PÓŁPRZEWODNIKI W ELEKTRONICE. Powszechnie uważa się, że współczesna elektronika jest elektroniką półprzewodnikową.



Podobne dokumenty
ELEMENTY ELEKTRONICZNE

PÓŁPRZEWODNIKI W ELEKTRONICE. Powszechnie uważa się, że współczesna elektronika jest elektroniką półprzewodnikową.

Zjawiska kontaktowe. Pojęcia.

Ryszard J. Barczyński, 2012 Politechnika Gdańska, Wydział FTiMS, Katedra Fizyki Ciała Stałego Materiały dydaktyczne do użytku wewnętrznego

Elektrony i dziury w półprzewodnikach

Rozszczepienie poziomów atomowych

Teoria pasmowa. Anna Pietnoczka

Wykład IV. Półprzewodniki samoistne i domieszkowe

Badanie efektu Halla w półprzewodniku typu n

Fizyka i technologia złącza PN. Adam Drózd r.

Elektryczne własności ciał stałych

2. Półprzewodniki. Istnieje duża jakościowa różnica między właściwościami elektrofizycznymi półprzewodników, przewodników i dielektryków.

Część 2. Przewodzenie silnych prądów i blokowanie wysokich napięć przy pomocy przyrządów półprzewodnikowych

E-3A BADANIE CHARAKTERYSTYK DIODY I TRANZYSTORA METODĄ OSCYLOSKOPOWĄ

Skalowanie układów scalonych

Przyrządy półprzewodnikowe

Zjawiska kontaktowe. Pojęcia.

Zjawiska zachodzące w półprzewodnikach Przewodniki samoistne i niesamoistne

Przewodność elektryczna ciał stałych. Elektryczne własności ciał stałych Izolatory, metale i półprzewodniki

PODSTAWY FIZYKI PÓŁPRZEWODNIKÓW

Skalowanie układów scalonych Click to edit Master title style

Chemia nieorganiczna. Copyright 2000 by Harcourt, Inc. All rights reserved.

Struktura pasmowa ciał stałych

Rezonatory ze zwierciadłem Bragga

Półprzewodniki Teoria złącza PN. Budowa i właściwości elektryczne ciał stałych - wprowadzenie

Aleksandra Banaś Dagmara Zemła WPPT/OPTOMETRIA

Złożone struktury diod Schottky ego mocy

Przerwa energetyczna w germanie

Wykład VI. Teoria pasmowa ciał stałych

S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Półprzewodniki. Półprzewodniki

Fizyka Ciała Stałego

Proste struktury krystaliczne

Równanie Shockley a. Potencjał wbudowany

Wykład III. Teoria pasmowa ciał stałych

Repeta z wykładu nr 3. Detekcja światła. Struktura krystaliczna. Plan na dzisiaj

Chemia nieorganiczna. Pierwiastki. niemetale Be. 27 Co. 28 Ni. 26 Fe. 29 Cu. 45 Rh. 44 Ru. 47 Ag. 46 Pd. 78 Pt. 76 Os.

ELEKTRONIKA I ENERGOELEKTRONIKA

W1. Właściwości elektryczne ciał stałych

Wpływ defektów punktowych i liniowych na własności węglika krzemu SiC

Podstawy fizyki ciała stałego półprzewodniki domieszkowane

Przyrządy i układy półprzewodnikowe


Repeta z wykładu nr 5. Detekcja światła. Plan na dzisiaj. Złącze p-n. złącze p-n

3.4 Badanie charakterystyk tranzystora(e17)

ELEMENTY ELEKTRONICZNE

Część 2. Przewodzenie silnych prądów i blokowanie wysokich napięć przy pomocy przyrządów półprzewodnikowych

III.4 Gaz Fermiego. Struktura pasmowa ciał stałych

Badanie charakterystyki diody

Nanostruktury i nanotechnologie

Teoria pasmowa ciał stałych

4. STRUKTURA KRYSZTAŁÓW PÓŁPRZEWODNIKOWYCH. Irena Zubel Wydział Elektroniki Mikrosystemów i Fotoniki Politechnika Wrocławska (na prawach rękopisu)

Właściwości kryształów

Repeta z wykładu nr 8. Detekcja światła. Przypomnienie. Efekt fotoelektryczny

Półprzewodniki samoistne. Struktura krystaliczna

Przewodnictwo elektryczne ciał stałych. Fizyka II, lato

Sprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5)

elektryczne ciał stałych

Przewodnictwo elektryczne ciał stałych

I. DIODA ELEKTROLUMINESCENCYJNA

Złącze p-n powstaje wtedy, gdy w krysztale półprzewodnika wytworzone zostaną dwa obszary o odmiennym typie przewodnictwa p i n. Nośniki większościowe

Charakteryzacja właściwości elektronowych i optycznych struktur AlGaN GaN Dagmara Pundyk

Złącze p-n: dioda. Przewodnictwo półprzewodników. Dioda: element nieliniowy

STRUKTURA PASM ENERGETYCZNYCH

PIERWIASTKI W UKŁADZIE OKRESOWYM

elektryczne ciał stałych

elektryczne ciał stałych

Wybrane przykłady zastosowania materiałów ceramicznych Prof. dr hab. Krzysztof Szamałek Sekretarz naukowy ICiMB

Prawo Ohma. qnv. E ρ U I R U>0V. v u E +

Elementy elektroniczne Wykłady 3: Półprzewodniki. Teoria złącza PN

Cel główny: Uczeń posiada umiejętność czytania tekstów kultury ze zrozumieniem

Wykład XII: Właściwości elektryczne. JERZY LIS Wydział Inżynierii Materiałowej i Ceramiki Katedra Ceramiki i Materiałów Ogniotrwałych

4. Statystyka elektronów i dziur

ELEKTRONIKA ELM001551W

METALE. Cu Ag Au

Przyrządy półprzewodnikowe

Temat 1: Budowa atomu zadania

Podstawy działania elementów półprzewodnikowych - diody

BADANIE WYNIKÓW NAUCZANIA Z CHEMII KLASA I GIMNAZJUM. PYTANIA ZAMKNIĘTE.

BADANIE CHARAKTERYSTYKI DIODY PÓŁPRZEWODNIKOWEJ

2. Elektrony i dziury w półprzewodnikach

Instytut Systemów Inżynierii Elektrycznej Wydział Elektrotechniki, Elektroniki Informatyki i Automatyki Politechnika Łódzka

Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Teoria kinetyczna INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA

!!!DEL są źródłami światła niespójnego.

GaSb, GaAs, GaP. Joanna Mieczkowska Semestr VII

Katedra Przyrządów Półprzewodnikowych i Optoelektronicznych pokój:

3. Jaka jest masa atomowa pierwiastka E w następujących związkach? Który to pierwiastek? EO o masie cząsteczkowej 28 [u]

Wewnętrzna budowa materii - zadania

6. Emisja światła, diody LED i lasery polprzewodnikowe

Przewodniki, półprzewodniki i izolatory

ELEKTRONIKA. SS-I, AiR, III sem. Wykład 30h, Laboratorium 30h (H22/B3) SS-I, AiR, IV sem. Wykład 30h, Laboratorium 30h (

1. Właściwości materiałów półprzewodnikowych 2. Półprzewodniki samoistne i domieszkowane 3. Złącze pn 4. Polaryzacja złącza

Elektryczne własności ciał stałych

Ogniwa fotowoltaiczne - najnowsze rozwiązania Trendy rozwojowe współczesnych ogniw fotowoltaicznych

MATERIAŁY SUPERTWARDE

ELEMENTY ELEKTRONICZNE

LABORATORIUM INŻYNIERII MATERIAŁOWEJ

Płytowe wymienniki ciepła. 1. Wstęp

WYZNACZANIE STAŁEJ PLANCKA Z POMIARU CHARAKTERYSTYK PRĄDOWO-NAPIĘCIOWYCH DIOD ELEKTROLUMINESCENCYJNYCH. Irena Jankowska-Sumara, Magdalena Krupska

Wymagania przedmiotowe do podstawy programowej - chemia klasa 7

Ćwiczenie 5 BADANIE ZALEŻNOŚCI PRZEWODNICTWA ELEKTRYCZNEGO PÓŁPRZEWODNIKA OD TEMPERATURY 1.WIADOMOŚCI OGÓLNE

Transkrypt:

PÓŁPRZEWODNIKI W ELEKTRONICE Powszechie uważa się, że wsółczesa elektroika jest elektroiką ółrzewodikową. 1

Półrzewodiki Półrzewodiki to ciała stałe ieorgaicze lub orgaicze o rzewodictwie elektryczym tyu elektroowego i rzewodości elektryczej większej od rzewodości dielektryków i miejszej od rzewodości metali. 2

Krzem (Si) Krzem, to ajszerzej stosoway materiał ółrzewodikowy. Wykouje się z iego rawie wszystkie owszechie stosowae rzyrządy PP. Wyarł o iegdyś rozowszechioy ółrzewodik - germa. Zaletą krzemu w orówaiu z germaem jest: mała wartość rądu asyceia, duża wartość aięcia rzebicia oraz maksymalej douszczalej temeratury złącza -, jak rówież korzyste właściwości techologicze, a rzede wszystkim łatwość wytwarzaia warstw dielektryczych stabilizujących właściwości owierzchiowe oraz ułatwiających rowadzeie selektywego domieszkowaia. 3

Krzem jest jedym z ajbardziej rozowszechioych ierwiastków w skoruie ziemskiej. Otrzymuje się go rzemysłowo rzez redukcję krzemioki (SiO 2 ) węglem w iecu elektryczym. Krzem czysty (99,9%) oddaje się astęie oczyszczaiu strefowemu. W wyiku wielokrotego oczyszczaia strefowego uzyskuje się surowiec ółrzewodikowy o czystości rzędu 99,999%. Tak oczyszczoy krzem oddaje się recyzyjemu domieszkowaiu i krystalizacji w celu uzyskaia materiału wyjściowego o ożądaej w rocesie rodukcji rzyrządów PP strukturze i rezystywości. 4

Rezystywość krzemu może mieć wartość w rzedziale od 300 kωcm do 0,001 Ωcm. W ormalych warukach fizyczych ma o: skośą rzerwę eergetyczą o szerokości 1,12 ev, wytrzymałość a rzebicie 300 kv/cm, względą stałą dielektryczą 11,9; ruchliwość elektroów rzędu 1000 cm 2 /Vs, ruchliwość dziur - 400 cm 2 /Vs, kocetrację samoistą ośików ładuku 1,5. 10 10 cm -3. Krzem jest ierwiastkiem IV gruy układu okresowego; liczba atomowa 14, czterowartościowy, średica atomu 2,35Å, krystalizuje w układzie regularym tyu diametu o stałej sieciowej 5,43Å, ma ok. 5 10 22 atomów/cm 3 i moduł Youga 10890kG/mm 2. 5

Arseek galu (GaAs) Arseek galu jest stosoway rzede wszystkim a diody elektrolumiescecyje, lasery, i rzyrządy mikrofalowe. Umożliwia o uzyskaie jeszcze miejszego rądu asyceia i wyższej maksymalej douszczalej temeratury złącza - iż krzem. W ormalych warukach fizyczych ma o: 1. rostą rzerwę eergetyczą o szerokości 1,43 ev, 2. wytrzymałość a rzebicie 350 kv/cm, 3. względą stałą dielektryczą 12,9; 4. ruchliwość elektroów 6 razy większą iż w krzemie. 6

Ie, częściej stosowae ółrzewodiki GaP, GaN, IAs, IP, ISb, CdS, PbTe, tleki: Cu, Ni, M, Fe i ich mieszaiy, SiC, AlGaAs, GaAsP, SiGe. Bada się możliwości stosowaia ółrzewodików orgaiczych,. etaceu. Są róby stosowaia jako ółrzewodika diametu. 7

Elektroy w atomie Elektroy wartościowości Jądro Elektroy 8

Półrzewodik samoisty -to ółrzewodik o doskoałej sieci krystaliczej. i-si a5,431a 9

Model asmowy ółrzewodika samoistego Eergia Pasmo rzewodictwa Swobode elektroy ( i ) W C W V W G i i Swobode dziury ( i ) Pasmo wartościowości Przestrzeń 10

i Kocetracja samoista ( i ) N ex i 1,5 Si,T 300K WG 2kT 10 15 milioów swobodych elektroów i tyleż samo swobodych dziur w objętości 1mm 3! 10 cm 3 11

Półrzewodiki domieszkowae i-si + (P lub As lub Sb) -Si krzem doorowy Pierwiastki iątej gruy układu okresowego i-si+(b lub Al lub Ga) -Si krzem akcetorowy Pierwiastki trzeciej gruy układu okresowego 12

Model asmowy jedorodego ółrzewodika doorowego Eergia Pasmo rzewodictwa Swobode elektroy ( ) (ośiki większościowe) W C W G > N D Joy domieszek doorowych (N D 10 14 10 19 cm -3 ) W V Pasmo wartościowości Swobode dziury ( ) (ośiki miejszościowe) 2 i N D Przestrzeń 13

Eergia W C Model asmowy jedorodego ółrzewodika akcetorowego Pasmo rzewodictwa Swobode elektroy ( ) (ośiki miejszościowe) 2 i N A W G < N A Joy domieszek akcetorowych (N A 10 14 10 19 cm -3 ) W V Swobode dziury ( ) Pasmo wartościowości (ośiki większościowe) Przestrzeń 14

Gazy : elektroowy i dziurowy W k / śr 3 2 kt ν t / śr kt 3 m W temeraturze okojowej średia rędkość termicza elektroów jest rówa ok. 200km/s. Prądy dyfuzyje J J,dyf,dyf qd qd grad grad 15

ν ν 10 6 10 5 10 4 Prądy rzewodictwa elektryczego w ółrzewodiku jedorodym μ μ ν[m/s] E GaAs E } 10 3 Si 1kV/cm 10 2 100V/mm 10mV/μm 10 E[V/cm] 1 1 10 102 10 3 10 4 10 5 t μ q ; ; m μ t q m ν ν ν s ν s 100km/s r J J J,u,el,u,el (q μ D D qν qν + q μ σ kt μ q kt q r ) E μ 16

I r J σe; r E r + - U σ dv U E ; I S J; dx L J r q ( μ + μ ) Si[σ,S,L]; S-ole rzekroju, L - długość I S σ E S σ U L U L S 1 σ I; U R I; R L S ρ; ρ 1 σ 17

Wewętrze ole elektrycze w ółrzewodiku iejedorodym E kt q grad E kt q grad Moża wytworzyć iejedorodości tak zacze, że uzyskuje się atężeia wewętrzego ola elektryczego sięgające wartości rzędu 10kV/mm. 18