Fizyka Laserów wykład 14. Czesław Radzewicz
|
|
- Łucja Jarosz
- 9 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Fizyka Laserów wykład 14 Czesław Radzewicz
2 1. Krótka historia zegarmistrzostwa 2. Współczesne standardy czasu i częstości 3. Optyczny zegar atomowy: wzorzec atomowy oscylator grzebień częstości 4. Po co? 5. Polski Optyczny Zegar Atomowy
3 jednostki SI
4 przykład układu z ruchem periodycznym: układ słoneczny doba słoneczna doba gwiazdowa 24 godziny = 1440 minut = sekund 23 h 56 min 04,091 s = 86164,09 s
5 historia: zegary słoneczne jako przykład metod opartych na obserwacjach astronomicznych
6 równanie czasu poprawka na eliptyczność orbity Ziemi
7 historia: pierwsze zegary mechaniczne katedra w Salisbury, XIV wiek, najstarszy ciągle działający
8 600 m historia: megazegary 230m 96 m Big Ben, Londyn, 1830te PKiN, Warszawa, 1950te, 2004 Królewska Wieża Zegarowa, Mekka, 2010
9 historia: zegary wahadłowe Galileo Galilei ( ) Christiaan Huygens ( ) wahadło matematyczne g T = 2π l g l długość g przyspieszenie ziemskie dokładność ok. 1 minuty na dobę (10-3 )
10 prosty wychwyt zegara wahadłowego
11 historia: problem długości geograficznej 1714, Board of Longitude ogłasza Longitude Prize Izaac Newton (Board member): "...by reason of the Motion of a Ship, the Variation of Heat and Cold, Wet and Dry, and the Difference of Gravity in Different Latitudes, such a Watch hath never been made." Nagrody: 10,000 for a method that could determine longitude within 60 nautical miles (111 km) 15,000 for a method that could determine longitude within 40 nautical miles (74 km) 20,000 for a method that could determine longitude within 30 nautical miles (56 km). John Harrison ( ) 1 m 12 cm H2 H4
12 Harrison: wychwyt świerszcza zalety: praktycznie całkowicie eliminuje tarcie nie wymaga smarowania a zatem i czyszczenia wada: mechanizm jest skomplikowany źródło animacji: Wikipedia
13 historia Kochańskiego ur. Dobrzyń n/wisłą, gimnazjum w Toruniu, Akademia Wileńska 1655 Wurzburg, prof. matematyki w Moguncji, wykładał matematykę i fizykę na uniwersytetach we Florencji, Pradze, Ołomuńcu i Wrocławiu 1661 Curiosa Mathematicus ed. Kasper Schott, IX rozdział: Statyka -- pierwszy w świecie ogólny wykład zegarmistrzostwa. Pomysły: standaryzacja długości wahadła, standaryzacja przekładni zębatej, zawieszenie wahadła, balans ze stalową sprężyną włosową. Adam Adamandy Kochański ( ) Współpraca: Heweliusz, Leibnitz
14 historia Patka A.N. Patek h. Prawdzic Rodzice: Anna z domu Piasecka, Joachim Patek herbu Prawdzic Pułk Strzelców Konnych Jazdy Augustowskiej Złoty Krzyż Virtuti Militari 1839 Genewa, razem z F. Czapkiem zakładają manufakturę zegarków 1841 naciąg główkowy 1846 niezależny sekundnik 1848 pierwszy zegarek naręczny PATEK-PHILIPPE pierwszy zegarek elektroniczny 1958 pierwszy zegarek kwarcowy Antoni Norbert Patek( )
15 wychwyt szwajcarski
16 oscylatory (zegary) kwarcowe Kwarc krystaliczny jest piezo-elektrykiem: naprężenia mechaniczne napięcie elektryczne napięcie elektryczne naprężenia mechaniczne Kryształ można zastąpić równoważnym układem elektronicznym przykładowe mody drgań mechanicznych kryształu kwarcu rozciąganie ścinanie po grubości widelec (kamerton) 2 częstości rezonansowe: ω s = 1 LC ω p = C + C 0 LCC 0 dla C 0 C mamy ω p ω s 1 + C C 0
17 zegary kwarcowe c.d. cięcie AT częstość rezonansowa w modzie ścinania po grubości: mm/częstość w MHz
18 przykładowy komercyjny zegar kwarcowy ppm =
19 historia zegarmistrzostwa c.d. pierwsza połowa 20 wieku: zegary wahadłowe: - Riefler 10-7 (5 sekund na rok) - Shortt (1 sekunda na rok) zegary kwarcowe <10-8 zegary kwarcowe w NIST, lata 30 XX wieku Dennis D McCarthy, Evolution of timescales from astronomy to physical metrology, Metrologia48 S132-S144 (2011) do połowy XX wieku: odniesienie - astronomia
20 historia zegarmistrzostwa c.d. 1955: atomowy zegar cezowy L. Essen, National Physics Laboratory (Anglia)
21 jednostki SI
22 obecne definicje SI Od 1967: 1 sekunda = czas trwania okresów promieniowania odpowiadającego przejściu pomiędzy poziomami struktury nadsubtelnej w stanie podstawowym atomu cezu 133 Od 1983: Metr jest odległością jaką przebywa światło w próżni w czasie 1/ sekundy.
23 współczesne urządzenia: zegar cezowy z wiązką atomową 133 Cs ograniczenia: poszerzenie dopplerowskie skończony czas oddziaływania F=3 Coordinated Universal Time F=4 N piec S komora próżniowa wnęka mikrofalowa licznik N S detektor
24 zegar cezowy z fontanną 133 Cs NIST-F1
25 dokładność zegara cezowego z fontanną NIST-F1
26 współ. urządzenia zegar rubidowy microwave cavity feeback Lamp 87 Rb filter 85 Rb res. cell 87 Rb PD 5 1 P 1/2 filtering 5 1 P 1/2 5 1 S 1/2 F=2 F=1 F=2 5 1 S 1/2 F=1 ν = Hz 87 Rb 85 Rb
27 Przykład komercyjnego zegara rubidowego
28 podstawy fachu oscylator przekładnia licznik/wyświetlacz
29 log s(t) ν miara jakości zegara 2 pytania: łatwe: stabilność? trudne: dokładność? stabilność? Wariancja Allana: τ t n= wariancja Allana: y n = δν ν n σ 2 τ = 1 2 y n+1 y n 2 czysto statystyczny szum t
30 mikrofale vs światło w zegarze atomowym Odchylenie Allana dla zegarów atomowych*: σ τ = Δν ν 0 T τn Δν ν - względna szerokość linii atomowej T czas pojedynczego pomiaru τ całkowity czas pomiaru N liczba atomów mikrofale światło * Allan, D. W. Statistics of atomic frequency standards, Proc. IEEE 54, (1966). ν Hz ν Hz Jak zliczać oscylacje? łańcuchy częstości optyczny grzebień częstości
31 przykładowy łańcuch częstości 2 wzorce częstości: zegar cezowy laser He-Ne ze stabilizacją na CH 4 plus 10 laserów 8 generatorów mikrofalowych 8 pętli fazowych dają wzorzec na 658 nm źródło: H. Schnatz et al., PRL76, (1996)
Fizyka Laserów wykład 15. Czesław Radzewicz
Fizyka Laserów wykład 15 Czesław Radzewicz architektura Optycznego Zegara Atomowego (OZA) ν 0 = 10 14 10 15 Hz Δν 1 Hz niski szum fazowy ν 0 = 10 14 10 15 Hz Δν 1 Hz stabilność długoczas. laser wzorzec
Podstawy Fizyki III: Optyka z elementami fizyki współczesnej
Podstawy Fizyki III: Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 29, 21.01.2016 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Łapkiewicz, Michał Nawrot Łukasz Zinkiewicz Wykład 27 - przypomnienie
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 29, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 29, 09.06.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wykład 25 - przypomnienie
Układ SI. Nazwa Symbol Uwagi. Odległość jaką pokonujeświatło w próżni w czasie 1/ s
Układ SI Wielkość Nazwa Symbol Uwagi Długość metr m Masa kilogram kg Czas sekunda s Odległość jaką pokonujeświatło w próżni w czasie 1/299 792 458 s Masa walca wykonanego ze stopu platyny z irydem przechowywanym
Redefinicja jednostek układu SI
CENTRUM NAUK BIOLOGICZNO-CHEMICZNYCH / WYDZIAŁ CHEMII UNIWERSYTETU WARSZAWSKIEGO Redefinicja jednostek układu SI Ewa Bulska MIERZALNE WYZWANIA ŚWIATA MIERZALNE WYZWANIA ŚWIATA MIERZALNE WYZWANIA ŚWIATA
Skale czasu. dr inż. Stefan Jankowski
Skale czasu dr inż. Stefan Jankowski s.jankowski@am.szczecin.pl Definition of Time Co mierzą zegary (przyp. fizykom Albert Einstein, Donald Ivey, and others) Coś co zapobiega aby wszystko nie działo się
SCHEMAT BLOKOWY MECHANIZMU ZEGAROWEEGO
SCHEMAT BLOKOWY MECHANIZMU ZEGAROWEEGO DYSTRYBUCJA ENERGII WYCHWYT Jak widać ze schematu blokowego wychwyt jest połączony na zasadzie sprzężenia zwrotnego z przekładnią chodu z jednej strony i z regulatorem
Krótka historia pomiaru czasu, czyli od zegara słonecznego do zegara atomowego 1
4 FOTON 81, Lato 2003 Krótka historia pomiaru czasu, czyli od zegara słonecznego do zegara atomowego 1 Jarosław Koperski Instytut Fizyki UJ Streszczenie Przełom tysiącleci może skłaniać każdego z nas do
Systemy nawigacji satelitarnej. Przemysław Bartczak
Systemy nawigacji satelitarnej Przemysław Bartczak Czas Jedno z podstawowych pojęd filozoficznych, wielkośd fizyczna określająca kolejnośd zdarzeo oraz odstępy czasowe między zdarzeniami. Czas może byd
Podstawy Fizyki III: Optyka z elementami fizyki współczesnej
Podstawy Fizyki III: Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 29, 26.01.2018 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Mateusz Winkowski, Łukasz Zinkiewicz Radosław Łapkiewicz Wykład 27 - przypomnienie
- wiązki pompująca & próbkująca oddziaływanie selektywne prędkościowo widma bezdopplerowskie. 0 k. z L 0 k. L 0 k
Podsumowanie W1 Lasery w spektroskopii atomowej/molekularnej a) spektroskopia klasyczna b) spektroskopia bezdopplerowska 1. Spektroskopia nasyceniowa nasycenie selekcja prędkości - wiązki pompująca & próbkująca
P. R. Bevington and D. K. Robinson, Data reduction and error analysis for the physical sciences. McGraw-Hill, Inc., 1992. ISBN 0-07- 911243-9.
Literatura: P. R. Bevington and D. K. Robinson, Data reduction and error analysis for the physical sciences. McGraw-Hill, Inc., 1992. ISBN 0-07- 911243-9. A. Zięba, 2001, Natura rachunku niepewności a
Wprowadzenie. odniesienie do jednostek SI łańcuch porównań musi, gdzie jest to możliwe, kończyć się na wzorcach pierwotnych jednostek układu SI;
Rola oraz zadania Laboratorium Metrologii Elektrycznej, Elektronicznej i Optoelektronicznej Instytutu Łączności w procesie zapewnienia spójności pomiarowej Anna Warzec Anna Warzec Zaprezentowano podstawowe
Literatura: A.Weintrit: Jednostki miar wczoraj i dziś. Przegląd systemów miar i wag na lądzie i na morzu
Literatura: A.Weintrit: Jednostki miar wczoraj i dziś. Przegląd systemów miar i wag na lądzie i na morzu HISTORIA POMIARU CZASU Pierwszym przyrządem służącym do wyznaczania czasu był gnomon, wynaleziony
- wiązki pompująca & próbkująca oddziaływanie selektywne prędkościowo widma bezdopplerowskie T. 0 k. z L 0 k. L 0 k
Podsumowanie W1 Lasery w spektroskopii atomowej/molekularnej a) spektroskopia klasyczna b) spektroskopia bezdopplerowska 1. Spektroskopia nasyceniowa - wiązki pompująca & próbkująca oddziaływanie selektywne
CHARAKTERYSTYKA WIĄZKI GENEROWANEJ PRZEZ LASER
CHARATERYSTYA WIĄZI GENEROWANEJ PRZEZ LASER ształt wiązki lasera i jej widmo są rezultatem interferencji promieniowania we wnęce rezonansowej. W wyniku tego procesu powstają charakterystyczne rozkłady
Fizyka i wielkości fizyczne
Fizyka i wielkości fizyczne Fizyka: - Stosuje opis matematyczny zjawisk - Formułuje prawa fizyczne na podstawie doświadczeń - Opiera się na prawach podstawowych (aksjomatach) Wielkością fizyczną jest każda
Metrologia: pomiar czasu i częstotliwości. dr inż. Paweł Zalewski Akademia Morska w Szczecinie
Metrologia: pomiar czasu i częstotliwości dr inż. Paweł Zalewski Akademia Morska w Szczecinie Wzorce czasu: Problem określania czasu towarzyszy nam już od dawna. Pięć tysięcy lat temu plemiona epoki kamiennej
Dr inż. Michał Marzantowicz,Wydział Fizyki P.W. p. 329, Mechatronika.
Sprawy organizacyjne Dr inż. Michał Marzantowicz,Wydział Fizyki P.W. marzan@mech.pw.edu.pl p. 329, Mechatronika http://adam.mech.pw.edu.pl/~marzan/ http://www.if.pw.edu.pl/~wrobel Suma punktów: 38 2 sprawdziany
Fizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w poprzednim odcinku 1 Nauka - technika 2 Metodologia Problem Hipoteza EKSPERYMENT JAKO NARZĘDZIE WERYFIKACJI 3 Fizyka wielkości fizyczne opisują właściwości obiektów i pozwalają również ilościowo porównać
Czym jest Fizyka? Podstawowa nauka przyrodnicza badanie fundamentalnych i uniwersalnych właściwości materii oraz zjawisk w przyrodzie gr. physis - prz
FIZYKA 1 Czym jest fizyka jako nauka? Fizyka i technika Wielkości fizyczne skalarne, wektorowe, tensorowe operacje na wektorach Pomiar i jednostki fizyczne Prawa i zasady fizyki Czym jest Fizyka? Podstawowa
Systemy wbudowane. Uniwersytet Łódzki Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej. Witold Kozłowski
Uniwersytet Łódzki Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Systemy wbudowane Witold Kozłowski Zakład Fizyki i Technologii Struktur Nanometrowych 90-236 Łódź, Pomorska 149/153 https://std2.phys.uni.lodz.pl/mikroprocesory/
S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Dyfrakcja na kryształach. Dyfrakcja na kryształach
S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Dyfrakcja na kryształach Dyfrakcja na kryształach Warunki dyfrakcji źródło: Ch. Kittel Wstęp do fizyki..., rozdz. 2, rys. 6, str. 49 Konstrukcja Ewalda
Podsumowanie W Spektroskopia dwufotonowa. 1. Spektroskopia nasyceniowa. selekcja prędkości. nasycenie. ω 0 ω Laser. ω 21 2ω.
Podsumowanie W1 Lasery w spektroskopii atomowej/molekularnej a) spektroskopia klasyczna b) spektroskopia bezdopplerowska 1. Spektroskopia nasyceniowa nasycenie selekcja prędkości - wiązki pompująca & próbkująca
Projekt OPTIME. Artur Binczewski artur@man.poznan.pl
Projekt OPTIME Artur Binczewski artur@man.poznan.pl Sieć PIONIER siecią usług Wzorce czasu i częstotliwo ści Chmury Multimedia Komunika cja Telekonfe rencje Bezpieczeń stwo Synchronizacja czasu i częstotliwości
Wydział Metrologii Elektrycznej, Fizykochemii, Akustyki, Drgań i Promieniowania Optycznego
Wydział Metrologii Elektrycznej, Fizykochemii, Akustyki, Drgań i Promieniowania Optycznego ul. Polanki 124 c, 80-308 Gdańsk tel. 58 524 52 00, fax 58 524 52 29, e-mail: w2@oum.gda.pl 2 Akustyka i ultradźwięki
Wykład 3 Miary i jednostki
Wykład 3 Miary i jednostki Prof. dr hab. Adam Łyszkowicz Katedra Geodezji Szczegółowej UWM w Olsztynie adaml@uwm.edu.pl Heweliusza 12, pokój 04 Od klasycznej definicji metra do systemu SI W 1791 roku Francuskie
Fizyka. Program Wykładu. Program Wykładu c.d. Kontakt z prowadzącym zajęcia. Rok akademicki 2013/2014. Wydział Zarządzania i Ekonomii
Fizyka Wydział Zarządzania i Ekonomii Kontakt z prowadzącym zajęcia dr Paweł Możejko 1e GG Konsultacje poniedziałek 9:00-10:00 paw@mif.pg.gda.pl Rok akademicki 2013/2014 Program Wykładu Mechanika Kinematyka
Optyka kwantowa wprowadzenie. Początki modelu fotonowego Detekcja pojedynczych fotonów Podstawowe zagadnienia optyki kwantowej
Optyka kwantowa wprowadzenie Początki modelu fotonowego Detekcja pojedynczych fotonów Podstawowe zagadnienia optyki kwantowej Krótka (pre-)historia fotonu (1900-1923) Własności światła i jego oddziaływania
Oscylatory i zegary w elektronice. (czyli czas i jego pomiar) Lekcje dla licealistów 2009 F. Gołek
Oscylatory i zegary w elektronice (czyli czas i jego pomiar) Lekcje dla licealistów 2009 F. Gołek golek@ifd.uni.wroc.pl www.pe.ifd.uni.wroc.pl Zegary to urządzenia, które mają za zadanie wyznaczać i odmierzać
Optyka. Optyka geometryczna Optyka falowa (fizyczna) Interferencja i dyfrakcja Koherencja światła Optyka nieliniowa
Optyka Optyka geometryczna Optyka falowa (fizyczna) Interferencja i dyfrakcja Koherencja światła Optyka nieliniowa 1 Optyka falowa Opis i zastosowania fal elektromagnetycznych w zakresie widzialnym i bliskim
Klasa 1. Zadania domowe w ostatniej kolumnie znajdują się na stronie internetowej szkolnej. 1 godzina fizyki w tygodniu. 36 godzin w roku szkolnym.
Rozkład materiału nauczania z fizyki. Numer programu: Gm Nr 2/07/2009 Gimnazjum klasa 1.! godzina fizyki w tygodniu. 36 godzin w ciągu roku. Klasa 1 Podręcznik: To jest fizyka. Autor: Marcin Braun, Weronika
Czas w astronomii. Krzysztof Kamiński
Czas w astronomii Krzysztof Kamiński Czas gwiazdowy - kąt godzinny punktu Barana; lokalny na danym południku Ziemi; związany z układem równikowym równonocnym; odzwierciedla niejednorodności rotacji Ziemi
Recenzja rozprawy doktorskiej mgr Piotra Morzyńskiego zatytułowanej Optyczne wzorce metrologii kwantowej
Prof. dr hab. Marek Trippenbach ul. Pasteura 5, 02-093 Warszawa, tel.: (22) 55 32 518 email: matri@fuw.edu.pl Warszawa, 15 styczeń 2016. Recenzja rozprawy doktorskiej mgr Piotra Morzyńskiego zatytułowanej
SPEKTROSKOPIA ATOMOWA ATOMOWA SPEKTROMETRIA ABSORPCYJNA ATOMOWA SPEKTROMETRIA EMISYJNA FLUORESCENCJA ATOMOWA ATOMOWA SPEKTROMETRIA MAS
SPEKTROSKOPIA ATOMOWA ATOMOWA SPEKTROMETRIA ABSORPCYJNA ATOMOWA SPEKTROMETRIA EMISYJNA FLUORESCENCJA ATOMOWA ATOMOWA SPEKTROMETRIA MAS PROMIENIOWANIE ELEKTROMAGNETYCZNE Promieniowanie X Ultrafiolet Ultrafiolet
Metody badania kosmosu
Metody badania kosmosu Zakres widzialny Fale radiowe i mikrofale Promieniowanie wysokoenergetyczne Detektory cząstek Pomiar sił grawitacyjnych Obserwacje prehistoryczne Obserwatorium słoneczne w Goseck
dr inż. Marcin Małys / dr inż. Wojciech Wróbel Podstawy fizyki
dr inż. Marcin Małys / dr inż. Wojciech Wróbel Podstawy fizyki Ramowy program wykładu (1) Wiadomości wstępne; wielkości fizyczne, układ jednostek SI; układ współrzędnych, operacje na wektorach. Rachunek
Fizyka. Program Wykładu. Program Wykładu c.d. Literatura. Rok akademicki 2013/2014
Program Wykładu Fizyka Wydział Zarządzania i Ekonomii Rok akademicki 2013/2014 Mechanika Kinematyka i dynamika punktu materialnego Zasady zachowania energii, pędu i momentu pędu Podstawowe własności pola
Podsumowanie W9. Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12 1
Podsumowanie W9 Obserwacja przejść rezonansowych wymuszonych przez pole EM jest moŝliwa tylko, gdy istnieje róŝnica populacji. Tymczasem w zakresie fal radiowych poziomy są prawie jednakowo obsadzone.
Wysokowydajne falowodowe źródło skorelowanych par fotonów
Wysokowydajne falowodowe źródło skorelowanych par fotonów Michał Karpioski * Konrad Banaszek, Czesław Radzewicz * * Instytut Fizyki Doświadczalnej, Instytut Fizyki Teoretycznej Wydział Fizyki Uniwersytet
Wykład 1: Fale wstęp. Drgania Katarzyna Weron. WPPT, Matematyka Stosowana
Wykład 1: Fale wstęp. Drgania Katarzyna Weron WPPT, Matematyka Stosowana Sposoby komunikacji Chcesz się skontaktować z przyjacielem Wysyłasz list? Wykorzystujesz cząstki Telefonujesz? Wykorzystujesz fale
Wyznaczanie odchylenia względnego częstotliwości oraz niestabilności częstotliwości wzorców
BIULETYN WAT VOL. LVII, NR 2, 2008 Wyznaczanie odchylenia względnego częstotliwości oraz niestabilności częstotliwości wzorców ALEKSANDRA GADOMSKA, MARIUSZ GÓRECKI Centralny Wojskowy Ośrodek Metrologii,
WARSZTATY ZEGARMISTRZOWSKIE
WARSZTATY ZEGARMISTRZOWSKIE Organizator: Stowarzyszenie Miłośników Zegarów i Zegarków Współpraca: Copernicus Watch Sp. z o.o. Warszawa, 9 kwietnia 2011 Wit Jarochowski 2011 Warsztat 1 Wprowadzenie do zegarmistrzostwa
Drgania i fale zadania. Zadanie 1. Zadanie 2. Zadanie 3
Zadanie 1 Zadanie 2 Zadanie 3 Zadanie 4 Zapisz, w którym punkcie wahadło ma największą energię kinetyczną, a w którym największą energię potencjalną? A B C Zadanie 5 Zadanie 6 Okres drgań pewnego wahadła
a, F Włodzimierz Wolczyński sin wychylenie cos cos prędkość sin sin przyspieszenie sin sin siła współczynnik sprężystości energia potencjalna
Włodzimierz Wolczyński 3 RUCH DRGAJĄCY. CZĘŚĆ 1 wychylenie sin prędkość cos cos przyspieszenie sin sin siła współczynnik sprężystości sin sin 4 3 1 - x. v ; a ; F v -1,5T,5 T,75 T T 8t x -3-4 a, F energia
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 17.02.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Równania Maxwella r-nie falowe
Nobel 2005: precyzyjna spektroskopia laserowa i optyczne grzebienie częstotliwości
26 FOTON 91, Zima 2005 Nobel 2005: precyzyjna spektroskopia laserowa i optyczne grzebienie częstotliwości Tomasz M. Brzozowski Instytut Fizyki UJ Połowę tegorocznej Nagrody Nobla z fizyki otrzymali John
Podstawy Nawigacji. Kierunki. Jednostki
Podstawy Nawigacji Kierunki Jednostki Program wykładów: Istota, cele, zadania i rodzaje nawigacji. Podstawowe pojęcia i definicje z zakresu nawigacji. Morskie jednostki miar. Kierunki na morzu, rodzaje,
Pomiary fizyczne. Wykład II. Wstęp do Fizyki I (B+C) Rodzaje pomiarów. Układ jednostek SI Błedy pomiarowe Modele w fizyce
Pomiary fizyczne Wykład II: Rodzaje pomiarów Wstęp do Fizyki I (B+C) Wykład II Układ jednostek SI Błedy pomiarowe Modele w fizyce Rodzaje pomiarów Zliczanie Przykłady: liczba grzybów w barszczu liczba
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 06.10.2017 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Mateusz Winkowski, Jan Szczepanek Radosław Łapkiewicz Równania Maxwella r-nie
TEORIA DRGAŃ Program wykładu 2016
TEORIA DRGAŃ Program wykładu 2016 I. KINEMATYKA RUCHU POSTE POWEGO 1. Ruch jednowymiarowy 1.1. Prędkość (a) Prędkość średnia (b) Prędkość chwilowa (prędkość) 1.2. Przyspieszenie (a) Przyspieszenie średnie
PL B1. Płonka Krzysztof,Bielsko-Biała,PL BUP 25/06. Rygiel Andrzej, Kancelaria Rzecznika Patentowego
RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 204808 (13) B1 (21) Numer zgłoszenia: 375609 (51) Int.Cl. G04B 15/08 (2006.01) G04C 3/04 (2006.01) Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (22)
S. Baran - Podstawy fizyki materii skondensowanej Fonony. Fonony
Fonony Drgania płaszczyzn sieciowych podłużne poprzeczne źródło: Ch. Kittel Wstęp do fizyki..., rozdz. 4, rys. 2, 3, str. 118 Drgania płaszczyzn sieciowych Do opisu drgań sieci krystalicznej wystarczą
Drgania - zadanka. (b) wyznacz maksymalne położenie, prędkość i przyspieszenie ciała,
Zadania do przeliczenia na lekcji. Drgania - zadanka 1. Ciało o masie m = 0.5kg zawieszono na nieważkiej nitce o długości l = 1m a następne wychylono o 2cm z położenia równowagi (g = 10 m s 2), (a) oblicz
SPM Scanning Probe Microscopy Mikroskopia skanującej sondy STM Scanning Tunneling Microscopy Skaningowa mikroskopia tunelowa AFM Atomic Force
SPM Scanning Probe Microscopy Mikroskopia skanującej sondy STM Scanning Tunneling Microscopy Skaningowa mikroskopia tunelowa AFM Atomic Force Microscopy Mikroskopia siły atomowej MFM Magnetic Force Microscopy
Drgania i fale sprężyste. 1/24
Drgania i fale sprężyste. 1/24 Ruch drgający Każdy z tych ruchów: - Zachodzi tam i z powrotem po tym samym torze. - Powtarza się w równych odstępach czasu. 2/24 Ruch drgający W rzeczywistości: - Jest coraz
Właściwości światła laserowego
Właściwości światła laserowego Cechy charakterystyczne światła laserowego: rozbieżność (równoległość) wiązki, pasmo spektralne, gęstość mocy spójność (koherencja). Równoległość wiązki Dyfrakcyjną rozbieżność
Podsumowanie W11. Nierównowagowe rozkłady populacji pompowanie optyczne (zachowanie krętu atom-pole EM)
Podsumowanie W Obserw. przejść wymusz. przez pole EM tylko, gdy różnica populacji. ymczasem w zakresie fal radiowych poziomy są ~ jednakowo obsadzone. En. I det ħ m=+/ m=-/ B B A B h 8 3 Nierównowagowe
Ziemia jako zegar Piotr A. Dybczyński
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Ziemia jako zegar Piotr A. Dybczyński Czas gwiazdowy N N N N N N N N N N N s = 0h N s = 0h Czemu taka dziwna tarcza? N s = 0h Czemu taka dziwna tarcza?
O 2 O 1. Temat: Wyznaczenie przyspieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego
msg M 7-1 - Temat: Wyznaczenie przyspieszenia ziemskiego za pomocą wahadła rewersyjnego Zagadnienia: prawa dynamiki Newtona, moment sił, moment bezwładności, dynamiczne równania ruchu wahadła fizycznego,
Ruch drgajacy. Drgania harmoniczne. Drgania harmoniczne... Drgania harmoniczne... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż.
Ruch drgajacy dr inż. Ireneusz Owczarek CNMiF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 1 dr inż. Ireneusz Owczarek Ruch drgajacy Drgania harmoniczne Drgania oscylacje to cykliczna
PORÓWNYWANIE CZĘSTOTLIWOŚCI WZORCOWYCH W ŚRODOWISKU LABVIEW
II Sympozjum Naukowe APM 2013 Gdańsk, 15 września 2013 r. PORÓWNYWANIE CZĘSTOTLIWOŚCI WZORCOWYCH W ŚRODOWISKU LABVIEW Eligiusz PAWŁOWSKI Politechnika Lubelska Wydział Elektrotechniki i Informatyki Plan
ANTONI PATEK- POLAK, KTÓRY ZMIENIŁ ŚWIAT
ANTONI PATEK- POLAK, KTÓRY ZMIENIŁ ŚWIAT DO WSZYSTKIEGO DOSZEDŁ SAM - UPOREM, PRACĄ I TALENTEM. ZREWOLUCJONIZOWAŁ BRANŻĘ ZEGARMISTRZOWSKĄ. WSZEDŁ DO HISTORII JAKO GENIALNY PRZEDSIĘBIORCA, A JEGO ZEGARKI
Problem testowania/wzorcowania instrumentów geodezyjnych
Problem testowania/wzorcowania instrumentów geodezyjnych Realizacja Osnów Geodezyjnych a Problemy Geodynamiki Grybów, 25-27 września 2014 Ryszard Szpunar, Dominik Próchniewicz, Janusz Walo Politechnika
Komputerowa Analiza Danych Doświadczalnych
Komputerowa Analiza Danych Doświadczalnych dr inż. Adam Kisiel kisiel@if.pw.edu.pl pokój 117b (12b) 1 Materiały do wykładu Transparencje do wykładów: http://www.if.pw.edu.pl/~kisiel/kadd/kadd.html Literatura
Pomiary prędkości neutrin
Pomiary prędkości neutrin Katarzyna Grzelak Instytut Fizyki Doświadczalnej Uniwersytet Warszawski Seminarium w Centrum Astronomii Uniwersytetu Mikołaja Kopernika Toruń 5.03.2012 K.Grzelak (Uniwersytet
Laboratorium z Krystalografii specjalizacja: Fizykochemia związków nieorganicznych
Uniwersytet Śląski - Instytut Chemii Zakład Krystalografii ul. Bankowa 14, pok. 133, 40-006 Katowice tel. 0323591197, e-mail: izajen@wp.pl opracowanie: dr Izabela Jendrzejewska Laboratorium z Krystalografii
Skale czasu. 1.1 Dokładność czasu T IE - Time Interval Error
Skale czasu 1 Dokładność i stabilność zegarów Zegar wytwarza sygnał okresowy (częstotliwościowy), który opisać można prostą funkcją harmoniczną: s(t) = A sin(2πν nom + φ 0 ) (1) ν nom = 9192631770Hz jest
Fizyka. w. 02. Paweł Misiak. IŚ+IB+IiGW UPWr 2014/2015
Fizyka w. 02 Paweł Misiak IŚ+IB+IiGW UPWr 2014/2015 Wektory ujęcie analityczne Definicja Wektor = uporządkowana trójka liczb (współrzędnych kartezjańskich) a = a x a y a z długość wektora: a = a 2 x +
Krajowa Instytucja Metrologiczna (NMI)
2018 dokładnie 1919-2019 Działania dotyczące współpracy z nauką i przemysłem zawarte w strategicznym planie działania GUM na lata 2018-2021 dr inż. Paweł Fotowicz Biuro Strategii, Wydział Promocji Metrologii
Elektronika (konspekt)
Elektronika (konspekt) Franciszek Gołek (golek@ifd.uni.wroc.pl) www.pe.ifd.uni.wroc.pl Wykład 11 Sprzężenia zwrotne ujemne i dodatnie. Oscylatory. Ograniczenia WO. W wielu rozważaniach wzmacniacze operacyjne
DRGANIA OSCYLATOR HARMONICZNY
DRGANIA OSCYLATOR HARMONICZNY wyklad8 2012/2013, zima 1 Własności sprężyste ciał stałych naprężenie rozciągające naprężenie ścinające naprężenie objętościowe Względne odkształcenie ciała zależy od naprężenia
EGZAMIN MATURALNY Z FIZYKI Z ASTRONOMIĄ
KOD ZDAJĄCEGO WPISUJE PISZĄCY PO OTRZYMANIU PRACY EGZAMIN MATURALNY Z FIZYKI Z ASTRONOMIĄ ARKUSZ II STYCZEŃ ROK 2002 Czas pracy 120 minut Informacje 1. Proszę sprawdzić, czy arkusz egzaminacyjny zawiera
Wyniki pomiarów okresu drgań dla wahadła o długości l = 1,215 m i l = 0,5 cm.
2 Wyniki pomiarów okresu drgań dla wahadła o długości l = 1,215 m i l = 0,5 cm. Nr pomiaru T[s] 1 2,21 2 2,23 3 2,19 4 2,22 5 2,25 6 2,19 7 2,23 8 2,24 9 2,18 10 2,16 Wyniki pomiarów okresu drgań dla wahadła
Aplikacje Systemów. Nawigacja inercyjna. Gdańsk, 2016
Aplikacje Systemów Wbudowanych Nawigacja inercyjna Gdańsk, 2016 Klasyfikacja systemów inercyjnych 2 Nawigacja inercyjna Podstawowymi blokami, wchodzącymi w skład systemów nawigacji inercyjnej (INS ang.
Budowa pułapki MOT z atomami strontu dla metrologii kwantowej
Uniwersytet Jagielloński Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki Stosowanej Instytut Fizyki Artur Stabrawa nr albumu: 1001352 Praca magisterska na kierunku Fizyka Atomowa Budowa pułapki MOT z atomami
Laboratorium FAMO. Laboratorium ultrazimnej. Laboratorium małych zespołów jonów Laboratorium inżynierii kwantowej
Laboratorium FAMO Laboratorium ultrazimnej materii Laboratorium małych zespołów jonów Laboratorium inżynierii kwantowej Otwarcie Krajowego Laboratorium FAMO - 11 maja 2002 Krajowe Laboratorium Fizyki Atomowej,
Światło jako narzędzie albo obiekt pomiarowy
Światło jako narzędzie albo obiekt pomiarowy Spektroskopowy pomiar czystości monokryształu krzemu oraz interferometryczny pomiar przemieszczenia cewki w prądowej wadze wata jako przykłady wykorzystania
Właściwości optyczne kryształów
Właściwości optyczne kryształów -ośrodki jedno- (n x =n y n z ) lub dwuosiowe (n x n y n z n x ) - oś optyczna : w tym kierunku rozchodzą się dwie takie same fale (z tą samą prędkością); w ośrodkach jednoosiowych
Globalny Nawigacyjny System Satelitarny GLONASS. dr inż. Paweł Zalewski
Globalny Nawigacyjny System Satelitarny GLONASS dr inż. Paweł Zalewski Wprowadzenie System GLONASS (Global Navigation Satellite System lub Globalnaja Nawigacjonnaja Sputnikowaja Sistiema) został zaprojektowany
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
I. Przedmiot i metodologia fizyki
I. Przedmiot i metodologia fizyki Rodowód fizyki współczesnej Świat zjawisk fizycznych: wielkości fizyczne, rzędy wielkości, uniwersalność praw Oddziaływania fundamentalne i poszukiwanie Teorii Ostatecznej
Źródła czasu i częstotliwości. Kluczowe parametry
72 ZNUV 2018;59(2);72-87 Antoni Masiukiewicz Akademia Finansów i Biznesu Vistula Warszawa Źródła czasu i częstotliwości. Kluczowe parametry Streszczenie W artykule przedstawiono najważniejsze parametry
Tutaj powinny znaleźć się wyniki pomiarów (tabelki) potwierdzone przez prowadzacego zajęcia laboratoryjne i podpis dyżurujacego pracownika obsługi
Tutaj powinny znaleźć się wyniki pomiarów (tabelki) potwierdzone przez prowadzacego zajęcia laboratoryjne i podpis dyżurujacego pracownika obsługi technicznej. 1. Wstęp Celem ćwiczenia jest wyznaczenie
Promieniowanie rentgenowskie. Podstawowe pojęcia krystalograficzne
Promieniowanie rentgenowskie Podstawowe pojęcia krystalograficzne Krystalografia - podstawowe pojęcia Komórka elementarna (zasadnicza): najmniejszy, charakterystyczny fragment sieci przestrzennej (lub
Projektowanie układów regulacji w dziedzinie częstotliwości. dr hab. inż. Krzysztof Patan, prof. PWSZ
Projektowanie układów regulacji w dziedzinie częstotliwości dr hab. inż. Krzysztof Patan, prof. PWSZ Wprowadzenie Metody projektowania w dziedzinie częstotliwości mają wiele zalet: stabilność i wymagania
Kinematyka relatywistyczna
Kinematyka relatywistyczna Fizyka I (B+C) Wykład V: Prędkość światła historia pomiarów doświadczenie Michelsona-Morleya prędkość graniczna Teoria względności Einsteina Dylatacja czasu Prędkość światła
Matura z fizyki i astronomii 2012
Matura z fizyki i astronomii 2012 Arkusz A1 poziom podstawowy Odpowiedzi do zadań z serwisu filoma.org fizyka matura i zadania na filoma.org 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 D B C D C D A C C B Zadanie 11 a) 3 b)
Zegar ścienny TFA , 30cm, energooszczędny
INSTRUKCJA OBSŁUGI Nr produktu 000672484 Zegar ścienny TFA 60.3505, 30cm, energooszczędny Strona 1 z 5 Funkcje - Nowość: zegar sterowany drogą radiową z cichym ruchem wskazówek - Z Druga wskazówką - Obudowa
Siła sprężystości - przypomnienie
Siła sprężystości - przypomnienie Pomiary siły sprężystości wykonane kilka wykładów wcześniej (z uwzględnieniem kierunku siły). F = kx = 0.13x 0 F x cm mg Prawo Hooke a Ciało m na idealnie gładkiej powierzchni
Ziemia jako zegar Piotr A. Dybczyński
Wykład udostępniam na licencji Creative Commons: Ziemia jako zegar Piotr A. Dybczyński Czas gwiazdowy N N N N N N N N N N N s = 0h Miara czasowa kątów 360 = 24h 15 = 1h = 60m m 1 = 4 m 60' = 4 15' = 1m
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 3 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Technika regulacji automatycznej
Technika regulacji automatycznej Wykład 3 Wojciech Paszke Instytut Sterowania i Systemów Informatycznych, Uniwersytet Zielonogórski 1 z 32 Plan wykładu Wprowadzenie Układ pierwszego rzędu Układ drugiego
Spektrometr XRF THICK 800A
Spektrometr XRF THICK 800A DO POMIARU GRUBOŚCI POWŁOK GALWANIZNYCH THICK 800A spektrometr XRF do szybkich, nieniszczących pomiarów grubości powłok i ich składu. Zaprojektowany do pomiaru grubości warstw
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 4 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Zastosowanie procesorów AVR firmy ATMEL w cyfrowych pomiarach częstotliwości
Politechnika Lubelska Wydział Elektrotechniki i Informatyki PRACA DYPLOMOWA MAGISTERSKA Zastosowanie procesorów AVR firmy ATMEL w cyfrowych pomiarach częstotliwości Marcin Narel Promotor: dr inż. Eligiusz
Możliwości techniczne wojskowych ośrodków metrologii
Możliwości techniczne wojskowych ośrodków metrologii PRZYSPIESZENIE, PRĘDKOŚĆ I ODLEGŁOŚĆ Przyspieszenie drgań - czułość (0,1 1000 mv) mv/g (10 10000) Hz 3,5 % g przyspieszenie ziemskie Prędkość obrotowa
PODSTAWY FIZYKI LASERÓW Wstęp
PODSTAWY FIZYKI LASERÓW Wstęp LASER Light Amplification by Stimulation Emission of Radiation Składa się z: 1. ośrodka czynnego. układu pompującego 3.Rezonator optyczny - wnęka rezonansowa Generatory: liniowe
Zadanie 18. Współczynnik sprężystości (4 pkt) Masz do dyspozycji statyw, sprężynę, linijkę oraz ciężarek o znanej masie z uchwytem.
Przykładowy zestaw zadań z fizyki i astronomii Poziom podstawowy 11 Zadanie 18. Współczynnik sprężystości (4 pkt) Masz do dyspozycji statyw, sprężynę, linijkę oraz ciężarek o znanej masie z uchwytem. 18.1