Optotelekomunikacja. dr inż. Piotr Stępczak 1

Podobne dokumenty
OPTOTELEKOMUNIKACJA. dr inż. Piotr Stępczak 1

Światłowody II. Właściwości i zastosowania światłowodów. Wprowadzenie. Uwaga: Wykład zawiera podsumowanie wiadomości z wykładu Światłowody I

Optoelektronika II. Przyrządy fotoniki

Zasada działania, właściwości i parametry światłowodów. Sergiusz Patela Podstawowe właściwości światłowodów 1

OPTOTELEKOMUNIKACJA. dr inż. Piotr Stępczak 1

Dlaczego transmisja światłowodowa?

Wykład 2: Wprowadzenie do techniki światłowodowej

W p r o w a d z e n i e dr hab. inż. Sergiusz Patela

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 6, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Wykład 12: prowadzenie światła

Podstawowe pojęcia optyki geometrycznej. c prędkość światła w próżni v < c prędkość światła w danym ośrodku

Technika falo- i światłowodowa

O p i s s p e c j a l n o ś c i

ELEMENTY OPTYKI GEOMETRYCZNEJ

Optotelekomunikacja. dr inż. Piotr Stępczak 1

PRZYRZĄDY OPTOMETRYCZNE [06] Dr hab. Jacek Pniewski, kod w USOS: BO07 Sezon 2017/2018, semestr zimowy, środy

Zjawiska w niej występujące, jeśli jest ona linią długą: Definicje współczynników odbicia na początku i końcu linii długiej.

= arc tg - eliptyczność. Polaryzacja światła. Prawo Snelliusa daje kąt. Co z amplitudą i polaryzacją? Drgania i fale II rok Fizyka BC

Współczynnik załamania Całkowite wewnętrzne odbicie Co to jest światłowód i jak działa? Materiały na światłowody Zjawiska zachodzące w światłowodach

Prawo odbicia i załamania. Autorzy: Zbigniew Kąkol Piotr Morawski

Fizyka Laserów wykład 5. Czesław Radzewicz

Uniwersytet Warszawski Wydział Fizyki. Światłowody

Technologia światłowodów włóknistych Kable światłowodowe

III. Opis falowy. /~bezet

Laboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 2. Badanie apertury numerycznej światłowodów

NA = sin Θ = (n rdzenia2 - n płaszcza2 ) 1/2. L[dB] = 10 log 10 (NA 1 /NA 2 )

2. Światłowody. 2. TELEKOMUNIKACJA OPTOFALOWA: Światłowody Strona 1

Dyfrakcja. Dyfrakcja to uginanie światła (albo innych fal) przez drobne obiekty (rozmiar porównywalny z długością fali) do obszaru cienia

V n. Profile współczynnika załamania. Rozmycie impulsu spowodowane dyspersją. Impuls biegnący wzdłuż światłowodu. Wejście Wyjście

Typy światłowodów: Technika światłowodowa

PRZYRZĄDY OPTOMETRYCZNE Dr hab. Jacek Pniewski Sezon 2018/2019, semestr zimowy, środy

FMZ10 S - Badanie światłowodów

Metody Optyczne w Technice. Wykład 5 Interferometria laserowa

Solitony i zjawiska nieliniowe we włóknach optycznych

falowego widoczne w zmianach amplitudy i natęŝenia fal) w którym zachodzi

Włókna z cieczowym rdzeniem oraz włókna plastykowe. Liquid-Core and Polymer Optical Fibers

Fotonika kurs magisterski grupa R41 semestr VII Specjalność: Inżynieria fotoniczna. Egzamin ustny: trzy zagadnienia do objaśnienia

IV. Transmisja. /~bezet

Systemy i Sieci Radiowe

ZASTOSOWANIE ZJAWISKA CAŁKOWITEGO WEWNĘTRZNEGO ODBICIA W ŚWIATŁOWODACH

Media transmisyjne Opracował: Dr inż.. Sławomir KULA

Media transmisyjne w sieciach komputerowych

Fotonika. Plan: Wykład 9: Interferencja w układach warstwowych

Światłowody Ich budowa i parametry

Temat: PRAWO SNELLIUSA. WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA ZAŁAMANIA W SZKLE I PLEKSIGLASIE.

KATEDRA TELEKOMUNIKACJI I FOTONIKI

Ośrodki dielektryczne optycznie nieliniowe

Grupa R51 Wykład 30 godzin Laboratorium w ramach lab USF. Prowadzący: prof. dr hab. inż. Małgorzata Kujawińska pok.

Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] - częstotliwość.

Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] -częstotliwość.

Wprowadzenie do optyki nieliniowej

Zjawisko interferencji fal

Systemy operacyjne i sieci komputerowe Szymon Wilk Media transmisji 1

Systemy laserowe. dr inż. Adrian Zakrzewski dr inż. Tomasz Baraniecki

Propagacja światła we włóknie obserwacja pól modowych.

= sin. = 2Rsin. R = E m. = sin

POMIAR APERTURY NUMERYCZNEJ

światłowód światłowód gradientowy n 2 <n 1 n 1

Fale elektromagnetyczne

VI. Elementy techniki, lasery

Projekt Inżynier mechanik zawód z przyszłością współfinansowany ze środków Unii Europejskiej w ramach Europejskiego Funduszu Społecznego

Podstawowe pojęcia optyki geometrycznej. c prędkość światła w próżni v < c prędkość światła w danym ośrodku

Podstawy transmisji sygnałów

/~bezet

Damian Doroba. Ciągi. 1. Pierwsza z granic powinna wydawać się oczywista. Jako przykład może służyć: lim n = lim n 1 2 = lim.

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wykład 2 Transmisja danych i sieci komputerowe. Rodzaje nośników. Piotr Kolanek

Ćw.3. Wykrywanie źródeł infradźwięków

TŁUMIENIE ŚWIATŁA W OŚRODKACH OPTYCZNYCH

1. Wprowadzenie - łącze optyczne i jego elementy

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek

Fala elektromagnetyczna o określonej częstotliwości ma inną długość fali w ośrodku niż w próżni. Jako przykłady policzmy:

sin sin ε δ Pryzmat Pryzmat Pryzmat Pryzmat Powierzchnia sferyczna Elementy optyczne II sin sin,

Równania Maxwella. roth t

Obecnie są powszechnie stosowane w

OPTOTELEKOMUNIKACJA. dr inż. Piotr Stępczak 1

Laboratorium TECHNIKI LASEROWEJ. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny

Wzmacniacze optyczne ZARYS PODSTAW

Rodzaje fal. 1. Fale mechaniczne. 2. Fale elektromagnetyczne. 3. Fale materii. dyfrakcja elektronów

Fale elektromagnetyczne w dielektrykach

INTERFERENCJA WIELOPROMIENIOWA

Sieci optoelektroniczne

Metody Optyczne w Technice. Wykład 3 Optyka geometryczna

Dominik Kaniszewski Sebastian Gajos. Wyznaczenie parametrów geometrycznych światłowodu. Określenie wpływu deformacji światłowodu na transmisję.

Optotelekomunikacja 1

Pierwiastki z liczby zespolonej. Autorzy: Agnieszka Kowalik

Pomiary kabli światłowodowych

ŚWIATŁOWODOWY TOR PRZESYŁANIA INFORMACJI

LABORATORIUM POMIARY W AKUSTYCE. ĆWICZENIE NR 4 Pomiar współczynników pochłaniania i odbicia dźwięku oraz impedancji akustycznej metodą fali stojącej

u t 1 v u(x,t) - odkształcenie, v - prędkość rozchodzenia się odkształceń (charakterystyczna dla danego ośrodka) Drgania sieci krystalicznej FONONY

Dyspersja światłowodów Kompensacja i pomiary

Zjawisko interferencji fal

G:\AA_Wyklad 2000\FIN\DOC\FRAUN1.doc. "Drgania i fale" ii rok FizykaBC. Dyfrakcja: Skalarna teoria dyfrakcji: ia λ

Problemy spawania telekomunikacyjnych jednomodowych włókien światłowodowych stosowanych w Polsce i pochodzących od różnych producentów

Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek

Fizyczna struktura włókna optycznego Propagacja światła liniowo spolaryzowanego

VII MIĘDZYNARODOWA OLIMPIADA FIZYCZNA (1974). Zad. teoretyczne T3.

Falowa natura światła

Światłowody. Telekomunikacja światłowodowa

Właściwości transmisyjne

Transkrypt:

Optotelekomuikacja dr iż. Piotr Stępczak

Iformacje Kotakt: pok. 03 piotr.stepczak@et.put.poza.pl www.et.put.poza.pl/~pstepcz dr iż. Piotr Stępczak

System trasmisyjy Źródło iformacji Nadajik (modulator) Medium trasmisyje Odbiorik (demodulator) Odbiorca iformacji dr iż. Piotr Stępczak 3

Optyczy System trasmisyjy Źródło iformacji Nadajik elektryczy (modulator) Źródło optycze Kabel światłowodowy Odbiorik optyczy Odbiorik elektryczy (demodulator) Odbiorca iformacji dr iż. Piotr Stępczak 4

Rys historyczy 854 - demostracja efektu światłowodowego w dielektrykach, Joh Tydal 876 - Aleksader Graham Bell wyalazł (880 opatetował) fototelefo. Urządzeie pozwalało komuikować się a odległość 00 m. 90 - badaia i prace teoretycze ad światłowodami, Lord Rayleigh (Hodros,Debye 90) 958 - Propozycja budowy lasera (Schawlow, Towes) 960 - Pierwszy laser (rubiowy, Theodor Maima) 96 - Impulsowy laser GaAs (Hall i i., Natha i i. 96) 965 - propozycja stosowaia światłowodów gradietowych w telekomuikacji (Miller) 966 - Wskazaie, że szkła kwarcowe mogą być stosowae w telekomuikacji do wytwarzaia światłowodów o małych stratach (Kao, Hockma 966) 968 - Publikacja t małych strat w bryłach topioego kwarcu (Kao, Davis 968) 968 - Produkcja pierwszego światłowodu telekomuikacyjego (Uchida i i. 969) 970 - Produkcja włóka o stratach < 0 db/km, Corig Glass Compay dr iż. Piotr Stępczak 5

Rys historyczy 97 - Włóko o stratach 4 db/km 98 - Pierwsze włóka jedomodowe 985 - Opracowaie wzmaciacza światłowodowego. 99 - Opracowaie stadardu trasmisji SONET 995 - Pierwsze istalacje systemów DWDM 998 - Trasmisja > Tb/s w jedym włókie 000 - Wprowadzeie pasma L (560-60m). - Trasmisja 40 GB/s w jedym kaale (opracowaie laboratoryje) dr iż. Piotr Stępczak 6

Pasmo - zasięg Korzyści optyczego systemu trasmisyjego ośikiem iformacji jest fala o częstotliwości z zakresu 0 3 0 6 Hz, która oferuje zaczie większe pasmo trasmisyje (~00THz/km) w porówaiu z elektryczymi systemami trasmisyjymi (a kablach współosiowych doghz/00m), wielokrotie miejsze straty mocy, co daje duży zasięg trasmisji (~00km bez regeeracji), możliwość jedoczesej trasmisji różych sygałów w tym samym medium przy zachowaiu maksymalie szerokiego pasma. dr iż. Piotr Stępczak 7

Rozmiar i waga medium średica włóka telekomuikacyjego ie przekracza 300µm, a kabla światłowodowego w zależości od przezaczeia od 5mm do 5mm kabel światłowodowy jest kilkakrotie lżejszy od kabli współosiowych i kilkadzięsiątkrotie lżejszy od wieloparowych kabli telekomuikacyjych Bezpieczeństwo Korzyści optyczego systemu trasmisyjego jako izolator ie stwarza zagrożeia pożarowego i wybuchowego, utrudioy (prawie iemożliwy) podsłuch przesyłaej iformacji dr iż. Piotr Stępczak 8

Niewrażliwość a zakłóceia medium optycze jest dielektrykiem i dlatego wykazuje dużą odporość a oddziaływaie pola elektromagetyczego, fal radiowych, impulsów elektromagetyczych, ograiczoy ścisłymi kryteriami proces propagacji optyczej uiemożliwia przesłuch pomiędzy włókami Ekoomiczość Korzyści optyczego systemu trasmisyjego duża iezawodość prawidłowo wykoaej istalacji malejące koszty kompoetów i motażu dr iż. Piotr Stępczak 9

Materiał Kocetracja domieszek: Cu, Fe, Cr 0-9 jo OH - 0-6 dr iż. Piotr Stępczak 0

Budowa włóka dr iż. Piotr Stępczak

Światło a graicy ośrodków Θ gr Θ p Θ o Θ p Θ si Θ si Θ o p gr si Θ z si 90 prawo Sella > całkowite wewętrze odbicie Θ z siθ gr dr iż. Piotr Stępczak

si Θ si Θ gr gr Światło uwięzioe w ośrodku si 90 cosθ Θ gr z wzorów redukcyjych Θ a Θ Θ o 90 o si Θ si si Θ si Θ a 0 Θ 0 si Θ a 0 z prawa Sella dla graicy powietrze-włóko > si Θa Przykład:,49;,46 NA 0,97 NA Θ a 7,3 o stożek akceptacji Θ a 34,6 o dr iż. Piotr Stępczak 3

Waruek propagacji waruek zgodości faz AB CB π + ϕ π + m π λ λ gdzie: m,,3,4... poieważ: a AB si Θ a CB si Θ cos Θ to przy: kąt akceptowaych promiei we włókie -> ϕ 0 si Θ mλ 4a λ si Θa 4a dr iż. Piotr Stępczak 0 4 kąt akceptowaych promiei a wejściu do włóka -> m

Mod -defiicja Modem w falowodzie lub rezoatorze azywamy jedą z dopuszczalych struktur pola elektromagetyczego. Dopuszczale struktury pola otrzymamy korzystając z rówań Maxwella i odpowiedich waruków brzegowych. Przykłady modu Mody falowodu mody włóka światłowodowego Mod rezoatora mody lasera półprzewodikowego dr iż. Piotr Stępczak 5

dr iż. Piotr Stępczak 6 Falowa atura światła () ( ) () ( ) z t j jm z z z t j jm z z e e r H H e e r E E β ω β ω Θ ± Θ ± 0 0 0 zatem 0 gr λ π β λ π λ π λ π β λ π λ π β < < Θ Θ Θ 0

dr iż. Piotr Stępczak 7 Graficze rozwiązaie rówań Maxwella ( )( ), gdzie : 0 0 0 + + + w u w u a m K J K J m m m m λ π β β λ π π βλ ( ) 0 a V a w u V + λ π zakres jedomodowy częstotliwość zormalizowaa V

Rozkład pola modu w o,5 a (0,65 +,69 V +,879 V 6 ) dr iż. Piotr Stępczak 8

Rozkład pola modu w o,5 a (0,65 +,69 V +,879 V 6 ) dr iż. Piotr Stępczak 9

dr iż. Piotr Stępczak 0 Ciężar wielomodowości czas propagacji fali cos cos Θ Θ c L v L τ różica między modem cetralym a skrajym ( ) 0 cos NA c L NA c L c L gr gr Θ τ τ τ

Ciężar wielomodowości T L T τ m t t dr iż. Piotr Stępczak

Ciężar wielomodowości T A T ½ A τ m L Przykład: t,49; NA0,97; dla Lkm τ m 98,67s Częstotliwość powtarzaia impulsów ie powia być większa iż B 0,44/ τ m 0,44/98,67s 4,47 MHz dr iż. Piotr Stępczak

dr iż. Piotr Stępczak 3 Włóko gradietowe r współczyik załamaia ośrodka 0 a a () a r r ( ) a r r gdzie: względy współczyik załamaia włóka

Włóko gradietowe ( r ) cosθ ( r ) cosθ... ( r) cosθ( r) cosθ 3 3 cosθ () r cosθ dr iż. Piotr Stępczak 4 r a

Włóko gradietowe Tor fali jest siusoidaly o amplitudzie : a si Θ πa cosθ i okresie : πa NA maksymala amplituda jest rówe a gdy : si Θ zatem apertura umerycza : NA si Θ0 dr iż. Piotr Stępczak 5

Włóko gradietowe Dyspersja modowa to suma elemetarych czasów dt która ostateczie prowadzi do zależości : dl c () r τ ( NA) 8c 3 4 L dr iż. Piotr Stępczak 6

Przykład:,49; NA0,97; a5µm; % okres fali 770,3µm dł. soczewki 9,6µm Przykład:,49; NA0,97; Lkm światł. gradietowy τ 990,0 ps światł. skokowy τ 98,67 s Częstotliwość powtarzaia impulsów ie powia być większa iż B 0,44/ τ 444,3 MHz dr iż. Piotr Stępczak 7

Typy włókie plaare płaskie o ściaach odbijających (lasery, optyka zitegrowaa) cylidrycze okrągły rdzeń otoczoy okrągłym płaszczem powleczoy powłokami elastyczymi (telekomuikacja, sieci komputerowe, HiFi) eliptycze rdzeń eliptyczy lub profiloway z okrągłym płaszczem (przeoszeie jedego kieruku polaryzacji, czujiki wielkości ieelektryczych) dr iż. Piotr Stępczak 8

Klasyfikacja włókie charakterystyka modowa: jedomodowe, wielomodowe rozkład wsp. załamaia w rdzeiu: skokowe, gradietowe materiał: szklae, plastikowe, półprzewodikowe zastosowaia: pasywe, aktywe, specjale dr iż. Piotr Stępczak 9

Wytwarzaie włókie Etapy Formowaie preformy Wyciągaie włóka z preformy Ochroa i uelastycziaie dr iż. Piotr Stępczak 30

00 o C Wytwarzaie włókie Si CL 4 + O Si O + CL G CL 4 + O G O + CL 900 o C kolaps Metoda MCVD dr iż. Piotr Stępczak 3

Wytwarzaie włókie dr iż. Piotr Stępczak 3