Zaliczenie wykładu na podstawie sumy punktów z 2 kolokwiów przedmiotu średnia arytmetyczna ocen z zaliczeń wykładu i laboratorium
|
|
- Adam Wiśniewski
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Prof.dr hab.inż. Romuald Jóźwicki Intytut Mikromechaniki i Fotoniki Pokój 53B Technika laerowa Rok I, emetr III, wykład 30 godz., laboratorium 30 godz. Zaliczenie wykładu na podtawie umy punktów z kolokwiów przedmiotu średnia arytmetyczna ocen z zaliczeń wykładu i laboratorium Zajęcia laboratoryjne na Wydziale Elektroniki i Technik Informacyjnych Intytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki
2 Problematyka Zaada działania laera Właściwości promieniowania generowanego przez laer Selekcja modów, tabilizacja czętotliwości i długości fali Typy laerów (gazowe, na ciele tałym, barwnikowe, półprzewodnikowe, mikrolaery, włóknowe) Laery z modulowaną dobrocią i ynchronizacją modów Laer przetrajalne BHP przy pracy z laerem Wybrane zatoowania laerów
3 N N N 0 E Obadzenie poziomów Obadzenie poziomu = liczbie atomów na danym poziomie N i obadzenie i-tego poziomu N 0 obadzenie poziomu podtawowego N Rozkład Boltzmann a i = N 0 exp Ei E k T B 0 E i energia i-tego poziomu k B tała Botzmann a T temperatura [K] W tanie energetycznie utalonym im wyżzy poziom energetyczny tym mniej atomów na tym poziomie Należałoby mówić o prawdopodobieńtwie obadzenia
4 Tranmija i aborpcja fotonów przez ośrodek E hν hν Aborpcja Emija pontaniczna hν identyczne fotony Emija wymuzona hν Identyczność dotyczy: czętotliwości fazy początkowej tanu polaryzacji kierunku propagacji
5 Φ 0 = Σhν Φ Tranmija fotonów przez ośrodek Wzmocnienie > Φ 0 α d konieczna inwerja obadzeń, kiedy bardziej prawdopodobna emija wymuzona niż aborpcja Katler (90-984) odkrył zjawiko pompowania 966 nagroda Nobla Maiman 960 pierwzy laer rubinowy Φ α ( d) Φ = Φ 0 exp α < 0 W tanie równowagi termicznej akty aborpcji bardziej prawdopodobne Φ < Φ 0
6 Obadzenie poziomów w paśmie optycznym w tanie energetycznie utalonym i w temperaturze pokojowej N i 0 N 0 N i = N 0 exp Ei E k T B 0 wyokie czętotliwości ν w paśmie optycznym wyokie energie E i = hν 0i fotonów obadzenie niemal wyłącznie poziomu podtawowego
7 Pompowanie ośrodka dwupoziomowego N i Σhν 0i N 0 Zmiana obadzenia w wyniku aborpcji fotonów Wynik makymalnej mocy pompowania N i N i = N 0 N 0 Tylko wyrównanie obadzeń Ośrodek taje ię przezroczyty brak inwerji obadzeń
8 Pompowanie laera rubinowego pompa hν 0 przejście bezpromienite hν 0 0 korund domiezkowany jonami Cr 3+ poziom metatabilny akcja laerowa λ = nm poziom podtawowy Sprawność kwantowa hν η = hν 0 0 Schemat wzmacniacza pompa hν 0 hν 0 hν 0 rubin Konieczność opróżnienia poziomu 0 wymaga znacznych mocy pompy praca impulowa Energia bezpromienitego przejścia zamienia ię na ciepło niekorzytne zjawiko
9 Pompowanie laera rubinowego cd T.H.Maiman 960 Początek ery laerów λ = nm
10 Optymalizacja prawności układu kwantowego 3 pompa hν 03 poziom metatabilny akcja laerowa hν 0 poziom podtawowy Sprawność kwantowa hν η = hν 03 Szeroki poziom 3, wykorzytanie zerzego widma źródła pompującego Akcja laerowa bez przejścia do poziomu 0, bez pompowania poziomy i pute, łatwe uzykanie inwerji obadzeń Jeżeli możliwe, w celu poprawienia prawności kwantowej kierunek wyboru poziomów zaznaczony trzałkami
11 Pompowanie laerów gazowych Widmo gazów jet liniowe nieefektywne pompowanie przez naświetlanie, gdyż wykorzytanie tylko wąkich pam lampy wyładowczej Pompowanie prądem elektrycznym Kapilara z gazem i katodami Przyłożone napięcie rozpędza elektrony do zderzenia z atomami w celu przekazania energii Elektrony oiągają różną prędkość, a więc i różną energię Obadzanie wzytkich poziomów W jednym gazie nie uzykuje ię inwerji obadzeń Wyjątkiem laery jonowe na gazach zlachetnych dzięki bardzo wyokim gętościom prądu pompowania
12 Pompowanie laera gazowego zderzenia atomów A Zderzenie elektronów z atomami gazu A B matatabilny hν B akcja laerowa B zderzenia ze ściankami kapilary Przepływ prądu w miezaninie dwóch gazów 0 A 0 B Gaz A Gaz B Atomów gazu A jet kilkakrotnie więcej niż atomów gazu B Dobór optymalnego prądu Zbyt duży prąd zaludnia również poziom B
13 zderzenia atomów He z Ne Pompowanie i przejścia laerowe na przykładzie laera He-Ne 3.39 μm Zderzenie elektronów z atomami He Hel.5 μm zderzenia ze ściankami kapilary Neon μm μm Pompowanie na He Znacznie więcej atomów He niż Ne. Elektrony zderzają ię przede wzytkim ię z He Hel przekazuje energię do neonu podcza zderzenia Przejścia laerowe w neonie
14 Wzmocnienie promieniowania w układzie ze przężeniem zwrotnym D z pompa 00 0 D z D z - dzielnik wiązki Z - zwierciadło d 3 Z Z 0 = 00 τa κ0 mκ = mκ 0 = gdzie κ = exp( αd) wpółczynnik wzmocnienia = gdzie m wpółczynnik przężenia zwrotnego uwzględniającego odbicie na D z, Z, Z i D z 3 3 = mκ = m κ 0 p p p = m κ 0 p =,, Κ,
15 Wzmocnienie promieniowania w układzie ze przężeniem zwrotnym pompa D z w d p Suma potępu geometrycznego (q = mκ) = n = κ0 ( mκ) p p n ( mκ) = κ0 n= n= m κ p Otatecznie ygnał wyjściowy w dla ygnału wejściowego 00 w = τ a τ a κ 00 ( mκ) mκ p τ a, τ a amplitudowe wpółczynniki tranmiji dzielników wiązki
16 Optyczny wzmacniacz ze przężeniem zwrotnym pompa 00 w ( mκ ) w = τ a τ a κ 00 mκ p κ wpółczynnik wzmocnienia. Przy nikiej wartości przężenia m mamy κm <, i dla p Generator w = τaτaκ00 Dla wyokiej wartości m, kiedy κm > w mκ Nonenowność rezultatu wynika z pominięcia zjawika naycenia wzmocnienia. Wraz ze wzrotem liczby obiegów fotonów w pętli maleje wpółczynnik wzmocnienia κ κm > tylko w pierwzym obiegu w tanie nayconym κ n m =
17 Naycenie wzmocnienia w ośrodku wzmacniającym d = αdx 0 w x +d dx d Gdy wpółczynnik wzmocnienia α niezależny od ygnału Rozwiązanie równania różniczkowego dla warunków brzegowych w = 0 exp ( αd) d Przyrot ygnału odbywa ię koztem inwerji obadzeń Naycenie wzmocnienia, więc wpółczynnik wzmocnienia α maleje wraz ze wzrotem ygnału Dla obzaru małego ygnału ( << ) równanie bez naycenia = α dx + Wraz ze wzrotem ygnału maleje przyrot i w granicy ( >> ) przyrot liniowy d = αdx
18 w Numeryczne rozwiązanie równania różniczkowego d = αdx d = α dx + przyrot liniowy dla dużego ygnału = α ( d ) w x 0 0 x 0 d x W obzarze małych wartości ygnału brak naycenia = w = 0 exp( αd) d αdx
19 Naycenie wzmocnienia w ośrodku niejednorodnym 0 d +d Straty d ygnału na kutek rozprozenia na niejednorodnościach ośrodka proporcjonalne do ygnału x dx d = βdx Wartość wpółczynnika proporcjonalności β > 0 rośnie wraz ze wzrotem niejednorodności ośrodka Przyrot ygnału uwzględniający wzmocnienie i traty α dαβ = d + d = β dx +
20 Naycenie wzmocnienia w ośrodku niejednorodnym d = α + β dx Dla każdej wartości wpółczynnika trat β itnieje graniczna odległość x gr, po której wartość ygnału już nie rośnie n β = 0 β/α = 0. β/α = 0.3 Im więkze traty, tym mniejza wartość n i krótza odległość x gr Ośrodki gazowe ą wyoce jednorodne. Można z nich budować długie ośrodki wzmacniające 0 x gr x gr x Długość ośrodka na ciele tałym ograniczona tratami na niejednorodnościach ośrodka
21 Budowa laera pompa Z Z Z w D z Laer z rezonatorem pierścieniowym Z zwierciadła D z dzielnik wiązki Akcja laerowa zaczyna ię od emiji pontanicznej wzdłuż oi Laer z rezonatorem Fabry-Perot Z pompa w Z zwierciadło D z dzielnik wiązki D z Akcja laerowa zaczyna ię od emiji pontanicznej wzdłuż oi Laer jet amowzbudnym generatorem promieniowania
22 Warunek generacji promieniowanie użyteczne Z pompa w κm > przężenie zwrotne d D z wzmocnienie dla pierwzego przejścia [( α β) d] κ = exp > m = ρ ρ τ D < Podwójny przebieg w rezonatorze Warunek dotyczy amplitud, tąd pierwiatek ρ i ρ D -wpółczynniki odbicia zwierciadła Z i dzielnika D z τ - globalny wpółczynnik tranmiji elementów w rezonatorze Warunki ułatwiające generację ρ τ β 0 dodatkowo możliwy wzrot d ρ D?
23
24 Propagacja pól i wewnątrz rezonatora Z Z D z Wpółczynnik tranmiji bezaborpcyjnego dzielnika D z τd = ρ D próg generacji w Nikie wzmocnienie wyoki wpółczynnik odbicia ρ D niki wpółczynnik tranmiji τ D Obniżenie wartości ρ D powoduje zerwanie generacji, a podwyżzenie zmniejzenie promieniowania użytecznego w Z próg generacji Z D z w Wyokie wzmocnienie można obniżyć wpółczynnik odbicia ρ D zwiękzenie promieniowania użytecznego w
25 Optymalizacja wpółczynnika odbicia ρ D (zwierciadła Z rezonatora) dzielnika D z w Duże wzmocnienie ρ opt w = f ( ρ ) D Małe wzmocnienie zerwana generacja ρ g ρ opt ρ D optimum Dobór optymalnej wartości wpółczynnika odbicia ρ D zależności od wzmocnienia ośrodka w
26 Warunek tabilności pracy rezonatora otwartego Z Z Nierównoległość płakich zwierciadeł prowadzi do trat ocylującego promieniowania w rezonatorze i zerwania generacji Wymagane dokładności równoległości rzędu pojedynczych ekund Z Z Sferyczne zwierciadła łagodzą krytyczny warunek równoległości W rezonatorze tabilnym itnieje taki zbiór promieni, które po dowolnej liczbie odbić nie opuzczają obzaru rezonatora
27 Wyprowadzenie warunku tabilności rezonatora R Z Z R Uwaga: na ryunku R i R dodatnie d R Oznaczenie g = i, i = i h u -h + u + d + Bieg promienia + h u gdzie + + A = C A = g B = dg B h D u C = d D = g ( g + g g g ) + 4g przy czym AD BC = g
28 Bieg promieni p = p p p u h D C B A u h Wyprowadzenie warunku tabilności rezonatora cd h -h p p Protza metoda: analiza biegu promienia + = u h D C B A u h Dla + + = + + u h D C B A u h Dla + Du Ch u + = + BDu BCh Ah h + + = + + Bu Ah h + = + ( ) Ah h B u = + ponieważ AD-BC = Bu Ah h = utalenie warunku ograniczonej wartości wyokości h p dla p Metoda
29 Wyprowadzenie warunku tabilności rezonatora cd h + bh + h = 0 Jednorodny charakter równania expq dla h = A + D gdzie b = exp q exp q bexpq + = expq = b + b expq = b b 0 Rozwiązaniem równania jednorodnego jet liniowa kombinacja dwóch rozwiązań zczególnych ( q ) Fexp( q ) h = E exp + E i F tałe zależne od wyboru promienia początkowego = Jeżeli b > b > b < expq expq > < dla h Rezonator tabilny b
30 Wyprowadzenie warunku tabilności rezonatora cd b rezonator tabilny + g g b A + D = A = g D = g + 4gg Otatecznie po dodaniu tronami i podzieleniu przez warunek tabilności rezonatora g g 0 gdzie d gi = i =, R i R d R
31 Rezonatory tabilne g g Duże traty g g = - g Duże traty g = g ymetryczne g g = g 0 Obzar zakrekowany R = d R = płako-równoległy g =g = Duże traty - Duże traty F R konfokalny g =g = 0 R d = R koncentryczny g = g = - d = R
32 Rezonatory tabilne g g 0 -R Duże traty g Duże traty -R d nietabilny R < 0 R - g R d < R Duże traty - Duże traty ymetryczny R R = d < R płako-feryczny
33 Rezonatory nietabilne g g > Zatoowanie do laerów bardzo wyokiej mocy, kiedy tranmija promieniowania z rezonatora przez zwierciadło powoduje jego znizczenie Z pompa Z Zwierciadła Z i Z makymalnie odbijające wzmacniane promieniowanie. Wyprowadzenie generowanego promieniowania poza zwierciadłem Z Metalowe zwierciadła chłodzone w celu odprowadzania ciepła wywołanego zczątkowym aborbowaniem wzmacnianego promieniowania
Ogólne cechy ośrodków laserowych
Ogólne cechy ośrodków laserowych Gazowe Cieczowe Na ciele stałym Naturalna jednorodność Duże długości rezonatora Małe wzmocnienia na jednostkę długości ośrodka czynnego Pompowanie prądem (wzdłużne i poprzeczne)
Bardziej szczegółowoRóżnorodne zjawiska w rezonatorze Fala stojąca modu TEM m,n
Różnorodne zjawiska w rezonatorze Fala stojąca modu TEM m,n -z z w płaszczyzna przewężenia Propaguję się jednocześnie dwie fale w przeciwbieżnych kierunkach Dla kierunku 2 kr 2R ( r,z) exp i kz s Φ exp(
Bardziej szczegółowoPODSTAWY FIZYKI LASERÓW Wstęp
PODSTAWY FIZYKI LASERÓW Wstęp LASER Light Amplification by Stimulation Emission of Radiation Składa się z: 1. ośrodka czynnego. układu pompującego 3.Rezonator optyczny - wnęka rezonansowa Generatory: liniowe
Bardziej szczegółowoTransmisja i absorpcja fotonów przez ośrodek
Transmisja i absorpcja fotonów przez ośrodek hν 01 1 E hν 01 1 identyczne fotony Absorpcja i emisja spontaniczna Emisja wymuszona E Obsadzenie poziomów energetycznych zbioru atomów w stanie termodynamicznie
Bardziej szczegółowoOPTOTELEKOMUNIKACJA. dr inż. Piotr Stępczak 1
OPTOTELEKOMUNIKACJA dr inż. Piotr Stępczak 1 Odbiór koherentny W odróżnieniu do detekcji bezpośredniej technologia koherentna uwzględnia wzytkie apekty falowe światła. Proce detekcji koherentnej jet czuły
Bardziej szczegółowoLasery. Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów
Lasery Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów Lasery Laser - nazwa utworzona jako akronim od Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation - wzmocnienie światła poprzez
Bardziej szczegółowoLASERY NA CIELE STAŁYM BERNARD ZIĘTEK
LASERY NA CIELE STAŁYM BERNARD ZIĘTEK TEK Lasery na ciele stałym lasery, których ośrodek czynny jest: -kryształem i ciałem amorficznym (również proszkiem), - dielektrykiem i półprzewodnikiem. 2 Podział
Bardziej szczegółowoKonstrukcja i parametry lasera argonowego
Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki WYDZIAŁ ELEKTRONIKI i TECHNIK INFORMACYJNYCH POLITECHNIKA WARSZAWSKA ul. Koszykowa 75, 00-662 Warszawa Konstrukcja i parametry lasera argonowego Przygotowali:
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA ZAŁAMANIA SZKŁA ZA POMOCĄ SPEKTROMETRU
ĆWICZENIE 76 WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA ZAŁAMANIA SZKŁA ZA POMOCĄ SPEKTROMETRU Cel ćwiczenia: pomiar kąta łamiącego i kąta minimalnego odchylenia pryzmatu, wyznaczenie wpółczynnika załamania zkła w funkcji
Bardziej szczegółowoProgramy CAD w praktyce inŝynierskiej
Katedra Mikroelektroniki i Technik Informatycznych Politechniki Łódzkiej Programy CAD w praktyce inŝynierkiej Wykład IV Filtry aktywne dr inż. Piotr Pietrzak pietrzak@dmc dmc.p..p.lodz.pl pok. 54, tel.
Bardziej szczegółowoWŁASNOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY
WŁASNOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY Polimery Sieć krystaliczna Napięcie powierzchniowe Dyfuzja 2 BUDOWA CIAŁ STAŁYCH Ciała krystaliczne (kryształy): monokryształy, polikryształy Ciała amorficzne (bezpostaciowe)
Bardziej szczegółowoWłasności optyczne półprzewodników
Własności optyczne półprzewodników Andrzej Wysmołek Wykład przygotowany w oparciu o wykłady prowadzone na Wydziale Fizyki UW przez prof. Mariana Grynberga oraz prof. Romana Stępniewskiego Klasyfikacja
Bardziej szczegółowon n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A / B 2 1 hν exp( ) 1 kt (24)
n n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A 1 2 / B hν exp( ) 1 kt (24) Powyższe równanie określające gęstość widmową energii promieniowania
Bardziej szczegółowoTłumienie spawów światłowodów o różnych średnicach rdzenia i aperturach numerycznych
IV Konferencja Naukowa Technologia i Zatoowanie Światłowodów Kranobród 96 Jacek MAJEWSKI, Marek RATUSZEK, Zbigniew ZAKRZEWSKI Intytut Telekomunikacji ATR Bydgozcz Tłumienie pawów światłowodów o różnych
Bardziej szczegółowoUkład uśrednionych równań przetwornicy
Układ uśrednionych równań przetwornicy L C = d t v g t T d t v t T d v t T i g t T = d t i t T = d t i t T v t T R Układ jet nieliniowy, gdyż zawiera iloczyny wielkości zmiennych w czaie d i t T mnożenie
Bardziej szczegółowoSZKIC ODPOWIEDZI I SCHEMAT OCENIANIA ROZWIĄZAŃ ZADAŃ W ARKUSZU I. Zadania zamknięte. Zadania otwarte
SZKIC ODPOWIEDZI I SCHEMAT OCENIANIA ROZWIĄZAŃ ZADAŃ W ARKUSZU I Jeżeli zdający rozwiąże zadanie inną, merytorycznie poprawną metodą, to za rozwiązanie otrzymuje makymalną liczbę punktów. Zadania zamknięte
Bardziej szczegółowoI.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona
r. akad. 004/005 I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona Jan Królikowski Fizyka IVBC 1 r. akad. 004/005 0.01 nm=0.1 A
Bardziej szczegółowoFizyka Laserów wykład 5. Czesław Radzewicz
Fizyka Laserów wykład 5 Czesław Radzewicz rezonatory optyczne, optyczne wnęki rezonansowe rezonatory otwarte: Fabry-Perot E t E 0 R 0.99 T 1 0 E r R R R 0. R 0.9 E t = TE 0 e iδφ R 0.5 R 0.9 E t Gires-Tournois
Bardziej szczegółowoPodstawy inżynierii fotonicznej
Podstawy inżynierii fotonicznej Prof.dr hab.inż. Romuald Jóźwicki Instytut Mikromechaniki i Fotoniki Pokój 513B tylko konsultacje Rok III, semestr V, wykład 30 godz., laboratorium 15 godz. Zaliczenie wykładu
Bardziej szczegółowoLasery. Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów
Lasery Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów Lasery Laser - nazwa utworzona jako akronim od Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation - wzmocnienie światła poprzez
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2015/16
Bardziej szczegółowoTRANSMISJA KOHERENTNA WYKŁAD 16 SMK
TRANSMISJA KOHERENTNA WYKŁAD 16 SMK Na podtawie: J. Siuzdak, Wtęp do telekomunikacji światłowodowej, WKŁ, W-wa 1999 Sytemy koherentne ytemy wykorzytujące w tranmiji światłowodowej światło koherentne oraz
Bardziej szczegółowoWykład 3 Zjawiska transportu Dyfuzja w gazie, przewodnictwo cieplne, lepkość gazu, przewodnictwo elektryczne
Wykład 3 Zjawiska transportu Dyfuzja w gazie, przewodnictwo cieplne, lepkość gazu, przewodnictwo elektryczne W3. Zjawiska transportu Zjawiska transportu zachodzą gdy układ dąży do stanu równowagi. W zjawiskach
Bardziej szczegółowoA21, B21, B12 współczynniki wprowadzone przez Einsteina w 1917 r.
Absorpcja i emisja fotonu przez atom, który ma dwa poziomy energii hν=e2-e1 h=6,63 10-34 J s Emisja spontaniczna A21 prawdopodobieństwo emisji fotonu przez atom w stanie E2 w ciągu sekundy Absorpcja (wymuszona)
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 7 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Bardziej szczegółowoTechnika laserowa. dr inż. Sebastian Bielski. Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej PG
Technika laserowa dr inż. Sebastian Bielski Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej PG Technika laserowa Zakres materiału (wstępnie przewidywany) 1. Bezpieczeństwo pracy z laserem 2. Własności
Bardziej szczegółowoMoc wyjściowa laserów
Moc wyjściowa laserów Wstęp Optymalizacja polega na dobraniu takich warunków, by moc wyjściowa lasera była jak największa. Spróbujemy zoptymalizować straty promieniste. W tym celu zapiszmy wyrażenie na
Bardziej szczegółowoWstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 7 wykład: Piotr Fita pokazy: Jacek Szczytko ćwiczenia: Aneta Drabińska, Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet
Bardziej szczegółowoFiltry aktywne czasu ciągłego i dyskretnego
Politechnika Wrocławka czau ciągłego i dykretnego Wrocław 6 Politechnika Wrocławka Filtry toowanie filtrów w elektronice ma na celu eliminowanie czy też zmniejzenie wpływu ygnałów o niepożądanej czętotliwości
Bardziej szczegółowoSYLABUS DOTYCZY CYKLU KSZTAŁCENIA / /20 (skrajne daty)
SYLABUS DOTYCZY CYKLU KSZTAŁCENIA... 2016/17-2019/20 (skrajne daty) 1.1. PODSTAWOWE INFORMACJE O PRZEDMIOCIE/MODULE Nazwa przedmiotu/ modułu Techniki laserowe Kod przedmiotu/ modułu* Wydział (nazwa jednostki
Bardziej szczegółowoŹródła promieniowania optycznego problemy bezpieczeństwa pracy. Lab. Fiz. II
Źródła promieniowania optycznego problemy bezpieczeństwa pracy Lab. Fiz. II Reakcje w tkankach wywołane przez promioniowanie optyczne (podczerwień, widzialne, ultrafiolet): Reakcje termiczne ze wzrostem
Bardziej szczegółowoKONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI dla uczniów gimnazjów. Schemat punktowania zadań
1 KONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI dla uczniów gimnazjów 10 marca 2017 r. zawody III topnia (finałowe) Schemat punktowania zadań Makymalna liczba punktów 60. 90% 5pkt. Uwaga! 1. Za poprawne rozwiązanie zadania
Bardziej szczegółowoOptyczne elementy aktywne
Optyczne elementy aktywne Źródła optyczne Diody elektroluminescencyjne Diody laserowe Odbiorniki optyczne Fotodioda PIN Fotodioda APD Generowanie światła kontakt metalowy typ n GaAs podłoże typ n typ n
Bardziej szczegółowoWzbudzony stan energetyczny atomu
LASERY Wzbudzony stan energetyczny atomu Z III postulatu Bohra kj E k E h j Emisja spontaniczna Atom absorbuje tylko określone kwanty energii przechodząc ze stanu podstawowego do wzbudzonego. Zaabsorbowana
Bardziej szczegółowoPolitechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki. dr inż. Jerzy Kęsik LASERY
Politechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki dr inż. Jerzy Kęsik LASERY PODSTAWY FIZYCZNE Opracowanie zmodernizował Marcin Osiniak student III roku Wydziału
Bardziej szczegółowoRUCH FALOWY. Ruch falowy to zaburzenie przemieszczające się w przestrzeni i zmieniające się w
RUCH FALOWY Ruch alowy to zaburzenie przemiezczające ię w przetrzeni i zmieniające ię w czaie. Podcza rozchodzenia ię al mechanicznych elementy ośrodka ą wytrącane z położeń równowagi i z powodu właności
Bardziej szczegółowoPrzemysłowe urządzenia elektrotermiczne działające w oparciu o pozostałe metody nagrzewania elektrycznego Prof. dr hab. inż.
Studia Podyplomowe EFEKTYWNE UŻYTKOWANIE ENERGII ELEKTRYCZNEJ w ramach projektu Śląsko-Małopolskie Centrum Kompetencji Zarządzania Energią Przemysłowe urządzenia elektrotermiczne działające w oparciu o
Bardziej szczegółowoCHARAKTERYSTYKA WIĄZKI GENEROWANEJ PRZEZ LASER
CHARATERYSTYA WIĄZI GENEROWANEJ PRZEZ LASER ształt wiązki lasera i jej widmo są rezultatem interferencji promieniowania we wnęce rezonansowej. W wyniku tego procesu powstają charakterystyczne rozkłady
Bardziej szczegółowoFiltry aktywne czasu ciągłego i dyskretnego
Politechnika Wrocławka czau ciągłego i dykretnego Wrocław 5 Politechnika Wrocławka, w porównaniu z filtrami paywnymi L, różniają ię wieloma zaletami, np. dużą tabilnością pracy, dokładnością, łatwością
Bardziej szczegółowoLASERY PODSTAWY FIZYCZNE część 1
Politechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki dr inż. Jerzy Andrzej Kęsik LASERY PODSTAWY FIZYCZNE część 1 SPIS TREŚCI 1. Wstęp. Mechanizm fizyczny wzmacniania
Bardziej szczegółowoLasery półprzewodnikowe. przewodnikowe. Bernard Ziętek
Lasery półprzewodnikowe przewodnikowe Bernard Ziętek Plan 1. Rodzaje półprzewodników 2. Parametry półprzewodników 3. Złącze p-n 4. Rekombinacja dziura-elektron 5. Wzmocnienie 6. Rezonatory 7. Lasery niskowymiarowe
Bardziej szczegółowoSTEROWANIE WG. ZASADY U/f = const
STEROWANIE WG. ZASADY U/f = cont Rozruch bezpośredni ilnika aynchronicznego (bez układu regulacji, odpowiedź na kok wartości zadanej napięcia zailania) Duży i niekontrolowany prąd przy rozruchu Ocylacje
Bardziej szczegółowoZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS
ZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS LABORATORIUM - MBS 1. ROZWIĄZYWANIE WIDM kolokwium NMR 25 kwietnia 2016 IR 30 maja 2016 złożone 13 czerwca 2016 wtorek 6.04 13.04 20.04 11.05 18.05 1.06 8.06 coll coll
Bardziej szczegółowoFiltry aktywne czasu ciągłego i dyskretnego
Politechnika Wrocławka Wydział Elektroniki, atedra 4 czau ciągłego i dykretnego Wrocław 8 Politechnika Wrocławka Wydział Elektroniki, atedra 4 Filtry toowanie iltrów w elektronice ma na celu eliminowanie
Bardziej szczegółowoMODEL ODPOWIEDZI I SCHEMAT OCENIANIA ARKUSZA II. Zdający może rozwiązać zadania każdą poprawną metodą. Otrzymuje wtedy maksymalną liczbę punktów.
MODEL ODOWEDZ SCHEMAT OCENANA AKUSZA Zdający może rozwiązać zadania każdą poprawną metodą. Otrzymuje wtedy makymalną liczbę punktów.. Amperomierz należy podłączyć zeregowo. Zadanie. Żaróweczki... Obliczenie
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do optyki nieliniowej
Wprowadzenie do optyki nieliniowej Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone pod warunkiem podania
Bardziej szczegółowoMODEL ODPOWIEDZI I SCHEMAT OCENIANIA ARKUSZA II. Zdający może rozwiązać zadania każdą poprawną metodą. Otrzymuje wtedy maksymalną liczbę punktów.
MODEL ODOWEDZ SCHEMAT OCENANA AKUSZA Zdający może rozwiązać zadania każdą poprawną metodą. Otrzymuje wtedy makymalną liczbę punktów. Numer zadania Czynności unktacja Uwagi. Amperomierz należy podłączyć
Bardziej szczegółowow obszarze linii Podziały z różnych punktów widzenia lasery oscylatory (OPO optical parametric oscillator)
Rodzaj przestrajania Lasery przestrajalne dyskretne wybór linii widmowej wyższe harmoniczne w obszarze linii szerokie szerokie pasmo Podziały z różnych punktów widzenia lasery oscylatory (OPO optical parametric
Bardziej szczegółowoWykład 3: Atomy wieloelektronowe
Wykład 3: Atomy wieloelektronowe Funkcje falowe Kolejność zapełniania orbitali Energia elektronów Konfiguracja elektronowa Reguła Hunda i zakaz Pauliego Efektywna liczba atomowa Reguły Slatera Wydział
Bardziej szczegółowoTechnika laserowa, otrzymywanie krótkich impulsów Praca impulsowa
Praca impulsowa Impuls trwa określony czas i jest powtarzany z pewną częstotliwością; moc w pracy impulsowej znacznie wyższa niż w pracy ciągłej (pomiędzy impulsami może magazynować się energia) Ablacja
Bardziej szczegółowoSZEREGOWY SYSTEM HYDRAULICZNY
LABORATORIUM MECHANIKI PŁYNÓW Ćwiczenie N 1 SZEREGOWY SYSTEM HYDRAULICZNY 1. Cel ćwiczenia Sporządzenie wykreu Ancony na podtawie obliczeń i porównanie zmierzonych wyokości ciśnień piezometrycznych z obliczonymi..
Bardziej szczegółowoLasery budowa, rodzaje, zastosowanie. Materiały dydaktyczne dla kierunku Technik Optyk (W12) Kwalifikacyjnego kursu zawodowego.
Lasery budowa, rodzaje, zastosowanie Materiały dydaktyczne dla kierunku Technik Optyk (W12) Kwalifikacyjnego kursu zawodowego. Budowa i zasada działania lasera Laser (Light Amplification by Stimulated
Bardziej szczegółowoUwaga. Dr inż. Anna Adamczyk
Uwaga Kolokwium zaliczeniowe z Zaawanowanych Metod Badań Materiałów dla WIMiR odbędzie ię 7 grudnia (środa) o godz. 17.00 w ali -1.24 (pracownia komputerowa) B8. Na kolokwium obowiązują problemy i zagadnienia
Bardziej szczegółowoWstęp do astrofizyki I
Wstęp do astrofizyki I Wykład 13 Tomasz Kwiatkowski Uniwersytet im. Adama Mickiewicza w Poznaniu Wydział Fizyki Instytut Obserwatorium Astronomiczne Tomasz Kwiatkowski, OA UAM Wstęp do astrofizyki I, Wykład
Bardziej szczegółowoWłaściwości światła laserowego
Właściwości światła laserowego Cechy charakterystyczne światła laserowego: rozbieżność (równoległość) wiązki, pasmo spektralne, gęstość mocy spójność (koherencja). Równoległość wiązki Dyfrakcyjną rozbieżność
Bardziej szczegółowoLasery półprzewodnikowe na złączu p-n. Laser półprzewodnikowy a dioda świecąca
Laser półprzewodnikowy a dioda świecąca Emisja laserowa pojawia się po przekroczeniu progowej wartości natężenia prądu płynącego w kierunku przewodzenia przez heterozłącze p-n w strukturze lasera. Przy
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład XII Krzysztof Golec-Biernat. Dyfrakcja. Laser. Uniwersytet Rzeszowski, 17 stycznia 2018
Optyka Wykład XII Krzysztof Golec-Biernat Dyfrakcja. Laser Uniwersytet Rzeszowski, 17 stycznia 2018 Wykład XII Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 23 Plan Dyfrakcja na jednej i dwóch szczelinach Dyfrakcja
Bardziej szczegółowoFiltry aktywne czasu ciągłego i dyskretnego
Politechnika Wrocławka Intytut Telekomunikacji, Teleinformatyki i Akutyki czau ciągłego i dykretnego Wrocław 9 Politechnika Wrocławka Intytut Telekomunikacji, Teleinformatyki i Akutyki odzaje Ze względu
Bardziej szczegółowoFiltry aktywne czasu ciągłego i dyskretnego
Politechnika Wrocławka Intytut Telekomunikacji, Teleinformatyki i Akutyki czau ciągłego i dykretnego Wrocław 9 Politechnika Wrocławka Intytut Telekomunikacji, Teleinformatyki i Akutyki odzaje Ze względu
Bardziej szczegółowoStabilność liniowych układów dyskretnych
Akademia Morka w Gdyni atedra Automatyki Okrętowej Teoria terowania Miroław Tomera. WPROWADZENIE Definicja tabilności BIBO (Boundary Input Boundary Output) i tabilność zerowo-wejściowa może zotać łatwo
Bardziej szczegółowoInterferencja promieniowania
nterferencja promieniowania Zastosowania Metrologia Nanotechnologie Czujniki szczególnie światłowodowe Elementy fotoniczne Wyjaśnianie: generacji modów w laserze propagacji modów w światłowodach Generacja
Bardziej szczegółowoGŁÓWNE CECHY ŚWIATŁA LASEROWEGO
GŁÓWNE CECHY ŚWIATŁA LASEROWEGO Światło może być rozumiane jako: Strumień fotonów o energii E Fala elektromagnetyczna. = hν i pędzie p h = = hν c Najprostszym przypadkiem fali elektromagnetycznej jest
Bardziej szczegółowoZadanie 1. Podaj model matematyczny układu jak na rysunku: a) w postaci transmitancji, b) w postaci równań stanu (równań różniczkowych).
Zadanie Podaj model matematyczny uładu ja na ryunu: a w potaci tranmitancji, b w potaci równań tanu równań różniczowych. a ranmitancja operatorowa LC C b ównania tanu uładu di dt i A B du c u c dt i u
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 2 : Badanie licznika proporcjonalnego fotonów X
Ćwiczenie nr 2 : Badanie licznika proporcjonalnego fotonów X Oskar Gawlik, Jacek Grela 16 lutego 2009 1 Podstawy teoretyczne 1.1 Liczniki proporcjonalne Wydajność detekcji promieniowania elektromagnetycznego
Bardziej szczegółowoPodstawowe układy pracy tranzystora bipolarnego
L A B O A T O I U M U K Ł A D Ó W L I N I O W Y C H Podtawowe układy pracy tranzytora bipolarnego Ćwiczenie opracował Jacek Jakuz 4. Wtęp Ćwiczenie umożliwia pomiar i porównanie parametrów podtawowych
Bardziej szczegółowoFotonika kurs magisterski grupa R41 semestr VII Specjalność: Inżynieria fotoniczna. Egzamin ustny: trzy zagadnienia do objaśnienia
Dr inż. Tomasz Kozacki Prof. dr hab.inż. Romuald Jóźwicki Zakład Techniki Optycznej Instytut Mikromechaniki i Fotoniki pokój 513a ogłoszenia na tablicach V-tego piętra kurs magisterski grupa R41 semestr
Bardziej szczegółowoOPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 2006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Absorpcja promieniowania w ośrodku Promieniowanie elektromagnetyczne przy przejściu przez ośrodek
Bardziej szczegółowoEfekt fotoelektryczny. 18 października 2017
Efekt fotoelektryczny 18 października 2017 Treść wykładu Promieniowanie ciała doskonale czarnego wzór Plancka Efektu fotoelektryczny foton (kwant światła) promieniowanie termiczne fakt znany od wieków:
Bardziej szczegółowoKwantowe własności promieniowania, ciało doskonale czarne, zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne.
Kwantowe własności promieniowania, ciało doskonale czarne, zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne. DUALIZM ŚWIATŁA fala interferencja, dyfrakcja, polaryzacja,... kwant, foton promieniowanie ciała doskonale
Bardziej szczegółowo9. DZIAŁANIE SIŁY NORMALNEJ
Część 2 9. DZIŁIE SIŁY ORMLEJ 1 9. DZIŁIE SIŁY ORMLEJ 9.1. ZLEŻOŚCI PODSTWOWE Przyjmiemy, że materiał pręta jet jednorodny i izotropowy. Jeśli ponadto założymy, że pręt jet pryzmatyczny, to łuzne ą wzory
Bardziej szczegółowoPRZEMIANA CZĘSTOTLWIOŚCI
EiT Vemetr AE kłady radioelektroniczne 1/1 PRZEMIANA CZĘSTOTLWIOŚCI Cel toowania: Przeunięcie ygnału w zakre czętotliwości, w którym łatwo go można dalej przekztałcać. Operacja nie zmienia kztałtu widma
Bardziej szczegółowoFalowa natura światła
Falowa natura światła Christiaan Huygens Thomas Young James Clerk Maxwell Światło jest falą elektromagnetyczną Barwa światło zależy od jej długości (częstości). Optyka geometryczna Optyka geometryczna
Bardziej szczegółowoOśrodki dielektryczne optycznie nieliniowe
Ośrodki dielektryczne optycznie nieliniowe Równania Maxwella roth rot D t B t = = przy czym tym razem wektor indukcji elektrycznej D ε + = ( ) Wektor polaryzacji jest nieliniową funkcją natężenia pola
Bardziej szczegółowoMonochromatyzacja promieniowania molibdenowej lampy rentgenowskiej
Uniwersytet Śląski Instytut Chemii Zakładu Krystalografii ul. Bankowa 14, pok. 133, 40 006 Katowice tel. (032)359 1503, e-mail: izajen@wp.pl, opracowanie: dr Izabela Jendrzejewska Laboratorium z Krystalografii
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA WARSZAWSKA WYDZIAŁ SAMOCHODÓW I MASZYN ROBOCZYCH Instytut Podstaw Budowy Maszyn Zakład Mechaniki
POLITECHNIKA WARSZAWSKA WYDZIAŁ SAMOCHODÓW I MASZYN ROBOCZYCH Intytut Podtaw Budowy Mazyn Zakład Mechaniki Laboratorium podtaw automatyki i teorii mazyn Intrukcja do ćwiczenia A-5 Badanie układu terowania
Bardziej szczegółowoKrystalografia. Wykład VIII
Krystalografia Wykład VIII Plan wykładu Otrzymywanie i właściwow ciwości promieni rentgenowskich Sieć odwrotna Warunki dyfrakcji promieniowania rentgenowskiego 2 NajwaŜniejsze daty w analizie strukturalnej
Bardziej szczegółowoPodsumowanie W Spektroskopia dwufotonowa. 1. Spektroskopia nasyceniowa. selekcja prędkości. nasycenie. ω 0 ω Laser. ω 21 2ω.
Podsumowanie W1 Lasery w spektroskopii atomowej/molekularnej a) spektroskopia klasyczna b) spektroskopia bezdopplerowska 1. Spektroskopia nasyceniowa nasycenie selekcja prędkości - wiązki pompująca & próbkująca
Bardziej szczegółowoĆwiczenie ELE. Jacek Grela, Łukasz Marciniak 3 grudnia Rys.1 Schemat wzmacniacza ładunkowego.
Ćwiczenie ELE Jacek Grela, Łukasz Marciniak 3 grudnia 2009 1 Wstęp teoretyczny 1.1 Wzmacniacz ładunkoczuły Rys.1 Schemat wzmacniacza ładunkowego. C T - adaptor ładunkowy, i - źródło prądu reprezentujące
Bardziej szczegółowoBADANIE ZALEŻNOŚCI PRĘDKOŚCI DŹWIĘKU OD TEMPERATURY
Ć w i c z e n i e 30 BADANIE ZALEŻNOŚCI PRĘDKOŚCI DŹWIĘKU OD EMPERAURY 30.1 Wtęp teoretyczny 30.1.1. Prędkość dźwięku. Do bardzo rozpowzechnionych proceów makrokopowych należą ruchy określone wpólną nazwą
Bardziej szczegółowoWykład 6: Reprezentacja informacji w układzie optycznym; układy liniowe w optyce; podstawy teorii dyfrakcji
Fotonika Wykład 6: Reprezentacja informacji w układzie optycznym; układy liniowe w optyce; podstawy teorii dyfrakcji Plan: pojęcie sygnału w optyce układy liniowe filtry liniowe, transformata Fouriera,
Bardziej szczegółowoZmiany zagęszczenia i osiadania gruntu niespoistego wywołane obciążeniem statycznym od fundamentu bezpośredniego
Zmiany zagęzczenia i oiadania gruntu niepoitego wywołane obciążeniem tatycznym od fundamentu bezpośredniego Dr inż. Tomaz Kozłowki Zachodniopomorki Uniwerytet Technologiczny w Szczecinie, Wydział Budownictwa
Bardziej szczegółowoλ = 92 cm 4. C. Z bilansu cieplnego wynika, że ciepło pobrane musi być równe oddanemu
Odpowiedzi i rozwiązania:. C. D (po włączeniu baterii w uzwojeniu pierwotny płynie prąd tały, nie zienia ię truień pola agnetycznego, nie płynie prąd indukcyjny) 3. A (w pozotałych przypadkach na trunie
Bardziej szczegółowoWykład 12: prowadzenie światła
Fotonika Wykład 12: prowadzenie światła Plan: Mechanizmy prowadzenia światła Mechanizmy oparte na odbiciu całkowite wewnętrzne odbicie, odbicie od ośrodków przewodzących, fotoniczna przerwa wzbroniona
Bardziej szczegółowoTrzy rodzaje przejść elektronowych między poziomami energetycznymi
Trzy rodzaje przejść elektronowych między poziomami energetycznymi absorpcja elektron przechodzi na wyższy poziom energetyczny dzięki pochłonięciu kwantu o energii równej różnicy energetycznej poziomów
Bardziej szczegółowoPrzyrządy półprzewodnikowe część 2
Przyrządy półprzewodnikowe część 2 Prof. Zbigniew Lisik Katedra Przyrządów Półprzewodnikowych i Optoelektronicznych pokój: 110 e-mail: zbigniew.lisik@p.lodz.pl wykład 30 godz. laboratorium 30 godz WEEIiA
Bardziej szczegółowoOgólny schemat blokowy układu ze sprzężeniem zwrotnym
1. Definicja sprzężenia zwrotnego Sprzężenie zwrotne w układach elektronicznych polega na doprowadzeniu części sygnału wyjściowego z powrotem do wejścia. Częśd sygnału wyjściowego, zwana sygnałem zwrotnym,
Bardziej szczegółowoLasery. Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów
Lasery Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów Lasery Laser - nazwa utworzona jako akronim od Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation - wzmocnienie światła poprzez
Bardziej szczegółowoVI. Elementy techniki, lasery
Światłowody VI. Elementy techniki, lasery BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet a) Sprzęgacze czołowe 1. Sprzęgacze światłowodowe (czołowe, boczne, stałe, rozłączalne) Złącza,
Bardziej szczegółowoEUROELEKTRA Ogólnopolska Olimpiada Wiedzy Elektrycznej i Elektronicznej Rok szkolny 2015/2016
EUROELEKTRA Ogólnopolka Olimpiada Wiedzy Elektrycznej i Elektronicznej Rok zkolny 015/016 Zadania z elektrotechniki na zawody III topnia Rozwiązania Intrukcja dla zdającego 1. Cza trwania zawodów: 10 minut..
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 4 Badanie zjawiska Halla i przykłady zastosowań tego zjawiska do pomiarów kąta i indukcji magnetycznej
Ćwiczenie nr 4 Badanie zjawika alla i przykłady zatoowań tego zjawika do pomiarów kąta i indukcji magnetycznej Opracowanie: Ryzard Poprawki, Katedra Fizyki Doświadczalnej, Politechnika Wrocławka Cel ćwiczenia:
Bardziej szczegółowoLiniowe układy scalone w technice cyfrowej
Liniowe układy scalone w technice cyfrowej Wykład 6 Zastosowania wzmacniaczy operacyjnych: konwertery prąd-napięcie i napięcie-prąd, źródła prądowe i napięciowe, przesuwnik fazowy Konwerter prąd-napięcie
Bardziej szczegółowoKształtowanie wiązki laserowej przez układy optyczne
Kształtowanie wiązki laserowej przez układy optyczne W przestrzeni przyosiowej, dla układu bezaberracyjnego i nie przycinającego wiązki gaussowskiej płaszczyzna przewężenia n = 1 n = 1 w w F F w w π π
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w poprzednim odcinku 1 Kinetyczna teoria gazów AZ DOSKONAŁY Liczba rozważanych cząsteczek gazu jest bardzo duża. Średnia odległość między cząsteczkami jest znacznie większa niż ich rozmiar. Cząsteczki
Bardziej szczegółowoStatyczne charakterystyki czujników
Statyczne charakterytyki czujników Określają działanie czujnika w normalnych warunkach otoczenia przy bardzo powolnych zmianach wielkości wejściowej. Itotne zagadnienia: kalibracji hiterezy powtarzalności
Bardziej szczegółowoII. WYBRANE LASERY. BERNARD ZIĘTEK IF UMK www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet
II. WYBRANE LASERY BERNARD ZIĘTEK IF UMK www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet Laser gazowy Laser He-Ne, Mechanizm wzbudzenia Bernard Ziętek IF UMK Toruń 2 Model Bernard Ziętek IF UMK Toruń 3 Rozwiązania stacjonarne
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki kwantowej i budowy materii
Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii prof. dr hab. Aleksander Filip Żarnecki Zakład Cząstek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wykład 14 15 stycznia 2018 A.F.Żarnecki Podstawy
Bardziej szczegółowoRepeta z wykładu nr 4. Detekcja światła. Dygresja. Plan na dzisiaj
Repeta z wykładu nr 4 Detekcja światła Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 Konsultacje:
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 44 BADANIE DYSPERSJI. I. Wprowadzenie teoretyczne.
ĆWICZENIE 44 BADANIE DYSPERSJI I. Wprowadzenie teoretyczne. Światło białe przechodząc przez ośrodek o współczynniku załamania n> na granicy ośrodka optycznie rzadszego i gęstszego ulega załamaniu. Jeżeli
Bardziej szczegółowoFizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów
Fizyka, technologia oraz modelowanie wzrotu kryztałów Staniław Krukowki i Michał Lezczyńki Intytut Wyokich Ciśnień PAN 01-14 Warzawa, ul Sokołowka 9/37 tel: 88 80 44 e-mail: tach@unipre.waw.pl, mike@unipre.waw.pl
Bardziej szczegółowoModel oscylatorów tłumionych
Inna nazwa: model klasyczny, Lorentza Założenia: - ośrodek jest zbiorem naładowanych oscylatorów oddziałujących z falą elektromagnetyczną - wszystkie występujące siły są izotropowe - wartość siły tłumienia
Bardziej szczegółowo