WYZNACZANIE SKŁADOWEJ OBWODOWEJ POLA MAGNETYCZNEGO W MASZYNIE MAGNETOELEKTRYCZNEJ PRZY ZASTOSOWANIU METODY MAGNETOOPTYCZNEJ
|
|
- Angelika Marcinkowska
- 7 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 67 Tomasz Błażejczyk, Zdzisław Życki Instytut Elektrotechniki, Warszawa WYZNACZANIE SKŁADOWEJ OBWODOWEJ POLA MAGNETYCZNEGO W MASZYNIE MAGNETOELEKTRYCZNEJ PRZY ZASTOSOWANIU METODY MAGNETOOPTYCZNEJ DETERMINATION OF THE CIRCUMFERENTIAL COMPONENT OF THE MAGNETIC FIELD IN A MAGNETOELECTRIC MACHINE USING THE MAGNETOOPTIC METHOD Abstract: The paper presents results of investigation into the magnetic field in a DC motor with permanent magnets. Many measuring results of changes in polarization angles of a light-wave in a fiber optic under the influence of the magnetic field produced by an impulse of a current magnetizing additionally the permanent magnet of a machine. On the basis of the measurement results the circumferential component of the magnetic field was determined which occurs in the air gap. The measuring results were compared with the numerical calculations of the machine field. 1. Wstęp Dynamiczny rozwój techniki światłowodowej, datowany na początek lat siedemdziesiątych ubiegłego stulecia, stworzył nadzieję na powszechne zastosowanie światłowodów w technice pomiarowej. Przynajmniej w zakresie badań naukowych światłowody są stosowane w pomiarach pola magnetycznego (w wąskim zakresie), pola elektrycznego, natężenia prądu, napięcia, temperatury, ciśnienia, drgań i innych wielkości. W tym celu wykorzystuje się różne efekty optyczne w ośrodkach materialnych, w których propaguje się fala świetlna. Jednym z nich jest magnetooptyczny efekt Faradaya, który wykorzystano w badaniach zaprezentowanych w artykule. W długim solenoidzie pole magnetyczne w środkowej części cewki można uznać za jednorodne i błąd pomiaru przy użyciu światłowodu umieszczonego równolegle do osi podłużnej cewki jest niewielki (teoretycznie kąt α zawarty między kierunkami propagacji fali świetlnej i linii sił pola magnetycznego może być bliski zeru). W tym wariancie pomiarowym czujnik światłowodowy umożliwia pomiar składowej indukcji równoległej do osi podłużnej solenoidu [1]. Pomiar można potraktować wówczas jako pomiar wartości średniej modułu indukcji magnetycznej. W innym wariancie pomiarowym, gdy kierunek pola magnetycznego przebiega pod pewnym kątem w stosunku do kierunku propagacji fali świetlnej mogą występować znaczne różnice między wartościami indukcji pomierzonymi i obliczonymi. Ten drugi wariant uznano za bliższy realnym warunkom występującym w maszynach elektrycznych małej i średniej mocy. W celu zbadania w jakim stopniu mogą się różnić wartości obliczone i pomierzone składowych obwodowych pola w szczelinie powietrznej maszyny magnetoelektrycznej dokonano niżej opisanego eksperymentu. Czujnik światłowodowy umieszczono w szczelinie powietrznej maszyny elektrycznej z cylindrycznym wirnikiem. Jako obiekt badań wybrano silnik elektryczny prądu stałego o magnesach trwałych, w którym dla umożliwienia zainstalowania światłowodu zastąpiono cylindryczny uzębiony wirnik litym rdzeniem ferromagnetycznym w postaci grubościennej tulei z wyżłobionym na jej obwodzie wąskim kanałem. Wzięto pod uwagę przypadek, gdy przez uzwojenie przeznaczone do magnesowania magnesów trwałych przepływał stały prąd elektryczny. W celu wyznaczenia indukcji magnetycznej w szczelinie powietrznej maszyny, dokonano obliczeń numerycznych przy użyciu oprogramowania opartego na metodzie elementów skończonych. Obliczenia weryfikowano obliczeniami analitycznymi. 2. Magnetooptyczny efekt Faradaya Zjawiska magnetooptyczne są wynikiem oddziaływania zewnętrznego pola magnetycznego na propagujący się w określonym ośrodku
2 68 strumień świetlny. Istotne znaczenie w zastosowaniach czujnikowych mają efekty magnetooptyczne pierwszego rzędu, tzn. proporcjonalne do pierwszej potęgi natężenia zewnętrznego pola magnetycznego. Przykładem efektu pierwszego rodzaju, a zarazem najpopularniejszym przykładem efektu magnetooptycznego jest zjawisko Faradaya. Polega ono na skręceniu płaszczyzny polaryzacji światła (spolaryzowanego liniowo) propagującego się w ośrodku poddawanego działaniu pola magnetycznego (tzw. wymuszona dwójłomność ośrodka) [2, 3, 4]. Fala światła spolaryzowana liniowo może być przedstawiona matematycznie w postaci dwóch składowych fal spolaryzowanych kołowo o przeciwnych skrętnościach w prawo (przesunięcie w fazie równe π/2) i w lewo (przesunięcie w fazie równe -π/2). Ponieważ składowe kołowe biegną w ośrodku materialnym z różnymi prędkościami, na wyjściu z ośrodka pojawia się różnica faz, której wartość zależy od długości drogi L, którą światło przebiega w ośrodku [2] 2 πl nl np (1) gdzie: δ różnica faz, L długości drogi, którą światło przebiega w ośrodku, nl współczynnik załamania fali spolaryzowanej kołowo w lewo, np współczynnik załamania fali spolaryzowanej kołowo w prawo. Na podstawie równania (1) można wyznaczyć kąt skręcenia płaszczyzny polaryzacji fali spolaryzowanej liniowo θ (skręcenie płaszczyzny drgań względem płaszczyzny fali padającej): 0,5 Lπ nl np (2) Kąt skręcenia płaszczyzny polaryzacji θ może być opisany równaniem (3): L t π cos n (3) gdzie: εt składowa tensora przenikalności elektrycznej w zewnętrznym polu magnetycznym (ε = n2, εt << ε), n bezwzględny współczynnik załamania światła, α kąt zawarty między kierunkiem propagacji fali świetlnej a kierunkiem linii sił pola magnetycznego. Składowa tensora przenikalności elektrycznej εt zależy liniowo od natężenia zewnętrznego pola magnetycznego (εt = kmat H, gdzie kmat jest stałą materiałową ośrodka). Wówczas równanie (3) można zapisać w postaci: k mat π LH cos k V LH cos n (4) gdzie: kv stała Verdeta, charakteryzująca zdolność danej substancji do skręcania płaszczyzny polaryzacji w polu magnetycznym, kv k mat π [A/m], H natężenie pola magnen tycznego. Równanie (4) można zapisać również w następującej postaci [3]: k V LB cos (5) Stała Verdeta jest wówczas wyrażona w [rad/tm]. Z równań (4) i (5) wynika, że efekt Faradaya jest najbardziej odczuwalny dla α = 0, tzn. w przypadku, gdy kierunki propagacji fali świetlnej i linii sił pola magnetycznego są do siebie równoległe. Kąt skręcenia płaszczyzny polaryzacji θ jest zależny od długości drogi L, którą światło przebiega w ośrodku znajdującym się w polu magnetycznym oraz od wartości natężenia pola magnetycznego H. Dla α = 0 kąt skręcenia płaszczyzny polaryzacji opisuje równanie: k V LB (6) 3. Wyniki obliczeń 3.1. Wyniki obliczeń numerycznych Obliczenia rozkładu indukcji wykonano dla dwóch modeli silników dla różnych stanów ich pracy. Modele silników traktowano jednakże jako stacjonarne układy magnetyczne zawierające magnesy trwałe. Pod określeniem stan pracy należy rozumieć stan pracy układu w ustalonym położeniu wirnika względem stojana (ściślej biegunów magnetycznych) przy braku jego zasilania. Są to stany: a) przy aktywnych magnesach trwałych; b) przy aktywnym uzwojeniu magnesującym (traktowanym jako uzwojenie wzbudzające) i aktywnych magnesach trwałych. W jednym z modeli uzębiony wirnik zastąpiono grubościennym litym rdzeniem ferromagnetycznym w postaci tulei z wyżłobionym kanałem do umieszczenia czujnika światłowodowego. Na rysunku 1 przedstawiono rozkład strumienia magnetycznego pochodzącego od magnesów trwałych z zaznaczonym fragmentem obwodu (równym jednej podziałce bieguno-
3 69 wej), dla którego wyznaczano indukcję magnetyczną (połowa grubości szczeliny, rys. 2 i 3). Isovalues Results Quantity : Equi flux Weber Line / Value 1 / -474,36365E-6 2 / -439,45134E-6 3 / -404,53902E-6 4 / -369,62674E-6 5 / -334,71442E-6 6 / -299,80211E-6 7 / -264,88982E-6 8 / -229,97751E-6 9 / -195,06519E-6 10 / -160,15289E-6 11 / -125,24058E-6 12 / -90,32828E-6 13 / -55,41597E-6 14 / -20,50366E-6 15 / 14,40864E-6 16 / 49,32095E-6 17 / 84,23325E-6 18 / 119,14556E-6 19 / 154,05787E-6 20 / 188,97017E-6 21 / 223,88248E-6 22 / 258,79478E-6 23 / 293,7071E-6 24 / 328,61941E-6 25 / 363,5317E-6 26 / 398,44401E-6 27 / 433,35633E-6 28 / 468,26861E-6 29 / 503,18096E-6 30 / 538,09321E-6 Rys. 1. Rozkład strumienia magnetycznego dla modelu z litym rdzeniem ferromagnetycznym w postaci tulei z zaznaczonym fragmentem obwodu dla którego wyznaczano indukcję magnetyczną (rys. 2 i 3) W obliczeniach numerycznych i analitycznych dla modelu silnika z zastępczym rdzeniem przyjęto jako grubość szczeliny powietrznej średnią wartość grubości kanału i pozostałej przestrzeni nad kanałem (średnia wartość grubości szczeliny była równa 3.1 mm). Dla modelu silnika z wirnikiem uzębionym wyznaczano indukcję magnetyczną dla punktów znajdujących się w połowie grubości szczeliny powietrznej (zgodnie z danymi konstrukcyjnymi silnika grubość szczeliny była równa 1.1 mm). Na rysunkach 2 i 3 przedstawiono moduły indukcji magnetycznej oraz składowych radialnych i obwodowych wyznaczonych dla punktów umiejscowionych w połowie grubości Rys. 2. Rozkład modułu indukcji magnetycznej obliczonej dla punktów znajdujących się w połowie grubości szczeliny dla modelu z rdzeniem ferromagnetycznym (krzywa 1 - Bśr = T) oraz dla modelu z wirnikiem uzębionym (krzywa 2 - Bśr = T) przy działaniu pola magnetycznego pochodzącego od magnesów trwałych Rys. 3. Składowe indukcji magnetycznej obliczonej dla punktów znajdujących się w połowie grubości szczeliny dla modelu z rdzeniem ferromagnetycznym (krzywa 1- BśrRad = T; krzywa 2 - BśrObw = T), oraz dla modelu z cylindrycznym wirnikiem uzębionym (krzywa 3 - BśrRad = T; krzywa 4 - BśrObw = 0.) przy działaniu pola magnetycznego pochodzącego od magnesów trwałych szczeliny powietrznej dla modelu z rdzeniem zastępczym w postaci tulei oraz dla modelu z uzębionym wirnikiem. Obliczenia wykonano przy założeniu działania pola magnetycznego pochodzącego od magnesów trwałych. Rys. 4. Moduł indukcji magnetycznej obliczonej przy działaniu pola magnetycznego pochodzącego od przepływu prądu przez uzwojenie magnesujące dla modelu z rdzeniem ferromagnetycznym (dla punktów znajdujących się w połowie grubości szczeliny, krzywa 1- Bśr = T) oraz składowe indukcji (krzywa 2 - BśrRad = T; krzywa 3 - BśrObw = T); moduł indukcji magnetycznej obliczonej dla punktów znajdujących się na wysokości 1 mm nad dolną powierzchnią kanału (na obwodzie rdzenia ferromagnetycznego, krzywa 4 - Bśr = T) oraz składowe indukcji (krzywa 5 - BśrRad = T; krzywa 6 - BśrObw = T)
4 70 Na rysunku 4 przedstawiono wyniki obliczeń pola magnetycznego pochodzącego od prądu przepływającego przez uzwojenie magnesujące magnesy trwałe. Obliczenia wykonano dla punktów umiejscowionych w połowie grubości szczeliny powietrznej dla modelu jak na rysunku 1 oraz na wysokości 1 mm nad krawędzią rdzenia ferromagnetycznego zastępującego wirnik. Grubość szczeliny powietrznej traktowano jako równą sumie głębokości kanału i szczeliny powietrznej dla modelu silnika z wirnikiem uzębionym (przyjęta grubość szczeliny była równa 5.1 mm) Wyniki obliczeń analitycznych Obliczenia numeryczne indukcji magnetycznej zweryfikowano analitycznie. Katalogową charakterystykę odmagnesowania magnesów trwałych (ferryt strontowy) zainstalowanych w silniku elektrycznym zastąpiono krzywą aproksymującą opisaną równaniem: B B r H c H H c a0 H (7) gdzie: Br pozostałość magnetyczna, Hc natężenie powściągające dla indukcji, a0 współczynnik charakteryzujący wypukłość krzywej odmagnesowania. Punkt pracy magnesu umożliwiający wyznaczenie indukcji magnetycznej użytecznej zewnętrznego obwodu magnetycznego wyznaczono na podstawie wartości minimalnej przewodności magnetycznej zewnętrznego obwodu magnesu trwałego. Przewodność magnetyczną szczeliny powietrznej Gp wyznaczono na podstawie równania [7]: Gp 0 Si 2 k C g m g mj k n Gb 0 hm l m l śrb (10) Gcz 0 0,5 Ddm hm hm lśrc (11) gdzie: hm wysokość magnesu, lm długość magnesu, lśrb, lśrc średnia długość drogi strumieni rozproszonych bocznych i czołowych magnesu (lśrb = lśrc = 0,25πhm), Ddm średnica otworu zakreślonego przez dolne krawędzie magnesów. Obliczenia analityczne wykonano przy założeniach upraszczających: 1. długość magnesu jest równa długości rdzenia twornika (lm = lt), 2. przyjęto szczelinę powietrzną między magnesami trwałymi a jarzmem stojana (gmj = 0.01 mm), 3. przyjęto współczynnik rozproszenia strumieni wytworzonych przez magnes trwały, równy σm = 1.2. (8) gdzie: Si pole przekroju szczeliny, przez które przenika strumień magnetyczny do twornika (idealny przekrój strumienia), kc współczynnik Cartera, g grubość szczeliny powietrznej, σm współczynnik rozproszenia magnesu trwałego, gmj grubość szczeliny powietrznej między magnesami trwałymi i jarzmem stojana, kn współczynnik nasycenia elementów układu magnetycznego (magnetycznie miękkich). Przewodność dróg strumieni rozproszonych magnesu trwałego Gδ wyznaczono na podstawie równania: Gδ = km (Gb + Gcz) gdzie: km = 0.5 (zainstalowane w silniku magnesy trwałe stanowią dwa bieguny w jednej objętości), Gb przewodność dróg bocznych strumieni rozproszonych magnesu, Gcz przewodność czołowych dróg strumieni rozproszonych magnesu. Przewodności Gb i Gcz zostały wyznaczone odpowiednio na podstawie równań: (9) Rys. 5. Punkty pracy układu magnetycznego silnika dla układu: a) z uzębionym wirnikiem cylindrycznym (M1), b) z rdzeniem w postaci tulei (M2); K katalogowa charakterystyka odmagnesowania, A aproksymująca charakterystyka odmagnesowania Na rysunku 5 przedstawiono w postaci graficznej wyniki obliczeń analitycznych układów magnetycznych z uzębionym wirnikiem cylindrycznym (kolumna 2 w tabeli 1) oraz z rdze-
5 71 niem ferromagnetycznym zastępującym wirnik (kolumna 3 w tabeli 1). Tabela 1. Wyznaczone wartości indukcji Wielkość Układ 1 Układ 2 Indukcja Bm T T Natężenie Hm ka/m 91.1 ka/m Indukcja Bu T T Indukcja Bδ T T Indukcja Bk T T Natężenie Hk ka/m ka/m 4. Wyniki pomiarów Pomiar pola magnetycznego pochodzącego od prądu w uzwojeniu magnesującym wykonano przy użyciu czujnika światłowodowego. Czujnik zainstalowany był w kanale rdzenia zastępującego uzębiony wirnik. Rozpiętość czujnika odpowiadała rozpiętości magnesu (rys. 1). Na rysunku 6 przedstawiono wyniki pomiarów stanu polaryzacji światła (o długości fali równej 1500 nm) poddanego wpływom pola magnetycznego pochodzącego od prądu w uzwojeniu magnesującym [1]. Wartość natężenia prądu wynosiła 2.6 ka. Stan polaryzacji światła w światłowodzie został przedstawiony w postaci trzech składowych wektora Stokesa. Wektor ten może być traktowany jako przykład matematycznego opisu wielkości określających stan polaryzacji światła (np. kąt skręcenia θ). Składowe wektora Stokesa I (I1, I2, I3) dla polaryzacji liniowej są związane z azymutem zależnościami: I1 = cos(2 θ), I2 = sin(2 θ), I3 = 0. Przedstawione na rysunku 6 przebiegi umożliwiają wyznaczenie kąta θ. Na podstawie wartości kąta θ może być wyznaczona wartość wielkości charakteryzującej pole magnetyczne (indukcja magnetyczna, natężenie pola magnetycznego). Wyznaczona na podstawie pomiarów przy użyciu czujnika światłowodowego, średnia wartość indukcji magnetycznej w powietrzu nad powierzchnią kanału jest równa T. Rys. 6. Przebiegi składowych wektora Stokesa (S1, S2, S3) wyrażających strumień świetlny w światłowodzie zainstalowanym w kanale na obwodzie rdzenia zastępującego wirnik w silniku. Przebiegi odpowiadają stanowi współdziałania strumieni magnetycznych (domagnesowanie prądem Im = 2.6 ka): a) składowa S1, b) składowa S2, c) składowa S3
6 72 5. Podsumowanie i wnioski Usytuowanie światłowodu jak to przedstawiono na rysunku 1 umożliwia pomiar składowej obwodowej pola magnetycznego w szczelinie powietrznej (względna przenikalność magnetyczna światłowodu jest w przybliżeniu równa względnej przenikalności powietrza). W tabeli 2 przedstawiono zestawienie wartości średnich indukcji magnetycznej i jej składowych uzyskanych w drodze obliczeń numerycznych, analitycznych oraz z pomiaru. Tabela 2. Zestawienie wyników Układ magnetyczny B BśrRad BśrObw [T] [T] [T] Uzębiony wirnik cylindryczny (magnesy trwałe), obliczenia numeryczne (3.1 mm), (magnesy trwałe), obliczenia numeryczne przyczyną błędów może być zaniedbanie w obliczeniach numerycznych nasycenia elementów obwodu magnetycznego wykonanych z materiałów magnetycznie miękkich (przewodność użyteczna jest mniejsza od przewodności szczeliny w obwodach nasyconych). c) Wartość obliczonej numerycznie składowej obwodowej pola magnetycznego w układzie ze zwiększoną szczeliną powietrzną w stosunku do składowej obwodowej pomierzonej przy użyciu światłowodu jest większa o 44%. Należy uznać, że pomierzona przy użyciu światłowodu składowa obwodowa indukcji magnetycznej jest bliższa wartościom wyznaczonym w drodze analitycznych obliczeń, a zatem bliższa rzeczywistej wartości. d) Można oczekiwać, że proponowana metoda wyznaczania składowej obwodowej pola magnetycznego przy zastosowaniu metody magnetooptycznej może znaleźć zastosowanie w badaniach maszyn elektrycznych o cylindrycznych wirnikach. 7. Literatura (3.1 mm), (Im=2.6 ka), obliczenia numeryczne (5.1 mm), (Im=2.6 ka), obliczenia numeryczne Uzębiony wirnik cylindryczny, (magnesy trwałe), obliczenia analityczne (3.1 mm), (magnesy trwałe), obliczenia analityczne (5.1 mm), (Im=2.6 ka), pomiar Z informacji zawartych w tabeli 2 wynikają następujące konkluzje: a) Użycie rdzenia zastępczego w silniku powoduje przesunięcie punktu pracy magnesu z punktu M1 do punktu M2 na krzywej odmagnesowania, czego obrazem są wartości indukcji magnetycznej: T i T (obliczenia analityczne), T i T (obliczenia numeryczne). b) Wartości indukcji magnetycznej wyznaczonej w drodze obliczeń numerycznych są większe od wartości uzyskanych w drodze obliczeń analitycznych odpowiednio o 31% i 46% dla układów magnetycznych. Przewidywaną [1] Życki Z., Błażejczyk T.: Wykorzystanie efektów magnetooptycznych w pomiarach pola magnetycznego w układach magnetycznych, Przegląd Elektrotechniczny, Nr 12, 2008, ss [2] Mustiel E., Parygin W.: Metody modulacji światła, 1974, Wydawnictwa Naukowe PWN [3] Ripka P.: Magnetic Sensors and Magnetometers, Artech House Inc., 2001, London [4] Pustelny T., Tyszkiewicz C., Barczak K.: Optical Fiber Sensors of Magnetic Field Applying Faraday s Effect, Optica Applicata, Vol. 33, No 2-3, 2003, pp [5] Lee B.: Review of The Present Status of Optical Fiber Sensors, Optical Fiber Technology, vol. 9, 2003, pp [6] Tan C. Z., Arndt J.: Faraday Effect In Silica Glasses, Physica B, Vol. 233, 1997, pp. 1-7 [7] Gieras J. R., Wing M.: Permanent Magnet Motor Technology. Design and Applications, Marcel Dektor, Inc., New York, 1997 Praca naukowa finansowana ze środków na naukę w latach jako projekt badawczy N N Autorzy Mg inż. Tomasz Błażejczyk, t.blazejczyk@iel.waw.pl Dr hab. inż. Zdzisław Życki, z.zycki@iel.waw.pl Instytut Elektrotechniki, Samodzielna Pracownia Układów Magnetycznych, ul. Pożaryskiego 28, Warszawa
ANALIZA PORÓWNAWCZA WYNIKÓW OBLICZEŃ NUMERYCZNYCH I POMIARÓW POLA MAGNETYCZNEGO WYKONANYCH PRZY UśYCIU CZUJNIKA ŚWIATŁOWODOWEGO
Tomasz BŁAśEJCZYK ANALIZA PORÓWNAWCZA WYNIKÓW OBLICZEŃ NUMERYCZNYCH I POMIARÓW POLA MAGNETYCZNEGO WYKONANYCH PRZY UśYCIU CZUJNIKA ŚWIATŁOWODOWEGO STRESZCZENIE Praca stanowi zbiór wyników badań nad zastosowaniem
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE WARTOŚCI STRUMIENIA ROZPROSZO- NEGO W UOGÓLNIONYM UKŁADZIE MAGNETYCZNYM PRZY ZASTOSOWANIU METODY MAGNETOOPTYCZNEJ
Zeszyty Problemowe Maszyny Elektryczne Nr 92/2011 73 Zdzisław Życki, Tomasz Błażejczyk Instytut Elektrotechniki WYZNACZANIE WARTOŚCI STRUMIENIA ROZPROSZO- NEGO W UOGÓLNIONYM UKŁADZIE MAGNETYCZNYM PRZY
Bardziej szczegółowoEFEKTY MAGNETOOPTYCZNE W ANALIZIE POLA MAGNETYCZNEGO MAGNESU TRWAŁEGO
Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 62 Politechniki Wrocławskiej Nr 62 Studia i Materiały Nr 28 2008 pole magnetyczne, efekt magnetooptyczny, zjawisko Faradaya, magnesy
Bardziej szczegółowoLASERY I ICH ZASTOSOWANIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 3 Temat: Efekt magnetooptyczny 5.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z metodą modulowania zmiany polaryzacji światła oraz
Bardziej szczegółowoLASERY I ICH ZASTOSOWANIE W MEDYCYNIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE W MEDYCYNIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 4 Temat: Modulacja światła laserowego: efekt magnetooptyczny 5.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z metodą
Bardziej szczegółowoWYKŁAD 15 WŁASNOŚCI MAGNETYCZNE MAGNESÓW TRWAŁYCH
WYKŁAD 15 WŁASNOŚCI AGNETYCZNE AGNESÓW TRWAŁYC Przy wzbudzaniu pola magnetycznego za pomocą magnesów trwałych występuje pewna specyfika, związana z występowaniem w badanym obszarze maszyny zarówno źródła
Bardziej szczegółowoProjekt silnika bezszczotkowego prądu przemiennego. 1. Wstęp. 1.1 Dane wejściowe. 1.2 Obliczenia pomocnicze
projekt_pmsm_v.xmcd 01-04-1 Projekt silnika bezszczotkowego prądu przemiennego 1. Wstęp Projekt silnika bezszczotkowego prądu przemiennego - z sinusoidalnym rozkładem indukcji w szczelinie powietrznej.
Bardziej szczegółowoLekcja 59. Histereza magnetyczna
Lekcja 59. Histereza magnetyczna Histereza - opóźnienie w reakcji na czynnik zewnętrzny. Zjawisko odkrył i nazwał James Alfred Ewing w roku 1890. Najbardziej znane przypadki histerezy występują w materiałach
Bardziej szczegółowoOddziaływanie wirnika
Oddziaływanie wirnika W każdej maszynie prądu stałego, pracującej jako prądnica lub silnik, może wystąpić taki szczególny stan pracy, że prąd wirnika jest równy zeru. Jedynym przepływem jest wówczas przepływ
Bardziej szczegółowoDYNAMIKA ŁUKU ZWARCIOWEGO PRZEMIESZCZAJĄCEGO SIĘ WZDŁUŻ SZYN ROZDZIELNIC WYSOKIEGO NAPIĘCIA
71 DYNAMIKA ŁUKU ZWARCIOWEGO PRZEMIESZCZAJĄCEGO SIĘ WZDŁUŻ SZYN ROZDZIELNIC WYSOKIEGO NAPIĘCIA dr hab. inż. Roman Partyka / Politechnika Gdańska mgr inż. Daniel Kowalak / Politechnika Gdańska 1. WSTĘP
Bardziej szczegółowoBadanie transformatora
Ćwiczenie 14 Badanie transformatora 14.1. Zasada ćwiczenia Transformator składa się z dwóch uzwojeń, umieszczonych na wspólnym metalowym rdzeniu. Do jednego uzwojenia (pierwotnego) przykłada się zmienne
Bardziej szczegółowoWyznaczanie przenikalności magnetycznej i krzywej histerezy
Ćwiczenie 13 Wyznaczanie przenikalności magnetycznej i krzywej histerezy 13.1. Zasada ćwiczenia W uzwojeniu, umieszczonym na żelaznym lub stalowym rdzeniu, wywołuje się przepływ prądu o stopniowo zmienianej
Bardziej szczegółowoProjekt silnika bezszczotkowego z magnesami trwałymi
Projekt silnika bezszczotkowego z magnesami trwałymi dr inż. Michał Michna michna@pg.gda.pl 01-10-16 1. Dane znamionowe moc znamionowa P n : 10kW napięcie znamionowe U n : 400V prędkość znamionowa n n
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 4 WYZNACZANIE INDUKCYJNOŚCI WŁASNEJ I WZAJEMNEJ
Ćwiczenie 4 WYZNCZNE NDUKCYJNOŚC WŁSNEJ WZJEMNEJ Celem ćwiczenia jest poznanie pośrednich metod wyznaczania indukcyjności własnej i wzajemnej na podstawie pomiarów parametrów elektrycznych obwodu. 4..
Bardziej szczegółowoPOLE MAGNETYCZNE Własności pola magnetycznego. Źródła pola magnetycznego
POLE MAGNETYCZNE Własności pola magnetycznego. Źródła pola magnetycznego Pole magnetyczne magnesu trwałego Pole magnetyczne Ziemi Jeśli przez przewód płynie prąd to wokół przewodu jest pole magnetyczne.
Bardziej szczegółowoRÓWNANIA MAXWELLA. Czy pole magnetyczne może stać się źródłem pola elektrycznego? Czy pole elektryczne może stać się źródłem pola magnetycznego?
RÓWNANIA MAXWELLA Czy pole magnetyczne może stać się źródłem pola elektrycznego? Czy pole elektryczne może stać się źródłem pola magnetycznego? Wykład 3 lato 2012 1 Doświadczenia Wykład 3 lato 2012 2 1
Bardziej szczegółowoSposób analizy zjawisk i właściwości ruchowych maszyn synchronicznych zależą od dwóch czynników:
Temat: Analiza pracy i właściwości ruchowych maszyn synchronicznych Sposób analizy zjawisk i właściwości ruchowych maszyn synchronicznych zależą od dwóch czynników: budowy wirnika stanu nasycenia rdzenia
Bardziej szczegółowoBADANIE WYMUSZONEJ AKTYWNOŚCI OPTYCZNEJ. Instrukcja wykonawcza
ĆWICZENIE 89 BADANIE WYMUSZONEJ AKTYWNOŚCI OPTYCZNEJ Instrukcja wykonawcza 1. Wykaz przyrządów Polarymetr Lampa sodowa Solenoid Źródło napięcia stałego o wydajności prądowej min. 5A Amperomierz prądu stałego
Bardziej szczegółowoBadanie transformatora
Ćwiczenie 14 Badanie transformatora 14.1. Zasada ćwiczenia Transformator składa się z dwóch uzwojeń, umieszczonych na wspólnym metalowym rdzeniu. Do jednego uzwojenia (pierwotnego) przykłada się zmienne
Bardziej szczegółowoPL B1. INSTYTUT NAPĘDÓW I MASZYN ELEKTRYCZNYCH KOMEL, Katowice, PL BUP 17/18
RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 231390 (13) B1 (21) Numer zgłoszenia: 423953 (51) Int.Cl. H02K 16/04 (2006.01) H02K 21/02 (2006.01) Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (22)
Bardziej szczegółowoTRÓJWYMIAROWA ANALIZA POLA MAGNETYCZNEGO W KOMUTATOROWYM SILNIKU PRĄDU STAŁEGO
Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 59 Politechniki Wrocławskiej Nr 59 Studia i Materiały Nr 26 2006 * * Ignacy DUDZIKOWSKIF F, Dariusz GIERAKF maszyny elektryczne, prąd
Bardziej szczegółowoEUROELEKTRA Ogólnopolska Olimpiada Wiedzy Elektrycznej i Elektronicznej Rok szkolny 2012/2013 Zadania dla grupy elektronicznej na zawody III stopnia
EUROELEKTRA Ogólnopolska Olimpiada Wiedzy Elektrycznej i Elektronicznej Rok szkolny 2012/2013 Zadania dla grupy elektronicznej na zawody III stopnia Zadanie 1. Jednym z najnowszych rozwiązań czujników
Bardziej szczegółowoH a. H b MAGNESOWANIE RDZENIA FERROMAGNETYCZNEGO
MAGNESOWANIE RDZENIA FERROMAGNETYCZNEGO Jako przykład wykorzystania prawa przepływu rozważmy ferromagnetyczny rdzeń toroidalny o polu przekroju S oraz wymiarach geometrycznych podanych na Rys. 1. Załóżmy,
Bardziej szczegółowoObliczenia polowe silnika przełączalnego reluktancyjnego (SRM) w celu jego optymalizacji
Akademia Górniczo Hutnicza im. Stanisława Staszica w Krakowie Wydział Elektrotechniki, Automatyki, Informatyki i Elektroniki Studenckie Koło Naukowe Maszyn Elektrycznych Magnesik Obliczenia polowe silnika
Bardziej szczegółowoKSZTAŁTOWANIE POLA MAGNETYCZNEGO W DWUBIEGOWYCH SILNIKACH SYNCHRONICZNYCH Z MAGNESAMI TRWAŁYMI
Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 6 Politechniki Wrocławskiej Nr 6 Studia i Materiały Nr 27 27 Tomasz ZAWILAK *, Ludwik ANTAL * maszyna elektryczna, silnik synchroniczny
Bardziej szczegółowoBezrdzeniowy silnik tarczowy wzbudzany magnesami trwałymi w układzie Halbacha
Bezrdzeniowy silnik tarczowy wzbudzany magnesami trwałymi w układzie Halbacha Sebastian Latosiewicz Wstęp Współczesne magnesy trwałe umożliwiają utworzenie magnetowodu maszyny elektrycznej bez ciężkiego
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki laserowej. Ćwiczenie 5. Modulator PLZT
Laboratorium techniki laserowej Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 006 1.Wstęp Rozwój techniki optoelektronicznej spowodował poszukiwania nowych materiałów
Bardziej szczegółowoOBLICZENIA POLOWE SILNIKA PRZEŁĄCZALNEGO RELUKTANCYJNEGO (SRM) W CELU JEGO OPTYMALIZACJI
Michał Majchrowicz *, Wiesław Jażdżyński ** OBLICZENIA POLOWE SILNIKA PRZEŁĄCZALNEGO RELUKTANCYJNEGO (SRM) W CELU JEGO OPTYMALIZACJI 1. WSTĘP Silniki reluktancyjne przełączalne ze względu na swoje liczne
Bardziej szczegółowoWPŁYW EKSCENTRYCZNOŚCI STATYCZNEJ WIRNIKA I NIEJEDNAKOWEGO NAMAGNESOWANIA MAGNESÓW NA POSTAĆ DEFORMACJI STOJANA W SILNIKU BLDC
Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 66 Politechniki Wrocławskiej Nr 66 Studia i Materiały Nr 32 2012 Jerzy PODHAJECKI* Sławomir SZYMANIEC* silnik bezszczotkowy prądu stałego
Bardziej szczegółowoSterowanie Napędów Maszyn i Robotów
Wykład 4 - Model silnika elektrycznego prądu stałego z magnesem trwałym Instytut Automatyki i Robotyki Warszawa, 2017 Wstęp Silniki elektryczne prądu stałego są bardzo często stosowanymi elementami wykonawczymi
Bardziej szczegółowoKatedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego. Ćwiczenie 1 Badanie efektu Faraday a w monokryształach o strukturze granatu
Katedra Fizyki Ciała Stałego Uniwersytetu Łódzkiego Ćwiczenie 1 Badanie efektu Faraday a w monokryształach o strukturze granatu Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest pomiar kąta skręcenia płaszczyzny polaryzacji
Bardziej szczegółowoWyznaczanie sił działających na przewodnik z prądem w polu magnetycznym
Ćwiczenie 11A Wyznaczanie sił działających na przewodnik z prądem w polu magnetycznym 11A.1. Zasada ćwiczenia W ćwiczeniu mierzy się przy pomocy wagi siłę elektrodynamiczną, działającą na odcinek przewodnika
Bardziej szczegółowoWYDZIAŁ PPT / KATEDRA INŻYNIERII BIOMEDYCZNE D-1 LABORATORIUM Z MIERNICTWA I AUTOMATYKI Ćwiczenie nr 14. Pomiary przemieszczeń liniowych
Cel ćwiczenia: Poznanie zasady działania czujników dławikowych i transformatorowych, w typowych układach pracy, określenie ich podstawowych parametrów statycznych oraz zbadanie ich podatności na zmiany
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE MONOLITYCZNYCH NADPRZEWODNIKÓW WYSOKOTEMPERATUROWYCH W MASZYNACH ELEKTRYCZNYCH
Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 62 Politechniki Wrocławskiej Nr 62 Studia i Materiały Nr 28 2008 monolityczne nadprzewodniki wysokotemperaturowe magnesy nadprzewodzące
Bardziej szczegółowoSilniki prądu stałego z komutacją bezstykową (elektroniczną)
Silniki prądu stałego z komutacją bezstykową (elektroniczną) Silnik bezkomutatorowy z fototranzystorami Schemat układu przekształtnikowego zasilającego trójpasmowy silnik bezszczotkowy Pojedynczy cykl
Bardziej szczegółowoSterowanie Napędów Maszyn i Robotów
Wykład 4 - Model silnika elektrycznego prądu stałego z magnesem trwałym Instytut Automatyki i Robotyki Warszawa, 2017 Wstęp Silniki elektryczne prądu stałego są bardzo często stosowanymi elementami wykonawczymi
Bardziej szczegółowostr. 1 Temat: Uzwojenia maszyn prądu stałego. 1. Uzwojenia maszyn prądu stałego. W jednej maszynie prądu stałego możemy spotkać trzy rodzaje uzwojeń:
Temat: Uzwojenia maszyn prądu stałego. 1. Uzwojenia maszyn prądu stałego. W jednej maszynie prądu stałego możemy spotkać trzy rodzaje uzwojeń: a) uzwojenie biegunów głównych jest uzwojeniem wzbudzającym
Bardziej szczegółowo( F ) I. Zagadnienia. II. Zadania
( F ) I. Zagadnienia 1. Pole magnetyczne: indukcja i strumień. 2. Pole magnetyczne Ziemi i magnesów trwałych. 3. Własności magnetyczne substancji: ferromagnetyki, paramagnetyki i diamagnetyki. 4. Prąd
Bardziej szczegółowoPROJEKT SILNIKA VCM DO AKTYWNEJ WIBROIZOLACJI DRGAŃ
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISNN 1896-771X 32, s. 455-460, Gliwice 2006 PROJEKT SILNIKA VCM DO AKTYWNEJ WIBROIZOLACJI DRGAŃ TOMASZ TRAWIŃSKI ZBIGNIEW PILCH IETiP, Zakład Mechatroniki, Wydział Elektryczny
Bardziej szczegółowoMODELOWANIE OBWODU MAGNETYCZNEGO MAGNETOSTRYKCYJNEGO PRZETWORNIKA MOMENTU OBROTOWEGO W ŚRODOWISKU COMSOL
Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 62 Politechniki Wrocławskiej Nr 62 Studia i Materiały Nr 28 2008 modelowanie, metoda elementów skończonych, magnetostrykcja, moment obrotowy
Bardziej szczegółowoINSTRUKCJA LABORATORIUM ELEKTROTECHNIKI BADANIE TRANSFORMATORA. Autor: Grzegorz Lenc, Strona 1/11
NSTRKCJA LABORATORM ELEKTROTECHNK BADANE TRANSFORMATORA Autor: Grzegorz Lenc, Strona / Badanie transformatora Celem ćwiczenia jest poznanie zasady działania transformatora oraz wyznaczenie parametrów schematu
Bardziej szczegółowoKlasyczny efekt Halla
Klasyczny efekt Halla Rysunek pochodzi z artykułu pt. W dwuwymiarowym świecie elektronów, autor: Tadeusz Figielski, Wiedza i Życie, nr 4, 1999 r. Pełny tekst artykułu dostępny na stronie http://archiwum.wiz.pl/1999/99044800.asp
Bardziej szczegółowoMetody Optyczne w Technice. Wykład 8 Polarymetria
Metody Optyczne w Technice Wykład 8 Polarymetria Fala elektromagnetyczna div D div B 0 D E rot rot E H B t D t J B J H E Fala elektromagnetyczna 2 2 E H 2 t 2 E 2 t H 2 v n 1 0 0 c n 0 Fala elektromagnetyczna
Bardziej szczegółowoWykład V OBWODY MAGNETYCZNE PRĄDU STAŁEGO
Wykład V OBWODY MAGNETYCZNE PRĄDU STAŁEGO OBWÓD MAGNETYCZNY Obwodem magnetycznym nazywamy zespół elementów wykonanych zwykle z materiałów ferromagnetycznych tworzących drogę zamkniętą dla strumienia magnetycznego,
Bardziej szczegółowoZwój nad przewodzącą płytą
Zwój nad przewodzącą płytą Z potencjału A można też wyznaczyć napięcie u0 jakie będzie się indukować w pojedynczym zwoju cewki odbiorczej: gdzie: Φ strumień magnetyczny przenikający powierzchnię, której
Bardziej szczegółowoFala EM w izotropowym ośrodku absorbującym
Fala EM w izotropowym ośrodku absorbującym Fala EM powoduje generację zmienne pole elektryczne E Zmienne co do kierunku i natężenia, Pole E Nie wywołuje w ośrodku prądu elektrycznego Powoduje ruch elektronów
Bardziej szczegółowoPole elektrostatyczne
Termodynamika 1. Układ termodynamiczny 5 2. Proces termodynamiczny 5 3. Bilans cieplny 5 4. Pierwsza zasada termodynamiki 7 4.1 Pierwsza zasada termodynamiki w postaci różniczkowej 7 5. Praca w procesie
Bardziej szczegółowoWyznaczanie momentu magnetycznego obwodu w polu magnetycznym
Ćwiczenie 11B Wyznaczanie momentu magnetycznego obwodu w polu magnetycznym 11B.1. Zasada ćwiczenia Na zamkniętą pętlę przewodnika z prądem, umieszczoną w jednorodnym polu magnetycznym, działa skręcający
Bardziej szczegółowoDEPOLARYZATOR ŚWIATŁA DLA ŚWIATŁOWODOWEGO CZUJNIKA PRĄDU Z PRZETWARZANIEM ZEWNĘTRZNYM
ELEKTRYKA 2014 Zeszyt 2-3 (230-231) Rok LX Kamil BARCZAK Politechnika Śląska w Gliwicach DEPOLARYZATOR ŚWIATŁA DLA ŚWIATŁOWODOWEGO CZUJNIKA PRĄDU Z PRZETWARZANIEM ZEWNĘTRZNYM Streszczenie. Światłowodowy
Bardziej szczegółowoEfekt Faradaya. Materiały przeznaczone dla studentów Inżynierii Materiałowej w Instytucie Fizyki Uniwersytetu Jagiellońskiego
Efekt Faradaya Materiały przeznaczone dla studentów Inżynierii Materiałowej w Instytucie Fizyki Uniwersytetu Jagiellońskiego 1 Cel ćwiczenia Ćwiczenie jest eksperymentem z dziedziny optyki nieliniowej
Bardziej szczegółowobieguny główne z uzwojeniem wzbudzającym (3), bieguny pomocnicze (komutacyjne) (5), tarcze łożyskowe, trzymadła szczotkowe.
Silnik prądu stałego - budowa Stojan - najczęściej jest magneśnicą wytwarza pole magnetyczne jarzmo (2), bieguny główne z uzwojeniem wzbudzającym (3), bieguny pomocnicze (komutacyjne) (5), tarcze łożyskowe,
Bardziej szczegółowoĆwiczenie: "Silnik indukcyjny"
Ćwiczenie: "Silnik indukcyjny" Opracowane w ramach projektu: "Wirtualne Laboratoria Fizyczne nowoczesną metodą nauczania realizowanego przez Warszawską Wyższą Szkołę Informatyki. Zakres ćwiczenia: Zasada
Bardziej szczegółowoPOLOWO - OBWODOWY MODEL BEZSZCZOTKOWEJ WZBUDNICY GENERATORA SYNCHRONICZNEGO
Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 60 Politechniki Wrocławskiej Nr 60 Studia i Materiały Nr 27 2007 maszyny synchroniczne,wzbudnice, modelowanie polowo-obwodowe Piotr KISIELEWSKI
Bardziej szczegółowo( L ) I. Zagadnienia. II. Zadania
( L ) I. Zagadnienia 1. Pole magnetyczne: indukcja i strumień. 2. Pole magnetyczne Ziemi i magnesów trwałych. 3. Własności magnetyczne substancji: ferromagnetyki, paramagnetyki i diamagnetyki. 4. Prąd
Bardziej szczegółowoIndukcja magnetyczna pola wokół przewodnika z prądem. dr inż. Romuald Kędzierski
Indukcja magnetyczna pola wokół przewodnika z prądem dr inż. Romuald Kędzierski Pole magnetyczne wokół pojedynczego przewodnika prostoliniowego Założenia wyjściowe: przez nieskończenie długi prostoliniowy
Bardziej szczegółowoĆwiczenie Nr 455. Temat: Efekt Faradaya. I. Literatura. Problemy teoretyczne
Ćwiczenie Nr 455 Temat: Efekt Faradaya I. Literatura. Ćwiczenia laboratoryjne z fizyki Część II Irena Kruk, Janusz Typek, Wydawnictwo Uczelniane Politechniki Szczecińskiej, Szczecin. Ćwiczenia laboratoryjne
Bardziej szczegółowoZASTOSOWANIE SKOSU STOJANA W JEDNOFAZOWYM SILNIKU SYNCHRONICZNYM Z MAGNESAMI TRWAŁYMI
Maszyny Elektryczne - Zeszyty Problemowe Nr 3/2016 (111) 29 Maciej Gwoździewicz, Mariusz Mikołajczak Politechnika Wrocławska, Wrocław ZASTOSOWANIE SKOSU STOJANA W JEDNOFAZOWYM SILNIKU SYNCHRONICZNYM Z
Bardziej szczegółowoBADANIE WYMUSZONEJ AKTYWNOŚCI OPTYCZNEJ
ĆWICZENIE 89 BADANIE WYMUSZONEJ AKTYWNOŚCI OPTYCZNEJ Cel ćwiczenia: Zapoznanie się ze zjawiskiem Faradaya. Wyznaczenie stałej Verdeta dla danej próbki. Wyznaczenie wartości ładunku właściwego elektronu
Bardziej szczegółowoKATEDRA TELEKOMUNIKACJI I FOTONIKI
ZACHODNIOPOMORSKI UNIWERSYTET TECHNOLOGICZNY W SZCZECINIE WYDZIAŁ ELEKTRYCZNY KATEDRA TELEKOMUNIKACJI I FOTONIKI OPROGRAMOWANIE DO MODELOWANIA SIECI ŚWIATŁOWODOWYCH PROJEKTOWANIE FALOWODÓW PLANARNYCH (wydrukować
Bardziej szczegółowoELEKTROMAGNETYCZNE PRZETWORNIKI ENERGII DRGAŃ AMORTYZATORA MAGNETOREOLOGICZNEGO
MODELOWANIE INŻYNIERSKIE ISSN 896-77X 4, s. 9-6, Gliwice ELEKTROMAGNETYCZNE PRZETWORNIKI ENERGII DRGAŃ AMORTYZATORA MAGNETOREOLOGICZNEGO BOGDAN SAPIŃSKI Katedra Automatyzacji Procesów, Akademia Górniczo-Hutnicza
Bardziej szczegółowoMAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY
Włodzimierz Wolczyński 47 POWTÓRKA 9 MAGNETYZM. PRĄD PRZEMIENNY Zadanie 1 W dwóch przewodnikach prostoliniowych nieskończenie długich umieszczonych w próżni, oddalonych od siebie o r = cm, płynie prąd.
Bardziej szczegółowoAPLIKACJA NAPISANA W ŚRODOWISKU LABVIEW SŁUŻĄCA DO WYZNACZANIA WSPÓŁCZYNNIKA UZWOJENIA MASZYNY INDUKCYJNEJ
POZNAN UNIVE RSITY OF TE CHNOLOGY ACADE MIC JOURNALS No 83 Electrical Engineering 2015 Damian BURZYŃSKI* Leszek KASPRZYK* APLIKACJA NAPISANA W ŚRODOWISKU LABVIEW SŁUŻĄCA DO WYZNACZANIA WSPÓŁCZYNNIKA UZWOJENIA
Bardziej szczegółowoMAGNETYZM, INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA. Zadania MODUŁ 11 FIZYKA ZAKRES ROZSZERZONY
MODUŁ MAGNETYZM, INDUKCJA ELEKTROMAGNETYCZNA OPRACOWANE W RAMACH PROJEKTU: FIZYKA ZAKRES ROZSZERZONY WIRTUALNE LABORATORIA FIZYCZNE NOWOCZESNĄ METODĄ NAUCZANIA. PROGRAM NAUCZANIA FIZYKI Z ELEMENTAMI TECHNOLOGII
Bardziej szczegółowoSILNIK BEZSZCZOTKOWY O WIRNIKU KUBKOWYM
Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 69 Politechniki Wrocławskiej Nr 69 Studia i Materiały Nr 33 2013 Marek CIURYS*, Ignacy DUDZIKOWSKI* maszyny elektryczne, magnesy trwałe,
Bardziej szczegółowoĆwiczenie: "Prądnica prądu przemiennego"
Ćwiczenie: "Prądnica prądu przemiennego" Opracowane w ramach projektu: "Wirtualne Laboratoria Fizyczne nowoczesną metodą nauczania realizowanego przez Warszawską Wyższą Szkołę Informatyki. Zakres ćwiczenia:
Bardziej szczegółowoPOLOWO OBWODOWY MODEL DWUBIEGOWEGO SILNIKA SYNCHRONICZNEGO WERYFIKACJA POMIAROWA
Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 56 Politechniki Wrocławskiej Nr 56 Studia i Materiały Nr 24 2004 Janusz BIALIK *, Jan ZAWILAK * elektrotechnika, maszyny elektryczne,
Bardziej szczegółowoProjekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Rozwoju Regionalnego w ramach Programu Operacyjnego Innowacyjna Gospodarka
Projekt współfinansowany ze środków Europejskiego Funduszu Rozwoju Regionalnego w ramach Programu Operacyjnego Innowacyjna Gospodarka Poznań, 16.05.2012r. Raport z promocji projektu Nowa generacja energooszczędnych
Bardziej szczegółowoBadanie właściwości optycznych roztworów.
ĆWICZENIE 4 (2018), STRONA 1/6 Badanie właściwości optycznych roztworów. Cel ćwiczenia - wyznaczenie skręcalności właściwej sacharozy w roztworach wodnych oraz badanie współczynnika załamania światła Teoria
Bardziej szczegółowoPodstawy Elektrotechniki i Elektroniki. Opracował: Mgr inż. Marek Staude
Podstawy Elektrotechniki i Elektroniki Opracował: Mgr inż. Marek Staude Wiadomości do tej pory Podstawowe pojęcia Elementy bierne Podstawowe prawa obwodów elektrycznych Moc w układach 1-fazowych Pomiary
Bardziej szczegółowoMaszyny synchroniczne - budowa
Maszyny synchroniczne - budowa Maszyny synchroniczne używane są przede wszystkim do zamiany energii ruchu obrotowego na energię elektryczną. Pracują zatem jako generatory. W elektrowniach cieplnych używa
Bardziej szczegółowoBADANIE PRZEKŁADNIKÓW PRĄDOWYCH
1. Podstawy teoretyczne ĆWCENE NR 4 BADANE PREKŁADNKÓW PRĄDOWYCH Przekładnik prądowy jest to urządzenie elektryczne transformujące sinusoidalny prąd pierwotny na prąd wtórny o wartości dogodnej do zasilania
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 43: HALOTRON
Wydział PRACOWNIA FIZYCZNA WFiIS AGH Imię i nazwisko 1. 2. Temat: Data wykonania Data oddania Zwrot do popr. Rok Grupa Zespół Nr ćwiczenia Data oddania Data zaliczenia OCENA Ćwiczenie nr 43: HALOTRON Cel
Bardziej szczegółowoWyznaczanie składowej poziomej natężenia pola magnetycznego Ziemi za pomocą busoli stycznych
Ćwiczenie E12 Wyznaczanie składowej poziomej natężenia pola magnetycznego Ziemi za pomocą busoli stycznych E12.1. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest wyznaczenie wartości składowej poziomej natężenia pola
Bardziej szczegółowoPole elektromagnetyczne
Pole elektromagnetyczne Pole magnetyczne Strumień pola magnetycznego Jednostką strumienia magnetycznego w układzie SI jest 1 weber (1 Wb) = 1 N m A -1. Zatem, pole magnetyczne B jest czasem nazywane gęstością
Bardziej szczegółowoPOMIAR TEMPERATURY CURIE FERROMAGNETYKÓW
Ćwiczenie 65 POMIAR TEMPERATURY CURIE FERROMAGNETYKÓW 65.1. Wiadomości ogólne Pole magnetyczne można opisać za pomocą wektora indukcji magnetycznej B lub natężenia pola magnetycznego H. W jednorodnym ośrodku
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 7. Badanie wybranych elementów i układów z rdzeniami ferromagnetycznymi
Ćwiczenie nr 7 Badanie wybranych elementów i układów z rdzeniami ferromagnetycznymi. Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest badanie dławika jako elementu nieliniowego, wyznaczenie jego parametrów zastępczych
Bardziej szczegółowoProjekt silnika bezszczotkowego z magnesami trwałymi
013-1-0 Projekt silnika bezszczotkowego z magnesami trwałymi autor: dr inż. Michał Michna michna@pg.gda.pl data : 01-10-16 opis projektu: projekt silnika bezszczotkowego z magnesami trwałymi, obliczenia
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 5 BADANIE PRZENIKALNOŚCI MATERIAŁÓW FERROMAGNETYCZNYCH. Laboratorium Inżynierii Materiałowej
Ćwiczenie 5 BADANIE PRZENIKALNOŚCI MATERIAŁÓW FERROMAGNETYCZNYCH Laboratorium Inżynierii Materiałowej 1. CEL ĆWICZENIA Celem ćwiczenia jest badanie zależności przenikalności magnetycznej od warunków magnesowania
Bardziej szczegółowoLaboratorium techniki światłowodowej. Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia
Laboratorium techniki światłowodowej Ćwiczenie 3. Światłowodowy, odbiciowy sensor przesunięcia Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych, WETI, Politechnika Gdaoska Gdańsk 2006 1. Wprowadzenie
Bardziej szczegółowoEfekt naskórkowy (skin effect)
Efekt naskórkowy (skin effect) Rozważmy cylindryczny przewód o promieniu a i o nieskończonej długości. Przez przewód płynie prąd I = I 0 cos ωt. Dla niezbyt dużych częstości ω możemy zaniedbać prąd przesunięcia,
Bardziej szczegółowoZ powyższej zależności wynikają prędkości synchroniczne n 0 podane niżej dla kilku wybranych wartości liczby par biegunów:
Bugaj Piotr, Chwałek Kamil Temat pracy: ANALIZA GENERATORA SYNCHRONICZNEGO Z MAGNESAMI TRWAŁYMI Z POMOCĄ PROGRAMU FLUX 2D. Opiekun naukowy: dr hab. inż. Wiesław Jażdżyński, prof. AGH Maszyna synchrocznina
Bardziej szczegółowoSilniki prądu stałego. Wiadomości ogólne
Silniki prądu stałego. Wiadomości ogólne Silniki prądu stałego charakteryzują się dobrymi właściwościami ruchowymi przy czym szczególnie korzystne są: duży zakres regulacji prędkości obrotowej i duży moment
Bardziej szczegółowoMOMENT MAGNETYCZNY W POLU MAGNETYCZNYM
Ćwiczenie nr 16 MOMENT MAGNETYCZNY W POLU MAGNETYCZNYM Aparatura Zasilacze regulowane, cewki Helmholtza, multimetry cyfrowe, dynamometr torsyjny oraz pętle próbne z przewodnika. X Y 1 2 Rys. 1 Układ pomiarowy
Bardziej szczegółowoPole magnetyczne magnesu w kształcie kuli
napisał Michał Wierzbicki Pole magnetyczne magnesu w kształcie kuli Rozważmy kulę o promieniu R, wykonaną z materiału ferromagnetycznego o stałej magnetyzacji M = const, skierowanej wzdłuż osi z. Gęstość
Bardziej szczegółowoANALIZA WPŁYWU SPOSOBU NAMAGNESOWANIA MAGNESÓW NA PARAMETRY SILNIKA KOMUTATOROWEGO O MAGNESACH TRWAŁYCH
Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 60 Politechniki Wrocławskiej Nr 60 Studia i Materiały Nr 27 2007 Dariusz GIERAK *, Ignacy DUDZIKOWSKI * maszyny elektryczne, prąd stały,
Bardziej szczegółowoDRGANIA SWOBODNE UKŁADU O DWÓCH STOPNIACH SWOBODY. Rys Model układu
Ćwiczenie 7 DRGANIA SWOBODNE UKŁADU O DWÓCH STOPNIACH SWOBODY. Cel ćwiczenia Doświadczalne wyznaczenie częstości drgań własnych układu o dwóch stopniach swobody, pokazanie postaci drgań odpowiadających
Bardziej szczegółowoIII. Opis falowy. /~bezet
Światłowody III. Opis falowy BERNARD ZIĘTEK http://www.fizyka.umk.pl www.fizyka.umk.pl/~ /~bezet Równanie falowe w próżni Teoria falowa Równanie Helmholtza Równanie bezdyspersyjne fali płaskiej, rozchodzącej
Bardziej szczegółowoOBWODY MAGNETYCZNE SPRZĘśONE
Obwody magnetyczne sprzęŝone... 1/3 OBWODY MAGNETYCZNE SPRZĘśONE Strumień magnetyczny: Φ = d B S (1) S Strumień skojarzony z cewką: Ψ = w Φ () Indukcyjność własna: L Ψ = (3) i Jeśli w przekroju poprzecznym
Bardziej szczegółowoWPŁYW OSADZENIA MAGNESU NA PARAMETRY SILNIKA MAGNETOELEKTRYCZNEGO O ROZRUCHU BEZPOŚREDNIM
Prace Naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych Nr 65 Politechniki Wrocławskiej Nr 65 Studia i Materiały Nr 31 2011 Tomasz ZAWILAK* silnik synchroniczny, magnesy trwałe, rozruch bezpośredni
Bardziej szczegółowoWPŁYW WYMIARÓW UZWOJENIA STOJANA NA SIŁĘ CIĄGU SILNIKA TUBOWEGO Z MAGNESAMI TRWAŁYMI
Bronisław TOMCZUK Andrzej WAINDOK WPŁYW WYMIARÓW UZWOJENIA STOJANA NA SIŁĘ CIĄGU SILNIKA TUBOWEGO Z MAGNESAMI TRWAŁYMI STRESZCZENIE W pracy zbadano wpływ szerokości i wysokości przekroju cewek stojana
Bardziej szczegółowoOptyka Ośrodków Anizotropowych. Wykład wstępny
Optyka Ośrodków Anizotropowych Wykład wstępny Cel kursu Zapoznanie z podstawami fizycznymi w optyce polaryzacyjnej. Jak zachowuje się fala elektromagnetyczna w ośrodku materialnym? Omówienie zastosowania
Bardziej szczegółowoBadanie rozkładu pola magnetycznego przewodników z prądem
Ćwiczenie E7 Badanie rozkładu pola magnetycznego przewodników z prądem E7.1. Cel ćwiczenia Prąd elektryczny płynący przez przewodnik wytwarza wokół niego pole magnetyczne. Ćwiczenie polega na pomiarze
Bardziej szczegółowoWykład 5. Piotr Sauer Katedra Sterowania i Inżynierii Systemów
Serwonapędy w automatyce i robotyce Wykład 5 Piotr Sauer Katedra Sterowania i Inżynierii Systemów Prądnica prądu stałego zasada działania e Blv sinαα Prądnica prądu stałego zasada działania Prądnica prądu
Bardziej szczegółowoWykład 4. Strumień magnetyczny w maszynie synchroniczne magnes trwały, elektromagnes. Magneśnica wirnik z biegunami magnetycznymi. pn 60.
Serwonapędy w automatyce i robotyce Wykład 4 Piotr Sauer Katedra Sterowania i Inżynierii Systemów Silnik synchroniczny - wprowadzenie Maszyna synchroniczna maszyna prądu przemiennego, której wirnik w stanie
Bardziej szczegółowoZWARTE PRĘTY ROZRUCHOWE W SILNIKU SYNCHRONICZNYM Z MAGNESAMI TRWAŁYMI O ROZRUCHU BEZPOŚREDNIM
` Maszyny Elektryczne Zeszyty Problemowe Nr 3/2015 (107) 145 Maciej Gwoździewicz Wydział Elektryczny, Politechnika Wrocławska ZWARTE PRĘTY ROZRUCHOWE W SILNIKU SYNCHRONICZNYM Z MAGNESAMI TRWAŁYMI O ROZRUCHU
Bardziej szczegółowoWYKORZYSTANIE OPROGRAMOWANIA MAXWELL DO OPTYMALIZACJI KONSTRUKCJI OBWODU ELEKTROMAGNETYCZNEGO SILNIKÓW TARCZOWYCH
WYKORZYSTANIE OPROGRAMOWANIA MAXWELL DO OPTYMALIZACJI KONSTRUKCJI OBWODU ELEKTROMAGNETYCZNEGO SILNIKÓW TARCZOWYCH Tomasz WOLNIK* * Instytut Napędów i Maszyn Elektrycznych KOMEL Streszczenie. W artykule
Bardziej szczegółowoWyznaczanie stosunku e/m elektronu
Ćwiczenie 27 Wyznaczanie stosunku e/m elektronu 27.1. Zasada ćwiczenia Elektrony przyspieszane w polu elektrycznym wpadają w pole magnetyczne, skierowane prostopadle do kierunku ich ruchu. Wyznacza się
Bardziej szczegółowo1. W zależności od sposobu połączenia uzwojenia wzbudzającego rozróżniamy silniki:
Temat: Silniki prądu stałego i ich właściwości ruchowe. 1. W zależności od sposobu połączenia uzwojenia wzbudzającego rozróżniamy silniki: a) samowzbudne bocznikowe; szeregowe; szeregowo-bocznikowe b)
Bardziej szczegółowoMICRON3D skaner do zastosowań specjalnych. MICRON3D scanner for special applications
Mgr inż. Dariusz Jasiński dj@smarttech3d.com SMARTTECH Sp. z o.o. MICRON3D skaner do zastosowań specjalnych W niniejszym artykule zaprezentowany został nowy skaner 3D firmy Smarttech, w którym do pomiaru
Bardziej szczegółowoObwody sprzężone magnetycznie.
POLITECHNIKA ŚLĄSKA WYDZIAŁ INŻYNIERII ŚRODOWISKA I ENERGETYKI INSTYTT MASZYN I RZĄDZEŃ ENERGETYCZNYCH LABORATORIM ELEKTRYCZNE Obwody sprzężone magnetycznie. (E 5) Opracował: Dr inż. Włodzimierz OGLEWICZ
Bardziej szczegółowo