Badania dyfrakcyjne cienkowarstwowych struktur pod kątem zastosowań w elektronice spinowej
|
|
- Irena Stefaniak
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Badania dyfrakcyjne cienkowarstwowych struktur pod kątem zastosowań w elektronice spinowej Jarosław Kanak Katedra Elektroniki, WIEiT AGH NCN grant DEC-2012/05/E/ST7/00240
2 Laboratorium Badań Strukturalnych W dniu 25 lipca 2013r. Laboratorium uzyskało akredytację z Certyfikatem Akredytacji Laboratorium Badawczego nr AB
3 Plan prezentacji Motywacja Magnetyczne złącza tunelowe (MTJ) Układy Co/Pt z prostopadłą anizotropią magnetyczną Hybrydowe układy metal spinowo-orbitalny/ferromagnetyk do badań spinowego efektu Halla (Ta/CoFeB/MgO/Ta) 3
4 Spis publikacji [1] J. Kanak, M. Czapkiewicz, T. Stobiecki, M. Kachel, I. Sveklo, A. Maziewski, and S. van Dijken, phys. stat. sol. (a), 204 (2007) 3950 [2] J. Kanak, T. Stobiecki, V. Drewello, J. Schmalhorst, and G. Reiss, phys. stat. sol. (a), 204 (2007) 3942 [3] J. Kanak, T. Stobiecki, A. Thomas, J. Schmalhorst, G. Reiss, Vacuum, 82 (2008) 1057 [4] J. Kanak, T. Stobiecki, S. van Dijken, IEEE Trans. Magn., 44 (2008) 238 [5] J. Cao, J. Kanak, T. Stobiecki, P. Wisniowski, and P.P. Freitas, Effect of Buffer Layer Texture on the Crystallization of CoFeB and on the Tunnel Magnetoresistance in MgO Based Magnetic Tunnel Junctions, IEEE Trans Magn., 45 (2009) 3464, [6] J. Kanak, P. Wiśniowski, T. Stobiecki, A. Zaleski, W. Powroźnik, S. Cardoso, P. Freitas, J. Appl. Phys. ( 2013) vol. 113, , [7] M. Cecot, J. Wrona, J. Kanak, S. Ziętek, W. Skowroński, A. Żywczak, M. Czapkiewicz, T. Stobiecki, IEEE Transactions on Magnetism 51 (2015) [8] M. Frankowski, A. Żywczak, M. Czapkiewicz, S. Ziętek, J. Kanak, M. Banasik, W. Powroźnik, W. Skowroński, J. Chęciński, J. Wrona, H. Głowiński, J. Dubowik, J.-Ph. Ansermet, T. Stobiecki, J. Appl. Phys. 117, (2015) , [9] W. Skowroński, M. Cecot, J. Kanak, S. Ziętek, T. Stobiecki, L. Yao, S. van Dijken, T. Nozaki, K. Yakushiji, S. Yuasa, Appl. Phys. Lett. 109 (2016) , [10] M. Cecot, Ł. Karwacki, W. Skowroński, J. Kanak, J. Wrona, A. Żywczak, L. Yao, S. Dijken, J. Barnaś, T. Stobiecki, Scientific Reports 7, Article number: 968 (2017) [11] P. Nawrocki, J. Kanak, M. Wójcik, T. Stobiecki,Co-59 NMR analysis of CoFeB-MgO based magnetic tunnel junction, Journal of Alloys and Compounds. 741 (2018) [12] W. Skowroński, Ł. Karwacki, S. Ziętek, J. Kanak, S. Łazarski, K. Grochot, T. Stobiecki, P. Kuświk, F. Stobiecki, and J. Barnaś, Physical Review Applied, Accepted 15 January
5 Motywacja Everspin: 1Gb STT-MRAM chip - grudzień 2018 (256Mb 2016) 5
6 Motywacja Spin-transfer torque (STT) - RAM pj/ Writingenergy bit bit Writing energy MRAM (Øersted field) after T. Nozaki AIST TSMC&Qualcomm 2009 Everspin2010 Hitachi&Tohoku 2010 Samsung 2011 Everspin2010 Toshiba2008 MagIC-IBM 2008 Everspin 2010 Avalanche 2010 SONY 2005 Toshiba 2012 MagIC-IBM 2010 Grandis 2010 STT+voltage effect Voltage effect Φ10nm Φ30nm Φ100nm MTJ size (µm 2 ) MRAM STT-RAM IBM2003 Energy required for data retention (60 k B T) 6
7 Magnetyczne złącze tunelowe (MTJ) MR=(RAP-RP)/RP~ 1000% Butler et al.physrev. B, (2001). Mathon& Umerski, Phys. Rev. B (2001). 7
8 Zawór spinowy MTJ Przełączanie zewnętrznym polem warstwa swobodna izolator warstwa zamocowana antyferromagnetyk M 2 M 1 R AP P Przełączanie prądem warstwy buforowe podłoże W. Skowroński 8
9 Tunelowa Magnetorezystancja (TMR) Ikeda, Appl. Phys. Lett. 93, (2008). CoFeB MgO CoFeB Ru CoFe Próbki: J. Wrona, ngulus Timaris PVD Cluster Tool System TEM: L. Yao, S. Van Dijken, Aalto, Finland 9
10 Magnetyczne złącze tunelowe (MTJ) J. Kanak, et al. Vacuum 82 (2008)1057 J. Kanak, et al. phys. stat. sol. (a) 204 (2007)
11 Nanoszenie i strukturyzacja Leybold CLAB600 sputter deposition 6 sources, 4", DC or RF mode high vacuum automatic sample handling plasma oxidation chamber University Bielefeld - Thin Films and Physics of Nanostructures 11
12 Układy MTJ z barierą MgO A Cu 25 O (100) Au 25 Ta 3 Cu 30 Ta 5 CoFeB MgO CoFeB IrMn 12 B Cu 25 Ta 5 O (100) J. Kanak, et al. Vacuum 82 (2008)1057 J. Kanak, et al. phys. stat. sol. (a) 204 (2007)
13 A Układy MTJ z barierą Al-O i MgO Cu 25 O (100) B NiFe AlO CoFe Cu 25 Ta 5 O (100) NiFe AlO CoFe CoFeB MgO CoFeB CoFeB MgO CoFeB 13
14 Układy PSV i EB-SV na buforze Ru Ta 5 Ru 5 CoFeB t (a) (b) (c) Ta 5 Substrate Bufor Ru Ru 18 Ta 5 Substrate Ta 3 Ru 18 Ta 5 Substrate MgO t CoFeB t Ru 0.9 CoFe 2 PtMn 20, 16 Ta 3 Ru 18 Ta 5 Substrate glass EB-SV elektrody warstwy buforowe Ta 5 Ru 5 CoFeB t MgO t CoFeB t Ta 3 Ru 18 Ta 5 Substrate glass P-SV RMS 0.07 nm RMS 0.21 nm RMS 0.13 nm J. Kanak, et al. J. Appl. Phys. 113, (2013) INESC MN 14
15 Analiza XRR - bufor Ru Intensity (counts) ω ( ) Ta 5 fit Layer Thickness Roughness/ Interdiffusion Ta Ta-O Roughness Interdiffusion Intensity Ta 5/Ru 18 fit ω ( ) Layer Thickness Roughness/ Interdiffusion Ta Ru Intensity Ta 5/Ru 18/Ta 3 fit ω ( ) Layer Thickness Roughness/ Interdiffusion Ta Ru Ta Ta-O
16 Symulacje profili XRD 16 z i k j ,,,,,,,, ) sin 4 exp( ) ( ) ( ) ( ) ( = = = = I i K k J j k j i k j i k j i k j i i k z i t f G L CP I λ θ π σ θ θ θ θ
17 Symulacje profili XRD Ru 18 nm PtMn 20 nm CoFeB 15 nm Sample D [nm] texture coeff. D [nm] texture coeff. D [nm] texture coeff. PSV EB-SV J. Kanak, et al. J. Appl. Phys. 113, (2013)
18 Nanoszenie - system przemysłowy 18
19 Optymalizacja struktury bufora Ru 5 nm CoFeB 2.5 nm MgO ( ) nm CoFeB 2.5 nm Ru 0.9 nm Co 70 Fe 30 2 nm PtMn 16 nm Ta 3 nm CuN 50 nm CuN 50 nm O2 warstwa przykrywająca warstwy aktywne warstwy buforowe podłoże Ru 5 nm CoFeB 2.5 nm MgO ( ) nm CoFeB 2.5 nm Ru 0.9 nm Co 70 Fe 30 2 nm PtMn 16 nm Ta 3 nm Ru 20 nm O2 Potrzeba zastosowania bufora o odpowiedniej grubości - dolna elektroda 19
20 Optymalizacja struktury bufora Próbki niewygrzane Próbki wygrzane: 350 C, 2 godziny bufor/ptmn/cofe/ru/cofeb/mgo/cofeb/ru bufor/ptmn/cofe/ru/cofeb/mgo/cofeb/ru Log intensity (arb. units) PtMn(111) - Ru(0002) CuN(111) - Ta(110) - CuN(200) bufor: Ta/CuN/Ta/CuN/Ta Ta/Ru/Ta - Ta(220) - PtMn(222) - Ru(0004) - CuN(222) Log intensity (arb. units) - PtMn(110) PtMn(111) - Ru(0002) Cu(111) - Ta(110) - Cu(200) bufor: Ta/CuN/Ta/CuN/Ta Ta/Ru/Ta PtMn(311) - Ta(220) - PtMn(222) - Ru(0004) - Cu(222) PtMn[111] PtMn[200] θ ( ) PtMn fcc (cubic) Przejście do stanu antyferromagnetycznego PtMn fct (tetragonal) 2θ ( ) PtMn[111]h PtMn[002]h
21 Pomiary XRR, AFM Log intensity (arb. units) Ta Ta/50 CuN/3 Ta/50 CuN/3 Ta Ta / 20 Ru / 3 Ta ω ( ) interfejs Ta/CuN interfejs Ta/Ru 21
22 Wpływ bufora na sprzężenia M [a.u.] M [a.u.] nm MgO 0.75 nm MgO 0.79 nm MgO 0.84 nm MgO 0.89 nm MgO 1.00 nm MgO H [Oe] 0.68 nm MgO 0.75 nm MgO 0.79 nm MgO 0.84 nm MgO 0.89 nm MgO 1.00 nm MgO H [Oe] M [a.u.] M [emu] 0.68 nm MgO 0.75 nm MgO 0.79 nm MgO 0.84 nm MgO 0.89 nm MgO 1.00 nm MgO H IEC H [Oe] 0.68 nm MgO 0.75 nm MgO 0.79 nm MgO 0.84 nm MgO 0.89 nm MgO 1.00 nm MgO H [Oe] H S H IEC [Oe] 2 2 π h M = 2λt F Interlayer Exchange Coupling P 2π 2t 1 exp λ F Ta/CuN/Ta/CuN/Ta Ta/Ru/Ta 2π 2t 1 exp λ t MgO [nm] P 2π 2t exp λ S 22
23 Optymalizacja bariery MgO XRD θ-2θ XRD rocking curve 50 Ru 7 CuN 30 Ta 10 CoFeB 2.3 MgO 5 CoFeB 2.3 Intensity [counts] mTorr 2mTorr 3.8mTorr 5.6mTorr 7.5mTorr 15mTorr Intensity [counts] mTorr 2mTorr 3.8mTorr 5.6mTorr 7.5mTorr 15mTorr CoFe 2 Ru PtMn 16 Ta θ [ ] ω [ ] CuN 50 Ta 5 CuN 50 Ta 5 -O (001) FWHM [ ] Interpl. dist. [Å] Low pressure (a) High pressure (b) Ar pressure [mtorr] FWHM [ ] Ar pressure [mtorr] Wygrzewanie C, 2h pole 1T J Wrona, J Kanak, et al., Journal of Physics: Conference Series, 200, (2010)
24 Optymalizacja bariery MgO klin MgO 0.7 nm 1 nm Ru 7 CuN 30 Ta 10 CoFeB 2.3 MgO klin CoFeB 2.3 CoFe 2 Ru 0.9 PtMn 16 Ta 3 CuN 50 Ta 5 CuN 50 Ta 5 -O (001) Bufor CuN TMR [%] mTorr 80 2mTorr 3.8mTorr mTorr 7.5mTorr 15mTorr t MgO [nm] RA [Ω(µm) 2 ] mTorr 2mTorr 3.8mTorr 5.6mTorr 7.5mTorr 15mTorr IEC field [Oe] Low pressure 1mTorr 2mTorr 3.8mTorr High pressure 5.6mTorr 7.5mTorr 15mTorr t MgO [nm] t MgO [nm] 24
25 Układy Co/Pt z antyferromagnetykiem Co 0.5, 0.7 nm bottom AF Pt 2 nm Co Pt 2 nm Co Pt 2 nm Co IrMn 10 nm AF Pt 2 nm IrMn 10 nm Co Pt 2 nm Co Pt 2 nm Co Pt 2 nm top Intensity Bottom Pt2 #487 #487 fit #487@250 #487@250 fit 10 0 Cu 10 nm ω [ O ] Ta 5nm Cu 10 nm O Cu 10 nm O Cu 10 nm O Cu 10 nm Ta 5nm O Pt 10 nm O Pt 2 nm O Pt 2 nm O A B C D E F G Pt 2 nm Co 0.5 nm Pt 2 nm Co 0.5 nm Pt 2 nm Co 0.5 nm IrMn 10 nm 100nm 100nm 100nm RMS = 0.55 nm J. Kanak, et al. IEEE Trans. Magn., 44 (2008) 238 RMS = 0.81 nm RMS = 0.22 nm 25
26 Układy Co/Pt z antyferromagnetykiem 26
27 Supersieć Co/Pt Cu 10 nm O Cu 10 nm O Pt 2 nm Co Pt 2 nm Co Pt 2 nm Co Pt 2 nm Co Pt 2 nm Co Pt 2 nm Cu 10 nm O Cu 10 nm Ta 5nm Cu 10 nm Ta 5nm O A B C D J. Kanak, et al. phys. stat. sol. (a), 204 (2007)
28 Układy Co/Pt z prostopadłą anizotropią J. Kanak, et al. phys. stat. sol. (a), 204 (2007)
29 Spinowy efekt Halla Spinowo spolaryzowany prąd w metalach ciężkich - oddziaływanie spin-orbita Materiał ferromagnetyczny Fe, Co, CoFeB Materiały: ciężki metal - Ta, W, Pt, Spinowy kąt Halla θ SH stosunek prądu spinowego do prądu ładunkowego: K. Ando, et al., J. Appl. Phys. 109, (2011) 29
30 Ta/CoFeB badania strukturalne Wygrzewanie: 330 C, 20 min Bufory:, 10 nm, 15 nm Ta x nm O /O/Ta/ θ-2θ 1200 counts (002) /O substrate Ta 10 nm Ta 15 nm (004) nm Ta (006) 1400 /O/Ta/CFB/MgO/Ta θ-2θ Ta x nm O2 /O substrate Ta 10 nm Ta 15 nm Intensity [a.u.] Intensity [a.u.] θ ( ) 2θ θ ( ) 30
31 Analiza pomiarów XRD θ-2θ GID (grazing incidence diffraction) (002) θ-2θ /O/Ta/CFB/MgO/Ta Ta 10 nm Ta 15 nm Intensity [a.u.] Intensity [a.u.] Intensity [a.u.] (002) (002) Ta (002) Ta (002) Ta (410) Ta (410) Ta (330) Ta (330) Ta (202) Ta (202) Ta (212) Ta (212) Ta (411) Ta (411) Ta (331) Ta (331) MgO (002) MgO (002) MgO (002) Ta (312) Ta (312) θ ( ) /O/Ta x/cfb/mgo/ta GID@ω = 1 Ta 10 nm Ta 15 nm Intensity [a.u.] Intensity [a.u.] Intensity [a.u.] Ta (002) Ta (002) Ta (410) Ta (410) Ta (330) Ta (330) Ta (202) Ta (202) Ta (212) Ta (212) Ta (411) Ta (411) Ta (331) Ta (331) Ta (312) Ta (312) θ ( ) M. Cecot, J. Kanak, et al., Scientific Reports 7, Article number: 968 (2017) 31
32 Struktura warstwy Ta RMS = nm O2 RMS = nm Ta 10 nm O2 RMS = nm Ta 15 nm O2 32
33 Badanie interfejsu Ta/CoFeB Counts [a.u.] Roughness RMS [nm] 1E+08 1E+06 1E+04 1E+02 1E+08 1E+06 1E+04 1E+02 1E+08 1E+06 1E+04 1E a) b) c) 5 Ta simulation 10Ta simulation 15Ta simulation ω ( ) as deposited Ta 10 nm Ta 15 nm annealed Ta 10 nm Ta 15 nm CFB thickness [nm] RMS = 0.22 nm MgO 5 nm CoFeB 1 nm RMS = 0.57 nm O2 RMS = 0.23 nm MgO 5 nm CoFeB 1 nm Ta 10 nm RMS = 0.53 nm O2 RMS = 0.23 nm MgO 5 nm CoFeB 1 nm Ta 15 nm RMS = 0.51 nm O2 33
34 Kąt Halla, MDL Warstwa magnetycznie martwa Ta/CoFeB/MgO M/A [emu/cm 2 ] x a) b) Ta as deposited 5Ta annealed 10Ta as deposited 10Ta annealed 15Ta as deposited 15Ta annealed 1 c) CoFeB thickness [nm] DL [nm] Annealed As deposited Ta [nm] M. Cecot, J. Kanak, et al., Scientific Reports 7, Article number: 968 (2017) 34
35 Podsumowanie W pracy przebadano szeroką gamę materiałów stosowanych w elektronice spinowej Wykazano, że dobór materiałów, sposób nanoszenia oraz struktura warstwowa ma ogromny wpływ na własności mikrostrukturalne Pokazano wpływ struktury na międzywarstwowe sprzężenia magnetyczne i charakterystyki przełączania 35
36 Podziękowania Katedra Elektroniki, AGH: Monika Cecot Witold Skowroński Sławomir Ziętek Tomasz Stobiecki Maciej Czapkiewicz Wiesłw Powroźnik Piotr Wiśniowski Marek Frankowski Stanisław Łazarski Krzysztof Grochot Antoni Żywczak ACMiN, AGH Jerzy Wrona ngulus Technologies, Niemcy S. van Dijken, L. Yao - Nanomagnetism and spintronics, Uniwersytet Aalto, Finlandia NCN grant DEC-2012/05/E/ST7/ Struktura krystaliczna, modele oraz własności magnetoelektryczne układów wielowarstwowych nanoelektroniki spinowej 36
37 Dziękuję za uwagę 37
Maciej Czapkiewicz Katedra Elektroniki, WIEiT, AGH
Model dyspersji barier energetycznych aktywowanego termicznie procesu przełączania magnetyzacji w układach cienkich warstw z magnetyczną anizotropią prostopadłą Maciej Czapkiewicz Katedra Elektroniki,
Bardziej szczegółowoMetody pomiarowe spinowego efektu Halla w nanourządzeniach elektroniki spinowej
Metody pomiarowe spinowego efektu Halla w nanourządzeniach elektroniki spinowej Monika Cecot, Witold Skowroński, Sławomir Ziętek, Tomasz Stobiecki Wisła, 13.09.2016 Plan prezentacji Spinowy efekt Halla
Bardziej szczegółowoDynamika w magnetycznych złączach tunelowych
Dynamika w magnetycznych złączach tunelowych Witold Skowroński Katedra Elektroniki Wydział Informatyki Elektroniki i Telekomunikacji Witold Skowroński, Kraków 17.01.2014 1/43 Motywacja Badania magnetycznych
Bardziej szczegółowoDynamika namagnesowania warstwowych struktur magnetycznych i nanostruktur.
Dynamika namagnesowania warstwowych struktur magnetycznych i nanostruktur. Hubert Głowiński, IFM PAN promotor: prof. Janusz Dubowik 09.06.2015 1 Praca była częściowo finansowana z grantu Polsko-Szwajcarskiego
Bardziej szczegółowoKońcowe Sprawozdanie z Realizacji Projektu Krajowe Centrum Nanostruktur Magnetycznych do Zastosowań w Elektronice Spinowej - SPINLAB
Końcowe Sprawozdanie z Realizacji Projektu Krajowe Centrum Nanostruktur Magnetycznych do Zastosowań w Elektronice Spinowej - SPINLAB Tomasz Stobiecki Katedra Elektroniki AGH, Kraków Maciej Czapkiewicz,
Bardziej szczegółowoPodstawy Mikroelektroniki
Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie Wydział IEiT Katedra Elektroniki Podstawy Mikroelektroniki Temat ćwiczenia: Nr ćwiczenia 1 Pomiary charakterystyk magnetoelektrycznych elementów spintronicznych-wpływ
Bardziej szczegółowoIndukowana prądem dynamika momentu magnetycznego w złączach tunelowych
Indukowana prądem dynamika momentu magnetycznego w złączach tunelowych mgr inż. Piotr Ogrodnik Warszawa, 19-05-2015 Promotor: prof. dr hab. Renata Świrkowicz Plan wystąpienia Przedmiot badań i motywacja
Bardziej szczegółowoAmorficzne warstwy w spintronice
Amorficzne warstwy w spintronice T. Stobiecki www.maglay.agh.edu.pl www.nanospin.agh.edu.pl/en/ www.e-control.agh.edu.pl/ 1 Dlaczego spintronika jest ważna? ŁADUNEK SPIN Semiconductor Devices and Integrated
Bardziej szczegółowoFerromagnetyczne materiały dla kontrolowanego pozycjonowania ścian domenowych
SEMINARIUM SPRAWOZDAWCZE z prac naukowych prowadzonych w IFM PAN w 2014 roku projekt badawczy: Ferromagnetyczne materiały dla kontrolowanego pozycjonowania ścian domenowych Umowa nr UMO-2013/08/M/ST3/00960
Bardziej szczegółowoUkłady cienkowarstwowe o prostopadłej anizotropii magnetycznej sterowalnej polem elektrycznym
Układy cienkowarstwowe o prostopadłej anizotropii magnetycznej sterowalnej polem elektrycznym A. Kozioł-Rachwał Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej AGH National Institute of Advanced Industrial Science
Bardziej szczegółowoNanourządzenia elektroniki spinowej: magnetyczne złącza tunelowe, spintorque
Nanourządzenia elektroniki spinowej: magnetyczne złącza tunelowe, spintorque oscylatory Przegląd badań prowadzonych w AGH T. Stobiecki Katedra Elektroniki AGH http://www.maglay.agh.edu.pl/ http://nanospin.agh.edu.pl/en/
Bardziej szczegółowoKatedra Elektroniki, Akademia Górniczo-Hutnicza, Kraków. Elektronika Spinowa. Wykład 1 Introduction to spintronics
Elektronika Spinowa Wykład 1 Introduction to spintronics Tomasz Stobiecki Katedra Elektroniki NANOSPIN Nanoscale spin torque devices for spin electronics Elektronika Spinowa. Poniedziałek godz. 15.15,
Bardziej szczegółowoAutoreferat. 2. Dyplomy i stopnie: magistra inżyniera, Akademia Górniczo-Hutnicza im. Stanisława 1998 Staszica w Krakowie
Załącznik 2 Autoreferat 1. Imię i Nazwisko: Piotr Wiśniowski 2. Dyplomy i stopnie: magistra inżyniera, Akademia Górniczo-Hutnicza im. Stanisława 1998 Staszica w Krakowie 2003 master of science, Uniwersytet
Bardziej szczegółowoProf. dr hab. Tomasz Stobiecki Kraków, Recenzja. pracy doktorskiej mgr inż. Kingi Aleksandry Lasek
Prof. dr hab. Tomasz Stobiecki Kraków, 24. 04. 2018 Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej AGH Katedra Fizyki Ciała Stałego e-mail:stobieck@agh.edu.pl Recenzja pracy doktorskiej mgr inż. Kingi Aleksandry
Bardziej szczegółowoElektronika spinowa w technice komputerowej
Elektronika spinowa w technice komputerowej Przegląd badań prowadzonych w AGH T. Stobiecki Katedra Elektroniki AGH http://www.maglay.agh.edu.pl/ http://nanospin.agh.edu.pl/en/ http://www.e-control.agh.edu.pl/
Bardziej szczegółowoMaciej Czapkiewicz. Magnetic domain imaging
Maciej Czapkiewicz Magnetic domain imaging Phase diagram of the domain walls Kerr geometry MOKE (Kerr) Magnetometer MOKE signal hysteresis loops [Pt/ Co] 3 [Pt/Co] 3 /Pt(0.1 nm)/irmn 10 2 5 1 Rotation
Bardziej szczegółowoInTechFun. Innowacyjne technologie wielofunkcyjnych materiałów i struktur dla nanoelektroniki, fotoniki, spintroniki i technik sensorowych
Innowacyjne technologie wielofunkcyjnych materiałów i struktur dla nanoelektroniki, fotoniki, spintroniki i technik sensorowych InTechFun Instytut Fizyki Polskiej Akademii Nauk Zbigniew R. Żytkiewicz IF
Bardziej szczegółowoReplikacja domen magnetycznych w warstwach wielokrotnych
Replikacja domen magnetycznych w warstwach wielokrotnych Maciej Urbaniak, IFM PAN 16.03.2007 Poznań Replikacja domen magnetycznych w warstwach wielokrotnych Wprowadzenie Replikacja w układach z anizotropią
Bardziej szczegółowoBadanie uporządkowania magnetycznego w ultracienkich warstwach kobaltu w pobliżu reorientacji spinowej.
Tel.: +48-85 7457229, Fax: +48-85 7457223 Zakład Fizyki Magnetyków Uniwersytet w Białymstoku Ul.Lipowa 41, 15-424 Białystok E-mail: vstef@uwb.edu.pl http://physics.uwb.edu.pl/zfm Praca magisterska Badanie
Bardziej szczegółowoW stronę plazmonowego wzmocnienia efektów magnetooptycznych
W stronę plazmonowego wzmocnienia efektów magnetooptycznych Joanna Papierska J. Suffczyński, M. Koperski, P. Nowicki, B. Witkowski, M. Godlewski, A. Navarro-Quezada, A. Bonanni Warsztaty NanoWorld 2011,
Bardziej szczegółowoMarcin Sikora. Temat 1: Obserwacja procesów przemagnesowania w tlenkowych nanostrukturach spintronicznych przy użyciu metod synchrotronowych
Prezentacja tematów na prace doktorskie, 28/5/2015 1 Marcin Sikora KFCS WFiIS & ACMiN Temat 1: Obserwacja procesów przemagnesowania w tlenkowych nanostrukturach spintronicznych przy użyciu metod synchrotronowych
Bardziej szczegółowoPamięci magnetorezystywne MRAM czy nowa technologia podbije rynek pamięci RAM?
1 Pamięci magnetorezystywne MRAM czy nowa technologia podbije Pamięci magnetorezystywne MRAM czy nowa technologia podbije rynek pamięci RAM? Na rynku pamięci RAM od dawna dominują układy zawierające pamięci
Bardziej szczegółowoGMR multilayer system and its investigation. Konstanty Marszalek AGH University of Science &Technology
GMR multilayer system and its investigation Konstanty Marszalek AGH University of Science &Technology Outline Motivation GMR Objectives engineering of Co/Cu multilayers structure with the use of surfactants
Bardziej szczegółowoLaureaci Nagrody Nobla z fizyki w 2007 r.
Witold Szmaja, Leszek Wojtczak Nagroda Nobla z fizyki w 2007 r. zjawisko gigantycznego magnetooporu i jego praktyczne wykorzystanie Łódź 2008 Laureaci Nagrody Nobla z fizyki w 2007 r. Peter Grünberg (Centrum
Bardziej szczegółowoStanowisko do pomiaru magnetorezystancji elementu odczytowego głowicy dysku twardego
Stanowisko do pomiaru magnetorezystancji elementu odczytowego głowicy dysku twardego Opracował : Witold Skowroński Konsultacja: prof. Tomasz Stobiecki Dr Maciej Czapkiewicz Dr inż. Mirosław Żołądź 1. Opis
Bardziej szczegółowoNagroda Nobla 2007 efekt GMR
Nagroda Nobla 2007 efekt GMR Wykład wygłoszony na AGH przez prof. Józefa Barnasia z Uniwersytetu im. A. Mickiewicza z Poznania w styczniu 2008. Prof. J. Barnaś jest współautorem wielu wspólnych publikacji
Bardziej szczegółowoFizyka silnie skorelowanych elektronów na przykładzie międzymetalicznych związków ceru
Fizyka silnie skorelowanych elektronów na przykładzie międzymetalicznych związków ceru Rafał Kurleto 4.3.216 ZFCS IF UJ Rafał Kurleto Sympozjum doktoranckie 4.3.216 1 / 15 Współpraca dr hab. P. Starowicz
Bardziej szczegółowoWykład 12 V = 4 km/s E 0 =.08 e V e = = 1 Å
Wykład 12 Fale materii: elektrony, neutrony, lekkie atomy Neutrony generowane w reaktorze są spowalniane w wyniku zderzeń z moderatorem (grafitem) do V = 4 km/s, co odpowiada energii E=0.08 ev a energia
Bardziej szczegółowoZastosowanie GMR w dyskach twardych HDD i pamięci MRAM
Część 3 Zastosowanie GMR w dyskach twardych HDD i pamięci MRAM wiadomości wstępne krótka historia dysków od czasu odkrycia GMR rozwój głowic MR i GMR odczyt danych, ogólna budowa głowicy budowa i działanie
Bardziej szczegółowoFerromagnetyczne materiały dla kontrolowanego pozycjonowania ścian domenowych
SEMINARIUM SPRAWOZDAWCZE z prac naukowych prowadzonych w IFM PAN w 2016 roku projekt badawczy: Ferromagnetyczne materiały dla kontrolowanego pozycjonowania ścian domenowych Umowa nr UMO-2013/08/M/ST3/00960
Bardziej szczegółowoPrzegląd Elektrotechniczny
Przegląd Elektrotechniczny 5 Rok LXXVIII Organ Stowarzyszenia Elektryków Polskich Wydawnictwo SIGMA NOT Sp. z o.o. GMR gigantyczny magnetoopór prof. dr hab. inż. SŁAWOMIR TUMAŃSKI Politechnika Warszawska
Bardziej szczegółowoPoprawa charakterystyk promieniowania diod laserowych dużej mocy poprzez zastosowanie struktur periodycznych w płaszczyźnie złącza
Poprawa charakterystyk promieniowania diod laserowych dużej mocy poprzez zastosowanie struktur periodycznych w płaszczyźnie złącza Grzegorz Sobczak, Elżbieta Dąbrowska, Marian Teodorczyk, Joanna Kalbarczyk,
Bardziej szczegółowoMagdalena Fitta. Zakład Materiałów Magnetycznych i Nanostruktur NZ34
Magdalena Fitta Zakład Materiałów Magnetycznych i Nanostruktur NZ34 Wstęp Funkcjonalność magnetyków molekularnych Efekt magnetokaloryczny- definicja MCE w konwencjonalnych magnetykach MCE w magnetykach
Bardziej szczegółowoMody sprzężone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych
Mody sprzężone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Mody sprzężone w półprzewodnikach polarnych + E E pl η = st α = E E pl ξ = p B.B. Varga,, Phys. Rev. 137,, A1896 (1965) A. Mooradian and B. Wright,
Bardziej szczegółowoBadania wybranych nanostruktur SnO 2 w aspekcie zastosowań sensorowych
Badania wybranych nanostruktur SnO 2 w aspekcie zastosowań sensorowych Monika KWOKA, Jacek SZUBER Instytut Elektroniki Politechnika Śląska Gliwice PLAN PREZENTACJI 1. Podsumowanie dotychczasowych prac:
Bardziej szczegółowoMody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych
Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Mody sprzęŝone w półprzewodnikach polarnych + E E pl η = st α = E E pl ξ = p B.B. Varga, Phys. Rev. 137,, A1896 (1965) A. Mooradian and B. Wright,
Bardziej szczegółowoEfektywne symulacje mikromagnetyczne układów magnonicznych przy wykorzystaniu GPGPU.
Efektywne symulacje mikromagnetyczne układów magnonicznych przy wykorzystaniu GPGPU. Mateusz Zelent, Paweł Gruszecki, Michał Mruczkiewicz, Maciej Krawczyk Wydział Fizyki, Zakład Fizyki Nanomateriałów Fale
Bardziej szczegółowoAutoreferat. dr Maciej Urbaniak
Autoreferat dr Maciej Urbaniak Instytut Fizyki Molekularnej Polskiej Akademii Nauk Poznań 2008 Maciej Urbaniak Spis treści 1 Życiorys naukowy 2 2 Wykaz opublikowanych prac naukowych 7 3 Wykaz cytowań
Bardziej szczegółowoWpływ temperatury podłoża na właściwości powłok DLC osadzanych metodą rozpylania katod grafitowych łukiem impulsowym
Dotacje na innowacje Wpływ temperatury podłoża na właściwości powłok DLC osadzanych metodą rozpylania katod grafitowych łukiem impulsowym Viktor Zavaleyev, Jan Walkowicz, Adam Pander Politechnika Koszalińska
Bardziej szczegółowoZ.R. Żytkiewicz IF PAN I Konferencja. InTechFun
Z.R. Żytkiewicz IF PAN I Konferencja Innowacyjne technologie wielofunkcyjnych materiałów i struktur dla nanoelektroniki, fotoniki, spintroniki i technik sensorowych InTechFun 9 kwietnia 2010 r., Warszawa
Bardziej szczegółowoLecture 2. Spin depend electron transport: AMR, GMR
Lecture 2 Spin depend electron transport: AMR, GMR Magnetorezystancja Anizotropowa Magnetorezystancja AMR origin spin orbit coupling ( 1960) Gigantyczna Magnetorezystancja GMR 1986 oscillatory interlayer
Bardziej szczegółowoSpektroskopia mionów w badaniach wybranych materiałów magnetycznych. Piotr M. Zieliński NZ35 IFJ PAN
Spektroskopia mionów w badaniach wybranych materiałów magnetycznych Piotr M. Zieliński NZ35 IFJ PAN 1. Fundamenty spektroskopii mionów. Typowy eksperyment 3. Cel i obiekty badań 4. Przykłady otrzymanych
Bardziej szczegółowoMody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych
Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Klasyczny przykład pośredniego oddziaływania pola magnetycznego na wzbudzenia fononowe Schemat: pole magnetyczne (siła Lorentza) nośniki (oddziaływanie
Bardziej szczegółowoDomieszki w półprzewodnikach
Domieszki w półprzewodnikach Niebieska optoelektronika Niebieski laser Nie można obecnie wyświetlić tego obrazu. Domieszkowanie m* O Neutralny donor w przybliżeniu masy efektywnej 2 2 0 2 * 2 * 13.6 *
Bardziej szczegółowoUrządzenia elektroniki spinowej
Urządzenia elektroniki spinowej Tomasz Stobiecki Współautorzy: Maciej Czapkiewicz, Jarosław Kanak, Witold Skowroński, Jerzy Wrona Akademia Górniczo-Hutnicza im. Stanisława Staszica w Krakowie al. Mickiewicza
Bardziej szczegółowoAparatura do osadzania warstw metodami:
Aparatura do osadzania warstw metodami: Rozpylania mgnetronowego Magnetron sputtering MS Rozpylania z wykorzystaniem działa jonowego Ion Beam Sputtering - IBS Odparowanie wywołane impulsami światła z lasera
Bardziej szczegółowoAutorzy: Banaszek Juliusz Dębski Janusz. Pamięci RAM kierunki rozwoju.
Autorzy: Banaszek Juliusz Dębski Janusz Pamięci RAM kierunki rozwoju. Rodzaje pamięci Pamięci RAM ROM Volatile RAM Non-volatile RAM Reprogrammable ROM Once programmable ROM SRAM DRAM FeRAM MRAM MEMS NRAM
Bardziej szczegółowoSpintronika teraz i tu
Spintronika teraz i tu Tomasz Dietl Instytut Fizyki PAN Instytut Fizyki Teoretycznej UW współpraca: Maciej Sawicki et al.; Jacek Majewski et al. Warszawa Alberta Bonanni et al. Linz Hideo Ohno et al. Sendai
Bardziej szczegółowoSpintronika i jej zastosowania pomiarowe w konstrukcji czujników
Sławomir TUMAŃSKI Politechnika Warszawska, Instytut Elektrotechniki Teoretycznej i Systemów Informacyjno-Pomiarowych Spintronika i jej zastosowania pomiarowe w konstrukcji czujników Streszczenie. W artykule
Bardziej szczegółowoIdentyfikacja cząstek
Określenie masy i ładunku cząstek Pomiar prędkości przy znanym pędzie e/ µ/ π/ K/ p czas przelotu (TOF) straty na jonizację de/dx Promieniowanie Czerenkowa (C) Promieniowanie przejścia (TR) Różnice w charakterze
Bardziej szczegółowoHenryk Szymczak Instytut Fizyki PAN
NNnnNowe kwazicząstki w magnetykach Henryk Szymczak Instytut Fizyki PAN Zjazd Fizyków 2015 1 Enrico Fermi: nigdy nie należy lekceważyć przyjemności, jaką każdy z nas odczuwa, słysząc coś, o czym już wie
Bardziej szczegółowoStruktura i właściwości magnetyczne układów warstwowych metal/izolator
Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Rozprawa doktorska (z komentarzem) Anna Kozioł-Rachwał Struktura i właściwości magnetyczne układów warstwowych metal/izolator Promotor: Prof. dr hab. Józef Korecki
Bardziej szczegółowoOddziaływanie grafenu z metalami
Oddziaływanie grafenu z metalami Oddziaływanie grafenu z metalami prof. dr hab. Zbigniew Klusek Grafen dla czego intryguje? v E U V E d cm d cm v t s en Transport dyfuzyjny Transport kwantowy balistyczny
Bardziej szczegółowoOptymalizacja mechanizmów fizycznych indukujących prostopadłą orientację wektora namagnesowania w heterostrukturach typu magnetyczne złącze tunelowe
Optymalizacja mechanizmów fizycznych indukujących prostopadłą orientację wektora namagnesowania w heterostrukturach typu magnetyczne złącze tunelowe mgr inż. Kinga Aleksandra Lasek Rozprawa doktorska wykonana
Bardziej szczegółowoMorfologia i własności magnetyczne planarnych i liniowych nanostruktur metalicznych
Instytut Fizyki Jądrowej PAN 27.10.2016 Morfologia i własności magnetyczne planarnych i liniowych nanostruktur metalicznych Małgorzata Kąc Planarne nanostruktury cienkie warstwy MBE Molecular Beam Epitaxy
Bardziej szczegółowoFizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów Dyfrakcja i Reflektometria Rentgenowska
Fizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów Dyfrakcja i Reflektometria Rentgenowska Michał Leszczyński Stanisław Krukowski i Michał Leszczyński Instytut Wysokich Ciśnień PAN 01-142 Warszawa,
Bardziej szczegółowoDomieszki w półprzewodnikach
Domieszki w półprzewodnikach Niebieska optoelektronika Niebieski laser Elektryczne pobudzanie struktury laserowej Unipress 106 unipress 8 Moc op ptyczna ( mw ) 6 4 2 0 0.0 0.5 1.0 1.5 2.0 Natężenie prądu
Bardziej szczegółowoNadprzewodnictwo w nanostrukturach metalicznych Paweł Wójcik Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej, AGH
Nadprzewodnictwo w nanostrukturach metalicznych Paweł Wójcik Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej, AGH Współpraca: Akademickie Centrum Materiałów i Nanotechnologii dr Michał Zegrodnik, prof. Józef Spałek
Bardziej szczegółowoPL B1. AKADEMIA GÓRNICZO-HUTNICZA IM. STANISŁAWA STASZICA W KRAKOWIE, Kraków, PL BUP 02/18
RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 229635 (13) B1 Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (21) Numer zgłoszenia: 417862 (22) Data zgłoszenia: 06.07.2016 (51) Int.Cl. G01R 33/12 (2006.01)
Bardziej szczegółowoTechnika sensorowa. Czujniki magnetyczne cz.2
Technika sensorowa Czujniki magnetyczne cz.2 dr inż. Wojciech Maziarz, prof. dr hab. T. Pisarkiewicz Katedra Elektroniki C-1, p.301, tel. 12 617 30 39 Kontakt: Wojciech.Maziarz@agh.edu.pl 1 Magnetorezystory
Bardziej szczegółowoBadanie utleniania kwasu mrówkowego na stopach trójskładnikowych Pt-Rh-Pd
Badanie utleniania kwasu mrówkowego na stopach trójskładnikowych Pt-Rh-Pd Kamil Wróbel Pracownia Elektrochemicznych Źródeł Energii Kierownik pracy: prof. dr hab. A. Czerwiński Opiekun pracy: dr M. Chotkowski
Bardziej szczegółowoSpintronika fotonika: analogie
: analogie Paweł Wójcik, Maciej Wołoszyn, Bartłomiej Spisak W oparciu o wykład wygłoszony podczas konferencji 2nd World Congress of Smart Materials, Singapur, March 2-6, 2016 Wprowadzenie dla niespecjalistów
Bardziej szczegółowoMATERIAŁY XXXVI ZJAZDU FIZYKÓW POLSKICH TORUŃ 2001 WYKŁADY PLENARNE. Spin w elektronice. Józef Barnaś
Spin w elektronice Józef Barnaś Wydział Fizyki, Uniwersytet im. Adama Mickiewicza, Poznań oraz Instytut Fizyki Molekularnej PAN, Poznań 1. Wstęp W konwencjonalnych układach elektronicznych aktywnym elementem
Bardziej szczegółowoMiędzynarodowa aktywność naukowa młodej kadry Wydziału Metali Nieżelaznych AGH na przykładzie współpracy z McMaster University w Kanadzie
Międzynarodowa aktywność naukowa młodej kadry Wydziału Metali Nieżelaznych AGH na przykładzie współpracy z McMaster University w Kanadzie Anna Kula Akademia Górniczo-Hutnicza im. St. Staszica w Krakowie,
Bardziej szczegółowoWłasności transportowe niejednorodnych nanodrutów półprzewodnikowych
Własności transportowe niejednorodnych nanodrutów półprzewodnikowych Maciej Wołoszyn współpraca: Janusz Adamowski Bartłomiej Spisak Paweł Wójcik Seminarium WFiIS AGH 13 stycznia 2017 Streszczenie nanodruty
Bardziej szczegółowoOperacje na spinie pojedynczego elektronu w zastosowaniu do budowy bramek logicznych komputera kwantowego
Stanisław Bednarek Zespół Teorii Nanostruktur i Nanourządzeń Katedra Informatyki Stosowanej i Fizyki Komputerowej WFiIS AGH Operacje na spinie pojedynczego elektronu w zastosowaniu do budowy bramek logicznych
Bardziej szczegółowoCharakteryzacja właściwości elektronowych i optycznych struktur AlGaN GaN Dagmara Pundyk
Charakteryzacja właściwości elektronowych i optycznych struktur AlGaN GaN Dagmara Pundyk Promotor: dr hab. inż. Bogusława Adamowicz, prof. Pol. Śl. Zadania pracy Pomiary transmisji i odbicia optycznego
Bardziej szczegółowo1 k. AFM: tryb bezkontaktowy
AFM: tryb bezkontaktowy Ramię igły wprowadzane w drgania o małej amplitudzie (rzędu 10 nm) Pomiar zmian amplitudy drgań pod wpływem sił (na ogół przyciągających) Zbliżanie igły do próbki aż do osiągnięcia
Bardziej szczegółowoCzy warto jeszcze badad efekt magnetokaloryczny? O nowym kierunku prac nad magnetycznym chłodzeniem
Czy warto jeszcze badad efekt magnetokaloryczny? O nowym kierunku prac nad magnetycznym chłodzeniem Piotr Konieczny Zakład Materiałów Magnetycznych i Nanostruktur NZ34 Kraków 22.06.2017 Efekt magnetokaloryczny
Bardziej szczegółowoAdres do korespondencji: Instytut Metalurgii i Inżynierii Materiałowej PAN, Kraków, ul. Reymonta 25
Adres do korespondencji: Instytut Metalurgii i Inżynierii Materiałowej PAN, 30-059 Kraków, ul. Reymonta 25 Tel.: (012) 2952889, pokój 208b e-mail: a.wojcik@imim.pl Miejsca zatrudnienia i zajmowane stanowiska:
Bardziej szczegółowoPlan. Kropki kwantowe - część III spektroskopia pojedynczych kropek kwantowych. Kropki samorosnące. Kropki fluktuacje szerokości
Plan Kropki kwantowe - część III spektroskopia pojedynczych kropek kwantowych Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika 1. Techniki pomiarowe 2. Podstawowe wyniki 3. Struktura
Bardziej szczegółowoNierównowagowe kondensaty polarytonów ekscytonowych z gigantycznym rozszczepieniem Zeemana w mikrownękach półprzewodnikowych
Nierównowagowe kondensaty polarytonów ekscytonowych z gigantycznym rozszczepieniem Zeemana w mikrownękach półprzewodnikowych B. Piętka, M. Król, R. Mirek, K. Lekenta, J. Szczytko J.-G. Rousset, M. Nawrocki,
Bardziej szczegółowoKropki samorosnące. Optyka nanostruktur. Gęstość stanów. Kropki fluktuacje szerokości. Sebastian Maćkowski. InAs/GaAs QDs. Si/Ge QDs.
Kropki samorosnące Optyka nanostruktur InAs/GaAs QDs Si/Ge QDs Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon:
Bardziej szczegółowoFrustracja i współzawodnictwo oddziaływań magnetycznych w związkach międzymetalicznych ziem rzadkich. Ł. Gondek
Frustracja i współzawodnictwo oddziaływań magnetycznych w związkach międzymetalicznych ziem rzadkich Ł. Gondek Plan wystąpienia Cel badań Metodologia badań Badane materiały Wybrane wyniki Wnioski ogólne
Bardziej szczegółowoAtom Mn: wielobit kwantowy. Jan Gaj Instytut Fizyki Doświadczalnej
Atom Mn: wielobit kwantowy Jan Gaj Instytut Fizyki Doświadczalnej Tomasz Kazimierczuk Mateusz Goryca Piotr Wojnar (IF PAN) Artur Trajnerowicz Andrzej Golnik Piotr Kossacki Jan Gaj Michał Nawrocki Ostrzeżenia
Bardziej szczegółowoSPM Scanning Probe Microscopy Mikroskopia skanującej sondy STM Scanning Tunneling Microscopy Skaningowa mikroskopia tunelowa AFM Atomic Force
SPM Scanning Probe Microscopy Mikroskopia skanującej sondy STM Scanning Tunneling Microscopy Skaningowa mikroskopia tunelowa AFM Atomic Force Microscopy Mikroskopia siły atomowej MFM Magnetic Force Microscopy
Bardziej szczegółowoPrzejścia fazowe w uogólnionym modelu modelu q-wyborcy na grafie zupełnym
Przejścia fazowe w uogólnionym modelu modelu q-wyborcy na grafie zupełnym Piotr Nyczka Institute of Theoretical Physics University of Wrocław Artykuły Opinion dynamics as a movement in a bistable potential
Bardziej szczegółowoWYBRANE MASYWNE AMORFICZNE I NANOKRYSTALICZNE STOPY NA BAZIE ŻELAZA - WYTWARZANIE, WŁAŚCIWOŚCI I ZASTOSOWANIE
WYBRANE MASYWNE AMORFICZNE I NANOKRYSTALICZNE STOPY NA BAZIE ŻELAZA - WYTWARZANIE, WŁAŚCIWOŚCI I ZASTOSOWANIE mgr inż. Marzena Tkaczyk Promotorzy: dr hab. inż. Jerzy Kaleta, prof. nadzw. PWr dr hab. Wanda
Bardziej szczegółowoDiody elektroluminescencyjne na bazie GaN z powierzchniowymi kryształami fotonicznymi
Diody elektroluminescencyjne na bazie z powierzchniowymi kryształami fotonicznymi Krystyna Gołaszewska Renata Kruszka Marcin Myśliwiec Marek Ekielski Wojciech Jung Tadeusz Piotrowski Marcin Juchniewicz
Bardziej szczegółowoPamięci RAM kierunki rozwoju
Pamięci RAM kierunki rozwoju Spis treści Zaczeło się od 1834 Charles Babbage rozpoczyna tworzenie swojego Silnika Analitycznego", prekursora dzisiejszych komputerow. Jego pamiec tworza karty perforowane
Bardziej szczegółowoEkscyton w morzu dziur
Ekscyton w morzu dziur P. Kossacki, P. Płochocka, W. Maślana, A. Golnik, C. Radzewicz and J.A. Gaj Institute of Experimental Physics, Warsaw University S. Tatarenko, J. Cibert Laboratoire de Spectrométrie
Bardziej szczegółowoSPINTRONIKA. Przyszłość i prawie teraźniejszość
SPINTRONIKA Przyszłość i prawie teraźniejszość ZWYKŁA ELEKTRONIKA Wykorzystuje ładunek elektronu jako cechę użyteczną pozwalającą tworzyć rozmaite układy elektroniczne. Powszechnie sądzi się, że możliwości
Bardziej szczegółowoWybrane czujniki wytwarzane w technologiach półprzewodnikowych
Wybrane czujniki wytwarzane w technologiach półprzewodnikowych Czujnik (sensor) urządzenie przetwarzające jedną wielkość fizyczną na inną - najczęściej elektryczną (napięcie, natężenie prądu, opór elektryczny).
Bardziej szczegółowoJ14. Pomiar zasięgu, rozrzutu zasięgu i zdolności hamującej cząstek alfa w powietrzu PRZYGOTOWANIE
J14 Pomiar zasięgu, rozrzutu zasięgu i zdolności hamującej cząstek alfa w powietrzu PRZYGOTOWANIE 1. Oddziaływanie ciężkich cząstek naładowanych z materią [1, 2] a) straty energii na jonizację (wzór Bethego-Blocha,
Bardziej szczegółowoElektronika spinowa i główne kierunki jej rozwoju
NAUKA 4/2012 87-99 JÓZEF BARNAŚ Elektronika spinowa i główne kierunki jej rozwoju Od dawna już wiadomo, że prąd elektryczny płynący w układach przewodzących, na przykład w metalach lub półprzewodnikach,
Bardziej szczegółowoFizyka do przodu: AFP, ALFA Janusz Chwastowski
Fizyka do przodu: AFP, ALFA Janusz Chwastowski Zespół: E. Banaś, J. Olszowska, J. Knapik (doktorantka), S. Czekierda (licencjat, magistrantka, UJ), Z. Hajduk, K. Korcyl, G. Obrzud (licencjat UJ), R. Staszewski,
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 2 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Bardziej szczegółowoTechnologie plazmowe. Paweł Strzyżewski. Instytut Problemów Jądrowych im. Andrzeja Sołtana Zakład PV Fizyki i Technologii Plazmy Otwock-Świerk
Technologie plazmowe Paweł Strzyżewski p.strzyzewski@ipj.gov.pl Instytut Problemów Jądrowych im. Andrzeja Sołtana Zakład PV Fizyki i Technologii Plazmy 05-400 Otwock-Świerk 1 Informacje: Skład osobowy
Bardziej szczegółowoMetoda DSH. Dyfraktometria rentgenowska. 2. Dyfraktometr rentgenowski: - budowa anie - zastosowanie
Metoda DSH. Dyfraktometria rentgenowska 1. Teoria Braggów-Wulfa 2. Dyfraktometr rentgenowski: - budowa - działanie anie - zastosowanie Promieniowanie elektromagnetyczne radiowe mikrofale IR UV/VIS X γ
Bardziej szczegółowoPerydynina-chlorofil-białko. Optyka nanostruktur. Perydynina-chlorofil-białko. Rekonstytucja Chl a. Sebastian Maćkowski.
Perydynina-chlorofil-białko struktura (krystalografia promieni X) Optyka nanostruktur Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl
Bardziej szczegółowoStatystyki teoriografowe grafów funkcjonalnych w sieciach neuronowych
Statystyki teoriografowe grafów funkcjonalnych w sieciach neuronowych Wydział Matematyki i Informatyki, UMK 2011-12-21 1 Wstęp Motywacja 2 Model 3 4 Dalsze plany Referencje Motywacja 1 Wstęp Motywacja
Bardziej szczegółowoSTABILNOŚĆ WZROSTU KRYSZTAŁÓW KOLUMNOWYCH W ODLEWACH TRADYCYJNYCH I WYKONYWANYCH POD WPŁYWEM POLA MAGNETYCZNEGO
25/40 Solidification of Metals and Alloys, Year 1999, Volume 1, Book No. 40 Krzepnięcie Metali i Stopów, Rok 1999, Rocznik 1, Nr 40 PAN Katowice PL ISSN 0208-9386 STABILNOŚĆ WZROSTU KRYSZTAŁÓW KOLUMNOWYCH
Bardziej szczegółowoZakład Fizyki Powierzchni i Nanostruktur Instytut Fizyki. Prof. dr hab. Mieczysław Jałochowski Lublin, 07 września 2014 r.
Zakład Fizyki Powierzchni i Nanostruktur Instytut Fizyki Plac M. Curie-Skłodowskiej 1 PL 20-031 Lublin, Tel: (+48) 81 5376285 Prof. dr hab. Mieczysław Jałochowski Lublin, 07 września 2014 r. Ocena osiągnięcia
Bardziej szczegółowoNanostruktury i nanotechnologie
Nanostruktury i nanotechnologie Heterozłącza Efekty kwantowe Nanotechnologie Z. Postawa, "Fizyka powierzchni i nanostruktury" 1 Termin oddania referatów do 19 I 004 Zaliczenie: 1 I 004 Z. Postawa, "Fizyka
Bardziej szczegółowoTechnologia cienkowarstwowa
Physical Vapour Deposition Evaporation Dlaczego w próżni? 1. topiony materiał wrze w niższej temperaturze 2. zmniejsza się proces utleniania wrzącej powierzchni 3. zmniejsza się liczba zanieczyszczeń w
Bardziej szczegółowoII.6 Atomy w zewnętrznym polu magnetycznym
II.6 Atomy w zewnętrznym polu magnetycznym 1. Kwantowanie przestrzenne w zewnętrznym polu magnetycznym. Model wektorowy raz jeszcze 2. Zjawisko Zeemana Normalne zjawisko Zeemana i jego wyjaśnienie w modelu
Bardziej szczegółowoPoznań, 11 sierpnia 2014 r.
Kierownik Zakładu: prof. dr hab. Ryszard Czajka e-mail: ryszard.czajka@put.poznan.pl tel.: 61-665 3234, 61-665 3162 Wydział Fizyki Technicznej Instytut Fizyki, ul. Nieszawska 13 A, 60-965 POZNAŃ Zakład
Bardziej szczegółowoRentgenografia - teorie dyfrakcji
Rentgenografia - teorie dyfrakcji widmo promieniowania rentgenowskiego Widmo emisyjne promieniowania rentgenowskiego: -promieniowanie charakterystyczne -promieniowanie ciągłe (białe) Efekt naświetlenia
Bardziej szczegółowoBadanie słabych przemian fazowych pierwszego rodzaju w eksperymencie komputerowym dla trójwymiarowego modelu Ashkina-Tellera
Badanie słabych przemian fazowych pierwszego rodzaju w eksperymencie komputerowym dla trójwymiarowego modelu Ashkina-Tellera D. Jeziorek-Knioła, Z. Wojtkowiak, G. Musiał Faculty of Physics, A. Mickiewicz
Bardziej szczegółowo