Mechanika ogólna kinematyka i dynamika
|
|
- Bartosz Niemiec
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 KTEDR ECHNIKI 0$7(5,$àÏ: DEPRTENT OF ECHNICS OF TERILS 32/,7(&+1,$àÏ'=$ 7(&+1,&$/81,9(56,7<2)àÏ'' lpolitechniki 6, 93-àyG(3RODQG7HO)D[ echanika ogólna kineatyka i dynaika kierunek Budownictwo, se III PDWHULDá\SRPRFQLF]HGRüZLF]H opracowanie GULQ*3LRWU'EVNL GULQ*,UHQD:DJQHU àyg(sd(g]lhuqln
2 75(û:<à$'8 Kineatyka=DNUHVSU]HGPLRWX3U]HVWU]HF]DVXNáDGRGQLHVLHQLD Kineatyka punktuwrusxqnwxrslvuxfkxsxqnwxsugnrülsu]\vslhv]hqlhsxqnwx przyspieszenie styczne i noralne LQHPDW\NDEU\á\V]W\ZQHVWRSQLHVZRERG\WZLHUG]HQLHRU]XWDFKSUGNRFLSXQNWyZEU\á\ V]W\ZQH5XFK\EU\á\SRVWSRZ\LREURWRZ\GRNRáDRVLQLHUXFKRPH 5XFKSáDVNLSUGNRüLSU]\VSLHV]HQLHFKZLORZHURGNLSUGNRFLLSU]\VSLHV]HQLD 5XFKNXOLVW\FKZLORZDRREURWXSUGNRüSU]\VSLHV]HQLDSXQNWyZEU\á\ 5XFKGRZROQ\EU\á\UHGXNFDGRUXFKXUXERZHJRRFHQWUDOna 5XFK]áR*RQ\SXQNWXLEU\á\ Dynaika Dynaika punktu3rfldlsrgvwdzrzhsudzd1hzwrqdxnádglqhufdoq\]dvdgdg laberta 5yZQDQLDUXFKXLPHWRG\LFKUR]ZL]\ZDQLD 3GNUWHQHUJLDNLQHW\F]QDLWZLHUG]HQLDRLFK]PLDQDFK3ROHVLá3UDFDPRc, energia potencjalna, Zasada zachowania energii echanicznej Dynaika punktu aterialnego nieswobodnego '\QDPLNDUXFKX]áR*RQHJRSXQNWX6Lá\EH]ZáDGQRFL '\QDPLNDXNáDGXSXQNWyZPDWHULDOQ\FKLEU\á\V]W\ZQH 3GNUWHQHUJLDRGG]LDá\ZDZHZQWU]nych, energia kinetyczna, energia potencjalna, zasada ]DFKRZDQLDHQHUJLLPHFKDQLF]QH0DVRZHPRPHQW\EH]ZáDGQRFL '\QDPLNDUXFKXSRVWSRZHJRREURWRZHJRLSáDVNLHJREU\á\ Eleenty echaniki analitycznej Zasada prac przygotowanych LITERTUR: 1 JLeyko, echanika ogólna, to 2, PWN 'EVNL2*DO,:DJQHU=ELyU]DGD]PHFKDQLNLWHRUHW\F]QHLQHPDW\ND3à 3 PWilde, Wizur, echanika teoretyczna, PWN 1984 Fora zaliczenia przediotu: wykonanie prac 2 projektowych 2 kolokwia egzaiq]]dgdl]whrull
3 3URJUDPüZLF]H 1 LQHPDW\ND SXQNWX ]QDGRZDQLH UyZQD UXFKX QD SRGVWDZLH RSLVX UXFKX znajdowanie paraetrów ruchu - WRUX UyZQDQLD GURJL SUGNRFL L SU]\SLHV]HQLD]UyZQDUXFKXSXQNWX 2, 3 5XFK SáDVNLáDFXFK\NLQHPDW\F]QHUy*QHVSRVRE\Z\]QDF]DQLDSUGNRFL FKZLORZHZ\]QDF]DQLHSODQXSUGNRFL 3, 4 5XFKSáDVNLZ\]QDF]DQLHSU]\SLHV]H 5, 6 5XFK]áR*RQ\SXQNWXZ\]QDF]DQLHSUGNRFLLSU]\SLHV]H 7 Kolokwiu z kineatyki 8, 9 5y*QLF]NRZH UyZQDQLD UXFKX SXQNWX PDWHULDOQHJR FDáNRZDQLH UyZQD ruchu -Z\]QDF]DQLHVLáLUHDNFL]QDGRZDQLHUyZQDUXFKXUXFKGUJDF\ 9, 10 '\QDPLNDUXFKX]áR*RQHJRSXQNWX]QDGRZDQLHUyZQDUXFKXZ\]QDF]DQLH reakcji, tarcie ) 11 Zasady zachowania dla punktu aterialnego (zasada zachowania energii, ]DVDGD]DFKRZDQLDSGX 12 '\QDPLND UXFKX SáDVNLHJR EU\á\ Z\]QDF]DQLH UHDNFL G\QDPLF]Q\FK WDUFLH przy toczeniu) 13 Kolokwiu z dynaiki 14 Zasada zachowanldhqhujllgodeu\á\ Prace projektowe P1 :\]QDF]DQLHSUGNRFLLSU]\SLHV]HZáDFXFKXNLQHPDW\F]Q\P P2 Dynaika punktu
4 =DGDQLDSU]\NáDGRZHZVHPHVWU]H,,, 1 Kineatyka punktu (znajdowdqlh UyZQD UXFKX QD SRGVWDZLH RSLVX UXFKX znajdowanie paraetrów ruchu - WRUX UyZQDQLD GURJL SUGNRFL L SU]\- SLHV]HQLD]UyZQDUXFKXSXQNWX =QDOH(üWRUUyZQDQLHGURJLSUGNRüLSU]\SLHV]HQLHSXQNWXSRUXV]DFHJRVL]JRGQLH] podanyi równaniai: (t) = sin 2 t y(t) = cos 2 t (t) =k cosωt y(t) =k sinωt z(t) =kωt =QDOH(üUyZQDQLDUXFKXSXQNWX0OH*FHJR QDREZRG]LHWRF]FHJRVLNU*NDURGHN NU*NDSU]HVXZDVL]HVWDáSUGNRFL9o :FKZLOLSRF]WNRZHUXFKXSXQNW0VW\NDá VL]QLHUXFKRP\PSRGáR*HP r 2,3 5XFKSáDVNLáDFXFK\NLQHPDW\F]QHUy*QHVSRVRE\Z\]QDF]DQLDSUGNRFL FKZLORZHZ\]QDF]DQLHSODQXSUGNRFL :\]QDF]\üSODQSUGNRFLGODSRGDQ\FKáDFXFKyZNLQHPDWycznych V - V -?
5 3,4 5XFKSáDVNLZ\]QDF]DQLHSU]\SLHV]H :\]QDF]\üSODQSU]\SLHV]HGODSRGDQ\FKáDFXFKyZNLQHPDW\F]Q\FK r 0o a o a o K 0o a -? 0 o a K -? & o 5,6 5XFK]áR*RQ\SXQNWXZ\]QDF]DQLHSUGNRFLLSU]\SLHV]H :\]QDF]\üSUGNRFLLSU]\SLHV]HQLD 0o 0o 0
6 8,9 5y*QLF]NRZHUyZQDQLDUXFKXSXQNWXPDWHULDOQHJRFDáNRZDQLHUyZQDUXFKX- Z\]QDF]DQLHVLáLUHDNFL]QDGRZDQLHUyZQDUXFKXUXFKGUJDF\ 5y*QLF]NRZDQLHUyZQDUXFKX =QDOH(üVLáZ\ZRáXFUXFKSXQNWXRPDVLHPHOLZLDGRPR*HSRUXV]DVLRQ]JRGQLH] równaniai: (t) =a cosωt y(t) =b sinωt 2EOLF]\üDNLHVWZVSyáF]\QQLNWDUFLDµHOL ZLDGRPR*HPDVDPSRUXV]DVLZ]GáX*UyZQLD zgodnie z równanie (t) =g t 2 /8 &DáNRZDQLHUy*QLF]NRZ\FKUyZQDUXFKX =QDOH(üUyZQDQLDUXFKXPDV\PSRUXV]DFHVLSRGG]LDáDQLHPVLá\)HOLZLDGRPR*HUXFK UR]SRF]\QDVLEH]SUGNRFLSRF]WNRZHL) +VLQNW :DNLPSRáR*HQLXPDVDP]VXZDFDVLSR ]DNU]\ZLRQ\PSRGáR*XRGHUZLHVLRGQLHJR"5XFK UR]SRF]\QDVL]SRáR*HQLDDNQDU\VXQNX] SUGNRFL9o r -DNSUGNRüSRF]WNRZ9o PXVLPLHüPDVDP ]QDGXFDVLZFKZLOLSRF]WNRZHZRGOHJáRFL ERGPDV\0DE\SU]\FLJDQDGRQLHVLá F = k 2 PRJáDVLRGQLHRGHUZDü" F =QDOH(üUyZQDQLHUXFKXPDV\P UR]SRF]\QDFHUXFK]SUGNRFL9o QDFK\ORQSRGNWHPα do poziou w polu grawitacyjny z opore Opór wynosi R = kv =QDOH(üUyZQDQLHUXFKXPDV\P]DF]HSLRQHQDVSU*\QLH RVWDáHFZ\FK\ORQH]SRáR*HQLDUyZQRZDJLR[o HOL SRUXV]DVLRQDSRSRGáR*X]WDUFLHP]HZVSµ c
7 9,10 '\QDPLNDUXFKX]áR*RQHJRSXQNWX]QDGRZDQLHUyZQDUXFKXZ\]QDF]DQLH reakcji, tarcie ) =QDOH(üUyZQDQLDUXFKXZ]JOGQHJRPDV\PSU]\]DGDQ\FKZDUXQNDFKSRF]WNRZ\FK c ZDUXQNLSRF]WNRZH (0)=l, v(0)=0 ZDUXQNLSRF]WNRZH (0)=l, v(0)=0 :\]QDF]\üUHDNFSLHUFLHQLD QDSUW ZDUXQNLSRF]WNRZH (0)=l, v(0)=0 tarcie ze wsp µ 5yZQLDSU]HVXZDVL]SU]\SLHV]HQLHPDo W jakich JUDQLFDFKPR*HVLRQR]PLHQLDüDE\]QDGXFDVL na QLPPDVDPSR]RVWDáDZ]JOGHPUyZQL nieruchoa? 7DUFLHPLG]\PDVPLSRGáR*HPRSLVXH ZVSyáF]\QQLNµ a o 11 Zasady zachowania dla punktu aterialnego (zasada zachowania energii, zasada ]DFKRZDQLDSGXHQHUJLDVSU*\VWRFLVSU*\Q\ c o R H-? 0DVDPUR]SRF]\QDUXFKZ\ZRáDQ\FLQLW o λ o VSU*\Q-DNLHXJLFLHVSU*\Q\ spowoduje ona po powrocie z równi, na której SRUXV]DVL]WDUFLHP]HZVSyáF]\QQLNLHPµ? =DNLHZ\VRNRFLPXVLZ\UXV]\üPDVDP DE\GRWU]HüGRNRFDWRUX" 4 h R 5XFKUR]SRF]\QDVLEH]SUGNRFLSRF]WNRwe=DNSUGNRFLPDVDPXGHU]\Z :DNLPSRáR*HQLXPDVDP]VXZDFDVLSR ]DNU]\ZLRQ\PSRGáR*XRGHUZLHVLRGQLHJR" SRGáR*H" 5XFKUR]SRF]\QDVL]SRáR*HQLDDNQD U\VXQNX]SUGNRFL9o 0DV\PL0SRUXV]DVLSRJáDGNLPSRGáR*X2EOLF]\üLFKSUGNRFL SR]GHU]HQLX5R]ZD*\ü]GHU]HQLHVSU*\VWHLSODVW\czne
8 12 Dynaika rufkxsádvnlhjreu\á\z\]qdf]dqlhuhdnflg\qdplf]q\fkwduflhsu]\ toczeniu) =QDOH(ü SU]\SLHV]HQLH URGNDNU*NDR asie, z którego odwija VLQLü5XFK UR]SRF]\QDVL, R R, r R EH]SUGNRFL SRF]WNRZH =QDOH(üQDFLJQLFLSU]\SLHV]HQLHZDOFDRUD]PLQµ GODWRF]HQLDEH]SROL]JX'DQH5 r,,, α, f, r l 3l -DNLPXVLE\üPLQZDUWRü ZVSyáF]\QQLNDWDUFLDµ, aby walec o PDVLHPWRF]\áVLEH]SROL]JX" 2EOLF]\üUHDNFHZSRGSRU]HSRRGFLFLX FLJQD 14 =DVDGD]DFKRZDQLDHQHUJLLGODEU\á\ V=0, R V 0 H 1 l 3l V=0 =QDOH(üQDZLNV]SUGNRüNRFD$, R EHONLSRRGFLFLXFLJQD H 2 V 0 -DNZ\VRNRüRVLJQLHZDOHFZFKZLOL]DWU]\PDQLD HOLXSRGVWDZ\UyZQLSUGNRüHJRURGNDZ\QRVL 5R]ZD*\üGZDSU]\SDGNLWRF]HQLHEH]SROL]JX L]SROL]JLHP:VSyáF]\QQLNLWDUFLD I
Mechanika ogólna II Kinematyka i dynamika
KATEDRA ECHANIKI 0$7(5,$àÏ: DEPARTENT OF ECHANICS OF ATERIALS 32/,7(&+1,$àÏ'=$ 7(&+1,&$/81,9(56,7
Bardziej szczegółowoMechanika ogólna II Kinematyka i dynamika
Mechanika ogólna II Kineatyka i dynaika kierunek Budownictwo, se. III ateriały poocnicze do ćwiczeń opracowanie: dr inŝ. Piotr Dębski, dr inŝ. Irena Wagner TREŚĆ WYKŁADU Kineatyka: Zakres przediotu. Przestrzeń,
Bardziej szczegółowoWięzy z y tarciem W w W ię w zach a,, w w kt k órych y nie występuje tarcie, reakcja jest prostopadł topa a a do płas a zczyzny zny
Mechanika ogólna Wykład nr 8 Zjawisko tarcia. rawa tarcia. Literatura [] J. Leyko: Mechanika ogólna [2] J. Leyko: Mechanika ogólna w zadaniach [3] J. Misiak: Mechanika ogólna [4] J. Misiak: Zadania z mechaniki
Bardziej szczegółowoKinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Fizyka I (B+C) Wykład IV: Ruch jednostajnie przyspieszony Ruch harmoniczny Ruch po okręgu Klasyfikacja ruchów Ze względu na tor wybrane przypadki szczególne prostoliniowy, odbywajacy
Bardziej szczegółowoDynamika punktu materialnego nieswobodnego
Dynaika punktu aterianego nieswobodnego dr inż. Sebastian Pakuła Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Mechaniki i Wibroakustyki ai: spakua@agh.edu.p www: hoe.agh.edu.p/~spakua/ dr inż. Sebastian
Bardziej szczegółowoKinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Fizyka I (Mechanika) Wykład II: Pojęcia podstawowe punkt materialny, układ odniesienia, układ współrzędnych tor, prędkość, przyspieszenie Ruch jednostajny, ruch jednostajnie przyspieszony
Bardziej szczegółowoI. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO
I. DYNAMIKA PUNKTU MATERIALNEGO A. RÓŻNICZKOWE RÓWNANIA RUCHU A1. Bryła o masie m przesuwa się po chropowatej równi z prędkością v M. Podać dynamiczne równania ruchu bryły i rozwiązać je tak, aby wyznaczyć
Bardziej szczegółowoLista 2 + Rozwiązania BLiW - niestacjonarne
Dynaika 1. Oblicz wartość siły, z jaką siłacz usiałby działać na cięŝar o asie 100 kg, jeŝeli chciałby podnieść go na wysokość 0,5 w czasie 1 sekundy ruche jednostajnie przyspieszony. ( g Q + b g + a a
Bardziej szczegółowoŻ ż Ł ż ż ż Ż Ś ż ż ż Ł Ż Ż ć ż Ż Ż Ż Ń Ż Ź ż Ź Ź ż Ż ż ż Ż Ł Ż Ł Ż ż Ż ż Ż Ż Ń Ą Ż Ń Ż Ń ć ż Ż ź Ś ć Ł Ł Ź Ż Ż ż Ł ż Ż Ł Ż Ł ź ć ż Ż Ż ż ż Ó ż Ł Ż ć Ż Ż Ę Ż Ż Ż ż Ż ż ż Ś ż Ż ż ż ź Ż Ń ć Ż ż Ż Ż ż ż ż
Bardziej szczegółowoŚ Ł Ą Ś Ś ź Ś ń ż ż Ó ż ż Ś Ł ż ń ń ń ż ń Ś ń ć ŚĘ Ó Ł Ę Ł Ś Ę Ę ń ń ń ń ń Ź ń ń ń ń ń ż ń ń ń ń ń Ę ż ż ć Ść ń ń ż Ń ż ż ń ń Ś Ą ń Ś ń ń ż Ó ż Ź ń ż ń Ś Ń Ó ż Ł ż Ą ź ź Ś Ł ć Ś ć ż ź ż ć ć Ę Ó Ś Ó ż ż
Bardziej szczegółowoŁ Ł Ś Ę ź ń ź ź Ś Ę Ę Ś Ą Ś Ę Ż Ł ń Ę Ś ć ć ń ć ń ń ń ź ń Ę ź ń ń ń ź ź Ś ź ź ć ń ń ń ń Ś ć Ś ń ń Ś ź ń Ę ń Ś ź ź ź ź ź Ę Ę Ę Ś ń Ś ć ń ń ń ń ń ń Ę ń ń ń ń ć ń ń ń ń ć ń Ś ć Ł ń ń ń ć ń ć ź ń ź ć ń ń ć
Bardziej szczegółowoŁ Ł Ś ź ń ź ź ź Ś Ł Ę Ę Ś ż Ś ń Ą Ś Ą Ł ż ż ń ż ć ż ż ż ź ż ć ź Ę Ę ń ć ż Ł ń ż ż ż Ś ż Ś ż ż ż ż ż ż ż ń ń ż ż ż ć ż ń ż ń ź ż ć ż ż ć ń ż Ę Ę ć ń Ę ż ż ń ń ź Ę ź ż ń ż ń ź ż ż ż ń ż ż ż ż ż ż ż ż ń ń
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 5: Dynaika dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Przyczyny ruchu - zasady dynaiki dla punktu aterialnego Jeśli ciało znajduje się we właściwy iejscu,
Bardziej szczegółowoPRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE
Nazwa przedmiotu: Kierunek: Mechatronika Rodzaj przedmiotu: obowiązkowy przedmiot podstawowy Rodzaj zajęć: Wykład, Ćwiczenia I KARTA PRZEDMIOTU CEL PRZEDMIOTU PRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE C1. Uzyskanie przez
Bardziej szczegółowoKinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Fizyka I (Mechanika) Wykład II: Pojęcia podstawowe punkt materialny, układ odniesienia, układ współrzędnych tor, prędkość, przyspieszenie Ruch jednostajny, ruch jednostajnie przyspieszony
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Isaak Newton (1686 r.)
Zasady dynamiki Isaak Newton (1686 r.) I (zasada bezwładności) Istnieje taki układ odniesienia, w którym ciało pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem jednostajnym prostoliniowym, jeśli nie działają
Bardziej szczegółowoPRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE
Nazwa przedmiotu: Kierunek: Mechanika i Budowa Maszyn Rodzaj przedmiotu: obowiązkowy przedmiot podstawowy Rodzaj zajęć: Wykład, Ćwiczenia I KARTA PRZEDMIOTU CEL PRZEDMIOTU PRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE C1.
Bardziej szczegółowoMechanika ogólna / Tadeusz Niezgodziński. - Wyd. 1, dodr. 5. Warszawa, Spis treści
Mechanika ogólna / Tadeusz Niezgodziński. - Wyd. 1, dodr. 5. Warszawa, 2010 Spis treści Część I. STATYKA 1. Prawa Newtona. Zasady statyki i reakcje więzów 11 1.1. Prawa Newtona 11 1.2. Jednostki masy i
Bardziej szczegółowoPRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE
Nazwa przedmiotu: Kierunek: Inżynieria Biomedyczna Rodzaj przedmiotu: obowiązkowy moduł kierunkowy ogólny Rodzaj zajęć: Wykład, Ćwiczenia MECHANIKA Mechanics Forma studiów: studia stacjonarne Poziom kwalifikacji:
Bardziej szczegółowov = v i e i v 1 ] T v = = v 1 v n v n ] a r +q = a a r 3q =
v U = e i,..., e n ) v = n v i e i i= e i i v T v = = v v n v v v v n 3q q q q r q = r 3q = E = E q E 3q E q = k q rq 3 k 3q r 3q 3 r q = k q rq 3 = kq 4 3 ) 4 q d b d c d d X d ± = d r = x y T d ± r ±
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Newtona. Ilość ruchu, stan ruchu danego ciała opisuje pęd
Zasady dynamiki Newtona Ilość ruchu, stan ruchu danego ciała opisuje pęd Zasady dynamiki Newtona I Każde ciało trwa w stanie spoczynku lub porusza się ruchem prostoliniowym i jednostajnym, jeśli siły przyłożone
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 VII. Ruch drgający
Podstawy fizyki sezon 1 VII. Ruch drgający Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Ruch skutkiem działania
Bardziej szczegółowoKĄCIK ZADAŃ Drugi stopień olimpiady fizycznej na Ukrainie (rok 2000)
KĄCIK ZADAŃ Drugi stopień oipiady fizycznej na Ukrainie (rok 000) Jadwiga Saach Redakcja prezentuje trzy przykładowe zadania z drugiego stopnia oipiady fizycznej na Ukrainie (rok 000) Zadania z tej oipiady
Bardziej szczegółowoCałki krzywoliniowe. SNM - Elementy analizy wektorowej - 1
SNM - Elementy analizy wektorowej - 1 Całki krzywoliniowe Definicja (funkcja wektorowa jednej zmiennej) Funkcją wektorową jednej zmiennej nazywamy odwzorowanie r : I R 3, gdzie I oznacza przedział na prostej,
Bardziej szczegółowoTematy: oscylator harmoniczny, oscylator tłumiony, oscylator wymuszony, zjawisko rezonansu, przykłady układ RLC, jądrowy rezonans magnetyczny
Wykład 8 Drgania haroniczne Teaty: oscylator haroniczny, oscylator tłuiony, oscylator wyuszony, zjawisko rezonansu, przykłady układ RLC, jądrowy rezonans agnetyczny 1. Oscylator haroniczny 1.1 Równanie
Bardziej szczegółowoKO OF Szczecin:
OF_I_ Źródło: XX OLIMPIADA FIZYCZNA (97/97). Stopień I, zadanie teoretyczne Nazwa zadania: Działy: Słowa kluczowe: Koitet Główny Olipiady Fizycznej; Waldear Gorzkowski: Olipiady fizyczne XIX i XX. WSiP,
Bardziej szczegółowoFizyka I (mechanika), rok akad. 2011/2012 Zadania z kolokwium I
Fizyka I (echanika), rok akad. 0/0 Zadania z kolokwiu I Zadanie (zadanie doowe, seria II) Masy, i, połączone linkai zawieszone są na bloczkach jak na rysunku. Jakie uszą być spełnione warunki, aby ożliwe
Bardziej szczegółowoy(t) = y 0 + R sin t, t R. z(t) = h 2π t
SNM - Elementy analizy wektorowej - 1 Całki krzywoliniowe Definicja (funkcja wektorowa jednej zmiennej) Funkcją wektorową jednej zmiennej nazywamy odwzorowanie r : I R 3, gdzie I oznacza przedział na prostej,
Bardziej szczegółowoMechanika i Budowa Maszyn I stopień (I stopień / II stopień) ogólnoakademicki (ogólno akademicki / praktyczny)
Karta w przygotowaniu KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Mechanika ogólna II Nazwa modułu w języku angielskim Engineering Mechanics Obowiązuje od roku akademickiego 2013/2014 A. USYTUOWANIE
Bardziej szczegółowoRuch drgajacy. Drgania harmoniczne. Drgania harmoniczne... Drgania harmoniczne... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż.
Ruch drgajacy dr inż. Ireneusz Owczarek CNMiF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 1 dr inż. Ireneusz Owczarek Ruch drgajacy Drgania harmoniczne Drgania oscylacje to cykliczna
Bardziej szczegółowoPromieniowanie dipolowe
Promieniowanie dipolowe Potencjały opóźnione φ i A dla promieniowanie punktowego dipola elektrycznego wygodnie jest wyrażać przez wektor Hertza Z φ = ϵ 0 Z, spełniający niejednorodne równanie falowe A
Bardziej szczegółowoMECHANIKA II. Drgania wymuszone
MECHANIKA II. Drgania wymuszone Daniel Lewandowski Politechnika Wrocławska, Wydział Mechaniczny Daniel Lewandowski (I-19) MECHANIKA II. Drgania wymuszone 1 / 30 Układ drgajacy o jednym stopniu swobody
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Praca, moc, energia INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Praca, moc, energia Energia Energia jest to wielkość skalarna, charakteryzująca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele ciał. Energia jest miarą różnych
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM Z FIZYKI
POLITECHNIKA ŚLĄSKA WYDZIAŁ CHEMICZNY KATEDRA FIZYKOCHEMII I TECHNOLOGII POLIMERÓW LABORATORIUM Z FIZYKI Badanie sił tarcia Wprowadzenie BADANIE SIŁ TARCIA 2 Tarcie jest to zjawisko fizycznej dyssypacji
Bardziej szczegółowoPRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE
Nazwa przedmiotu: Kierunek: ENERGETYKA Rodzaj przedmiotu: Kierunkowy ogólny Rodzaj zajęć: Wykład, ćwiczenia MECHANIKA Mechanics Forma studiów: studia stacjonarne Poziom kwalifikacji: I stopnia Liczba godzin/tydzień:
Bardziej szczegółowoDrgania układu o wielu stopniach swobody
Drgania układu o wielu stopniach swobody Rozpatrzmy układ składający się z n ciał o masach m i (i =,,..., n, połączonych między sobą i z nieruchomym podłożem za pomocą elementów sprężystych o współczynnikach
Bardziej szczegółowoJaki musi być kąt b, aby siła S potrzebna do wywołania poślizgu była minimalna G S
Jaki musi być kąt b, aby siła potrzebna do wywołania poślizgu była minimalna G N b T PRAWA COULOMBA I MORENA: 1. iła tarcia jest niezależna od wielkości stykających się powierzchni i zależy tylko (jedynie)
Bardziej szczegółowoWprowadzenie: Dynamika
Wprowadzenie: Dynaika dr inż. ebastian Pakuła Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Mechaniki i Wibroakustyki ail: spakula@agh.edu.pl www: hoe.agh.edu.pl/~spakula/ dr inż. ebastian Pakuła
Bardziej szczegółowoMechanika ogólna Kierunek: budownictwo, sem. II studia zaoczne, I stopnia inżynierskie
Mechanika ogólna Kierunek: budownictwo, sem. II studia zaoczne, I stopnia inżynierskie materiały pomocnicze do zajęć audytoryjnych i projektowych opracowanie: dr inż. Piotr Dębski, dr inż. Dariusz Zaręba
Bardziej szczegółowoPraca. Siły zachowawcze i niezachowawcze. Pole Grawitacyjne.
PRACA Praca. Siły zachowawcze i niezachowawcze. Pole Grawitacyjne. Rozważmy sytuację, gdy w krótkim czasie działająca siła spowodowała przemieszczenie ciała o bardzo małą wielkość Δs Wtedy praca wykonana
Bardziej szczegółowoPODSTAWY FIZYKI - WYKŁAD 3 ENERGIA I PRACA SIŁA WYPORU. Piotr Nieżurawski. Wydział Fizyki. Uniwersytet Warszawski
PODSTAWY FIZYKI - WYKŁAD 3 ENERGIA I PRACA SIŁA WYPORU Piotr Nieżurawski pniez@fuw.edu.pl Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski http://www.fuw.edu.pl/~pniez/bioinformatyka/ 1 Co to jest praca? Dla punktu
Bardziej szczegółowoMechanika Techniczna I Engineering Mechanics I. Transport I stopień (I stopień / II stopień) Ogólnoakademicki (ogólno akademicki / praktyczny)
Załącznik nr 7 do Zarządzenia Rektora nr 10/12 z dnia 21 lutego 2012r. KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 2013/2014
Bardziej szczegółowoMechanika Ogólna General Mechanics. Inżynieria Bezpieczeństwa I stopień (I stopień / II stopień) ogólnoakademicki (ogólnoakademicki / praktyczny)
Załącznik nr 7 do Zarządzenia Rektora nr 10/12 z dnia 21 lutego 2012r. KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 2013/2014
Bardziej szczegółowomechanika analityczna 1 nierelatywistyczna L.D.Landau, E.M.Lifszyc Krótki kurs fizyki teoretycznej
mechanika analityczna 1 nierelatywistyczna L.D.Landau, E.M.Lifszyc Krótki kurs fizyki teoretycznej ver-28.06.07 współrzędne uogólnione punkt materialny... wektor wodzący: prędkość: przyspieszenie: liczba
Bardziej szczegółowoZadania z dynamiki. Maciej J. Mrowiński 11 marca mω 2. Wyznacz położenie i prędkość ciała w funkcji czasu. ma t + f 0. ma 2 (e at 1), v gr = f 0
Zadania z dynamiki Maciej J. Mrowiński 11 marca 2010 Zadanie DYN1 Na ciało działa siła F (t) = f 0 cosωt (przy czym f 0 i ω to stałe). W chwili początkowej ciało miało prędkość v(0) = 0 i znajdowało się
Bardziej szczegółowoLXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ZAWODY II STOPNIA
LXVII OLIMPIADA FIZYCZNA ZAWODY II STOPNIA CZĘŚĆ TEORETYCZNA Za każde zadanie można otrzymać maksymalnie 0 punktów. Zadanie 1. przedmiot. Gdzie znajduje się obraz i jakie jest jego powiększenie? Dla jakich
Bardziej szczegółowo1.5. ZWIĄZKI KONSTYTUTYWNE STRONA FIZYCZNA
J. Wyrwał, Wykłady z echaniki ateriałów.5. ZWIĄZKI KONSTYTUTYWN STRONA FIZYCZNA.5.. Wprowadzenie Wyprowadzone w rozdziałach.3 (strona statyczna) i.4 (strona geoetryczna) równania (.3.36) i (.4.) są niezależne
Bardziej szczegółowoZasada zachowania pędu
Zasada zachowania pędu Fizyka I (B+C) Wykład XIII: Zasada zachowania pędu Zasada zachowania oentu pędu Ruch ciał o ziennej asie Zasada zachowania pędu Układ izolowany Każde ciało oże w dowolny sposób oddziaływać
Bardziej szczegółowodr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 4: Dynaika dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Przyczyny ruchu - zasady dynaiki dla punktu aterialnego Jeśli ciało znajduje się we właściwy iejscu,
Bardziej szczegółowoPODSTAWY FIZYKI - WYKŁAD 1 WSTEP KINEMATYKA - OPIS RUCHU DYNAMIKA - OPIS ODDZIAŁYWAŃ. Piotr Nieżurawski.
PODSTAWY FIZYKI - WYKŁAD 1 WSTEP KINEMATYKA - OPIS RUCHU DYNAMIKA - OPIS ODDZIAŁYWAŃ Piotr Nieżurawski pniez@fuw.edu.pl Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski http://www.fuw.edu.pl/~pniez/bioinformatyka/
Bardziej szczegółowoDYNAMIKA dr Mikolaj Szopa
dr Mikolaj Szopa 17.10.2015 Do 1600 r. uważano, że naturalną cechą materii jest pozostawanie w stanie spoczynku. Dopiero Galileusz zauważył, że to stan ruchu nie zmienia się, dopóki nie ingerujemy I prawo
Bardziej szczegółowov = v i e i v 1 ] T v =
v U = e i,..., e n ) v = n v i e i i= e i i v T v = = v v n v n U v v v +q 3q +q +q b c d XY X +q Y 3q r +q = r 3q = r +q = r +q = r 3q = r +q = E = E +q + E 3q + E +q = k q r+q 3 + k 3q r 3q 3 b V = kq
Bardziej szczegółowoFizyka I dla ZFBM-FMiNI+ Projektowanie Molek. i Bioinformatyka 2015/2016
Fizyka I dla ZFBM-FMiNI+ Projektowanie Molek. i Bioinformatyka 2015/2016 Streszczenie Wykład przedstawia podstawowe zagadnienia mechaniki klasycznej od kinematyki punktu materialnego, przez prawa Newtona
Bardziej szczegółowoPodstawy Automatyki Zbiór zadań dla studentów II roku AiR oraz MiBM
Aademia GórniczoHutnicza im. St. Staszica w Kraowie Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyi Katedra Automatyzacji Procesów Podstawy Automatyi Zbiór zadań dla studentów II rou AiR oraz MiBM Tomasz Łuomsi
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 Wykład 7 Dynamiczne równania ruchu
MECHANIKA 2 Wykład 7 Dynamiczne równania ruchu Prowadzący: dr Krzysztof Polko Dynamiczne równania ruchu Druga zasada dynamiki zapisana w postaci: Jest dynamicznym wektorowym równaniem ruchu. Dynamiczne
Bardziej szczegółowoPRZYCZYNY RUCHU ZASADY DYNAMIKI DLA PUNKTU MATERIALNEGO
PRZYCZYNY RUCHU ZASADY DYNAMIKI DLA PUNKTU MATERIALNEGO Wykład 3 008/009, zia 1 Poglądy na echanikę przed Newtone Arystoteles uważał, że każdy ruch wynika albo z natury poruszającego się ciała (ruch naturalny)
Bardziej szczegółowoZ-ETI-1027 Mechanika techniczna II Technical mechanics II. Stacjonarne. Katedra Inżynierii Produkcji Dr inż. Stanisław Wójcik
Załącznik nr 7 do Zarządzenia Rektora nr../12 z dnia.... 2012r. KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego Z-ETI-1027 Mechanika
Bardziej szczegółowoMechanika analityczna. Małe drgania układów zachowawczych
Mechanika analityczna. Małe drgania układów zachowawczych. Drgania swobodne układów o jednym stopniu swobody.. Wprowadzenie teoretyczne Załóżmy, że układ materialny o jednym stopniu swobody i więzach idealnych,
Bardziej szczegółowoWprowadzenie: Dynamika
Wprowadzenie: Dynaika dr inż. ebastian Pakuła Wydział Inżynierii Mechanicznej i Robotyki Katedra Mechaniki i Wibroakustyki ail: spakula@agh.edu.pl www: hoe.agh.edu.pl/~spakula/ dr inż. ebastian Pakuła
Bardziej szczegółowo5) W czterech rogach kwadratu o boku a umieszczono ładunki o tej samej wartości q jak pokazano na rysunku. k=1/(4πε 0 )
Zadania zamknięte 1 1) Ciało zostało wyrzucono z prędkością V 0 skierowną pod kątem α względem poziomu (x). Wiedząc iż porusza się ono w polu grawitacyjnym o przyspieszeniu g skierowanym pionowo w dół
Bardziej szczegółowoPrawa ruchu: dynamika
Prawa ruchu: dynamika Fizyka I (B+C) Wykład X: Równania ruchu Więzy Rozwiazywanie równań ruchu oscylator harminiczny, wahadło ruch w jednorodnym polu elektrycznym i magnetycznym spektroskop III zasada
Bardziej szczegółowowszystkie elementy modelu płaskiego są w jednej płaszczyźnie, zwanej płaszczyzną modelu
Schemat statyczny zawiera informacje, takie jak: geometria i połoŝenie tarcz (ciał sztywnych), połączenia tarcz z fundamentem i ze sobą, rodzaj, połoŝenie i wartość obciąŝeń czynnych. wszystkie elementy
Bardziej szczegółowogdzie x jest wychyleniem z położenia równowagi. Współczynnik k jest tutaj współczynnikiem proporcjonalności.
RUCH DRGJĄCY Ruche drgający (drganiai) nazywa się każdy ruch, który charakteryzuje powtarzalność w czasie wielkości fizycznych (np wychylenia) określających ten ruch Występujące w przyrodzie drgania ożna
Bardziej szczegółowoSYLABUS DOTYCZY CYKLU KSZTAŁCENIA 2016/ /20 (skrajne daty)
Załącznik nr 4 do Uchwały Senatu nr 430/01/2015 SYLABUS DOTYCZY CYKLU KSZTAŁCENIA 2016/17 2019/20 (skrajne daty) 1.1. PODSTAWOWE INFORMACJE O PRZEDMIOCIE/MODULE Nazwa przedmiotu/ modułu Mechanika Techniczna
Bardziej szczegółowoTarcie poślizgowe
3.3.1. Tarcie poślizgowe Przy omawianiu więzów w p. 3.2.1 reakcję wynikającą z oddziaływania ciała na ciało B (rys. 3.4) rozłożyliśmy na składową normalną i składową styczną T, którą nazwaliśmy siłą tarcia.
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Newtona
Zasady dynamiki Newtona Każde ciało trwa w stanie spoczynku lub porusza się ruchem prostoliniowym i jednostajnym, jeśli siły przyłożone nie zmuszają ciała do zmiany tego stanu Jeżeli na ciało nie działa
Bardziej szczegółowoMechanika Analityczna
Mechanika Analityczna Wykład 2 - Zasada prac przygotowanych i ogólne równanie dynamiki Politechnika Wrocławska, Wydział Mechaniczny, Katedra Mechaniki i Inżynierii Materiałowej 29 lutego 2016 Plan wykładu
Bardziej szczegółowoFizyka 2 Wróbel Wojciech
Fizyka w poprzednim odcinku 1 Prawo Faradaya Fizyka B Bd S Strumień magnetyczny Jednostka: Wb (Weber) = T m d SEM B Siła elektromotoryczna Praca, przypadająca na jednostkę ładunku, wykonana w celu wytworzenia
Bardziej szczegółowoMetody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice
Metody Lagrange a i Hamiltona w Mechanice Mariusz Przybycień Wydział Fizyki i Informatyki Stosowanej Akademia Górniczo-Hutnicza Wykład 8 M. Przybycień (WFiIS AGH) Metody Lagrange a i Hamiltona... Wykład
Bardziej szczegółowoPrawa ruchu: dynamika
Prawa ruchu: dynamika Fizyka I (Mechanika) Wykład V: Bezwładność I zasada dynamiki, układ inercjalny II zasada dynamiki III zasada dynamiki Równania ruchu Więzy Bezwładność Bezwładność (inercja) PWN 1998:
Bardziej szczegółowoMAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY
Włodzimierz Wolczyński 47 POWTÓRKA 9 MAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY Zadanie 1 W dwóch przewodnikach prostoliniowych nieskończenie długich umieszczonych w próżni, oddalonych od siebie o r = cm, płynie prąd.
Bardziej szczegółowoNapęd pojęcia podstawowe
Napęd pojęcia podstawowe Równanie ruchu obrotowego (bryły sztywnej) moment - prędkość kątowa Energia kinetyczna Praca E W k Fl Fr d de k dw d ( ) Równanie ruchu obrotowego (bryły sztywnej) d ( ) d d d
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy bryły sztywnej. Bryła sztywna - ciało, w którym odległości między poszczególnymi punktami ciała są stałe
Ruch obrotowy bryły sztywnej Bryła sztywna - ciało, w którym odległości między poszczególnymi punktami ciała są stałe Ruch obrotowy ruch po okręgu P, t 1 P 1, t 1 θ 1 θ Ruch obrotowy ruch po okręgu P,
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki. Wykład 2. Dr Piotr Sitarek. Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr
Podstawy fizyki Wykład 2 Dr Piotr Sitarek Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr Dynamika Zasady dynamiki Newtona Układy inercjalne i nieinercjalne Siła Masa Przykłady sił Tarcie Opór Ruch jednostajny
Bardziej szczegółowoIV.3 Ruch swobodny i nieswobodny. Więzy. Reakcje więzów
IV.3 Ruch swobodny i nieswobodny. Więzy. Reakcje więzów Jan Królikowski Fizyka IBC 1 Ruch swobodny i nieswobodny. Stany równowagi Rozważamy ciało w pewnym układzie inercjalnym (UI). Gdy: prędkość tego
Bardziej szczegółowoKARTA MODUŁU KSZTAŁCENIA
KARTA MODUŁU KSZTAŁCENIA I. 1 Nazwa modułu kształcenia Mechanika teoretyczna Informacje ogólne 2 Nazwa jednostki prowadzącej moduł Państwowa Szkoła Wyższa im. Papieża Jana Pawła II,Katedra Nauk Technicznych,
Bardziej szczegółowoWAHADŁO SPRĘŻYNOWE. POMIAR POLA ELIPSY ENERGII.
ĆWICZENIE 3. WAHADŁO SPRĘŻYNOWE. POMIAR POLA ELIPSY ENERGII. 1. Oscylator harmoniczny. Wprowadzenie Oscylatorem harmonicznym nazywamy punt materialny, na tóry,działa siła sierowana do pewnego centrum,
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 27 Przepływy w kanałach otwartych I
J. Szantyr Wykład nr 7 Przepływy w kanałach otwartych Przepływy w kanałach otwartych najczęściej wymuszane są działaniem siły grawitacji. Jako wstępny uproszczony przypadek przeanalizujemy spływ warstwy
Bardziej szczegółowoZasada ruchu środka masy i zasada d Alemberta 6
Zaada ruchu środka ay i zaada d Aleerta 6 Wprowadzenie Zaada ruchu środka ay Środek ay układu punktów aterialnych poruza ię tak, jaky w ty punkcie yła kupiona cała aa układu i jaky do teo punktu przyłożone
Bardziej szczegółowoMatematyczny model obci¹ enia elementu roboczego
AUTOMATYKA 011 To 15 Zeszyt Bogdan Kosturkiewicz* Mateatyczny odel obci¹ enia eleentu roboczego zasilacza œliakowego 1. Wprowadzenie Istotny czynnikie warunkuj¹cy otrzyanie dobrych jakoœciowo brykietów
Bardziej szczegółowoMechanika ogólna I Engineering Mechanics
Załącznik nr 7 do Zarządzenia Rektora nr 10/12 z dnia 21 lutego 2012r. KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 2013/2014
Bardziej szczegółowoZastosowania zasad dynamiki Newtona Katarzyna Sznajd-Weron. Wykład dla Matematyki Stosowanej
Zastosowania zasad dynamiki Newtona Katarzyna Sznajd-Weron Wykład dla Matematyki Stosowanej Zasady Dynamiki Newtona skrót (inercjalne układy odniesienia) 1. σ F = 0 a = 0 (definicja układu inercjalnego)
Bardziej szczegółowoZ-LOG-1005I Mechanika techniczna Mechanics for Engineers
KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Kod modułu Nazwa modułu Nazwa modułu w języku angielskim Obowiązuje od roku akademickiego 2012/2013 Z-LOG-1005I Mechanika techniczna Mechanics for Engineers A. USYTUOWANIE
Bardziej szczegółowoPolitechnika Śląska w Gliwicach Wydział Organizacji i Zarządzania Katedra Podstaw Systemów Technicznych
Przedmiot: Mechanika stosowana Liczba godzin zajęć dydaktycznych: Politechnika Śląska w Gliwicach Wydział Organizacji i Zarządzania Katedra Podstaw Systemów Technicznych Studia magisterskie: wykład 30
Bardziej szczegółowoLaboratorium Mechaniki Technicznej
Laboratorium Mechaniki Technicznej Ćwiczenie nr 5 Badanie drgań liniowych układu o jednym stopniu swobody Katedra Automatyki, Biomechaniki i Mechatroniki 90-924 Łódź, ul. Stefanowskiego 1/15, budynek A22
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!)
Podstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!) Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Kinematyka ruchu
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Praca, moc, energia. Wykład Nr 11. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 11 Praca, moc, energia Prowadzący: dr Krzysztof Polko PRACA MECHANICZNA SIŁY STAŁEJ Pracą siły stałej na prostoliniowym przemieszczeniu w kierunku działania siły nazywamy iloczyn
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki. Wykład 2. Dr Piotr Sitarek. Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska
Podstawy fizyki Wykład 2 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska Janusz Andrzejewski 2 Dynamika Zasady dynamiki Newtona Układy inercjalne i nieinercjalne Siła Masa Przykłady sił Tarcie
Bardziej szczegółowoAparaty elektryczne Electrical apparatus. Elektrotechnika II stopień (I stopień / II stopień) ogólnoakademicki (ogólno akademicki / praktyczny)
KARTA MODUŁU / KARTA PRZEDMIOTU Załącznik nr 7 do Zarządzenia Rektora nr 10/12 z dnia 21 lutego 2012r. Kod odułu Nazwa odułu Nazwa odułu w języku angielski Obowiązuje od roku akadeickiego 2011/2012 Aparaty
Bardziej szczegółowoMECHANIKA II. Drgania wymuszone
MECHANIKA II. Drgania wymuszone Daniel Lewandowski Politechnika Wrocławska, Wydział Mechaniczny, Katedra Mechaniki i Inżynierii Materiałowej http://kmim.wm.pwr.edu.pl/lewandowski/ daniel.lewandowski@pwr.edu.pl
Bardziej szczegółowoKarta (sylabus) modułu/przedmiotu INŻYNIERIA MATERIAŁOWA Studia pierwszego stopnia
Karta (sylabus) modułu/przedmiotu INŻYNIERIA MATERIAŁOWA Studia pierwszego stopnia Przedmiot: Mechanika Rodzaj przedmiotu: Obowiązkowy Kod przedmiotu: IM 1 S 0 2 24-0_1 Rok: I Semestr: 2 Forma studiów:
Bardziej szczegółowoO ruchu. 10 m. Założenia kinematyki. Najprostsza obserwowana zmiana. Opis w kategoriach przestrzeni i czasu ( geometria fizyki ).
O ruchu Założenia kinematyki Najprostsza obserwowana zmiana. Ignorujemy czynniki sprawcze ruchu, rozmiar, kształt, strukturę ciała (punkt materialny). Opis w kategoriach przestrzeni i czasu ( geometria
Bardziej szczegółowo09-TYP-2015 DYNAMIKA RUCHU PROSTOLINIOWEGO
Włodzimierz Wolczyński 09-TYP-2015 POWTÓRKA PRÓBNY EGZAMIN MATURALNY Z FIZYKI I ASTRONOMII ROZSZERZONY DYNAMIKA RUCHU PROSTOLINIOWEGO Obejmuje działy u mnie wyszczególnione w konspektach jako 01 WEKTORY,
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Zasady pracy i energii. Wykład Nr 12. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 12 Zasady pracy i energii Prowadzący: dr Krzysztof Polko WEKTOR POLA SIŁ Wektor pola sił możemy zapisać w postaci: (1) Prawa strona jest gradientem funkcji Φ, czyli (2) POTENCJAŁ
Bardziej szczegółowoZasady i kryteria zaliczenia: Zaliczenie pisemne w formie pytań opisowych, testowych i rachunkowych.
Jednostka prowadząca: Wydział Techniczny Kierunek studiów: Inżynieria bezpieczeństwa Nazwa przedmiotu: Mechanika techniczna Charakter przedmiotu: podstawowy, obowiązkowy Typ studiów: inżynierskie pierwszego
Bardziej szczegółowoPrawa Maxwella. C o p y rig h t b y p lec iu g 2.p l
Prawa Maxwella Pierwsze prawo Maxwella Wyobraźmy sobie sytuację przedstawioną na rysunku. Przewodnik kołowy i magnes zbliżają się do siebie z prędkością v. Sytuację tę można opisać z punktu widzenia dwóch
Bardziej szczegółowo