PROCEDURA POMIARU CHWILOWEJ PRĘDKOŚCI PŁYNU TERMOANEMOMETREM CTA W WARUNKACH SILNEJ ZMIENNOŚCI TEMPERATURY CZYNNIKA
|
|
- Barbara Nowak
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 PROCEDRA POMIAR CHWILOWEJ PRĘDKOŚCI PŁYN ERMOANEMOMEREM CA W WARNKACH SILNEJ ZMIENNOŚCI EMPERARY CZYNNIKA Aleksander OLCZYK 1, omasz PAŁCZYŃSKI 1 1. WSĘP W obszarze omiarów rędkości w rzeływach nieustalonych łynu, dominują dwie ruy metod: metody otyczne: Dolerowska anemometria laserowa (LDA) oraz metody wizualizacyjne takie jak PIV (Particle Imae Velocimetry) czy PV (Particle rackin Velocimetry), metody termoanemometryczne, wykorzystujące wymianę cieła omiędzy rzanym włóknem a omywającym o łynem. W ostatnich latach nastąił niezwykle dynamiczny rozwój metod otycznych, które ozwalają na wizualizację rzeływów, łącznie ze skomlikowanymi strukturami D i D. Metody otyczne ozostają jednak bardzo droimi metodami badawczymi, wymaającymi od ich użytkowników bardzo solidneo rzyotowania merytoryczneo i doświadczenia w interretacji wyników. Poza tym, ich zastosowanie wymaa sełnienia kilku warunków (takich jak rzezroczystość ścianek kanału w obszarze omiarowym, możliwość wrowadzenia osiewu o odowiednich arametrach itd.). e oraniczenia srawiają, że termoanemometria ma nadal wiele do zaoferowania, szczeólnie w obszarze metroloii rzeływów. Jej zasadnicze zalety to miniaturyzacja czujników omiarowych, ozwalająca traktować omiar jako unktowy oraz doskonałe właściwości dynamiczne, ozwalające na zastosowanie tej metody w obszarze szybkozmiennych rzeływów [4]. Metoda może być także stosowana do badań rzeływów -D rzy zastosowaniu secjalnych sond 1 Instytut Maszyn Przeływowych, Łódź, Wólczańska 19/, aleksander.olczyk@.lodz.l, tomasz.alczynski@.lodz.l 71
2 trójwłóknowych. Zasada działania sondy termoanemometrycznej oiera się na omiarze ilości cieła odbieraneo od rzaneo elementu omiaroweo (najczęściej to włókno o średnicy kilku μm ) rzez łynący czynnik. Wzrost rędkości rzeływu intensyfikuje wymianę cieła na owierzchni włókna, co zwiększa ilość odbieraneo cieła. Równanie bilansu cieła enerowaneo rzez rzeływ rądu rzez włókno oraz odbieraneo rzez rzeływ czynnika można zaisać w ostaci []: (1) = αsw( w ) R ( ) w dzie: - naięcie na zaciskach włókna; R( w ) rezystancja włókna w temeraturze w ; α rzejmowalność cieła omiędzy włóknem sondy a łynem; S w ole owierzchni wymiany cieła (ole owierzchni włókna); w temeratura włókna sondy; temeratura azu. Równanie to można rzekształcić do ostaci [5]: N ( A B )( ) = ϕ () dzie: m ϕ m = ρu = - tzw. rędkość masowa lub ęstość strumienia masy S Stałe A i B zależą od arametrów eometrycznych włókna oraz arametrów rzeływu i mają ostać: λ S A w l dzie: λ - rzewodność cielna azu w = ar( ) oraz B = br( ) w λ S l m w w d µ l - wymiar charakterystyczny (dłuość włókna); d - wymiar charakterystyczny (średnica włókna) µ - lekość dynamiczna azu Wyrażenia na stałe A i B zawierają dodatkowo wsółczynniki a,b, N, które wynikają z rzyjęteo modelu wymiany cieła, wiążąceo ze sobą liczby kryterialne Nusselta Nu i Reynoldsa Re d. Dla włókien termoanemometrycznych stosuje się zwykle równanie Kramersa: N Nu = a b Re () d z wartościami wsółczynników: a = 0, 09, b = 0, 51, N = 0, 5 N ; 7
3 Równanie Kramersa oisuje wyidealizowany rzyadek walca o małej średnicy, z wymianą cieła wyłącznie w ostaci konwekcji wymuszonej. W rzyadku rzeczywisteo włókna mamy dodatkowo do czynienia z konwekcja naturalną oraz odrowadzaniem cieła do wsorników włókna na drodze rzewodzenia. Dlateo wsółczynniki a, b, N (a w konsekwencji A,B, N ) wyznacza się doświadczalnie w trakcie wzorcowania statyczneo sondy termoanemometrycznej. W równaniu () wystęują w formie jawnej dwie temeratury: włókna w oraz azu. Dodatkowo stałe A i B są także wrażliwe na zmianę temeratury włókna, wływającą na wartość jeo rezystancji. Aby uniezależnić się od zmian temeratury włókna, zwykle stosuje się układy tyu CA (Constant emerature Anemometr), w których dokonuje się stabilizacji temeratury włókna na drodze elektronicznej, co rozwiązuje roblem jeo wływu na wartość synału wyjścioweo z sondy. Problemem ozostaje natomiast zmienność temeratury ośrodka. Jest ona niejako interalnie związana z obszarem zastosowań sondy termoanemometrycznej, która jest rzyrządem dedykowanym do omiarów rzeływów nieustalonych, w których zmienności odleają wszystkie arametry termodynamiczno-rzeływowe (ciśnienie, temeratura, rędkość). Istnieją metody oraniczania wływu zmian temeratury czynnika na synał wyjściowy termoanemometru orzez zastosowanie elektronicznych układów komensacji lub korekcji temeraturowej []. W niniejszym artykule zaroonowano rocedurę oleającą na bezośrednim wykorzystaniu danych z dwuwymiaroweo wzorcowania, która może być stosowana w warunkach silnej zmienności temeratur w badanym rzeływie.. WZORCOWANIE SONDY ERMOANEMOMERYCZNEJ Na rys. 1 rzedstawiono charakterystykę statyczną sondy termoanemometrycznej wykonaną dla różnych wartości temeratur czynnika [5]. Zodnie z równaniem (), wzrost temeratury czynnika rzy stałym strumieniu masy, skutkuje zmniejszeniem synału wyjścioweo sondy. Wływ temeratury rośnie ze wzrostem strumienia masy (krzywe dla oszczeólnych temeratur robią się coraz bardziej rozbieżne). Zjawisko to jest bardzo niekorzystne szczeólnie w rzyadku rzeływów ulsacyjnych o dużych amlitudach. Zmiany wartości temeratury i strumienia masy zachodzą wówczas w szerokich ranicach, co owoduje trudności w korzystaniu z charakterystyki statycznej. Z uwai na racochłonność rocedury wzorcowania, wykonuje się ją zazwyczaj dla jednej temeratury czynnika, odowiadającej w rzybliżeniu składowej stałej rzebieu rejestrowaneo odczas omiarów. W rzyadku rzebieów o małych amlitudach takie odejście jest akcetowalne. Świadomie odzimy się wówczas na oorszenie dokładności omiarów w zamian za uroszczenie rocedury 7
4 wzorcowania. Jednak w rzyadku rzeływów charakteryzujących się silnymi zmianami temeratury, jej wływ należy uwzlędnić. 0,07 0,06 0,05 Wływ temeratury azu na rzebie ch-ki termoanemometru 0 o C 0 o C 40 o C 50 o C 0 o C 0o C 50 o C 40o C 0,04 m [k/s] 0,0 0,0 0,01 0,00-0,01,0,4,8,,6 [V] Rys. 1. Wływ temeratury czynnika na charakterystykę statyczna sondy termoanemometrycznej []. Wzorcowanie olea na rzyorządkowaniu synałowi wyjściowemu z sondy, znanej (zmierzonej rzyrządem wzorcowym) wartości rędkości lub strumienia masy. Jedną z możliwych konfiuracji stanowiska do wzorcowania sond termoanemometrycznych rzedstawiono w [4]. Wzorcowanie jest rowadzone w warunkach ustalonych: zadawane wartości rędkości (strumienia masy) oraz temeratury są stałe dla daneo unktu charakterystyki. W efekcie jeden unkt charakterystyki oisany jest trzema wsółrzędnymi: m,, lub (rzy wykorzystaniu rędkości masowej) ϕ m,,. Porawne odwzorowanie charakterystyki statycznej owinno więc mieć formę owierzchni określonej w układzie trójwymiarowym.. RÓJWYMIAROWA CHARAKERYSYKA SAYCZNA SONDY ERMOANEMOMERYCZNEJ W wyniku wzorcowania, otrzymano trójwymiarowy zbiór unktów rzedstawiający strumień masy m jako funkcję temeratury azu i naięcia synału wyjścioweo z sondy. Wyniki te rzedstawiono na rysunku a, dzie 74
5 dodatkowo naniesiono owierzchnię uzyskaną w rocesie interolacji liniowej w środowisku Matlab. a) b) Rys.. Interolacja liniowa wyników rocesu wzorcowania sondy termoanemometrycznej (a), residua owierzchni aroksymującej (b). Warto amiętać, że uzyskana w rocesie interolacji owierzchnia nie może być rzedstawiona w ostaci jawnej, tj. równania owierzchni aroksymującej. Rysunek b rzedstawia tzw. residua, dla owierzchni wynikającej z interolacji liniowej, ' zdefiniowane jako r = m m. Residua rerezentują różnicę omiędzy wartością wielkości aroksymowanej i jej aroksymacją i dla rzyadku rzedstawioneo na rysunku nr a residua rzyjmują zerową wartość. W tabeli 1 zawarto orównanie trzech ostaci równania owierzchni aroksymującej analizowany zbiór wyników rocesu wzorcowania sondy termoanemometrycznej rzedstawiony na rysunku 1. Aroksymację owierzchnią 75
6 o dwóch stoniach swobody dla zmiennej i jednym stoniu swobody dla zmiennej otrzymano jako oliotymalizację o równaniu (4): m (, ), (4) = zwaną dalej PO_1. Stonień swobody należy w tym rzyadku rozumieć jako douszczalny najwyższy wykładnik otęi danej zmiennej w równaniu aroksymującym. W analoiczny sosób zdefiniowano równania owierzchni rzy oliotymalizacji dla trzech stoni swobody dla zmiennej i jedneo dla zmiennej zdefiniowaną jako PO_1 a także dla ięciu stoni swobody dla zmiennej i czterech dla zmiennej zdefiniowaną jako PO_54. W orównaniu wyników z tabeli 1 rzedstawiono nastęujące wskaźniki obrazujące jakość aroksymacji [1]: SSE Sum of Squares Due to Error suma kwadratów różnic tzw. suma kwadratów residuów lub też resztkowa suma kwadratów odchyleń definiowana jako = n SSE ( m' m ), dzie wartości bliższe zeru wskazują na leszą i= 1 aroksymację; SSR- Sum of Squares of Reression- reresyjna suma kwadratów odchyleń, definiowana jako SSR = n ( m m' ), czyli różnica omiędzy wartością i= 1 aroksymowaną m ' i wartością średnią m, definiowają jako wartość odniesienia stanowiącą wartość średnią ze wszystkich wyników omiarów dla danej wielkości (wielkość statystyczna nie osiadająca interretacji fizycznej dla analizowaneo rzyadku); SS otal Sum of Squares całkowita suma kwadratów odchyleń definiowana jako = n SS ( m m ) lub SS = SSR SSE. i= 1 R =R-square - wsółczynnik determinancji definiowany jako SSR SSE R = = 1. SS SS adjusted R-square skoryowany wsółczynnik determinancji, definiowany jako SSE( n 1) adjusted _ R square = adj _ R = 1 uwzlędniający zależność: SS ( v) v = n m, dzie: v - liczba stoni swobody residuów rozumiana jako liczba niezależnych wyników obserwacji lub liczba niezależnych zmiennych losowych, n - liczba arametrów estymowanych czyli liczba związków które łączą wyniki ze sobą. Estymatory, które stanowią ranice rzedziałów wystęowania zmiennych losowych uznaje się jako tzw. fixed ustalone, które zwiększają liczbę stoni 76
7 swobody analizowaneo układu. RMSE Root Mean Squared Error błąd średniokwadratowy definiowany jako SSE RMSE = s = MSE =. v Porównując ze sobą rzebiei owierzchni aroksymujących rzedstawione w tabeli 1, wyraźnie widać iż wariant PO_1 jest niedoskonały ze wzlędu na tzw. siodło, co stanowi o tzw. niejednoznaczności charakterystyki statycznej, funkcja rzyjmuje taką samą wartość dla dwóch różnych arumentów, wartości wielkości wejściowej rzetwornika. Na rysunku a rzedstawiono orównanie znormalizowanych, wzlędem wartości minimalnej, arametrów SSE i RMSE dla trzech rozważanych wariantów aroksymacji. Wskaźnik SSE jest trzynastokrotnie (dla PO_1) i sześciokrotnie (dla PO_1) większy od rzyjęteo jako unkt odniesienia wariantu PO_54. Wartości RMSE wynoszą odowiednio: dla PO_1, - dla PO_1 i 1 dla wartości odniesienia czyli PO_54. Suma kwadratów różnic SSE dla wariantu PO_1 może być uznana jako komromis omiędzy jakością doasowania owierzchni aroksymującej w stosunku do stonia skomlikowania równania tejże owierzchni. Otrzymana funkcja aroksymująca ozwala na określenie jej wartości w całej dziedzinie, rzede wszystkim wartości ośrednich omiędzy unktami ochodzącymi z wzorcowania. Zastosowanie w/w rocedury umożliwia określenie wartości ośrednich w oarciu o interolację będącą wynikiem oliotymalizacji z rzyjętym oziomem SSE i odowiadającym temu rzedziałem nieewności dla rzyjęteo rzedziału ufności. W rzyadku braku takiej rocedury stosuje się najczęściej interolację liniową owodującą znaczne oorszenie jakości estymacji analizowanej wielkości. a) b) Rys.. Porównanie statystycznych arametrów owierzchni aroksymujących dla trzech wariantów oliotymalizacji trójwymiarowej charakterystyki statycznej sondy termoanemometru. 77
8 a) b) Rys. 4. Porównanie rzedziałów nieewności estymowanej owierzchni owierzchni dla oliotymalizacji trójwymiarowej charakterystyki statycznej sondy termoanemometru linią PO_1 (a) i PO_54 (b) dla rzyjęteo rzedziału ufności na oziomie 95%.. WNIOSKI Z rzerowadzonej analizy rocedury omiaru chwilowej rędkości łynu termoanemometrem CA w warunkach silnej zmienności temeratury czynnika wynika, że: a) Konieczne jest wzorcowanie rzetworników termoanemometrycznych w dziedzinie temeratury, celem uwzlędnienia jej wływu na wyniki omiarów, rysunek 1. b) Celowe jest zastąienie, zbioru charakterystyk statycznych termoanemometru CIA owierzchnią aroksymującą umożliwiającą określenie wartość strumienia masy w funkcji wartości mierzonej i temeratury azu, co znacznie uraszcza roces omiarowy a tym samym roces wytwarzania z jeo zastosowaniem. c) Celowe jest osłuiwanie się wskaźnikiem SSE rzy wyborze otymalnej ostaci równania krzywej aroksymującej linia PO_1, towarzyszy temu znaczne zmniejszenie rzedziałów nieewności estymowanej wartości (Wariant PO_1 w orównaniu z wariantem PO_54) wynikające z rzyjęteo rzedziału ufności w tym rzyadku 95%, rysunek. 78
9 79 abela 1. Warianty oliotymalizacji trójwymiarowej charakterystyki statycznej sondy termoanemometrycznej rójwymiarowa charakterystyka statyczna sondy termoanemometrycznej Residua owierzchni aroksymującej Poliotymalizacja 1 zwana dalej PO_1 m = ), ( Goodness of fit: SSE: ; R-square: ; Adjusted R-square: ; RMSE: Poliotymalizacja 1 zwana dalej PO_1 m = ), ( Goodness of fit: SSE: ; R-square: ; Adjusted R-square: ; RMSE: Poliotymalizacja 54 zwana dalej PO_ ), ( m = Goodness of fit: SSE: 1.67e-05; R-square: 0.999; Adjusted R-square: ; RMSE:
10 LIERARA [1] KORNACKI J., MILENICZK J., Statystyka dla studentów kierunków technicznych I rzyrodniczych, W: Wydawnictwa Naukowo-echniczne, [] LIGĘZA P., kłady termoanemometryczne struktura, modelowanie, rzyrządy i systemy omiarowe. AGH czelniane Wydawnictwa Naukowo-Dydaktyczne. Seria Rozrawy i Monorafie, nr 98, Kraków, 001. [] OLCZYK A., HAMMOD A., Problemy omiaru chwiloweo strumienia masy w rzeływie niestacjonarnym za omocą sondy termoanemometrycznej. Cielne Maszyny Przeływowe nr 686, Łódź, 199, ; [4] OLCZYK A. Investiation of the secific mass flow rate distribution in ies sulied with a ulsatin flow. W: Int. J. Heat Fluid Flow, 009, vol.0, nr 4, [5] OLCZYK A. Analiza niestacjonarnych zjawisk rzeływowych w rzewodach zasilanych ulsacyjnie. Politechnika Łódzka. Zeszyty Naukowe Nr 100. Seria Rozrawy naukowe, Z. 60, Łódź, 009. [6] PAŁCZYŃSKI., A boundary conditions at modelin 1-D ulsatin flows in ies accordin to the method of characteristics. W: J. KONES, 01, vol.19, nr,
LABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSYUU ECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGEYKI POLIECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSRUKCJA LABORAORYJNA emat ćwiczenia: WYZNACZANIE WSPÓŁCZYNNIKA WNIKANIA CIEPŁA DLA KONWEKCJI WYMUSZONEJ W RURZE
Bardziej szczegółowoĆw. 11 Wyznaczanie prędkości przepływu przy pomocy rurki spiętrzającej
Ćw. Wyznaczanie rędkości rzeływu rzy omocy rurki siętrzającej. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zaoznanie się z metodą wyznaczania rędkości rzeływu za omocą rurek siętrzających oraz wykonanie charakterystyki
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwiczenia: KONWEKCJA SWOBODNA W POWIETRZU OD RURY Konwekcja swobodna od rury
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cieplnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cieplnych
Laboratorium Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cielnych Przeływomierze zwężkowe POLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cielnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cielnych LABORATORIUM
Bardziej szczegółowoSPIS TREŚCI WIADOMOŚCI OGÓLNE 2. ĆWICZENIA
SPIS TEŚCI 1. WIADOMOŚCI OGÓLNE... 6 1.2. Elektryczne rzyrządy omiarowe... 18 1.3. Określanie nieewności omiarów... 45 1.4. Pomiar rezystancji, indukcyjności i ojemności... 53 1.5. Organizacja racy odczas
Bardziej szczegółowoINSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI ĆWICZENIE NR 2
INSTYTUT INŻYNIERII ŚRODOWISKA ZAKŁAD GEOINŻYNIERII I REKULTYWACJI Laboratorium z mechaniki łynów ĆWICZENIE NR OKREŚLENIE WSPÓLCZYNNIKA STRAT MIEJSCOWYCH PRZEPŁYWU POWIETRZA W RUROCIĄGU ZAKRZYWIONYM 1.
Bardziej szczegółowoPłytowe wymienniki ciepła. 1. Wstęp
Płytowe wymienniki cieła. Wstę Wymienniki łytowe zbudowane są z rostokątnych łyt o secjalnie wytłaczanej owierzchni, oddzielonych od siebie uszczelkami. Płyty są umieszczane w secjalnej ramie, gdzie są
Bardziej szczegółowoĆw. 1 Wyznaczanie prędkości przepływu przy pomocy rurki spiętrzającej
Ćw. Wyznaczanie rędkości rzeływu rzy omocy rurki siętrzającej. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zaoznanie się z metodą wyznaczania rędkości gazu za omocą rurek siętrzających oraz wykonanie charakterystyki
Bardziej szczegółowoInstrukcja do laboratorium z fizyki budowli. Ćwiczenie: Pomiar i ocena hałasu w pomieszczeniu
nstrukcja do laboratorium z fizyki budowli Ćwiczenie: Pomiar i ocena hałasu w omieszczeniu 1 1.Wrowadzenie. 1.1. Energia fali akustycznej. Podstawowym ojęciem jest moc akustyczna źródła, która jest miarą
Bardziej szczegółowoPomiar prędkości powietrza termoanemometrami w innych warunkach niż przeprowadzano ich wzorcowanie
Prace Instytutu Mechaniki Górotworu PAN Tom 3, nr -4, (0), s. 5-8 Instytut Mechaniki Górotworu PAN Pomiar rędkości owietrza termoanemometrami w innych warunkach niż rzerowadzano ich wzorcowanie WŁADYSŁAW
Bardziej szczegółowo1. Parametry strumienia piaskowo-powietrznego w odlewniczych maszynach dmuchowych
MATERIAŁY UZUPEŁNIAJACE DO TEMATU: POMIAR I OKREŚLENIE WARTOŚCI ŚREDNICH I CHWILOWYCH GŁÓWNYCHORAZ POMOCNICZYCH PARAMETRÓW PROCESU DMUCHOWEGO Józef Dańko. Wstę Masa wyływająca z komory nabojowej strzelarki
Bardziej szczegółowoWykład 2. Przemiany termodynamiczne
Wykład Przemiany termodynamiczne Przemiany odwracalne: Przemiany nieodwracalne:. izobaryczna = const 7. dławienie. izotermiczna = const 8. mieszanie. izochoryczna = const 9. tarcie 4. adiabatyczna = const
Bardziej szczegółowoRys Zmniejszenie poziomu hałasu z odległością od źródła w pomieszczeniu zamkniętym i w przestrzeni otwartej
6.4. HAŁAS W POMIESZCZENIACH ZAMKNIĘTYCH Uzmysłowienie sobie faktu, że większość oeracji rodukcyjnych w rzemyśle elektromaszynowym odbywa się w omieszczeniach zamkniętych, urzytomnia nam waę odjęteo zaadnienia.
Bardziej szczegółowoRozdział 8. Regresja. Definiowanie modelu
Rozdział 8 Regresja Definiowanie modelu Analizę korelacji można traktować jako wstęp do analizy regresji. Jeżeli wykresy rozrzutu oraz wartości współczynników korelacji wskazują na istniejąca współzmienność
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 3. Wyznaczanie współczynnika Joule a-thomsona wybranych gazów rzeczywistych.
Termodynamika II ćwiczenia laboratoryjne Ćwiczenie nr 3 Temat: Wyznaczanie wsółczynnika Joule a-tomsona wybranyc gazów rzeczywistyc. Miejsce ćwiczeń: Laboratorium Tecnologii Gazowyc Politecniki Poznańskiej
Bardziej szczegółowoOpis kształtu w przestrzeni 2D. Mirosław Głowacki Wydział Inżynierii Metali i Informatyki Przemysłowej AGH
Ois kształtu w rzestrzeni 2D Mirosław Głowacki Wydział Inżynierii Metali i Informatyki Przemysłowej AGH Krzywe Beziera W rzyadku tych krzywych wektory styczne w unkach końcowych są określane bezośrednio
Bardziej szczegółowoPomiar wilgotności względnej powietrza
Katedra Silników Salinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Pomiar wilgotności względnej owietrza - 1 - Wstę teoretyczny Skład gazu wilgotnego. Gazem wilgotnym nazywamy mieszaninę gazów, z których
Bardziej szczegółowo1. Model procesu krzepnięcia odlewu w formie metalowej. Przyjęty model badanego procesu wymiany ciepła składa się z następujących założeń
ROK 4 Krzenięcie i zasilanie odlewów Wersja 9 Ćwicz. laboratoryjne nr 4-04-09/.05.009 BADANIE PROCESU KRZEPNIĘCIA ODLEWU W KOKILI GRUBOŚCIENNEJ PRZY MAŁEJ INTENSYWNOŚCI STYGNIĘCIA. Model rocesu krzenięcia
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA ŚLĄSKA. WYDZIAŁ ORGANIZACJI I ZARZĄDZANIA. Katedra Podstaw Systemów Technicznych - Podstawy Metrologii - Ćwiczenie 5. Pomiary dźwięku.
POITECHNIKA ŚĄSKA. WYDZIAŁ ORGANIZACJI I ZARZĄDZANIA. Strona:. CE ĆWICZENIA Celem ćwiczenia jest zaoznanie się z odstawowymi ojęciami z zakresu omiarów dźwięku (hałasu), odstawowymi zależnościami oisującymi
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE BADANIE BEZPIECZEŃSTWA UŻYTKOWEGO SILOSÓW WIEŻOWYCH
ĆWICZENIE BADANIE BEZPIECZEŃSTWA UŻYTKOWEGO SILOSÓW WIEŻOWYCH 1. Cel ćwiczenia Celem bezośrednim ćwiczenia jest omiar narężeń ionowych i oziomych w ścianie zbiornika - silosu wieżowego, który jest wyełniony
Bardziej szczegółowoKATEDRA SYSTEMÓW ENERGETYCZNYCH i URZĄDZEŃ OCHRONY ŚRODOWISKA. Termodynamika LABORATORIUM PRZEMIANY POWIETRZA WILGOTNEGO
KATEDRA SYSTEMÓW ENERGETYCZNYCH i URZĄDZEŃ OCHRONY ŚRODOWISKA Termodynamika LABORATORIUM PRZEMIANY POWIETRZA WILGOTNEGO Oracował: dr inż. Jerzy Wojciechowski AGH WIMiR KSEIUOŚ KRAKÓW Ćwiczenie Temat: Przemiany
Bardziej szczegółowoMetody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne. 1. Badanie przelewu o ostrej krawędzi
Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne 1. adanie rzelewu o ostrej krawędzi Wrowadzenie Przelewem nazywana jest cześć rzegrody umiejscowionej w kanale, onad którą może nastąić rzeływ.
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 16 Przepływy w przewodach zamkniętych
J. Szantyr Wykład nr 6 Przeływy w rzewodach zamkniętych Przewód zamknięty kanał o dowolnym kształcie rzekroju orzecznego, ograniczonym linią zamkniętą, całkowicie wyełniony łynem (bez swobodnej owierzchni)
Bardziej szczegółowoPracownia elektryczna i elektroniczna
Pracownia elektryczna i elektroniczna Srawdzanie skuteczności ochrony rzeciworażeniowej 1.... 2.... 3.... Klasa: Grua: Data: Ocena: 1. Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest zaoznanie ze sosobami srawdzania
Bardziej szczegółowoJak określić stopień wykorzystania mocy elektrowni wiatrowej?
Jak określić stoień wykorzystania mocy elektrowni wiatrowej? Autorzy: rof. dr hab. inŝ. Stanisław Gumuła, Akademia Górniczo-Hutnicza w Krakowie, mgr Agnieszka Woźniak, Państwowa WyŜsza Szkoła Zawodowa
Bardziej szczegółowoINTERPRETACJA WYNIKÓW BADANIA WSPÓŁCZYNNIKA PARCIA BOCZNEGO W GRUNTACH METODĄ OPARTĄ NA POMIARZE MOMENTÓW OD SIŁ TARCIA
Górnictwo i Geoinżynieria Rok 3 Zeszyt 008 Janusz aczmarek* INTERPRETACJA WYNIÓW BADANIA WSPÓŁCZYNNIA PARCIA BOCZNEGO W GRUNTACH METODĄ OPARTĄ NA POMIARZE MOMENTÓW OD SIŁ TARCIA 1. Wstę oncecję laboratoryjnego
Bardziej szczegółowoKatedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI. Pomiar ciepła spalania paliw gazowych
Katedra Silników Salinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Pomiar cieła salania aliw gazowych Wstę teoretyczny. Salanie olega na gwałtownym chemicznym łączeniu się składników aliwa z tlenem, czemu
Bardziej szczegółowoTemperatura i ciepło E=E K +E P +U. Q=c m T=c m(t K -T P ) Q=c przem m. Fizyka 1 Wróbel Wojciech
emeratura i cieło E=E K +E P +U Energia wewnętrzna [J] - ieło jest energią rzekazywaną między układem a jego otoczeniem na skutek istniejącej między nimi różnicy temeratur na sosób cielny rzez chaotyczne
Bardziej szczegółowoPracownia elektryczna i elektroniczna
Pracownia elektryczna i elektroniczna Srawdzanie skuteczności ochrony rzeciworażeniowej 1.... 2.... 3.... Klasa: Grua: Data: Ocena: 1. Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest zaoznanie ze sosobami srawdzania
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 4. Wyznaczanie poziomów dźwięku na podstawie pomiaru skorygowanego poziomu A ciśnienia akustycznego
Ćwiczenie 4. Wyznaczanie oziomów dźwięku na odstawie omiaru skorygowanego oziomu A ciśnienia akustycznego Cel ćwiczenia Zaoznanie z metodą omiaru oziomów ciśnienia akustycznego, ocena orawności uzyskiwanych
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr - Wykład nr 30 Podstawy gazodynamiki II. Prostopadłe fale uderzeniowe
Proagacja zaburzeń o skończonej (dużej) amlitudzie. W takim rzyadku nie jest możliwa linearyzacja równań zachowania. Rozwiązanie ich w ostaci nieliniowej jest skomlikowane i rowadzi do nastęujących zależności
Bardziej szczegółowoLaboratorium Metod i Algorytmów Sterowania Cyfrowego
Laboratorium Metod i Algorytmów Sterowania Cyfrowego Ćwiczenie 3 Dobór nastaw cyfrowych regulatorów rzemysłowych PID I. Cel ćwiczenia 1. Poznanie zasad doboru nastaw cyfrowych regulatorów rzemysłowych..
Bardziej szczegółowoBADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH. W. Kollek 1 T. Mikulczyński 2 D.Nowak 3
VI KONFERENCJA ODLEWNICZA TECHNICAL 003 BADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH BADANIA SYMULACYJNE PROCESU IMPULSOWEGO ZAGĘSZCZANIA MAS FORMIERSKICH W. Kollek 1 T. Mikulczyński
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 5 TRANZYSTORY BIPOLARNE
43 KŁAD 5 TRANZYSTORY IPOLARN Tranzystor biolarny to odowiednie ołączenie dwu złącz n : n n n W rzeczywistości budowa tranzystora znacznie różni się od schematu okazanego owyżej : (PRZYKŁAD TRANZYSTORA
Bardziej szczegółowoM. Chorowski Podstawy Kriogeniki, wykład Metody uzyskiwania niskich temperatur - ciąg dalszy Dławienie izentalpowe
M. Corowski Podstawy Kriogeniki, wykład 4. 3. Metody uzyskiwania niskic temeratur - ciąg dalszy 3.. Dławienie izentalowe Jeżeli gaz rozręża się adiabatycznie w układzie otwartym, bez wykonania racy zewnętrznej
Bardziej szczegółowoEfektywność energetyczna systemu ciepłowniczego z perspektywy optymalizacji procesu pompowania
Efektywność energetyczna systemu ciełowniczego z ersektywy otymalizacji rocesu omowania Prof. zw. dr hab. Inż. Andrzej J. Osiadacz Prof. ndz. dr hab. inż. Maciej Chaczykowski Dr inż. Małgorzata Kwestarz
Bardziej szczegółowoKalorymetria paliw gazowych
Katedra Termodynamiki, Teorii Maszyn i Urządzeń Cielnych W9/K2 Miernictwo energetyczne laboratorium Kalorymetria aliw gazowych Instrukcja do ćwiczenia nr 7 Oracowała: dr inż. Elżbieta Wróblewska Wrocław,
Bardziej szczegółowoWybrane zagadnienia aproksymacji charakterystyk statycznych termoanemometrów CTA
Prace Instytutu Mechaniki Górotworu PAN Tom 18, nr 4, grudzień 2016, s. 157-168 Instytut Mechaniki Górotworu PAN Wybrane zagadnienia aproksymacji charakterystyk statycznych termoanemometrów CTA ALEKSANDER
Bardziej szczegółowoBadanie i zastosowania półprzewodnikowego modułu Peltiera jako chłodziarki
ĆWICZENIE 38 A Badanie i zastosowania ółrzewodnikowego modułu Peltiera jako chłodziarki Cel ćwiczenia: oznanie istoty zjawisk termoelektrycznych oraz ich oisu, zbadanie odstawowych arametrów modułu Peltiera,
Bardziej szczegółowoMetody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne. 1. Badanie przelewu o ostrej krawędzi
Metody doświadczalne w hydraulice Ćwiczenia laboratoryjne 1. Badanie rzelewu o ostrej krawędzi Wrowadzenie Przelewem nazywana jest cześć rzegrody umiejscowionej w kanale, onad którą może nastąić rzeływ.
Bardziej szczegółowoCieplne Maszyny Przepływowe. Temat 7 Turbiny. α 2. Część I Podstawy teorii Cieplnych Maszyn Przepływowych. 7.1 Wstęp
87 7.1 Wstę Zmniejszenie ola rzekroju rzeływu rowadzi do: - wzrostu rędkości czynnika, - znacznego obciążenia łoatki o stronie odciśnieniowej, - większego odchylenia rzeływu rzez wieniec łoatek, n.: turbiny
Bardziej szczegółowo1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zaoznanie się z metodą omiaru objętościowego natężenia rzeływu i wyznaczania średniej wartości rędkości łynu w r
ZAKŁAD MECHANIKI PŁYNÓW I AERODYNAMIKI LABORATORIUM MECHANIKI PŁYNÓW ĆWICZENIE NR 2 WYZNACZANIE WYDATKU PŁYNU KRYZĄ ISA oracował: Piotr Strzelczyk Rzeszów 1997 1 1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zaoznanie
Bardziej szczegółowoĆ W I C Z E N I E N R C-5
INSTYTUT FIZYKI WYDZIAŁ INŻYNIERII PRODUKCJI I TECHNOLOGII ATERIAŁÓW POLITECHNIKA CZĘSTOCHOWSKA PRACOWNIA ECHANIKI I CIEPŁA Ć W I C Z E N I E N R C-5 WYZNACZANIE CIEPŁA PAROWANIA WODY ETODĄ KALORYETRYCZNĄ
Bardziej szczegółowoModel przepływu powietrza w ośrodku porowatym z uwzględnieniem wewnętrznych źródeł ciepła
10 Prace Instytutu Mechaniki Górotworu PAN Tom 10, nr 1-4, (008), s. 10-11 Instytut Mechaniki Górotworu PAN Model rzeływu owietrza w ośrodku orowatym z uwzględnieniem wewnętrznych źródeł cieła PRZEMYSŁAW
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA OGNIWA GALWANICZNEGO
Ćwiczenie nr 3 ERMODYNAMIKA OGNIWA GALWANICZNEGO I. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie zmian funkcji termodynamicznych dla reakcji biegnącej w ogniwie Clarka. II. Zagadnienia wrowadzające 1.
Bardziej szczegółowoWZORCOWANIE PRZETWORNIKÓW SIŁY I CIŚNIENIA
WZORCOWANIE PRZETWORNIKÓW SIŁY I CIŚNIENIA. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest: - oznanie zasady działania i budowy oularnych w raktyce rzemysłowej rzetworników siły i ciśnienia, - oznanie zagadnień związanych
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA PROCESOWA I TECHNICZNA
ERMODYNAMIKA PROCESOWA I ECHNICZNA Wykład II Podstawowe definicje cd. Podstawowe idealizacje termodynamiczne I i II Zasada termodynamiki Proste rzemiany termodynamiczne Prof. Antoni Kozioł, Wydział Chemiczny
Bardziej szczegółowoJ. Szantyr Wykład nr 25 Przepływy w przewodach zamkniętych I
J. Szantyr Wykład nr 5 Przeływy w rzewodach zamkniętych I Przewód zamknięty kanał o dowonym kształcie rzekroju orzecznego, ograniczonym inią zamkniętą, całkowicie wyełniony łynem (bez swobodnej owierzchni)
Bardziej szczegółowoTermodynamika techniczna
Termodynamika techniczna Wydział Geologii, Geofizyki i Ochrony Środowiska Ekologiczne Źródła Energii II rok Pomiar wilgotności owietrza Instrukcja do ćwiczenia Katedra Systemów Energetycznych i Urządzeń
Bardziej szczegółowoPOLE TEMPERATURY I PRZEMIANY FAZOWE W SWC POŁĄCZENIA SPAWANEGO LASEROWO
54/22 Archives of Foundry, Year 2006, Volume 6, 22 Archiwum Odlewnictwa, Rok 2006, Rocznik 6, Nr 22 PAN Katowice PL ISSN 1642-5308 POLE TEMPERATURY I PRZEMIANY FAZOWE W SWC POŁĄCZENIA SPAWANEGO LASEROWO
Bardziej szczegółowoWydział Elektryczny Katedra Elektrotechniki Teoretycznej i Metrologii. Instrukcja do zajęć laboratoryjnych z przedmiotu METROLOGIA
Politechnika Białostocka Wydział Elektryczny Katedra Elektrotechniki Teoretycznej i Metrologii Instrukcja do zajęć laboratoryjnych z rzedmiotu METOLOGIA Kod rzedmiotu: ESC 000 TSC 00008 Ćwiczenie t. MOSTEK
Bardziej szczegółowoNAPIĘCIA I PRĄDY WAŁOWE W SILNIKACH INDUKCYJNYCH DUŻEJ MOCY
Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Naędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 62 Politechniki Wrocławskiej Nr 62 Studia i Materiały Nr 2 2 Bronisław DRAK*, Piotr ZIENTEK*, Roman NIESTRÓJ*, Józef KWAK**, Jan LIPIŃSKI***
Bardziej szczegółowoOpis techniczny. Strona 1
Ois techniczny Strona 1 1. Założenia dla instalacji solarnej a) lokalizacja inwestycji: b) średnie dobowe zużycie ciełej wody na 1 osobę: 50 [l/d] c) ilość użytkowników: 4 osób d) temeratura z.w.u. z sieci
Bardziej szczegółowo). Uzyskanie temperatur rzędu pojedynczych kalwinów wymaga użycia helu ( Tw
WFiIS PRACOWNIA FIZYCZNA I i II Imię i nazwisko: 1 2 TEMAT: ROK GRUPA ZESPÓŁ NR ĆWICZENIA Data wykonania: Data oddania: Zwrot do orawy: Data oddania: Data zliczenia: OCENA Cel ćwiczenia Zaoznanie się z
Bardziej szczegółowoStany materii. Masa i rozmiary cząstek. Masa i rozmiary cząstek. m n mol. n = Gaz doskonały. N A = 6.022x10 23
Stany materii Masa i rozmiary cząstek Masą atomową ierwiastka chemicznego nazywamy stosunek masy atomu tego ierwiastka do masy / atomu węgla C ( C - izoto węgla o liczbie masowej ). Masą cząsteczkową nazywamy
Bardziej szczegółowoPierwsze prawo Kirchhoffa
Pierwsze rawo Kirchhoffa Pierwsze rawo Kirchhoffa dotyczy węzłów obwodu elektrycznego. Z oczywistej właściwości węzła, jako unktu obwodu elektrycznego, który: a) nie może być zbiornikiem ładunku elektrycznego
Bardziej szczegółowo[ ] 1. Zabezpieczenia instalacji ogrzewań wodnych systemu zamkniętego. 1. 2. Przeponowe naczynie wzbiorcze. ν dm [1.4] 1. 1. Zawory bezpieczeństwa
. Zabezieczenia instalacji ogrzewań wodnych systemu zamkniętego Zabezieczenia te wykonuje się zgodnie z PN - B - 0244 Zabezieczenie instalacji ogrzewań wodnych systemu zamkniętego z naczyniami wzbiorczymi
Bardziej szczegółowoKatedra Silników Spalinowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI. Wyznaczanie ciepła właściwego c p dla powietrza
Katedra Silików Saliowych i Pojazdów ATH ZAKŁAD TERMODYNAMIKI Wyzaczaie cieła właściweo c dla owietrza Wrowadzeie teoretycze Cieło ochłoięte rzez ciało o jedostkowej masie rzy ieskończeie małym rzyroście
Bardziej szczegółowoZakres zagadnienia. Pojęcia podstawowe. Pojęcia podstawowe. Do czego słuŝą modele deformowalne. Pojęcia podstawowe
Zakres zagadnienia Wrowadzenie do wsółczesnej inŝynierii Modele Deformowalne Dr inŝ. Piotr M. zczyiński Wynikiem akwizycji obrazów naturalnych są cyfrowe obrazy rastrowe: dwuwymiarowe (n. fotografia) trójwymiarowe
Bardziej szczegółowoPRACOWNIA SPECJALISTYCZNA WYZNACZANIE PARAMETRÓW GENERACJI I PROPAGACJI DŹWIĘKU. Piotr Kokowski Zakład Akustyki Środowiska Instytut Akustyki UAM
PRACOWNIA SPECJAISTYCZNA WYZNACZANIE PARAMETRÓW GENERACJI I PROPAGACJI DŹWIĘKU Piotr Kokowski Zakład Akustyki Środowiska Instytut Akustyki UAM Poznań, 00 I. PODSTAWY TEORETYCZNE 1. Poziom ciśnienia akustycznego
Bardziej szczegółowoPŁYN Y RZECZYWISTE Przepływy rzeczywiste różnią się od przepływów idealnych obecnością tarcia (lepkości): przepływy laminarne/warstwowe - różnią się
PŁYNY RZECZYWISTE Płyny rzeczywiste Przeływ laminarny Prawo tarcia Newtona Przeływ turbulentny Oór dynamiczny Prawdoodobieństwo hydrodynamiczne Liczba Reynoldsa Politechnika Oolska Oole University of Technology
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM TECHNIKI CIEPLNEJ INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ
INSTYTUTU TECHNIKI CIEPLNEJ WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI POLITECHNIKI ŚLĄSKIEJ INSTRUKCJA LABORATORYJNA Temat ćwiczenia: WYZNACZANIE WILGOTNOŚCI WZGLĘDNEJ I STOPNIA ZAWILŻENIA POWIETRZA HIGROMETREM
Bardziej szczegółowo9.1 Wstęp Analiza konstrukcji pomp i sprężarek odśrodkowych pozwala stwierdzić, że: Ciśnienie (wysokość) podnoszenia pomp wynosi zwykle ( ) stopnia
114 9.1 Wstę Analiza konstrukcji om i srężarek odśrodkowych ozwala stwierdzić, że: Stosunek ciśnień w srężarkach wynosi zwykle: (3-5):1 0, 3 10, ρuz Ciśnienie (wysokość) odnoszenia om wynosi zwykle ( )
Bardziej szczegółowoW-23 (Jaroszewicz) 20 slajdów Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego
Bangkok, Thailand, March 011 W-3 (Jaroszewicz) 0 slajdów Na odstawie rezentacji rof. J. Rutkowskiego Fizyka kwantowa fale rawdoodobieństwa funkcja falowa aczki falowe materii zasada nieoznaczoności równanie
Bardziej szczegółowo5. Jednowymiarowy przepływ gazu przez dysze.
CZĘŚĆ II DYNAMIKA GAZÓW 9 rzeływ gazu rzez dysze. 5. Jednowymiarowy rzeływ gazu rzez dysze. Parametry krytyczne. 5.. Dysza zbieżna. T = c E - back ressure T c to exhauster Rys.5.. Dysza zbieżna. Równanie
Bardziej szczegółowoWYBÓR FORMY OPODATKOWANIA PRZEDSIĘBIORSTW NIEPOSIADAJĄCYCH OSOBOWOŚCI PRAWNEJ
ZESZYTY NAUKOWE UNIWERSYTETU SZCZECIŃSKIEGO NR 667 FINANSE, RYNKI FINANSOWE, UBEZPIECZENIA NR 40 2011 ADAM ADAMCZYK Uniwersytet Szczeciński WYBÓR FORMY OPODATKOWANIA PRZEDSIĘBIORSTW NIEPOSIADAJĄCYCH OSOBOWOŚCI
Bardziej szczegółowoKrawędzie warstw z mieszanek mineralno-asfaltowych problem zagęszczania w technologii na gorąco
Krawędzie warstw z mieszanek mineralno-asfaltowych roblem zagęszczania w technologii na gorąco Kształtowanie właściwości fizycznowytrzymałościowych mieszanek mineralno-asfaltowych w technologii na aweł
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 1. Oznaczanie porowatości otwartej, gęstości pozornej i nasiąkliwości wodnej biomateriałów ceramicznych
Ćwiczenie nr 1 Oznaczanie orowatości otwartej, gęstości ozornej i nasiąkliwości wodnej biomateriałów ceramicznych Cel ćwiczenia: Zaoznanie się z metodyką oznaczania orowatości otwartej, gęstości ozornej
Bardziej szczegółowoWartość zagrożona jako miernik oceny efektywności inwestowania na rynku kapitałowym Propozycja zastosowania w zarządzaniu logistycznym
Maria Tymińska Uniwersytet Jana Kochanowskiego w Kielcach Filia w Piotrkowie Trybunalskim Wartość zagrożona jako miernik oceny efektywności inwestowania na rynku kaitałowym Proozycja zastosowania w zarządzaniu
Bardziej szczegółowoDobór zestawu hydroforowego Instalacje wodociągowe i kanalizacyjne 2. Wrocław 2014
Instalacje wodociągowe i kanalizacyjne 2 Wrocław 2014 Wyznaczenie unktu racy Wyznaczenie obliczeniowego unktu racy urządzenia 1. Wymagane ciśnienie odnoszenia zestawu min min ss 2. Obliczeniowa wydajność
Bardziej szczegółowoAnaliza stanu naprężenia metodą elastooptyczną LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW
Instytut Mechaniki i Inżynierii Obliczeniowej Wydział Mechaniczny Technoloiczny olitechnika Śląska www.imio.olsl.l fb.com/imioolsl twitter.com/imioolsl LABORATORIUM WYTRZYMAŁOŚCI MATERIAŁÓW Analiza stanu
Bardziej szczegółowoOPTYMALNE PROJEKTOWANIE ELEMENTÓW KONSTRUKCYJNYCH WYKONANYCH Z KOMPOZYTÓW WŁÓKNISTYCH
Zeszyty Naukowe WSInf Vol 13, Nr 1, 2014 Elżbieta Radaszewska, Jan Turant Politechnika Łódzka Katedra Mechaniki i Informatyki Technicznej email: elzbieta.radaszewska@.lodz.l, jan.turant@.lodz.l OPTYMALNE
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA ŁÓDZKA INSTYTUT OBRABIAREK I TECHNOLOGII BUDOWY MASZYN. Ćwiczenie H-1 OKREŚLENIE CHARAKTERYSTYK DŁAWIKÓW HYDRAULICZNYCH
POLITECHNIKA ŁÓDZKA INSTYTUT OBRABIAREK I TECHNOLOGII BUDOWY MASZYN Ćwiczenie H-1 Temat: OKREŚLENIE CHARAKTERYSTYK DŁAWIKÓW HYDRAULICZNYCH Konsutacja i oracowanie: dr ab. inż. Donat Lewandowski, rof. PŁ
Bardziej szczegółowoSterowanie ślizgowe zapewniające zbieżność uchybu w skończonym czasie dla napędu bezpośredniego
Stefan BROCK Politechnika Poznańska, Instytut Automatyki i Inżynierii Informatycznej doi:0.599/48.06.05.3 Sterowanie ślizgowe zaewniające zbieżność uchybu w skończonym czasie dla naędu bezośredniego Streszczenie.
Bardziej szczegółowoThis article is available in PDF-format, in coloured version, at: www.wydawnictwa.ipo.waw.pl/materialy-wysokoenergetyczne.html
Z. Surma, Z. Leciejewski, A. Dzik, M. Białek This article is available in PDF-format, in coloured version, at: www.wydawnictwa.io.waw.l/materialy-wysokoenergetyczne.html Materiały Wysokoenergetyczne /
Bardziej szczegółowoAutomatyka i pomiary wielkości fizykochemicznych. Instrukcja do ćwiczenia III. Pomiar natężenia przepływu za pomocą sondy poboru ciśnienia
Automatyka i pomiary wielkości fizykochemicznych Instrukcja do ćwiczenia III Pomiar natężenia przepływu za pomocą sondy poboru ciśnienia Sonda poboru ciśnienia Sonda poboru ciśnienia (Rys. ) jest to urządzenie
Bardziej szczegółowoINSTRUKCJA DO ĆWICZEŃ
UNIWERSYTET KZIMIERZ WIELKIEGO Instytut Mechaniki Środowiska i Informatyki Stosowanej PRCOWNI SPECJLISTYCZN INSTRUKCJ DO ĆWICZEŃ Nr ćwiczenia TEMT: Wyznaczanie rzeuszczalności ziarnistych materiałów orowatych
Bardziej szczegółowoJanusz Górczyński. Prognozowanie i symulacje w zadaniach
Wykłady ze statystyki i ekonometrii Janusz Górczyński Prognozowanie i symulacje w zadaniach Wyższa Szkoła Zarządzania i Marketingu Sochaczew 2009 Publikacja ta jest czwartą ozycją w serii wydawniczej Wykłady
Bardziej szczegółowoSYMULACJA UKŁADU REDUKCJI DRGAŃ Z TŁUMIKIEM MAGNETOREOLOGICZNYM I ELEKTROMAGNETYCZNYM PRZETWORNIKIEM ENERGII
MODELOWANIE INśYNIERSKIE ISSN 1896-771X 37, s. 1-2, Gliwice 29 SYMULACJA UKŁADU REDUKCJI DRGAŃ Z TŁUMIKIEM MAGNETOREOLOGICZNYM I ELEKTROMAGNETYCZNYM PRZETWORNIKIEM ENERGII BOGDAN SAPIŃSKI 1, PAWEŁ MARTYNOWICZ
Bardziej szczegółowoA - przepływ laminarny, B - przepływ burzliwy.
PRZEPŁYW CZYNNIK ŚCIŚLIWEGO. Definicje odstaoe Rys... Profile rędkości rurze. - rzeły laminarny, B - rzeły burzliy. Liczba Reynoldsa Re D [m/s] średnia rędkość kanale D [m] średnica enętrzna kanału ν [m
Bardziej szczegółowoBADANIE SILNIKA BEZSZCZOTKOWEGO PRĄDU STAŁEGO (BLDC)
BADANIE SILNIKA BEZSZCZOTKOWEGO PRĄDU STAŁEGO (BLDC) 1 Wrowadzenie Silnik bezszczotkowy rądu stałego (Rys. 1.) jest odowiednikiem odwróconego konwencjonalnego silnika rądu stałego z magnesami trwałymi
Bardziej szczegółowoPROSZKI CERAMICZNE. Metody badań morfologii proszków. Metody badań morfologii proszków. Metody badań morfologii proszków
intensywność, cs intensywność, cs intensywność, cs 1/2 I max 215-4-26 Wielkość krystalitów metoda Scherrera 25 2 15 1 FWHM D ( hkl ) k B cos 5 PROSZKI CERAMICZNE 29,6 29,8 3, 3,2 3,4 2 Wielkość krystalitów
Bardziej szczegółowoWYZNACZENIE WSPÓŁCZYNNIKA OPORU PRZEPŁYWU W ZŁOŻU KOKSU
7/5 Archives of Foundry, Year 00, Volue, 5 Archiwu Odlewnictwa, Rok 00, Rocznik, Nr 5 PAN Katowice PL ISSN 64-508 WYZNACZENIE WSPÓŁCZYNNIKA OPORU PRZEPŁYWU W ZŁOŻU KOKSU K. WARPECHOWSKI, A. JOPKIEWICZ
Bardziej szczegółowoĆwiczenie GAMMA Spektrometr promieniowania gamma z detektorem półprzewodnikowym HPGe
Ćwiczenie GAMMA Sektrometr romieniowania gamma z detektorem ółrzewodnikowym HPGe Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zaoznanie się z odstawami metody sektrometrii romieniowania gamma, w szczególności orzez:
Bardziej szczegółowoObliczanie i badanie obwodów prądu trójfazowego 311[08].O1.05
- 0 - MINISTERSTWO EDUKACJI i NAUKI Teresa Birecka Obliczanie i badanie obwodów rądu trójazowego 3[08].O.05 Poradnik dla ucznia Wydawca Instytut Technologii Eksloatacji Państwowy Instytut Badawczy Radom
Bardziej szczegółowoBADANIE PROCESU POLIMORFIZMU LOSARTANU METODAMI KALORYMETRY
Ćwiczenie BADANIE PROCESU POLIMORFIZMU LOSARTANU METODAMI KALORYMETRY I. Cel ćwiczenia: W ramach zajęć zalanowano: otrzymywanie i analizę termogramów DSC dla Losartanu. interretację danych doświadczalnych
Bardziej szczegółowoJest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność pracy i ciepła. Rozważmy proces adiabatyczny sprężania gazu od V 1 do V 2 :
I zasada termodynamiki. Jest to zasada zachowania energii w termodynamice - równoważność racy i cieła. ozważmy roces adiabatyczny srężania gazu od do : dw, ad - wykonanie racy owoduje rzyrost energii wewnętrznej
Bardziej szczegółowoZbiornik oleju typ UB
Zbiornik oleju ty UB 63-1250 dm 3 WK 560 514 04.2008 ZASTOSOWANIE Elementem składowym każdeo urządzenia hydrauliczneo jest nik oleju. Podstawowym zadaniem nika jest omieszczenie niezbędnej ilości oleju
Bardziej szczegółowoWykład 3. Prawo Pascala
018-10-18 Wykład 3 Prawo Pascala Pływanie ciał Ściśliwość gazów, cieczy i ciał stałych Przemiany gazowe Równanie stanu gazu doskonałego Równanie stanu gazu van der Waalsa Przejścia fazowe materii W. Dominik
Bardziej szczegółowoMECHANIK NR 3/2015 59
MECHANIK NR 3/2015 59 Bogusław PYTLAK 1 toczenie, owierzchnia mimośrodowa, tablica krzywych, srzężenie osi turning, eccentric surface, curve table, axis couling TOCZENIE POWIERZCHNI MIMOŚRODOWYCH W racy
Bardziej szczegółowoMini-quiz 0 Mini-quiz 1
rawda fałsz Mini-quiz 0.Wielkości ekstensywne to: a rędkość kątowa b masa układu c ilość cząstek d temeratura e całkowity moment magnetyczny.. Układy otwarte: a mogą wymieniać energię z otoczeniem b mogą
Bardziej szczegółowoProjekt 9 Obciążenia płata nośnego i usterzenia poziomego
Projekt 9 Obciążenia łata nośnego i usterzenia oziomego Niniejszy rojekt składa się z dwóch części:. wyznaczenie obciążeń wymiarujących skrzydło,. wyznaczenie obciążeń wymiarujących usterzenie oziome,
Bardziej szczegółowoGLOBALNE OBLICZANIE CAŁEK PO OBSZARZE W PURC DLA DWUWYMIAROWYCH ZAGADNIEŃ BRZEGOWYCH MODELOWANYCH RÓWNANIEM NAVIERA-LAMEGO I POISSONA
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 896-77X 33, s.8-86, Gliwice 007 GLOBALNE OBLICZANIE CAŁEK PO OBSZARZE W PURC DLA DWUWYMIAROWYCH ZAGADNIEŃ BRZEGOWYCH MODELOWANYCH RÓWNANIEM NAVIERA-LAMEGO I POISSONA EUGENIUSZ
Bardziej szczegółowoĆwiczenie H-2 WPŁYW UKŁADU ZASILANIA NA MIKROPRZEMIESZCZENIA W DWUSTRONNEJ PODPORZE HYDROSTATYCZNEJ (DPH)
POLITECHNIKA ŁÓDZKA INSTYTUT OBABIAEK I TECHNOLOGII BUDOWY MASZYN Ćwiczenie H-2 Temat: WPŁYW UKŁADU ZASILANIA NA MIKOPZEMIESZCZENIA W DWUSTONNEJ PODPOZE HYDOSTATYCZNEJ (DPH) Konsultacja i oracowanie: Zatwierdził:
Bardziej szczegółowoTERMODYNAMIKA PROCESOWA I TECHNICZNA
ERMODYNAMIKA PROCESOWA I ECHNICZNA Wykład VIII Równania stanu tyu an der Waalsa Przyomnienie Na orzednim wykładzie omówiliśmy: 1. Równanie stanu gazu doskonałego.. Porawione RSGD za omocą wsółczynnika
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE POŻARÓW. Ćwiczenia laboratoryjne. Ćwiczenie nr 1. Obliczenia analityczne parametrów pożaru
MODELOWANIE POŻARÓW Ćwiczenia laboratoryjne Ćwiczenie nr Obliczenia analityczne arametrów ożaru Oracowali: rof. nadzw. dr hab. Marek Konecki st. kt. dr inż. Norbert uśnio Warszawa Sis zadań Nr zadania
Bardziej szczegółowoPOLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cieplnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cieplnych POMIAR CIŚNIENIA
Laboratorium Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cielnych POLITECHNIKA KRAKOWSKA Instytut Inżynierii Cielnej i Procesowej Zakład Termodynamiki i Pomiarów Maszyn Cielnych LABORATORIUM TERMODYNAMIKI I POMIARÓW
Bardziej szczegółowoMATERIAŁY I STUDIA. Wykresy wachlarzowe inflacji a różne wymiary niepewności. Zeszyt nr 273. Halina Kowalczyk. Warszawa, 2012 r.
MATERIAŁY I STUDIA Zeszyt nr 73 Wykresy wachlarzowe inflacji a różne wymiary nieewności Halina Kowalczyk Warszawa, 0 r. Wykresy wachlarzowe inflacji a różne wymiary nieewności Halina Kowalczyk Instytut
Bardziej szczegółowo