Telekomunikacja satelitarna. Pierwszy sputnik: 4.X.1957r.
|
|
- Andrzej Lewicki
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Telekomunikacja satelitarna Pierwszy sputnik: 4.X.1957r.
2 Prawa Keplera Jan Kepler ur. w Ratyzbonie; swoje prawa (2 pierwsze) opublikował w 1609 r. (Astronomia nova ) i (trzecie) w 1619 Harmonices Mundi (Harmonia Świata)
3 Pierwsze prawo Keplera Każda planeta Układu Słonecznego porusza się wokół Słońca po elipsie, w której jednym z ognisk jest Słońce Jeżeli F 1 i F 2 to położenia ognisk elipsy w dowolnym położeniu planety suma odległości od obu ognisk elipsy jest stała i równa większej średnicy elipsy (podwojonej wielkiej półosi)
4 Drugie prawo Keplera W równych jednostkach czasu promień wodzący planety poprowadzony od Słońca zakreśla równe pola Wynika stąd, że: w peryhelium (bliżej Słońca) planeta porusza się szybciej, niż w aphelium. s t = const = 1 2 K m K moment pędu planety, m masa planety
5 Trzecie prawo Keplera Stosunek kwadratu okresu obiegu planety do sześcianu średniej arytmetycznej największego i najmniejszego oddalenia od Słońca jest stały dla wszystkich planet w Układzie Słonecznym T a 2 2 T = a 3 2 = const
6 Elipsa i okrąg Mimośród określa stopień spłaszczenia elipsy e = c/a gdzie c odległość między środkiem a jednym z ognisk; a wielka półoś Tylko dla e<1 otrzymujemy trajektorię zamkniętą. Im e jest bliższe 0 tym bardziej elipsa jest bliższa okręgowi ( mniej spłaszczona ); dla e=1 otrzymujemy parabolę; e>1 - hiperbolę W Układzie Słonecznym mimośrody planet (poza Merkurym - ~0,2) są poniżej 0,1
7 Kąt inklinacji Kąt pomiędzy promieniem wodzącym satelity (płaszczyzną orbity) a płaszczyzną równika Z Wikipedii
8 Charakterystyka orbity Ziemi Średnia odległość od Słońca: km (1, j.a.) Obwód orbity: 0,940*10 9 km Mimośród: 0, Peryhelium: km Aphelium: km Rok gwiazdowy: 365,25696 dni Średnia prędkość orbitalna: 29,783 km/s (maks: 30,287 km/s ; min. 29,291 km/s)
9 Doba syderyczna 23 h 56 min 4,1 s Za punkt obserwacyjny ruchu Ziemi bierzemy określoną gwiazdę O ile rok słoneczny zwrotnikowy wynosi 365 dni 5 godz. 48 min. 46 s. to rok syderyczny (gwiazdowy) 365 dni 6 godz. 9 min. 9 s
10 Godzina stycznia 2000 roku Przyjmowane jest jako data odniesienia (γ2000) dla ustalenia bezwzględnych współrzędnych Dawniejszy, wciąż stosowany system współrzędnych Veis a godzina stycznia 1950r. (γ50)
11 Prawa Keplera mają zastosowanie do ruchu satelitów w odniesieniu do satelitów Ziemi mówimy odpowiednio o perigeum i apogeum i podstawiamy inne dane
12 Okres obiegu wokół Ziemi: T = 2π a 3 G m Stała grawitacyjna G=6,67 * Nm 2 /kg 2 Masa Ziemi m=5,973*10 24 kg Średni promień Ziemi R=6,3*10 6 m Oczywiście a=r+wysokość orbity (h)
13 Rodzaje orbit Ze względu na wartość mimośrodu: Kołowe (e=0) i eliptyczne (e>0) Kąt inklinacji: i=0 0 równikowe i=90 0 biegunowe 0 0 < i < 90 0 nachylone Okres obiegu: T s =T Z synchroniczne T s =T Z oraz i=0 geostacjonarne T s =T Z /n - podsynchroniczne
14 Pozycja płaszczyzny orbity w przestrzeni Nachylenie kąt punktu wznoszenia mający wartość dodatnią w kierunku do przodu od 0 0 do pomiędzy normalną (skierowaną na wschód) do linii punktów w płaszczyźnie równika i normalną (w kierunku prędkości) do linii wyznaczanej przez punkty w płaszczyźnie orbity Nachylenie <90 0 satelita obiega na wschód w tym samym kierunku co Ziemia Nachylenie >90 0 w kierunku odwrotnym (orbita wsteczna retrograde)
15 Pozycja płaszczyzny orbity Wznoszenie w prawą stronę satelita przekracza płaszczyznę równika z południa na północ) w przestrzeni Satellite Communications Systems G. Maral
16 Orbity eliptyczne Nachylenie 64 0 od płaszczyzny równika (można objąć obszary o dużej szerokości geograficznej przez dużą część okresu obiegu (MOLNYA przez 12 godzin) Satellite Communications
17 Ogólny schemat łącza satelitarnego
18 MOLNYA czas widoczności orbity Satellite Communications Systems G. Maral
19 Orbity satelitów LEO low earth orbits - (kołowe); wysokość od 500 do 2000km duże prędkości satelitów, krótki czas widoczności z Ziemi, małe opóźnienia w transmisji MEO medium earth orbits - (kołowe); wysokość od 8 do 12 tysięcy km; nazywane również ICO intermediate circular orbits HEO highely elliptical orbits orbity silnie eliptyczne (perygeum od ~500km; apogeum do ~ km) GEO orbity geostacjonarne kołowe z 0 0 nachylenia; wysokość: km; satelita nieruchomo zawieszony nad jednym punktem (okres obiegu równy okresowi obrotu Ziemi) widzi 43% powierzchni Ziemi
20 Obecnie w przestrzeni Około 850 satelitów ogółem (które nie są złomem ) Około 250 na orbicie GEO (najwięcej nad Atlantykiem i Płn. Ameryką) Śmieci na orbicie ponad 10tys. o rozmiarze 10 cm lub większym (groźba lawiny zderzeń, możliwe utrudnienia we wprowadzaniu nowych satelitów na orbity)
21
22 1945 rok koncepcja komunikacji satelitarnej bazującej na satelitach geostacjonarnych Arthur C. Clarke
23 Pierwsze satelity Sputnik I 1957r. masa 84kg, średnica 58cm Echo 1 satelita telekomunikacyjny pasywny (odbijający fale radiowe) 1960r.; masa 56kg; średnica 30,5m TIROS (Television and Infrared Observation Satellite) pierwszy satelita meteorologiczny, 1960r. Sputnik
24 Satelity Vela - USA (okres zimnej wojny) jeszcze przed startem w laboratorium - Vela były wypuszczane parami i jedna para widziała obie połówki Ziemi rejestrowały promienie gamma powstające w wyniku wybuchu nuklearnego. Na szczęście zanim wybuchła wojna jądrowa naukowcy zorientowali się, że rejestrują również kosmiczne promienie gamma np. od wybuchów na Słońcu, ale nie tylko) Wikipedia
25 Komunikacja satelitarna Pierwszy projekt SCORE przekazał dla świata noworoczne zyczenia prezydenta Eisenhowera 1962r. Telstar 1 - pierwszy aktywny satelita telekomunikacyjny 1972 (Anik A1 Kanada), 1974 (Westar USA), 1976 (Marisat mobilny satelita telekomunikacyjny) 1963r. Syncom 2 pierwszy geosynchroniczny satelita (USA)
26 Satelita jako stacja przekaźnikowa przy przesyłaniu informacji Satelita jest wyposażony w urządzenie odbiorcze i nadawcze (tzw. transponder). Sygnał jest doprowadzany do urządzenia odbiorczego satelity z naziemnej stacji radiowej w. W satelicie sygnał jest odbierany, przekształcany, wzmacniany i za pomocą urządzenia nadawczego nadawany do określonego obszaru Ziemi
27 Pokrycie powierzchni Ziemi przez Pokrycie jednym promieniem footprint odcisk stopy System ciągłego pokrycia (konstelacja satelitów, np. IRIDIUM 66 satelitów na kołowej orbicie 780km) System długotrwałego pokrycia promień satelity Satellite Communications Systems G. Maral
28 Tłumienie Tłumienie propagacji zmienia się odwrotnie do kwadratu odległości NA KORZYŚĆ NISKICH ORBIT ale przy niskich orbitach jest pokryty mały obszar Ziemi i przez krótką część okresu; stacje naziemne muszą być wyposażone w układy śledzące
29 Satelity geostacjonarne - znajdują się nad równikiem Ziemi w odległości 35634km nad jej powierzchnią, tzn na orbicie z promieniem około 42000km i lecą z prędkością ok km/h z zachodu na wschód. Przy tych warunkach prędkość kątowa satelitów jest równa prędkości obrotowej Ziemi. Taki satelita wydaje się z punktu widzenia obserwatora znajdującego się na powierzchni Ziemi - "być nieruchomym" nad równikiem. Anteny odbiorcze na Ziemi nie muszą więc ciągle nadążać (być naprowadzane) za takim nadajnikiem satelitarnym. Są one montowane na stałe i tylko raz dokładnie ukierunkowywane (z wyjątkiem bardzo dużych i silnie ogniskujących anten z dużym zyskiem, które muszą być naprowadzane z powodu nieuniknionych małych wahań parametrów orbity satelity).
30 Istnieje tylko jedna geostacjonarna orbita satelitarna nad równikiem, na której muszą być umieszczone wszystkie satelity geostacjonarne. Istnieją tutaj międzynarodowe porozumienia; każdemu satelicie jest przydzielona odpowiednia pozycja, która odpowiada określonemu miejscu nad długością kątową Ziemi. Ponadto na każdej pozycji orbitalnej można umieścić kilka satelitów. Wraz z dalszym rozwojem telekomunikacyjnej techniki satelitarnej gęstość obłożenia orbity geostacjonarnej będzie coraz większa. Ponieważ wszystkie satelity mogą nadawać w jednakowych zakresach częstotliwości, to na przyszłość zarysowuje się tendencja do anten z większą kierunkowością. Anteny z małym ogniskowaniem będą coraz bardziej traciły na praktycznym znaczeniu.
31 Zakres [GHz] 30/20 pasmo ka ) satelity niestacjonarne 14/12 (pasmo ku ) np. EUTELSAT 8/7 pasmo X) do użytku rządowego 6/4 np. INTELSAT Zakresy częstotliwości up-link (ziemiasatelita) [GHz] 27, ,7-13,25 14,0-14,8 17,3-18,1 7,9-8,4 5,85-7,075 Zakresy częstotliwości down-link (satelitaziemia) [GHz] 17,7-21,2 10,7-12,75 7,25-7,75 3,4-4,2 4,5-4,8 Wykaz częstotliwości satelitarnych
32 Obecnie na orbicie geostacjonarnej znajduje się wiele satelitów, które nadają różnorodne programy telewizyjne i radiowe do określonych obszarów ziemi. Same satelity, ich parametry i obłożenie programowe podlegają częstym i ciągłym zmianom. W przeciwieństwie do naziemnej techniki odbiorczej, przy projektowaniu której za podstawę muszą służyć ciągle odpowiednie pomiary na miejscu odbioru, przy odbiorze satelitarnym projektowanie względnie koncepcja instalacji odbiorczej są możliwe stosunkowo prosto w bardzo dokładny sposób czysto obliczeniowy. Z mocy nadawczej względnie gęstości strumienia mocy odbieranego satelity można określić dla zadanej jakości odbioru (C/N - stosunek nośna / szum) niezbędną średnicę anteny i współczynnik szumów instalacji odbiorczej. Odpowiedni dobór wielkości anteny zapewnia bardzo dobrą jakość i bezpieczeństwo odbioru. Jeżeli średnicę anteny zredukuje się z 0,9m do 0,6m, wówczas zysk anteny zmniejsza się o co najmniej 3dB. To zaś oznacza, że w przypadku małej rezerwy w stosunku do progu FM (decydującego o jakości obrazu) należy się liczyć z chwilowym pogarszaniem się odbioru. Przez stosunkowo duże odcinki czasu odbiór będzie jednak dostateczny do dobrego.
33 Zalety satelitów geostacjonarnych Możliwość ciągłego obsługiwania wybranego obszaru Ziemi Uproszczenie konstrukcji anten naziemnych Stały poziom sygnału; stabilne warunki obsługi 3 satelity jednocześnie zapewniają stałą łączność na Ziemi, z wyjątkiem biegunów
34 Wady satelitów geostacjonarnych Duża odległość (czyli znaczne tłumienie - ~205dB przy 10 GHz i znaczne opóźnienie ~250 ms specjalne urządzenia do tłumienia echa) Kąt rzutu pionowego zmniejsza się ze wzrostem szerokości lub długości geograficznej (czyli utrudnia komunikację w silnie zurbanizowanych obszarach wysokie, gęsto położone budynki) Zakłócenia (mała odległość pomiędzy satelitami na tej samej orbicie)
35 Geometria Ziemia - satelita T punkt podsatelitarny Wysokość satelity (h) odległość satelity od punktu podsatelitarnego Azymut kąt NPT (kąt mierzony w płaszczyźnie horyzontu lokalizacji pomiędzy kierunkiem geograficznej północy a przecięciem płaszczyzny zawierającej satelitę i środek Ziemi ζ -kąt pomiędzy kierunkiem do punktu odniesienia i wektorem prędkości satelity
36 Efekt Dopplera Zmiana obserwowanej częstotliwości fali wywołana względnym ruchem źródła i odbiornika Częstotliwość rośnie przy wzajemnym zbliżaniu się; maleje przy oddalaniu Przy ruchu prostopadłym do kierunku propagacji fal poprzeczny efekt Dopplera wykryty w 1938 r., przy uwzględnieniu teorii względności Podłużny efekt Dopplera źródło i odbiornik poruszają się względem siebie po linii prostej
37 Efekt Dopplera Jeżeli źródło emituje fale o częstotliwości f i prędkości v, to dla odbiornika poruszającego się względem źródła z prędkością v 0 : f = (v+v 0 )/λ = f (v+v 0 )/v a dla poruszającego się z prędkością v z źródła względem odbiornika f = f v/(v v z )
38 Efekt Dopplera Kiedy poruszają się i źródło, i odbiornik: f ' = f v ± v m v v o z
39 Efekt Dopplera różnica we względnej odległości Kiedy satelita porusza się w stosunku do Ziemi, zmienia się względna odległość R od satelity do danego punktu na Ziemi Prędkość zmian dr/dt=v r gdzie V r =V cosζ Ta dodatnia lub ujemna wartość spowoduje w odbiorniku (zarówno w transmisji od, jak i do uplink, downlink) odpowiednio zmniejszenie lub zwiększenie częstotliwości transmitowanej fali radiowej Efekt Dopplera
40 Efekt Dopplera c.d. Różnica częstotliwości: f d = V r f c = V cosζ f c [ Hz Gdzie c = 3*10 8 m/s f częstotliwość transmitowanej fali [Hz] V r zakres zmiany prędkości [m/s]
41 Efekt Dopplera c.d. Na orbicie kołowej równikowej maksymalna wartość efektu Dopplera (kiedy satelita pojawia się lub znika za horyzontem) wynosi: f d ± 1, f m [ Hz] gdzie m jest liczbą obiegów przez satelitę w stosunku do określonego punktu na Ziemi dziennie okres T=24/(m+1); dla m=0 okres wynosi 24h
42 Efekt Dopplera c.d. Dla orbity geostacjonarnej (m=0), - efekt Dopplera teoretycznie wynosi 0 Dla m=3 okres T=6 (dla wysokości około 11000km) a efekt Dopplera jest rzędu 18 khz przy 6 GHz
43 Koniunkcja ze Słońcem (Z PUNKTU WIDZENIA STACJI NAZIEMNEJ) Jeżeli szerokość geograficzna satelity równa jest nachyleniu Słońca Oraz kąt godzinowy (lub długość geograficzna) satelity równa jest kątowi godzinowemu (długości geograficznej) położenia Słońca Następuje koniunkcja POWODUJE ONA ZNACZNY WZROST TEMPERATURY SZUMÓW
44 Brak zasilania stacji - zaćmienie Ponieważ satelita wykorzystuje do zasilania energię słoneczną musi mieć niezbędny zapas energii na czas zaćmienia Słońca przez Ziemię (maksymalne przy równonocy) oraz Księżyc Rzut na płaszczyznę równika Maksymalny czas zaćmienia: 69,6 min + dyfrakcja brzegów po 1 minucie razem 71,5 minuty
45 Wpływ przyciągania Słońca i Księżyca na orbitę satelity Satellite Communications Systems G. Maral
46 Koniunkcja ze Słońcem (Z PUNKTU WIDZENIA STACJI NAZIEMNEJ) Wpływ koniunkcji pogłębia się znacznie przy uwzględnieniu położenia Księżyca. Oblicza się dla każdego punktu długości geograficznej dni ekstremalnych wartości Np. dla 31 0 W półkuli północnej krytyczne daty koniunkcji są obliczone na: 2008r. 7 marca, 1 sierpnia 2009r. 26 stycznia, 23 czerwca 2010r. 15 stycznia, 12 czerwca
47 Czas życia satelity czynniki otoczenia Brak atmosfery (próżnia) Grawitacja i pola magnetyczne Meteoryty i śmieci Źródła i odbiorniki promieniowania Cząstki wysokoenergetyczne
48 Czas życia satelity skutki Mechaniczne siły i momenty oddziaływujące na satelitę wymuszają konierczność korygowania jego orbity i wysokości Termiczne wynikające z absorpcji promieniowania Słońca i Ziemi oraz energii wypromieniowanej do zimnej przestrzeni kosmicznej Degradacja materiałów promieniowanie energetyczne i cząstek wysokoenergetycznych
Sieci Satelitarne. Tomasz Kaszuba 2013 kaszubat@pjwstk.edu.pl
Sieci Satelitarne Tomasz Kaszuba 2013 kaszubat@pjwstk.edu.pl Elementy systemu Moduł naziemny terminale abonenckie (ruchome lub stacjonarne), stacje bazowe (szkieletowa sieć naziemna), stacje kontrolne.
Sztuczny satelita Ziemi. Ruch w polu grawitacyjnym
Sztuczny satelita Ziemi Ruch w polu grawitacyjnym Sztuczny satelita Ziemi Jest to obiekt, któremu na pewnej wysokości nad powierzchnią Ziemi nadano prędkość wystarczającą do uzyskania przez niego ruchu
Satelity Ziemi. Ruch w polu grawitacyjnym. dr inż. Stefan Jankowski
Satelity Ziemi Ruch w polu grawitacyjnym dr inż. Stefan Jankowski s.jankowski@am.szczecin.pl Satellites Satelity można podzielić na: naturalne (planety dla słońca/ gwiazd, księżyce dla planet) oraz sztuczne
Egzamin maturalny z fizyki i astronomii 5 Poziom podstawowy
Egzamin maturalny z fizyki i astronomii 5 Poziom podstawowy 14. Kule (3 pkt) Dwie małe jednorodne kule A i B o jednakowych masach umieszczono w odległości 10 cm od siebie. Kule te oddziaływały wówczas
Sprawdzian Na rysunku przedstawiono siłę, którą kula o masie m przyciąga kulę o masie 2m.
Imię i nazwisko Data Klasa Wersja A Sprawdzian 1. 1. Orbita każdej planety jest elipsą, a Słońce znajduje się w jednym z jej ognisk. Treść tego prawa podał a) Kopernik. b) Newton. c) Galileusz. d) Kepler..
4π 2 M = E e sin E G neu = sin z. i cos A i sin z i sin A i cos z i 1
1 Z jaką prędkością porusza się satelita na orbicie geostacjonarnej? 2 Wiedząc, że doba gwiazdowa na planecie X (stała grawitacyjna µ = 500 000 km 3 /s 2 ) trwa 24 godziny, oblicz promień orbity satelity
Ruchy planet. Wykład 29 listopada 2005 roku
Ruchy planet planety wewnętrzne: Merkury, Wenus planety zewnętrzne: Mars, Jowisz, Saturn, Uran, Neptun, Pluton Ruch planet wewnętrznych zachodzi w cyklu: koniunkcja dolna, elongacja wschodnia, koniunkcja
Systemy nawigacji satelitarnej. Przemysław Bartczak
Systemy nawigacji satelitarnej Przemysław Bartczak Systemy nawigacji satelitarnej powinny spełniać następujące wymagania: system umożliwia określenie pozycji naziemnego użytkownika w każdym momencie, w
14 POLE GRAWITACYJNE. Włodzimierz Wolczyński. Wzór Newtona. G- stała grawitacji 6, Natężenie pola grawitacyjnego.
Włodzimierz Wolczyński 14 POLE GRAWITACYJNE Wzór Newtona M r m G- stała grawitacji Natężenie pola grawitacyjnego 6,67 10 jednostka [ N/kg] Przyspieszenie grawitacyjne jednostka [m/s 2 ] Praca w polu grawitacyjnym
Systemy nawigacji satelitarnej. Przemysław Bartczak
Systemy nawigacji satelitarnej Przemysław Bartczak 1957 Sztuczny satelita: 1958 Sputnik Explorer 1 Sztuczny satelita Ziemi Sztuczny satelita Ziemi, zwany w skrócie satelitą, jest skonstruowanym przez człowieka
Astronomia. Znając przyspieszenie grawitacyjne planety (ciała), obliczyć możemy ciężar ciała drugiego.
Astronomia M = masa ciała G = stała grawitacji (6,67 10-11 [N m 2 /kg 2 ]) R, r = odległość dwóch ciał/promień Fg = ciężar ciała g = przyspieszenie grawitacyjne ( 9,8 m/s²) V I = pierwsza prędkość kosmiczna
FIZYKA-egzamin opracowanie pozostałych pytań
FIZYKA-egzamin opracowanie pozostałych pytań Andrzej Przybyszewski Michał Witczak Marcin Talarek. Definicja pracy na odcinku A-B 2. Zdefiniować różnicę energii potencjalnych gdy ciało przenosimy z do B
Ruch obiegowy Ziemi. Ruch obiegowy Ziemi. Cechy ruchu obiegowego. Cechy ruchu obiegowego
Ruch obiegowy Ziemi Ruch obiegowy Ziemi Ziemia obiega Słońce po drodze zwanej orbitą ma ona kształt lekko wydłużonej elipsy Czas pełnego obiegu wynosi 365 dni 5 godzin 48 minut i 46 sekund okres ten nazywamy
Grawitacja - powtórka
Grawitacja - powtórka 1. Oceń prawdziwość każdego zdania. Zaznacz, jeśli zdanie jest prawdziwe, lub, jeśli jest A. Jednorodne pole grawitacyjne istniejące w obszarze sali lekcyjnej jest wycinkiem centralnego
LIV Olimpiada Astronomiczna 2010 / 2011 Zawody III stopnia
LIV Olimpiada Astronomiczna 2010 / 2011 Zawody III stopnia 1. Wskutek efektów relatywistycznych mierzony całkowity strumień promieniowania od gwiazdy, która porusza się w kierunku obserwatora z prędkością
Systemy Telekomunikacji Satelitarnej
Systemy Telekomunikacji Satelitarnej część 1: Podstawy transmisji satelitarnej mgr inż. Krzysztof Włostowski Instytut Telekomunikacji PW chrisk@tele.pw.edu.pl Systemy telekomunikacji satelitarnej literatura
Odbiór sygnału satelitarnego. Satelity telekomunikacyjne
Odbiór sygnału satelitarnego. Nadawanie i odbiór sygnału telewizyjnego lub radiowego, może odbywać się metodą tradycyjną (transmisja naziemna) lub drogą satelitarną. Przenoszenie informacji za pomocą sygnału
Fizyka. Kurs przygotowawczy. na studia inżynierskie. mgr Kamila Haule
Fizyka Kurs przygotowawczy na studia inżynierskie mgr Kamila Haule Grawitacja Grawitacja we Wszechświecie Planety przyciągają Księżyce Ziemia przyciąga Ciebie Słońce przyciąga Ziemię i inne planety Gwiazdy
Dyfrakcja to zdolność fali do uginania się na krawędziach przeszkód. Dyfrakcja światła stanowi dowód na to, że światło ma charakter falowy.
ZAŁĄCZNIK V. SŁOWNICZEK. Czas uniwersalny Czas uniwersalny (skróty: UT lub UTC) jest taki sam, jak Greenwich Mean Time (skrót: GMT), tzn. średni czas słoneczny na południku zerowym w Greenwich, Anglia
Pozorne orbity planet Z notatek prof. Antoniego Opolskiego. Tomasz Mrozek Instytut Astronomiczny UWr Zakład Fizyki Słońca CBK PAN
Pozorne orbity planet Z notatek prof. Antoniego Opolskiego Tomasz Mrozek Instytut Astronomiczny UWr Zakład Fizyki Słońca CBK PAN Początek Młody miłośnik astronomii patrzy w niebo Młody miłośnik astronomii
Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..)
Wykład 2 - zagadnienie dwóch ciał (od praw Keplera do prawa powszechnego ciążenia i z powrotem..) 24.02.2014 Prawa Keplera Na podstawie obserwacji zgromadzonych przez Tycho Brahe (głównie obserwacji Marsa)
Fizyka. Kurs przygotowawczy. na studia inżynierskie. mgr Kamila Haule
Fizyka Kurs przygotowawczy na studia inżynierskie mgr Kamila Haule Grawitacja Grawitacja we Wszechświecie Ziemia przyciąga Ciebie Planety przyciągają Księżyce Słońce przyciąga Ziemię i inne planety Gwiazdy
Obraz Ziemi widzianej z Księżyca
Grawitacja Obraz Ziemi widzianej z Księżyca Prawo powszechnego ciążenia Dwa punkty materialne o masach m 1 i m przyciągają się wzajemnie siłą proporcjonalną do iloczynu ich mas i odwrotnie proporcjonalną
Systemy i Sieci Radiowe
Systemy i Sieci Radiowe Wykład 4 Media transmisyjne część Program wykładu Widmo sygnałów w. cz. Modele i tryby propagacji Anteny Charakterystyka kanału radiowego zjawiska propagacyjne 1 Transmisja radiowa
Systemy satelitarne 1
Systemy satelitarne 1 Plan wykładu Wprowadzenie Typy satelitów Charakterystyki systemów satelitarnych Infrastruktura systemów satelitarnych Ustanowienie połaczenia GPS Ograniczenia GPS Beneficjenci GPS
Projektowanie Sieci Lokalnych i Rozległych wykład 5: telefonem w satelitę!
Projektowanie Sieci Lokalnych i Rozległych wykład 5: telefonem w satelitę! Dr inż. Jacek Mazurkiewicz Instytut Informatyki, Automatyki i Robotyki e-mail: Jacek.Mazurkiewicz@pwr.wroc.pl Pozycja systemów
Wstęp do astrofizyki I
Wstęp do astrofizyki I Wykład 10 Tomasz Kwiatkowski 8 grudzień 2010 r. Tomasz Kwiatkowski, Wstęp do astrofizyki I, Wykład 10 1/36 Plan wykładu Wyznaczanie mas ciał niebieskich Gwiazdy podwójne Optycznie
XXXIX OLIMPIADA GEOGRAFICZNA Zawody III stopnia pisemne podejście 2
-2/1- Zadanie 8. W każdym z poniższych zdań wpisz lub podkreśl poprawną odpowiedź. XXXIX OLIMPIADA GEOGRAFICZNA Zawody III stopnia pisemne podejście 2 A. Słońce nie znajduje się dokładnie w centrum orbity
14-TYP-2015 POWTÓRKA PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z FIZYKI I ASTRONOMII ROZSZERZONY
Włodzimierz Wolczyński 14-TYP-2015 POWTÓRKA PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z FIZYKI I ASTRONOMII ROZSZERZONY Obejmuje działy u mnie wyszczególnione w konspektach jako 10 RUCH JEDNOSTAJNY PO OKRĘGU 11 POWTÓRKA
Podstawy fizyki sezon 1 VII. Pole grawitacyjne*
Podstawy fizyki sezon 1 VII. Pole grawitacyjne* Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha * Resnick, Halliday,
KOZY 28 czerwca 2019 SP9KOZ
KOZY 28 czerwca 2019 SP9KOZ Qatar Oscar 100 Es Hail2 P4-A Pierwszy satelita geostacjonarny z transponderem liniowym i cyfrowym na potrzeby łączności amatorskiej. Satelita Es hail 2 jest własnością Kataru,
ABC TECHNIKI SATELITARNEJ
MARIAN POKORSKI MULTIMEDIA ACADEMY ABC TECHNIKI SATELITARNEJ ROZDZIAŁ 2 PODSTAWY TEORETYCZNE TECHNIKI MULTIMEDIALNEJ www.abc-multimedia.eu MULTIMEDIA ACADEMY *** POLSKI WKŁAD W PRZYSZŁOŚĆ EUROPY OD AUTORA
pobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - http://fizyka.dk - zadania fizyka, wzory fizyka, matura fizyka
4. Pole grawitacyjne. Praca. Moc.Energia zadania z arkusza I 4.8 4.1 4.9 4.2 4.10 4.3 4.4 4.11 4.12 4.5 4.13 4.14 4.6 4.15 4.7 4.16 4.17 4. Pole grawitacyjne. Praca. Moc.Energia - 1 - 4.18 4.27 4.19 4.20
ZAŁĄCZNIK IV. Obliczanie rotacji / translacji obrazów.
ZAŁĄCZNIK IV. Obliczanie rotacji / translacji obrazów. Jak to zostało przedstawione w części 5.2.1, jeżeli zrobimy Słońcu zdjęcie z jakiegoś miejsca na powierzchni ziemi w danym momencie t i dokładnie
Zapisy podstawy programowej Uczeń: 2. 1) wyjaśnia cechy budowy i określa położenie różnych ciał niebieskich we Wszechświecie;
Geografia listopad Liceum klasa I, poziom rozszerzony XI Ziemia we wszechświecie Zapisy podstawy programowej Uczeń: 2. 1) wyjaśnia cechy budowy i określa położenie różnych ciał niebieskich we Wszechświecie;
Rozważania rozpoczniemy od fal elektromagnetycznych w próżni. Dla próżni równania Maxwella w tzw. postaci różniczkowej są następujące:
Rozważania rozpoczniemy od fal elektromagnetycznych w próżni Dla próżni równania Maxwella w tzw postaci różniczkowej są następujące:, gdzie E oznacza pole elektryczne, B indukcję pola magnetycznego a i
Podstawy fizyki sezon 1 VII. Pole grawitacyjne*
Podstawy fizyki sezon 1 VII. Pole grawitacyjne* Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha * Resnick, Halliday,
Fizyka I. Kolokwium
Fizyka I. Kolokwium 13.01.2014 Wersja A UWAGA: rozwiązania zadań powinny być czytelne, uporządkowane i opatrzone takimi komentarzami, by tok rozumowania był jasny dla sprawdzającego. Wynik należy przedstawić
Obliczanie pozycji obiektu na podstawie znanych elementów orbity. Rysunek: Elementy orbity: rozmiar wielkiej półosi, mimośród, nachylenie
Obliczanie pozycji obiektu na podstawie znanych elementów orbity Rysunek: Elementy orbity: rozmiar wielkiej półosi, mimośród, nachylenie a - wielka półoś orbity e - mimośród orbity i - nachylenie orbity
PW-Sat dwa lata na orbicie.
13 lutego 2014 roku mijają dokładnie dwa lata od wystrzelenia pierwszego polskiego satelity studenckiego PW-Sata. Aktualnie na Politechnice Warszawskiej prowadzone są prace nad kolejnym satelitą PW-Satem
Prawo powszechnego ciążenia, siła grawitacyjna, pole grawitacyjna
Prawo powszechnego ciążenia, siła grawitacyjna, pole grawitacyjna G m m r F = r r F = F Schemat oddziaływania: m pole sił m Prawo powszechnego ciążenia, siła grawitacyjna, pole grawitacyjna Masa M jest
Nie tylko GPS. Nie tylko GPS. Wydział Fizyki i Astronomii Uniwersytetu Zielonogórskiego. WFiA UZ 1 / 34
Nie tylko GPS Wydział Fizyki i Astronomii Uniwersytetu Zielonogórskiego WFiA UZ 1 / 34 Satelity Satelitą nazywamy ciało niebieskie krążące wokół planety (np. Ziemi) o masie o wiele mniejszej od masy planety.
Efekt Dopplera. dr inż. Romuald Kędzierski
Efekt Dopplera dr inż. Romuald Kędzierski Christian Andreas Doppler W 1843 roku opublikował swoją najważniejszą pracę O kolorowym świetle gwiazd podwójnych i niektórych innych ciałach niebieskich. Opisał
Ziemia jako planeta w Układzie Słonecznym
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Ziemia jako planeta w Układzie Słonecznym Data courtesy Marc Imhoff of NASA GSFC and Christopher Elvidge of NOAA NGDC. Image by Craig Mayhew and Robert
Jak zmieni się wartość siły oddziaływania między dwoma ciałami o masie m każde, jeżeli odległość między ich środkami zmniejszy się dwa razy.
I ABC FIZYKA 2018/2019 Tematyka kartkówek oraz zestaw zadań na sprawdzian - Dział I Grawitacja 1.1 1. Podaj główne założenia teorii geocentrycznej Ptolemeusza. 2. Podaj treść II prawa Keplera. 3. Odpowiedz
RUCH ORBITALNY SZTUCZNEGO SATELITY ZIEMI. Rola głównych perturbacji.
RUCH ORBITALNY SZTUCZNEGO SATELITY ZIEMI Rola głównych perturbacji. Ruch nieperturbowany keplerowski Ruch nieperturbowany Ruch keplerowski Ruch perturbowany Ruch perturbowany Ruch perturbowany Rozwiązanie
Krzywe stożkowe Lekcja V: Elipsa
Krzywe stożkowe Lekcja V: Elipsa Wydział Matematyki Politechniki Wrocławskiej Czym jest elipsa? Elipsa jest krzywą stożkową powstałą przez przecięcie stożka płaszczyzną pod kątem α < β < π 2 (gdzie α jest
Grawitacja i astronomia, zakres podstawowy test wiedzy i kompetencji ZADANIA ZAMKNIĘTE
Grawitacja i astronomia, zakres podstawowy test wiedzy i kompetencji. Imię i nazwisko, klasa.. data Czas rozwiązywania testu: 40 minut. ZADANIA ZAMKNIĘTE W zadaniach od 1-4 wybierz i zapisz czytelnie jedną
14R2 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - II POZIOM ROZSZERZONY
14R2 POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNYZ FIZYKI I ASTRONOMII - II POZIOM ROZSZERZONY Ruch jednostajny po okręgu Dynamika bryły sztywnej Pole grawitacyjne Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych
Fizyka i Chemia Ziemi
Fizyka i Chemia Ziemi Temat 5: Zjawiska w układzie Ziemia - Księżyc T.J. Jopek jopek@amu.edu.pl IOA UAM 2012-01-26 T.J.Jopek, Fizyka i chemia Ziemi 1 Ruch orbitalny Księżyca Obserwowane tarcze Księżyca
Praca. Siły zachowawcze i niezachowawcze. Pole Grawitacyjne.
PRACA Praca. Siły zachowawcze i niezachowawcze. Pole Grawitacyjne. Rozważmy sytuację, gdy w krótkim czasie działająca siła spowodowała przemieszczenie ciała o bardzo małą wielkość Δs Wtedy praca wykonana
Wędrówki między układami współrzędnych
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Wędrówki między układami współrzędnych Piotr A. Dybczyński Układ równikowy godzinny i układ horyzontalny zenit północny biegun świata Z punkt wschodu szerokość
GRAWITACJA MODUŁ 6 SCENARIUSZ TEMATYCZNY LEKCJA NR 2 FIZYKA ZAKRES ROZSZERZONY WIRTUALNE LABORATORIA FIZYCZNE NOWOCZESNĄ METODĄ NAUCZANIA.
MODUŁ 6 SCENARIUSZ TEMATYCZNY GRAWITACJA OPRACOWANE W RAMACH PROJEKTU: FIZYKA ZAKRES ROZSZERZONY WIRTUALNE LABORATORIA FIZYCZNE NOWOCZESNĄ METODĄ NAUCZANIA. PROGRAM NAUCZANIA FIZYKI Z ELEMENTAMI TECHNOLOGII
Metody badania kosmosu
Metody badania kosmosu Zakres widzialny Fale radiowe i mikrofale Promieniowanie wysokoenergetyczne Detektory cząstek Pomiar sił grawitacyjnych Obserwacje prehistoryczne Obserwatorium słoneczne w Goseck
Rotacja. W układzie związanym z planetą: siła odśrodkowa i siła Coroilisa. Potencjał efektywny w najprostszym przypadku (przybliżenie Roche a):
Rotacja W układzie związanym z planetą: siła odśrodkowa i siła Coroilisa. Potencjał efektywny w najprostszym przypadku (przybliżenie Roche a): Φ = ω2 r 2 sin 2 (θ) 2 GM r Z porównania wartości potencjału
Sygnał vs. szum. Bilans łącza satelitarnego. Bilans energetyczny łącza radiowego. Paweł Kułakowski. Zapewnienie wystarczającej wartości SNR :
Sygnał vs. szum Bilans łącza satelitarnego Paweł Kułakowski Bilans energetyczny łącza radiowego Zapewnienie wystarczającej wartości SNR : 1 SNR i E b /N 0 moc sygnału (czasem określana jako: moc nośnej
SPRAWDZIAN NR Merkury krąży wokół Słońca po orbicie, którą możemy uznać za kołową.
SPRAWDZIAN NR 1 IMIĘ I NAZWISKO: KLASA: GRUPA A 1. Merkury krąży wokół Słońca po orbicie, którą możemy uznać za kołową. Zaznacz poprawne dokończenie zdania. Siłę powodującą ruch Merkurego wokół Słońca
ODDZIAŁYWANIA W PRZYRODZIE ODDZIAŁYWANIA GRAWITACYJNE
ODDZIAŁYWANIA W PRZYRODZIE ODDZIAŁYWANIA GRAWITACYJNE 1. Ruch planet dookoła Słońca Najjaśniejszą gwiazdą na niebie jest Słońce. W przeszłości debatowano na temat związku Ziemi i Słońca, a także innych
GPS i nie tylko. O dynamice i zastosowaniach
GPS i nie tylko. O dynamice i zastosowaniach sztucznych satelitów Wydział Fizyki i Astronomii Uniwersytetu Zielonogórskiego WFiA UZ 1 / 43 Prawo grawitacji i prawa Keplera Prawo powszechnego ciążenia Każde
ABC TECHNIKI SATELITARNEJ
MARIAN POKORSKI MULTIMEDIA ACADEMY ABC TECHNIKI SATELITARNEJ ROZDZIAŁ 3 ANTENY SATELITARNE ANYENY DLA TV NAZIEMNEJ www.abc-multimedia.eu MULTIMEDIA ACADEMY *** POLSKI WKŁAD W PRZYSZŁOŚĆ EUROPY 3. Anteny
Ruch pod wpływem sił zachowawczych
Ruch pod wpływem sił zachowawczych Fizyka I (B+C) Wykład XV: Energia potencjalna Siły centralne Ruch w polu grawitacyjnym Pole odpychajace Energia potencjalna Równania ruchu Znajomość energii potencjalnej
Temat: Elementy astronautyki (mechaniki lotów kosmicznych) asysta grawitacyjna
Temat: Elementy astronautyki (mechaniki lotów kosmicznych) asysta grawitacyjna Załóżmy, że sonda kosmiczna mając prędkość v1 leci w kierunku planety pod kątem do toru tej planety poruszającej się z prędkością
Grawitacja. Wykład 7. Wrocław University of Technology
Wykład 7 Wrocław University of Technology 1 Droga mleczna Droga Mleczna galaktyka spiralna z poprzeczką, w której znajduje się m.in. nasz Układ Słoneczny. Galaktyka zawiera od 100 do 400 miliardów gwiazd.
BER = f(e b. /N o. Transmisja satelitarna. Wskaźniki jakości. Transmisja cyfrowa
Transmisja satelitarna Wskaźniki jakości Transmisja cyfrowa Elementowa stopa błędów (Bit Error Rate) BER = f(e b /N o ) Dostępność łącza Dla żądanej wartości BER. % czasu w roku, w którym założona jakość
Orbita Hohmanna. Szkoła średnia Klasy I IV Doświadczenie konkursowe 1
Szkoła średnia Klasy I IV Doświadczenie konkursowe 1 Rok 019 1. Wstęp teoretyczny Podróże kosmiczne znacznie różnią się od podróży ziemskich. Na Ziemi podróżujemy między punktami o ustalonym położeniu,
Wyznaczanie długości i szerokości geograficznej z obserwacji astronomicznych.
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Wyznaczanie długości i szerokości geograficznej z obserwacji astronomicznych. Piotr A. Dybczyński Związek czasu słonecznego z gwiazdowym. Zadanie:
Oszacowywanie możliwości wykrywania śmieci kosmicznych za pomocą teleskopów Pi of the Sky
Mirosław Należyty Agnieszka Majczyna Roman Wawrzaszek Marcin Sokołowski Wilga, 27.05.2010. Obserwatorium Astronomiczne Uniwersytetu Warszawskiego i Instytut Problemów Jądrowych w Warszawie Oszacowywanie
Aktualizacja, maj 2008 rok
1 00015 Mechanika nieba C Dane osobowe właściciela arkusza 00015 Mechanika nieba C Arkusz I i II Czas pracy 120/150 minut Instrukcja dla zdającego 1. Proszę sprawdzić, czy arkusz egzaminacyjny zawiera
Globalny Nawigacyjny System Satelitarny GLONASS. dr inż. Paweł Zalewski
Globalny Nawigacyjny System Satelitarny GLONASS dr inż. Paweł Zalewski Wprowadzenie System GLONASS (Global Navigation Satellite System lub Globalnaja Nawigacjonnaja Sputnikowaja Sistiema) został zaprojektowany
Lista zadań nr 5 Ruch po okręgu (1h)
Lista zadań nr 5 Ruch po okręgu (1h) Pseudo siły ruch po okręgu Zad. 5.1 Na cząstkę o masie 2 kg znajdującą się w punkcie R=5i+7j działa siła F=3i+4j. Wyznacz moment siły względem początku układu współrzędnych.
Wykład Prawa Keplera Wyznaczenie stałej grawitacji Równania opisujące ruch planet
Wykład 9 3.5.4.1 Prawa Keplera 3.5.4. Wyznaczenie stałej grawitacji 3.5.4.3 Równania opisujące ruch planet 008-11-01 Reinhard Kulessa 1 3.5.4.1 Prawa Keplera W roku 140 n.e. Claudius Ptolemeus zaproponował
Wyznaczanie długości i szerokości geograficznej z obserwacji astronomicznych.
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Wyznaczanie długości i szerokości geograficznej z obserwacji astronomicznych. Piotr A. Dybczyński Związek czasu słonecznego z gwiazdowym. Zadanie:
Systemy odniesienia pozycji w odbiornikach nawigacyjnych. dr inż. Paweł Zalewski
Systemy odniesienia pozycji w odbiornikach nawigacyjnych dr inż. Paweł Zalewski Wprowadzenie Terestryczne systemy odniesienia (terrestrial reference systems) lub systemy współrzędnych (coordinate systems)
PodziaŁ planet: Zewnętrzne: Wewnętrzne: Merkury. Jowisz. Wenus. Saturn. Ziemia. Uran. Mars. Neptun
UKŁAD SŁONECZNY PodziaŁ planet: Wewnętrzne: Merkury Wenus Ziemia Mars Zewnętrzne: Jowisz Saturn Uran Neptun słońce Słońce jest zwyczajną gwiazdą. Ma około 5 mld lat. Jego temperatura na powierzchni osiąga
Ruch obrotowy bryły sztywnej. Bryła sztywna - ciało, w którym odległości między poszczególnymi punktami ciała są stałe
Ruch obrotowy bryły sztywnej Bryła sztywna - ciało, w którym odległości między poszczególnymi punktami ciała są stałe Ruch obrotowy ruch po okręgu P, t 1 P 1, t 1 θ 1 θ Ruch obrotowy ruch po okręgu P,
Promieniowanie stacji bazowych telefonii komórkowej na tle pola elektromagnetycznego wytwarzanego przez duże ośrodki radiowo-telewizyjne
Promieniowanie stacji bazowych telefonii komórkowej na tle pola elektromagnetycznego wytwarzanego przez duże ośrodki radiowo-telewizyjne Fryderyk Lewicki Telekomunikacja Polska, Departament Centrum Badawczo-Rozwojowe,
Zasady oceniania karta pracy
Zadanie 1.1. 5) stosuje zasadę zachowania energii oraz zasadę zachowania pędu do opisu zderzeń sprężystych i niesprężystych. Zderzenie, podczas którego wózki łączą się ze sobą, jest zderzeniem niesprężystym.
60 C Od jazdy na rowerze do lotu w kosmos. Dionysis Konstantinou Corina Toma. Lot w kosmos
60 C Od jazdy na rowerze do lotu w kosmos Dionysis Konstantinou Corina Toma C Lot w kosmos Od jazdy na rowerze do lotu w Length kosmos of the CDay61 WPROWADZENIE Wyobraź sobie, że ludzie mogą podróżować
Propagacja fal w środowisku mobilnym
Propagacja fal w środowisku mobilnym Spektrum fal radiowych Prędkość, długość, częstotliwość fali Prędkość światła=długość fali x częstotliwość = =3 x 10 8 m/s =300 000 km/s Typy fal Propagacja fali przyziemnej
00013 Mechanika nieba A
1 00013 Mechanika nieba A Dane osobowe właściciela arkusza 00013 Mechanika nieba A Czas pracy 90/150 minut Instrukcja dla zdającego 1. Proszę sprawdzić, czy arkusz egzaminacyjny zawiera 10 stron. Ewentualny
Zasada zachowania pędu
Zasada zachowania pędu Zasada zachowania pędu Układ izolowany Układem izolowanym nazwiemy układ, w którym każde ciało może w dowolny sposób oddziaływać z innymi elementami układu, ale brak jest oddziaływań
Rodzaje fal. 1. Fale mechaniczne. 2. Fale elektromagnetyczne. 3. Fale materii. dyfrakcja elektronów
Wykład VI Fale t t + Dt Rodzaje fal 1. Fale mechaniczne 2. Fale elektromagnetyczne 3. Fale materii dyfrakcja elektronów Fala podłużna v Przemieszczenia elementów spirali ( w prawo i w lewo) są równoległe
Zadanie na egzamin 2011
Zadanie na egzamin 0 Zaproponował: Jacek Ciborowski. Wersja A dla medyków Na stacji kolejowej znajduje się peron, z którym wiążemy układ odniesienia U. Po szynach, z prędkością V = c/ względem peronu,
Systemy satelitarne Paweł Kułakowski
Systemy satelitarne Paweł Kułakowski Kwestie organizacyjne Prowadzący wykłady: Paweł Kułakowski D5 pokój 122, telefon: 617 39 67 e-mail: kulakowski@kt.agh.edu.pl Wykłady: czwartki godz. 12:30 14:00 Laboratorium
NACHYLENIE OSI ZIEMSKIEJ DO PŁASZCZYZNY ORBITY. Orbita tor ciała niebieskiego lub sztucznego satelity krążącego wokół innego ciała niebieskiego.
RUCH OBIEGOWY ZIEMI NACHYLENIE OSI ZIEMSKIEJ DO PŁASZCZYZNY ORBITY Orbita tor ciała niebieskiego lub sztucznego satelity krążącego wokół innego ciała niebieskiego. OBIEG ZIEMI WOKÓŁ SŁOŃCA W czasie równonocy
Fizyka i Chemia Ziemi
Fizyka i Chemia Ziemi Temat 4: Ruch geocentryczny i heliocentryczny planet T.J. Jopek jopek@amu.edu.pl IOA UAM Układ Planetarny - klasyfikacja. Planety grupy ziemskiej: Merkury Wenus Ziemia Mars 2. Planety
Grawitacja. =2,38 km/s. Promień Księżyca jest równy R=1737km. Zadanie - Pierwsza prędkość kosmiczna fizyka.biz 1
Obliczyć wysokość na jaką wzniesie się ciało rzucone na Księżycu pionowo do góry z prędkością v=1 m/s? Druga prędkość kosmiczna dla Księżyca ma wartość v =,38 km/s. Promień Księżyca jest równy R=1737km.
GNSS ROZWÓJ SATELITARNYCH METOD OBSERWACJI W GEODEZJI
GNSS ROZWÓJ SATELITARNYCH METOD OBSERWACJI W GEODEZJI Dr inż. Marcin Szołucha Historia nawigacji satelitarnej 1940 W USA rozpoczęto prace nad systemem nawigacji dalekiego zasięgu- LORAN (Long Range Navigation);
Mechanika ogólna. Kinematyka. Równania ruchu punktu materialnego. Podstawowe pojęcia. Równanie ruchu po torze (równanie drogi)
Kinematyka Mechanika ogólna Wykład nr 7 Elementy kinematyki Dział mechaniki zajmujący się matematycznym opisem układów mechanicznych oraz badaniem geometrycznych właściwości ich ruchu, bez wnikania w związek
14P POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNY Z FIZYKI I ASTRONOMII. POZIOM PODSTAWOWY (od początku do grawitacji)
Włodzimierz Wolczyński 14P POWTÓRKA FIKCYJNY EGZAMIN MATURALNY Z FIZYKI I ASTRONOMII POZIOM PODSTAWOWY (od początku do grawitacji) Rozwiązanie zadań należy zapisać w wyznaczonych miejscach pod treścią
Uniwersytet Warszawski, Wydział Fizyki
Na ciało poruszające się w polu grawitacyjnym działa siła skierowana od ciała w kierunku środka ziemi: F= mg gdzie: m masa ciała, g przespieszenie ziemskie. Jeśli ruch nie odbywa się wzdłuż tej prostej
Wykład 5 - całki ruchu zagadnienia n ciał i perturbacje ruchu keplerowskiego
Wykład 5 - całki ruchu zagadnienia n ciał i perturbacje ruchu keplerowskiego 20.03.2013 Układ n ciał przyciągających się siłami grawitacji Mamy n ciał przyciągających się siłami grawitacji. Masy ciał oznaczamy
LX Olimpiada Astronomiczna 2016/2017 Zadania z zawodów III stopnia. S= L 4π r L
LX Olimpiada Astronomiczna 2016/2017 Zadania z zawodów III stopnia 1. Przyjmij, że prędkość rotacji różnicowej Słońca, wyrażoną w stopniach na dobę, można opisać wzorem: gdzie φ jest szerokością heliograficzną.
MECHANIKA 2. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Prowadzący: dr Krzysztof Polko PLAN WYKŁADÓW 1. Podstawy kinematyki 2. Ruch postępowy i obrotowy bryły 3. Ruch płaski bryły 4. Ruch złożony i ruch względny 5. Ruch kulisty i ruch ogólny bryły
ETAP II. Astronomia to nauka. pochodzeniem i ewolucją. planet i gwiazd. na wydarzenia na Ziemi.
ETAP II Konkurencja I Ach te definicje! (każda poprawnie ułożona definicja warta jest aż dwa punkty) Astronomia to nauka o ciałach niebieskich zajmująca się badaniem ich położenia, ruchów, odległości i
KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM Fizyka Poziom rozszerzony. Listopad 2015
kod wewnątrz Zadanie 1. (0 1) KRYTERIA OCENIANIA ODPOWIEDZI Próbna Matura z OPERONEM Fizyka Poziom rozszerzony Listopad 2015 Vademecum Fizyka fizyka ZAKRES ROZSZERZONY VADEMECUM MATURA 2016 Zacznij przygotowania
Piotr Brych Wzajemne zakrycia planet Układu Słonecznego
Piotr Brych Wzajemne zakrycia planet Układu Słonecznego 27 sierpnia 2006 roku nastąpiło zbliżenie Wenus do Saturna na odległość 0,07 czyli 4'. Odległość ta była kilkanaście razy większa niż średnica tarcz
Wykonawcy: Data Wydział Elektryczny Studia dzienne Nr grupy:
POLITECHNIKA POZNAŃSKA INSTYTUT ELEKTROTECHNIKI I ELEKTRONIKI PRZEMYSŁOWEJ Zakład Elektrotechniki Teoretycznej i Stosowanej Laboratorium Podstaw Telekomunikacji Ćwiczenie nr 3 Temat: Pomiar charakterystyki
Propagacja wielodrogowa sygnału radiowego
Propagacja wielodrogowa sygnału radiowego Paweł Kułakowski Linie radiowe 2006 www.kt.ag.edu.pl/~brus/linie_radiowe Plan wykładu. Wprowadzenie zjawisko propagacji wielodrogowej, modele kanału radiowego
Praca domowa nr 2. Kinematyka. Dynamika. Nieinercjalne układy odniesienia.
Praca domowa nr 2. Kinematyka. Dynamika. Nieinercjalne układy odniesienia. Grupa 1. Kinematyka 1. W ciągu dwóch sekund od wystrzelenia z powierzchni ziemi pocisk przemieścił się o 40 m w poziomie i o 53