INTERFEROMETRY DWUWIĄZKOWE prof. dr hab. inż. Krzysztof Patorski
|
|
- Nina Maciejewska
- 8 lat temu
- Przeglądów:
Transkrypt
1 INTERFEROMETRY DWUWIĄZKOWE prof. dr hab. inż. Krzysztof Patorski Interferometr jest układem optycznym służącym do obserwacji i ilościowej analizy interferencji między dwiema lub większą liczbą wzajemnie koherentnych wiązek świetlnych. Historycznie, interferometry zostały wykorzystane do potwierdzenia falowej natury promieniowania świetlnego, a obecnie znajdują bardzo ważne zastosowania, np. w metrologii i spektroskopii. Można wyróżnić dwie grupy interferometrów w zależności od sposobu otrzymywania interferujących wiązek: a) interferometry z podziałem czoła fali (przykładowo, interferometr Younga, w którym czoło falowe jest dzielone za pomocą dwóch szczelin); b) interferometry z podziałem amplitudy (przykładowo, interferometr Michelsona, w którym wiązka podlega podziałowi amplitudowemu na elemencie światłodzielącym, np. kostce lub płytce światłodzielącej).
2 Ad. a) We wszystkich rozwiązaniach interferujące wiązki są emitowane z odrębnych części czoła falowego. Prążki interferencyjne są w przybliżeniu prążkami prostoliniowymi biegnącymi prostopadle do linii łączącej dwa źródła wtórne. Kontrast prążków zależy, w dużej mierze, od koherencji przestrzennej promieniowania. Fakt ten wykorzystywany jest do pomiaru stopnia koherencji przestrzennej poprzez pomiar kontrastu prążków. Wspólna zaleta tego typu interferometrów relatywnie mała wrażliwość na drgania układu.
3 PRZYKŁADY INTERFEROMETRÓW Z PODZIAŁEM CZOŁA FALI Interferometr Rayleigha Interferometr z soczewką Billeta Interferometr Younga Interferometr z podwójnym zwierciadłem Fresnela Interferometr z soczewką Mellina Gwiezdny interferometr Michelsona Zwierciadło Lloyd a Bipryzmat Fresnela Interferometr z dyfrakcyjnie tworzoną wiązką odniesienia
4 DWUWIĄZKOWE INTERFEROMETRY Z PODZIAŁEM AMPLITUDY (Z WYDZIELONĄ WIĄZKĄ ODNIESIENIA) Interferometr z płytką płaskorównoległą Interferometr Jamina Interferometr Michelsona (1881) Interferometr Macha-Zehndera Interferometr polaryzacyjny Interferometr siatkowy
5 INTERFERENCJA W PŁYTKACH Płytka płaskorównoległa źródło quasi-punktowe Płytka płaskorównoległa źródło rozciągłe Interferogram tworzą dwie wiązki o sferycznych czołach falowych otrzymuje się niezlokalizowane, kołowe prążki typu Newtona. Stała różnica dróg optycznych, zawsze większa od zera. Wysoko kontrastowe prążki tworzone są w nieskończoności ich obserwację prowadzi się w płaszczyźnie ogniskowej obrazowej dostawianej soczewki (obiektywu).
6 Szczegółowy opis powstawania prążków (płytka bez pokryć cienkowarstwowych) Różnica dróg optycznych między punktem, w którym zachodzi interferencja, a źródłami wtórnymi, wynosi L = 2 BD n BC + (λ 0 /2) Wyraz λ 0 /2 pochodzi od różnicy skoków fazy przy odbiciu na pierwszej i drugiej powierzchni płytki. Ponieważ BD = d/cosi, BC = 2 d tg i, oraz sin i = n sin i, mamy m = L/λ 0 = 2 n d cos i / λ 0 + (1/2). Rząd interferencji dla danej płytki i λ 0 zależy tylko od kąta padania na pierwszą powierzchnię i dlatego prążki zlokalizowane w noszą nazwę prążków jednakowego nachylenia. Prążki tworzone są również w świetle przechodzącym (promienie DP i LN), ale z uwagi na bardzo zróżnicowane amplitudy/intensywności DP i LN (kilkaset razy) kontrast tych prążków jest bardzo niski. Z tego samego powodu nie rozważa się wtórnie odbitego promienia GLM, którego wpływ przy małych kątach padania jest pomijalnie mały.
7 Interferencja w płytce klinowej - źródło quasi-punktowe Różnica dróg optycznych w G dla promienia AB wynosi L = BDFn + FH + [HI] + IG (BC + [CK] + KG ) + (λ 0 /2). Dla układu bezaberracyjnego pomija się człony związane z układem optycznym, wtedy L = BDFn (GF BG) + (λ 0 /2) Zbiorowi promieni AB ze źródła odpowiada zbiór punktów G z różnicą dróg optycznych zależną od parametrów klina i położenia źródła względem klina. Jeśli chcemy uzyskać informację o kącie łamiącym klina należy odsunąć źródło do nieskończoności oraz ustawić klin w przybliżeniu prostopadle do wiązki padającej. Układem realizującym tę ideę jest interferometr typu Fizeau pokazany na następnym rysunku.
8 Prążki o maksymalnym kontraście powstają w płaszczyźnie π (lokalizacja w klinie). Różnica dróg optycznych dla punktu B i środka źródła światła wynosi L = 2h B n + λ 0 /2. Otrzymuje się prążki prostoliniowe równoległe do krawędzi łamiącej klina, są to tak zwane prążki jednakowej grubości.
9 Badanie kształtu powierzchni dwóch różnych elementów R = {Φ 2 K+K0 -Φ2 K }/ 4K 0 λ 0
10 INTERFEROMETR MICHELSONA Intensywność Miejsce najszybszej zmiany intensywności Schemat układu Prążki zlokalizowane w Przemieszczenie zwierciadła x Sygnał wyjściowy Płaszczyzna wzorca Laser He-Ne Interferometr Twymana-Greena Obiektyw kolimatora Interferometr Fizeau Powierzchnia badana
11 a) Obiektyw lunetowy Zwierciadło wypukłe Soczewka tubusowa Obiektyw mikroskopowy Zwierciadło wypukłe b) c) Sfera Paraboloida Okular ujemny Obiektyw lunetowy Zwierciadło płaskie Badanie powierzchni z detekcją w obrazie jednorodnym (a) i prążkowym (b) Wiązka przedmiotowa interferometru Twymana-Greena i Fizeau. Badanie różnych elementów lub układów optycznych a) b) c) Zakończenie gałęzi przedmiotowej i/lub odniesienia w interferometrze laserowym do pomiaru długości: a) pryzmat narożny; b) pryzmat dachowy; c) kocie oko
12 MODYFIKACJE INTERFEROMETRU TWYMANA-GREENA Williams Shack-Marioge Interferometr wykorzystujący hologram syntetyczny do tworzenia wiązki odniesienia
13 Przykład binarnego hologramu syntetycznego a) Rzędy ugięcia b) Rzędy ugięcia w płaszczyźnie fourierowskiej hologramu syntetycznego: a) rysunek; b) fotografia
14 a) a) b) b) Wyniki badań zwierciadła parabolicznego o średnicy 10 cm: a) bez zastosowania hologramu syntetycznego; b) z zastosowaniem hologramu syntetycznego Wyniki otrzymane dla: a) układu Maksutowa (λ=514,5 nm) z zastosowaniem hologramu syntetycznego; b) z zastosowaniem obiektywu korygującego (λ=632,8 nm) From Optical Shop Testing, D.Malacara ed., John Wiley & Sons, 1992
15 M R Badana płytka A RÓŻNE ZASTOSOWANIA INTERFEROMETRU T-G M r Luneta F Obiektyw B Lornetka G Pryzmat C szkła przeciw -słoneczne H Pryzmat odbiciowy D Pryzmat dachowy E Siatka dyfrakcyjna I
16 Laser + optyka rozszerzająca Alternatywne położenia powierzchni badanej Powierzchnia odniesienia Laserowy interferometr Fizeau bez wysokiej jakości elementu światłodzielącego From J.Maxwell Optical Testing and Interferometry
17 INTERFEROGRAMY DLA RÓŻNYCH ABERRACJI FALOWYCH ognniskowanie przyosiowe ognniskowanie w sferze środkowej ognniskowanie na brzegu bez pochylenia Interferogramy dla soczewki bezaberracyjnej: a) bez pochylenia i przeogniskowania; b) z pochyleniem między wiązkami; c) z przeogniskowaniem; d) z pochyleniem i przeogniskowaniem z pochyleniem Interferogramy dla aberracji sferycznej dla różnych zogniskowań Interferogramy dla kombinacji aberracji: a) aberracja sferyczna i koma; b) aberracja sferyczna i astygmatyzm; c) koma i astygamtyzm; d) aberracja sferyczna koma i astygmatyzm
18 Interferogramy dla komy, ognisko przyosiowe Interferogramy dla astygmatyzmu, płaszczyzna najlepszego zogniskowania D.Malacara ed., Optical Shop Testing, John Wiley & Sons
19 Bez aberracji Bez pochylenia i przeogniskowania Z pochyleniem Z przeogniskowaniem Z przeogniskowaniem i pochyleniem Aberracja sferyczna Ognisko pośrednie Ognisko pośrednie z pochyleniem Ognisko przyosiowe Ognisko przyosiowe z pochyleniem Koma Bez pochylenia i przeogniskowania Z przeogniskowaniem Z pochyleniem w kierunku tangencjalnym Z pochyleniem w kierunku sagitalnym Astygmatyzm Ognisko tangencjalne Ognisko pośrednie Ognisko sagitalne Przeogniskowanie
20 INTERFEROMETR MACHA-ZEHNDERA Lokalizacja prążków w interferometrze Macha-Zehndera Szeroko stosowany w badaniach przepływu gazów, spalania, gęstości plazmy i dyfuzji (gdzie zmiany współczynnika załamania mogą wynikać ze zmian ciśnienia, temperatury w stosunku do koncentracji różnych składników mieszanki, Zmodyfikowany interferometr Macha-Zehndera
21 Interferometr Macha-Zehndera wykonany przez firmę Zeiss, Obeerkochen, Niemcy Interferogram otrzymany w układzie Macha- Zehndera pokazujący rozkład gęstości powietrza wokół gorącej żarówki. Niska jakość szkła nie umożliwia obserwacji interferencji w obszarze żarówki (A.Metzger, W.Merzkirch, Rurh-Universität, Bochum).
22 a) b) Interferogram przepływu w tunelu okołodźwiękowym: a) obserwacja w polu jednorodnym; b) obserwacja w polu prążkowym
23 INTERFEROMETRY WSPÓLNEJ DROGI Z WIĄZKA ODNIESIENIA wiązka odniesienia wiązka przedmiotowa punktowy element rozpraszający Zasada: wiązka odniesienia biegnie tą samą drogą co wiązka przedmiotowa, ale ma znacznie zmniejszoną aperturę. Drogi optyczne obydwu wiązek są jednakowe. Wiązka odniesienia nie zostaje obarczona aberracją w źrenicy badanego układu punktowy element rozpraszający Badanie układu odbiciowego Interferometr Burcha z płytkami rozpraszającymi (1953) do badania układów transmitujących i odbiciowych.
24 PRAKTYCZNE WERSJE INTERFEROMETRU BURCH A Interferogram zwierciadła parabolicznego (φ200, f/3) otrzymany w interferometrze Burcha (Rubin, 1980) Schemat interferometru Burcha z pojedynczą, środkowo-symetryczną płytką rozpraszającą Pozaosiowy układ do badania zwierciadeł w konfiguracji interferometru Burcha z dwiema identycznymi matówkami (schemat dolny) i z pojedynczą matówką (z odwróconym biegiem promieni - schemat górny) (Shoemaker i Murty, 1966)
25 INTERFEROMETR SAGNACA a) b) Dwie konfiguracje interferometru Sagnaca Główne różnice między układami: - w układzie (b) czoła falowe są wzajemnie poprzecznie odwrócone i mogą być fizycznie rozdzielone w interferometrze przez przesuw poprzeczny wiązki wchodzącej; - w układzie (a) superpozycja wiązek jest dokładna.
26 ZMODYFIKOWANY TRÓJKĄTNY INTERFEROMETR SAGNACA do badania przedmiotów fazowych Przeciwbieżny bieg wiązek po tych samych drogach uniemozliwia separację wiązek i badanie przedmiotów fazowych o skończonych wymiarach poprzecznych. Modyfikacja polega na wprowadzeniu do interferometru wiązki zbieżnej (nie wiązki płaskiej). Trójkątny interferometr Sagnaca z zastosowaniem wiązek sferycznych do badania fal ultradźwiękowych Zastosowania: Badania: niejednorodności rozkładu współczynnika załamania, prętów laserowych, płaskości bloków szklanych, kształtu, itp..
27 INTERFEROMETR Z DYFRAKCYJNIE GENEROWANĄ WIĄZKĄ ODNIESIENIA Wiązka badana Przepuszczona wiązka badana i dyfrakcyjnie wygenerowana sferyczna wiązka odniesienia Obraz punktu Warstwa absorpcyjna Schemat interferometru z dyfrakcyjnie generowaną wiązką odniesienia Średnica mikrootworka (pinhole) powinna być mniejsza od średnicy plamki Airy dla obarczonej aberracją wiązki badanej. W przypadku transmisji warstwy równej 0.01 amplitudy interferujących wiązek są w przybliżeniu równe.
28 Główna zaleta interferometru - możliwość stosowania do badania obiektywów teleskopowych w naturalnych warunkach pracy (źródło światła - jasna gwiazda). a) b) Przykładowe interferoramy otrzymane przez Smartt a (Smartt i Steel, 1975) a) badanie dużego obiektywu teleskopu z wykorzystaniem gwiazdy jako źródła światła b) badanie małego obiektywu teleskopowego z wykorzystaniem promieniowania lasera Wada: duże straty energii
29 INTERFEROMETRY Z POPRZECZNYM ROZDWOJENIEM CZOŁA FALI a) b) Wiązka badana Wiązka Poprzecznie badana przesunięte czoła falowe Poprzecznie przesunięte czoła falowe c) Wiązka badana Poprzecznie przesunięte czoła falowe Interferometry z poprzecznym rozdwojeniem czoła fali na bazie interferometrów: a) Michelsona; b) Macha-Zehndera; c) Sagnaca.
30 INTERFEROMETR Z WYKORZYSTANIEM PŁYTKI PŁASKORÓWNOLEGŁEJ (Murty 1964) I ŹRÓDŁA LASEROWEGO Badany obiektyw Płytka płaskorównoległa Laser He-Ne Filtr otworkowy Czoła falowe interferujących wiązek Zmodyfikowany układ optyczny interferometru zastosowanie dwóch oddzielnych płytek. Możliwość wprowadzania pochylenia między interferującymi wiązkami - w celu łatwiejszej interpretacji interferogramu (Hariharam, 1975).
31 a) b) a) c) d) Typowe interferogramy z poprzecznym rozdwojeniem czoła fali w przypadku wystąpienia aberracji sferycznej dla różnych wartości i znaku przeogniskowania b) Typowe interferogramy z poprzecznym rozdwojeniem czoła fali w przypadku aberracji komy: a) bez przeogniskowania; b) dla małego przeogniskowania.
32 INTERFEROGRAMY OTRZYMANE W INTERFEROMETRZE Z POPRZECZNYM ROZDWOJENIEM CZOŁA FALI DLA RÓŻNYCH TYPÓW ABERRACJI (D.Malacara, 1988) Bez aberracji Przeogniskowanie Aberracja sferyczna Aberracja sferyczna i przeogniskowanie Koma (rozdwojenie w kierunku merydialnym) Koma (rozdwojenie w kierunku sagitalnym Koma i przeogniskowanie (rozdwojenie sagitalne) Aberracja sferyczna wyższego rzędu Astygmatyzm
33 INTERFEROMETRY Z ROZDWOJENIEM RADIALNYM Interferometry z rozdwojeniem radialnym stosowane ze źródłem laserowym Cykliczny interferometr z rozdwojeniem radialnym
34 INTERFEROMETRY Z WYKORZYSTANIEM SIATEK DYFRAKCYJNYCH Interferometry z wiązką odniesienia. a) Siatki dyfrakcyjne stosowane są do swiatłodzielenia i rekombinacji wiązek w klasycznym interferometrze dwuwiązkowym (M, M-Z, T-G, S). Siatki odbiciowe są szczególnie użyteczne w paśmie podczerwieni lub ultrafioletu. Interferometry z rozdwojeniem czoła fali. b) Wytwarzanie (a) rozdwojenia i (b) rozdwojenia z pochyleniem wiązek w interferometrze Ronchi ego (Ronchi, 1964) Interferometr Ronchi (w ognisku lub jego pobliżu umieszcza się siatkę dyfrakcyjną o częstości kilku linii/mm). Zaleta: bardzo duża łatwość justowania. Wada: przy małym rozdwojeniu przestrzenne nakładanie się i interferencja wielu rzędów ugięcia.
35 Rozwiązanie: zastosowanie dwóch siatek o tych samych częstościach, zapewniających przestrzenne rozdzielenie pierwszych rzędów ugięcia od rzędu zerowego. Zmiana rozdwojenia przez wzajemny obrót siatek wokół osi optycznej (rzędu zerowego). Wielkość i kierunek pochylenia między wiązkami dobiera się przez zmianę poosiowej odległości między siatkami i ich położenia względem ogniska. Pierwsze rzędy ugięcia Badana wiązka Siatki dyfrakcyjne Rząd zerowy Pierwsze rzędy ugięcia Interferometr z dwiema siatkami dyfrakcyjnymi umożliwiający niezależną zmianę wielkości rozdwojenia i pochylenia między wiązkami (W.H.Steel, Interferometria, 1983). Rząd zerowy
36 Jednoczesne otrzymanie rozdwojenia w dwóch wzajemnie prostopadłych kierunkach poprzez zastosowanie dwóch siatek krzyżowych o tych samych częstościach przestrzennych Typowe interferogramy otrzymane w interferometrze siatkowym z poprzecznym rozdwojeniem czoła fali
37 METODA MORY W SIATKOWEJ INTERFEROMETRII Z POPRZECZNYM ROZDWOJENIEM CZOŁA FALI Interferometr Talbota Możliwe jest stosowanie dyfrakcyjnych siatek kołowych i ewolutowych Układ optyczny interferometru Talbota 2π 2π = a0+ a1 exp i x + a exp i x d d TG1 1 λ d 2 λ z 2 2d ( ) a exp{ ik f( x,y) } + a exp ik x+ f( x x,y,z) + a exp ik x+ f( x+ x,y,z) E x,y,z 2 λ z 2d = x = λ( z z1)/d f ( x,y,z) I = a a ( x,y) = f( x x,y) a 0 λz a1cos π cos 2 d ( x,y) f + x x 2π d x d λ f x x λ d ( x,y) 4π d f( x,y) + 2a 2 1 cos d x λ x
38 ZASTOSOWANIA INTERFEROMETRU TALBOTA kolimacja wiązki pomiar ogniskowych układów optycznych badania obiektów fazowych różniczkowanie struktur quasi-okresowych justowanie układów optycznych badania kształtu powierzchni wytwarzanie siatek dyfrakcyjnych pomiar pochyleń Badanie rozkładu gradientu temperatury w komórce akustooptycznej za pomocą interferometru Talbota (w polu jednorodnym i prążkowym)
39 Prążki mory uzyskane w interferometrze Talbota - badanie płomienia świecy umieszczonego między siatkami dyfrakcyjnymi. Przypadek nieznacznego pochylenia kątowego między liniami siatek (A.W.Lohman & D.E.Silva, Opt. Commun., 2, 1972, ). Prążki mory otrzymane w interferometrze Talbota w przypadku badania aberracji sferycznej obiektywu dla różnych odległości między siatkami. Górny rząd - linie siatek wzajemnie pochylone, dolny rząd - równoległe linie siatek (S.Yokozeki & T.Suzuki, Applied Optics, 10, 1971, ).
GWIEZDNE INTERFEROMETRY MICHELSONA I ANDERSONA
GWIEZNE INTERFEROMETRY MICHELSONA I ANERSONA Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest zestawienie i demonstracja modelu gwiezdnego interferometru Andersona oraz laboratoryjny pomiar wymiaru sztucznej gwiazdy.
Bardziej szczegółowoBADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA
Celem ćwiczenia jest: BADANIE INTERFEROMETRU YOUNGA 1. poznanie podstawowych właściwości interferometru z podziałem czoła fali w oświetleniu monochromatycznym i świetle białym, 2. demonstracja możliwości
Bardziej szczegółowoPolaryzacyjne metody zmiany fazy w interferometrii dwuwiązkowej
Polaryzacyjne metody zmiany fazy w interferometrii dwuwiązkowej Cel ćwiczenia: Celem ćwiczenia jest demonstracja i ilościowa analiza wybranych metod dyskretnej i ciągłej zmiany fazy w interferometrach
Bardziej szczegółowoINTERFERENCJA WIELOPROMIENIOWA
INTERFERENCJA WIELOPROMIENIOWA prof. dr hab. inż. Krzysztof Patorski W tej części wykładu rozważymy przypadek koherentnej superpozycji większej liczby wiązek niż dwie. Najważniejszym interferometrem wielowiązkowym
Bardziej szczegółowoINTERFEROMETR WSPÓLNEJ DROGI Z WIĄZKA ODNIESIENIA Z ZASTOSOWANIEM ŚWIATŁODZIELĄCEJ PŁYTKI ROZPRASZAJĄCEJ
INTERFEROMETR WSPÓLNEJ DROGI Z WIĄZKA ODNIESIENIA Z ZASTOSOWANIEM ŚWIATŁODZIELĄCEJ PŁYTKI ROZPRASZAJĄCEJ Cel ćwiczenia Celem ćwiczenia jest poznanie interferometru wspólnej drogi wykorzystującego podwójną
Bardziej szczegółowoBADANIE I ACHROMATYZACJA PRĄŻKÓW INTERFERENCYJNYCH TWORZONYCH ZA POMOCĄ ZWIERCIADŁA LLOYDA
BADANIE I ACHROMATYZACJA PRĄŻKÓW INTERFERENCYJNYCH TWORZONYCH ZA POMOCĄ ZWIERCIADŁA LLOYDA Celem ćwiczenia jest: 1. demonstracja dużej liczby prążków w interferometrze Lloyda z oświetleniem monochromatycznym,
Bardziej szczegółowoPOMIARY OPTYCZNE 1. Wykład 1. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
POMIARY OPTYCZNE Wykład Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej Pokój 8/ bud. A- http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ OPTYKA GEOMETRYCZNA Codzienne obserwacje: światło
Bardziej szczegółowoWykład XIV. wiatła. Younga. Younga. Doświadczenie. Younga
Wykład XIV Poglądy na naturęświat wiatła Dyfrakcja i interferencja światła rozwój poglądów na naturę światła doświadczenie spójność światła interferencja w cienkich warstwach interferometr Michelsona dyfrakcja
Bardziej szczegółowoRejestracja i rekonstrukcja fal optycznych. Hologram zawiera pełny zapis informacji o fali optycznej jej amplitudzie i fazie.
HOLOGRAFIA prof dr hab inŝ Krzysztof Patorski Krzysztof Rejestracja i rekonstrukcja fal optycznych Hologram zawiera pełny zapis informacji o fali optycznej jej amplitudzie i fazie a) Laser b) odniesienia
Bardziej szczegółowoOptyka geometryczna MICHAŁ MARZANTOWICZ
Optyka geometryczna Optyka geometryczna światło jako promień, opis uproszczony Optyka falowa światło jako fala, opis pełny Fizyka współczesna: światło jako cząstka (foton), opis pełny Optyka geometryczna
Bardziej szczegółowoĆwiczenie: "Zagadnienia optyki"
Ćwiczenie: "Zagadnienia optyki" Opracowane w ramach projektu: "Wirtualne Laboratoria Fizyczne nowoczesną metodą nauczania realizowanego przez Warszawską Wyższą Szkołę Informatyki. Zakres ćwiczenia: 1.
Bardziej szczegółowoWykład 17: Optyka falowa cz.1.
Wykład 17: Optyka falowa cz.1. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.31 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Zasada Huyghensa Christian Huygens 1678 r. pierwsza
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
1100-1BO15, rok akademicki 2018/19 OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA dr hab. Rafał Kasztelanic Wykład 6 Optyka promieni 2 www.zemax.com Diafragmy Pęk promieni świetlnych, przechodzący przez układ optyczny
Bardziej szczegółowoPROPAGACJA PROMIENIOWANIA PRZEZ UKŁAD OPTYCZNY W UJĘCIU FALOWYM. TRANSFORMACJE FAZOWE I SYGNAŁOWE
PROPAGACJA PROMIENIOWANIA PRZEZ UKŁAD OPTYCZNY W UJĘCIU FALOWYM. TRANSFORMACJE FAZOWE I SYGNAŁOWE prof. dr hab. inż. Krzysztof Patorski Przedmiotem tej części wykładu są podstawowe transformacje fazowe
Bardziej szczegółowoMetody Optyczne w Technice. Wykład 5 Interferometria laserowa
Metody Optyczne w Technice Wykład 5 nterferometria laserowa Promieniowanie laserowe Wiązka monochromatyczna Duża koherencja przestrzenna i czasowa Niewielka rozbieżność wiązki Duża moc Największa możliwa
Bardziej szczegółowoWstęp do astrofizyki I
Wstęp do astrofizyki I Wykład 5 Tomasz Kwiatkowski Uniwersytet im. Adama Mickiewicza w Poznaniu Wydział Fizyki Instytut Obserwatorium Astronomiczne Tomasz Kwiatkowski, shortinst Wstęp do astrofizyki I,
Bardziej szczegółowoPrawa optyki geometrycznej
Optyka Podstawowe pojęcia Światłem nazywamy fale elektromagnetyczne, o długościach, na które reaguje oko ludzkie, tzn. 380-780 nm. O falowych własnościach światła świadczą takie zjawiska, jak ugięcie (dyfrakcja)
Bardziej szczegółowoTECHNIKI OBSERWACYJNE ORAZ METODY REDUKCJI DANYCH
TECHNIKI OBSERWACYJNE ORAZ METODY REDUKCJI DANYCH Arkadiusz Olech, Wojciech Pych wykład dla doktorantów Centrum Astronomicznego PAN luty maj 2006 r. Wstęp do spektroskopii Wykład 7 2006.04.26 Spektroskopia
Bardziej szczegółowoLASERY I ICH ZASTOSOWANIE
LASERY I ICH ZASTOSOWANIE Laboratorium Instrukcja do ćwiczenia nr 5 Temat: Interferometr Michelsona 7.. Cel i zakres ćwiczenia 7 INTERFEROMETR MICHELSONA Celem ćwiczenia jest zapoznanie się z budową i
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ
ĆWICZENIE 84 WYZNACZANIE DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ SIATKI DYFRAKCYJNEJ Cel ćwiczenia: Wyznaczenie długości fali emisji lasera lub innego źródła światła monochromatycznego, wyznaczenie stałej siatki
Bardziej szczegółowoOscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] - częstotliwość.
Akusto-optyka Fala akustyczna jest falą mechaniczną Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem ( x, t) S cos( Ωt qx) s Częstotliwość kołowa Ω πf Długość fali
Bardziej szczegółowoDr Piotr Sitarek. Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska
Podstawy fizyki Wykład 11 Dr Piotr Sitarek Instytut Fizyki, Politechnika Wrocławska D. Halliday, R. Resnick, J.Walker: Podstawy Fizyki, tom 3, Wydawnictwa Naukowe PWN, Warszawa 2003. K.Sierański, K.Jezierski,
Bardziej szczegółowoWstęp do astrofizyki I
Wstęp do astrofizyki I Wykład 5 Tomasz Kwiatkowski 3 listopad 2010 r. Tomasz Kwiatkowski, Wstęp do astrofizyki I, Wykład 5 1/41 Plan wykładu Podstawy optyki geometrycznej Załamanie światła, soczewki Odbicie
Bardziej szczegółowoPodstawy fizyki wykład 8
Podstawy fizyki wykład 8 Dr Piotr Sitarek Katedra Fizyki Doświadczalnej, W11, PWr Optyka geometryczna Polaryzacja Odbicie zwierciadła Załamanie soczewki Optyka falowa Interferencja Dyfrakcja światła D.
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
1100-1BO15, rok akademicki 2018/19 OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA dr hab. Rafał Kasztelanic Wykład 7 Dystorsja Zależy od wielkości pola widzenia. Dystorsja nie wpływa na ostrość obrazu lecz dokonuje
Bardziej szczegółowoMikroskop teoria Abbego
Zastosujmy teorię dyfrakcji do opisu sposobu powstawania obrazu w mikroskopie: Oświetlacz typu Köhlera tworzy równoległą wiązkę światła, padającą na obserwowany obiekt (płaszczyzna 0 ); Pole widzenia ograniczone
Bardziej szczegółowoPomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła
Politechnika Gdańska WYDZIAŁ ELEKTRONIKI TELEKOMUNIKACJI I INFORMATYKI Katedra Optoelektroniki i Systemów Elektronicznych Pomiar drogi koherencji wybranych źródeł światła Instrukcja do ćwiczenia laboratoryjnego
Bardziej szczegółowoRys. 1 Geometria układu.
Ćwiczenie 9 Hologram Fresnela Wprowadzenie teoretyczne Holografia umożliwia zapis pełnej informacji o obiekcie optycznym, zarówno amplitudowej, jak i fazowej. Dzięki temu można m.in. odtwarzać trójwymiarowe
Bardziej szczegółowoOscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem. S 0 amplituda odkształcenia. f [Hz] -częstotliwość.
Akusto-optyka Fala akustyczna jest falą mechaniczną Oscylator wprowadza lokalne odkształcenie s ośrodka propagujące się zgodnie z równaniem ( x, t) S cos( Ωt qx) s Częstotliwość kołowa Ω πf Długość fali
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA II 8. Optyka falowa Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ Nakładanie się fal nazywamy ogólnie superpozycją. Nakładanie
Bardziej szczegółowoWykład III. Interferencja fal świetlnych i zasada Huygensa-Fresnela
Wykład III Interferencja fal świetlnych i zasada Huygensa-Fresnela Interferencja fal płaskich Na kliszy fotograficznej, leżącej na płaszczyźnie z=0 rejestrujemy interferencję dwóch fal płaskich, o tej
Bardziej szczegółowoOptyka w fotografii Ciemnia optyczna camera obscura wykorzystuje zjawisko prostoliniowego rozchodzenia się światła skrzynka (pudełko) z małym okrągłym otworkiem na jednej ściance i przeciwległą ścianką
Bardziej szczegółowoPOMIARY OPTYCZNE Pomiary kątów (klinów, pryzmatów) Damian Siedlecki
POMIARY OPTYCZNE 1 { 10. (klinów, pryzmatów) Damian Siedlecki 1) Metoda autokolimacyjna i 2φn a = 2φnf ob φ = a 2nf ob Pomiary płytek płasko-równoległych 2) Metody interferencyjne (prążki równej grubości)
Bardziej szczegółowoPOMIARY OPTYCZNE 1. Wykład 5 Interferencyjne pomiary współczynnika załamania. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
POMIARY OPTYCZNE 1 Wykład 5 Interferencyjne pomiary współczynnika załamania. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej Pokój 18/11 bud. A-1 http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE
LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE Ćwiczenie nr 7 Temat: Pomiar kąta załamania i kąta odbicia światła. Sposoby korekcji wad wzroku. 1. Wprowadzenie Zestaw ćwiczeniowy został
Bardziej szczegółowoWYBRANE ZAGADNIENIA DYFRAKCJI FRESNELA
WYBRANE ZAGADNIENIA DYFRAKCJI FRESNELA prof. dr hab. inż. Krzysztof Patorski Omawiane zagadnienia z zakresu dyfrakcji Fresnela obejmują: dyfrakcję na obiektach o symetrii obrotowej ze szczególnym uwzględnieniem
Bardziej szczegółowo17. Który z rysunków błędnie przedstawia bieg jednobarwnego promienia światła przez pryzmat? A. rysunek A, B. rysunek B, C. rysunek C, D. rysunek D.
OPTYKA - ĆWICZENIA 1. Promień światła padł na zwierciadło tak, że odbił się od niego tworząc z powierzchnią zwierciadła kąt 30 o. Jaki był kąt padania promienia na zwierciadło? A. 15 o B. 30 o C. 60 o
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
1100-1BO15, rok akademicki 2018/19 OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA dr hab. Rafał Kasztelanic Wykład 3 Pryzmat Pryzmaty w aparatach fotograficznych en.wikipedia.org/wiki/pentaprism luminous-landscape.com/understanding-viewfinders
Bardziej szczegółowoNajprostszą soczewkę stanowi powierzchnia sferyczna stanowiąca granicę dwóch ośr.: powietrza, o wsp. załamania n 1. sin θ 1. sin θ 2.
Ia. OPTYKA GEOMETRYCZNA wprowadzenie Niemal każdy system optoelektroniczny zawiera oprócz źródła światła i detektora - co najmniej jeden element optyczny, najczęściej soczewkę gdy system służy do analizy
Bardziej szczegółowoZjawiska dyfrakcji. Propagacja dowolnych fal w przestrzeni
Zjawiska dyfrakcji Propagacja dowolnych fal w przestrzeni W przestrzeni mogą się znajdować różne elementy siatki dyfrakcyjne układy optyczne przysłony filtry i inne Analizy dyfrakcyjne należą do najważniejszych
Bardziej szczegółowoInterferencja. Dyfrakcja.
Interferencja. Dyfrakcja. Wykład 8 Wrocław University of Technology 05-05-0 Światło jako fala Zasada Huygensa: Wszystkie punkty czoła fali zachowują się jak punktowe źródła elementarnych kulistych fal
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład IX Krzysztof Golec-Biernat. Optyka geometryczna. Uniwersytet Rzeszowski, 13 grudnia 2017
Optyka Wykład IX Krzysztof Golec-Biernat Optyka geometryczna Uniwersytet Rzeszowski, 13 grudnia 2017 Wykład IX Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 16 Plan Dyspersja chromatyczna Przybliżenie optyki geometrycznej
Bardziej szczegółowo- 1 - OPTYKA - ĆWICZENIA
- 1 - OPTYKA - ĆWICZENIA 1. Promień światła padł na zwierciadło tak, że odbił się od niego tworząc z powierzchnią zwierciadła kąt 30 o. Jaki był kąt padania promienia na zwierciadło? A. 15 o B. 30 o C.
Bardziej szczegółowoFala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu
Ruch falowy Fala jest zaburzeniem, rozchodzącym się w ośrodku, przy czym żadna część ośrodka nie wykonuje zbyt dużego ruchu Fala rozchodzi się w przestrzeni niosąc ze sobą energię, ale niekoniecznie musi
Bardziej szczegółowoLaboratorium Optyki Falowej
Marzec 2019 Laboratorium Optyki Falowej Instrukcja do ćwiczenia pt: Filtracja optyczna Opracował: dr hab. Jan Masajada Tematyka (Zagadnienia, które należy znać przed wykonaniem ćwiczenia): 1. Obraz fourierowski
Bardziej szczegółowoPolitechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki
Politechnika Warszawska Instytut Mikroelektroniki i Optoelektroniki Zakład Optoelektroniki LASEROWY POMIAR ODLEGŁOŚCI INTERFEROMETREM MICHELSONA Instrukcja wykonawcza do ćwiczenia laboratoryjnego ćwiczenie
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 12/13. Komputerowy hologram Fouriera. Wprowadzenie teoretyczne
Ćwiczenie 12/13 Komputerowy hologram Fouriera. Wprowadzenie teoretyczne W klasycznej holografii w wyniku interferencji dwóch wiązek: wiązki światła zmodyfikowanej przez pewien przedmiot i spójnej z nią
Bardziej szczegółowoWykład XI. Optyka geometryczna
Wykład XI Optyka geometryczna Jak widzimy? Aby przedmiot był widoczny, musi wysyłać światło w wielu kierunkach. Na podstawie światła zebranego przez oko mózg lokalizuje położenie obiektu. Niekiedy promienie
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA II. 8. Optyka falowa
Wykład FIZYKA II 8. Optyka falowa Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak Katedra Optyki i Fotoniki Wydział Podstawowych Problemów Techniki Politechnika Wrocławska http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/fizyka.html
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 9 Y HOLOGRAM. Punkt P(x,y) emituje falę sferyczną o długości, której amplituda zespolona w płaszczyźnie hologramu ma postać U R exp( ikr)
Ćwiczenie 9 Hologram Fresnela Wprowadzenie teoretyczne Holografia umożliwia zapis pełnej informacji o obiekcie optycznym, zarówno amplitudowej jak i fazowej. Dzięki temu można m.in. odtwarzać trójwymiarowe
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 5. HOLOGRAM KLASYCZNY TYPU FRESNELA
ĆWICZENIE 5. HOLOGAM KLASYCZNY TYP FESNELA Wstęp teoretyczny Wprowadzenie Holografia jest metodą zapisu całkowitej informacji o oświetlonym obiekcie. ejestracja informacji niesionej przez falę elektromagnetyczną
Bardziej szczegółowoPRZEKSZTAŁCANIE WIĄZKI LASEROWEJ PRZEZ UKŁADY OPTYCZNE
Podstawy Inżynierii Fotonicznej - Laboratorium Ćwiczenie 5 PRZEKSZTAŁCANIE WIĄZKI LASEROWEJ PRZEZ UKŁADY OPTYCZNE 5.1 Cel ćwiczenia Zapoznanie się z zależnościami opisującymi kształt wiązki laserowej (mod
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład X Krzysztof Golec-Biernat. Zwierciadła i soczewki. Uniwersytet Rzeszowski, 20 grudnia 2017
Optyka Wykład X Krzysztof Golec-Biernat Zwierciadła i soczewki Uniwersytet Rzeszowski, 20 grudnia 2017 Wykład X Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 20 Plan Tworzenie obrazów przez zwierciadła Równanie zwierciadła
Bardziej szczegółowoLaboratorium Informatyki Optycznej ĆWICZENIE 3. Dwuekspozycyjny hologram Fresnela
ĆWICZENIE 3 Dwuekspozycyjny hologram Fresnela 1. Wprowadzenie Holografia umożliwia zapis pełnej informacji o obiekcie, zarówno amplitudowej, jak i fazowej. Dzięki temu można m.in. odtwarzać trójwymiarowe
Bardziej szczegółowoBadanie zjawisk optycznych przy użyciu zestawu Laser Kit
LABORATORIUM OPTOELEKTRONIKI Ćwiczenie 5 Badanie zjawisk optycznych przy użyciu zestawu Laser Kit Cel ćwiczenia: Zapoznanie studentów ze zjawiskami optycznymi. Badane elementy: Zestaw ćwiczeniowy Laser
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 11. Wprowadzenie teoretyczne
Ćwiczenie 11 Komputerowy hologram Fouriera. I Wstęp Wprowadzenie teoretyczne W klasycznej holografii w wyniku interferencji wiązki światła zmodyfikowanej przez pewien przedmiot i spójnej z nią wiązki odniesienia
Bardziej szczegółowoInterferometr Macha-Zehndera. Zapis sinusoidalnej siatki dyfrakcyjnej i pomiar jej okresu przestrzennego.
Ćwiczenie 6 Interferometr Macha-Zehndera. Zapis sinusoidalnej siatki dyfrakcyjnej i pomiar jej okresu przestrzennego. Interferometr Macha-Zehndera Interferometr Macha-Zehndera jest często wykorzystywany
Bardziej szczegółowoOptyka. Wykład XI Krzysztof Golec-Biernat. Równania zwierciadeł i soczewek. Uniwersytet Rzeszowski, 3 stycznia 2018
Optyka Wykład XI Krzysztof Golec-Biernat Równania zwierciadeł i soczewek Uniwersytet Rzeszowski, 3 stycznia 2018 Wykład XI Krzysztof Golec-Biernat Optyka 1 / 16 Plan Równanie zwierciadła sferycznego i
Bardziej szczegółowoOptyka instrumentalna
Optyka instrumentalna wykład 7 11 kwietnia 2019 Wykład 6 Optyka geometryczna Równania Maxwella równanie ejkonału promień zasada Fermata, zasada stacjonarnej fazy (promienie podążają wzdłuż ekstremalnej
Bardziej szczegółowon 02 + n 02 ) / (n e2 polaryzator oś optyczna polaryskop polaryzator Rys. 28 Bieg promieni w polaryskopie Savarta.
Interferometria polaryzacyjna Po zapoznaniu się ze zjawiskiem podwójnego załamania w płytce z materiału anizotropowego moŝemy powrócić do części wykładu dotyczącej interferometrii, w szczególności interferometrii
Bardziej szczegółowoHologram gruby (objętościowy)
Hologram gruby (objętościowy) Wprowadzenie teoretyczne Holografia jest bardzo rozległą dziedziną optyki i na pewno nie dziwi fakt, że istnieją hologramy różnego typu. W zależności od metody zapisu hologramu,
Bardziej szczegółowoWykład FIZYKA II. 7. Optyka geometryczna. Dr hab. inż. Władysław Artur Woźniak
Wykład FIZYKA II 7. Optyka geometryczna Instytut Fizyki Politechniki Wrocławskiej http://www.if.pwr.wroc.pl/~wozniak/ WSPÓŁCZYNNIK ZAŁAMANIA Współczynnik załamania ośrodka opisuje zmianę prędkości fali
Bardziej szczegółowoOPTYKA W INSTRUMENTACH GEODEZYJNYCH
OPTYKA W INSTRUMENTACH GEODEZYJNYCH Prawa Euklidesa: 1. Promień padający i odbity znajdują się w jednej płaszczyźnie przechodzącej przez prostopadłą wystawioną do powierzchni zwierciadła w punkcie odbicia.
Bardziej szczegółowoBadanie przy użyciu stolika optycznego lub ławy optycznej praw odbicia i załamania światła. Wyznaczanie ogniskowej soczewki metodą Bessela.
Badanie przy użyciu stolika optycznego lub ławy optycznej praw odbicia i załamania światła. Wyznaczanie ogniskowej soczewki metodą Bessela. I LO im. Stefana Żeromskiego w Lęborku 20 luty 2012 Stolik optyczny
Bardziej szczegółowoPromienie
Teoria promienia Promienie Zasada Fermata Od punktu źródłowego Z do punktu obserwacji A, światło rozchodzi się po takiej drodze na której, lokalnie rzecz biorąc, czas przejścia światła jest ekstremalny.
Bardziej szczegółowoFotonika. Plan: Wykład 2: Elementy refrakcyjne i dyfrakcyjne
Fotonika Wykład 2: Elementy refrakcyjne i dyfrakcyjne Plan: Siatka dyfrakcyjna: amplitudowa, fazowa Siatka Dammana Soczewka: refrakcyjna, dyfrakcyjna, macierz mikrosoczewek Łączenie refrakcji z dyfrakcją
Bardziej szczegółowoWSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ
1100-4BW1, rok akademicki 018/19 WSTĘP DO OPTYKI FOURIEROWSKIEJ dr hab. Rafał Kasztelanic Wykład 4 Przestrzeń swobodna jako filtr częstości przestrzennych Załóżmy, że znamy rozkład pola na fale monochromatyczne
Bardziej szczegółowoNa ostatnim wykładzie
Na ostatnim wykładzie Falę elektromagnetyczną możemy przedstawić podając jej kierunek rozchodzenia się (promień) albo czoła fali (umowne powierzchnie, na których wartość natężenia pola elektrycznego jest
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE
LABORATORIUM FIZYKI PAŃSTWOWEJ WYŻSZEJ SZKOŁY ZAWODOWEJ W NYSIE Ćwiczenie nr 6 Temat: Wyznaczenie stałej siatki dyfrakcyjnej i dyfrakcja światła na otworach kwadratowych i okrągłych. 1. Wprowadzenie Fale
Bardziej szczegółowoInterferencja promieniowania
nterferencja promieniowania Zastosowania Metrologia Nanotechnologie Czujniki szczególnie światłowodowe Elementy fotoniczne Wyjaśnianie: generacji modów w laserze propagacji modów w światłowodach Generacja
Bardziej szczegółowoODWZOROWANIE W OŚWIETLENIU KOHERENTNYM
ODWZOROWANIE W OŚWIETLENIU KOHERENTNYM prof. dr hab. inż. Krzysztof Patorski Przedmiotem tej części wykładu jest model matematyczny procesu formowania obrazu przez pojedynczy układ optyczny w oświetleniu
Bardziej szczegółowoZADANIE 111 DOŚWIADCZENIE YOUNGA Z UŻYCIEM MIKROFAL
ZADANIE 111 DOŚWIADCZENIE YOUNGA Z UŻYCIEM MIKROFAL X L Rys. 1 Schemat układu doświadczalnego. Fala elektromagnetyczna (światło, mikrofale) po przejściu przez dwie blisko położone (odległe o d) szczeliny
Bardziej szczegółowoOptyka instrumentalna
Optyka instrumentalna wykład 7 20 kwietnia 2017 Wykład 6 Optyka geometryczna cd. Przybliżenie przyosiowe Soczewka, zwierciadło Ogniskowanie, obrazowanie Macierze ABCD Punkty kardynalne układu optycznego
Bardziej szczegółowoLaboratorium Informatyki Optycznej ĆWICZENIE 2. Koherentne korelatory optyczne i hologram Fouriera
ĆWICZENIE 2 Koherentne korelatory optyczne i hologram Fouriera 1. Wprowadzenie Historycznie jednym z ważniejszych zastosowań korelatorów optycznych było rozpoznawanie obrazów, pozwalały np. na analizę
Bardziej szczegółowopobrano z serwisu Fizyka Dla Każdego - http://fizyka.dk - zadania z fizyki, wzory fizyczne, fizyka matura
12. Fale elektromagnetyczne zadania z arkusza I 12.5 12.1 12.6 12.2 12.7 12.8 12.9 12.3 12.10 12.4 12.11 12. Fale elektromagnetyczne - 1 - 12.12 12.20 12.13 12.14 12.21 12.22 12.15 12.23 12.16 12.24 12.17
Bardziej szczegółowoPodstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej. wykład 8, Radosław Chrapkiewicz, Filip Ozimek
Podstawy Fizyki IV Optyka z elementami fizyki współczesnej wykład 8, 09.03.0 wykład: pokazy: ćwiczenia: zesław Radzewicz Radosław hrapkiewicz, Filip Ozimek Ernest Grodner Wykład 7 - przypomnienie eikonał
Bardziej szczegółowoOPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA
1100-1BO15, rok akademicki 2018/19 OPTYKA GEOMETRYCZNA I INSTRUMENTALNA dr hab. Raał Kasztelanic Wykład 4 Obliczenia dla zwierciadeł Równanie zwierciadła 1 1 2 1 s s r s s 2 Obliczenia dla zwierciadeł
Bardziej szczegółowo6. Badania mikroskopowe proszków i spieków
6. Badania mikroskopowe proszków i spieków Najprostszy układ optyczny stanowią dwie współosiowe soczewki umieszczone na końcach tubusu (rysunek 42). Odwzorowanie mikroskopowe jest dwustopniowe: obiektyw
Bardziej szczegółowoWYZNACZANIE PROMIENIA KRZYWIZNY SOCZEWKI I DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ PIERŚCIENI NEWTONA
Ćwiczenie 81 A. ubica WYZNACZANIE PROMIENIA RZYWIZNY SOCZEWI I DŁUGOŚCI FALI ŚWIETLNEJ ZA POMOCĄ PIERŚCIENI NEWTONA Cel ćwiczenia: poznanie prążków interferencyjnych równej grubości, wykorzystanie tego
Bardziej szczegółowoOptyka. Matura Matura Zadanie 24. Soczewka (10 pkt) 24.1 (3 pkt) 24.2 (4 pkt) 24.3 (3 pkt)
Matura 2006 Zadanie 24. Soczewka (10 pkt) Optyka W pracowni szkolnej za pomocą cienkiej szklanej soczewki dwuwypukłej o jednakowych promieniach krzywizny, zamontowanej na ławie optycznej, uzyskiwano obrazy
Bardziej szczegółowoRodzaje obrazów. Obraz rzeczywisty a obraz pozorny. Zwierciadło. Zwierciadło. obraz rzeczywisty. obraz pozorny
Rodzaje obrazów Obraz rzeczywisty a obraz pozorny cecha sposób powstania ustawienie powiększenie obraz rzeczywisty pozorny prosty odwrócony powiększony równy pomniejszony obraz rzeczywisty realna obecność
Bardziej szczegółowoRys. 1 Schemat układu obrazującego 2f-2f
Ćwiczenie 15 Obrazowanie. Celem ćwiczenia jest zbudowanie układów obrazujących w świetle monochromatycznym oraz zaobserwowanie różnic w przypadku obrazowania za pomocą różnych elementów optycznych, zwracając
Bardziej szczegółowoOptyka. Optyka falowa (fizyczna) Optyka geometryczna Optyka nieliniowa Koherencja światła
Optyka Optyka falowa (fizyczna) Optyka geometryczna Optyka nieliniowa Koherencja światła 1 Optyka falowa Opis i zastosowania fal elektromagnetycznych w zakresie widzialnym i bliskim widzialnemu Podstawowe
Bardziej szczegółowoLABORATORIUM OPTYKI GEOMETRYCZNEJ
LABORATORIUM OPTYKI GEOMETRYCZNEJ POMIAR KRZYWIZNY SOCZEWEK 1. Cel dwiczenia Zapoznanie z niektórymi metodami badania krzywizny soczewek. 2. Zakres wymaganych zagadnieo: Zjawisko dyfrakcji i interferencji
Bardziej szczegółowoWykład 17: Optyka falowa cz.2.
Wykład 17: Optyka falowa cz.2. Dr inż. Zbigniew Szklarski Katedra Elektroniki, paw. C-1, pok.321 szkla@agh.edu.pl http://layer.uci.agh.edu.pl/z.szklarski/ 1 Interferencja w cienkich warstwach Załamanie
Bardziej szczegółowoPL B1. POLITECHNIKA WROCŁAWSKA, Wrocław, PL BUP 02/08. PIOTR KURZYNOWSKI, Wrocław, PL JAN MASAJADA, Nadolice Wielkie, PL
RZECZPOSPOLITA POLSKA (12) OPIS PATENTOWY (19) PL (11) 211200 (13) B1 Urząd Patentowy Rzeczypospolitej Polskiej (21) Numer zgłoszenia: 380223 (22) Data zgłoszenia: 17.07.2006 (51) Int.Cl. G01N 21/23 (2006.01)
Bardziej szczegółowoĆwiczenie nr 8 Interferencyjny pomiar kształtu powierzchni
Ćwiczenie nr 8 Interferencyjny pomiar kształtu powierzchni I. Zestaw przyrządów 1. Interferometr Fizeau z kopiarką 2. Oświetlacz z transformatorem 3. Lampa spektralna z zasilaczem 4. Próbki II. Cel ćwiczenia:
Bardziej szczegółowoRys. 1 Interferencja dwóch fal sferycznych w punkcie P.
Ćwiczenie 4 Doświadczenie interferencyjne Younga Wprowadzenie teoretyczne Charakterystyczną cechą fal jest ich zdolność do interferencji. Światło jako fala elektromagnetyczna również może interferować.
Bardziej szczegółowo+OPTYKA 3.stacjapogody.waw.pl K.M.
Zwierciadło płaskie, prawo odbicia. +OPTYKA.stacjapogody.waw.pl K.M. Promień padający, odbity i normalna leżą w jednej płaszczyźnie, prostopadłej do płaszczyzny zwierciadła Obszar widzialności punktu w
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 4. Doświadczenie interferencyjne Younga. Rys. 1
Ćwiczenie 4 Doświadczenie interferencyjne Younga Wprowadzenie teoretyczne Charakterystyczną cechą fal jest ich zdolność do interferencji. Światło jako fala elektromagnetyczna również może interferować.
Bardziej szczegółowoPomiar długości fali świetlnej i stałej siatki dyfrakcyjnej.
POLITECHNIKA ŚLĄSKA WYDZIAŁ CHEMICZNY KATEDRA FIZYKOCHEMII I TECHNOLOGII POLIMERÓW LABORATORIUM Z FIZYKI Pomiar długości fali świetlnej i stałej siatki dyfrakcyjnej. Wprowadzenie Przy opisie zjawisk takich
Bardziej szczegółowoOpis matematyczny odbicia światła od zwierciadła kulistego i przejścia światła przez soczewki.
Opis matematyczny odbicia światła od zwierciadła kulistego i przejścia światła przez soczewki. 1. Równanie soczewki i zwierciadła kulistego. Z podobieństwa trójkątów ABF i LFD (patrz rysunek powyżej) wynika,
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 4. Część teoretyczna
Ćwiczenie 4 Badanie aberracji chromatycznej soczewki refrakcyjnej i dyfrakcyjnej. Badanie odpowiedzi impulsowej oraz obrazowania przy użyciu soczewki sferycznej. Zbadanie głębi ostrości przy oświetleniu
Bardziej szczegółowoOptyka instrumentalna
Optyka instrumentalna wykład 9 4 maja 2017 Wykład 8 Przyrządy optyczne Oko ludzkie Lupa Okular Luneta, lornetka Teleskopy zwierciadlane Mikroskop Parametry obiektywów, rozdzielczość Oświetlenie (dia, epi,
Bardziej szczegółowo20. Na poniŝszym rysunku zaznaczono bieg promienia świetlnego 1. Podaj konstrukcję wyznaczającą kierunek padania promienia 2 na soczewkę.
Optyka stosowana Załamanie światła. Soczewki 1. Współczynnik załamania światła dla wody wynosi n 1 = 1,33, a dla szkła n 2 = 1,5. Ile wynosi graniczny kąt padania dla promienia świetlnego przechodzącego
Bardziej szczegółowoĆwiczenie 2. Interferometr Ronchiego - badanie jakości soczewek. Sensor Shack ahartmann a badanie frontów sferycznych i porównanie z falą płaską.
Ćwiczenie 2 Interferometr Ronchiego - badanie jakości soczewek. Sensor Shack ahartmann a badanie frontów sferycznych i porównanie z falą płaską. Interferometr Twymana-Greena. Test ostrza noża.. Część teoretyczna
Bardziej szczegółowoZwierciadło kuliste stanowi część gładkiej, wypolerowanej powierzchni kuli. Wyróżniamy zwierciadła kuliste:
Fale świetlne Światło jest falą elektromagnetyczną, czyli rozchodzącymi się w przestrzeni zmiennymi i wzajemnie przenikającymi się polami: elektrycznym i magnetycznym. Szybkość światła w próżni jest największa
Bardziej szczegółowoInterferencyjny pomiar krzywizny soczewki przy pomocy pierścieni Newtona
Interferencyjny pomiar krzywizny soczewki przy pomocy pierścieni Newtona Jakub Orłowski 6 listopada 2012 Streszczenie W doświadczeniu dokonano pomiaru krzywizny soczewki płasko-wypukłej z wykorzystaniem
Bardziej szczegółowoĆWICZENIE 6. Hologram gruby
ĆWICZENIE 6 Hologram gruby 1. Wprowadzenie Na jednym z poprzednich ćwiczeń zapoznaliśmy się z cienkim (powierzchniowo zapisanym) hologramem Fresnela, który daje nam możliwość zapisu obiektu przestrzennego.
Bardziej szczegółowo