Modelowanie matematyczne procesów transportu w mikroskali
|
|
|
- Edyta Janik
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 METRO MEtaurgicn TRening On-ine Modeoanie matematcne proceó tranportu mikrokai Piotr Furmańki IT PW Edukaca i Kutura
2 Modeoanie arodkoania Tempo arodkoania dn dt f T N N cr gdie: N -gętość obętościoa aktnc arodkó N - icba cątecek na poiercni arodka f N cr - cętotiość dereń cątecek arodkiem - obętościoe tężenie arodkó o krtcnm miare METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 2
3 Modeoanie arodkoania ętotiość dereń cątecek arodkiem f T f 0 ep G kt f gdie: f 0 k G f -cętotiość prekoku cątecek na poiercnię arodka -tała Botmanna - energia aktaci da premiecania ię cątecek na poiercnię arodka METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 3
4 Modeoanie arodkoania Stężenie arodkó o krtcnm miare N cr N 0 N cr ep G kt gdie: N 0 G G v - pocątkoa gętość obętościoa aktnc arodkó - miana obętościoe entapii obodne da arodka o miare krtcnm - miana obętościoe entapii obodne iąana premianą ciała tałego ciec 16 πγ G 3 G 3 2 v METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 4
5 Modeoanie arodkoania Tempo arodkoania ednorodnego r dn dt f T N 0 ep G kt gdie: πγ 16 πγ TmVm G 2 3 G 3 Lm T T v m 2 V f m - obętość mooa - modfikoana cętotiość dereń, f f N METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 5
6 Modeoanie arodkoania Tempo arodkoania eterogenicnego θ dn dt f T N 0 ep G kt gdie: G 16 3 πγ G 3 2 v 16πγ 3 3 L m T m T V m T m 2 F θ F θ θ 2 coθ 1 coθ 2 / 4 -kąt iżania pre arodek METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 6
7 Modeoanie arodkoania Tempo arodkoania ako funkca temperatur T T m DN dt METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 7
8 Modeoanie proceó tranportu Proce proadące do potaania rokładó temperatur i tężeń kładnikó topac Generaca ciepła na granic ciec/ciało tałe Uuanie ciepła pre ścian otacaące formę Różne ropucaności kładnikó faac Podtaoe mecanim tranportu energii i kładnikó topó dfua unoenie konekca METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 8
9 Modeoanie proceó tranportu Podtaoe aeżności potrebne do modeoania matematcnego proceó tranportu pr krepnięciu topó Rónania bianu ma, pędu, energii i kładnikó topie Ziąki konttutne Rónania bianu ma, pędu, energii i kładnikó na granic międfaoe ciec/ciało tałe Warunki bregoe i pocątkoe Ziąki termodnamicne międ miennmi METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 9
10 Modeoanie proceó tranportu Rónanie ciągłości faie ciekłe dv d d m t [ d] dd [ d] dd [ d] dd gdie: m - maa, -gętość, - prędkość ciec METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 10
11 Modeoanie proceó tranportu Rónanie ciągłości [ d d] dd d d d d dv dv t dv t RÓWNANIE IĄGŁOŚI METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 11
12 Modeoanie proceó tranportu Rónanie ciągłości t cłon unoenia pre ciec Uaga: da ciec nieściśie 0 METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 12
13 Modeoanie proceó tranportu Bian ma na rucome granic ciec / ciało tałe interface n n 0 i i METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 13
14 Modeoanie proceó tranportu Rónanie pędu P t. [... [ σ σ d ] [ σ σ d ] [ σ σ d ] dd dvf d] dd dd [ dd [ d] dd d] dd gdie: P dv σ, σ, σ f --kładoa pędu eementarne obętości dv --kładoe tenora naprężeń --kładoa ił maoe diałaące na eementarną obętość ciec METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 14
15 Modeoanie proceó tranportu Rónanie pędu [ d d d] dd d d d dv [ σ σ σ d] dd d d σ σ d d d σ dv METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 15
16 16 METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW Modeoanie proceó tranportu Rónanie pędu dvf dv dv dv t σ σ σ f σ t RÓWNANIE PĘDU
17 Modeoanie proceó tranportu Rónanie pędu t σ f t σ f cłon unoenia cłon dfui METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 17
18 Modeoanie proceó tranportu Ziąek konttutn da rónania pędu σ p 1 2µ e gdie: p -ciśnienie µ - epkość ciec e T - tenor prędkości deformaci T - tranponoan gradient prędkości METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 18
19 Modeoanie proceó tranportu Rónanie pędu da ciec σ p 1 2µ e t σ f 2 t p µ f p µ 2 t f RÓWNANIE PĘDU DLA FAZY IEKŁEJ METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 19
20 Modeoanie proceó tranportu Ziąki termodnamicne - gętość T,[ ] O Tr,[ ] r 1 βt T Tr β r gdie: β T β -półcnnik roeraności termicne -półcnnik roeraności tężenioe łon rónaniu pędu da konekci obodne p f f β T T β O T r r METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 20
21 Modeoanie proceó tranportu Bian pędu na granic międfaoe ciec / ciało tałe interface σ σ [ σ ] n [ σ ] n 2κγ n γ t i i gdie: κ - krina granic międfaoe METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 21
22 Modeoanie proceó tranportu Bian pędu na rucome granic międfaoe ciec / ciało tałe interface Z bianu ma na granic międfaoe σ σ i n i n σ σ n n 2κγ n γ t i gdie: n t - ednotko ektor norman do poiercni - Jednotko ektor tcn do poiercni METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 22
23 Modeoanie proceó tranportu Ziąki termodnamicne napięcie poiercnioe γ γ T,[ ] gdie: -Stężenie kładnika -tego udiał mao γ t γ T T t γ t METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 23
24 Modeoanie proceó tranportu Rónanie energii q d q d gdie: d - entapia łaścia q -gętość trumienia ciepła METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 24
25 25 METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW Modeoanie proceó tranportu Rónanie energii dd d q d q dd d q d q dd d q d q t dv ] [ ] [ ] [ dv q d d d q q d d q dd d q d q ] [
26 26 METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW Modeoanie proceó tranportu Rónanie energii dv q q q dv t q t RÓWNANIE ENERGII cłon unoenia cłon dfui q t
27 Modeoanie proceó tranportu Ziąek konttutn da gętości trumienia ciepła q λ T PRAWO FOURIERA gdie: λ -półcnnik preodenia ciepła Wpółcnniki preodenia ciepła fa ciekłe i tałe ą różne i aeżą od rodau ubtanci, temperatur, kierunku, kładu i mikrotruktur fa tałe METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 27
28 28 METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW Modeoanie proceó tranportu Bian energii da rucome granic ciec / ciało tałe interface q q T i [ ] [ ] 0 n q n q i i κ γ m m a i m i m i L T V L RT m T T 2 2
29 Modeoanie proceó tranportu Bian energii da rucome granic ciec / ciało tałe interface Z bianu ma da granic międfaoe i n i n q q q q n i n ENTALPIA WŁAŚIWA T,[ ] METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 29
30 Modeoanie proceó tranportu Ziąki termodnamicne entapia łaścia - da fa tałe T,[ ] r T r,0 0 T r,[ ] d T T r c T,[ ] dt gdie: r c - entapia łaścia odnieienia -ciepło łaście da fa tałe - entapia cątkoa da fa tałe METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 30
31 Modeoanie proceó tranportu Ziąki termodnamicne entapia łaścia - da fa ciekłe T,[ ] r T r,0 T T r m c T,0 dt L f T,[ ] d 0 T T m c T,[ ] dt gdie: c L f -ciepło łaście ciec -ciepło krepnięcia da preażaącego kładnika - entapia cątkoa da ciec METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 31
32 Modeoanie proceó tranportu Ziąki termodnamicne entapia łaścia Da ctc ubtanci L f METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 32
33 Modeoanie proceó tranportu Ziąki termodnamicne entapia łaścia Da tałc artości ciepła łaściego i pomianego płu tężeń kładnikó na entapię łaścią top o małe iości dodatkó - da fa tałe T,[ ] r Tr c T Tr - da fa ciekłe T,[ ] r Tr c Tm Tr L f c T Tm METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 33
34 Modeoanie proceó tranportu Bian energii na rucome granic ciec / ciało tałe interface Da nierucome fa tałe, tałc artości ciepła łaściego fa i pr pomianm płie tężenia kładnikó na entapię łaścią mała iość dodatkó topoc q q T λ n i T λ n gdie: c c T T m i L f METRO MEtaurgicn TRening On-ine T - temperatura granic międfaoe i oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 34
35 Modeoanie proceó tranportu Bian ma pocegónc dodatkó topoc d d gdie: d -tężenie tego kładnika udiał mao --kładoa ektora gętości trumienia ma tego kładnika METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 35
36 36 METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW Modeoanie proceó tranportu Bian ma dodatkó topoc dd d d dd d d dd d d t ] [ ] [ ] [ dv d d d d d dd d d ] [
37 Modeoanie proceó tranportu Bian ma dodatkó topoc t dv dv t RÓWNANIE BILANSU DODATKÓW STOPOWYH t cłon unoenia cłon dfui METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 37
38 Modeoanie proceó tranportu Ziąek konttutn na gętość trumienia ma -tego dodatku topoego D PRAWO FIKA gdie: D -półcnnik dfui -tego dodatku topoego Wpółcnniki dfui faie ciekłe i tałe nacnie ię różnią i aeżą od rodau ubtanci, temperatur, kierunku, kładu i mikrotruktur fa tałe METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 38
39 Modeoanie proceó tranportu Bian ma -tego dodatku topoego na rucome granic ciec / ciało tałe interface [ ] n i [ ] n 0 i METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 39
40 Modeoanie proceó tranportu Bian ma -tego dodatku topoego na rucome granic ciec / ciało tałe interface Z rónania bianu ma na granic międfaoe i n i n n i n METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 40
41 Modeoanie proceó tranportu Bian ma -tego dodatku topoego na rucome granic ciec / ciało tałe interface Da nierucome fa tałe, topu dukładnikoego i nieiekie iości dodatku topoego q q D n D n i gdie: 1 κ p κ p -półcnnik rodiału METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 41
42 Modeoanie proceó tranportu Rónanie tranportu ma -tego dodatku topoego na obodne poiercni ciec ub granic ciec - forma t S gdie: S - poiercnioe tężenie udiał mao -tego dodatku topoego - operator dergenci e półrędnc poiercnioc - poiercnioa gętość trumienia ma tego dodatku - miana netto ma tego dodatku poodoana adorpcą METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 42
43 Modeoanie proceó tranportu Ziąki da tranportu ma tego dodatku topoego na obodne poiercni ciec ub granic ciec - forma D adorpca deorpca S n β α gdie: β D, α - poiercnio półcnnik dfui tego dodatku - kinetcne półcnniki adorpci i deorpci - górne ogranicenie na tężenie tego dodatku topoego da prpadku adorpci monoartie poiercnioe METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 43
44 Modeoanie proceó tranportu Wmiana ciepła na granic faa ciekła ub tała / poiercnia form NOMINALNA GRANIA STOP - FORMA METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 44
45 Modeoanie proceó tranportu Wmiana ciepła na granic faa ciekła ub tała / poiercnia form NOMINALNA GRANIA r A STOP W FAZIE IEKŁEJ LUB STAŁEJ FORMA q A ra q n α T ra T T gdie: α T - okana termicna konduktanca poiercnioa T - temperatura poiercni form METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 45
46 Modeoanie proceó tranportu Podumoanie Podtaoe rónania opiuące krepnięcie topó aieraą: Modee arodkoania Modee tranportu energii i dodatkó topoc i rucu fa METRO MEtaurgicn TRening On-ine oprigt 2005 Piotr Furmańki IT, PW 46
Fale skrętne w pręcie
ae skrętne w ręcie + -(+) eement ręta r π ) ( 4 Lokane skręcenie o () moment skręcając moduł stwności r romień ręta r 4 ) ( π Pod włwem wadkowego momentu eement ręta uskuje rsiesenie kątowe i sełnion jest
POLITECHNIKA WROCŁAWSKA INSTYTUT TECHNIKI CIEPLNEJ I MECHANIKI PŁYNÓW ZAKŁAD TERMODYNAMIKI
POLITECHNIKA WROCŁAWSKA INSTYTUT TECHNIKI CIEPLNEJ I MECHANIKI PŁYNÓW ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Materiały omocnicze do ćiczeń rachunkoych z rzedmiotu Termodynamika tooana CZĘŚĆ 1: GAZY WILGOTNE mr inż. Piotr
Metody systemowe i decyzyjne w informatyce
Metody ytemowe i decyzyjne w informatyce Ćwiczenia lita zadań nr 1 Prote zatoowania równań różniczkowych Zad. 1 Liczba potencjalnych użytkowników portalu połecznościowego wynoi 4 miliony oób. Tempo, w
=>?. WYKŁAD 7 SIŁY WEWNĘTRZNE W PŁYNIE. ZWIĄZKI KONSTYTUTYWNE. PŁYN NEWTONOWSKI.
WYKŁAD 7 SIŁY WEWNĘTRZNE W PŁYNIE. ZWIĄZKI KONSTYTUTYWNE. PŁYN NEWTONOWSKI. 1/1 OPIS SIŁ WEWNĘTRZNYCH W PŁYNIE. TENSOR NAPRĘŻEŃ. Zgodnie z hipotezą Cauchy ego, siły reakci dwóch części płynu wynikaące
WZORY Z FIZYKI POZNANE W GIMNAZJUM
WZORY Z IZYKI POZNANE W GIMNAZJM. CięŜa ciała. g g g g atość cięŝau ciała N, aa ciała kg, g tały ółczyik zay zyiezeie zieki, N g 0 0 kg g. Gętość ubtacji. getoc aa objetoc ρ V Jedotką gętości kładzie SI
S ścianki naczynia w jednostce czasu przekazywany
FIZYKA STATYSTYCZNA W ramach fizyki statystycznej przyjmuje się, że każde ciało składa się z dużej liczby bardzo małych cząstek, nazywanych cząsteczkami. Cząsteczki te znajdują się w ciągłym chaotycznym
CIĘŻAR. gdzie: F ciężar [N] m masa [kg] g przyspieszenie ziemskie ( 10 N ) kg
![CIĘŻAR. gdzie: F ciężar [N] m masa [kg] g przyspieszenie ziemskie ( 10 N ) kg](/thumbs/30/13957928.jpg "CIĘŻAR. gdzie: F ciężar [N] m masa [kg] g przyspieszenie ziemskie ( 10 N ) kg")
WZORY CIĘŻAR F = m g F ciężar [N] m masa [kg] g przyspieszenie ziemskie ( 10 N ) kg 1N = kg m s 2 GĘSTOŚĆ ρ = m V ρ gęstość substancji, z jakiej zbudowane jest ciało [ kg m 3] m- masa [kg] V objętość [m
FIZYKA STATYSTYCZNA. d dp. jest sumaryczną zmianą pędu cząsteczek zachodzącą na powierzchni S w
FIZYKA STATYSTYCZNA W ramach fizyki statystycznej przyjmuje się, że każde ciało składa się z dużej liczby bardzo małych cząstek, nazywanych cząsteczkami. Cząsteczki te znajdują się w ciągłym chaotycznym
Zasady termodynamiki
Zasady termodynamiki Energia wewnętrzna (U) Opis mikroskopowy: Jest to suma średnich energii kinetycznych oraz energii oddziaływań międzycząsteczkowych i wewnątrzcząsteczkowych. Opis makroskopowy: Jest
Fizyka statystyczna Fenomenologia przejść fazowych. P. F. Góra
Fizyka statystyczna Fenomenologia przejść fazowych P. F. Góra http://th-www.if.uj.edu.pl/zfs/gora/ 2015 Przejście fazowe transformacja układu termodynamicznego z jednej fazy (stanu materii) do innej, dokonywane
http://www.viamoda.edu.pl/rekrutacja/studia-podyplomowe_s_37.html
O Strona 1/288 01-07-2016 09:00:13 F Strona 2/288 01-07-2016 09:00:13 E Strona 3/288 01-07-2016 09:00:13 R Strona 4/288 01-07-2016 09:00:13 T Strona 5/288 01-07-2016 09:00:13 A Strona 6/288 01-07-2016
Modelowanie zjawisk przepływowocieplnych. i wewnętrznie ożebrowanych. Karol Majewski Sławomir Grądziel
Modelowanie zjawisk przepływowocieplnych w rurach gładkich i wewnętrznie ożebrowanych Karol Majewski Sławomir Grądziel Plan prezentacji Wprowadzenie Wstęp do obliczeń Obliczenia numeryczne Modelowanie
Dodatek 2. Wielowymiarowe modele GARCH
Dodatek 2. Wielowymiarowe modele GARCH MODELOWANIE POLSKIEJ GOSPODARKI z R MPGzR (dodatek 2) Modele MGARCH 1 / 15 Ogólna specykacja modelu MGARCH Ogólna posta dla N-wymiarowego procesu MGARCH {y t }: y
(1.1) (1.2) (1.3) (1.4) (1.5) (1.6) Przy opisie zjawisk złożonych wartości wszystkich stałych podobieństwa nie mogą być przyjmowane dowolnie.
1. Teoria podobieństa Figury podobne geometrycznie mają odpoiadające sobie kąty róne, a odpoiadające sobie boki są proporcjonane 1 n (1.1) 1 n Zjaiska fizyczne mogą być podobne pod arunkiem, że zachodzą
STEROWANIE WG. ZASADY U/f = const
STEROWANIE WG. ZASADY U/f = cont Rozruch bezpośredni ilnika aynchronicznego (bez układu regulacji, odpowiedź na kok wartości zadanej napięcia zailania) Duży i niekontrolowany prąd przy rozruchu Ocylacje
Fizyka. w. 03. Paweł Misiak. IŚ+IB+IiGW UPWr 2014/2015
Fizyka w. 03 Paweł Misiak IŚ+IB+IiGW UPWr 2014/2015 Jednostki miar SI Jednostki pochodne wielkość nazwa oznaczenie definicja czestotliwość herc Hz 1 Hz = 1 s 1 siła niuton N 1 N = 1 kgm 2 s 2 ciśnienie
Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w poprzednim odcinku 1 Wzorce sekunda Aktualnie niepewność pomiaru czasu to 1s na 70mln lat!!! 2 Modele w fizyce Uproszczenie problemów Tworzenie prostych modeli, pojęć i operowanie nimi 3 Opis ruchu Opis
powierzchnia rozdziału - dwie fazy ciekłe - jedna faza gazowa - dwa składniki
Przejścia fazowe. powierzchnia rozdziału - skokowa zmiana niektórych parametrów na granicy faz. kropeki wody w atmosferze - dwie fazy ciekłe - jedna faza gazowa - dwa składniki Przykłady przejść fazowych:
Insulation. Cennik produktów Ważny od 15 września 2013r.
Inulation Cennik produktów Ważny od 1 wreśnia 013r. K3 Iolacja Poadek DO TRERMOIZOLACJI POSADZEK NA STROPIE, GRUNCIE ORAZ TARASÓW I BALKONÓW W BUDYNKACH MIESZKALNYCH, PRZEMYSŁOWYCH I UŻYTECZNOŚCI PUBLICZNEJ
Gaz doskonały model idealnego układu bardzo wielu cząsteczek, które: i. mają masę w najprostszym przypadku wszystkie taką samą
Terodynaika 16-1 16 Terodynaika Założenia teorii kinetycno oekuarnej Ga doskonały ode ideanego układu bardo wieu cąstecek, które: i ają asę w najprostsy prypadku wsystkie taką saą, ii nie ają objętości
Siłowniki beztłoczyskowe
Seria 100 Wstęp zaprojektowano w celu uzyskania większej oszczędności przestrzeni w porównaniu z tradycyjnymi siłownikami z tłoczyskiem. Przestrzeń zajmowana przez siłownik beztłoczyskowy jest niewiele
Document: Exercise-03-manual --- 2014/12/10 --- 8:54--- page 1 of 8 INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 3. Optymalizacja wielowarstwowych płyt laminowanych
Document: Exercise-03-manual --- 2014/12/10 --- 8:54--- page 1 of 8 PRZEDMIOT TEMAT KATEDRA MECHANIKI STOSOWANEJ Wydiał Mechanicny POLITECHNIKA LUBELSKA INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 3 1. CEL ĆWICZENIA Wybrane
Prowadzący. http://luberski.w.interia.pl telefon PK: 126282746 Pokój 210A (Katedra Biotechnologii i Chemii Fizycznej C-5)
Tomasz Lubera dr Tomasz Lubera mail: luberski@interia.pl Prowadzący http://luberski.w.interia.pl telefon PK: 126282746 Pokój 210A (Katedra Biotechnologii i Chemii Fizycznej C-5) Konsultacje: we wtorki
Termodynamika. Część 12. Procesy transportu. Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ
Termodynamika Część 12 Procesy transportu Janusz Brzychczyk, Instytut Fizyki UJ Zjawiska transportu Zjawiska transportu są typowymi procesami nieodwracalnymi zachodzącymi w przyrodzie. Zjawiska te polegają
PRAWA ZACHOWANIA Prawa zachowania najbardziej fundamentalne prawa:
PRW ZCHOWNI Pawa achowania nabadie fundamentalne pawa: o ewnętne : pawo achowania pędu, pawo achowania momentu pędu, pawo achowania enegii; o wewnętne : pawa achowania np. całkowite licb nukleonów w eakci
1. BILANSOWANIE WIELKOŚCI FIZYCZNYCH
1. BILANSOWANIE WIELKOŚCI FIZYCZNYCH Ośrodki materialne charakteryzują dwa rodzaje różniących się zasadniczo od siebie wielkości fizycznych: globalne (ekstensywne) przypisane obszarowi przestrzeni fizycznej,
Szkła specjalne Przejście szkliste i jego termodynamika Wykład 5. Ryszard J. Barczyński, 2017 Materiały edukacyjne do użytku wewnętrznego
Szkła specjalne Przejście szkliste i jego termodynamika Wykład 5 Ryszard J. Barczyński, 2017 Materiały edukacyjne do użytku wewnętrznego Czy przejście szkliste jest termodynamicznym przejściem fazowym?
Wykład 4. Przypomnienie z poprzedniego wykładu
Wykład 4 Przejścia fazowe materii Diagram fazowy Ciepło Procesy termodynamiczne Proces kwazistatyczny Procesy odwracalne i nieodwracalne Pokazy doświadczalne W. Dominik Wydział Fizyki UW Termodynamika
Zadania do sprawdzianu
Zadanie 1. (1 pkt) Na podtawie wykreu możemy twierdzić, że: Zadania do prawdzianu A) ciało I zaczęło poruzać ię o 4 później niż ciało II; B) ruch ciała II od momentu tartu do chwili potkania trwał 5 ;
Drobiną tą jest: A) proton B) neutron C) atom wodoru D) elektron
ŁÓDZKIE CENTRUM DOSKONALENIA NAUCZYCIELI I KSZTAŁCENIA PRAKTYCZNEGO Kod pracy Wypełnia Przewodniczący Wojewódzkiej Koiji Wojewódzkiego Konkuru Przediotowego z Fizyki Iię i nazwiko ucznia... Szkoła... Punkty
Wzrost fazy krystalicznej
Wzrost fazy krystalicznej Wydzielenie nowej fazy może różnić się of fazy pierwotnej : składem chemicznym strukturą krystaliczną orientacją krystalograficzną... faza pierwotna nowa faza Analogia elektryczna
KONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI dla uczniów gimnazjów. Schemat punktowania zadań
1 KONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI dla uczniów gimnazjów 10 marca 2017 r. zawody III topnia (finałowe) Schemat punktowania zadań Makymalna liczba punktów 60. 90% 5pkt. Uwaga! 1. Za poprawne rozwiązanie zadania
DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI
DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI Procesy odwracalne i nieodwracalne termodynamicznie, samorzutne i niesamorzutne Proces nazywamy termodynamicznie odwracalnym, jeśli bez spowodowania zmian w otoczeniu możliwy
z d n i a 1 5 m a j a r.
C h o r ą g i e w D o l n o l ą s k a Z H P D e c y z j a n r 1 4 / I X / 2 0 1 5 K o m e n d a n t a C h o r ą g w i D o l n o 6 l ą s k i e j Z H P z d n i a 1 5 m a j a 2 0 1 5 r. w s p r a w i e g
WYKŁAD 2 TERMODYNAMIKA. Termodynamika opiera się na czterech obserwacjach fenomenologicznych zwanych zasadami
WYKŁAD 2 TERMODYNAMIKA Termodynamika opiera się na czterech obserwacjach fenomenologicznych zwanych zasadami Zasada zerowa Kiedy obiekt gorący znajduje się w kontakcie cieplnym z obiektem zimnym następuje
KONKURS FIZYCZNY DLA UCZNIÓW GIMNAZJUM
Konkury w województwie podkarpacki w roku zkolny 2005/2006... pieczątka nagłówkowa zkoły... kod pracy ucznia KONKURS FIZYCZNY DLA UCZNIÓW GIMNAZJUM ETAP SZKOLNY Drogi Uczniu, Witaj na I etapie konkuru
KONSTRUKCJE METALOWE 1 Przykład 4 Projektowanie prętów ściskanych
Konstrukcje metalowe Przykład 4 KONSTRUKCJE METALOWE Przykład 4 Projektowanie prętów ściskanych 4.Projektowanie prętów ściskanych Siły ściskające w prętach kratownicy przyjęto z tablicy, przykładu oraz
KATALOG DRZWI PVC I HPL
KATALOG DRZWI PVC I HPL 2018 KATALOG DRZWI PVC I HPL 2018 1 KOMPLEMENTARNOŚĆ INNOWACYJNOŚĆ DESIGN Nasza rola wykracza poza projektowanie i produkcję okien. Oferujemy również rolę doradcy, architekta wnętrz,
KONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI dla uczniów dotychczasowych gimnazjów. Schemat punktowania zadań
1 KONKURS PRZEDMIOTOWY Z FIZYKI dla uczniów dotychczaowych ginazjów 0 tycznia 019 r. etap rejonowy Scheat punktowania zadań Makyalna liczba punktów 40. 85% 4pkt. Uwaga! 1. Za poprawne rozwiązanie zadania
STATYSTYKA. Rafał Kucharski. Uniwersytet Ekonomiczny w Katowicach 2015/16 ROND, Finanse i Rachunkowość, rok 2
STATYSTYKA Rafał Kucharski Uniwersytet Ekonomiczny w Katowicach 2015/16 ROND, Finanse i Rachunkowość, rok 2 Wybrane litery alfabetu greckiego α alfa β beta Γ γ gamma δ delta ɛ, ε epsilon η eta Θ θ theta
Konkurs fizyczny - gimnazjum. 2018/2019. Etap szkolny
UWAGA: W zadaniac o nuerac od 1 do 6 pośród podanyc propozycji odpowiedzi wybierz i zaznacz tą, która tanowi prawidłowe zakończenie otatniego zdania w zadaniu. Zadanie 1. (0 1pkt.) Stojący na zynac wagon
Przykład 6.3. Uogólnione prawo Hooke a
Prkład 6 Uogónione prawo Hooke a Zwiąki międ odkstałceniami i naprężeniami w prpadku ciała iotropowego opisuje uogónione prawo Hooke a: ] ] ] a Rowiąując równania a wgędem naprężeń otrmujem wiąki: b W
Fizyka dla Informatyków Wykład 8 Mechanika cieczy i gazów
Fizyka dla Informatyków Wykład 8 Katedra Informatyki Stosowanej PJWSTK 2008 Spis treści Spis treści 1 Podstawowe równania hydrodynamiki 2 3 Równanie Bernoulliego 4 Spis treści Spis treści 1 Podstawowe
ZESTAWY ZADAŃ Z EKONOMII MATEMATYCZNEJ
ZESTAWY ZADAŃ Z EKONOMII MATEMATYCZNEJ Zestaw 5 1.Narynkuistniejądwajhandlowcyidwatowary,przyczymtowarupierwszegosą3sztuki,adrugiego 2sztuki. a). Jak wygląda zbiór alokacji dopuszczalnych, jeśli towary
DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI
DRUGA ZASADA TERMODYNAMIKI Procesy odwracalne i nieodwracalne termodynamicznie, samorzutne i niesamorzutne Proces nazywamy termodynamicznie odwracalnym, jeśli bez spowodowania zmian w otoczeniu możliwy
FALE MECHANICZNE C.D. W przypadku fal mechanicznych energia fali składa się z energii kinetycznej i energii
FALE MECHANICZNE CD Gętość energii ruchu alowego otencjalnej W rzyadku al mechanicznych energia ali kłada ię z energii kinetycznej i energii Energia kinetyczna Energia kinetyczna małego elementu ośrodka
M G 4 2 7 v. 2 0 1 5 G R I L L P R O S T O K Ą T N Y R U C H O M Y 5 2 x 6 0 c m z p o k r y w ą M G 4 2 7 I N S T R U K C J A M O N T A 7 U I B E Z P I E C Z N E G O U 7 Y T K O W A N I A S z a n o w
LABORATORIUM TERMODYNAMIKI I TECHNIKI CIEPLNEJ. Badanie charakterystyki wentylatorów połączenie równoległe i szeregowe. dr inż.
LABORATORIUM TERMODYNAMIKI I TECHNIKI CIEPLNEJ Badanie charakterystyki wentylatorów połączenie równoległe i szeregowe. dr inż. Jerzy Wiejacha ZAKŁAD APARATURY PRZEMYSŁOWEJ POLITECHNIKA WARSZAWSKA WYDZIAŁ
MECHANIKA PŁYNÓW Płyn
MECHANIKA PŁYNÓW Płyn - Każda substancja, która może płynąć, tj. pod wpływem znikomo małych sił dowolnie zmieniać swój kształt w zależności od naczynia, w którym się znajduje, oraz może swobodnie się przemieszczać
Konstrukcje metalowe Wykład XVII Belki (część II)
Konstrukcje metalowe Wykład XVII Belki (część II) Spis treści Dwuteowniki spawane #t / 3 Przykład (VI klasa przekroju) #t / 10 Przykład (spoiny) #t / 36 Dodatkowe zjawiska #t / 44 Dwuteowniki z falistym
Podstawy fizyki wykład 4
Podstawy fizyki wykład 4 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska Dynamika Obroty wielkości liniowe a kątowe energia kinetyczna w ruchu obrotowym moment bezwładności moment siły II zasada
Rozdział III IZOTERMICZNE OSUSZANIE ZAWILGOCONYCH ZABYTKÓW. 1. Wstęp
3 Rozdział III IZOTERMICZNE OSUSZANIE ZAWILGOCONYCH ZABYTKÓW 1. Wtęp Ouzanie mono zawilgoonyh zabytków nizym ię w itoie nie różni od ouzania budynków po powodzi. Metody potępowania ą podobne, a różnia
5.7. Przykład liczbowy
5.7. Prład licbow onać oblicenia nośności beli podsuwnicowej e sali S75 pręsłami o długościach l m swobodnie podparmi na słupach esaad obsługiwanej pre dwie suwnice naorowe o jednaowch paramerach usuowanej
POMIAR PRZEWODNOŚCI CIEPLNEJ I ELEKTRYCZNEJ METALI
Ćwiczenie 7 POMIAR PRZEWODNOŚCI CIEPLNEJ I ELEKTRYCZNEJ METALI Cel ćwiczenia: poznanie mechanizmu przenoszenia energii w ciałach stałych, ze szczególnym uwzględnieniem metali; wyznaczenie współczynnika
Dyfuzyjny transport masy
listopad 2013 Koagulacja w ruchach Browna, jako stacjonarna, niejednorodna reakcja, kontrolowana przez dyfuzję Promień sfery zderzeń r i + r j możemy utożsamić z promieniem a. Każda cząstka typu j, która
Płatew dachowa. Kombinacje przypadków obciążeń ustala się na podstawie wzoru. γ Gi G ki ) γ Q Q k. + γ Qi Q ki ψ ( i ) G ki - obciążenia stałe
Płatew dachowa Przyjęcie schematu statycznego: - belka wolnopodparta - w halach posadowionych na szkodach górniczych lub w przypadkach, w których przewiduje się nierównomierne osiadanie układów poprzecznych
Kaźmierowski C., Zakład Gleboznawstwa i Teledetekcji Gleb UAM Poznań Gleboznawstwo Fizyczne właściwości gleb
Kaźmierowki C., Zakład Gebozawtwa i Teedetekji Geb UA Pozań Gebozawtwo Fizyze właśiwośi geb Ćwizeie r 3: Podtawowe fizyze właśiwośi geb Zaeaa iteratura: Geeza, aaiza i kayfikaja geb A. oek, S. Drzymała,
chemia wykład 3 Przemiany fazowe
Przemiany fazowe Przemiany fazowe substancji czystych Wrzenie, krzepnięcie, przemiana grafitu w diament stanowią przykłady przemian fazowych, które zachodzą bez zmiany składu chemicznego. Diagramy fazowe
Pompy ciepła powietrze woda serii T-CAP, czyli stała wydajność grzewcza do temperatury zewnętrznej -15stC.
28/10/2013 Pompy ciepła powietrze woda serii T-CAP, czyli stała wydajność grzewcza do temperatury zewnętrznej -15stC. 1 Typoszereg pomp ciepła PANASONIC: Seria pomp ciepła HT (High Temperature) umożliwia
Uporzadkowanie magnetyczne w niskowymiarowym magnetyku molekularnym
Uporzadkowanie magnetyczne w niskowymiarowym magnetyku molekularnym (tetrenh 5 ) 0.8 Cu 4 [W(CN) 8 ] 4 7.2H 2 O T. Wasiutyński Instytut Fizyki Jadrowej PAN 15 czerwca 2007 Zespół: M. Bałanda, R. Pełka,
Konkurs fizyczny szkoła podstawowa. 2018/2019. Etap szkolny
UWAGA: W zadaniac o nuerac od 1 do 6 pośród podanyc propozycji odpowiedzi wybierz i zaznacz tą, która tanowi prawidłowe zakończenie otatniego zdania w zadaniu. Zadanie 1. (0 1pkt.) Lokootywa o aie 0 ton
TERMODYNAMIKA FENOMENOLOGICZNA
TERMODYNAMIKA FENOMENOLOGICZNA Przedmiotem badań są własności układów makroskopowych w zaleŝności od temperatury. Układ makroskopowy Np. 1 mol substancji - tyle składników ile w 12 gramach węgla C 12 N
Stopnie wzmacniające
PUAV Wykład 7 Najprostszy wzmacniacz R Tranzystor pracuje w zakresie nasycenia Konduktancja jściowa tranzystora do pominięcia: g ds
Przykład 3.7. Naprężenia styczne przy zginaniu belki cienkościennej.
Prkład.7. Naprężenia tcne pr ginaniu belki cienkościennej. Wnac rokład naprężenia tcnego w prekroju podporowm belki wpornikowej o prekroju cienkościennm obciążonej na wobodnm końcu pionową iłą P. Siła
Stany równowagi i zjawiska transportu w układach termodynamicznych
Stany równowagi i zjawiska transportu w układach termodynamicznych dr hab. Jerzy Nakielski Katedra Biofizyki i Biologii Komórki plan wykładu: 1. Funkcje stanu dla termodynamicznego układu otwartego 2.
pobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - - zadania fizyka, wzory fizyka, matura fizyka
2. Dynamika zadania z arkuza I 2.8 2.1 2.9 2.2 2.10 2.3 2.4 2.11 2.12 2.5 2.13 2.14 2.6 2.7 2.15 2. Dynamika - 1 - 2.16 2.25 2.26 2.17 2.27 2.18 2.28 2.19 2.29 2.20 2.30 2.21 2.40 2.22 2.41 2.23 2.42 2.24
4. O funkcji uwikłanej 4.1. Twierdzenie. Niech będzie dana funkcja f klasy C 1 na otwartym podzbiorze. ϕ : K(x 0, δ) (y 0 η, y 0 + η), taka że
4. O funkcji uwikłanej 4.1. Twierdzenie. Niech będzie dana funkcja f klasy C 1 na otwartym podzbiorze taka że K(x 0, δ) (y 0 η, y 0 + η) R n R, f(x 0, y 0 ) = 0, y f(x 0, y 0 ) 0. Wówczas dla odpowiednio
HP 125 + HP-COO ; Piec na zużyty olej 25-33 kw + Rekuperator powietrza/spaliny. HITON HP 125 Piec na zużyty olej 25-33 kw
Inforacje o produkcie torzono 17-06-2016 P 125 + P-COO ; Piec na zużyty oej 25-33 kw + ekupator poietrza/spainy Cena : 4.629,00 zł (netto: 3.763,41 zł) Cena proocyjna : 4.429,00 zł (netto: 3.600,81 zł)
Termodynamiczny opis przejść fazowych pierwszego rodzaju
Wykład II Przejścia fazowe 1 Termodynamiczny opis przejść fazowych pierwszego rodzaju Woda występuje w trzech stanach skupienia jako ciecz, jako gaz, czyli para wodna, oraz jako ciało stałe, a więc lód.
LIGA ZADANIOWA z FIZYKI MAJ 2014
Terin oddania prac: 4. VI. 2014 r. GIMNAZJUM NR 1 w KOŃSKICH Rok zkolny 2013 / 2014 LIGA ZADANIOWA z FIZYKI MAJ 2014 ZADANIA DLA UCZNIÓW KLAS PIERWSZYCH ZADANIE 1 Oblicz wartość iły nośnej balonu wypełnionego
seria KOMFORT 2604, , , , , ,40 19 mm 2840, , , , , , , , , ,10
Cennik 2006/1 seria KOMFORT - stal nierdzewna szczotkowana, cena brutto/netto za zestaw (skład zestawu - patrz strona nr 18) Model umywalki Grubość szkła TEDDY 15 mm 2472,30 2026,50 01 02 03 04-30 2550,50
SPRAWDZIAN z działu: Dynamika. TEST W zadaniach 1 33 każde twierdzenie lub pytanie ma tylko jedną prawidłową odpowiedź. Należy ją zaznaczyć.
SPRAWDZIAN z działu: Dynamika TEST W zadaniach 1 33 każde twierdzenie lub pytanie ma tylko jedną prawidłową odpowiedź. Należy ją zaznaczyć....... imię i nazwiko... klaa 1. Które z poniżzych zdań tanowi
[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE
![[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE](/thumbs/27/9941466.jpg "[ ] D r ( ) ( ) ( ) POLE ELEKTRYCZNE")
LKTYCZNOŚĆ Pole elektcne Lne sł pola elektcnego Pawo Gaussa Dpol elektcn Pole elektcne w delektkach Pawo Gaussa w delektkach Polaacja elektcna Potencjał pola elektcnego Bewowość pola elektcnego óŝnckowa
Wykład 3 Zjawiska transportu Dyfuzja w gazie, przewodnictwo cieplne, lepkość gazu, przewodnictwo elektryczne
Wykład 3 Zjawiska transportu Dyfuzja w gazie, przewodnictwo cieplne, lepkość gazu, przewodnictwo elektryczne W3. Zjawiska transportu Zjawiska transportu zachodzą gdy układ dąży do stanu równowagi. W zjawiskach
Pęd i moment pędu. dp/dt = F p = const, gdy F = 0 (całka pędu) Jest to zasada zachowania pędu. Moment pędu cząstki P względem O.
Zasady zachowania Pęd i moment pędu Praca, moc, energia Ruch pod działaniem sił zachowawczych Pęd i energia przy prędkościach bliskich prędkości światła Pęd i moment pędu dp/dt = F p = const, gdy F = 0
Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w poprzednim odcinku 1 Opis ruchu Opis ruchu Tor, równanie toru Zależność od czasu wielkości wektorowych: położenie przemieszczenie prędkość przyśpieszenie UWAGA! Ważne żeby zaznaczać w jakim układzie
Podstawy fizyki wykład 4
Podstawy fizyki wykład 4 Dr Piotr Sitarek Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr Dynamika Obroty wielkości liniowe a kątowe energia kinetyczna w ruchu obrotowym moment bezwładności moment siły II zasada
3. Przejścia fazowe pomiędzy trzema stanami skupienia materii:
Temat: Zmiany stanu skupienia. 1. Energia sieci krystalicznej- wielkość dzięki której można oszacować siły przyciągania w krysztale 2. Energia wiązania sieci krystalicznej- ilość energii potrzebnej do
SYMULACJA NUMERYCZNA KRZEPNIĘCIA Z UWZGLĘDNIENIEM RUCHÓW KONWEKCYJNYCH W STREFIE CIEKŁEJ I STAŁO-CIEKŁEJ
73/14 Archive of Foundry, Year 2004, Voume 4, 14 Archiwum O dewnictwa, Rok 2004, Rocznik 4, Nr 14 PAN Katowice PL ISSN 1642-5308 SYMULACJA NUMERYCZNA KRZEPNIĘCIA Z UWZGLĘDNIENIEM RUCHÓW KONWEKCYJNYCH W
40:5. 40:5 = 500000υ5 5p 40, 40:5 = 500000 5p 40.
Portfele polis Poieważ składka jest ustalaa jako wartość oczekiwaa rzeczywistego, losowego kosztu ubezpieczeia, więc jest tym bliższa średiej wydatków im większa jest liczba ubezpieczoych Polisy grupuje
Fizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów
Fizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów Stanisław Krukowski i Michał Leszczyński Instytut Wysokich Ciśnień PAN 0-4 Warszawa, ul Sokołowska 9/37 tel: 88 80 44 e-mail: stach@unipress.waw.pl,
Para wodna najczęściej jest produkowana w warunkach stałego ciśnienia.
PARA WODNA 1. PRZEMIANY FAZOWE SUBSTANCJI JEDNORODNYCH Para wodna najczęściej jest produkowana w warunkach stałego ciśnienia. Przy niezmiennym ciśnieniu zmiana wody o stanie początkowym odpowiadającym
Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 6. Metody Rungego-Kutty
Zaawansowane metody numeryczne Komputerowa analiza zagadnień różniczkowych 6. Metody Rungego-Kutty P. F. Góra http://th-www.if.u.edu.pl/zfs/gora/ semestr letni 2006/07 Definica metody Poszukuemy rozwiazania
WŁASNOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY
WŁASNOŚCI CIAŁ STAŁYCH I CIECZY Polimery Sieć krystaliczna Napięcie powierzchniowe Dyfuzja 2 BUDOWA CIAŁ STAŁYCH Ciała krystaliczne (kryształy): monokryształy, polikryształy Ciała amorficzne (bezpostaciowe)
Termodynamika techniczna i chemiczna, 2015/16, zadania do kol. 1, zadanie nr 1 1
Termodynamika techniczna i chemiczna, 2015/16, zadania do kol. 1, zadanie nr 1 1 [Imię, nazwisko, grupa] prowadzący 1. Obliczyć zmianę entalpii dla izobarycznej (p = 1 bar) reakcji chemicznej zapoczątkowanej
Pręt nr 3 - Element drewniany wg EN 1995:2010
Pręt nr 3 - Element drewniany wg EN 1995:2010 Informacje o elemencie Nazwa/Opis: element nr 3 (belka) - Brak opisu elementu. Węzły: 3 (x4.000m, y2.000m); 4 (x2.000m, y1.000m) Profil: Pr 50x170 (C 30) Wyniki
1. OBLICZENIA STATYCZNE I WYMIAROWANIE ELEMENTÓW KONSTRUKCYJNYCH ELEWACJI STALOWEJ.
1. OBLICZENIA STATYCZNE I WYMIAROWANIE ELEMENTÓW KONSTRUKCYJNYCH ELEWACJI STALOWEJ. Zestawienie obciążeń. Kąt nachylenia połaci dachowych: Obciążenie śniegie. - dla połaci o kącie nachylenia 0 stopni Lokalizacja
Metodyka szacowania niepewności w programie EMISJA
mgr inż. Ryzard Samoć rzeczoznawca Minitra Ochrony Środowika Zaobów Naturalnych i Leśnictwa nr. 556 6-800 Kaliz, ul. Biernackiego 8 tel. (0-6) 7573-987, 766-39 Metodyka zacowania niepewności w programie
123456 782923456 6 22336 46466 6 6 6 783863658386 6 6 6 6 4!"! 468983#84636434$4636 6 6 6 %&6 '5626 ()68'546 6 6 &6 6 82845469234548*+6 %6 6 6 %6 '56268'546"'844$$6 %6 6 6 %&6 '5626 ()68'546,6 6 6 6 -*386
KATEDRA WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW I METOD KOMPUTEROWYCH MECHANIKI. Wydział Mechaniczny Technologiczny POLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH
KATEDRA WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW I METOD KOMPUTEROWYCH MECHANIKI Wydział Mechaniczny Technologiczny POLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH PRACA DYPLOMOWA MAGISTERSKA Obliczenie rozkładu temperatury generującego
mr1 Klasa betonu Klasa stali Otulina [cm] 4.00 Średnica prętów zbrojeniowych ściany φ 1 [mm] 12.0 Średnica prętów zbrojeniowych podstawy φ 2
![mr1 Klasa betonu Klasa stali Otulina [cm] 4.00 Średnica prętów zbrojeniowych ściany φ 1 [mm] 12.0 Średnica prętów zbrojeniowych podstawy φ 2](/thumbs/39/19116172.jpg "mr1 Klasa betonu Klasa stali Otulina [cm] 4.00 Średnica prętów zbrojeniowych ściany φ 1 [mm] 12.0 Średnica prętów zbrojeniowych podstawy φ 2")
4. mur oporowy Geometria mr1 Wysokość ściany H [m] 2.50 Szerokość ściany B [m] 2.00 Długość ściany L [m] 10.00 Grubość górna ściany B 5 [m] 0.20 Grubość dolna ściany B 2 [m] 0.24 Minimalna głębokość posadowienia
T, TP. Pompy peryferalne
Materiały Komponent B-T, B-TP Obudowa pompy Żeliwo Brąz Łącznik GJL EN G-Cu Sn EN 9 Pokrywa obudowy Żeliwo Brąz GJL EN G-Cu Sn EN 9 Mosiądz P- Cu Zn Pb UNI 7 for T --7, B-T -7 Wirnik Mosiądz P- Cu Zn Pb
WOJEWÓDZKI KONKURS FIZYCZNY [ETAP SZKOLNY] ROK SZKOLNY
![WOJEWÓDZKI KONKURS FIZYCZNY [ETAP SZKOLNY] ROK SZKOLNY](/thumbs/33/4454983.jpg "WOJEWÓDZKI KONKURS FIZYCZNY [ETAP SZKOLNY] ROK SZKOLNY")
MIEJSCE NA KOD UCZESTNIKA KONKURSU WOJEWÓDZKI KONKURS FIZYCZNY [ETAP SZKOLNY] ROK SZKOLNY 2010/2011 Cza trwania: 90 inut Tet kłada ię z dwóch części. W części pierwzej az do rozwiązania 15 zadań zakniętych,
Ciśnienie i temperatura model mikroskopowy
Ciśnienie i temperatura model mikroskopowy Mikroskopowy model ciśnienia gazu wzór na ciśnienie gazu Mikroskopowa interpretacja temperatury Średnia energia cząsteczki gazu zasada ekwipartycji energii Czy
Stopy tytanu. Stopy tytanu i niklu 1
Stopy tytanu Stopy tytanu i niklu 1 Tytan i jego stopy Al Ti Cu Ni liczba at. 13 22 29 28 struktura kryst. A1 αa3/βa2 A1 A1 ρ, kg m -3 2700 4500 8930 8900 T t, C 660 1668 1085 1453 α, 10-6 K -1 18 8,4
KI + Pb(NO 3 ) 2 PbI 2 + KNO 3. fermentacja alkoholowa
Kinetyka chemiczna KI + Pb(NO 3 ) 2 PbI 2 + KNO 3 fermentacja alkoholowa czynniki wpływaj ywające na szybkość reakcji chemicznych stęż ężenie reagentów w (lub ciśnienie gazów w jeżeli eli reakcja przebiega
Układ krążenia krwi. Bogdan Walkowiak. Zakład Biofizyki Instytut Inżynierii Materiałowej Politechnika Łódzka. 2014-11-18 Biofizyka 1
Wykład 7 Układ krążenia krwi Bogdan Walkowiak Zakład Biofizyki Instytut Inżynierii Materiałowej Politechnika Łódzka 2014-11-18 Biofizyka 1 Układ krążenia krwi Source: INTERNET 2014-11-18 Biofizyka 2 Co