ZJAWISKA LINIOWE I NIELINIOWE
|
|
- Amelia Pietrzyk
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 5/8/ ZJAWISKA LINIOWE I NIELINIOWE X przyczya (t) => POCES => X skutek (t) X s X s X p X p Proces liiowy: X s (t)=k*x p (t) Proces ieliiowy: X s (t)= ieliiowa fukcja [X p (t)] ezystory, kodesatory i cewki to elemety liiowe (w dobrym przybliżeiu) Większość elemetów elektroiczych to elemety ieliiowe. Przykłady: diody, trazystory, tyrystory, lampy elektroowe itd. I E Liiowy = E I I E Nieliiowy = E I E I = E I = f ( ) E E E E E E = + E I = ( E) = = cost E E = + = E I ( E) cost
2 5/8/ I = f ( ) Nieliiowe układy elektrycze elemet ieliiowy I X r d I E E = E I I = f ( ) rezystacja zwykła: r d X = I rezystacja różiczkowa (dyamicza): dla elemetów ieliiowych: X X E d di r d = I = I X I X X w elemetach ieliiowych amplituda atężeia prądu I ie jest liiową fukcją amplitudy apięcia w ogólości wyraża się szeregiem: E I = = s ZJAWISKA NIELINIOWE X przyczya (t) => POCES => X skutek (t) Proces ieliiowy (przykład): X s (t)=k*[x p (t)+ε*x p (t)] ε<< Założeie: X p (t) = cos(ωt) X s X s (t) = k*[cos(ωt) + ε*cos (ωt)] X S ε ε ( t) = k[cosωt + + cos(ωt)] cos θ = ( + cosθ ) W procesie ieliiowym powstała fala o dwóch składowych częstości: podstawowej: ω drugiej harmoiczej: ω stała ε/ przesuięcie wartości średiej wyprostowaie (rektyfikacja) Procesy ieliiowe => dodatkowe częstości X p
3 5/8/ Mieszaie częstości w układzie ieliiowym (przykład) ( t) = A cosω t + B cosω t X p POCES NIELINIOWY: X s (t)=k*[x p (t)+ε*x p (t)] ε<< X ( t) = k X s = k X ( t) + k ε( A p p ( t) + k ε( Acosω t + Bcosω t) cos ω t + B cos ω t + ABcosω t cosω t) = AB[cos( ω + ω) t + cos( ω ω) t ] składowe sygału X s : ω, ω, ω, ω, ω +ω, ω ω modulacja amplitudy u(t) π ω π ω jeśli ω zaczie większe od ω (ale porówywale) modulacja amplitudy fali o częstości ω z częstością ω C ( t) cosω t czas fukcja modulacji amplitudy fali podstawowej a WIDMO SYGNAŁ, SKŁADOWE HAMONICZNE Twierdzeie Fouriera : jeżeli fukcja u(t) jest okresowa (periodycza) o okresie T, to moża ją przedstawić w postaci sumy szeregu harmoiczego: T = ) T T u( t) = a u( t dt o cos( ω t) + b si( ω t) = = + a T a = T Po przekształceiach i podstawieiu: u ( t )cos( ω t ) dt T C = a + b T b = T u ( t )si( ω t ) dt T b φ = arctg a Każdą fukcję periodyczą możemy przedstawić w postaci: u( t) = a + o C cos( ω t + φ ) = ω - częstości kolejych składowych harmoiczych gdzie: Zbiór trójek liczb: ( C ω, φ ), φ C ω = π T - fazy kolejych składowych harmoiczych amplitudy kolejych składowych harmoiczych jest widmem sygału składowe o częstościach ω składowe harmoicze Fukcja okresowa charakteryzuje się widmem dyskretym!!! 3
4 5/8/ f (t) = siω t si 3ω 3 t si 5ωt 5 u(t) 4 f t) = (siω t + si3ωt + si5ω t π 3 5 ( + C...) t ω 3ω 5ω 7ω 9ω WZBOGACANIE WIDMA SYGNAŁ W KŁADACH NIELINIOWYCH u WE (t) u WY(t) t t C WE WY C ω ω układ ieliiowy ω ω 4ω 5ω ω ( ω + φ Źródło: sygał harmoiczy t) = Acos( t ) WE sygał wyjściowy obwodu: spadek apięcia a rezystorze WY ( t) = = ( Acos( ω t φ ) ) D + Zgodie z twierdzeiem Fouriera: ( ) = WY t C cos( t + ) = Widmo sygału wyjściowego jest bogatsze iż widmo sygału wejściowego!!! (pojawiają się składowe o częstościach ω, ω, 4ω itd.) WAGA: kłady liiowe (p. układy LC) zmieiają widmo sygału oddziałując a amplitudę i fazę poszczególych składowych harmoiczych. Jedak układy liiowe ie wzbogacają widma sygału ω φ 4
5 5/8/ Zastosowaia układów ieliiowych POWIELACZ CZĘSTOŚCI ω ω, ω, 3ω,... ω sygał siusoidaly geerator układ ieliiowy filtr rezoasowy kombiacja harmoiczych sygału wejściowego wybór składowej o daej częstości ω MIESZACZ CZĘSTOŚCI ω ω, ω, 3ω,... ω, ω, 3ω,... ω +ω, ω -ω,......, ω +ω,..., ω -ω,... ω +mω składowe o częstościach iterkombiacyjych ω układ ieliiowy filtr rezoasowy wybór określoej składowej Zjawiska ieliiowe podstawą elektroiki kwatowej - techiki laserowej, radiotechiki MODLACJA AMPLITDOWA (AM) modulacja amplitudy: przekazywaie iformacji o częstości Ω za pomocą fali ośej o częstości ω u(t) π Ω π ω [ + m si( Ωt) ] si( ω ) u( t) = t m głębokość modulacji Po przekształceiach t) = si( ω t) + m { cos[ ( ω + Ω) t] cos[ ( ω ) t] } czas ( Ω Widmo fali zmodulowaej amplitudowo złożoe z trzech składowych o częstościach: ω (fali ośej) oraz ω +Ω i ω -Ω (wstęg boczych) ω ω +Ω ω -Ω Nadajik (radiowy) ω geerator powielacz modulator (mieszacz) filtr rezoasowy wzmaciacz ω mikrofo ω / wzmaciacz Ω ω, ω +Ω ω -Ω atea 5
6 5/8/ ODBIONIK: DEMODLACJA FALI ZMODLOWANEJ AMPLITDOWO Techika ieliiowa => odbiór iformacji przekazywaej drogą radiową Najprostszy odbiorik atea ω ω +Ω ω -Ω detektor Ω słuchawka wybór stacji adawczej czyli częstości ω filtr rezoasowy filtr doloprzepustowy detektor - elemet ieliiowy wybór sygału iformacyjego o częstości Ω W układzie ieliiowym: mieszaie składowych przebiegu zmodulowaego amplitudowo w widmie wyjściowym: składowa iskiej częstości Ω (iformacja) Odbioriki detektorowe: wykorzystywae do odbioru tylko bardzo silych stacji Struktura układu doświadczalego EKSPEYMENT ELEKTONICZNY Zjawisko Przyrodicze detektor rządzeie pomiarowe rządzeie wykoawcze iterfejs regulator iterfejs komputer 6
7 5/8/ Detektory elektroicze Zamiaa eergii ośików iformacji a impuls prądu elektryczego proces ośiki iformacji kład detekcyjy (wielostopiowy) impuls prądowy Detekcja: oddziaływaie ośików iformacji z materią wzmaciaie pierwotych sygałów geeracja prądowych impulsów aalogowych wielkość i kształt impulsu jest fukcją procesu oddziaływaia ośika z materią detektora Wczesa historia pomiarów promieiowaia Ekray scytylacyje Emulsje fotograficze Liczik Geigera-Mullera Komora mgłowa Wilsoa NOBEL 97 - Charles Wilso Joizacja 7
8 5/8/ Historia - iedawa NOBEL Doald Glaser Komora pęcherzykowa - Zapis fotograficzy Precyzyjy pomiar topologii oddziaływań ale Nie zamy chwili zajścia zdarzeia Brak możliwości wyboru przypadków oddziaływań View of CMS detector at ed of 7 CEN 8
9 5/8/ Co chcemy mierzyć (obecie)? Trajektoria lotu cząstki Eergia Pęd Idetyfikacja rodzaj cząstki i ładuek elektryczy Chwilę zajścia zdarzeia Należy pamiętać, że: Cząstki możemy zobaczyć tylko kiedy oddziałują z materią detektora (stąd eutria prawie iewidziale) Oddziaływaie odbywa się zawsze poprzez depozyt eergii Wybór optymalego ośrodka pomiarowego? zależy od charakterystyk mierzoej cząstki i mierzoych parametrów Jakie obiekty podstawowe mierzymy bezpośredio? Cząstki aładowae długożyciowe: proto, elektro, mio, pio, kao, alfa fotoy Jak mierzymy? Pomiar wielokrotych oddziaływań z materią iedestrukcyjy Pomiar destrukcyjy obiekt mierzoy zika i rejestrujemy produkty zderzeia Wybór optymalego ośrodka pomiarowego? zależy od charakterystyk mierzoej cząstki i mierzoych parametrów 9
10 5/8/ Składiki eksperymetu FWE Pomiar iedestrukcyjy Pomiar destrukcyjy Pomiar resztek Detektory joizacyje Ośrodek aktywy: Gaz Ciało stałe (półprzewodik) Multi Wire Proportioal Chambers MWPC Time Projectio Chambers Time Expasio Chambers Proportioal Materiały: Chambers Thi Gap Krzem, Chambers Drift Chambers Germa, Jet Chambers Węgiel (diamet), Straw Arseek Tubes Galu Micro Techologia: Well Chambers Paskowe Cathode Strip Chambers Mozaikowe esistive Dryfowe Plate Chambers Micro Strip Gas Chambers GEM - Gas Electro Multiplier Micromegas Micromesh Gaseous Structure
11 5/8/ A fotoy? Fotoemisja Efekt fotoelektryczy Eistei 95) hc E = hν = λ h = 6,6* -34 J s ev =.6* -9 J E [ ev ].4 = λ [ µ m] Wydajość fotoemisji zależy od: eergii fotou materiału fotokatody Fotopowielacz Pole magetycze!!! zakłóca działaie fotopowielacza
12 5/8/ Micro-pixel Avalache PhotoDiodes - fotopowielacz półprzewodikowy Golovi i Sadygov w latach 9 Gęsta macierz fotodiod lawiowych działających w modzie Geigera hν 5Ω Substrate Doskoała rozdzielczość eergetycza rozdzielczość czasowa: 5- ps liczba pixeli do 4/mm wzmocieie ~ x 4 apięcie zasilaia ~65 V Detekcja fotoów wysokoeergetyczych: promieiowaie X i gamma detektory scytylacyje Dla większych eergii fotoów (E> ~kev) koieczość zastosowaie gęstego ośrodka: p. NaI(Th) Scytylacje: rozbłyski ośrodka wskutek oddziaływaia promieiowaia X-ray If IWE scytylator fotodetektor WE WY Liczik scytylacyjy Widmo scytylacji: zakres widzialy (a ogół)
13 5/8/ Liczik scytylacyjy Zestawieie wybraych scytylatorów 3
14 5/8/ Pomiar eergii Kalorymetry elektromagetycze i hadroowe Całkowite ziszczeie cząstki i absorpcja jej eergii (+pomiar topologii) Projectile Spectator Detector Kalorymetr NA6 6 warstw ołów/scytylator podłużych sekcji MAPDs/moduł MAPD F. Guber, A. Ivashki - IN, Moscow Detektory gazowe Argo, Hel, Neo, Krypto, Kseo + domieszki Lawiowe powielaie ładuku elektryczego w gazie Komora joizacyja: Emisja fotoów stowarzyszoa z procesem lawiowego powielaia elektroów 4
15 5/8/ Detektory gazowe licziki proporcjoale wielodrutowe komory proporcjoale i dryfowe Detektory gazowe detekcja promieiowaia X X-ray + Zakres stosowalości: eergia fotoów X < kev 5
16 5/8/ Absorpcja fotoów w ośrodku gazowym Zastąpieie kliszy retgeowskiej specjalą wielodrutową komorą proporcjoalą Pomiar D >>> scaig >>> obraz D Zalety: obraz cyfrowy zmiejszeie dawki promieiowaia poprawa kotrastu 6
17 5/8/ MultiWire Proportioal Chamber (Charpak 968) Georges Charpak Nobel Prize i Physics 99 Wielodrutowe komory proporcjoale (Georges Charpak, 968) Poszczególe aody iezależymi detektorami Pomiar pozycji trafieia cząstki Lawiowe powielaie elektroów Wzmocieie gazowe < 7 7
18 5/8/ Gazowe detektory dryfowe Czas kolekcji ładuku joizacyjego zależy od: składu ośrodka atężeia pola elektryczego Pomiar czasu przepływu ładuku joizacyjego Pomiar pozycji trafieia cząstki Detektory śladowe - Time projectio Chamber (TPC) TPC trajektorie cząstek aładowaych 4 moduły TPC Całkowita objętość obszaru aktywego:45 m 3 8 czujików pikseli 6 moduły komór wielodrutowych Pole magetycze.5 Tesla Mieszaka gazowa: Ar + CO 8
19 5/8/ Idetyfikacja cząstek przez pomiar de/dx NA6 7 pc data Idetyfikacja cząstek przez pomiar czasu przelotu TOF TOF pomiar pędu koieczy Idetyfikacja cząstek - połączoy pomiar de/dx i TOF NA49 Zderzeia Pb+Pb Przedział pędu 5 6 GeV/c 9
20 5/8/ Nowe techiki w detektorach gazowych MSGC: µm µm Micro-Patter Gas Detectors (GEM, Micromegas) - Zdolość rejestracji silych strumiei promieiowaia - Odczyt do Time Projectio Chamber Odczyt pikselowy Micro-Patter Gas Detectors 5 µm 4 µm Micromegas: 3. 6 Hz mm - Gas Electro Multiplier (GEM) Detector (Fabio Sauli 995) Gęsta siatka otworów (sitko) w ciekiej folii plastikowej o zewętrzych powierzchiach pokrytych miedzią Przyłożeie różych potecjałów do obu stro folii powoduje powstaie dipolowego pola elektryczego w otworkach Ios 4 % 6 % F. Sauli, Nucl. Istrum. Methods A386(997)53 Electros
21 5/8/ GEM: Gas Electro Multiplier Duża gęstość komórek (5-/mm ) Typowa geometria: 5 µm Cu o 5 µm kapto 7 µm holes 4 µm pitch 5 µm 5 µm 7 µm 55 µm 7 µm 4 µm BASIC GEM DETECTO -V D 3 mm DIFT -V TOP V GEM -V BOT mm INDCTION MLTIPLICATION PATTENED EADOT BOAD DIFT Zalety: Swoboda w kształtowaiu geometrii detektora Odczyt oddzieloy od obszaru wzmocieia Możliwość kaskadowego wielostopiowego wzmocieia ładuku C. Butter et al, Nucl. Istr. ad Meth. A 49(998)79 S. Bachma et al, Nucl. Istr. ad Meth. A 443(999)464 GEM GEM GEM EADOT ED DIFT ET TANSFE ET TANSFE EI INDCTION
22 5/8/ Krzemowe detektory paskowe (Silico strip detectors) Płaska płytka z krzemu wysokooporowego (wysoka czystość) tutaj: typu Jeda powierzchia posegmetowaa a paski w postaci złącz p Odległość między paskami do µm - fotolitografia wysokiej precyzji Przestrzeń w pełi zubożoa przez przyłożeie apięcia zaporowego (5-5V) Cząstka joizująca powoduje tworzeie par elektro-dziura (5k w warstwie 3 µm). 5 µm 3 µm Odczyt mikropixelowy detektorów gazowych Zastosowaie agiego układu CMOS jako aody Medipix collaboratio 7 istytutów (6 E i S) Zastosowaia: adiografia detystycza Mamografia Agiografia Dyamic autoradiography Promieiowaie sychrotroowe Mikroskop elektroowy Kamera Gamma Pixel: 55 µm Dyfrakcja X 56 x 56 pixeli Detekcja eutroów 4-bit liczik odczytu a każdym pikselu Moitor promieiowaia Odczyt szeregowy <5ms@8MHz Odczyt rówoległy <3us@MHz (>KHz kadr) Powierzchia ~cm
23 5/8/ Od Medipix do TimePix e - from source test beam Pomiar śladów! Mikro TPC TimePix + GEM setup TimePix (EDET: Bo, Freiburg, Saclay, CEN, NIKHEF) 6 µm 3 pixel fuctioality modes DESY Test Beam: 5 GeV electros 4 mm 4 mm 4 mm Freiburg Bo X. Llopart M.Titov Optycze detektory gazowe Prekursor Micro-Patter Gas Detectors? G. Charpak, J.P. Fabre, F. Sauli, M. Suzuki & W. Domiik, Nucl. Istr. ad Meth. A58(987)77 3
24 5/8/ Optical Time Projectio Chamber K. Mierik et al, Nucl. Istr. Meth. A58(7)94 Dwuprotoowy rozpad 45 Fe ekostrukcja zdarzeń Z θ Y t L PM = v d t X φ Fotopowielacz ekostrukcja zdarzeia: (r, Θ, φ ) XY L o Kamera L o = r cosθ L PM = r siθ r = L o + L PM Θ = arcta(l o /L PM ) 4
25 5/8/ ozpad α jądra 8 Be T / =.77 s 8 B T / =.84 s 8 Li 6.6 MeV α 3.4 MeV 8 Be α α ozpad 45 Fe w He +Ar (:) K. Mierik et al, Phys. ev. Letters 99(7),-4 5
26 5/8/ 6
Co chcemy mierzyć (obecnie)? Należy pamiętać, że: Jakie obiekty podstawowe mierzymy bezpośrednio? Jak mierzymy?
Detekcja, detektory 2010 Detektory elektroniczne Zamiana energii nośników informacji na impuls prądu elektrycznego Zjawisko przyrodnicze detektor Urządzenie pomiarowe proces Układ detekcyjny (wielostopniowy)
Struktura układu doświadczalnego EKSPERYMENT ELEKTRONICZNY. detektor. interfejs. Detektory elektroniczne
Struktura układu doświadczalnego EKSPERYMENT ELEKTRONICZNY 2013 Zjawisko przyrodnicze detektor Urządzenie pomiarowe Urządzenie wykonawcze interfejs regulator interfejs komputer Detektory elektroniczne
TRANZYSTORY BIPOLARNE ZŁĄCZOWE
TANZYSTOY BPOLAN ZŁĄCZOW Bipolar Juctio Trasistor - BJT Trazystor bipolary to odpowiedie połączeie dwóch złącz p: p p p kolektor baza emiter kolektor baza emiter Budowa trazystora w techologii plaarej:
TRANZYSTORY BIPOLARNE ZŁĄCZOWE
4-4-3 TANZYSTOY BPOLAN ZŁĄCZOW Bipolar Juctio Trasistor - BJT Trazystor bipolary to odpowiedie połączeie dwóch złącz p p p p kolektor baza emiter kolektor baza emiter Budowa trazystora w techologii plaarej:
WYKŁAD 6 TRANZYSTORY POLOWE
WYKŁA 6 RANZYSORY POLOWE RANZYSORY POLOWE ZŁĄCZOWE (Juctio Field Effect rasistors) 55 razystor polowy złączowy zbudoway jest z półprzewodika (w tym przypadku typu p), w który wdyfudowao dwa obszary bramki
Zasilacz przetwarza energię elektryczną pobieraną z sieci. Standardowy schemat blokowy zasilacza: filtr. prostownik
Zasilacze Źródło eergii elekryczej dla układu wykoawczego: źródło apięciowe, źródło prądowe (ograiczik prądu), zabezpieczeie przed przegrzaiem, zapaleiem, porażeiem ip. Zasilacz przewarza eergię elekryczą
TRANZYSTORY POLOWE Z IZOLOWANĄ BRAMKĄ
4-3-9 TANZYSTOY POLOW TANZYSTOY POLOW ZŁĄCZOW (Jucio Field ffec Trasisors) ezysacja wejściowa (GAT SOC) razysora sięga 9 TANZYSTOY POLOW Z ZOLOWANĄ BAMKĄ solaed Gae Field ffec Trasisors Meal Oxide Semicoducor
Mikroprocesory. magistrala. jednostka arytmetyczno-logiczna
Mikroprocesory Procesor - jednostka arytmetyczno-logiczna maszyny cyfrowej: zespół rejestrów układ sterujący z zegarem Bufor (zespół rejestrów) magistrala Układ sterujący jednostka arytmetyczno-logiczna
NIEWIDZIALNE DO DETEKCJI CZĄSTEK. czyli. Z Hajduk Z. Hajduk IFJ PAN KRAKÓW
JAK WIDZIMY TO NIEWIDZIALNE czyli WPROWADZENIE DO DETEKCJI CZĄSTEK Z Hajduk Z. Hajduk IFJ PAN KRAKÓW Referencje Niniejszy wykład korzysta z materiałów i danych zawartych w : oraz CERN Summer Student Lectures
Particles Signatures and detectors
Detekcja, detektory 2009 Detektory elektroniczne Zamiana energii nośników informacji na impuls prądu elektrycznego Zjawisko przyrodnicze detektor Urządzenie pomiarowe proces Układ detekcyjny (wielostopniowy)
Zjawiska kontaktowe. Pojęcia.
Zjawiska kotaktowe. Pojęcia. Próżia, E vac =0 Φ m W Φ s χ E c µ E v metal półprzewodik W praca przeiesieia elektrou z da pasma przewodictwa do próżi, bez zwiększaia jego eergii kietyczej (którą ma zerową).
Elementy Fizyki Jądrowej. Wykład 7 Detekcja cząstek
Elementy Fizyki Jądrowej Wykład 7 Detekcja cząstek Detekcja cząstek rejestracja identyfikacja kinematyka Zjawiska towarzyszące przechodzeniu cząstek przez materię jonizacja scyntylacje zjawiska w półprzewodnikach
Marek Kowalski
Jak zbudować eksperyment ALICE? (A Large Ion Collider Experiment) Jeszcze raz diagram fazowy Interesuje nas ten obszar Trzeba rozpędzić dwa ciężkie jądra (Pb) i zderzyć je ze sobą Zderzenie powinno być
Widmo promieniowania elektromagnetycznego
Widmo promieiowaia elektromagetyczego Czułość oka człowieka Płaska fala elektromagetycza w próżi Ciało doskoale czare Prawo promieiowaia Kirchhoffa: Stosuek zdolości emisyjej do zdolości absorpcyjej jest
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 23, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elemetami fizyki współczesej wykład 23, 21.05.2012 wykład: pokazy: ćwiczeia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Erest Groder Wykład 22 - przypomieie ieliiowe
WYBRANE METODY REDUKCJI ODKSZTAŁCENIA PRĄDÓW I NAPIĘĆ POWODOWANYCH PRZEZ ODBIORNIKI NIELINIOWE
WYBRANE METODY REDUKCJI ODKSZTAŁCENIA PRĄDÓW I NAPIĘĆ POWODOWANYCH PRZEZ ODBIORNIKI NIELINIOWE mgr iż. Chamberli Stéphae Azebaze Mbovig Promotor: prof. dr hab. iż. Zbigiew Hazelka Kraków, 3.05.06 Pla Wykładu.
Znikanie sumy napięć ïród»owych i sumy prądów w wielofazowym układzie symetrycznym
Obwody trójfazowe... / OBWODY TRÓJFAZOWE Zikaie sumy apięć ïród»owych i sumy prądów w wielofazowym układzie symetryczym liczba faz układu, α 2π / - kąt pomiędzy kolejymi apięciami fazowymi, e jα, e -jα
E Z m c N m c Mc A Z N. J¹dro atomowe Wielkoœci charakteryzuj¹ce j¹dro atomowe. Neutron
J¹dro atomowe Wielkoœci charakteryzuj¹ce j¹dro atomowe liczba masowa Zliczba porz¹dkowa pierwiastka w uk³adzie okresowym - liczba eutroów Z X Z R 3 3 /, 3 cm eutro Schemat rozpadu swobodego eutrou p e
Identyfikacja cząstek
Określenie masy i ładunku cząstek Pomiar prędkości przy znanym pędzie e/ µ/ π/ K/ p czas przelotu (TOF) straty na jonizację de/dx Promieniowanie Czerenkowa (C) Promieniowanie przejścia (TR) Różnice w charakterze
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 17.02.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Równania Maxwella r-nie falowe
Wyznaczanie efektywności mionowego układu wyzwalania w CMS metodą Tag & Probe
Wyznaczanie efektywności mionowego układu wyzwalania w CMS metodą Tag & Probe Uniwersytet Warszawski - Wydział Fizyki opiekun: dr Artur Kalinowski 1 Plan prezentacji Eksperyment CMS Układ wyzwalania Metoda
TERAZ O SYGNAŁACH. Przebieg i widmo Zniekształcenia sygnałów okresowych Miary sygnałów Zasady cyfryzacji sygnałów analogowych
TERAZ O SYGNAŁACH Przebieg i widmo Zniekształcenia sygnałów okresowych Miary sygnałów Zasady cyfryzacji sygnałów analogowych Sygnał sinusoidalny Sygnał sinusoidalny (także cosinusoidalny) należy do podstawowych
Model Bohra atomu wodoru
Model Bohra atomu wodoru Widma liiowe pierwiastków. wodór hel eo tle węgiel azot sód Ŝelazo Aby odpowiedzieć a pytaie dlaczego wodór i ie pierwiastki ie emitują wszystkich częstotliwości fal elektromagetyczych
POMIAR WARTOŚCI SKUTECZNEJ NAPIĘĆ OKRESOWO ZMIENNYCH METODĄ ANALOGOWEGO PRZETWARZANIA SYGNAŁU
POMIAR WARTOŚCI SKTECZNEJ NAPIĘĆ OKRESOWO ZMIENNYCH METODĄ ANALOGOWEGO PRZETWARZANIA SYGNAŁ CEL ĆWICZENIA Celem ćwiczeia jest zwróceie uwagi a ograiczeie zakresu poprawego pomiaru apięć zmieych wyikające
J14. Pomiar zasięgu, rozrzutu zasięgu i zdolności hamującej cząstek alfa w powietrzu PRZYGOTOWANIE
J14 Pomiar zasięgu, rozrzutu zasięgu i zdolności hamującej cząstek alfa w powietrzu PRZYGOTOWANIE 1. Oddziaływanie ciężkich cząstek naładowanych z materią [1, 2] a) straty energii na jonizację (wzór Bethego-Blocha,
Autokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych. autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny
Autokoherentny pomiar widma laserów półprzewodnikowych autorzy: Łukasz Długosz Jacek Konieczny Systemy koherentne wstęp Systemy transmisji światłowodowej wykorzystujące podczas procesu transmisji światło
Wszechświat czastek elementarnych
Wykład 2: prof. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wykład 2: Detekcja Czastek 27 lutego 2008 p.1/36 Wprowadzenie Istota obserwacji w świecie czastek
u t 1 v u(x,t) - odkształcenie, v - prędkość rozchodzenia się odkształceń (charakterystyczna dla danego ośrodka) Drgania sieci krystalicznej FONONY
Drgaia sieci krystaliczej FONONY 1. model klasyczy (iekwatowy) a) model ośrodka ciągłego (model Debye a) - przypadek jedowymiarowy - drgaia struy drgaia mogą być podłuże (guma, sprężya) i dwie prostopadłe
3. Zależność energii kwantów γ od kąta rozproszenia w zjawisku Comptona
3. Zależność energii kwantów γ od kąta rozproszenia w zjawisku Comptona I. Przedmiotem zadania zjawisko Comptona. II. Celem zadania jest doświadczalne sprawdzenie zależności energii kwantów γ od kąta rozproszenia
Fizyka czastek: detektory
Fizyka czastek: detektory prof. dr hab. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych IFD Wykład II Detektory gazowe Jonizacja w gazach Straty energii na jonizację mówia nam o tym ile energii
Układy elektroniczne II. Modulatory i detektory
Układy elektroniczne II Modulatory i detektory Jerzy Witkowski Modulacja Przekształcenie sygnału informacyjnego do postaci dogodnej do transmisji w kanale telekomunikacyjnym Polega na zmianie, któregoś
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 06.10.2017 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek Radosław Łapkiewicz Równania Maxwella r-nie
1. Modulacja analogowa, 2. Modulacja cyfrowa
MODULACJA W16 SMK 2005-05-30 Jest operacja mnożenia. Jest procesem nakładania informacji w postaci sygnału informacyjnego m.(t) na inny przebieg o wyższej częstotliwości, nazywany falą nośną. Przyczyna
f = 2 śr MODULACJE
5. MODULACJE 5.1. Wstęp Modulacja polega na odzwierciedleniu przebiegu sygnału oryginalnego przez zmianę jednego z parametrów fali nośnej. Przyczyny stosowania modulacji: 1. Umożliwienie wydajnego wypromieniowania
Warunek zaliczenia wykładu: wykonanie sześciu ćwiczeń w Pracowni Elektronicznej
Elektronika cyfrowa Warunek zaliczenia wykładu: wykonanie sześciu ćwiczeń w Pracowni Elektronicznej Część notatek z wykładu znajduje się na: http://zefir.if.uj.edu.pl/planeta/wyklad_elektronika/ 1 Pracownia
Promieniowanie atomów wzbudzonych
Achorage, USA, May 2002 W-27 (Jaroszewicz) 23 slajdy Na podstawie prezetacji prof. J. Rutkowskiego Promieiowaie atomów wzbudzoych Promieiowaie spotaicze Promieiowaie wymuszoe Promieiowaie retgeowskie 3/23-W27
Fluorescencyjna detekcja śladów cząstek jądrowych przy użyciu kryształów fluorku litu
Fluorescencyjna detekcja śladów cząstek jądrowych przy użyciu kryształów fluorku litu Paweł Bilski Zakład Fizyki Radiacyjnej i Dozymetrii (NZ63) IFJ PAN Fluorescenscent Nuclear Track Detectors (FNTD) pierwsza
Wykład XI. Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation (LASER) laser półprzewodnikowy
Wykład XI Light Amplificatio by Stimulated Emissio of Radiatio (LASER) laser półprzewodikowy Emisja spotaicza Emisja spotaicza i wymuszoa Fotoy emitowae są we wszystkich kierukach z jedakowym prawdopodobieństwem
Detektory czastek. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład III. Detekcja czastek detektory śladowe kalorymetry Detektory w dużych eksperymentach
czastek Elementy fizyki czastek elementarnych Wykład III Detekcja czastek detektory śladowe kalorymetry w dużych eksperymentach Jonizacja U podstaw działania przeważajacej większości detektorów czastek
Wszechświat Cząstek Elementarnych dla Humanistów Detekcja cząstek
Wszechświat Cząstek Elementarnych dla Humanistów Aleksander Filip Żarnecki Wykład ogólnouniwersytecki Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego 24 października 2017 A.F.Żarnecki WCE Wykład 4 24 października
ĆWICZENIE nr 4. Pomiary podstawowych parametrów sygnałów
Politechika Łódzka Katedra Przyrządów Półprzewodikowych i Optoelektroiczych WWW.DSOD.PL LABORATORIUM METROLOGII ELEKTROICZEJ ĆWICZEIE r 4 Pomiary podstawowych parametrów sygałów Łódź 00 CEL ĆWICZEIA: Ćwiczeie
Elementy nieliniowe w modelach obwodowych oznaczamy przy pomocy symboli graficznych i opisu parametru nieliniowego. C N
OBWODY SYGNAŁY 1 5. OBWODY NELNOWE 5.1. WOWADZENE Defiicja 1. Obwodem elektryczym ieliiowym azywamy taki obwód, w którym występuje co ajmiej jede elemet ieliiowy bądź więcej elemetów ieliiowych wzajemie
Akceleratory i detektory czastek
Akceleratory i detektory czastek Elementy fizyki czastek elementarnych Wykład II Akceleratory czastek ograniczenia, świetlność Detekcja czastek detektory śladowe kalorymetry Detektory w dużych eksperymentach
Podstawy fizyki sezon 2 7. Układy elektryczne RLC
Podstawy fizyki sezon 2 7. Układy elektryczne RLC Agnieszka Obłąkowska-Mucha AGH, WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Układ RC
) I = dq. Obwody RC. I II prawo Kirchhoffa: t = RC (stała czasowa) IR V C. ! E d! l = 0 IR +V C. R dq dt + Q C V 0 = 0. C 1 e dt = V 0.
Obwody RC t = 0, V C = 0 V 0 IR 0 V C C I II prawo Kirchhoffa: " po całym obwodzie zamkniętym E d l = 0 IR +V C V 0 = 0 R dq dt + Q C V 0 = 0 V 0 R t = RC (stała czasowa) Czas, po którym prąd spadnie do
Zadanie domowe: kiedy pole elektryczne jest słabe, a kiedy silne?
Zadaie domowe: kiedy pole elektrycze jest słabe, a kiedy sile? Wersje rozwiązań: Wersja z polem magetyczym; Wersja z kaciastym wykresem; Wersja bez kaciastego wykresu, ale z asyceiem; Wersja z porówaiem
Cel. Pomiar wierzchołków oddziaływań. Badanie topologii przypadków. Pomiar pędów (ładunku) Pomoc w identyfikacji cząstek (e, µ, γ)
Pomiar torów w cząstek Cel Pomiar wierzchołków oddziaływań pomiar czasów życia preselekcja oddziaływań wybranej klasy Badanie topologii przypadków krotności rozkłady kątowe Jety Pomiar pędów (ładunku)
Siła elektromotoryczna
Wykład 5 Siła elektromotoryczna Urządzenie, które wykonuje pracę nad nośnikami ładunku ale różnica potencjałów między jego końcami pozostaje stała, nazywa się źródłem siły elektromotorycznej. Energia zamieniana
Jądra o wysokich energiach wzbudzenia
Jądra o wysokich energiach wzbudzenia 1. Utworzenie i rozpad jądra złożonego a) model statystyczny 2. Gigantyczny rezonans dipolowy (GDR) a) w jądrach w stanie podstawowym b) w jądrach w stanie wzbudzonym
NCBiR zadania badawcze IFPiLM. Marek Scholz
NCBiR zadania badawcze IFPiLM Marek Scholz Wstęp Warunki utrzymania plazmy: R dt n d n t dt v r ilośl reakcji m s R dt 3 n 5 14 cm -3 10 s T ~ 10 kev D T 4 He(3,5 MeV) n(14.1 MeV) R dt P A br n d n t n
(1.1) gdzie: - f = f 2 f 1 - bezwzględna szerokość pasma, f śr = (f 2 + f 1 )/2 częstotliwość środkowa.
MODULACJE ANALOGOWE 1. Wstęp Do przesyłania sygnału drogą radiową stosuje się modulację. Modulacja polega na odzwierciedleniu przebiegu sygnału oryginalnego przez zmianę jednego z parametrów fali nośnej.
Badanie schematu rozpadu jodu 128 I
J8 Badanie schematu rozpadu jodu 128 I Celem doświadczenie jest wyznaczenie schematu rozpadu jodu 128 I Wiadomości ogólne 1. Oddziaływanie kwantów γ z materią [1,3] a) efekt fotoelektryczny b) efekt Comptona
Magnetyczny Rezonans Jądrowy (NMR)
Magnetyczny Rezonans Jądrowy (NMR) obserwacja zachowania (precesji) jąder atomowych obdarzonych spinem w polu magnetycznym Magnetic Resonance Imaging (MRI) ( obrazowanie rezonansem magnetycznym potocznie
Nowatorskie rozwiązanie:tpc z odczytem optycznym (prof. Wojciech Dominik)
Nowatorskie rozwiązanie:tpc z odczytem optycznym (prof. Wojciech Dominik) Do wnętrza komory wpada promieniotwórczy jon i zatrzymuje się w gazie. Po pewnym czasie następuje rozpad z emisją cząstek naładowanych
ZJAWISKA LINIOWE I NIELINIOWE
-4-5 ZJAWISKA LINIOWE I NIELINIOWE X przyczy (t) => POCES => X skutek (t) X s X s X p X p Proces liiowy: X s (t)=k*x p (t) Proces ieliiowy: X s (t)= ieliiow fukcj [X p (t)] ezystory, kodestory i cewki
Podstawy Akustyki. Drgania normalne a fale stojące Składanie fal harmonicznych: Fale akustyczne w powietrzu Efekt Dopplera.
W-1 (Jaroszewicz) 14 slajdów Podstawy Akustyki Drgania normalne a fale stojące Składanie fal harmonicznych: prędkość grupowa, dyspersja fal, superpozycja Fouriera, paczka falowa Fale akustyczne w powietrzu
Temat ćwiczenia. Analiza częstotliwościowa
POLIECHNIKA ŚLĄSKA W YDZIAŁ RANSPORU emat ćwiczenia Analiza częstotliwościowa Analiza częstotliwościowa sygnałów. Wprowadzenie Analizę częstotliwościową stosuje się powszechnie w wielu dziedzinach techniki.
SILNIK INDUKCYJNY STEROWANY Z WEKTOROWEGO FALOWNIKA NAPIĘCIA
SILNIK INDUKCYJNY STEROWANY Z WEKTOROWEGO FALOWNIKA NAPIĘCIA Rys.1. Podział metod sterowania częstotliwościowego silników indukcyjnych klatkowych Instrukcja 1. Układ pomiarowy. Dane maszyn: Silnik asynchroniczny:
Detektory cząstek. Procesy użyteczne do rejestracji cząstek Techniki detekcyjne Detektory Eksperymenty. D. Kiełczewska, wykład 3
Detektory cząstek Procesy użyteczne do rejestracji cząstek Techniki detekcyjne Detektory Eksperymenty Przechodzenie cząstek naładowanych przez materię Cząstka naładowana: traci energię przez zderzenia
Fotometria. F. obiektywna = radiometria: Jaka ENERGIA dopływa ze źródła. F. subiektywna: Jak JASNO świeci to źródło? (w ocenie przeciętnego człowieka)
Fotometria F. obiektywa = radiometria: Jaka NRGIA dopływa ze źródła F. subiektywa: Jak JASNO świei to źródło? (w oeie przeiętego złowieka) Potrzebujemy kilku defiiji: defiija Gęstość spektrala (widmo)
POLITECHNIKA ŚLĄSKA, WYDZIAŁ ELEKTRYCZNY, INSTYTUT ELEKTROTECHNIKI I INFORMATYKI. Wykresy w Excelu TOMASZ ADRIKOWSKI GLIWICE,
POLITECHNIKA ŚLĄSKA, WYDZIAŁ ELEKTRYCZNY, INSTYTUT ELEKTROTECHNIKI I INFORMATYKI Wykresy w Excelu TOMASZ ADRIKOWSKI GLIWICE, -- EXCEL Wykresy. Kolumę A, B wypełić serią daych: miesiąc, średia temperatura.
PREZENTACJA MODULACJI ASK W PROGRAMIE MATCHCAD
POZA UIVE RSIY OF E CHOLOGY ACADE MIC JOURALS o 76 Electrical Egieerig 3 Jaub PĘKSIŃSKI* Grzegorz MIKOŁAJCZAK* Jausz KOWALSKI** PREZEACJA MODULACJI ASK W PROGRAMIE MACHCAD W artyule autorzy przedstawili
λ(pm) p 1 rozpraszanie bez zmiany λ ze wzrostem λ p e 0,07 0,08 λ (nm) tł o
W 1916r. Einstein rozszerzył swoją koncepcję kwantów światła, przypisując im pęd. Fotonowi o energii ħω odpowiada pęd p ħω/c /λ Efekt Comptona 193r. - rozpraszanie promieni X 1keV- kilka MeV na elektronac
Rozwinięcie funkcji modulującej m(t) w szereg potęgowy: B PM 2f m
Wąskopasmowa modulacja fazy (przypadek k p x(t) max 1) Rozwinięcie funkcji modulującej m(t) w szereg potęgowy: m(t) = e jk px(t) = 1 + jk p x(t) +... Sygnały zmodulowane: z PM (t) Y 0 [1 + jk p x(t)]e
Metody eksperymentalne w fizyce wysokich energii
Metody eksperymentalne w fizyce wysokich energii prof. dr hab. A.F.Żarnecki Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych IFD Wykład III Oddziaływanie fotonów i hadronów Detektory gazowe Fotony Przekrój
Theory Polish (Poland)
Q3-1 Wielki Zderzacz Hadronów (10 points) Przeczytaj Ogólne instrukcje znajdujące się w osobnej kopercie zanim zaczniesz rozwiązywać to zadanie. W tym zadaniu będą rozpatrywane zagadnienia fizyczne zachodzące
I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona
r. akad. 004/005 I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona Jan Królikowski Fizyka IVBC 1 r. akad. 004/005 0.01 nm=0.1 A
Ćwiczenie 57 Badanie absorpcji promieniowania α
Ćwiczenie 57 Badanie absorpcji promieniowania α II PRACOWNIA FIZYCZNA UNIWERSYTET ŚLĄSKI W KATOWICACH Cele doświadczenia Głównym problemem, który będziemy badać w tym doświadczeniu jest strata energii
Przetworniki analogowo-cyfrowe i cyfrowo- analogowe
Przetworiki aalogowo-cyfrowe i cyfrowo- aalogowe 14.1. PRZETWORNIKI C/A Przetworik cyfrowo-aalogowy (ag. Digital-to-Aalog Coverter) jest to układ przetwarzający dyskrety sygał cyfrowy a rówowaŝy mu sygał
Fizyka jądrowa z Kosmosu wyniki z kosmicznego teleskopu γ
Fizyka jądrowa z Kosmosu wyniki z kosmicznego teleskopu γ INTEGRAL - International Gamma-Ray Astrophysical Laboratory prowadzi od 2002 roku pomiary promieniowania γ w Kosmosie INTEGRAL 180 tys km Źródła
1 Źródła i detektory. I. Badanie charakterystyki spektralnej nietermicznych źródeł promieniowania elektromagnetycznego
1 I. Badanie charakterystyki spektralnej nietermicznych źródeł promieniowania elektromagnetycznego Cel ćwiczenia: Wyznaczenie charakterystyki spektralnej nietermicznego źródła promieniowania (dioda LD
Optyka. Wykład V Krzysztof Golec-Biernat. Fale elektromagnetyczne. Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017
Optyka Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Fale elektromagnetyczne Uniwersytet Rzeszowski, 8 listopada 2017 Wykład V Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 17 Plan Swobodne równania Maxwella Fale elektromagnetyczne
Wprowadzenie do optyki nieliniowej
Wprowadzenie do optyki nieliniowej Prezentacja zawiera kopie folii omawianych na wykładzie. Niniejsze opracowanie chronione jest prawem autorskim. Wykorzystanie niekomercyjne dozwolone pod warunkiem podania
Detektory cząstek. Procesy użyteczne do rejestracji cząstek Techniki detekcyjne Detektory Przykłady użycia różnych technik detekcyjnych.
Detektory cząstek Procesy użyteczne do rejestracji cząstek Techniki detekcyjne Detektory Przykłady użycia różnych technik detekcyjnych Eksperymenty D. Kiełczewska, wykład 3 1 Przechodzenie cząstek naładowanych
C5: BADANIE POCHŁANIANIA PROMIENIOWANIA α i β W POWIETRZU oraz w ABSORBERACH
C5: BADANIE POCHŁANIANIA PROMIENIOWANIA α i β W POWIETRZU oraz w ABSORBERACH CEL ĆWICZENIA Celem ćwiczenia jest obserwacja pochłaniania cząstek alfa w powietrzu wyznaczenie zasięgu w aluminium promieniowania
Detekcja synchroniczna i PLL
Detekcja synchroniczna i PLL kład mnożący -detektor azy! VCC VCC wy, średnie Detekcja synchroniczna Gdy na wejścia podamy przebiegi o różnych częstotliwościach cos(ω i cos(ω t+) oraz ma dużą amplitudę
Rodzaje fal. 1. Fale mechaniczne. 2. Fale elektromagnetyczne. 3. Fale materii. dyfrakcja elektronów
Wykład VI Fale t t + Dt Rodzaje fal 1. Fale mechaniczne 2. Fale elektromagnetyczne 3. Fale materii dyfrakcja elektronów Fala podłużna v Przemieszczenia elementów spirali ( w prawo i w lewo) są równoległe
T E B. B energia wiązania elektronu w atomie. Fotony
Fotony Gdy wiązka fotonów (promieniowanie X i γ) przechodzi przez ośrodek, zasadnicze znaczenie mają trzy procesy : 1) zjawisko fotoelektryczne 2) rozpraszanie Comptona 3) kreacja pary e + e Szczegółowa
ELEMENTY ELEKTRONICZNE
AKAEMA ÓRNCZO-HTNCZA M. TANŁAWA TAZCA W KRAKOWE Wydział formatyki, Elektroiki i Telekomuikacji Katedra Elektroiki ELEMENTY ELEKTRONCZNE dr iż. iotr ziurdzia paw. C-3, pokój 413; tel. 617-7-, piotr.dziurdzia@agh.edu.pl
POMIAR WSPÓŁCZYNNIKÓW CHARAKTERYZUJĄCYCH KSZTAŁT SYGNAŁÓW ELEKTRYCZNYCH
ĆWICZENIE NR POMIAR WSPÓŁCZYNNIKÓW CHARAKTERYZUJĄCYCH KSZTAŁT SYGNAŁÓW ELEKTRYCZNYCH.. Cel ćwiczeia Celem ćwiczeia jest pozaie metod pomiaru współczyików charakteryzujących kształt sygałów apięciowych
V.6.6 Pęd i energia przy prędkościach bliskich c. Zastosowania
V.6.6 Pęd i energia przy prędkościach bliskich c. Zastosowania 1. Ogólne wyrażenia na aberrację światła. Rozpad cząstki o masie M na dwie cząstki o masach m 1 i m 3. Rozpraszanie fotonów z lasera GaAs
Badanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów.
Badanie Gigantycznego Rezonansu Dipolowego wzbudzanego w zderzeniach ciężkich jonów. prof. dr hab. Marta Kicińska-Habior Wydział Fizyki UW Zakład Fizyki Jądra Atomowego e-mail: Marta.Kicinska-Habior@fuw.edu.pl
= arc tg - eliptyczność. Polaryzacja światła. Prawo Snelliusa daje kąt. Co z amplitudą i polaryzacją? Drgania i fale II rok Fizyka BC
4-0-0 G:\AA_Wyklad 000\FIN\DOC\Polar.doc Drgaia i fale II rok Fizyka C Polaryzacja światła ( b a) arc tg - eliptyczość Prawo Selliusa daje kąt. Co z amplitudą i polaryzacją? 4-0-0 G:\AA_Wyklad 000\FIN\DOC\Polar.doc
Symulacja sygnału czujnika z wyjściem częstotliwościowym w stanach dynamicznych
XXXVIII MIĘDZYUCZELNIANIA KONFERENCJA METROLOGÓW MKM 06 Warszawa Białobrzegi, 4-6 września 2006 r. Symulacja sygnału czujnika z wyjściem częstotliwościowym w stanach dynamicznych Eligiusz PAWŁOWSKI Politechnika
Jak działają detektory. Julia Hoffman# Southern Methodist University# Instytut Problemów Jądrowych
Jak działają detektory Julia Hoffman# Southern Methodist University# Instytut Problemów Jądrowych LHC# Wiązka to pociąg ok. 2800 paczek protonowych Każda paczka składa się. z ok. 100 mln protonów 160km/h
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Równania (3.7), pomimo swojej prostoty, nie posiadają poza nielicznymi przypadkami ścisłych rozwiązań,
Wyjścia analogowe w sterownikach, regulatorach
Wyjścia analogowe w sterownikach, regulatorach 1 Sygnały wejściowe/wyjściowe w sterowniku PLC Izolacja galwaniczna obwodów sterownika Zasilanie sterownika Elementy sygnalizacyjne Wejścia logiczne (dwustanowe)
Jądra o wysokich energiach wzbudzenia
Jądra o wysokich energiach wzbudzenia 1. Utworzenie i rozpad jądra złożonego a) model statystyczny 2. Gigantyczny rezonans dipolowy (GDR) a) w jądrach w stanie podstawowym b) w jądrach w stanie wzbudzonym
LABORATORIUM Sygnałów, Modulacji i Systemów ĆWICZENIE 2: Modulacje analogowe
Protokół ćwiczenia 2 LABORATORIUM Sygnałów, Modulacji i Systemów Zespół data: ĆWICZENIE 2: Modulacje analogowe Imię i Nazwisko: 1.... 2.... ocena: Modulacja AM 1. Zestawić układ pomiarowy do badań modulacji
Efekt Comptona. Efektem Comptona nazywamy zmianę długości fali elektromagnetycznej w wyniku rozpraszania jej na swobodnych elektronach
Efekt Comptona. Efektem Comptona nazywamy zmianę długości fali elektromagnetycznej w wyniku rozpraszania jej na swobodnych elektronach Efekt Comptona. p f Θ foton elektron p f p e 0 p e Zderzenia fotonów
przyziemnych warstwach atmosfery.
Źródła a promieniowania jądrowego j w przyziemnych warstwach atmosfery. Pomiar radioaktywności w powietrzu w Lublinie. Jan Wawryszczuk Radosław Zaleski Lokalizacja monitora skażeń promieniotwórczych rczych
Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników WYKŁAD 2
Wszechświat cząstek elementarnych dla przyrodników WYKŁAD 2 Maria Krawczyk, Wydział Fizyki UW Jak badamy cząstki elementarne? 2010/11(z) Ewolucja Wszech'swiata czas,energia,temperatura Detekcja cząstek
C5: BADANIE POCHŁANIANIA PROMIENIOWANIA α i β W POWIETRZU oraz w ABSORBERACH
C5: BADANIE POCHŁANIANIA PROMIENIOWANIA α i β W POWIETRZU oraz w ABSORBERACH CEL ĆWICZENIA Celem ćwiczenia jest: zbadanie pochłaniania promieniowania β w różnych materiałach i wyznaczenie zasięgu promieniowania
Informacje ogólne. 45 min. test na podstawie wykładu Zaliczenie ćwiczeń na podstawie prezentacji Punkty: test: 60 %, prezentacja: 40 %.
Informacje ogólne Wykład 28 h Ćwiczenia 14 Charakter seminaryjny zespołu dwuosobowe ~20 min. prezentacje Lista tematów na stronie Materiały do wykładu na stronie: http://urbaniak.fizyka.pw.edu.pl Zaliczenie:
Compact Muon Solenoid
Compact Muon Solenoid (po co i jak) Piotr Traczyk CERN Compact ATLAS CMS 2 Muon Detektor CMS był projektowany pod kątem optymalnej detekcji mionów Miony stanowią stosunkowo czysty sygnał Pojawiają się
Metody Optyczne w Technice. Wykład 5 Interferometria laserowa
Metody Optyczne w Technice Wykład 5 nterferometria laserowa Promieniowanie laserowe Wiązka monochromatyczna Duża koherencja przestrzenna i czasowa Niewielka rozbieżność wiązki Duża moc Największa możliwa
Zjawiska w niej występujące, jeśli jest ona linią długą: Definicje współczynników odbicia na początku i końcu linii długiej.
1. Uproszczony schemat bezstratnej (R = 0) linii przesyłowej sygnałów cyfrowych. Zjawiska w niej występujące, jeśli jest ona linią długą: odbicie fali na końcu linii; tłumienie fali; zniekształcenie fali;
Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego. Ćwiczenie 1 Badanie efektu Faraday a w monokryształach o strukturze granatu
Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego Ćwiczenie 1 Badanie efektu Faraday a w monokryształach o strukturze granatu Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest pomiar kąta skręcenia płaszczyzny polaryzacji
Pomiar energii wiązania deuteronu. Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu
J1 Pomiar energii wiązania deuteronu Celem ćwiczenia jest wyznaczenie energii wiązania deuteronu Przygotowanie: 1) Model deuteronu. Własności deuteronu jako źródło informacji o siłach jądrowych [4] ) Oddziaływanie
Początek XX wieku. Dualizm korpuskularno - falowy
Początek XX wieku Światło: fala czy cząstka? Kwantowanie energii promieniowania termicznego postulat Plancka efekt fotoelektryczny efekt Comptona Fale materii de Broglie a Dualizm korpuskularno - falowy