Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii
|
|
|
- Sylwia Kalinowska
- 5 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii prof. dr hab. Aleksander Filip Żarnecki Zakład Cząstek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wykład stycznia 2018 A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład 14 1 / 31
2 Wykład 14 1 Emisja wymuszona 2 Maser 3 Laser 4 Laser na swobodnych elektronach A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład 14 2 / 31
3 Wykład 14 1 Emisja wymuszona 2 Maser 3 Laser 4 Laser na swobodnych elektronach A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład 14 3 / 31
4 Widma atomowe Widmo emisyjne Kwantowy model atomu pozwolił na opisanie obserwowanych widm emisyjnych pierwiastków. Częstość emitowanego związana jest z różnicą energii między stanami początkowym (i) i końcowym (f) hν = E (i) E (f ) Warunkiem emisji jest wcześniejsze wzbudzenie atomu! A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład 14 4 / 31
5 Widma atomowe Widmo absorpcyjne Atomy w stanie podstawowym nie mogą emitować promieniowania. Ale mogą absorbować promieniowanie o częstościach odpowiadającym dozwolonym przejściom ze stanu podstawowego (i) do wzbudzonego (f) hν = E (f ) E (i) Częstości te odpowiadają dokładnie liniom emisyjnym! Przykład: linie absorpcyjne w widmie słonecznym (linie Fraunhofera) A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład 14 5 / 31
6 Emisja wymuszona Przewidywania teoretyczne W roku 1917 A.Einstein zasugerował, że oprócz absorpcji promieniwania i jego spontanicznej emisji przez wzbudzony atom istnieje jeszcze trzeci rodzaj przejścia. A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład 14 6 / 31
7 Emisja wymuszona Przewidywania teoretyczne W roku 1917 A.Einstein zasugerował, że oprócz absorpcji promieniwania i jego spontanicznej emisji przez wzbudzony atom istnieje jeszcze trzeci rodzaj przejścia. Wzbudzony atom możemy zachęcić do emisji promieniowania przez oświetlenie go światłem o oczekiwanej częstości emisja wymuszona Foton z emisji wymuszonej ma ten sam kierunek co fotonem wyzwalający A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład 14 6 / 31
8 Emisja wymuszona Przewidywania teoretyczne Dlaczego w normalnych warunkach emisja wymuszona nie jest obserwowana? W temperaturze pokojowej (T 300K) liczba atomów w stanie wzbudzonym, N (przyjmujemy E 1eV ), jest dużo niższa niż atomów w stanie podstawowym, N 0 : N = N 0 e E kt N 0 k ev /K Ponieważ prawdopodobieństwo emisji wymuszonej w stanie wzbudzonym jest takie samo jak prawdopodobieństwo absorpcji w stanie podstawowym dominującym efektem będzie absorpcja promieniowania! A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład 14 7 / 31
9 Emisja wymuszona Przewidywania teoretyczne Dlaczego w normalnych warunkach emisja wymuszona nie jest obserwowana? W temperaturze pokojowej (T 300K) liczba atomów w stanie wzbudzonym, N (przyjmujemy E 1eV ), jest dużo niższa niż atomów w stanie podstawowym, N 0 : N = N 0 e E kt N 0 k ev /K Ponieważ prawdopodobieństwo emisji wymuszonej w stanie wzbudzonym jest takie samo jak prawdopodobieństwo absorpcji w stanie podstawowym dominującym efektem będzie absorpcja promieniowania! Żeby emisja wymuszona mogła prowadzić do wzmocnienia promieniowania, musimy doprowadzić do tzw. inwersji obsadzeń, sytuacji gdy N > N 0! A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład 14 7 / 31
10 Wykład 14 1 Emisja wymuszona 2 Maser 3 Laser 4 Laser na swobodnych elektronach A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład 14 8 / 31
11 Maser Idea W kwietniu 1951 Charles Townes wpadł na pomysł budowy MASER a (Microwave Amplification by Stimulated Emission of Radiation). Pomysł był prosty : dokonać selekcji cząsteczek w stanie wzbudzonym Do wybrania wzbudzonych cząsteczek z wiązki można było wykorzystać odpowiednio ukształtowane pole magnetyczne Wzbudzone cząsteczki wprowadzane były do wnęki rezonansowej, w której pojedyncza emisja spontaniczna mogła zainicjować reakcję łańcuchową A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład 14 9 / 31
12 Maser Zasada działania Jeśli w ośrodku przeważają cząsteczki w stanie wzbudzonym, już pierwszy foton wyemitowany spontanicznie inicjuje reakcję powielania A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
13 Maser Zasada działania Jeśli w ośrodku przeważają cząsteczki w stanie wzbudzonym, już pierwszy foton wyemitowany spontanicznie inicjuje reakcję powielania A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
14 Maser Zasada działania Jeśli w ośrodku przeważają cząsteczki w stanie wzbudzonym, już pierwszy foton wyemitowany spontanicznie inicjuje reakcję powielania A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
15 Maser Zasada działania Jeśli w ośrodku przeważają cząsteczki w stanie wzbudzonym, już pierwszy foton wyemitowany spontanicznie inicjuje reakcję powielania A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
16 Maser Zasada działania Jeśli w ośrodku przeważają cząsteczki w stanie wzbudzonym, już pierwszy foton wyemitowany spontanicznie inicjuje reakcję powielania Aby uzyskać użyteczne źródło promieniowania, wzmocnienie przez emisję spontaniczną musi być większe niż straty na absorpcję i ucieczkę fotonów A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
17 Maser Maser Pierwsze działające urządzenie powstało w roku Promieniowanie mikrofalowe cząsteczek amoniaku (λ 1 cm) miało moc zaledwie ok. 10nW Charles Townes ze swoim pierwszym maserem A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
18 Wykład 14 1 Emisja wymuszona 2 Maser 3 Laser 4 Laser na swobodnych elektronach A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
19 Laser Koncepcja lasera W listopadzie 1957 roku Gordon Gould po raz pierwszy użył skrótu LASER w notatce opisującej koncepcję jego budowy. Zauważył, że do uzyskania wydajnej emisji konieczne jest zastosowanie optycznej wnęki rezonansowej W 1958 roku Charles Townes i Arthur Schawlow publikują artykuł opisujący koncepcję lasera Gould 30 lat walczył o uznanie jego pierszeństwa (i wpływy patentowe) A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
20 Laser Laser rubinowy Pierwszy LASER (Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation) zbudowany został w maju 1960 przez Theodora Maimana. Błyski lampy pozwalały uzyskać inwersję obsadzeń w jonach chromu... A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
21 Laser Inwersja obsadzeń Nie jest możliwe uzyskanie inwersji obsadzeń w układzie dwóch poziomów. Poziom, na którym chcemy uzyskać inwersję powinien być metastabilny, bezpośrednie przejście z poziomu podstawowego jest mało prawdopodobne. Musimy wprowadzać elektrony na ten poziom drogą pośrednią... W laserze rubinowym wykorzystujemy nieradiacyjne przejścia z wyżej położonych poziomów wzbudzonych. Silny błysk lampy błyskowej powoduje wzbudzenie większości jonów chromu, przechodzą one następnie do stanu metastabilnego A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
22 Laser Wnęka rezonansowa Inwersja obsadzeń nie wystarcza! Aby możliwe było uzyskanie akcji laserowej trzeba zwiększyć prawdopodobieństwo emisji wymuszonej. Można to uzyskać umieszczając ośrodek aktwny we wnęce rezonansowej. A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
23 Laser Wnęka rezonansowa Inwersja obsadzeń nie wystarcza! Aby możliwe było uzyskanie akcji laserowej trzeba zwiększyć prawdopodobieństwo emisji wymuszonej. Można to uzyskać umieszczając ośrodek aktwny we wnęce rezonansowej. Tuż po pobudzeniu ośrodka dominuje emisja spontaniczna. Fotony emitowane są we wszystkich kierunkach A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
24 Laser Wnęka rezonansowa Inwersja obsadzeń nie wystarcza! Aby możliwe było uzyskanie akcji laserowej trzeba zwiększyć prawdopodobieństwo emisji wymuszonej. Można to uzyskać umieszczając ośrodek aktwny we wnęce rezonansowej. Fotony wyemitowane spontanicznie wzdłuż osi wnęki mają najdłuższą drogę w ośrodku - największą szansę na wymuszenie wtórej emisji A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
25 Laser Wnęka rezonansowa Inwersja obsadzeń nie wystarcza! Aby możliwe było uzyskanie akcji laserowej trzeba zwiększyć prawdopodobieństwo emisji wymuszonej. Można to uzyskać umieszczając ośrodek aktwny we wnęce rezonansowej. Dzięki zastosowaniu wnęki droga w ośrodku ulega zwielokrotnieniu powielanie fotonu jest bardziej prawdopodobne niż jego ucieczka A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
26 Laser Wnęka rezonansowa Inwersja obsadzeń nie wystarcza! Aby możliwe było uzyskanie akcji laserowej trzeba zwiększyć prawdopodobieństwo emisji wymuszonej. Można to uzyskać umieszczając ośrodek aktwny we wnęce rezonansowej. Fotony emitowane wzdłuż osi wnęki wielokrotnie przelatują przez ośrodek co umożliwia ich lawinowe powielanie akcja laserowa Oś wnęki rezonansowej definiuje nam jednocześnie kierunek emisji wiązki... A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
27 Laser Laser rubinowy Pierwszy LASER (Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation) zbudowany został w maju 1960 przez Theodora Maimana. Jeff Hecht, Opt. Eng. 49 (2010) A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
28 Laser Laser hel-neon grudzień 1960 Wadą lasera rubinowego było m.in. to, że pracował impulsowo Pierwszym laserem, w którym uzyskano ciągłą wiązkę był laser He-Ne Inwersję obsadzeń pomiędzy stanami 5s i 3p w neonie uzyskujemy poprzez wyładowania elektryczne w gazie: mieszaninie neonu i helu Wzbudzone w wyniku wyładowania atomy helu przekazują energię zderzając się z atomami neonu Inwersję obsadzeń uzyskujemy nawet przy słabym pobudzeniu, gdyż stan 3p nie jest normalnie obsadzony A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
29 Laser Laser hel-neon Schemat budowy lasera hel-neon: A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
30 Laser Laser hel-neon Schemat budowy lasera hel-neon: Wnękę rezonansową możemy dostroić do wybranej długości fali Okienko Brewstera pozwala uzyskać spolaryzowaną wiązkę laserową Lasery hel-neon pracują pod ciśnieniem ok atm Napięcie pracy 1 do 3 kv, napięcie startowe ( zapłonu ) 5 do 12 kv A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
31 Laser Laser hel-neon Rura lasera (z zintegrowanymi zwierciadłami) podłączona do zasilania A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
32 Laser Laser półprzewodnikowy Przy przepływie prądu przez złącze p n rekombinacja par elektron-dziura w obszarze złącza może prowadzić do emisji fotonów (np. w diodach LED) Jeśli zapewnimy odpowiednie warunki, możemy uzyskać efekt wzmocnienia przez emisję wymuszoną fotonów dioda laserowa Pierwszy laser półprzewodnikowy został zbudowany już w 1962 roku, ale pracował w temperaturze ciekłego azotu... A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
33 Laser Podsumowanie Kluczowe elementy, które warunkują działanie lasera: emisja wymuszona - umożliwia powielanie fotonów inwersja obsadzeń - umożliwia uzyskanie netto wzmocnienia strumienia fotonów wnęka rezonansowa - zwiększa prawdopodobieństwo emisji wymuszonej, ustala mod pracy lasera A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
34 Laser Podsumowanie Kluczowe elementy, które warunkują działanie lasera: emisja wymuszona - umożliwia powielanie fotonów inwersja obsadzeń - umożliwia uzyskanie netto wzmocnienia strumienia fotonów wnęka rezonansowa - zwiększa prawdopodobieństwo emisji wymuszonej, ustala mod pracy lasera Najważniejsze cechy światła laserowego: monochromatyczne spójne skolimowane - może być skupione na bardzo małej powierzchni A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
35 Laser Historia 1917 Albert Einstein wskazuje na proces emisji wymuszonej 1954 pierwsza obserwacja wzmocnienia - maser mikrofalowy 1957 idea lasera optycznego (Gordon Gould) 1960 laser rubinowy 1962 laser He-Ne, laser półprzewodnikowy 1964 laser CO laser barwnikowy A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
36 Laser Historia 1917 Albert Einstein wskazuje na proces emisji wymuszonej 1954 pierwsza obserwacja wzmocnienia - maser mikrofalowy 1957 idea lasera optycznego (Gordon Gould) 1960 laser rubinowy 1962 laser He-Ne, laser półprzewodnikowy 1964 laser CO laser barwnikowy 1968 pierwsze zastosowanie medyczne (zwyrodnienie siatkówki) 1970 dioda laserowa pracująca w temperaturze pokojowej 1970 początki telekomunikacji światłowodowej 1974 pierwszy czytnik kodów paskowych 1976 pierwszy laser na swobodnych elektronach (FEL) 1982 pierwsze płyty i odtwarzacze CD 2010 impuls lasera osiąga 1 MJ (National Ignition Facility, NIF, USA) A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
37 Laser Zastosowania Przykłądy wykorzystania laserów skanery, czytniki CD/DVD/B-R, wskaźniki laserowe łącza światłowodowe (telekomunikacja, sieci komputerowe) cięcie materiałów, spawanie (głównie lasery CO 2 ) fotolitografia (podstawa współczesnej elektroniki) holografia interferometria (niesłychanie precyzyjny pomiar odległości) badanie zanieczyszczeń atmosfery (LIDAR) chirurgia i mikrochirurgia A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
38 Laser Zastosowania Przykłądy wykorzystania laserów skanery, czytniki CD/DVD/B-R, wskaźniki laserowe łącza światłowodowe (telekomunikacja, sieci komputerowe) cięcie materiałów, spawanie (głównie lasery CO 2 ) fotolitografia (podstawa współczesnej elektroniki) holografia interferometria (niesłychanie precyzyjny pomiar odległości) badanie zanieczyszczeń atmosfery (LIDAR) chirurgia i mikrochirurgia badania podstawowe femtochemia czasowo-rozdzielcza spektroskopia mikroskopia konfokalna... A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
39 Wykład 14 1 Emisja wymuszona 2 Maser 3 Laser 4 Laser na swobodnych elektronach A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
40 Laser na swobodnych elektronach Promieniowanie synchrotronowe Intensywność promieniowania synchrotronowego wiązki elektronów możemy wzmocnić stosując zamiast zwykłych magnesów zakrzywiających specjalne układy magnesów, tzw. wigglery lub undulatory Możemy uzyskać silnie skolimowaną wiązkę promieniowania. Obserwujemy emisję spontaniczną promieniowania synchrotronowego... A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
41 Laser na swobodnych elektronach Free Electron Laser (FEL) Możemy jednak zachęcić wiązkę elektronów do promieniowania w wybranej długości fali umieszczając układ w odpowiednio dobranej wnęce rezonansowej Dobierając parametry undulatora i wnęki możemy uzyskać silne wzmocnienie emisji wymuszonej dla wybranej długości fali laser A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
42 Laser na swobodnych elektronach Samowzmacniająca emisja spontaniczna Self-amplified spontaneous emission (SASE) Jeśli wiązka jest bardzo intensywna i silnie skolimowana, emisja wymuszona może zdominować promieniowanie nawet bez wnęki rezonansowej (!) Możemy uzyskać wiązkę laserową w bardzo szerokim zakresie długości fali, także w zakresie promieniowania rentgenowskiego (nie ma zwierciadeł!) A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
43 Laser na swobodnych elektronach Laser na swobodnych elektronach - FEL Akcelerator w Hamburgu budowany przez międzynarodowe konsorcjum X-FEL : długość 3.4 km, energia wiązki e do 17.5 GeV λ =0.05 nm. A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
44 Laser na swobodnych elektronach Laser na swobodnych elektronach X-FEL Wiązka ma wszystkie własności klasycznej wiązki laserowej: monochromatyczna, niezwykle intensywna, w postaci bardzo krótkich impulsów. Nowe możliwości badawcze w wielu dziedzinach: biologii, medycynie, farmacji, chemii, fizyce materiałów, nanotechnologii, energetyce, elektronice, fotonice, ochronie środowiska. A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
45 Laser na swobodnych elektronach Przykład Możliwość prowadzenia badań strukturalnych (dyfrakcja rentgenowska) także dla delikatnych substancji, podlegających szybkiemu zniszczeniu Impuls lasera X-FEL jest tak krótki (< 5 fs), że atomy nie zdążą zmienić swojego ustawienia, mimo dużego przekazu energii... A.F.Żarnecki Podstawy fizyki kwantowej... Wykład / 31
Lasery budowa, rodzaje, zastosowanie. Materiały dydaktyczne dla kierunku Technik Optyk (W12) Kwalifikacyjnego kursu zawodowego.
Lasery budowa, rodzaje, zastosowanie Materiały dydaktyczne dla kierunku Technik Optyk (W12) Kwalifikacyjnego kursu zawodowego. Budowa i zasada działania lasera Laser (Light Amplification by Stimulated
n n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A / B 2 1 hν exp( ) 1 kt (24)
n n 1 2 = exp( ε ε ) 1 / kt = exp( hν / kt) (23) 2 to wzór (22) przejdzie w następującą równość: ρ (ν) = B B A 1 2 / B hν exp( ) 1 kt (24) Powyższe równanie określające gęstość widmową energii promieniowania
Lasery. Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów
Lasery Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów Lasery Laser - nazwa utworzona jako akronim od Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation - wzmocnienie światła poprzez
Wzbudzony stan energetyczny atomu
LASERY Wzbudzony stan energetyczny atomu Z III postulatu Bohra kj E k E h j Emisja spontaniczna Atom absorbuje tylko określone kwanty energii przechodząc ze stanu podstawowego do wzbudzonego. Zaabsorbowana
Trzy rodzaje przejść elektronowych między poziomami energetycznymi
Trzy rodzaje przejść elektronowych między poziomami energetycznymi absorpcja elektron przechodzi na wyższy poziom energetyczny dzięki pochłonięciu kwantu o energii równej różnicy energetycznej poziomów
Lasery. Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów
Lasery Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów Lasery Laser - nazwa utworzona jako akronim od Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation - wzmocnienie światła poprzez
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 2006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Absorpcja promieniowania w ośrodku Promieniowanie elektromagnetyczne przy przejściu przez ośrodek
Laser pikselowy i frakselowy różnice i zastosowanie w kosmetologii. Barbara Kierlik Gr. 39Z
Laser pikselowy i frakselowy różnice i zastosowanie w kosmetologii Barbara Kierlik Gr. 39Z Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation Wzmocnienie światła poprzez wymuszoną emisję Laser to
LASERY SĄ WSZĘDZIE...
LASERY wprowadzenie LASERY SĄ WSZĘDZIE... TROCHĘ HISTORII 1917 Einstein postuluje obecność procesów emisji wymuszonej (i kilka innych rzeczy ) 1910 1920 1930 1940 1950 1960 1970 1980 1990 2000 2010 TROCHĘ
Technologia Laserów: nowe trendy w biologii i medycynie. Gabriela Mianowska Karolina Pasieka FM rok IV, DIE
Technologia Laserów: nowe trendy w biologii i medycynie Gabriela Mianowska Karolina Pasieka FM rok IV, DIE 08.03.2016 LASER (ang. Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation) Krótka historia:
Technika laserowa, ośrodek czynny. Moc (bezpieczeństwo) Sposób pracy (ciągłe, impulsowe) Długość fali Ośrodek czynny Zastosowania
Kryteria podziału laserów Moc (bezpieczeństwo) Sposób pracy (ciągłe, impulsowe) Długość fali Ośrodek czynny Zastosowania Podział laserów ze względu na ośrodek czynny Lasery na ciele stałym Lasery gazowe
Niezwykłe światło. ultrakrótkie impulsy laserowe. Piotr Fita
Niezwykłe światło ultrakrótkie impulsy laserowe Laboratorium Procesów Ultraszybkich Zakład Optyki Wydział Fizyki Uniwersytetu Warszawskiego Światło Fala elektromagnetyczna Dla światła widzialnego długość
Ogólne cechy ośrodków laserowych
Ogólne cechy ośrodków laserowych Gazowe Cieczowe Na ciele stałym Naturalna jednorodność Duże długości rezonatora Małe wzmocnienia na jednostkę długości ośrodka czynnego Pompowanie prądem (wzdłużne i poprzeczne)
Lasery. Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów
Lasery Własności światła laserowego Zasada działania Rodzaje laserów Lasery Laser - nazwa utworzona jako akronim od Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation - wzmocnienie światła poprzez
Wykład FIZYKA II. 13. Fizyka atomowa. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA II 13. Fizyka atomowa Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ ZASADA PAULIEGO Układ okresowy pierwiastków lub jakiekolwiek
III.3 Emisja wymuszona. Lasery
III.3 Emisja wymuszona. Lasery 1. Wyprowadzenie wzoru Plancka metodą Einsteina. Emisja wymuszona 2. Koherencja ciągów falowych. Laser jako źródło koherentnego promieniowania e-m 3. Zasada działania lasera.
Ponadto, jeśli fala charakteryzuje się sferycznym czołem falowym, powyższy wzór można zapisać w następujący sposób:
Zastosowanie laserów w Obrazowaniu Medycznym Spis treści 1 Powtórka z fizyki Zjawisko Interferencji 1.1 Koherencja czasowa i przestrzenna 1.2 Droga i czas koherencji 2 Lasery 2.1 Emisja Spontaniczna 2.2
ASER. Wykład 18: M L. Dr inż. Zbigniew Szklarski. Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321.
Wykład 18: M L ASER Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Amplification by Stimulated Emission of Radiation Kwantowe
Źródła promieniowania optycznego problemy bezpieczeństwa pracy. Lab. Fiz. II
Źródła promieniowania optycznego problemy bezpieczeństwa pracy Lab. Fiz. II Reakcje w tkankach wywołane przez promioniowanie optyczne (podczerwień, widzialne, ultrafiolet): Reakcje termiczne ze wzrostem
II. WYBRANE LASERY. BERNARD ZIĘTEK IF UMK www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet
II. WYBRANE LASERY BERNARD ZIĘTEK IF UMK www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet Laser gazowy Laser He-Ne, Mechanizm wzbudzenia Bernard Ziętek IF UMK Toruń 2 Model Bernard Ziętek IF UMK Toruń 3 Rozwiązania stacjonarne
Przejścia promieniste
Przejście promieniste proces rekombinacji elektronu i dziury (przejście ze stanu o większej energii do stanu o energii mniejszej), w wyniku którego następuje emisja promieniowania. E Długość wyemitowanej
LASERY NA SWOBODNYCH ELEKTRONACH. Przygotowali: Arkadiusz Robiński Mariusz Nowaczyk Mateusz Kubiak Krzysztof Konwisarz
LASERY NA SWOBODNYCH ELEKTRONACH Przygotowali: Arkadiusz Robiński Mariusz Nowaczyk Mateusz Kubiak Krzysztof Konwisarz Co to jest laser? Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation - wzmocnienie
Pomiary widm fotoluminescencji
Fotoluminescencja (PL photoluminescence) jako technika eksperymentalna, oznacza badanie zależności spektralnej rekombinacji promienistej, pochodzącej od nośników wzbudzonych optycznie. Schemat układu do
Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii
Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii prof. dr hab. Aleksander Filip Żarnecki Zakład Cząstek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wykład 4 24 października 2016 A.F.Żarnecki
!!!DEL są źródłami światła niespójnego.
Dioda elektroluminescencyjna DEL Element czynny DEL to złącze p-n. Gdy zostanie ono spolaryzowane w kierunku przewodzenia, to w obszarze typu p, w warstwie o grubości rzędu 1µm, wytwarza się stan inwersji
Podsumowanie W9. Wojciech Gawlik - Wstęp do Fizyki Atomowej, 2003/04. wykład 12 1
Podsumowanie W9 Obserwacja przejść rezonansowych wymuszonych przez pole EM jest moŝliwa tylko, gdy istnieje róŝnica populacji. Tymczasem w zakresie fal radiowych poziomy są prawie jednakowo obsadzone.
Źródła promieniowania X. ciąg dalszy
Źródła promieniowania X ciąg dalszy Promieniowanie synchrotronowe undulatory i wigglery W pierwszych synchrotronach do produkcji promieniowania używane dipolowe magnesy zakrzywiające. Istnieje dużo bardziej
Wykład IV. Dioda elektroluminescencyjna Laser półprzewodnikowy
Wykład IV Dioda elektroluminescencyjna Laser półprzewodnikowy Półprzewodniki - diagram pasmowy Kryształ Si, Ge, GaAs Struktura krystaliczna prowadzi do relacji dyspersji E(k). Krzywizna pasm decyduje o
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 7 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
Informacje ogólne. 45 min. test na podstawie wykładu Zaliczenie ćwiczeń na podstawie prezentacji Punkty: test: 60 %, prezentacja: 40 %.
Informacje ogólne Wykład 28 h Ćwiczenia 14 Charakter seminaryjny zespołu dwuosobowe ~20 min. prezentacje Lista tematów na stronie Materiały do wykładu na stronie: http://urbaniak.fizyka.pw.edu.pl Zaliczenie:
Zagrożenia powodowane przez promieniowanie laserowe
Zagrożenia powodowane przez promieniowanie laserowe Zagrożenia powodowane przez promieniowanie laserowe Laser, Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation, wzmacniacz kwantowy dla światła,
SYLABUS DOTYCZY CYKLU KSZTAŁCENIA / /20 (skrajne daty)
SYLABUS DOTYCZY CYKLU KSZTAŁCENIA... 2016/17-2019/20 (skrajne daty) 1.1. PODSTAWOWE INFORMACJE O PRZEDMIOCIE/MODULE Nazwa przedmiotu/ modułu Techniki laserowe Kod przedmiotu/ modułu* Wydział (nazwa jednostki
Struktura pasmowa ciał stałych
Struktura pasmowa ciał stałych dr inż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2012/13 Spis treści 1. Pasmowa teoria ciała stałego 2 1.1. Wstęp do teorii..............................................
Technika laserowa. dr inż. Sebastian Bielski. Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej PG
Technika laserowa dr inż. Sebastian Bielski Wydział Fizyki Technicznej i Matematyki Stosowanej PG Technika laserowa Zakres materiału (wstępnie przewidywany) 1. Bezpieczeństwo pracy z laserem 2. Własności
Wstęp do astrofizyki I
Wstęp do astrofizyki I Wykład 13 Tomasz Kwiatkowski Uniwersytet im. Adama Mickiewicza w Poznaniu Wydział Fizyki Instytut Obserwatorium Astronomiczne Tomasz Kwiatkowski, OA UAM Wstęp do astrofizyki I, Wykład
Optyczna spektroskopia oscylacyjna. w badaniach powierzchni
Optyczna spektroskopia oscylacyjna w badaniach powierzchni Zalety oscylacyjnej spektroskopii optycznej uŝycie fotonów jako cząsteczek wzbudzających i rejestrowanych nie wymaga uŝycia próŝni (moŝliwość
- wiązki pompująca & próbkująca oddziaływanie selektywne prędkościowo widma bezdopplerowskie. 0 k. z L 0 k. L 0 k
Podsumowanie W1 Lasery w spektroskopii atomowej/molekularnej a) spektroskopia klasyczna b) spektroskopia bezdopplerowska 1. Spektroskopia nasyceniowa nasycenie selekcja prędkości - wiązki pompująca & próbkująca
Teoria pasmowa ciał stałych Zastosowanie półprzewodników
Teoria pasmowa ciał stałych Zastosowanie półprzewodników Model atomu Bohra Niels Bohr - 1915 elektrony krążą wokół jądra jądro jest zbudowane z: i) dodatnich protonów ii) neutralnych neutronów Liczba atomowa
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 8 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2015/16
- wiązki pompująca & próbkująca oddziaływanie selektywne prędkościowo widma bezdopplerowskie T. 0 k. z L 0 k. L 0 k
Podsumowanie W1 Lasery w spektroskopii atomowej/molekularnej a) spektroskopia klasyczna b) spektroskopia bezdopplerowska 1. Spektroskopia nasyceniowa - wiązki pompująca & próbkująca oddziaływanie selektywne
A21, B21, B12 współczynniki wprowadzone przez Einsteina w 1917 r.
Absorpcja i emisja fotonu przez atom, który ma dwa poziomy energii hν=e2-e1 h=6,63 10-34 J s Emisja spontaniczna A21 prawdopodobieństwo emisji fotonu przez atom w stanie E2 w ciągu sekundy Absorpcja (wymuszona)
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 3, 20.02.2012. Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 3, 20.02.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wykład 2 - przypomnienie
Atom wodoru w mechanice kwantowej. Równanie Schrödingera
Fizyka atomowa Atom wodoru w mechanice kwantowej Moment pędu Funkcje falowe atomu wodoru Spin Liczby kwantowe Poprawki do równania Schrödingera: struktura subtelna i nadsubtelna; przesunięcie Lamba Zakaz
LASERY NA SWOBODNYCH ELEKTRONACH
LASERY NA SWOBODNYCH ELEKTRONACH Autorzy: Mateusz Kubiak, IS IV Mariusz Nowaczyk, IS IV Arkadiusz Robiński, IS IV Krzysztof Konwisarz, IS IV 1. Co to jest laser? Laser Light Amplification by Stimulated
Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii
Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii prof. dr hab. Aleksander Filip Żarnecki Zakład Cząstek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wykład 3 17 października 2016 A.F.Żarnecki
LASERY NA CIELE STAŁYM BERNARD ZIĘTEK
LASERY NA CIELE STAŁYM BERNARD ZIĘTEK TEK Lasery na ciele stałym lasery, których ośrodek czynny jest: -kryształem i ciałem amorficznym (również proszkiem), - dielektrykiem i półprzewodnikiem. 2 Podział
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 1 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2014/15
UNIWERSYTET SZCZECIŃSKI INSTYTUT FIZYKI ZAKŁAD FIZYKI CIAŁA STAŁEGO. Ćwiczenie laboratoryjne Nr.2. Elektroluminescencja
UNIWERSYTET SZCZECIŃSKI INSTYTUT FIZYKI ZAKŁAD FIZYKI CIAŁA STAŁEGO Ćwiczenie laboratoryjne Nr.2 Elektroluminescencja SZCZECIN 2002 WSTĘP Mianem elektroluminescencji określamy zjawisko emisji spontanicznej
Podsumowanie W11. Nierównowagowe rozkłady populacji pompowanie optyczne (zachowanie krętu atom-pole EM)
Podsumowanie W Obserw. przejść wymusz. przez pole EM tylko, gdy różnica populacji. ymczasem w zakresie fal radiowych poziomy są ~ jednakowo obsadzone. En. I det ħ m=+/ m=-/ B B A B h 8 3 Nierównowagowe
autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 39 ATOM WODORU. PROMIENIOWANIE. WIDMA TEST JEDNOKROTNEGO WYBORU
autor: Włodzimierz Wolczyński rozwiązywał (a)... ARKUSIK 39 ATOM WODORU. PROMIENIOWANIE. WIDMA Zadanie 1 1 punkt TEST JEDNOKROTNEGO WYBORU Moment pędu elektronu znajdującego się na drugiej orbicie w atomie
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 3 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Anna Grochola, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2013/14
Widmo promieniowania
Widmo promieniowania Spektroskopia Każde ciało wysyła promieniowanie. Promieniowanie to jest składa się z wiązek o różnych długościach fal. Jeśli wiązka światła pada na pryzmat, ulega ono rozszczepieniu,
WYBRANE TECHNIKI SPEKTROSKOPII LASEROWEJ ROZDZIELCZEJ W CZASIE prof. Halina Abramczyk Laboratory of Laser Molecular Spectroscopy
WYBRANE TECHNIKI SPEKTROSKOPII LASEROWEJ ROZDZIELCZEJ W CZASIE 1 Ze względu na rozdzielczość czasową metody, zależną od długości trwania impulsu, spektroskopię dzielimy na: nanosekundową (10-9 s) pikosekundową
Wykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego
Wykład 5 Widmo rotacyjne dwuatomowego rotatora sztywnego W5. Energia molekuł Przemieszczanie się całych molekuł w przestrzeni - Ruch translacyjny - Odbywa się w fazie gazowej i ciekłej, w fazie stałej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej
Wstęp do Optyki i Fizyki Materii Skondensowanej Część I: Optyka, wykład 1 wykład: Piotr Fita pokazy: Andrzej Wysmołek ćwiczenia: Paweł Kowalczyk, Barbara Piętka Wydział Fizyki Uniwersytet Warszawski 2015/16
Sprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5)
Wojciech Niwiński 30.03.2004 Bartosz Lassak Wojciech Zatorski gr.7lab Sprzęganie światłowodu z półprzewodnikowymi źródłami światła (stanowisko nr 5) Zadanie laboratoryjne miało na celu zaobserwowanie różnic
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Równania (3.7), pomimo swojej prostoty, nie posiadają poza nielicznymi przypadkami ścisłych rozwiązań,
PODSTAWY FIZYKI LASERÓW Wstęp
PODSTAWY FIZYKI LASERÓW Wstęp LASER Light Amplification by Stimulation Emission of Radiation Składa się z: 1. ośrodka czynnego. układu pompującego 3.Rezonator optyczny - wnęka rezonansowa Generatory: liniowe
Lasery Inne oblicze optyki
Lasery Inne oblicze optyki dr inż. Ireneusz Owczarek CMF PŁ ireneusz.owczarek@p.lodz.pl http://cmf.p.lodz.pl/iowczarek 2012/13 Spis treści 1. Zasada działania lasera 2 1.1. Wstęp...................................................
Podstawy fizyki wykład 3
D. Halliday, R. Resnick, J.Walker: Podstawy Fizyki, tom 5, PWN, Warszawa 2003. H. D. Young, R. A. Freedman, Sear s & Zemansky s University Physics with Modern Physics, Addison-Wesley Publishing Company,
CHARAKTERYSTYKA WIĄZKI GENEROWANEJ PRZEZ LASER
CHARATERYSTYA WIĄZI GENEROWANEJ PRZEZ LASER ształt wiązki lasera i jej widmo są rezultatem interferencji promieniowania we wnęce rezonansowej. W wyniku tego procesu powstają charakterystyczne rozkłady
Kwantowe własności promieniowania, ciało doskonale czarne, zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne.
Kwantowe własności promieniowania, ciało doskonale czarne, zjawisko fotoelektryczne zewnętrzne. DUALIZM ŚWIATŁA fala interferencja, dyfrakcja, polaryzacja,... kwant, foton promieniowanie ciała doskonale
Źródła światła: Lampy (termiczne) na ogół wymagają filtrów. Wojciech Gawlik, Metody Optyczne w Medycynie 2010/11 - wykł. 3 1/18
Źródła światła: Lampy (termiczne) na ogół wymagają filtrów Wojciech Gawlik, Metody Optyczne w Medycynie 2010/11 - wykł. 3 1/18 Lampy: a) szerokopasmowe, rozkład Plancka 2hc I( λ) = 5 λ 2 e 1 hc λk T B
ZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS
ZASADY ZALICZENIA PRZEDMIOTU MBS LABORATORIUM - MBS 1. ROZWIĄZYWANIE WIDM kolokwium NMR 25 kwietnia 2016 IR 30 maja 2016 złożone 13 czerwca 2016 wtorek 6.04 13.04 20.04 11.05 18.05 1.06 8.06 coll coll
VI. Elementy techniki, lasery
Światłowody VI. Elementy techniki, lasery BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet a) Sprzęgacze czołowe 1. Sprzęgacze światłowodowe (czołowe, boczne, stałe, rozłączalne) Złącza,
2. Metody, których podstawą są widma atomowe 32
Spis treści 5 Spis treści Przedmowa do wydania czwartego 11 Przedmowa do wydania trzeciego 13 1. Wiadomości ogólne z metod spektroskopowych 15 1.1. Podstawowe wielkości metod spektroskopowych 15 1.2. Rola
WYZNACZANIE STAŁEJ PLANCKA Z POMIARU CHARAKTERYSTYK PRĄDOWO-NAPIĘCIOWYCH DIOD ELEKTROLUMINESCENCYJNYCH. Irena Jankowska-Sumara, Magdalena Krupska
1 II PRACOWNIA FIZYCZNA: FIZYKA ATOMOWA Z POMIARU CHARAKTERYSTYK PRĄDOWO-NAPIĘCIOWYCH DIOD ELEKTROLUMINESCENCYJNYCH Irena Jankowska-Sumara, Magdalena Krupska Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie
Wykład 38 Rozpraszanie światła Ramana i luminescencja
Wykład 38 Rozpraszanie światła Ramana i luminescencja Zjawisko rozpraszania Ramana jest związane z niesprężystym rozpraszaniem padającego fotonu o częstości ν na cząsteczce, wskutek czego foton zmienia
Podsumowanie W Spektroskopia dwufotonowa. 1. Spektroskopia nasyceniowa. selekcja prędkości. nasycenie. ω 0 ω Laser. ω 21 2ω.
Podsumowanie W1 Lasery w spektroskopii atomowej/molekularnej a) spektroskopia klasyczna b) spektroskopia bezdopplerowska 1. Spektroskopia nasyceniowa nasycenie selekcja prędkości - wiązki pompująca & próbkująca
Transmisja i absorpcja fotonów przez ośrodek
Transmisja i absorpcja fotonów przez ośrodek hν 01 1 E hν 01 1 identyczne fotony Absorpcja i emisja spontaniczna Emisja wymuszona E Obsadzenie poziomów energetycznych zbioru atomów w stanie termodynamicznie
Badanie dynamiki rekombinacji ekscytonów w zawiesinach półprzewodnikowych kropek kwantowych PbS
Badanie dynamiki rekombinacji ekscytonów w zawiesinach półprzewodnikowych kropek kwantowych PbS 1. Absorpcja i emisja światła w układzie dwupoziomowym. Absorpcję światła można opisać jako proces, w którym
Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii
Podstawy fizyki kwantowej i budowy materii prof. dr hab. Aleksander Filip Żarnecki Zakład Cząstek i Oddziaływań Fundamentalnych Instytut Fizyki Doświadczalnej Wykład 9 5 grudnia 2016 A.F.Żarnecki Podstawy
Technika laserowa, wybrane zastosowania Zastosowania laserów
Zastosowania laserów Medycyna Obróbka materiałów Ekologia Nauka Metrologia Zapis i odczyt danych Telekomunikacja Technika wojskowa... Lasery w medycynie Tkanka a promieniowanie (ciepło) Poniżej 40 ºC:
Wprowadzenie do optyki (zjawisko załamania światła, dyfrakcji, interferencji, polaryzacji, laser) (ćw. 9, 10)
Wprowadzenie do optyki (zjawisko załamania światła, dyfrakcji, interferencji, polaryzacji, laser) (ćw. 9, 10) 1. Dyfrakcja Dyfrakcja, czyli ugięcie, to zjawisko polegające na zaburzeniu prostoliniowego
Przemysłowe urządzenia elektrotermiczne działające w oparciu o pozostałe metody nagrzewania elektrycznego Prof. dr hab. inż.
Studia Podyplomowe EFEKTYWNE UŻYTKOWANIE ENERGII ELEKTRYCZNEJ w ramach projektu Śląsko-Małopolskie Centrum Kompetencji Zarządzania Energią Przemysłowe urządzenia elektrotermiczne działające w oparciu o
Fizyka kwantowa. promieniowanie termiczne zjawisko fotoelektryczne. efekt Comptona dualizm korpuskularno-falowy. kwantyzacja światła
W- (Jaroszewicz) 19 slajdów Na podstawie prezentacji prof. J. Rutkowskiego Fizyka kwantowa promieniowanie termiczne zjawisko fotoelektryczne kwantyzacja światła efekt Comptona dualizm korpuskularno-falowy
Promieniowanie rentgenowskie. Podstawowe pojęcia krystalograficzne
Promieniowanie rentgenowskie Podstawowe pojęcia krystalograficzne Krystalografia - podstawowe pojęcia Komórka elementarna (zasadnicza): najmniejszy, charakterystyczny fragment sieci przestrzennej (lub
Wykład 15 Rozpraszanie światła Ramana i luminescencja
Wykład 5 Rozpraszanie światła Ramana i luminescencja Zjawisko rozpraszania Ramana jest związane z niesprężystym rozpraszaniem padającego fotonu o częstości ν na cząsteczce, wskutek czego foton zmienia
ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI
ANALITYKA W KONTROLI JAKOŚCI ANALIZA ŚLADÓW METODA ICP-OES Optyczna spektroskopia emisyjna ze wzbudzeniem w indukcyjnie sprzężonej plazmie WYKŁAD 4 Rodzaje widm i mechanizm ich powstania PODSTAWY SPEKTROSKOPII
Monochromatyzacja promieniowania molibdenowej lampy rentgenowskiej
Uniwersytet Śląski Instytut Chemii Zakładu Krystalografii ul. Bankowa 14, pok. 133, 40 006 Katowice tel. (032)359 1503, e-mail: izajen@wp.pl, opracowanie: dr Izabela Jendrzejewska Laboratorium z Krystalografii
I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona. Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona
r. akad. 004/005 I.4 Promieniowanie rentgenowskie. Efekt Comptona Otrzymywanie promieniowania X Pochłanianie X przez materię Efekt Comptona Jan Królikowski Fizyka IVBC 1 r. akad. 004/005 0.01 nm=0.1 A
Metody optyczne w medycynie
Metody optyczne w medycynie Podstawy oddziaływania światła z materią E i E t E t = E i e κ ( L) i( n 1)( L) c e c zmiana amplitudy (absorpcja) zmiana fazy (dyspersja) Tylko światło pochłonięte może wywołać
cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski
Wykład 14: Pole magnetyczne cz. 1. dr inż. Zbigniew Szklarski szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ Wektor indukcji pola magnetycznego, siła Lorentza v F L Jeżeli na dodatni ładunek
Spektroskop, rurki Plückera, cewka Ruhmkorffa, aparat fotogtaficzny, źródło prądu
Imię i nazwisko ucznia Nazwa i adres szkoły Imię i nazwisko nauczyciela Tytuł eksperymentu Dział fizyki Potrzebne materiały do doświadczeń Kamil Jańczyk i Mateusz Kowalkowski I Liceum Ogólnokształcące
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki
OPTYKA KWANTOWA Wykład dla 5. roku Fizyki c Adam Bechler 2006 Instytut Fizyki Uniwersytetu Szczecińskiego Rezonansowe oddziaływanie układu atomowego z promieniowaniem "! "!! # $%&'()*+,-./-(01+'2'34'*5%.25%&+)*-(6
Spektroskopia. mössbauerowska
Spektroskopia Spektroskopia Mӧssbauerowska mössbauerowska Adrianna Rokosa Maria Dawiec 1. Zarys historyczny 2. Podstawy teoretyczne 3. Efekt Mössbauera 4. Spektroskopia mössbauerowska 5. Zastosowanie w
I. PROMIENIOWANIE CIEPLNE
I. PROMIENIOWANIE CIEPLNE - lata '90 XIX wieku WSTĘP Widmo promieniowania elektromagnetycznego zakres "pokrycia" różnymi rodzajami fal elektromagnetycznych promieniowania zawartego w danej wiązce. rys.i.1.
Wykład Atom o wielu elektronach Laser Rezonans magnetyczny
Wykład 21. 12.2016 Atom o wielu elektronach Laser Rezonans magnetyczny Jeszcze o atomach Przypomnienie: liczby kwantowe elektronu w atomie wodoru, zakaz Pauliego, powłoki, podpowłoki, orbitale, Atomy wieloelektronowe
Własności optyczne półprzewodników
Własności optyczne półprzewodników Andrzej Wysmołek Wykład przygotowany w oparciu o wykłady prowadzone na Wydziale Fizyki UW przez prof. Mariana Grynberga oraz prof. Romana Stępniewskiego Klasyfikacja
PRODUKTY CHEMICZNE Ćwiczenie nr 3 Oznaczanie zawartości oksygenatów w paliwach metodą FTIR
PRODUKTY CHEMICZNE Ćwiczenie nr 3 Oznaczanie zawartości oksygenatów w paliwach metodą FTIR WSTĘP Metody spektroskopowe Spektroskopia bada i teoretycznie wyjaśnia oddziaływania pomiędzy materią będącą zbiorowiskiem
SPEKTROSKOPIA ATOMOWA ATOMOWA SPEKTROMETRIA ABSORPCYJNA ATOMOWA SPEKTROMETRIA EMISYJNA FLUORESCENCJA ATOMOWA ATOMOWA SPEKTROMETRIA MAS
SPEKTROSKOPIA ATOMOWA ATOMOWA SPEKTROMETRIA ABSORPCYJNA ATOMOWA SPEKTROMETRIA EMISYJNA FLUORESCENCJA ATOMOWA ATOMOWA SPEKTROMETRIA MAS PROMIENIOWANIE ELEKTROMAGNETYCZNE Promieniowanie X Ultrafiolet Ultrafiolet
SPRAWDZIAN NR 1. wodoru. Strzałki przedstawiają przejścia pomiędzy poziomami. Każde z tych przejść powoduje emisję fotonu.
SRAWDZIAN NR 1 IMIĘ I NAZWISKO: KLASA: GRUA A 1. Uzupełnij tekst. Wpisz w lukę odpowiedni wyraz. Energia, jaką w wyniku zajścia zjawiska fotoelektrycznego uzyskuje elektron wybity z powierzchni metalu,
Lasery półprzewodnikowe. przewodnikowe. Bernard Ziętek
Lasery półprzewodnikowe przewodnikowe Bernard Ziętek Plan 1. Rodzaje półprzewodników 2. Parametry półprzewodników 3. Złącze p-n 4. Rekombinacja dziura-elektron 5. Wzmocnienie 6. Rezonatory 7. Lasery niskowymiarowe
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 2, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 2, 17.02.2012 wykład: pokazy: ćwiczenia: Czesław Radzewicz Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Równania Maxwella r-nie falowe
Analiza spektralna widma gwiezdnego
Analiza spektralna widma gwiezdnego JG &WJ 13 kwietnia 2007 Wprowadzenie Wprowadzenie- światło- podstawowe źródło informacji Wprowadzenie- światło- podstawowe źródło informacji Wprowadzenie- światło- podstawowe
Repeta z wykładu nr 11. Detekcja światła. Fluorescencja. Eksperyment optyczny. Sebastian Maćkowski
Repeta z wykładu nr 11 Detekcja światła Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 CCD (urządzenie
Podstawy fizyki kwantowej
Podstawy fizyki kwantowej Fizyka kwantowa - co to jest? Światło to fala czy cząstka? promieniowanie termiczne efekt fotoelektryczny efekt Comptona fale materii de Broglie a równanie Schrodingera podstawa
Metody analizy pierwiastków z zastosowaniem wtórnego promieniowania rentgenowskiego. XRF, SRIXE, PIXE, SEM (EPMA)
Metody analizy pierwiastków z zastosowaniem wtórnego promieniowania rentgenowskiego. XRF, SRIXE, PIXE, SEM (EPMA) Promieniowaniem X nazywa się promieniowanie elektromagnetyczne o długości fali od około
Repeta z wykładu nr 8. Detekcja światła. Przypomnienie. Efekt fotoelektryczny
Repeta z wykładu nr 8 Detekcja światła Sebastian Maćkowski Instytut Fizyki Uniwersytet Mikołaja Kopernika Adres poczty elektronicznej: mackowski@fizyka.umk.pl Biuro: 365, telefon: 611-3250 przegląd detektorów