OSIOWO-SYMETRYCZNE ZAGADNIENIE PRZEWODNICTWA CIEPŁA W KOMPOZYCIE WARSTWOWYM O STRUKTURZE PERIODYCZNEJ
|
|
- Franciszek Górski
- 6 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISNN X 3, s. 4-46, Gliwice 6 OSIOWO-SYMETRYCZNE ZAGADNIENIE PRZEWODNICTWA CIEPŁA W KOMPOZYCIE WARSTWOWYM O STRUKTURZE PERIODYCZNEJ DARIUSZ MARIUSZ PERKOWSKI STANISŁAW JAN MATYSIAK ROMAN KULCZYCKI-ŻYHAJŁO Wydział Mechaniczny, Politechnika Białostocka Streszczenie. W pracy rozpatrzono stacjonarne, osiowo-symetryczne zagadnienie przewodnictwa ciepła w warstwie kompozytowej. Przyjęto, że ośrodek składa się z periodycznie powtarzających się nieodkształcalnych dwuskładnikowych lamin. Założono, że górna powierzchnia warstwy jest nagrzewana zadanym strumieniem ciepła, zaś dolna powierzchnia jest utrzymywana w temperaturze zerowej. Stosując model homogenizowany z parametrami mikrolokalnymi oraz klasyczne podejście polegające na równaniu przewodnictwa ciepła z oscylującymi współczynnikami i odpowiednimi warunkami brzegowymi, otrzymano rozwiązania, które porównano.. WPROWADZENIE Ważnym aspektem modelowania ośrodków niejednorodnych poddanych obciążeniom mechanicznym i termicznym jest stworzenie modeli przybliżonych, które pozwalałyby wyznaczać rozkłady temperatury, przemieszczeń i naprężeń z dużą dokładnością. W przypadku kompozytów warstwowych o strukturze periodycznej, stosując równanie przewodnictwa ciepła Fouriera o nieciągłych, oscylujących współczynnikach do wyznaczania rozkładu temperatury konieczne jest spełnienie warunków ciągłości dla temperatury i strumienia ciepła na powierzchniach łączących różne warstwy. Prowadzi to do dużej liczby warunków brzegowych, co stwarza komplikacje obliczeniowe. Celowe jest więc zastosowanie modeli przybliżonych, które zapewniają spełnienie warunków ciągłości. W literaturze dotyczącej modelowania sprężystych kompozytów o strukturze periodycznej można znaleźć kilka metod prowadzących do teorii przybliżonych. Wymienimy tu np. teorię efektywnych modułów operującą uśrednionymi tensorami odkształceń i naprężeń [], model Suna C. T., Achenbacha J. D., Herrmanna G. [], teorię homogenizacji opartą na rozwinięciach asymptotycznych [], Sanchez-Palenica E. [9], teorią homogenizacji opartą na analizie niestandardowej []. Ostatnie podejście prowadzi do modelu homogenizowanego z parametrami mikrolokalnymi [7, 8, ]. Model ten został zastosowany do rozwiązywania wielu zagadnień brzegowych opisujących zagadnienia szczelin, kontaktowe. Jednakże niewiele jest prac związanych z porównaniem wyników otrzymanych poprzez zastosowanie modelu homogenizowanego (modelu przybliżonego) z rezultatami opartymi na klasycznych sformułowaniach [3-5]. Niniejsza praca stanowi uzupełnienie i kontynuację tej
2 4 D. M. PERKOWSKI, S. J. MATYSIAK, R. KULCZYCKI-ŻYHAJŁO tematyki. Zaprezentowano w niej i porównano wyniki obliczeń dla stacjonarnego, osiowosymetrycznego zagadnienia przewodnictwa ciepła dla warstwy kompozytowej otrzymane na podstawie dwóch podejść: klasycznym opisie i spełnieniu warunków brzegowych na powierzchniach łączących różne składniki kompozytu; modelu homogenizowanym z parametrami mikrolokalnymi.. SFORMUŁOWANIE I ROZWIĄZANIE ZAGADNIENIA Niech H będzie grubością warstwy kompozytowej nagrzewanej w kole o promieniu a zadanym strumieniem ciepła na górnej powierzchni ciała. Dalej zagadnienie będzie sformułowane w zmiennych bezwymiarowych r = r'/ a, z = z'/ a, gdzie ( r', z ') są współrzędnymi walcowymi z osią z ' przechodzącą przez środek koła nagrzewania. Warstwa jest zbudowana z n powtarzających się warstw podstawowych (dwuskładnikowych) o grubościach l, l o współczynnikach przewodnictwa ciepła K, K. Mamy więc wielkości bezwymiarowe h= H / a, δ = ( l+ l)/ a oraz h= nδ (Rys. ). Przyjęto dalej idealny kontakt termiczny pomiędzy warstwami. Górna powierzchnia kompozytu jest nagrzewana strumieniem ciepła o promieniu a o rozkładzie parabolicznym, zaś dolna jest utrzymana w zerowej temperaturze. Rys. Schemat rozpatrywanego zagadnienia. 3. PODEJŚCIE I MODEL HOMOGENIZOWANY Zgodnie z wynikami prac [-3] zakładamy, że pole temperatury ma postać: T(, rz) = θ(, rz) + hz ( ) γ(, rz), () gdzie θ (, rz) jest nieznaną funkcją zwaną makrotemperaturą, γ (, rz) jest nieznaną funkcją zwaną parametrem mikrolokalnym, zaś hz ( ) jest daną δ - periodyczną funkcją kształtu przyjętą w postaci: z,5 δ, dla z δ, l hz ( ) = ηz δ δ η = = (),5 δ+, dla δ z δ, l δ η η W modelu homogenizowanym z parametrami mikrolokalnymi dysponujemy następującymi aproksymacjami: T θ T θ T θ, + h'( z), r r. (3) oraz układem równań modelu
3 OSIOWO-SYMETRYCZNE ZAGADNIENIE PRZEWODNICTWA CIEPŁA W KOMPOZYCIE θ θ θ K γ r r r K % ( + + ) + [ ] =, (4) ˆ θ Kγ = [ K], z (5) gdzie: K ˆ η = ηk+ ( η) K, [ K] = η( K K), K = ηk+ K η (6) Eliminując parametry mikrolokalne z równania (4) wykorzystując równanie (5), dostajemy: θ θ * K K + + = r r r (7) gdzie oznaczono przez * [ K] KK K = K% = Kˆ ( η) K+ ηk. Rozpatrzymy następujące warunki brzegowe opisujące strumień ciepła o rozkładzie parabolicznym w kole o promieniu r: * θ K = aq() r = aq( r ) H( r) dla z = (8) oraz zerową temperaturę na dolnej powierzchni brzegowej warstwy T = dla z = nδ, (9) gdzie H jest funkcją Heaviside a. Stosując metodę transformacji Hankela, dostajemy makrotemperaturę θ (, rz) w postaci θ (, ) aq ds rz = J() sj( sr) { tanh( Sh)cosh( Sz) sinh( Sz) } *, S = s * KK % s K K%, () gdzie Jn( sr), n=, są funkcjami Bessela. () Całka występująca po prawej stronie wzoru () będzie policzona numerycznie. 4. PODEJŚCIE II OPIS KLASYCZNY Potraktujmy warstwę kompozytową jako n warstw jednorodnych. Analiza rozkładu temperatury oraz strumienia ciepła prowadzić będzie do rozwiązania n równań przewodnictwa ciepła: Ti Ti Ti + + =, r r r () warunków brzegowych na powierzchni z = T K = aq() r, (3) na powierzchni z = nδ = h T n =, (4) oraz warunków ciągłości na powierzchniach łączących poszczególne warstwy Ti Ti Ti = Ti, K = K, z = ( i ) δ + δ, i =,,..., n, (5a) Ti Ti+ Ti = Ti+, K = K, z = iδ, i =,,..., n. (5b) Ogólne rozwiązanie równań () ma postać odpowiednio:
4 44 D. M. PERKOWSKI, S. J. MATYSIAK, R. KULCZYCKI-ŻYHAJŁO dla warstwy pierwszego rodzaju T (, rz) = i ( δ δ δ δ ) = C ()cosh( s s(( i ) + z)) + C ()sinh( s s(( i ) + z)) sj ( sr) ds, 4i 3 4i dla warstwy drugiego rodzaju Funkcje () i i =,,..., n, ( δ δ ) i 4i 4i (6) T (, rz) = C ()cosh( s si ( z)) + C ()sinh( s si ( z)) sj ( sr) ds, (7) i =,,..., n. C s, i =,,...,4n wyznaczamy z 4n układu równań liniowych algebraicznych wynikającego z warunków brzegowych (3), (4) oraz (5a, b), który został rozwiązany numerycznie. 5. WYNIKI NUMERYCZNE I WNIOSKI Wyniki analizy numerycznej przedstawiono w postaci wykresów porównawczych, gdzie cienka szara linia odpowiada rozwiązaniu otrzymanemu na podstawie klasycznego opisu ze spełnieniem warunków brzegowych na powierzchniach łączących różne składniki kompozytu. Czarna gruba linia przedstawia rozwiązanie otrzymane za pomocą modelu homogenizowanego z parametrami mikrolokalnymi. Przejdźmy teraz do analizy otrzymanych wyników, najpierw do porównania rozkładów temperatury w strefie nagrzewania (Rys. a). Wykresy te przedstawią rozkład bezwymiarowej * temperatury T KK % / aq na górnej powierzchni laminatu składającego się z komórek elementarnych. Porównany tu został wpływ właściwości składników wchodzących w skład komórki periodyczności. Największe różnice pomiędzy rozwiązaniami dostrzegamy w środku strefy nagrzewania, co potwierdzają również prace [4, 7]. Analizując rozkład temperatur w głąb warstwy (Rys. b), zauważyć można dużą zgodność rozwiązań. Jak wskazują wcześniejsze prace [3-5], łącznie z niniejszą, dokładność otrzymanych wyników wzrasta przy zwiększeniu ilości warstw wchodzących w skład laminatu.,6 a) : K / K =.5,5 b) : = 4,4,3,, T ~ KK * / aq δ =., η =.5,5,5 r,6,5,4,3,, T ~ KK * / aq : : =.5 = 4 δ =., η =.5,5,5,75 z ~ Rys. Rozkład bezwymiarowej temperatury r T KK * / aq: a) dla z= przy zmiennym r, b) dla r= przy z.
5 OSIOWO-SYMETRYCZNE ZAGADNIENIE PRZEWODNICTWA CIEPŁA W KOMPOZYCIE Znaczący wpływ mają również właściwości cieplne składników. Widzimy, że przy większych różnicach pomiędzy nimi amplituda oscylacji rozwiązania dokładnego jest większa niż w przypadku, gdy składniki mają bardziej zbliżone właściwości.,8 : : =.5 = 4 δ =., η =.5,,9,7 : K / K =.5 : = 8 δ =., η =.5,6,5,4 /q,3 / q,,,5,5,75,5,5,75 Rys. 3 Rozkład bezwymiarowego strumienia ciepła / q dla r= w funkcji z. Podobne wnioski możemy sformułować w przypadku analizy rozkładu strumienia ciepła. Na rys. 3 pokazano rozkład bezwymiarowego strumienia ciepła / q płynącego przez warstwę prostopadle do uwarstwienia. Widać również, że amplituda oscylacji rośnie w przypadku większych różnic pomiędzy właściwościami termicznymi składników. Mniejsze różnice pomiędzy rozwiązaniami dostrzegamy gdy składnik drugiego rodzaju jest lepszym przewodnikiem i jego grubość stanowi 75% ( η =. 5) grubości warstewki elementarnej. Analogiczny przypadek obserwujemy, gdy warstewka pierwszego rodzaju jest znacznie lepszym przewodnikiem i stopień nasycenia warstwy podstawowej tą warstwą jest równy η =. 75 (patrz: rys. 4).,8 : : K / K =.5 = 4 δ =., η =.5,9,7 : K : / K =.5 = 8 δ =., η =.75,6,5,4 /q,3 / q,,,5,5,75,,4,6,8 Rys. 4 Rozkład bezwymiarowego strumienia ciepła / q dla r= w funkcji z przy η =.5,.75.
6 46 D. M. PERKOWSKI, S. J. MATYSIAK, R. KULCZYCKI-ŻYHAJŁO LITERATURA. Achenbach J.D., A theory of elasticity with microstructure for directionally reinforced composites, Inter. Centre for Mech. Sci., Courses and Lectures, No. 67, Springer Verlag, Wien, New York, Bensossan A., Linos J. L., Papanicolaou G., Asymptotic analysis for periodic structures, North Holland, Amsterdam, Kulczycki-Żyhajło R., Matysiak S. J., On some heat conduction in a periodically twolayered body: Comparative results, Bull. Pol. Ac. Sci.,Ser. Techn, Kulczycki-Żyhajło R., Matysiak S. J., On heat conduction in a semi-infinite periodically laminated layer, Int. Communications in Heat and Mass Transfer, -, 3, 5, p Kulczycki-Żyhajło R., Matysiak S. J., Perkowski D., On displacements and stresses in a semi-infinite laminated layer. Comparative results, Meccanica, 5, in courses of publication. 6. Kulczycki-Żyhajło R., Matysiak S. J., Perkowski D., Modelowanie termicznych warunków brzegowych na powierzchni prostopadłej do uwarstwienia w ośrodku warstwowym o strukturze periodycznej, Materiały III Sympozjum Mechaniki Zniszczenia Materiałów i Konstrukócji, Augustów, Matysiak S. J., Woźniak Cz., On the modeling of heat conduction problem in laminated bodies, Acta Mechanica 65, (986), Matysiak S. J., Woźniak Cz., On the microlocal modelling of thermoelasstic composites, J. Techn. Phys. 9, (988), Sanchez-Palenica E., Non-homogeneous media and vibration theory, Lecture Notes in Physics, No. 7, Springer Verlag, 98.. Sun C. T., Achenbach J. D., Herrmann G., Continuum theory for a laminated medium, Journal of Applied Mechanics, Vol. 35, Trans. ASME, Series R, September (968), Woźniak Cz., A nonstandard method of modeling of thermoelastic periodic composites, Int. J. Engng. Sci., 5, (987), AXIAL-SYMMETRIC PROBLEM OF HEAT CONDUCTION IN LAYERED COMPOSITES WITH PERIODIC STRUCTURES Summary. The stationary, axial-symmetric problem of heat conduction in a stratified layer is considered. The body is assumed to be composed of two rigid lamine. The upper boundary surface is heated by a given heat flux, the lower boundary is kept at zero temperature. The problem was solved by using the homogenized model as well as the description of heat conduction with oscillating coefficients and the obtained results are compared. Pracę wykonano w ramach realizacji pracy statutowej S/WM//3.
ZASTOSOWANIE METODY HOMOGENIZACJI DO WYZNACZANIA STAŁ YCH MATERIAŁ OWYCH MATERIAŁ U NIEJEDNORODNEGO
ZESZYTY NAUKOWE AKADEMII MARYNARKI WOJENNEJ ROK XLVII NR (66) 006 Lesł aw Kyzioł Akademia Marynarki Wojennej ZASTOSOWANIE METODY HOMOGENIZACJI DO WYZNACZANIA STAŁ YCH MATERIAŁ OWYCH MATERIAŁ U NIEJEDNORODNEGO
Bardziej szczegółowoWYBRANE ZAGADNIENIA KONTAKTOWE TEORII SPRĘŻYSTOŚCI OŚRODKÓW WARSTWOWYCH
WYBRANE ZAGADNIENIA KONTAKTOWE TEORII SPRĘŻYSTOŚCI OŚRODKÓW WARSTWOWYCH Roman KULCZYCKI-ŻYHAJŁO *, Waldemar KOŁODZIEJCZYK *, Gabriel ROGOWSKI * * Wydział Mechaniczn Politechnika Białostocka, ul. Wiejska
Bardziej szczegółowoANALIZA WRAŻLIWOŚCI CIENKIEJ WARSTWY METALOWEJ PODDANEJ DZIAŁANIU LASERA
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 1896-771X 43, s. 155-160, Gliwice 01 ANALIZA WRAŻLIWOŚCI CIENKIEJ WARSTWY METALOWEJ PODDANEJ DZIAŁANIU LASERA EWA MAJCHRZAK, JOLANTA DZIATKIEWICZ, GRAŻYNA KAŁUŻA Katedra Wytrzymałości
Bardziej szczegółowoMetoda elementów skończonych
Metoda elementów skończonych Wraz z rozwojem elektronicznych maszyn obliczeniowych jakimi są komputery zaczęły pojawiać się różne numeryczne metody do obliczeń wytrzymałości różnych konstrukcji. Jedną
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE WARSTWY POWIERZCHNIOWEJ O ZMIENNEJ TWARDOŚCI
Dr inż. Danuta MIEDZIŃSKA, email: dmiedzinska@wat.edu.pl Dr inż. Robert PANOWICZ, email: Panowicz@wat.edu.pl Wojskowa Akademia Techniczna, Katedra Mechaniki i Informatyki Stosowanej MODELOWANIE WARSTWY
Bardziej szczegółowoprof. dr hab. inż. Maria Kotełko Łódź, r.
prof. dr hab. inż. Maria Kotełko Łódź, 10.12.2016 r. maria.kotelko@p.lodz.pl Recenzja dorobku naukowego i wyodrębnionego jednotematycznego cyklu publikacji pt. Wybrane zagadnienia brzegowe ośrodków o zmiennych
Bardziej szczegółowoDrgania poprzeczne belki numeryczna analiza modalna za pomocą Metody Elementów Skończonych dr inż. Piotr Lichota mgr inż.
Drgania poprzeczne belki numeryczna analiza modalna za pomocą Metody Elementów Skończonych dr inż. Piotr Lichota mgr inż. Joanna Szulczyk Politechnika Warszawska Instytut Techniki Lotniczej i Mechaniki
Bardziej szczegółowoDOBÓR FUNKCJI WŁASNEJ PRZEMIESZCZENIA UKŁADÓW DRGAJĄCYCH GIĘTNIE W RUCHU UNOSZENIA
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 896-77X 33, s. 7-34, Gliwice 007 DOBÓR FUNKCJI WŁASNEJ PRZEMIESZCZENIA UKŁADÓW DRGAJĄCYCH GIĘTNIE W RUCHU UNOSZENIA ANDRZEJ BUCHACZ, SŁAWOMIR ŻÓŁKIEWSKI Instytut Automatyzacji
Bardziej szczegółowoWYKORZYSTANIE SYSTEMU Mathematica DO ROZWIĄZYWANIA ZAGADNIEŃ PRZEWODZENIA CIEPŁA
39/19 ARCHIWUM ODLEWNICTWA Rok 006, Rocznik 6, Nr 19 Archives of Foundry Year 006, Volume 6, Book 19 PAN - Katowice PL ISSN 164-5308 WYKORZYSTANIE SYSTEMU Mathematica DO ROZWIĄZYWANIA ZAGADNIEŃ PRZEWODZENIA
Bardziej szczegółowoRównanie przewodnictwa cieplnego (II)
Wykład 5 Równanie przewodnictwa cieplnego (II) 5.1 Metoda Fouriera dla pręta ograniczonego 5.1.1 Pierwsze zagadnienie brzegowe dla pręta ograniczonego Poszukujemy rozwiązania równania przewodnictwa spełniającego
Bardziej szczegółowoLaboratorium komputerowe z wybranych zagadnień mechaniki płynów
FORMOWANIE SIĘ PROFILU PRĘDKOŚCI W NIEŚCIŚLIWYM, LEPKIM PRZEPŁYWIE PRZEZ PRZEWÓD ZAMKNIĘTY Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia będzie analiza formowanie się profilu prędkości w trakcie przepływu płynu przez
Bardziej szczegółowoPRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE
Nazwa przedmiotu: PODSTAWY MODELOWANIA PROCESÓW WYTWARZANIA Fundamentals of manufacturing processes modeling Kierunek: Mechanika i Budowa Maszyn Rodzaj przedmiotu: obowiązkowy na specjalności APWiR Rodzaj
Bardziej szczegółowoMETODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH
METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH PROJEKT Prowadzący: Dr hab. Tomasz Stręk Wykonali: Hubert Bilski Piotr Hoffman Grupa: Rok akademicki: 2011/2012 Semestr: VII Spis treści: 1.Analiza ugięcia sanek...3 2.Analiza
Bardziej szczegółowoAerodynamika I Efekty lepkie w przepływach ściśliwych.
Aerodynamika I Efekty lepkie w przepływach ściśliwych. przepłw wokół profilu RAE-2822 (M = 0.85, Re = 6.5 10 6, α = 2 ) Efekty lepkie w przepływach ściśliwych Równania ruchu lepkiego płynu ściśliwego Całkowe
Bardziej szczegółowo(iii) zjawisko efektu brzegowego w mechanice kompozytów,
Ewaryst Wierzbicki doktor habilitowany nauk technicznych Katedra Inżynierii Budowlanej SGGW Wydział Budownictwa i Inżynierii Środowiska SGGW ur. 7 lutego 1955 roku w Warszawie 1. Zainteresowania badawcze:
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE ROZKŁADU TEMPERATUR W PRZEGRODACH ZEWNĘTRZNYCH WYKONANYCH Z UŻYCIEM LEKKICH KONSTRUKCJI SZKIELETOWYCH
Budownictwo o Zoptymalizowanym Potencjale Energetycznym 2(18) 2016, s. 55-60 DOI: 10.17512/bozpe.2016.2.08 Maciej MAJOR, Mariusz KOSIŃ Politechnika Częstochowska MODELOWANIE ROZKŁADU TEMPERATUR W PRZEGRODACH
Bardziej szczegółowoF + R = 0, u A = 0. u A = 0. f 0 f 1 f 2. Relację pomiędzy siłami zewnętrznymi i wewnętrznymi
MES Część I Najprostszy na świecie przykład rozwiązania zagadnienia za pomocą MES Dwie sprężyny Siły zewnętrzne i wewnętrzne działające na element A B R F F + R, u A R f f F R + f, f + f, f + F, u A Równania
Bardziej szczegółowoNajprostszy element. F+R = 0, u A = 0. u A = 0. Mamy problem - równania zawierają siły, a warunek umocowania - przemieszczenia
MES skończony Najprostszy element Część I Najprostszy na świecie przykład rozwiązania zagadnienia za pomocą MES Dwie sprężyny Siły zewnętrzne i wewnętrzne działające na element A B R F F+R, u A R f f F
Bardziej szczegółowo- prędkość masy wynikająca z innych procesów, np. adwekcji, naprężeń itd.
4. Równania dyfuzji 4.1. Prawo zachowania masy cd. Równanie dyfuzji jest prostą konsekwencją prawa zachowania masy, a właściwie to jest to prawo zachowania masy zapisane dla procesu dyfuzji i uwzględniające
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE POLA TEMPERATURY MOSTKÓW CIEPLNYCH PRZY WYKORZYSTANIU METODY ELEMENTÓW BRZEGOWYCH. Piotr RYNKOWSKI, Tomasz Janusz TELESZEWSKI
ODEOWANIE POA TEPERATURY OSTKÓW CIEPNYCH PRZY WYKORZYSTANIU ETODY EEENTÓW BRZEGOWYCH Piotr RYNKOWSKI, Tomasz Janusz TEESZEWSKI Wydział Budownictwa i Inżynierii Środowiska, Politechnika Białostocka, ul.
Bardziej szczegółowoPORÓWNANIE ROZWIĄZAŃ ZAGADNIENIA PRZEWODNICTWA CIEPLNEGO W PRZEWODNIKACH WARSTWOWYCH W MODELACH TOLERANCYJNYM I ASYMPTOTYCZNYM
MODELOWNIE INŻYNIERSKIE 17 nr 65 ISSN 1896-771X PORÓWNNIE ROZWIĄZŃ ZGDNIENI PRZEWODNICW CIEPLNEGO W PRZEWODNIKCH WRSWOWYCH W MODELCH OLERNCYJNYM I SYMPOYCZNYM Vazgen Bagdasaryan 1a, Marek Chalecki 1b 1
Bardziej szczegółowoMETODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH
METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH PROJEKT Prowadzący: Dr hab. Tomasz Stręk Wykonali: Anna Markowska Michał Marczyk Grupa: IM Rok akademicki: 2011/2012 Semestr: VII Spis treści: 1.Analiza ugięcia sedesu...3
Bardziej szczegółowoPolitechnika Poznańska
Politechnika Poznańska Metoda Elementów Skończonych Mechanika i Budowa Maszyn Prowadzący: dr hab. Tomasz Stręk, prof. nadzw. Wykonali: Maria Kubacka Paweł Jakim Patryk Mójta 1 Spis treści: 1. Symulacja
Bardziej szczegółowoWyznaczanie współczynnika przenikania ciepła dla przegrody płaskiej
Katedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Wyznaczanie współczynnika przenikania ciepła dla przegrody płaskiej - - Wstęp teoretyczny Jednym ze sposobów wymiany ciepła jest przewodzenie.
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE POŁĄCZEŃ TYPU SWORZEŃ OTWÓR ZA POMOCĄ MES BEZ UŻYCIA ANALIZY KONTAKTOWEJ
Jarosław MAŃKOWSKI * Andrzej ŻABICKI * Piotr ŻACH * MODELOWANIE POŁĄCZEŃ TYPU SWORZEŃ OTWÓR ZA POMOCĄ MES BEZ UŻYCIA ANALIZY KONTAKTOWEJ 1. WSTĘP W analizach MES dużych konstrukcji wykonywanych na skalę
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE ZA POMOCĄ MES Analiza statyczna ustrojów powierzchniowych
MODELOWANIE ZA POMOCĄ MES Analiza statyczna ustrojów powierzchniowych PODSTAWY KOMPUTEROWEGO MODELOWANIA USTROJÓW POWIERZCHNIOWYCH Budownictwo, studia I stopnia, semestr VI przedmiot fakultatywny rok akademicki
Bardziej szczegółowoSTATYKA Z UWZGLĘDNIENIEM DUŻYCH SIŁ OSIOWYCH
Część. STATYKA Z UWZGLĘDNIENIEM DUŻYCH SIŁ OSIOWYCH.. STATYKA Z UWZGLĘDNIENIEM DUŻYCH SIŁ OSIOWYCH Rozwiązując układy niewyznaczalne dowolnie obciążone, bardzo często pomijaliśmy wpływ sił normalnych i
Bardziej szczegółowoPŁYTY OPIS W UKŁADZIE KARTEZJAŃSKIM Charakterystyczne wielkości i równania
Charakterystyczne wielkości i równania Mechanika materiałów i konstrukcji budowlanych, studia II stopnia rok akademicki 2012/2013 Instytut L-5, Wydział Inżynierii Lądowej, Politechnika Krakowska Adam Wosatko
Bardziej szczegółowoMETODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH
METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH PROJEKT Prowadzący: Dr hab. Tomasz Stręk Wykonali: Kubala Michał Pomorski Damian Grupa: KMiU Rok akademicki: 2011/2012 Semestr: VII Spis treści: 1.Analiza ugięcia belki...3
Bardziej szczegółowoANALIZA WYMIANY CIEPŁA OŻEBROWANEJ PŁYTY GRZEWCZEJ Z OTOCZENIEM
Wymiana ciepła, żebro, ogrzewanie podłogowe, komfort cieplny Henryk G. SABINIAK, Karolina WIŚNIK* ANALIZA WYMIANY CIEPŁA OŻEBROWANEJ PŁYTY GRZEWCZEJ Z OTOCZENIEM W artykule przedstawiono sposób wymiany
Bardziej szczegółowoZałącznik D (EC 7) Przykład analitycznej metody obliczania oporu podłoża
Załącznik D (EC 7) Przykład analitycznej metody obliczania oporu podłoża D.1 e używane w załączniku D (1) Następujące symbole występują w Załączniku D: A' = B' L efektywne obliczeniowe pole powierzchni
Bardziej szczegółowoProblem Odwrotny rozchodzenia się fali Love'a w falowodach sprężystych obciążonych cieczą lepką
Problem Odwrotny rozchodzenia się fali Love'a w falowodach sprężystych obciążonych cieczą lepką Dr hab. Piotr Kiełczyński, prof. w IPPT PAN, Instytut Podstawowych Problemów Techniki PAN Zakład Teorii Ośrodków
Bardziej szczegółowoZastosowanie MES do rozwiązania problemu ustalonego przepływu ciepła w obszarze 2D
Równanie konstytutywne opisujące sposób w jaki ciepło przepływa w materiale o danych właściwościach, prawo Fouriera Macierz konstytutywna (właściwości) materiału Wektor gradientu temperatury Wektor strumienia
Bardziej szczegółowo1 Charakterystyka ustrojów powierzchniowych. Anna Stankiewicz
1 Charakterystyka ustrojów powierzchniowych Anna Stankiewicz e-mail: astankiewicz@l5.pk.edu.pl Tematyka zajęć Przykłady konstrukcji inżynierskich Klasyfikacja ustrojów powierzchniowych Podstawowe pojęcia
Bardziej szczegółowoWyznaczanie modułu Younga metodą strzałki ugięcia
Ćwiczenie M12 Wyznaczanie modułu Younga metodą strzałki ugięcia M12.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie wartości modułu Younga różnych materiałów poprzez badanie strzałki ugięcia wykonanych
Bardziej szczegółowoWPŁYW SZYBKOŚCI STYGNIĘCIA NA WŁASNOŚCI TERMOFIZYCZNE STALIWA W STANIE STAŁYM
2/1 Archives of Foundry, Year 200, Volume, 1 Archiwum Odlewnictwa, Rok 200, Rocznik, Nr 1 PAN Katowice PL ISSN 1642-308 WPŁYW SZYBKOŚCI STYGNIĘCIA NA WŁASNOŚCI TERMOFIZYCZNE STALIWA W STANIE STAŁYM D.
Bardziej szczegółowoPROJEKT METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH
POLITECHNIKA POZNAŃSKA PROJEKT METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH Prowadzący: dr hab. Tomasz Stręk Wykonali: Kajetan Wilczyński Maciej Zybała Gabriel Pihan Wydział Budowy Maszyn i Zarządzania Mechanika i Budowa
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE RACHUNKU OPERATORÓW MIKUS- IŃSKIEGO W PEWNYCH ZAGADNIENIACH DYNAMIKI KONSTRUKCJI
Budownictwo 18 Mariusz Poński ZASTOSOWANIE RACHUNKU OPERATORÓW MIKUS- IŃSKIEGO W PEWNYCH ZAGADNIENIACH DYNAMIKI KONSTRUKCJI 1. Metody transformacji całkowych Najczęściej spotykaną metodą rozwiązywania
Bardziej szczegółowoWzór Żurawskiego. Belka o przekroju kołowym. Składowe naprężenia stycznego można wyrazić następująco (np. [1,2]): T r 2 y ν ) (1) (2)
Przykłady rozkładu naprężenia stycznego w przekrojach belki zginanej nierównomiernie (materiał uzupełniający do wykładu z wytrzymałości materiałów I, opr. Z. Więckowski, 11.2018) Wzór Żurawskiego τ xy
Bardziej szczegółowoWYKORZYSTANIE MES DO WYZNACZANIA WPŁYWU PĘKNIĘCIA W STOPIE ZĘBA KOŁA NA ZMIANĘ SZTYWNOŚCI ZAZĘBIENIA
ZESZYTY NAUKOWE POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ 2009 Seria: TRANSPORT z. 65 Nr kol. 1807 Tomasz FIGLUS, Piotr FOLĘGA, Piotr CZECH, Grzegorz WOJNAR WYKORZYSTANIE MES DO WYZNACZANIA WPŁYWU PĘKNIĘCIA W STOPIE ZĘBA
Bardziej szczegółowoZACHODNIOPOMORSKI UNIWERSYTET TECHNOLOGICZNY
ZACHODNIOPOMORSKI UNIWERSYTET TECHNOLOGICZNY w Szczecinie Z ACHODNIOPOM UNIWERSY T E T T E CH OR NO SKI LOGICZNY KATEDRA MECHANIKI I PODSTAW KONSTRUKCJI MASZYN Instrukcja do ćwiczeń laboratoryjnych z metody
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH
LABORATORIUM METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH Projekt z wykorzystaniem programu COMSOL Multiphysics Prowadzący: dr hab. Tomasz Stręk, prof. PP Wykonali: Aleksandra Oźminkowska, Marta Woźniak Wydział: Elektryczny
Bardziej szczegółowoPodstawowe przypadki (stany) obciążenia elementów : 1. Rozciąganie lub ściskanie 2. Zginanie 3. Skręcanie 4. Ścinanie
Podstawowe przypadki (stany) obciążenia elementów : 1. Rozciąganie lub ściskanie 2. Zginanie 3. Skręcanie 4. Ścinanie Rozciąganie lub ściskanie Zginanie Skręcanie Ścinanie 1. Pręt rozciągany lub ściskany
Bardziej szczegółowoPROBLEMY NIEKONWENCJONALNYCH UKŁADÓW ŁOŻYSKOWYCH Łódź 09-10 maja 1995 roku
PROBLEMY NIEKONWENCJONALNYCH UKŁADÓW ŁOŻYSKOWYCH Łódź 09-10 maja 1995 roku Edward Walicki, Anna Walicka, Tomasz Karpiński (WSI Zielona Góra) PARAMETRY MECHANICZNE WIELOKRZYWKOWEGO ŁOŻYSKA STOŻKOWEGO SMAROWANEGO
Bardziej szczegółowoPodstawy projektowania cieplnego budynków
Politechnika Gdańsk Wydział Inżynierii Lądowej i Środowiska Podstawy projektowania cieplnego budynków Zadanie projektowe Budownictwo Ogólne, sem. IV, studia zaoczne ETAP I Współczynnik przenikania ciepła
Bardziej szczegółowoFunkcje wymierne. Funkcja homograficzna. Równania i nierówności wymierne.
Funkcje wymierne. Funkcja homograficzna. Równania i nierówności wymierne. Funkcja homograficzna. Definicja. Funkcja homograficzna jest to funkcja określona wzorem f() = a + b c + d, () gdzie współczynniki
Bardziej szczegółowoPŁYTY OPIS W UKŁADZIE KARTEZJAŃSKIM Charakterystyczne wielkości i równania
Charakterystyczne wielkości i równania PODSTAWY KOMPUTEROWEGO MODELOWANIA USTROJÓW POWIERZCHNIOWYCH Budownictwo, studia I stopnia, semestr VI przedmiot fakultatywny Instytut L-5, Wydział Inżynierii Lądowej,
Bardziej szczegółowoWYKORZYSTANIE METODY ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH W MODELOWANIU WYMIANY CIEPŁA W PRZEGRODZIE BUDOWLANEJ WYKONANEJ Z PUSTAKÓW STYROPIANOWYCH
Budownictwo o Zoptymalizowanym Potencjale Energetycznym 2(18) 2016, s. 35-40 DOI: 10.17512/bozpe.2016.2.05 Paweł HELBRYCH Politechnika Częstochowska WYKORZYSTANIE METODY ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH W MODELOWANIU
Bardziej szczegółowoINSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 5
KATEDRA MECHANIKI STOSOWANEJ Wydział Mechaniczny POLITECHNIKA LUBELSKA INSTRUKCJA DO ĆWICZENIA NR 5 PRZEDMIOT TEMAT OPRACOWAŁ MODELOWANIE UKŁADÓW MECHANICZNYCH Badania analityczne układu mechanicznego
Bardziej szczegółowoMetody numeryczne Wykład 4
Metody numeryczne Wykład 4 Dr inż. Michał Łanczont Instytut Elektrotechniki i Elektrotechnologii E419, tel. 4293, m.lanczont@pollub.pl, http://m.lanczont.pollub.pl Zakres wykładu Metody skończone rozwiązywania
Bardziej szczegółowoPRZEWODNIK PO PRZEDMIOCIE
Nazwa przedmiotu: MODELOWANIE I SYMULACJA PROCESÓW WYTWARZANIA Modeling and Simulation of Manufacturing Processes Kierunek: Mechatronika Rodzaj przedmiotu: obowiązkowy specjalności PSM Rodzaj zajęć: wykład,
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 15 WYZNACZANIE (K IC )
POLITECHNIKA WROCŁAWSKA Imię i Nazwisko... WYDZIAŁ MECHANICZNY Wydzia ł... Wydziałowy Zakład Wytrzymałości Materiałów Rok... Grupa... Laboratorium Wytrzymałości Materiałów Data ćwiczenia... ĆWICZENIE 15
Bardziej szczegółowoRównanie przewodnictwa cieplnego (I)
Wykład 4 Równanie przewodnictwa cieplnego (I) 4.1 Zagadnienie Cauchy ego dla pręta nieograniczonego Rozkład temperatury w jednowymiarowym nieograniczonym pręcie opisuje funkcja u = u(x, t), spełniająca
Bardziej szczegółowoWykorzystanie programu COMSOL do analizy zmiennych pól p l temperatury. Tomasz Bujok promotor: dr hab. Jerzy Bodzenta, prof. Politechniki Śląskiej
Wykorzystanie programu COMSOL do analizy zmiennych pól p l temperatury metodą elementów w skończonych Tomasz Bujok promotor: dr hab. Jerzy Bodzenta, prof. Politechniki Śląskiej Plan prezentacji Założenia
Bardziej szczegółowoPrzedmowa Przewodność cieplna Pole temperaturowe Gradient temperatury Prawo Fourier a...15
Spis treści 3 Przedmowa. 9 1. Przewodność cieplna 13 1.1. Pole temperaturowe.... 13 1.2. Gradient temperatury..14 1.3. Prawo Fourier a...15 1.4. Ustalone przewodzenie ciepła przez jednowarstwową ścianę
Bardziej szczegółowo[ P ] T PODSTAWY I ZASTOSOWANIA INŻYNIERSKIE MES. [ u v u v u v ] T. wykład 4. Element trójkątny płaski stan (naprężenia lub odkształcenia)
PODSTAWY I ZASTOSOWANIA INŻYNIERSKIE MES wykład 4 Element trójkątny płaski stan (naprężenia lub odkształcenia) Obszar zdyskretyzowany trójkątami U = [ u v u v u v ] T stopnie swobody elementu P = [ P ]
Bardziej szczegółowoProjekt z przedmiotu Metoda Elementów Skończonych
Projekt z przedmiotu Metoda Elementów Skończonych Prowadzący: dr hab. inż., prof. nadzw. Tomasz Stręk Autorzy: Marcel Pilarski Krzysztof Rosiński IME, MiBM, WBMiZ semestr VII, rok akademicki 2013/2014
Bardziej szczegółowoPolitechnika Poznańska. Projekt Metoda Elementów Skończonych
Politechnika Poznańska Projekt Metoda Elementów Skończonych Prowadzący: Dr hab. T. Stręk, prof. nadzw. Wykonali: Piotr Czajka Piotr Jabłoński Mechanika i Budowa Maszyn Profil dypl. : IiRW 2 Spis treści
Bardziej szczegółowoPrzepływy Taylora-Couetta z wymianą ciepła. Ewa Tuliszka-Sznitko, Kamil Kiełczewski Wydział Maszyn Roboczych i Transportu
Przepływy Taylora-Couetta z wymianą ciepła Ewa Tuliszka-Sznitko, Kamil Kiełczewski Wydział Maszyn Roboczych i Transportu Typowy przepływ Taylora-Couetta to przepływ lepki pomiędzy dwoma koncentrycznymi
Bardziej szczegółowoWprowadzenie do WK1 Stan naprężenia
Wytrzymałość materiałów i konstrukcji 1 Wykład 1 Wprowadzenie do WK1 Stan naprężenia Płaski stan naprężenia Dr inż. Piotr Marek Wytrzymałość Konstrukcji (Wytrzymałość materiałów, Mechanika konstrukcji)
Bardziej szczegółowoZwój nad przewodzącą płytą METODA ROZDZIELENIA ZMIENNYCH
METODA ROZDZIELENIA ZMIENNYCH (2) (3) (10) (11) Modelowanie i symulacje obiektów w polu elektromagnetycznym 1 Rozwiązania równań (10-11) mają ogólną postać: (12) (13) Modelowanie i symulacje obiektów w
Bardziej szczegółowoRÓWNANIE DYNAMICZNE RUCHU KULISTEGO CIAŁA SZTYWNEGO W UKŁADZIE PARASOLA
Dr inż. Andrzej Polka Katedra Dynamiki Maszyn Politechnika Łódzka RÓWNANIE DYNAMICZNE RUCHU KULISTEGO CIAŁA SZTYWNEGO W UKŁADZIE PARASOLA Streszczenie: W pracy opisano wzajemne położenie płaszczyzny parasola
Bardziej szczegółowoWSTĘPNE MODELOWANIE ODDZIAŁYWANIA FALI CIŚNIENIA NA PÓŁSFERYCZNY ELEMENT KOMPOZYTOWY O ZMIENNEJ GRUBOŚCI
WSTĘPNE MODELOWANIE ODDZIAŁYWANIA FALI CIŚNIENIA NA PÓŁSFERYCZNY ELEMENT KOMPOZYTOWY O ZMIENNEJ GRUBOŚCI Robert PANOWICZ Danuta MIEDZIŃSKA Tadeusz NIEZGODA Wiesław BARNAT Wojskowa Akademia Techniczna,
Bardziej szczegółowoVII. Elementy teorii stabilności. Funkcja Lapunowa. 1. Stabilność w sensie Lapunowa.
VII. Elementy teorii stabilności. Funkcja Lapunowa. 1. Stabilność w sensie Lapunowa. W rozdziale tym zajmiemy się dokładniej badaniem stabilności rozwiązań równania różniczkowego. Pojęcie stabilności w
Bardziej szczegółowo1. PODSTAWY TEORETYCZNE
1. PODSTAWY TEORETYCZNE 1 1. 1. PODSTAWY TEORETYCZNE 1.1. Wprowadzenie W pierwszym wykładzie przypomnimy podstawowe działania na macierzach. Niektóre z nich zostały opisane bardziej szczegółowo w innych
Bardziej szczegółowoPolitechnika Poznańska. Metoda Elementów Skończonych
Politechnika Poznańska Metoda Elementów Skończonych Prowadzący: dr hab. Tomasz Stręk, prof. nadzw. Wykonały: Górna Daria Krawiec Daria Łabęda Katarzyna Spis treści: 1. Analiza statyczna rozkładu ciepła
Bardziej szczegółowoPolitechnika Poznańska
Politechnika Poznańska Wydział Budowy Maszyn i Zarządzania Mechanika i Budowa Maszyn Grupa M2 Semestr V Metoda Elementów Skończonych prowadzący: dr hab. T. Stręk, prof. nadzw. wykonawcy: Grzegorz Geisler
Bardziej szczegółowo8. PODSTAWY ANALIZY NIELINIOWEJ
8. PODSTAWY ANALIZY NIELINIOWEJ 1 8. 8. PODSTAWY ANALIZY NIELINIOWEJ 8.1. Wprowadzenie Zadania nieliniowe mają swoje zastosowanie na przykład w rozwiązywaniu cięgien. Przyczyny nieliniowości: 1) geometryczne:
Bardziej szczegółowoKATEDRA MECHANIKI KONSTRUKCJI RYS HISTORYCZNY
Z E S Z Y T Y N A U K O W E P O L I T E C H N I K I Ł Ó D Z K I E J Nr 1112 BUDOWNICTWO, z. 64 2012 BOHDAN MICHALAK Wydział Budownictwa, Architektury i Inżynierii Środowiska Politechniki Łódzkiej KATEDRA
Bardziej szczegółowoRównania różniczkowe cząstkowe drugiego rzędu
Równania różniczkowe cząstkowe drugiego rzędu Marcin Orchel Spis treści 1 Wstęp 1 1.1 Metoda faktoryzacji (rozdzielania zmiennych)................ 5 1.2 Metoda funkcji Greena.............................
Bardziej szczegółowoFUNKCJA LINIOWA. A) B) C) D) Wskaż, dla którego funkcja liniowa określona wzorem jest stała. A) B) C) D)
FUNKCJA LINIOWA 1. Funkcja jest rosnąca, gdy 2. Wskaż, dla którego funkcja liniowa jest rosnąca Wskaż, dla którego funkcja liniowa określona wzorem jest stała. 3. Funkcja liniowa A) jest malejąca i jej
Bardziej szczegółowoPOWTÓRKA ROZDZIAŁU III FUNKCJA LINIOWA
POWTÓRKA ROZDZIAŁU III FUNKCJA LINIOWA I. Wykresy funkcji 1. Na rysunku przedstawiony jest fragment wykresu pewnej funkcji liniowej y=ax+b. Jakie znaki mają współczynniki a i b? A. a
Bardziej szczegółowoMateriały edukacyjne dla doradców Na podstawie projektu gotowego z kolekcji Muratora M03a Moje Miejsce. i audytorów energetycznych
Optymalizacja energetyczna budynków Świadectwo energetycznej Fizyka budowli dla z BuildDesk. domu jednorodzinnego. Instrukcja krok po kroku Materiały edukacyjne dla doradców Na podstawie projektu gotowego
Bardziej szczegółowoPolitechnika Poznańska
Poznań, 19.01.2013 Politechnika Poznańska Wydział Budowy Maszyn i Zarządzania Mechanika i Budowa Maszyn Technologia Przetwarzania Materiałów Semestr 7 METODA ELEMENTÓW SKOŃCZONYCH PROJEKT Prowadzący: dr
Bardziej szczegółowoO MACIERZACH I UKŁADACH RÓWNAŃ
O MACIERZACH I UKŁADACH RÓWNAŃ Problem Jak rozwiązać podany układ równań? 2x + 5y 8z = 8 4x + 3y z = 2x + 3y 5z = 7 x + 8y 7z = Definicja Równanie postaci a x + a 2 x 2 + + a n x n = b gdzie a, a 2, a
Bardziej szczegółowoModelowanie zagadnień cieplnych: analiza porównawcza wyników programów ZSoil i AnsysFluent
Piotr Olczak 1, Agata Jarosz Politechnika Krakowska 2 Modelowanie zagadnień cieplnych: analiza porównawcza wyników programów ZSoil i AnsysFluent Wprowadzenie Autorzy niniejszej pracy dokonali porównania
Bardziej szczegółowoPolitechnika Poznańska. Metoda Elementów Skończonych
Politechnika Poznańska PROJEKT: Metoda Elementów Skończonych Prowadzący: Dr hab. Tomasz Stręk Autorzy: Rafał Wesoły Daniel Trojanowicz Wydział: WBMiZ Kierunek: MiBM Specjalność: IMe Spis treści: 1. Zagadnienie
Bardziej szczegółowoKilka spraw praktycz-
Kilka spraw praktycz- MES2 2 nych Część I Uproszczenia, cd. Symetria konstrukcji Zasada nr. Uwzględniamy symetrię rakz -displ. y-displ.=z-displ. z z y y z y rak z-displ. rak z-displ. W tym przypadku wystarczy
Bardziej szczegółowoANALIZA NUMERYCZNA PŁASZCZYZNY FAZOWEJ DLA FALI BIEGNĄCEJ W MATERIALE ZAHORSKIEGO
Budownictwo o zoptymalizowanym potencjale energetycznym Izabela MAJOR, Maciej MAJOR Politechnika Częstochowska ANALIZA NUMERYCZNA PŁASZCZYZNY FAZOWEJ DLA FALI BIEGNĄCEJ W MATERIALE ZAHORSKIEGO This paper
Bardziej szczegółowoFUNKCJA KWADRATOWA. Zad 1 Przedstaw funkcję kwadratową w postaci ogólnej. Postać ogólna funkcji kwadratowej to: y = ax + bx + c;(
Zad Przedstaw funkcję kwadratową w postaci ogólnej Przykład y = ( x ) + 5 (postać kanoniczna) FUNKCJA KWADRATOWA Postać ogólna funkcji kwadratowej to: y = ax + bx + c;( a 0) Aby ją uzyskać pozbywamy się
Bardziej szczegółowoPolitechnika Poznańska Metoda elementów skończonych. Projekt
Politechnika Poznańska Metoda elementów skończonych Projekt Prowadzący: dr hab. Tomasz Stręk Autorzy: Bartosz Walda Łukasz Adach Wydział: Budowy Maszyn i Zarządzania Kierunek: Mechanika i Budowa Maszyn
Bardziej szczegółowoWyboczenie ściskanego pręta
Wszelkie prawa zastrzeżone Mechanika i wytrzymałość materiałów - instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego: 1. Wstęp Wyboczenie ściskanego pręta oprac. dr inż. Ludomir J. Jankowski Zagadnienie wyboczenia
Bardziej szczegółowoPole temperatury - niestacjonarne (temperatura zależy od położenia elementu ciała oraz czasu) (1.1) (1.2a)
PODSAWY WYMIANY CIEPŁA. Postawowe pojęcia w wymianie ciepła Sposoby transportu ciepła: przewozenie konwekcja - swobona - wymuszona promieniowanie ransport ciepła w ciałach stałych obywa się na roze przewozenia.
Bardziej szczegółowo1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych. , u x1 x 2
Temat 1 Pojęcia podstawowe 1.1 Przegląd wybranych równań i modeli fizycznych Równaniem różniczkowym cząstkowym rzędu drugiego o n zmiennych niezależnych nazywamy równanie postaci gdzie u = u (x 1, x,...,
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH Wydział Mechaniczny Technologiczny PRACA DYPLOMOWA MAGISTERSKA
POLITECHNIKA ŚLĄSKA W GLIWICACH Wydział Mechaniczny Technologiczny PRACA DYPLOMOWA MAGISTERSKA Wykorzystanie pakietu MARC/MENTAT do modelowania naprężeń cieplnych Spis treści Pole temperatury Przykład
Bardziej szczegółowoANALIZA BELKI DREWNIANEJ W POŻARZE
Proceedings of the 5 th International Conference on New Trends in Statics and Dynamics of Buildings October 19-20, 2006 Bratislava, Slovakia Faculty of Civil Engineering STU Bratislava Slovak Society of
Bardziej szczegółowoSYSTEMY ELEKTROMECHANICZNE kier. Elektrotechnika, studia 2 stopnia stacjonarne, sem. 1, 1, 2012/2013 SZKIC DO WYKŁADÓW Cz. 3
SYSTEMY ELEKTROMECHANICZNE kier. Elektrotechnika, studia 2 stopnia stacjonarne, sem. 1, 1, 2012/2013 SZKIC DO WYKŁADÓW Cz. 3 ZASADY ROZWIĄZANIA MODELU DYNAMICZNEGO Mieczysław RONKOWSK Politechnika Gdańska
Bardziej szczegółowoAnaliza dynamiczna fundamentu blokowego obciążonego wymuszeniem harmonicznym
Analiza dynamiczna fundamentu blokowego obciążonego wymuszeniem harmonicznym Tomasz Żebro Wersja 1.0, 2012-05-19 1. Definicja zadania Celem zadania jest rozwiązanie zadania dla bloku fundamentowego na
Bardziej szczegółowoDWUTEOWA BELKA STALOWA W POŻARZE - ANALIZA PRZESTRZENNA PROGRAMAMI FDS ORAZ ANSYS
Proceedings of the 5 th International Conference on New Trends in Statics and Dynamics of Buildings October 19-20, 2006 Bratislava, Slovakia Faculty of Civil Engineering STU Bratislava Slovak Society of
Bardziej szczegółowoTRAJEKTORIE WARTOŚCI WŁASNYCH PÓL SIŁ WEWNĘTRZNYCH W TARCZACH I PŁYTACH ANIZOTROPOWYCH
TRAJEKTORIE WARTOŚCI WŁASNYCH PÓL SIŁ WEWNĘTRZNYCH W TARCZACH I PŁYTACH ANIZOTROPOWYCH Aleksander SZWED, Stanisław JEMIOŁO, Marcin GAJEWSKI Instytut Mechaniki Konstrukcji Inżynierskich PW. WSTĘP W przypadku
Bardziej szczegółowoWRAŻLIWOŚĆ POWŁOKI CYLINDRYCZNEJ NA ZMIANĘ GRUBOŚCI
Budownictwo 16 Halina Kubiak, Maksym Grzywiński WRAŻLIWOŚĆ POWŁOKI CYLINDRYCZNEJ NA ZMIANĘ GRUBOŚCI Wstęp Zadaniem analizy wrażliwości konstrukcji jest opisanie zależności pomiędzy odpowiedzią determinowaną
Bardziej szczegółowoLaboratorium komputerowe z wybranych zagadnień mechaniki płynów
ANALIZA PRZEKAZYWANIA CIEPŁA I FORMOWANIA SIĘ PROFILU TEMPERATURY DLA NIEŚCIŚLIWEGO, LEPKIEGO PRZEPŁYWU LAMINARNEGO W PRZEWODZIE ZAMKNIĘTYM Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia będzie obserwacja procesu formowania
Bardziej szczegółowo6. FUNKCJE. f: X Y, y = f(x).
6. FUNKCJE Niech dane będą dwa niepuste zbiory X i Y. Funkcją f odwzorowującą zbiór X w zbiór Y nazywamy przyporządkowanie każdemu elementowi X dokładnie jednego elementu y Y. Zapisujemy to następująco
Bardziej szczegółowoMetody rozwiązania równania Schrödingera
Metody rozwiązania równania Schrödingera Równanie Schrödingera jako algebraiczne zagadnienie własne Rozwiązanie analityczne dla skończonej i nieskończonej studni potencjału Problem rozwiązania równania
Bardziej szczegółowoObliczanie sił wewnętrznych w powłokach zbiorników osiowo symetrycznych
Zakład Mechaniki Budowli Prowadzący: dr hab. inż. Przemysław Litewka Ćwiczenie projektowe 3 Obliczanie sił wewnętrznych w powłokach zbiorników osiowo symetrycznych Daniel Sworek gr. KB2 Rok akademicki
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 2 BADANIE TRANSPORTU CIEPŁA W WARUNKACH STACJONARNYCH
ĆWICZENIE BADANIE TRANSPORTU CIEPŁA W WARUNKACH STACJONARNYCH Cel ćwiczenia. Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z podstawowymi zjawiskami fizycznymi towarzyszącymi wymianie ciepła w warunkach stacjonarnych
Bardziej szczegółowoSYMULACJA TŁOCZENIA ZAKRYWEK KORONKOWYCH SIMULATION OF CROWN CLOSURES FORMING
MARIUSZ DOMAGAŁA, STANISŁAW OKOŃSKI ** SYMULACJA TŁOCZENIA ZAKRYWEK KORONKOWYCH SIMULATION OF CROWN CLOSURES FORMING S t r e s z c z e n i e A b s t r a c t W artykule podjęto próbę modelowania procesu
Bardziej szczegółowoZAGADNIENIA WRAŻLIWOŚCI WŁASNOŚCI EFEKTYWNYCH MATERIAŁÓW KOMPOZYTOWYCH
KOMPOZYTY (OMPOSITES) (00)7 Marcin Kamiński Politechnika Łódzka, Katedra Mechaniki Materiałów, al. Politechniki 6, 9-590 Łódź ZAGADNIENIA WRAŻLIWOŚI WŁASNOŚI EFEKTYWNYH MATERIAŁÓW KOMPOZYTOWYH Teoretyczne
Bardziej szczegółowoProgramowanie celowe #1
Programowanie celowe #1 Problem programowania celowego (PC) jest przykładem problemu programowania matematycznego nieliniowego, który można skutecznie zlinearyzować, tzn. zapisać (i rozwiązać) jako problem
Bardziej szczegółowoANALIZA NAPRĘŻEŃ W KOŁACH ZĘBATYCH WYZNACZONYCH METODĄ ELEMENTÓW BRZEGOWYCH
3-2006 PROBLEMY EKSPLOATACJI 157 Piotr FOLĘGA Politechnika Śląska, Gliwice ANALIZA NAPRĘŻEŃ W KOŁACH ZĘBATYCH WYZNACZONYCH METODĄ ELEMENTÓW BRZEGOWYCH Słowa kluczowe Koła zębate, zużycie ścierne zębów,
Bardziej szczegółowo