ĆWICZENIE 6. Hologram gruby

Podobne dokumenty
Rys. 1 Geometria układu.

Hologram gruby (objętościowy)

Ćwiczenie 9 Y HOLOGRAM. Punkt P(x,y) emituje falę sferyczną o długości, której amplituda zespolona w płaszczyźnie hologramu ma postać U R exp( ikr)

Ćwiczenie 3. Wybrane techniki holografii. Hologram podstawy teoretyczne

ĆWICZENIE 5. HOLOGRAM KLASYCZNY TYPU FRESNELA

Laboratorium Informatyki Optycznej ĆWICZENIE 3. Dwuekspozycyjny hologram Fresnela

Laboratorium Informatyki Optycznej ĆWICZENIE 5. Sprzęganie fazy

Laboratorium Informatyki Optycznej ĆWICZENIE 7. Hologram gruby widoczny w zakresie 360

Laboratorium Informatyki Optycznej ĆWICZENIE 2. Koherentne korelatory optyczne i hologram Fouriera

Badanie zjawisk optycznych przy użyciu zestawu Laser Kit

Ćwiczenie H2. Hologram Fresnela

Laboratorium optycznego przetwarzania informacji i holografii. Ćwiczenie 6. Badanie właściwości hologramów

Fala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu

Rys. 1 Interferencja dwóch fal sferycznych w punkcie P.

Podstawy fizyki wykład 8

Metody Optyczne w Technice. Wykład 5 Interferometria laserowa

BADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA

Ćwiczenie 4. Doświadczenie interferencyjne Younga. Rys. 1

Ćwiczenie: "Zagadnienia optyki"

Dyfrakcja. interferencja światła. dr inż. Romuald Kędzierski

ZADANIE 111 DOŚWIADCZENIE YOUNGA Z UŻYCIEM MIKROFAL

Ćwiczenie 12. Wprowadzenie teoretyczne

Wykład 17: Optyka falowa cz.1.

Dr Piotr Sitarek. Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska

Interferencja. Dyfrakcja.

Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła

Optyka stanowi dział fizyki, który zajmuje się światłem (także promieniowaniem niewidzialnym dla ludzkiego oka).

Mikroskop teoria Abbego

Interferometr Macha-Zehndera. Zapis sinusoidalnej siatki dyfrakcyjnej i pomiar jej okresu przestrzennego.

Prawa optyki geometrycznej

BADANIE I ACHROMATYZACJA PRĄŻKÓW INTERFERENCYJNYCH TWORZONYCH ZA POMOCĄ ZWIERCIADŁA LLOYDA

Problemy optyki falowej. Teoretyczne podstawy zjawisk dyfrakcji, interferencji i polaryzacji światła.

INTERFERENCJA WIELOPROMIENIOWA

Ćwiczenie 12/13. Komputerowy hologram Fouriera. Wprowadzenie teoretyczne

OPTYKA FALOWA I (FTP2009L) Ćwiczenie 2. Dyfrakcja światła na szczelinach.

Wykład III. Interferencja fal świetlnych i zasada Huygensa-Fresnela

Wykład 17: Optyka falowa cz.2.

WSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ

Fizyka elektryczność i magnetyzm

17. Który z rysunków błędnie przedstawia bieg jednobarwnego promienia światła przez pryzmat? A. rysunek A, B. rysunek B, C. rysunek C, D. rysunek D.

Interferencja i dyfrakcja

POMIARY OPTYCZNE 1. Wykład 1. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak

WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ

Rejestracja i rekonstrukcja fal optycznych. Hologram zawiera pełny zapis informacji o fali optycznej jej amplitudzie i fazie.

Ćwiczenie 11. Wprowadzenie teoretyczne

LASERY I ICH ZASTOSOWANIE

Zjawisko interferencji fal

SPRAWDZIAN NR Na zwierciadło sferyczne padają dwa promienie światła równoległe do osi optycznej (rysunek).

pobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego zadania z fizyki, wzory fizyczne, fizyka matura

- 1 - OPTYKA - ĆWICZENIA

Laboratorium Optyki Falowej

LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE

Interferencja i dyfrakcja

BADANIE INTERFERENCJI MIKROFAL PRZY UŻYCIU INTERFEROMETRU MICHELSONA

9. Optyka Interferencja w cienkich warstwach. λ λ

18 K A T E D R A F I ZYKI STOSOWAN E J

Wykład XIV. wiatła. Younga. Younga. Doświadczenie. Younga

Laboratorium TECHNIKI LASEROWEJ. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny

Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] - częstotliwość.

Natura światła. W XVII wieku ścierały się dwa, poglądy na temat natury światła. Isaac Newton

MGR 10. Ćw. 1. Badanie polaryzacji światła 2. Wyznaczanie długości fal świetlnych 3. Pokaz zmiany długości fali świetlnej przy użyciu lasera.

Wykład 16: Optyka falowa

Wyznaczanie wartości współczynnika załamania

Pomiar długości fali świetlnej i stałej siatki dyfrakcyjnej.

Wykład 16: Optyka falowa

Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] -częstotliwość.

Interferometr Michelsona

Na ostatnim wykładzie

Ćwiczenie 363. Polaryzacja światła sprawdzanie prawa Malusa. Początkowa wartość kąta 0..

OPTYKA FALOWA. W zjawiskach takich jak interferencja, dyfrakcja i polaryzacja światło wykazuje naturę

Politechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki

Materiały pomocnicze 14 do zajęć wyrównawczych z Fizyki dla Inżynierii i Gospodarki Wodnej

- pozorny, czyli został utworzony przez przedłużenia promieni świetlnych.

OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA

Ponadto, jeśli fala charakteryzuje się sferycznym czołem falowym, powyższy wzór można zapisać w następujący sposób:

Wyznaczanie rozmiarów szczelin i przeszkód za pomocą światła laserowego

LABORATORIUM OPTYKI GEOMETRYCZNEJ


Opis matematyczny odbicia światła od zwierciadła kulistego i przejścia światła przez soczewki.

Ćwiczenie 2. Wyznaczanie ogniskowych soczewek cienkich oraz płaszczyzn głównych obiektywów lub układów soczewek. Aberracje. Wprowadzenie teoretyczne

Szczegółowe kryteria oceniania z fizyki w gimnazjum. kl. III

Laboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 1. Modulator akustooptyczny

Ćwiczenie 12 (44) Wyznaczanie długości fali świetlnej przy pomocy siatki dyfrakcyjnej

Zwierciadło kuliste stanowi część gładkiej, wypolerowanej powierzchni kuli. Wyróżniamy zwierciadła kuliste:

13. Optyka Interferencja w cienkich warstwach. λ λ

Badania elementów i zespołów maszyn laboratorium (MMM4035L)

HOLOGRAFIA CEL ĆWICZENIA APARATURA ZAGADNIENIA DO KOLOKWIUM (INSTRUKCJA + PROPONOWANA LITERATURA) ZADANIA DO PRZYGOTOWANIA

Laboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia

Wyznaczanie ogniskowych soczewek cienkich oraz płaszczyzn głównych obiektywów lub układów soczewek. Aberracje.

Optyka. Wykład X Krzysztof Golec-Biernat. Zwierciadła i soczewki. Uniwersytet Rzeszowski, 20 grudnia 2017

Ćwiczenie 2. Wyznaczanie ogniskowych soczewek cienkich oraz płaszczyzn głównych obiektywów lub układów soczewek. Aberracje. Wprowadzenie teoretyczne

Rys. 1 Pole dyfrakcyjne obiektu wejściowego. Rys. 2 Obiekt quasi-periodyczny.

Zjawisko interferencji fal

LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE

WYZNACZANIE PROMIENIA KRZYWIZNY SOCZEWKI I DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ PIERŚCIENI NEWTONA

Interferencyjny pomiar krzywizny soczewki przy pomocy pierścieni Newtona

ŚWIATŁO I JEGO ROLA W PRZYRODZIE

Dyfrakcja. Dyfrakcja to uginanie światła (albo innych fal) przez drobne obiekty (rozmiar porównywalny z długością fali) do obszaru cienia

GWIEZDNE INTERFEROMETRY MICHELSONA I ANDERSONA

Transkrypt:

ĆWICZENIE 6 Hologram gruby 1. Wprowadzenie Na jednym z poprzednich ćwiczeń zapoznaliśmy się z cienkim (powierzchniowo zapisanym) hologramem Fresnela, który daje nam możliwość zapisu obiektu przestrzennego. Pewnym ograniczeniem tego typu hologramu jest to, iż możemy go odtwarzać tylko w świetle spójnym czasowo i przestrzennie. Jest to łatwe, ale w warunkach laboratoryjnych. Jeżeli odtworzenie powyższego hologramu przeprowadzimy używając tego samego lasera, który był użyty do zapisu, obrazy pojawią się przed i za kliszą w takiej odległości od niej, w jakiej znajdował się holografowany przedmiot (pod warunkiem, że wiązka odniesienia i wiązka odtwarzająca są falami płaskimi). Jeśli jednak użyjemy światła o innej długości fali, hologram również się odtworzy, jednak rozmiary i położenie obrazu zmienią się. W związku z tym oglądanie hologramu cienkiego w świetle białym daje obraz tęczowy i rozmyty. Przyczyną jest tu fakt, że światło białe składa się z fal o różnych długościach, przez co otrzymamy wiele nakładających się obrazów o różnych rozmiarach i w różnych odległościach od płytki. Dużą atrakcją byłaby możliwość zobaczenia zapisanego obiektu przy oświetleniu hologramu światłem białym. Istnieje sposób zapisu hologramu cienkiego tak, aby było to możliwe, ale konieczne jest ograniczenie efektu paralaksy tylko do jednego kierunku tak, aby w kierunku prostopadłym mogła powstać tęcza. Taki hologram był wykonywany na jednym z poprzednich ćwiczeń i nosi nazwę hologramu Bentona lub inaczej hologramu tęczowego. Możliwość obserwacji w świetle białym mają również hologramy grube, które będą przedmiotem niniejszego ćwiczenia. 2. Hologram gruby Obraz zapisany na hologramie grubym będzie dobrze widoczny przy oświetleniu o wysokiej spójności przestrzennej (małe rozmiary kątowe źródła) i niskiej spójności czasowej (światło zawierające różne długości fali), co daje nam możliwość obserwacji np. w świetle odległej żarówki halogenowej lub w bezpośrednio padającym świetle słonecznym. Hologramy powstają na skutek interferencji wiązek: obiektowej i odniesienia. Prążki interferencyjne zapisane są najczęściej na kliszy holograficznej. W odróżnieniu od hologramu cienkiego, gdzie prążki zapisane są w jednej płaszczyźnie, hologram gruby powstaje na skutek zapisania się prążków w całej objętości grubej emulsji holograficznej, tworząc w niej przestrzenną strukturę periodyczną. Emulsja światłoczuła używana do zapisu hologramów grubych musi mieć grubość dużo większą niż długość fali światła używanego do zapisu. W takim przypadku dyfrakcja światła na strukturze hologramu możliwa jest tylko Strona 1 z 5

w postaci dyfrakcji Bragga. Prążki interferencyjne zapisane w całej objętości emulsji tworzą w pewien sposób periodyczne zaburzenia. Każda taka warstwa może być porównana np. do kolejnych warstw periodycznej struktury atomowej kryształu. W przypadku kryształu, promieniowanie X ulega dyfrakcji na każdym jego atomie, a warunek Bragga zakłada, że dla pewnej zależności fale odbite od kolejnych warstw kryształu ulegną konstruktywnej interferencji ( ). W przypadku światła widzialnego, prążki interferencyjne zapisane w grubej emulsji światłoczułej stanowią warstwy z pewnym periodycznym rozkładem współczynnika załamania. Każda warstwa powoduje częściowe odbicie fali światła. Gdy optyczna odległość pomiędzy warstwami (uwzględniająca współczynnik załamania światła dla danego ośrodka) ma grubość około połowy długości padającej fali to wiele odbitych fal tworzy interferencję konstruktywną i taki hologram będzie miał dużą wydajność dyfrakcyjną. Przykładowo dwie przeciwbieżne fale płaskie o długości zapiszą w objętości emulsji płaszczyzny odległe od siebie o pół długości fali. Przykład tak otrzymanej struktury periodycznej pokazuje rys. 1. Rysunek 1. Struktura periodyczna otrzymana na skutek interferencji dwóch przeciwbieżnych fal płaskich o tej samej długości fali Jeżeli oświetlimy taką periodyczną strukturę światłem składającym się z wielu fal o różnych długościach, przez strukturę przejdzie jedynie dopasowana składowa, czyli ta o długości. Technika holograficzna polega na rejestracji natężeniowego pola świetlnego, powstającego w wyniku interferencji wzajemnie spójnych fal: przedmiotowej (pochodzącej od obiektu) i odniesienia. Rys. 2 przypomina jaka była geometria zapisu hologramu dla obiektu punktowego P, który emituje falę sferyczną rozbieżną. Dla uproszczenia założymy, że fala odniesienia jest falą płaską propagującą się prostopadle do płaszczyzny hologramu. Strona 2 z 5

Rysunek 2. Schemat zapisu najprostszego hologramu W przypadku cienkiej kliszy, zapisywaliśmy jedynie przecięcia sfer z jej powierzchnią. Zmieniając konfigurację układu możemy skierować falę z przeciwnej strony. Hologram taki można skonstruować umieszczając źródło z jednej strony kliszy, a falę odniesienia z drugiej. Interferencja zajdzie wewnątrz płytki światłoczułej. Pokazuje to rys. 3. Używając kliszy, która wykazuje efekt światłoczuły w całej swojej objętości, możemy zapisać wycinki sfer, w wyniku czego otrzymamy strukturę podobną do tej, którą przedstawia rys. 1. Stąd pochodzi nazwa tego typu hologramów gruby, objętościowy informacje zapisujemy w objętości, a nie tylko na powierzchni emulsji. Grubość kliszy powinna być rzędu 10-100, gdzie jest długością fali użytą do zapisu. Rysunek 3. Zapis hologramu grubego Otrzymaliśmy zatem strukturę periodyczną. Jeśli oświetlimy ją światłem białym (mieszaniną różnych kolorów), zostanie wyfiltrowana jedynie ta długość fali, która była użyta do zapisu, a więc do odtworzenia hologramu nie będziemy już potrzebować lasera. W odróżnieniu od hologramu cienkiego, hologram gruby nie daje obrazów rzeczywistego i urojonego widocznych jednocześnie. W zależności od tego, w którą stronę ustawimy Strona 3 z 5

płytkę, możemy oglądać albo obraz rzeczywisty, albo urojony. W przypadku próby obserwacji obrazu pozornego przy płytce ustawionej nieprawidłowo, uzyskamy tzw. obraz sprzężony, charakteryzujący się odwróconą paralaksą. 3. Układy do rejestracji hologramu grubego Aby hologram w ogóle się zapisał i był dobrej jakości, układ optyczny musi spełniać następujące warunki: fala odniesienia i fala oświetlająca obiekt muszą być koherentne (czyli posiadać stałą w czasie różnicę faz), aby mogła zajść interferencja drogi optyczne wiązki odniesienia oraz wiązki oświetlającej powinny być równe. Im mniejsza różnica dróg, tym większy kontrast zapisanych prążków interferencyjnych i tym większa wydajność dyfrakcyjna po odtworzeniu hologramu obiekt musi być dobrze oświetlony każdy jego punkt, który chcemy potem obserwować w trakcie odtworzenia hologramu, powinien emitować w przybliżeniu falę kulistą cały układ powinien być stabilny, jeśli ten warunek nie byłby zachowany to prążki interferencyjne przesuwałyby się i informacje zapisałyby się jedna na drugiej, uniemożliwiając ich późniejsze odtworzenie natężenia wiązki przedmiotowej oraz wiązki odniesienia powinny być porównywalne Poniżej przedstawione są dwie konfiguracje do zapisu hologramu grubego. Rys. 4 pokazuje jeden ze sposobów zapisu. Fala płaska przechodzi przez kliszę, odbija się od obiektu i interferuje z falą nieodbitą wewnątrz płytki. Ten układ posiada jednak wady nie można wyrównać natężeń wiązek ani dróg optycznych. Dobrej jakości hologramy dają się zapisać w tej konfiguracji tylko dla obiektów położonych blisko kliszy i odbijających dużą ilość światła. Rysunek 4. Bardzo prosty układ do zapisu hologramu grubego Innym rozwiązaniem jest zapis hologramu objętościowego w sposób dwuetapowy. W pierwszym etapie zapisujemy (cienki/powierzchniowy) hologram Fresnela, a następnie wykorzystujemy go do zapisu hologramu grubego. Zasadę działania przedstawia rys. 5. Strona 4 z 5

Rysunek 5. Układ do zapisu hologramu grubego II etap Zwierciadło półprzepuszczalne Z1 rozdziela falę płaską na dwie, których natężenia są bardzo zbliżone do siebie. Zwierciadła całkowicie odbijające Z2 służy do skierowania fali płaskiej na gotowy hologram Fresnela, który utworzy obraz rzeczywisty wcześniej zapisanego obiektu w płaszczyźnie kliszy holograficznej. Obraz odtworzony z hologramu Fresnela stanowi wiązkę przedmiotową. Druga wiązka po odbiciu od zwierciadła półprzepuszczalnego Z1 jest odbijana prze całkowicie odbijające zwierciadło Z3 i pada na kliszę holograficzną tworząc wiązkę odniesienia. 4. Wykonanie ćwiczenia Doświadczenie należy przeprowadzić w dwóch etapach. Część I: Zapis hologramu cienkiego (Fresnela) o dobrej wydajności dyfrakcyjnej. Rejestracja aparatem cyfrowym obrazów odtworzonych z hologramu cienkiego oświetlonego światłem białym (głównego i sprzężonego). Część II: Zapis hologramu grubego (rys. 5). Rejestracja aparatem cyfrowym obrazów odtworzonych z hologramu grubego oświetlonego światłem białym (głównego i sprzężonego). 5. Literatura 1. N. Kamiya, "Rigorous Coupled-Wave Analysis for Practical Planar Dielectric Gratings: 1. Thickness-Changed Holograms and Some Characteristics of Diffraction Efficiency," Appl. Opt. 37, 5843-5853 (1998). 2. Samuel C. Barden ; James A. Arns and Willis S. Colburn, "Volume-phase holographic gratings and their potential for astronomical applications", Proc. SPIE 3355, Optical Astronomical Instrumentation, 866 (1998). Strona 5 z 5