazowej 3.1. Płaszczyzna fazowa, trajektoria fazowa, obraz fazowy
Bardziej szczegółowoStabilność II Metody Lapunowa badania stabilności
Metody Lapunowa badania stabilności Interesuje nas w sposób szczególny system: Wprowadzamy dla niego pojęcia: - stabilności wewnętrznej - odnosi się do zachowania się systemu przy zerowym wejściu, czyli
Bardziej szczegółowoIII r. EiP (Technologia Chemiczna)
AKADEMIA GÓRNICZO HUTNICZA WYDZIAŁ ENERGETYKI I PALIW III r. EiP (Technologia Chemiczna) INŻYNIERIA CHEMICZNA I PROCESOWA (przenoszenie pędu) Prof. dr hab. Leszek CZEPIRSKI Kontakt: A4, p. 424 Tel. 12
Bardziej szczegółowoLINIOWA MECHANIKA PĘKANIA
Podstawowe informacje nt. LINIOW MECHNIK PĘKNI Wytrzymałość materiałów II J. German KONCEPCJ CŁKI J 1 Podstawy teoretyczne Sprężyste (iniowo b nieiniowo), jednorodne i anizotropowe continm materiane o
Bardziej szczegółowoDrgania poprzeczne belki numeryczna analiza modalna za pomocą Metody Elementów Skończonych dr inż. Piotr Lichota mgr inż.
Drgania poprzeczne belki numeryczna analiza modalna za pomocą Metody Elementów Skończonych dr inż. Piotr Lichota mgr inż. Joanna Szulczyk Politechnika Warszawska Instytut Techniki Lotniczej i Mechaniki
Bardziej szczegółowoPRZEPŁYW CIEPŁA PRZEZ PRZEGRODY BUDOWLANE
PRZEPŁYW CIEPŁA PRZEZ PRZEGRODY BUDOWLANE dr inż. Andrzej Dzięgielewski 1 OZNACZENIA I SYMBOLE Q - ciepło, energia, J, kwh, (kcal) Q - moc cieplna, strumień ciepła, J/s, W (kw), (Gcal/h) OZNACZENIA I SYMBOLE
Bardziej szczegółowoTarcie poślizgowe
3.3.1. Tarcie poślizgowe Przy omawianiu więzów w p. 3.2.1 reakcję wynikającą z oddziaływania ciała na ciało B (rys. 3.4) rozłożyliśmy na składową normalną i składową styczną T, którą nazwaliśmy siłą tarcia.
Bardziej szczegółowoPrzedmowa Przewodność cieplna Pole temperaturowe Gradient temperatury Prawo Fourier a...15
Spis treści 3 Przedmowa. 9 1. Przewodność cieplna 13 1.1. Pole temperaturowe.... 13 1.2. Gradient temperatury..14 1.3. Prawo Fourier a...15 1.4. Ustalone przewodzenie ciepła przez jednowarstwową ścianę
Bardziej szczegółowoZADANIA Z CHEMII Efekty energetyczne reakcji chemicznej - prawo Hessa
Prawo zachowania energii: ZADANIA Z CHEMII Efekty energetyczne reakcji chemicznej - prawo Hessa Ogólny zasób energii jest niezmienny. Jeżeli zwiększa się zasób energii wybranego układu, to wyłącznie kosztem
Bardziej szczegółowoWstęp do równań różniczkowych
Wstęp do równań różniczkowych Wykład 1 Lech Sławik Instytut Matematyki PK Literatura 1. Arnold W.I., Równania różniczkowe zwyczajne, PWN, Warszawa, 1975. 2. Matwiejew N.M., Metody całkowania równań różniczkowych
Bardziej szczegółowo8. PODSTAWY ANALIZY NIELINIOWEJ
8. PODSTAWY ANALIZY NIELINIOWEJ 1 8. 8. PODSTAWY ANALIZY NIELINIOWEJ 8.1. Wprowadzenie Zadania nieliniowe mają swoje zastosowanie na przykład w rozwiązywaniu cięgien. Przyczyny nieliniowości: 1) geometryczne:
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 10. Ruch drgający tłumiony i wymuszony. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I 1. Ruch drgający tłumiony i wymuszony Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.html Siły oporu (tarcia)
Bardziej szczegółowoPrzenikanie ciepła obliczanie współczynników przenikania ciepła skrót wiadomości
obliczanie współczynników przenikania ciepła skrót wiadomości 10.09.2013 Systemy energetyki odnawialnej 1 Definicja ciepła Ciepło jest to forma energii przekazywana między dwoma układami (lub układem i
Bardziej szczegółowoZadania rachunkowe z termokinetyki w programie Maxima
Zadania rachunkowe z termokinetyki w programie Maxima pliku, polecenia do wpisywania w programie Maxima zapisane są czcionką typu: zmienna_w_maximie: 10; inny przykład f(x):=x+2*x+5; Problem 1 komorze
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM FIZYKI I
Punktacja: LABORAORIUM FIZYKI I Wydział: Grupa: Chemia B 51 Zespół: 3 Ćwiczenie nr: 13 Data: 1.1.01 Przyotowanie: Nazwisko i imię: Jan Kowaski emat ćwiczenia: Wyznaczanie wartości przyspieszenia ziemskieo
Bardziej szczegółowoTARCZE PROSTOKĄTNE Charakterystyczne wielkości i równania
TARCZE PROSTOKĄTNE Charakterystyczne wielkości i równania Mechanika materiałów i konstrukcji budowlanych, studia II stopnia rok akademicki 2012/2013 Instytut L-5, Wydział Inżynierii Lądowej, Politechnika
Bardziej szczegółowoBADANIA SKURCZU LINIOWEGO W OKRESIE KRZEPNIĘCIA I STYGNIĘCIA STOPU AlSi 5.4
9/18 ARCHIWUM ODLEWNICTWA Rok 2006, Rocznik 6, Nr 18 (1/2) ARCHIVES OF FOUNDRY Year 2006, Volume 6, N o 18 (1/2) PAN Katowice PL ISSN 1642-5308 BADANIA SKURCZU LINIOWEGO W OKRESIE KRZEPNIĘCIA I STYGNIĘCIA
Bardziej szczegółowoPROJEKT METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH
POLITECHNIKA POZNAŃSKA PROJEKT METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH Prowadzący: dr hab. Tomasz Stręk Wykonali: Kajetan Wilczyński Maciej Zybała Gabriel Pihan Wydział Budowy Maszyn i Zarządzania Mechanika i Budowa
Bardziej szczegółowoINSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 5
KATEDRA MECHANIKI STOSOWANEJ Wydział Mechaniczny POLITECHNIKA LUBELSKA INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 5 PRZEDMIOT TEMAT OPRACOWAŁ MODELOWANIE UKŁADÓW MECHANICZNYCH Badania analityczne układu mechanicznego
Bardziej szczegółowoProjekt Metoda Elementów Skończonych. COMSOL Multiphysics 3.4
Projekt Metoda Elementów Skończonych w programie COMSOL Multiphysics 3.4 Wykonali: Dawid Trawiński Wojciech Sochalski Wydział: BMiZ Kierunek: MiBM Semestr: V Rok: 2015/2016 Prowadzący: dr hab. inż. Tomasz
Bardziej szczegółowo1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych. , u x1 x 2
Temat 1 Pojęcia podstawowe 1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych Równaniem różniczkowym cząstkowym rzędu drugiego o n zmiennych niezależnych nazywamy równanie postaci gdzie u = u (x 1, x,...,
Bardziej szczegółowoInstrukcja do laboratorium z fizyki budowli.
Instrukcja do laboratorium z fizyki budowli. Ćwiczenie: Pomiar współczynnika przewodzenia ciepła materiałów budowlanych Strona 1 z 5 Cel ćwiczenia Prezentacja metod stacjonarnych i dynamicznych pomiaru
Bardziej szczegółowoZad 1. Obliczyć ilość ciepła potrzebnego do nagrzania stalowego pręta o promieniu r = 3cm długości l = 6m. C do temperatury t k
Zad 1. Obliczyć ilość ciepła potrzebnego do nagrzania stalowego pręta o promieniu r = 3cm i długości l = 6m od temperatury t 0 = 20 C do temperatury t k = 1250 C. Porównać uzyskaną wartość energii z energią
Bardziej szczegółowoELEMENTY ANALIZY NUMERYCZNEJ ELEMENTY ANALIZY NUMERYCZNEJ. Egzamin pisemny zestaw 1 24 czerwca 2019 roku
Egzamin pisemny zestaw. ( pkt.) Udowodnić, że jeśli funkcja g interpoluje funkcję f w węzłach x 0, x, K, x n, a funk- cja h interpoluje funkcję f w węzłach x, x, K, x n, to funkcja x0 x gx ( ) + [ gx (
Bardziej szczegółowoTermodynamika. Energia wewnętrzna ciał
ermodynamika Energia wewnętrzna ciał Cząsteczki ciał stałych, cieczy i gazów znajdują się w nieustannym ruchu oddziałując ze sobą. Sumę energii kinetycznej oraz potencjalnej oddziałujących cząsteczek nazywamy
Bardziej szczegółowoMetoda elementów skończonych
Metoda elementów skończonych Wraz z rozwojem elektronicznych maszyn obliczeniowych jakimi są komputery zaczęły pojawiać się różne numeryczne metody do obliczeń wytrzymałości różnych konstrukcji. Jedną
Bardziej szczegółowoGAZ DOSKONAŁY. Brak oddziaływań między cząsteczkami z wyjątkiem zderzeń idealnie sprężystych.
TERMODYNAMIKA GAZ DOSKONAŁY Gaz doskonały to abstrakcyjny, matematyczny model gazu, chociaż wiele gazów (azot, tlen) w warunkach normalnych zachowuje się w przybliżeniu jak gaz doskonały. Model ten zakłada:
Bardziej szczegółowoLaboratorium komputerowe z wybranych zagadnień mechaniki płynów
ANALIZA PRZEKAZYWANIA CIEPŁA I FORMOWANIA SIĘ PROFILU TEMPERATURY DLA NIEŚCIŚLIWEGO, LEPKIEGO PRZEPŁYWU LAMINARNEGO W PRZEWODZIE ZAMKNIĘTYM Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia będzie obserwacja procesu formowania
Bardziej szczegółowoSkraplanie czynnika chłodniczego R404A w obecności gazu inertnego. Autor: Tadeusz BOHDAL, Henryk CHARUN, Robert MATYSKO Środa, 06 Czerwiec :42
Przeprowadzono badania eksperymentalne procesu skraplania czynnika chłodniczego R404A w kanale rurowym w obecności gazu inertnego powietrza. Wykazano negatywny wpływ zawartości powietrza w skraplaczu na
Bardziej szczegółowo