Badanie właściwości przypadków produkcji dżet-przerwa w rapidity-dżet na Wielkim Zderzaczu Hadronów

Podobne dokumenty
Fizyka do przodu w zderzeniach proton-proton

Algorytmy rekonstrukcji dżetów w CMS

1. Wcześniejsze eksperymenty 2. Podstawowe pojęcia 3. Przypomnienie budowy detektora ATLAS 4. Rozpady bozonów W i Z 5. Tło 6. Detekcja sygnału 7.

Reakcje jądrowe. X 1 + X 2 Y 1 + Y b 1 + b 2

Ilustracja metody Monte Carlo obliczania pola obszaru D zawartego w kwadracie [a,b]x[a,b]

Wykorzystanie symetrii przy pomiarze rozkładu kąta rozproszenia w procesie pp pp

r. akad. 2008/2009 V. Precyzyjne testy Modelu Standardowego w LEP, TeVatronie i LHC

Jak to działa: poszukiwanie bozonu Higgsa w eksperymencie CMS. Tomasz Früboes

Reakcje jądrowe. kanał wyjściowy

Theory Polish (Poland)

th- Zakład Zastosowań Metod Obliczeniowych (ZZMO)

Fizyka cząstek elementarnych warsztaty popularnonaukowe

Fizyka do przodu Część 2: przegląd wyników z CMS

Rozdział 7 Kinematyka oddziaływań. Wnioski z transformacji Lorentza. Zmienna x Feynmana, pospieszność (rapidity) i pseudopospieszność

Wstęp do oddziaływań hadronów

Struktura protonu. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład IV

Pakiet ROOT. prosty generator Monte Carlo. Maciej Trzebiński. Instytut Fizyki Jądrowej Polskiej Akademii Nauki

Najgorętsze krople materii wytworzone na LHC

Wyznaczanie efektywności mionowego układu wyzwalania w CMS metodą Tag & Probe

Wiadomości wstępne. Krótka historia Przekrój czynny Układ jednostek naturalnych Eksperymenty formacji i produkcji


Rozdział 9 Przegląd niektórych danych doświadczalnych o produkcji hadronów. Rozpraszanie elastyczne. Rozkłady krotności

Analiza zrekonstruowanych śladów w danych pp 13 TeV

Automatyzacja procesu tworzenia sprzętowego narzędzia służącego do rozwiązywania zagadnienia logarytmu dyskretnego na krzywych eliptycznych

Struktura protonu. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład IV. rekonstrukcja przypadków NC DIS wyznaczanie funkcji struktury.

VI. 6 Rozpraszanie głębokonieelastyczne i kwarki

WINHAC++ Obiektowy generator Monte Carlo do modelowania produkcji bozonów W w LHC. Kamil Sobol

Rozdział 1 Wiadomości wstępne. Krótka historia Przekrój czynny, świetlność Układ jednostek naturalnych Eksperymenty formacji i produkcji

Zderzenia relatywistyczne

Wykorzystanie programu COMSOL do analizy zmiennych pól p l temperatury. Tomasz Bujok promotor: dr hab. Jerzy Bodzenta, prof. Politechniki Śląskiej

VI.5 Zderzenia i rozpraszanie. Przekrój czynny. Wzór Rutherforda i odkrycie jądra atomowego

Struktura porotonu cd.

SIMR 2017/18, Statystyka, Przykładowe zadania do kolokwium - Rozwiązania

Obserwacja Nowej Cząstki o Masie 125 GeV

Szczególna i ogólna teoria względności (wybrane zagadnienia)

Fizyka do przodu: AFP, ALFA Janusz Chwastowski

Rozszyfrowywanie struktury protonu







Tomasz Bołd. System filtracji przypadków eksperymentu ATLAS. Czyli o szukaniu igły w stogu siana.

Metody Obliczeniowe w Nauce i Technice

A/H ττ µ + hadrony + X detektorze CMS

Na tropach czastki Higgsa

STATYSTYKA MATEMATYCZNA WYKŁAD października 2009

WPOMAGANIE PROCESU IDENTYFIKACJI RADIACYJNYCH CENTRÓW DEFEKTOWYCH W MONOKRYSZTAŁACH KRZEMU BADANYCH METODĄ HRPITS

DYFRAKCJA W ODDZIAŁYWANIACH e-p NA AKCELRATORZE HERA

Funkcje odpowiedzi dla CCQE i wiązek MiniBooNE (cz. I)

Akceleratory Cząstek

Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice


Marcin Kucharczyk Zakład XVII

Opcje koszykowe a lokaty strukturyzowane - wycena

Metamorfozy neutrin. Katarzyna Grzelak. Sympozjum IFD Zakład Czastek i Oddziaływań Fundamentalnych IFD UW. K.Grzelak (UW ZCiOF) 1 / 23

Cząstki elementarne i ich oddziaływania III

Fizyka zderzeń relatywistycznych jonów

1. Obciążenie statyczne

Pomiar rozpadów Dalitz Hiperonów za pomocą spektrometrów HADES oraz PANDA. Jacek Biernat

Korekcja energii dżetów w eksperymencie CMS

Wstęp do Rachunku Prawdopodobieństwa, IIr. WMS

Struktura protonu. Elementy fizyki czastek elementarnych. Wykład IV

Akademia Górniczo-Hutnicza Wydział Elektrotechniki, Automatyki, Informatyki i Elektroniki

Rozpraszanie elektron-proton

Pierwsze dwa lata LHC

Technologie Informacyjne

II. POSTULATY MECHANIKI KWANTOWEJ W JĘZYKU WEKTORÓW STANU. Janusz Adamowski

Metoda Monte Carlo. Jerzy Mycielski. grudzien Jerzy Mycielski () Metoda Monte Carlo grudzien / 10

Klasyfikacja przypadków w ND280

AUTOREFERAT. Andrzej Siódmok

Politechnika Warszawska

Odkrywanie supersymetrii - przypadek ciężkich sfermionów

Prawdopodobieństwo i statystyka

Całkowanie metodą Monte Carlo

Fizyka Fizyka eksperymentalna cząstek cząstek (hadronów w i i leptonów) Eksperymentalne badanie badanie koherencji koherencji kwantowej

Prawdopodobieństwo i statystyka

Spis treści Wstęp Estymacja Testowanie. Efekty losowe. Bogumiła Koprowska, Elżbieta Kukla

WIELKA SGH-OWA POWTÓRKA ZE STATYSTYKI REGRESJA LINIOWA

Marek Kowalski

NATURALNY REAKTOR JĄDROWY

Węzeł nr 28 - Połączenie zakładkowe dwóch belek


Sztuczna Inteligencja Tematy projektów Sieci Neuronowe

Niezachowanie CP najnowsze wyniki

Statystyka i eksploracja danych

Katarzyna Grebieszkow Wydział Fizyki Politechniki Warszawskiej Zakład Fizyki Jądrowej Pracownia Reakcji Ciężkich Jonów

Maciej Piotr Jankowski

POZ BRUK Sp. z o.o. S.K.A Rokietnica, Sobota, ul. Poznańska 43 INFORMATOR OBLICZENIOWY

Model Pasywnego Trasera w Lokalnie Ergodycznym Środowisku

Wykład 8 i 9. Hipoteza ergodyczna, rozkład mikrokanoniczny, wzór Boltzmanna

BADANIE PODŁUŻNYCH FAL DŹWIĘKOWYCH W PRĘTACH

Zespół Zakładów Fizyki Jądrowej

Produkcja dżetów do przodu w głęboko nieelastycznym rozpraszaniu ep na akceleratorze HERA

Obrona rozprawy doktorskiej Neuro-genetyczny system komputerowy do prognozowania zmiany indeksu giełdowego

Porównanie modeli statystycznych. Monika Wawrzyniak Katarzyna Kociałkowska

KONSTRUKCJE METALOWE 1 Przykład 4 Projektowanie prętów ściskanych

Algorytmy Komunikacyjne dla Trójwymiarowych Sieci Opartych na Plastrze Miodu. Ireneusz Szcześniak. Politechnika Śląska 20 czerwca 2002 r.

Algorytmy estymacji stanu (filtry)

Transkrypt:

Badanie właściwości przypadków produkcji dżet-przerwa w rapidity-dżet na Wielkim Zderzaczu Hadronów Paula Świerska Promotor: dr Maciej Trzebiński Politechnika Krakowska im. Tadeusza Kościuszki / 24

Plan prezentacji: Wprowadzenie. Parametryzacja amplitudy procesu dżet przerwa w rapidity dżet (ang. jet gap jet (JGJ)). Algorytmy do rekonstrukcji dżetów. Analiza przerwy w rapidity. Podsumowanie. 2 / 24

Proces dżet przerwa w rapidity dżet (JGJ). Niedyfrakcyjna produkcja dżetów Produkcja JGJ. 3 / 24

Formalizm procesu JGJ Przekrój czynny na produkcję JGJ opisany jest wzorem: dσ pp XJJY dx dx 2 dp 2 T = S 2 f eff (x, p 2 T )f eff (x 2, p 2 T ) dσgg gg, dp 2 T dσ gg gg dp 2 T przez: przekrój czynny na rozpraszanie gg gg, dany dσ gg gg dp 2 T = 6π A( η, p2 T ) 2, A( η, p 2 T ) to amplituda rozpraszania zależna od wielkości przerwy w rapidity, η, oraz pędu poprzecznego dżetów: A( η, p 2 T ) = 6Ncπα2 s N F p 2 T dγ [p 2 (γ 2 )2 ]exp(ᾱ(p 2 T )χ eff [2p,γ,ᾱ(p 2 T )] η) p= 2iπ [(γ 2 )2 (p 2 )2 ][(γ 2 )2 (p+ 2 )2 ] 4 / 24

Generator Forward Physics Monte Carlo stworzony na bazie generatora Herwig, standardowy proces JGJ (LL, p=0) zaimplementowany w Herwig został zmodyfikowany aby móc generować: LL, p=0, LL, wszystkie p, NLL, p=0, NLL, wszystkie p. 5 / 24

Parametryzacja amplitudy procesu JGJ 6 / 24

Parametryzacja amplitudy procesu JGJ Problem: generacja przypadków bezpośrednio ze wzoru na amplitudę zajmuje dużo czasu ( min na 0 zdarzeń). Rozwiązanie: parametryzacja amplitudy. Problem: parametryzacja została wykonana z myślą o Tevatronie dla dżetów o p T < 20 GeV. Rozwiązanie: nowa parametryzacja dla LHC (p T < T ev ). 7 / 24

Parametryzacja amplitudy procesu JGJ parametryzacja LL zależna od η A p=0 A allp LL (z) = N[A + exp(b + Cz + Dz2 + Ez 3 + F z 4 )], LL (z) = N[A + Bz + exp(c + Dz + Ez2 + F z 3 )], MC prediction [a.u.] MC / fit 0..0025 0.9975 all p p=0 2 3 4 5 6 7 8 9 pseudorapidity difference, η Różnice pomiędzy wartością amplitudy a nową parametryzacją są mniejsze niż 2. Poprzednia parametryzacja: 20% 8 / 24

Parametryzacja amplitudy procesu JGJ parametryzacja NLL zależna od η oraz p T A NLL (p T, η) = N[A( η)p B( η) T + C( η)p D( η) T ] MC prediction [a.u.] 0 0. NLL, p=0 p T = 20 GeV p T = 320 GeV p T = 620 GeV p T = 920 GeV MC prediction [a.u.] 0 0. NLL, all p p T = 20 GeV p T = 320 GeV p T = 620 GeV p T = 920 GeV.0.0 MC / fit 0.99 2 3 4 5 6 7 8 9 pseudorapidity difference, η MC / fit 0.99 2 3 4 5 6 7 8 9 pseudorapidity difference, η Różnice pomiędzy wartością amplitudy a nową parametryzacją są mniejsze niż %. 9 / 24

Algorytmy do rekonstrukcji dżetów / 24

Algorytmy do rekonstrukcji dżetów. Algorytm Cone zaimplementowany w FPMC (R=0,7). 2 Algorytm Cone zaimplementowany w narzędziu FastJet (R=0,6). 3 Algorytm anti kt zaimplementowany w narzędziu FastJet (R=0,4). / 24

Porównanie algorytmów do rekonstrukcji dżetów Ped poprzeczny dzetu o najwiekszym p T 4 alg. D0 Cone alg. D0 Cone alg. Cone (FPMC) alg. AntiKt (R=0.4) 3 alg. Cone (FPMC) alg. AntiKt (R=0.4) liczba przypadkow 3 2 liczba przypadkow 2 0 20 40 60 80 0 20 40 60 80 200 J ped poprzeczny dzetu o najwiekszym p, p T T [GeV] 0 20 40 60 80 0 20 40 60 80 200 liczba czastek Dla rozkładu liczby cząstek algorytmu Cone (FPMC) obserwujemy niefizyczny kształt podwójnego maksimum. Hipoteza: podwójne maksimum jest wynikiem obecności trzeciego dżetu 2 / 24

Porównanie algorytmów do rekonstrukcji dżetów Korelacje liczby cząstek do liczby dżetów Algorytm D0 Cone Algorytm Cone (FPMC) 450 liczba dzetow 9 8 7 6 5 4 3 2 0 800 600 liczba dzetow 9 8 7 6 5 4 400 3 2 200 400 350 300 250 200 50 0 50 0 0 20 30 40 50 60 70 80 90 0 liczba czastek 0 0 0 20 30 40 50 60 70 80 90 0 liczba czastek 0 3 / 24

Analiza przerwy w rapidity 4 / 24

Analiza przerwy w rapidity Zdefiniowanie przerwy w rapidity η=0 A' A B b a' a dżet dżet η= η= Rysunek : Idea definicji oraz 2. 5 / 24

Analiza przerwy w rapidity Zdefiniowanie przerwy w rapidity η=0 A B d C dżet dżet η= η= Rysunek : Idea definicji 3. 6 / 24

Analiza przerwy w rapidity Rozkład przerwy w rapidity Niedyfrakcyjna produkcja dżetów Produkcja JGJ. 7 / 24

Analiza przerwy w rapidity Definicja pierwsza Definicja druga Definicja trzecia [pb GeV] dσ d η przekroj czynny, 4 3 JGJ ND [pb GeV] dσ d η przekroj czynny, 4 3 JGJ ND [pb GeV] dσ d η przekroj czynny, 4 3 JGJ ND 2 2 2 0 0.5.5 2 2.5 3 3.5 4 4.5 5 przerwa w rapidity, η (a) definicja pierwsza 0 0.5.5 2 2.5 3 3.5 4 4.5 5 przerwa w rapidity, η (b) definicja druga 0 0.5.5 2 2.5 3 3.5 4 4.5 5 przerwa w rapidity, η (c) definicja trzecia Przypadki JGJ dominują nad niedyfrakcyjną produkcją dżetów od wartości: η def gap η def2 gap η def3 gap >, σ def visjgj 628, 48 pb, >, 4, σ def2 visjgj 844, 63 pb, >, 4, σ def3 visjgj 434, 64 pb. 8 / 24

Podsumowanie Parametryzacja amplitudy procesu JGJ: wprowadzona aby przyspiszeyć obliczenia, potrzeba wprowadzenia nowej parametryzacji dla pędów poprzecznych dżetów dostępnych na LHC, różnice pomiędzy wartością amplitudy a nową parametryzacją są mniejsze niż 2 (w przypadku LL) i % (dla NLL). Algorytmy do rekonstrukcji dżetów: najmniej zgodne z przewidywaniami wyniki otrzymywane zostały za pomocą algorytmu Cone zaimplementowanego w FPMC, zaobserwowano niefizyczny rozkład krotności zrekonstruowanych cząstek (z wyłączeniem tych w dżetach), przyczyną podwójnego maksimum dla liczby przypadków nie był wpływ trzeciego dżetu, w dalszej analizie stosowano algorytm anti k T. Analiza przerwy w rapidity: trzy definicje przerw w rapidity, wybrano dla każdej definicji obszary, w których dominowałby proces JGJ, porównano przekroje czynne dla procesu JGJ po selekcji, największy przekrój czynny otrzymano dla definicji trzeciej. 9 / 24

Dziękuję za uwagę! 20 / 24

Parametry dla LL, p=0 oraz wszystkie p Mod A p=0 LL (z) = N[A + exp(b + Cz + Dz2 + Ez 3 + F z 4 )], Mod2 A allp LL (z) = N[A + Bz + exp(c + Dz + Ez2 + F z 3 )], gdzie z(p 2 T ) = ᾱ2 s(p 2 T ) η 2, natomiast N = ᾱ2 s 4π, α2 S = 0.7, Parametr p = 0 all p A 0.452 ± 0.023 2.032 ± 0.022 B 2.262 ± 0.0022.35 ± 0.057 C 6.436 ± 0.029 6.8035 ± 0.0002 D 2.6 ± 0.2 4.3093 ± 0.0032 E 6.46 ± 0.4 20.65 ± 0.0 F 5.586 ± 0.056 6.4983 ± 0.0096 2 / 24

NLL, p=0 oraz wszystkie p Mod3 oraz Mod4: A NLL (p T, η) = N[A( η)p B( η) T gdzie: + C( η)p D( η) T ], A(z) = a 0 + a z + exp(a 2 + a 3 z + a 4 z 2 + a 5 z 3 ), B(z) = b 0 + b z, C(z) = c 0 + c z + exp(c 2 + c 3 z + c 4 z 2 + c 5 z 3 ), D(z) = d 0 + d z + d 2 z 2 + d 3 z 3, 22 / 24

NLL, p=0 oraz wszystkie p Parametr p = 0 all p a 0 5.3 ± 2.0 24.7 ±.8 a 28.3 ± 9.5 235.6 ± 2.5 a 2 4.755 ± 0.09 7.606 ± 0.09 a 3 2.3 ± 0.23 9.97 ± 0.2 a 4 8.76 ± 052 36.60 ± 0.45 a 5 3.4 ± 0.3 6.56 ± 0.29 b 0 0.975 ± 0.0034 0.6666 ± 0.004 b 0.7556 ± 0.0058 0.9422 ± 0.0064 c 0 0.58 ± 0.2 0.826 ± 0.045 c 0.300 ± 0.064.72 ± 0.2 c 2 2.03 ± 0.08 6.94 ± 0.04 c 3 2.97 ± 0.3 4.564 ± 0.088 c 4 6.87 ± 0.29 6.5 ± 0.2 c 5 2.23 ± 0.8 5.22 ± 0.5 23 / 24

NLL, p=0 oraz wszystkie p Parametr p = 0 all p d 0 0.3880 ± 0.008 0.368 ± 0.005 d 0.096 ± 0.0 0.7878 ± 0.0093 d 2 0.547 ± 0.025.423 ± 0.020 d 3 0.26 ± 0.07 0.586 ± 0.04 24 / 24