Wstęp do mechaniki. Wektory. Mnożenie wektorów... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż. Ireneusz Owczarek
|
|
- Kazimiera Chmielewska
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Wstęp do mechank dr nż. Ireneusz Owczarek CNMF PŁ 1 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Wektory Algebra wektorów przedstawa sę (na płaszczyźne lub w przestrzen) zazwyczaj w ujęcu: grafcznym, analtycznym, czyl w postac układu lczb. Każdy wektor można przedstawć w postac A = A x + A y j Długość wektora A: A = A 2 x + A 2 y. C x = A x + B x C y = A y + B y 2 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Mnożene wektorów Algebra wektorów Iloczyn skalarny dwóch wektorów jest skalarem (lczba): c = A B = A B cos φ = AxB x + A yb y gdze φ jest katem pomędzy wektoram. Przykłady zastosowana: W = F s = F s cos φ E k = 1 2 m v v = 1 2 m v2. 3 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Mnożene wektorów... Algebra wektorów Iloczyn wektorowy dwóch wektorów jest wektorem: C = A B o zwroce określonym reguła śruby prawoskrętnej oraz o długośc C = C = A B sn φ gdze φ jest katem pomędzy wektoram. Przykłady zastosowana: M = r F, F L = q v B. 4 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
2 Mnożene wektorów... Algebra wektorów Iloczyn wektora przez lczbę jest wektorem o długośc C = A b C = C = A b zwroce zgodnym ze zwrotem wektora A, gdy b jest dodatne oraz zwroce przecwnym dla b ujemnego. Ponao, jeżel b > 1 to długość wektora C jest wększa nż wektora A. Przykłady zastosowana: F = m a p = m v 5 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Knematyka Układ odnesena to cało lub zbór cał względem, których opsuje sę ruch nnego cała. Torem ruchu cał nazywa sę krzywa utworzona przez punkty określajace kolejne położena cał w przestrzen. Gdy tor jest lna prosta to cało porusza sę ruchem prostolnowym, gdy lna krzywa ruch jest ruchem krzywolnowym. 6 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Ops ruchu Knematyka Droga jest to długość toru zakreślonego podczas ruchu. Wektor położena r(t) = x(t) + y(t) j + z(t) k gdze, j, k sa wersoram odpowedno os x, y z. 7 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Prędkość Prędkość średna v sr = r(t) t = = x t + y t j + z t k Knematyka Prędkość chwlowa r(t) v ch = lm = d r t 0 t = = dx + dy j + dz k Interpretacja geometryczna prędkośc średnej jest seczna. Wektor prędkośc chwlowej cała jest styczny do toru, po którym to cało sę porusza. 8 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
3 Prędkość przyspeszene Knematyka Składowe prędkośc chwlowej v x = dx(t), v y = dy(t) Wartość wektora prędkośc v = v 2 x + v 2 y + v 2 z., v z = dz(t). Przyspeszene chwlowe v(t) a ch = lm = d v t 0 t = dvx + dvy j + dvz k Wektor przyspeszena chwlowego jest styczny do toru tylko w ruchu prostolnowym. 9 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank I zasada dynamk Zasada bezwładnośc Oddzaływane mędzy całam loścowo opsuje Sła to welkość wektorowa stanowaca marę oddzaływań pomędzy całam, które powoduja zmany kształtu lub stanu ruchu. Jednostka sły w układze SI jest nuton 1 N = 1 kg m s 2. Perwsza zasada dynamk Każde cało pozostaje w spoczynku lub w ruchu prostolnowym jednostajnym względem spoczywajacego lub poruszajacego sę ruchem jednostajnym prostolnowym układu odnesena, dopók dzałane nnych cał ne zmus je do zmany tego stanu. Sła jest przyczyna zman ruchu, a ne jest przyczyna samego ruchu, tzn. cało może sę poruszać nawet, gdy ne dzałaja na ne żadne sły (bezwładność). 10 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Zasada bezwładnośc... I zasada dynamk Zasada bezwładnośc Każde cało trwa w swym stane spoczynku lub ruchu prostolnowego jednostajnego jeżel sły przyłożone ne zmuszaja cała do zmany tego stanu. Wnosk Wszystke cała maja własność bezwładnośc. Istneja nercjalne układy odnesena. Zasada bezwładnośc lub perwsza zasada dynamk leży u podstaw statyk punktu materalnego, n F = dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Układ nercjalne nenercjalne I zasada dynamk Newton zakładał stnene "absolutnego" układu odnesena. Układ nercjalny to układ, w którym obowazuj a zasady dynamk Newtona. lub Jeżel na cało ne dzałaja sły zewnętrzne to Układ nercjalny to tak układ odnesena, w którym to cało spoczywa lub porusza sę ruchem jednostajnym prostolnowym. Każdy układ poruszajacy sę względem układu nercjalnego ze stała co do wartośc kerunku prędkośca jest też układem nercjalnym. Jak układ można uznać za nercjalny? Helocentryczny układ odnesena. Laboratoryjny układ odnesena. 12 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
4 I zasada dynamk Układ nercjalne nenercjalne... W układach nercjalnych ~wyp = F n X ~. F ~bezw = 0. F Czy Zema jest układem nercjalnym? Wartos c przyspeszena normalnego: ruch obrotowy wokół własnej os m (obrót dobowy) 0,034 2, s ruch obrotowy wokół Słon ca m 0, s m małe w porównanu z g 9,81 2. s Zema moz e z dobrym przyblz enem byc traktowana jako układ nercjalny. 13 dr nz. Ireneusz Owczarek Wstep do mechank Układy nercjalne mechanka klasyczna Pojeca wzgledne absolutne Zasada wzglednos c (Galleusza) prawa fzyk w dwóch nercjalnych układach odnesena sa take same. Pojeca wzgledne, np. ruch, predkos c, tor ruchu. 14 dr nz. Ireneusz Owczarek Wstep do mechank Układy nercjalne mechanka klasyczna Przekształcene współrzednych Nezalez ny postulat mechank klasycznej Czas długos c sa welkos cam absolutnym. Z tych załoz en wynka Transformacja Galleusza Jez el ose X X 0 układów nercjalnych poruszaja se ze wzgledn a predkos c a v zgodne z osa X, to x = x0 + vt, y = y0, z = z0, t = t0. Klasyczne prawo składana szybkos c u = u0 ± v. 15 dr nz. Ireneusz Owczarek Wstep do mechank Układy nercjalne mechanka klasyczna Predkos c ped Prawo zachowana pedu w układze S m1 u~1 + m2 u~2 = const. Predkos c w układze S u~1 = ~v + u~01, u~2 = ~v + u~02, wobec tego m1 (~v + u~01 ) + m2 (~v + u~02 ) = const. oraz m1~v +m1 u~01 +m2~v +m2 u~02 = const. (m1 +m2 )~v = const. Prawo zachowana pedu pozostaje nezmenncze we wszystkch układach nercjalnych m1 u~01 + m2 u~02 = const. 16 dr nz. Ireneusz Owczarek Wstep do mechank
5 Przyspeszene Układy nercjalne mechanka klasyczna Dodawane prędkośc w transformacj Galleusza Po oblczenu pochodnych: u = u + v. d u = d u + d v. Poneważ układ porusza sę ze stała prędkośca to Przyspeszene d v = 0 jest nezmenncze w transformacj Galleusza a = a. 17 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Układy nenercjalne F bezw jest sła pozorna, gdyż ne wynka ona z żadnego oddzaływana mędzy całam. Układ nenercjalny porusza sę ze stałym przyspeszenem względem układu nercjalnego. W układach nenercjalnych F wyp = F bezw + n F F bezw = m a uk 0 18 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Układy nenercjalne... Przykłady: sła bezwładnośc podczas ruszana pojazdu, sła bezwładnośc podczas hamowana pojazdu, sła Corolsa, sła odśrodkowa. Odśrodkowa sła bezwładnośc F = m v2 r r r = mω2 r. Dla obserwatora neruchomego kulka polec po stycznej. Dla obserwatora znajdujacego sę na tarczy kulka oddal sę wzdłuż promena. 19 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Stan neważkośc cał F n = m g + w = m g + m a a) jazda do góry F n = mg + ma = m(g + a) b) jazda do dołu F n = mg ma = m(g a) 20 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
6 Układ nenercjalny obracajacy sę Zema obracajaca sę wokół własnej os jest nenercjalnym układem odnesena. Promeń krzywzny ruchu po okręgu określony jest przez szerokość geografczna φ: F ods = mω 2 R Z cos φ. Sła odśrodkowa powoduje zmanę efektywnego przyspeszena zemskego g 0, 033 cos φ m s 2. Efekt jest wększy od oczekwanego ze względu na spłaszczene Zem. 21 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Układ nenercjalny obracajacy sę... W układze nenercjalnym obracajacym sę z prędkośca katow a ω występuje sła pozorna składajaca sę z dwóch częśc: sły odśrodkowej sły Corolsa Sła Corolsa m a = F 2m v ω m ω ( r ω) m r d ω Sła odśrodkowa Sła styczna Sła Corolsa dla zewnętrznego obserwatora ne stneje. Dla nego to układ zmena położene, a poruszajace sę cało zachowuje swój stan ruchu zgodne z I zasada dynamk. 22 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Układ nenercjalny obracajacy sę... Sła Corolsa pojawa sę tylko wtedy, gdy cało ma nezerowa prędkość w układze nenercjalnym jest prostopadła do prędkośc cała (obserwowanej w układze nenercjalnym). Jeżel prędkość katowa cała w układze neruchomym jest mnejsza nż ω, to sła Corolsa zmnejsza słę odśrodkowa. W przecwnym przypadku zwększa jej wartość. Cało spadajace swobodne doznaje odchylena na wschód. Ruch wzdłuż połudnka na północ odchylene na zachód na półkul połudnowej na wschód na półkul północnej. 23 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Układ nenercjalny obracajacy sę... Na półkul północnej sła Corolsa odchyla tor cała w kerunku wschodnm. Spadek z 5,5 km zajme t = 100 s, a końcowe odchylene toru od ponu: dla Łodz około 25 m. l = act cos φ m, Dla obserwatora na Zem płaszczyzna ruchu wahadła Foucault a obraca sę z prędkośca katow a ω 1 = ω sn φ, start wahadła z maksymalnego wychylena dla Łodz φ = 52 o ω 1 12 h. Pełny obrót płaszczyzny drgań: 32 h. M = 28 kg, l = 67 m, T = 16,4 s. 24 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
7 Układ nenercjalny obracajacy sę... Sła Corolsa powoduje następujace efekty: na półkul północnej watr skręca w prawo, a na połudnowej w lewo; na półkul północnej mocnej podmywane sa prawe brzeg rzek (na połudnowej lewe); na półkul północnej wry wodne oraz cyklony poruszaja sę odwrotne do ruchu wskazówek zegara, a na połudnowej zgodne z ruchem wskazówek zegara. 25 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Zasady dynamk II zasada dynamk Masa jest mara bezwładnośc cała w ruchu postępowym. Jeżel dwa cała pod wpływem tej samej sły doznaja przyspeszeń, to loraz mas tych cał jest odwrotne proporcjonalny do ch przyspeszeń m 1 m 2 = a2 a dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Zasady dynamk... II zasada dynamk Druga zasada dynamk Cało, na które dzała sła nezrównoważona, porusza sę ruchem przyspeszonym z przyspeszenem proporcjonalnym do wartośc tej sły, skerowanym zwróconym tak samo, jak dzałajaca na cało sła: a = F m. lub w nnej postac: F = m d v = d (m v) Pęd cała to welkość wektorowa równa loczynow masy cała jego prędkośc. F = d(m v) = d p 27 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Zasady dynamk... Druga zasada dynamk II zasada dynamk Przyrost pędu cała jest równy popędow sły dzałajacej na to cało. md v = F. W przypadku ruchu bezwładnego, tj. gdy F = 0, pęd cała jest stały czyl d (m v) = F = 0 m v = const. 28 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
8 III zasada dynamk Zasady dynamk... Trzeca zasada dynamk Gdy cało A dzała na cało B sła F AB wtedy cało B dzała jednocześne na cało A sła F BA równa co do wartośc, równoległa przecwne zwrócona do sły F AB: F AB = F BA. Sły zawsze występuja param, czyl ne można mówć o pojedynczej wyzolowanej sle. Układ cał nazywamy odosobnonym albo zamknętym jeżel dla każdego cała tego układu wszystke sły, dzałajace na ne, pochodzace od cał zewnętrznych równoważa sę. W układze odosobnonym uwzględna sę tylko sły wzajemnego oddzaływana mędzy całam układu, zwane słam wewnętrznym. 29 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Pęd układu cał III zasada dynamk Zgodne z trzeca zasada dynamk d p = d m v albo p = m v = const. Zasada zachowana pędu Wektor pędu zamknętego układu cał ne zmena sę z upływem czasu. lub Zasada zachowana pędu W nercjalnym układze odnesena pęd całkowty układu cał, na który ne dzałaja sły zewnętrzne lub suma sł zewnętrznych jest równa zero, jest stałym wektorem, nezależnym od zjawsk, zachodzacych wewnatrz układu. 30 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Pęd układu cał... III zasada dynamk Klasyczne podstawowe założene sły zewnętrzne sa zanedbywane: 1 dzałaja krótko, 2 znaczne mnejsze od sł wewnętrznych. Przykłady: zderzena sprężyste nesprężyste, ops eksplozj, rozpad promenotwórczy, reakcje jadrowe, emsja absorpcja śwatła, napęd odrzutowy (raketowy). 31 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Praca Praca w polu sł zachowawczych Proces zmany energ cała spowodowany dzałanem sły nazywamy procesem wykonana pracy, a przyrost energ cała w tym procese nazywamy praca, która ta sła wykonała. Praca elementarna dw wykonana przez słę F dla małego przesunęca d r dw = F d r lub dw = F cos Θ x Jeżel kat Θ < 90, słę nazywamy sła napędowa. Jeżel kat Θ > 90, to F jest sła oporu. 32 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
9 Praca... Praca w polu sł zachowawczych Jednostka pracy w układze SI jest J (1 J= 1 N 1 m). Często używa sę jednostk ev (elektronowolt) (1 ev = 1, J). W = F dx Praca wykonana w jednostce czasu to moc P = dw = F d r = F v. 33 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Sły zachowawcze Sła jest zachowawcza Praca w polu sł zachowawczych jeżel praca wykonana przez tę słę nad punktem materalnym, który porusza sę po dowolnej drodze zamknętej jest równa zeru. (W AB) 1 + (W BA) 2 = 0 (W AB) 2 = (W BA) 2 (W AB) 1 = (W AB) 2 Praca sły zachowawczej ne zależy od drog, a tylko od położena punktu poczatkowego końcowego. Słam zachowawczym sa np. sła grawtacj, sła powodujaca ruch harmonczny, sła elektrostatyczna. Sła dysypatywna (rozpraszajaca) gdy praca sły po drodze zamknętej ne równa sę zeru. 34 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Energa potencjalna Zachowane energ Jeśl praca dotyczy sł zachowawczych, wówczas jej wykonane powoduje zmanę energ. Energa potencjalna cała w danym punkce (względem określonego punktu odnesena) równa jest pracy jaka wykonuja sły zachowawcze przy przemeszczenu cała z danego punktu do punktu odnesena. Zwazek pracy na odcnku AB z energa potencjalna w punktach A B: W AB = E pa E pb = (E pb E pa ) = E p lub Ogólne dw = de p = F dx. B W AB = F d r A 35 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Energa knetyczna Zachowane energ Praca wykonana przez słę dzałajac a na cało równa jest zmane jego energ knetycznej. W AB = m v2 B 2 m v2 A 2 = Ek B Ek A. Energa knetyczna to energa cała zwazana z jego ruchem E k = m v2 2 Dlaczego energa knetyczna rośne bardzej ze wzrostem prędkośc nż masy? 36 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
10 Prawo zachowana energ Zachowane energ Praca sły zachowawczej przy przesunęcu z punktu A do B: W AB = E pa E pb = E kb E ka E pa + E ka = E pb + E kb E p + E k = const. Zasada zachowana energ mechancznej Całkowta energa mechanczna cała, na które dzałaja tylko sły zachowawcze, jest stała. E p = E k 37 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Prawo zachowana energ... Zachowane energ Ogólna zasada zachowana energ Energa całkowta układu odosobnonego jest stała. Układ odosobnony to tak układ, który ne wymena energ z otoczenem. Zasada zachowana energ całkowtej Energa może być przekształcona z jednej formy w nna, ale ne może być wytwarzana an nszczona; energa całkowta jest welkośca stała. lub Zasada zachowana energ całkowtej Całkowta energa zolowanego układu jest taka sama przed, jak po wystapenu przeman w tym układze. 38 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Prawo zachowana energ... Zachowane energ 39 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank Lteratura Zachowane energ Hallday D., Resnck R, Walker J. Podstawy Fzyk t PWN, Praca zborowa pod red. A. Justa Wstęp do analzy matematycznej wybranych zagadneń z fzyk. Wydawnctwo PŁ, Łódź Jaworsk B., Detłaf A. Kurs Fzyk t PWN, Strona nternetowa prowadzona przez CMF PŁ e-fzyka. Podstawy fzyk. Kakol Z. Żukrowsk J. kakol/wyklady_pl.htm Wykłady z fzyk. 40 dr nż. Ireneusz Owczarek Wstęp do mechank
Plan wykładu. Mnożenie wektorów
Plan wykładu Wstęp do mechank dr nż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ reneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/owczarek 2013/14 1 Algebra wektorów Knematyka 2 Układy nercjalne mechanka klasyczna Sła bezwładnośc
Bardziej szczegółowoSiła jest przyczyną przyspieszenia. Siła jest wektorem. Siła wypadkowa jest sumą wektorową działających sił.
1 Sła jest przyczyną przyspeszena. Sła jest wektorem. Sła wypadkowa jest sumą wektorową dzałających sł. Sr Isaac Newton (164-177) Jeśl na cało ne dzała żadna sła lub sły dzałające równoważą sę, to cało
Bardziej szczegółowoRUCH OBROTOWY Można opisać ruch obrotowy ze stałym przyspieszeniem ε poprzez analogię do ruchu postępowego jednostajnie zmiennego.
RUCH OBROTOWY Można opsać ruch obrotowy ze stałym przyspeszenem ε poprzez analogę do ruchu postępowego jednostajne zmennego. Ruch postępowy a const. v v at s s v t at Ruch obrotowy const. t t t Dla ruchu
Bardziej szczegółowoI. Elementy analizy matematycznej
WSTAWKA MATEMATYCZNA I. Elementy analzy matematycznej Pochodna funkcj f(x) Pochodna funkcj podaje nam prędkość zman funkcj: df f (x + x) f (x) f '(x) = = lm x 0 (1) dx x Pochodna funkcj podaje nam zarazem
Bardziej szczegółowoMoment siły (z ang. torque, inna nazwa moment obrotowy)
Moment sły (z ang. torque, nna nazwa moment obrotowy) Sły zmenają ruch translacyjny odpowednkem sły w ruchu obrotowym jest moment sły. Tak jak sła powoduje przyspeszene, tak moment sły powoduje przyspeszene
Bardziej szczegółowoSiły oporu prędkość graniczna w spadku swobodnym
FIZYKA I Wykład III Mechanika: Pojęcia podstawowe dynamika i punktu historiamaterialnego (VI) Siły oporu prędkość graniczna w spadku swobodnym s = v 0 t + at v 0 = 0; a = g; s = h h = gt F o = k v F g
Bardziej szczegółowoPrawa ruchu: dynamika
Prawa ruchu: dynamika Fizyka I (B+C) Wykład X: Dynamika ruchu po okręgu siła dośrodkowa Prawa ruchu w układzie nieinercjalnym siły bezwładności Prawa ruchu w układzie obracajacym się siła odśrodkowa siła
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Isaak Newton (1686 r.)
Zasady dynamiki Isaak Newton (1686 r.) I (zasada bezwładności) Istnieje taki układ odniesienia, w którym ciało pozostaje w spoczynku lub porusza się ruchem jednostajnym prostoliniowym, jeśli nie działają
Bardziej szczegółowoEnergia potencjalna jest energią zgromadzoną w układzie. Energia potencjalna może być zmieniona w inną formę energii (na przykład energię kinetyczną)
1 Enega potencjalna jest enegą zgomadzoną w układze. Enega potencjalna może być zmenona w nną omę eneg (na pzykład enegę knetyczną) może być wykozystana do wykonana pacy. Sumę eneg potencjalnej knetycznej
Bardziej szczegółowo3. KINEMATYKA Kinematyka jest częścią mechaniki, która zajmuje się opisem ruchu ciał bez wnikania w jego przyczyny. Oznacza to, że nie interesuje nas
3. KINEMATYKA Kinematyka jest częścią mechaniki, która zajmuje się opisem ruchu ciał bez wnikania w jego przyczyny. Oznacza to, że nie interesuje nas oddziaływanie między ciałami, ani też rola, jaką to
Bardziej szczegółowoZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BRYŁY SZTYWNEJ
ZASADA ZACHOWANIA MOMENTU PĘDU: PODSTAWY DYNAMIKI BYŁY SZTYWNEJ 1. Welkośc w uchu obotowym. Moment pędu moment sły 3. Zasada zachowana momentu pędu 4. uch obotowy były sztywnej względem ustalonej os -II
Bardziej szczegółowover ruch bryły
ver-25.10.11 ruch bryły ruch obrotowy najperw punkt materalny: m d v dt = F m r d v dt = r F d dt r p = r F d dt d v r v = r dt d r d v v= r dt dt def r p = J def r F = M moment pędu moment sły d J dt
Bardziej szczegółowoPodstawowy problem mechaniki klasycznej punktu materialnego można sformułować w sposób następujący:
Dynamika Podstawowy problem mechaniki klasycznej punktu materialnego można sformułować w sposób następujący: mamy ciało (zachowujące się jak punkt materialny) o znanych właściwościach (masa, ładunek itd.),
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Ruch obrotowy INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Pocesów Konstukcj Inżyneskch Ruch obotowy Keunek Wyóżnony pzez PKA 1 Ruch jednostajny po okęgu Ruch cząstk nazywamy uchem jednostajnym po okęgu jeśl pousza sę ona po okęgu lub kołowym łuku z pędkoścą
Bardziej szczegółowoPodstawy termodynamiki
Podstawy termodynamk Temperatura cepło Praca jaką wykonuje gaz I zasada termodynamk Przemany gazowe zotermczna zobaryczna zochoryczna adabatyczna Co to jest temperatura? 40 39 38 Temperatura (K) 8 7 6
Bardziej szczegółowo(M2) Dynamika 1. ŚRODEK MASY. T. Środek ciężkości i środek masy
(MD) MECHANIKA - Dynamka T. Środek cężkośc środek masy (M) Dynamka T: Środek cężkośc środek masy robert.szczotka(at)gmal.com Fzyka astronoma, Lceum 01/014 1 (MD) MECHANIKA - Dynamka T. Środek cężkośc środek
Bardziej szczegółowoMECHANIKA II. Praca i energia punktu materialnego
MECHANIKA II. Praca i energia punktu materialnego Daniel Lewandowski Politechnika Wrocławska, Wydział Mechaniczny, Katedra Mechaniki i Inżynierii Materiałowej http://kmim.wm.pwr.edu.pl/lewandowski/ daniel.lewandowski@pwr.edu.pl
Bardziej szczegółowoRówna Równ n a i n e i ru r ch u u ch u po tor t ze (równanie drogi) Prędkoś ędkoś w ru r ch u u ch pros pr t os ol t i ol n i io i wym
Mechanika ogólna Wykład nr 14 Elementy kinematyki i dynamiki 1 Kinematyka Dział mechaniki zajmujący się matematycznym opisem układów mechanicznych oraz badaniem geometrycznych właściwości ich ruchu, bez
Bardziej szczegółowo3. Siła bezwładności występująca podczas ruchu ciała w układzie obracającym się siła Coriolisa
3. Sła bezwładnośc występująca podczas uchu cała w układze obacającym sę sła Coolsa ω ω ω v a co wdz obsewato w układze necjalnym co wdz obsewato w układze nenecjalnym tajemncze pzyspeszene: to właśne
Bardziej szczegółowoOpis ruchu obrotowego
Opis ruchu obrotowego Oprócz ruchu translacyjnego ciała obserwujemy w przyrodzie inną jego odmianę: ruch obrotowy Ruch obrotowy jest zawsze względem osi obrotu W ruchu obrotowym wszystkie punkty zakreślają
Bardziej szczegółowoMechanika ogólna. Kinematyka. Równania ruchu punktu materialnego. Podstawowe pojęcia. Równanie ruchu po torze (równanie drogi)
Kinematyka Mechanika ogólna Wykład nr 7 Elementy kinematyki Dział mechaniki zajmujący się matematycznym opisem układów mechanicznych oraz badaniem geometrycznych właściwości ich ruchu, bez wnikania w związek
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 7 16.XI Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
zyka - Mechanka Wykład 7 6.XI.07 Zygunt Szeflńsk Środowskowe Laboratoru Cężkch Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ Zasada zachowana pędu Układ zolowany Każde cało oże w dowolny sposób oddzaływać
Bardziej szczegółowoZASADY DYNAMIKI. Przedmiotem dynamiki jest badanie przyczyn i sposobów zmiany ruchu ciał.
ZASADY DYNAMIKI Przedmiotem dynamiki jest badanie przyczyn i sposobów zmiany ruchu ciał Dynamika klasyczna zbudowana jest na trzech zasadach podanych przez Newtona w 1687 roku I zasada dynamiki Istnieją
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 II. DYNAMIKA
Podstawy fizyki sezon 1 II. DYNAMIKA Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Kinematyka a dynamika Kinematyka
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Newtona. Pęd i popęd. Siły bezwładności
Zasady dynamiki Newtona Pęd i popęd Siły bezwładności Copyright by pleciuga@o2.pl Inercjalne układy odniesienia Układy inercjalne to takie układy odniesienia, względem których wszystkie ciała nie oddziałujące
Bardziej szczegółowoWykład Turbina parowa kondensacyjna
Wykład 9 Maszyny ceplne turbna parowa Entropa Równane Claususa-Clapeyrona granca równowag az Dośwadczena W. Domnk Wydzał Fzyk UW ermodynamka 08/09 /5 urbna parowa kondensacyjna W. Domnk Wydzał Fzyk UW
Bardziej szczegółowoDynamika: układy nieinercjalne
Dynamika: układy nieinercjalne Spis treści 1 Układ inercjalny 2 Układy nieinercjalne 2.1 Opis ruchu 2.2 Prawa ruchu 2.3 Ruch poziomy 2.4 Równia 2.5 Spadek swobodny 3 Układy obracające się 3.1 Układ inercjalny
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w poprzednim odcinku 1 Opis ruchu Opis ruchu Tor, równanie toru Zależność od czasu wielkości wektorowych: położenie przemieszczenie prędkość przyśpieszenie UWAGA! Ważne żeby zaznaczać w jakim układzie
Bardziej szczegółowoINDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA. - Prąd powstający w wyniku indukcji elektro-magnetycznej.
INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA Indukcja - elektromagnetyczna Powstawane prądu elektrycznego w zamknętym, przewodzącym obwodze na skutek zmany strumena ndukcj magnetycznej przez powerzchnę ogranczoną tym obwodem.
Bardziej szczegółowoFizyka 1 (mechanika) AF14. Wykład 9
Fizyka 1 (mechanika) 1100-1AF14 Wykład 9 Jerzy Łusakowski 05.12.2016 Plan wykładu Żyroskopy, bąki, etc. Toczenie się koła Ruch w polu sił centralnych Żyroskopy, bąki, etc. Niezrównoważony żyroskop L m
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Dynamika
Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Dynamika Prowadzący: Kierunek Wyróżniony przez PKA Mechanika klasyczna Mechanika klasyczna to dział mechaniki w fizyce opisujący : - ruch ciał - kinematyka,
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!)
Podstawy fizyki sezon 1 V. Ruch obrotowy 1 (!) Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Kinematyka ruchu
Bardziej szczegółowoFizyka 1(mechanika) AF14. Wykład 5
Fizyka 1(mechanika) 1100-1AF14 Wykład 5 Jerzy Łusakowski 30.10.2017 Plan wykładu Ziemia jako układ nieinercjalny Fizyka 1(mechanika) 1100-1AF14 Wykład 5 Dwaj obserwatorzy- związek między mierzonymi współrzędnymi
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 4
Podstawy fizyki wykład 4 Dr Piotr Sitarek Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr Dynamika Obroty wielkości liniowe a kątowe energia kinetyczna w ruchu obrotowym moment bezwładności moment siły II zasada
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 RUCH POSTĘPOWY I OBROTOWY CIAŁA SZTYWNEGO. Wykład Nr 2. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 2 RUCH POSTĘPOWY I OBROTOWY CIAŁA SZTYWNEGO Prowadzący: dr Krzysztof Polko WSTĘP z r C C(x C,y C,z C ) r C -r B B(x B,y B,z B ) r C -r A r B r B -r A A(x A,y A,z A ) Ciało sztywne
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Praca, moc, energia. Wykład Nr 11. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 11 Praca, moc, energia Prowadzący: dr Krzysztof Polko PRACA MECHANICZNA SIŁY STAŁEJ Pracą siły stałej na prostoliniowym przemieszczeniu w kierunku działania siły nazywamy iloczyn
Bardziej szczegółowoKINEMATYKA I DYNAMIKA CIAŁA STAŁEGO. dr inż. Janusz Zachwieja wykład opracowany na podstawie literatury
KINEMATYKA I DYNAMIKA CIAŁA STAŁEGO dr inż. Janusz Zachwieja wykład opracowany na podstawie literatury Funkcje wektorowe Jeśli wektor a jest określony dla parametru t (t należy do przedziału t (, t k )
Bardziej szczegółowor i m r Fwyp R CM Dynamika ruchu obrotowego bryły sztywnej
Dynamka ruchu obrotowego bryły sztywnej Bryła sztywna - zbór punktów materalnych (neskończene welu), których wzajemne położene ne zmena sę po wpływem załających sł F wyp R C O r m R F wyp C Śroek masy
Bardziej szczegółowoZadania z mechaniki dla nanostudentów. Seria 3. (wykład prof. J. Majewskiego)
Zadania z mechaniki dla nanostudentów Seria 3 (wykład prof J Majewskiego) Zadanie 1 Po równi pochyłej o kącie nachylenia do poziomu równym α zsuwa się klocek o masie m, na który działa siła oporu F = m
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Newtona. Ilość ruchu, stan ruchu danego ciała opisuje pęd
Zasady dynamiki Newtona Ilość ruchu, stan ruchu danego ciała opisuje pęd Siły - wektory Ilość ruchu, stan ruchu danego ciała opisuje pęd Zasady dynamiki Newtona I Każde ciało trwa w stanie spoczynku lub
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 II. DYNAMIKA
Podstawy fizyki sezon 1 II. DYNAMIKA Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha Kinematyka a dynamika Kinematyka
Bardziej szczegółowoOddziaływania te mogą być różne i dlatego można podzieli je np. na:
DYNAMIKA Oddziaływanie między ciałami można ilościowo opisywać posługując się pojęciem siły. Działanie siły na jakieś ciało przejawia się albo w zmianie stanu ruchu tego ciała (zmianie prędkości), albo
Bardziej szczegółowoZiemia wirujący układ
Siła Coriolisa 1 Ziemia wirujący układ Ziemia jest układem nieinercjalnym, poruszającym się w dość skomplikowany sposób. Aby stosować w takim układzie prawa dynamiki Newtona, do opisu zjawisk naleŝy wprowadzić
Bardziej szczegółowoPrawa ruchu: dynamika
Prawa ruchu: dynamika Fizyka I (B+C) Wykład X: Równania ruchu Więzy Rozwiazywanie równań ruchu oscylator harminiczny, wahadło ruch w jednorodnym polu elektrycznym i magnetycznym spektroskop III zasada
Bardziej szczegółowoKinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Fizyka I (B+C) Wykład IV: Ruch jednostajnie przyspieszony Ruch harmoniczny Ruch po okręgu Klasyfikacja ruchów Ze względu na tor wybrane przypadki szczególne prostoliniowy, odbywajacy
Bardziej szczegółowoPrawa fizyki wyrażają związki między różnymi wielkościami fizycznymi.
Prawa fizyki i wielkości fizyczne Fizyka (z stgr. φύσις physis "natura") nauka o przyrodzie w najszerszym znaczeniu tego słowa. Prawa fizyki wyrażają związki między różnymi wielkościami fizycznymi. Prawa
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Prowadzący: dr Krzysztof Polko PLAN WYKŁADÓW 1. Podstawy kinematyki 2. Ruch postępowy i obrotowy bryły 3. Ruch płaski bryły 4. Ruch złożony i ruch względny 5. Ruch kulisty i ruch ogólny bryły
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 4
Podstawy fizyki wykład 4 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska Dynamika Obroty wielkości liniowe a kątowe energia kinetyczna w ruchu obrotowym moment bezwładności moment siły II zasada
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 MOMENT BEZWŁADNOŚCI. Wykład Nr 10. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA Wykład Nr 10 MOMENT BEZWŁADNOŚCI Prowadzący: dr Krzysztof Polko Defncja momentu bezwładnośc Momentem bezwładnośc punktu materalnego względem płaszczyzny, os lub beguna nazywamy loczyn masy punktu
Bardziej szczegółowoI zasada dynamiki Newtona
I zasada dynamiki Newtona Każde ciało pozostaje w spoczynku lub porusza się ze stałą prędkością po linii prostej dopóki nie zadziała na nie niezrównoważona siła z zewnątrz. Jeśli! F i = 0! i v = 0 lub
Bardziej szczegółowoElementy dynamiki klasycznej - wprowadzenie. dr inż. Romuald Kędzierski
Elementy dynamiki klasycznej - wprowadzenie dr inż. Romuald Kędzierski Po czym można rozpoznać, że na ciało działają siły? Możliwe skutki działania sił: Po skutkach działania sił. - zmiana kierunku ruchu
Bardziej szczegółowoPODSTAWY FIZYKI - WYKŁAD 2 DYNAMIKA: MASA PED SIŁA MOMENT PEDU ENERGIA MECHANICZNA. Piotr Nieżurawski.
PODSTAWY FIZYKI - WYKŁAD 2 DYNAMIKA: MASA PED SIŁA MOMENT PEDU ENERGIA MECHANICZNA Piotr Nieżurawski pniez@fuw.edu.pl Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski http://www.fuw.edu.pl/~pniez/bioinformatyka/
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Newtona. Ilość ruchu, stan ruchu danego ciała opisuje pęd
Zasady dynamiki Newtona Ilość ruchu, stan ruchu danego ciała opisuje pęd Zasady dynamiki Newtona I Każde ciało trwa w stanie spoczynku lub porusza się ruchem prostoliniowym i jednostajnym, jeśli siły przyłożone
Bardziej szczegółowoTadeusz Lesiak. Podstawy mechaniki Newtona Kinematyka punktu materialnego
Mechanika klasyczna Tadeusz Lesiak Wykład nr 2 Podstawy mechaniki Newtona Kinematyka punktu materialnego Kinematyka punktu materialnego Kinematyka: zajmuje się matematycznym opisem ruchów układów mechanicznych
Bardziej szczegółowoPierwsze kolokwium z Mechaniki i Przyległości dla nanostudentów (wykład prof. J. Majewskiego)
Pierwsze kolokwium z Mechaniki i Przylełości dla nanostudentów (wykład prof. J. Majewskieo) Zadanie Dane są cztery wektory A, B, C oraz D. Wyrazić liczbę (A B) (C D), przez same iloczyny skalarne tych
Bardziej szczegółowoFizyka 1 Wróbel Wojciech. w poprzednim odcinku
w poprzednim odcinku 1 Wzorce sekunda Aktualnie niepewność pomiaru czasu to 1s na 70mln lat!!! 2 Modele w fizyce Uproszczenie problemów Tworzenie prostych modeli, pojęć i operowanie nimi 3 Opis ruchu Opis
Bardziej szczegółowoDynamika. Fizyka I (Mechanika) Wykład V: Prawa ruchu w układzie nieinercjalnym siły bezwładności
Dynamika Wykład V: Prawa ruchu w układzie nieinercjalnym siły bezwładności Fizyka I (Mechanika) Prawa ruchu w układzie obracajacym się siła odśrodkowa siła Coriolissa Zasada zachowania pędu Zasada zachowania
Bardziej szczegółowoRuch drgajacy. Drgania harmoniczne. Drgania harmoniczne... Drgania harmoniczne... Notatki. Notatki. Notatki. Notatki. dr inż.
Ruch drgajacy dr inż. Ireneusz Owczarek CNMiF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 1 dr inż. Ireneusz Owczarek Ruch drgajacy Drgania harmoniczne Drgania oscylacje to cykliczna
Bardziej szczegółowoBryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka
Bryła sztywna Fizyka I (B+C) Wykład XXIII: Przypomnienie: statyka Moment bezwładności Prawa ruchu Energia ruchu obrotowego Porównanie ruchu obrotowego z ruchem postępowym Przypomnienie Równowaga bryły
Bardziej szczegółowoMechanika ogólna / Tadeusz Niezgodziński. - Wyd. 1, dodr. 5. Warszawa, Spis treści
Mechanika ogólna / Tadeusz Niezgodziński. - Wyd. 1, dodr. 5. Warszawa, 2010 Spis treści Część I. STATYKA 1. Prawa Newtona. Zasady statyki i reakcje więzów 11 1.1. Prawa Newtona 11 1.2. Jednostki masy i
Bardziej szczegółowoMiBM sem. III Zakres materiału wykładu z fizyki
MiBM sem. III Zakres materiału wykładu z fizyki 1. Dynamika układów punktów materialnych 2. Elementy mechaniki relatywistycznej 3. Podstawowe prawa elektrodynamiki i magnetyzmu 4. Zasady optyki geometrycznej
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA I. 5. Energia, praca, moc. http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.html. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA I 5. Energia, praca, moc Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka1.html ENERGIA, PRACA, MOC Siła to wielkość
Bardziej szczegółowoWydział Inżynierii Środowiska; kierunek Inż. Środowiska. Lista 2. do kursu Fizyka. Rok. ak. 2012/13 sem. letni
Wydział Inżynierii Środowiska; kierunek Inż. Środowiska Lista 2. do kursu Fizyka. Rok. ak. 2012/13 sem. letni Tabele wzorów matematycznych i fizycznych oraz obszerniejsze listy zadań do kursu są dostępne
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 VII. Pole grawitacyjne*
Podstawy fizyki sezon 1 VII. Pole grawitacyjne* Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha * Resnick, Halliday,
Bardziej szczegółowoFizyka 11. Janusz Andrzejewski
Fizyka 11 Ruch okresowy Każdy ruch powtarzający się w regularnych odstępach czasu nazywa się ruchem okresowym lub drganiami. Drgania tłumione ruch stopniowo zanika, a na skutek tarcia energia mechaniczna
Bardziej szczegółowoPF11- Dynamika bryły sztywnej.
Instytut Fizyki im. Mariana Smoluchowskiego Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki Stosowanej Uniwersytetu Jagiellońskiego Zajęcia laboratoryjne w I Pracowni Fizycznej dla uczniów szkół ponadgimnazjalych
Bardziej szczegółowoZasada zachowania energii
Zasada zachowania energii Fizyka I (B+C) Wykład XIV: Praca, siły zachowawcze i energia potencjalna Energia kinetyczna i zasada zachowania energii Zderzenia elastyczne dr P F n Θ F F t Praca i energia Praca
Bardziej szczegółowoPodstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich. Praca, moc, energia INZYNIERIAMATERIALOWAPL. Kierunek Wyróżniony przez PKA
Podstawy Procesów i Konstrukcji Inżynierskich Praca, moc, energia Energia Energia jest to wielkość skalarna, charakteryzująca stan, w jakim znajduje się jedno lub wiele ciał. Energia jest miarą różnych
Bardziej szczegółowoFIZYKA I ASTRONOMIA RUCH JEDNOSTAJNIE PROSTOLINIOWY RUCH PROSTOLINIOWY JEDNOSTAJNIE PRZYSPIESZONY RUCH PROSTOLINIOWY JEDNOSTAJNIE OPÓŹNIONY
FIZYKA I ASTRONOMIA RUCH JEDNOSTAJNIE PROSTOLINIOWY Każdy ruch jest zmienną położenia w czasie danego ciała lub układu ciał względem pewnego wybranego układu odniesienia. v= s/t RUCH
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Newtona
Zasady dynamiki Newtona Każde ciało trwa w stanie spoczynku lub porusza się ruchem prostoliniowym i jednostajnym, jeśli siły przyłożone nie zmuszają ciała do zmiany tego stanu Jeżeli na ciało nie działa
Bardziej szczegółowoWykład 10. Ruch w układach nieinercjalnych
Wykład 10 Ruch w układach nieinercjalnych Prawa Newtona są słuszne jedynie w układach inercjalnych. Ściśle mówiąc układami inercjalnymi nazywamy takie układy odniesienia, które albo spoczywają, albo poruszają
Bardziej szczegółowoMechanika ruchu obrotowego
Mechanika ruchu obrotowego Fizyka I (Mechanika) Wykład X: Przypomnienie, ruch po okręgu Oscylator harmoniczny, wahadło Ruch w jednorodnym polu elektrycznym i magnetycznym Prawa ruchu w układzie obracajacym
Bardziej szczegółowoZasady dynamiki Newtona. Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński
Zasady dynamiki Newtona Autorzy: Zbigniew Kąkol Kamil Kutorasiński 2019 Zasady dynamiki Newtona Autorzy: Zbigniew Kąkol, Kamil Kutorasiński Podstawowa teoria, która pozwala przewidywać ruch ciał, składa
Bardziej szczegółowoIII.4 Ruch względny w przybliżeniu nierelatywistycznym. Obroty.
III.4 Ruch względny w przybliżeniu nierelatywistycznym. Obroty. Newtonowskie absolutna przestrzeń i absolutny czas. Układy inercjalne Obroty Układów Współrzędnych Opis ruchu w UO obracających się względem
Bardziej szczegółowoPrawa ruchu: dynamika
Prawa ruchu: dynamika Fizyka I (Mechanika) Wykład III: Bezwładność I zasada dynamiki, układ inercjalny II zasada dynamiki III zasada dynamiki Bezwładność Bezwładność (inercja) PWN 1998: właściwość układu
Bardziej szczegółowoInercjalne układy odniesienia
Inecjalne ukłay onesena I II zasaa ynamk Newtona są spełnone tylko w pewnej klase ukłaów onesena. Nazywamy je necjalnym ukłaam onesena. Kyteum ukłau necjalnego: I zasaa jeżel F 0, to a 0. Jeżel stneje
Bardziej szczegółowoPrąd elektryczny U R I =
Prąd elektryczny porządkowany ruch ładunków elektrycznych (nośnków prądu). Do scharakteryzowana welkośc prądu służy natężene prądu określające welkość ładunku przepływającego przez poprzeczny przekrój
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Zasady pracy i energii. Wykład Nr 12. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 12 Zasady pracy i energii Prowadzący: dr Krzysztof Polko WEKTOR POLA SIŁ Wektor pola sił możemy zapisać w postaci: (1) Prawa strona jest gradientem funkcji Φ, czyli (2) POTENCJAŁ
Bardziej szczegółowoI ZASADA DYNAMIKI. m a
DYNAMIKA (cz.1) Zasady dynamiki Newtona Siły w mechanice - przykłady Zasady zachowania w mechanice Praca, energia i moc Pęd i zasada zachowania pędu Popęd siły Zderzenia ciał DYNAMIKA Oddziaływanie między
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Wykład Nr 3 KINEMATYKA. Temat RUCH PŁASKI BRYŁY MATERIALNEJ. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 3 KINEMATYKA Temat RUCH PŁASKI BRYŁY MATERIALNEJ Prowadzący: dr Krzysztof Polko Pojęcie Ruchu Płaskiego Rys.1 Ruchem płaskim ciała sztywnego nazywamy taki ruch, w którym wszystkie
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki sezon 1 III. Praca i energia
Podstawy fizyki sezon 1 III. Praca i energia Agnieszka Obłąkowska-Mucha WFIiS, Katedra Oddziaływań i Detekcji Cząstek, D11, pok. 111 amucha@agh.edu.pl http://home.agh.edu.pl/~amucha F.Żarnecki Praca Rozważamy
Bardziej szczegółowoFizyka 1- Mechanika. Wykład 4 26.X Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów
Fizyka 1- Mechanika Wykład 4 6.X.017 Zygmunt Szefliński Środowiskowe Laboratorium Ciężkich Jonów szef@fuw.edu.pl http://www.fuw.edu.pl/~szef/ III zasada dynamiki Zasada akcji i reakcji Każdemu działaniu
Bardziej szczegółowoPODSTAWY RACHUNKU WEKTOROWEGO
Transport, studia niestacjonarne I stopnia, semestr I Instytut L-5, Wydział Inżynierii Lądowej, Politechnika Krakowska Adam Wosatko Ewa Pabisek Skalar Definicja Skalar wielkość fizyczna (lub geometryczna)
Bardziej szczegółowo2.9. Zasada zachowania pędu (w układach izolowanych)
Informatyka 0/.9. Zasada zachowania pędu (w układach izolowanych) Z drugiego prawa dynamiki Newtona zapisanego w postaci wynika dp, mv p gdy otoczenie nie oddziałuje na cząstkę lub siła wypadkowa jest
Bardziej szczegółowobędzie momentem Twierdzenie Steinera
Wykład z fizyki, Piotr Posmykiewicz. Niech 90 oznacza moment bezwładności względem osi przechodzącej przez środek masy ciała o masie i niech będzie momentem bezwładności tego ciała względem osi równoległej
Bardziej szczegółowoDr Kazimierz Sierański www. If.pwr.wroc.pl/~sieranski Konsultacje pok. 320 A-1: codziennie po ćwiczeniach
Dr Kazimierz Sierański kazimierz.sieranski@pwr.edu.pl www. If.pwr.wroc.pl/~sieranski Konsultacje pok. 320 A-1: codziennie po ćwiczeniach Forma zaliczenia kursu: egzamin końcowy Grupa kursów -warunkiem
Bardziej szczegółowoWykład 2. Kinematyka. Podstawowe wielkości opisujące ruch. W tekście tym przedstawię podstawowe pojecia niezbędne do opiosu ruchu:
Wykład 2. Kinematyka. Aby prześledzić tok tego wykładu MUSISZ rozumieć pojęcie wektora, jego składowych w układzie kartezjańskim oraz w trakcie wykładu zrozumieć intuicyjnie pojęcie pochodnej funkcji jednej
Bardziej szczegółowoZasady zachowania. Fizyka I (Mechanika) Wykład VI:
Zasady zachowania Fizyka I (Mechanika) Wykład VI: Zasady zachowania energii i pędu Zasada zachowania momentu pędu Zderzenia elastyczne Układ środka masy Zasada zachowania pędu II zasada dynamiki Pęd układu
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2. Zasady pracy i energii. Wykład Nr 12. Prowadzący: dr Krzysztof Polko
MECHANIKA 2 Wykład Nr 12 Zasady pracy i energii Prowadzący: dr Krzysztof Polko WEKTOR POLA SIŁ Wektor pola sił możemy zapisać w postaci: (1) Prawa strona jest gradientem funkcji Φ, czyli (2) POTENCJAŁ
Bardziej szczegółowoDYNAMIKA SIŁA I JEJ CECHY
DYNAMIKA SIŁA I JEJ CECHY Wielkość wektorowa to wielkość fizyczna mająca cztery cechy: wartość liczbowa punkt przyłożenia (jest początkiem wektora, zaznaczamy na rysunku np. kropką) kierunek (to linia
Bardziej szczegółowoPraca domowa nr 2. Kinematyka. Dynamika. Nieinercjalne układy odniesienia.
Praca domowa nr 2. Kinematyka. Dynamika. Nieinercjalne układy odniesienia. Grupa 1. Kinematyka 1. W ciągu dwóch sekund od wystrzelenia z powierzchni ziemi pocisk przemieścił się o 40 m w poziomie i o 53
Bardziej szczegółowoKinematyka: opis ruchu
Kinematyka: opis ruchu Wstęp do Fizyki I (B+C) Wykład III: Pojęcia podstawowe punkt materialny, układ odniesienia, układ współrzędnych tor, prędkość, przyspieszenie Ruch jednostajny Pojęcia podstawowe
Bardziej szczegółowoOGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII
WYKŁAD 8 OGÓLNE PODSTAWY SPEKTROSKOPII E E0 sn( ωt kx) ; k π ; ω πν ; λ T ν E (m c 4 p c ) / E +, dla fotonu m 0 p c p hk Rozkład energ w stane równowag: ROZKŁAD BOLTZMANA!!!!! P(E) e E / kt N E N E/
Bardziej szczegółowoMECHANIKA 2 Wykład 7 Dynamiczne równania ruchu
MECHANIKA 2 Wykład 7 Dynamiczne równania ruchu Prowadzący: dr Krzysztof Polko Dynamiczne równania ruchu Druga zasada dynamiki zapisana w postaci: Jest dynamicznym wektorowym równaniem ruchu. Dynamiczne
Bardziej szczegółowoBryła sztywna. Fizyka I (B+C) Wykład XXI: Statyka Prawa ruchu Moment bezwładności Energia ruchu obrotowego
Bryła sztywna Fizyka I (B+C) Wykład XXI: Statyka Prawa ruchu Moment bezwładności Energia ruchu obrotowego Typ równowagi zależy od zmiany położenia środka masy ( Równowaga Statyka Bryły sztywnej umieszczonej
Bardziej szczegółowoV. TERMODYNAMIKA KLASYCZNA
46. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA. ERMODYNAMIKA KLASYCZNA ermodynamka jako nauka powstała w XIX w. Prawa termodynamk są wynkem obserwacj welu rzeczywstych procesów- są to prawa fenomenologczne modelu rzeczywstośc..
Bardziej szczegółowoXLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadanie teoretyczne
XLI OLIMPIADA FIZYCZNA ETAP WSTĘPNY Zadane teoretyczne Rozwąż dowolne rzez sebe wybrane dwa sośród odanych nże zadań: ZADANIE T Nazwa zadana: Protony antyrotony A. Cząstk o mase równe mase rotonu, ale
Bardziej szczegółowoRuch absolutny i względny
Janusz B. Kępka Ruch absolutny względny (Absolute and Relatve Moton) Warszawa 007 Janusz B. Kępka, wrzeseń 007 All rghts reserved. No reproducton, copy or transmsson of ths work of physcs may made wthout
Bardziej szczegółowo