Plan wykładu. Mnożenie wektorów
|
|
- Ewa Kruk
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Plan wykładu Wstęp do mechank dr nż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ /14 1 Algebra wektorów Knematyka 2 Układy nercjalne mechanka klasyczna Sła bezwładnośc I II 3 Praca w polu sł zachowawczych 1 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 2 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Wektory Algebra wektorów Mnożene wektorów Algebra wektorów przedstawa sę (na płaszczyźne lub w przestrzen) zazwyczaj w ujęcu: grafcznym, analtycznym, czyl w postac układu lczb. Każdy wektor można przedstawć w postac A=A x +A y j Iloczyn skalarny dwóch wektorów jest skalarem (lczba): c= A B= A B cosφ=axb x+a yb y gdzeφjest katem pomędzy wektoram. Długość wektora A: A= A 2 x+a 2 y. Przykłady zastosowana: W= F s=f s cosφ E k = 1 2 m v v=1 2 m v2. C x=a x+b x C y=a y+b y 3 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 4 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
2 Mnożene wektorów... Algebra wektorów Mnożene wektorów... Algebra wektorów Iloczyn wektorowy dwóch wektorów jest wektorem: C= A B o zwroce określonym reguła śruby prawoskrętnej oraz o długośc C= C = A B snφ gdzeφjest katem pomędzy wektoram. Iloczyn wektora przez lczbę jest wektorem o długośc C= A b C= C = A b zwroce zgodnym ze zwrotem wektora A, gdy b jest dodatne oraz zwroce przecwnym dla b ujemnego. Ponadto, jeżelb>1to długość wektora C jest wększa nż wektora A. Przykłady zastosowana: M= r F, F L=q v B. Przykłady zastosowana: F=m a p=m v 5 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 6 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Knematyka Ops ruchu Knematyka Układ odnesena to cało lub zbór cał względem, których opsuje sę ruch nnego cała. Droga jest to długość toru zakreślonego podczas ruchu. Wektor położena Torem ruchu cał nazywa sę krzywa utworzona przez punkty określajace kolejne położena cał w przestrzen. Gdy tor jest lna prosta to cało porusza sę ruchem prostolnowym, gdy lna krzywa ruch jest ruchem krzywolnowym. r(t)=x(t) +y(t) j+z(t) k gdze, j, k sa wersoram odpowedno osx,y z. 7 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 8 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
3 Prędkość Knematyka Prędkość przyspeszene Knematyka Prędkość średna v sr= r(t) t = = x t + y t j+ z t k Prędkość chwlowa r(t) v ch = lm = d r t 0 t dt = = dx dt + dy dt j+ dz dt k Składowe prędkośc chwlowej v x= dx(t) dt, v y= dy(t) dt Wartość wektora prędkośc v= v 2 x+v 2 y+v 2 z., v dz(t) z=. dt Interpretacja geometryczna prędkośc średnej jest seczna. Wektor prędkośc chwlowej cała jest styczny do toru, po którym to cało sę porusza. Przyspeszene chwlowe v(t) a ch = lm = d v t 0 t dt =dvx dt + dvy dt j+ dvz dt k Wektor przyspeszena chwlowego jest styczny do toru tylko w ruchu prostolnowym. 9 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 10 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Zasada bezwładnośc Zasada bezwładnośc... Oddzaływane mędzy całam loścowo opsuje Sła to welkość wektorowa stanowaca marę oddzaływań pomędzy całam, które powoduja zmany kształtu lub stanu ruchu. Zasada bezwładnośc Każde cało trwa w swym stane spoczynku lub ruchu prostolnowego jednostajnego jeżel sły przyłożone ne zmuszaja cała do zmany tego stanu. Jednostka sły w układze SI jest nuton Perwsza zasada dynamk 1N= 1kg m s 2. Każde cało pozostaje w spoczynku lub w ruchu prostolnowym jednostajnym względem spoczywajacego lub poruszajacego sę ruchem jednostajnym prostolnowym układu odnesena, dopók dzałane nnych cał ne zmus je do zmany tego stanu. Sła jest przyczyna zman ruchu, a ne jest przyczyna samego ruchu, tzn. cało może sę poruszać nawet, gdy ne dzałaja na ne żadne sły (bezwładność). Wnosk Wszystke cała maja własność bezwładnośc. Istneja nercjalne układy odnesena. Zasada bezwładnośc lub perwsza zasada dynamk leży u podstaw statyk punktu materalnego, n F =0. 11 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 12 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
4 Układ nercjalne nenercjalne Układ nercjalne nenercjalne... Newton zakładał stnene "absolutnego" układu odnesena. Układ nercjalny to układ, w którym obowazuj a zasady dynamk Newtona. lub Jeżel na cało ne dzałaja sły zewnętrzne to Układ nercjalny to tak układ odnesena, w którym to cało spoczywa lub porusza sę ruchem jednostajnym prostolnowym. Każdy układ poruszajacy sę względem układu nercjalnego ze stała co do wartośc kerunku prędkośca jest też układem nercjalnym. Jak układ można uznać za nercjalny? Helocentryczny układ odnesena. Laboratoryjny układ odnesena. W układach nercjalnych F wyp= Czy Zema jest układem nercjalnym? Wartośc przyspeszena normalnego: ruch obrotowy wokół własnej os (obrót dobowy) 0,034 m s 2, ruch obrotowy wokół Słońca 0,0044 m s 2. małe w porównanu zg 9,81 m s 2. n F. F bezw =0. 13 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 14 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Układ nercjalne nenercjalne... Pojęca względne absolutne Układy nercjalne mechanka klasyczna W układach nercjalnych F wyp= n F. Zasada względnośc (Galleusza) prawa fzyk w dwóch nercjalnych układach odnesena sa take same. F bezw =0. Pojęca względne, np. ruch, prędkość, tor ruchu. Czy Zema jest układem nercjalnym? Wartośc przyspeszena normalnego: ruch obrotowy wokół własnej os (obrót dobowy) 0,034 m s 2, ruch obrotowy wokół Słońca 0,0044 m s 2. małe w porównanu zg 9,81 m s 2. Zema może z dobrym przyblżenem być traktowana jako układ nercjalny. 14 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 15 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
5 Przekształcene współrzędnych Układy nercjalne mechanka klasyczna Prędkość pęd Układy nercjalne mechanka klasyczna Nezależny postulat mechank klasycznej Czas długość sa welkoścam absolutnym. Z tych założeń wynka Transformacja Galleusza Jeżel osex X układów nercjalnych poruszaja sę ze względna prędkoścav zgodne z osax, to x=x +vt, y=y, z=z, t=t. Klasyczne prawo składana szybkośc u= u ±v. Prawo zachowana pędu w układzes Prędkośc w układzes wobec tego oraz m 1 u 1+m 2 u 2=const. u 1= v+ u 1, u 2= v+ u 2, m 1( v+ u 1 )+m2( v+ u 2 )=const. m 1 v+m 1 u 1 +m 2 v+m 2 u 2 =const. (m 1+m 2) v=const. Prawo zachowana pędu pozostaje nezmenncze we wszystkch układach nercjalnych m 1 u 1 +m 2 u 2 =const. 16 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 17 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Przyspeszene Układy nercjalne mechanka klasyczna Układy nenercjalne Sła bezwładnośc Dodawane prędkośc w transformacj Galleusza Po oblczenu pochodnych: u= u + v. d u dt =d u dt +d v dt. Poneważ układ porusza sę ze stała prędkośca to Przyspeszene d v dt =0 jest nezmenncze w transformacj Galleusza a= a. Sła bezwładnośc F bezw jest sła pozorna, gdyż ne wynka ona z żadnego oddzaływana mędzy całam. Układ nenercjalny porusza sę ze stałym przyspeszenem względem układu nercjalnego. W układach nenercjalnych n F wyp= F bezw + F F bezw = m a uk 0 18 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 19 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
6 Układy nenercjalne... Sła bezwładnośc Stan neważkośc cał Sła bezwładnośc Przykłady: sła bezwładnośc podczas ruszana pojazdu, sła bezwładnośc podczas hamowana pojazdu, sła Corolsa, sła odśrodkowa. Wypadkowa sła dzałajaca na cało znajdujace sę w swobodne spadajacej wndze, w polu grawtacyjnym, jest równa zeru. F n=m g+ w=m g+m a a) jazda do góry F n=mg+ma=m(g+a) b) jazda do dołu F n=mg ma=m(g a) 20 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 21 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Układ nenercjalny obracajacy sę Sła bezwładnośc Sła bezwładnośc Układ nenercjalny obracajacy sę... Zema obracajaca sę wokół własnej os jest nenercjalnym układem odnesena. Promeń krzywzny ruchu po okręgu określony jest przez szerokość geografcznaφ: F ods =mω 2 R Z cosφ. W układze nenercjalnym obracajacym sę z prędkośca katow aω występuje sła pozorna składajaca sę z dwóch częśc: sły odśrodkowej sły Corolsa F ods =m ω ( r ω), F Corr=2m v ω. Sła Corolsa pojawa sę tylko wtedy, gdy cało ma nezerowa prędkość w układze nenercjalnym jest prostopadła do prędkośc cała (obserwowanej w układze nenercjalnym). Sła odśrodkowa powoduje zmanę efektywnego przyspeszena zemskego g 0,033 cosφ m s 2. Efekt jest wększy od oczekwanego ze względu na spłaszczene Zem. m a= F m ω ( r ω) 2m v ω. 22 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 23 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
7 Sła bezwładnośc Układ nenercjalny obracajacy sę... Sła bezwładnośc Układ nenercjalny obracajacy sę... Sła Corolsa powoduje następujace efekty: na półkul północnej watr skręca w prawo, a na połudnowej w lewo; na półkul północnej mocnej podmywane sa prawe brzeg rzek (na połudnowej lewe); na półkul północnej wry wodne oraz cyklony poruszaja sę odwrotne do ruchu wskazówek zegara, a na połudnowej zgodne z ruchem wskazówek zegara. Na półkul północnej sła Corolsa odchyla tor cała w kerunku wschodnm. Spadek z5,5km zajmet=100s, a końcowe odchylene toru od ponu: dla Łodz około25m. l= act cosφm, Dla obserwatora na Zem płaszczyzna ruchu wahadła Foucault a obraca sę z prędkośca katow a dla Łodzφ=52 o ω 1=ω snφ, start wahadła z maksymalnego wychylena o ω 1 12 h. Pełny obrót płaszczyzny drgań:32h. M=28kg,l=67m,T=16,4s. 24 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 25 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Zasady dynamk I Zasady dynamk... I Masa jest mara bezwładnośc cała w ruchu postępowym. Jeżel dwa cała pod wpływem tej samej sły doznaja przyspeszeń, to loraz mas tych cał jest odwrotne proporcjonalny do ch przyspeszeń m 1 m 2 = a2 a 1. Druga zasada dynamk Cało, na które dzała sła nezrównoważona, porusza sę ruchem przyspeszonym z przyspeszenem proporcjonalnym do wartośc tej sły, skerowanym zwróconym tak samo, jak dzałajaca na cało sła: a= F m. lub w nnej postac: F=m d v dt = d dt (m v) Pęd cała to welkość wektorowa równa loczynow masy cała jego prędkośc. Fdt=d(m v)=d p 26 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 27 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
8 Zasady dynamk... I Zasady dynamk... II Druga zasada dynamk Przyrost pędu cała jest równy popędow sły dzałajacej na to cało. md v= Fdt. Trzeca zasada dynamk Gdy cało A dzała na cało B słaf AB wtedy cało B dzała jednocześne na cało A słaf BA równa co do wartośc, równoległa przecwne zwrócona do słyf AB: F AB= F BA. Sły zawsze występuja param, czyl ne można mówć o pojedynczej wyzolowanej sle. W przypadku ruchu bezwładnego, tj. gdy F=0, pęd cała jest stały czyl d dt (m v)= F=0 m v=const. 28 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Układ cał nazywamy odosobnonym albo zamknętym jeżel dla każdego cała tego układu wszystke sły, dzałajace na ne, pochodzace od cał zewnętrznych równoważa sę. W układze odosobnonym uwzględna sę tylko sły wzajemnego oddzaływana mędzy całam układu, zwane słam wewnętrznym. 29 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Pęd układu cał II Pęd układu cał... II Zgodne z trzeca zasada dynamk albo Zasada zachowana pędu d p dt = d dt m v p= m v =const. Wektor pędu zamknętego układu cał ne zmena sę z upływem czasu. lub Zasada zachowana pędu W nercjalnym układze odnesena pęd całkowty układu cał, na który ne dzałaja sły zewnętrzne lub suma sł zewnętrznych jest równa zero, jest stałym wektorem, nezależnym od zjawsk, zachodzacych wewnatrz układu. Klasyczne podstawowe założene sły zewnętrzne sa zanedbywane: 1 dzałaja krótko, 2 znaczne mnejsze od sł wewnętrznych. Przykłady: zderzena sprężyste nesprężyste, ops eksplozj, rozpad promenotwórczy, reakcje jadrowe, emsja absorpcja śwatła, napęd odrzutowy (raketowy). 30 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 31 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
9 Praca Praca w polu sł zachowawczych Praca... Praca w polu sł zachowawczych Proces zmany energ cała spowodowany dzałanem sły nazywamy procesem wykonana pracy, a przyrost energ cała w tym procese nazywamy praca, która ta sła wykonała. Praca elementarnadw wykonana przez słęf dla małego przesunęcad r Jednostka pracy w układze SI jestj (1J= 1N 1m). Często używa sę jednostkev (elektronowolt) (1eV=1, J). W= Fdx dw= F d r lub dw=fcosθ x Jeżel katθ<90, słę nazywamy sła napędowa. Jeżel katθ>90, tof jest sła oporu. Praca wykonana w jednostce czasu to moc P= dw dt = Fd r dt = F v. 32 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 33 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Sły zachowawcze Praca w polu sł zachowawczych Energa potencjalna Sła jest zachowawcza jeżel praca wykonana przez tę słę nad punktem materalnym, który porusza sę po dowolnej drodze zamknętej jest równa zeru. (W AB) 1+(W BA) 2=0 (W AB) 2= (W BA) 2 (W AB) 1=(W AB) 2 Jeśl praca dotyczy sł zachowawczych, wówczas jej wykonane powoduje zmanę energ. Energa potencjalna cała w danym punkce (względem określonego punktu odnesena) równa jest pracy jaka wykonuja sły zachowawcze przy przemeszczenu cała z danego punktu do punktu odnesena. Zwazek pracy na odcnkuab z energa potencjalna w punktachab: Praca sły zachowawczej ne zależy od drog, a tylko od położena punktu poczatkowego końcowego. Słam zachowawczym sa np. sła grawtacj, sła powodujaca ruch harmonczny, sła elektrostatyczna. Sła dysypatywna (rozpraszajaca) gdy praca sły po drodze zamknętej ne równa sę zeru. lub Ogólne W AB=E pa E pb = (E pb E pa )= E p dw= de p=f dx. B W AB= A F d r 34 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 35 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
10 Energa knetyczna Prawo zachowana energ Praca wykonana przez słę dzałajac a na cało równa jest zmane jego energ knetycznej. Energa knetyczna W AB=m v2 B 2 mv2 A 2 =E k B E ka. to energa cała zwazana z jego ruchem E k =m v2 2 Dlaczego energa knetyczna rośne bardzej ze wzrostem prędkośc nż masy? Praca sły zachowawczej przy przesunęcu z punktu A do B: W AB=E pa E pb =E kb E ka E pa +E ka =E pb +E kb E p+e k =const. Zasada zachowana energ mechancznej Całkowta energa mechanczna cała, na które dzałaja tylko sły zachowawcze, jest stała. E p= E k 36 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 37 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Prawo zachowana energ... Prawo zachowana energ... Ogólna zasada zachowana energ Energa całkowta układu odosobnonego jest stała. Układ odosobnony to tak układ, który ne wymena energ z otoczenem. Zasada zachowana energ całkowtej Energa może być przekształcona z jednej formy w nna, ale ne może być wytwarzana an nszczona; energa całkowta jest welkośca stała. lub Zasada zachowana energ całkowtej Całkowta energa zolowanego układu jest taka sama przed, jak po wystapenu przeman w tym układze. 38 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank 39 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
11 Lteratura Hallday D., Resnck R, Walker J. Podstawy Fzyk t PWN, Praca zborowa pod red. A. Justa Wstęp do analzy matematycznej wybranych zagadneń z fzyk. Wydawnctwo PŁ, Łódź Jaworsk B., Detłaf A. Kurs Fzyk t PWN, Strona nternetowa prowadzona przez CMF PŁ e-fzyka. Podstawy fzyk. Kakol Z. Żukrowsk J. kakol/wyklady_pl.htm Wykłady z fzyk. 40 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
Wstęp do mechaniki. Wektory. Mnożenie wektorów... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek
Wstęp do mechank dr nż. Ireneusz Owczarek CNMF PŁ reneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/owczarek 1 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Wektory Algebra wektorów przedstawa sę (na płaszczyźne
Bardziej szczegółowoSiła jest przyczyną przyspieszenia. Siła jest wektorem. Siła wypadkowa jest sumą wektorową działających sił.
1 Sła jest przyczyną przyspeszena. Sła jest wektorem. Sła wypadkowa jest sumą wektorową dzałających sł. Sr Isaac Newton (164-177) Jeśl na cało ne dzała żadna sła lub sły dzałające równoważą sę, to cało
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.
RUCH OBROTOWY Można opsać ruch obrotowy ze stałym przyspeszenem ε poprzez analogę do ruchu postępowego jednostajne zmennego. Ruch postępowy a const. v v at s s v t at Ruch obrotowy const. t t t Dla ruchu
Bardziej szczegółowoI. Elementy analizy matematycznej
WSTAWKA MATEMATYCZNA I. Elementy analzy matematycznej Pochodna funkcj f(x) Pochodna funkcj podaje nam prędkość zman funkcj: df f (x + x) f (x) f '(x) = = lm x 0 (1) dx x Pochodna funkcj podaje nam zarazem
Bardziej szczegółowoMoment siły (z ang. torque, inna nazwa moment obrotowy)
Moment sły (z ang. torque, nna nazwa moment obrotowy) Sły zmenają ruch translacyjny odpowednkem sły w ruchu obrotowym jest moment sły. Tak jak sła powoduje przyspeszene, tak moment sły powoduje przyspeszene
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Isaak Newton (1686 r.)
Zasady dynamiki Isaak Newton (1686 r.) I (zasada bezwładności) Istnieje taki układ odniesienia, w którym ciało pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem jednostajnym prostoliniowym, jeśli nie działają
Bardziej szczegółowoEnergia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)
1 Enega potencjalna jest enegą zgomadzoną w układze. Enega potencjalna może być zmenona w nną omę eneg (na pzykład enegę knetyczną) może być wykozystana do wykonana pacy. Sumę eneg potencjalnej knetycznej
Bardziej szczegółowoPrawa ruchu: dynamika
Prawa ruchu: dynamika Fizyka I (B+C) Wykład X: Dynamika ruchu po okręgu siła dośrodkowa Prawa ruchu w układzie nieinercjalnym siły bezwładności Prawa ruchu w układzie obracajacym się siła odśrodkowa siła
Bardziej szczegółowoSiły oporu prędkość graniczna w spadku swobodnym
FIZYKA I Wykład III Mechanika: Pojęcia podstawowe dynamika i punktu historiamaterialnego (VI) Siły oporu prędkość graniczna w spadku swobodnym s = v 0 t + at v 0 = 0; a = g; s = h h = gt F o = k v F g
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamk Temperatura cepło Praca jaką wykonuje gaz I zasada termodynamk Przemany gazowe zotermczna zobaryczna zochoryczna adabatyczna Co to jest temperatura? 40 39 38 Temperatura (K) 8 7 6
Bardziej szczegółowoZASADY DYNAMIKI. Przedmiotem dynamiki jest badanie przyczyn i sposobów zmiany ruchu ciał.
ZASADY DYNAMIKI Przedmiotem dynamiki jest badanie przyczyn i sposobów zmiany ruchu ciał Dynamika klasyczna zbudowana jest na trzech zasadach podanych przez Newtona w 1687 roku I zasada dynamiki Istnieją
Bardziej szczegółowo3. KINEMATYKA Kinematyka jest częścią mechaniki, która zajmuje się opisem ruchu ciał bez wnikania w jego przyczyny. Oznacza to, że nie interesuje nas
3. KINEMATYKA Kinematyka jest częścią mechaniki, która zajmuje się opisem ruchu ciał bez wnikania w jego przyczyny. Oznacza to, że nie interesuje nas oddziaływanie między ciałami, ani też rola, jaką to
Bardziej szczegółowoPodstawowy problem mechaniki klasycznej punktu materialnego można sformułować w sposób następujący:
Dynamika Podstawowy problem mechaniki klasycznej punktu materialnego można sformułować w sposób następujący: mamy ciało (zachowujące się jak punkt materialny) o znanych właściwościach (masa, ładunek itd.),
Bardziej szczegółowo(M2) Dynamika 1. ŚRODEK MASY. T. Środek ciężkości i środek masy
(MD) MECHANIKA - Dynamka T. Środek cężkośc środek masy (M) Dynamka T: Środek cężkośc środek masy robert.szczotka(at)gmal.com Fzyka astronoma, Lceum 01/014 1 (MD) MECHANIKA - Dynamka T. Środek cężkośc środek
Bardziej szczegółowoZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ
ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BYŁY SZTYWNEJ 1. Welkośc w uchu obotowym. Moment pędu moment sły 3. Zasada zachowana momentu pędu 4. uch obotowy były sztywnej względem ustalonej os -II
Bardziej szczegółowoMECHANIKA II. Praca i energia punktu materialnego
MECHANIKA II. Praca i energia punktu materialnego Daniel Lewandowski Politechnika Wrocławska, Wydział Mechaniczny, Katedra Mechaniki i Inżynierii Materiałowej http://kmim.wm.pwr.edu.pl/lewandowski/ daniel.lewandowski@pwr.edu.pl
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Newtona. Pęd i popęd. Siły bezwładności
Zasady dynamiki Newtona Pęd i popęd Siły bezwładności Copyright by pleciuga@o2.pl Inercjalne układy odniesienia Układy inercjalne to takie układy odniesienia, względem których wszystkie ciała nie oddziałujące
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 II. DYNAMIKA
Podstawy fizyki sezon 1 II. DYNAMIKA Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Kinematyka a dynamika Kinematyka
Bardziej szczegółowoWykład Turbina parowa kondensacyjna
Wykład 9 Maszyny ceplne turbna parowa Entropa Równane Claususa-Clapeyrona granca równowag az Dośwadczena W. Domnk Wydzał Fzyk UW ermodynamka 08/09 /5 urbna parowa kondensacyjna W. Domnk Wydzał Fzyk UW
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Pocesów Konstukcj Inżyneskch Ruch obotowy Keunek Wyóżnony pzez PKA 1 Ruch jednostajny po okęgu Ruch cząstk nazywamy uchem jednostajnym po okęgu jeśl pousza sę ona po okęgu lub kołowym łuku z pędkoścą
Bardziej szczegółowoRówna Równ n a i n e i ru r ch u u ch u po tor t ze (równanie drogi) Prędkoś ędkoś w ru r ch u u ch pros pr t os ol t i ol n i io i wym
Mechanika ogólna Wykład nr 14 Elementy kinematyki i dynamiki 1 Kinematyka Dział mechaniki zajmujący się matematycznym opisem układów mechanicznych oraz badaniem geometrycznych właściwości ich ruchu, bez
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 7 16.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
zyka - Mechanka Wykład 7 6.XI.07 Zygunt Szeflńsk Środowskowe Laboratoru Cężkch Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Zasada zachowana pędu Układ zolowany Każde cało oże w dowolny sposób oddzaływać
Bardziej szczegółowoMechanika ogólna. Kinematyka. Równania ruchu punktu materialnego. Podstawowe pojęcia. Równanie ruchu po torze (równanie drogi)
Kinematyka Mechanika ogólna Wykład nr 7 Elementy kinematyki Dział mechaniki zajmujący się matematycznym opisem układów mechanicznych oraz badaniem geometrycznych właściwości ich ruchu, bez wnikania w związek
Bardziej szczegółowoPODSTAWY FIZYKI - WYKŁAD 2 DYNAMIKA: MASA PED SIŁA MOMENT PEDU ENERGIA MECHANICZNA. Piotr Nieżurawski.
PODSTAWY FIZYKI - WYKŁAD 2 DYNAMIKA: MASA PED SIŁA MOMENT PEDU ENERGIA MECHANICZNA Piotr Nieżurawski pniez@fuw.edu.pl Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski http://www.fuw.edu.pl/~pniez/bioinformatyka/
Bardziej szczegółowoDynamika: układy nieinercjalne
Dynamika: układy nieinercjalne Spis treści 1 Układ inercjalny 2 Układy nieinercjalne 2.1 Opis ruchu 2.2 Prawa ruchu 2.3 Ruch poziomy 2.4 Równia 2.5 Spadek swobodny 3 Układy obracające się 3.1 Układ inercjalny
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w poprzednim odcinku 1 Opis ruchu Opis ruchu Tor, równanie toru Zależność od czasu wielkości wektorowych: położenie przemieszczenie prędkość przyśpieszenie UWAGA! Ważne żeby zaznaczać w jakim układzie
Bardziej szczegółowoFizyka 1 (mechanika) AF14. Wykład 9
Fizyka 1 (mechanika) 1100-1AF14 Wykład 9 Jerzy Łusakowski 05.12.2016 Plan wykładu Żyroskopy, bąki, etc. Toczenie się koła Ruch w polu sił centralnych Żyroskopy, bąki, etc. Niezrównoważony żyroskop L m
Bardziej szczegółowoOddziaływania te mogą być różne i dlatego można podzieli je np. na:
DYNAMIKA Oddziaływanie między ciałami można ilościowo opisywać posługując się pojęciem siły. Działanie siły na jakieś ciało przejawia się albo w zmianie stanu ruchu tego ciała (zmianie prędkości), albo
Bardziej szczegółowover ruch bryły
ver-25.10.11 ruch bryły ruch obrotowy najperw punkt materalny: m d v dt = F m r d v dt = r F d dt r p = r F d dt d v r v = r dt d r d v v= r dt dt def r p = J def r F = M moment pędu moment sły d J dt
Bardziej szczegółowoINDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA. - Prąd powstający w wyniku indukcji elektro-magnetycznej.
INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA Indukcja - elektromagnetyczna Powstawane prądu elektrycznego w zamknętym, przewodzącym obwodze na skutek zmany strumena ndukcj magnetycznej przez powerzchnę ogranczoną tym obwodem.
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 II. DYNAMIKA
Podstawy fizyki sezon 1 II. DYNAMIKA Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Kinematyka a dynamika Kinematyka
Bardziej szczegółowoElementy dynamiki klasycznej - wprowadzenie. dr inż. Romuald Kędzierski
Elementy dynamiki klasycznej - wprowadzenie dr inż. Romuald Kędzierski Po czym można rozpoznać, że na ciało działają siły? Możliwe skutki działania sił: Po skutkach działania sił. - zmiana kierunku ruchu
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Dynamika
Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Dynamika Prowadzący: Kierunek Wyróżniony przez PKA Mechanika klasyczna Mechanika klasyczna to dział mechaniki w fizyce opisujący : - ruch ciał - kinematyka,
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Newtona. Ilość ruchu, stan ruchu danego ciała opisuje pęd
Zasady dynamiki Newtona Ilość ruchu, stan ruchu danego ciała opisuje pęd Zasady dynamiki Newtona I Każde ciało trwa w stanie spoczynku lub porusza się ruchem prostoliniowym i jednostajnym, jeśli siły przyłożone
Bardziej szczegółowo3. Siła bezwładności występująca podczas ruchu ciała w układzie obracającym się siła Coriolisa
3. Sła bezwładnośc występująca podczas uchu cała w układze obacającym sę sła Coolsa ω ω ω v a co wdz obsewato w układze necjalnym co wdz obsewato w układze nenecjalnym tajemncze pzyspeszene: to właśne
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 5. Energia, praca, moc. http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.html. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I 5. Energia, praca, moc Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.html ENERGIA, PRACA, MOC Siła to wielkość
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w poprzednim odcinku 1 Wzorce sekunda Aktualnie niepewność pomiaru czasu to 1s na 70mln lat!!! 2 Modele w fizyce Uproszczenie problemów Tworzenie prostych modeli, pojęć i operowanie nimi 3 Opis ruchu Opis
Bardziej szczegółowoMechanika ogólna / Tadeusz Niezgodziński. - Wyd. 1, dodr. 5. Warszawa, Spis treści
Mechanika ogólna / Tadeusz Niezgodziński. - Wyd. 1, dodr. 5. Warszawa, 2010 Spis treści Część I. STATYKA 1. Prawa Newtona. Zasady statyki i reakcje więzów 11 1.1. Prawa Newtona 11 1.2. Jednostki masy i
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 4
Podstawy fizyki wykład 4 Dr Piotr Sitarek Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr Dynamika Obroty wielkości liniowe a kątowe energia kinetyczna w ruchu obrotowym moment bezwładności moment siły II zasada
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Newtona
Zasady dynamiki Newtona Każde ciało trwa w stanie spoczynku lub porusza się ruchem prostoliniowym i jednostajnym, jeśli siły przyłożone nie zmuszają ciała do zmiany tego stanu Jeżeli na ciało nie działa
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 VII. Pole grawitacyjne*
Podstawy fizyki sezon 1 VII. Pole grawitacyjne* Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha * Resnick, Halliday,
Bardziej szczegółowoPF11- Dynamika bryły sztywnej.
Instytut Fizyki im. Mariana Smoluchowskiego Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki Stosowanej Uniwersytetu Jagiellońskiego Zajęcia laboratoryjne w I Pracowni Fizycznej dla uczniów szkół ponadgimnazjalych
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Praca, moc, energia. Wykład Nr 11. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 11 Praca, moc, energia Prowadzący: dr Krzysztof Polko PRACA MECHANICZNA SIŁY STAŁEJ Pracą siły stałej na prostoliniowym przemieszczeniu w kierunku działania siły nazywamy iloczyn
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!)
Podstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!) Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Kinematyka ruchu
Bardziej szczegółowoFIZYKA I ASTRONOMIA RUCH JEDNOSTAJNIE PROSTOLINIOWY RUCH PROSTOLINIOWY JEDNOSTAJNIE PRZYSPIESZONY RUCH PROSTOLINIOWY JEDNOSTAJNIE OPÓŹNIONY
FIZYKA I ASTRONOMIA RUCH JEDNOSTAJNIE PROSTOLINIOWY Każdy ruch jest zmienną położenia w czasie danego ciała lub układu ciał względem pewnego wybranego układu odniesienia. v= s/t RUCH
Bardziej szczegółowoKINEMATYKA I DYNAMIKA CIAŁA STAŁEGO. dr inż. Janusz Zachwieja wykład opracowany na podstawie literatury
KINEMATYKA I DYNAMIKA CIAŁA STAŁEGO dr inż. Janusz Zachwieja wykład opracowany na podstawie literatury Funkcje wektorowe Jeśli wektor a jest określony dla parametru t (t należy do przedziału t (, t k )
Bardziej szczegółowoI zasada dynamiki Newtona
I zasada dynamiki Newtona Każde ciało pozostaje w spoczynku lub porusza się ze stałą prędkością po linii prostej dopóki nie zadziała na nie niezrównoważona siła z zewnątrz. Jeśli! F i = 0! i v = 0 lub
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 4
Podstawy fizyki wykład 4 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska Dynamika Obroty wielkości liniowe a kątowe energia kinetyczna w ruchu obrotowym moment bezwładności moment siły II zasada
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 RUCH POSTĘPOWY I OBROTOWY CIAŁA SZTYWNEGO. Wykład Nr 2. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 2 RUCH POSTĘPOWY I OBROTOWY CIAŁA SZTYWNEGO Prowadzący: dr Krzysztof Polko WSTĘP z r C C(x C,y C,z C ) r C -r B B(x B,y B,z B ) r C -r A r B r B -r A A(x A,y A,z A ) Ciało sztywne
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki. Wykład 2. Dr Piotr Sitarek. Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska
Podstawy fizyki Wykład 2 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska Janusz Andrzejewski 2 Dynamika Zasady dynamiki Newtona Układy inercjalne i nieinercjalne Siła Masa Przykłady sił Tarcie
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Newtona. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński
Zasady dynamiki Newtona Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński 2019 Zasady dynamiki Newtona Autorzy: Zbigniew Kąkol, Kamil Kutorasiński Podstawowa teoria, która pozwala przewidywać ruch ciał, składa
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA Wykład Nr 10 MOMENT BEZWŁADNOŚCI Prowadzący: dr Krzysztof Polko Defncja momentu bezwładnośc Momentem bezwładnośc punktu materalnego względem płaszczyzny, os lub beguna nazywamy loczyn masy punktu
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Newtona. Ilość ruchu, stan ruchu danego ciała opisuje pęd
Zasady dynamiki Newtona Ilość ruchu, stan ruchu danego ciała opisuje pęd Siły - wektory Ilość ruchu, stan ruchu danego ciała opisuje pęd Zasady dynamiki Newtona I Każde ciało trwa w stanie spoczynku lub
Bardziej szczegółowoPrawa fizyki wyrażają związki między różnymi wielkościami fizycznymi.
Prawa fizyki i wielkości fizyczne Fizyka (z stgr. φύσις physis "natura") nauka o przyrodzie w najszerszym znaczeniu tego słowa. Prawa fizyki wyrażają związki między różnymi wielkościami fizycznymi. Prawa
Bardziej szczegółowoMiBM sem. III Zakres materiału wykładu z fizyki
MiBM sem. III Zakres materiału wykładu z fizyki 1. Dynamika układów punktów materialnych 2. Elementy mechaniki relatywistycznej 3. Podstawowe prawa elektrodynamiki i magnetyzmu 4. Zasady optyki geometrycznej
Bardziej szczegółowoKwantowa natura promieniowania elektromagnetycznego
Efekt Comptona. Kwantowa natura promenowana elektromagnetycznego Zadane 1. Foton jest rozpraszany na swobodnym elektrone. Wyznaczyć zmanę długośc fal fotonu w wynku rozproszena. Poneważ układ foton swobodny
Bardziej szczegółowoTadeusz Lesiak. Podstawy mechaniki Newtona Kinematyka punktu materialnego
Mechanika klasyczna Tadeusz Lesiak Wykład nr 2 Podstawy mechaniki Newtona Kinematyka punktu materialnego Kinematyka punktu materialnego Kinematyka: zajmuje się matematycznym opisem ruchów układów mechanicznych
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 III. Praca i energia
Podstawy fizyki sezon 1 III. Praca i energia Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha F.Żarnecki Praca Rozważamy
Bardziej szczegółowoOpis ruchu obrotowego
Opis ruchu obrotowego Oprócz ruchu translacyjnego ciała obserwujemy w przyrodzie inną jego odmianę: ruch obrotowy Ruch obrotowy jest zawsze względem osi obrotu W ruchu obrotowym wszystkie punkty zakreślają
Bardziej szczegółowoWydział Inżynierii Środowiska; kierunek Inż. Środowiska. Lista 2. do kursu Fizyka. Rok. ak. 2012/13 sem. letni
Wydział Inżynierii Środowiska; kierunek Inż. Środowiska Lista 2. do kursu Fizyka. Rok. ak. 2012/13 sem. letni Tabele wzorów matematycznych i fizycznych oraz obszerniejsze listy zadań do kursu są dostępne
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Praca, moc, energia INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Praca, moc, energia Energia Energia jest to wielkość skalarna, charakteryzująca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele ciał. Energia jest miarą różnych
Bardziej szczegółowoPrawa ruchu: dynamika
Prawa ruchu: dynamika Fizyka I (Mechanika) Wykład III: Bezwładność I zasada dynamiki, układ inercjalny II zasada dynamiki III zasada dynamiki Bezwładność Bezwładność (inercja) PWN 1998: właściwość układu
Bardziej szczegółowoRuch drgajacy. Drgania harmoniczne. Drgania harmoniczne... Drgania harmoniczne... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż.
Ruch drgajacy dr inż. Ireneusz Owczarek CNMiF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 1 dr inż. Ireneusz Owczarek Ruch drgajacy Drgania harmoniczne Drgania oscylacje to cykliczna
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki. Wykład 2. Dr Piotr Sitarek. Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr
Podstawy fizyki Wykład 2 Dr Piotr Sitarek Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr Dynamika Zasady dynamiki Newtona Układy inercjalne i nieinercjalne Siła Masa Przykłady sił Tarcie Opór Ruch jednostajny
Bardziej szczegółowoZiemia wirujący układ
Siła Coriolisa 1 Ziemia wirujący układ Ziemia jest układem nieinercjalnym, poruszającym się w dość skomplikowany sposób. Aby stosować w takim układzie prawa dynamiki Newtona, do opisu zjawisk naleŝy wprowadzić
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ Wykład 6 2016/2017, zima 1 MOMENT PĘDU I ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PUNKTU MATERIALNEGO PO OKRĘGU Definicja momentu pędu L=mrv=mr 2 ω L=Iω I= mr 2 p L r ω Moment
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 V. Pęd, zasada zachowania pędu, zderzenia
Podstawy fizyki sezon 1 V. Pęd, zasada zachowania pędu, zderzenia Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha
Bardziej szczegółowoPrawa ruchu: dynamika
Prawa ruchu: dynamika Fizyka I (B+C) Wykład X: Równania ruchu Więzy Rozwiazywanie równań ruchu oscylator harminiczny, wahadło ruch w jednorodnym polu elektrycznym i magnetycznym spektroskop III zasada
Bardziej szczegółowoDYNAMIKA dr Mikolaj Szopa
dr Mikolaj Szopa 17.10.2015 Do 1600 r. uważano, że naturalną cechą materii jest pozostawanie w stanie spoczynku. Dopiero Galileusz zauważył, że to stan ruchu nie zmienia się, dopóki nie ingerujemy I prawo
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ
RUCH OBROTOWY- MECHANIKA BRYŁY SZTYWNEJ Wykład 7 2012/2013, zima 1 MOMENT PĘDU I ENERGIA KINETYCZNA W RUCHU PUNKTU MATERIALNEGO PO OKRĘGU Definicja momentu pędu L=mrv=mr 2 ω L=Iω I= mr 2 p L r ω Moment
Bardziej szczegółowoI ZASADA DYNAMIKI. m a
DYNAMIKA (cz.1) Zasady dynamiki Newtona Siły w mechanice - przykłady Zasady zachowania w mechanice Praca, energia i moc Pęd i zasada zachowania pędu Popęd siły Zderzenia ciał DYNAMIKA Oddziaływanie między
Bardziej szczegółowoWykład 2. Kinematyka. Podstawowe wielkości opisujące ruch. W tekście tym przedstawię podstawowe pojecia niezbędne do opiosu ruchu:
Wykład 2. Kinematyka. Aby prześledzić tok tego wykładu MUSISZ rozumieć pojęcie wektora, jego składowych w układzie kartezjańskim oraz w trakcie wykładu zrozumieć intuicyjnie pojęcie pochodnej funkcji jednej
Bardziej szczegółowoDYNAMIKA SIŁA I JEJ CECHY
DYNAMIKA SIŁA I JEJ CECHY Wielkość wektorowa to wielkość fizyczna mająca cztery cechy: wartość liczbowa punkt przyłożenia (jest początkiem wektora, zaznaczamy na rysunku np. kropką) kierunek (to linia
Bardziej szczegółowoFizyka 1(mechanika) AF14. Wykład 5
Fizyka 1(mechanika) 1100-1AF14 Wykład 5 Jerzy Łusakowski 30.10.2017 Plan wykładu Ziemia jako układ nieinercjalny Fizyka 1(mechanika) 1100-1AF14 Wykład 5 Dwaj obserwatorzy- związek między mierzonymi współrzędnymi
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Prowadzący: dr Krzysztof Polko PLAN WYKŁADÓW 1. Podstawy kinematyki 2. Ruch postępowy i obrotowy bryły 3. Ruch płaski bryły 4. Ruch złożony i ruch względny 5. Ruch kulisty i ruch ogólny bryły
Bardziej szczegółowoPlan wynikowy z wymaganiami edukacyjnymi przedmiotu fizyka w zakresie rozszerzonym dla I klasy liceum ogólnokształcącego i technikum
Plan wynikowy z mi edukacyjnymi przedmiotu fizyka w zakresie rozszerzonym dla I klasy liceum ogólnokształcącego i technikum Temat (rozumiany jako lekcja) Wymagania konieczne (ocena dopuszczająca) Dział
Bardziej szczegółowoPrąd elektryczny U R I =
Prąd elektryczny porządkowany ruch ładunków elektrycznych (nośnków prądu). Do scharakteryzowana welkośc prądu służy natężene prądu określające welkość ładunku przepływającego przez poprzeczny przekrój
Bardziej szczegółowoPierwsze kolokwium z Mechaniki i Przyległości dla nanostudentów (wykład prof. J. Majewskiego)
Pierwsze kolokwium z Mechaniki i Przylełości dla nanostudentów (wykład prof. J. Majewskieo) Zadanie Dane są cztery wektory A, B, C oraz D. Wyrazić liczbę (A B) (C D), przez same iloczyny skalarne tych
Bardziej szczegółowo2.9. Zasada zachowania pędu (w układach izolowanych)
Informatyka 0/.9. Zasada zachowania pędu (w układach izolowanych) Z drugiego prawa dynamiki Newtona zapisanego w postaci wynika dp, mv p gdy otoczenie nie oddziałuje na cząstkę lub siła wypadkowa jest
Bardziej szczegółowoFale elektromagnetyczne
Fale elektromagnetyczne dr inż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2012/13 Plan wykładu Spis treści 1. Analiza pola 2 1.1. Rozkład pola...............................................
Bardziej szczegółowoIII.4 Ruch względny w przybliżeniu nierelatywistycznym. Obroty.
III.4 Ruch względny w przybliżeniu nierelatywistycznym. Obroty. Newtonowskie absolutna przestrzeń i absolutny czas. Układy inercjalne Obroty Układów Współrzędnych Opis ruchu w UO obracających się względem
Bardziej szczegółowoBryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka
Bryła sztywna Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka Moment bezwładności Prawa ruchu Energia ruchu obrotowego Porównanie ruchu obrotowego z ruchem postępowym Przypomnienie Równowaga bryły
Bardziej szczegółowoZasada zachowania energii
Zasada zachowania energii Fizyka I (B+C) Wykład XIV: Praca, siły zachowawcze i energia potencjalna Energia kinetyczna i zasada zachowania energii Zderzenia elastyczne dr P F n Θ F F t Praca i energia Praca
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Zasady pracy i energii. Wykład Nr 12. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 12 Zasady pracy i energii Prowadzący: dr Krzysztof Polko WEKTOR POLA SIŁ Wektor pola sił możemy zapisać w postaci: (1) Prawa strona jest gradientem funkcji Φ, czyli (2) POTENCJAŁ
Bardziej szczegółowoRuch absolutny i względny
Janusz B. Kępka Ruch absolutny względny (Absolute and Relatve Moton) Warszawa 007 Janusz B. Kępka, wrzeseń 007 All rghts reserved. No reproducton, copy or transmsson of ths work of physcs may made wthout
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Wykład Nr 3 KINEMATYKA. Temat RUCH PŁASKI BRYŁY MATERIALNEJ. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 3 KINEMATYKA Temat RUCH PŁASKI BRYŁY MATERIALNEJ Prowadzący: dr Krzysztof Polko Pojęcie Ruchu Płaskiego Rys.1 Ruchem płaskim ciała sztywnego nazywamy taki ruch, w którym wszystkie
Bardziej szczegółowody dx stąd w przybliżeniu: y
Przykłady do funkcj nelnowych funkcj Törnqusta Proszę sprawdzć uzasadnć, które z podanych zdań są prawdzwe, a które fałszywe: Przykład 1. Mesęczne wydatk na warzywa (y, w jednostkach penężnych, jp) w zależnośc
Bardziej szczegółowo1.6. Ruch po okręgu. ω =
1.6. Ruch po okręgu W przykładzie z wykładu 1 asteroida poruszała się po okręgu, wartość jej prędkości v=bω była stała, ale ruch odbywał się z przyspieszeniem a = ω 2 r. Przyspieszenie w tym ruchu związane
Bardziej szczegółowoV. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA
46. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA ermodynamka jako nauka powstała w XIX w. Prawa termodynamk są wynkem obserwacj welu rzeczywstych procesów- są to prawa fenomenologczne modelu rzeczywstośc..
Bardziej szczegółowoDynamika. Fizyka I (Mechanika) Wykład V: Prawa ruchu w układzie nieinercjalnym siły bezwładności
Dynamika Wykład V: Prawa ruchu w układzie nieinercjalnym siły bezwładności Fizyka I (Mechanika) Prawa ruchu w układzie obracajacym się siła odśrodkowa siła Coriolissa Zasada zachowania pędu Zasada zachowania
Bardziej szczegółowoRuch obrotowy bryły sztywnej. Bryła sztywna - ciało, w którym odległości między poszczególnymi punktami ciała są stałe
Ruch obrotowy bryły sztywnej Bryła sztywna - ciało, w którym odległości między poszczególnymi punktami ciała są stałe Ruch obrotowy ruch po okręgu P, t 1 P 1, t 1 θ 1 θ Ruch obrotowy ruch po okręgu P,
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki. Wykład 3. Dr Piotr Sitarek. Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr
Podstawy fizyki Wykład 3 Dr Piotr Sitarek Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr Dynamika Siły bezwładności Układy cząstek środek masy pęd i zasada zachowania pędu II zasada dynamiki Newtona dla układu
Bardziej szczegółowoOGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII
WYKŁAD 8 OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII E E0 sn( ωt kx) ; k π ; ω πν ; λ T ν E (m c 4 p c ) / E +, dla fotonu m 0 p c p hk Rozkład energ w stane równowag: ROZKŁAD BOLTZMANA!!!!! P(E) e E / kt N E N E/
Bardziej szczegółowoMechanika. Wykład 2. Paweł Staszel
Mechanika Wykład 2 Paweł Staszel 1 Przejście graniczne 0 2 Podstawowe twierdzenia o pochodnych: pochodna funkcji mnożonej przez skalar pochodna sumy funkcji pochodna funkcji złożonej pochodna iloczynu
Bardziej szczegółowobędzie momentem Twierdzenie Steinera
Wykład z fizyki, Piotr Posmykiewicz. Niech 90 oznacza moment bezwładności względem osi przechodzącej przez środek masy ciała o masie i niech będzie momentem bezwładności tego ciała względem osi równoległej
Bardziej szczegółowoZadania z mechaniki dla nanostudentów. Seria 3. (wykład prof. J. Majewskiego)
Zadania z mechaniki dla nanostudentów Seria 3 (wykład prof J Majewskiego) Zadanie 1 Po równi pochyłej o kącie nachylenia do poziomu równym α zsuwa się klocek o masie m, na który działa siła oporu F = m
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Zasady pracy i energii. Wykład Nr 12. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 12 Zasady pracy i energii Prowadzący: dr Krzysztof Polko WEKTOR POLA SIŁ Wektor pola sił możemy zapisać w postaci: (1) Prawa strona jest gradientem funkcji Φ, czyli (2) POTENCJAŁ
Bardziej szczegółowoPODSTAWY RACHUNKU WEKTOROWEGO
Transport, studia niestacjonarne I stopnia, semestr I Instytut L-5, Wydział Inżynierii Lądowej, Politechnika Krakowska Adam Wosatko Ewa Pabisek Skalar Definicja Skalar wielkość fizyczna (lub geometryczna)
Bardziej szczegółowo