Przekroje czynne na rozproszenie elektronów na biodrobinach

Wielkość: px
Rozpocząć pokaz od strony:

Download "Przekroje czynne na rozproszenie elektronów na biodrobinach"

Transkrypt

1 Przekroje czynne na rozproszenie elektronów na biodrobinach Paweł Możejko Zespół Fizyki Atomowej Katedra Fizyki Atomowej i Luminescencji Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej Politechnika Gdańska

2 Oddziaływanie promieniowania jonizującego z materią Wpływ promieniowanie jonizującego na DA: indukuje zniszczenia DA mogące zmieniaćfunkcjonowanie komórki i prowadzić do zmian kancerogennych. indukuje obumieranie komórki iskoenergetyczne elektrony wtórne sąwynikiem oddziaływania promieniowania jonizującego z materią

3 Zniszczenia DA i RA indukowane oddziaływaniem z niskoenergetycznymi elektronami iski próg energetyczny na pojedyncze (SSB) i podwójne (DBS) przerwania nici DA w skutek bombardowania niskoenergetycznymi elektronami DSB wydają się być procesami jedno elektronowymi (oneelectron-hit process) Struktury rezonansowe i złożona zależność energetyczna B. Boudaiffa, P. loutier, D. unting, M.A. uels, L.Sanche, Science 287(2000) 1658 Abdoul-arimeet al., Radiat. Res. 155 (2001) 625

4 Astrobiologia Proste prebiotycznereakcje mogąprowadzićdo produkcji wielu składników biochemicznych makrocząsteczek Atmosfera Ziemi mogła byćsilnie zredukowana bogata w metan 4 amoniak 3 wodę 2 O wodór 2 Intensywne działanie światła Silne wyładowania atmosferyczne

5 Astrobiologia c.d. Lata 50 te Stanley Miller & arold Urey doświadczalne odtworzenie warunków prebiotycznych 2 O skraplacz W wyniku powstały między innymi aminokwasy alanina i glicyna z wydajnością około 2%. Wydajność silnie zależy od dostarczanego węgla w postaci 4. Bardziej złożone aminokwasy jak glutamina i leucyna były produkowane w mniejszych ilościach.

6 Astrobiologia cd. Reakcje w cienkich warstwach skondensowanego (~25 K) amoniaku i kwasu octowego indukowane oddziaływaniami z niskoenergetycznymi elektronami prowadzą do powstania glicyny. A. Lafosse, M. Bertin, A. Domaracka, D. Pliszka, E. Illenberger and R. Azria Phys. hem. hem. Phys. 8(2006) 5564

7 Doświadczalne metody badań oddziaływań elektronów z biodrobinami Zderzenia w fazie gazowej Zderzenia w fazie skondensowanej + Electron beam - Kontrola p, T PDI, rozproszenia wielokrotne, perturbacje stanów rezonansowychtrudności w interpretacji P. Możejko, A.D. Bass, L. Parenteau and L. Sanche J. hem. Phys. 121 (2004) 181

8 Modelowanie modyfikacji DA na skutek działania promieniowania jonizującego Proces oddziaływania DA z promieniowaniem jonizującym zwykle modeluje się za pomocą metody Monte-arlo. Jako dane wejściowe niezbędne są przekroje czynne na procesy rozproszeniowe towarzyszące oddziaływaniu promieniowania jonizującego z biomateriąoraz produktami ich reakcji. 2 O

9 Potrzeba wyznaczenia przekrojów czynnych W celu uwzględnienia efektów oddziaływania elektronów wtórnych z DA przy modelowaniu skutków oddziaływania promieniowania jonizującego z biomateriąniezbędna jest znajomośćprzekrojów czynnych na rozproszenie elektronów na biodrobinachw szerokim zakresie energii Określenie wydajności poszczególnych reakcji towarzyszących rozpraszaniu elektronów na biodrobinach również wymaga znajomości przekrojów czynnych na poszczególne reakcje Przekroje czynne sątakże niezbędne do normalizacji wyników uzyskanych w skali względnej

10 Procesy rozproszenia sprężystego oraz jonizacja w zderzeniach elektronów z drobinami Rozproszenie sprężyste (AB) i + e (E i ) (AB) i + e (E i ) rozpraszany elektron nie zmienia swojej energii kinetycznej, a rozpraszająca drobina pozostaje w tym samym stanie energetycznym Jonizacja indukowana zderzeniami z elektronami (AB) i + e (E i ) (AB) + f + e (E f )+e (E i E ion E f ) w wyniku rozpraszania elektronu powstaje jon dodatni (AB) +, rozpraszany elektron traci część swojej energii kinetycznej, a dodatkowy elektron wyrwany z drobiny posiada energiękinetyczną E i -E ion -E f, gdzie E ion jest energiąjonizacji

11 Model BEB (Binary-encounter-Bethe) Przekrój czynny na jonizacjędanego orbitaladrobiny dany jest wzorem σ BEB = S t+u+1 lnt 2 1 1t t lnt t+1 gdzie, S=4πa 2 0 R2 /B 2,u=U/B,t=T/B, a 0 =0.5292Å,R=13.61eV Energia wiązania elektronów, B, energia kinetyczna elektronu na danym orbitalu, U, oraz liczba obsadzeń,, wyznaczone mogąbyćza pomocą pakietów obliczeniowych chemii kwantowej np. GAUSSIA, GAMESS. ałkowity przekrój czynny na jonizację drobiny jest sumąprzekrojów czynnych dla wszystkich orbitali., W. wang, Y.K. Kim and M.E. Rudd J. hem. Phys. 4(1996) 2956

12 Jonizacja drobiny SiF 4 w zderzeniach z elektronami 8 Total ionization cross section [ -20 m 2 ] P. Możejko (2007) w przygotowaniu BEB R. Basner, M. Schmidt, E. Denisov and K. Becker J. hem. Phys. 114 (2001) 1170 Experiment: total single total alculations: DM MAR K.. Joshipura, M. Vinodkumar, B.K. Antony and.j. Mason Eur. Phys. J. D 23 (2003) 81 IAM+AR SiF Electron energy [ev]

13 Potencjały jonizacji dla zasad DA i RA Ionization potential (ev) Method Uracil ytosine Thymine Adenine Guanine B3LYP/ G ** a B3PW91/ G ** a BP/ G ** a MP2/6-31+G * b B3LYP/6-311G(2df,p) c RF/3-21G d RF/6-311 G (GAMESS) e ROVGF/6-311 G (GAUSSIA) e Experimental f Experimental g Experimental h Experimental i MP2/cc-pVDZ j a. Russo,M. Toscano, A. Grand J. omp. hem. 21 (2002) 1243 b M.D. Sevilla, D. Becker, M. Yan, S.R. Sommerfield J. Phys. hem. 95 (1991) 3409 c S.D. Wetmore, R.J. Boyd, L.A. Eriksson hem. Phys. Lett. 322 (2000) d Ph. Bernhardt,.G. Paretzke G (2003) Int. J. Mass Spectrom (2003) 599 e P. Możejko and L. Sanche Radiat. Environ. Biophys. 42 (2003) 201 f V.M. Orlov, A.M. Smirnov, Y.M. Varshavsky Tetrahedron Lett. 48 (1976) 4377 g B.I. Verkin, L.F. Sukhodub, I.K. Yanson Dokl. Biophys (1976) 0 h.t. wang,.l. Stumpf, Y.-Q. Yu,.I. Kenttämaa Int. J. Mass Spectrom. 182/183 (1999) 253 i.. ush, A.S. heung hem. Phys. Lett. 34 (1975) 11 j W.M. uo,.e. Dateo, G.D. Fletcher, AS Technical Report (2006) AS

14 Przekroje czynne na jonizację zasad DA i RA Total ionization cross section [ -20 m 2 ] P. Możejko and L. Sanche Radiat. Environ. Biophys. 42 (2003) Guanine Adenine Thymine ytosine Uracil ytozyna O Electron energy [ev] O Adenina Tymina Guanina O O O O Uracyl

15 Porównanie przekrojów czynnych na jonizację zasad DA Ionization cross section [ -20 m 2 ] Ph. Bernhardt and.g. Paretzke Int. J. Mass Spectrom. 223/224 (2003) Guanine, Adenine, Thymine, ytosine P. Możejko and L. Sanche Radiat. Environ. Biophys. 42 (2003) Guanine, Adenine, Thymine, ytosine W.M. uo,.e. Dateo and G.D. Fletcher AS Technical Report; AS (2006) 1-23 Guanine, Adenine, Thymine, ytosine Electron energy [ev]

16 Porównanie przekrojów czynnych na jonizację dla cytozyny Ionization cross section [ -20 m 2 ] I.I. Shfranyosh, M.I. Sukhoviya and M.I. Shafranyosh J. Phys. B 39 (2006) P. Możejko and L. Sanche Radiat. Environ. Biophys. 42 (2003) W.M. uo,.e. Dateo and G.D. Fletcher AS Technical Report; AS (2006) 1-23 Ph. Bernhardt and.g. Paretzke Int. J. Mass Spectrom. 223/224 (2003) ytosine Electron energy [ev]

17 Przekroje czynne na jonizacjęmolekularnych analogów grupy cukrowo-fosforanowej 18 Total ionization cross section [ -20 m 2 ] P. Możejko and L. Sanche 4 Radiat. Phys. hem. 73 (2005) α-tetrahydrofurfuryl alcohol ( 5 O) 3-hydroxytetrahydrofuran ( 4 8 O 2 ) 2 Tetrahydrofuran ( 4 8 O) Phosphoric acid ( 3 PO 4 ) Electron energy [ev]

18 Grupa cukrowo-fosforanowa a addytywność przekrojów 30 Ionization cross section [ -20 m 2 ] PO O 2 P. Możejko and L. Sanche Radiat. Phys. hem. 73 (2005) sugar-phosphate backbone unit Ph. Bernhardt and.g. Paretzke Int. J. Mass Spectrom. 223/224 (2003) Electron energy [ev]

19 Obliczenia przekrojów czynnych na sprężyste rozproszenie elektronów na biodrobinach Obliczenia wykonano w formalizmie metody atomów niezależnych (IAM) (e.g. P. Możejko, B. Żywicka-Możejko and z. Szmytkowski ucl. Instr. and Meth. Phys. Res. B 196(2002) 245) Różniczkowy przekrój czynny: dσ dω = i j f i (θ,k)f j(θ,k) sin(sr ij) sr ij, ałkowity przekrój czynny: σ(e) = 4π k Imf(s=0,k)= V stat (r)= Z r = 4π k Imf i (θ=0,k)= Przekroje czynne dla atomów uzyskano w metodzie fal parcjalnych: Przy warunku brzegowym: Potencjały: i=1 d 2 dr 2 l(l+1) r 2 +k 2 2(V stat (r)+v polar (r)) σ i (E). i=1 u l (r)=0 u l (0)=0, u l (r) r A l ĵ l (kr) B lˆn l (kr), 3 v(r) r r a i exp( β i r), V polar (r)= c α/2r 4, r > r c i=1

20 Różniczkowe przekroje czynne dla zasad DA Differential cross section [ -20 m 2 sr -1 ] ,1 0, ,1 Uracil ytosine Thymine O O 0, O O O Differential cross section [ -20 m 2 sr -1 ] ,1 0, ,1 Adenine Guanine 0, Scattering angle [deg] O 0,1 0, Scattering angle [deg] P. Możejko and L. Sanche Radiat. Environ. Biophys. 42 (2003) 201

21 Różniczkowe przekroje czynne dla analogów deoxyrybozy i fosforanu Differential cross section [ -20 m 2 sr -1 ] ,1 0, ,1 Phosphoric acid ( 3 PO 4 ) 3-hydroxytetrahydrofuran ( 4 8 O 2 ) Tetrahydrofuran ( 4 8 O) α-tetrahydrofurfuryl alcohol ( 5 O 2 ) 0, Scattering angle [deg] P. Możejko and L. Sanche Radiat. Phys. hem. 73 (2005) 77

22 Porównanie obliczonych różniczkowych przekrojów czynnych dla alkoholu tetrahydrofurfurylowegoz wynikami doświadczalnymi Differential cross section [ -20 m 2 sr -1 ] 1 0,1 A.R. Milosavljevic, F. Blanco, D. Sevic, G. Garcia and B.P. Marinkovic Eur. Phys. J. D 40 (2006) 7 50 ev, 0 ev, 200 ev P. Możejko and L. Sanche Radiat. Phys. hem. 73 (2005) ev, 0 ev, 200 ev Scattering angle [deg]

23 ałkowite przekroje czynne na rozproszenie sprężyste Integral elastic cross section [ -20 m 2 ] P. Możejko and L. Sanche Radiat. Environ. Biophys. 42 (2003) Guanine Adenine Thymine ytosine Uracil P. Możejko and L. Sanche Radiat. Phys. hem. 73 (2005) α-tetrahydrofurfuryl alcohol 3-hydroxytetrahydrofuran Tetrahydrofuran Phosphoric acid 0 00 Electron energy [ev]

24 Aproksymacja całkowitych przekrojów czynnych na rozproszenie elektronów na biodrobinach? σ tot σ elastic +σ ion Total cross section [ -20 m 2 ] Test dla drobin wieloatomowych SO 2 l 2 : exp. cal. SO 2 F 2 : cal. SO 2 Fl: exp. cal. SO 2 : exp. cal. z. Szmytkowski, P. Możejko and A. Krzysztofowicz Radiat. Phys. hem. 68 (2003) 307 z. Szmytkowski, P. Możejko, S. Kwitnewski, E. Ptasińska-Denga and A. Domaracka J. Phys. B 38 (2006) 2945 z. Szmytkowski, P. Możejko, S. Kwitnewski, A. Domaracka and E. Ptasińska-Denga J. Phys. B 39 (2006) Electron energy [ev] Akceptowalną zgodność zaobserwowaliśmy również dla wielu innych drobin wieloatomowych: SF 4 z. Szmytkowski, A. Domaracka, P. Możejko, E. Ptasińska-Denga and S. KwitnewskiJ. Phys. B 38(2005) 745 F 3 z. Szmytkowski, A. Domaracka, P. Możejko, E. Ptasińska-Denga, Ł. Kłosowski, M. Piotrowicz and G. Kasperski Phys. Rev.A 70(2004) O & O 2 z. Szmytkowski and P. Możejko Opt. Applicata36(2006) w druku 2 F 6, 3 F 6, 4 F 6, 6 F 6 P. Możejko and z. Szmytkowski (2007) w przygotowaniu

25 Pomiary całkowitych przekrojów czynnych na rozproszenie elektronów na molekularnych analogach deoxyrybozy el badań wyznaczenie z dużą precyzją całkowitych przekrojów czynnych na rozoproszenie elektronów na prostych analogach deoxyrybozy tertahydrofuranie ( 4 8 O) oraz alkoholu tetrahydrofurfurylowym ( 5 O 2 ) w szerokim zakresie energii ( ev). poznanie zależności niskoenergetycznych struktur rezonansowych od fizykochemicznych parametrów badanych drobin weryfikacja całkowitych przekrojów dla badanych drobin aproksymowanych na podstawie obliczonych przekrojów czynnych na jonizację oraz sprężyste rozproszenie elektronów

26 Metoda pomiaru Pomiary wykonano w liniowej metodzie transmisyjnej I0 P T IG (i) Wiązka elektronów jest monoenergetyczna, równoległa, skupiona i bardzo wąska (ii) Koncentracja badanych drobin, n, jest na tyle niska, że zachodząjedynie rozproszenia pojedyncze (iii) Detektor rejestruje jedynie elektrony, które nie doznały rozproszenia (iv) Detektor rejestruje elektrony z bardzo małego kąt bryłowego I G (E)=I 0 (E)exp[ σ(e)nl]

27 Aparatura pomiarowa 127 o elektrostatyczny spektrometr elektronów atężenie prądu żarzenia katody A Redukcja pola magnetycznego do 0.1 mt Próżnia (UV) rzędu mpa iśnienie badanego związku w komorze zderzeń 0 mpa Energia wiązki elektronów ev atężenie wiązki elektronów 1-0 pa Rozdzielczość energetyczna wiązki elektronów 50 mev e.g. z. Szmytkowski and P. Możejko Vaccum 63 (2001) 549

28 ałkowity przekrój czynny na rozproszenie elektronów na drobinach tetrahydrofuranui alkoholu tetrahydrofurylowego Total cross section [ -20 m 2 ] O 2 P. Możejko, A. Domaracka, E. Patsińska-Denga and z. Szmytkowski hem. Phys. Lett. 429 (2006) O P. Możejko, E. Patsińska-Denga, A. Domaracka, z. Szmytkowski Phys. Rev. A 74 (2006) Electron energy [ev] 600

29 Tetrahydrofuran( 4 8 O)-porównanie wyników ross section [ -20 m 2 ] Experiment: P. Możejko, E. Ptasińska-Denga, A. Domaracka and z. Szmytkowski Phys. Rev. A 74 (2006) A. Zecca, h. Perazzolli and M.J. Brugner J. Phys. B 38 (2005) 2079 alculations: D. Bouchiha, J.D. Gornfinkiel, L. G. aron and L. Sanche J. Phys. B 39 (2006) 975 Total (elastic+inelastic), Total (elastic+inelastic) P. Możejko and L. Sanche. Radiat. Phys. hem. 73 (2005) 77 ionization, elastic, elastic+ionization Elastic:. Winstead and V. McKoy J. hem. Phys. 125 (2006) S. Tonzani and h. Greene J. hem. Phys. 125 (2006) Electron energy [ev] 2000

30 Alkohol tetrahydrofurfurylowy( 5 O 2 ) porównanie wyników ross section [ -20 m 2 ] Experiment: P. Możejko, A. Domaracka, E. Ptasińska-Denga and z. Szmytkowski hem. Phys. Lett. 429 (2006) 378 alculations: P. Możejko and L. Sanche. Radiat. Phys. hem. 73 (2005) 77 elastic ionization ionization + elastic A.R. Milosavljevic, F. Blanco, D. Sevic, G. Garcia and B.P. Marinkovic Eur. Phys. J. D 40 (2006) 7 elastic inelastic total Electron energy [ev]

31 Aproksymacja całkowitych przekrojów czynnych dla wybranych biodrobin Total cross section [ -20 m 2 ] P. Możejko, A. Domaracka, E. Patsińska-Denga and z. Szmytkowski hem. Phys. Lett. 429 (2006) Electron energy [ev] Experiment: α-tetrahydrofurfuryl alcohol ( 5 O 2 ) Tetrahyfrofuran ( 4 8 O) Theoretical evaluation: Guanine Adenine Thymine ytosine α-tetrahydrofurfuryl alcohol Uracil Tetrahyfrofuran

32 Proste związki organiczne kwas octowy oraz kwas mrówkowy 8 8 Ionization cross section [ -20 m 2 ] P. Możejko Eur. Phys. J ST (2007) w recenzji Electron energy [ev] Acetic acid 3 -OO 5000 Ionization cross section [ -20 m 2 ] M. Vinodkumar, K.. Joshipura,. Limbachiya and. Mason, Phys. Rev. A, 74 (2006) S. Pilling, A..F. Santos, W. Wolff, M.M. Sant'Anna, A.L.F. Barros, G.G.B. de Souza,.V. de astro Faria,.M. Boechat-Roberty, Mon. ot. R. Astron. Soc. 372 (2006) 1379 P. Możejko Eur. Phys. J ST (2007) w recenzji Electron energy [ev] Formic acid OO 5000

33 Jonizacja urydyny 35 Ionization cross section [ -20 m 2 ] Uridine Uracil+TFA Electron energy [ev] P. Możejko, w przygotowaniu

34 Aminokwasy Ionization cross section [ -20 m 2 ] Tryptophan Phenylalanine Proline Glycine Alanine 0 A.M. Scheer, P. Możejko, G.A. Gallup and P.D. Burrow w przygotowaniu 0 00 Electron energy [ev] 4000 Proline Phenylalanine Tryptophan Alanine Glycine

35 Podsumowanie Obliczono przekroje czynne na jonizacjędla szeregu biodrobintakich jak: zasady DA i RA, aminokwasy, analogi deoxyrybozy i grupy fosfatowej Obliczono różniczkowe i całkowite przekroje czynne na sprężyste rozproszenie elektronów na wybranych biodrobinach Zmierzono całkowite przekroje na zderzenia elektronów z wybranymi analogami deoxyrybozy: tetrahydrofuranemi alkoholem tetrahydrofurfurylowym Aproksymowano całkowite przekroje czynne dla zasad DA i RA dla średnich i dużych energii zderzenia

36 Publikacje 1. z. Szmytkowski, P. Możejko, G. Kasperski and E. Ptasińska-Denga J. Phys. B 33(2000) z. Szmytkowski and P. Możejko Vaccum63(2001) z. Szmytkowski, P. Możejko and G. Kasperski J. Phys.B34(2001) P. Możejko, B. Żywicka-Możejko, and z. Szmytkowski ucl. Instr. and Meth. Phys. Res. B 196(2002) z. Szmytkowski, P. Możejko and S. KwitnewskiJ. Phys.B 35(2002) z. Szmytkowski, S. Kwitnewski, P. Możejko and E. Ptasińska-Denga Phys. Rev. A 66(2002) P. Możejko and L. Sanche Radiat. Environ. Biophys. 42(2003) P. Możejko, L. Parenteau, A.D. Bassand L. SancheRadiat. Phys. hem.68(2003) z. Szmytkowski, P. Możejko and A. Krzysztofowicz Radiat. Phys. hem. 68(2003) 307. P. Możejko, A.D. Bass, L. Parenteauand L. SancheJ. hem. Phys. 121(2004) z. Szmytkowski, A. Domaracka, P. Możejko, E. Ptasińska-Denga, Ł. Kłosowski, M. Piotrowicz and G. Kasperski Phys. Rev. A 70(2004) z. Szmytkowski, A. Domaracka, P. Możejko, E. Ptasińska-Denga and S. Kwitnewski J. Phys. B 38(2005) z. Szmytkowski, P. Możejko, S. Kwitnewski, E. Ptasińska-Denga and A. Domaracka J. Phys. B 38(2005) P. Możejko and L. SancheRadiat. Phys. hem.73(2005) z. Szmytkowski, P. Możejko, S. Kwitnewski, A. Domaracka and E. Ptasińska-Denga J. Phys. B 39(2006) P. Możejko, E. Ptasińska-Denga, A. Domaracka and z. Szmytkowski, Phys. Rev. A 74(2006) P. Możejko, A. Domaracka, E. Ptasińska-Denga, and z. Szmytkowski hem. Phys. Lett. 429(2006) A. Domaracka, P. Możejko, E. Ptasińska-Denga and z. Szmytkowski J. Phys. B 39(2006) z. Szmytkowski and P. Możejko Opt. Applicata 36(2006) w druku 20. P. Możejko, Eur. Phys. J. ST (2007) w recenzji 1. A.M. Scheer, P. Możejko, G.A. Gallupand P.D. Burrow TotalDEA cross sectionsofselectedamino acids w przygotowaniu

37 Podziękowania Współpraca Zespół Fizyki Atomowej PG z. Szmytkowski Bożena Żywicka-Możejko Elżbieta Ptasińska-Denga Alicja Domaracka University of Sherbrooke L. Sanche L. Parenteau A.D. Bass

Total cross sections for electron scattering from molecules of applied interest

Total cross sections for electron scattering from molecules of applied interest Total cross sections for electron scattering from molecules of applied interest PawełMożejko Atomic Physics Group Faculty of Applied Physics and Mathematics Gdańsk University of Technology Gdańsk, Poland

Bardziej szczegółowo

Elektron w fizyce. dr Paweł Możejko Katedra Fizyki Atomowej i Luminescencji Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej Politechnika Gdańska

Elektron w fizyce. dr Paweł Możejko Katedra Fizyki Atomowej i Luminescencji Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej Politechnika Gdańska Elektron w fizyce dr Paweł Możejko Katedra Fizyki Atomowej i Luminescencji Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej Politechnika Gdańska Gdańsk, 16.04.2011 Powstanie elektronów i Model Wielkiego

Bardziej szczegółowo

Optyka falowa. Optyka falowa zajmuje się opisem zjawisk wynikających z falowej natury światła

Optyka falowa. Optyka falowa zajmuje się opisem zjawisk wynikających z falowej natury światła Optyka falowa Optyka falowa zajmuje się opisem zjawisk wynikających z falowej natury światła Optyka falowa Fizjologiczne, fotochemiczne, fotoelektryczne działanie światła wywołane jest drganiami wektora

Bardziej szczegółowo

Spektroskopia charakterystycznych strat energii elektronów EELS (Electron Energy-Loss Spectroscopy)

Spektroskopia charakterystycznych strat energii elektronów EELS (Electron Energy-Loss Spectroscopy) Spektroskopia charakterystycznych strat energii elektronów EELS (Electron Energy-Loss Spectroscopy) Oddziaływanie elektronów ze stałą, krystaliczną próbką wstecznie rozproszone elektrony elektrony pierwotne

Bardziej szczegółowo

Masowo-spektrometryczne badania reakcji jonowo-molekularnych w mieszaninach amoniaku i argonu

Masowo-spektrometryczne badania reakcji jonowo-molekularnych w mieszaninach amoniaku i argonu ANNALES UNIVERSITATIS MARIAE CURIE-SKLODOWSKA LUBLIN POLONIA VOL. XLVI/XLVII, 48 SECTIO AAA 1991/1992 Instytut Fizyki UMCS L. WÓJCIK, K. BEDERSKI Masowo-spektrometryczne badania reakcji jonowo-molekularnych

Bardziej szczegółowo

Oddziaływanie cząstek z materią

Oddziaływanie cząstek z materią Oddziaływanie cząstek z materią Trzy główne typy mechanizmów reprezentowane przez Ciężkie cząstki naładowane (cięższe od elektronów) Elektrony Kwanty gamma Ciężkie cząstki naładowane (miony, p, cząstki

Bardziej szczegółowo

Układ okresowy. Przewidywania teorii kwantowej

Układ okresowy. Przewidywania teorii kwantowej Przewidywania teorii kwantowej Chemia kwantowa - podsumowanie Cząstka w pudle Atom wodoru Równanie Schroedingera H ˆ = ˆ T e Hˆ = Tˆ e + Vˆ e j Chemia kwantowa - podsumowanie rozwiązanie Cząstka w pudle

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie współczynnika rozpraszania zwrotnego. promieniowania β.

Wyznaczanie współczynnika rozpraszania zwrotnego. promieniowania β. Wyznaczanie współczynnika rozpraszania otnego. Zagadnienia promieniowania β. 1. Promieniotwórczość β.. Oddziaływanie cząstek β z materią (w tym rozproszenie otne w wyniku zderzeń sprężystych). 3. Znajomość

Bardziej szczegółowo

SPEKTROMETRIA IRMS. (Isotope Ratio Mass Spectrometry) Pomiar stosunków izotopowych (R) pierwiastków lekkich (H, C, O, N, S)

SPEKTROMETRIA IRMS. (Isotope Ratio Mass Spectrometry) Pomiar stosunków izotopowych (R) pierwiastków lekkich (H, C, O, N, S) SPEKTROMETRIA IRMS (Isotope Ratio Mass Spectrometry) Pomiar stosunków izotopowych (R) pierwiastków lekkich (H, C, O, N, S) R = 2 H/ 1 H; 13 C/ 12 C; 15 N/ 14 N; 18 O/ 16 O ( 17 O/ 16 O), 34 S/ 32 S Konstrukcja

Bardziej szczegółowo

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 9 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15

Bardziej szczegółowo

Próżnia w badaniach materiałów

Próżnia w badaniach materiałów Próżnia w badaniach materiałów Pomiary ciśnień parcjalnych Konstanty Marszałek Kraków 2011 Analiza składu masowego gazów znajduje coraz większe zastosowanie ze względu na liczne zastosowania zarówno w

Bardziej szczegółowo

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 6 M. Przybycień (WFiIS AGH) Metody Lagrange a i Hamiltona... Wykład

Bardziej szczegółowo

Reakcje jądrowe. kanał wyjściowy

Reakcje jądrowe. kanał wyjściowy Reakcje jądrowe X 1 + X 2 Y 1 + Y 2 +...+ b 1 + b 2 kanał wejściowy kanał wyjściowy Reakcje wywołane przez nukleony - mechanizm reakcji Wielkości mierzone Reakcje wywołane przez ciężkie jony a) niskie

Bardziej szczegółowo

Reakcje jądrowe. X 1 + X 2 Y 1 + Y b 1 + b 2

Reakcje jądrowe. X 1 + X 2 Y 1 + Y b 1 + b 2 Reakcje jądrowe X 1 + X 2 Y 1 + Y 2 +...+ b 1 + b 2 kanał wejściowy kanał wyjściowy Reakcje wywołane przez nukleony - mechanizm reakcji Wielkości mierzone Reakcje wywołane przez ciężkie jony a) niskie

Bardziej szczegółowo

IBM. Fizyka Medyczna. Brygida Mielewska, specjalność: Fizyka Medyczna

IBM. Fizyka Medyczna. Brygida Mielewska, specjalność: Fizyka Medyczna Fizyka Medyczna Brygida Mielewska, specjalność: Fizyka Medyczna Kierunek: Inżynieria Biomedyczna Wiedza i doświadczenie lekarza to wypadkowa wielu dziedzin: Specjalność: Fizyka Medyczna Czego możecie się

Bardziej szczegółowo

Wstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2013

Wstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2013 24-06-2007 Wstęp do fizyki jądrowej Tomasz Pawlak, 2013 część 1 własności jąder (w stanie podstawowym) składniki jąder przekrój czynny masy jąder rozmiary jąder Rutherford (1911) Ernest Rutherford (1871-1937)

Bardziej szczegółowo

VI.5 Zderzenia i rozpraszanie. Przekrój czynny. Wzór Rutherforda i odkrycie jądra atomowego

VI.5 Zderzenia i rozpraszanie. Przekrój czynny. Wzór Rutherforda i odkrycie jądra atomowego VI.5 Zderzenia i rozpraszanie. Przekrój czynny. Wzór Rutherforda i odkrycie jądra atomowego Jan Królikowski Fizyka IBC 1 Przekrój czynny Jan Królikowski Fizyka IBC Zderzenia Oddziaływania dwóch (lub więcej)

Bardziej szczegółowo

Reakcje jądrowe. Podstawy fizyki jądrowej - B.Kamys 1

Reakcje jądrowe. Podstawy fizyki jądrowej - B.Kamys 1 Reakcje jądrowe Reakcje w których uczestniczą jądra atomowe nazywane są reakcjami jądrowymi Mogą one zachodzić w wyniku oddziaływań silnych, elektromagnetycznych i słabych Nomenklatura Reakcje, w których

Bardziej szczegółowo

I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona

I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona r. akad. 004/005 I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona Jan Królikowski Fizyka IVBC 1 r. akad. 004/005 0.01 nm=0.1 A

Bardziej szczegółowo

SPEKTROMETRIA CIEKŁOSCYNTYLACYJNA

SPEKTROMETRIA CIEKŁOSCYNTYLACYJNA SPEKTROMETRIA CIEKŁOSCYNTYLACYJNA Metoda detekcji promieniowania jądrowego (α, β, γ) Konwersja energii promieniowania jądrowego na promieniowanie w zakresie widzialnym. Zalety metody: Geometria 4π Duża

Bardziej szczegółowo

Wykorzystanie symetrii przy pomiarze rozkładu kąta rozproszenia w procesie pp pp

Wykorzystanie symetrii przy pomiarze rozkładu kąta rozproszenia w procesie pp pp Wykorzystanie symetrii przy pomiarze rozkładu kąta rozproszenia w procesie pp pp M. Barej 1 K. Wójcik 2 1 Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie 2 Uniwersytet Śląski w Katowicach 16 września 2016 M. Barej,

Bardziej szczegółowo

Fizyka do przodu w zderzeniach proton-proton

Fizyka do przodu w zderzeniach proton-proton Fizyka do przodu w zderzeniach proton-proton Leszek Adamczyk (KOiDC WFiIS AGH) Seminarium WFiIS March 9, 2018 Fizyka do przodu w oddziaływaniach proton-proton Fizyka do przodu: procesy dla których obszar

Bardziej szczegółowo

Mody sprzężone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych

Mody sprzężone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Mody sprzężone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Mody sprzężone w półprzewodnikach polarnych + E E pl η = st α = E E pl ξ = p B.B. Varga,, Phys. Rev. 137,, A1896 (1965) A. Mooradian and B. Wright,

Bardziej szczegółowo

Budowa atomu Poziom: rozszerzony Zadanie 1. (2 pkt.)

Budowa atomu Poziom: rozszerzony Zadanie 1. (2 pkt.) Budowa atomu Poziom: rozszerzony Zadanie 1. (2 pkt.) Zadanie 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 Punkty Okres połowiczego rozpadu pewnego radionuklidu wynosi 16 godzin. a) Określ, ile procent atomów tego izotopu rozpadnie

Bardziej szczegółowo

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej

Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 10 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2015/16

Bardziej szczegółowo

Geometria cząsteczek wieloatomowych. Hybrydyzacja orbitali atomowych.

Geometria cząsteczek wieloatomowych. Hybrydyzacja orbitali atomowych. Geometria cząsteczek wieloatomowych. Hybrydyzacja orbitali atomowych. Geometria cząsteczek Geometria cząsteczek decyduje zarówno o ich właściwościach fizycznych jak i chemicznych, np. temperaturze wrzenia,

Bardziej szczegółowo

Badanie schematu rozpadu jodu 128 I

Badanie schematu rozpadu jodu 128 I J8 Badanie schematu rozpadu jodu 128 I Celem doświadczenie jest wyznaczenie schematu rozpadu jodu 128 I Wiadomości ogólne 1. Oddziaływanie kwantów γ z materią [1,3] a) efekt fotoelektryczny b) efekt Comptona

Bardziej szczegółowo

Neutronowe przekroje czynne dla reaktorów IV generacji badania przy urządzeniu n_tof w CERN

Neutronowe przekroje czynne dla reaktorów IV generacji badania przy urządzeniu n_tof w CERN Neutronowe przekroje czynne dla reaktorów IV generacji badania przy urządzeniu n_tof w CERN Józef Andrzejewski Katedra Fizyki Jądrowej i Bezpieczeństwa Radiacyjnego Uniwersytet Łódzki Mądralin 2013 Współpraca

Bardziej szczegółowo

Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych

Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Mody sprzęŝone w półprzewodnikach polarnych + E E pl η = st α = E E pl ξ = p B.B. Varga, Phys. Rev. 137,, A1896 (1965) A. Mooradian and B. Wright,

Bardziej szczegółowo

2008/2009. Seweryn Kowalski IVp IF pok.424

2008/2009. Seweryn Kowalski IVp IF pok.424 2008/2009 seweryn.kowalski@us.edu.pl Seweryn Kowalski IVp IF pok.424 Plan wykładu Wstęp, podstawowe jednostki fizyki jądrowej, Własności jądra atomowego, Metody wyznaczania własności jądra atomowego, Wyznaczanie

Bardziej szczegółowo

Promieniowanie jonizujące i metody radioizotopowe. dr Marcin Lipowczan

Promieniowanie jonizujące i metody radioizotopowe. dr Marcin Lipowczan Promieniowanie jonizujące i metody radioizotopowe dr Marcin Lipowczan Budowa atomu 897 Thomson, 0 0 m, kula dodatnio naładowana ładunki ujemne 9 Rutherford, rozpraszanie cząstek alfa na folię metalową,

Bardziej szczegółowo

Wytwarzanie niskowymiarowych struktur półprzewodnikowych

Wytwarzanie niskowymiarowych struktur półprzewodnikowych Większość struktur niskowymiarowych wytwarzanych jest za pomocą technik epitaksjalnych. Najczęściej wykorzystywane metody wzrostu: - epitaksja z wiązki molekularnej (MBE Molecular Beam Epitaxy) - epitaksja

Bardziej szczegółowo

Wiązania. w świetle teorii kwantów fenomenologicznie

Wiązania. w świetle teorii kwantów fenomenologicznie Wiązania w świetle teorii kwantów fenomenologicznie Wiązania Teoria kwantowa: zwiększenie gęstości prawdopodobieństwa znalezienia elektronów w przestrzeni pomiędzy atomami c a a c b b Liniowa kombinacja

Bardziej szczegółowo

VI. 6 Rozpraszanie głębokonieelastyczne i kwarki

VI. 6 Rozpraszanie głębokonieelastyczne i kwarki r. akad. 005/ 006 VI. 6 Rozpraszanie głębokonieelastyczne i kwarki 1. Fale materii. Rozpraszanie cząstek wysokich energii mikroskopią na bardzo małych odległościach.. Akceleratory elektronów i protonów.

Bardziej szczegółowo

Theory Polish (Poland)

Theory Polish (Poland) Q3-1 Wielki Zderzacz Hadronów (10 points) Przeczytaj Ogólne instrukcje znajdujące się w osobnej kopercie zanim zaczniesz rozwiązywać to zadanie. W tym zadaniu będą rozpatrywane zagadnienia fizyczne zachodzące

Bardziej szczegółowo

Czujniki. Czujniki służą do przetwarzania interesującej nas wielkości fizycznej na wielkość elektryczną łatwą do pomiaru. Najczęściej spotykane są

Czujniki. Czujniki służą do przetwarzania interesującej nas wielkości fizycznej na wielkość elektryczną łatwą do pomiaru. Najczęściej spotykane są Czujniki Ryszard J. Barczyński, 2010 2015 Politechnika Gdańska, Wydział FTiMS, Katedra Fizyki Ciała Stałego Materiały dydaktyczne do użytku wewnętrznego Czujniki Czujniki służą do przetwarzania interesującej

Bardziej szczegółowo

Pomiary przekrojów czynnych na oddziaływanie elektronów z atomami Cs w pułapce magneto-optycznej

Pomiary przekrojów czynnych na oddziaływanie elektronów z atomami Cs w pułapce magneto-optycznej Pomiary przekrojów czynnych na oddziaływanie elektronów z atomami Cs w pułapce magneto-optycznej Pomiary w pułapce magneto-optycznej W wyniku oddziaływania elektronów z uwięzionymi w pułapce atomami następuje

Bardziej szczegółowo

Detekcja promieniowania elektromagnetycznego czastek naładowanych i neutronów

Detekcja promieniowania elektromagnetycznego czastek naładowanych i neutronów Detekcja promieniowania elektromagnetycznego czastek naładowanych i neutronów Marcin Palacz Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów UW Marcin Palacz Warsztaty ŚLCJ, 21 kwietnia 2009 slide 1 / 30 Rodzaje

Bardziej szczegółowo

Różne dziwne przewodniki

Różne dziwne przewodniki Różne dziwne przewodniki czyli trzy po trzy o mechanizmach przewodzenia prądu elektrycznego Przewodniki elektronowe Metale Metale (zwane również przewodnikami) charakteryzują się tym, że elektrony ich

Bardziej szczegółowo

Podstawy fizyki subatomowej. 3 kwietnia 2019 r.

Podstawy fizyki subatomowej. 3 kwietnia 2019 r. Podstawy fizyki subatomowej Wykład 7 3 kwietnia 2019 r. Atomy, nuklidy, jądra atomowe Atomy obiekt zbudowany z jądra atomowego, w którym skupiona jest prawie cała masa i krążących wokół niego elektronów.

Bardziej szczegółowo

Uszkodzenia struktury DNA wywoływane przez niskoenergetyczne elektrony propozycja mechanizmu

Uszkodzenia struktury DNA wywoływane przez niskoenergetyczne elektrony propozycja mechanizmu Uszkodzenia struktury DNA wywoływane przez niskoenergetyczne elektrony propozycja mechanizmu Piotr Skurski Zakład Chemii Kwantowej Wydział Chemii Uniwersytetu Gdańskiego (seminarium Pracowni Chemii Kwantowej,

Bardziej szczegółowo

Dozymetria promieniowania jonizującego

Dozymetria promieniowania jonizującego Dozymetria dział fizyki technicznej obejmujący metody pomiaru i obliczania dawek (dóz) promieniowania jonizującego, a także metody pomiaru aktywności promieniotwórczej preparatów. Obecnie termin dawka

Bardziej szczegółowo

Oddziaływanie Promieniowania Jonizującego z Materią

Oddziaływanie Promieniowania Jonizującego z Materią Oddziaływanie Promieniowania Jonizującego z Materią Plan Ogólne własności detektora Czułość Rozdzielczość energetyczna Funkcja odpowiedzi Wydajność i czas martwy Tomasz Szumlak AGH-UST Wydział Fizyki i

Bardziej szczegółowo

Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych

Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Mody sprzęŝone plazmon-fonon w silnych polach magnetycznych Klasyczny przykład pośredniego oddziaływania pola magnetycznego na wzbudzenia fononowe Schemat: pole magnetyczne (siła Lorentza) nośniki (oddziaływanie

Bardziej szczegółowo

Elementy chemii obliczeniowej i bioinformatyki Zagadnienia na egzamin

Elementy chemii obliczeniowej i bioinformatyki Zagadnienia na egzamin Elementy chemii obliczeniowej i bioinformatyki Zagadnienia na egzamin 1. Zapisz konfigurację elektronową dla atomu helu (dwa elektrony) i wyjaśnij, dlaczego cząsteczka wodoru jest stabilna, a cząsteczka

Bardziej szczegółowo

Struktura elektronowa

Struktura elektronowa Struktura elektronowa Struktura elektronowa atomów układ okresowy pierwiastków: 1) elektrony w atomie zajmują poziomy energetyczne od dołu, inaczej niż te gołębie (w Australii, ale tam i tak chodzi się

Bardziej szczegółowo

Konwersatorium 1. Zagadnienia na konwersatorium

Konwersatorium 1. Zagadnienia na konwersatorium Konwersatorium 1 Zagadnienia na konwersatorium 1. Omów reguły zapełniania powłok elektronowych. 2. Podaj konfiguracje elektronowe dla atomów Cu, Ag, Au, Pd, Pt, Cr, Mo, W. 3. Wyjaśnij dlaczego występują

Bardziej szczegółowo

Badanie schematu rozpadu jodu 128 J

Badanie schematu rozpadu jodu 128 J J8A Badanie schematu rozpadu jodu 128 J Celem doświadczenie jest wyznaczenie schematu rozpadu jodu 128 J Wiadomości ogólne 1. Oddziaływanie kwantów γ z materią (1,3) a/ efekt fotoelektryczny b/ efekt Comptona

Bardziej szczegółowo

Techniki analityczne. Podział technik analitycznych. Metody spektroskopowe. Spektroskopia elektronowa

Techniki analityczne. Podział technik analitycznych. Metody spektroskopowe. Spektroskopia elektronowa Podział technik analitycznych Techniki analityczne Techniki elektrochemiczne: pehametria, selektywne elektrody membranowe, polarografia i metody pokrewne (woltamperometria, chronowoltamperometria inwersyjna

Bardziej szczegółowo

Badanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów.

Badanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów. Badanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów. prof. dr hab. Marta Kicińska-Habior Wydział Fizyki UW Zakład Fizyki Jądra Atomowego e-mail: Marta.Kicinska-Habior@fuw.edu.pl

Bardziej szczegółowo

Elektron i proton jako cząstki przyspieszane

Elektron i proton jako cząstki przyspieszane Elektron i proton jako cząstki przyspieszane Streszczenie Obecnie znanych jest wiele metod przyśpieszania cząstek. Przyśpieszane są elektrony, protony, deuterony a nawet jony ciężkie. Wszystkie one znalazły

Bardziej szczegółowo

FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych

FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych FIZYKA III MEL Fizyka jądrowa i cząstek elementarnych Wykład 11 Zastosowania fizyki jądrowej w medycynie Medycyna nuklearna Medycyna nuklearna - dział medycyny zajmujący się bezpiecznym zastosowaniem izotopów

Bardziej szczegółowo

CHARAKTERYSTYKA LICZNIKA GEIGERA-MÜLLERA I BADANIE STATYSTYCZNEGO CHARAKTERU ROZPADU PROMIENIOTWÓRCZEGO

CHARAKTERYSTYKA LICZNIKA GEIGERA-MÜLLERA I BADANIE STATYSTYCZNEGO CHARAKTERU ROZPADU PROMIENIOTWÓRCZEGO Politechnika Warszawska Wydział Fizyki Laboratorium Fizyki II p. Piotr Kurek Do użytku wewnętrznego Ćwiczenie nr 1 CHARAKTERYSTYKA LICZNIKA GEIGERA-MÜLLERA I BADANIE STATYSTYCZNEGO CHARAKTERU ROZPADU PROMIENIOTWÓRCZEGO

Bardziej szczegółowo

S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Dyfrakcja na kryształach. Dyfrakcja na kryształach

S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Dyfrakcja na kryształach. Dyfrakcja na kryształach S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Dyfrakcja na kryształach Dyfrakcja na kryształach Warunki dyfrakcji źródło: Ch. Kittel Wstęp do fizyki..., rozdz. 2, rys. 6, str. 49 Konstrukcja Ewalda

Bardziej szczegółowo

Jonizacja plazmą wzbudzaną indukcyjnie (ICP)

Jonizacja plazmą wzbudzaną indukcyjnie (ICP) Jonizacja plazmą wzbudzaną indukcyjnie (ICP) Inductively Coupled Plasma Ionization Opracowane z wykorzystaniem materiałów dr Katarzyny Pawlak z Wydziału Chemicznego PW Schemat spektrometru ICP MS Rozpylacz

Bardziej szczegółowo

Cząstki elementarne i ich oddziaływania III

Cząstki elementarne i ich oddziaływania III Cząstki elementarne i ich oddziaływania III 1. Przekrój czynny. 2. Strumień cząstek. 3. Prawdopodobieństwo procesu. 4. Szybkość reakcji. 5. Złota Reguła Fermiego 1 Oddziaływania w eksperymencie Oddziaływania

Bardziej szczegółowo

Akceleratory elektronów przeznaczone do sterylizacji radiacyjnej. Jerzy Stanikowski

Akceleratory elektronów przeznaczone do sterylizacji radiacyjnej. Jerzy Stanikowski Akceleratory elektronów przeznaczone do sterylizacji radiacyjnej Jerzy Stanikowski Instytut Chemii i Techniki Jadrowej Zakład Chemii i Techniki Radiacyjnej Pracownia Akceleratorów Źródła promieniowania

Bardziej szczegółowo

Spektroskopia fotoelektronów (PES)

Spektroskopia fotoelektronów (PES) Spektroskopia fotoelektronów (PES) Efekt fotoelektryczny hν ( UV lub X) E =hν kin W Proces fotojonizacji w PES: M + hν M + + e E kin (e) = hν E B Φ sp E B energia wiązania elektronu w atomie/cząsteczce

Bardziej szczegółowo

Spektroskopia elektronów Augera. AES Auger Electron Spectroscopy

Spektroskopia elektronów Augera. AES Auger Electron Spectroscopy Spektroskopia elektronów Augera AES Auger Electron Spectroscopy Podstawy E k Z E 4 E 3 E 2 E 1 E k =(E 2 -E 3 )-E 4 Proces Auger a Jonizacja głęboko leżącego poziomu elektronowego przez elektrony pierwotne

Bardziej szczegółowo

Łukowe platerowanie jonowe

Łukowe platerowanie jonowe Łukowe platerowanie jonowe Typy wyładowania łukowego w zależności od rodzaju emisji elektronów z grzaną katodą z termoemisyjną katodą z katodą wnękową łuk rozłożony łuk z wędrującą plamką katodową dr K.Marszałek

Bardziej szczegółowo

Struktura elektronowa σ-kompleksu benzenu z centrum aktywnym Fe IV O cytochromu P450

Struktura elektronowa σ-kompleksu benzenu z centrum aktywnym Fe IV O cytochromu P450 Struktura elektronowa σ-kompleksu benzenu z centrum aktywnym Fe IV O cytochromu P450 Modelowanie metodami DFT, CASSCF i CASPT2 Andrzej Niedziela 1 1 Wydział Chemii Uniwersytet Jagielloński 14.01.2009 /Seminarium

Bardziej szczegółowo

Wady ostrza. Ponieważ ostrze ma duży promień niektóre elementy ukształtowania powierzchni nie są rejestrowane (fioletowy element)

Wady ostrza. Ponieważ ostrze ma duży promień niektóre elementy ukształtowania powierzchni nie są rejestrowane (fioletowy element) Wady ostrza Ponieważ ostrze ma duży promień niektóre elementy ukształtowania powierzchni nie są rejestrowane (fioletowy element) Ponieważ ostrze ma kilka zakończeń w obrazie pojawiają się powtórzone struktury

Bardziej szczegółowo

Zadania powtórkowe do egzaminu maturalnego z chemii Budowa atomu, układ okresowy i promieniotwórczość

Zadania powtórkowe do egzaminu maturalnego z chemii Budowa atomu, układ okresowy i promieniotwórczość strona 1/11 Zadania powtórkowe do egzaminu maturalnego z chemii Budowa atomu, układ okresowy i promieniotwórczość Monika Gałkiewicz Zad. 1 () Przedstaw pełną konfigurację elektronową atomu pierwiastka

Bardziej szczegółowo

III. EFEKT COMPTONA (1923)

III. EFEKT COMPTONA (1923) III. EFEKT COMPTONA (1923) Zjawisko zmiany długości fali promieniowania roentgenowskiego rozpraszanego na swobodnych elektronach. Zjawisko to stoi u podstaw mechaniki kwantowej. III.1. EFEKT COMPTONA Rys.III.1.

Bardziej szczegółowo

Pracownia Jądrowa. dr Urszula Majewska. Spektrometria scyntylacyjna promieniowania γ.

Pracownia Jądrowa. dr Urszula Majewska. Spektrometria scyntylacyjna promieniowania γ. Ćwiczenie nr 1 Spektrometria scyntylacyjna promieniowania γ. 3. Oddziaływanie promieniowania γ z materią: Z elektronami: zjawisko fotoelektryczne, rozpraszanie Rayleigha, zjawisko Comptona, rozpraszanie

Bardziej szczegółowo

Badanie uporządkowania magnetycznego w ultracienkich warstwach kobaltu w pobliżu reorientacji spinowej.

Badanie uporządkowania magnetycznego w ultracienkich warstwach kobaltu w pobliżu reorientacji spinowej. Tel.: +48-85 7457229, Fax: +48-85 7457223 Zakład Fizyki Magnetyków Uniwersytet w Białymstoku Ul.Lipowa 41, 15-424 Białystok E-mail: vstef@uwb.edu.pl http://physics.uwb.edu.pl/zfm Praca magisterska Badanie

Bardziej szczegółowo

Własności optyczne półprzewodników

Własności optyczne półprzewodników Własności optyczne półprzewodników Andrzej Wysmołek Wykład przygotowany w oparciu o wykłady prowadzone na Wydziale Fizyki UW przez prof. Mariana Grynberga oraz prof. Romana Stępniewskiego Klasyfikacja

Bardziej szczegółowo

Seminarium. -rozpad α -oddziaływanie promienowania z materią -liczniki scyntylacyjne. Konrad Tudyka

Seminarium. -rozpad α -oddziaływanie promienowania z materią -liczniki scyntylacyjne. Konrad Tudyka Seminarium -rozpad α -oddziaływanie promienowania z materią -liczniki scyntylacyjne Konrad Tudyka 1 W 1908r. Rutheford zatopił niewielka ilość 86 Rn w szklanym naczyniu o ciękich sciankach (przenikliwych

Bardziej szczegółowo

Układ okresowy. Przewidywania teorii kwantowej

Układ okresowy. Przewidywania teorii kwantowej Przewidywania teorii kwantowej 1 Chemia kwantowa - podsumowanie Cząstka w pudle Atom wodoru Równanie Schroedingera H ˆ = ˆ T e Hˆ = Tˆ e + Vˆ e j Chemia kwantowa - podsumowanie rozwiązanie Cząstka w pudle

Bardziej szczegółowo

Pomiar energii wiązania deuteronu. Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu

Pomiar energii wiązania deuteronu. Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu J1 Pomiar energii wiązania deuteronu Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu Przygotowanie: 1) Model deuteronu. Własności deuteronu jako źródło informacji o siłach jądrowych [4] ) Oddziaływanie

Bardziej szczegółowo

Marek Kowalski

Marek Kowalski Jak zbudować eksperyment ALICE? (A Large Ion Collider Experiment) Jeszcze raz diagram fazowy Interesuje nas ten obszar Trzeba rozpędzić dwa ciężkie jądra (Pb) i zderzyć je ze sobą Zderzenie powinno być

Bardziej szczegółowo

Matura z fizyki i astronomii 2012

Matura z fizyki i astronomii 2012 Matura z fizyki i astronomii 2012 Zadania przygotowawcze do matury na poziomie podstawowym 7 maja 2012 Arkusz A1 Czas rozwiązywania: 120 minut Liczba punktów do uzyskania: 50 Zadanie 1 (1 pkt) Dodatni

Bardziej szczegółowo

WYKŁAD 3 CZĄSTECZKI WIELOATOMOWE ZWIĄZKI WĘGLA

WYKŁAD 3 CZĄSTECZKI WIELOATOMOWE ZWIĄZKI WĘGLA WYKŁAD 3 ZĄSTEZKI WIELOATOMOWE ZWIĄZKI WĘGLA O : (s) O: (s) (s) (p z ) (p x ) (p y ) px py s 90 o? s 4 : (s) (s) (p x ) (p y ) (s) (s) (p x ) (p y ) (p z ) s pz px py s so : (s) s s.orbital MOLEKULARNY

Bardziej szczegółowo

Chemia nieorganiczna. Copyright 2000 by Harcourt, Inc. All rights reserved.

Chemia nieorganiczna. Copyright 2000 by Harcourt, Inc. All rights reserved. Chemia nieorganiczna 1. Układ okresowy metale i niemetale 2. Oddziaływania inter- i intramolekularne 3. Ciała stałe rodzaje sieci krystalicznych 4. Przewodnictwo ciał stałych Pierwiastki 1 1 H 3 Li 11

Bardziej szczegółowo

Ćwiczenie nr 2 : Badanie licznika proporcjonalnego fotonów X

Ćwiczenie nr 2 : Badanie licznika proporcjonalnego fotonów X Ćwiczenie nr 2 : Badanie licznika proporcjonalnego fotonów X Oskar Gawlik, Jacek Grela 16 lutego 2009 1 Podstawy teoretyczne 1.1 Liczniki proporcjonalne Wydajność detekcji promieniowania elektromagnetycznego

Bardziej szczegółowo

Oddziaływanie jonów z powierzchnią

Oddziaływanie jonów z powierzchnią Sygnał Oddziaływanie jonów z powierzchnią Próbka Soczewka Laser Rozpraszanie jonów Przyspieszanie jonów Teorie analityczne Teoria rozpraszania Detektor Czas Rozpraszanie niskoenergetycznych jonów Wsteczne

Bardziej szczegółowo

Fizyka 3.3 WYKŁAD II

Fizyka 3.3 WYKŁAD II Fizyka 3.3 WYKŁAD II Promieniowanie elektromagnetyczne Dualizm korpuskularno-falowy światła Fala elektromagnetyczna Strumień fotonów o energii E F : E F = hc λ c = 3 10 8 m/s h = 6. 63 10 34 J s Światło

Bardziej szczegółowo

Korpuskularna natura światła i materii

Korpuskularna natura światła i materii Podręcznik zeszyt ćwiczeń dla uczniów Korpuskularna natura światła i materii Politechnika Gdańska, Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej ul. Narutowicza 11/12, 80-233 Gdańsk, tel. +48 58 348

Bardziej szczegółowo

Wykład 12 V = 4 km/s E 0 =.08 e V e = = 1 Å

Wykład 12 V = 4 km/s E 0 =.08 e V e  = = 1 Å Wykład 12 Fale materii: elektrony, neutrony, lekkie atomy Neutrony generowane w reaktorze są spowalniane w wyniku zderzeń z moderatorem (grafitem) do V = 4 km/s, co odpowiada energii E=0.08 ev a energia

Bardziej szczegółowo

Atmosfera ziemska w obserwacjach promieni kosmicznych najwyższych energii. Jan Pękala Instytut Fizyki Jądrowej PAN

Atmosfera ziemska w obserwacjach promieni kosmicznych najwyższych energii. Jan Pękala Instytut Fizyki Jądrowej PAN Atmosfera ziemska w obserwacjach promieni kosmicznych najwyższych energii Jan Pękala Instytut Fizyki Jądrowej PAN Promienie kosmiczne najwyższych energii Widmo promieniowania kosmicznego rozciąga się na

Bardziej szczegółowo

Elektronowa struktura atomu

Elektronowa struktura atomu Elektronowa struktura atomu Model atomu Bohra oparty na teorii klasycznych oddziaływań elektrostatycznych Elektrony mogą przebywać tylko w określonych stanach, zwanych stacjonarnymi, o określonej energii

Bardziej szczegółowo

Oddziaływanie promieniowania X z materią. Podstawowe mechanizmy

Oddziaływanie promieniowania X z materią. Podstawowe mechanizmy Oddziaływanie promieniowania X z materią Podstawowe mechanizmy Promieniowanie od oscylującego elektronu Rozpraszanie Thomsona Dyspersja podejście klasyczne Fala padająca Wymuszony, tłumiony oscylator harmoniczny

Bardziej szczegółowo

Teoria Orbitali Molekularnych. tworzenie wiązań chemicznych

Teoria Orbitali Molekularnych. tworzenie wiązań chemicznych Teoria Orbitali Molekularnych tworzenie wiązań chemicznych Zbliżanie się atomów aż do momentu nałożenia się ich orbitali H a +H b H a H b Wykres obrazujący zależność energii od odległości atomów długość

Bardziej szczegółowo

Rozdział 6 Oscylacje neutrin słonecznych i atmosferycznych. Eksperymenty Superkamiokande, SNO i inne. Macierz mieszania Maki-Nakagawy- Sakaty (MNS)

Rozdział 6 Oscylacje neutrin słonecznych i atmosferycznych. Eksperymenty Superkamiokande, SNO i inne. Macierz mieszania Maki-Nakagawy- Sakaty (MNS) Rozdział 6 Oscylacje neutrin słonecznych i atmosferycznych. Eksperymenty Superkamiokande, SNO i inne. Macierz mieszania Maki-Nakagawy- Sakaty (MNS) Kilka interesujących faktów Każdy człowiek wysyła dziennie

Bardziej szczegółowo

Spektroelektrochemia technecjanów (VII) w środowisku kwasu siarkowego (VI)

Spektroelektrochemia technecjanów (VII) w środowisku kwasu siarkowego (VI) Spektroelektrochemia technecjanów (VII) w środowisku kwasu siarkowego (VI) Justyna Bebko Pracownia Elektrochemicznych Źródeł Energii kierownik i opiekun pracy: dr M. Chotkowski 1 Plan prezentacji ❶ Kilka

Bardziej szczegółowo

Fluorescencyjna detekcja śladów cząstek jądrowych przy użyciu kryształów fluorku litu

Fluorescencyjna detekcja śladów cząstek jądrowych przy użyciu kryształów fluorku litu Fluorescencyjna detekcja śladów cząstek jądrowych przy użyciu kryształów fluorku litu Paweł Bilski Zakład Fizyki Radiacyjnej i Dozymetrii (NZ63) IFJ PAN Fluorescenscent Nuclear Track Detectors (FNTD) pierwsza

Bardziej szczegółowo

Fizyka 2. Janusz Andrzejewski

Fizyka 2. Janusz Andrzejewski Fizyka 2 wykład 14 Janusz Andrzejewski Atom wodoru Wczesne modele atomu -W czasach Newtona atom uważany była za małą twardą kulkę co dość dobrze sprawdzało się w rozważaniach dotyczących kinetycznej teorii

Bardziej szczegółowo

J14. Pomiar zasięgu, rozrzutu zasięgu i zdolności hamującej cząstek alfa w powietrzu PRZYGOTOWANIE

J14. Pomiar zasięgu, rozrzutu zasięgu i zdolności hamującej cząstek alfa w powietrzu PRZYGOTOWANIE J14 Pomiar zasięgu, rozrzutu zasięgu i zdolności hamującej cząstek alfa w powietrzu PRZYGOTOWANIE 1. Oddziaływanie ciężkich cząstek naładowanych z materią [1, 2] a) straty energii na jonizację (wzór Bethego-Blocha,

Bardziej szczegółowo

Identyfikacja cząstek

Identyfikacja cząstek Określenie masy i ładunku cząstek Pomiar prędkości przy znanym pędzie e/ µ/ π/ K/ p czas przelotu (TOF) straty na jonizację de/dx Promieniowanie Czerenkowa (C) Promieniowanie przejścia (TR) Różnice w charakterze

Bardziej szczegółowo

Podczerwień bliska: cm -1 (0,7-2,5 µm) Podczerwień właściwa: cm -1 (2,5-14,3 µm) Podczerwień daleka: cm -1 (14,3-50 µm)

Podczerwień bliska: cm -1 (0,7-2,5 µm) Podczerwień właściwa: cm -1 (2,5-14,3 µm) Podczerwień daleka: cm -1 (14,3-50 µm) SPEKTROSKOPIA W PODCZERWIENI Podczerwień bliska: 14300-4000 cm -1 (0,7-2,5 µm) Podczerwień właściwa: 4000-700 cm -1 (2,5-14,3 µm) Podczerwień daleka: 700-200 cm -1 (14,3-50 µm) WIELKOŚCI CHARAKTERYZUJĄCE

Bardziej szczegółowo

IM-8 Zaawansowane materiały i nanotechnologia - Pracownia Badań Materiałów I 1. Badanie absorpcji promieniowania gamma w materiałach

IM-8 Zaawansowane materiały i nanotechnologia - Pracownia Badań Materiałów I 1. Badanie absorpcji promieniowania gamma w materiałach IM-8 Zaawansowane materiały i nanotechnologia - Pracownia Badań Materiałów I 1 IM-8 Badanie absorpcji promieniowania gamma w materiałach I. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest pomiar współczynników absorpcji

Bardziej szczegółowo

Nieliniowa Optyczna Spektroskopia Supermolekuł

Nieliniowa Optyczna Spektroskopia Supermolekuł Nieliniowa Optyczna Spektroskopia Supermolekuł Tadeusz Bancewicz Zakład Optyki Nieliniowej, Wydział Fizyki, Uniwersytet im. Adama Mickiewicza w Poznaniu, http://zon8.physd.amu.edu.pl/~tbancewi 6 marca

Bardziej szczegółowo

Wykład przygotowany w oparciu o podręczniki:

Wykład przygotowany w oparciu o podręczniki: Slajd 1 Wykład przygotowany w oparciu o podręczniki: Organic Chemistry 4 th Edition Paula Yurkanis Bruice Slajd 2 Struktura elektronowa wiązanie chemiczne Kwasy i zasady Slajd 3 Chemia organiczna Związki

Bardziej szczegółowo

Chemia nieorganiczna. Pierwiastki. niemetale Be. 27 Co. 28 Ni. 26 Fe. 29 Cu. 45 Rh. 44 Ru. 47 Ag. 46 Pd. 78 Pt. 76 Os.

Chemia nieorganiczna. Pierwiastki. niemetale Be. 27 Co. 28 Ni. 26 Fe. 29 Cu. 45 Rh. 44 Ru. 47 Ag. 46 Pd. 78 Pt. 76 Os. Chemia nieorganiczna 1. Układ okresowy metale i niemetale 2. Oddziaływania inter- i intramolekularne 3. Ciała stałe rodzaje sieci krystalicznych 4. Przewodnictwo ciał stałych Copyright 2000 by Harcourt,

Bardziej szczegółowo

Eksperymentalne badanie układów kilkunukleonowych

Eksperymentalne badanie układów kilkunukleonowych Prezentacja tematyki badawczej Zakładu Fizyki Jądrowej Eksperymentalne badanie układów kilkunukleonowych Koordynatorzy: prof. St. Kistryn, dr Izabela Ciepał 18 maja 2013 Dynamika oddziaływania w układach

Bardziej szczegółowo

Badanie utleniania kwasu mrówkowego na stopach trójskładnikowych Pt-Rh-Pd

Badanie utleniania kwasu mrówkowego na stopach trójskładnikowych Pt-Rh-Pd Badanie utleniania kwasu mrówkowego na stopach trójskładnikowych Pt-Rh-Pd Kamil Wróbel Pracownia Elektrochemicznych Źródeł Energii Kierownik pracy: prof. dr hab. A. Czerwiński Opiekun pracy: dr M. Chotkowski

Bardziej szczegółowo

Wyznaczanie energii promieniowania γ pochodzącego ze. źródła Co metodą absorpcji

Wyznaczanie energii promieniowania γ pochodzącego ze. źródła Co metodą absorpcji Wyznaczanie energii promieniowania γ pochodzącego ze 6 źródła Co metodą absorpcji I. Zagadnienia 1. Procesy fizyczne prowadzące do emisji kwantów γ. 2. Prawo absorpcji. Oddziaływanie promieniowania γ z

Bardziej szczegółowo

Zagadnienia. Budowa atomu a. rozmieszczenie elektronów na orbitalach Z = 1-40; I

Zagadnienia. Budowa atomu a. rozmieszczenie elektronów na orbitalach Z = 1-40; I Nr zajęć Data Zagadnienia Budowa atomu a. rozmieszczenie elektronów na orbitalach Z = 1-40; I 9.10.2012. b. określenie liczby cząstek elementarnych na podstawie zapisu A z E, również dla jonów; c. określenie

Bardziej szczegółowo

Szybka wielobiegunowa metoda elementów brzegowych w analizie układów liniowosprężystych

Szybka wielobiegunowa metoda elementów brzegowych w analizie układów liniowosprężystych Katedra Wytrzymałości Materiałów i Metod Komputerowych Mechaniki Politechnika Śląska, Gliwice Szybka wielobiegunowa metoda elementów brzegowych w analizie układów liniowosprężystych Algorytm SWMEB. Część

Bardziej szczegółowo